یک آونگ دوتایی از دو آونگ تشکیل‌شده‌است که سر به سر به هم متصل شده‌اند.
در فیزیک و ریاضیات، در حوزه سامانه‌های پویا، یک **آونگ دوتایی** یا **آونگ دوگانه** (به انگلیسی: Double pendulum) آونگی است که آونگ دیگری به انتهای آن متصل است و یک سامانه فیزیکی ساده را تشکیل می‌دهد که رفتار دینامیکی غنی با حساسیت قوی به شرایط اولیه از خود نشان می‌دهد. حرکت یک آونگ دوتایی توسط مجموعه ای از معادلات دیفرانسیل معمولی جفت‌شده کنترل می‌شود و آشوبناک است.

تحلیل و تفسیر
-------------

 آونگ مرکب دوتایی
 مسیرهای یک آونگ دوتایی
استفاده از زوایای بین هر بازو و عمود آن به‌عنوان مختصات تعمیم‌یافته که پیکربندی دستگاه را تعریف می‌کند راحت است. این زوایا *θ*1 و *θ*2 نشان داده می‌شوند. موقعیت مرکز جرم هر میله ممکن است برحسب این دو مختصات نوشته شود. اگر مبدأ دستگاه مختصات دکارتی را در نقطه تعلیق اولین آونگ در نظر بگیریم، مرکز جرم این آونگ در زیر است:



x

1


=

l
2

sin
⁡

θ

1


y

1


=
−

l
2

cos
⁡

θ

1



{\displaystyle {\begin{aligned}x\_{1}&={\frac {l}{2}}\sin \theta \_{1}\\y\_{1}&=-{\frac {l}{2}}\cos \theta \_{1}\end{aligned}}}

{\displaystyle {\begin{aligned}x_{1}&={\frac {l}{2}}\sin \theta _{1}\\y_{1}&=-{\frac {l}{2}}\cos \theta _{1}\end{aligned}}}
و مرکز جرم آونگ دوم است در



x

2


=
l

(

sin
⁡

θ

1

+

1
2

sin
⁡

θ

2

)



y

2


=
−
l

(

cos
⁡

θ

1

+

1
2

cos
⁡

θ

2

)


{\displaystyle {\begin{aligned}x\_{2}&=l\left(\sin \theta \_{1}+{\tfrac {1}{2}}\sin \theta \_{2}\right)\\y\_{2}&=-l\left(\cos \theta \_{1}+{\tfrac {1}{2}}\cos \theta \_{2}\right)\end{aligned}}}

{\displaystyle {\begin{aligned}x_{2}&=l\left(\sin \theta _{1}+{\tfrac {1}{2}}\sin \theta _{2}\right)\\y_{2}&=-l\left(\cos \theta _{1}+{\tfrac {1}{2}}\cos \theta _{2}\right)\end{aligned}}}
این اطلاعات برای نوشتن لاگرانژی کافی است.

### لاگرانژی

لاگرانژی است



L

=

kinetic energy

−

potential energy


=

1
2

m

(

v

1

2

+

v

2

2

)

+

1
2

I

(


θ
˙

1

2

+



θ
˙

2

2

)

−
m
g

(

y

1

+

y

2

)


=

1
2

m

(


x
˙

1

2

+



y
˙

1

2

+



x
˙

2

2

+



y
˙

2

2

)

+

1
2

I

(


θ
˙

1

2

+



θ
˙

2

2

)

−
m
g

(

y

1

+

y

2

)


{\displaystyle {\begin{aligned}L&={\text{kinetic energy}}-{\text{potential energy}}\\&={\tfrac {1}{2}}m\left(v\_{1}^{2}+v\_{2}^{2}\right)+{\tfrac {1}{2}}I\left({{\dot {\theta }}\_{1}}^{2}+{{\dot {\theta }}\_{2}}^{2}\right)-mg\left(y\_{1}+y\_{2}\right)\\&={\tfrac {1}{2}}m\left({{\dot {x}}\_{1}}^{2}+{{\dot {y}}\_{1}}^{2}+{{\dot {x}}\_{2}}^{2}+{{\dot {y}}\_{2}}^{2}\right)+{\tfrac {1}{2}}I\left({{\dot {\theta }}\_{1}}^{2}+{{\dot {\theta }}\_{2}}^{2}\right)-mg\left(y\_{1}+y\_{2}\right)\end{aligned}}}

{\displaystyle {\begin{aligned}L&={\text{kinetic energy}}-{\text{potential energy}}\\&={\tfrac {1}{2}}m\left(v_{1}^{2}+v_{2}^{2}\right)+{\tfrac {1}{2}}I\left({{\dot {\theta }}_{1}}^{2}+{{\dot {\theta }}_{2}}^{2}\right)-mg\left(y_{1}+y_{2}\right)\\&={\tfrac {1}{2}}m\left({{\dot {x}}_{1}}^{2}+{{\dot {y}}_{1}}^{2}+{{\dot {x}}_{2}}^{2}+{{\dot {y}}_{2}}^{2}\right)+{\tfrac {1}{2}}I\left({{\dot {\theta }}_{1}}^{2}+{{\dot {\theta }}_{2}}^{2}\right)-mg\left(y_{1}+y_{2}\right)\end{aligned}}}
عبارت اول انرژی جنبشی *خطی* مرکز جرم جسم‌ها و جمله دوم انرژی جنبشی *دورانی* حول مرکز جرم هر میله است. آخرین عبارت انرژی پتانسیل اجسام در یک میدان گرانشی یکنواخت است. علامت نقطه نشان دهنده مشتق زمانی متغیر مورد نظر است.

با جایگزینی مختصات بالا و مرتب‌کردن مجدد معادله به دست می‌آید

{\displaystyle L={\tfrac {1}{6}}ml^{2}\left({{\dot {\theta }}\_{2}}^{2}+4{{\dot {\theta }}\_{1}}^{2}+3{{\dot {\theta }}\_{1}}{{\dot {\theta }}\_{2}}\cos(\theta \_{1}-\theta \_{2})\right)+{\tfrac {1}{2}}mgl\left(3\cos \theta \_{1}+\cos \theta \_{2}\right).}
تنها یک کمیت پایسته (انرژی) وجود دارد و هیچ گشتاور پایسته وجود ندارد. دو گشتاور تعمیم یافته ممکن است به صورت نوشته شود



p

θ

1


=

∂
L

∂


θ
˙

1



=

1
6

m

l

2

(

8


θ
˙

1

+
3


θ
˙

2

cos
⁡
(

θ

1

−

θ

2

)

)



p

θ

2


=

∂
L

∂


θ
˙

2



=

1
6

m

l

2

(

2


θ
˙

2

+
3


θ
˙

1

cos
⁡
(

θ

1

−

θ

2

)

)

.



{\displaystyle {\begin{aligned}p\_{\theta \_{1}}&={\frac {\partial L}{\partial {{\dot {\theta }}\_{1}}}}={\tfrac {1}{6}}ml^{2}\left(8{{\dot {\theta }}\_{1}}+3{{\dot {\theta }}\_{2}}\cos(\theta \_{1}-\theta \_{2})\right)\\p\_{\theta \_{2}}&={\frac {\partial L}{\partial {{\dot {\theta }}\_{2}}}}={\tfrac {1}{6}}ml^{2}\left(2{{\dot {\theta }}\_{2}}+3{{\dot {\theta }}\_{1}}\cos(\theta \_{1}-\theta \_{2})\right).\end{aligned}}}

{\displaystyle {\begin{aligned}p_{\theta _{1}}&={\frac {\partial L}{\partial {{\dot {\theta }}_{1}}}}={\tfrac {1}{6}}ml^{2}\left(8{{\dot {\theta }}_{1}}+3{{\dot {\theta }}_{2}}\cos(\theta _{1}-\theta _{2})\right)\\p_{\theta _{2}}&={\frac {\partial L}{\partial {{\dot {\theta }}_{2}}}}={\tfrac {1}{6}}ml^{2}\left(2{{\dot {\theta }}_{2}}+3{{\dot {\theta }}_{1}}\cos(\theta _{1}-\theta _{2})\right).\end{aligned}}}
این عبارات ممکن است برای بدست‌آوردن وارون شوند





θ
˙

1



=

6

m

l

2



2

p

θ

1

−
3
cos
⁡
(

θ

1

−

θ

2

)

p

θ

2



16
−
9

cos

2

⁡
(

θ

1

−

θ

2

)




θ
˙

2



=

6

m

l

2



8

p

θ

2

−
3
cos
⁡
(

θ

1

−

θ

2

)

p

θ

1



16
−
9

cos

2

⁡
(

θ

1

−

θ

2

)

.



{\displaystyle {\begin{aligned}{{\dot {\theta }}\_{1}}&={\frac {6}{ml^{2}}}{\frac {2p\_{\theta \_{1}}-3\cos(\theta \_{1}-\theta \_{2})p\_{\theta \_{2}}}{16-9\cos ^{2}(\theta \_{1}-\theta \_{2})}}\\{{\dot {\theta }}\_{2}}&={\frac {6}{ml^{2}}}{\frac {8p\_{\theta \_{2}}-3\cos(\theta \_{1}-\theta \_{2})p\_{\theta \_{1}}}{16-9\cos ^{2}(\theta \_{1}-\theta \_{2})}}.\end{aligned}}}

{\displaystyle {\begin{aligned}{{\dot {\theta }}_{1}}&={\frac {6}{ml^{2}}}{\frac {2p_{\theta _{1}}-3\cos(\theta _{1}-\theta _{2})p_{\theta _{2}}}{16-9\cos ^{2}(\theta _{1}-\theta _{2})}}\\{{\dot {\theta }}_{2}}&={\frac {6}{ml^{2}}}{\frac {8p_{\theta _{2}}-3\cos(\theta _{1}-\theta _{2})p_{\theta _{1}}}{16-9\cos ^{2}(\theta _{1}-\theta _{2})}}.\end{aligned}}}
معادلات حرکت باقیمانده نوشته می‌شوند به صورت





p
˙


θ

1



=

∂
L

∂

θ

1


=
−

1
2

m

l

2

(



θ
˙

1



θ
˙

2

sin
⁡
(

θ

1

−

θ

2

)
+
3

g
l

sin
⁡

θ

1

)




p
˙


θ

2



=

∂
L

∂

θ

2


=
−

1
2

m

l

2

(

−


θ
˙

1



θ
˙

2

sin
⁡
(

θ

1

−

θ

2

)
+

g
l

sin
⁡

θ

2

)

.



{\displaystyle {\begin{aligned}{{\dot {p}}\_{\theta \_{1}}}&={\frac {\partial L}{\partial \theta \_{1}}}=-{\tfrac {1}{2}}ml^{2}\left({{\dot {\theta }}\_{1}}{{\dot {\theta }}\_{2}}\sin(\theta \_{1}-\theta \_{2})+3{\frac {g}{l}}\sin \theta \_{1}\right)\\{{\dot {p}}\_{\theta \_{2}}}&={\frac {\partial L}{\partial \theta \_{2}}}=-{\tfrac {1}{2}}ml^{2}\left(-{{\dot {\theta }}\_{1}}{{\dot {\theta }}\_{2}}\sin(\theta \_{1}-\theta \_{2})+{\frac {g}{l}}\sin \theta \_{2}\right).\end{aligned}}}

{\displaystyle {\begin{aligned}{{\dot {p}}_{\theta _{1}}}&={\frac {\partial L}{\partial \theta _{1}}}=-{\tfrac {1}{2}}ml^{2}\left({{\dot {\theta }}_{1}}{{\dot {\theta }}_{2}}\sin(\theta _{1}-\theta _{2})+3{\frac {g}{l}}\sin \theta _{1}\right)\\{{\dot {p}}_{\theta _{2}}}&={\frac {\partial L}{\partial \theta _{2}}}=-{\tfrac {1}{2}}ml^{2}\left(-{{\dot {\theta }}_{1}}{{\dot {\theta }}_{2}}\sin(\theta _{1}-\theta _{2})+{\frac {g}{l}}\sin \theta _{2}\right).\end{aligned}}}
این چهار معادله آخر فرمول‌های صریحی برای تکامل زمانی سامانه با توجه به وضعیت فعلی آن هستند. نمی‌توان جلوتر رفت و این معادلات را با یک عبارت به شکل بسته یکپارچه‌سازی کرد تا فرمول‌های θ۱ و θ۲ را به عنوان تابعی از زمان به دست آورد.[] با این حال، می‌توان این یکپارچه‌سازی را به صورت عددی با استفاده از روش رونگه‐کوتا یا فنونی مشابه انجام داد.

حرکت آشوبناک
------------

 نمودار زمان چرخش آونگ به عنوان تابعی از شرایط اولیه
آونگ دوتایی دستخوش حرکت آشوبناکی می‌شود و وابستگی حساسی به شرایط اولیه نشان می‌دهد. تصویر سمت راست مقدار زمان سپری شده قبل از چرخش آونگ را به عنوان تابعی از موقعیت اولیه هنگام رهاشدن درحالت سکون را نشان می‌دهد. در اینجا، محدوده *θ*1 در امتداد جهت x از ۳٫۱۴- تا ۳٫۱۴ متغیر است. محدوده اولیه *θ*2 در امتداد جهت y، از ۳٫۱۴- تا ۳٫۱۴ متغیر است. رنگ هر پیکسل نشان می‌دهد که آیا هر کدام از آونگ‌ها در داخل وارانه می‌شوند:

* {\displaystyle {\sqrt {\frac {l}{g}}}} (سیاه)
* {\displaystyle 10{\sqrt {\frac {l}{g}}}} (قرمز)
* {\displaystyle 100{\sqrt {\frac {l}{g}}}} (سبز)
* {\displaystyle 1000{\sqrt {\frac {l}{g}}}} (آبی) یا
* {\displaystyle 10000{\sqrt {\frac {l}{g}}}} (رنگ بنفش).

شرایط اولیه که منجر به وارون درونی نمی‌شود {\textstyle 10000{\sqrt {\frac {l}{g}}}} به رنگ سفید ترسیم شده‌اند.

مرز ناحیه سفید مرکزی تا حدی با پایستارش انرژی (به انگلیسی: energy conservation) با منحنی زیر مشخص می‌شود:



3
cos
⁡

θ

1

+
cos
⁡

θ

2

=
2.

{\displaystyle 3\cos \theta \_{1}+\cos \theta \_{2}=2.}

{\displaystyle 3\cos \theta _{1}+\cos \theta _{2}=2.}
داخل ناحیه‌ای که توسط این منحنی تعریف شده، که است اگر



3
cos
⁡

θ

1

+
cos
⁡

θ

2

>
2
,

{\displaystyle 3\cos \theta \_{1}+\cos \theta \_{2}>2,}

{\displaystyle 3\cos \theta _{1}+\cos \theta _{2}>2,}

جستارهای وابسته
---------------

* آونگ دوتایی وارون
* آونگ (مکانیک)
* کتاب‌های درسی فیزیک اواسط قرن بیستم از اصطلاح «آونگ مضاعف» به معنای یک شاقول منفرد آویزان شده از یک ریسمان استفاده می‌کنند که به نوبه خود از یک رشته V-شکل آویزان است. این نوع آونگ که منحنی‌های لیساژور را ایجاد می‌کند، اکنون به عنوان آونگ بلکبرن شناخته می‌شود.

یادداشت
-------

1. ↑  Levien, R. B.; Tan, S. M. (1993). "Double Pendulum: An experiment in chaos". *American Journal of Physics*. **61** (11): 1038. Bibcode:1993AmJPh..61.1038L. doi:10.1119/1.17335.

منابع
-----

* Meirovitch, Leonard (1986). *Elements of Vibration Analysis* (2nd ed.). McGraw-Hill Science/Engineering/Math. ISBN 0-07-041342-8.
* Eric W. Weisstein, *Double pendulum* (2005), ScienceWorld *(contains details of the complicated equations involved)* and "Double Pendulum" by Rob Morris, Wolfram Demonstrations Project, 2007 (animations of those equations).
* Peter Lynch, *Double Pendulum*, (2001). *(Java applet simulation.)*
* Northwestern University, *Double Pendulum بایگانی‌شده در ۳ ژوئن ۲۰۰۷ توسط Wayback Machine*, *(Java applet simulation.)*
* Theoretical High-Energy Astrophysics Group at UBC, *Double pendulum*, (2005).

پیوند به بیرون
--------------

* Animations and explanations of a double pendulum and a physical double pendulum (two square plates) by Mike Wheatland (Univ. Sydney)

* شبیه‌سازی جاوا اسکریپت فیزیکی متن باز تعاملی با معادلات دقیق آونگ دوتایی
* شبیه‌سازی تعاملی جاوا اسکریپت آونگ دوتایی
* شبیه‌سازی فیزیک آونگ دوتایی از www.myphysicslab.com با استفاده از کد منبع باز جاوا اسکریپت
* شبیه‌سازی، معادلات و توضیح آونگ روت
* مقایسه ویدیوهای یک آونگ دوتایی با همان شرایط شروع اولیه در یوتیوب
* شبیه‌ساز دو آونگ - یک شبیه‌ساز منبع باز که در ++C با استفاده از کیت ابزار کیوت نوشته شده‌است.
* شبیه‌ساز آنلاین جاوا بایگانی‌شده در ۱۶ اوت ۲۰۲۲ توسط Wayback Machine نمایش ایمیجنری.

| * ن
* ب
* و
نظریه آشوب |
| --- |
| نظریه آشوب | 
* Anosov diffeomorphism
* نظریه انشعاب
* اثر پروانه‌ای
* نظریه آشوب در گسترش سازمانی
* پیچیدگی
* کنترل آشوب
* سامانه پویا
* مرز آشوب
* فراکتال
* پیش‌بینی‌پذیری
* آشوب کوانتومی
* مؤسسه سنتا فه
* هم‌گاه سازی آشوب
* عواقب ناخواسته

 | Conus textile shell

Circle map with black Arnold tongues |
| فهرست نگاشت‌های نظریه آشوب | 
* Arnold tongue
* Arnold's cat map
* Baker's map
* Complex quadratic map
* Complex squaring map
* Coupled map lattice
* آونگ دوتایی
* Double scroll attractor
* Duffing equation
* Duffing map
* Dyadic transformation
* Dynamical billiards
	+ outer
* Exponential map
* Gauss map
* Gingerbreadman map
* Hénon map
* نگاشت نعل اسبی
* Ikeda map
* Interval exchange map
* Kaplan–Yorke map
* Logistic map
* سامانه لورنتس
* Multiscroll attractor
* Rabinovich–Fabrikant equations
* Rössler attractor
* Standard map
* Swinging Atwood's machine
* Tent map
* Tinkerbell map
* نوسان‌ساز ون در پل
* Zaslavskii map

 |
| سیستم‌های آشوب | 
* Bouncing ball dynamics
* مدار چوا
* حباب اقتصادی
* مسئله فرمی-پاستا-اولام-سینگو
* Tilt-A-Whirl

 |
| نظریه‌پردازان نظریه آشوب | 
* مایکل بری (فیزیکدان)
* مری کارترایت
* لئون چوا
* میچل فایگنباوم
* سلسو گربوگی
* مارتن گوتسویلر
* Brosl Hasslacher
* Michel Hénon
* سوتلانا جیتومیرسکایا
* سوفیا کووالوسکایا
* برینا کرا
* ادوارد لورنتس
* الکساندر لیاپانوف
* بنوآ مندلبرو
* هی او
* Edward Ott
* آنری پوانکاره
* مری ریس
* اتو رسلر
* دیوید روئل
* کارولین سریس
* الکساندر شارکوفسکی
* نینا اسنیت
* فلوریس تیکنس
* ادری تارس
* مری سینگو
* امی ویلکینسن
* James A. Yorke
* لای سنگ یانگ

 |