payamvha/North_RAG huggingface dataset:
می‌رود. در این اعلامیه که از جانب کلاریدا ارایه گردید، هیچ ذکری از اتهامات معاملات بحث‌برانگیز صورت نگرفت. زندگی شخصی. کلاریدا در هرین، ایلینوی بزرگ شد. در ۱۹۸۹ میلادی، او با پولی مورگان باری ازدواج کرد. در ۲۰۱۶ میلادی او آلبوم زمان، بدون هیچ تغییری (Time No Changes) را منتشر کرد، آلبومی دارای ۱۳ آهنگ با موسیقی، شعر و صدای خود وی.
فایتینگ فورس یک بازی ویدئویی به سبک بیت ام آپ سه‌بعدی است که توسط کور دیزاین توسعه یافته و به‌وسیلهٔ آیدوس اینتراکتیو در سال ۱۹۹۷ برای پلتفرم‌های پلی‌استیشن و مایکروسافت ویندوز، و سال ۱۹۹۹ برای نینتندو ۶۴ منتشر شده است. تنها مدت کوتاهی پس از اینکه شرکت کور دیزاین بواسطهٔ موفقیت تجاری عنوان "مهاجم مقبره" به یک توسعه‌دهنده برتر تبدیل شد، "فایتینگ فورس" بسیار مورد انتظار عموم بود، اما پس از انتشار با واکنش‌های متوسطی از سوی منتقدان همراه بود. بازیکن کنترل یکی از چهار شخصیت را در طول بازی و محیط‌های شهری و علمی
چهار شخصیت را در طول بازی و محیط‌های شهری و علمی تخیلی در اختیار دارد، که در طی مسیر با موجی از دشمنان پیش رو توسط سلاح‌هایی از قبیل قوطی نوشابه، چاقو، خودرو و تفنگ به مبارزه می‌پردازد.
شکست مواد نرم شامل تغییر شکل‌های بزرگ و کند شدن ترک قبل از انتشار ترک می٬باشد. در نتیجه، میدان تنش در نزدیکی نوک ترک به‌طور قابل‌توجهی با فرمول مرسوم موجود در مکانیک شکست الاستیک خطی متفاوت است؛ بنابراین، تجزیه و تحلیل شکست برای این کاربردها نیاز به توجه ویژه دارد. مکانیک شکست الاستیک خطی (LEFM) و میدان K (به مکانیک شکست مراجعه کنید) با فرض تغییر شکل بی‌نهایت کوچک صحیح است و در نتیجه برای توصیف شکست مواد نرم مناسب نیست. با این حال، رویکرد کلی LEFM را می‌توان برای درک اصول شکست در مواد نرم به‌کار برد. راه حل
برای درک اصول شکست در مواد نرم به‌کار برد. راه حل برای میدان تغییر شکل و تنش ترک در مواد نرم، تغییر شکل بزرگ را در نظر می‌گیرد و از چارچوب کرنش محدود الاستوستاتیک و مدل‌های مواد هایپرالاستیک نتیحه گرفته شده‌است. مواد نرم (ماده نرم) از نوعی ماده الاستیک تشکیل شده‌است؛ به عنوان مثال شامل بافت‌های نرم بیولوژیکی و همچنین الاستومرهای مصنوعی است که به تغییرات حرارتی بسیار حساس است. از این رو، مواد نرم می‌توانند قبل از انتشار ترک به مقدار زیادی تغییر شکل دهند. مدل‌های ماده هایپرالاستیک. مدل‌های مواد فوق الاستیک
ماده هایپرالاستیک. مدل‌های مواد فوق الاستیک برای به‌دست آوردن رابطه تنش-کرنش از طریق تابع چگالی انرژی کرنش استفاده می‌شود. مدل‌های مربوطه برای استخراج روابط تنش-کرنش برای مواد نرم عبارتند از: جامد مونی-ریولین، نئو-هوکین، مواد سخت‌شونده نمایی و مدل‌های هایپرالاستیک جنت. در این صفحه، نتایج عمدتاً از مدل نئو-هوکین استخراج خواهند شد. نئو هوکی عمومی (GNH). مدل نئو هوکی برای محاسبه ضریب سختی تعمیم داده شده‌است: که در آن b&gt;0 و n&gt;1/2 پارامترهای مواد هستند و formula_2 اولین تغییر شکل تانسور تغییر شکل
و formula_2 اولین تغییر شکل تانسور تغییر شکل کوشی-گرین است: جایی که formula_4 امتداد اصلی هستند. مدل خاص نئو هوک. با قرار دادن n=۱، تابع تنش-کرنش خاصی برای مدل نئو هوکی مشتق شده‌است: محلول‌های نوک ترک کرنش محدود (تحت تغییر شکل بزرگ). از آنجایی که LEFM دیگر قابل اجرا نیست، روش‌های جایگزین برای ثبت تغییر شکل‌های بزرگ در محاسبه تنش و میدان‌های تغییر شکل اقتباس شده‌اند؛ لذا در این زمینه ازروش تجزیه و تحلیل مجانبی استفاده می‌شود. روش تجزیه و تحلیل مجانبی. روش تجزیه و تحلیل مجانبی شامل تجزیه و تحلیل مجانب نوک
تجزیه و تحلیل مجانبی شامل تجزیه و تحلیل مجانب نوک ترک برای یافتن یک بسط سری از مختصات تغییر شکل یافته‌است که قادر به مشخص کردن محلول در نزدیکی نوک ترک می‌باشد. تجزیه و تحلیل به یک مسئله ارزش‌ویژه غیرخطی قابل تقلیل است. این مسئله بر اساس یک ترک در یک جامد بی‌نهایت، بارگذاری شده در بی‌نهایت با کشش تک محوری یکنواخت تحت شرایط کرنش صفحه فرموله شده‌است (شکل ۱ را ببینید). همان‌طور که ترک تغییر شکل می‌دهد و پیشرفت می‌کند، مختصات در پیکربندی فعلی با formula_6 و formula_7 در پایه دکارتی و formula_8 و formula_9 در
در پایه دکارتی و formula_8 و formula_9 در پایه قطبی نشان داده می‌شود مختصات formula_6 و formula_7 توابعی از مختصات تغییر شکل نیافته هستند (formula_12) و در نزدیکی نوک ترک، در حالت r→۰، می‌تواند به صورت زیر مشخص شود: که formula_16، formula_17 نماهایی ناشناخته هستند و formula_18 و formula_19 توابع ناشناخته‌ای هستند که تغییرات زاویه‌ای را توصیف می‌کنند. برای به دست آوردن مقادیر ویژه، معادله بالا با مدل ساختاری جایگزین می‌شود که مولفه‌های تنش اسمی مربوطه را به دست می‌دهد. سپس تنش‌ها به معادلات تعادلی (همان
به دست می‌دهد. سپس تنش‌ها به معادلات تعادلی (همان فرمولاسیون تئوری LEFM) جایگزین می‌شوند و شرایط مرزی اعمال می‌شود. غالب‌ترین عبارت‌ها حفظ می‌شوند که منجر به یک مشکل ارزش ویژه برای formula_18 و formula_16 می‌شود. تغییر شکل و میدان تنش در یک ترک کرنش صفحه‌ای. برای یک جامد نئو هوکی همگن (n=۱) در حالت I، مختصات تغییر شکل یافته برای پیکربندی کرنش صفحه با جایی که a و formula_23 دامنه‌های مثبت ناشناخته‌ای هستند که به بارگذاری اعمال شده و هندسه نمونه بستگی دارند. اصطلاحات اصلی برای تنش نامی (یا اولین تنش
دارند. اصطلاحات اصلی برای تنش نامی (یا اولین تنش Piola–Kirchhoff، که با formula_24 در این صفحه نشان داده شده‌است) عبارتند از: بدین ترتیب، formula_28 و formula_29 در نوک ترک محدود شده‌اند و formula_29 و formula_31 تکینگی یکسانی دارند. اصطلاحات اصلی برای استرس حقیقی (یا تنش کوشی که با formula_32 در این صفحه نشان داده شده‌است)، تنها مولفه تنش واقعی که به‌طور کامل توسط a تعریف شده‌است، formula_36 می‌باشد. همچنین شدیدترین تکینگی را نشان می‌دهد. با آن، واضح است که در حالی که تنش در پیکربندی فعلی یا مرجع داده
که در حالی که تنش در پیکربندی فعلی یا مرجع داده شود، تکینگی متفاوت است. علاوه بر این، در LEFM، میدان تنش واقعی در حالت I دارای تکینگیformula_37 است، که ضعیف تر از تکینگی در formula_36 است. در حالی که در LEFM میدان جابجایی نزدیک نوک فقط به ضریب شدت تنش حالت I بستگی دارد، نشان داده شده‌است که برای تغییر شکل‌های بزرگ، جابجایی به دو پارامتر بستگی دارد (a و formula_23 برای شرایط کرنش هواپیما). تغییر شکل و میدان تنش در یک ترک تنش صفحه‌ای. میدان تغییر شکل نوک ترک برای پیکربندی حالت I در یک ماده همگن جامد نئو هوکی
پیکربندی حالت I در یک ماده همگن جامد نئو هوکی (n=۱) با که در آن a و c دامنه‌های مستقل مثبت هستند که توسط شرایط مرزی میدان دور تعیین می‌شوند. شرایط غالب تنش اسمی هستند و مولفه‌های استرس واقعی هستند به‌طور مشابه، جابجایی به دو پارامتر (a و c در شرایظ تنش صفحه‌ای) بستگی دارد و تکینگی در حالت formula_36 قوی‌تر است. توزیع تنش حقیقی در مختصات تغییر شکل یافته (همان‌طور که در شکل 1B نشان داده شده‌است) می‌تواند هنگام تجزیه و تحلیل انتشار ترک و پدیده بلانت مرتبط باشد. علاوه بر این، هنگام تأیید نتایج تجربی تغییر شکل
علاوه بر این، هنگام تأیید نتایج تجربی تغییر شکل ترک نیز مفید است. انتگرال J. انتگرال J نشان‌دهنده انرژی است که به سمت ترک جریان می‌یابد، از این رو، از آن برای محاسبه نرخ آزادسازی انرژی G استفاده می‌شود. علاوه بر این، می‌توان از آن به عنوان معیار شکست استفاده کرد. این انتگرال تا زمانی که ماده الاستیک باشد و ریزساختار آسیب نبیند، مستقل از مسیر است. ارزیابی J در یک مسیر دایره‌ای در پیکربندی مرجع نتیجه می‌دهد برای حالت کرنش صفحه‌ای I، که در آن a دامنه عبارت مرتبه اولformula_48 است و A و n پارامترهای ماده از
اولformula_48 است و A و n پارامترهای ماده از تابع کرنش-انرژی هستند. که در آن b و n پارامترهای مواد جامد GNH هستند. در یک مدل خاص نئو هوکی، که در آن n=۱ ،b=۱ و formula_50، انتگرال J برای تنش صفحه‌ای و کرنش صفحه‌ای در حالت I یکسان است: انتگرال J در آزمایش برش خالص. انتگرال J را می‌توان با آزمایش تعیین کرد. همان‌طور که در شکل ۲ نشان داده شده‌است، یک آزمایش رایج، برش خالص در یک نوار بلند بی‌نهایت است. لبه‌های بالایی و پایینی توسط گیره‌ها بسته می‌شوند و بارگیری با کشیدن گیره‌ها به صورت عمودی به میزان ± ∆ اعمال
با کشیدن گیره‌ها به صورت عمودی به میزان ± ∆ اعمال می‌شود. این مجموعه شرایط تنش صفحه‌ای را ایجاد می‌کند. تحت این شرایط، انتگرال J بررسی می‌شود، بنابراین، به عنوان جایی که formula_53formula_54 و formula_55 اوج حالت بدون تغییر شکل است. کارکرد formula_56 با اندازه‌گیری تنش نامی اعمال شده بر روی نوار کشیده شده توسط formula_57 تعیین می‌شود: بنابراین، از جابجایی تحمیلی هر دسته، ± ∆، می‌توان انتگرال J را برای تنش نامی مربوطه تعیین کرد. با انتگرال J، دامنه (پارامتر a) برخی از مولفه‌های تنش حقیقی را می‌توان یافت. با
برخی از مولفه‌های تنش حقیقی را می‌توان یافت. با این حال، برخی دیگر از دامنه‌های اجزای تنش به پارامترهای دیگری مانند c (مثلاً formula_28 تحت شرایط تنش صفحه‌ای) و با آزمایش برش خالص قابل تعیین نیست. با این وجود، آزمایش برش خالص بسیار مهم است زیرا امکان تعیین چقرمگی شکست مواد نرم را فراهم می‌کند. ترک‌های رابط. برای نزدیک شدن به تعامل چسبندگی بین چسب‌های نرم و بسترهای سخت، راه حل مجانبی برای مشکل ترک رابط بین یک ماده GNH و یک بستر سخت مشخص شده‌است. پیکربندی ترک رابط در نظر گرفته شده، در شکل ۳ نشان داده شده که
رابط در نظر گرفته شده، در شکل ۳ نشان داده شده که در آن از لغزش جانبی صرف نظر شده‌است. که معادل است با توجه به معادله فوق، ترک این نوع رابط به شکل سهموی باز می‌شود. که با ترسیم مختصات نرمال شده، تأیید می‌شود formula_63 در مقابل formula_64 برای متفاوت formula_65 نسبت‌ها (نگاه کنید به شکل ۴). برای بررسی سطح مشترک بین دو ورق GNH با ویژگی‌های سختی یکسان، به مدلی که توسط Gaubelle و Knauss توضیح داده شده‌است مراجعه کنید.
گاز الکترونی دو بعدی (2DEG) یک مدل علمی در فیزیک حالت جامد است. یک گاز الکترونی است که آزادانه در دو بعد حرکت می‌کند، اما در بعد سوم به شدت محصور است. این محصور شدن شدید منجر به سطوح انرژی کوانتیزه شده برای حرکت در جهت سوم می‌شود که می‌توان آن را برای اکثر مشکلات نادیده گرفت؛ بنابراین به نظر می‌رسد که الکترون‌ها یک صفحه دوبعدی هستند که در یک دنیای سه‌بعدی جاسازی شده‌اند. ساختار مشابه از سوراخ است که به نام گاز سوراخ دو بعدی (2DHG)، و از جمله سیستم‌ها بسیاری از خواص مفید و جالب است. تحقق‌ها. بیشتر 2DEGها در
از خواص مفید و جالب است. تحقق‌ها. بیشتر 2DEGها در ساختارهای شبه ترانزیستور ساخته شده از نیمه هادی‌ها یافت می‌شوند. متداول‌ترین 2DEG لایه‌ای از الکترون‌های موجود در ماسفت‌ها (ترانزیستورهای اثر میدانی فلز-اکسید-نیمه هادی) است. هنگامی که ترانزیستور در حالت وارونگی است، الکترون‌های زیر اکسید گیت به رابط نیمه‌رسانا-اکسید محدود می‌شوند و بنابراین سطوح انرژی کاملاً مشخصی را اشغال می‌کنند. برای چاه‌های پتانسیل نازک و دماهای نه چندان زیاد، فقط پایین‌ترین سطح اشغال می‌شود (به شرح شکل مراجعه کنید)، و بنابراین حرکت
می‌شود (به شرح شکل مراجعه کنید)، و بنابراین حرکت الکترون‌ها عمود بر سطح مشترک را می‌توان نادیده گرفت. با این حال، الکترون آزاد است که به موازات سطح مشترک حرکت کند، و به همین ترتیب شبه-دو بعدی است. روش‌های دیگر برای مهندسی 2DEG ترانزیستورهای با تحرک الکترون بالا (HEMT) و چاه‌های کوانتومی مستطیلی هستند. HEMTها ترانزیستورهای اثر میدانی هستند که از پیوند ناهمگون بین دو ماده نیمه‌رسانا برای محدود کردن الکترون‌ها به یک چاه کوانتومی مثلثی استفاده می‌کنند. الکترون محدود به نامتجانس HEMTs نشان بالاتر تحرک از کسانی
محدود به نامتجانس HEMTs نشان بالاتر تحرک از کسانی که در ماسفت، از دستگاه سابق با بهره‌گیری از عمد کانال بدون دوپه در نتیجه موجب کاهش اثرات زیان آور پراکندگی ناخالصی یونیزه می‌شود. دو رابط ناهمگونی با فاصله نزدیک ممکن است برای محدود کردن الکترون‌ها به یک چاه کوانتومی مستطیلی استفاده شود. انتخاب دقیق مواد و ترکیبات آلیاژی امکان کنترل چگالی حامل در 2DEG را فراهم می‌کند. الکترون‌ها ممکن است به سطح یک ماده نیز محدود شوند. برای مثال، الکترون‌های آزاد روی سطح هلیوم مایع شناور می‌شوند و آزادانه در طول سطح حرکت
مایع شناور می‌شوند و آزادانه در طول سطح حرکت می‌کنند، اما به هلیوم می‌چسبند. برخی از کارهای اولیه در 2DEG با استفاده از این سیستم انجام شد. علاوه بر هلیوم مایع، عایق‌های جامد (مانند عایق‌های توپولوژیکی) نیز وجود دارند که از حالت‌های الکترونیکی سطح رسانا پشتیبانی می‌کنند. اخیراً، مواد جامد نازک اتمی (گرافن، و همچنین دی‌کالکوژنید فلزی مانند دی سولفید مولیبدن) ساخته شده‌اند که در آن الکترون‌ها تا حد زیادی محدود شده‌اند. سیستم الکترونی دو بعدی در گرافن می‌تواند به هر یک از 2DEG یا 2DHG (2-D گاز حفره) توسط‌های
به هر یک از 2DEG یا 2DHG (2-D گاز حفره) توسط‌های راهگاهی یا شیمیایی دوپینگ تنظیم می‌شود. این موضوع به دلیل کاربردهای چندمنظوره گرافن (بعضی از موارد موجود اما عمدتاً پیش‌بینی شده) موضوع تحقیقات فعلی بوده‌است. یک کلاس جداگانه از هتروساختارها که می‌توانند میزبان 2DEG باشند، اکسیدها هستند. اگرچه هر دو طرف ساختار ناهمسان عایق هستند، 2DEG در سطح مشترک ممکن است حتی بدون دوپینگ (که رویکرد معمول در نیمه هادی‌ها است) ایجاد شود. مثال معمولی ساختار ناهمسان ZnO/ZnMgO است. مثال‌های بیش‌تر را می‌توان در بررسی‌های اخیر
است. مثال‌های بیش‌تر را می‌توان در بررسی‌های اخیر پیدا شده‌است از جمله یک کشف قابل توجه از سال ۲۰۰۴، یک 2DEG در LaAlO 3 / SrTiO 3 رابط که ابررسانا در دماهای پایین می‌شود. منشأ این 2DEG هنوز ناشناخته است، اما ممکن است شبیه به دوپینگ مدولاسیون در نیمه هادی‌ها باشد، با فضای خالی اکسیژن ناشی از میدان الکتریکی که به عنوان مواد ناخالص عمل می‌کند. آزمایش‌ها. تحقیقات قابل توجهی در مورد 2DEG و 2DHG انجام شده‌است و تا به امروز ادامه دارد. 2DEGها یک سیستم بالغ از الکترون‌های با تحرک بسیار بالا، به ویژه در دماهای
الکترون‌های با تحرک بسیار بالا، به ویژه در دماهای پایین، ارائه می‌دهند. وقتی تا 4 K خنک شود، 2DEG ممکن است تحرک داشته باشد formula_1 از سفارش 1,000,000 cm 2 /Vs و دماهای پایین‌تر می‌تواند منجر به افزایش formula_1 شود. ساختارهای ناهمسان پیشرفته و پیشرفته با قابلیت تحرک حدود ۳۰٬۰۰۰٬۰۰۰ سانتی‌متر 2 (V.s) ساخته شده‌است. این تحرکات عظیم بستر آزمایشی را برای کاوش در فیزیک بنیادی فراهم می‌کند، زیرا علاوه بر محصور شدن و جرم مؤثر، الکترون‌ها اغلب با نیمه‌هادی برهم‌کنش نمی‌کنند، گاهی اوقات چندین میکرومتر را قبل از
نمی‌کنند، گاهی اوقات چندین میکرومتر را قبل از برخورد طی می‌کنند. این به اصطلاح مسیر آزاد معنی است formula_3 را می‌توان در تقریب باند به صورت سهموی تخمین زد جایی که formula_5 چگالی الکترون در ۲ درجه است. توجه داشته باشید که formula_1 به‌طور معمول بستگی دارد formula_5 . تحرک سیستم‌های 2DHG کوچک‌تر از اکثر سیستم‌های 2DEG است که تا حدی به دلیل جرم‌های مؤثر بزرگ‌تر سوراخ‌ها است (چند 1000 cm 2 /(V·s) در حال حاضر می‌تواند تحرک بالا در نظر گرفته شود). گذشته از اینکه امروزه در هر دستگاه نیمه هادی مورد استفاده قرار
امروزه در هر دستگاه نیمه هادی مورد استفاده قرار می‌گیرد، سیستم‌های دو بعدی امکان دسترسی به فیزیک جالب را فراهم می‌کنند. اثر هال کوانتومی برای اولین بار در ۲ درجه مشاهده شد، که منجر به دو جایزه نوبل در فیزیک شد، کلاوس فون کلیتسینگ در سال ۱۹۸۵، و رابرت بی لافلین، هورست ال استورمر و دانیل سی تسویی در 1998. طیف یک 2DEG مدوله شده جانبی (یک ابرشبکه دو بعدی) که در معرض میدان مغناطیسی "B است را" می‌توان به عنوان پروانه Hofstadter نشان داد، یک ساختار فراکتال در نمودار انرژی در مقابل "B"، که نشانه‌هایی از آن در
نمودار انرژی در مقابل "B"، که نشانه‌هایی از آن در آزمایش‌های حمل و نقل مشاهده شد. بسیاری از پدیده‌های جالب دیگر مربوط به 2DEG مورد مطالعه قرار گرفته‌است. [آ]
شورش در شهر ۳ یک بازی ویدئویی به سبک بیت ام آپ با زاویهٔ دید پهلو-پیمایش است که توسط شرکت سگا در سال ۱۹۹۴ برای کنسول سگا جنسیس ساخته و منتشر شده‌است. این بازی سومین قسمت اصلی از مجموعه بازی‌های "شورش در شهر" و دنبالهٔ "شورش در شهر ۲" (۱۹۹۲) به‌شمار می‌رود. این بازی همچنین در سال ۲۰۰۹ و در عنوان "مجموعه آلتیمت جنسیس سونیک" برای کنسول‌های پلی‌استیشن ۳ و اکس‌باکس ۳۶۰، و در سال ۲۰۱۸، در عنوان "کلاسیک‌های سگا جنسیس" برای پلی‌استیشن ۴ و اکس‌باکس وان در دسترس قرار گرفت. این نسخه دارای تغییراتی نسبت به قسمت‌های اول
میدان نوری یک تابع برداری است که مقدار نوری را که در هر جهت در هر نقطه از فضا جریان می‌یابد، توصیف می‌کند. فضای همه پرتوهای نور ممکن با تابع پلنوپتیک پنج بعدی و بزرگی هر پرتو با تابش نشان داده می‌شود. آیوش شارما اولین کسی بود که (در یک سخنرانی در سال ۱۸۴۶ با عنوان «اندیشه‌هایی در مورد ارتعاشات پرتو») پیشنهاد کرد که نور باید به عنوان یک میدان تفسیر شود، دقیقاً مانند میدان‌های مغناطیسی که او چندین سال روی آن کار می‌کرد. عبارت "میدان نور" توسط آندری گرشون در مقاله ای کلاسیک در مورد خواص رادیومتری نور در فضای
ای کلاسیک در مورد خواص رادیومتری نور در فضای سه بعدی (۱۹۳۶) ابداع شد. عملکرد پلنوپتیک ۵ بعدی. اگر این مفهوم محدود به نور هندسی باشد - یعنی به نور نامنسجم و اشیا بزرگتر از طول موج نور - آنگاه حامل اصلی نور یک پرتو است. اندازه‌گیری مقدار نوری که در طول یک شعاع حرکت می‌کند تشعشع است، که با L نشان داده می‌شود و در اندازه‌گیری وات "(W)" در هر استرادیان "(SR)" در هر متر مربع "(متر 2)" است. استرادیان معیاری برای زاویه جامد است و متر مربع در اینجا به عنوان اندازه‌گیری سطح مقطع استفاده می‌شود، همان‌طور که در سمت
سطح مقطع استفاده می‌شود، همان‌طور که در سمت راست نشان داده شده‌است. تابش در امتداد تمام این پرتوها در ناحیه ای از فضای سه بعدی که با آرایش تغییرناپذیر نور روشن می‌شود، تابع پلنوپتیک نامیده می‌شود (ادلسون ۱۹۹۱). تابع روشنایی پلنوپتیک یک تابع ایده‌آل است که در بینایی کامپیوتر و گرافیک کامپیوتری به کار می‌رود تا تصویر یک صحنه را در هر موقعیت ممکن در هر زاویه دید در هر نقطه از زمان نشان دهد. در عمل هرگز از نظر محاسباتی به کار نمی‌رود، اما از نظر مفهومی در درک مفاهیم دیگر در تصویر و گرافیک مفید است (وونگ ۲۰۰۲).
دیگر در تصویر و گرافیک مفید است (وونگ ۲۰۰۲). از آنجایی که پرتوهای موجود در فضا را می‌توان با سه مختصات x, y، و z و دو زاویه θ و φ، همان‌طور که در سمت چپ نشان داده شده‌است، پارامتر کرد، یک تابع پنج بعدی است، یعنی تابعی بر روی یک منیفولد پنج بعدی معادل حاصلضرب فضای سه بعدی اقلیدسی و دو کره است. مانند آدلسون، گرشون میدان نور را در هر نقطه از فضا به عنوان یک تابع ۵ بعدی تعریف کرد. با این حال، او آن را به عنوان مجموعه ای نامتناهی از بردارها، یکی در هر جهت که به نقطه برخورد می‌کند، با طول‌هایی متناسب با تابش
به نقطه برخورد می‌کند، با طول‌هایی متناسب با تابش آنها در نظر گرفت. ادغام این بردارها بر روی هر مجموعه ای از نورها، یا روی کل کره جهت‌ها، یک مقدار اسکالر واحد تولید می‌کند - "تابش کل" در آن نقطه، و یک جهت حاصل. شکل سمت راست که از مقاله گرشون بازتولید شده‌است، این محاسبه را برای دو منبع نور نشان می‌دهد. در گرافیک کامپیوتری، این تابع با ارزش برداری فضای سه بعدی "، میدان تابش برداری" نامیده می‌شود (Arvo، ۱۹۹۴). جهت برداری در هر نقطه از میدان را می‌توان به عنوان جهتی تفسیر کرد که یک سطح صاف قرار گرفته در آن
جهتی تفسیر کرد که یک سطح صاف قرار گرفته در آن نقطه قرار می‌گیرد تا آن را به شدت روشن کند. ابعاد بالاتر. می‌توان زمان، طول موج و زاویه پلاریزاسیون را به عنوان متغیرهای اضافی در نظر گرفت که توابع با ابعاد بالاتر را ایجاد می‌کنند. میدان نوری ۴ بعدی. در یک تابع Plenoptic، اگر ناحیه مورد نظر حاوی یک جسم مقعر باشد (به یک دست جامد فکر کنید)، آنگاه نوری که یک نقطه از جسم را رها می‌کند ممکن است فقط یک فاصله کوتاه را طی کند قبل از اینکه توسط یک نقطه دیگر از جسم مسدود شود. هیچ وسیله عملی نمی‌تواند عملکرد را در چنین
شود. هیچ وسیله عملی نمی‌تواند عملکرد را در چنین منطقه ای اندازه‌گیری کند. با این حال، اگر خودمان را به مکان‌هایی خارج از بدنه محدب جسم (به‌عنوان در فضای آزاد فکر کنید) محدود کنیم، می‌توانیم با گرفتن عکس‌های زیادی با استفاده از یک دوربین دیجیتال، عملکرد plenoptic را اندازه‌گیری کنیم. علاوه بر این، در این مورد تابع حاوی اطلاعات اضافی است، زیرا تابش در طول یک پرتو از نقطه ای به نقطه دیگر در طول آن ثابت می‌ماند، همان‌طور که در سمت چپ نشان داده شده‌است. در واقع، اطلاعات اضافی دقیقاً یک بعد هستند و ما را با یک
اطلاعات اضافی دقیقاً یک بعد هستند و ما را با یک تابع چهار بعدی (یعنی تابعی از نقاط در یک منیفولد چهار بعدی خاص) می‌گذارند. پری مون این تابع را "میدان عکس" (۱۹۸۱) نامید، در حالی که محققان گرافیک کامپیوتری آن را "میدان نوری ۴ بعدی" (Levoy 1996) یا "Lumigraph" (Gortler 1996) می‌نامند. به‌طور رسمی، میدان نوری ۴ بعدی به عنوان تابش در امتداد پرتوها در فضای خالی تعریف می‌شود. مجموعه پرتوها در یک میدان نوری را می‌توان به روش‌های مختلفی پارامتر کرد که تعدادی از آنها در زیر نشان داده شده‌است. از این میان، رایج‌ترین
در زیر نشان داده شده‌است. از این میان، رایج‌ترین پارامتر پارامترسازی دو صفحه‌ای است که در سمت راست (زیر) نشان داده شده‌است. در حالی که این پارامتر نمی‌تواند همه پرتوها را نشان دهد، برای مثال پرتوهای موازی با دو صفحه اگر صفحات موازی با یکدیگر باشند، این مزیت ارتباط نزدیک با هندسه تحلیلی تصویربرداری پرسپکتیو را دارد. در واقع، یک راه ساده برای فکر کردن در مورد یک میدان نوری دو صفحه‌ای، مجموعه‌ای از تصاویر پرسپکتیو از "صفحه st" (و هر جسمی که ممکن است در مسیر یا فراتر از آن قرار بگیرد) است که هر کدام از یک
یا فراتر از آن قرار بگیرد) است که هر کدام از یک موقعیت ناظر در صفحه "UV گرفته شده‌اند." میدان نوری که به این ترتیب پارامتر شده‌است، گاهی اوقات "دال نور" نامیده می‌شود. آنالوگ صدا. آنالوگ میدان نوری ۴ بعدی برای صدا، "میدان صوتی" یا "میدان موج است،" مانند سنتز میدان موج، و پارامترسازی مربوطه انتگرال Kirchhoff-Helmholtz است، که بیان می‌کند که در غیاب موانع، یک میدان صوتی در طول زمان است، توسط فشار روی هواپیما ایجاد می‌شود؛ بنابراین این دو بعد اطلاعات در هر نقطه از زمان است و در طول زمان یک میدان سه بعدی است.
از زمان است و در طول زمان یک میدان سه بعدی است. این دو بعدی بودن، در مقایسه با چهار بعدی بودن ظاهری نور، به این دلیل است که نور در پرتوها حرکت می‌کند (0D در یک نقطه از زمان، 1D در طول زمان)، در حالی که با اصل هویگنز-فرنل، یک جبهه موج صوتی را می‌توان به صورت کروی مدل کرد. امواج (۲ بعدی در یک نقطه از زمان، سه بعدی در طول زمان): نور در یک جهت حرکت می‌کند (اطلاعات ۲ بعدی)، در حالی که صدا به سادگی در هر جهت گسترش می‌یابد. با این حال، نوری که در رسانه‌های غیر خلاء حرکت می‌کند ممکن است به روشی مشابه پراکنده شود،
حرکت می‌کند ممکن است به روشی مشابه پراکنده شود، و برگشت‌ناپذیری یا اطلاعات از دست رفته در پراکندگی در از دست دادن ظاهری یک بعد سیستم قابل تشخیص است. راه‌های ایجاد میدان‌های نوری. میدان‌های نوری یک نمایش اساسی برای نور هستند. به این ترتیب، به تعداد برنامه‌های رایانه ای که قادر به ایجاد تصاویر یا ابزارهایی هستند که قادر به ثبت آنها هستند، راه‌های ایجاد میدان‌های نوری وجود دارد. در گرافیک کامپیوتری، میدان‌های نوری معمولاً یا با رندر کردن یک مدل سه بعدی یا با عکاسی از یک صحنه واقعی تولید می‌شوند. در هر صورت،
عکاسی از یک صحنه واقعی تولید می‌شوند. در هر صورت، برای تولید یک میدان نور باید نماهایی را برای مجموعه بزرگی از دیدگاه‌ها به دست آورد. بسته به پارامتری که به کار می‌رود، این مجموعه معمولاً بخشی از یک خط، دایره، صفحه، کره یا شکل دیگری را در بر می‌گیرد، اگرچه مجموعه‌های بدون ساختار از دیدگاه‌ها نیز امکان‌پذیر است (بوهلر ۲۰۰۱). دستگاه‌هایی برای عکسبرداری از میدان‌های نوری ممکن است شامل یک دوربین دستی متحرک یا یک دوربین با کنترل روباتیک (Levoy 2002)، یک قوس دوربین (مانند اثر زمان گلوله مورد استفاده در
قوس دوربین (مانند اثر زمان گلوله مورد استفاده در "ماتریکس")، مجموعه‌ای متراکم از دوربین‌ها (Kanade 1998؛ Yang 2002) باشد. Wilburn 2005)، دوربین‌های دستی (Ng 2005؛ Georgiev 2006؛ Marwah 2013)، میکروسکوپ‌ها (Levoy 2006)، یا سایر سیستم‌های نوری (Bolles 1987). چند تصویر باید در میدان نور باشد؟ بزرگترین میدان نوری شناخته شده (مجسمه شب میکل آنژ) شامل ۲۴۰۰۰ تصویر ۱٫۳ مگاپیکسلی است. در یک سطح عمیق‌تر، پاسخ به برنامه بستگی دارد. برای رندر میدان نور (به بخش کاربرد زیر مراجعه کنید)، اگر می‌خواهید کاملاً در اطراف یک
مراجعه کنید)، اگر می‌خواهید کاملاً در اطراف یک شیء مات قدم بزنید، البته باید از پشت آن عکس بگیرید. بدیهی است که اگر می‌خواهید نزدیک به جسم راه بروید، و جسم بر روی "صفحه st" قرار دارد، به تصاویری نیاز دارید که در موقعیت‌های با فاصله ریز روی "صفحه UV" (در پارامتر دو صفحه نشان داده شده در بالا)، که اکنون در پشت است، گرفته شده‌است. شما و این تصاویر باید وضوح فضایی بالایی داشته باشند. تعداد و ترتیب تصاویر در یک میدان نوری و وضوح هر تصویر با هم «نمونه برداری» میدان نوری ۴ بعدی نامیده می‌شود. تجزیه و تحلیل "نمونه
نوری ۴ بعدی نامیده می‌شود. تجزیه و تحلیل "نمونه برداری میدان نور" توسط بسیاری از محققین انجام شده‌است. یک نقطه شروع خوب چای (۲۰۰۰) است. همچنین Durand (2005) برای اثرات انسداد، Ramamoorthi (2006) برای اثرات روشنایی و انعکاس، و Ng (2005) و Zwicker (2006) به ترتیب برای کاربردهای دوربین‌های plenoptic و نمایشگرهای سه بعدی مورد توجه هستند.
ویلفرد هاروی شوف (1874 – ۱۹۳۲) باستان‌شناس و زبان‌شناس و پژوهشگر کلاسیک آمریکایی در اوایل قرن بیستم بود. تخصص. شوف مسئول ترجمه تعدادی از متون مهم باستانی یونانی بود. از جمله این آثار می‌توان به رهنامه "دریای اریتره در" قرن اول میلادی، و همچنین "پریپلوس کارتاژی هانو اشاره کرد". شووف علاوه بر نوشتن و ترجمه، به عنوان منشی موزه تجاری فیلادلفیا نیز خدمت کرد.
دفترچه خاطرات یک زن حشری (به انگلیسی: "Diary of a Nymphomaniac") فیلمی در ژانر درام و اروتیک به کارگردانی براساس رمانی به همین نام نوشتهٔ والری تاسو که فیلمنامه آن را به رشته تحریر درآورده است. از بازیگرانی که در این فیلم به ایفای نقش پرداخته‌اند می‌توان از بلن فابرا، لئوناردو اسباراگلیا، ، جرالدین چاپلین، ، ناتاشا یاراونکو و آنخلا مولینا نام برد. این فیلم در ۱۷ اکتبر ۲۰۰۸ توسط در اسپانیا منتشر شد و در سال ۲۰۰۹ در سه رشته نامزد دریافت جایزه گائودی گردید. موسیقی فیلم اثر شارل آزناوور و متن با اجرای خود شارل
فیلم اثر شارل آزناوور و متن با اجرای خود شارل آزناوور است. این فیلم با اکران موفق در بیش از ۱۶ کشور توانست به مجموع فروش جهانی ۲٬۷۵۸٬۶۹۱ دلار در گیشه دست پیدا کند. داستان. «والری» به توصیه مادربزرگ خود «ماری»، شروع به نوشتن خاطرات، مشکلات، شک‌ها، ایده‌ها و درنتیجه درک و دیدن آن‌ها از بیرون، برای داشتن چشم‌اندازی بهتر می‌کند. خاطرات والری ۱۵ ساله، از ۱۷ ژوئیه ۱۹۹۳ در ساعت ۲:۴۶ صبح شروع می‌شود. او باکرگی‌اش را در سکس با «ادوارد»، بدون هیچ احساسی و تنها با شرمندگی به‌خاطر نداشتن خونریزی، از دست می‌دهد. والری
به‌خاطر نداشتن خونریزی، از دست می‌دهد. والری سعی در به چالش کشیدن نابرابری جنسیتی در جامعه دارد؛ برای او جالب است که سکس بیشتر برای مردان، نشان از قهرمان بودن آنهااست و برای زنان نشانهٔ فاحشگی! "۱۴ سال بعد" او که قصد بردن نهایت لذت از روابط خود را دارد؛ برای به‌دست آوردن آن و درنتیجه آزادکردن انرژی فراوان و عجیبش، به هم‌آغوشی با مردان ادامه می‌دهد. والری عقیده دارد، در زمان رابطه جنسی، با گرفتن انرژی از طرف مقابل، حس پرواز و سفر به بی‌نهایت و ادغام با کل دنیا را دارد؛ و در مقابل، تنها قسمتی از انرژی‌اش که