**中子電偶極矩**衡量中子內部正電荷與負電荷的分佈。只有當正電量心與負電量心不重疊在同一位置時，電偶極矩才不等於零。至今為止，科學家尚未發現中子電偶極矩的蛛絲馬跡。現在中子電偶極矩的最準確上限為{\displaystyle |p\_{n}|<2.9\times 10^{-26}\ e\ \mathrm {cm} \ (90\%C.L.)} 。

理論
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由於內稟電偶極矩而產生的宇稱（P）破壞和時間反演（T）破壞。
条目：CP破壞
假設基本粒子擁有內稟電偶極矩，則宇稱對稱性和時間對稱性（）都會被破壞。舉例而言，思考中子的磁偶極矩和假定的電偶極矩，這兩種向量的方向必需相同。但是，時間反演（T）會逆反磁偶極矩的方向，不會改變電偶極矩的方向；空間反演（宇稱）會逆反電偶極矩的方向，不會改變磁偶極矩的方向。電偶極矩的存在破壞了這些對稱性。假定CPT對稱性（）正確無誤，則時間破壞也促使CP對稱性被破壞。

### 弱交互作用

按照前面論述，為了營造有限值電偶極矩，必需先存在有破壞CP對稱性的理論程序。實驗者已經在弱交互作用的實驗中觀測到CP破壞，也已經能夠用標準模型的卡比博-小林-益川矩陣中的CP破壞相位來解釋CP破壞。但是，這解釋所獲得的CP破壞數值非常微小，因此對於電偶極矩的貢獻也微乎其微：|p\_{n}|\sim 10^{{-32}}\ e\ {\mathrm {cm}} 。遠遠低於現在最精密實驗所能測量到的數值。電偶極矩實驗可以用來核對很多從標準模型延伸的嶄新理論，例如如最小超對稱標準模型（）、左右對稱模型（）等等。這些理論估計的電偶極矩數值在可核對值域內。

### 物質與反物質不對稱

条目：重子產生過程

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|  | **未解決的物理學問題：**為什麼宇宙中的物質比反物質多很多？ |  |

從宇宙的物質與反物質不對稱現象，科學家覺得在大爆炸的初期，可能會有某種涉及CP破壞的機制，湮滅了大部分的反物質。安德烈·薩哈羅夫對於這過程做了很縝密的分析。科學家懷疑CP破壞的涉及程度很大，這意味著或許標準模形給出的電偶極矩過低，可能需要加以延伸。假若，測量到的電偶極矩數值能夠比標準模型預測值高很多，則這懷疑的正確性就可以得到合理解釋。

### 強交互作用

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|  | **未解決的物理學問題：**為甚麼強核作用力具有CP不變性？ |  |

由於中子是由三個夸克組成的，中子會遭受到源於強交互作用的CP破壞。量子色動力學──描述強作用力的學術領域──自然地含有一個摧毀CP對稱性的項目。這項目的強度是以角\theta 表達。現在的中子電偶極矩極限值要求{\displaystyle \theta <10^{-10}\mathrm {rad} }。但是，科學家認為\theta 的數量級應該是1；這關於角\theta 的精細調整（），稱為「強CP問題」。

### 超對稱CP問題

標準模型的超對稱延伸，例如最小超對稱標準模型（），通常會導致出很大的CP破壞。這理論對於中子電偶極矩的典型預測值域大約在{\displaystyle 10^{-25}\ e\ \mathrm {cm} }與{\displaystyle 10^{-28}\ e\ \mathrm {cm} }之間。如同強交互作用案例，中子電偶極矩的上限已經在局限著CP破壞相位；但是，需要實施的精細調整還不很嚴峻。

實驗方法
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應用拉姆齊磁共振技術，將互相平行與反平行的磁場與電場施加於中子，然後測量其自旋的拉莫爾進動頻率。這是萃取中子電偶極矩的一種優良實驗方法。兩種案例的進動頻率分別為
：{\displaystyle h\nu =2\mu \_{n}B\pm 2d\_{n}E}；

其中，h是普朗克常數，\nu 是進動頻率，\mu \_{n}是中子磁偶極矩，B是磁場，d\_{n}是中子電偶極矩，E是電場。

磁偶極矩環繞磁場的進動與電偶極矩環繞電場的進動，這兩種進動造成了頻率的增加或減少。從這兩種頻率的差值，可以立刻得到對於中子電偶極矩的衡量：
{\displaystyle p\_{n}={\frac {h\Delta \nu }{4E}}}。

這實驗遭遇到的最大挑戰（同時是最大的系統性偽效應），在做測量時，磁場必需維持穩定不變。

歷史
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各種實驗得到的中子電偶極矩測量值的上限。標準模型和其超對稱延伸的預測值域分別以淡藍色、黃色表示。
最早尋找中子電偶極矩的實驗是使用熱中子束（後來改為冷中子束）做測量。於1957年，J. H. Smith、愛德華·珀塞爾和諾曼·拉姆齊共同發表論文，宣告完成中子電偶極矩實驗，獲得上限為{\displaystyle |p\_{n}|<5\times 10^{-20}\ e\ \mathrm {cm} } 。一直到1977年，中子電偶極矩實驗都是使用中子束。隨著中子束的中子速度增加，一些相關的系統性效應變得無法克服，使用這方法獲得的最後上限為{\displaystyle |p\_{n}|<3\times 10^{-24}\ e\ \mathrm {cm} } 。

之後，中子電偶極矩實驗改使用儲存於冷阱內的超冷中子（）。於1980年，列寧格勒核子物理研究院（）獲得上限為{\displaystyle |p\_{n}|<1.6\times 10^{-24}\ e\ \mathrm {cm} \ (C.L90\%)} 。使用水銀原子磁強計（）補償磁場，勞厄-朗之萬研究院（）的研究團隊，於2006年，獲得上限{\displaystyle |p\_{n}|<2.9\times 10^{-26}\ e\ \mathrm {cm} \ (90\%C.L.)}。這是至今為止最佳的結果。

近期實驗
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現在，至少有四組實驗團隊致力於測量中子電偶極矩，目標是在十年內將靈敏度改進至{\displaystyle 10^{-28}\ e\ \mathrm {cm} }。這樣，可以涵蓋標準模型超對稱延伸的預測值域。

* 勞厄-朗之萬研究院正在準備低溫中子電偶極矩實驗。
* （页面存档备份，存于） 保羅·謝勒研究院（）正在為新建成的超冷中子源建造中子電偶極矩實驗。
* 橡樹嶺國家實驗室的散裂中子源（）正在籌畫中子電偶極矩實驗。
* （页面存档备份，存于） 彼得堡核子物理研究院（）正在設計規劃的中子電偶極矩實驗。

参见
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* 电偶极矩
* 电子电偶极矩（）

註釋
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1. ↑  時間反演變換將t改變為-t。一個載流迴圈的磁偶極矩\boldsymbol{\mu}是其所載電流I乘於迴圈面積\mathbf {a} ，以方程式表示為{\boldsymbol {\mu }}=I{\mathbf {a}}={\frac {{\mathrm {d}}q}{{\mathrm {d}}t}}{\mathbf {a}}。注意到電流是電荷量對於時間的導數，所以，時間反演會逆反磁偶極矩的方向。電偶磁矩的兩個參數，電荷量和位移向量都跟時間反演無關，所以，時間反演不會改變電偶極矩的方向。
2. ↑  空間反演（宇稱）變換是粒子位置坐標對於參考系原點的反射。電偶極矩是極向量（），而磁偶極矩是軸向量（），所以，空間反演（宇稱）會逆反電偶極矩的方向，不會改變磁偶極矩的方向。

參考文獻
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1. ↑  Baker, C. A.; et al.. Physical Review Letters. 2006, **97**: 131801. doi:10.1103/PhysRevLett.97.131801.  引文使用过时参数`coauthors` (帮助)
2. ↑  
Dar, S.. 2000. arXiv:hep-ph/0008248 可免费查阅 `|class=`被忽略 (帮助).
3. ↑  薩哈羅夫, 安德烈, JETP Letters, 1967, **5** (1): pp.24–27  [2011-02-15], （原始内容存档于2019-07-21）  引文格式1维护：冗余文本 (link)
4. ↑  Bigi, I. I.; Sanda, Ichiro,  illustrated, Cambridge University Press: pp. 355ff, 2000, ISBN 9780521443494  引文格式1维护：冗余文本 (link)
5. ↑  Abel, S.; Khalil, S.; Lebedev, O. Nuclear Physics B, 2001, **606**: 151, doi:10.1016/S0550-3213(01)00233-4
6. ↑  
Pospelov, M.; Ritz, A.. Annals of Physics. 2005, **318**: 119. doi:10.1016/j.aop.2005.04.002.
7. ↑  Smith, J. H.; Purcell, E. M.; Ramsey, N. F.. Physical Review. 1957, **108**: 120. doi:10.1103/PhysRev.108.120.
8. ↑  
Dress, W. B.; et al.. Physical Review D. 1977, **15**: 9. doi:10.1103/PhysRevD.15.9.  引文使用过时参数`coauthors` (帮助)
9. ↑  Altarev, I. S.; et al.. Nuclear Physics A. 1980, **341**: 269. doi:10.1016/0375-9474(80)90313-9.  引文使用过时参数`coauthors` (帮助)

外部連結
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* 華盛頓大學物理系網頁：尋找永久原子電偶極矩。