shopkeeper/korean_wiki_content_only_120125 huggingface dataset:
또 다른 관점은 품종이 논리적으로 함께 분류될 수 있을 만큼 유형이 일관적이며, 해당 그룹 내에서 교배될 때 동일한 유형을 생산한다는 것이다. 함께 번식될 때, 동일한 품종의 개체들은 이러한 예측 가능한 특성들을 그들의 자손에게 물려주며, 이러한 능력—"번식적 순수성"으로 알려져 있다—은 품종의 필수 조건이다. 식물 품종은 일반적으로 재배품종으로 알려져 있다. 한 품종의 동물과 다른 품종의 동물을 교배한 결과로 태어난 자손은 교배종 또는 혼합 품종으로 알려져 있다. 품종/재배품종 수준을 넘어서는 동물 또는 식물 변종 간의 교배(즉, 종 (생물학), 아종, 변종 (식물학), 심지어 다른 속 간)는 잡종이라고 불린다.
번식: 사육사에 의한 선택.
처음 품종을 확립하는 사육사(또는 사육사 집단)는 그들이 목표로 하는 품종 모델을 향상시키는 데 필요한 자질을 가진 것으로 보이는 개별 동물들을 유전자풀 내에서 선택하여 그렇게 한다. 이 동물들은 기초 혈통이라고 불린다. 또한, 사육사는 자신의 관점에서 품종의 가장 바람직한 대표 개체들을 교배하여 그러한 특성들을 그들의 자손에게 물려주려 한다. 이 과정을 품종개량이라고 한다. 바람직하고 바람직하지 않은 품종 대표 개체에 대한 서면 설명은 품종 표준이라고 불린다.
품종 특성이라고도 불리는 품종별 특성은 유전되며, 순종 (생물학) 동물은 이러한 특성을 세대를 거쳐 전달한다. 따라서 동일한 품종의 모든 개체는 원래 기초 동물의 여러 유전적 특성을 지닌다. 품종을 유지하기 위해 사육사는 그러한 특성을 더욱 유지하고 발전시키기 위해 가장 바람직한 특성을 가진 동물들을 선택할 것이다. 동시에, 품종은 결함이나 유전적 결함을 포함하여 품종에 바람직하지 않거나 전형적이지 않은 특성을 가진 동물들을 피할 것이다. 동일 품종 내의 개체군은 강제적인 근친교배의 필요성 없이 지정된 매개변수 내에서 품종을 유지하기에 충분한 수의 동물로 구성되어야 한다.
가축 품종은 일반적으로 국가마다, 그리고 민족마다 다르다. 특정 국가에서 유래한 품종은 해당 국가의 "재래 품종"으로 알려져 있다.
주방용품 또는 키친웨어(kitchenware)는 식품을 준비하고 서빙하는 데 사용되는 도구, 주방 용품, 가전제품, 식기, 조리용구를 말한다. 키친웨어는 준비 전후에 음식을 보관하는 데에도 사용될 수 있다.
키친웨어는 다양한 종류의 도구를 포함한다. 가장 일반적인 키친웨어 품목 중 일부는 다음과 같다.
반사 방지 코팅(Anti-reflective coating, AR)은 렌즈나 다른 광학 요소, 태양 전지 표면에 적용되어 반사를 줄이는 광학 코팅의 한 종류이다. 일반적인 영상 시스템에서는 반사로 인해 손실되는 빛이 적으므로 효율성이 향상된다. 사진기, 쌍안경, 망원경, 광학 현미경과 같은 복잡한 시스템에서는 반사 감소가 미광 제거를 통해 이미지의 대비를 개선하기도 한다. 이는 행성 천문학에서 특히 중요하다. 다른 응용 분야에서는 안경 렌즈에 코팅을 하여 착용자의 눈이 다른 사람에게 더 잘 보이게 하거나, 은밀한 관찰자의 쌍안경이나 망원 조준경에서 발생하는 눈부심을 줄이는 코팅과 같이 반사 자체를 제거하는 것이 주된 이점이다.
많은 코팅은 대비되는 굴절률을 가진 층들이 교대로 배열된 투명한 박막 광학 구조로 구성된다. 층의 두께는 계면에서 반사되는 빛의 상쇄간섭을 일으키고, 해당 투과된 빛의 보강 간섭을 일으키도록 선택된다. 이로 인해 구조의 성능이 파장과 입사각에 따라 달라지며, 따라서 사각에서는 종종 색상 효과가 나타난다. 이러한 코팅을 설계하거나 주문할 때 파장 범위를 지정해야 하지만, 비교적 넓은 주파수 범위에서 좋은 성능을 얻을 수 있다. 일반적으로 적외선, 가시광선 또는 자외선 중 하나를 선택할 수 있다.
반사 방지 코팅은 빛이 광학 표면을 통과하고 낮은 손실 또는 낮은 반사가 필요한 다양한 응용 분야에서 사용된다. 예를 들어 교정 렌즈 및 카메라 렌즈 요소의 눈부심 방지 코팅, 태양 전지의 반사 방지 코팅 등이 있다.
교정 렌즈.
안경사는 반사 감소가 렌즈의 미적 외관을 향상시키기 때문에 "반사 방지 렌즈"를 추천할 수 있다. 이러한 렌즈는 종종 눈부심을 줄인다고 하지만, 그 감소는 매우 미미하다. 반사를 제거하면 약간 더 많은 빛이 통과하여 대비와 시력이 약간 증가한다.
반사 방지 안과 렌즈는 선글라스에만 있는 편광 렌즈와 혼동해서는 안 된다. 편광 렌즈는 모래, 물, 도로와 같은 표면에서 반사되는 햇빛의 가시적인 눈부심을 (흡수를 통해) 감소시킨다. "반사 방지"라는 용어는 렌즈에 도달하는 빛의 원점이 아닌 렌즈 자체 표면에서의 반사와 관련된다.
많은 반사 방지 렌즈에는 물과 지방을 튕겨내어 깨끗하게 유지하기 쉽게 하는 추가 코팅이 포함되어 있다. 반사 방지 코팅은 특히 고굴절률 렌즈에 적합하다. 이들은 코팅이 없는 경우 저굴절률 렌즈보다 더 많은 빛을 반사하기 때문이다(프레넬 방정식의 결과). 또한 고굴절률 렌즈를 코팅하는 것이 일반적으로 더 쉽고 저렴하다.
반사 방지 코팅(ARC)은 미세전자공학 포토리소그래피에서 기판 표면의 반사와 관련된 이미지 왜곡을 줄이는 데 자주 사용된다. 다양한 유형의 반사 방지 코팅은 포토레지스트 전(하단 ARC 또는 BARC) 또는 후속으로 적용되며, 정상파, 박막 간섭, 정반사를 줄이는 데 도움이 된다.
태양 전지는 종종 반사 방지 코팅으로 덮여 있다. 사용된 재료에는 불화 마그네슘, 질화 규소, 이산화 규소, 이산화 타이타늄, 산화 알루미늄 등이 있다.
굴절률 정합.
가장 간단한 형태의 반사 방지 코팅은 1886년 제3대 레일리 남작 존 윌리엄 스트럿에 의해 발견되었다. 당시 사용 가능한 광학 유리는 환경과의 화학 반응으로 인해 시간이 지남에 따라 표면에 변색이 생기는 경향이 있었다. 레일리는 오래되고 약간 변색된 유리 조각들을 시험했고, 놀랍게도 새롭고 깨끗한 조각들보다 더 많은 빛을 투과시킨다는 것을 발견했다. 변색은 공기-유리 계면을 두 개의 계면, 즉 공기-변색 계면과 변색-유리 계면으로 대체한다. 변색은 유리와 공기 사이의 굴절률을 가지기 때문에, 이들 각 계면은 공기-유리 계면보다 적은 반사를 보인다. 사실, 두 반사의 총합은 "맨" 공기-유리 계면보다 적으며, 이는 프레넬 방정식으로 계산할 수 있다.
한 가지 방법은 거의 연속적으로 변화하는 굴절률을 가진 점진적 굴절률(GRIN) 반사 방지 코팅을 사용하는 것이다. 이를 통해 넓은 주파수 대역과 입사각에 대한 반사를 줄일 수 있다.
단일층 간섭.
가장 간단한 간섭 반사 방지 코팅은 기판 굴절률의 제곱근과 같은 굴절률을 가진 단일 투명 재료의 얇은 층으로 구성된다. 공기 중에서 이러한 코팅은 이론적으로 코팅 내 파장이 코팅 두께의 4배와 같은 빛에 대해 반사율이 0이 된다. 또한 중심 주변의 넓은 파장 대역에서도 반사율이 감소한다. 특정 설계 파장의 4분의 1과 같은 두께의 층을 "4분의 1 파장 층"이라고 한다.
가장 흔한 종류의 광학 유리는 크라운 유리로, 굴절률은 약 1.52이다. 최적의 단일층 코팅은 약 1.23의 굴절률을 가진 재료로 만들어져야 한다. 이러한 낮은 굴절률을 가진 고체 재료는 없다. 코팅에 적합한 물리적 특성을 가진 가장 가까운 재료는 불화 마그네슘, MgF2(굴절률 1.38)와 1.30까지 낮은 굴절률을 가질 수 있지만 적용하기 더 어려운 불소수지이다. 크라운 유리 표면에 MgF2를 코팅하면 맨 유리일 때의 4%에 비해 약 1%의 반사율을 나타낸다. MgF2 코팅은 특히 굴절률이 1.9에 가까운 고굴절률 유리에서 훨씬 더 좋은 성능을 보인다. MgF2 코팅은 저렴하고 내구성이 뛰어나기 때문에 흔히 사용된다. 코팅이 가시광선 대역 중간의 파장을 위해 설계될 때, 전체 대역에서 상당히 좋은 반사 방지 성능을 제공한다.
연구원들은 1.12만큼 낮은 굴절률을 가진 메조포러스 실리카 나노입자 필름을 제작했으며, 이는 반사 방지 코팅으로 기능한다.
다층 간섭.
실리카와 같은 낮은 굴절률 재료와 더 높은 굴절률 재료를 번갈아 가며 사용함으로써 단일 파장에서 0.1%만큼 낮은 반사율을 얻을 수 있다. 복잡하고 비교적 비싸지만 넓은 주파수 대역에서 매우 낮은 반사율을 제공하는 코팅도 만들 수 있다. 광학 코팅은 여러 파장에서 거의 제로에 가까운 반사율 또는 0° 이외의 입사각에서 최적의 성능과 같은 특수 특성을 가질 수도 있다.
흡수형.
또 다른 종류의 반사 방지 코팅은 "흡수형 ARC"라고 불린다. 이 코팅은 표면을 통한 높은 투과가 중요하지 않거나 바람직하지 않지만 낮은 반사율이 필요한 상황에서 유용하다. 이들은 적은 층으로도 매우 낮은 반사율을 생성할 수 있으며, 표준 비흡수형 AR 코팅보다 종종 더 저렴하거나 더 큰 규모로 생산될 수 있다. (예를 들어, 미국 특허 5,091,244 참조) 흡수형 ARC는 종종 스퍼터 증착으로 생산되는 복합 박막에서 나타나는 특이한 광학적 특성을 이용한다. 예를 들어, 질화 타이타늄과 질화 니오븀은 흡수형 ARC에 사용된다. 이들은 대비 향상이 필요하거나 착색 유리를 대체할 때 (예: 음극선관 디스플레이에서) 유용할 수 있다.
나방 눈.
나방의 눈에는 특이한 특성이 있다. 표면이 천연 나노구조 필름으로 덮여 있어 반사를 없애준다. 이를 통해 나방은 어둠 속에서도 잘 볼 수 있으며, 반사로 인해 포식자에게 위치가 노출되지 않는다. 이 구조는 육각형 패턴의 돌기들로 구성되어 있으며, 각 돌기는 대략 200 nm 높이에 300 nm 간격으로 배열되어 있다. 이러한 종류의 반사 방지 코팅은 돌기가 가시광선 파장보다 작기 때문에 빛이 공기와 매질 사이에 연속적인 경사 굴절률 광학을 가진 표면으로 인식하여 공기-렌즈 계면을 효과적으로 제거함으로써 반사를 줄이기 때문에 작동한다. 이 효과를 이용하여 인간이 실용적인 반사 방지 필름을 만들었다. 이것은 일종의 생체 모방이다. 캐논은 SWC 서브파장 구조 코팅에 나방 눈 기술을 사용하여 렌즈 플레어를 크게 줄였다.
이러한 구조는 광학 장치에서도 사용된다. 예를 들어, 산화 텅스텐과 산화철로 성장시킨 나방 눈 구조는 물 분해를 통해 수소를 생산하는 광전극으로 사용될 수 있다. 이 구조는 직경이 수백 마이크로미터인 산화 텅스텐 구형체에 수 나노미터 두께의 산화철이 코팅되어 있다.
원형 편광자.
표면에 원형 편광자를 적층하여 반사를 제거할 수 있다. 편광자는 한 카이랄성("방향")의 원형 편광된 빛을 투과시킨다. 편광자 뒤 표면에서 반사된 빛은 반대 "방향"으로 변환된다. 이 빛은 카이랄성이 변했기 때문에 (예: 우원편광에서 좌원편광으로) 원형 편광자를 다시 통과할 수 없다. 이 방법의 단점은 입력 빛이 비편광된 경우 어셈블리를 통한 투과율이 50% 미만이라는 것이다.
코팅으로 인한 광학 효과의 두 가지 별개의 원인이 있으며, 종종 두꺼운 필름 효과와 얇은 필름 효과라고 불린다. 두꺼운 필름 효과는 코팅(또는 필름) 위와 아래 층 사이의 굴절률 차이로 인해 발생한다. 가장 간단한 경우, 이 세 층은 공기, 코팅, 유리이다. 두꺼운 필름 코팅은 코팅이 빛의 파장보다 훨씬 두꺼운 한, 코팅의 두께에 의존하지 않는다. 얇은 필름 효과는 코팅의 두께가 빛의 4분의 1 또는 절반 파장과 거의 같을 때 발생한다. 이 경우, 일정한 광원의 반사가 상쇄간섭을 일으키도록 만들어져 별도의 메커니즘으로 반사를 줄일 수 있다. 필름의 두께와 빛의 파장에 매우 의존할 뿐만 아니라, 얇은 필름 코팅은 빛이 코팅된 표면에 부딪히는 각도에도 의존한다.
광선이 한 매질에서 다른 매질로 이동할 때마다(예를 들어, 공기를 통해 이동한 후 유리 시트로 빛이 들어갈 때), 빛의 일부는 두 매질 사이의 표면(계면이라고 알려짐)에서 반사된다. 예를 들어, 창문을 통해 볼 때 창문 유리의 앞면과 뒷면에서 (약한) 반사를 볼 수 있다. 반사의 강도는 두 매질의 굴절률 비율과 광선에 대한 표면의 각도에 따라 달라진다. 정확한 값은 프레넬 방정식을 사용하여 계산할 수 있다.
빛이 수직 입사 (표면에 수직)로 계면에 닿을 때, 반사되는 빛의 세기는 반사 계수 또는 반사율, R로 주어진다:
여기서 n0과 nS는 각각 첫 번째 매질과 두 번째 매질의 굴절률이다. R의 값은 0(반사 없음)에서 1(모든 빛 반사)까지 다양하며 일반적으로 백분율로 표시된다. R에 상보적인 것은 투과 계수 또는 투과율 T이다. 흡광과 산란이 무시된다면, T 값은 항상 1 − R이다. 따라서 세기 I의 광선이 표면에 입사하면, 세기 RI의 광선은 반사되고, 세기 TI의 광선은 매질로 투과된다.
공기()에서 일반 유리()로 진행하는 가시광선의 단순화된 시나리오에서, 단일 반사에서 R 값은 0.04, 즉 4%이다. 따라서 빛의 최대 96%()만 실제로 유리로 들어가고, 나머지는 표면에서 반사된다. 반사되는 빛의 양은 반사 손실로 알려져 있다.
더 복잡한 시나리오인 다중 반사의 경우, 예를 들어 창문을 통과하는 빛은 공기에서 유리로 들어갈 때와 창문의 다른 쪽에서 유리에서 공기로 돌아갈 때 모두 반사된다. 손실의 크기는 두 경우 모두 동일하다. 빛은 또한 한 표면에서 다른 표면으로 여러 번 튕겨질 수 있으며, 매번 부분적으로 반사되고 부분적으로 투과된다. 총체적으로, 결합된 반사 계수는 로 주어진다. 공기 중 유리의 경우, 이는 약 7.7%이다.
레일리의 필름.
제3대 레일리 남작 존 윌리엄 스트럿이 관찰한 바와 같이, 유리 표면의 얇은 막(예: 변색)은 반사율을 줄일 수 있다. 이 효과는 공기(굴절률 n0)와 유리(굴절률 nS) 사이에 굴절률 n1을 가진 얇은 물질 층이 있다고 상상함으로써 설명할 수 있다. 이제 광선은 두 번 반사된다. 한 번은 공기와 얇은 층 사이의 표면에서, 다른 한 번은 층-유리 계면에서 반사된다.
위의 방정식과 알려진 굴절률로부터, 두 계면의 반사율을 각각 R01과 R1S로 나타내어 계산할 수 있다. 따라서 각 계면에서의 투과는 및 이다. 따라서 유리로의 총 투과율은 T1ST01이다. n1의 다양한 값에 대해 이 값을 계산하면, 층의 최적 굴절률의 특정 값에서 두 계면의 투과율이 같으며, 이는 유리로의 최대 총 투과율에 해당함을 알 수 있다.
이 최적 값은 두 주변 지수의 기하 평균으로 주어진다.
공기 중 유리()의 예에서(), 이 최적 굴절률은 이다.
각 계면의 반사 손실은 약 1.0% (총 손실 2.0%)이고, 전체 투과율 T1ST01은 약 98%이다. 따라서 공기와 유리 사이의 중간 코팅은 반사 손실을 절반으로 줄일 수 있다.
간섭 코팅.
반사 방지 코팅을 형성하기 위해 중간층을 사용하는 것은 전기 신호의 임피던스 매칭 기술과 유사하다고 볼 수 있다. (유사한 방법이 광섬유 연구에서 사용되는데, 여기서 인덱스 매칭 오일이 때때로 전반사를 일시적으로 없애기 위해 사용되어 빛이 섬유로 결합되거나 섬유 밖으로 나올 수 있도록 한다.) 이론적으로는 공기의 굴절률과 기판의 굴절률 사이에서 각 층의 굴절률을 점진적으로 혼합하는 여러 층의 재료로 공정을 확장함으로써 반사를 더욱 줄일 수 있다.
그러나 실용적인 반사 방지 코팅은 반사 계수를 직접적으로 줄이는 것뿐만 아니라 얇은 층의 간섭 효과도 이용한다. 층의 두께가 정밀하게 조절되어 층 내에서 빛의 파장의 정확히 4분의 1(, 여기서 λ0은 진공 파장)이 된다고 가정하자. 이 층을 4분의 1 파장 코팅이라고 한다. 이 유형의 코팅에서는 수직 입사 빔 I가 두 번째 계면에서 반사될 때, 첫 번째 표면에서 반사된 빔보다 정확히 자신의 파장 절반만큼 더 이동하여 상쇄간섭을 일으킨다. 이것은 더 두꺼운 코팅 층(3λ/4, 5λ/4 등)에도 해당되지만, 이 경우 반사율이 파장과 입사각에 더 강하게 의존하기 때문에 반사 방지 성능이 더 나쁘다.
만약 두 빔 R1과 R2의 세기가 정확히 같다면, 그들은 정확히 위상이 반대이므로 서로 상쇄되어 상쇄간섭을 일으킬 것이다. 따라서 표면에서는 반사가 없고, 빔의 모든 에너지는 투과된 광선 T에 있어야 한다. 여러 층의 스택에서 반사를 계산할 때는 전송 행렬 방법을 사용할 수 있다.
실제 코팅은 완벽한 성능에 도달하지 못하지만, 표면 반사 계수를 0.1% 미만으로 줄일 수 있다. 또한, 층은 단 하나의 특정 파장에 대해서만 이상적인 두께를 가질 것이다. 다른 어려움으로는 일반 유리에 사용할 적합한 재료를 찾는 것이 있다. 왜냐하면 두 반사 광선을 정확히 같은 세기로 만들 수 있는 필수 굴절률()을 가진 유용한 물질이 거의 없기 때문이다. 불화 마그네슘(MgF2)은 자주 사용되는데, 이는 내구성이 강하고 물리 기상 증착을 사용하여 기판에 쉽게 적용할 수 있기 때문이다. 비록 그 굴절률이 바람직한 값()보다 높지만 말이다.
표면에서 반사된 빛이 최대 상쇄간섭을 겪도록 설계된 여러 코팅 층을 사용하여 추가적인 감소가 가능하다. 이를 수행하는 한 가지 방법은 낮은 굴절률 층과 기판 사이에 두 번째 4분의 1 파장 두께의 고굴절률 층을 추가하는 것이다. 세 계면 모두에서 반사된 빛은 상쇄간섭과 반사 방지를 생성한다. 다른 기술은 코팅의 두께를 다양하게 사용한다. 두 개 이상의 층을 사용하여, 각각 원하는 굴절률과 분산의 가장 좋은 일치를 제공하도록 선택된 재료로 만들면, 최대 반사율이 0.5% 미만인 가시광선 범위(400~700 nm)를 덮는 광대역 반사 방지 코팅을 일반적으로 달성할 수 있다.
코팅된 광학 장치의 정확한 특성은 코팅된 광학 장치의 모양을 결정한다. 안경과 사진 렌즈에 일반적으로 사용되는 AR 코팅은 녹색과 분홍빛이 도는 코팅도 사용되지만, 다른 가시광선 파장보다 약간 더 많은 파란색 빛을 반사하기 때문에 다소 푸르스름하게 보이는 경우가 많다.
코팅된 광학 장치가 비수직 입사(즉, 표면에 수직이 아닌 광선)에서 사용되면 반사 방지 기능이 다소 저하된다. 이는 층에서 축적된 위상이 즉시 반사된 빛의 위상에 비해 정상 각도에서 증가함에 따라 감소하기 때문에 발생한다. 이는 직관에 반하는 현상인데, 광선이 정상 입사보다 층에서 더 큰 총 위상 변화를 겪기 때문이다. 이 역설은 광선이 들어온 곳과는 공간적으로 떨어져서 층을 벗어나 더 멀리 이동해야 했던(따라서 더 많은 자체 위상을 축적한) 들어오는 광선으로부터의 반사와 간섭할 것이라는 점에 주목함으로써 해결된다. 최종 효과는 상대 위상이 실제로 감소하여 코팅이 기울어짐에 따라 코팅의 반사 방지 대역이 더 짧은 파장으로 이동하는 경향이 있다는 것이다. 비수직 입사각은 일반적으로 반사를 편광 의존적으로 만들기도 한다.
텍스처 코팅.
반사는 3D 피라미드 또는 2D 홈(격자)으로 표면을 질감화하여 줄일 수 있다. 이러한 종류의 질감 코팅은 예를 들어 랭뮤어-블로젯 기법을 사용하여 만들 수 있다.
파장이 텍스처 크기보다 크면 텍스처는 반사가 감소된 점진적 굴절률 필름처럼 작동한다. 이 경우 반사를 계산하기 위해 유효 매질 근사를 사용할 수 있다. 반사를 최소화하기 위해 입방형, 5차 또는 적분 지수형 프로필과 같은 다양한 피라미드 프로필이 제안되었다.
파장이 텍스처 크기보다 작으면, 반사 감소는 기하 광학 근사의 도움으로 설명할 수 있다. 광선은 광원으로 되돌아가기 전에 여러 번 반사되어야 한다. 이 경우 반사는 광선 추적을 사용하여 계산할 수 있다.
텍스처를 사용하면 특징 크기와 비슷한 파장에 대한 반사도 줄어든다. 이 경우 근사는 유효하지 않으며, 반사는 수치 전자기학으로 맥스웰 방정식을 수치적으로 풀어 계산할 수 있다.
텍스처 표면의 반사 방지 특성은 최적의 텍스처 크기를 찾기 위해 광범위한 크기-파장 비율(장파 및 단파 한계 포함)에 대해 문헌에서 잘 논의되어 있다.
위에 언급된 굴절률 정합 "코팅"은 1886년 제3대 레일리 남작 존 윌리엄 스트럿에 의해 발견되었다. Cooke 회사의 해럴드 데니스 테일러는 1904년에 이러한 코팅을 생산하는 화학적 방법을 개발했다.
간섭 기반 코팅은 1935년 칼 자이스 AG 광학 회사에서 일하던 올렉산더 스마쿨라가 발명하고 개발했다. 이 코팅은 제2차 세계 대전 말 연합군이 비밀을 알아낼 때까지 몇 년 동안 독일 군사 비밀로 남아 있었다.
캐서린 버 블로젯과 어빙 랭뮤어는 1930년대 후반에 랭뮤어-블로젯 필름으로 알려진 유기 반사 방지 코팅을 개발했다.
광 증폭기(Optical amplifier)는 광학 신호를 전기 신호로 먼저 변환할 필요 없이 직접 증폭하는 장치이다. 광 증폭기는 광공진기가 없는 레이저 또는 광공진기의 피드백이 억제된 레이저로 생각할 수 있다. 광 증폭기는 광 통신 및 레이저 물리학에서 중요하다. 이들은 전 세계 통신 링크의 대부분을 운반하는 장거리 광케이블에서 광학 중계기로 사용된다.
광 신호를 증폭하는 데 사용할 수 있는 몇 가지 물리적 메커니즘이 있으며, 이는 주요 광 증폭기 유형에 해당한다. 도핑된 광섬유 증폭기 및 벌크 레이저에서는 증폭기의 활성 레이저 매질 내 자극 방출로 인해 입사광이 증폭된다. 반도체 광 증폭기(SOA)에서는 전자-양공 재결합이 발생한다. 라마 증폭기에서는 증폭 매질 격자 내 포논과 입사광의 라만 산란이 입사 광자와 동일한 광자를 생성한다. 파라메트릭 증폭기는 파라메트릭 증폭을 사용한다.
광 증폭의 원리는 1957년 11월 13일 고든 굴드에 의해 발명되었다. 그는 1959년 4월 6일에 "인구 반전을 생성하기 위해 충돌을 사용하는 광 증폭기"(Light Amplifiers Employing Collisions to Produce Population Inversions)라는 제목의 미국 특허 US80453959A를 출원했다. (이후 일부 지속으로 수정되어 1988년 5월 4일 로 최종 발행되었다). 이 특허는 "기체, 액체 또는 고체 상태의 이온, 원자 또는 분자로부터 광자의 자극 방출에 의한 광 증폭"을 다루었다. 총 48개의 광 증폭기 관련 특허를 획득한 굴드는 발급 당시 시장에 출시된 레이저의 80%를 차지했다.
굴드는 광통신 장비 회사인 옵텔레콤을 공동 설립했으며, 그의 전 Light Optics Research 책임자인 데이비드 후버와 케빈 킴벌린과 함께 시에나 코퍼레이션 설립을 도왔다. 후버와 시에나의 스티브 알렉산더는 이중 스테이지 광 증폭기 ()를 발명했는데, 이는 그들이 1996년 6월에 출시한 최초의 고밀도 파장 분할 다중(DWDM) 시스템의 핵심이었다. 이는 광학 네트워킹의 시작을 알렸다. 1997년 광학 권위자 쇼이치 스도와 기술 분석가 조지 길더는 그 중요성을 인식했는데, 스도는 광 증폭기가 "정보 시대라고 불리는 전 세계적인 혁명을 이끌 것"이라고 썼고 길더는 광 증폭기를 집적 회로에 비유하며 정보 시대를 가능하게 할 것이라고 예측했다. 광 증폭 WDM 시스템은 모든 지역, 도시, 국가, 대륙간 및 해저 통신 네트워크의 공통 기반이며 인터넷의 광섬유 백본(예: 광섬유 케이블은 현대 컴퓨터 망의 기반을 형성한다)에 선택된 기술이다.
레이저 증폭기.
거의 모든 레이저 활성 레이저 매질은 동일한 재료를 이득 매질로 사용하여 만든 레이저의 파장에서 빛에 대한 이득을 생성하도록 펌핑될 수 있다. 이러한 증폭기는 일반적으로 고출력 레이저 시스템을 생성하는 데 사용된다. 재생 증폭기 및 처프 펄스 증폭기와 같은 특수 유형은 초단 펄스를 증폭하는 데 사용된다.
고체 증폭기.
고체 증폭기는 다양한 도핑된 고체 재료(Nd: Yb:YAG, Ti:Sa)와 다양한 기하학적 구조(디스크, 슬랩, 로드)를 사용하여 광학 신호를 증폭하는 광 증폭기이다. 다양한 재료는 다른 파장의 증폭을 허용하는 반면, 매질의 형태는 에너지 또는 평균 전력 스케일링에 더 적합한 것들을 구별할 수 있다. 중력파 감지에서 국립점화시설의 고에너지 물리학에 이르는 기초 연구에서 사용되는 것 외에도 오늘날의 많은 초단 펄스 레이저에서도 발견된다.
도핑 광섬유 증폭기.
도핑 광섬유 증폭기(DFA)는 도핑된 광섬유를 이득 매질로 사용하여 광학 신호를 증폭하는 광 증폭기이다. 이들은 파이버 레이저와 관련이 있다. 증폭할 신호와 펌프 레이저는 도핑된 광섬유로 다중화되며, 신호는 도핑 이온과의 상호 작용을 통해 증폭된다.
증폭은 도핑된 광섬유의 도펀트 이온으로부터 광자의 자극 방출에 의해 이루어진다. 펌프 레이저는 이온을 더 높은 에너지 상태로 여기시켜, 이온이 신호 파장에서 광자의 자극 방출을 통해 더 낮은 에너지 레벨로 붕괴될 수 있게 한다. 여기된 이온은 또한 자발적으로(자발 방출) 또는 유리 매트릭스의 포논과의 상호 작용을 포함하는 비복사 과정("nonradiative processes")을 통해 붕괴될 수 있다. 이 두 가지 붕괴 메커니즘은 자극 방출과 경쟁하여 광 증폭 효율을 감소시킨다.
광 증폭기의 증폭 창은 증폭기가 사용 가능한 이득을 생성하는 광학 파장 범위이다. 증폭 창은 도펀트 이온의 분광학적 특성, 광섬유의 유리 구조, 펌프 레이저의 파장 및 출력에 의해 결정된다.
고립된 이온의 전자 전이는 매우 잘 정의되어 있지만, 이온이 광섬유 유리에 통합되면 에너지 준위가 넓어져 증폭 창도 넓어진다. 이 넓어짐은 균일적(모든 이온이 동일한 넓어진 스펙트럼을 나타냄)이면서 동시에 불균일적(다른 유리 위치에 있는 다른 이온이 다른 스펙트럼을 나타냄)이다. 균일 넓어짐은 유리 내 포논과의 상호작용에서 발생하며, 불균일 넓어짐은 다른 이온이 호스팅되는 유리 위치의 차이로 인해 발생한다. 다른 위치는 이온을 다른 국부 전기장에 노출시키며, 이는 슈타르크 효과를 통해 에너지 준위를 이동시킨다. 또한 슈타르크 효과는 동일한 총 각운동량을 갖는 에너지 상태(양자수 J에 의해 지정됨)의 퇴화를 제거한다. 따라서, 예를 들어 삼가 어븀 이온(Er3+)은 J = 15/2인 바닥 상태를 가지며, 전기장 존재 시 J + 1/2 = 8개의 미세하게 다른 에너지를 갖는 하위 준위로 분리된다. 첫 번째 여기 상태는 J = 13/2를 가지므로 7개의 하위 준위를 갖는 슈타르크 다중체를 형성한다. J = 13/2 여기 상태에서 J = 15/2 바닥 상태로의 전이는 1500 nm 파장에서의 이득을 담당한다. EDFA의 이득 스펙트럼은 위의 넓어짐 메커니즘에 의해 번져 여러 피크를 갖는다. 최종 결과는 매우 넓은 스펙트럼(실리카에서 일반적으로 30 nm)이다. 광섬유 증폭기의 넓은 이득 대역폭은 파장 분할 다중 통신 시스템에서 특히 유용하다. 단일 증폭기를 사용하여 광섬유를 통해 전송되는 모든 신호 중 이득 창 내에 파장이 있는 신호를 증폭할 수 있기 때문이다.
어븀 도핑 도파관 증폭기(EDWA)는 도파관을 사용하여 광학 신호를 증폭하는 광 증폭기이다.
EDFA의 기본 원리.
상대적으로 높은 출력의 광선은 파장 선택 결합기(WSC)를 사용하여 입력 신호와 혼합된다. 입력 신호와 여기광은 파장이 상당히 달라야 한다. 혼합된 빛은 코어에 어븀 이온이 포함된 광섬유 구간으로 유도된다. 이 고출력 광선은 어븀 이온을 더 높은 에너지 상태로 여기시킨다. 펌프광과 다른 파장의 신호에 속하는 광자가 여기된 어븀 이온을 만나면, 어븀 이온은 유도 방출을 겪고 더 낮은 에너지 상태로 돌아간다.
중요한 점은 어븀이 증폭되는 신호와 정확히 동일한 위상과 방향을 가진 추가 광자 형태로 에너지를 방출한다는 것이다. 따라서 신호는 이동 방향으로만 증폭된다. 이것은 특이한 일이 아니다. 원자가 "레이저 작동"할 때 항상 입사광과 동일한 방향과 위상으로 에너지를 방출한다. 따라서 추가 신호 전력은 모두 입사 신호와 동일한 광섬유 모드에서 유도된다. 일반적으로 광학 절연기는 부착된 광섬유에서 반사가 돌아오는 것을 방지하기 위해 출력에 배치된다. 이러한 반사는 증폭기 작동을 방해하며 극단적인 경우에는 증폭기가 레이저가 될 수 있다.
어븀 도핑 증폭기는 고이득 증폭기이다.
DFA에서 잡음의 주요 원인은 증폭된 자발 방출(ASE)이며, 이 스펙트럼은 증폭기의 이득 스펙트럼과 거의 동일하다. 이상적인 DFA의 잡음 지수는 3 dB이지만, 실제 증폭기는 6~8 dB만큼 큰 잡음 지수를 가질 수 있다.
자극 방출을 통해 붕괴되는 것 외에도 상위 에너지 준위의 전자는 자발 방출을 통해서도 붕괴될 수 있으며, 이는 유리 구조 및 반전 레벨에 따라 무작위로 발생한다. 광자는 모든 방향으로 자발적으로 방출되지만, 그 중 일부는 광섬유의 개구수 내에 해당하는 방향으로 방출되어 광섬유에 의해 포획되고 유도된다. 포획된 광자는 다른 도펀트 이온과 상호 작용할 수 있으며, 따라서 자극 방출에 의해 증폭된다. 따라서 초기 자발 방출은 신호와 동일한 방식으로 증폭되므로 증폭된 자발 방출이라는 용어가 사용된다. ASE는 증폭기에 의해 순방향 및 역방향 모두에서 방출되지만, 순방향 ASE만이 시스템 성능에 직접적인 영향을 미친다. 이 잡음은 신호와 함께 수신기로 전파되어 시스템 성능을 저하시키기 때문이다. 그러나 역방향 ASE는 ASE가 반전 레벨을 소모하여 증폭기의 이득을 감소시키고 원하는 신호 이득에 비해 발생하는 잡음을 증가시킬 수 있으므로 증폭기의 성능 저하로 이어질 수 있다.
잡음 지수는 광학 영역과 전기 영역 모두에서 분석할 수 있다. 광학 영역에서 ASE, 광학 신호 이득 및 신호 파장을 광학 스펙트럼 분석기를 사용하여 측정하면 잡음 지수를 계산할 수 있다. 전기 측정 방법의 경우, 감지된 광전류 잡음은 저잡음 전기 스펙트럼 분석기로 평가되며, 이는 증폭기 이득 측정과 함께 잡음 지수 측정을 허용한다. 일반적으로 광학 기술은 더 간단한 방법을 제공하지만, 전기 방법으로 포착되는 다중 경로 간섭(MPI) 잡음 발생과 같은 과도한 잡음 효과를 포함하지 않는다. 두 가지 방법 모두에서 입력 신호에 수반되는 자발 방출과 같은 효과에 대한 주의는 잡음 지수의 정확한 측정에 중요하다.
이득 포화.
DFA에서 이득은 도펀트 이온의 인구 역전으로 인해 발생한다. DFA의 반전 레벨은 주로 펌프 파장의 전력과 증폭된 파장의 전력에 의해 설정된다. 신호 전력이 증가하거나 펌프 전력이 감소하면 반전 레벨이 감소하고 따라서 증폭기의 이득이 감소한다. 이러한 효과를 이득 포화라고 한다. 신호 레벨이 증가함에 따라 증폭기가 포화되어 더 이상 출력 전력을 생성할 수 없으므로 이득이 감소한다. 포화는 일반적으로 이득 압축으로도 알려져 있다.
최적의 잡음 성능을 얻기 위해 DFA는 상당한 양의 이득 압축(일반적으로 10 dB) 하에서 작동한다. 이는 자발 방출 속도를 줄여 ASE를 감소시키기 때문이다. DFA를 이득 포화 영역에서 작동하는 또 다른 장점은 입력 신호 전력의 작은 변동이 출력 증폭 신호에서 감소한다는 것이다. 즉, 작은 입력 신호 전력은 더 큰(덜 포화된) 이득을 경험하는 반면, 큰 입력 전력은 더 적은 이득을 보인다.
펄스의 선두 가장자리가 증폭되어 이득 매질의 포화 에너지에 도달한다. 일부 조건에서는 펄스의 폭(전반값너비)이 감소한다.
불균일 넓어짐 효과.
도펀트 이온의 선폭 넓어짐의 불균일한 부분 때문에 이득 스펙트럼은 불균일한 구성 요소를 가지며 이득 포화는 불균일한 방식으로 미미하게 발생한다. 이러한 효과는 스펙트럼 홀 번잉으로 알려져 있는데, 한 파장의 고출력 신호가 불균일하게 넓어진 이온의 포화로 인해 해당 신호에 가까운 파장의 이득에 '구멍'을 낼 수 있기 때문이다. 스펙트럼 홀은 관련 광섬유의 특성과 번잉 신호의 전력에 따라 폭이 다르지만, 일반적으로 C-밴드의 단파장 끝에서는 1 nm 미만이고 C-밴드의 장파장 끝에서는 몇 nm이다. 그러나 홀의 깊이는 매우 작아서 실제로 관찰하기 어렵다.
편광 효과.
DFA는 본질적으로 편광에 독립적인 증폭기이지만, 도펀트 이온의 소수 비율은 특정 편광과 우선적으로 상호작용하며 입력 신호의 편광에 대한 작은 의존성(일반적으로 &lt; 0.5 dB)이 발생할 수 있다. 이를 편광 의존 이득(PDG)이라고 한다.
이온의 흡수 및 방출 단면은 주요 축이 서로 다른 유리 위치에서 모든 방향으로 무작위로 정렬된 타원체로 모델링할 수 있다. 유리에 있는 타원체의 무작위 분포는 거시적으로 등방성 매질을 생성하지만, 강한 펌프 레이저는 펌프의 광학 필드 벡터와 더 잘 정렬된 이온을 선택적으로 여기시킴으로써 비등방성 분포를 유도한다. 또한, 신호 필드와 정렬된 여기된 이온은 더 많은 유도 방출을 생성한다. 따라서 이득 변화는 펌프 및 신호 레이저의 편광 정렬에 따라 달라진다. 즉, 두 레이저가 동일한 도펀트 이온의 하위 집합과 상호작용하는지 여부에 따라 달라진다.
복굴절이 없는 이상적인 도핑된 광섬유에서는 PDG가 불편하게 클 것이다. 다행히 광섬유에는 항상 소량의 복굴절이 존재하며, 또한 빠른 축과 느린 축은 광섬유 길이를 따라 무작위로 변한다. 일반적인 DFA는 수십 미터 길이로, 이미 이러한 복굴절 축의 무작위성을 보여주기에 충분히 길다. 이 두 가지 결합 효과(전송 광섬유에서 편광 모드 분산을 유발함)는 광섬유를 따라 신호 및 펌프 레이저의 상대적 편광의 불일치를 생성하여 PDG를 평균화하는 경향이 있다. 그 결과 단일 증폭기에서는 PDG를 관찰하기 매우 어렵지만(여러 개의 캐스케이드 증폭기가 있는 링크에서는 눈에 띈다) 가능하다.
어븀 도핑 광섬유 증폭기.
어븀 도핑 광섬유 증폭기(EDFA)는 증폭 창이 실리카 기반 광섬유의 세 번째 전송 창과 일치하므로 가장 널리 사용되는 광섬유 증폭기이다. 실리카 광섬유의 코어는 삼가 어븀 이온(Er3+)으로 도핑되어 있으며, 980 nm 및 1480 nm 파장 근처의 레이저로 효율적으로 펌핑될 수 있으며, 1550 nm 영역에서 이득이 나타난다. EDFA 증폭 영역은 응용 분야에 따라 다르며 몇 나노미터에서 최대 ~80 nm까지 다양할 수 있다. 통신에서 EDFA의 일반적인 사용은 기존 C-밴드 증폭기(~1525 nm ~ ~1565 nm) 또는 장거리 L-밴드 증폭기(~1565 nm ~ ~1610 nm)를 필요로 한다. 이 두 대역 모두 EDFA로 증폭할 수 있지만, 각 대역에 최적화된 두 개의 다른 증폭기를 사용하는 것이 일반적이다.
C-대역 및 L-대역 증폭기의 주요 차이점은 L-대역 증폭기에서 더 긴 도핑된 광섬유가 사용된다는 것이다. 더 긴 광섬유 길이는 더 낮은 반전 레벨을 사용할 수 있게 하여, 더 긴 파장(실리카 내 어븀의 밴드 구조로 인해)에서 방출을 제공하면서도 유용한 양의 이득을 제공한다.
EDFA는 980nm와 1480nm 두 가지 흔히 사용되는 펌핑 대역을 가지고 있다. 980nm 대역은 흡수 단면적이 더 커서 일반적으로 저잡음 성능이 요구되는 곳에 사용된다. 흡수 대역이 비교적 좁기 때문에 파장 안정화 레이저 소스가 일반적으로 필요하다. 1480nm 대역은 흡수 단면적이 더 작지만 더 넓으며 일반적으로 고출력 증폭기에 사용된다. 980nm와 1480nm 펌핑의 조합이 일반적으로 증폭기에 사용된다.
어븀 도핑 광섬유에서 이득 및 레이저 발생은 1986-87년에 두 그룹에 의해 처음 시연되었다. 한 그룹은 데이비드 N. 페인, R. 미어스, I.M. 존시, L. 레키를 포함한 사우샘프턴 대학교 그룹이었고 다른 그룹은 AT&amp;T 벨 연구소의 E. 데서비르, P. 베커, J. 심슨이었다. 고밀도 파장 분할 다중(DWDM)을 가능하게 한 이중 스테이지 광 증폭기는 시에나 코퍼레이션의 스티븐 B. 알렉산더가 발명했다.
다른 파장 범위용 도핑 광섬유 증폭기.
툴륨 도핑 광섬유 증폭기는 S-밴드(1450–1490 nm)에 사용되었고, 프라세오디뮴 도핑 증폭기는 1300 nm 영역에 사용되었다. 그러나 이들 영역은 아직까지 상업적으로 크게 활용되지 않았으며, 따라서 이들 증폭기는 EDFA만큼 많은 개발 대상이 되지 않았다. 그러나 1마이크로미터 파장 근처에서 작동하는 이터븀 도핑 광섬유 레이저 및 증폭기는 재료의 산업 가공에 많은 응용 분야를 가지고 있으며, 이러한 장치는 매우 높은 출력(수십 킬로와트)으로 만들 수 있다.
반도체 광 증폭기.
반도체 광 증폭기(SOA)는 반도체를 이득 매질로 사용하는 증폭기이다. 이 증폭기는 파브리-페로 반도체 레이저와 유사한 구조를 가지고 있지만, 끝단면에 반사 방지 설계 요소가 있다. 최근 설계에는 반사 방지 코팅과 기울어진 도파관 및 창 영역이 포함되어 끝단면 반사를 0.001% 미만으로 줄일 수 있다. 이는 공진기에서 이득보다 큰 전력 손실을 발생시켜 증폭기가 레이저로 작동하는 것을 방지한다. 또 다른 유형의 SOA는 두 개의 영역으로 구성된다. 한 부분은 파브리-페로 레이저 다이오드 구조를 가지고 있고, 다른 부분은 출력면에 대한 전력 밀도를 줄이기 위해 테이퍼형 구조를 가지고 있다.
반도체 광 증폭기는 일반적으로 갈륨 비소/AlGaAs, 인듐 인화물/인듐 갈륨 비소, 인듐 인화물/InGaAsP 및 인듐 인화물/InAlGaAs와 같은 III-V족 화합물 반도체로 만들어지지만, II-VI족과 같은 직접 띠틈 반도체도 사용될 수 있다. 이러한 증폭기는 종종 광섬유-피그테일 부품 형태로 통신 시스템에 사용되며, 850 nm에서 1600 nm 사이의 신호 파장에서 작동하며 최대 30 dB의 이득을 생성한다.
반도체 광 증폭기는 크기가 작고 전기적으로 펌핑된다. EDFA보다 잠재적으로 저렴할 수 있으며 반도체 레이저, 변조기 등과 통합될 수 있다. 그러나 성능은 아직 EDFA에 미치지 못한다. SOA는 더 높은 잡음, 더 낮은 이득, 중간 정도의 편광 의존성 및 빠른 과도 시간과 함께 높은 비선형성을 가진다. SOA의 주요 장점은 네 가지 유형의 비선형 작동(교차 이득 변조, 교차 위상 변조, 파장 변환 및 4광파 혼합)을 모두 수행할 수 있다는 것이다. 또한 SOA는 저전력 레이저로 작동할 수 있다.
이는 짧은 나노초 이하의 상위 상태 수명에서 비롯되므로 이득이 펌프 또는 신호 전력의 변화에 빠르게 반응하고, 이득의 변화는 또한 신호를 왜곡할 수 있는 위상 변화를 유발한다.
이러한 비선형성은 광통신 응용 분야에서 가장 심각한 문제를 야기한다. 그러나 EDFA와 다른 파장 영역에서 이득을 얻을 가능성을 제공한다. 이득 클램핑 기술을 사용하는 "선형 광 증폭기"가 개발되었다.
높은 광학적 비선형성은 반도체 증폭기를 모든 광학 신호 처리, 즉 모든 광학 스위칭 및 파장 변환에 매력적으로 만든다. 광학 신호 처리, 파장 변환, 클록 복구, 신호 역다중화 및 패턴 인식 요소로서 반도체 광 증폭기에 대한 많은 연구가 있었다.
수직 공동 SOA.
SOA 계열에 최근 추가된 것은 수직 공동 SOA (VCSOA)이다. 이 장치들은 VCSEL과 구조가 유사하며 많은 기능을 공유한다. VCSOA와 VCSEL을 비교할 때 주요 차이점은 증폭기 공동에 사용되는 거울 반사율이 감소한다는 점이다. VCSOA의 경우, 장치가 레이저 임계값에 도달하는 것을 방지하기 위해 감소된 피드백이 필요하다. 극히 짧은 공동 길이와 그에 상응하는 얇은 이득 매질 때문에, 이 장치들은 매우 낮은 단일 통과 이득 (일반적으로 몇 퍼센트 정도)과 매우 큰 자유 스펙트럼 범위(FSR)를 나타낸다. 작은 단일 통과 이득은 전체 신호 이득을 높이기 위해 상대적으로 높은 거울 반사율을 요구한다. 전체 신호 이득을 높이는 것 외에도, 공명 공동 구조를 사용하면 매우 좁은 이득 대역폭이 발생한다. 광학 공동의 큰 FSR과 결합되어, 이는 VCSOA의 작동을 단일 채널 증폭으로 효과적으로 제한한다. 따라서 VCSOA는 증폭 필터로 볼 수 있다.
수직 공동 기하학적 구조를 고려할 때, VCSOA는 웨이퍼 표면에 수직으로 입/출력 신호가 들어오고 나가는 공진 공동 광 증폭기이다. VCSOA의 표면 수직 작동은 작은 크기 외에도 낮은 전력 소비, 낮은 잡음 지수, 편광 독립 이득, 그리고 단일 반도체 칩에 고충전율 2차원 배열을 제조할 수 있는 능력과 같은 여러 가지 장점을 제공한다. 이 장치들은 아직 초기 연구 단계에 있지만, 유망한 전치 증폭기 결과가 시연되었다. VCSOA 기술의 추가 확장은 파장 가변 장치의 시연이다. 이러한 MEMS 가변 수직 공동 SOA는 MEMS 기반 가변 메커니즘을 사용하여 증폭기의 피크 이득 파장을 넓고 연속적으로 가변한다. SOA는 1~100ps 정도의 더 빠른 이득 응답을 가진다.
테이퍼형 증폭기.
고출력과 더 넓은 파장 범위에서는 테이퍼형 증폭기가 사용된다. 이 증폭기는 측면 단일 모드 부분과 테이퍼형 구조의 부분으로 구성되어 레이저 광이 증폭된다. 테이퍼형 구조는 출력면에서 전력 밀도를 감소시킨다.
일반적인 매개변수:
라만 증폭기.
라만 증폭기에서는 신호가 라만 증폭에 의해 강화된다. EDFA 및 SOA와 달리 증폭 효과는 광섬유 내에서 신호와 펌프 레이저 간의 비선형 상호 작용을 통해 달성된다. 라만 증폭기에는 분산형과 집중형의 두 가지 유형이 있다. 분산형 라만 증폭기는 전송 광섬유를 이득 매질로 활용하여 펌프 파장을 신호 파장과 다중화하는 반면, 집중형 라만 증폭기는 증폭을 제공하기 위해 전용의 더 짧은 길이의 광섬유를 사용한다. 집중형 라만 증폭기의 경우, 신호와 펌프 파장 간의 상호 작용을 증가시키고 이에 따라 필요한 광섬유 길이를 줄이기 위해 작은 코어를 가진 고비선형 광섬유가 활용된다.
펌프광은 신호와 동일한 방향(동방향 펌핑), 반대 방향(역방향 펌핑) 또는 둘 다로 전송 광섬유에 결합될 수 있다. 펌프에서 신호로의 잡음 전달이 감소하므로 역방향 펌핑이 더 일반적이다.
라만 증폭에 필요한 펌프 전력은 EDFA에 필요한 것보다 높으며, 분산 증폭기에서 유용한 이득 수준을 달성하려면 500mW를 초과하는 전력이 필요하다. 고출력 광 전력의 안전 문제 해결을 위해 펌프광을 안전하게 포함할 수 있는 집중형 증폭기는 1W 이상의 광 전력을 사용할 수 있다.
라만 증폭의 주요 장점은 전송 광섬유 내에서 분산 증폭을 제공할 수 있다는 점으로, 이를 통해 증폭기와 재생 지점 사이의 스팬 길이가 증가한다. 라만 증폭기의 증폭 대역폭은 사용되는 펌프 파장에 의해 정의되므로, 도펀트 및 장치 설계에 의존하여 증폭 '창'을 정의하는 다른 유형의 증폭기로는 불가능할 수 있는 더 넓고 다른 영역에서 증폭을 제공할 수 있다.
라만 증폭기는 몇 가지 근본적인 장점을 가지고 있다. 첫째, 모든 광섬유에 라만 이득이 존재하여 터미널 끝에서 업그레이드하는 비용 효율적인 방법을 제공한다. 둘째, 이득이 비공명적이어서 약 0.3에서 2 μm 범위의 광섬유 투명성 영역 전체에서 이득을 사용할 수 있다. 라만 증폭기의 세 번째 장점은 펌프 파장을 조정하여 이득 스펙트럼을 맞춤 설정할 수 있다는 것이다. 예를 들어, 여러 펌프 라인을 사용하여 광학 대역폭을 늘릴 수 있으며, 펌프 분포는 이득 평탄도를 결정한다. 라만 증폭의 또 다른 장점은 5THz를 초과하는 대역폭을 가진 비교적 광대역 증폭기이며, 이득이 넓은 파장 범위에 걸쳐 합리적으로 평평하다는 것이다.
그러나 라만 증폭기는 여러 가지 문제로 인해 조기에 채택되지 못했다. 첫째, EDFA에 비해 라만 증폭기는 낮은 신호 전력에서 펌핑 효율이 상대적으로 떨어진다. 단점이지만, 이러한 펌핑 효율 부족은 라만 증폭기에서 이득 클램핑을 더 쉽게 만들기도 한다. 둘째, 라만 증폭기는 더 긴 이득 광섬유를 필요로 한다. 그러나 이 단점은 단일 광섬유에서 이득과 분산 보상을 결합하여 완화할 수 있다. 라만 증폭기의 세 번째 단점은 빠른 응답 시간으로, 아래에서 더 자세히 논의될 새로운 잡음원을 발생시킨다. 마지막으로, WDM 신호 채널에 대한 증폭기의 비선형 페널티에 대한 우려가 있다.
참고: 이 문서의 이전 버전 텍스트는 공공 도메인 연방 표준 1037C에서 가져왔다.
광학 파라메트릭 증폭기.
광학 파라메트릭 증폭기는 비중심대칭 비선형 매질(예: 베타 바륨 보레이트(BBO)) 또는 심지어 표준 용융 실리카 광섬유와 같은 비선형 매질에서 커 효과를 통해 약한 신호-충격을 증폭할 수 있다. 이전에 언급된 통신 환경에서 주로 사용되는 증폭기와 달리, 이 유형은 초고속 고체 레이저(예: 티타늄 사파이어 레이저)의 주파수 가변성을 확장하는 데 주로 응용된다. 비공선형 상호 작용 기하학을 사용함으로써 광학 파라메트릭 증폭기는 극도로 넓은 증폭 대역폭을 가질 수 있다.
21세기에는 고출력 파이버 레이저가 산업용 재료 가공 도구로 채택되었고, 의료 및 과학 시장을 포함한 다른 시장으로 확장되었다. 과학 시장 침투를 가능하게 한 주요 개선 사항 중 하나는 높은 정교도를 가진 파이버 증폭기의 발전이었다. 이 증폭기들은 우수한 빔 품질과 안정적인 선형 편광 출력을 함께 제공하면서 단일 주파수 선폭(&lt;5kHz)을 제공할 수 있게 되었다. 이러한 사양을 충족하는 시스템은 초기에는 몇 와트의 출력 전력에서 꾸준히 발전하여 수십 와트, 그리고 나중에는 수백 와트에 이르렀다. 이러한 전력 증가는 광섬유 기술의 발전, 예를 들어 광섬유 내에서 브릴루앙 산란 (SBS) 억제/완화 기술 채택, 그리고 저개구 코어를 가진 대면적 모드(LMA) 광섬유, 마이크로 구조화된 로드형 광섬유, 헬리컬 코어 또는 키랄 결합 코어 광섬유, 그리고 테이퍼 이중 클래드 광섬유(T-DCF)를 포함한 전체 증폭기 설계 개선을 통해 이루어졌다. 2015년 현재 고정밀, 고출력 및 펄스형 광섬유 증폭기는 상업용 고체 단일 주파수 소스에서 얻을 수 있는 수준을 초과하는 전력 수준과 안정적인 최적화된 성능을 제공하여 새로운 과학적 응용 분야를 열었다.
광 증폭기를 설계하는 데 사용할 수 있는 몇 가지 시뮬레이션 도구가 있다. 인기 있는 상업용 도구는 옵티웨이브 시스템즈와 VPI 시스템즈에서 개발되었다.
광학 링 공진기(Optical ring resonators)는 일부 광 입력 및 출력에 연결된 하나 이상의 폐쇄 루프인 도파관 세트이다. (이들은 도파관일 수도 있고 아닐 수도 있다.) 광학 링 공진기의 기본 개념은 빛을 사용하고 보강간섭 및 전반사 뒤의 속성을 따르는 것을 제외하고는 속삭이는 회랑의 개념과 동일하다. 공명 파장의 빛이 입력 도파관에서 루프를 통해 전달될 때, 빛은 보강간섭으로 인해 여러 번의 왕복을 통해 강도가 증가하고, 검출기 도파관 역할을 하는 출력 버스 도파관으로 출력된다. 선택된 몇몇 파장만이 루프 내에서 공명 상태에 있기 때문에 광학 링 공진기는 필터 역할을 한다. 또한, 앞에서 언급했듯이 두 개 이상의 링 도파관을 서로 연결하여 애드/드롭 광 필터를 형성할 수 있다.
광학 링 공진기는 전반사, 보강간섭 및 광학 커플링의 원리를 기반으로 작동한다.
전반사.
광학 링 공진기의 도파관을 통해 이동하는 빛은 전반사(TIR)로 알려진 기하광학 현상으로 인해 도파관 내에 유지된다. TIR은 빛의 광선이 매질의 경계에 부딪히고 경계를 통해 굴절되지 않을 때 발생하는 광학 현상이다. 입사각이 임계각(표면의 법선에 대해)보다 크고 굴절률이 입사 광선에 비해 경계의 다른 쪽에서 낮으면 TIR이 발생하고 빛이 통과할 수 없다. 광학 링 공진기가 잘 작동하려면 전반사 조건이 충족되어야 하며 도파관을 통과하는 빛이 어떤 수단으로도 탈출해서는 안 된다.
간섭은 두 파동이 중첩되어 더 크거나 작은 진폭의 결과적인 파동을 형성하는 과정이다. 간섭은 일반적으로 두 개의 서로 다른 파동의 상호 작용을 나타내며 맥스웰 방정식의 선형성의 결과이다. 간섭은 두 파동의 상대적 위상에 따라 보강 또는 상쇄 간섭이 될 수 있다. 보강간섭에서는 두 파동이 동일한 위상을 가지며, 그 결과로 생성되는 파동 진폭이 두 개별 진폭의 합과 같아지는 방식으로 간섭한다. 광학 링 공진기의 빛이 링 구성 요소 주위에서 여러 회로를 완료함에 따라 루프에 있는 다른 빛과 간섭하게 된다. 따라서 흡수, 감쇠파 또는 불완전한 커플링으로 인한 손실이 시스템에 없고 공명 조건이 충족된다고 가정하면 링 공진기에서 방출되는 빛의 강도는 시스템에 공급되는 빛의 강도와 같게 된다.
광학 커플링.
광학 링 공진기가 작동하는 방식을 이해하는 데 중요한 것은 선형 도파관이 링 도파관에 어떻게 커플링되는지에 대한 개념이다. 오른쪽 그래프에 표시된 것처럼 빛의 빔이 도파관을 통과할 때 빛의 일부가 광학 링 공진기로 커플링된다. 그 이유는 기하급수적으로 감소하는 방사형 프로파일로 도파관 모드 외부로 확장되는 감쇠장 현상 때문이다. 즉, 링과 도파관이 서로 가깝게 배치되면 도파관의 일부 빛이 링으로 커플링될 수 있다. 광학 커플링에 영향을 미치는 세 가지 측면은 도파관과 광학 링 공진기 사이의 거리, 커플링 길이 및 굴절률이다. 커플링을 최적화하기 위해 일반적으로 링 공진기와 도파관 사이의 거리를 좁히는 것이 일반적이다. 거리가 가까울수록 광학 커플링이 더 쉽게 발생한다. 또한, 커플링 길이는 커플링에도 영향을 미친다. 커플링 길이는 도파관과의 커플링 현상이 발생하는 링 공진기의 유효 곡선 길이를 나타낸다. 광학 커플링 길이가 증가할수록 커플링이 발생하는 어려움이 감소한다는 연구 결과가 있다. 또한, 도파관 재료, 링 공진기 재료 및 도파관과 링 공진기 사이의 매질 재료의 굴절률도 광학 커플링에 영향을 미친다. 매질 재료는 광파 전송에 큰 영향을 미치므로 일반적으로 가장 중요한 연구 대상이다. 매질의 굴절률은 다양한 응용 분야 및 목적에 따라 크거나 작을 수 있다.
광학 커플링의 또 다른 특징은 임계 커플링이다. 임계 커플링은 빛의 빔이 광학 링 공진기로 커플링된 후 도파관을 통과하는 빛이 없음을 보여준다. 빛은 그 이후로 공진기 내에 저장되고 손실된다.
손실 없는 커플링은 입력 도파관을 통해 자체 출력으로 빛이 전혀 전송되지 않고, 대신 모든 빛이 링 도파관으로 커플링되는 경우이다(이 페이지 상단의 이미지에 묘사된 것과 같이). 손실 없는 커플링이 발생하려면 다음 방정식을 만족해야 한다.
여기서 t는 커플러를 통한 투과 계수이고 formula_2는 커플링 계수라고도 하는 테이퍼-구 모드 커플링 진폭이다.
광학 링 공진기가 작동하는 방식을 이해하려면 먼저 링 공진기의 광 경로 길이 차이(OPD)를 이해해야 한다. 단일 링 공진기의 경우 다음과 같이 주어진다.
여기서 r은 링 공진기의 반경이고 formula_4는 도파관 재료의 유효 굴절률이다. 전반사 요구 사항 때문에 formula_4는 공진기가 배치된 주변 유체(예: 공기)의 굴절률보다 커야 한다. 공명이 발생하려면 다음 공명 조건을 만족해야 한다.