**黏度**（英語：），是黏性的程度，是材料的首要功能，也称动力黏度、黏（滞）性系数、内摩擦系数。不同物质的黏度不同，例如在室温（25℃）及常压（1巴）下，空气的黏度为18.5μPa·s，大約比在相同温度下的水黏度小50倍。在常温（20℃）常压下，汽油的黏度为0.65mPa·s，水为1mPa·s，血液（37℃）为4～15mPa·s，橄榄油为102mPa·s，蓖麻油为103mPa·s，蜂蜜为104mPa·s，焦油为106mPa·s，沥青为108mPa·s，等等。最普通的液体黏度大致在1～1000mPa·s，气体的黏度大致在1～10μPa·s。一些像黄油或人造黄油的脂肪很黏，更像软的固体，而不是流动液体。黏度較高的物質，比較不容易流動；而黏度較低的物質，比較容易流動。例如油的黏度較高，因此不容易流動；而水黏度較低，不但容易流動，倒水時還會出現水花，倒油時就不會出現類似的現象。

沥青的黏度大约是水黏度的2300亿（2.3×1011）倍
黏滯力是流體受到剪應力變形或拉伸應力時所產生的阻力。在日常生活方面，黏滯像是「黏稠度」或「流體內的摩擦力」。因此，水是「稀薄」的，具有較低的黏滯力，而蜂蜜是「濃稠」的，具有較高的黏滯力。簡單地說，黏滯力越低（黏滯係數低）的流體，流動性越佳。黏滯力是黏性液體內部的一種流動阻力，並可能被認為是流體自身的摩擦。黏滯力主要來自分子間相互的吸引力。例如，高黏度酸性熔岩產生的火山通常為高而陡峭的錐狀火山，因為其熔岩濃稠，在其冷卻之前無法流至遠距離因而不斷向上累加；而黏滯力低的鎂鐵質熔岩將建立一個大規模、淺傾的盾狀火山。所有真正的流體（除超流體）有一定的抗壓力，因此有黏性。沒有阻力對抗剪切應力的流體被稱為理想流體或無黏流體。

黏度的定义。上面的边界板以恒速向右运动，从而带动下面的液体也向右运动。由于底板是静止的，因此液体从上向下的运动速度逐渐减低，从而在液体内部存在剪切应力。对于黏度低的液体，这个剪应力小，液体内部的摩擦小；对于黏度大的液体，这个剪应力大，液体内部摩擦大。所以黏度定义为剪应力与液体水平向右运动速度在y轴方向的变化梯度之比。本例中，如果液体水平向右运动速度的分布梯度如果是固定的，那么液体的黏度与所受剪应力成正比。
黏度\mu 定義為流體承受剪應力時，剪應力與流体单位速度差的比值，数学表述为：

\tau=\mu \frac{\partial u}{\partial y}
式中：\tau 为剪应力，u为速度场在x方向的分量，y为与x垂直的方向坐标。

产生
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流体的黏度是由于相邻层间以不同的速度运动时产生的摩擦造成的。管中心处阻力最小，液层流动速度最大；管壁附近液层同时受到液体黏性阻力和管壁摩擦力作用，速度最小，在管壁上液层的移动速度为零（假定在不产生滑移时）。因此，一些附近的压力（如两头管的压力差）需要克服摩擦层之间阻力，来保持流体流动。同样的速度模式，应力应正比于流体的黏度。

分类
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实际上，有两个量被称为黏度。一种被称为动态黏度、绝对黏度或简单黏度（来区别其他的量），但通常也称为黏度。另外一种量称为运动黏度（用符号ν表示），它是流体的黏度与密度的比值。

加工过程中，聚合物的流变性质主要表现为黏度的变化，根据流动过程中聚合物黏度与应力或应变速率的关系，将聚合物的流动行为分为：牛顿流体——黏度μ为常数；非牛顿流体——表观黏度μ不为常数。

定义
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### 剪切黏度

在一个普通的并行流动（如可能发生在一个直管中），剪切应力与速度梯度成正比
是两个板块之间流体的层流剪切。而流体和移动边界之间的摩擦导致了流体剪切，描述这种行为强度的是流体的黏度。在一般的平行流动中（如可能发生在一个直管中），剪切应力正比于速度梯度。相互平行的相邻层之间的移动速度不同，产生剪切。而流体的剪切黏度是描述对剪切流动的抵抗能力。在理想情况下，它被定义为库爱特流——被困在水平板（一侧固定，一侧以恒定速度水平运动）间的一层流体。（注：通常认为板块非常大，不需要考虑边缘附近的情况。）

如果顶板的速度足够小，流体粒子将平行于它流动，并且它们的速度从底部的0到顶部的ν呈线性变化。流体的每一层流动速度快于它的下一层，它们之间会产生一个抵抗它们相对运动的摩擦力。特别是，流体将在顶板运动的反方向施加一个力，在底板也会产生一个等大反向的力。因此需要一个外力来维持顶板以恒定的速度运动。

力F的大小正比于每块板的运动速度u和面积A，而反比于两板之间的距离，即　

 F={\mu A}\frac{u}{y}
在这个公式中，比例系数\mu 是流体的黏度（特别是动态黏度）；\frac{u}{y}的比值称为剪切变形或剪切速度，是垂直于板的速度上流体速度的导数。牛顿用微分方程表达出了剪切应力：

\tau=\mu \frac{\partial u}{\partial y}
　 
这个公式假设流动是沿着平行线的，并且垂直于流动方向的y轴指向最大剪切速度。这个方程可以用于速度非线性变化的情况，比如在流体流经管道中时的情况。

* 机械和化学工程师以及物理学家们常使用希腊字母μ来表示动态压力黏度，然而化学家、物理学家、IUPAC也使用希腊字母η表示。

### 运动黏度

运动黏度是剪切黏度μ除以液体的密度ρ，通常用希腊字母ν表示。方便研究雷诺数。

{\displaystyle \mathrm {\nu } ={\frac {\mu }{\rho }}}
{\displaystyle \mathrm {Re} ={\frac {\rho uL}{\mu }}={\frac {uL}{\nu }}}
### 体积黏度

条目：体积黏度
一个可压缩流体被均匀压缩或扩展时，没有剪切，但它仍然以内部摩擦的形式表现来抵制它的流动。这些力的一个与压缩或膨胀率有关的因素σ，称为体积黏度，或第二黏度。只有当流体被迅速压缩或扩展时，如声音和冲击波，体积黏度显得很重要。体积黏度解释了这些波的能量损失，正如斯托克斯的声衰减规律所描述的。

### 黏度张量

在一般情况下，流动中的应力可部分归因于从休息状态的材料的变形（弹性应力），部分归因于变形随时间的变化率（黏性应力）。在流体中，根据定义，弹性应力仅包括静水压力。 在一般的术语中，流体的黏度是应变率和黏性应力之间的关系。在牛顿流体模型，关系是通过定义一个线性映射，由黏度张量描述，乘以应变率张量（这是流动的速度梯度），给出了黏性应力张量。 一般，黏度张量具有九个独立的自由度。各向同性的牛顿流体，这可以减少到两个独立的参数。最常见的是，应力黏度μ和本体黏度σ。

牛顿流体与非牛顿流体
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### 牛顿流体

表观黏度与剪切速率无关的流动特性的流体（即服从牛顿黏性定律的流体）称为牛顿流体。黏性定律是一个本构方程，而不是一个自然法则。一种流体的行为符合牛顿定律，黏度μ独立于应力的称为牛顿流体。气体，水和许多常见的液体可以在普通的条件和环境考虑为牛顿流体。

牛顿流体的流动曲线（剪切应力与剪切速率的关系曲线称为流动曲线），是一条通过原点的斜直线，該條斜直线的斜率即是該牛顿流体的黏度，斜率不同，黏度不同。对于同一流体，在任何剪切速率下，黏度相同，与剪切速率无关。

### 非牛顿流体

表观黏度随剪切速率而变化。它不再是物性常数，但它与牛顿黏度同量纲。黏性定律是一个本构方程，而不是一个自然法则。一种流体的行为符合牛顿定律，黏度μ独立于应力的称为牛顿流体。气体，水和许多常见的液体可以在普通的条件和环境考虑为牛顿流体。有许多明显偏离牛顿定律的非牛顿流体，比如：

* 切力变稀流体：流体黏度随剪切速率增大而降低；
* 触变性流体：定温下表观黏度随剪切持续时间而降低；
* 震凝性流体：定温下表观黏度随剪切持续时间而增大；
* 宾汉流体：在低应力下表现为固体，在高应力下表现为黏性流体。

即使是牛顿流体，黏度通常取决于其组成和温度。气体等可压缩性流体，这取决于温度，而随压力变化很慢。一些流体的黏度可能取决于其他因素。例如磁流变流体，流体在加磁场后变厚，可能会表现得像固体点。

溶液黏度
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影片显示了三个具有不同黏度的液体
对于溶液（尤其是高分子溶液），常用到以下几种黏度。

相对黏度（又称黏度比）是溶液（或分散相）的黏度η与溶剂（或连续相）的黏度η0之比，即：

\eta\_r=\frac{\eta}{\eta\_0}
增比黏度（又称比黏度）是溶液（或分散相）的黏度η与溶剂（或连续相）的黏度η0之差被溶剂（或连续相）黏度的η0除得之商，即：

\eta\_{sp}=\frac{\eta-\eta\_0}{\eta\_0}\,={\frac{\eta}{\eta\_0}}-1=\eta\_r-1
比浓黏度（又称换算黏度或黏度数）是单位浓度的溶液（或分散相）的增比浓度，即：

\frac{\eta\_{sp}}{c}=\frac{\eta\_r-1}{c}
比浓对数黏度（又称对数黏度）是相对黏度的自然对数被溶液（或分散相）的浓度除得之商，即：

\left\{ \eta\right\}=\frac{\ln{\eta\_r}}{c}
特性黏度（又称极限黏度）是浓度趋于零时比浓黏度的极限值，即：

\left[ \eta\right]=\lim\_{c \to 0} \frac{\eta\_{sp}}{c}

固体黏度
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花生酱是一种半固體，因此可以有山峰状
在流体流动中所产生的黏性力不能与在固体中对剪切、压缩或拉伸产生的回复弹性力相混淆。后者的应力是与形变量成比例的，而在流体中与形变随时间的变化率成比例。然而，许多液体（包括水）在受到突然的压力后，反应像弹性固体。相反，甚至在任意应力较小，许多"固体"（即使花岗岩）将像液体一样流动，虽然很慢。这样的材料，具有弹性（反应变形）和黏度（以变形率的反应），即黏弹性。黏弹性固体可能表现出压力黏性和体积黏性。拉伸黏度的剪切和体积黏度，描述了一个固体弹性材料的伸长率的反应的一个线性组合，它广泛用于表征聚合物。在地质学中，具有黏性变形至少三倍于弹性变形的稀土材料有时被称为流变体。

单位
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### 动力黏度

黏度的国际单位制是帕斯卡·秒[Pa·s]，有時也使用以法国生理学家吉恩·路易斯·泊肃叶命名的泊[P]。十个泊等于一个帕斯卡·秒。

1Pa·s = 10P
实际上，有两个量被称为黏度。上面所定义的量有时被称为动态黏度、绝对黏度或简单黏度（来区别其他的量），但通常也称为黏度，常用符号为μ或η。另外一种量称为运动黏度（用符号ν表示），它是流体的黏度与密度的比值：

\nu=\frac{\eta}{\rho}
### 运动黏度

运动黏度是在重力影响下，衡量抵制液体流动的量。它的测量装置通常被称为毛细管黏度计——基本上是底部有一个狭窄管的有刻度的筒。当两种体积相同的液体放置在相同的毛细管中，并且可以在重力的影响下流动，那么在流过管道时，黏性流体花费的时间比少黏性流体花费的时间要长。运动黏度的SI单位是平方米/秒，没有特别的名字。由于这个单位太大，很少使用。一个更常见的运动黏度单位是平方厘米/秒，这是考虑到以爱尔兰的数学家和动物学家乔治·加布里埃尔·斯托克斯（1819～1903）而命名的斯托克斯（St）。这个单位也有点大，所以最常见的单位可能是平方毫米/秒，或厘司。

1 m2／s= 10，000 [stokes]= 1，000，000 [centistokes]
1 cm2／s＝1 stokes
1 mm2／s＝1 centistokes

黏度与温度的关系
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从日常经验中，我们可以知道，黏度随着温度的变化而变化。如，蜂蜜和糖浆在加热时更容易流动；在冬季天气变冷时，发动机润滑油和液压液明显黏性變高，严重影响汽车及其他机械的性能。一般来说，一种简单液体的黏度随温度的升高而下降（反之亦然），随着温度的升高，液体中分子中运动的平均速度增大，与临近分子的接触时间变短。确切地说，两个变量的变化是非线性的，当有相变发生时，变量发生突变。
加热时，液体更易流动，气体变稠。气体的黏度随温度的升高而增大，且黏度正比于温度的平方根。这是由于在更高的温度下，增大了分子间碰撞的频率。因为气体中的分子大部分时间是在空间自由运动，任何增加一个分子与另一个分子接触时间的因素，都会降低分子作为一个整体参与协调运动的能力。这类分子彼此发生碰撞，运动变得更加的杂乱无章，充分解释了气体黏度对温度的依赖性。

黏度与温度的关系非常密切，在常温常压下，当温度变化1℃时，液体的黏度变化达百分之几至十几，气体约为千分之几，例如在（20±1）℃时有

Δη水≈±2.5%；
Δη矿物油≈±3%～±10%；
Δη硅油≈±2%～±3%；
Δη聚异丁烯≈±10%；
Δη空气≈±0.3%.
黏度与温度并不成线性关系，它与温度范围有关，温度越低，黏温关系越密切。又如，在0℃，20℃及100℃下，当ΔT=±1℃时，水的黏度变化，分别约为3.4%，2.5%及1.1%。此外，气体与液体的黏度温度变化的规律完全相反，气体的黏度随温度升高而增大，因为气体的黏性是由于动量传递所致，当温度升高时，分子的热运动加剧，动量增大，流层间的内摩擦加剧，所以黏度增大。而液体的黏性来自分子引力，温度升高，分子间的距离加大，分子引力减小，内摩擦减弱，所以黏度减小。

黏度随温度变化的程度还与许多因素有关，例如物质的化学组成、黏流活化能、黏度大小等，例如通常液体的黏度越大，液体的黏度随温度的变化越大。

因为黏度是如此地依赖于温度，所以在描述黏度时离不开温度。

黏度与压力的关系
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### 气体黏度与压强的关系

气体的黏度随压强的增大而增大，黏度与压强的关系可由公式（\eta=\eta\_1 f）求得。

### 液体黏度与压力的关系

液体黏度随压力的增加而增大，但远不如气体的黏度与压力的关系之密切。在500MPa（即5000大气压）下，液体黏度与压力的关系用公式（\eta=\eta\_1 \exp{(\alpha p)}）表示。普通液体在0.1MPa附近，每增加0.1MPa压力时，黏度增加约0.1%～0.3%。对于黏度η>1.2mPa·s的液烃，可用库泽尔式来计算高压下的黏度值。

黏度的测量
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测量黏度的有各种黏度计和流变仪。流变仪用于流体的黏度不能用单个黏度值定义的情况 ，因此要比黏度计需要更多的参数设定和测量。封闭的流体温度控制是准确测量所必备的，特别是像润滑油的黏度，仅变化5℃可翻倍。一些流体，在较宽的剪切速率范围内，黏度是恒定的（牛顿流体）。没有恒定黏度的流体（非黏度流体）不能由单一的数字来描述。非牛顿流体表现出剪切应力和剪切速率之间各种不同的相关性。目前用得最广泛的主要有毛细管黏度计，旋转黏度计，落球黏度计和锥板黏度计等几种，这些仪器可以测量10-2～1012泊的黏度。各种黏度计所适应的剪切速率范围不同。挤出式毛细管黏度计通常可在10-1～106与实际加工条件非常接近的剪切速率范围使用；转动式黏度计可用于剪切速率在10-3～10的范围，而球式黏度计只能在很低的剪切速率范围内使用。

某些特定物质的黏度
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### 空气

在300, 400和500 K下乾空气动态黏度对压力的依赖
空气的黏度主要取决于温度。在15 °C时，空气的黏度是1.81×10−5 kg/(m·s), 18.1 μPa.s 或1.81×10−5 Pa.s。在15 °C时空气的运动黏度是1.48×10−5 m^2/s或14.8 cSt。在25 °C时，黏度是18.6 μPa.s和运动黏度是15.7 cSt。人们能从气体黏度计算器上得到气体黏度与温度的函数。

### 水

水的动态黏度.
* 在25 °C时，水的动态黏度是8.90 × 10−4 Pa·s或 8.90 × 10−3 dyn·s/cm2 或0.890 cP。
* 在25℃时水的黏度是0.0091泊，或在20 °C时为1厘泊。
* 作为温度的函数， T(K): μ = *A* × 10*B*/(*T*−*C*)

其中*A*=2.414 × 10−5 Pa·s ; *B* = 247.8 K ; and *C* = 140 K。

* 下面列出的是不同温度下液体水的黏度。

| 温度
[°C] | 黏度
[mPa.s] |
| --- | --- |
| 10 | 1.308 |
| 20 | 1.002 |
| 30 | 0.7978 |
| 40 | 0.6531 |
| 50 | 0.5471 |
| 60 | 0.4658 |
| 70 | 0.4044 |
| 80 | 0.3550 |
| 90 | 0.3150 |
| 100 | 0.2822 |

### 泥浆

这一术语悬浮液描述的是保持着流动性的液体和固体颗粒的混合物。浆料的黏度可以被描述为相对的液相黏度：

\mu\_s = \mu\_r \cdot \mu\_l,
在以上公式中，*μs*和*μl*分别是泥浆和液体的动力黏度（PA·S），*μr*是相对黏度（无量纲）

根据不同的固体颗粒的大小和浓度，存在几个模型，其描述相对黏度的固体颗粒的并具有体积分数*ɸ*功能。 

在极低浓度的细颗粒的情况下，爱因斯坦方程可以使用：

\mu\_r = 1 + 2.5 \cdot \phi
在高浓度的情况下，由Guth and Simha提出修改后的方程，其考虑固体颗粒之间的相互作用，这个方程的进一步改进由托马斯从实证数据的拟合中提出。

\mu\_r = 1 + 2.5 \cdot \phi + 10.05 \cdot \phi^2 + A \cdot e^{B \cdot \phi},
其中*A = 0.00273* and *B = 16.6*

在非常高的浓度下，另一个经验方程通过Kitano *等人提出。*:

{\displaystyle \mu \_{r}=\left(1-{\frac {\phi }{A}}\right)^{-2},}
其中对于光滑的球形颗粒*A = 0.68*。

### 非晶态材料

普通玻璃黏度曲线
在非晶材料的黏性流动（如玻璃和熔体）是一个热激活过程：

\mu = A \cdot e^{Q/RT},
其中*Q*是活化能, *T*是温度, *R*为摩尔气体常数和*A*近似为一常。 

在非晶材料的黏性流动的特点与阿伦尼乌斯式行为有偏差：在高温下（在液体状态），*Q*变化从一个在较低温度下（在玻璃态）的较高值*QH*到一个较高温度下的较低值*QL*。根据这一变化，来划分非晶材料。

* 在强的条件下: *QH* − *QL* < *QL* or
* 在脆的条件下: *QH* − *QL* ≥ *QL*.

非晶材料的脆性是数值特征的多雷米的脆弱性比：

R\_D = \frac{Q\_H}{Q\_L}
其中，强硬的材料的*RD* < 2而脆性材料的*RD* ≥ 2。

B2O3的黏度-温度的常用对数，表现出两种状态
非晶材料的黏度由由一个二指数方程相当精确地描述： 

{\displaystyle \mu =A\_{1}\cdot T\cdot \left(1+A\_{2}\cdot e^{B/RT}\right)\cdot \left(1+C\cdot e^{D/RT}\right),}
其中包括的常量*A1*, *A2*, *B*, *C*和*D*与非晶材料的结合键的热力学参数相关。

如果温度在玻璃化转变温度附近，*Tg*,这个方程可以通过Vogel-Fulcher-Tammann（VFT）equation近似方程（VFT）表示。

如果温度低于玻璃化转变温度，*T* ≪ *Tg*,然后两个指数方程简化为一个阿伦尼乌斯型方程： 

\mu = A\_LT \cdot e^{Q\_H/RT}
并且：

Q\_H = H\_d + H\_m,\,
其中*Hd*是断键的形成焓（称为configuron S）和*Hm* 是其运动焓。 当温度低于玻璃化转变温度，*T* < *Tg*，其黏度的活化能高因为非晶材料在玻璃态和大部分结合键是完整的。

如果温度是高度以上的玻璃化转变温度，*T* ≫ *Tg*，两个指数方程也简化了一个阿伦尼乌斯型方程：

\mu = A\_HT\cdot e^{Q\_L/RT},
而且：

Q\_L = H\_m.\,
当温度高于玻璃化转变温度，*T* > *Tg*，黏度的活化能低，因为非晶材料被熔化及其大部分结合键断裂，这有利于流动。

### 其他物质

下表列出了一些牛顿流体的运动黏度：

在100 kPa下，选定气体的黏度, [μPa·s]| Gas | 在0°C（273 K） | 在27 °C (300 K) |
| --- | --- | --- |
| 空气 | 17.4 | 18.6 |
| 氢气 | 8.4 | 9.0 |
| 氦气 |  | 20.0 |
| 氩气 |  | 22.9 |
| 氙气 | 21.2 | 23.2 |
| 二氧化碳 |  | 15.0 |
| 甲烷 |  | 11.2 |
| 乙烷 |  | 9.5 |

|
|  |
不同组成液体的黏度| 液体 | 黏度
[Pa·s] | 黏度
[cP] |
| --- | --- | --- |
| 血液（37 °C） | (3–4)×10-3 | 3–4 |
| 蜂蜜 | 2–10 | 2,000–10,000 |
| 糖浆 | 5–10 | 5,000–10,000 |
| 熔融态玻璃 | 10–1,000 | 10,000–1,000,000 |
| 巧克力酱 | 10–25 | 10,000–25,000 |
| 熔融巧克力 | 45–130 | 45,000–130,000 |
| 番茄酱 | 50–100 | 50,000–100,000 |
| 猪油 | ≈ 100 | ≈ 100,000 |
| 花生酱 | ≈ 250 | ≈ 250,000 |
| 酥油 | ≈ 250 | ≈ 250,000 |

液体的黏度  
(在25°C，除非另有说明)| 液体： | 黏度
[Pa·s] | 黏度
[cP=mPa·s] |
| --- | --- | --- |
| 丙酮 | 3.06×10-4 | 0.306 |
| 苯 | 6.04×10-4 | 0.604 |
| 蓖麻油 | 0.985 | 985 |
| 玉米糖浆 | 1.3806 | 1380.6 |
| 乙醇 | 1.074×10-3 | 1.074 |
| 乙二醇 | 1.61×10-2 | 16.1 |
| 甘油（在20°C） | 1.2 | 1200 |
| HFO-380 | 2.022 | 2022 |
| 水银 | 1.526×10-3 | 1.526 |
| 甲醇 | 5.44×10-4 | 0.544 |
| 车用机油SAE 10（20 °C） | 0.065 | 65 |
| 车用机油SAE 40（20 °C） | 0.319 | 319 |
| 硝基苯 | 1.863×10-3 | 1.863 |
| 液氮(77K) | 1.58×10-4 | 0.158 |
| 丙醇 | 1.945×10-3 | 1.945 |
| 橄榄油 | 8.1×10-2 | 81 |
| 沥青 | 2.3×108 | 2.3×1011 |
| 硫酸 | 2.42×10-2 | 24.2 |
| 水 | 8.94×10-4 | 0.894 |

|
|  |
固体的黏度| 固体 | 黏度
[温度
[Pa·s] | [K] |
| --- | --- | --- |
| 岩流圈 | 7.0×1019 | 900 °C |
| 上地幔 | (0.7-1.0)×1021 | 1300-3000 °C |
| 下地幔 | (1.0-2.0)×1021 | 3000-4000 °C
  |

\*这些材料是高濃度非牛顿型的。

注：高浓度意味着更厚的物质。

参见
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* 黏度的温度敏感性

参考文献
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1. ↑  Edgeworth,, R.; Dalton, B.J.; Parnell, T.. University of Queensland.  [2009-03-31]. （原始内容存档于2012-02-04）. . A copy of: *European Journal of Physics (1984) pp. 198–200.*
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9. ↑ . Brookfield Engineering website.  [2007-12-03]. （原始内容存档于2007-11-28）.

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| 

| * 
* 论
* 编
连续介质力学 |
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| 基本定律 | 质量守恒 - 动量守恒 - 能量守恒 - 熵不等式 |  |
|  |
| 固体力学 | 固体 - 形變 - 弹性 - 塑性 - 胡克定律 - 應力 - 應變 - 有限应变理论 - 无限小应变理论 - 杨氏模量 - 剪切模量 - 体积模量 - 泊松比 - 彎曲 |
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| 流体力学 | 流体- 流量 - 流体静力学 - 黏度 - 表面张力 - 流體動力學 - 牛顿流体 - 非牛頓流體 - 伯努利定律 |
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| 流变学 | 黏弹性 - 流变测量 - 流变仪 - 智能流体 - 电流变液（英语：） - 磁流变液（英语：） - 铁磁流体 |
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| 科學家 | 波义耳 - 胡克 - 牛頓 - 伯努利 - 盖-吕萨克 - 納維 - 柯西 - 斯托克斯 |

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| * 
* 论
* 编
经典力学国际单位 |
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| 线性（平动）的量 |  | 角度（转动）的量 |
| 量纲 | — | L | L2 | 量纲 | — | — | — |
| T | 时间: ts | 位移积分: **A**m s（英语：） |  | T | 时间: ts |  |  |
| — |  | 距离: d, 位矢: **r**, **s**, **x**, 位移m | 面积: *A*m2 | — |  | 角度: θ, 角移: **θ**rad | 立體角: Ωrad2, sr |
| T−1 | 頻率: fs−1（英语：）, Hz | 速率: v, 速度: **v**m s−1 | 面積速率: ν,比角动量（英语：）: **h**m2 s−1 | T−1 | 頻率: fs−1（英语：）, Hz | 角速率: ω, 角速度: **ω**rad s−1 |  |
| T−2 |  | 加速度: **a**m s−2 |  | T−2 |  | 角加速度: **α**rad s−2 |  |
| T−3 |  | 加加速度: **j**m s−3 |  | T−3 |  | 角加加速度: **ζ**rad s−3 |  |
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| M | 质量: mkg |  |  | ML2 | 轉動慣量: Ikg m2 |  |  |
| MT−1 |  | 动量: **p**, 冲量: **J**kg m s−1, N s（英语：） | 作用量: 𝒮, actergy（英语：）: ℵkg m2 s−1, J s（英语：） | ML2T−1 |  | 角动量: **L**, 角冲量: Δ**L**kg m2 s−1 | 作用量: 𝒮, actergy（英语：）: ℵkg m2 s−1, J s（英语：） |
| MT−2 |  | 力: **F**, 重量: **F**gkg  m s−2, N | 能量: E, 功: Wkg m2 s−2, J | ML2T−2 |  | 力矩: **τ**, moment（英语：）: **M**kg m2 s−2, N m | 能量: E, 功: Wkg m2 s−2, J |
| MT−3 |  | yank（英语：）: **Y**kg m s−3, N s−1 | 功率: Pkg m2 s−3, W | ML2T−3 |  | rotatum（英语：）: **P**kg m2 s−3, N m s−1 | 功率: Pkg m2 s−3, W |

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