Парамагнетизм Парамагнетизм әлсіз магниттік жүйеде.
**Парамагнетизм** - егер сыртқы магнит өрісі болмағанда, сыртқы магнит өрісінде орналасқан зат реттелген магниттік түзеліске ие болмаса, заттың осы өрістің бағытымен сәйкес бағытта магниттелу касиеті.
  

Парамагнетик- парамагнетизм байқалатын зат.Атомдардың р т магнит моменті нольден өзгеше болған жағдайда зат парамагниттік болады екен. Сыртқы
магнит өрісі атомдарды В бойымен орналастыруға, ал
жылулық қозғалыс оларды барлық бағытта бірдей шашыратып тастауға тырысады. Нәтижесінде өріс бойындағы моменттердіц неғұрлым В көп болса, соғұрлым
көп болатын, ал температура артқан сайын мәні азаятын қандай да бір тепе-тендік бағдары орнығады.
Кюридің эксперимент жүзінде дәлелдеген заңы бойынша, заттың килограмм-атом парамагниттік қабылдағыштығы мынаған тең:
Хкат = у , мұндагы С — Кюри тұрақтысы , ол заттың тегіне
байланысты, Т— абсолют температура.
Парамагнетизмнің классикалық теориясын .1905 жылы
Ланжевен дамытқан. Біз осы теорияның өрістің аса
күшті емес, температураның аса төмен емес жағдайымен шектеле тұралық.
Формула бойынша, магнит өрісінде атом рт мен В векторларының арасындағы бұрышқа тәуелді болатын W=pmBcosФ потенциял энергияға ие болады. Сондықтан моменттердің белгілі бағыт бойымен тепе-тең бөлінуі Больцман заңына бағынуға тиісті. Бұл заң бойынша атомның магнит моменті В векторының бағытымен
ұрын жасайды, ол бұрыш мен d=fd/ft шегінде болады
және
шамасына пропорционал болады.
белгілеуін енгізе отырып ыктималдықты анықтайтын
өрнекті түрінде жазуға болады. Бірлік радиусты сфераның нүктелері арқылы атом магнит моменттерінің бағытын кескіндейік. Егер магнит моментіне өріс бағдарлы әсер етпесе, онда олар хаосты бағытпен орналасқан болар еді. Бұл жағдайда сферадағы нүктелердің тығыздығы тұрақты әрі шамасына тең болады. Мұнда n қарастырылып отырған атомдар саны, оны біз бірлік көлемдегі атом санына тең деп аламыз.
Сондықтан моменті В бағытымен Ф-ден ft-fdrO-re дейінгі аралықта бұрыш жасайтын атомдардыц саны мынаған тең болар еді.
Шынында, магнит өрісі моменттерге бағдарлаушы
әсерін тигізеді, нәтижесінде V шамасы аз бағыттар көбірек кездсседі. Әр түрлі бағдардың ықтималдылығы
(біз білетіндей t>acosft-re пропорционал. Демек, магнит өрісі бар кезде моменттерді бағыт бойымен бөлу үшін өрнегін Aeacos1/2 көбейткішіне көбейту керек:
drib =Аеасоs1/2sinv(А — әзірге белгісіз пропорционалдық коэффициент).
Атомның магнит моменті шамамен Бордың бір магнетонына сәйкес, яғни —10~23 дж/тл. Кәдімгі өріске жеткен кезде магнит индукциясы шамамен 1 тл (104 гс) болады. 
Формулаларды салыстырудан
Өріс өте күшті, температура төмен болғанда парамагнетикдің магниттелуі
мен H өріс кернеулігінің арасындағы пропорционалдықтан шегіну байқалады. Атап айтқанда, магниттік
қанығу күйі басталуы мүмкін, бұл жағдайда рот өріс
бойымен орналасады, H-ты әрі қарай арттырудан J шамасы өспейді.
формуласы бойынша есептелген Xкат
бірқатар жағдайларда тәжірибе жүзінде алынған мәнімен
өте сәйкес келеді.
Парамагнетизмнің квант теориясы, өріске қатысты
атомның магнит моментінде тек дискретті бағдарлау
ғана мүмкін болатын жағдайын ескертеді. Ол өрнектегі сияқты Хкат-ка арналған өрнекке келтіреді.

[1][2]

Дереккөздер
-----------

1. ↑  Орысша-қазақша түсіндірме сөздік: Физика / Жалпы редакциясын басқарған э.ғ.д,, профессор Е. Арын – Павлодар: С. Торайғыров атындағы Павлодар мемлекеттік университеті, 2006. ISBN 9965-808-88-0
2. ↑  Жалпы физика курсы, II том. Электр. Савельев И. В.«Наука» баспасы, физика-математика әдебиетінің бас редакциясы М. 1970 ж. ИБ № 618