**Figür 1:** Lityumun enerji seviyeleri yörüngesel açısal döndürümün en düşük 3 değerinin ilk iyonlaşma enerjisindeki yakınsamasının Ryberg serilerini gösterir.
**Rydberg atomu** çok yüksek temel nicem sayılı bir veya iki elektrona sahip bir uyarılmış atomdur Bu atomlar elektrik ve manyetik alana abartılı tepkiler vermeyi de içinde barındıran, uzun bozunma devri ve yaklaşık elektron dalgafonksiyonları, bazı şartlar altında çekirdekler etrafındaki elektronların klasik yörüngeleri gibi kendilerine has birçok özelliğe sahiptir. Çekirdek elektronları dış elektronları çekirdeğin elektrik alanından kalkanlar, öyle ki belirli bir mesafeden hidrojen atomundaki bir elektronun tecrübe ettiği gibi elektrik potansiyeli belirleyicidir.

Eksiklikleri olmasına rağmen, Bohr Atom Modeli bu özellikleri açıklamak için oldukça yararlıdır. Klasik *r yarıçaplı dairesel bir yörüngeki elektron*, +*e yüklü bir Hidrojen atomu taneciği gibi*, Newton'un ikinci yasasına uyar:

{\displaystyle \mathbf {F} =m\mathbf {a} \Rightarrow {ke^{2} \over r^{2}}={mv^{2} \over r}}
*k* = 1/(4πε0).

Yörüngesel döndürüm *ħ biriminde nicelenmiştir*:

{\displaystyle mvr=n\hbar }.
Bu iki eşitliği birleştirmek temel nicem sayısı *n* cinsinden yörüngesel yarıçap için Bohr açılımlarına yol açar :

{\displaystyle r={n^{2}\hbar ^{2} \over ke^{2}m}.}
Rydberg Atomunun neden bu şekilde kendine has özellikleri olduğu artık gayet açıktır: yörünge yarıçapı *n*2 ile şekillenir (*n* = 137 durumundaki hidrojen ~1 µm atomik yarıçapa sahiptir) ve geometrik kesit *n*4 ile şekillenir. Rydberg Atomu gevşek bağ değerlik elektronları ile oldukça geniş olduğundan dış alanların çarpışmalarıyla kolayca uyarılabilir ya da iyonize edilebilir.

Rydberg elektronunun bağ enerjisi 1/*r* ile orantılı olduğu için ve 1/*n*2 ile azaldığından, enerji seviyesi boşluklama 1/*n*3 ile azalarak ilk iyonlaşma enerjisinde sürekli daha yakın boşluk seviyeleri yakınsanmasına sebebiyet verir. Bu yakınca boşluklanmış Rydber durumları, Rydberg serileri olarak adlandırılır. **Figür 1** lityumun yörüngesel açısal döndürümünün en düşük üç enerji seviyesini gösterir.

Tarihçe
-------

Raydberd serilerinin vardılığı ilk kez 1885'te Johann Balmer'in atomik hidrojendeki geçişle ilişkili ışığın dalgaboyu için basit deneysel formülü keşfi ile gösterilmiştir. Üç yıl sonra İsveçli fizikçi Johannes Rydberg Balmer formülünün Rydberg formülü olarak bilinen daha genel ve sezgisel bir şeklini sundu. Bu formül çok daha yakın boşluklanmış enerji seviyelerinin sınırlı bir alandaki yakınsamasının sonsuz serileri olduğunu göstermiştir.

Bu seriler Niels Bohr ve onun ayrık enerji seviyelerinin gözlemlenmesini sağlayan açısal döndürümün nicelenmiş değerli Hidrojen atomu yarı klasik modeli ile niteliksel olarak 1913'te açıklanmıştır. Gözlenen tayfın tamamen niteliksek türetimi 1926'da Werner Heisenberg ve diğerleri tarafından nicem mekaniğinde yapılan gelişmeler sayesinde Wolfgang Pauli tarafından 1926'da türetilmiştir.

Üretim yöntemleri
-----------------

Hidrojen benzeri atomların tek gerçek sabit durumu temel durum *n* = 1'dir. Rydberg durumları çalışması temel durum atomlarını geniş bir *n* değeri ile uyarmak için güvenilir bir teknik gerektirir.

### Elekton çarpma uyarımı

Rydberg atomlarındaki önceki deneysel çalışma temel hal atomlarındaki hızlı elektron olaylarının hizalanmış ışınlarının kullanımına bel bağlamıştır. Esnek olmayan dağıtma işlemleri çok yüksek uzanımlı Rydberg durumlarını da içeren farklı durumların geniş menzillerine uyaran atomların iç enerjilerini artırmak için elektronun kinetik enerjisini kullanabilir,

{\displaystyle e^{-}+A\rightarrow A^{\*}+e^{-}}.
Elektron başlangıçtaki kinetik enerjisinin bütün rastgele miktarlarını muhafaza edebildiği için bu işlem her zaman farklı enerjilerin geniş yayılımları ile sonuçlanır.

### Yük değişimi uyarımı

Önceki Rydberg atom deneylerinin bir diğer baş dayanağı iyon ışınları ile yüksek uyarık atomların ışın oluşumlarında sonuçlanan diğer türlerin yüksüz atom popülasyonları arasındaki yük değişimine bel bağlamasıdır.

{\displaystyle A^{+}+B\rightarrow A^{\*}+B^{+}}.
Tekrar, etkileşimin kinetik enerjisi bileşenlerin son iç enerjilerine katkıda bulunduğu için bu teknik geniş menzilli enerji seviyeleri oluşmasına neden olur.

### Optik uyarım

Ayarlanabilir renk lazerlerinin gelişi (1970'ler) uyarılmış atom popülasyonları üzerinde çok daha fazla kontrole olanak sağladı. Bağlı fotonun optik uyarımı hedef atom tarafından emilir ve son durum enerjisi belirlenir. Tekil durum oluşturmaktaki problem, Rydberg atomlarının tek enerjili popülasyonlarının bir şekilde lazer çıkışı tekrarlanırlığının kesin kontrolünün bir şekilde basit promleme dönüşmesidir,

{\displaystyle A+\gamma \rightarrow A^{\*}}.
Optik uyarımın bu şekli genellikle alkali metallerin deneyleriyle sınırlıdır çünkü diğer türlerin bağ enerjileri çoğu lazer sistem için fazlasıyla yüksektir.

Yüksek değerlik elektron bağ enerjili atomlar için (yüksek ilk iyonlaşma enerjisine eşittir) Rydberg serilerinin uyarılmış halleri alışılagelmiş lazer sistemleri ile erişilmezdir. İlk çarpımsal uyarım final durumunu seçmek için optik uyarıma izin veren bir enerji düşüşü sağlayabilir. İlk adımın geniş menzilli ortalama durumları uyarabiliyor olmasına rağmen optik uyarım işleminin doğal hassasiyeti lazer ışınlarının sadece seçilmiş son duruma uyarılan belirli bir durumdaki belirli alt atomlarla etkileşime girebileceğini ifade eder.

Hidrojensel potansiyel
----------------------

Ana madde: Hidrojen atomu
**Figure 2**. Farklı bir atomun Rydberg halindeki hidrojen atomu gerilimi kıyaslaması. Temiz bir etki yaratabilmek için geniş bir çekirdek kutuplaştırıcısı kullanılmıştır. Siyah eğri hidrojen atomunun 1/r'lik Coloumbik gerilimi gösterirken kesikli kırmızı eğri ise 1/*r*4 'lük iyon çekirdek kutuplaşma terimi içermektedir.
Rydberd halindeki bir atom iyon çekirdekten uzaktaki geniş bir yörüngede değerlik elektronlarına sahiptir; dış elektronların neredeyse hidrojensel hissettiği bir yörünge. Coulomb gerilimi Z protonlu bir çekirdek ve Z-1 elektronlu düşük elektron kabukları içeren bir sıkışık iyon çekirdekten kaynaklanır. Küresel simetrik bir elektronun Coulomb gerilimi potansiyel enerjisi:

{\displaystyle U\_{\text{C}}=-{\dfrac {e^{2}}{4\pi \varepsilon \_{0}r}}}.
Dış elektron tarafından görülen etkili gerilim benzerliği hidrojen gerilimine Rydberg durumlarının özelliklerini tanımlar ve rastlantısal ilke sınırlamalarında elektron dalgafonksiyonlarını neden klasik yörüngelere yaklaşık olduğunu açıklar. Diğer bir deyişle, elektronun yörüngesi güneş sistemindeki gezegenlerin yörüngelerine benzer. Modası geçmiş ancak görsel olarak kullanışlı olan Bohr ve Rutherfor atom modelleri göstermek için kullanılır.

Potansiyel enerjiye ek terimler eklenerek vasıflandırılabilecek üç tane not edilebilir istisna vardır:

* Bir atom karşılaştırılabilir yörünge yarıçapları ile yüksek uyarılmış hallerde 2 veya daha çok elektron bulundurabilir. Bu durumda elektron-elektron etkileşimi hidrojen potansiyelinden önemli türetimlere yükselim verir. Çoklu Rydberg durumundaki bir atom için ek terim, Uee, yüksek uyarımlı elektron çiftlerinin toplamlarını içerir:

{\displaystyle U\_{ee}={\dfrac {e^{2}}{4\pi \varepsilon \_{0}}}\sum \_{i<j}{\dfrac {1}{|\mathbf {r} \_{i}-\mathbf {r} \_{j}|}}}.
* Eğer değerlik elektronu çok düşük bir açısal döndürüme sahipse, potasiyele 1/*r*4 çekirdek kutuplaştırma terimi yükselimi vererek iyom çekirdeği kutuplaştırmaya çok yakın geçebilir. Uyarılmış çiftkutup ve üretilen yük her zaman etkileyicidir yani bu katkı negatiftir,

{\displaystyle U\_{\text{pol}}=-{\dfrac {e^{2}\alpha \_{\text{d}}}{(4\pi \varepsilon \_{0})^{2}r^{4}}}},
αd çiftkutup kutuplaşabilitesidir. **Figür 2** kutuplaştırma teriminin çekirdeğe yakın gerilimi nasıl değiştirdiğini gösterir.
* Eğer ki dış elektron iç elektron kabuğunu delerse, daha çok çekirdek yükü görür ve daha çok kuvvet hisseder. Genel olarak potansiyel enerji değişimi hesaplaması kolay değildir ve iyon çekirdeğin geometrik bilgisi temel alınmalıdır.

Nicem-mekaniksel detaylar
-------------------------

**Figür 3**. Yörüngesel açısal döndürümün n=5 yarı klasik yörüngeleri için bütün değerler. Siyah nokta atomik çekirdeğin konumunu temsil eder.
Anormal derecede yüksek n'li bir nicem mekaniksel hal değerlik elektronları yüksek enerjili ve elektron yörüngeli ve düşük bağ enerjili önceden işgal edilmemiş elektron yörüngelere uyarılmış bir atomu belirtir. Hidrojenin bağ enerjisi:

{\displaystyle E\_{\text{B}}=-{\dfrac {Ry}{n^{2}}}},
*Ry* = 13.6 eV, Rydberg sabiti. Yüksek n değerli düşük bağ enerjisi Rydberd durumlarının neden iyonlaşmaya yatkın olduğunu açıklar.

Rydberg durumu için potansiyel enerjiye ek koşullar, hidrojensel Coulomb potansiyel enerjinin bağ enerjisi anlatımına nicem bozukluğuna, δ*l,* giriş gerektirmesi:

{\displaystyle E\_{\text{B}}=-{\dfrac {Ry}{(n-\delta \_{l})^{2}}}}.
### Elektron dalgaboyları

Yüksek yörüngesel açısal döndürümlü Rydberg durumlarının uzun ömürleri dalga fonksiyonlarının örtünümü cinsinden açıklanabilir. Yüksek l durumundaki bir elektronun dalgafonksiyonu (yüksek açısal döndürüm,dairesel yörünge) iç elektronların dalgafonksiyonları ile küçük bir örtünüme sahiptir ve bu yüzden göreceli tedirgindir.

Hidrojensel gerilimli bir atom olan Rydberg atomunun tanımı için üç istisna, alternatif olarak atomik Hamiltonian'ın ek terimleri olarak vasıflanırılan nicem mekaniksel tanım:

* Eğerki bir ikinci elektron *ni* durumuna uyarılmışsa , enerjik açıdan dış elektron *no* durumuna yaklaşır, böylece dalga fonksiyonu neredeyse ilk durumunki kadar genişler.(bir çift Rydber durumu). Bu *ni* *no'*a yaklaştıkça görünür ve iki elektronun yörünge boyutlarının alakalanmasına yol açar; bu durum çoğu zaman dairesel münasebet olarak adlandırılır. Bir elektron-elektron itme terimi atomik Hamiltonian'da bulunmalıdır.
* İyon çekirdeğin kutuplaşması iki dış elektronun hareketli arasında bir açısal münasebete sebebp olan eşyönsüz bir gerilim oluşturur. Bu küresel olmayan simetrik gerilimden kaynaklı bir medcerizsel kilit etkisi olarak düşünülebilir. Bir çekirdek kutuplaşma terimi atomik Hamiltonian'da bulunmalıdır.
* Düşük açısal döndürüm durumundaki bir dış elektronun dalga fonksiyonu iç elektron kabuklarında ve çekirdeğin tam yüküyle yerelleştirilir. **Figür 3** düşük l durumlarının iyon çekirdeği gerilimsel olarak delen taneciğe yakın geçişini gösteren bir elektron yörüngesindeki açısal döndürüm durumlarının yarı klasik etkileşimlerini gösterir. Bir çekirde delimi terimi Hamiltonian'da bulunmalıdır.

Dış alanlardaki Rydberg atomları
--------------------------------

Stark-map for hydrogen**Figür 4**. n=15 yakınlarındaki elektrik alandaki hidrojenin hesaplanmış enerji seviyesi. Potansiyel enerji hidrojen için Stark durumları ile eşleme yapmayan 1/r Coulomb gerilimli elektronik Hamiltonian'da bulunmuştur.Stark-map for lithium**Figür 5**. n=15 yakınlarındaki elektrik alandaki lütyumun hesaplanmış enerji seviyesi. Enerji seviyelerinin kaçınılmış çaprazlamaları ve farklı Stark durumlarının eşlemesine yol açan elektronik Hamiltonian'a ek terimler ekleyen Rydberg elektronu tarafından delinebilen ve kutuplaştırılabilen iyon çekirdeğin varlığı.
Bir Rydberg atomundaki elektron ve iyon çekirdek arasındaki büyük ayrım çok büyük bir elektrik çiftkutup döndürümünü mümkün kılar, **d**. Bir elektrik alandaki elektrik çiftkutpunun varlığıyla ilişkilendirilmiş, atom fiziğinde Stark itmesi olarak bilinen bir enerjy vardır,

{\displaystyle E\_{\text{S}}=-\mathbf {d} \cdot \mathbf {F} .}
Yerel elektrik alan vektöründeki bir çiftkutbun yansıma işaretine bağlı olarak bir durum alan sertliğini artıran ya da azaltan bir enerjiye sahip olabilir. Rydberg serilerindeki bitişik n-seviyeleri arasındaki dar başluklama bu durumun göreceli yalın alan sertliklerine soysuzlaşma olarak yaklaşabileceği anlamına gelir. Çaprazlamadaki düşünsel alan sertliği  Inglis-Teller sınırlamalarıyla verilen durumlar arasında eşleme olmaması varsayımında görünür,

{\displaystyle F\_{\text{IT}}={\dfrac {e}{12\pi \varepsilon \_{0}a\_{0}^{2}n^{5}}}.}
Hidrojen atomunda saf 1/r Coulomb gerilim **figür 4**'te gösterildiği gibi gerçek çaprazlama ile sonuçlanan n-çoğalımlarından Stark durumları ile eş olurturmaz. Potansiyel enerjideki ek terimlerin varlığı lityum için **Figür 5**.'te gösterilen kaçınılmış çaprazlamalarda sonuçlanan eşlemeye yol açar.

Uygulamalar ve diğer araştırmalar
---------------------------------

### Mıknatısiten etkilerin soruşturulması

Rydberg atomlarının büyük boyutları ve düşük bağ enerjileri yüksek mıknatıssal duyarlılığa sebep olur, *Χ*. Çok geniş mıknatısiten itmeleri uygulayan  Rydberg atomlarında temel halde etkilerin belirlenmesi imkânsızdır çünkü mıknatısitim etkileri yörünge alanıyla ölçeklenir ve alan yarıçapın karesiyle orantılıdır, (*A* ∝ *n*4).

### Sıkyükündeki Rydberg atomları

Elektronların ve pozitif iyonların tekrar birleştirilmesinden ötürü Rydberd atomları sıkyükün içinde bolca oluşur. Yüksek kinetik enerjili elektronların ve pozitifi iyonların tekrar birleştirilmesi genelde kendiliğinden iyonlaştırıcı Rydberd durumlarını oluşturken düşük enerjili tekrar birleştirim makul durağan Rydberg atomlarıyla sonuçlanır. Rydberg atomlarının geniş boyları, tedirginliğe duyarlılıkları ve elektrik ve manyetik alanlar tarafıntan iyonlaştırılmaları sıkyükünün özelliklerini belirlemek için önemli birer etkendir.

Rydberg atomlarının yoğunlaşmaları uzun ömürlü salkımlarda gözlenen Rydberg maddesini oluşturur. Salkımların uzun ömürlü olmasına sebebp olan birleşik değerlik elektronları tarafından yoğunlaşmada oluşturulan düzensiz elektron sıvısındaki değişim münasebeti etkileri tarafından Rydberg maddesindeki uyarımsızlık büyük ölçüde engellenmiştir.

### Uzaysal fizikte Rydberg atomları

Rydberg atomlarının yıldızlararası uzayda yaygın ve dünyadan gözlenebilir olması tavsiye edilmiştir. Yıldızlararası gaz bulutlarının yoğunlukları çoğu büyüklük sıralamasında dünya üzerindeki en iyi vakum uygulamarından bile daha düşük olduğu için Rydberg durumları çarpışmalar tarafından yok edilmeden uzun bir süre sürekliliği koruyabilir.

### Sertçe etkileşen sistemler

Büyük boylarından dolayı, Rydberg atomları çok büyük elektrik çiftkutup döndürümleri segileyebilir. Tedirginlik teorisi kullanılarak yapılan hesaplamalar iki yakın Rydberg atomu arasındaki sert etkileşimlerde sonuçlandığını gösterir. Göreceli uzun ömürleri ile birleştirilen etkileşimlerin uyumlu kontrolleri onları nicem bilgisayarlarını anlamak için uygun birer aday haline getirir. Bir iki-qubit geçit deneysel olarak ulaşılmamıştır ancak iki belirgin atom arasındaki ve mesoskopik örneklerindeki tümleşik uyarımların gözlemleri ve şartlı canlılıklar rapor edilmiştir. Sert etkileşimli Rydberg atomları ayrıca onları ilginç bir çalışma haline getiren nicem kritik davranışın bir özelliğidir.

Klasik benzeşme
---------------

**Figür 6**. Durgunyük elektik alanındaki bir Rydberg atomu için Stark-Coulomb geirlimi. Böyle bir gerilimdeki elektron açısal devinimini değiştiren bir buru hisseder.
**Figür 7**. x-yönündeki E = -3 x 106 V/m'lik elektrik alandaki hidrojen atomundaki elektronun gezinimi.
Basit bir 1/r potansiyel kapalı bir Kepler eliptik yörüngede sonuçlanır. Dış bir elektrik alanın varlığında Raydberg atomları kendilerini alanın tedirginliğine karşı çok duyarlı hale getiren çok büyük elektrik çiftkutup döndürümleri edinebilirler. **Figür 6** atomik fizikte Stark alanı olarak bilinen bir dış elektrik alanın potansiyelin geometrisini nasıl değiştirdiğinin uygulamasını gösterir, önemli ölçüde elektronun davranışını değiştirir. Kuvvet hiçbir zaman konum vektörüne paralel olmadığı için Coulombik gerilim hiçbir buru uygulamaz.

{\displaystyle |\mathbf {\tau } |=|\mathbf {r} \times \mathbf {F} |=|\mathbf {r} ||\mathbf {F} |\sin \theta },
{\displaystyle \theta =\pi \Rightarrow \mathbf {\tau } =0}.
With the application of a static electric field, the electron feels a continuously changing torque. The resulting trajectory becomes progressively more distorted over time, durgunyük elektik alanının bir uygulaması ile elektron sürekli değişen bir buru hisseder. Sonuç gezingesi sürekli olarak bir bozunuma uğrar, anlık olarak tam menzilli açısal devinim *L* = *L*MAX'tan sabit bir çizgi L=0' a *L* = -*L*MAX'la zıt duyudaki ilk yörüngeye ilerler.

Açısal devinimdeki salınımın zaman sürekliliği (**figür 7** gezinimi tamamlayacak zaman), Rydberg atomunun klasik doğasının gösterildiği dalgafonksiyonunu ilk durumuna döndüren nicem mekaniksel tahmin edilmiş sürekliliği ile neredeyse tamamen uyar.

Ayrıca bakınız
--------------

* Ağır Rydberg sistemi
* Eski Nicem Teorisi
* Nicem Kaosu
* Rydberg molekülü

Kaynakça
--------

1. 1 2 3  Gallagher, Thomas F. (1994). *Rydberg Atoms*. Cambridge University Press. ISBN 0-521-02166-9.
2. 1 2  J. Murray-Krezan (2008). "The classical dynamics of Rydberg Stark atoms in momentum space". *American Journal of Physics*. **76** (11). ss. 1007-1011. Bibcode:2008AmJPh..76.1007M. doi:10.1119/1.2961081.
3. ↑  Metcalf Research Group (8 Kasım 2004). "Rydberg Atom Optics". Stony Brook University. 15 Haziran 2009 tarihinde kaynağından arşivlendi. Erişim tarihi: 30 Temmuz 2008.
4. 1 2  Nolan, James (31 Mayıs 2005). "Rydberg Atoms and the Quantum Defect". Davidson College. 6 Aralık 2015 tarihinde kaynağından arşivlendi. Erişim tarihi: 30 Temmuz 2008.
5. ↑  I. Martinson and L. J. Curtis (2005). "Janne Rydberg – his life and work". *Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B*. **235** (1–4). ss. 17-22. Bibcode:2005NIMPB.235...17M. doi:10.1016/j.nimb.2005.03.137.
6. ↑  "The Bohr Model". University of Tennessee, Knoxville. 10 Ağustos 2000. 6 Aralık 2015 tarihinde kaynağından arşivlendi. Erişim tarihi: 25 Kasım 2009.
7. ↑  J. Olmsted (1967). "Excitation of nitrogen triplet states by electron impact". *Radiation Research*. **31** (2). ss. 191-200. doi:10.2307/3572319. JSTOR 3572319. PMID 6025857.
8. ↑  M. Haugh (1966). "Electronic excitation accompanying charge exchange". *Journal of Chemical Physics*. **44** (2). ss. 837-839. Bibcode:1966JChPh..44..837H. doi:10.1063/1.1726773.
9. 1 2  I. K. Dmitrieva and G. I. Plindov (1993). "Energies of Doubly Excited Sates. The Double Rydberg Formula". *Journal of Applied Spectroscopy*. **59** (1–2). ss. 466-470. Bibcode:1993JApSp..59..466D. doi:10.1007/BF00663353.
10. ↑  L. Neale and M. Wilson (1995). "Core Polarization in Kr VIII". *Physical Review A*. **51** (5). ss. 4272-4275. Bibcode:1995PhRvA..51.4272N. doi:10.1103/PhysRevA.51.4272. PMID 9912104.
11. 1 2  C. E. Theodosiou (1983). "Evaluation of penetration effects in high-*l* Rydberg states". *Physical Review A*. **28** (5). ss. 3098-3101. Bibcode:1983PhRvA..28.3098T. doi:10.1103/PhysRevA.28.3098.
12. ↑  T. A. Heim and A. R. P. Rau (1995). "Excitation of high-lying pair-Rydberg states". *Journal of Physics B*. **28** (24). ss. 5309-5315. Bibcode:1995JPhB...28.5309H. doi:10.1088/0953-4075/28/24/015.
13. 1 2  M. Courtney; Spellmeyer, Neal; Jiao, Hong; Kleppner, Daniel (1995). "Classical, semiclassical, and quantum dynamics of lithium in an electric field". *Physical Review A*. **51** (5). ss. 3604-3620. Bibcode:1995PhRvA..51.3604C. doi:10.1103/PhysRevA.51.3604. PMID 9912027.
14. ↑  D.R. Inglis and E. Teller (1939). "Ionic Depression of Series Limits in One-Electron Spectra". *Astrophysical Journal*. Cilt 90. s. 439. Bibcode:1939ApJ....90..439I. doi:10.1086/144118.
15. ↑  J. Neukammer; Rinneberg, H.; Majewski, U. (1984). "Diamagnetic shift and singlet-triplet mixing of 6s*n*p Yb Rydberg states with large radial extent". *Physical Review A*. **30** (2). ss. 1142-1144. Bibcode:1984PhRvA..30.1142N. doi:10.1103/PhysRevA.30.1142.
16. ↑  G. Vitrant; Raimond, J M; Gross, M; Haroche, S (1982). "Rydberg to plasma evolution in a dense gas of very excited atoms". *Journal of Physics B*. **15** (2). ss. L49-L55. Bibcode:1982JPhB...15L..49V. doi:10.1088/0022-3700/15/2/004.
17. ↑  E. A. Manykin (2006). "Rydberg matter: properties and decay". *Proceedings of the SPIE*. **6181** (5). ss. 1-9. doi:10.1117/12.675004.
18. ↑  Y. N. Gnedin; Mihajlov, A.A.; Ignjatović, Lj.M.; Sakan, N.M.; Srećković, V.A.; Zakharov, M.Yu.; Bezuglov, N.N.; Klycharev, A.N. (2009). "Rydberg atoms in astrophysics". *New Astronomy Reviews*. **53** (7–10). ss. 259-265. arXiv:1208.2516 $2. Bibcode:2009NewAR..53..259G. doi:10.1016/j.newar.2009.07.003.
19. ↑  D. Jaksch; Cirac, J. I.; Zoller, P.; Côté, R.; Lukin, M. D.; Lukin, MD (2000). "Fast Quantum Gates for Neutral Atoms". *Physical Review Letters*. **85** (10). ss. 2208-11. arXiv:quant-ph/0004038 $2. Bibcode:2000PhRvL..85.2208J. doi:10.1103/PhysRevLett.85.2208. PMID 10970499.
20. ↑  A. Gaëtan; Miroshnychenko, Yevhen; Wilk, Tatjana; Chotia, Amodsen; Viteau, Matthieu; Comparat, Daniel; Pillet, Pierre; Browaeys, Antoine; Grangier, Philippe (2009). "Observation of collective excitation of two individual atoms in the Rydberg blockade regime". *Nature Physics*. **5** (2). ss. 115-118. arXiv:0810.2960 $2. Bibcode:2009NatPh...5..115G. doi:10.1038/nphys1183.
21. ↑  E. Urban; Johnson, T. A.; Henage, T.; Isenhower, L.; Yavuz, D. D.; Walker, T. G.; Saffman, M. (2009). "Observation of Rydberg blockade between two atoms". *Nature Physics*. **5** (2). ss. 110-114. arXiv:0805.0758 $2. Bibcode:2009NatPh...5..110U. doi:10.1038/nphys1178.
22. ↑  R. Heidemann; Raitzsch, Ulrich; Bendkowsky, Vera; Butscher, Björn; Löw, Robert; Santos, Luis; Pfau, Tilman (2007). "Evidence for Coherent Collective Rydberg Excitation in the Strong Blockade Regime". *Physical Review Letters*. **99** (16). s. 163601. arXiv:quant-ph/0701120 $2. Bibcode:2007PhRvL..99p3601H. doi:10.1103/PhysRevLett.99.163601. PMID 17995249.
23. ↑  H. Weimer; Löw, Robert; Pfau, Tilman; Büchler, Hans Peter (2008). "Quantum Critical Behavior in Strongly Interacting Rydberg Gases". *Physical Review Letters*. **101** (25). s. 250601. arXiv:0806.3754 $2. Bibcode:2008PhRvL.101y0601W. doi:10.1103/PhysRevLett.101.250601. PMID 19113686.
24. ↑  T. P. Hezel (1992). "Classical view of the Stark effect in hydrogen atoms". *American Journal of Physics*. **60** (4). ss. 324-328. Bibcode:1992AmJPh..60..324H. doi:10.1119/1.16875.

|  |  |
| --- | --- |
| Otorite kontrolü Bunu Vikiveri'de düzenleyin | 
* GND: 4178785-7
* NKC: ph705688

 |