**Ամպերի օրենք**, միմյանցից որոշակի հեռավորության վրա գտնվող երկու հաղորդիչների տարրական հատվածներով հոսող էլեկտրական հոսանքների մեխանիկական (պոնդերմոտորային) փոխազդեցության օրենքը։ Առաջին հաղորդչի հատվածի (Δl1) ազդեցության ուժը (F12) երկրորդի (Δl2) վրա որոշվում է

{\displaystyle F\_{12}=K{\frac {I\_{1}I\_{2}\Delta l\_{1}\Delta l\_{2}sin\alpha \_{1}sin\alpha \_{2}}{r\_{12}}}} (1)
բանաձևով, որտեղ r12 հաղորդիչների միջև եղած հեռավորությունն է (ուղղությունը առաջինից դեպի երկրորդը), I1 և I2՝ անցնող հոսանքների մեծությունները, α1՝ Δl1–ի և r12-ի, Իսկ α2՝ Δl2–ի և Δl1-ով ու r12-ով անցնող հարթությանը տարված ո նորմալի միջև կազմված անկյունները (տես գծ. 1) k միավորների համակարգի ընտրությունից կախված գործակից (SI համակարգում k=μ0/4 π, որտեղ μ0 վակուումի *մագնիսական թափանցելիությունն* է)։

Հոսանքակիր հաղորդիչների հատվածների փոխազդեցության ուժը (կամ *Ամպերի ուժը*) կենտրոնական չէ՝ F12 ուժի ուղղությունը չի համընկնում այդ հատվածները միացնող ուղղին, այլ ուղղահայաց է Δl2 հատվածին և գտնվում է Δl2–ով ու r12-ով անցնող հարթության վրա։ Ուժի ուղղությունը որոշվում է *խցանահանի կանոնով*։ F21 ուժը, որով երկրորդ հաղորդչի հատվածն է ազդում առաջինի վրա, որոշվում է (1)–ին համանման բանաձևով։ F12 և F21 ուժերն ունեն նույն բացարձակ մեծությունը, սակայն ընդհանուր դեպքում նրանց ուղղությունները չեն գտնվում նույն ուղղի վրա (բացառությամբ այն դեպքի, երբ բոլոր r12-ները ուղղահայաց են հաղորդիչների հատվածներին), ուստի, նրանք չեն բավարարում ազդման և հակազդման հավասարության սկզբունքին։ Զուգահեռ հաղորդիչների դեպքում, եթե նրանցով անցնող հոսանքների ուղղությունները (գծ. 2. *ա*) համընկնում են, փոխազդեցության ուժերը ձգտում են հաղորդիչները մոտեցնել իրար (հաղորդիչները միմյանց ձգում են), իսկ եթե հոսանքների ուղղությունները (գծ. 2. *բ*) հակառակ են՝ հեռացնել իրարից (հաղորդիչները վանվում են)։

Մագնիսական դաշտի կողմից հաղորդչի վրա ազդող ուժ
----------------------------------------------

Ամպերի օրենք են անվանում նաև հոսանքակիր հաղորդչի Δl հատվածի վրա մագնիսական դաշտի գործադրած ուժը որոշող օրենքը.

{\displaystyle F=KI\Delta lBsin\nu } (2)
I-ն հոսանքի ուժն է, B՝ մագնիսական դաշտի ինդուկցիայի վեկտորը, ν՝ Δl–ի և {\vec {B}}-ի միջև կազմված անկյունը (SI համակարգում k=1)։ (2) բանաձևը (1)–ի մասնավոր դեպքն է։ Վեկտորական տեսքով սա կարելի է գրել որպես

{\displaystyle d{\vec {F}}=Id{\vec {l}}\times {\vec {B}}}։
Այսինքն՝ մագնիսական դաշտում գտնվող հոսանքնակիր հաղորդչի **Չհաջողվեց վերլուծել (MathML, SVG կամ PNG անցումով(խորհուրդ է տրվում ժամանակակից բրոուզերների և հասանելիությունը բարձրացնող գործիքների համար):: Invalid response ("Math extension cannot connect to Restbase.") from server "http://localhost:6011/hy.wikipedia.org/v1/":): {\displaystyle d\vec l}**
 տարրի վրա ազդող {\displaystyle d{\vec {F}}} ուժը ուղիղ համեմատական է հաղորդչի I հոսանքի և {\displaystyle d{\vec {l}}} հաղորդչի տարրի ու {\displaystyle {\vec {B}}} մագնիսական դաշտի ինդուկցիայի վեկտորական արտադրյալին։

|  |  |  |
| --- | --- | --- |
| 

|  |  |
| --- | --- |
|  ⛭   Չափորոշչային վերահսկողություն | Microsoft: 207610926 |

 |

|  |
| --- |
| *Այս հոդվածի կամ նրա բաժնի որոշակի հատվածի սկզբնական կամ ներկայիս տարբերակը վերցված է Քրիեյթիվ Քոմմոնս Նշում–Համանման տարածում 3.0 (Creative Commons BY-SA 3.0) ազատ թույլատրագրով թողարկված Հայկական սովետական հանրագիտարանից  (հ․ 1, էջ 329)։*  |