payamvha/North_RAG huggingface dataset:
هستهٔ درونی زمین، درونی‌ترین بخش ساختار زمین و کرهٔ جامدی به شعاع تقریبی ۱٬۲۲۰ کیلومتر (۷۰٪ شعاع ماه) است. هستهٔ درونی به‌طور عمده از آلیاژ آهن و نیکل تشکیل شده‌است و دمایی در حدود ۵٬۷۰۰ کلوین (۵٬۴۰۰ درجهٔ سانتی‌گراد) دارد. این اطلاعات براساس مطالعه‌های لرزه‌نگاری صورت گرفته به دست آمده‌اند. با این حال، با توجه به برخی از بررسی‌های اخیر، برخی از فیزیک‌دانان ترجیح می‌دهند هستهٔ درونی زمین را نه به عنوان یک جامد، بلکه به عنوان یک پلاسما بدانند که رفتاری جامدگونه دارد. هسته درونی جدا از هسته بیرونی زمین است و
دارد. هسته درونی جدا از هسته بیرونی زمین است و هریک چرخش متفاوتی از یکدیگر دارد. این چرخش به‌طور بالقوه می‌تواند بر حرکت وضعی زمین نیز تأثیر بگذارد و بنابراین طول روز و شب و آب‌وهوای را تغییر می‌دهد. چرخش هسته داخلی زمین هر ۷۰ سال یک بار معکوس می‌شود. هسته درونی جامد یکی از پویاترین مناطق درون زمین است، چرا که در هسته بیرونی شناور است و می‌تواند به‌طور مستقل بچرخد. این چرخش، باعث تولید میدان مغناطیسی می‌شود که سیاره زمین را در برابر تشعشعات مضر و اثرات باد خورشیدی محافظت می‌کند. چرخش هسته داخلی زمین که
خورشیدی محافظت می‌کند. چرخش هسته داخلی زمین که سه‌چهارم قطر ماه را داراست در مقایسه با دولایه بیرونی زمین (پوسته و گوشته) ۴ تا ۱۲ برابر کندتر است.
ابرشارگی یک فاز است که غالباً در دماهای پایین دیده می‌شود، به‌طور مثال هلیوم-۳ و هلیوم-۴ دارای یک اصطکاک سطحی می‌باشند که بعد از گذر از نقطه لاندا، گرانروی این مایع به صفر تبدیل می‌شود و مایع بدون اصطکاک می‌تواند جریان یابد. این پدیده ابتدا برای هلیوم مایع کشف شد، اما در اخترفیزیک، انرژی‌های بالا و نظریه‌های گرانش کوانتومی هم دیده می‌شود. ابرشارگی، نخستین بار برای هلیوم-۴ توسط پیوتر کاپیتسا، جان اف آلن و دن میسنر در سال ۱۹۳۷ کشف شد. ابر شاره حالتی از ماده است که در آن حالت مانند سیالی که دارای ویسکوزیته و
که در آن حالت مانند سیالی که دارای ویسکوزیته و آنتروپی صفر است رفتار می‌کند. معمولاً هیدروژن، هلیم -۳ و هلیم -۴ در یک حالت که به عنوان نقطه لاندا می‌گویند، دارای ویسکوزیته صفر می‌شوند. همان‌طور که ابر رساناها در برابر جریان هیچ مقاومتی از خود نشان نمی‌دهند، ابر سیالات نیز بدون هیچ گونه اصطکاکی و به‌طور آزادانه می‌توانند جریان پیدا کنند. ابر سیالات دارای ویسکوزیته و آنتروپی صفر و رسانایی گرمایی بینهایت می‌باشند (در نتیجه غیرممکن است که در ابر سیالات گرادیان دما ایجاد کرد همان‌طور که نمی‌توان در ابر رساناها
دما ایجاد کرد همان‌طور که نمی‌توان در ابر رساناها اختلاف ولتاژ ایجاد نمود). یکی از نتایج دیدنی ین خواص که اثر چشمه نامیده می‌شود، این است که اگر یک لوله مویین را در یک حمام ابر شاره هلیم قرار دهیم و گرما دهیم (حتی با تاباندن نور بر آن) هلیم شروع به بالا آمدن از لوله مویین خواهد کرد (طبق معادله کلازیوس - کلاپیرون). دومین اثر غیرعادی این است که ابر شاره هلیم می‌تواند فیلمی از شاره به ضخامت یک اتم تشکیل دهد و از اطراف ظرف محتوی آن بالا آید. این پدیده به چگالش بوز-انیشتین مربوط است ولی با هم یکسان نیستند؛ نه
بوز-انیشتین مربوط است ولی با هم یکسان نیستند؛ نه همه ابرشاره‌ها چگالش بوز-انیشتین و نه همهٔ چگالش‌های بوز-انیشتین ابرشاره در نظر گرفته می‌شوند. ابرشارگی در هلیم - ۴ در دماهای بسیار بالاتر از هلیم - ۳ رخ می‌دهد هر اتم از He-4 یک ذره بوزون، با اسپین صفر است. یک اتم هلیوم-۳ یک ذره فرمیونیک(fermion) است که می‌تواند بوزون را تنها با جفت شدن با خود را در دماهای بسیار پایین‌تر تشکیل دهد. این فرایند شبیه به جفت شدن الکترون در ابررسانایی است. ابرشارگی یک گاز فرمیونی فوق سرد به صورت تجربی توسط Wolfgang Ketterle به
فوق سرد به صورت تجربی توسط Wolfgang Ketterle به اثبات رسید و تیم او گرداب‌های کوانتومی را در دمای ۵۰ نانوکلوین در MIT در ماه آوریل سال ۲۰۰۵ مشاهده کردند. این چنین گرداب‌هایی قبلاً در یک گاز بوزونی فوق سرد در سال ۲۰۰۰ مشاهده شده بود ولی برای نخستین بار در گازهای دو بعدی دیده می‌شد. این ایده که ابرشارگی در داخل ستاره نوترونی وجود دارد اولین بار توسط Arkady Migdal ارائه شده است. با بررسی الکترون‌های درون زوج قیدهایی که ابر رسانا را به خاطر عکس‌العمل بین الکترون و شبکه به وجود می‌آورند، انتظار می‌رود که
الکترون و شبکه به وجود می‌آورند، انتظار می‌رود که نوکلیون‌های درون یک ستاره نوترونی وقتی چگالی به اندازه کافی بالا و دما کم باشد نیز زوج قیدها را به خاطر نیروی اتمی بلند برد به وجود می‌آورد و موجب ابرسیالی و ابر رسانایی می‌شود. ابر شاره هلیوم- ۴. در سال ۱۹۵۰ Hall و Vinen آزمایش‌هایی انجام دادند که خطوط گردابی تدریجی در ابر شاره هلیم -۴ به وجود آورد، در سال ۱۹۶۰ Rayfield و Reif موفق به ایجاد حلقه‌های گردابی تدریجی شدند پاکارد تا تقاطع خطوط گرداب با سطح آزاد شاره مشاهده می‌شود Avenel و Varoquaux اثر جوزفسون
شاره مشاهده می‌شود Avenel و Varoquaux اثر جوزفسون در ابرشاره هلیوم -۴ را مورد مطالعه قرار دادند. در سال ۲۰۰۶ یک گروه در دانشگاه مریلند گرداب تدریجی با استفاده از ذرات ردیاب کوچک هیدروژن جامد را تجسم کردند. ویژگی‌ها. شکل ۱ نمودار فازی هلیم- ۴ است. این نمودار نمودار p بر حسب T که رژیم مایع و جامد با کمک منحنی ذوب از هم جدا شده‌اند (بین حالت جامد و مایع) و ناحیه گاز و مایع به کمک خط فشار بخار از هم جدا شده‌اند. دومی در نقطه بحرانی به پایان می‌رسد که در آن نقطه تفاوت بین گاز و مایع از بین می‌رود. این نمودار
تفاوت بین گاز و مایع از بین می‌رود. این نمودار نشان می‌دهد که این ویژگی که هلیم - ۴ حتی در صفر مطلق به حالت مایع است قابل توجه است، هلیم-۴ جامد فقط در فشار بالاتر از ۲۵ بار جامد است. شکل همچنین خط λ را نشان می‌دهد. این خطی است که دو رژیم شاره هلیم ۱ و هلیم ۲ را در نمودار فازی از هم جدا می‌کند. در ناحیهٔ یک هلیم رفتار یک شاره معمولی را دارا می‌باشد در حالی که در ناحیه دو هلیم یک ابر شاره می‌باشد. در زیر خط λ مایع به دو نوع می‌تواند تشریح شود این رفتارها از دو جزء تشکیل می‌شود: نسبت چگالی مربوط ρn/ρ وρs/ρ,
دو جزء تشکیل می‌شود: نسبت چگالی مربوط ρn/ρ وρs/ρ, با (ρn (ρs چگالی شاره نرمال (ابر سیال) و ρ (چگالی کلی) به دما وابسته است و این وابستگی در شکل ۳ نمایش داده شده است. با کاهش دما، درصد چگالی ابر شاره از صفر در Tλ به یک در صفر کلوین می‌رسد. زیر ۱ کلوین هلیم کاملاً به صورت ابرشاره است. نمودار ۲- تغییرات ظرفیت گرمایی هلیم ۴ با دما را نشان می‌دهد این شکل ظرفیت گرمایی He-4 مایع در فشار بخار اشباع به عنوان تابعی از دما است. نقطهٔ اوج در T = 2.17 K نشان دهنده انتقال فاز است. همچنین نام خط λ از رسم دما بر حسب گرما
فاز است. همچنین نام خط λ از رسم دما بر حسب گرما که شکل حرف یونانی λ را درست می‌کند حاصل شده است. جریان فیلمی. بسیاری از مایعات معمولی مثل الکل یا بنزین به خاطر تنش سطحی شان، از دیواره‌های جامد به بالا می‌خزند. هلیوم مایع نیز این ویژگی را دارد، اما در این مورد He-II که به صورت لایه‌ای از مایع اصلی خارج می‌شود محدود نبودنش در این امر به خاطر ویسکوزیته جریانش نیست بلکه به خاطر سرعت بحرانی اش که حدود cm/s ۲۰ است، می‌باشد. این سرعت زیاد است در نتیجه ابرشاره هلیوم می‌تواند به آسانی به بالای دیواره ظرف برود و به
می‌تواند به آسانی به بالای دیواره ظرف برود و به پایین و به سطح مایع برگردد. در یک ظرف قطراتی که قابل دیدن هستند به وجود می‌آیند. ابر شاره هیدرودینامیک. معادله حرکت ماده ابرشاره به همراه یکسری فرضیات ساده‌کننده توسط قانون نیوتن تفسیر می‌شود. formula_1 M۴ حجم مولار هلیوم و formula_2 سرعت ماده ابر شاره است. به مشتق بر حسب زمان مشتق هیدرودینامیک نیز گفته می‌شود، یعنی نرخ زیاد شدن سرعت هنگام حرکت سیال. در مورد ابر سیال‌ها هلیوم در میدان نیروی جاذبه نیرو با معادله زیر بیان می‌شود: formula_3 در این معادله μ
معادله زیر بیان می‌شود: formula_3 در این معادله μ پتانسیل شیمیایی مولی، g شتاب جاذبه و z مختصات عمودی است؛ بنابراین حاصل می‌شود: formula_4 این معادله فقط وقتی بر قرار است که "v"s زیر یک مقدار بحرانی که معمولاً توسط شعاع شاره جریان یافته تعیین می‌شود، باشد. در مکانیک کلاسیک، نیرو معمولاً گرادیان انرژی پتانسیل می‌باشد. معادله ۱ نشان می‌دهد که در مورد مواد ابرشاره معادله نیرو عبارتی شامل گرادیان پتانسیل شیمیایی دارد. دلیل ویژگی‌های خاص He-II این مورد است. فشار چشمه. فرمولی که معمولاً ما استفاده می‌کنیم
فشار چشمه. فرمولی که معمولاً ما استفاده می‌کنیم اینگونه است: formula_5 که در اینجا "S"mآنتروپی مولی و "V"mحجم مولی است. با معادله بالا (μ("p","T"توسط یک انتگرال خطی در صفحه P-T محاسبه می‌شود. اول از مبدأ انتگرال می‌گیریم تا (p,0) در نتیجه در T =۰. سپس از (p,0) تا (P,T) که فشار ثابت است انتگرال می‌گیریم. در انتگرال اول dT=۰ و در دومی dp=۰ می‌باشد. حاصل اینگونه می‌شود: formula_6 در مورد کار ما فشار بسیار کوچک است در نتیجهVm به صورت جرئی ثابت است. در نتیجه: formula_7 که در اینجا Vm0 حجم مولار مایع در دما و
formula_7 که در اینجا Vm0 حجم مولار مایع در دما و فشار صفر است. قسمت دیگر معادله ۳ به عنوان محصول Vmنیز نوشته می‌شود و مقدارpfکه مقدار فشار را دارد. formula_8 فشارpf به عنوان فشار چشمه شناخته می‌شود و توسط آنتروپی هلیوم که توسط ظرفیت گرمایی محاسبه می‌شود می‌توان آن را حساب کرد. اگر T =Tf فشار چشمه برابر bar 0.692 خواهد بود. با توجه به مقدار دانسیته هلیوم مایع (kg/m3 125) و g = 9.8 m/s2 ستونی از هلیوم مایع با ارتفاع ۵۶ متر خواهیم داشت. در نتیجه در آزمایش‌های زیادی، فشار چشمه بیشترین اثر را بر حرکت ابر شاره
زیادی، فشار چشمه بیشترین اثر را بر حرکت ابر شاره در مقابل جاذبه خواهد داشت. از معادله ۳ و ۴ و ۵ خواهیم داشت: formula_9 formula_10 معادله ۷ نشان می‌دهد که ماده ابر شاره با داشتن گرادیان فشار و میدان جاذبه شتاب می‌گیرد و علاوه بر آن با فشار چشمه نیز این اتفاق می‌افتد. معادله ۵ فقط از نظر ریاضی معنادار است اما در شرایط آزمایشگاهی خاص pf می‌تواند مانند فشار واقعی عمل کند. شکل زیر دو لوله را که هردو He-II دارند را نشان می‌دهد. لوله سمت چپ در دمای صفر کلوین و فشار صفر قرار دارد. لوله‌ها توسط یک superleak متصل
صفر قرار دارد. لوله‌ها توسط یک superleak متصل شده است. اما ماده ابر شاره می‌تواند درون این superleak بدون هیچ مشکلی (زیر سرعت بحرانی) جریان داشته باشد. در حالت پایدارvs=۰ نتیجه معادله ۷ به صورت زیر می‌شود: formula_11 در اینجا رابطه‌ای که وجود دارد به این گونه است: این یعنی که فشار در لوله راستی برابر با فشار چشمه است در Tr. در یک آزمایش که مانند شکل ۵ تنظیم شده است، یک چشمه را می‌توان تولید کرد. اثر چشمه جهت به محاسبه چرخه هلیوم در یک یخچال رقیق ساز استفاده می‌شود. انتقال حرارت. شکل ذیل یک آزمایش رسانش را
می‌شود. انتقال حرارت. شکل ذیل یک آزمایش رسانش را بین دو دمای TH و TL نشان می‌دهد که توسط یک لوله‌ای که با He-II پر شده است، وصل شده است. وقتی که به انتهای گرم گرما داده می‌شود در آنجا یک فشاری مطابق معادله ۷ درست می‌شود. این فشار جزء عادی را از انتهای گرم به انتهای سرد می‌برد مطابق معادله زیر: در اینجا ηn ویسکوزیته ماده عادی و Z فاکتوری هندسی و حجم جریان است. جریان عادی توسط یک ابر شاره که از انتهای سرد به گرم می‌رود، متعادل می‌شود. در قسمت انتهایی یک تبدیل عادی به ابر شاره اتفاق می‌افتد و برعکس؛ بنابراین
عادی به ابر شاره اتفاق می‌افتد و برعکس؛ بنابراین گرما توسط نه رسانش بلکه با همرفت منتقل می‌شود. این نوع انتقال دما بسیار مؤثر است بنابراین رسانش گرمایی این ماده خیلی بهتر از بهترین مواد است. شرایط قابل مقایسه با لوله‌های حرارتی که حرارت توسط تبدیل گاز به مایع انتقال می‌یابد. هدایت حرارتی بالایHe-IIبرای تثبیت آهن‌رباهای ابررسانا استفاده می‌شود. مانند همان‌هایی که در CERN استفاده می‌شود. ویژگی‌های ابرشاره‌ها. با وجود این ویژگی‌های عجیب موجی، این موج‌های ابر سیال‌ها می‌توانند در فشار معمولی نیز انتشار یابند.
می‌توانند در فشار معمولی نیز انتشار یابند. دانشمندان با این اتفاق عجیب در مقابل موارد عادی بهت زده شدند در نتیجه از یک سیستم دو سیاله استفاده کردند تا ابر سیال‌ها را بررسی کنند. لاندا و تیسزا تئوری ای ارائه دادند با این فرض که ابر شاره از یک درصدی از اتمهای با شرایط و رفتار کوانتومی یکسان دارد که قسمتی از ابر شاره را تشکیل می‌دهند و درصدی از اتمهای در حالت عادی که متغیر حالت کوانتومی هستند. وقتی به صفر مطلق می‌رسد مقدار اتم‌های عادی کم می‌شود. این تئوری به زیبایی بیشتر ابر سیال‌ها را توضیح داد اما
به زیبایی بیشتر ابر سیال‌ها را توضیح داد اما فیزیکدانان همواره در تلاش برای اضافه کردن به این تئوری هستند از آنجایی که هر روز ویژگی‌های جدید کشف می‌شود. کاربردها. ابرشاره‌ها می‌توانند یک کلاس جدید از حسگرهای فوق‌العاده حساس به چرخش برای استفاده در سیستم هدایت دقت و برنامه‌های کاربردی دیگر ایجاد کنند.
هستهٔ زمین به دو بخش درونی (جامد) و بیرونی (مایع) تقسیم می‌شود که ۹۵٪ آن را هستهٔ بیرونی تشکیل می‌دهد. هستهٔ بیرونی زمین، لایه‌ای از ساختار زمین است که هستهٔ درونی را فرا گرفته و برخلاف آن مایع است و در زیر گوشته قرار گرفته‌است. هستهٔ بیرونی از ناپیوستگی گوتنبرگ در عمق ۲٬۹۰۰ کیلومتری آغاز و تا عمق ۵٬۱۲۰ کیلومتری که مرز هستهٔ بیرونی و هستهٔ درونی قرار دارد ادامه می‌یابد. ترکیب عمومی هسته آلیاژ آهن-نیکل است و به همین دلیل به آن نیف یا نیفه نیز می‌گویند. هستهٔ بیرونی دارای حرکت‌های همرفتی است که سرعت آن‌ها
بیرونی دارای حرکت‌های همرفتی است که سرعت آن‌ها چندین کیلومتر در سال است. حرکت وضعی زمین تأثیر به‌سزایی در این حرکات داشته و این اثر به نام تأثیر کوریولیس نامیده می‌شود.
براون، ، نام شرکتی است که در تولید وسایل الکتریکی فعال و برندی جهانی است. این شرکت در سال ۱۹۲۱ توسط مکس براون و در شهر فرانکفورت، آلمان بنیان گذاشته شد. سپس در سال ۱۹۶۷ توسط شرکت ژیلت خریداری گردید. اکنون شرکت براون، از شرکت‌های زیرمجموعه پروکتر اند گمبل محسوب می‌شود. دفتر مرکزی شرکت براون، در شهر کرونبرگ ایم تانوس، آلمان قرار دارد.
ساکت باش یا دهنتو ببند و نام فیلمی کمدی به زبان فرانسه با بازی ژرار دوپاردیو و ژان رنو است. این فیلم در سال ۲۰۰۳ ساخته شده و توسط فرانسیس وبر کارگردانی شده‌است. این فیلم به نام Ruby &amp; Quentin نیز مشهور است. داستان فیلم. در این فیلم دو نفر که به دلایل گوناگون به زندان تفاوتی در این میان برایشان به وجود می‌آید.
فرزند پسر زاده‌ای مذکر؛ پسری نسبت به والدینش است. نقطهٔ مقابل آن فرزند دختر است.
دیوید سیمور (David Seymour) مشهور به «چیم»، عکاس و فتوژورنالیست انسان‌گرا و ضدجنگ (۱۹۱۱–۱۹۵۶) و از مؤسسان آژانس عکس مگنوم (مگنوم فوتوز) بود. دیوید سیمور در ۲۰ نوامبر ۱۹۱۱ در لهستان متولد شد. پس از پایان تحصیلات متوسطه به آلمان رفت و در سن ۱۸ سالگی وارد آکادمی گرافیک و آرت آلمان شد و به عنوان متخصص در امور مربوط به چاپ کتاب‌های رنگی فارغ‌التحصیل شد. او سپس به فرانسه رفت و به عنوان عکاس خبری در پاریس مشغول به کار شد. در نامه‌ای که در سال ۱۹۳۳ برای دوستش «اِما» نوشته بود از کارش احساس رضایت می‌کرده و پیشرفتش
نوشته بود از کارش احساس رضایت می‌کرده و پیشرفتش را در این زمینه مرهون علاقه‌اش به عکاسی دانسته است. او سرانجام در ملاقات تاریخی‌اش با رابرت کاپا و هانری کارتیه برسون تصمیم به تأسیس مگنوم گرفتند. سیمور و برسون روحیات نزدیک به هم داشتند و هر دو از طبع لطیفی برخوردار بودند و اقتضای شرایط آنان را به سمت عکاسی جنگ کشیده بود. سیمور در تمام مدت جنگ جهانی دوم عکاسی را کنار گذاشته بود، ولی به زودی پس از اتمام جنگ در یک پروژه دو ساله با همکاری یونسکو بر روی موضوع کودکانی که در جنگ مجروح و بی‌خانمان شده بودند کار
کودکانی که در جنگ مجروح و بی‌خانمان شده بودند کار می‌کرد، در عکس‌های او درکی از رنجی که انسان‌ها بخاطر سرنوشتشان به دوش می‌کشند، موج می‌زند. موضوع عکس‌های او حقوق از بین رفته بشریت در جنگ‌ها بود. زندگی فرصت زیادی به سیمور نداد و او در ۱۰ نوامبر ۱۹۵۶ و در سن ۴۵ سالگی و در حالی که مشغول عکاسی خبری از جنگ‌های مصر بود، در شهر کانال سوئز بر اثر رگبار مسلسل کشته شد. کتاب «از جنگ بگوییم» شامل تعدادی از عکس‌های ضدجنگ سیمور که در آن به رنج و بینوایی کودکان پرداخته است، در ایران به همت دو نفر با نام‌های مستعار ریاحی
در ایران به همت دو نفر با نام‌های مستعار ریاحی و برکت منتشر شده است (انتشارات روشنه، ۱۳۶۳). منابع. صفحه دیوید سیمور در مرکز بین‌الملی عکاسی پیوند به بیرون. بایگانی عکس‌های دیوید سیمور در آژانس عکس مگنوم
اوینور یک شرکت دولتی هواپیمایی در نروژ است. این شرکت در سال ۱۹۴۷ تأسیس شده‌است. دفتر مرکزی شرکت هواپیمایی اوینور در اسلو، نروژ قرار دارد. تعداد کارکنان این شرکت حدود دو هزار و چهارصد نفر است. این شرکت مالک و اداره کننده 44 فرودگاه در نروژ است، که 14 عدد از این فرودگاه ها در ارتباط با نیروی هوایی پادشاهی نروژ و مسئول خدمات کنترل ترافیک هوایی در نروژ است. رخداد فنی مهم. در آوریل ۲۰۲۴، یک اشکال فنی در مرکز کنترل Oslo منجر به بسته شدن موقت فضای هوایی جنوب نروژ شد و مشکلات قابل‌توجهی در پروازها، به‌ویژه در
شد و مشکلات قابل‌توجهی در پروازها، به‌ویژه در فرودگاه اسلو ایجاد کرد. بازگشایی تدریجی انجام شد ولی تأثیرات مخرب بر پروازهای آن روز باقی ماند apnews.com. جمع‌بندی و چشم‌انداز آینده. Avinor در حال گذار به شرکتی با تمرکز بر: پیش‌بینی می‌شود ترافیک مسافر تا ۵۷ میلیون نفر تا سال ۲۰۳۱ رشد داشته باشد، که فشار مضاعفی بر زیرساخت‌ها و برنامه‌ریزی‌های سرمایه‌ای ایجاد می‌کند Wikipedia+15AVIONEWS+15avinor.no+15.
دیاجیو شرکت بریتانیایی چندملیتی تولیدکنندهٔ انواع نوشیدنی‌های الکلی است، که دفتر مرکزی آن در شهر لندن، انگلستان قرار دارد. این شرکت بزرگ‌ترین تولید کنندهٔ نوشیدنی‌های تقطیری از جمله آبجو و شراب در جهان می‌باشد. از برندهای معروف دیاجیو می‌توان به: جانی واکر (پرفروش‌ترین ویسکی در جهان)، اسمیرنوف (پرفروش‌ترین ودکا در جهان)، بیلیز، (نوعی لیکور) و گینس، (نوعی آبجو) اشاره نمود. این شرکت همچنین مالک برند خوزه کوئروو، (پرفروش‌ترین تکیلا در جهان) نیز می‌باشد. شرکت دیاجیو محصولات خود را در بیش از ۱۸۰ کشور جهان ارائه
محصولات خود را در بیش از ۱۸۰ کشور جهان ارائه می‌کند و در ۸۰ کشور نیز دارای شعبه است. بخشی از سهام شرکت دیاجیو در بازارهای بورس لندن و بورس نیویورک معامله می‌شود. این شرکت در سال ۲۰۱۱ با ارزش بازاری بالغ بر ۳۴ میلیارد پوند در رتبه ۱۲ از بزرگ‌ترین شرکت‌های فعال در بازار بورس اوراق بهادار لندن قرار داشت.
این فهرست شامل خورشیدگرفتگی‌های قرن هفدهم پیش از میلاد است که در طی دورهٔ سال ۱۷۰۰ پیش از میلاد تا ۱۶۰۱ پیش از میلاد روی داده‌اند. در این دوره، ۲۳۰ خورشیدگرفتگی رخ داد که ۷۵ مورد آن خورشیدگرفتگی جزئی، ۶۰ مورد خورشیدگرفتگی حلقه‌ای، ۶۰ خورشیدگرفتگی کامل و ۲۴ مورد نیز از نوع خورشیدگرفتگی مرکب بود. بیش‌ترین تعداد خورشیدگرفتگی در طول یکسال، مربوط به سال ۱۶۷۶ پیش از میلاد بوده که پنج گرفتگی روی داد و در ماه ژوئیه سال ۱۶۱۱ پیش از میلاد، دو خورشیدگرفتگی رخ داد.
خورشیدگرفتگی ۲۹ مارس ۲۰۰۶ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کلی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۹ مارس ۲۰۰۶ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۰:۱۲:۲۳ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده‌است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۴ دقیقه و ۷ ثانیه بود. در روز چهار شنبه، ۹ فروردین ۱۳۸۵ (۲۹ مارس ۲۰۰۶)، گرفت کلی خورشید در نوار باریکی که نیمی از کرهٔ زمین را احاطه می‌کرد، قابل رؤیت بود. سایهٔ کامل ماه سفر خود را از برزیل آغاز کرد و پس از عبور از اقیانوس اطلس، پا به قارهٔ آفریقا گذاشته و سپس خود را به دریای
پا به قارهٔ آفریقا گذاشته و سپس خود را به دریای مدیترانه زد و با عبور از سراسر کشور ترکیه و قسمتی از روسیه، سرانجام گرفت در مغولستان به هنگام پایان روز، پایان یافت. نیم سایه ماه نیز در بیشتر مناطق آفریقا، اروپا و خاورمیانه گسترده شد و ساکنان این مناطق توانستند به تماشای گرفت جزئی خورشید بنشینند. بهترین مکان برای دیدن این خورشید گرفتگی در ایران آذربایجان غربی از جمله شهرهای ارومیه، خوی، ماکو و قره ضیاالدین بود چون بیشترین درصد گرفتگی در ایران در این مناطق بود.
خورشیدگرفتگی ۲۰ مه ۲۰۱۲ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه‌ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۰ مه ۲۰۱۲ میلادی (برابر با خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۳:۵۳:۵۴ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی (ساعت ۴:۲۳:۵۴ بامداد ۱ خرداد ۱۳۹۱ به وقت محلی ایران) بوده‌است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۵ دقیقه و ۴۶ ثانیه بود. این گرفت در بخشی از جنوب شرق ژاپن و چین، هنگ کنگ و شمال تایوان و غرب آمریکا به صورت حلقوی و در شرق و شمال شرق آسیا، اقیانوس آرام و آمریکای شمالی به صورت جزئی دیده شد. در اوج کسوف جزئی، ماه حدود
به صورت جزئی دیده شد. در اوج کسوف جزئی، ماه حدود ۹۴ درصد از نور خورشید را مسدود می‌کند. این گرفت به ترتیب اقیانوس آرام شمالی، شرق و شمال شرق آسیا، ناحیه مداری قطب شمال و آمریکای شمالی -بجز نوار شرقی آن- را پوشاند. خورشیدگرفتگی حلقوی وقتی اتفاق می‌افتد که ماه در بیشترین فاصله مداری از زمین قرار داشته باشد و قطر ظاهری آن کوچک‌تر از قرص ظاهری خورشید به نظر برسد. در شرایط معمول، قطر ظاهری ماه با قطر ظاهری خورشید برابر یا اندکی از آن بزرگ‌تر است و خورشیدگرفتگی به شکل کامل دیده خواهد شد.
خورشیدگرفتگی ۳ نوامبر ۲۰۱۳ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی مرکب (حلقوی-کلی) است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۳ نوامبر ۲۰۱۳ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۲:۴۷:۳۶ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۱ دقیقه و ۴۰ ثانیه بود. این خورشیدگرفتگی در نواحی مرکزی و غرب ایران قبل از غروب آفتاب قابل مشاهده بود.
خورشیدگرفتگی ۲۹ آوریل ۲۰۱۴ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه‌ای (غیرمرکزی) است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۹ آوریل ۲۰۱۴ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۶:۰۴:۳۳ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی است. این خورشیدگرفتگی در سواحل جنوب افریقا، قطب جنوب و شرق استرالیا روی داد.
خورشیدگرفتگی ۲۳ اکتبر ۲۰۱۴ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۳ اکتبر ۲۰۱۴ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۱:۴۵:۳۹ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. این خورشیدگرفتگی جزئی در شمال و مرکز آمریکا روی داد. و در ایران قابل رویت نبود.
خورشیدگرفتگی ۲۰ مارس ۲۰۱۵ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل بود. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۰ مارس ۲۰۱۵ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۹:۴۶:۴۷ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۲ دقیقه و ۴۷ ثانیه بود. این خورشیدگرفتگی دقیقاً یک روز قبل از ابتدای سال نوی ایرانی (نوروز) و دقیقاً یک روز پیش از یکی از دو ابتدای سال نوی عبری در ۱ نیسان به وقوع پیوست. این خورشیدگرفتگی از شرق اقیانوس اطلس آغاز و از گریلند به شمال سیبری رسید. این گرفت در غرب و شمال ایران با درصد
سیبری رسید. این گرفت در غرب و شمال ایران با درصد پوشش بیشتر خورشید و در تهران بسیار محدود رصد شد.
خورشیدگرفتگی ۹ مارس ۲۰۱۶ یک خورشیدگرفتگی کامل یا کسوف کلی بود که در برخی بخش‌های اندونزی، نواحیِ شرقیِ خط روزگردان و شمالِ اقیانوس آرام دیده شد. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۴ دقیقه و ۹ ثانیه محاسبه شده بود. موتور جستجوی گوگل روز نهم مارس ۲۰۱۶ میلادی، لوگوی گوگل دودل خود را به این مناسبت تغییر داد.
خورشیدگرفتگی ۲۱ اوت ۲۰۱۷ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کلی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۱ اوت ۲۰۱۷ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۸:۲۶:۴۰ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۲ دقیقه و ۴۰ ثانیه بود. این پدیده در ایران قابل رویت نبود. این اولین خورشیدگرفتگی کامل در آمریکا بعد از سال 1979 می‌باشد ولی آخرین خورشیدگرفتگی سراسری از شرق (سواحل اقیانوس آتلانیتک) تا غرب (اقیانوس اطلس) آمریکا در سال ۱۹۱۸ (تقریباً یک قرن پیش) روی داده بود.
خورشیدگرفتگی ۲۶ دسامبر ۲۰۱۹ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه‌ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۶ دسامبر ۲۰۱۹ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۵:۱۸:۵۳ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۳ دقیقه و ۴۰ ثانیه بود. تصویر. تصویر متحرک
خورشیدگرفتگی ۲۱ ژوئن ۲۰۲۰ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه‌ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۱ ژوئن ۲۰۲۰ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۶:۴۱:۱۵ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی (۱۱:۱۱:۱۵ به وقت ایران) بود. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۰ دقیقه و ۳۸ ثانیه بود. این خورشید گرفتگی از نوع حلقوی است که در ایران و بسیاری از نقاط جهان به صورت جزئی دیده شد. در ایران از جنوب شرق تا شمال غرب به ترتیب طول گرفت بین ۲:۰۷ تا ۳:۱۲ (ساعت:دقیقه) و به میزان ۹۷ تا ۲۹ درصد متفاوت است. اوج گرفت در ایران بین
۹۷ تا ۲۹ درصد متفاوت است. اوج گرفت در ایران بین ساعت ۱۰:۰۴ صبح (جنوب غرب) تا ۱۰:۳۳ صبح (شمال شرق) بود. اوج گرفت در تهران ساعت ۱۰:۱۶ صبح بود. در تهران، خورشیدگرفتگی در ساعت ۹:۰۵ شروع شد. در ساعت ۱۰:۱۶ صبح، گرفتگی به بیشترین مقدار خود (۴۸ درصد) رسید و در ساعت ۱۱:۳۸ پایان یافت. این گرفتگی در آفریقا به جز بخشی از غرب آن، جنوب شرق اروپا و آسیا به صورت جزئی و در بخشی از جمهوری کنگو، سودان جنوبی، اتیوپی، یمن، عربستان سعودی، عمان، پاکستان، شمال هند، جنوب چین، تایوان به صورت حلقوی قابل مشاهده بود. تصویر. تصویر
به صورت حلقوی قابل مشاهده بود. تصویر. تصویر متحرک
خورشیدگرفتگی ۱۴ دسامبر ۲۰۲۰ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۴ دسامبر ۲۰۲۰ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۶:۱۴:۳۹ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۲ دقیقه و ۱۰ ثانیه بود. تصویر. تصویر متحرک
خورشیدگرفتگی ۱۰ ژوئن ۲۰۲۱ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه‌ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۰ ژوئن ۲۰۲۱ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۰:۴۳:۰۷ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۳ دقیقه و ۵۱ ثانیه بود. تصویر. تصویر متحرک
خورشیدگرفتگی ۴ دسامبر ۲۰۲۱ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۴ دسامبر ۲۰۲۱ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۷:۳۴:۳۸ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۱ دقیقه و ۵۴ ثانیه بود. تصویر. تصویر متحرک
خورشیدگرفتگی ۳۰ آوریل ۲۰۲۲ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۳۰ آوریل ۲۰۲۲ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۰:۴۲:۳۶ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی است. این گرفت جزئی غیرقابل رویت در ایران، تنها در بخشی از جنوبگان و آمریکای جنوبی رویت می‌شود. نمای پویای گرفت
خورشیدگرفتگی ۲۵ اکتبر ۲۰۲۲ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۵ اکتبر ۲۰۲۲ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۱:۰۱:۲۰ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی است. این گرفت قابل رویت در تمام پهنهٔ ایران، این گرفتی جزئی در ساعت ۱۳:۴۱ در تهران شروع شد و اوج آن ۱۴:۵۸ است. در این زمان ماه ۵۵ درصد از قرص خورشید را پوشاند و گرفت در ۱۶:۰۹ تمام شد. گرفت در شمال شرق کشور در حدود ۶۲ درصد و در جنوب شرق در حدود ۳۹ درصد است. این گرفت در نیمهٔ غربی آسیا، مناطقی از شمال شرق آفریقا و
در نیمهٔ غربی آسیا، مناطقی از شمال شرق آفریقا و بیشتر نقاط اروپا به صورت جزئی دیده شد.
خورشیدگرفتگی ۲۰ آوریل ۲۰۲۳ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی مرکب است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۰ آوریل ۲۰۲۳ میلادی ( خورشیدی) روی خواهد داد که زمان اوج آن، ساعت ۴:۱۷:۵۶ به‌وقت ساعت هماهنگ جهانی است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۱ دقیقه و ۱۶ ثانیه خواهد بود. تصویر. تصویر متحرک