**لِپتون** (به انگلیسی: Lepton) خانواده‌ای از ذرات بنیادی با اسپین نیمه‌صحیح ‎(اسپین 1⁄2) هستند که برهم‌کنش هسته‌ای قوی ندارند اما از اصل طرد پاولی پیروی می‌کنند.
مشهورترین لپتون، الکترون است که مستقیماً با تمام ویژگی‌های شیمیایی مرتبط است. دو ردهٔ اصلی لپتون‌ها شامل بر: لپتون‌های دارای بار الکتریکی (که به آنها لپتون‌های الکترون‌مانند هم می‌گویند) و لپتون‌های خنثی ( که به نام نوترینو شناخته می‌شوند). لپتون‌های باردار می‌توانند با ذرات دیگر ترکیب شده و ذرات مرکب مختلفی مانند اتم یا پوزیترونیوم تشکیل دهند، اما نوترینوها به ندرت با چیزی برهم‌کنش دارند و از این رو به ندرت مشاهده می‌شوند.

شش گونه لپتون وجود دارد که به هر یک از آنها یک مزه گفته می‌شود و در سه نسل مختلف طبقه‌بندی می‌شوند.
نسل نخست *لپتون‌های الکترونی* هستند که شامل الکترون (e−  
) و الکترون نوترینو (ν  
e) می‌شوند. نسل دوم *لپتون‌های میونی* هستند که شامل میون (μ−  
) و میون‌نوترینو(ν  
μ) می‌شوند؛ و نسل سوم *لپتون‌های تائونی* هستند که شامل تاو (τ−  
) و تاو نوترینو (ν  
τ) می‌شوند.
الکترون‌ها کمترین جرم را در بین لپتون‌های باردار دارند. میون‌ها و تاوهای سنگین‌تر به سرعت در یک فرایند واپاشی ذره به الکترون تبدیل می‌شوند: تبدیل از حالتی با جرم بیشتر به حالتی با جرم کمتر. الکترون‌ها پایدار هستند و فراوان‌ترین لپتون باردار در جهان هستند، در حالیکه میون و تاو تنها در برخوردهای پرانرژی به وجود می‌آیند (مانند برخوردهای مربوط به پرتو کیهانی و همچنین شتاب‌دهنده‌های ذرات).

لپتون‌ها ویژگی‌های ذاتی مختلفی مانند بار الکتریکی، اسپین و جرم دارند. هر چند که برخلاف کوارک‌ها، لپتون‌ها در معرض برهم‌کنش هسته‌ای قوی نیستند. اما با سه نیروی بنیادی دیگر برهم‌کنش دارند: گرانش، الکترومغناطیس (به‌جز نوترینوها که بار الکتریکی ندارند) و برهم‌کنش هسته‌ای ضعیف. به ازای هر مزه لپتون یک پادذره متناظر وجود دارد، که با نام **پادلپتون** شناخته می‌شود و تنها تفاوت آن با لپتون متناظرش در علامت برخی از ویژگی‌های آن است. البته با وجود اینکه بر مبنای برخی نظریه‌ها نوترینوها هم ممکن است پادذرهٔ متناظری داشته باشند، اما در حال حاضر نمی‌دانیم که این موضوع صحت دارد یا خیر.

نظریه‌پردازی در مورد نخستین لپتون باردار، یعنی الکترون، در اواسط قرن نوزدهم توسط دانشمندان متعددی آغاز شد و در سال ۱۸۹۷ توسط تامسون کشف شد. لپتون بعدی که مشاهده شد، میون بود که توسط کارل دیوید اندرسون در سال ۱۹۳۶ کشف شد و در آن زمان به عنوان یک مزون طبقه‌بندی شده‌بود.
پس از کمی بررسی مشخص شد که میون، ویژگی‌های مورد انتظار از یک مزون را ندارد بلکه بیشتر به الکترون شبیه است و تنها جرم بیشتری دارد. تا سال ۱۹۴۷ طول کشید تا مفهوم لپتون به عنوان خانواده‌ای از ذرات بنیادی پیشنهاد گردد. نخستین نوترینو، یعنی الکترون‌نوترینو توسط ولفگانگ پاولی در سال ۱۹۳۰ پیشنهاد شد تا بتوان برخی از ویژگی‌های واپاشی بتا را توضیح داد. مشاهده آن نخستین‌بار در آزمایش کووان-راینز توسط کلاید کون و فردریک رینز در سال ۱۹۵۶ انجام شد.
میون‌نوترینو در سال ۱۹۶۲ توسط لئون لدرمن، ملوین شوارتز و جک اشتینبرگر کشف شد، و تاو بین سال‌های ۱۹۷۴ تا ۱۹۷۷ توسط مارتین لوییس پرل و همکارانش از مرکز شتاب‌دهنده خطی ذرات استانفورد و آزمایشکاه ملی لورنس برکلی، کشف شد. تاو نوترینو تا ماه ژوئیه سال ۲۰۰۰ مشاهده نشده‌بود و در آن زمان توسط آزمایش دونات در آزمایشگاه فرمی کشف شد.

لپتون‌ها بخش مهمی از مدل استاندارد هستند. الکترون‌ها در کنار پروتون و نوترون یکی از اجزای تشکیل‌دهندهٔ اتم‌ها هستند. اتم‌های غیرعادی که به جای الکترون، میون یا تاو داشته‌باشند نیز قابل ساخت هستند. همچنین می‌توان ذرات لپتون-پادلپتون مانند پوزیترونیوم تشکیل داد.

واژه‌شناسی
----------

نام *لپتون* برآمده از واژه یونانی *لپتوس* (λεπτός) به معنی «ریز، کوچک، باریک» می‌باشد. نام لپتون نخستین بار توسط فیزیکدانی به نام لئون روزنفلد در سال ۱۹۴۸ به‌کار برده‌شد:

> در پی پیشنهاد پروفسور کریستیان مولر, من — به عنوان مکمل نوکلئون — نام لپتون (از λεπτός، کوچک، باریک، ظریف ) را برگزیدم که نشان‌دهنده جرم کوچک آن باشد.
> 
> 

هرچند که این واژه‌شناسی به اشتباه این تصور را به‌وجود می‌آورد که همه لپتون‌ها جرم کوچکی دارند. وقتی روزنفلد این نام را برگزید، تنها لپتون‌های شناخته‌شده الکترون و میون بودند که جرمشان بسیار کوچک بود. جرم الکترون (۶۹۹۹۵۱۱۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۰٫۵۱۱ MeV/*c*۲)
و جرم میون (۷۰۰۲۱۰۵۷۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۱۰۵٫۷ MeV/*c*۲)
تنها کسری از جرم پروتون (۷۰۰۲۹۳۸۳۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۹۳۸٫۳ MeV/*c*۲) هستند. اما جرم تاو (که در اواسط دهه هفتاد کشف شد)
(۷۰۰۳۱۷۷۷۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۱۷۷۷ MeV/*c*۲)
تقریباً دوبرابر پروتون و در حدود ۳۵۰۰ برابر الکترون است.

تاریخچه
-------

فهرست نام‌های لپتون‌ها| نام ذره | نام پادذره |
| --- | --- |
| الکترون | پادالکترونپوزیترون |
| الکترون نوترینو | الکترون پادنوترینو |
| میونلپتون میومیو | پادمیونلپتون پادمیوپادمیو |
| میون نوترینومیونیک نوترینومیو نوترینو | میون پادنوترینومیونیک پادنوترینومیو پادنوترینو |
| تائونلپتون تاوتاو | پادتائونلپتون پادتاوپادتاو |
| تائون نوترینوتائونیک نوترینو تاو نوترینو | تائون پادنوترینوتائونیک پادنوترینوتاو پادنوترینو |

نخستین لپتونی که شناسایی شد، الکترون بود که توسط جی جی تامسون و تیم متشکل از فیزیکدانان بریتانیایی او در سال ۱۸۹۷ کشف شد.
سپس در سال ۱۹۳۰ ولفگانگ پاولی استدلال نمود که الکترون نوترینو در واپاشی بتا، پایستگی انرژی، پایستگی تکانه و پایستگی تکانه زاویه‌ای را رعایت می‌کند.
پاولی نظریه‌ای ارائه داد مبنی براینکه یک ذره آشکارنشده، مسئول اختلاف مشاهده شده بین انرژی، تکانه و تکانه زاویه‌ای در ذرات مشاهده‌شده اولیه و نهایی می‌باشد. الکترون‌نوترینو را در آن زمان نوترینو می‌گفتند زیرا هنوز نمی‌دانستند که نوترینو مزه‌های مختلفی دارد.

تقریباً ۴۰ سال پس از کشف الکترون، میون توسط کارل دیوید اندرسون در سال ۱۹۳۶ کشف‌شد. به خاطر جرمش ابتدا به عنوان یک مزون طبقه‌بندی شده‌بود.
بعدها مشخص شد که میون بسیار بیشتر به الکترون شبیه بود تا به یک مزون، زیرا میون‌ها برهم‌کنش هسته‌ای قوی ندارند و به همین دلیل میون‌ها دوباره طبقه‌بندی شدند : الکترون، میون و (الکترون)نوترینو در گروه جدیدی به نام لپتون‌ها قرار گرفتند. در سال ۱۹۶۲، لئون لدرمن، ملوین شوارتز و جک اشتینبرگر با آشکارسازی برهم‌کنش‌های میون نوترینو نشان دادند که بیش از یک نوع نوترینو وجود دارد و جایزه نوبل فیزیک ۱۹۸۸ را به خود اختصاص دادند، هرجند که تا آن موقع دیگر مزه‌های مختلفی از نوترینو نظریه‌پردازی شده‌بود.

تاو نخستین بار در سری آزمایش‌هایی که در سال‌های ۱۹۷۴ تا ۱۹۷۷ توسط مارتین لوییس پرل و همکارانش در آزمایشگاه ملی لارنس برکلی و آزمایشگاه ملی شتاب‌دهنده اسلاک کشف شد.
انتظار می‌رفت که مانند الکترون و میون یک نوترینوی متناظر نیز داشته باشد. نخستین شواهد از تاو نوترینو از مشاهدات انرژی و تکانه گم‌شده در واپاشی بتای تاو در سال ۲۰۰۰ به‌دست‌آمد. این شیوه مشابه نتیجه‌گیری انجام شده از انرژی و تکانه گم‌شده در واپاشی بتا بود که منجر به کشف الکترون نوترینو شد. نخستین آشکارسازی برهم‌کنش‌های تاو در سال ۲۰۰۰ توسط گروه دونات از آزمایشگاه فرمی اعلام شد و آخرین ذره مدل استاندارد است که مستقیماً مشاهده شده‌است. البته به جز بوزون هیگز که احتمالاً در سال ۲۰۱۲ کشف شده‌بود.

اگرچه همه داده‌های کنونی با وجود سه نسل از لپتون‌ها سازگار است، برخی از فیزیکدانان در جستجو به دنبال نسل چهارم لپتون‌ها هستند. حد پایین کنونی برای جرم چنین لپتون نسل چهارمی، ۷۰۰۲۱۰۰۸۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۱۰۰٫۸ GeV/*c*۲  درحالیکه پادنوترینوی مرتبط با آن جرمی حداقل برابر با ۷۰۰۱۴۵۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۴۵٫۰ GeV/*c*۲ خواهد داشت.

ویژگی‌ها
--------

### اسپین و دست‌سانی

مارپیچگی‌های چپ-دست و راست-دست
لپتون‌ها ذرات اسپین 1⁄2 هستند و به همین دلیل بنا بر قضیه اسپین-آمار، فرمیون محسوب می‌شوند و مشمول اصل طرد پاولی هستند؛ یعنی هیج دو لپتونی از یک گونه نمی‌توانند به‌طور هم‌زمان حالت‌های یکسانی داشته‌باشند. علاوه‌براین این بدان معناست که هر لپتون تنها می‌تواند دو حالت اسپین مختلف داشته باشد که *بالا* و *پایین* نام دارند.

یکی از ویژگی‌هایی که ارتباط تنگاتنگی با این موضوع دارد، ویژگی دست‌سانی است که به نوبه خود ارتباط نزدیکی با ویژگی مارپیچگی دارد که تصویر کردن آن ساده‌تر است. مارپیچگی یک ذره عبارت است از جهت اسپین آن نسبت به تکانه‌اش؛ ذراتی که اسپین و تکانه آن‌ها هم‌جهت باشد را «راست-دست» و در غیراین‌صورت «چپ-دست» می‌نامیم. وقتی ذره‌ای بدون جرم باشد، جهت تکانه آن نسبت به جهت اسپین‌اش مستقل از چارچوب خواهد بود، در حالی‌که در ذرات جرم‌دار می‌توان توسط یک تبدیل لورنتز و تغییر مارپیچگی، از ذره پیشی‌گرفت. دست‌سانی یک ویژگی فنی است (که توسط رفتار تبدیل تحت گروه پوانکاره تعریف می‌شود) که با مارپیچگی در مورد ذرات بدون جرم در توافق است (تقریباً) و برای ذرات جرم‌دار نیز به خوبی تعریف می‌شود.

از دید بسیاری از نظریه‌های میدان‌های کوانتومی— مانند الکترودینامیک کوانتومی و کرومودینامیک کوانتومی— فرمیون‌های راست‌دست و فرمیون‌های چپ‌دست یکسان هستند. اگرچه مدل استاندارد با فرمیون‌های راست‌دست و چپ‌دست رفتاری نامتقارن دارد. فقط فرمیون‌های چپ‌دست می‌توانند با نیروی هسته‌ای ضعیف برهم‌کنش داشته‌یاشند در حالی که نوترینوی راست‌دست وجود ندارد؛ که این مثالی از نقض پاریته است. در متون علمی فرمیون چپ‌دست را با یک L در پایین مشخص می‌کنند (مثلاً e−  
L) و فرمیون راست‌دست نیز با R و به شیوه مشابهی نوشته می‌شود.

### برهم‌کنش الکترومغناطیسی

برهمکنش لپتون-فوتون
یکی از ویژگی‌های بسیار مهم لپتون‌ها بار الکتریکی، *Q* است. بار الکتریکی میزان قدرت آن‌ها در برهم‌کنش‌های الکترومغناطیسی و میزان قدرت میدان الکتریکی تولید شده توسط ذرات را تعیین می‌کند (ن. ک. قانون کولن) و همچنین این‌که ذره با چه قدرتی به یک میدان الکتریکی یا مغناطیسی خارجی واکنش نشان می‌دهد (ن. ک. نیروی لورنتس). هر نسل از لپتون‌ها یک لپتون با بار *Q* = −۱ (بار الکتریکی ذرات برحسب واحدی از بار الکترون نشان داده می‌شد) و یک لپتون با بار صفر دارد. به اولی لپتون باردار و به دومی نوترینو می‌گویند به‌طور مثال در نسل اول لپتون باردار الکترون e−  
 و نوترینو الکترون نوترینو ν  
e است. مثلاً نسل نخست شامل الکترون با بار الکتریکی منفی و الکترون نوترینوی خنثی می‌شود.

در زبان نظریهٔ میدان‌های کوانتومی، برهم‌کنش الکترومغناطیسی لپتون توسط این واقعیت بیان می‌شود که ذرات با کوانتای میدان الکترومغناطیسی یعنی فوتون برهم‌کنش می‌کنند. نمودار فاینمن برهم‌کنش الکترون فوتون در چپ نشان داده شداست.

از آنجا که لپتون‌ها یک چرخش ذاتی در شکل اسپین‌شان دارند، لپتون‌های باردار میدان مغناطیسی تولید می‌کنند. گشتاور مغناطیسی *μ* تولید شده از فرمول زیر بدست می‌آید،

{\displaystyle \mu =g{\frac {Qe\hbar }{4m}},}
که *m* جرم لپتون و *g* فاکتور جی برای لپتون است. اولین مرتبهٔ تقریب‌زنی در مکانیک کوانتوم پیش‌بینی می‌کند که میزان فاکتور جی برای تمام لپتون‌ها برابر ۲ باشد. اگرچه تقریب‌های مرتبهٔ بالاتر آثار کوانتومی ناشی از حلقه‌های نمودارهای فاینمن، این مقدار را کمی اصلاح می‌کنند. این تصحیحات که گشتاور دوقطبی مغناطیسی نابهنجار (en:anomalous magnetic dipole moment)نامیده می‌شوند، بسیار نسبت به جزئیات نظریه میدان کوانتومی حساس هستند و آزمون خوبی برای میزان دقت مدل استاندارد به‌شمار می‌روند. مقادیر اندازه‌گیری‌شده از طریق نظری برای تکانه دوقطبی غیرعادی مغناطیسی الکترون تا هشت رقم بامعنی با مقادیر واقعی انطباق دارند.

### برهم‌کنش ضعیف

|  |  |  |  |  |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 

|  |  |  |
| --- | --- | --- |
|  |  |  |
| برهم‌کنش ضعیف در نسل اول لپتون‌ها |

 |

در مدل استاندارد، لپتون باردار چپ‌دست و نوترینو راست‌دست است و یک دوگان (ν  
eL, e−  
L) تشکیل می‌دهند و بیان اسپینوری در گروه واحد ویژه ایزواسپین ضعیف تقارن پیمانه‌ای به (*T* = ۱⁄۲) تغییر می‌کند. این بدین معنی است که این ذرات وضعیت ویژه از نتیجه ایزواسپین *T*۳ با ویژه مقادیر 1⁄2 و 1⁄2- خواهند داشت. لپتون راست‌دست باردار به یک اسکالر ضعیف ایزواسپینی (*T* = ۰) تبدیل می‌شود و در برهم‌کنش ضعیف شرکت نمی‌کند. نوترینوی راست‌دست وجود ندارد.

بار الکتریکی *Q* را می‌توان از نمایش ایزواسپین *T*۳ و ابربار ضعیف *Y*W از طریق فرمول گل‌مان-نیشیجیما بدست آورد:

*Q* = *T*۳ + *Y*W/۲
### جرم

در مدل استاندارد (ذرات بنیادی)، لپتون‌ها در ابتدا دارای جرم نیستند اما لپتون‌های باردار (الکترون، میون و تاو) در برهم‌کنش با میدان هیگز جرم بدست می‌آورند ولی نوترینوها بدون جرم باقی می‌مانند. بی‌جرمی نوترینوها بدین معنی است که لپتون‌های باردار نمی‌توانند مانند کوارک گروه تشکیل دهند چیزی که با مشاهدات هم‌خوانی دارد.

اگرچه از آزمایش‌هایی — که مشهورترینشان نوسان نوترینو است— نتیجه گرفته‌شده‌است که نوترینوها دارای جرم هرچند بسیار اندکی هستند: احتمالاً کمتر از۷۰۰۰۲۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۲ eV/*c*۲. این مسئله نشان‌دهنده وجود نظریه فیزیکی فراتر از مدل استاندارد است، که محبوبترین آن‌ها ساز و کار الاکلنگ است که می‌تواند توضیح دهد چرا نوترینوهای چپ‌دست در مقایسه با لپتون باردار بسیار سبک هستند و همچنین چرا تاکنون نوترینوی راست‌دستی مشاهده نشده‌است.

### عدد لپتونی

مقالهٔ اصلی: عدد لپتونی
به دوگان ایزواسپین ضعیف هر یک از اعضای نسل‌ها یک عدد لپتونی نسبت داده می‌شود که در مدل استاندارد پایستگی آن‌ها حفظ می‌شود.
الکترون و الکترون‌نوترینو عدد الکترونی *L*e = 1 دارند، در حالیکه میون و میون‌نوترینو عدد میونی *L*μ = 1 و ذرات تاو و تاو نوترینو عدد تائونی *L*τ = 1 داردند. پادلپتون‌ها نیز عدد لپتونی نسل لپتونی با علامت مخالف دارند.

پایستگی عددهای لپتونی به این معنی‌است که تعداد لپتون‌های هر نوع ثابت می‌ماند. از این موضوع نتیجه می‌شود که لپتون‌ها و پادلپتون‌ها باید به صورت جفت‌هایی از یک نسل پدید آیند. مثلاً فرایندهای زیر پایستگی عدد لپتونی را حفظ می‌کنند:

هر نسل یک دوگان ایزواسپین ضعیف تشکیل می‌دهد.
e− + e+ → γ + γ,
τ− + τ+ → Z0 + Z0,
اما این فرایندها پایستگی را حفظ نمی‌کنند :

γ → e− + μ+،
W− → e− + ν  
τ،
Z0 → μ− + τ+.
ولی در نوسان نوترینو مشاهده شده‌است که پایستگی عددهای لپتونی انفرادی (عدد لپتونی مختص هر نسل) نقض می‌شود. این نقض به معنی ایجاب وجود دانش فیزیک فراتر از مدل استاندارد است. پایستگی شمار کل لپتون‌ها (*L*) قانون قوی‌تری است و حتی در نوسان نوترینو نیز پایسته است اما این قانون نیز اندکی در آنومالی کایرال (chiral anomaly) نقض می‌شود.

فهرست ذرات
----------

خواص لپتون‌ها| نام ذره/پادذره | نماد | بار الکتریکی (e) | اسپین | Le | Lμ | Lτ | جرم (MeV/c۲) | زمان واپاشی (ثانیه) | واپاشی معمول |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| الکترون / پوزیترون | e−/e+ | −۱/+۱ | ۱⁄۲ | +۱/−۱ | ۰ | ۰ | ۶۹۹۹۵۱۰۹۹۸۹۱۰۰۰۰۰۰۰♠۰٫۵۱۰۹۹۸۹۱۰(۱۳) | پایدار | پایدار |
| میون / پادمیون | μ−/μ+ | −۱/+۱ | ۱⁄۲ | ۰ | +۱/−۱ | ۰ | ۷۰۰۲۱۰۵۶۵۸۳۶۶۸۰۰۰۰۰♠۱۰۵٫۶۵۸۳۶۶۸(۳۸) | ۶۹۹۴۲۱۹۷۰۱۸۹۹۹۹۹۹۹۹♠۲٫۱۹۷۰۱۹(۲۱)×۱۰−۶ | e− + νe + νμ |
| لپتون تاو / پادتاو | τ−/τ+ | −۱/+۱ | ۱⁄۲ | ۰ | ۰ | +۱/−۱ | ۷۰۰۳۱۷۷۶۸۴۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۱۷۷۶٫۸۴(۱۷) | ۶۹۸۷۲۹۰۶۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۲٫۹۰۶(۱۰)×۱۰−۱۳ | فهرست |
| الکترون نوترینو / الکترون پادنوترینو | νe/νe | ۰ | ۱⁄۲ | +۱/−۱ | ۰ | ۰ | <۶۹۹۴۲۲۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۰٫۰۰۰۰۰۲۲ | نامعلوم |  |
| میون نوترینو / میون پادنوترینو | νμ/νμ | ۰ | ۱⁄۲ | ۰ | +۱/−۱ | ۰ | <۰٫۱۷ | نامعلوم |  |
| تاو نوترینو / تاو پادنوترینو | ντ/ντ | ۰ | ۱⁄۲ | ۰ | ۰ | +۱/−۱ | <۱۵٫۵ | نامعلوم |  |

|  |  |
| --- | --- |
|  | در ویکی‌انبار پرونده‌هایی دربارهٔ لپتون موجود است. |

جستارهای وابسته
---------------

* مدل استاندارد
* فرمیون

منابع
-----

1. ↑  
"Lepton (physics)". *Encyclopædia Britannica*. Retrieved 2010-09-29.
2. ↑  
R. Nave. "Leptons". *HyperPhysics*. Georgia State University, Department of Physics and Astronomy. Retrieved 2010-09-29.
3. ↑  
W.V. Farrar (1969). "Richard Laming and the Coal-Gas Industry, with His Views on the Structure of Matter". *Annals of Science*. **25** (3): 243–254. doi:10.1080/00033796900200141.
4. ↑  
T. Arabatzis (2006). *Representing Electrons: A Biographical Approach to Theoretical Entities*. University of Chicago Press. pp. 70–74. ISBN 0-226-02421-0.
5. ↑  
J.Z. Buchwald, A. Warwick (2001). *Histories of the Electron: The Birth of Microphysics*. MIT Press. pp. 195–203. ISBN 0-262-52424-4.
6. ↑  
J.J. Thomson (1897). "Cathode Rays". *Philosophical Magazine*. **44** (269): 293. doi:10.1080/14786449708621070.
7. ↑  
S.H. Neddermeyer, C.D. Anderson; Anderson (1937). "Note on the Nature of Cosmic-Ray Particles". *Physical Review*. **51** (10): 884–886. Bibcode:1937PhRv...51..884N. doi:10.1103/PhysRev.51.884.
8. 1 2 3  
"The Reines-Cowan Experiments: Detecting the Poltergeist" (PDF). *Los Alamos Science*. **25**: 3. 1997. Retrieved 2010-02-10.
9. ↑  
F. Reines, C.L. Cowan, Jr.; Cowan (1956). "The Neutrino". *Nature*. **178** (4531): 446. Bibcode:1956Natur.178..446R. doi:10.1038/178446a0.`{{cite journal}}`: نگهداری یادکرد:نام‌های متعدد:فهرست نویسندگان (link)
10. ↑  G. Danby; Gaillard, J-M.; Goulianos, K.; Lederman, L.; Mistry, N.; Schwartz, M.; Steinberger, J.; et al. (1962). "Observation of high-energy neutrino reactions and the existence of two kinds of neutrinos". *Physical Review Letters*. **9**: 36. Bibcode:1962PhRvL...9...36D. doi:10.1103/PhysRevLett.9.36. Archived from the original on 5 December 2012. Retrieved 3 اكتبر 2015. `{{cite journal}}`: Check date values in: `|access-date=` (help); Explicit use of et al. in: `|author=` (help)
11. ↑  
M.L. Perl; Abrams, G.; Boyarski, A.; Breidenbach, M.; Briggs, D.; Bulos, F.; Chinowsky, W.; Dakin, J.; Feldman, G.; Friedberg, C.; Fryberger, D.; Goldhaber, G.; Hanson, G.; Heile, F.; Jean-Marie, B.; Kadyk, J.; Larsen, R.; Litke, A.; Lüke, D.; Lulu, B.; Lüth, V.; Lyon, D.; Morehouse, C.; Paterson, J.; Pierre, F.; Pun, T.; Rapidis, P.; Richter, B.; Sadoulet, B.; et al. (1975). "Evidence for Anomalous Lepton Production in e+  
e−  
 Annihilation". *فیزیکال ریویو لترز*. **35** (22): 1489. Bibcode:1975PhRvL..35.1489P. doi:10.1103/PhysRevLett.35.1489. `{{cite journal}}`: Explicit use of et al. in: `|author=` (help)
12. ↑  
"Physicists Find First Direct Evidence for Tau Neutrino at Fermilab" (Press release). Fermilab. 20 July 2000.
13. ↑  
K. Kodama *et al.* (DONUT Collaboration); Kodama; Ushida; Andreopoulos; Saoulidou; Tzanakos; Yager; Baller; Boehnlein; Freeman; Lundberg; Morfin; Rameika; Yun; Song; Yoon; Chung; Berghaus; Kubantsev; Reay; Sidwell; Stanton; Yoshida; Aoki; Hara; Rhee; Ciampa; Erickson; Graham; et al. (2001). "Observation of tau neutrino interactions". *Physics Letters B*. **504** (3): 218. arXiv:hep-ex/0012035. Bibcode:2001PhLB..504..218D. doi:10.1016/S0370-2693(01)00307-0.
14. ↑  "lepton". *Online Etymology Dictionary*.
15. ↑  λεπτός. Liddell, Henry George; Scott, Robert; *A Greek–English Lexicon* at Perseus Project.
16. ↑  L. Rosenfeld (1948)
17. ↑  C. Amsler *et al*. (2008): Particle listings – e−
18. ↑  C. Amsler *et al*. (2008): Particle listings – μ−
19. ↑  C. Amsler *et al*. (2008): Particle listings – p+
20. ↑  C. Amsler *et al*. (2008): Particle listings – τ−
21. ↑  S. Weinberg (2003)
22. ↑  R. Wilson (1997)
23. ↑  K. Riesselmann (2007)
24. ↑  S.H. Neddermeyer, C.D. Anderson (1937)
25. ↑  I.V. Anicin (2005)
26. ↑  M.L. Perl et al. (1975)
27. ↑  K. Kodama (2001)
28. ↑  C. Amsler *et al*. (2008) Heavy Charged Leptons Searches
29. ↑  C. Amsler *et al*. (2008) Searches for Heavy Neutral Leptons
30. ↑  M.E. Peskin, D.V. Schroeder (1995), p. 197
31. ↑  M.E. Peskin, D.V. Schroeder (1995), p. 27
32. ↑  Y. Fukuda *et al*. (1998)
33. 1 2 3 4  C.Amsler et al. (2008): Particle listings – Neutrino properties
34. ↑  B.R. Martin, G. Shaw (1992)
35. 1 2  J. Peltoniemi, J. Sarkamo (2005)

| * ن
* ب
* و
ذرات در فیزیک |
| --- |
| بنیادی | 

|  |  |  |  |  |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| فرمیون‌ها | 

|  |  |
| --- | --- |
| کوارک‌ها | 
* بالا
* پادبالا
* پایین
* پادپایین
* افسون
* پادافسون
* شگفت
* پادشگفت
* سر
* پادسر
* ته
* پادته

 |
| لپتون‌ها | 
* الکترون
* پوزیترون
* میون
* پادمیون
* تاو
* پادتاو
* الکترون‌نوترینو
* الکترون‌پادنوترینو
* میون‌نوترینو
* میون‌پادنوترینو
* تاونوترینو
* تاوپادنوترینو

 |

 |
| بوزون‌ها | 

|  |  |
| --- | --- |
| پیمانه‌ای | 
* فوتون (γ)
* گلوئون (g)
* دبلیو و زد (W±  ·  Z)

 |
| نرده‌ای | 
* H0

 |

 |
| دیگر موارد | 
* ارواح

 |
| فرضی | 

|  |  |  |  |  |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| ابرشریک‌ها | 

|  |  |
| --- | --- |
| گواگینو‌ها | 
* گلوینو
* گراویتینو
* فوتینو

 |
| دیگر موارد | 
* هیگزینو
* نوترالینو
* چارجینو
* اکسینو
* اسفرمیون (کوارک ایست)

 |

 |
| دیگر موارد | 
* اکسیون (A0)
* اینفلیتون
* بوزون‌ ایکس (X)
* بوزون‌ وای (Y)
* بوزون‌ دبلیوپریم (′W)
* بوزون زدپریم (′Z)
* پرئون
* تاکیون
* تک‌قطبی مغناطیسی (m)
* دیلاتون
* ذره پلانک
* فرمیون مایورانا
* فوتون تاریک
* گراویفوتون
* گراویتون (G)
* لپتوکوارک
* مایورون (J)
* نوترینو سترون

 |

 |

 |
| مرکب | 

|  |  |  |  |  |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| هادرون‌ها | 

|  |  |
| --- | --- |
| باریون‌ها / هیپرون‌ها | 
* N
	+ p
	+ n
* Δ
* Λ
* Σ
* Ξ
* Ω

 |
| مزون‌ها / کوارکونیوم | 
* π
* ρ
* η
* η′
* φ
* ω
* J/ψ
* ϒ
* θ
* K
* B
* D
* T

 |

 |
| دیگر موارد | هسته اتم
* اتم
* دی کوارک
* اتم اگزاتیک
	+ پوزیترونیوم
	+ مئونیوم
	+ تاو
	+ اونیا
* ابراتم
* مولکول
 |
| فرضی | 

|  |  |  |  |  |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| هادرون‌های غیرعادی | 

|  |  |
| --- | --- |
| باریون‌های غیرعادی | 
* دی باریون
* پنتاکوارک
* اسکرمیون

 |
| مزون‌های غیرعادی | 
* گلوبال
* تترا کوارک

 |

 |
| دیگر موارد | 
* مولکول مزونی
* پومرون

 |

 |

 |
| شبه ذرات | 
* سولیتون دیویدوف
* دراپلتون
* اکسیتون
* حفره
* مگنون
* فونون
* پلاسمارون
* پلاسمون
* پلاریتون
* پولارون
* روتون
* تریون

 |
| فهرست‌ها | 
* باریون‌ها
* مزون‌ها
* ذرات بنیادی
* شبه ذرات
* گاه‌شمار کشف ذرات بنیادی

 |
|  **درگاه فیزیک** |