| ترمودینامیک |
| --- |
| موتور گرمایی کلاسیک کارنو |
| شاخه‌ها
* ترمودینامیک
* مکانیک آماری
* ترمودینامیک شیمیایی
* ترمودینامیک کوانتومی

* ترمودینامیک تعادلی / ترمودینامیک غیرتعادلی
 |
| قوانین
* قانون صفرم ترمودینامیک
* قانون اول ترمودینامیک
* قانون دوم ترمودینامیک
* قانون سوم ترمودینامیک

 |
| سامانه‌ها
* سامانه بسته
* تک‌افتاده

| حالت |
| --- |
| * معادله حالت
* گاز ایده‌آل
* گاز حقیقی
* حالت ماده
* فاز (ماده)
* تعادل ترمودینامیکی
* حجم کنترل
* ابزارآلات
 |
| فرآیندها |
| * فرایند هم‌فشار
* فرایند هم‌حجم
* فرایند هم‌دما
* فرایند بی‌دررو
* فرایند هم‌آنتروپی
* فرایند هم‌آنتالپی
* فرایند شبه‌تعادلی
* فرایند پلی تروپیک
* انبساط آزاد
* فرایند برگشت‌پذیر
* فرایند برگشت‌ناپذیر (ترمودینامیک)
* درون-بازگشت‌پذیر
 |
| چرخه ترمودینامیکی |
| * ماشین گرمایی
* چرخه پمپ حرارتی و خنک‌ساز
* بازده گرمایی
 |

 |
| خواص ترمودینامیکیNote: متغیرهای مزدوج (ترمودینامیک) in *italics*

|  |
| --- |
| * نمودارهای ترمودینامیکی
* خواص شدتی و مقداری
 |
| توابع مسیر |
| 
* کار (ترمودینامیک)
* گرما

 |
| تابع حالت |
| * دمای ترمودینامیکی / *آنتروپی* (مقدمه)
* فشار / *حجم*
* پتانسیل شیمیایی / *تعداد ذره*
* کیفیت بخار
* خواص کاهیده
 |

 |
| خواص مواد
* پایگاه داده‌های خواص


|  |  |  |  |  |  |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| ظرفیت گرمایی  | c= | 

|  |  |
| --- | --- |
| T | \partial S |
| N | \partial T |

 |
| ضریب تراکم‌پذیری همدما  | \beta =- | 

|  |  |
| --- | --- |
| 1 | \partial V |
| V | \partial p |

 |
| ضریب انبساط گرمایی  | \alpha = | 

|  |  |
| --- | --- |
| 1 | \partial V |
| V | \partial T |

 |

 |
| معادلات
* قضیه کارنو
* قضیه کلازیوس
* روابط بنیادین
* قانون گاز آرمانی

* روابط ماکسول (ترمودینامیک)
* روابط متقابل اونزاگر
* معادلات بریجمن
* *جدول معادلات ترمودینامیکی*
 |
| پتانسیل‌ها
* انرژی آزاد ترمودینامیکی
* آنتروپی آزاد

* انرژی درونیU(S,V)
* آنتالپیH(S,p)=U+pV
* انرژی آزاد هلمولتزA(T,V)=U-TS
* انرژی آزاد گیبسG(T,p)=H-TS
 |
| * تاریخچه
* فرهنگ

| 
تاریخچه |
| --- |
| 
* پیشینه ترمودینامیک
* دیرینه آنتروپی
* قوانین گاز

* ماشین‌های "حرکت دائم"
 |
| فلسفه فیزیک حرارتی و آماری |
| 
* آنتروپی (پیکان زمان)
* آنتروپی و زندگی
* Brownian ratchet
* شیطانک ماکسول
* پارادوکس مرگ گرما
* پارادوکس لوشمیت
* سینرژتیکس

 |
| 
نظریات |
| 
* نظریه کالریک
* Theory of heat

* *ویس ویوا* ("نیروی زنده")
* معادل مکانیکی گرما
* توان (فیزیک)
 |
| نشریات مهم |
| * "An Experimental EnquiryConcerning ... Heat"
* "درمورد تعادلمواد ناهمگن"
* "Reflections on theMotive Power of Fire"
 |
| 
خط سیر زمانی |
| 
* ترمودینامیک
* ماشین‌های گرمایی

 |
| * هنر
* آموزش
 |
| * سطح ترمودینامیکی ماکسول
* انتروپی از جنبه انتشار انرژی
 |

 |
| دانشمندان
* دانیل برنولی
* لودویگ بولتسمان
* نیکلا سعدی کارنو
* بنوآ پل امیل کلاپیرون
* رودلف کلاوزیوس
* کنستانتین کاراتئودوری
* پی‌یر دوهم
* جوسایا ویلارد گیبس
* هرمان فون هلمهولتز
* جیمز ژول
* جیمز کلرک ماکسول
* یولیوس روبرت فون مایر
* لارس اونزاگر
* ویلیام جان مک‌کورن رانکین
* جان اسمیتون
* گئورگ اشتال
* بنجامین تامسون
* ویلیام تامسون
* یوهان دیدریک وان در والس
* جان جیمز واترستون

 |
| سایر
* هسته‌زایی (شیمی)
* خودسامانی
* خودسازمان‌دهی
* ترتیب و درهم‌ریختگی
 |
| * رده:ترمودینامیک
 |
| * ن
* ب
* و
 |

ایزوترم‌های یک گاز ایده‌آل
**گاز آرمانی** یا **گاز ایده‌آل** (به انگلیسی: Ideal gas) گازی است که فقط در تئوری وجود دارد و شامل تعداد زیادی ذرات نقطه ای متحرک است که تنها برهم کنش آنها برخودهای کاملاً الاستیک است. مفهوم گاز ایده‌آل بسیار کاربردی است چرا که از قانون گاز ایده‌آل پیروی می‌کند. قانون گاز ایده‌آل یک معادله حالت ساده است و برای استفاده در مکانیک آماری مناسب است.

در بسیاری از شرایط عادی، رفتار بسیاری از گازهای واقعی از نظر کیفی بسیار شبیه به گاز ایده‌آل است. بسیاری از گازها از قبیل نیتروژن، اکسیژن، هیدروژن و گازهای نجیب و همچنین برخی گازهای سنگین تر از قبیل کربن دی‌اکسید را می‌توان تا دقت‌های بالایی گاز ایده‌آل فرض کرد. به صورت کلی گازها هر چه دمای بیشتر و فشار کمتری داشته باشند به گاز ایده‌آل نزدیک تر خواهند بود. در دماهای پایین و فشارهای بالا، نیروهای بین مولکولی و فاصله‌ها تاثیرگذارتر بوده و در نتیجه اگر گاز را گاز ایده‌آل در نظر بگیریم خطای زیادی خواهیم داشت، مانند بسیاری از مبردها یا گازهایی که نیروهای بین مولکولی قوی دارند؛ مانند بخار آب.

قانون گازهای ایده‌آل
--------------------

گازهای ایده‌آل در حالت تعادل داخلی از معادلهٔ گاز ایده‌آل پیروی می‌کنند:

{\displaystyle PV=nRT}
که در آن P فشار داخلی مجموعه، V حجم مجموعه، n تعداد مول‌های ذرات مجموعه، R ثابت جهانی گازها و T دمای مجموعه با یکای کلوین است.

اثبات
-----

برای اثبات این قانون، اول لازم است که با قانون‌های بویل و شارل آشنا شویم.

### قانون بویل

رابطهٔ بین فشار و حجم یک گاز در ۱۶۶۲ میلادی توسط رابرت بویل (Robert Boyle) اندازه‌گیری شد. بویل متوجه شد که افزایش فشار وارد شده بر یک گاز با کاهش حجم آن متناسب است. اگر فشار دو برابر شود، حجم به نصف کاهش می‌یابد. اگر فشار سه برابر شود، حجم به یک سوم حجم اولیه اش می‌رسد. قانون بویل می‌گوید که در دمای ثابت، حجم گاز با فشار رابطهٔ عکس دارد:

{\displaystyle V\propto {\frac {1}{P}}}
### قانون شارل

رابطهٔ بین حجم و دمای یک گاز در ۱۷۸۷ میلادی توسط ژاک شارل (Jacques Charles) مطالعه شد و نتایج او به‌طور قابل ملاحظه‌ای توسط شاگردانش ژوزف گیلوساک (Joseph Gay - Lussac) گسترش یافت.
براساس این قانون حجم تمام گازها، در فشار ثابت، با دمای مطلق آن گاز رابطهٔ مستقیم دارد:

{\displaystyle V\propto T}
### قانون گازهای ایده‌آل

در دما و فشار ثابت حجم یک گاز با تعداد مول‌های آن نسبت مستقیم دارد. حجم یک مول گاز نصف حجم اشغال شده توسط ۲ مول گاز می‌باشد؛ بنابراین قانون و قوانین بویل و شارل می‌توان گفت که:

{\displaystyle V\propto ({\frac {1}{P}})(T)(n)}
با استفاده از یک عدد ثابت می‌توان تناسب را به تساوی تبدیل کرد:

{\displaystyle V=R({\frac {1}{P}})(T)(n)}
که از آن نتیجه می‌شود:

{\displaystyle PV=nRT}

اثبات قانون گازهای ایده‌آل توسط نظریهٔ جنبشی گاز ها
---------------------------------------------------

نمونه‌ای از یک گاز شامل N (عدد آووگادرو) مولکول، هر کدام با جرم m را در نظر بگیرید. اگر این نمونه در مکعبی با یال a باشد، حجم آن برابر خواهد شد با:

{\displaystyle V=a^{3}}
با فرض اینکه یک سوم مولکول‌ها در جهت محور x، و دو سوم در جهت محورهای y و z حرکت کنند، آنگاه در هر ۲a حرکت یک مولکول گاز در جهت محور x داخل مکعب، مولکول حداقل یکبار به دیوارهٔ مکعب برخورد می‌کند. با فرض اینکه سرعت میانگین هر مولکول گاز برابر u است، در هر ثانیه هر مولکول گاز به اندازهٔ {\displaystyle {\frac {u}{2a}}} "با یک دیواره مشخص از مکعب" برخورد دارد و در هر برخورد به اندازهٔ ۲mu اندازهٔ حرکت(تکانه) آن تغییر می‌کند. پس در هر ثانیه هر مولکول گاز به اندازهٔ زیر به دیوارهٔ مکعب نیرو وارد می‌کند:

{\displaystyle ({\frac {u}{2a}})(2mu)={\frac {mu^{2}}{a}}}
از این رو برای تمام مولکولهای گاز می‌توان نوشت:
S

{\displaystyle ({\frac {N}{3}})({\frac {mu^{2}}{a}})}
فشار عبارت است از نیرو بر سطح. پس:

{\displaystyle P={\frac {\tfrac {Nmu^{2}}{3a}}{a^{2}}}={\frac {Nmu^{2}}{3a^{3}}}={\frac {Nmu^{2}}{3V}}}
پس می‌توان نوشت:

{\displaystyle PV={\frac {1}{3}}Nmu^{2}=({\tfrac {2}{3}}N)({\tfrac {1}{2}}mu^{2})={\tfrac {2}{3}}N(KE)}
که KE در آن میانگین انرژی جنبشی مولکولی گاز می‌باشد؛ و از آنجا که انرژی جنبشی یک گاز (بنابر نظریه جنبشی گازها) با دمای مطلق آن نسبت مستقیم دارد و همچنین {\displaystyle N\propto n}، پس:

{\displaystyle N(KE)\propto nT}
که با ضرب کردن عدد ثابتی مثل R، می‌توان تناسب را به تساوی تبدیل کرد:

{\displaystyle PV=nRT}

جستارهای وابسته
---------------

* بنویت پال امیل کلاپیرون
* جدول معادلات ترمودینامیکی

منابع
-----

1. ↑  «*گاز آرمانی*» [*فیزیک*] هم‌ارزِ «*گاز ایده‌آل*» (به انگلیسی: ideal gas)؛ منبع: گروه واژه‌گزینی. جواد میرشکاری، ویراستار. *(۱۳۷۶-۱۳۸۵)*. فرهنگ واژه‌های مصوب فرهنگستان. تهران: انتشارات فرهنگستان زبان و ادب فارسی. شابک ۹۷۸-۹۶۴-۷۵۳۱-۷۷-۱ (ذیل سرواژهٔ *ideal gas1*)
2. ↑  "Ideal gas". *Wikipedia* (به انگلیسی). 2020-04-17.
3. 1 2  Cengel, Yunus A.; Boles, Michael A. *Thermodynamics: An Engineering Approach* (4th ed.). p. 89. ISBN 0-07-238332-1.

* شیمی عمومی (جلد اول)، چارلز مورتیمر، عیسی یاوری، نشر علوم دانشگاهی، تهران، ۱۳۸۵، شابک ‎۹۶۴-۶۱۸۶-۳۰-۰
* فیزیک (جلد دوم)، رابرت رزنیک، دیوید هالیدی، کنت اس. کرین، جلال الدین پاشایی راد، محمد خرمی، محمد رضا بهاری، مرکز نشر دانشگاهی، تهران، ۱۳۸۱، شابک ‎۹۶۴-۰۱-۱۱۴۱-۴