| النكهات فيفيزياء الجسيمات |
| --- |
| أعداد كم النكهات
* أيزوسبين: **I** أو *I*3
* سحر: *C*
* غرابة: *S*
* قمية: *T*
* قعرية: *B*′
 |
| أعداد الكم ذات الصلة
* عدد باريون: *B*
* عدد لبتون: *L*
* لف نظائري ضعيف: **T** أو *T*3
* شحنة كهربائية: *Q*
* إكس-شحنة: *X*
 |
| تركيبات
* فرط الشحنة: *Y*

*Y* = (*B* + *S* + *C* + *B*′ + *T*)
*Y* = 2 (*Q* − *I*3)
* فرط الشحنة الضعيف: *Y*W

*Y*W = 2 (*Q* − *T*3)
*X* + 2*Y*W = 5 (*B* − *L*) |
| مزيج نكهات
* مصفوفة CKM
* مصفوفة PMNS
* نكهة التكامل
 |
| * ع
* ن
* ت
 |

العالمان ماكوتو و كوباياشي
في النموذج العياري لفيزياء الجسيمات ، **مصفوفة كابيبو-كوباياشي-ماسكاوا** أو **مصفوفة سي-كي-ام** (بالإنجليزية: CKM matrix)‏ هي مصفوفة وحدوية تحدد معاملات المزج بين الكواركات عند التفاعل عبر التآثر الضعيف. قام كل من ماكوتو كوباياشي وتوشيهيده ماسكاوا بإستنباط هذه المصفوفة لثلاثة أجيال من الكواركات مضيفين جيلا إلى مصفوفة سابقة كان إقترحها من قبل نيكولا كابيبو. هذه المصفوفة هي امتدادا لآلية GIM، التي تضم اثنين فقط من العائلات الثلاث الحالية من الكواركات.

أسس المصفوفة
------------

في سنة 1963، قدم نيكولا كابيبو زاوية كابيبو ({\displaystyle \theta \_{\mathrm {c} }}) للحفاظ على كونية التآثر الضعيف والتي إستوحاها من الأعمال السابقة لموري جيلمان وموريس ليفي. ترتبط زاوية كابيبو بالاحتمال النسبي لاضمحلالالذي والكوارك السفلي {\displaystyle d} والكوارك الغريب s إلى كوارك علوي {\displaystyle u}. وهو ما يمكن التعبير عنه بلغة فيزياء الجسيمات بتراكب الكواركات من النوع السفلي :

{\displaystyle d^{\prime }=V\_{ud}d+V\_{us}s,}
أو باستخدام زاوية كابيبو:

{\displaystyle d^{\prime }=\cos \theta \_{\mathrm {c} }d+\sin \theta \_{\mathrm {c} }s.}
يمكن حساب زاوية كابيب وباستخدام القيم الحالية لـ {\displaystyle |V\_{ud}|} و {\displaystyle |V\_{us}|} :

{\displaystyle \tan \theta \_{\mathrm {c} }={\frac {|V\_{us}|}{|V\_{ud}|}}={\frac {0.22534}{0.97427}}\rightarrow \theta \_{\mathrm {c} }=~13.02^{\circ }.}
عندما تم اكتشاف الكوارك الساحر c في عام 1974، لوحظ أن الكوارك السفلي {\displaystyle d} والكوارك الغريب s يمكن أن يضمحلا إما إلى كوارك علوي {\displaystyle u} أو كوارك ساحر c، مما يؤدي إلى مجموعتين من المعادلات:

{\displaystyle d^{\prime }=V\_{ud}d+V\_{us}s;}
{\displaystyle s^{\prime }=V\_{cd}d+V\_{cs}s,}
أو باستخدام زاوية كابيبو:

{\displaystyle d^{\prime }=\cos {\theta \_{\mathrm {c} }}d+\sin {\theta \_{\mathrm {c} }}s;}
{\displaystyle s^{\prime }=-\sin {\theta \_{\mathrm {c} }}d+\cos {\theta \_{\mathrm {c} }}s.}
وهو ما يمكن كتابته على شكل مصفوفي على النحو التالي:

{\displaystyle {\begin{bmatrix}d^{\prime }\\s^{\prime }\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}V\_{ud}&V\_{us}\\V\_{cd}&V\_{cs}\\\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}d\\s\end{bmatrix}},}
حيث تمثل المعاملات {\displaystyle |V\_{ij}|^{2}} احتمال أن يضمحل كوارك من نكهة "i" إلى كوارك من نكهة "j". هذا المصفوفة تسمى مصفوفة كابيبو. و باستخدام زاوية كابيبو نحصل على صيغة مصفوفة دوران :

{\displaystyle {\begin{bmatrix}d^{\prime }\\s^{\prime }\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}\cos {\theta \_{\mathrm {c} }}&\sin {\theta \_{\mathrm {c} }}\\-\sin {\theta \_{\mathrm {c} }}&\cos {\theta \_{\mathrm {c} }}\\\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}d\\s\end{bmatrix}},}
لاحظ كل من كوباياشي وماسكاواأن انتهاك-CP لا يمكن تفسيره في نموذج من أربع كواركات فقط، فقاما بتعميم مصفوفة كابيبو إلى مصفوفة كابيبو-كوباياشي-ماسكاوا للإضمحلال الضعيف لثلاثة أجيال من الكواركات:

{\displaystyle {\begin{bmatrix}d^{\prime }\\s^{\prime }\\b^{\prime }\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}V\_{ud}&V\_{us}&V\_{ub}\\V\_{cd}&V\_{cs}&V\_{cb}\\V\_{td}&V\_{ts}&V\_{tb}\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}d\\s\\b\end{bmatrix}}.}
أفضل تقدير حالي لعناصر مصفوفة CKM هو:

{\displaystyle {\begin{bmatrix}|V\_{ud}|&|V\_{us}|&|V\_{ub}|\\|V\_{cd}|&|V\_{cs}|&|V\_{cb}|\\|V\_{td}|&|V\_{ts}|&|V\_{tb}|\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}0.97427\pm 0.00015&0.22534\pm 0.00065&0.00351\_{-0.00014}^{+0.00015}\\0.22520\pm 0.00065&0.97344\pm 0.00016&0.0412\_{-0.0005}^{+0.0011}\\0.00867\_{-0.00031}^{+0.00029}&0.0404\_{-0.0005}^{+0.0011}&0.999146\_{-0.000046}^{+0.000021}\end{bmatrix}}.}

مراجع
-----

1. ↑  
N. Cabibbo (1963). "Unitary Symmetry and Leptonic Decays". *Physical Review Letters*. ج. 10 ع. 12: 531–533. Bibcode:1963PhRvL..10..531C. DOI:10.1103/PhysRevLett.10.531.
2. ↑  
I.S. Hughes (1991). "Chapter 11.1 – Cabibbo Mixing". *Elementary Particles* (ط. 3rd). مطبعة جامعة كامبريدج. ص. 242–243. ISBN:0-521-40402-9.
3. ↑  
M. Kobayashi, T. Maskawa؛ Maskawa (1973). "CP-Violation in the Renormalizable Theory of Weak Interaction". *Progress of Theoretical Physics*. ج. 49 ع. 2: 652–657. Bibcode:1973PThPh..49..652K. DOI:10.1143/PTP.49.652. مؤرشف من الأصل في 2019-10-13.
4. ↑  
J. Beringer؛ وآخرون (2012). "Review of Particles Physics: The CKM Quark-Mixing Matrix" (PDF). *فيزيكال ريفيو*. ج. 80 ع. 1: 1–1526 [162]. Bibcode:2012PhRvD..86a0001B. DOI:10.1103/PhysRevD.86.010001. مؤرشف من الأصل (PDF) في 2018-07-14. `{{استشهاد بدورية محكمة}}`: Explicit use of et al. in: `|مؤلف=` (مساعدة)

| * ع
* ن
* ت
النموذج المعياري |
| --- |
| خلفية | 
* فيزياء الجسيمات
	+ فرميون
	+ بوزون عياري
	+ بوزون هيغز
* نظرية الحقل الكمومي
* نظرية المقياس
* تآثر قوي
	+ شحنة لونية
	+ ديناميكا لونية كمية
	+ نموذج الكوارك
* تآثر كهروضعيف
	+ قوة نووية ضعيفة
	+ كهروديناميكا كمية
	+ تآثر فيرمي
	+ فرط الشحنة الضعيف
	+ لف نظائري ضعيف

 |  |
| أساسية | 
* مصفوفة CKM
* كسر التناظر التلقائي
* آلية هيغز
* صياغة رياضية للنموذج المعياري

 |
| فيزياء ما وراءالنموذج المعياري | 

|  |  |
| --- | --- |
| أدلة | 
* مسألة التسلسل الهرمي
* مادة مظلمة
* ثابت كوني
	+ مسألة
* خرق تناظر الشحنة والسوية
* تذبذب النيوترينو

 |
| نظريات | 
* التصوير بالألوان
* نظرية كلوزا-كلاين
* النظرية الموحدة العظمى
* نظرية كل شيء

 |
| تناظر فائق | 
* MSSM
* NMSSM
* تناظر فائق الانقسام
* جاذبية فائقة

 |
| جاذبية كمية | 
* نظرية الأوتار
* نظرية الأوتار الفائقة
* جاذبية كمية حلقية
* تثليث ديناميكي سببي
* جاذبية كمية قانونية
* نظرية الفراغ الفائق الموائع
* نظرية تويستور

 |

 |
| تجارب | 
* غران ساسو
* INO
* LHC
* SNO
* Super-K
* تيفاترون

 |
|  **التصنيف** •   **كومنز** |

* أيقونة بوابةبوابة الفيزياء
* أيقونة بوابةبوابة رياضيات