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한편 왕궁에 돌아온 왕비는 의기양양하게 거울에게 "누가 가장 예쁘냐"고 묻는다. 거울은 "왕비님은 정말 아름다우십니다. 그러나 새로 왕비가 된 백설공주가 당신보다 천 배는 아름답습니다" 하고 대답한다. 자신의 양녀가 여전히 살아있을 뿐만 아니라 이웃 나라의 왕비가 되었다는 것을 알게 된 왕비는 그 길로 백설공주의 결혼식장으로 달려간다.
결혼식에 나타난 왕비는 붙잡혀 처벌을 받게 된다. 왕비에게는 빨갛게 달구어진 쇠구두가 신겨졌고, 왕비는 죽을 때까지 춤추듯 뛰어다녔다.
그림형제의 주석.
그림 형제는 동화집 초판에서 백설공주 이야기의 끝에 주석을 달아 그림 형제가 채록한 원래 이야기에서 백설공주를 숲으로 끌고가는 것은 왕비 자신이며 왕비가 숲에서 꽃구경을 하는 사이 시종이 공주를 도망치게 한다는 것이다. 그림 형제는 이 이야기를 동화집에 수록하면서 아이들을 위해 순화시켰을 것이다. 또한 원래 고대 유럽에서 내려오던 전설에서는 계모가 아니라 친어머니가 백설공주를 미워했던 것이다. 이 역시 그림 형제에 의해 어머니는 친어머니가 아니라 계모로 각색, 윤색되었다.
신화의 재료.
백설공주는 반 신화화된 실존 인물의 설화와 고대로부터 전해지던 독일 신화가 결합된 것이었다. 백설공주 이미지의 실제 주인공은 마르가레테 폰 발데크라는 16세기 독일의 어느 귀족 여성이었다. 당시 독일에 전해내려오던 전설들을 섞어서 백설공주 스토리를 만들어냈다.
마르가레테 폰 발데크.
백설공주 이야기는 역사상 실존하였던 마르가레테 폰 발데크(1533년–1554년)을 바탕으로 한 것이라 한다. 마르가레테는 발데크의 탄광촌에 살았던 아름다운 처녀였다. 당시 탄광촌에서는 "난쟁이"처럼 작은 어린이들이 갱도에 들어가 일을 해야 했다.(→아동노동) 백설공주와 같이 마르가레테 역시 계모에게 시달려야 했다. 마르가레테는 16세가 되던 해 브뤼셀에 가게 되었고 아름다운 미모로 인해 몇몇 귀족들과 교제가 있었다. 펠리페 2세는 마르가레타에게 한 눈에 반해 결혼하고자 하였다. 그러나 마르가레테는 독살되고 말았다. 중세에서 왕가의 결혼은 서로간의 영토문제를 해결하고 동맹을 유지하는 매우 민감한 정치적 문제였기 때문에 모종의 음모가 관련된 것으로 보인다. 마르가레타는 21세가 되던 1554년 사망하였으며 그녀 스스로가 기록한 글에서 죽음에 이르기까지 마르가레타는 경련으로 고통받았음을 알 수 있다. 한편, 백설공주와는 달리 마르가레테가 독살되었을 당시 계모는 이미 사망하고 없었다. 아름다운 아가씨의 애달픈 죽음은 여러 사람들의 기억에 각인되었고 이후 많은 이야기의 바탕이 되었다.
친어머니 전설.
독일의 전설에 의하면 구박받다가 집에서 쫓겨난 공주가 난쟁이들에 의해 구제된다는 전설이 있다. 어느 시골의 왕과 왕비가 존재하였다. 그들에게서 딸 백설공주가 태어났는데, 백설공주는 미모가 수려하였고 그의 아버지 왕이 그를 편애하다가 어머니 왕비는 딸을 미워하였다.
백설공주는 아버지 왕이 자신을 사랑한다는 것을 이용하여 매우 오만하게 행동하였다. 왕비는 공주를 제거하기로 결심하고 궁에서 쫓아낸다. 이때 어느 야산에서 난쟁이들에 구제된 백설공주는 그들의 집에서 생활했다 한다. 한편 공주를 쫓아낸 왕비는 사냥꾼을 시켜서 공주를 암살하고 오게 만든 뒤 사냥꾼의 입을 막기 위해 사냥꾼을 살해한다. 사냥꾼은 공주를 죽이지 못하고 곰을 한마리 사냥한 뒤, 곰의 간을 빼서 왕비에게 증거로 갖다 바쳤던 것이다.
왕비는 딸인 백설공주를 목을 졸라 죽이려 했지만 일곱 난쟁이가 풀어주어 위기를 모면하였다. 공주는 독이 든 사과 또는 약물을 먹고 죽었다고도 하고 독이 묻은 참빗으로 머리를 빗다가 죽었다고 한다. 그뒤 어느 귀족의 자제가 숲을 지나가다가 일곱 난장이들에 의해 장례식이 치러지던 백설공주의 시신을 보고 그를 치료해서 결혼하게 된다. 그리고 공주의 사주로 복수를 위해 친어머니인 왕비를 무도회에 초청한 후 납치, 불에 달군 쇠몽둥이 혹은 쇠구두로 고문하여 죽게 한다.
재사망 전설.
백설공주가 왕비의 독사과를 먹고 쓰러지고 다시 되살아난 후 왕자와 결혼하여 행복하게 살다 왕비의 독사과의 독이 몸에 남아있어 그로 인해 사망하게 된다. 그리고 프랑스의 한 숲속깊은 곳에 묻혀 있다고 한다.
1833년 알렉산드르 푸시킨은 백설공주의 이야기를 차용한 시 《죽은 공주와 일곱 명의 기사》를 발표하였다. 웨일스의 작가 루스 매닝 샌더스는 《난쟁이의 책》에 백설공주의 이야기를 삽입하였다. 영국의 작가 타니스 리는 자신의 책 《빨강과 피》에 같은 제목의 짧은 이야기를 수록하였다. 이 외에도 닐 게이먼 등의 작가들이 백설공주를 소재로 한 작품을 썼다.
텔레비전과 영화.
백설공주는 1916년 무성 영화로 만들어진 이래 여러 텔레비전 프로그램, 영화, 애니메이션의 소재가 되었다. 1937년 월트 디즈니가 제작한 애니메이션 백설 공주와 일곱 난쟁이가 특히 유명하다.
플랑크 온도는 독일의 과학자 막스 플랑크의 이름을 따 붙여진 온도의 단위이며, 플랑크 단위에서 기본 단위 중 하나이다. TP로 표시한다. 이것은 양자역학에서의 이론적인 온도의 최댓값이며, 현대 과학은 이보다 더 뜨거운 것에 대한 추측은 무의미하다고 간주한다. 이 이상의 온도에서는 모든 물질이 원자보다 작은 단위로 분해되어 에너지가 된다. 이것은 현재의 우주론에서 다루는 빅뱅 이후의 플랑크 시간까지의 온도이다.
1.416784(16) × 1032 K
위 식에서,
"m"P는 플랑크 질량이다.
formula_2는 디랙 상수이다.
"k"는 볼츠만 상수이다.
"G"는 중력 상수이다.
신케이세이 전철 신케이세이 선()은 신케이세이 전철이 운영하는 유일한 철도 노선이다. 일본 지바현 마쓰도시에 있는 마쓰도역과 나라시노시에 있는 게이세이 쓰다누마 역을 잇는다.
2025년 4월 1일부터 게이세이 전철 마쓰도선으로 운영할 예정
글록 19()은 오스트리아의 글록에서 설계하고 생산하는 권총이다. 글록 19는 글록 17의 축소형이다. 표준 탄창 용량은 9 mm 패러벨럼 탄 15발이다. 글록 19 개발은 1988년에 시작되었다. 1990년 글록 19는 스웨덴 육군에 로서 제식채용되었다. (은 스웨덴 육군에서의 글록 17 제식명이다.)
발터 P22()는 독일의 총기 제작사 발터에서 생산하는 반자동 권총이다. .22 LR 탄을 사용한다.
조승희가 버지니아 공대 총기 난사 사건에서 사용했다.
1.9561 × 109 J
formula_2 1.2209 × 1019 GeV
formula_2 0.5433 MWh
formula_4는 진공에서의 광속
formula_5는 디랙 상수
formula_6는 중력 상수
수학에서 측도(測度, )는 특정 부분 집합에 대해 일종의 ‘크기’를 부여하며, 그 크기를 가산개로 쪼개어 계산할 수 있게 하는 함수이다. 측도의 개념은 유한 집합의 원소의 수 · 실수 구간의 길이 · 평면 도형의 넓이 · 3차원 입체의 부피의 개념을 공통적으로 일반화한다. 측도가 부여된 집합을 측도 공간(測度空間, )이라고 한다. 이와 같이 측도와 측도 공간을 연구하는 수학 분야를 측도론(測度論, )이라고 한다.
측도.
불 대수의 두 원소 formula_1에 대하여, formula_2라면 두 원소가 서로소(-素, )라고 한다.
임의의 기수 formula_5가 주어졌다고 하자. formula_5-완비 불 대수 formula_7 위의 함수 formula_8가 다음 조건을 만족시킨다면, formula_9가 formula_5-가법 측도(-加法測度, )라고 한다.
여기서 formula_21는 음이 아닌 확장된 실수의 전순서 집합이며, formula_22는 상한을 뜻하며, formula_23은 시그마 대수의 최소 원소이다.
만약 formula_24일 경우, formula_9를 유한 가법 측도(有限加法測度, )라고 한다. 만약 formula_26인 경우, formula_27-완비 불 대수를 시그마 대수라고 하며, formula_9를 가산 가법 측도(加算加法測度, ) 또는 시그마 가법 측도(σ加法測度, ) 또는 단순히 측도라고 한다.
불 대수 formula_29 위의 함수 formula_30에 대하여 다음 두 조건이 서로 동치이다.
유한 측도.
formula_5-완비 불 대수 formula_7 위의 formula_5-가법 측도 formula_9에 대하여, 만약 formula_41라면 formula_9를 유한 측도(有限測度, )라고 한다. 만약 formula_43이라면 formula_9를 확률 측도라고 한다. 사실, 임의의 formula_45에 대하여, formula_5-가법 유한 측도는 가산 가법 유한 측도와 동치이다. 이는 유한 가법 유한 측도를 갖는 불 대수는 가산 사슬 조건(즉, 서로소 원소들의 비가산 집합을 갖지 않음)을 만족시키기 때문이다.
불 대수 formula_29가 유한 가법 유한 측도 formula_30를 갖는다고 하자. 귀류법을 사용하여, formula_29가 서로소 원소들의 비가산 집합 formula_50를 갖는다고 하자.
라고 하자. 그렇다면 formula_52이므로 formula_53인 formula_54가 존재한다. 따라서,
시그마 대수 formula_7 위의 가산 가법 측도 formula_9에 대하여, 만약
를 만족시키는 부분 집합 formula_11가 존재한다면, formula_9를 시그마 유한 측도(σ有限測度, )라고 한다.
불 대수 위의 유한 가법 측도 formula_8에 대하여, 만약 다음 조건이 성립한다면, formula_9를 준유한 측도(準有限測度, )라고 한다.
formula_5-완비 불 대수 formula_7 위의 측도 formula_9가 주어졌을 때, 그 영원소(零元素, )는 측도가 0인 원소이다. 그 집합을 다음과 같이 표기하자.
이는 formula_5-완비 순서 아이디얼을 이루며, 따라서 몫 대수 formula_74를 정의할 수 있고, formula_9는 그 위에 잘 정의된다. 이 경우, 추가로 다음 성질이 성립한다.
측도 공간.
측도 대수(測度代數, )는 시그마 대수 formula_7와 그 위의 측도 formula_9의 순서쌍 formula_79이다.
가측 공간 formula_80에서, 가측 집합들의 집합족 formula_81는 시그마 대수를 이룬다. 측도 공간 formula_82은 가측 공간 formula_80과 formula_7 위의 측도 formula_9의 순서쌍이다. 만약 formula_9가 확률 측도라면, formula_82를 확률 공간이라고 한다.
합측도.
임의의 측도 공간들의 족 formula_88이 주어졌다고 하자. 그렇다면, 그 분리합집합
위에 시그마 대수
를 부여할 수 있다.
곱측도.
두 측도 공간 formula_82, formula_93가 주어졌다고 하자. 그렇다면, 곱집합 formula_94 위에 시그마 대수
를 부여하자. (여기서 formula_96는 주어진 집합족으로 생성되는 최소의 시그마 대수를 뜻한다.) 이제, 추가로 formula_9와 formula_98이 시그마 유한 측도라면, formula_99 위에 다음과 같은 측도를 부여할 수 있다.
거리 구조.
불 대수 formula_7 위의 유한 가법 측도 formula_8가 주어졌다고 하자. 그렇다면, formula_7 위에 다음과 같은 확장된 유사 거리 함수() formula_119를 정의할 수 있다.
여기서 formula_121은 대칭차이다.
자명하지 않은 유일한 조건은 삼각 부등식이다. 임의의 formula_122에 대하여,
만약 formula_9가 유한 측도라면, 이는 유사 거리 공간을 이루며, 측도 대수 formula_126는 거리 공간을 이룬다.
원자.
불 대수 formula_7 위의 유한 가법 측도 formula_8가 주어졌을 때, 영원소들의 순서 아이디얼
을 생각하자. formula_9의 원자(原子, )는 formula_131의 극소 원소이다. (다시 말해, 몫대수 formula_126의 순서론적 원자이다.) 즉, 다음 두 조건을 만족시키는 원소 formula_65이다.
이 정의에 등장하는 두 조건을 만족시키는 (즉, 증가 함수이며 formula_9의 오른쪽 역함수인) 부분 정의 함수들로 구성되었다고 하자. 이 위에 통상적인 부분 순서
를 주자. 그렇다면, formula_147는 닫힌 부분 순서 집합임을 쉽게 확인할 수 있으며, 초른 보조정리에 의하여 극대 원소 formula_155를 갖는다.
② 귀류법을 사용하여, 임의의 formula_156에 대하여, formula_157라고 하자. 그렇다면, formula_158는 formula_9의 원자가 되어 가정에 모순된다.
③ 귀류법을 사용하여, formula_160이라고 하자. formula_161 속에 포함되는 열린구간들의 족은 초른의 보조 정리에 의하여 극대 원소 formula_162를 갖는다. 극대 원소의 정의에 따라, formula_163로 수렴하는 증가 수열
과 formula_165로 수렴하는 감소 수열
가 존재한다. 이제,
가 되므로, formula_170이며, ②에 따라 formula_171가 존재하는데, 이는 모순이다.
따라서, 이러한 formula_7의 크기는 formula_173 이상이며, 만약 어떤 집합 formula_174에 대하여 formula_175라면 formula_174의 크기 역시 formula_173 이상이다.
가산 가법 측도 대수 formula_8가 다음 조건을 만족시킨다면 동질 측도 대수(同質測度代數, )라고 한다.
여기서 formula_182는 (유사 거리 공간으로서의) 무게이며, formula_183는 하집합을 뜻하며, formula_184은 하집합에 제한하여 얻는 측도 대수를 뜻한다.
여기서, formula_186는 곱공간 formula_188의 측도 대수이다. 즉, 닫힌구간 formula_189 위에 르베그 측도를 부여한 뒤, formula_5개의 곱측도를 취하고, 영집합 시그마 아이디얼에 대한 몫을 취하여 얻는 측도 대수이다.
집합 위의 측도.
임의의 불 대수 formula_29 위에서, 값 0을 갖는 상수 함수는 항상 유한 가법 측도를 이루며, 만약 formula_29가 formula_5-완비 불 대수라면 이는 formula_194-가법 측도이다.
셈측도는 집합의 원소 개수를 의미하는 측도이다. 이는 유한 집합 위에 사용되는 통상적인 측도이다.
디랙 측도()는 집합에 특정 원소가 포함되는지에만 값이 결정된다. 어떠한 원소 formula_195에 대해, 디랙 측도 formula_196는 formula_197에 formula_163가 포함되면 1, 그렇지 않으면 0의 값을 가진다. 즉, 지시 함수 formula_199로 표현할 수 있다. 디랙 측도는 디랙 델타 함수를 측도로 표현한 것으로 볼 수 있다.
불 대수 formula_29 위의 극대 필터 formula_201가 주어졌을 때, 다음과 같은 유한 가법 확률 측도를 정의할 수 있다.
위상 공간.
1898년 저서에서 에밀 보렐은 구간의 길이의 개념을 가산 가법성을 사용하여 실수선의 보렐 집합에 대하여 일반화하였다. 즉, 현대적인 용어로 보렐은 실수선의 보렐 집합의 르베그 측도를 정의하였다.
플랑크 저항(Planck impedance) 또는 플랑크 임피던스은 ZP로 나타내는 전기 저항의 플랑크 단위로 기본 단위들로부터 유도된 유도 단위이다.
formula_2는 플랑크 전압이다.
formula_3는 플랑크 전류이다.
formula_4는 진공에서의 빛의 속도이다.
formula_1 1.04295 × 1027 V
formula_2는 플랑크 에너지이다.
formula_3는 플랑크 전하이다.
formula_5는 중력 상수이다.
플랑크 힘은 기본 플랑크 단위의 정의에서 유도된 힘의 단위이다. 이것은 운동량을 시간으로 나눈 것과 같다.
다른 유도.
3.62831 × 1052 W.
스웨덴 출신의 공학자 존 에릭슨이 만들었으며, 선체에 12cm의 강철판을 깔고 갑판에는 2.5cm의 강철판을 깔았다. 포탑에 12인치 포 2문이 설치되었고 포탑은 20cm의 강철판으로 둘러싸여 있었다.
남북 전쟁 당시인 1862년 3월 9일에 남군 군함 버지니아호(원래는 메리맥호)와 모니터와 메리맥 해전을 치렀다. 하지만 최초의 모니터호는 항해에 적합하지 않아 2번이나 침몰할 뻔했고 1862년 12월 31일 해터러스 곶 앞바다에서 침몰해 장교 4명과 사병 12명이 사망했다.
하지만 이 모니터함이 미국 역사의 마지막 모니터함이 되었고 제1차 세계대전 때 잠수함 보급선으로 이용되어 1922년에 해체되었다. 영국 해군도 1915년과 1916년에 15인치 포와 18인치 포를 탑재한 대형 모니터함을 개발했으며, 벨기에 해안, 다르다넬스 해협, 수에즈 운하와 아드리드 해에서 사용했다.
플랑크 밀도(Planck density)는 ρP로 표현되는 밀도의 플랑크 단위이다.
이것은 태양의 질량의 1023배가 하나의 원자핵에 응축된 것과 같은 매우 큰 단위이다. 플랑크 시간에 우주의 밀도가 플랑크밀도였다고 생각된다.
formula_1 1.85487 × 1043 s-1(Hz)
formula_2는 플랑크 전하이다.
formula_3는 플랑크 시간이다.
formula_4는 진공의 유전율이다.
formula_5는 디랙 상수이다.
formula_1 4.63309 × 10113 Pa
열역학 법칙은 열역학적 과정에서 열과 일에 관한 법칙이다. 열역학 법칙은 물리학뿐만 아니라 다른 열역학을 이용하는 과학에서 매우 중요하게 다루어 진다.
열역학에서 열역학적 계를 구성하기 위한 기본적인 물리적 양을 정의하는데 있어 네 가지의 법칙이 있다. 이러한 법칙들은 다양한 조건에서 어떻게 물리적 양들이 변하는지를 설명하거나 영구기관과 같은 특정한 자연현상이 불가능함을 보인다.
고전적인 열역학 법칙은 계들간의 일과 열의 변환을 설명한다. 열역학에서는 열적 평형 상태에 있는 각 계의 상태에 대해 중점적으로 기술한다. 특히 열적 평형 조건에서는 계를 거시적인 변수로서 쉽게 다룰 수 있다.
양자 중력(Quantum gravity QG)은 양자역학의 원리에 따라 중력을 설명하고자 하는 이론물리학의 한 분야이다. 양자 중력은 중력이나 양자 효과들을 무시할 수 없는 환경, 즉 블랙홀들이나 중성자별들 및 대폭발(빅뱅) 직후 우주의 초기 단계들과 같이 중력이나 양자 효과들을 모두 무시할 수 없는 환경들을 다룬다.
양자역학과 양자장론의 틀 안에서 자연의 네 가지 기본 상호작용들 중 세 가지, 즉 전자기력, 강력 및 약력이 설명되고 있으며, 중력만이 유일하게 충분히 수용되지 않은 상호작용으로 남아있다. 현재 중력에 대한 이해는 알베르트 아인슈타인의 일반 상대성이론에 기반을 두고 있으며, 이것은 특수 상대성이론을 통합하고 시간과 공간과 같은 개념에 대한 이해를 깊게 수정했다. 일반 상대성이론은 우아함과 정확성으로 높은 평가를 받고 있지만, 블랙홀들 내부의 중력 특이점들, 암흑 물질에 대한 임시 가정 그리고 암흑 에너지와 우주 상수와의 관계는 현재 중력에 관한 미해결 미스터리들 중 하나이다; 이 모든 것들은 다른 규모들에서 일반 상대성이론의 붕괴를 예고하고 또한 양자 영역으로 들어가는 중력 이론의 필요성을 강조하고 있다. 블랙홀의 중심 근처와 같이 플랑크 길이에 가까운 거리들에서는 시공간의 양자 요동들이 중요한 역할을 할 것으로 예상된다. 은하계 및 우주론적 규모들에서 일반 상대성이론의 붕괴도 또한 더 탄탄한 이론의 필요성을 지적한다. 마지막으로 진공 에너지(Vacuum energy)에 대한 예측 값과 관측 값 사이의 불일치들(이것은, 고려 사항에 따라, 60 또는 120 자릿수의 차이가 날 수 있다)는 양자 중력 이론의 필요성을 강조한다.
양자 중력 분야는 활발히 발전하고 있으며, 또한 이론가들은 양자 중력 문제에 대한 다양한 접근법들을 모색하고 있으며, 가장 인기 있는 것은 M이론과 루프 양자중력이다. 이러한 모든 접근법들은 중력장의 양자 거동을 설명하는 것을 목표로 하며, 이것들은 단일 수학적 프레임워크속으로 모든 기본 상호작용을 통합하는 것을 반드시 포함하지는 않는다. 그렇지만, 끈 이론과 같은 양자 중력에 대한 많은 접근 방식들은 모든 근본적인 힘을 설명하는 한 프레임워크를 개발하려고 시도한다. 이러한 이론은 종종 모든 것의 이론이라고 불린다. 루프 양자중력과 같은 일부 접근 방식은 이러한 시도를 하지 않는다; 대신에 중력장을 다른 힘과 분리된 상태로 양자화하려는 노력을 기울인다. 잘 알려지지 않았지만 그다지 중요하지 않은 다른 이론으로는 인과 동적 삼각화(causal dynamical triangulation), 비가환 기하학 및 트위스터 이론 등이 있다.
양자 중력 이론을 공식화할 때 어려운 점들 중 하나는 양자 중력 효과의 직접 관찰이 현재의 고에너지 입자 가속기보다 훨씬 작은 규모인 약 10&lt;suo&gt;-35미터의 플랑크 규모에 가까운 길이 척도에서만 나타나는 것으로 생각되기 때문에 훨씬 더 높은 에너지로만 접근이 가능하다는 것이다. 따라서 물리학자들은 제안된 경쟁 이론들을 구분할 수 있는 실험 데이터가 부족하다.
양자 중력 이론들을 위한 한 테스트 도구로서 사고 실험 접근법이 제안되었다. 양자 중력 분야에는 몇 가지 미해결 질문이 있는데, 예를 들어 기본 입자의 스핀이 어떻게 중력을 명시하는지 알려지지 않았으며 또한 사고 실험은 실험실 실험이나 물리적 관찰이 없는 경우에도 이러한 질문들에 대한 가능한 해결책을 탐색 할 수 있는 어떤 경로를 제공할 수 있다.
21세기 초, 양자 중력을 테스트하는 간접적인 접근 방식이 향후 수십 년 동안 실현 가능할 수 있음을 시사하는 새로운 실험 설계와 기술이 등장했다. 이 연구 분야는 현상학적 양자중력(phenomenological quantum gravity)이라고 불린다.
모든 에너지 규모들에서 이러한 이론을 맞추는 데 있어 많은 어려움은 우주가 어떻게 작동하는지에 대한 각 이론의 다양한 가정들에서 비롯된다. 일반 상대성이론은 중력을 시공간 곡률로 모델링한다; 존 아치볼드 휠러의 슬로건에서 "시공간은 물질이 움직이는 방법을 알려주고, 물질은 시공간이 휘어지는 방법을 알려준다." 반면에, 양자장론은 전형적으로 특수 상대성이론에서 사용되는 "평평한" 시공간에서 공식화된다. 어떤 이론도 양자역학으로 모델링된 물질의 동역학이 시공간 곡률에 영향을 미치는 일반적인 상황을 기술하는 데 성공적으로 아직 입증되지 않았다. 만일 중력을 단순히 또 다른 양자장으로 취급하려고 시도하면, 그 결과 이론은 재규격화가 가능하지 않다. 시공간 곡률이 "선험적으로" 고정되어 있는 더 단순한 경우에서 조차도, 양자장론을 개발하는 것은 수학적으로 도전적이며, 또한 물리학자들이 평평한 시공간에서 양자장론에 사용하는 많은 아이디어들은 더 이상 적용되지 않는다.
양자 중력 이론을 통해 블랙홀들의 거동과 우주의 기원과 같이 매우 높은 에너지와 매우 작은 차원의 공간 문제를 이해할 수 있을 것으로 널리 기대되고 있다.
중력자.
중력을 제외한 모든 기본 상호작용에는 하나 이상의 알려진 매개 입자들이 있다는 관찰로 인해 연구자들은 중력을 위해 적어도 하나는 존재해야 한다고 믿게 되었다. 이 가상의 입자를 "중력자"라고 한다. 이 입자는 전자기력의 광자와 유사한 힘 입자 역할을 한다. 가벼운 가정 하에서는, 일반 상대성이론의 구조는 상호작용하는 이론적 스핀 2인 질량이 없는 입자들에 대한 양자역학적 설명을 따르기를 요구한다. 1970년대 이후 물리학의 대통일 이론의 많은 받아들여진 개념들은 중력자의 존재를 가정하고 어느 정도 의존하고 있다. 그만큼 와인버그-위튼 정리는 중력자는 한 복합 입자이다(the graviton is a composite particle)라는 이론에 몇 가지 제약을 가한다. 중력자는 중력에 대한 양자역학적 설명에서 중요한 이론적 단계이지만, 일반적으로 너무 약하게 상호 작용하기 때문에 감지할 수 없는 것으로 여겨진다.
중력의 재규격화 불능성.
일반 상대성이론은 전자기학과 마찬가지로 고전적 장 이론이다. 전자기학과 마찬가지로 중력도 그에 상응하는 양자장론을 가지고 있을 것이라고 예상할 수 있다.
그렇지만, 중력은 섭동적으로 재규격화 불가능하다. 양자장론이 이 주제에 대한 이해에 따라 잘 정의되려면 점근적으로 자유롭거나 혹은 점근적으로 안전(asymptotic safety)해야 한다. 이론은 원칙적으로 실험에 의해 설정될 수 있는 유한하게 많은 매개변수의 선택으로 특징지어져야 한다. 예를 들어 양자 전기역학에서 이러한 매개변수는 한 특정 에너지 눈금에서 측정된 전자의 전하와 질량이다.
반면에, 중력을 양자화할 때, 섭동 이론에서는 이론을 정의하는 데 필요한 "독립 매개변수"(반대항 계수)들이 "무한히 많이" 존재한다. 이러한 매개변수의 선택에 따라 이론을 이해할 수 있지만 모든 매개변수의 값을 고정하기 위해 무한한 실험을 수행하는 것은 불가능하기 때문에 섭동 이론에서는 의미 있는 물리 이론이 없다는 주장이 제기되었다. 낮은 에너지에서 재규격화군의 논리는 이러한 무한히 많은 매개변수의 미지의 선택에도 불구하고 양자 중력이 일반적인 아인슈타인 일반 상대성이론으로 환원될 것이라고 말한다. 반면에 양자 효과가 발생하는 매우 높은 에너지를 조사할 수 있다면, 무한히 많은 미지의 매개변수 하나하나가 중요해지기 시작할 것이고, 우리는 전혀 예측할 수 없게 될 것이다.
올바른 양자 중력의 이론에서는, 무한히 많은 미지의 매개변수들이 측정할 수 있는 유한한 수로 줄어들 것이라고 생각할 수 있다. 한 가지 가능성은 정상 섭동 이론이 이론의 재규격화 가능성에 대한 신뢰할 수 있는 가이드가 아니며, 또한 중력에 대한 자외선 고정점(ultraviolet fixed point)이 실제로 존재한다는 것이다. 이는 비섭동(non-perturbative) 양자장론의 문제이므로, 점근적 안전(asymptotic safety) 프로그램에서 추구되는 어떤 신뢰할 수 있는 답을 찾는 것이 어렵다. 또 다른 가능성은 매개변수를 제한하고 유한 집합으로 축소하는 새로운 미지의 대칭 원리가 있을 수 있다는 것이다. 이것은 끈 이론이 취하는 경로이며, 여기서 끈의 모든 들뜸들이 본질적으로 새로운 대칭들로 나타난다.
유효 장론으로서의 양자 중력.
어떤 유효 장론에서 재규격화 불능 이론의 무한한 매개 변수 세트 중 처음 몇 개를 제외한 모든 매개 변수들은 거대한 에너지 눈금들에 의해 억제되므로, 따라서 저에너지 효과를 계산할 때 무시할 수 있다. 그러므로, 적어도 저에너지 영역에서 그 모형은 예측 가능한 양자장론이다. 또한 많은 이론가들은 표준 모형이 큰 에너지 규모에 의해 억제되고 결과적으로 그 효과가 실험적으로 관찰되지 않은 "재규격화 불능" 상호작용들이 있는 유효 장론 자체로 간주되어야 한다고 주장한다. 바르빈스키Barvinsky와 빌코비스키Vilkovisky가 개척한 연구는 곡률에서 2차까지의 한 출발점으로 국소적 및 비국소적 항으로 구성된 다음 작용을 제안한다:
여기서 formula_2는 에너지 눈금이다. 계수의 정확한 값 formula_3들은 양자 중력의 자외선 이론의 특성에 따라 달라지므로 알 수 없다. formula_4은 적분 표현을 가진 한 연산자이며
일반 상대성이론을 유효 장론으로 취급함으로써 적어도 저에너지 현상에 대해서는 양자 중력에 대한 정당한 예측을 할 수 있다. 일례로 두 질량 사이의 고전적 뉴턴 중력 퍼텐셜에 대한 미세한 1차 양자역학적 보정은 잘 알려진 계산이다. 뿐만 아니라, 블랙홀의 고전 열역학적 특성, 가장 중요하게는 엔트로피에 대한 양자 중력 보정을 계산할 수 있다. 슈바르츠실트 블랙홀의 엔트로피에 대한 양자 중력 보정을 엄격하게 도출한 것은 칼멧Calmet과 카이퍼스Kuipers에 의해서였다. 대전된 (라이스너–노르드스트룀) 블랙홀에 대한 일반화는 이후 캄포스 델가도Campos Delgado에 의해 수행되었다.
시공간 배경 의존성.
일반 상대성이론의 기본 교훈은 뉴턴 역학과 특수 상대성이론에서 발견되는 고정된 시공간 배경이 없으며, 시공간 기하학이 동적이라는 것이다. 원칙적으로 이해하기는 간단하지만, 일반 상대성이론에 대해 이해하기에는 복잡한 개념이며, 그리고 그 결과는 심오하며 또한 고전적인 수준에서는 충분히 탐구되지 않는다. 일반 상대성이론은 어느 정도까지는 관계 이론(relational theory)로 볼 수 있는데, 여기서 유일한 물리적 관련 정보는 시공간에서 서로 다른 사건들 간의 관계이다.
반면에 양자역학은 처음부터 고정된 배경(비동적) 구조에 의존해 왔다. 양자역학의 경우 뉴턴의 고전역학에서와 마찬가지로 주어진 것은 시간이며 동적이지 않다. 상대론적 양자장론에서는 고전장 이론과 마찬가지로 민코프스키 시공간이 이론의 고정된 배경이다.
끈 이론은 점 입자 대신 끈과 같은 물체가 고정된 시공간 배경에서 전파하지만, 닫힌 끈들 사이의 상호작용이 동적인 방식으로 시공간을 발생시킨다는 양자장론의 일반화라고 볼 수 있다.
끈 이론은 양자 중력이 아닌 쿼크 가둠 연구에서 시작되었지만, 곧 끈 스펙트럼에 중력자가 포함되어 있으며 끈의 특정 진동 모드의 "응축"은 원래 배경의 변형과 동일하다는 것이 곧 발견되었다. 이런 의미에서, 끈 섭동 이론은 배경 독립(background independence)의 약한 형태인 (예를 들면, AdS/CFT 대응에서 볼 수 있듯이) 점근적 분석에 강한 의존성을 나타낼 수 있는 한 섭동 이론에 기대할 수 있는 특징을 정확히 보여준다..
배경 독립적 이론.
루프 양자중력은 배경 독립(background independence)적인 양자역학을 공식화하려는 노력의 결실이다.
위상 양자장론은 배경 독립적 양자역학의 한 예를 제공했지만, 국소적 자유도가 없고, 또한 대역적으로 유한하게 많은 자유도만 존재했다. 이는 일반 상대성이론에 따라 국소적 자유도가 있는 3+1 차원의 중력을 설명하기에 부적절하다. 그러나 2+1 차원에서 중력은 위상 장론이며, 스핀 네트워크를 비롯한 여러가지 방법으로 성공적으로 정량화되었다.
준고전적 양자 중력.
곡선(비-민코프스키) 배경에 대한 양자장론은 완전한 양자 중력 이론은 아니지만 많은 유망한 초기 결과들을 보여주었다. 20세기 초에 (물리학자들이 고전적 전자기장에서 양자역학을 고려했던) 양자 전기역학의 발전과 유사하게, 곡면 배경에서 양자장론의 고려가 블랙홀 복사와 같은 예측을 이끌어 낼 수 있었다.
입자가 특정 가속 프레임에는 존재하지만 정지된 프레임에는 존재하지 않는 언루 효과와 같은 현상들은 곡면 배경에서 고려할 때는 아무런 어려움이 없다 (언루 효과는 평평한 민코프스키 배경에서조차 발생한다). 진공 상태는 에너지가 가장 적은 상태이다(또한 입자들을 포함할 수도 있고 또는 포함하지 않을 수도 있다).
시간의 문제.
양자역학과 일반 상대성이론을 결합하는 데 있어 개념적 어려움은 이 두 프레임워크 내에서 시간의 대조적인 역할에서 발생한다. 양자 이론에서 시간은 상태가 진화하는 독립적인 배경으로 작용하며 해밀턴 연산자는 시간을 통해 양자 상태의 무한소 이행의 생성자(generator of infinitesimal translations)로서의 역할을 한다. 대조적으로 일반 상대성이론은 시간을 동적 변수로 취급하고 물질과 직접적으로 연관시키며 더 나아가 해밀턴 제약이 사라지기를 요구한다. 이러한 시간의 가변성은 거시적으로 관찰되었기 때문에, 그것은, 거시적 수준에서는, 양자 이론의 시간 개념과 유사한 고정된 시간 개념을 사용할 모든 가능성을 제거한다.
후보 이론.
제안된 양자 중력 이론들이 많이 있다. 현재에는, 완전하고 일관된 양자 중력 이론은 아직 없으며 후보 모형은 여전히 주요 형식 및 개념적 문제들을 극복해야 한다. 또한 양자 중력 예측을 실험적인 테스트할 방법이, 아직은, 없다는 공통적인 문제에 직면해 있지만, 향후 우주 관측 및 입자 물리학 실험들의 데이터가 확보되면 상황이 달라질 것이라는 희망이 있다.
끈 이론의 핵심 아이디어는 양자장론에서 점 입자들의 고전적인 개념을 1차원 확장된 물체들의 양자 이론인 끈 이론으로 대체하는 것이다. 현재 실험에서 도달한 에너지에서, 이러한 끈들은 점과 같은 입자와 구별할 수 없지만, 결정적으로, 하나의 동일한 유형의 기본 끈의 다른 진동 모드(mode)들은 다른 (전기적 및 기타) 전하들을 가진 입자로 나타난다. 이러한 방식으로, 끈 이론은 모든 입자들과 상호작용들에 대한 통합된 설명이 될 수 있다. 이 이론은 하나의 모드가 항상 중력의 매개 입자인 한 중력자에 대응한다는 점에서 성공적이지만, 그러나, 이 성공의 대가는 보통인 공간 3차원과 시간 1차원 외에 추가의 공간의 여섯 여분 차원들과 같은 특이한 특징이다.
두 번째 초끈 혁명이라고 불리는 것에서, 끈 이론과 일반 상대성이론과 초중력으로 알려진 초대칭성의 어떤 통일 양자 중력의 독특하게 정의되고 또한 일관된 이론을 구성하는, M 이론으로 알려진 한 가설적 11차원 모형의 일부를 형성한다. 그렇지만, 현재 이해되는 것처럼 끈 이론은, 소위 "끈 풍경"을 구성하는 매우 많은 수(일부 추정치에 따르면 10500)의 일관된 진공들을 인정한다. 이 대규모 해들의 일족을 분류하는 것은 여전히 한 주요한 도전으로 남아 있다.
루프 양자중력.
루프 양자중력은 시공간이 한 동적 장이며 또한 따라서 한 양자 대상이라는 일반 상대성이론의 통찰을 진지하게 고려한다. 두 번째 아이디어는 다른 장론(예를들어, 전자기장의 광자들)의 입자 같은 거동을 결정하는 양자 불연속성이 공간의 구조에도 역시 영향을 미친다는 것이다.
루프 양자중력의 주요 결과는 플랑크 길이에서 공간의 한 알갱이 모양 구조를 도출하는 것이다. 이는 다음과 같은 고려 사항에서 파생된다: 전자기학의 경우에는, 장의 각 주파수의 에너지를 나타내는 양자 연산자(quantum operator)는 한 이산 스펙트럼을 갖는다. 따라서 각 주파수의 에너지는 양자화되고, 또한 양자들은 광자들이다. 중력의 경우에는, 각 표면 또는 공간 영역의 면적과 부피를 나타내는 연산자들 역시 마찬가지로 이산 스펙트럼들을 갖는다. 따라서 공간의 모든 부분의 면적과 부피도 양자화되며, 여기서 그 양자들은 공간의 기본 양자들이다. 따라서 시공간은 플랑크 규모에서 기본 양자 세분 구조를 가지며, 이는 양자장론의 초자외선 무한성을 차단한다.
시공간의 양자 상태는 스핀 네트워크라는 수학적 구조를 통해 이론에서 설명된다. 스핀 네트워크는 로저 펜로즈에 의해 처음으로 추상적인 형태로 소개되었으며, 이후 카를로 로벨리와 리 스몰린이 일반 상대성이론의 비섭동 양자화로부터 자연적으로 도출한 것으로 나타났다. 스핀 네트워크들은 시공간에서 장의 양자 상태를 나타내는 것이 아니다: 그것들은 시공간의 양자 상태들을 직접적으로 나타낸다.
그 이론은 전기장과 자기장의 수학적 유사체들을 사용하여 기하학적 중력을 나타내는 아쉬테카르 변수로 알려진 일반 상대성이론의 재공식화를 기반으로 한다. 양자 이론에서, 공간은 스핀 네트워크라는 한 네트워크 구조로 표현되며, 이것은 시간이 지나면서 이산적 단계들로 진화한다.
그 이론의 동역학은 오늘날 여러 버전들로 구성된다. 한 버전은 일반 상대성이론의 정규 양자화{canonical quantization}에서 시작된다. 슈뢰딩거 방정식의 유사체는 그 이론 내에서 정의할 수 있는 한 휠러-디윗 방정식이다. 그 이론의 공변량, 또는 스핀 거품 공식에서 양자 동역학은 한 스핀 거품이라고하는 시공간의 이산 버전들에 대한 한 합산을 통해 얻어진다. 이것들은 스핀 네트워크들의 역사들읗 나타낸다.
다른 이론들.
양자 중력에 대한 다른 접근 방식들이 많이 있다. 그 이론들은 일반 상대성이론과 양자 이론의 어떤 특징을 그대로 받아들이고 또한 어떤 특징들이 수정되는지에 따라 다르다. 예들은 다음과 같다:
실험적 테스트.
위에서 강조했듯이 양자 중력 효과는 매우 약하기 때문에 테스트하기가 어렵다. 이러한 이유로 1990년대 후반 이전에는 양자 중력을 실험적으로 테스트할 수 있는 가능성에 대해 큰 관심을 받지 못했다. 그러나 지난 10년 동안 물리학자들은 양자 중력 효과에 대한 증거가 이론의 발전을 이끌 수 있다는 사실을 깨달았다. 이론적 발전이 더디게 진행되면서 실험 가능성을 연구하는 현상학적 양자 중력 분야가 주목을 받게 되었다.
양자 중력 현상학에서 가장 널리 추구되는 가능성으로는 중력적으로 매개된 얽힘, 로렌츠 불변성의 위반들, 우주 마이크로파 배경에서 양자 중력 효과의 각인 (특히 그 편광) 및 시공간 거품(space-time foam)에서요동들에 의해 유도된 결어긋남이 있다. 후자의 시나리오는 감마선 폭발과 천체물리학적 및 대기적 둘 다의 중성미자들에서 나오는 빛에서 검색되었으며, 이것은 현상학적 양자 중력 매개변수들에 제한을 준다.
유럽 우주국의 INTEGRAL 위성은 다양한 파장들의 광자들의 편광을 측정하여 공간의 알갱이성을 플랑크 규모보다 13자릿수 낮은 10-48m 이하로 제한할 수 있었다.
BICEP2 실험은 초기 우주에서 중력파에 의한 원시 B-모드 편광으로 생각되던 것을 감지했다. 그 신호가 기원이 실제로 원시적이었다면, 그것은 양자 중력 효과의 징후일 수 있었겠지만, 그러나 그것이 곧 성간 먼지 간섭으로 인한 편광이라는 것이 밝혀졌다.
《키라링☆레볼루션》()은 나카하라 안 원작의 인기 만화로, 일본 쇼가쿠칸의 만화 잡지인 《챠오》에서 2004년 3월호부터 연재되기 시작하여 14권으로 완결되었다. 챠오 2004년 12월호의 부록 CD에 드라마가 수록될 정도로 인기를 끌었으며, 2007년 1월에 제52회 쇼가쿠칸 만화상 아동부문을 수상한 바 있다.
대한민국에서는 2005년 12월 이후부터 대원씨아이에서 같은 제목으로 한국어 번역판 만화책을 출간하였다. TV 애니메이션의 경우, 제작에 참여한 지앤지엔터테인먼트가 지적재산권을 확보해 KBS와 계약을 하고《라라의☆스타일기》라는 이름으로 한국어 더빙판을 방영되었다. 그러나 지앤지엔터테인먼트는 제작에 참여하지 않은 분량은 지적재산권을 확보하지 못하여 2기까지 방영 후 종영되었다.
2005년에 애니메이션 제작이 결정되었고, 방영은 2006년 4월 7일부터 TV도쿄 계열 방송사에서 시작되었다. 당초 51화 완결로 1년간 방송하기로 기획되었으나 예상 밖의 인기에 고무된 제작사측이 2기를 추가 제작하여 2년간 방송하는 것으로 결정하였다. 1기는 Stage 1, 2기는 Stage 2로 분류되는데, 여기까지는 각본/연출 등의 내용적 측면을 일본의 쇼가쿠칸 프로덕션이, 원화/동화/배경/채색 등의 실제작 측면을 대한민국의 G&amp;G 엔터테인먼트가 맡는 합작 형태로 제작되었고, 제작 방식은 2D 평면이었다. 그리고 2008년 4월 4일부터는 Stage 3가 방영되고 있는데, 여기서부터는 공동 제작이 아닌 일본측의 단독 제작으로 바뀌었다. G&amp;G 엔터테인먼트는 더 이상 제작에 참여하지 않고 있다. 또한 3기부터는 제작 방식이 기존의 2D 평면영상에서 3D 입체영상으로 변경되었다.
한편으로는 애니메이션에서 주인공 '츠키시마 키라리' 역을 맡은 쿠스미 코하루()가, '츠키시마 키라리 starring 쿠스미 코하루 (모닝구무스메。)'()라는 주제곡 CD를 발매하였고, 최근에는 큐트 소속의 아이돌 하기와라 마이가 애니메이션 오리지널 캐릭터인 '미츠키 히카루'역으로 출연하면서 쿠스미 코하루와 함께 주제곡을 부르는 등, 어린이 및 여자 초등학생들을 대상으로 한 미디어 믹스가 활발하게 이루어지고 있다. 그러나 이것이 원작의 내용을 지나치게 배제함으로 인해, 2006년 첫 방송 당시 4~5%를 기록했던 시청률이 2007년에는 1~2%대로 곤두박칠쳤다. 하지만 관련 상품의 매출에는 큰 변화가 없기 때문에 방송 기간이 또 다시 1년 연장되었다.
대한민국에서는 2005년 12월에 대원씨아이에서 《키라링☆레볼루션》이라는 제목으로 출간하기 시작하여 2007년 12월 현재 10권까지 출간되었으며, 애니메이션의 경우는 제작에 참여한 지앤지엔터테인먼트가 한국방송공사와 계약하여 2007년 2월 23일부터 KBS 1TV를 통해 《라라의☆스타일기》라는 제목으로 한국어 녹음판 방송이 개시되었다. 녹음 과정에서 일부 고유명사들이 한국식으로 번안되었다. 2008년 2월 28일까지 총 52화로 1기를 방영되었으며 이후 동년도 4월 2일부터 2009년 4월 8일까지 KBS 2TV를 통해 2기를 방영되었다. 그러나 ㈜지앤지엔터테인먼트가 제작에 참여하지 않은 분량은 지적재산권을 확보하지 못한데다 한국 만화영화의 의무 편성 규정 등의 요인이 겹치면서 방영되지 못 하였다.
평범하게 지내던 여중생 키라리(라라)가 우연히 만나게 된 세이지(가람이)라는 소년에게 한눈에 반하게 되고, 그가 최고 인기를 누리고 있는 2인조 가수 그룹 SHIPS(MAX)의 멤버라는 것을 알게 된다. 이에 키라리는 세이지의 곁에 있고 싶어 연예계에 뛰어들게 되고, 이후 펼쳐지는 연예인 생활을 다루고 있다. 연예인 생활을 하던도중 많은 어려움을 이겨내고 연예인을 계속하게 되고, 점점 SHIPS(MAX)와 여러사람들의 도움을 받게된다.
일반적으로는 총신에 강선이 패여 있다. 따라서, 홈이 패여 있는 깊은 곳을 기준으로 지름을 측정하여 구경으로 삼을지, 그렇지 않은 얕은 곳을 기준으로 할지가 문제되는데, 미국에서 만들어진 총기나 탄환의 경우 마주보는 두 홈의 거리를 구경으로 하는 것이 일반적이며, 다른 나라의 경우는 패이지 않은 마주보는 두 지점의 거리를 구경으로 하는 것이 더 일반적이다. 즉, 같은 총신이라도 미국식으로 지름을 측정하면 더 큰 구경이 된다.
구경은 인치나 밀리미터 단위의 수치로서 표시되는데, 인치 단위로 표시된 구경의 경우, 단위인 '인치'를 생략하고 소수점 이하의 숫자로만 부른다. 예컨대 ‘22구경’이라고 하면 ‘0.22인치’구경을 일컫는 것이다. 미국에서는 소수점을 붙여‘.22’나 ‘.22 cal’하는 식으로 표기한다. 한편, 밀리미터 단위로 표시된 구경은, 단위를 붙여 부른다. 즉, ‘9mm구경’내지는 ‘9mm탄’이라고 하면 말 그대로 구경이 9mm라는 의미가 된다. 주로 미국에서 개발된 총기나 탄환이 인치 단위로 구경을 표시하며, 유럽 지역에서 개발된 것들은 밀리미터 단위로 구경을 표시한다.
탄두의 지름이 총열 안쪽의 지름과 정확히 일치한다고 할 수는 없으나 거의 일치하기 때문에, 큰 숫자의 구경으로 나타내어지는 규격의 총탄이, 작은 숫자의 구경으로 나타내어지는 규격의 총탄보다 더욱 굵은 지름을 가진다고 할 수 있다. 예를 들어, 45구경(.45)탄은 22구경(.22)탄보다 지름이 굵다. 총탄의 지름이 굵다는 것은 그 탄두가 더욱 크고 무겁다는 의미로서, 그 총기·총탄이 가진 위력이 상대적으로 강하다는 것으로 이해할 수 있다. 다만, 어느 총탄이 가진 위력은 탄두의 크기와 무게만이 아니라 약협에 들어있는 장약의 양과도 관련이 있는 것으로서, 권총용의 9mm탄이 소총용의 5.56mm탄보다 위력이 강하다고는 할 수 없다.
다만, 탄환의 규격으로서의 구경이 반드시 총열 안쪽 내지는 탄두의 지름을 의미하지는 않는다. 예컨대 대한민국에서 경찰이 휴대하는 권총에 사용되는 38구경탄(.38 Special)의 경우 ‘38’이라는 숫자는 총열 내지는 탄두의 지름에서 비롯된 것이 아니라, 약협(탄피)의 지름에서 비롯된 것이다. 38구경탄의 실제 탄두 지름은 약 9.09mm(0.358인치)이다.
마리아 레슈친스카(, 1703년 6월 23일 - 1768년 6월 24일)는 프랑스의 루이 15세의 왕비(1725년 - 1768년)이다. 폴란드 공주 출신으로, 스타니스와프 레슈친스키와 카타르지나 오팔린스카의 딸로 태어났다.
1709년 폴란드가 스웨덴군의 침략을 받아 부왕인 스타니스와프 레슈친스키가 권좌에서 쫓겨나 그의 일가족은 졸지에 망명자 신세가 되었다. 스웨덴, 오스만 제국 등 이곳저곳을 유랑하다가 프랑스의 온정으로 알자스의 작은 마을에 정착하게 되었다.
1725년 9월 21살의 나이에 당시 16살이던 루이 15세와 결혼을 하였다. 당시 섭정 오를레앙 공이 죽은 후 실권자가 된 부르봉 공은 상속자를 많이 생산할 수 있는 나이 든 왕녀를 물색하다가 마리를 최종적으로 선발하였다. 굳이 그녀를 선택한 이유는, 폴란드 왕실의 다산력 때문만이 아니라 그녀의 극빈함 때문이기도 하였다. 즉 딱한 처지에 있던 마리가 유럽에서 가장 부유한 나라의 왕의 배우자가 될 수 있게 해준 자신의 은혜에 보답하기 위해, 매우 순응적이고 협조적일 것이라는 계산 때문이었다. 실제로 마리는 훗날 부르봉 공의 실각을 저지하려고 딱 한번 정치적 시도를 한 적이 있었다.
어쨌든 유럽에서 가장 부유한 왕과 유럽에서 가장 빈곤한 공주의 혼인은 당시 세인들의 빈축을 샀다. 궁중에 들어온 후부터 마리는 종종 폴란드인이라는 수근거림과 비아냥을 견뎌내야 했다.
결혼한 지 처음 9년 동안은 부부간의 금실이 매우 좋았다고 한다. 마리는 조용하고 상냥하였으며, 독실한 로마 가톨릭교도였다. 그녀는 폴란드 왕실의 다산력을 인정받았듯이 매년 1명꼴로 아이를 낳아 총 9번의 출산을 하여 상속자를 생산해야 하는 왕비의 소임을 충실히 이행하였다. 그러나 너무나 헌신적이고 얌전한 아내에게 점차 싫증을 느끼게 된 루이 15세는 아내에 대한 애정이 식어버려 정부를 여러 명 두게 되었다. 마지막 아이를 낳고 나서 그는 다른 사람들과 같이 있을 때 나누는 형식적인 말 몇 마디 외에는 일생동안 아내에게 단 한 마디의 말도 건네지 않았고, 사실상 두 사람은 별거 상태에 들어갔다.
궁정의 일상적인 행사에서 제외된 마리는 자신의 처량한 신세에 별 불평없이 매일 시녀들을 거느리고 미사에 참례했고 자기 방에서 그림을 그리고, 자수를 놓기도 하며, 악기를 연주하며 시간을 보냈다. 또 몇몇 친한 친구들을 불러 모아 같이 식사를 하며 이야기를 나누는 게 인생의 낙이었다. 마리는 궁정의 음모에 연루되지 않고, 죽을 때까지 조용하고 평화로운 삶을 살다가 65살에 루이 15세보다 6년 앞서 서거하였다.
탄약통(彈藥筒, cartridge)은 화기에서 발사되는 발사체인 탄알과 추진제인 장약을 결합한 것이다. 오늘날과 같은 탄약이 발명되기 전에는 총기를 발사하기 전에 화약을 장전하는 과정과 탄알을 장전하는 과정이 별도로 필요했지만, 카트리지 형태의 탄약의 발명으로 그와 같은 번거로움이 없어지게 되었다.
탄약통의 구조.
탄알.
탄알은 탄약에서 목표물을 향해 실제로 날아가는 유일한 부분이다. 사실, 탄알을 목표물에 명중시키는 것이 바로 총기를 사용하는 목적이라고 할 수 있을 것이다.
탄알은 비행중의 공기역학적 특성, 목표물에 명중했을 때의 역학적 효과를 고려하여 그 목적에 따라 다양한 형태로 만들어진다. 예를 들어, 경기용의 와드커터(wadcutter)탄의 경우 표적지에 깨끗한 구멍을 내기 위해 앞면이 평형하게 만들어져 있고, 할로우 포인트(hollow point)탄의 경우 명중했을 때 쉽게 팽창함으로써 목표물에 많은 에너지를 전달하기 위해서 끝부분이 파여 있다.
바람의 영향을 덜 받으며 비행할 수 있도록 탄두는 무거운 금속인 납으로 만들어지고, 목표물을 관통하기 좋게 하기 위해서 겉에 구리 등의 재질이 씌워지는 것이 일반적이다. 경기용 탄환의 경우에는 구리가 씌여지지 않는 대신, 납중독의 위험을 방지하기 위해 윤활제 등의 물질로 코팅되어 있다. 수렵용으로는 환경보호를 위해 납 대신 철로 만들어진 탄두도 만들어지고 있기는 하지만, 납으로 만들어진 탄두와 다른 비행특성을 가지기 때문에 어려움이 있다.
약협.
약협(藥莢, 탄피)은 탄두 뒷부분에 있는 금속제의 원통형 용기로, 탄환 외형의 대부분을 차지한다. 약협에는 장약(裝藥)이 들어있다. 장약은 바로 화약으로서 장약의 폭발시 발생하는 가스압이 총탄이 발사되는 에너지를 공급하는 역할을 한다. 탄두를 발사하고 난 뒤에는 자동 혹은 수동으로 버려지게 된다.
뇌관(雷管)은 약협의 맨 뒷부분에 장치되어 있는 것으로, 약협 속의 화약에 비해서 폭발하기는 쉽지만 적은 에너지를 내는 화약이다. 사수가 방아쇠를 당기면 기계적 혹은 전기적 연결에 의해 공이(격침, 擊針) 또는 스트라이커(striker)가 강한 힘으로 뇌관을 때리게 되는데, 뇌관은 그 에너지로 폭발하여 탄두의 주 추진제인 장약을 발화시켜 폭발시킨다.
뇌관이 장치된 위치에 따라 총탄의 종류를 림파이어(rimfire)와 센터파이어(centerfire)로 구별한다. 림파이어탄은 약협의 바닥면 전체가 뇌관의 구실을 하는 것으로, 약협의 바닥면 가장자리를 공이가 때리면 발화하여 격발하게 된다. 반면 센터파이어탄은 약협 바닥의 중앙에 뇌관이 장치되어 있어, 공이가 그곳을 충격해야 격발된다. 림파이어탄의 경우 버려진 탄피를 재사용할 수 없지만, 센터파이어탄의 경우 버려진 탄피를 수거하여 다시 장약을 채우고 뇌관과 탄두를 장착함으로써 재사용할 수 있다.
역사적으로는 림파이어탄이 센터파이어탄보다 먼저 등장했지만, 오늘날에 와서 주로 사용되는 것은 센터파이어탄이다. 그럼에도 불구하고 림파이어탄인 22구경탄은 저렴한 가격과 적은 반동 때문에 사격 연습용으로 널리 이용되고 있다. 22구경탄이 여전히 림파이어탄으로 남아 있는 이유는, 약협의 지름이 너무 가늘기 때문에 뇌관이 약협의 밑면 전체를 차지할 수밖에 없기 때문이다.
탄약통의 명칭.
기본적으로 탄약의 규격은 총열과 탄두의 지름인 구경으로서 정해진다고 할 수 있다. 그러나 탄두의 지름이 같다 하더라도, 약협의 크기나 모양이 다르면 약실의 크기나 모양 역시 달라져야 하므로 지름은 같지만 약협의 형태가 다른 경우를 구별할 필요가 있다.
대체로 수치로 나타내어진 구경 뒤에 적당한 낱말을 붙이거나 약협의 길이를 나타내는 수치를 붙이는 식으로, 또는 두 가지 다 취하는 식으로 탄약에 명칭이 부여된다.‘.45 ACP’나 ‘9 × 19 mm Parabellum’,‘5.56 × 45 mm NATO’같은 경우를 예로 들 수 있다. 예로 든 세 경우에서 맨 앞의 수치는 모두 구경을 나타내고, ‘×’뒤의 수치는 약협의 길이를 나타낸다. 한편, ‘ACP’,‘Parabellum’,‘NATO’는 그 총탄을 개발한 주체(회사 혹은 군)이 명명한 것이다.
탄의 구경 목록.
국기에 대한 법률이 따로 제정된 대표적인 국가로는 국기 존중국(國旗尊重國)인 미국이 있다. 국제연합기 규정도 미국의 법률을 기초로 하여 제정되었다. 일본과 조선민주주의인민공화국도 국기법이 있다.