|  |
| --- |
| بخشی از سری مقالات |
| حسابان |
| * قضیه اساسی
* قاعده انتگرال گیری لایبنیز

* حد توابع
* پیوستگی

* قضیه مقدار میانگین
* قضیه رول

 |
| دیفرانسیل

| 
تعاریف |
| --- |
| * مشتق (تعمیم‌ها)

* دیفرانسیل
	+ بی‌نهایت‌کوچک‌ها
	+ از یک تابع
	+ کلی

 |
| 
مفاهیم |
| 
* نمادگذاری دیفرانسیل گیری
* مشتق دوم
* دیفرانسیل گیری ضمنی
* دیفرانسیل گیری لگاریتمی
* نرخ های مرتبط
* قضیه تیلور

 |
| قواعد و اتحادها |
| 
* جمع
* ضرب
* زنجیره
* توان
* خارج قسمت
* قاعده هوپیتال
* معکوس
* لایبنیز عمومی
* فرمول فا دی برونو

 |

 |
| انتگرال

|  |
| --- |
| * لیست انتگرال‌ها
* تبدیل انتگرالی
 |
| 
تعاریف |
| * پادمشتق
* انتگرال (نامعین)
* انتگرال ریمانی
* انتگرال لبگ
* انتگرال کانتور
* انتگرال توابع معکوس
 |
| 
انتگرال گیری توسط |
| * جزء به جزء
* دیسک ها
* پوسته‌های سیلندری
* تغییر متغیر (مثلثاتی, وایرشتراس, اویلر)
* فرمول اویلر
* کسرهای جزئی
* تغییر ترتیب
* فرمول کاهش
* دیفرانسیل گیری زیر نماد انتگرال
 |

 |
| سری

|  |
| --- |
| * هندسی (حسابی-هندسی)
* هارمونیک
* متناوب
* توانی
* دوجمله‌ای
* تیلور
 |
| آزمون‌های همگرایی |
| * حد جمعوند (آزمون جمله)
* نسبت
* ریشه
* انتگرال
* آزمون مقایسه
* مقایسه حدی
* سری‌های متناوب
* چگالی کوشی
* دیریکله
* آبل
 |

 |
| بردار

|  |
| --- |
| * گرادیان
* دیورژانس
* کرل
* لاپلاس
* مشتق جهتی
* اتحادها
 |
| 
قضایا |
| * گرادیان
* گرین
* استوکس
* دیورژانس
* استوکس تعمیم یافته
 |

 |
| چندمتغیره

| 
فرمالیسم‌ها |
| --- |
| * ماتریس
* تانسور
* خارجی
* هندسی
 |
| 
تعاریف |
| * مشتق جزئی
* انتگرال چندگانه
* انتگرال خطی
* انتگرال سطحی
* انتگرال حجمی
* ژاکوبی
* هسین
 |

 |
| تخصصی
* کسری
* مالیاوین
* تصادفی
* تغییرات

 |
| متفرقه
* پیش-حسابان
* تاریخچه
* واژه‌نامه
* فهرست موضوعا

 |
| * ن
* ب
* و
 |

در آنالیز مختلط، **روش انتگرال‌گیری روی مسیر**، روشی است برای محاسبهٔ انتگرال‌های خاص با مقدار حقیقی روی بازه‌های حقیقی که با استفاده از متغیرهای حقیقی به سادگی محاسبه نمی‌شوند. روش‌های آنالیز مختلط زیر به کمک انتگرال‌های مسیر، وسیله‌ای به دست می‌دهند برای محاسبهٔ این نوع انتگرال‌های حقیقی-مقدار روی صفحه مختلط.

این روش‌ها شامل موارد زیر است

* انتگرال مستقیم یک تابع مختلط بر روی یک منحنی در صفحه مختلط (یک مسیر)
* کاربرد فرمول انتگرال کوشی
* کاربرد قضیه مانده

می‌توان از یکی از روش‌های بالا یا ترکیبی از آن‌ها برای یافتن این انتگرال‌ها استفاده کرد.

روش‌های مستقیم
--------------

روش‌های مستقیم شامل محاسبهٔ انتگرال به وسیلهٔ روش‌هایی شبیه به روش‌های محاسبهٔ انتگرال‌های خطی چند متغیره می‌شود. ما برای این کار از روش‌های زیر استفاده خواهیم کرد:

* پارامتری کردن مسیر

مسیر به وسیلهٔ یک تابع مختلط مشتق پذیر با متغیرهای حقیقی پارامتری می‌شود، یا مسیر به قسمت‌های مختلف تقسیم می‌شود و هر قسمت جداگانه پارامتری می‌شود.
* جایگزینی تابع زیر انتگرال با پارامترها

جایگزینی پارامترها در انتگرال، آن را به انتگرالی با یک متغیر حقیقی تبدیل می‌کند.
* محاسبهٔ مستقیم

انتگرال با روش انتگرال‌های با متغیر حقیقی محاسبه می‌شود.
### مثال

یک نتیجهٔ اولیه در آنالیز مختلط این است که انتگرال *z*−1 روی مسیر *C* که دایرهٔ واحد (یا هر منحنی جردان دور) باشد، ۲πi است. اجازه دهید انتگرال زیر را محاسبه کنیم

{\displaystyle \oint \_{C}{1 \over z}\,dz.}
برای محاسبهٔ این انتگرال از دایرهٔ واحد
*z*|=۱|
به عنوان مسیر استفاده می‌کنیم، که می‌توان آن را به شکل γ(*t*) = *e*i*t* با
*t* ∈ [۰, ۲π]
پارامتری کرد. توجه داشته باشید که γ'(*t*) = i*e*i*t*. اکنون با جایگزینی z به جای این داریم:

{\displaystyle \oint \_{C}{1 \over z}\,dz=\int \_{0}^{2\pi }{1 \over e^{it}}ie^{it}\,dt=i\int \_{0}^{2\pi }e^{-it}e^{it}\,dt=i\int \_{0}^{2\pi }1\,dt}
{\displaystyle =\left.t\right]\_{0}^{2\pi }i=(2\pi -0)i=2\pi i}
که مقدار انتگرال است.

کاربردهای قضایای انتگرال‌گیری
-----------------------------

معمولاً از قضایای انتگرال‌گیری برای محاسبهٔ یک انتگرال مسیر استفاده می‌شود، بدین معنی که انتگرال‌های حقیقی مقدار هم‌زمان با محاسبهٔ انتگرال مسیر محاسبه می‌شوند.
قضایای انتگرال‌گیری مانند فرمول انتگرال‌گیری کوشی یا قضیهٔ مانده معمولاً به روش‌های زیر مورد استفاده قرار می‌گیرند:

* انتخاب یک مسیر خاص

مسیر طوری انتخاب می‌شود که در اروشاد قسمتی از صفحهٔ مختلط باشد که انتگرال حقیقی مقدار را
توصیف می‌کند.

* کاربرد قضیهٔ کوشی-Goursat

انتگرال به به یک انتگرال دور یک دایرهٔ کوچک دور هر قطب (pole) کاهش می‌یابد.
* کاربرد فرمول انتگرال کوشی یا قضیهٔ مانده

به کار بردن این فرمول‌های انتگرال‌گیری، مقداری برای انتگرال دور تمام مسیر بدست می‌دهد.
* تقسیم مسیر به دو قسمت حقیقی و موهومی

می توان تمام مسیر را به دو قسمت تقسیم کرد: مسیری که در قسمتی از صفحه مختلط قرار دارد که همان‌طور که قبلاً انتخاب شد، انتگرال حقیقی مقدار را توضیح می‌دهد (که آن را R می‌نامیم)، و انتگرالی که از صفحه مختلط عبور می‌کند (که آن را I می‌نامیم). انتگرال روی تمام مسیر برابر است با جمع انتگرال‌های روی این دو مسیر.
* اثبات این که انتگرالی که از صفحهٔ مختلط می‌گذرد، در جمع نقشی بازی نمی‌کند

اگر بتوان نشان داد که انتگرال I برابر با صفر است، یا انتگرال حقیقی مقداری که در بالا گفته شد نا معین
است، و سپس ثابت کنیم که I به سمت صفر میل می‌کند، آنگاه انتگرال R به سمت انتگرال روی R+I میل می‌کند.

* نتیجه

اگر بتوانیم مرحلهٔ بالا را اثبات کنیم، آنگاه می‌توانیم مستقیماً انتگرال حقیقی مقدار R را محاسبه کنیم.
### مثال (I)

انتگرال زیر را در نظر بگیرید

{\displaystyle \int \_{-\infty }^{\infty }{1 \over (x^{2}+1)^{2}}\,dx.}
برای محاسبهٔ این انتگرال، به تابع مختلط زیر توجه می‌کنیم

{\displaystyle f(z)={1 \over (z^{2}+1)^{2}}}
که روی i و −i نقطهٔ تکین دارد. با این حال، ما می‌خواهیم یک مسیر انتخاب کنیم که انتگرال
حقیقی مقدار را احاطه کند، بنا بر این یک نیم دایره مانند شکل بالا انتخاب می‌کنیم، و آن را گسترش می‌دهیم تا تمام محور حقیقی را در بر بگیرد (*a* به سمت بی‌نهایت میل می‌کند). این مسیر را C می‌نامیم.

#### استفاده از فرمول انتگرال‌گیری کوشی

مشاهده کنید که

{\displaystyle f(z)={1 \over (z^{2}+1)^{2}}={1 \over (z+i)^{2}(z-i)^{2}}.}
از آنجایی که تنها نقطهٔ تکین در مسیر روی i است، می‌توانیم بنویسیم

{\displaystyle f(z)={{1 \over (z+i)^{2}} \over (z-i)^{2}},}
که تابع را به فرمی درمی‌آورد که می‌توان مستقیماً از فرمول استفاده کرد.
آنگاه طبق فرمول،

{\displaystyle \oint \_{C}f(z)\,dz=\oint \_{C}{1 \over (z^{2}+1)^{2}}\,dz=\oint \_{C}{{1 \over (z+i)^{2}} \over (z-i)^{2}}\,dz=2\pi i{\frac {d}{dz}}\left(\left.{1 \over (z+i)^{2}}\right)\right|\_{z=i}}
{\displaystyle =2\pi i\left.\left({-2 \over (z+i)^{3}}\right)\right|\_{z=i}=2\pi i(-i/4)={\pi \over 2}}
اگر کمان نیم دایره راA بنامیم، باید نشان دهیم وقتی a به سمت بی‌نهایت میل می‌کند، انتگرال روی A به سمت
صفر میل می‌کند – با استفاده از لم تخمین (estimation lemma)

{\displaystyle \left|\oint \_{A}f(z)\,dz\right|\leq ML}
که M یک حد بالا برای |*f*(*z*)| و L طول A است. اکنون

{\displaystyle \int \_{A}f(z)\,dz\leq {a\pi \over (a^{2}+1)^{2}}\rightarrow 0\ \mathrm {as} \ a\rightarrow \infty }
بنابر این

{\displaystyle \int \_{-\infty }^{\infty }f(z)\,dz={\pi \over 2}.\quad \square }
#### استفاده از روش مانده‌ها

سری Laurent را برای f(z) روی i، تنها نقطهٔ تکینی که باید به آن توجه کنیم، در نظر بگیرید. داریم

{\displaystyle f(z)={1 \over 4(z-i)^{2}}+{-i \over 4(z-i)}+{3 \over 16}+{i \over 8}(z-i)+{-5 \over 64}(z-i)^{2}+\cdots }
با بازبینی روش متوجه می‌شویم که مانده،i/4 است، بنا بر این طبق قضیهٔ reisdue داریم

{\displaystyle \oint \_{C}f(z)\,dz=\oint \_{C}{1 \over (z^{2}+1)^{2}}\,dz=2\pi i\mathrm {Res} \_{z=i}f=2\pi i(-i/4)={\pi \over 2}\quad \square }
اگر کمان نیم دایره را A بنامیم، باید نشان دهیم وقتی a به سمت بی‌نهایت میل می‌کند، انتگرال روی A به سمت
صفر میل می‌کند – با استفاده از لم تخمین (estimation lemma)

{\displaystyle \left|\oint \_{A}f(z)\,dz\right|\leq ML}

```
که M یک حد بالا برای |*f*(*z*)| و L طول A است. اکنون
```

{\displaystyle \int \_{A}f(z)\,dz\leq {a\pi \over (a^{2}+1)^{2}}\rightarrow 0\ \mathrm {as} \ a\rightarrow \infty }
بنابر این

{\displaystyle \int \_{-\infty }^{\infty }f(z)\,dz={\pi \over 2}.\quad \square }

```
که همان نتیجه‌ای است که در بالا به آن رسیدیم.
```

#### توجه

ممکن است سؤالی پیش بیاید مبنی بر این که آیا نباید نیم دایره را طوری در نظر بگیریم که نقطهٔ تکین دیگر،
−i را در بر بگیرد؟ برای انتگرال‌گیری روی محور حقیقی در جهت صحیح، مسیر باید در جهت
عقربه‌های ساعت (منفی) حرکت کند، که علامت انتگرال را عوض می‌کند.
این کار استفاده از روش مانده را تحت تأثیر قرار نمی‌دهد.

### مثال (II) – توزیع کوشی

انتگرال

{\displaystyle \int \_{-\infty }^{\infty }{e^{itx} \over x^{2}+1}\,dx}
کانتور

با تکنیک‌های حسابان پایه‌ای قابل محاسبه نیست. ما آن را به صورت حدی از انتگرال‌های مسیر که روی
خط حقیقی از −*a* تا*a* و سپس در خلاف عقربه‌های ساعت روی یک نیم دایره به مرکز ۰ از *a*
تا −*a* حرکت می‌کند، محاسبه می‌کنیم. انتگرال مسیر به صورت زیر است:

{\displaystyle \int \_{C}{e^{itz} \over z^{2}+1}\,dz.}
از آنجایی که تابع *e**itz* یک تابع پیوسته است، نقطهٔ تکین در تابع بالا فقط زمانی پیش
می‌آید که مخرج *z*2 + 1 صفر باشد. از آنجایی که
*z*2 + 1 = (*z* + *i*)(*z* − *i*)
این اتفاق فقط زمانی می‌افتد که *z* = *i* یا *z* = −*i*. تنها یکی از این نقاط در منطقه‌ای هستند که توسط این مسیر احاطه شده‌است. مانده برای f(z) در z = I برابر است با

{\displaystyle \lim \_{z\to i}(z-i)f(z)=\lim \_{z\to i}(z-i){e^{itz} \over z^{2}+1}=\lim \_{z\to i}(z-i){e^{itz} \over (z-i)(z+i)}}
{\displaystyle =\lim \_{z\to i}{e^{itz} \over z+i}={e^{iti} \over i+i}={e^{-t} \over 2i}.}
بنا بر قضیهٔ مانده داریم

{\displaystyle \int \_{C}f(z)\,dz=2\pi i\cdot \operatorname {Res} \_{z=i}f(z)=2\pi i{e^{-t} \over 2i}=\pi e^{-t}.}
C را می‌توان به دو قسمت پاره خط و کمان تقسیم کرد طوری که

{\displaystyle \int \_{\mbox{straight}}+\int \_{\mbox{arc}}=\pi e^{-t},}
و بنا بر این

{\displaystyle \int \_{-a}^{a}=\pi e^{-t}-\int \_{\mbox{arc}}.}
می‌توان نشان داد که اگر t>0 آنگاه

{\displaystyle \int \_{\mbox{arc}}{e^{itz} \over z^{2}+1}\,dz\rightarrow 0\ {\mbox{as}}\ a\rightarrow \infty .}
بنا بر این اگر t>0 آنگاه

{\displaystyle \int \_{-\infty }^{\infty }{e^{itz} \over z^{2}+1}\,dz=\pi e^{-t}.}
بحثی مشابه با کمانی که دور −*i* (به جای *i*) می‌گردد نشان می‌دهد که اگر t<0 آنگاه

{\displaystyle \int \_{-\infty }^{\infty }{e^{itz} \over z^{2}+1}\,dz=\pi e^{t},}
و نهایتاً داریم

{\displaystyle \int \_{-\infty }^{\infty }{e^{itz} \over z^{2}+1}\,dz=\pi e^{-\left|t\right|}.\quad \square }
(اگر t = ۰ آنگاه انتگرال به حسابان حقیقی مقدار منجر می‌شود که مقدار آن برابرπ است)

### مثال (III) انتگرال‌های مثلثاتی

با جایگزینی‌های خاصی می‌توان انتگرال‌هایی رل که توابع مثلثاتی دارند، به انتگرال توابع معمولی روی یک متغیر مختلط تبدیل کرد و روش‌های بالا را برای محاسبهٔ انتگرال به کار برد.

به عنوان مثال انتگرال زیر را در نظر بگیرید

{\displaystyle \int \_{-\pi }^{\pi }{1 \over 1+3(\cos {t})^{2}}\,dt.}
باید دنبال جایگزینی *z* = *e*i*t*بگردیم. اکنون به یاد بیاورید که

{\displaystyle \cos {t}={1 \over 2}\left(e^{it}+e^{-it}\right)={1 \over 2}\left(z+{1 \over z}\right)}
و

{\displaystyle {dz \over dt}=iz,\ dt={dz \over iz}.}
اگر C را دایرهٔ واحد در نظر بگیریم، با جایگذاری خواهیم داشت:

{\displaystyle \oint \_{C}{1 \over 1+3({1 \over 2}(z+{1 \over z}))^{2}}\,{dz \over iz}}
{\displaystyle =\oint \_{C}{1 \over 1+{3 \over 4}(z+{1 \over z})^{2}}{1 \over iz}\,dz=\oint \_{C}{-i \over z+{3 \over 4}z(z+{1 \over z})^{2}}\,dz=-i\oint \_{C}{1 \over z+{3 \over 4}z(z^{2}+2+{1 \over z^{2}})}\,dz}
{\displaystyle =-i\oint \_{C}{1 \over z+{3 \over 4}(z^{3}+2z+{1 \over z})}\,dz=-i\oint \_{C}{1 \over {3 \over 4}z^{3}+{5 \over 2}z+{3 \over 4z}}\,dz}
{\displaystyle =-i\oint \_{C}{4 \over 3z^{3}+10z+{3 \over z}}\,dz=-4i\oint \_{C}{1 \over 3z^{3}+10z+{3 \over z}}\,dz}
{\displaystyle =-4i\oint \_{C}{z \over 3z^{4}+10z^{2}+3}\,dz.}
سپس از فرمول انتگرال کوشی استفاده می‌کنیم. با فاکتورگیری مخرج:

{\displaystyle =-4i\oint \_{C}{z \over 3z^{4}+10z^{2}+3}\,dz=-4i\oint \_{C}{z \over 3(z^{2}+3)(z^{2}+1/3)}\,dz}
{\displaystyle =-4i\oint \_{C}{z \over 3(z+{\sqrt {3}}i)\left(z-{\sqrt {3}}i\right)\left(z+{\sqrt {1 \over 3}}i\right)\left(z-{\sqrt {1 \over 3}}i\right)}\,dz}
{\displaystyle =-{4 \over 3}i\oint \_{C}{z \over (z+{\sqrt {3}}i)(z-{\sqrt {3}}i)\left(z+{\sqrt {1 \over 3}}i\right)\left(z-{\sqrt {1 \over 3}}i\right)}\,dz.}
پس نقاط تکینی که باید در نظر گرفته شوند روی 3−1/2I و −3−1/2I هستند. اکنون می‌توانیم انتگرال را کاهش دهیم:

{\displaystyle =-{4 \over 3}i\oint \_{C\_{1}}{\,{z \over (z+{\sqrt {3}}i)(z-{\sqrt {3}}i)\left(z+{\sqrt {1 \over 3}}i\right)}\, \over \left(z-{\sqrt {1 \over 3}}i\right)}\,dz+-{4 \over 3}i\oint \_{C\_{2}}{\,{z \over (z+{\sqrt {3}}i)(z-{\sqrt {3}}i)\left(z-{\sqrt {1 \over 3}}i\right)}\, \over \left(z+{\sqrt {1 \over 3}}i\right)}}
که در آن *C*1 یک دایرهٔ کوچک دور 3−1/2I، و *C*2 یک دایرهٔ کوچک دور −3−1/2*i* است. اکنون می‌توانیم از فرمول استفاده کنیم:

{\displaystyle =-{4 \over 3}i\left(2\pi i\left.\left({z \over (z+{\sqrt {3}}i)(z-{\sqrt {3}}i)(z+{\sqrt {1 \over 3}}i)}\right)\right|\_{z={\sqrt {1 \over 3}}i}\right.}
{\displaystyle \left.+2\pi i\left.\left({z \over (z+{\sqrt {3}}i)(z-{\sqrt {3}}i)(z-{\sqrt {1 \over 3}}i)}\right)\right|\_{z=-{\sqrt {1 \over 3}}i}\right)}
{\displaystyle =-{4 \over 3}i\left(2\pi i\left({{\sqrt {1 \over 3}}i \over ({\sqrt {1 \over 3}}i+{\sqrt {3}}i)({\sqrt {1 \over 3}}i-{\sqrt {3}}i)({\sqrt {1 \over 3}}i+{\sqrt {1 \over 3}}i)}\right)\right.}
{\displaystyle \left.+2\pi i\left({-{\sqrt {1 \over 3}}i \over (-{\sqrt {1 \over 3}}i+{\sqrt {3}}i)(-{\sqrt {1 \over 3}}i-{\sqrt {3}}i)(-{\sqrt {1 \over 3}}i-{\sqrt {1 \over 3}}i}\right)\right)}
{\displaystyle =-{4 \over 3}i\left(2\pi i\left({{\sqrt {1 \over 3}}i \over ({4 \over {\sqrt {3}}}i)(-{2 \over {\sqrt {3}}}i)({2 \over {\sqrt {3}}}i)}\right)+2\pi i\left({-{\sqrt {1 \over 3}}i \over ({2 \over {\sqrt {3}}}i)(-{4 \over {\sqrt {3}}}i)(-{2 \over {\sqrt {3}}}i)}\right)\right)}
{\displaystyle =-{4 \over 3}i\left(2\pi i\left({{\sqrt {1 \over 3}}i \over i({4 \over {\sqrt {3}}})({2 \over {\sqrt {3}}})({2 \over {\sqrt {3}}})}\right)+2\pi i\left({-{\sqrt {1 \over 3}}i \over -i({2 \over {\sqrt {3}}})({4 \over {\sqrt {3}}})({2 \over {\sqrt {3}}})}\right)\right)}
{\displaystyle =-{4 \over 3}i\left(2\pi i\left({{\sqrt {1 \over 3}} \over ({4 \over {\sqrt {3}}})({2 \over {\sqrt {3}}})({2 \over {\sqrt {3}}})}\right)+2\pi i\left({{\sqrt {1 \over 3}} \over ({2 \over {\sqrt {3}}})({4 \over {\sqrt {3}}})({2 \over {\sqrt {3}}})}\right)\right)}
{\displaystyle =-{4 \over 3}i\left(2\pi i\left({\,{\sqrt {1 \over 3}}\, \over {16 \over 3{\sqrt {3}}}}\right)+2\pi i\left({\,{\sqrt {1 \over 3}}\, \over {16 \over 3{\sqrt {3}}}}\right)\right)}
{\displaystyle =-{4 \over 3}i\left(2\pi i\left({3 \over 16}\right)+2\pi i\left({3 \over 16}\right)\right)=-{4 \over 3}i\left(\pi i\left({3 \over 8}+{3 \over 8}\right)\right)={4 \over 3}\left({3 \over 4}\right)\pi =\pi .\quad \square }
### مثال (IV) – برش‌های شاخه‌ای

انتگرال زیر را در نظر بگیرید

{\displaystyle \int \_{0}^{\infty }{{\sqrt {x}} \over x^{2}+6x+8}\,dx.}
می‌توانیم با فرموله کردن انتگرال مختلط شروع کنیم

{\displaystyle \int \_{C}{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz=I.}
دوباره می‌توانیم برای بدست آوردن مانده مربوطه، از فرمول انتگرال‌گیری کوشی یا قضیهٔ مانده‌استفاده کنیم. با این حال، نکتهٔ مهم این است که *z*1/2=*e*1/2 Log(*z*)، بنا بر این *z*1/2 یک برش شاخه‌ای دارد. این بر روی انتخاب مسیر تأثیر می‌گذارد. به‌طور معمول برش شاخه‌ای لگاریتم به صورت محور حقیقی منفی تعریف می‌شود، با این حال، این محاسبه انتگرال را پیچیده‌تر می‌کند، بنا بر این ما آن را به صورت محور حقیقی مثبت تعریف می‌کنیم.
سپس از مسیر ی استفاده می‌کنیم که به آن سوراخ کلید گفته می‌شود، و از یک دایرهٔ کوچک دور مبدأ با شعاع ε، متصل به یک پاره خط موازی و نزدیک به محور حقیقی مثبت، و در ادامه، یک دایرهٔ تقریباً کامل که به یک پاره خط دیگر موازی و نزدیک به محور حقیقی مثبت ولی زیر آن متصل است، و در جهت منفی به دایرهٔ کوچک بازمی‌گردد، تشکیل شده‌است.
اگر γ دایرهٔ کوچک به شعاع ε، و Γ دایرهٔ بزرگ به شعاع *r* باشد، آنگاه

{\displaystyle {\begin{aligned}\int \_{C}{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz&=&\int \_{\epsilon }^{R}{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz\\&+&\int \_{\Gamma }{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz\\&+&\int \_{R}^{\epsilon }{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz\\&+&\int \_{\gamma }{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz.\end{aligned}}}
از آنجایی که *z*1/2=*e*1/2 Log(*z*)، در اروشاد مسیر زیر برش شاخه‌ای، در رابطه با Γ به ۲π رسیدیم، بنا بر این

{\displaystyle \int \_{R}^{\epsilon }{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz=\int \_{R}^{\epsilon }{e^{{1 \over 2}\mathrm {Log} (z)} \over z^{2}+6z+8}\,dz=\int \_{R}^{\epsilon }{e^{{1 \over 2}(\log {|z|}+i\arg {z})} \over z^{2}+6z+8}\,dz}
{\displaystyle =\int \_{R}^{\epsilon }{e^{{1 \over 2}\log {|z|}}e^{1/2(2\pi i)} \over z^{2}+6z+8}\,dz=\int \_{R}^{\epsilon }{e^{{1 \over 2}\log {|z|}}e^{\pi i} \over z^{2}+6z+8}\,dz}
{\displaystyle =\int \_{R}^{\epsilon }{-{\sqrt {x}} \over x^{2}+6x+8}\,dx=-\int \_{\epsilon }^{R}{-{\sqrt {x}} \over x^{2}+6x+8}\,dx}
با ساده کردن

{\displaystyle =\int \_{\epsilon }^{R}{{\sqrt {x}} \over x^{2}+6x+8}\,dx,}
و آنگاه

{\displaystyle {\begin{aligned}\int \_{C}{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz&=&\int \_{\epsilon }^{R}{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz\\&+&\int \_{\Gamma }{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz\\&+&\int \_{\epsilon }^{R}{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz\\&+&\int \_{\gamma }{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz.\end{aligned}}}
می‌توان نشان داد که وقتی ε به سمت صفر و *R* به سمت بی‌نهایت میل می‌کند، انتگرال روی Γ و γ، هر دو به سمت صفر میل می‌کنند. بنا بر این

{\displaystyle \int \_{C}{{\sqrt {z}} \over z^{2}+6z+8}\,dz=2\int \_{0}^{\infty }{{\sqrt {x}} \over x^{2}+6x+8}\,dx.}
و با استفاده از قضیهٔ مانده یا فرمول انتگرال‌گیری کوشی بدست می‌آوریم

{\displaystyle \pi i\left({i \over {\sqrt {2}}}-i\right)=\int \_{0}^{\infty }{{\sqrt {x}} \over x^{2}+6x+8}\,dx=\pi \left(1-{1 \over {\sqrt {2}}}\right).\quad \square }
### مثال (V) – لگاریتم‌ها و مانده در بی‌نهایت

می‌خواهیم انتگرال زیر را محاسبه کنیم

{\displaystyle I=\int \_{0}^{3}{\left(x^{3}(3-x)\right)^{1/4} \over 5-x}\,dx.}
که احتیاج به مطالعهٔ دقیق روی تابع زیر دارد

{\displaystyle f(z)=\left(z^{3}(3-z)\right)^{1/4}.}
طوری {\displaystyle f(z)} را می‌سازیم که یک برش شاخه‌ای روی {\displaystyle [0,3]} داشته باشد، که در شکل با رنگ قرمز مشخص شده‌است. برای این کار، دو شاخه از لگاریتم انتخاب می‌کنیم و قرار می‌دهیم

{\displaystyle (z^{3})^{1/4}=z^{3/4}=\exp(3/4\log(z))\quad {\mbox{where}}\quad -\pi \leq \arg(\log(z))<\pi }
و

{\displaystyle (3-z)^{1/4}=\exp(1/4\log(3-z))\quad {\mbox{where}}\quad 0\leq \arg(\log(z))<2\pi .}
بنا بر این برش {\displaystyle z^{3/4}} برابر است با {\displaystyle (-\infty ,0]}و برش {\displaystyle (3-z)^{1/4}} برابر است با {\displaystyle (-\infty ,3]}. بسیار ساده است که ببینیم که برش ضرب این دو {\displaystyle [0,3]} است، چرا که {\displaystyle f(z)} روی {\displaystyle (-\infty ,0)} پیوسته‌است. این بدین خاطر است که وقتی {\displaystyle z=-r<0} و ما از بالا به برش نزدیک می‌شویم، {\displaystyle f(z)} مقدار زیر را دارد

{\displaystyle r^{3/4}\exp(3/4\pi i)(3+r)^{1/4}\exp(2/4\pi i)=r^{3/4}(3+r)^{1/4}\exp(5/4\pi i).\,}
When we approach from below, {\displaystyle f(z)} has the value

{\displaystyle r^{3/4}\exp(-3/4\pi i)(3+r)^{1/4}\exp(0/4\pi i)=r^{3/4}(3+r)^{1/4}\exp(-3/4\pi i).\,}
ولی {\displaystyle \exp(-3/4\pi i)=\exp(5/4\pi i)}، و روی برش پیوستگی داریم. این در شکل مشهود است، جایی که دو دایرهٔ سیاه مقدار مربوطهٔ مبحث لگاریتم روی {\displaystyle z^{3/4}} و
{\displaystyle (3-z)^{1/4}} علامت‌گذاری شده‌اند.
از مسیر ی که در شکل با رنگ سبز نشان داده شده‌استفاده خواهیم کرد. برای این کار، باید مقدار {\displaystyle f(z)} را روی خطوط بالا و پایین برش محاسبه کنیم. قرار دهید {\displaystyle z=r} که
{\displaystyle 0\leq r\leq 3}. روی پاره خط بالایی، {\displaystyle f(z)} مقدار زیر را دارد

{\displaystyle r^{3/4}\exp(3/4\,0\,\pi i)(3-r)^{1/4}\exp(2/4\pi i)=i\,r^{3/4}(3-r)^{1/4}\,}
و روی پاره خط پایینی

{\displaystyle r^{3/4}\exp(3/4\,0\,\pi i)(3-r)^{1/4}\exp(0/4\pi i)=r^{3/4}(3-r)^{1/4}\,}
چنین بر می‌آید که انتگرال

{\displaystyle {\frac {f(z)}{5-z}}}
روی پاره خط بالایی برابر است با −*iI* و روی پاره خط پایینی برابر است با *I*.
اگر بتوانیم نشان دهیم انتگرال روی دو دایرهٔ سبز، در حد از بین می‌رود، آنگاه به وسیلهٔ قضیهٔ کوشی مانده مقدار *I* را هم خواهیم داشت. شعاع دایره‌های سبز را {\displaystyle \rho } قرار دهید، که {\displaystyle \rho <1/1000} و {\displaystyle \rho \rightarrow 0}، و نامساوی ML را اعمال کنید. برای دایرهٔ {\displaystyle C\_{L}} در سمت چپ، در می‌یابیم که

{\displaystyle \left|\int \_{C\_{L}}{\frac {f(z)}{5-z}}dz\right|\leq 2\pi \rho {\frac {\rho ^{3/4}(3+1/1000)^{1/4}}{5-1/1000}}\in {\mathcal {O}}\left(\rho ^{7/4}\right)\rightarrow 0.}
متشابها برای دایرهٔ {\displaystyle C\_{R}} در سمت راست داریم

{\displaystyle \left|\int \_{C\_{R}}{\frac {f(z)}{5-z}}dz\right|\leq 2\pi \rho {\frac {(3+1/1000)^{3/4}\rho ^{1/4}}{2-1/1000}}\in {\mathcal {O}}\left(\rho ^{5/4}\right)\rightarrow 0.}
اکنون با استفاده از قضیهٔ کوشی redsidue داریم

{\displaystyle (1-i)I=-2\pi i\left(\mathrm {Res} \_{z=5}{\frac {f(z)}{5-z}}+\mathrm {Res} \_{z=\infty }{\frac {f(z)}{5-z}}\right).}
با استفاده از شاخهٔ لگاریتم از محاسبات قبل، به وضوح داریم

{\displaystyle \mathrm {Res} \_{z=5}{\frac {f(z)}{5-z}}=-5^{3/4}\exp(1/4\log(-2)).}
در شکل، قطب با رنگ آبی مشخص شده‌است. مقدار بالاها شکل زیر ساده می‌شود

{\displaystyle -5^{3/4}\exp(1/4(\log(2)+\pi i))=-\exp(1/4\pi i)5^{3/4}2^{1/4}.\,}
از فرمول زیر برای مانده در بی‌نهایت استفاده می‌کنیم

{\displaystyle \mathrm {Res} \_{z=\infty }h(z)=\mathrm {Res} \_{z=0}-{\frac {1}{z^{2}}}h\left({\frac {1}{z}}\right).}
با جایگذاری داریم

{\displaystyle 1/(5-1/z)=-z\left(1+5z+5^{2}z^{2}+5^{3}z^{3}+\cdots \right)}
و

{\displaystyle \left(1/z^{3}(3-1/z)\right)^{1/4}=1/z\,(3z-1)^{1/4}=1/z\exp(1/4\pi i)(1-3z)^{1/4},}
که از این حقیقت استفاده کرده‌ایم که برای دومین شاخهٔ لگاریتم،{\displaystyle -1=\exp(\pi i)}. سپس با به کار بردن بسط دو جمله‌ای داریم

{\displaystyle 1/z\exp(1/4\pi i)\left(1-{1/4 \choose 1}3z+{1/4 \choose 2}3^{2}z^{2}-{1/4 \choose 3}3^{3}z^{3}+\cdots \right).}
نتیجه بدین صورت است

{\displaystyle \mathrm {Res} \_{z=\infty }{\frac {f(z)}{5-z}}=\exp(1/4\pi i)(5-3/4)=\exp(1/4\pi i)17/4.}
نهایتاً مقدار *I* به صورت زیر به دست می‌آید

{\displaystyle I=-2\pi i\,{\frac {\exp(1/4\pi i)}{1-i}}\left(17/4-5^{3/4}2^{1/4}\right)=-2\pi i\,2^{-1/2}i\left(17/4-5^{3/4}2^{1/4}\right)}
که برابر است با

{\displaystyle I={\frac {\pi }{2{\sqrt {2}}}}\left(17-5^{3/4}2^{9/4}\right)={\frac {\pi }{2{\sqrt {2}}}}\left(17-40^{3/4}\right).}

جستارهای وابسته
---------------

* تابع گامای ناکامل
* فاکتوریل
* انتگرال بارنس

| * ن
* ب
* و
انتگرال ها |
| --- |
| انواع انتگرال | 
* انتگرال ریمان
* انتگرال لبگ
* Burkill integral
* Bochner integral
* Daniell integral
* Darboux integral
* Henstock–Kurzweil integral
* Haar integral
* Hellinger integral
* Khinchin integral
* Kolmogorov integral
* Lebesgue–Stieltjes integral
* Pettis integral
* Pfeffer integral
* انتگرال ریمان–استیلتیس
* Regulated integral

 |
| روش‌های انتگرال‌گیری | 
* انتگرال‌گیری جزء به جزء
* Substitution
* Inverse functions
* Changing order
* جانشینی مثلثاتی
* تغییر متغیر اویلر
* Weierstrass substitution
* Partial fractions
* Reduction formulas
* Parametric derivatives
* Euler's formula
* Differentiation under the integral sign
* انتگرال‌گیری کانتور
* انتگرال عددی

 |
| انتگرال‌های ناسره | 
* انتگرال گاوسی
* انتگرال دیریکله
* Fermi–Dirac integral
	+ complete
	+ incomplete
* پلی‌لگاریتم
* Frullani integral
* Common integrals in quantum field theory

 |
| حسابان تصادفی | 
* حساب ایتو
* Russo–Vallois integral
* Stratonovich integral
* Skorokhod integral

 |