payamvha/North_RAG huggingface dataset:
جعبه‌ها قرار می‌گیرند و خواندن آنها قبل از خرید غیرممکن است. که باعث نگرانی بعضی افراد در مورد استفاده از این پوشش شده است. . بالشتک های فومی را می توان به طور ایمن در بسته بندی شرینک نگه داشت و جعبه ها که راه سنتی ای کار بودند را حذف کرد. انواع محصولات ممکن است در پوشش شرینک بسته بندی شوند تا محصولات را تثبیت کنند، آنها را یکپارچه نگه دارند ، تمیز نگه دارند یا مقاومت در برابر دستکاری را افزایش دهند. این پوششمی تواند برای برخی از غذاها مانند پنیر، گوشت، سبزیجات مورد استفاده قرار گیرد. از لوله های انقباض
مورد استفاده قرار گیرد. از لوله های انقباض حرارتی برای آب بندی سیم کشی برق استفاده می شود. این پوشش می تواند روی لیبل ها و اطلاعات برای جلوگیری از دستکاری کشیده شود.این پوشش می تواند مانند کلید اکبند درب ها مورد استفاده قرار گیرد. این پوشش برای پیوند چند بسته و یکی کردن آنان نیز مورد استفاده است. روکش شرینک معمولاً در موارد صنعتی اغلب از پوشش شرینک سنگین تر استفاده می‌شود. فرایند با فرایند دستی که با استفاده از تفنگ گرما انجام می شود از لحاظ ساختاری تفاوتی ندارد. مواردی که پوشش شرینک به طور گسترده مورد
ندارد. مواردی که پوشش شرینک به طور گسترده مورد استفاده و پذیرش قرار می گیرند:
فرآیند فورکالت روشی برای تولید شیشه صفحه ای است. اولین بار در بلژیک توسط Émile Fourcault [fr] توسعه یافت (1862-1919). در اوایل دهه 1900، این فرآیند در سطح جهانی مورد استفاده قرار گرفت. فورکالت نمونه‌ای از فرآیند کشش عمودی است، به این ترتیب که شیشه در خلاف جاذبه در جهت رو به بالا کشیده می‌شود. نیروهای گرانش بر بخش‌هایی از فرآیند تأثیر می‌گذارد. روند. فرآیند فورکالت به یک گودال یا منطقه کشش و مجموعه‌ای از ماشین‌ها نیاز دارد تا نوار شیشه را در حین انجام اقداماتی بر روی آن بکشند که کیفیت مطلوب و بازده فرآیند را
بر روی آن بکشند که کیفیت مطلوب و بازده فرآیند را تضمین می‌کند. امروزه اکثر تولیدات شیشه دارای یک انتهای داغ هستند که در آن نقطه محصولات تولید می‌شوند. فورکالت نیز از این قاعده مستثنی نیست. عمل در فورکالت در کشیدن اتفاق می‌افتد، یا منطقه ای که در آن شیشه از حالت مایع به شروع فرآیند مورد نیاز برای تبدیل آن به شیشه مسطح منتقل می شود. در انتهای کشش، گودال یا مکانی است که شیشه مذاب به اندازه کافی خنک شده است تا به دمای شکل‌گیری نزدیک شود. در فرآیند خنک‌سازی از دستگاهی به نام "کانال" استفاده می‌شود. همانطور که
دستگاهی به نام "کانال" استفاده می‌شود. همانطور که از نام آن مشخص است، کانال یک ساختار جعبه‌ای شکل است که شیشه را از منطقه تصفیه به گودال منتقل می‌کند. این کانال، گودال را به منطقه پالایش متصل می‌کند، منطقه پالایش بخشی از کوره شیشه‌ای است که حباب‌های گاز و سایر منابع ناقص را حذف می‌کند. از آن جایی که پالایش به دماهای بسیار بالاتری برای آزاد کردن حباب‌های گاز نسبت به دمای مورد نیاز برای تشکیل شیشه نیاز دارد، نمی‌توان آن را مستقیماً از منطقه پالایش بیرون کشید، بنابراین احتیاج به کانال می‌باشد. تشکیل. فرآیند
بنابراین احتیاج به کانال می‌باشد. تشکیل. فرآیند فورکالت از یک قالب سرامیکی برای شکل‌دهی به شیشه گداخته شده (یا مذاب) به یک نوار با مقطع مستطیلی استفاده می‌کند. قالب که به عنوان دبیت شناخته می‌شود، در شیشه مذاب داخل گودال تا عمق تعیین شده شناور می‌شود که بخشی از شیشه مذاب را کمی به بالای سطح روی قالب فشار می‌دهد. یک شکاف از وسط ضایعات بریده می‌شود که برای تولید بهترین کیفیت شیشه شکل گرفته است. دبیت، نقطه‌ی شروع کشش عمودی است، جایی که لیوان از یک توده شربتی داغ به شیشه‌ی مسطح مفید تبدیل می‌شود. لیوان را از
داغ به شیشه‌ی مسطح مفید تبدیل می‌شود. لیوان را از محل دبیت تا بریده شدن آن «نوار» می‌نامیم. پایه روبان از تابش گرما از شیشه ذوب شده محافظت می شود، به طوری که همچنان شکلی را که توسط مصرف کننده به آن می دهد حفظ می کند. این خنک‌سازی، سطح مقطع مستطیلی شیشه کشیده‌شده را با خنک کردن شیشه روبانی زیر دمایی که در یک ستون فرو می‌رود یا دوباره به شیشه‌ی ذوب شده می‌شکند، حفظ می‌کند. به ویژه مهم است که لبه های بیرونی روبان را از گرما محافظت کنید تا محکم تر شوند و بقیه روبان را به شکل مناسبی نگه دارند. در برخی موارد،
روبان را به شکل مناسبی نگه دارند. در برخی موارد، سازندگان اجازه می‌دهند لبه‌ها لامپ‌های ضخیم‌تری را تشکیل دهند، که پس از برش نهایی حذف می‌شوند. بلافاصله پس از کشیدن، نوار با استفاده از خنک‌کننده‌های مکانیکی خنک می‌شود تا شکل مستطیلی خود را در دو بعد حفظ کند، اما ساختاری مانند نوار را در نظر می‌گیرد که به سمت پایین به سمت Debi و به سمت بالا در یک مجموعه طراحی امتداد می‌یابد. این خنک‌کننده مکانیکی به نوار اجازه می‌دهد تا یکپارچگی خود را حفظ کند. در تجربه نویسنده، کولرهای مکانیکی از آب موجود در رادیاتورهایی
کولرهای مکانیکی از آب موجود در رادیاتورهایی با شکل خاص برای حذف گرمای تابش شده توسط روبان استفاده می‌کردند. گاهی اوقات یک خلاء ملایم در این بخش اولیه فرآیند روی نوار اعمال می‌شود زیرا خنک‌کننده مکانیکی می‌تواند جریان هوا را ایجاد کند که بر کیفیت سطح تأثیر می‌گذارد. خاموش کردن. برخی از تولیدکنندگان نیز گاز دی اکسید گوگرد را در طول کشیدن به منظور تغییر شیمیایی شیشه روی سطح اعمال می‌کنند. با تغییر شیمیایی می‌توان بر خصوصیات سطح شیشه تأثیر گذاشت و کیفیت و دوام آن را بهبود بخشید. غلتک‌های شیشه‌ای نوار را در
آن را بهبود بخشید. غلتک‌های شیشه‌ای نوار را در قسمت‌های مختلف فرآیند نگه می‌دارند و وزن آن را تحمل می‌کنند و روند کشیدن را ادامه می‌دهند. این روند همچنان ادامه می‌یابد تا جایی که که نواربه سمت بالا در یک ساختار همانند دودکش کشیده می‌شود، جایی که خاموش می‌شود یا به سرعت سرد می‌شود. هنگامی که روبان به پایان فرآیند رسید، آن را علامت‌گذاری می کنند، یا برش می‌دهند، و سپس برای پردازش بیشتر در ورق‌های شیشه‌ای مسطح جدا می‌کنند. لبه‌های لامپ به‌عنوان خرده‌شیشه بازیافت می‌شوند (شیشه معیوب که دوباره ذوب می‌شود)؛ یا
می‌شوند (شیشه معیوب که دوباره ذوب می‌شود)؛ یا برای قفسه‌بندی یا نمایش‌ دوباره فروخته می‌شوند. گاهی اوقات قسمت‌های معیوب ورق‌ها حذف می‌شوند و شیشه‌های مسطح با کیفیت مناسب باقی می‌مانند. عملیات. زمان، سرعت و فاصله‌ی فازهای مختلف فرآیند از عوامل حیاتی در فرآیند فورکالت هستند. اپراتورهای ماشین فرآیند فورکالت برای قضاوت در مورد قرارگیری قالب، محل بخش‌های مختلف فرآیند و میزان کشش نیاز به تجربه دارند. این‌ها باید در برابر کیفیت شیشه و سن کشش متعادل شوند. با ادامه کشش، شیشه در گودال سردتر و خنک‌تر می شود و در
کشش، شیشه در گودال سردتر و خنک‌تر می شود و در نهایت منجر به خرابی یا کاهش کیفیت می‌شود. کشیدن باید متوقف شود، گودال باید دوباره گرم شود و سپس روند می‌تواند دوباره ادامه یابد. شیمی شیشه تاثیر زیادی بر فرآیند دارد. چون که دماهای ذوب، شکل‌گیری و بازپخت، دمای مایع (نقطه‌ای که مواد شیمیایی مختلف تشکیل‌دهنده‌ی شیشه شروع به کریستالیزه شدن می‌کنند) و نرخ تغییر ویژگی‌های خود شیشه را کنترل می‌کند. گاهی اوقات نوار شکسته یا ترک می‌خورد و منجر به شکست در فرآیند کشیدن می‌شود. با استفاده از پارامترهای عملیاتی مناسب
می‌شود. با استفاده از پارامترهای عملیاتی مناسب می‌توان چنین شکست‌هایی را که به "چک" معروف است کاهش داد. گاهی اوقات می‌توان از یک اقدام مصلحت‌آمیز، از یک منبع حرارتی قابل حمل، استفاده کرد تا چک‌ها را به لبه روبان منتقل کرد و در آنجا ناپدید شد. نویسنده[چه کسی؟] حتی مشعل‌های خام ساخته‌شده از چوب را دیده است که می‌تواند چک‌ها را جابجا کند. محصول به‌دست‌آمده شکلی از شیشه تخت است که برای مصارف با کیفیت کمتر مناسب است. به دلیل ناپایداری فرآیند، شیشه فرآیند فورکالت می‌تواند دارای امواج، دانه (حباب های کوچک گاز) یا
می‌تواند دارای امواج، دانه (حباب های کوچک گاز) یا سنگ (مواد حل‌نشده) باشد. این امر تصویری را که از طریق شیشه دیده می‌شود مخدوش می‌کند. شیشه فورکالت هنوز به عنوان یک شیشه معماری برای مرمت تاریخی ساختمان‌ها ساخته می‌شود. از نظر اقتصادی و کیفیت محصول، فرآیند فورکالت در بسیاری از کشورها توسط فرآیند " شناور " توسعه یافته توسط Pilkington، جایگزین شده است. فرآیند شناور اجازه می‌دهد تا شیشه مذاب در بالای حوضچه‌ای از قلع مایع قرار گیرد، به طوری که گرانش، یک ورقه صاف ایجاد می‌کند. با توجه به جنبه‌های مختلف شیمیایی و
ایجاد می‌کند. با توجه به جنبه‌های مختلف شیمیایی و فیزیکی شیشه پنجره، فرآیند Pilkington Float محصولی بسیار برتر تولید می‌کند. منابع. "Fourcault process Definition &amp; Meaning - Merriam-Webster". "SCHOTT Media Releases". https://en.wikipedia.org/wiki/Fourcault_process#undefined
رقابت بین‌جنسی ماده‌ها ، رقابت بین زنان بر سر یک جفت بالقوه است. چنین رقابتی ممکن است شامل خودنمایی، تحقیر زنان دیگر و پرخاشگری مستقیم و غیرمستقیم به زنان دیگر باشد. عواملی که بر رقابت بین‌جنسی زنان تأثیر می‌گذارند، عبارتند از: کیفیت ژنتیکی، جفت‌های موجود، سطح هورمون‌ها و پویایی بین‌فردی. دو حالت انتخاب جنسی وجود دارد: انتخاب درون‌جنسی و انتخاب بین‌جنسی. انتخاب درون‌جنسی شامل نمایش ویژگی‌های جنسی مطلوب برای جذب یک همسر بالقوه است. انتخاب بین‌جنسی رقابت بین اعضای همجنس دیگر بر سر یک همسر احتمالی است. در
اعضای همجنس دیگر بر سر یک همسر احتمالی است. در مقایسه با مردان، زنان تمایل دارند که شکل‌های ظریف رقابت بین‌جنسی را بر آشکار ترجیح دهند. با این حال، آنها همچنین کمتر احتمال دارد که درگیری با همجنس خود را حل کنند.
کاوشگر اتم در چهاردهمین سمپوزیوم انتشار میدانی در سال 1967 توسط اروین ویلهلم مولر و معرفی شد. این دستگاه، میکروسکوپ یونی میدانی را با یک طیف‌سنج جرمی با قابلیت تشخیص ذره‌ای ترکیب کرد و برای اولین بار، یک ابزار می‌تواند ماهیت یک اتم منفرد را که روی یک سطح فلز دیده می‌شود و از اتم‌های همسایه به صلاحدید ناظر انتخاب می‌شود، تعیین کند. کاوشگرهای اتمی مانند میکروسکوپ‌های الکترونی یا نوری معمولی نیستند، زیرا اثر بزرگ‌نمایی به‌جای دستکاری مسیرهای تشعشع، توسط یک میدان الکتریکی بسیار منحنی ایجاد می‌شود. این روش در
الکتریکی بسیار منحنی ایجاد می‌شود. این روش در طبیعت مخرب است چراکه یون‌ها را از سطح نمونه به منظور تصویربرداری و شناسایی آنها حذف می‌کند و بزرگنمایی‌هایی ایجاد می‌کند که برای مشاهده اتم‌های منفرد در حین برداشتن از سطح نمونه کافی است. از طریق جفت شدن این روش بزرگ‌نمایی با طیف‌سنجی جرمی زمان پرواز، یون‌های تبخیر شده با استفاده از پالس‌های الکتریکی می‌تواند نسبت جرم به بار آن‌ها را محاسبه کنند. از طریق تبخیر متوالی مواد، لایه‌هایی از اتم‌ها از یک نمونه برداشته می‌شوند که امکان کاوش نه تنها سطح، بلکه خود ماده
می‌شوند که امکان کاوش نه تنها سطح، بلکه خود ماده را نیز فراهم می‌کند. روش‌های رایانه‌ای برای بازسازی نمای سه‌بعدی نمونه، قبل از تبخیر آن، ارائه اطلاعات مقیاس اتمی در مورد ساختار نمونه، و همچنین ارائه اطلاعات نوع گونه‌های اتمی استفاده می‌شوند. این ابزار امکان بازسازی سه بعدی تا میلیاردها اتم را از یک نوک تیز (مرتبط با حجم نمونه 10000-10000000 نانومتر مکعب) می‌دهد. بررسی اجمالی. نمونه‌های کاوشگر اتم ،برخلاف استفاده مستقیم از عدسی، مانند ، به گونه‌ای شکل می‌گیرند که به طور ضمنی یک پتانسیل الکتریکی بسیار منحنی
که به طور ضمنی یک پتانسیل الکتریکی بسیار منحنی برای القای بزرگنمایی حاصل ارائه می‌دهند. علاوه بر این، در عملکرد عادی (برخلاف حالت‌های یونیزاسیون میدانی)، کاوشگر اتم از یک منبع ثانویه برای بررسی نمونه استفاده نمی‌کند. در عوض، نمونه به روشی کنترل‌شده تبخیر می‌شود (تبخیر میدانی) و یون‌های تبخیر شده روی آشکارساز قرار می‌گیرند که معمولاً در فاصله 10 تا 100 سانتی‌متری قرار دارد. مونه‌ها باید هندسه سوزنی داشته باشند و با تکنیک‌های مشابهی مانند روش‌های الکتروپولیش آماده‌سازی نمونه TEM یا روش‌های باریکه یونی متمرکز
نمونه TEM یا روش‌های باریکه یونی متمرکز تولید می‌شوند. از سال 2006، سیستم‌های تجاری با پالس لیزری در دسترس قرار گرفته‌اند و این امر کاربردها را از نمونه‌های فلزی به نیمه‌رسانا، عایق مانند سرامیک‌ها و حتی مواد زمین‌شناسی گسترش داده است. آماده‌سازی، اغلب با دست، برای تولید شعاع نوک کافی برای القای میدان الکتریکی بالا، با شعاع‌هایی در حدود 100 نانومتر، انجام می‌شود. برای انجام یک آزمایش کاوشگر اتم، یک نمونه سوزنی شکل بسیار تیز در یک محفظه خلاء فوق-بالا قرار می گیرد. پس از وارد شدن به سیستم خلاء، نمونه به دمای
گیرد. پس از وارد شدن به سیستم خلاء، نمونه به دمای برودتی (معمولاً 100-20 کلوین) کاهش می‌یابد و به گونه‌ای دستکاری می‌شود که نقطه سوزن به سمت یک آشکارساز یونی قرار می‌گیرد. یک ولتاژ بالا به نمونه اعمال می‌شود، یا یک پالس لیزر به نمونه اعمال می‌شود یا یک پالس ولتاژ (معمولاً 1-2 کیلوولت) با نرخ‌های تکرار پالس در محدوده صدها کیلوهرتز به یک الکترود شمارنده اعمال می‌شود. اعمال پالس به نمونه اجازه می دهد تا اتم های منفرد در سطح نمونه به عنوان یون در زمان مشخصی از سطح نمونه خارج شوند. به طور معمول دامنه پالس و
از سطح نمونه خارج شوند. به طور معمول دامنه پالس و ولتاژ بالا روی نمونه برای تشویق فقط یک اتم به یونیزه شدن در یک زمان توسط کامپیوتر کنترل می شود، اما یونیزاسیون های متعدد امکان پذیر است. تأخیر بین اعمال پالس و تشخیص یون(ها) در آشکارساز، امکان محاسبه نسبت جرم به بار را فراهم می کند. در حالی که عدم قطعیت در جرم اتمی محاسبه‌شده با روش‌های زمان پرواز در کاوشگر اتمی به اندازه‌ای کوچک است که امکان تشخیص ایزوتوپ‌های منفرد در یک ماده را فراهم می‌کند، این عدم قطعیت هنوز ممکن است، در برخی موارد، شناسایی قطعی
قطعیت هنوز ممکن است، در برخی موارد، شناسایی قطعی گونه‌های اتمی را مخدوش کند. اثراتی مانند برهم نهی یون‌های مختلف با حذف چندین الکترون، یا از طریق حضور گونه‌های پیچیده در طول تبخیر ممکن است باعث شود دو یا چند گونه به اندازه کافی زمان پرواز نزدیک داشته باشند تا شناسایی قطعی غیرممکن شود. تاریخ. میکروسکوپ یونی میدانی. میکروسکوپ یونی میدانی اصلاحی در که در آن جریانی از الکترون های تونل‌زنی از راس یک کاتد نوک سوزنی تیز هنگامی که در معرض میدان الکتریکی به اندازه کافی بالا (~3-6 V/nm) قرار می گیرد، ساطع می شود.
کافی بالا (~3-6 V/nm) قرار می گیرد، ساطع می شود. سوزن به سمت صفحه فسفری جهت گیری شده است تا تصویری از عملکرد تابع کار در راس نوک ایجاد کند. وضوح تصویر به دلیل اثرات مکانیکی کوانتومی و تغییرات جانبی در سرعت الکترون به (2-2.5 nm) محدود شده است. در میکروسکوپ یون میدانی، نوک آن توسط یک کرایوژن خنک می‌شود و قطبیت آن معکوس می‌شود. هنگامی که یک "گاز تصویربرداری" (معمولاً هیدروژن یا هلیوم) در فشارهای پایین (کمتر از 0.1 پاسکال) وارد می‌شود، یون‌های گاز در میدان الکتریکی بالا در راس نوک، "میدانی یونیزه" می‌شوند و
بالا در راس نوک، "میدانی یونیزه" می‌شوند و تصویری از اتم‌های بیرون زده در نوک راس ایجاد می‌کنند. وضوح تصویر در درجه اول توسط دمای نوک تعیین می شود، اما حتی در 78 کلوین وضوح اتمی به دست می آید. 10cmکاوشگر اتم. کاوشگر اتمی 10 سانتی متری که در سال 1973 توسط J.A. اختراع شد، «کاوشگر اتمی جدید و ساده ای بود که امکان شناسایی سریع و عمیق گونه ها یا آنالیز معمول اتم به اتم را که توسط پیشینیانش ارائه می شد... در ابزاری که دارای حجم کمتر از دو لیتر که حرکت نوک در آن غیرضروری است و مشکلات پایداری پالس تبخیر و هم ترازی
است و مشکلات پایداری پالس تبخیر و هم ترازی رایج در طرح‌های قبلی برطرف شده است. این کار با ترکیب یک طیف‌سنج جرمی زمان پرواز (TOF) با یک آشکارساز صفحه دو کاناله متمرکز بر مجاورت، یک منطقه رانش 11.8 سانتی‌متری و یک میدان دید 38 درجه انجام شد. یک تصویر FIM یا یک تصویر دفعی از اتم های برداشته شده از راس نوک ساطع کننده میدان می تواند به دست آید. کاوشگر اتمی 10 سانتی متری را مولد کاوشگرهای اتمی بعدی از جمله ابزارهای تجاری می نامند. کاوشگر اتم تصویربرداری. کاوشگر اتم تصویربرداری (IAP) در سال 1974 توسط J. A. Panitz
تصویربرداری (IAP) در سال 1974 توسط J. A. Panitz معرفی شد. ویژگی‌های کاوشگر اتمی 10 سانتی‌متری را در خود جای داده است، اما «... کاملاً از فلسفه [قبلی] کاوشگر اتم فاصله می‌گیرد. به جای تلاش برای تعیین هویت یک گونه سطحی که یک نقطه تصویر یونی از پیش انتخاب شده را تولید می کند، مایلیم توزیع کریستالوگرافیک یک گونه سطحی با نسبت جرم به بار از پیش انتخاب شده را تعیین کنیم. حال فرض کنید به جای کارکردن مداوم [آشکارگر]، برای مدت کوتاهی همزمان با ورود یکگونه از پیش انتخاب شده مورد علاقه با اعمال یک پالس گیت پس از رسیدن
شده مورد علاقه با اعمال یک پالس گیت پس از رسیدن پالس تبخیر به نمونه، یک زمان T روشن شود. اگر مدت زمان پالس دروازه کوتاه‌تر از زمان سفر بین گونه‌های مجاور باشد، فقط آن گونه سطحی که زمان سفر منحصربه‌فرد T را دارد شناسایی می‌شود و توزیع کریستالوگرافی کامل آن نمایش داده می‌شود. در سال 1975 به عنوان طیف سنج دفع میدانی به ثبت رسید. نام Imaging Atom-Probe توسط A. J. Waugh در سال 1978 ابداع شد و این ابزار توسط J. A. Panitz در همان سال به تفصیل شرح داده شد. توموگرافی کاوشگر اتمی (APT). توموگرافی کاوشگر اتم مدرن
کاوشگر اتمی (APT). توموگرافی کاوشگر اتم مدرن امروزی از یک آشکارساز حساس به موقعیت یا FIM در یک جعبه برای استنباط موقعیت جانبی اتم ها استفاده می کند. ایده APT، با الهام از پتنت طیف‌سنج دفع میدانی J. A. Panitz، توسط مایک میلر در سال 1983 توسعه یافت و با اولین نمونه اولیه در سال 1986 به اوج رسید. اصلاحات مختلفی در این ابزار انجام شد، از جمله استفاده از به اصطلاح موقعیت-آشکارساز حساس (PoS) توسط آلفرد سرزو، ترنس گادفری و جورج دی دبلیو اسمیت در دانشگاه آکسفورد در سال 1988. کاوشگر اتم توموگرافی (TAP) که توسط
در سال 1988. کاوشگر اتم توموگرافی (TAP) که توسط محققان دانشگاه روئن فرانسه در سال 1993 ساخته شد، یک سیستم زمانبندی چند کاناله و چند آند را معرفی کرد. آرایه. هر دو ابزار (PoSAP و TAP) به ترتیب توسط آکسفورد اینسترومنتس و کامیکا تجاری شدند. از آن زمان، اصلاحات زیادی برای افزایش میدان‌دید، تفکیک جرم و موقعیت، و نرخ اکتساب داده ابزار انجام شده است. کاوشگر اتم الکترود محلی برای اولین بار در سال 2003 توسط Imago Scientific Instruments معرفی شد. در سال 2005، تجاری‌سازی کاوشگر اتم لیزر پالسی (PLAP) راه‌های تحقیقاتی
کاوشگر اتم لیزر پالسی (PLAP) راه‌های تحقیقاتی را از مواد بسیار رسانا (فلزات) به هادی‌های ضعیف (نیمه هادی هایی مانند سیلیکون) و حتی مواد عایق گسترش داد. امیتک، کامیکا را در سال 2007 و را در سال 2010 خریداری کرد و این شرکت را به تنها توسعه دهنده تجاری APT ها با بیش از 110 ابزار نصب شده در سراسر جهان در سال 2019 تبدیل کرد. چند دهه اول کار با APT بر روی فلزات متمرکز بود. با این حال، با معرفی سیستم های کاوشگر اتم پالسی لیزری، برنامه‌های کاربردی به نیمه هادی ها، سرامیک ها و مواد زمین شناسی، با برخی کارها بر روی
سرامیک ها و مواد زمین شناسی، با برخی کارها بر روی مواد زیستی گسترش یافته است. پیشرفته‌ترین مطالعه مواد بیولوژیکی تا به امروز با استفاده از APT شامل تجزیه و تحلیل ساختار شیمیایی دندان های زیست‌شناسی بود. در این مطالعه، استفاده از APT، نقشه‌های شیمیایی الیاف آلی را در مگنتیت نانو کریستالی اطراف در دندان‌های کیتون نشان داد، الیافی که اغلب با سدیم یا منیزیم قرار داشتند. این برای مطالعه عاج فیل، عاج دندان انسان بیشتر شده است. تبخیر میدانی. تبخیر میدانی اثری است که می‌تواند زمانی رخ دهد که یک اتم پیوند شده در
که می‌تواند زمانی رخ دهد که یک اتم پیوند شده در سطح یک ماده در حضور یک میدان الکتریکی به اندازه کافی بالا و هدایت شده مناسب باشد، (میدان الکتریکی دیفرانسیل پتانسیل الکتریکی (ولتاژ) نسبت به فاصله است). هنگامی که این شرط برآورده شد، کافی است که پیوند موضعی در سطح نمونه بتواند توسط میدان غلبه کند و اجازه تبخیر یک اتم را از سطحی که به آن متصل است، می دهد. پرواز یونی. چه از خود ماده تبخیر شود، چه از گاز یونیزه شود، یون‌هایی که تبخیر می شوند توسط نیروی الکترواستاتیک شتاب می‌گیرند و بیشتر انرژی خود را در چند شعاع
شتاب می‌گیرند و بیشتر انرژی خود را در چند شعاع نوک نمونه به دست می آورند. متعاقباً، نیروی شتاب بر هر یون معین توسط معادله الکترواستاتیک کنترل می شود، که در آن "n" حالت یونیزاسیون یون و "e" بار الکتریکی اساسی است. formula_1 این را می توان با جرم یون، "m" ، از طریق قانون نیوتن (F=ma) برابر کرد: formula_2 formula_3 معمولاً تأثیرات نسبیتی در پرواز یون نادیده گرفته می‌شود، زیرا سرعت‌های قابل تحقق یون تنها کسری بسیار کوچک از سرعت نور است. با فرض اینکه یون در یک بازه زمانی بسیار کوتاه شتاب می گیرد، می توان فرض
بازه زمانی بسیار کوتاه شتاب می گیرد، می توان فرض کرد که یون با سرعت ثابت حرکت می کند. از آنجایی که یون از نوک ولتاژ V 1 به مقداری پتانسیل زمین نامی حرکت می کند، سرعت حرکت یون را می توان با انرژی انتقال یافته به یون در طول (یا نزدیک) یونیزاسیون تخمین زد. بنابراین، سرعت یون را می توان با معادله زیر محاسبه کرد، که انرژی جنبشی را به انرژی ناشی از میدان الکتریکی مرتبط می کند، منفی ناشی از از دست دادن الکترون ها و تشکیل بار مثبت خالص. formula_4 جایی که "U" سرعت یون است. با حل "U" رابطه زیر پیدا می شود: formula_5
است. با حل "U" رابطه زیر پیدا می شود: formula_5 اگر بگوییم که در یک ولتاژ یونیزاسیون معین، یک یون هیدروژن با بار منفرد، سرعتی برابر با 1.4x10^6 ms-1 در 10~kV بدست می آورد. یک یون دوتریوم تک بار تحت شرایط نمونه تقریباً 1.4x10^6/1.41 ms-1 به دست می آورد. اگر آشکارساز در فاصله 1 متری قرار داده شود، زمان پرواز یونی 1/1.4x10^6 و 1.41/1.4x10^6 ثانیه خواهد بود. بنابراین، اگر زمان تبخیر مشخص باشد، می توان از زمان رسیدن یون برای استنباط خود نوع یون استفاده کرد. از معادله بالا می توان آن را دوباره مرتب کرد تا نشان
معادله بالا می توان آن را دوباره مرتب کرد تا نشان دهد: formula_6 با توجه به مسافت پرواز شناخته شده F، برای یون، و زمان پرواز شناخته شده، t formula_7 و بنابراین می توان این مقادیر را برای بدست آوردن جرم به بار برای یون جایگزین کرد. formula_8 بنابراین برای یونی که از 1متر مسیر پرواز عبور می کند،در طول 2000 نانو ثانیه، با توجه به ولتاژ شتاب دهنده اولیه 5000 V (V در واحد Si kg.m^2.s^-3 است. A^-1) و توجه داشته باشید که یک آمو 1× 10-27 است کیلوگرم، نسبت جرم به شارژ (به طور صحیح تر نسبت جرم به مقدار یونیزاسیون)
(به طور صحیح تر نسبت جرم به مقدار یونیزاسیون) ~3.86 آمو/شارژ می شود. تعداد الکترون های حذف شده و بنابراین بار مثبت خالص روی یون به طور مستقیم مشخص نیست، اما می توان از هیستوگرام (طیف) یون های مشاهده شده استنباط کرد. بزرگنمایی. بزرگنمایی در یک اتم به دلیل بیرون زدگی یون ها به صورت شعاعی از نوک کوچک و تیز آن است. متعاقباً، در میدان_دور، یون‌ها تا حد زیادی بزرگ‌نمایی می‌شوند. این بزرگ‌نمایی برای مشاهده تغییرات میدان به دلیل اتم‌های منفرد کافی است، بنابراین امکان تصویربرداری از اتم‌های منفرد را در حالت‌های
امکان تصویربرداری از اتم‌های منفرد را در حالت‌های تبخیر میدانی و یون میدانی فراهم می‌کند. مدل نمایشی استاندارد برای کاوشگر اتم یک هندسه تابشگر است که بر اساس چرخش یک مقطع مخروطی مانند یک کره، هذلولی‌گون یا سهمی‌گون است. برای این مدل‌های نوک، راه‌حل‌های میدان ممکن است تقریبی یا تحلیلی به‌دست آیند. بزرگنمایی برای یک قطره چکان کروی با شعاع نوک آن نسبت معکوس دارد، با توجه به طرح ریزی مستقیم بر روی صفحه کروی، معادله زیر را می توان به صورت هندسی به دست آورد. formula_9 rscreen شعاع صفحه تشخیص از مرکز نوک است و
rscreen شعاع صفحه تشخیص از مرکز نوک است و rtip شعاع نوک است. مقدار عملی فاصله یک نوک تا صفحه نمایش ممکن است از چند سانتی متر تا چند متر متغیر باشد، با توجه به افزایش سطح آشکارساز در مقدار بزرگتری برای میدان دید یکسان. در عمل، بزرگنمایی قابل استفاده توسط چندین اثر محدود می شود، مانند ارتعاش جانبی اتم ها قبل از تبخیر. در حالی که بزرگ‌نمایی میکروسکوپ‌های یون میدان و کاوشگر اتمی بسیار زیاد است، بزرگ‌نمایی دقیق به شرایط خاص نمونه مورد بررسی بستگی دارد، بنابراین برخلاف میکروسکوپ‌های الکترونی معمولی، اغلب کنترل
برخلاف میکروسکوپ‌های الکترونی معمولی، اغلب کنترل مستقیم کمی روی بزرگ‌نمایی وجود دارد، و علاوه بر این، تصاویر به‌دست‌آمده ممکن است به دلیل نوسانات شکل میدان الکتریکی در سطح، بزرگنمایی های بسیار متغیری داشته باشد. بازسازی. تبدیل محاسباتی داده های توالی یون، همانطور که از یک آشکارساز حساس به موقعیت به تجسم سه بعدی انواع اتمی به دست می آید، "بازسازی" نامیده می شود. الگوریتم‌های بازسازی معمولاً مبتنی بر هندسی هستند و چندین فرمول ادبی دارند. اکثر مدل‌ها برای بازسازی فرض می‌کنند که نوک یک شی کروی است و از اصلاحات
فرض می‌کنند که نوک یک شی کروی است و از اصلاحات تجربی برای طرح ریزی استریوگرافی برای تبدیل موقعیت آشکارساز به سطح دوبعدی تعبیه شده در فضای سه بعدی R3 استفاده می‌کنند. با جاروب کردن این سطح از طریق R3 به عنوان تابعی از داده‌های ورودی توالی یون، مثلاً از طریق ترتیب یون، حجمی تولید می‌شود که موقعیت‌های آشکارساز دوبعدی را می‌توان بر روی آن موقعیت‌ها محاسبه کرد و فضای سه‌بعدی قرار داد. معمولاً جارو به شکل ساده پیشروی سطح است، به گونه‌ای که سطح به صورت متقارن حول محور پیشروی خود منبسط می‌شود و نرخ پیشروی با حجم
محور پیشروی خود منبسط می‌شود و نرخ پیشروی با حجم نسبت داده شده به هر یون شناسایی و شناسایی شده تنظیم می‌شود. این امر باعث می شود که حجم بازسازی شده نهایی شکلی گرد-مخروطی به خود بگیرد، شبیه به یک شاتل بدمینتون. بنابراین رویدادهای شناسایی‌شده به داده‌های ابر نقطه‌ای با مقادیر اندازه‌گیری تجربی نسبت داده شده، مانند زمان یونی پرواز یا کمیت‌های مشتق‌شده تجربی، به عنوان مثال، تبدیل می‌شوند. زمان پرواز یا داده های آشکارساز. این شکل از دستکاری داده ها امکان تجسم و تجزیه و تحلیل سریع رایانه را فراهم می کند، با داده
و تحلیل سریع رایانه را فراهم می کند، با داده هایی که به عنوان داده های ابر نقطه ای با اطلاعات اضافی ارائه می شود، مانند جرم هر یون برای شارژ (همانطور که از معادله سرعت بالا محاسبه می شود)، ولتاژ یا سایر کمیت های اندازه گیری کمکی یا محاسبات از آن. . ویژگی‌های داده. ویژگی متعارف داده‌های کاوشگر اتم، وضوح فضایی بالای آن در جهتی از ماده است که به دنباله‌ای تبخیر منظم نسبت داده می‌شود. بنابراین، این داده‌ها می‌توانند نزدیک به رابط‌های مدفون با وضوح اتمی با اطلاعات شیمیایی مرتبط تصویر کنند. با این حال، داده‌های
شیمیایی مرتبط تصویر کنند. با این حال، داده‌های به‌دست‌آمده از فرآیند تبخیر، بدون آثاری نیستند که فرآیند تبخیر فیزیکی یا یونیزاسیون را تشکیل می‌دهند. یکی از ویژگی‌های کلیدی تصاویر تبخیر یا یون میدان این است که چگالی داده‌ها به دلیل موج‌دار بودن سطح نمونه در مقیاس اتمی بسیار ناهمگن است. این موج‌خوردگی باعث ایجاد گرادیان‌های میدان الکتریکی قوی در ناحیه نزدیک به نوک می‌شود (به ترتیب شعاع اتمی یا کمتر از نوک)، که در طول یونیزاسیون، یون‌ها را از میدان الکتریکی طبیعی منحرف می‌کند. انحراف حاصل به این معنی است که
منحرف می‌کند. انحراف حاصل به این معنی است که در این مناطق با انحنای بالا، تراس های اتمی توسط یک ناهمسانگردی قوی در چگالی تشخیص رد می شوند. جایی که این بدلیل وجود چند اتم روی یک سطح رخ می دهد معمولاً به عنوان "قطب" نامیده می شود، زیرا این محورها با محورهای کریستالوگرافی نمونه (FCC، BCC، HCP) و غیره منطبق هستند. جایی که لبه های تراس اتمی باعث انحراف می شود، یک خط با چگالی کم تشکیل می شود و به آن "خط منطقه" می گویند. این قطب‌ها و خطوط ناحیه، در حالی که نوساناتی را در چگالی داده‌ها در مجموعه‌های داده