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| 热力学 |
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| 经典的卡诺热机T（熱庫）、Q（熱量）、W（功）
H（高溫）、C（低溫） |
| 分支
* 经典
* 统计
* 化学
* 量子热力学

* 平衡（英语：） / 非平衡
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| 定律
* 第零
* 第一
* 第二
* 第三
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| 系统
* 封閉系統
* 孤立系統

| 状态 |
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| * 状态方程
* 理想氣體
* 實際氣體
* 相 / 物质状态
* 平衡
* 控制體積
* 仪器（英语：）
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| 过程 |
| * 等压
* 等体
* 等温
* 绝热
* 等熵
* 等焓
* 准静态
* 多方
* 自由膨脹
* 可逆
* 不可逆
* 内可逆
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| 循环 |
| * 热机
* 热泵
* 热效率
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| 系统性质

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| * 性质图
* 强度和广延性质
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| 状态函数（*斜体*共轭变量） |
| * 温度 / *熵*
* 熵的简介（英语：）
* 压强 / *体积*
* 化学势 / *粒子數*
* 蒸氣量
* 简化性质
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| 過程函數 |
| * 功（英语：）
* 热
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| 材料性质

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| 比热容  | {\displaystyle c=} | 

|  |  |
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| {\displaystyle T} | {\displaystyle \partial S} |
| {\displaystyle N} | {\displaystyle \partial T} |

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| 压缩性  | {\displaystyle \beta =-} | 

|  |  |
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| {\displaystyle 1} | {\displaystyle \partial V} |
| {\displaystyle V} | {\displaystyle \partial p} |

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| 热膨胀  | {\displaystyle \alpha =} | 

|  |  |
| --- | --- |
| {\displaystyle 1} | {\displaystyle \partial V} |
| {\displaystyle V} | {\displaystyle \partial T} |

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* 性质数据库
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| 方程（英语：）
* 卡诺定理
* 克劳修斯定理

* 基本关系
* 理想气体定律

* 麦克斯韦关系

* 昂萨格倒易关系

* 布里奇曼热力学方程

* 热力学方程表
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| 势
* 自由能
* 自由熵

* 内能{\displaystyle U(S,V)}

* 焓{\displaystyle H(S,p)=U+pV}

* 亥姆霍兹自由能{\displaystyle A(T,V)=U-TS}

* 吉布斯能{\displaystyle G(T,p)=H-TS}
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| 历史／文化

| 哲学 |
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| * 熵与时间
* 熵与生活
* 布朗棘轮
* 麦克斯韦妖
* 热寂佯谬
* 洛施密特佯谬
* 协同学
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历史 |
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* 热
* 熵
* 气体定律
* 永动机
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理论 |
| * 热质说
* 活力
* 热动说
* 热功当量
* 动力
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| 关键著作 |
| * 《论摩擦激起的热源》
* 《关于多相物质平衡》
* 《论火的动力（英语：）》
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年表 |
| * 热力学
* 热机
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| 科学家
* 昂萨格
* 伯努利
* 迪昂
* 亥姆霍兹
* 吉布斯
* 焦耳
* 卡拉西奥多里
* 卡诺
* 克拉佩龙
* 克劳修斯
* 兰金
* 冯·迈尔
* 麦克斯韦
* 斯米顿
* 斯塔尔
* 开尔文男爵汤姆森
* 伦福德伯爵汤普森
* 沃特斯顿
 |
| * 
* 论
* 编
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**㶲（）**（英語：）是热力学系统中的能量参数，又译**有效能**、**可用能**、**可用度**、**放射本能**等，单位为焦耳（J），常用字母*Ex*表示。一千克物质的㶲称为比㶲*ex*（单位：千焦/千克，kJ/kg）。

定义
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㶲表示的是在环境条件下，能量中可转化为有用功的最高份额，或表示为在热力系只与环境相互作用，从任意状态可逆地变化到与环境相平衡的状态时所作出的最大有用功（即理论上可无限转化为其他形式能量的能量）。可以认为㶲是衡量能量"品质"或"价值"的一种尺度，㶲越高，能量的"品质"越高，越有能力转换为其他形式的能量。只要系统与环境存在差异，这一系统便具备做功能力，而㶲正表示系统和环境所共同具备的做功能力。

1824年，法国科学家卡诺便指出在高温热源{\displaystyle T\_{1}}与低温热源{\displaystyle T\_{2}}间工作的热机，若从高温热源吸热{\displaystyle Q\_{1}}，则对外所做的功最多为{\displaystyle W=(1-{\frac {T\_{2}}{T\_{1}}})Q\_{1}}。1868年，苏格兰科学家皮特·泰特（英语：）提出了availability（可用度）的概念。1871年，麦克斯韦提出了available energy（可用能）的概念。1873年，美国科学家威拉德·吉布斯推出了内能㶲的计算公式。20世纪30年代，美国科学家约瑟夫·亨利·基南（英语：）提出将"物系与介质间相互作用产生的最大功"称之为有效能。1956年斯洛文尼亚机械工程师佐拉·朗特（英语：）用希腊词根ex和ergon拼出单词exergy定义"能量中可以转变的部分"，然后得到广泛使用。1957年东德学者Nobert Elsner来中国讲学时，南京工学院的夏彦儒、王守泰等教授将讲稿中的exergy首译为"㶲"，并逐渐得到中国大陆能源界的公认。

𭴊
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**𭴊（）**（又称废热，英語：）是与㶲相对的物理量，单位为焦耳（J），常用字母*An*表示，表示一切不能转化为㶲的能量（或表述为：在环境条件下不可能转化为有用功的部分能量）。20世纪80年代，华东工学院的杨东华教授将anergy首译为"𭴊"。

任何能量都由㶲与𭴊两部分组成。可无限转换的能量（如机械能、电能）全为㶲，不可转换的能量（如环境介质中的热能）全为𭴊。

㶲损失与㶲效率
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根据热力学第二定律，𭴊不可能再转换为㶲。可逆过程的㶲保持守恒，而在不可逆过程中，将不可避免的发生能量的"贬值"（一部分㶲转换为𭴊）。减少的㶲称为㶲损失（英語：），常用字母{\displaystyle I}表示。

对任意开口系统或闭口系统的不可逆过程，环境温度{\displaystyle T\_{0}}一定时，㶲损失与熵产{\displaystyle S\_{\mathrm {gen} }}（英語：）成正比，这就是Gouy - Stolda公式，表达式为：

{\displaystyle I=T\_{0}S\_{\mathrm {gen} }}
㶲损失可以衡量过程不可逆性程度与热力学完善程度。为表达系统在不同条件的过程下对㶲的有效利用程度，常引入㶲效率来判断。㶲效率等于过程中被利用或收益的㶲{\displaystyle E\_{\mathrm {x,u} }}与支付或耗费的㶲{\displaystyle E\_{\mathrm {x,p} }}之比，表达式为：

{\displaystyle \eta \_{\mathrm {e\_{x}} }={\frac {E\_{\mathrm {x,u} }}{E\_{\mathrm {x,p} }}}}

不同能量的㶲
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### 热量㶲与冷量㶲

在环境温度为{\displaystyle T\_{0}}时，系统（{\displaystyle T>T\_{0}}）所提供的能量中可转化为有用功的最大值为热量㶲，大小为

{\displaystyle E\_{\mathrm {x,Q} }=\int \_{1}^{2}(1-{\frac {T\_{0}}{T}})\delta Q=Q-T\_{0}\int \_{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}=Q-T\_{0}\Delta S}
当系统温度{\displaystyle T<T\_{0}}，吸入热量{\displaystyle Q\_{c}}时作出的最大有用功为冷量㶲，大小为

{\displaystyle E\_{\mathrm {x,Q\_{c}} }=\int \_{1}^{2}({\frac {T\_{0}}{T}}-1)\delta Q=T\_{0}\Delta S-Q\_{c}}
相应的热量𭴊与冷量𭴊为

{\displaystyle A\_{\mathrm {n,Q} }=Q-E\_{\mathrm {x,Q} }=T\_{0}\Delta S}
{\displaystyle A\_{\mathrm {n,Q\_{c}} }=Q\_{c}+E\_{\mathrm {x,Q\_{c}} }=T\_{0}\Delta S}
### 热力学能㶲

对封闭系统从任意状态{\displaystyle p}、{\displaystyle T}、{\displaystyle V}、{\displaystyle U}、{\displaystyle S}可逆变化到与环境相平衡的状态{\displaystyle p\_{0}}、{\displaystyle T\_{0}}、{\displaystyle V\_{0}}、{\displaystyle U\_{0}}、{\displaystyle S\_{0}}，热力学能㶲（内能㶲）与最大有用功为

{\displaystyle E\_{\mathrm {x,U} }=W\_{\mathrm {u,max} }=U-U\_{0}-T\_{0}(S-S\_{0})+p\_{0}(V-V\_{0})}
热力学能𭴊为

{\displaystyle A\_{\mathrm {n,U} }=U-E\_{\mathrm {x,U} }=U\_{0}+T\_{0}(S-S\_{0})-p\_{0}(V-V\_{0})}
### 焓㶲

对稳定流动工质（开口系统）从任意状态{\displaystyle H}、{\displaystyle T}、{\displaystyle S}可逆变化到与环境相平衡的状态{\displaystyle H\_{0}}、{\displaystyle T\_{0}}、{\displaystyle S\_{0}}，在忽略机械㶲（宏观动能）的情况下，焓㶲与最大技术功为

{\displaystyle E\_{\mathrm {x,H} }=W\_{\mathrm {t,max} }=H-H\_{0}-T\_{0}(S-S\_{0})}
焓𭴊为

{\displaystyle A\_{\mathrm {n,H} }=H-E\_{\mathrm {x,H} }=H\_{0}+T\_{0}(S-S\_{0})}

㶲平衡方程
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对闭口系统的热力变化过程，热量㶲系统{\displaystyle E\_{\mathrm {x,Q} }}、㶲损失{\displaystyle I}、有用功{\displaystyle W\_{u}}与始末态热力学能㶲{\displaystyle E\_{\mathrm {x,U\_{1}} }}、{\displaystyle E\_{\mathrm {x,U\_{2}} }}有平衡关系：

{\displaystyle E\_{\mathrm {x,Q} }=E\_{\mathrm {x,U\_{2}} }-E\_{\mathrm {x,U\_{1}} }+W\_{u}+I}
对稳定流动系统的热力变化过程，若流入、流出速度与焓㶲分别为{\displaystyle c\_{\mathrm {f1} }}、{\displaystyle c\_{\mathrm {f2} }}、{\displaystyle e\_{\mathrm {x,H\_{1}} }}、{\displaystyle e\_{\mathrm {x,H\_{2}} }}，单位工质内部做功{\displaystyle w\_{i}}、㶲损失{\displaystyle i}，则对单位工质，有平衡关系：

{\displaystyle e\_{\mathrm {x,Q} }=e\_{\mathrm {x,H\_{2}} }-e\_{\mathrm {x,H\_{1}} }+{\frac {1}{2}}c\_{f2}^{2}-{\frac {1}{2}}c\_{f1}^{2}+w\_{s}+i}

化学㶲
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在能源领域中，某一元素或金属的化学㶲是以可逆过程完成从自然界采集相应贬值物（参照物）、提纯、通过化学反应得到所需元素或金属这一系列步骤所需的最少功。化学㶲数值上等于浓度㶲加反应㶲，反应前后化学㶲的改变量等于吉布斯能（吉布斯自由焓）的改变量。

参考资料
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* 沈维道; 童钧耕.  第5版. 北京: 高等教育出版社. 2016: 173–190. ISBN 978-7-04-044632-6.
* 朱明善; 刘颖; 林兆庄; 彭晓峰.  第1版. 北京: 清华大学出版社. 1995: 154–162. ISBN 7-302-01721-2.
* А.В.雷柯夫; Ю.А. 米哈依洛夫.  第1版. 北京: 科学出版社. 1962.
* 杨东华.. 工程热物理学报. 1981, (3): 203-204.

1. ↑ . 汉典.  [2018-12-17]. （原始内容存档于2019-05-16）.
2. ↑ . chardb.iis.sinica.edu.tw. 中央研究院国际电脑汉字与异体字知识库.  [2018-12-20]. （原始内容存档于2020-10-30）.
3. ↑  杨本洛; 陆勇; 施明恒.. 江苏工学院学报. 1993, (6): 33-39.
4. ↑  Keenan, J. H.. Mech. Eng. 1932, (54): 195.
5. 1 2 3  董韶峰; 袁浩然; 陈勇.. 新能源进展. 2015-04, **3** (2): 145-150.
6. ↑  Zoran Rant.. Forschung auf dem Gebiete des Ingenieurwesens. 1956, (22): 36-37.
7. ↑  关俶; 汪文虎; 杨东华.. 华东化工学院学报. 1987, (1): 89-96.
8. 1 2  项新耀.. 油田地面工程. 1985-02, **3** (1): 27-35+4-5.
9. ↑ . 汉典.  [2018-12-17]. （原始内容存档于2019-05-09）.
10. ↑  常树人; 李子元.. 大学物理. 1994, (12): 31-32+35.

参见
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* 焓
* 能量
* 热力学
* 吉布斯能
* 内能（热力学能）
* 热力学第二定律

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* 化学主题