Во физиката на честички , ϕ **мезон** е векторски мезон формиран од чуден кварк и чуден антикварк. ф мезонот има необична склоност да се распаѓа во  K0 и  K0 </br> што довело до откривање на правилото на ОЗ. Има маса од 1 019. 461 ± 0.020 MeV / c2 и средно време од 1.55 ± 0.01 x 10-22s.

Својства
--------

| Име на честички | Симбол на честички | Симбол на античестички | Кварк  содржина | Маса на одмор ( MeV / *c* 2 ) | IG | *J P C* | *S* | *C* | *B '* | Средно време (s) | Најчесто се распаѓа до
(> 5% од распаѓање)  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| Phi мезон  | ϕ(1020) | Авто | s s | 1,019,461   ±   0.020 | 0 − | 1 − − | 0 | 0 | 0 | 1.55 ± 0.01 × 10−22  | 

|  |
| --- |
| K+ + K− илиK0S + K0L или(ρ + π) / (π+ + π0 + π−) |

 |
|

Најчестите режими на распаѓање на ϕ мезон се  K+  K+ на 48,9 ± 0,5 % ,  K0  
S  K0  
S на 34,2 ± 0,4 % , и разни комбинации од  ρ  
s и пиони кои не можат да се разликуваат на 15,3 ± 0,3 %. Во сите случаи, се распаѓа преку силна сила. Пионскиот канал најверојатно би бил доминантен канал за распаѓање, бидејќи колективната маса на пионите е помала од онаа на каоните, што ја прави енергетски поволна; сепак, тоа е потиснато од страна на OZI правило.

Кварковиот состав на ϕ мезонот може да се смета за мешавина меѓѕ   
s  
  
s  
 ,  u u и  d d состојби, но тоа е многу блиску до чиста   
s  
  
s  
 состојба. Ова може да се прикаже со деконструирање на брановата функција на ϕ во неговите составни делови. Гледаме дека ϕ и ω мезони се мешавини на SU (3) брановите функции како што следува.

{\displaystyle \phi =\psi \_{8}\cos \theta -\psi \_{1}\sin \theta },

{\displaystyle \psi \_{1}={\frac {u{\overline {u}}+d{\overline {d}}+s{\overline {s}}}{\sqrt {3}}}}

Аголот на мешање, при кој компонентите целосно се одвојуваат, може да се пресмета дека изнесува околу 35,3 ˚. Аголот на мешање на ϕ и ω состојбите се пресметуваат од масата на секоја состојба да биде околу 35˚, што е многу близу до максимално одвојување. Затоа, ϕ мезонот е речиси чиста   
s  
   
s  
 состојба.

Историја
--------

Постоењето на ϕ мезонот за првпат беше предложен од страна на јапонскиот американски физичар на честички, Ј.Џ. Сакураи , во 1962 година како резонантна состојба меѓу  K0 и  K0. Таа била откриена подоцна во 1962 година од Коноли, во 20-инчен водороден меур комора во алтернативниот градиент синхротрон (AGS) во Националната лабораторија Брукхейвен во Уптаун, Њујорк додека студираа  K−  p+ судири на приближно 2,23 GeV / c. Во суштина, реакцијата вклучуваше зрак на   
K−  
 s да се Забже до високи енергии за да се судри со протони.

ϕ мезонот има неколку можни начини на распаѓање. Најмногу енергетски фаворизиран режим е на ϕ мезон распаѓањето во 3 пиони , што е она што најверојатно ќе се очекува. Сепак, наместо тоа забележуваме дека најчесто се распаѓа во 2 каони. Помеѓу 1963 и 1966 година, три лица, Сусуму Окубо , Џорџ Цваиг и Југоро Иизука, секој независно предложил правило за да го објасни набљудуваното сузбивање на распаѓањето на 3 пиона. Ова правило сега е познато како правило OZI и истовремено е прифатено објаснување за невообичаено долгите животи на  J/ψ и  ϒ мезоните. Имено, во просек тие траат ~ 7 × 10−21 s и ~ 1.5 × 10−20 s. Ова се споредува со нормалниот просечен животен век на распаѓањето на мезонот преку силната сила, која е на редот од 10−23 s .

Во 1999 година, ϕ фабрика наречена DAFNE (или ДАϕNE бидејќи F се залага за ϕ Фабрика ") започна со работа за проучување на распаѓањето на ϕ мезон во Фраскати , Италија. Произведува ϕ мезони преку електрон - позитронски судири. Има бројни детектори, вклучувајќи го и детекторот KLOE кој беше во функција на почетокот на своето работење.

Наводи
------

1. ↑  Tanabashi, M.; и др. „Particle listings – Грешка: нема зададено симбол". Посетено на 17 Feb 2019.
2. ↑  Nakamura, K.; и др. „Particle listings – Грешка: нема зададено симбол" (PDF). Посетено на 5 May 2017.
3. 1 2  Nakamura, K. „14. Quark Model" (PDF). Архивирано од изворникот (PDF) на 2017-01-25. Посетено на 5 May 2017.
4. ↑  Sakurai, J. J. (1 December 1962). „Possible Existence of a T=0 Vector Meson at 1020 MeV". *Physical Review Letters*. стр. 472–475. Bibcode:1962PhRvL...9..472S. doi:10.1103/PhysRevLett.9.472. Посетено на 5 May 2017.
5. ↑  Connolly, P. L.; Hart, E. L.; Lai, K. W.; London, G.; Moneti, G. C.; Rau, R. R.; Samios, N. P.; Skillicorn, I. O.; Yamamoto, S. S.; Goldberg, M.; Gundzik, M.; Leitner, J.; Lichtman, S. (15 April 1963). „Existence and Properties of the Грешка: нема зададено симбол Meson". *Physical Review Letters*. стр. 371–376. Bibcode:1963PhRvL..10..371C. doi:10.1103/PhysRevLett.10.371. Посетено на 5 May 2017.
6. 1 2  „K for KLOE... ...and Z for Zweig - CERN Courier". *cerncourier.com*. Посетено на 6 May 2017.
7. 1 2 3 4  Griffiths, David (2008). *Introduction to elementary particles* (2 rev.. изд.). Weinheim: Wiley-VCH. ISBN 978-3-527-40601-2.
8. ↑  S. Okubo, *Phys. Lett.* **5** , 1975 (1963).
9. ↑  Г. Цвајг, *Извештај на ЦЕРН* бр.8419 / TH412 (1964).
10. ↑  J. Iizuka, *Prog. Теоретски. Phys. Suppl.* **37** , 21 (1966).

Поврзано
--------

* Шармониум
* Список на мезони
* Список на честички
* Кварк модел