理想单原子分子气体的温度是其分子的平均动能的量度。
**分子运动论**（英語：，又稱**气体动力论**）是描述气体为大量做永不停息的随机运动的粒子（原子或分子，物理学上一般不加区分，都称作分子）。快速运动的分子不断碰撞其他分子或容器的壁。分子运动理论就是通过分子的成分和运动来解释气体的宏观性质，如压强、温度、体积等。分子運动理论认为，压强不是如牛顿猜想的那样，来自分子之间的静态排斥，而是来自以不同速度做热运动的分子之间的碰撞。

分子的体积很小，不能直接观察。显微镜下花粉迸裂出之微粒做的无规则运动——布朗运动，是分子碰撞的直接结果，可以作为分子存在的间接证据。

理论假设
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理想气体动理论建立在如下假设之上：

* 气体由大量微小粒子组成，这些微小粒子称之为分子。分子之间的距离远大于自身的大小。
* 所有分子都具有相同的质量。
* 分子数量巨大，可以进行统计处理。
* 分子做着不息的快速的随机运动。
* 分子不断彼此碰撞，或与容器器壁进行碰撞，这些碰撞都是弹性碰撞。
* 除了碰撞之外，分子之间的相互作用可以忽略。
* 气体分子平均动能只依赖于系统温度。
* 分子与容器器壁的碰撞时间远远小于两次碰撞间隔时间。
* 分子具有质量，会受到万有引力的影响。

分子动力学的现代理论建立在波尔兹曼方程的基础之上，对以上假设有所放宽，并将分子体积考虑进去，因此可以精确描述稠密气体。分子动力学的现代理论仍然要考虑的假设有，分子混沌（英语：）性假设，忽略量子效应。如果气体比较稠密，本体性质只有小的梯度，可以应用维里展开的方法研究，这方面的理论参见查普曼和恩斯克格的专著。 对于稀薄气体，本体性质的梯度与分子的平均自由程相比较，这种情况叫克努森区，可以对克努森数展开来研究。

发展歷史
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《流体力学》封面
人类早在公元前5世纪就开始思考物质的结构问题。古希腊时期著名的朴素唯物主义哲学家德谟克利特就提出，物质是由不可分的原子构成的。这种思想在数个世纪都深刻的影响着人们的世界观。17世纪科學革命以来，自然科学得到了突飞猛进的进步，特别是热力学的突破性发展，使人们重新思考物质的结构问题。皮埃爾·伽桑狄、罗伯特·胡克、伯努利等科学家的研究表明，物质的液体、固体、气体三种状态的转变是因为分子之间作用的结果，特别是气体的压力源于气体分子与器壁碰撞，从而导出了玻意耳-马略特定律。

1738年，丹尼尔·伯努利发表著作《流体力学》，为气体动力论的基础。在这一著作中，伯努利提出，气体是由大量向各个方向运动的分子组成的，分子对表面的碰撞就是气压的成因，热就是分子运动的动能。但是，伯努利的观点并没有被立即接受，部分原因是，能量守恒定律当时还没有建立，分子之间为弹性碰撞也不是那么显而易见。1744年罗蒙诺索夫第一次明确提出热现象是分子无规则运动的表现，并把機械能守恆定律应用到了分子运动的热现象中。1856年，奥古斯特·克罗尼格（英语：）提出了一个简单的气体动力论，他只考虑了分子的平动。
1857年，克劳修斯提出一个更复杂的气体动力论，除了分子的平动，他还考虑了分子的转动和振动。他还引入了平均自由程的概念。1859年，麦克斯韦在克劳修斯工作的基础上，提出了分子麦克斯韦速度分布率。这是物理学史上第一个统计定律。 1871年，玻尔兹曼推广了麦克斯韦的工作，提出了麦克斯韦–玻尔兹曼分布。

直到20世纪初，很多物理学家仍然认为原子只是假想，并非实在的。直到1905年爱因斯坦和1906年马利安·斯莫鲁霍夫斯基（英语：）关于布朗运动的论文发表之后，物理学家才放弃此想法。他们的论文给出了分子动力论的准确预言。

意义
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分子运动论使人类正确认识到了物质的结构组成和运动的一般规律，成功解释了诸如布朗运动等现象，并成为物理学中其他理论，甚至很多其他学科的理论基础。

性质
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### 压强和动能

在氣體動力論中，壓力是以氣體對某個平面撞擊所造成的力解釋，假設一個邊長為 l 的正立方體，一顆質量為 m 的粒子以速率 v 在完全彈性碰撞的情況下，沿 X 軸撞擊其中一面的動量變化為：

\Delta P=mv\_{x}-(-mv\_{x})=2mv\_{x}
此粒子每隔 {\frac {2l}{v\_{x}}} 便撞擊該面一次，因此該面所受到的力量為：

F\_{x}={\frac {\Delta P}{\Delta t}}={\frac {2mv\_{x}}{{\frac {2l}{v\_{x}}}}}={\frac {mv\_{x}^{2}}{l}}
在一共有 n 個相同粒子的狀況下，該面所受到的總力為：

F\_{x}={\frac {mv\_{{x1}}^{2}+mv\_{{x2}}^{2}+mv\_{{x3}}^{2}+\cdots +mv\_{{xn}}^{2}}{l}}={\frac {m(\sum \_{{k=1}}^{n}v\_{{xk}}^{2})}{l}}
定義：

{\bar {v\_{x}^{2}}}\equiv {\frac {\sum v\_{{xn}}^{2}}{n}}，F\_{x}={\frac {mn{\bar {v\_{x}^{2}}}}{l}}
用相同的方式也可以得到：

F\_{y}={\frac {mn{\bar {v\_{y}^{2}}}}{l}}，F\_{z}={\frac {mn{\bar {v\_{z}^{2}}}}{l}}
{\bar {v^{2}}}={\bar {v\_{x}^{2}}}+{\bar {v\_{y}^{2}}}+{\bar {v\_{z}^{2}}}
因為大量氣體粒子的運動可以視為無規則的運動，因此大量氣體粒子向每一方向的速率分布情形皆相同，所以：

{\bar {v\_{x}^{2}}}={\bar {v\_{y}^{2}}}={\bar {v\_{z}^{2}}}，{\bar {v^{2}}}=3{\bar {v\_{x}^{2}}}
每個面所受到的壓强為：

P={\frac {F}{A}}={\frac {mn{\frac {{\bar {v^{2}}}}{3}}}{l^{3}}}={\frac {mn{\bar {v^{2}}}}{3l^{3}}}={\frac {mn{\bar {v^{2}}}}{3V}}
PV={\frac {nm{\bar {v^{2}}}}{3}}={\frac {2n\cdot {\frac {m{\bar {v^{2}}}}{2}}}{3}}={\frac {2n{\bar {E}}}{3}}
以方均根{\displaystyle v\_{rms}}表示其中的 {\bar {v\_{x}^{2}}}亦可得：

PV={\frac {nmv\_{{rms}}^{2}}{3}}
这是分子动理论的第一个非平庸的结果，它把宏观量压强与微观量粒子的平均动能联系起来。

### 温度與動能

根據理想氣體方程式（PV=Nk\_{B}T，k\_{B}為波茲曼常數，T為絕對溫度，粒子数N=n）：

{\displaystyle PV=Nk\_{B}T={\frac {nm{\overline {v^{2}}}}{3}}\Rightarrow 3k\_{B}T=m{\overline {v^{2}}}}
于是可得单个分子的动能为：

{\frac {1}{2}}m\overline {v^{2}}={\frac {3}{2}}k\_{B}T
故系統的總动能K可表示為：

{\displaystyle K=N\cdot {\frac {1}{2}}m{\overline {v^{2}}}={\frac {3}{2}}Nk\_{B}T}
{\frac {2}{3}}K=Nk\_{B}T
这是分子动理论中的一个重要结果：分子的平均动能正比于体系的绝对温度。

PV=Nk\_{B}T={\frac {2}{3}}K
因此，压强与摩尔体积之积与分子平均平动动能成正比。
对于由N个单原子分子组成的气体体系，自由度总数为3N，因此每个自由度的动能是

{\frac {K}{3N}}={\frac {k\_{B}T}{2}}
每个自由度的动能正比于温度，比例系数为波尔兹曼常数的一半，这个结果叫做能量均分定理。

### 对容器的碰撞

对于理想气体，可以推导出n 单位时间内分子对容器单位面积的碰撞次数为

A={\frac {1}{4}}{\frac {N}{V}}v\_{{avg}}={\frac {n}{4}}{\sqrt {{\frac {8k\_{{B}}T}{\pi m}}}}.\,
### 方均根速率

所有分子速率平方的平均值的平方根

v\_{{{\rm {rms}}}}={\sqrt {{\frac {3RT}{{\text{M}}}}}}
其中 v 為米/秒 (m/s)，R是理想氣體常數，M 為莫耳質量（千克/莫耳 (kg/mol)）。其中最有可能的速度為均方根速率的81.6%，而平均速度為均方根速率的92.1%。（麦克斯韦-玻尔兹曼分布）

参见
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* 玻尔兹曼方程
* 碰撞理论
* 临界温度
* 麦克斯韦-玻尔兹曼分布
* 热力学

参考资料
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1. ↑  Sydney Chapman and T.G. Cowling (1970). The Mathematical Theory of Non-uniform Gases: An Account of the Kinetic Theory of Viscosity, Thermal Conduction and Diffusion in Gases, third edition (Cambridge University Press).
2. ↑  Krönig, A. Annalen der Physik, 1856, **99** (10): 315–322  [2013-04-19], Bibcode:1856AnP...175..315K, doi:10.1002/andp.18561751008, （原始内容存档于2020-10-01）
3. ↑  Clausius, R. Annalen der Physik, 1857, **176** (3): 353–379  [2013-04-19], Bibcode:1857AnP...176..353C, doi:10.1002/andp.18571760302, （原始内容存档于2020-10-31）
4. ↑  Mahon, Basil, Hoboken, NJ: Wiley, 2003, ISBN 0-470-86171-1
5. ↑  L.I Ponomarev; I.V Kurchatov.. CRC Press. 1 January 1993. ISBN 978-0-7503-0251-7.
6. ↑  Einstein, A.  (PDF), Annalen der Physik, 1905, **17** (8): 549–560  [2013-04-19], Bibcode:1905AnP...322..549E, doi:10.1002/andp.19053220806, （原始内容 (PDF)存档于2005-04-10）
7. ↑  Smoluchowski, M. Annalen der Physik, 1906, **21** (14): 756–780  [2013-04-19], Bibcode:1906AnP...326..756V, doi:10.1002/andp.19063261405, （原始内容存档于2019-06-08）
8. ↑ .  [2013-04-17]. （原始内容存档于2008-05-28）.

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