shopkeeper/korean_wiki_content_only_120125 huggingface dataset:
이러한 임계는 기하학적 구조의 매우 미세한 조작(일반적으로 원자로의 제어봉을 통해)으로만 달성될 수 있으므로, 모델링된 기하학적 구조가 진정으로 임계일 가능성은 낮다. 모델 설정 방식에 유연성을 허용하기 위해 이러한 문제는 하나의 매개변수가 임계에 도달할 때까지 인위적으로 수정되는 고유값 문제로 공식화된다. 가장 일반적인 공식은 시간 흡수 및 증식 고유값으로, 알파 및 k 고유값이라고도 한다. 알파 및 k는 조정 가능한 양이다.
K-고유값 문제는 원자로 분석에서 가장 일반적이다. 핵분열당 생성되는 중성자 수는 지배적인 고유값에 의해 곱셈적으로 수정된다. 이 고유값의 결과 값은 증식 매질에서 중성자 밀도의 시간 의존성을 반영한다.
원자로의 경우, 중성자속과 출력 밀도는 비례하므로 원자로 시동 시 keff &gt; 1이고, 원자로 작동 시 keff = 1이며, 원자로 정지 시 keff &lt; 1이다.
고정 소스 및 임계 계산은 모두 결정론적 방법 또는 확률적 방법을 사용하여 해결할 수 있다. 결정론적 방법에서는 수송 방정식(또는 확산 이론과 같은 그 근사치)이 미분 방정식으로 해결된다. 몬테카를로 방법과 같은 확률적 방법에서는 개별 입자 이력이 추적되고 측정된 상호작용 확률에 의해 지시되는 무작위 보행에서 평균화된다. 결정론적 방법은 일반적으로 다중 그룹 접근 방식을 포함하는 반면, 몬테카를로는 다중 그룹 및 연속 에너지 단면적 라이브러리와 함께 작동할 수 있다. 다중 그룹 계산은 그룹 상수가 중성자 수송 계산의 결과로 결정되는 중성자속-에너지 프로파일을 사용하여 계산되기 때문에 일반적으로 반복적이다.
결정론적 방법의 이산화.
컴퓨터에서 대수 방정식을 사용하여 수송 방정식을 수치적으로 해결하려면 공간, 각도, 에너지 및 시간 변수를 이산화해야 한다.
위너-호프 방법()은 응용수학에서 널리 사용되는 수학적 기법이다. 이 방법은 원래 노버트 위너와 에버하르트 호프에 의해 적분 방정식 시스템을 푸는 방법으로 개발되었지만, 동일한 경계에서 혼합된 경계 조건을 가진 2차원 편미분 방정식을 푸는 데 더 널리 사용되고 있다. 일반적으로 이 방법은 변환된 함수의 복소해석학적 속성을 활용하여 작동한다. 일반적으로 표준 푸리에 변환이 사용되지만, 멜린 변환과 같은 다른 변환을 사용하는 예도 있다.
일반적으로 지배 방정식과 경계 조건이 변환되고, 이 변환들은 한 쌍의 복소 함수(일반적으로 '+' 및 '−' 첨자로 표시됨)를 정의하는 데 사용된다. 이 함수들은 각각 복소평면의 위쪽 및 아래쪽 절반에서 해석 함수이며, 이 영역에서 다항식보다 빠르게 성장하지 않는다. 이 두 함수는 또한 복소평면의 일부 영역, 일반적으로 실직선을 포함하는 얇은 띠에서 일치할 것이다. 해석적 연속은 이 두 함수가 전체 복소평면에서 하나의 함수 해석을 정의함을 보장하며, 리우빌 정리는 이 함수가 알려지지 않은 다항식임을 의미하며, 이는 종종 0이거나 상수이다. 경계의 가장자리와 모서리에서의 조건 분석을 통해 이 다항식의 차수를 결정할 수 있다.
위너-호프 분해.
위너-호프 방법에서 나타나는 기본 방정식은 다음과 같은 형태를 가진다.
여기서 formula_2, formula_3, formula_4는 알려진 정칙 함수이고, 함수 formula_5, formula_6는 미지수이며, 이 방정식은 복소평면 formula_7 평면의 띠 formula_8에서 성립한다. formula_5, formula_6를 찾는 것을 위너-호프 문제라고 한다.
많은 위너-호프 문제에서 핵심 단계는 임의의 함수 formula_11를 위에서 설명한 원하는 속성을 가진 두 함수 formula_12로 분해하는 것이다. 일반적으로 이는 다음과 같이 작성하여 수행할 수 있다.
여기서 formula_15과 formula_16 윤곽선은 실선에 평행하지만, 각각 점 formula_17 위와 아래를 통과한다.
유사하게, 임의의 스칼라 함수는 먼저 로그를 취한 다음 합 분해를 수행하여 +/− 함수의 곱, 즉 formula_18로 분해될 수 있다. 행렬 함수의 곱 분해(탄성파와 같은 결합된 다중 모드 시스템에서 발생)는 로그가 잘 정의되지 않고 어떤 분해도 비가환적일 것으로 예상될 수 있으므로 훨씬 더 문제가 된다. 교환 가능한 분해의 작은 하위 클래스는 크랍코프에 의해 얻어졌으며, 다양한 근사 방법도 개발되었다.
다음 선형 편미분 방정식을 고려하자.
여기서 formula_20는 와 에 대한 미분을 포함하는 선형 연산자이며, 주어진 함수 에 대해  = 0에서의 혼합 조건이 적용된다.
그리고 무한대에서 감소한다. 즉, formula_22일 때  → 0이다.
에 대한 푸리에 변환을 수행하면 다음 상미분 방정식이 된다.
여기서 formula_24는 미분만을 포함하는 선형 연산자이고, 는 와 의 알려진 함수이며,
무한대에서 필요한 감쇠를 만족하는 이 상미분 방정식의 특정 해가 로 표시된다면, 일반 해는 다음과 같이 작성될 수 있다.
여기서 는 =0에서의 경계 조건에 의해 결정될 미지 함수이다.
핵심 아이디어는 formula_27를 각각 복소평면의 하반부와 상반부에서 해석적인 두 개의 분리된 함수 formula_28와 formula_29로 분리하는 것이다.
경계 조건은 다음과 같이 주어진다.
그리고 formula_33에 대해 미분하면,
formula_35를 소거하면 다음이 나온다.
이제 formula_38는 각각 상반부와 하반부 평면에서 해석적인 함수 formula_39와 formula_40의 곱으로 분해될 수 있다.
정확히 말하면, formula_41 여기서
(이는 때때로 formula_44일 때 formula_45가 formula_46로 수렴하도록 formula_45를 스케일링하는 것을 포함한다.) 또한 formula_48를 각각 하반부와 상반부 평면에서 해석적인 두 함수 formula_49와 formula_50의 합으로 분해한다. 즉,
이것은 formula_52를 인수분해하는 것과 같은 방식으로 수행할 수 있다.
결과적으로,
이제 위 방정식의 좌변은 하반부 평면에서 해석적이고, 우변은 상반부 평면에서 해석적이므로, 해석적 연속은 각각의 반평면에서 좌변 또는 우변과 일치하는 전체 함수의 존재를 보장한다. 더 나아가, 위 방정식의 양변의 함수가 큰 에서 감소하는 것으로 나타날 수 있으므로, 리우빌 정리를 적용하면 이 전체 함수가 항등적으로 0임을 알 수 있다. 따라서
안토니우스 펠릭스(Antonius Felix, , 서기 10년경 ~ ?) 혹은 벨릭스(개역개정판)는 52년부터 60년까지 유대아 속주의 네 번째 프로쿠라토르로, 벤티디우스 쿠마누스의 후임이었다. 그는 신약성경의 사도행전 23장과 24장에 나오는데, 여기서 사도 바울로가 재판을 받기 위해 그에게로 끌려온다. 본명은 티베리우스 클라우디우스 안토니우스 펠릭스로 추정된다.
펠릭스는 황제 클라우디우스 통치 기간 동안 재무부 장관을 지낸 그리스 해방 노예 마르쿠스 안토니우스 팔라스의 남동생이었다. 타키투스에 따르면, 팔라스와 펠릭스는 아르카디아의 그리스 왕가 후손이었다.
유대아 총독.
펠릭스는 형의 청원으로 총독이 되었다. 펠릭스의 잔인함과 뇌물 수수에 대한 그의 쉬운 접근(참조 사도행전 )은 유대아에서 범죄를 크게 증가시켰다. 그의 통치 기간은 내부 불화와 소요로 특징 지어졌으며, 그는 이를 가혹하게 진압했다.
58년에 펠릭스는 대제사장 요나단이 취임한 직후 그를 암살하기 위해 암살자를 고용했다. 요나단은 종종 펠릭스의 유대인 통치를 비판했으며, 펠릭스가 잘하지 못하면 카이사르에게 보고하겠다고 위협했다. 펠릭스는 요나단의 가장 신뢰하는 친구이자 예루살렘 시민인 도라스에게 거액을 주겠다고 약속하며 요나단을 죽일 강도들을 고용하도록 설득했다. 도라스는 몇몇 고용된 남자들이 옷 속에 단검을 숨긴 채 예루살렘 성전에서 예배자들과 섞이도록 주선했다. 이 암살자들은 유대인 축제 기간 동안 요나단을 살해했고 결코 잡히지 않았다.
사도 바울로는 예루살렘에서 체포되어 생명을 노린 음모에서 구출되었고, 클라우디우스 리시아스는 그를 카에사레아 마리티마로 옮겼으며, 그곳에서 펠릭스 앞에서 재판을 받았다. 펠릭스와 그의 아내 드루실라는 바울의 강론을 듣고 그와 대화하기 위해 그를 불렀다. 그러나 펠릭스의 실제 욕구는 바울로부터 뇌물을 받는 것이었지만, 바울은 이를 거부했다 (). 펠릭스는 바울을 2년 동안 감금한 후 총독 자리에서 물러났지만, 유대인들에게 호의를 베풀기 위해 그를 계속 감옥에 가두었다 ().
로마로 돌아온 펠릭스는 카에사레아의 유대인과 시리아인 간의 분쟁을 구실 삼아 주민들을 학살하고 약탈했다는 비난을 받았지만, 황제 네로에게 큰 영향력을 행사하던 그의 형 팔라스의 중재로 처벌을 면했다.
포르키우스 페스투스가 그의 뒤를 이어 유대아의 총독이 되었다.
펠릭스는 세 번 결혼했다. 첫 번째 아내는 마우레타니아의 드루실라 (프톨레마이오스의 딸)로, 아마도 마우레타니아의 프톨레마이오스와 율리아 우라니아의 딸이었을 것이다. 펠릭스의 두 번째 아내는 헤로데 아그리파 1세와 키프로스의 딸인 유대인 드루실라였다. 유대아의 드루실라는 펠릭스와 결혼하기 위해 엠마사의 왕 가이우스 율리우스 아지주스와 이혼했다. 이 부부는 서기 79년 8월 24일 베수비오산의 분출로 폼페이와 헤르쿨라네움 주민들과 함께 사망한 아들 마르쿠스 안토니우스 아그리파를 두었다. 이집트의 왕실 무덤에서 발견된 낙서에서 이름이 발견된 안토니아 아그리피나(Antonia Agrippina)는 아그리파의 손녀였을 수도 있다. 그의 세 번째 아내의 이름은 기록되어 있지 않다. 루키우스 안네이우스 도미티우스 프로쿨루스(Lucius Anneius Domitius Proculus)라는 남자는 한 비문에서 펠릭스의 증손자로 묘사되어 있으며, 그의 할머니는 안토니아 클레멘티아나(Antonia Clementiana)로 명명되어 있는데, 이는 아마도 펠릭스의 딸일 것이다. 또 다른 비문에는 티베리우스 클라우디우스(성씨 불명)라는 인물이 티투스 무키우스 클레멘스와 어떤 식으로든 연관되어 있었다고 명시되어 있다.
마르쿠스 안토니우스 프론토 살비아누스(재무관)와 그의 아들 마르쿠스 안토니우스 펠릭스 마그누스(225년 대제사장)도 후손일 가능성이 있다.
물리학에서 자유 입자()는 어떤 의미에서 외부 힘에 묶여 있지 않거나, 동등하게 위치 에너지가 변하는 영역에 있지 않은 입자이다. 고전물리학에서는 이는 입자가 "장(field)이 없는" 공간에 존재함을 의미한다. 양자역학에서는 이는 입자가 균일한 전위 영역에 있음을 의미하며, 이 전위는 관심 영역에서 일반적으로 0으로 설정된다. 이는 전위를 공간의 어떤 지점에서든 임의로 0으로 설정할 수 있기 때문이다.
고전 자유 입자.
고전 자유 입자는 고정된 속도 v로 특징지어진다. 질량 m인 입자의 운동량은 formula_1로 주어지며, 운동 에너지(총 에너지와 같음)는 formula_2이다.
양자 자유 입자.
비상대론적 양자역학에서 질량 formula_3을 가진 자유 입자는 자유 슈뢰딩거 방정식으로 기술된다:
여기서 ψ는 위치 r 및 시간 t에서의 입자의 파동함수이다. 운동량 p 또는 파수 벡터 k, 각진동수 ω 또는 에너지 E를 가진 입자의 해는 복소수 평면파로 주어진다:
진폭 A를 가지며 질량에 따라 두 가지 다른 규칙을 따른다:
고유값 스펙트럼은 무한히 퇴화되어 있는데, 각 고유값 E&gt;0에 대해 formula_6의 다른 방향에 해당하는 무한한 수의 고유함수가 존재하기 때문이다.
드 브로이 관계식: formula_7, formula_8가 적용된다. 위치 에너지는 (0으로) 설정되어 있으므로, 총 에너지 E는 운동 에너지와 같으며, 이는 고전 물리학과 동일한 형태를 갖는다:
자유 입자든 구속된 입자든 모든 양자 입자에 대해 하이젠베르크 불확정성 원리 formula_10가 적용된다. 평면파가 확정된 운동량(확정된 에너지)을 가지므로, 입자의 위치를 찾을 확률은 공간 전체에 걸쳐 균일하고 무시할 만하다는 것이 분명하다. 다시 말해, 파동 함수는 유클리드 공간에서 정규화할 수 없으며, 이러한 정상 상태는 물리적으로 실현 가능한 상태에 해당할 수 없다.
파동 함수의 정규화 조건은 파동 함수가 양자 상태 공간에 속한다면
그렇다면 확률 밀도 함수의 적분은
여기서 *는 켤레 복소수를 나타내며, 전체 공간에 대한 적분은 입자를 전체 공간에서 찾을 확률이며, 입자가 존재한다면 1이 되어야 한다:
평면파 해로 주어지는 자유 입자의 상태는 정규화할 수 없다.
고정된 시간 formula_15에 대해. 그러나 확률파동을 사용하면 상태를 정규화할 수 있는 함수로 표현할 수 있다.
확률파동.
푸리에 역변환 정리를 사용하여 자유 입자 파동 함수는 운동량 고유 함수의 중첩, 즉 확률파동으로 표현될 수 있다:
그리고 formula_18는 "충분히 좋은" 초기 파동 함수 formula_19의 푸리에 변환이다.
복소 평면파에 대한 운동량 p의 기댓값은
그리고 일반적인 확률파동에 대한 기댓값은
에너지 E의 기댓값은
군속도와 위상속도.
위상속도는 평면파 해가 전파되는 속도로 정의된다.
formula_24는 운동량 formula_25를 가진 고전 입자의 속도가 아니라, 고전 속도의 절반이다.
한편, 초기 파동 함수 formula_26가 푸리에 변환 formula_27이 특정 파수 벡터 formula_28 근처에 집중된 확률파동이라고 가정해 보자. 그러면 평면파의 군속도는 다음과 같이 정의된다.
이는 입자의 고전적 속도 공식과 일치한다. 군속도는 전체 확률파동이 전파되는 (근사적인) 속도인 반면, 위상속도는 확률파동 내 개별 봉우리가 움직이는 속도이다. 그림은 이 현상을 설명하며, 확률파동 내의 개별 봉우리가 전체 확률파동 속도의 절반으로 전파되는 것을 보여준다.
확률파동의 퍼짐.
군속도의 개념은 특정 formula_30 값 근처에서 분산 관계 formula_31에 대한 선형 근사를 기반으로 한다. 이 근사에서 확률파동의 진폭은 모양을 바꾸지 않고 군속도와 같은 속도로 움직인다. 이 결과는 자유 양자 입자의 진화에서 특정 흥미로운 측면을 포착하지 못하는 근사치이다. 특히, 위치의 불확정성에 의해 측정되는 확률파동의 폭은 오랜 시간 동안 시간에 선형적으로 증가한다. 이 현상을 자유 입자에 대한 확률파동의 퍼짐이라고 한다.
특히, 시간의 함수로서 불확정성 formula_32에 대한 정확한 공식을 계산하는 것은 어렵지 않다. 여기서 formula_33는 위치 연산자이다. 단순화를 위해 1차원 공간에서 작업하면 다음과 같다.
여기서 formula_26는 시간 0의 파동 함수이다. 우변의 두 번째 항 괄호 안의 표현은 formula_33와 formula_37의 양자 공분산이다.
따라서 양의 큰 시간 동안 formula_33의 불확정성은 선형적으로 증가하며, formula_15의 계수는 formula_40과 같다. 초기 파동 함수 formula_26의 운동량이 고도로 국소화되어 있다면, 확률파동은 천천히 퍼지고 군속도 근사는 오랜 시간 동안 잘 유지될 것이다. 직관적으로 이 결과는 초기 파동 함수가 매우 명확하게 정의된 운동량을 가지고 있다면, 입자는 명확하게 정의된 속도를 가지며 오랜 시간 동안 이 속도로 (좋은 근사치로) 전파될 것이라는 것을 의미한다.
상대론적 양자 자유 입자.
상대론적 입자를 기술하는 여러 방정식이 있다: 상대론적 파동 방정식을 참조하라.
양자역학에서 델타 퍼텐셜()은 디랙 델타 함수로 수학적으로 기술되는 퍼텐셜 우물이다. 디랙 델타 함수는 일반화 함수이다. 질적으로, 이는 한 지점을 제외한 모든 곳에서 0이고, 그 한 지점에서 무한한 값을 가지는 퍼텐셜에 해당한다. 이것은 입자가 두 공간 영역 사이의 장벽을 두고 자유롭게 움직이는 상황을 시뮬레이션하는 데 사용될 수 있다. 예를 들어, 전자는 전도성 물질 내에서 거의 자유롭게 움직일 수 있지만, 두 전도성 표면이 가까이 놓이면 그들 사이의 경계면은 델타 퍼텐셜로 근사할 수 있는 전자 장벽 역할을 한다.
델타 퍼텐셜 우물은 유한 퍼텐셜 우물의 극한 사례이며, 이는 우물의 너비와 퍼텐셜의 곱을 일정하게 유지하면서 우물의 너비를 줄이고 퍼텐셜을 증가시킬 때 얻어진다.
이 문서는 단순화를 위해 1차원 퍼텐셜 우물만 다루지만, 분석은 더 많은 차원으로 확장될 수 있다.
단일 델타 퍼텐셜.
1차원에서 퍼텐셜 에 있는 입자의 파동 함수 에 대한 시간 독립 슈뢰딩거 방정식은 다음과 같다.
여기서 는 축소된 플랑크 상수이고, 는 입자의 에너지이다.
델타 퍼텐셜은 다음과 같은 퍼텐셜이다.
여기서 는 디랙 델타 함수이다.
가 음수이면 델타 퍼텐셜 우물이라고 불리고, 가 양수이면 델타 퍼텐셜 장벽이라고 불린다. 단순화를 위해 델타는 원점에서 발생하는 것으로 정의되었다. 델타 함수의 인수를 이동해도 다음 결과는 변경되지 않는다.
슈뢰딩거 방정식 풀이.
퍼텐셜은 공간을 두 부분(과 )으로 나눈다. 이 각 부분에서 퍼텐셜은 0이며, 슈뢰딩거 방정식은 다음으로 줄어든다.
이는 상수 계수를 가진 선형 미분 방정식이며, 해는 와 의 선형 결합이다. 여기서 파수 는 에너지와 다음과 같은 관계를 가진다.
일반적으로 원점에 델타 퍼텐셜이 존재하기 때문에 해의 계수가 두 반공간에서 같을 필요는 없다.
여기서 양의 에너지(실수 )의 경우, 는 오른쪽으로 진행하는 파동을 나타내고, 는 왼쪽으로 진행하는 파동을 나타낸다.
파동 함수가 원점에서 연속적임을 부과함으로써 계수들 간의 관계를 얻는다.
두 번째 관계는 파동 함수의 미분을 연구함으로써 찾을 수 있다. 일반적으로 원점에서 미분 가능성을 부과할 수도 있지만, 델타 퍼텐셜 때문에 불가능하다. 그러나 슈뢰딩거 방정식을 근처의 구간 formula_7에서 적분하면 다음과 같다.
formula_9 극한에서 이 방정식의 우변은 사라지고, 좌변은 다음과 같이 된다.
이 표현에 의 정의를 대입하면 다음과 같다.
따라서 경계 조건은 계수에 다음 제한을 준다.
묶인 상태 (E &lt; 0).
어떤 1차원 인력 퍼텐셜에서도 묶인 상태가 존재한다. 그 에너지를 찾기 위해, 일 때, 가 허수이며, 위 계산에서 양의 에너지에 대해 진동하던 파동 함수는 이제 x에 대한 지수적으로 증가하거나 감소하는 함수임을 주목한다. 무한대에서 파동 함수가 발산하지 않도록 요구하면 항의 절반이 제거된다. . 그러면 파동 함수는 다음과 같다.
경계 조건과 정규화 조건으로부터 다음이 성립한다.
여기서 는 음수여야 한다. 즉, 묶인 상태는 우물에 대해서만 존재하고 장벽에 대해서는 존재하지 않는다. 이 파동 함수의 푸리에 변환은 로렌츠 함수이다.
묶인 상태의 에너지는 다음과 같다.
산란 (E &gt; 0).
양의 에너지에서, 입자는 반공간( 또는 ) 어느 쪽이든 자유롭게 움직일 수 있다. 델타 함수 퍼텐셜에서 산란될 수 있다.
양자적 상황은 다음과 같이 연구될 수 있다. 입자가 왼쪽()에서 장벽에 입사한다. 입자는 반사()되거나 투과()될 수 있다.
왼쪽으로부터의 입사에 대한 반사 및 투과 진폭을 찾기 위해, 위 방정식에 (입사 입자), (반사), (오른쪽에서 입사하는 입자 없음), (투과)를 대입하고, 에 대한 방정식이 없더라도 과 에 대해 푼다.
모델의 거울 대칭성 때문에 오른쪽으로부터의 입사에 대한 진폭은 왼쪽으로부터의 입사에 대한 진폭과 동일하다. 결과는 입자가 반사될 비영 확률이 존재한다는 것이다.
이는 의 부호에 의존하지 않는다. 즉, 장벽은 우물과 동일한 확률로 입자를 반사시킨다. 이것은 고전역학과는 상당한 차이이다. 고전역학에서는 장벽에 대한 반사 확률은 1이고(입자는 단순히 튕겨 나간다), 우물에 대한 반사 확률은 0이다(입자는 우물을 방해받지 않고 통과한다).
투과 확률은 다음과 같다.
비고 및 응용.
위에서 제시된 계산은 처음에는 비현실적이고 거의 쓸모없어 보일 수 있다. 그러나 이는 다양한 실제 시스템에 적합한 모델임이 입증되었다.
그러한 한 가지 예는 두 전도성 물질 사이의 경계면에 관한 것이다. 물질의 내부에서 전자의 움직임은 준자유이며, 위 해밀토니언의 운동 에너지 항에서 유효 질량 으로 기술될 수 있다. 종종 이러한 물질의 표면은 산화층으로 덮여 있거나 다른 이유로 이상적이지 않다. 이 얇고 비전도성 층은 위와 같이 국부적인 델타 함수 퍼텐셜로 모델링될 수 있다. 그러면 전자는 한 물질에서 다른 물질로 터널링하여 전류를 발생시킬 수 있다.
주사 터널링 현미경 (STM)의 작동은 이 터널링 효과에 의존한다. 이 경우, 장벽은 STM 팁과 아래에 있는 물체 사이의 공기 때문이다. 장벽의 강도는 두 물체 사이의 거리에 비례하며, 거리가 멀수록 강해진다. 이 상황에 대한 더 일반적인 모델은 유한 퍼텐셜 장벽 (양자역학)을 참조하라. 델타 함수 퍼텐셜 장벽은 매우 높고 좁은 장벽에 대해 거기서 고려된 모델의 극한 사례이다.
위 모델은 1차원인 반면, 우리 주변의 공간은 3차원이다. 따라서 실제로는 3차원에서 슈뢰딩거 방정식을 풀어야 한다. 그러나 많은 시스템은 한 좌표 방향으로만 변하고 다른 방향으로는 병진 불변이다. 그러면 슈뢰딩거 방정식은 formula_20 형태의 파동 함수에 대한 가설 풀이를 통해 여기에서 고려된 경우로 환원될 수 있다.
또는 델타 함수를 일부 영역 D의 표면에 존재하도록 일반화할 수도 있다(지시 함수의 라플라시안 참조).
델타 함수 모델은 사실 더들리 허슈바크 그룹이 개발한 차원 스케일링 방법을 따른 수소 원자의 1차원 버전이다.
델타 함수 모델은 다음 섹션에서 보여지는 것처럼 수소 분자 이온의 1차원 버전을 나타내는 이중 우물 디랙 델타 함수 모델과 함께 특히 유용해진다.
이중 델타 퍼텐셜.
이중 우물 디랙 델타 함수는 해당 슈뢰딩거 방정식을 통해 이원자 수소 분자를 모델링한다.
여기서 퍼텐셜은 이제 다음과 같다.
여기서 formula_23는 디랙 델타 함수 (음수) 피크가 에 위치하는 "핵간" 거리이다(다이어그램에서 갈색으로 표시됨). 이 모델과 3차원 분자 대응물과의 관계를 염두에 두고, 원자 단위계를 사용하고 formula_24로 설정한다. 여기서 formula_25은 형식적으로 조절 가능한 매개변수이다. 단일 우물 사례에서, 해에 대한 "가설 풀이"가 다음과 같음을 추론할 수 있다.
디랙 델타 함수 피크에서 파동 함수를 일치시키면 다음과 같은 행렬식이 나온다.
따라서 formula_28는 다음 유사 이차 방정식에 의해 결정됨을 알 수 있다.
이것은 두 개의 해 formula_30를 가진다. 전하가 같은 경우(대칭 동핵 경우), 이고, 유사 이차 방정식은 다음으로 줄어든다.
"+" 경우는 중간점에 대해 대칭적인 파동 함수에 해당하며(다이어그램에서 빨간색으로 표시됨), 이고, gerade라고 불린다. 이에 상응하여, "−" 경우는 중간점에 대해 반대칭적인 파동 함수이며, 이고, ungerade라고 불린다(다이어그램에서 녹색으로 표시됨). 이들은 3차원 &lt;chem&gt;H2^+&lt;/chem&gt;의 두 가지 가장 낮은 이산 에너지 상태를 근사하며, 그 분석에 유용하다. 대칭 전하 경우에 대한 에너지 고유값의 해석적 해는 다음과 같다.
여기서 W는 표준 람베르트 W 함수이다. 가장 낮은 에너지는 대칭 해 formula_33에 해당한다. 전하가 같지 않은 경우, 그리고 사실 3차원 분자 문제의 경우, 해는 람베르트 W 함수의 일반화에 의해 주어진다(일반화 참조).
가장 흥미로운 경우 중 하나는 qR ≤ 1일 때이며, 이는 formula_34을 초래한다. 따라서 을 가진 비자명한 묶인 상태 해가 존재한다. 이러한 특정 매개변수에 대해 많은 흥미로운 속성이 발생하며, 그 중 하나는 투과계수가 제로 에너지에서 1이 되는 특이한 효과이다.
수리물리학에서 스칼라 퍼텐셜()은 두 다른 위치에 있는 물체의 위치 에너지의 차이가 물체가 한 위치에서 다른 위치로 이동하는 경로에 의존하지 않고 오직 위치에만 의존하는 상황을 설명한다. 이는 3차원 공간의 스칼라장으로, 방향이 없는 값(스칼라)이며 그 위치에만 의존한다. 익숙한 예로는 중력에 의한 위치 에너지가 있다.
스칼라 퍼텐셜은 벡터 미적분학 및 물리학에서 기본적인 개념이다(벡터 퍼텐셜과 혼동할 위험이 없는 경우 형용사 '스칼라'는 종종 생략된다). 스칼라 퍼텐셜은 스칼라장의 한 예이다. 벡터장 가 주어졌을 때, 스칼라 퍼텐셜 는 다음과 같이 정의된다:
여기서 는 의 기울기이고 방정식의 두 번째 부분은 데카르트 좌표 함수의 기울기의 마이너스 값이다. 어떤 경우에 수학자들은 퍼텐셜을 정의하기 위해 기울기 앞에 양의 부호를 사용할 수 있다. 기울기에 따른 의 이러한 정의 때문에, 어떤 지점에서 의 방향은 그 지점에서 의 가장 가파른 감소 방향이며, 그 크기는 단위 길이당 감소율이다.
가 스칼라 퍼텐셜만으로 설명되려면 다음 동등한 진술 중 하나가 참이어야 한다.
이 조건들 중 첫 번째는 기울기의 기본 정리를 나타내며 미분 가능한 일가 스칼라장 의 기울기인 모든 벡터장에 대해 참이다. 두 번째 조건은 가 스칼라 함수의 기울기로 표현될 수 있도록 하기 위한 의 요구 사항이다. 세 번째 조건은 회전의 기본 정리를 사용하여 의 회전을 통해 두 번째 조건을 다시 표현한다. 이 조건을 만족하는 벡터장 는 비회전적 (보존적)이라고 한다.
스칼라 퍼텐셜은 물리학 및 공학의 여러 분야에서 중요한 역할을 한다. 중력 퍼텐셜은 단위 질량당 중력 또는 등가적으로 위치 함수로서 장에 의한 가속도와 관련된 스칼라 퍼텐셜이다. 중력 퍼텐셜은 단위 질량당 중력 퍼텐셜 에너지이다. 정전기학에서 전위는 전기장, 즉 단위 전하당 정전기력과 관련된 스칼라 퍼텐셜이다. 이 경우 전위는 단위 전하당 정전기 퍼텐셜 에너지이다. 유체동역학에서 비회전 층류장은 라플라시안장인 특수한 경우에만 스칼라 퍼텐셜을 갖는다. 핵력의 특정 측면은 유카와 퍼텐셜로 설명될 수 있다. 퍼텐셜은 라그랑주 및 해밀턴 고전역학 공식에서 중요한 역할을 한다. 또한 스칼라 퍼텐셜은 양자역학의 기본 양이다.
모든 벡터장이 스칼라 퍼텐셜을 갖는 것은 아니다. 스칼라 퍼텐셜을 갖는 벡터장은 보존적이라고 불리며, 물리학에서 보존력의 개념에 해당한다. 비보존력의 예로는 마찰력, 자기력, 그리고 유체 역학에서 솔레노이드장 속도장이 있다. 그러나 헬름홀츠 분해 정리에 따라 모든 벡터장은 스칼라 퍼텐셜과 해당 벡터 퍼텐셜로 설명될 수 있다. 전자기학에서 전자기 스칼라 및 벡터 퍼텐셜은 함께 전자기 퍼텐셜로 알려져 있다.
적분 가능 조건.
만약 가 보존벡터장이고 (비회전성, 회전-자유, 또는 퍼텐셜이라고도 함), 그 성분들이 연속적인 편미분을 가진다면, 기준점 에 대한 의 퍼텐셜은 선적분으로 다음과 같이 정의된다:
여기서 는 에서 까지의 매개화된 경로이며,
선적분이 경로 에 오직 그 종점 와 을 통해서만 의존한다는 사실은 본질적으로 보존 벡터장의 경로 독립성 속성이다. 선적분의 기본정리는 만약 가 이 방식으로 정의된다면, 가 되어 가 보존 벡터장 의 스칼라 퍼텐셜임을 의미한다. 스칼라 퍼텐셜은 벡터장만으로 결정되지 않는다: 실제로 함수에 상수를 더해도 함수의 기울기에는 영향을 미치지 않는다. 만약 가 선적분으로 정의된다면, 의 모호성은 기준점 의 선택에 따른 자유를 반영한다.
중력 퍼텐셜 에너지로서의 고도.
한 가지 예는 지구 표면 근처의 (거의) 균일한 중력장이다. 이것은 다음과 같은 퍼텐셜 에너지를 가진다.
여기서 는 중력 퍼텐셜 에너지이고, 는 표면으로부터의 높이이다. 이것은 등고선 지도에서 중력 퍼텐셜 에너지가 고도에 비례한다는 것을 의미한다. 등고선 지도에서 고도의 2차원 음의 기울기는 2차원 벡터장이며, 그 벡터는 항상 등고선에 수직이고 중력 방향에도 수직이다. 그러나 등고선 지도로 표현된 언덕 지역에서는 의 3차원 음의 기울기는 항상 중력 방향인 로 곧장 아래를 가리킨다. 그러나 언덕을 굴러 내려가는 공은 언덕 표면의 수직항력 때문에 직접 아래로 움직일 수 없는데, 이 수직항력은 언덕 표면에 수직인 중력 성분을 상쇄한다. 공을 움직이게 하는 데 남아 있는 중력 성분은 표면에 평행하다.
여기서 는 경사 각도이며, 중력에 수직인 의 성분은 다음과 같다.
지면에 평행한 이 힘 는 가 45도일 때 가장 크다.
등고선 지도에서 등고선 사이의 균일한 고도 간격을 라고 하고, 두 등고선 사이의 거리를 라고 하자. 그러면
그러나 등고선 지도에서 기울기는 에 반비례하며, 이는 힘 와 유사하지 않다. 등고선 지도에서의 고도는 정확히 2차원 퍼텐셜장이 아니다. 힘의 크기는 다르지만, 등고선 지도뿐만 아니라 등고선 지도로 표현된 지구 표면의 언덕 지역에서도 힘의 방향은 동일하다.
부력 퍼텐셜로서의 압력.
유체역학에서 평형 상태에 있는 유체는 균일한 중력장이 존재할 경우 중력을 상쇄하는 균일한 부력에 의해 스며든다. 이는 유체가 평형을 유지하는 방식이다. 이 부력은 압력의 음의 기울기이다.
부력은 중력과 반대 방향인 위쪽을 향하므로, 유체 내 압력은 아래쪽으로 갈수록 증가한다. 정지한 수중의 압력은 수면 아래 깊이에 비례하여 증가한다. 일정한 압력의 표면은 수면에 평행한 평면이며, 이는 영압력 평면으로 특징지을 수 있다.
액체에 수직 소용돌이(회전축이 표면에 수직인)가 있다면, 소용돌이는 압력장에 함몰을 일으킨다. 소용돌이 내부의 액체 표면은 아래로 당겨지며, 동일한 압력의 모든 표면도 액체 표면에 평행하게 유지된다. 이 효과는 소용돌이 내부에서 가장 강하며, 소용돌이 축으로부터의 거리가 멀어질수록 급격히 감소한다.
유체에 잠겨 유체로 둘러싸인 고체 물체에 대한 유체로 인한 부력은 물체 표면을 따라 음의 압력 기울기를 적분하여 얻을 수 있다.
유클리드 공간에서의 스칼라 퍼텐셜.
3차원 유클리드 공간 에서 비회전 벡터장 의 스칼라 퍼텐셜은 다음과 같다.
여기서 는 에 대한 미소 부피 요소이다. 그러면
이 식은 가 연속이고 무한대에서 점근적으로 0으로 소멸하며 보다 빠르게 감소할 때, 그리고 의 발산 또한 무한대에서 보다 빠르게 감소하며 소멸할 때 성립한다.
다른 방법으로 표현하면,
를 뉴턴 퍼텐셜이라고 하자. 이는 라플라스 방정식의 기본해이며, 의 라플라시안은 디랙 델타 함수의 음의 값과 같다.
그러면 스칼라 퍼텐셜은 와 의 합성곱의 발산이다.
실제로, 비회전 벡터장과 회전 불변 퍼텐셜의 합성곱 또한 비회전이다. 비회전 벡터장 에 대해 다음이 성립함을 보일 수 있다.
필요한 대로.
더 일반적으로, 다음 공식
은 -차원 유클리드 공간()에서 다음으로 주어지는 뉴턴 퍼텐셜과 함께 성립한다.
여기서 는 단위 -구의 부피이다. 증명은 동일하다. 또는 부분 적분 (또는 더 엄밀하게는 합성곱의 속성)을 사용하면
오카다 유키()는 다음 사람을 가리킨다.
오카다 유키(, 1996년 5월 13일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 J2리그의 FC 마치다 젤비아에 입단했다. 2021년까지 83경기에 출전하여, 4득점을 넣었다. 2022년부터 2023년까지 J3리그의 테게바자로 미야자키와 기라반츠 기타큐슈에서 뛰었다. 2024년 나라 클럽로 이적했다.
요시무라 유즈루(, 1996년 5월 21일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 J3리그의 AC 나가노 파르세이루에 입단했다. 2021년까지 64경기에 출전하여, 5득점을 넣었다. 2022년부터 2023년까지 J2리그의 블라우블리츠 아키타에서 뛰었다. 2024년 J3리그의 나라 클럽로 이적했다.
항공교통근무사령부()은 미국 육군 전력사령부 산하의 포트 루커에 본부를 둔 미국 육군의 군사 항공 교통 관제 기능 사령부이다. 산하 부대로 제164전구비행장작전단를 두고 있다.
1956년에 대륙육군사령부에서 항공교통관제조직의 컨셉을 설계하고 조직하여 편성된 육군항공작전분견대에 기원을 두고 있다. 베트남 전쟁에서 항공관제사에 의한 소규모 근접항공지원을 실시되었다.
1986년, 새로 설립된 항공분과로 옮겨졌고, 함께 애리조나주 포트 후아추카에서 앨라배마주 포트 러커로 건너갔다. 1995년에 별도로 사령부를 설치할 계획을 세웠다.
2003년, 항공관제근무사령부가 설립되었다.
오시로 게이(, 2000년 9월 16일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 J1리그의 우라와 레즈에 입단했다. 2020년부터 2021년까지 J3리그의 가이나레 돗토리와 YSCC 요코하마에서 뛰었다. 2022년 에히메 FC로 이적했다. 2023년까지 35경기에 출전. 2024년 가이나레 돗토리로 이적했다.
다나카 유야(, 2000년 5월 10일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 J3리그의 기라반츠 기타큐슈에 입단했다. 2019년 J3리그 우승으로 J2리그로 승격했다. 2021년후 J3리그에 강등했다.
에가와 겐키(, 2000년 4월 2일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 J2리그의 교토 상가 FC에 입단했다. 2021년 일본 풋볼 리그의 이와키 FC로 이적했다. 2021년 일본 풋볼 리그 우승으로 J3리그로 승격했다. 2022년 J3리그 우승으로 J2리그로 승격했다. 2023년까지 46경기에 출전하여, 1득점을 넣었다. 2024년 J3리그의 FC 오사카로 이적했다. 2024년 7월 테게바자로 미야자키로 이적했다.
요시나가 쇼이(, 2000년 4월 8일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 J2리그의 오미야 아르디자에 입단했다. 2021년 더스파구사쓰 군마로 임대 이적했다. 2022년 오미야 아르디자로 복귀했다. 오미야 아르디자에서 27경기에 출전하여, 1득점을 넣었다. 2023년 J3리그의 에히메 FC로 이적했다. 2024년 테게바자로 미야자키로 이적했다.
야스다 고지로(, 2003년 8월 14일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년까지 J3리그의 FC 도쿄 U-23에서 뛰었다. 2021년 J1리그의 FC 도쿄에 입단했다. 2023년 J2리그의 도치기 SC로 임대 이적했다. 2024년 FC 도쿄로 복귀했다. 2024년 3월 J3리그의 테게바자로 미야자키로 이적했다.
스기이 하야테(, 2000년 5월 17일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 J2리그의 가시와 레이솔에 입단했다. 2020년 츠바이겐 가나자와로 이적했다. 2021년 J3리그의 가이나레 돗토리로 이적했다. 2022년 AC 나가노 파르세이루로 이적했다. 2024년까지 99경기에 출전하여, 3득점을 넣었다. 2025년 가고시마 유나이티드 FC로 이적했다.
스즈키 준야()는 다음 사람을 가리킨다.
스즈키 준야(, 1996년 5월 2일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 J3리그의 더스파구사쓰 군마에 입단했다. 2019년 J3리그 준우승으로 J2리그로 승격했다. 2021년 J3리그의 가이나레 돗토리로 이적했다. 2023년까지 92경기에 출전하여, 3득점을 넣었다. 2024년 FC 류큐로 이적했다.
리처드 벤저민 리스(, 1941년 9월 29일~)는 미국의 프로 야구 선수로, 1964년부터 1973년까지 메이저 리그 베이스볼(MLB)의 미네소타 트윈스와 디트로이트 타이거스에서 1루수와 외야수로 뛰었다. 선수 시절 좌투좌타에 190cm, 83kg의 체격을 지녔다. 오하이오주 라이프식 태생이었으며, 오하이오주 데실러에 있는 데실러 고등학교를 다녔다.
디트로이트 타이거스 산하 마이너 리그 팀에서 프로 생활을 시작했으며, 메이저 리그에서의 마지막 해였던 1973년에 디트로이트 유니폼을 입고 59경기에 출전했다. 하지만 메이저 리그에서는 1962년 11월에 그를 드래프트로 영입한 미네소타 트윈스 소속으로만 통산 807경기에 출전하며 거쳐갔던 팀 중 가장 많은 경기를 소화했다. 1969년 시즌에는 132경기에 출전해 타율 .322, 16홈런, 69타점으로 가장 뛰어난 시즌을 보냈다. 1967년에는 13번 대타로 나서 아메리칸 리그에서 최다 대타 출전을 기록했다. 리스는 통산 대타 만루 홈런을 세 차례 기록하며 이 부문에서 메이저 리그 공동 최다 기록 보유자이기도 하다. 특히 1969년 8월 3일 경기에서 만들어낸 대타 만루 홈런은 당시 볼티모어 오리올스 투수 데이브 맥널리의 연승 기록을 17에서 멈추게 했다.
리스가 당했던 삼진 중에는 1968년 5월 8일 퍼펙트 게임을 완성한 캣피시 헌터가 잡아낸 마지막 아웃카운트와, 1973년 9월 27일 놀런 라이언이 샌디 쿠팩스가 1965년 기록했던 단일 시즌 최다 탈삼진 기록을 넘어서는 383번째 탈삼진 등이 있다.
리스는 메이저 리그 통산 10시즌 동안 866경기에 출전해 타율 .253(2,020타수 512안타), 248득점, 2루타 73개, 3루타 17개, 52홈런, 245타점, 158볼넷, 270삼진, 출루율 .312, 장타율 .384를 기록했다. 수비에서는 1루수와 외야수로 나서 통산 수비율 .992를 기록했다. 포스트시즌 경험으로는 1969년 아메리칸 리그 챔피언십 시리즈와 1970년 아메리칸 리그 챔피언십 시리즈에서 모두 5경기에 출전해 타율 .158(19타수 3안타), 2타점을 기록했다.
야구계에서 은퇴한 후에는 증류주 업계에 진출했으며, 일리노이주 시카고 교외에 위치한 디어필드에 본사를 두고 있는 짐빔 브랜드의 CEO로 재직하다 2003년에 은퇴했다.
2016년 하계 올림픽 쿡 제도 선수단은 2016년 8월 5일부터 8월 21일까지 브라질 리우데자네이루에서 열린 2016년 하계 올림픽에 참가한 올림픽 쿡 제도 선수단이다.
〈신 같네〉()는 일본의 보컬로이드 프로듀서(보카로P)인 피노키오피가 작사, 작곡한 노래이다. 보컬 음성은 보컬로이드인 하츠네 미쿠의 보컬을 사용하였다. 유튜브에서 가장 많이 조회된 보컬로이드 노래 중 하나이며, Ado 등 여러 가수들이 커버하였다.
신 같네는 빠른 템포의 일렉트로팝 노래이다. 이 노래의 성악 음역은 A3의 낮은 음부터 마지막 후렴 전에 나오는 D♯6의 높은 음까지 걸쳐있다.
현대 대중적인 트렌드를 풍자하며, 신 같네라는 단어는 노래 가사에 반복적으로 나타난다.
가사는 프리드리히 니체의 신은 죽었다라는 말을 인용한다. 피노키오피는 인터뷰에서 "능동적 허무주의"를 좋아한다고 표현했으며, 노래 제목과 자신의 사고방식과 일치한다고 생각했다.
신 같네의 뮤직 비디오는 2021년 9월 17일에 공개되었다. 뮤직 비디오에는 혀에 피어싱을 하고 담배를 들고 있는 수녀 복장의 하츠네 미쿠의 삽화가 담겨있다. 뮤직 비디오의 애니메이션 스타일은 인기 있는 보컬로이드 뮤직 비디오의 스타일을 채택하여 노래의 주제와 대조를 이룬다.
2016년 하계 올림픽 통가 선수단은 2016년 8월 5일부터 8월 21일까지 브라질 리우데자네이루에서 열린 2016년 하계 올림픽에 참가한 올림픽 통가 선수단이다.
하라다 와타루(, 1996년 7월 22일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 일본 풋볼 리그의 FC 이마바리에 입단했다. 2019년 일본 풋볼 리그 3위를 기록하여 J3리그로 승격했다. 2021년까지 83경기에 출전하여, 10득점을 넣었다. 2022년 J1리그의 사간 도스로 이적했다. 2024년까지 88경기에 출전하여, 4득점을 넣었다. 2025년 가시와 레이솔로 이적했다.
2016년 하계 올림픽 투발루 선수단은 2016년 8월 5일부터 8월 21일까지 브라질 리우데자네이루에서 열린 2016년 하계 올림픽에 참가한 올림픽 투발루 선수단이다.
마쓰모토 겐타(, 1997년 5월 4일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 가시와 레이솔에 입단했다. 7월 J2리그의 오미야 아르디자로 임대 이적했다. 2021년 가시와 레이솔로 복귀했다.
오가시와 쓰요시(, 1998년 7월 9일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 홋카이도 콘사돌레 삿포로에 입단했다. 2023년까지 69경기에 출전하여, 15득점을 넣었다. 2024년 FC 도쿄로 이적했다.
소메노 이쓰키(, 2001년 9월 12일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 가시마 앤틀러스에 입단했다. 2022년 7월 J2리그의 도쿄 베르디로 임대 이적했다. 2023년 가시마 앤틀러스로 복귀했다. 2023년 7월 J2리그의 도쿄 베르디로 이적했다. 2023년 J2리그 3위를 기록하여 J1리그로 승격했다.
마쓰하시 유안(, 2001년 10월 27일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J2리그의 도쿄 베르디에 입단했다. 2021년 8월 SC 사가미하라로 임대 이적했다. 2021년후 J3리그에 강등했다. SC 사가미하라에서 37경기에 출전하여, 6득점을 넣었다. 2023년 J2리그의 레노파 야마구치 FC로 임대 이적했다. 2024년 J1리그의 도쿄 베르디로 복귀했다.
2016년 하계 올림픽 파푸아뉴기니 선수단은 2016년 8월 5일부터 8월 21일까지 브라질 리우데자네이루에서 열린 2016년 하계 올림픽에 참가한 올림픽 파푸아뉴기니 선수단이다.
나카무라 호타카(, 1997년 8월 12일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 FC 도쿄에 입단했다. 2020년에 J리그컵 우승을 차지했다. 2024년까지 84경기에 출전하여, 2득점을 넣었다. 2025년 FC 마치다 젤비아로 이적했다.
2016년 하계 올림픽 팔라우 선수단은 2016년 8월 5일부터 8월 21일까지 브라질 리우데자네이루에서 열린 2016년 하계 올림픽에 참가한 올림픽 팔라우 선수단이다.
1980년 세인트헬렌스산 분화는 1980년 5월 18일에 미국 워싱턴주 스카마니아군에 있는 세인트헬렌스산이 화산 폭발 지수 5에 달하는 대폭발을 일으킨 사건을 말한다. 분화로 57명이 목숨을 잃었으며, 10억 달러의 재산 피해가 있었다. 또한 폭발의 결과로 산의 높이가 2950m에서 2550m로 낮아졌다.
미야기 덴(, 2001년 6월 2일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 가와사키 프론탈레에 입단했다. 2020년 J3리그의 카탈레 도야마로 임대 이적했다. 2021년 가와사키 프론탈레로 복귀했다. 2021년에 J1리그 우승, 2022년에 J리그 준우승을 차지했다. 2023년 J2리그의 V-파렌 나가사키와 몬테디오 야마가타에서 뛰었다. 2024년 가와사키 프론탈레로 복귀했다.
해군모집사령부()는 테네시주 밀링턴 중남부 해군지원처에 본부를 두고 미국 해군의 신입 장병들의 모집을 전담하는 해군장관 직속 기능사령부이다.
1775년, 미국 독립 전쟁 중에 대륙회의 산하에 설립된 해양위원회에 첫 해군 모집관이 배치되었다. 해양 전력의 중요성이 커지면서 해군장관이 모집에 직접 대응하게 되었다. 전쟁에서 승리하고 독립한 이후에 모집 업무는 건조수리국, 그리고 항법국에 할양되었다가 1942년에 해군인사국에 배정되었다.
1971년 4월 6일, 해군부 장관에 의해 해군인사참모장(Chief of Naval Personnel)의 현장처(Field activity)로서 설립되었다.
1999년 7월까지 워싱턴 D.C.에 본부를 두었고, 이후 테네시주 밀링턴의 로 이사하였다.
안중근, 아베를 쏴는 한국 소설이다.
한국에서 굉장히 인기의 소설이다.
2014년에 간행되었다. 이 시점의 일본 총리 대신을 쏘는 내용.
이 소설에서는 일본의 총리대신은 죽지 않지만 일본의 총리대신은 반성해 정치가를 그만둔다.
일본 총리 대신은 협의를 하기 위해 중국에 간다. 그때 쏠렸다.
루마니아 농구 국가대표팀()은 루마니아를 대표하여 국가대항전에 참가하는 농구 국가대표팀으로 루마니아 농구 연맹에 의해 운영된다.
마쓰다 에이타로(, 2001년 5월 20일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 요코하마 F. 마리노스에 입단했다. 2020년 J3리그의 SC 사가미하라로 임대 이적했다. 8월 요코하마 F. 마리노스로 복귀했다. 2021년 J2리그의 오미야 아르디자로 임대 이적했다. 2022년 알비렉스 니가타로 임대 이적했다. 2022년 J2리그 우승으로 J1리그로 승격했다. 2024년까지 알비렉스 니가타에서 82경기에 출전하여, 5득점을 넣었다. 2025년 요코하마 F. 마리노스로 복귀했다.
사쿠라가와 솔로몬(, 2001년 8월 4일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J2리그의 제프 유나이티드 지바에 입단했다. 2022년까지 79경기에 출전하여, 13득점을 넣었다. 2023년 파지아노 오카야마로 이적했다. 2024년 요코하마 FC로 이적했다. 2024년 J2리그 준우승으로 J1리그로 승격했다.
신보 가이리(, 2002년 8월 16일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년까지 J3리그의 세레소 오사카 U-23에서 뛰었다. 2021년 J2리그의 레노파 야마구치 FC에 입단했다. 2022년부터 2023년까지 J3리그의 테게바자로 미야자키와 이와테 그루자 모리오카에서 뛰었다. 2024년 레노파 야마구치 FC로 복귀했다. 2025년 J1리그의 요코하마 FC로 이적했다.
다치 고키(, 1997년 12월 14일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 쇼난 벨마레에 입단했다.
오다 유타로(, 2001년 8월 12일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 J1리그의 비셀 고베에 입단했다. 2022년까지 43경기에 출전하여, 2득점을 넣었다. 2023년 하트 오브 미들로디언 FC로 이적했다. 2025년 J1리그의 쇼난 벨마레로 이적했다.
네모토 료(, 2000년 2월 3일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 쇼난 벨마레에 입단했다. 2022년 6월 J2리그의 도치기 SC로 임대 이적했다. 2023년까지 51경기에 출전하여, 11득점을 넣었다. 2024년 쇼난 벨마레로 복귀했다.
후쿠다 쇼(, 2001년 3월 23일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2019년 일본 풋볼 리그의 FC 이마바리에 입단했다. 2019년 일본 풋볼 리그 3위를 기록하여 J3리그로 승격했다. 2023년 YSCC 요코하마로 이적, 21경게 출전하여 11득점을 기록했다. 2023년 8월 J1리그의 쇼난 벨마레로 이적했다. 2025년까지 62경기에 출전하여, 14득점을 넣었다. 2025년 7월 브뢴뷔 IF로 이적했다.
룽첸위(, Linda Long, 1961년 7월 30일 ~ )는 대만의 가수이다.
후지이 도모야(, 1998년 12월 4일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 산프레체 히로시마에 입단했다. 2022년에 J리그컵 우승을 차지했다. 2022년까지 71경기에 출전하여, 2득점을 넣었다. 2023년 가시마 앤틀러스로 이적했다. 2025년 쇼난 벨마레로 이적했다.
아라이 다이키(, 1997년 6월 19일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J3리그의 가이나레 돗토리에 입단했다. 2022년까지 86경기에 출전하여, 4득점을 넣었다. 2023년 J2리그의 후지에다 MYFC로 이적했다. 2025년 J1리그의 알비렉스 니가타로 이적했다.
하세가와 모토키(, 1998년 12월 10일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J2리그의 방포레 고후에 입단했다. 2023년까지 117경기에 출전하여, 22득점을 넣었다. 2024년 J1리그의 알비렉스 니가타로 이적했다.
하시모토 겐토(, 1999년 12월 8일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J2리그의 레노파 야마구치 FC에 입단했다. 2022년까지 53경기에 출전하여, 3득점을 넣었다. 2023년 J1리그의 요코하마 FC로 이적했다. 2024년 J2리그의 도쿠시마 보르티스로 이적했다. 2024년 7월 J1리그의 알비렉스 니가타로 이적했다.
마쓰자키 가이(, 1997년 11월 22일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J2리그의 미토 홀리호크에 입단했다. 2021년까지 74경기에 출전하여, 9득점을 넣었다. 2022년 J1리그의 우라와 레즈로 이적했다. 2023년 7월 J2리그의 베갈타 센다이로 이적했다. 2024년 시미즈 에스펄스로 이적했다. 2024년 J2리그 우승으로 J1리그로 승격했다.
파리 스피넬리(, 1387년경~1453년)는 초기 르네상스 시대의 이탈리아(토스카나주) 화가로, 아레초도에서 태어났다. 그의 아버지이자 스승은 토스카나 전역에서 활동했던 스피넬로 아레티노(Spinello Aretino, 1350~1410)였다. 파리 스피넬리는 1411년 또는 1412년부터 1419년까지 피렌체에 거주하며 로렌초 기베르티의 공방에서 활동했다. 이후 아레초로 돌아온 그는 지역에서 가장 중요한 화가로 자리 잡았다. 스피넬리는 1453년 아레초 주에서 사망했다. 그의 작품은 대담한 색채와, 선배 화가들에 비해 더욱 길게 늘씬한 인물 표현으로 유명하다.
스미요시 제라니 레숀(, 1997년 10월 5일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J2리그의 미토 홀리호크에 입단했다. 2021년까지 48경기에 출전하여, 2득점을 넣었다. 2021년 7월 J1리그의 산프레체 히로시마로 이적했다. 2022년에 천황배 준우승. 2024년 J2리그의 시미즈 에스펄스로 이적했다. 2024년 J2리그 우승으로 J1리그로 승격했다.
해군특수전센터()는 캘리포니아주 콜로라도 해군상륙기지에 있는 미국 해군 특수전사령부 산하의 특수전 훈련소이다.
해군특수전() 선발 및 훈련을 집행한다. 12개월 과정인 기초해제폭파 및 SEAL()과 , 9개월 기간 특수전전투주정승무원(SWCC)이 주 과정이다.
해군특수전고등훈련사령부.
해군특수전고등훈련사령부()는 버지니아주 리틀크리크 합동원정기지에 있다.
아피아 타위아 히사시(, 1998년 10월 18일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J1리그의 베갈타 센다이에 입단했다. 2021년까지 35경기에 출전하여, 1득점을 넣었다. 2022년 교토 상가 FC로 이적했다.
굴리엘모 3세는 다음 사람을 가리킨다.
스가이 히데히로(, 1998년 10월 27일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J2리그의 방포레 고후에 입단했다. 2022년에 천황배 우승을 차지했다. 2023년까지 87경기에 출전하여, 9득점을 넣었다. 2023년 7월 J1리그의 가시마 앤틀러스로 이적했다. 2025년 교토 상가 FC로 이적했다.
야마시타 료야(, 1997년 10월 19일~)는 일본의 축구 선수이다.
그는 2020년 J2리그의 도쿄 베르디에 입단했다. 2021년까지 79경기에 출전하여, 15득점을 넣었다. 2022년 요코하마 FC로 이적했다. 2022년 J2리그 준우승으로 J1리그로 승격했다. 2024년 감바 오사카로 이적했다.
간바야시 고(, 2002년 8월 18일~)는 일본의 축구 선수이다.