payamvha/North_RAG huggingface dataset:
برخوردار است. این کتاب تأثیر بسیار زیادی بر عامه مردم در رابطه با موضوع دزدان دریایی بر جای گذاشت که از جمله این موارد می‌توان به وجود عناصری همچون کشتی شونر، نقشه مشخص شده با علامت X, نقطه‌های سیاه، جزایر گرمسیری و دریانوردی یک‌پا که یک طوطی را بر شانه خود حمل می‌کرد اشاره داشت. ... پیوند به بیرون. بانک اطلاعات فرهنگ و ادبیات کودکان ایران
رویارویی دو تیم شهر اصفهان که با نام شهرآورد اصفهان شناخته می‌شود بازی فوتبال مابین سپاهان و ذوب‌آهن برگزار می‌شود. از حساسیت بالایی در فوتبال ایران برخوردار است و همواره یکی از مهم‌ترین شهرآوردهای فوتبال ایران به‌شمار می‌رود. تاریخچه. آغاز «شهرآورد فوتبال نصف جهان» یا «دربی اصفهان» به اوایل دههٔ ۱۳۵۰ برمی‌گردد. این دو تیم اولین بار در زمستان ۱۳۵۱ در فینال مسابقات قهرمانی باشگاه‌های اصفهان و در ورزشگاه باغ همایون اصفهان (ورزشگاه تختی اصفهان فعلی) با یکدیگر رو به رو شدند. این دیدار در پایان ۹۰ دقیقه وقت
رو به رو شدند. این دیدار در پایان ۹۰ دقیقه وقت قانونی و همچنین وقت‌های اضافه بدون گل به پایان رسید تا کار به ضربات پنالتی بکشد. در پنالتی‌ها، برزمهری دروازه‌بان سپاهان ضربه پنالتی یزدانپناه بازیکن ذوب آهن را مهار کرد تا درنهایت تیم فوتبال سپاهان با نتیجهٔ پنج بر چهار، بازی را به نفع خود پایان دهد و به مقام قهرمانی مسابقات برسد. اولین دیدار رسمی این دو تیم در مسابقات سراسری لیگ، در هفتهٔ نهم جام تخت جمشید ۱۳۵۳ در تاریخ ۲۰ اردیبهشت ۱۳۵۳ در ورزشگاه باغ همایون اصفهان (ورزشگاه تختی اصفهان فعلی) و با قضاوت بهمن
اصفهان (ورزشگاه تختی اصفهان فعلی) و با قضاوت بهمن بهلولی در حضور بیش از ۵٬۰۰۰ تماشاگر به انجام رسید که با نتیجهٔ تساوی ۰–۰ به پایان انجامید. در دوره‌های بعدی «جام تخت جمشید» هم این دو تیم به دیدار هم رفته‌اند. این دو تیم در مسابقات جام تخت جمشید در مجموع ۸ بار به مصاف یک‌دیگر رفته‌اند. در دههٔ ۱۳۷۰ رقابت این دو تیم با هم از سر گرفته شد. این دو تیم ۱۲ بار در لیگ آزادگان که بالاترین سطح لیگ فوتبال ایران در آن دهه بود، به رقابت یک‌دیگر نیز رفته‌اند. از سال ۱۳۸۰ و با شروع لیگ برتر فوتبال ایران، این دو تیم از
و با شروع لیگ برتر فوتبال ایران، این دو تیم از اولین دوره این لیگ تاکنون، به صورت رفت و برگشت بازی‌های زیادی را در مقابل یکدیگر انجام داده‌اند. سپاهان و ذوب‌آهن دو بار در جام حذفی به مصاف یک‌دیگر رفته‌اند که هر دو مسابقه در دههٔ ۱۳۸۰ و در مرحلهٔ نیمه‌نهایی بوده است که هر دو مسابقه به ضربات پنالتی کشیده شده است که یک‌بار ذوب‌آهن و یک‌بار سپاهان به برتری رسیده است. رکورد شکست ناپذیری سپاهان. در ۱۶ مرداد ۱۳۹۴ سپاهان با پیروزی یک بر صفر در شهرآورد نصف جهان به رکورد ۵ سال بدون شکست برابر رقیب همشهری رسید.
به رکورد ۵ سال بدون شکست برابر رقیب همشهری رسید. خداحافظی محرم نویدکیا. محرم نویدکیا، بزرگ‌ترین اسطوره فوتبال اصفهان در شهرآورد شماره ۵۹ دو تیم در تاریخ ۲۴ مهر سال ۱۳۹۵ رسماً از دنیای فوتبال خداحافظی کرد. در پایان آن دیدار احسان حاج صفی و حسین پاپی خداحافظی او را نیمه کاره گذاشتند. محرم نویدکیا در حالی از فوتبال خداحافظی کرد که با کسب ۵ قهرمانی لیگ برتر و ۴ قهرمانی جام حذفی به عنوان کاپیتان رکوردی دست نیافتنی در فوتبال ایران ثبت کرد. مسابقات رسمی. "دو تیم از سال ۵۱ بازی‌های دوستانه زیادی برابر یکدیگر
تیم از سال ۵۱ بازی‌های دوستانه زیادی برابر یکدیگر برگزار کرده‌اند که به دلیل در دسترس نبودن همه نتایج در جدول بالا لحاظ نشده است، و صرفاً بازی‌های رسمی در تاریخچه رقابت دو تیم شمارش می‌شود." آمار و اطلاعات. آمار کلی. در ۷۶ بازی گذشته دو تیم، سپاهان ۳۱ بار و ذوب‌آهن ۱۹ بار برنده شده‌اند و ۲۷ بازی نیز مساوی شده است. آمارهای بازی‌های دو تیم از آغاز:
عرفان نظرآهاری (زاده ۱۷ مرداد ۱۳۵۳ در تهران)، نویسنده و شاعر اهل ایران است. زندگی. عرفان نظرآهاری دارای مدرک دکتری در رشته زبان و ادبیات فارسی است. کتاب‌های او به زبان انگلیسی، فرانسه، ترکی، کردی، عربی، ژاپنی، ایتالیایی، آلمانی، سوئدی، و هلندی … ترجمه شده‌است. وی تا کنون جوایز بسیاری را از آن خود کرده‌است، از جمله:جایزه ادبی پروین اعتصامی، جایزه کتاب سال جمهوری اسلامی ایران، جایزه کتاب فصل و نیز لوح افتخار دفتر بین‌المللی کتاب برای نسل جوان (ibby) در اسپانیا. او یکی از نویسندگان کتاب «داستان صلح» است که در
او یکی از نویسندگان کتاب «داستان صلح» است که در کره جنوبی به‌چاپ رسیده‌است. این داستان تاکنون به ۱۰ زبان ترجمه شده‌است و به صورت موسیقایی با آهنگ‌سازی محمد نصرتی منتشر شده‌است. این اثر موسیقایی مورد حمایت سازمان یونسکو قرار دارد. نظرآهاری نگارش پنج عنوان کتاب پژوهشی در ادبیات فارسی با موضوع‌هایی همچون: عشق، قناعت، عدالت‌طلبی، ستم‌ستیزی، ارزش زندگی، مرگ و هستی را در پیشینهٔ خود دارد و آثار متعددی در حوزه ادبیات کودک و نوجوان از او منتشر شده‌است؛ از جمله: راز مرواریدهای شهرزاد، در سینه‌ات نهنگی می‌تپد،
راز مرواریدهای شهرزاد، در سینه‌ات نهنگی می‌تپد، پیامبری از کنار خانه ما رد شد، لیلی نام تمام دختران زمین است، جوانمرد نام دیگر تو، من هشتمین آن هفت نفرم، دو روز مانده به پایان جهان، روی تخته سیاه جهان با گچ نور بنویس. او در سال ۲۰۰۱ برگزیده نخست کنگره شعر زنان شد و «پشت کوچه‌های ابر» اثر این نویسنده به‌عنوان برگزیده جشنواره کتاب کانون پرورش فکری کودکان و نوجوانان انتخاب شد. نظرآهاری هم‌اکنون به‌تدریس در دانشگاه‌ها و مراکز علمی و آموزشی مشغول است.
مکانیک شکست، مکانیک مربوط به انتشار ترک در مواد است. از طریق علوم تجربی و تحلیلی مکانیک جامدات برای محاسبه نیروی محرک یک ترک و در نتیجه میزان مقاومت مواد در برابر شکست استفاده می‌شود. در علم مواد مدرن، مکانیک شکست ابزار مهمی است که برای بهبود عملکرد اجزای مکانیکی مورد استفاده قرار می‌گیرد. این علم، به منظور پیش‌بینی مکانیزم ماکروسکوپی اجسام، فیزیک رفتارهای تنشی و کرنشی به ویژه تئوری‌های کشش و انعطاف بذیری (موم سانی) را بر روی نواقص کریستالی میکروسکوپی موجود در مواد واقعی، به کار می‌گیرد. فرکتوگرافی به‌طور
در مواد واقعی، به کار می‌گیرد. فرکتوگرافی به‌طور گسترده‌ای به همراه مکانیک شکست استفاده می‌شود تا دلایل خرابی‌ها را بیابد و نیز پیش‌بینی‌های نظری مربوط به نواقص را با شکست‌های دنیای واقعی تطابق دهد. پیش‌بینی رشد یک ترک به‌طور عمیقی به ویژگی ساختاری بستگی دارد. ترک در اثر اعمال نیرو به سه روش زیر ایجاد و گسترش می‌یابد: مقدمه. فرایندهای ساخت مواد، پردازش، ماشین‌کاری و تشکیل، درنهایت ممکن است منجر به نقص در یک جزء مکانیکی شوند. در کلیه سازه‌های فلزی نقص داخلی و سطحی ناشی از فرایند تولید دیده می‌شود. مکانیک
و سطحی ناشی از فرایند تولید دیده می‌شود. مکانیک شکست عبارت است از تجزیه و تحلیل نقص‌ها برای کشف مواردی که ایمن هستند (یعنی رشد نمی‌کنند) و آنهایی که باعث شکست جسم ترک خورده می‌شوند. حتی با وجود این نقص‌های ذاتی، می‌توان از طریق تجزیه و تحلیل، عملکرد ایمن و مناسب یک ساختار را به‌دست آورد. مکانیک شکست می‌کوشد تا به سوالات زیر پاسخ دهد: مکانیک شکست الاستیکی خطی. معیار گریفیت. مکانیک شکست در جنگ جهانی اول توسط مهندس هوانوردی انگلیس توسعه یافت؛ به‌این‌ترتیب اصطلاح گریفیت کرک برای توضیح در مورد شکست مواد شکننده
گریفیت کرک برای توضیح در مورد شکست مواد شکننده ساخته شد.کار گریفیت بر مبنای دو واقعیت متناقض بود: یک نظریه برای پیوند دادن این نتایج متناقض لازم بود. همچنین، آزمایش‌ها روی الیاف شیشه‌ای که خود گریفیت انجام داده‌است، نشان می‌دهد که با کاهش قطر فیبر، تنش شکست افزایش می‌یابد. از این رو استحکام کششی تک محوره، که قبل از گریفیت به‌طور گسترده برای پیش‌بینی شکست مواد استفاده شده بود، نمی‌توانست یک خاصیت مستقل برای مواد باشد. گریفیت اظهار داشت که مقاومت کم شکستگیِ مشاهده شده در آزمایش‌ها و همچنین وابستگی به میزان
مشاهده شده در آزمایش‌ها و همچنین وابستگی به میزان قدرت، به دلیل وجود نقص‌های میکروسکوپی در شیشه است. برای تأیید فرضیات متناقض، گریفیت نقص مصنوعی را در نمونه‌های شیشه‌ای آزمایشگاهی خود معرفی کرد. نقص مصنوعی به شکل ترک سطحی بود که بسیار بزرگتر از سایر نقص‌های موجود در یک نمونه بود. آزمایش‌ها نشان داد که حاصل مجذور مربع طول عیب (a) در تنش شکست ("σ" f) تقریباً ثابت است که با معادله زیر بیان می‌شود: formula_1 توضیح این رابطه از نظر تئوری کشش خطی، مشکل‌ساز است. نظریه کشش خطی پیش‌بینی می‌کند که تنش (و از این رو
نظریه کشش خطی پیش‌بینی می‌کند که تنش (و از این رو فشار) در نوک یک نقص تیز در یک ماده الاستیک خطی نامتناهی است. برای جلوگیری از این مشکل، گریفیت یک روش ترمودینامیکی را برای توضیح این رابطه ارائه داد. گریفیت با حل مشکل کشسانی یک ترک محدود در یک صفحه الاستیک، عبارتی برای ثابت بودن C از نظر انرژی سطح ترک پیدا کرد. به‌طور خلاصه رویکرد بدین گونه بود: که در آن، E مدول یانگ مواد و γ سطح ماده است. با فرض اینکه E برابر با ۶۲ گیگاپاسکال و Y برابر با ۱ ژول بر متر مربع باشد، تقریب بسیار خوبی از استرس شکست پیش‌بینی شده
باشد، تقریب بسیار خوبی از استرس شکست پیش‌بینی شده گریفیت با نتایج آزمایشگاهی برای شیشه، ارائه می‌دهد. به تازگی، نشان داده شد که کاربرد مستقیم معیار گریفیت بر «سلول» عددی منفرد منجر به فرمول بسیار محکمی از روش عنصر مرزی می‌شود. برای موادِ بسیار تغییر شکل یافته قبل از انتشار ترک، فرمول مکانیکی شکست الاستیک خطی دیگر کاربرد ندارد و یک مدل اقتباس شده برای توصیف زمینه استرس و جابجایی نزدیک به نوک ترک، مانند روی لازم است. اصلاح ایروین. "کارهای گریفیت تا اوایل دهه ۵۰ عمدتاً مورد توجه جامعه مهندسی قرار نمی‌گرفت.
۵۰ عمدتاً مورد توجه جامعه مهندسی قرار نمی‌گرفت. دلایل آن بدین شرح است: (الف) در مواد ساختاری واقعی میزان انرژی مورد نیاز برای ایجاد شکست، میزان بالاتری از سطح انرژی مربوط است، و (ب) در مصالح ساختاری همیشه برخی از تغییر شکل‌ها غیرعادی در اطراف جبهه ترک وجود دارد که می‌تواند فرض متوسط الاستیک خطی با فشارهای نامحدود را در نوک ترک بسیار غیرواقعی جلوه دهد." نظریه گریفیت با داده‌های تجربی برای مواد شکننده مانند شیشه توافق بسیار خوبی را ارائه می‌دهد. برای مواد شکل‌پذیر مانند فولاد، گرچه رابطه formula_3 هنوز هم
مانند فولاد، گرچه رابطه formula_3 هنوز هم استفاده می‌شود، ولی انرژی سطح (γ) پیش‌بینی شده توسط نظریه گریفیت معمولاً غیر واقعی است. گروهی که تحت آزمایش در (NRL) در طول جنگ جهانی دوم کار می‌کردند، فهمیدند که انعطاف‌پذیری باید نقش مهمی در شکستگی مواد انعطاف‌پذیر داشته باشد. در مواد انعطاف‌پذیر (و حتی در موادی که به نظر می‌رسد شکننده است)، یک ناحیه پلاستیکی در نوک ترک ایجاد می‌شود. با افزایش بار اعمال شده، ناحیه پلاستیک تا اندازه ای افزایش می‌یابد که شکاف بزرگ شود و مواد کشیده شده الاستیک در پشت نوک ترک خالی
شود و مواد کشیده شده الاستیک در پشت نوک ترک خالی شود. چرخه بارگیری و تخلیه پلاستیک در نزدیکی نوک ترک منجر به اتلاف انرژی به عنوان گرما می‌شود. از این رو، یک اصطلاح اتلاف باید به رابطه تعادل انرژی ابداع شده توسط گریفیت برای مواد شکننده اضافه شود. از نظر جسمی، انرژی اضافی برای رشد ترک در مواد انعطاف‌پذیر نسبت به مواد شکننده مورد نیاز است. استراتژی ایروین - تقسیم انرژی - دارای دو بخش بود: که γ انرژی انرژی سطح و Gp اتلاف پلاستیک (و اتلاف منابع دیگر) در واحد سطح رشد ترک است. نسخه اصلاح شده از معیار انرژی گریفیت
رشد ترک است. نسخه اصلاح شده از معیار انرژی گریفیت می‌تواند بدین صورت نوشته شود formula_5 برای مواد شکننده مانند شیشه، اصطلاح انرژی سطح غالب است و formula_6. در مورد مواد منعطف مانند فولاد، مدت اتلاف پلاستیک غالب است و formula_7. برای پلیمرهای نزدیک به دمای انتقال شیشه، مقادیر واسطه ای G بین ۲ تا 1000 J / m 2 داریم. ضریب شدت تنش. یکی دیگر از دستاوردهای مهم ایروین و همکارانش پیدا کردن روشی برای محاسبه میزان انرژی موجود برای شکستگی از نظر تنش بدون علامت و زمینه جابجایی اطراف یک جبهه ترک در یک جامد الاستیک خطی
جابجایی اطراف یک جبهه ترک در یک جامد الاستیک خطی بود. این بیان بدون علامت برای تنش در حالت بارگذاری I مربوط به ضریب شدت استرس KI از رابطه formula_8 پیروی می‌کند. جایی که σij تنش‌های کوچک، r فاصله از نوک ترک، θ از نظر سطح شکاف از زاویه و fij عملکردهایی هستند که به هندسه ترک و شرایط بار بستگی دارند. ایروین مقدار K را عامل شدت استرس (تنش) نامید. از آنجا که مقدار fij بی بعد است، فاکتور شدت تنش را می‌توان در واحدهای formula_9 بیان کرد. وقتی یک شمول در نظر گرفته شود، یک عبارت مجانبی مشابه برای زمینه‌های استرس
شود، یک عبارت مجانبی مشابه برای زمینه‌های استرس به‌دست می‌آید. انتشار انرژی کرنش. ایروین اولین کسی بود که مشاهده کرد که اگر اندازه ناحیه پلاستیک اطراف یک ترک در مقایسه با اندازه ترک کوچک باشد، انرژی مورد نیاز برای رشد ترک به شدت وابسته به وضعیت استرس (منطقه پلاستیک) در نخواهد بود، در نوک ترک. به عبارت دیگر، ممکن است از یک محلول کاملاً الاستیک برای محاسبه میزان انرژی موجود برای شکستگی استفاده شود. برای مثال، نرخ آزادسازی انرژی برای رشد ترک یا میزان آزادسازی انرژی کرنش ممکن است به‌عنوان تغییر در انرژی کرنش
انرژی کرنش ممکن است به‌عنوان تغییر در انرژی کرنش الاستیک در واحد سطح رشد ترک محاسبه شود: formula_10 که در آن U انرژی الاستیک سیستم و a طول ترک است؛ و بار P و جابجایی u هنگام ارزیابی عبارات بالا ثابت هستند. ایروین نشان داد که برای حالت I شکست (حالت باز) و فاکتور شدت تنش طبق رابطه زیر مرتبطند: formula_11 در رابطه فوق E مدول یانگ، ν نسبت پواسون، و "K"I عامل شدت استرس در حالت I است. ایروین همچنین نشان داد که میزان آزادسازی انرژی کرنش ترک یک مسطح در بدنه الاستیک خطی می‌تواند در مورد حالت I، حالت II (حالت لغزشی)
خطی می‌تواند در مورد حالت I، حالت II (حالت لغزشی) و حالت III (حالت پاره شدن) عوامل شدت تنش برای عمومی‌ترین شرایط بارگیری بیان شود. بعد، ایروین فرضیه دیگری را اتخاذ کرد که اندازه و شکل ناحیه اتلاف انرژی در طول شکست شکننده تقریباً ثابت است. این فرض نشان می‌دهد که انرژی مورد نیاز برای ایجاد یک سطح شکست، ثابت است که فقط به ماده بستگی دارد. به این خاصیت جدید ماده، چقرمگی شکست نام داده شده و با GIc مشخص می‌شود. امروزه، این عامل شدت تنش بحرانی KIc است، که در شرایط کرنش سطح یافت می‌شود، که در مکانیک شکستگی الاستیک
کرنش سطح یافت می‌شود، که در مکانیک شکستگی الاستیک خطی به عنوان یک خاصیت پذیرفته شده‌است. منطقه پلاستیک نوک ترک. در تئوری، استرس (تنش) در نوک ترک که شعاع تقریباً صفر است، تمایل به بی‌نهایت دارد. این یک تکینگی استرس در نظر گرفته می‌شود که در برنامه‌های واقعی امکان‌پذیر نیست. به همین دلیل، در مطالعات عددی در زمینه مکانیک شکست، غالباً مناسب است که ترک‌ها را به صورت های غیرتیز نمایان کنید، با یک منطقه وابسته به هندسه از غلظت استرس که جایگزین تکینگی شکاف می‌شود. در واقعیت، غلظت تنش در نوک ترک در مواد واقعی مشخص
در واقعیت، غلظت تنش در نوک ترک در مواد واقعی مشخص شده‌است که دارای ارزش محدود اما بزرگتر از تنش اسمی است که بر روی نمونه اعمال می‌شود. معادله‌ای که تنش‌های نزدیک به نوک ترک را ارائه می‌دهد در زیر آورده شده‌است: formula_12 استرس در نزدیکی نوک ترک ، formula_13، به استرس کاربردی اسمی ، formula_14 و یک عامل اصلاح ، formula_15 (که به هندسه نمونه بستگی دارد) و به‌طور معکوس وابسته به فاصله شعاعی از نوک ترک است. با این وجود، باید نوعی سازوکار یا خاصیت مواد وجود داشته باشد که مانع از انتشار چنین ترک‌هایی به صورت
باشد که مانع از انتشار چنین ترک‌هایی به صورت خود به خود شود. فرض این است که تغییر شکل پلاستیک در نوک ترک به‌طور مؤثری نوک ترک را محکم می‌کند. این تغییر شکل در درجه اول به استرس اعمال شده در جهت قابل اجرا (در بیشتر موارد، این جهت y از یک سیستم مختصات دنده ای منظم)، طول ترک و هندسه نمونه بستگی دارد. برای تخمین چگونگی گسترش این ناحیه تغییر شکل پلاستیک از نوک ترک، جورج ایروین استحکام عملکرد مواد را با تنش‌های دور از جهت y در امتداد ترک (جهت x) برابر کرده و برای شعاع مؤثر حل کرد. از این رابطه و با فرض اینکه ترک
شعاع مؤثر حل کرد. از این رابطه و با فرض اینکه ترک به ضریب شدت استرس بحرانی بارگیری شود، ایروین عبارت زیر را برای شعاع مطلوب منطقه تغییر شکل پلاستیک در نوک ترک ارائه داد: formula_16 مدل‌های مواد ایده‌آل نشان داده‌اند که این منطقه از پلاستیک در مرکز نوک ترک قرار دارد. این معادله شعاع تقریبی ایده‌آل از تغییر شکل منطقه پلاستیک را فراتر از نوک ترک می‌دهد، که برای بسیاری از دانشمندان سازه مفید است زیرا تخمین خوبی از نحوه رفتار مواد هنگام تحمل استرس می‌دهد. در معادله فوق، پارامترهای ضریب شدت تنش و شاخص مقاومت به
فوق، پارامترهای ضریب شدت تنش و شاخص مقاومت به مواد،formula_17 و تنش بازده ، formula_18 ، از آنجا که آنها چیزهای زیادی راجع به مواد و خصوصیات آن و همچنین در مورد اندازه منطقه پلاستیک نشان می‌دهند اهمیت زیادی دارند. به عنوان مثال، اگر formula_19 زیاد باشد، می‌توان نتیجه گرفت که این ماده سخت است، در حالی که اگر formula_18 زیاد باشد، مشخص می‌شود که ماده انعطاف‌پذیر تر است. نسبت این دو پارامتر به شعاع ناحیه پلاستیک اهمیت دارد. به عنوان مثال، اگر formula_18 اندک باشد، نسبت مربع formula_17 به formula_18 بزرگ است،
نسبت مربع formula_17 به formula_18 بزرگ است، که منجر به شعاع پلاستیکی بزرگتر می‌شود. این بدان معنی است که مواد می‌توانند به‌طور پلاستیکی تغییر شکل دهند، و بنابراین سخت است. این تخمین از اندازه ناحیه پلاستیکی فراتر از نوک ترک می‌تواند برای تحلیل دقیق تر نحوه رفتار یک ماده با وجود ترک استفاده شود. همان روشی که در بالا برای بارگذاری یک رویداد واحد توضیح داده شده‌است، همچنین برای بارگذاری چرخه ای کاربرد دارد. در صورت وجود ترک در نمونه‌ای که تحت بارگذاری چرخه‌ای قرار دارد، نمونه به‌طور پلاستیکی در نوک ترک تغییر
قرار دارد، نمونه به‌طور پلاستیکی در نوک ترک تغییر شکل می‌یابد و رشد ترک را به تأخیر می‌اندازد. در صورت اضافه بار یا گشت و گذار، این مدل کمی تغییر می‌کند تا بتواند افزایش ناگهانی استرس را از آنچه قبلاً در آن تجربه شده بود، جبران کند. در یک بار به اندازه کافی زیاد (اضافه بار)، ترک از ناحیه پلاستیکی که در آن قرار دارد خارج می‌شود و ناحیه تغییر شکل پلاستیک اصلی را پشت سر می‌گذارد. حال با فرض اینکه استرس اضافه بار به اندازه‌ای کافی نیاشد که نمونه را بشکند، شکاف دچار تغییر شکل پلاستیک بیشتر در اطراف نوک ترک جدید
تغییر شکل پلاستیک بیشتر در اطراف نوک ترک جدید می‌شود و باعث افزایش ناحیه تنش‌های پلاستیکی باقیمانده می‌شود. این فرایند بیشتر باعث سفت شدن و طولانی‌تر شدن عمر مواد می‌شود زیرا منطقه جدید پلاستیک بزرگتر از آن چیزی است که در شرایط تنش معمول قرار دارد. این به مواد اجازه می‌دهد چرخه‌های بیشتری از بارگذاری را متحمل شوند. این ایده را می‌توان با نمودار آلومینیوم با یک شکاف وسط که در حوادث اضافه بار قرار دارد، بیشتر نشان داد. تست‌های چقرمگی شکست. محدودیت‌ها. اما مشکلی برای محققان NRL به‌وجود آمده‌است زیرا مواد
مشکلی برای محققان NRL به‌وجود آمده‌است زیرا مواد دریایی، به عنوان مثال، فولاد کشتی، کاملاً الاستیک نیستند اما در نوک ترک دچار تغییر شکل پلاستیک قابل توجهی می‌شوند. یک فرض اساسی در مکانیک شکست الاستیک خطی ایروین، بازدهی در مقیاس کوچک است، به شرطی که اندازه منطقه پلاستیک نسبت به طول ترک کوچک باشد. با این حال، این فرض برای انواع خاصی از شکست در فولادهای ساختاری کاملاً محدود کننده است اگرچه چنین فولادهایی می‌توانند مستعد شکست ترد شوند، که منجر به تعدادی از خرابی‌های فاجعه بار شده‌است. مکانیک شکستگی الاستیک خطی
فاجعه بار شده‌است. مکانیک شکستگی الاستیک خطی از کاربردهای محدودی برای فولادهای ساختاری استفاده می‌کند و آزمایش مقاومت در برابر شکستگی می‌تواند گران باشد. رشد ترک. به‌طور کلی، شروع و تداوم رشد ترک بستگی به عوامل مختلفی دارد، از جمله خصوصیات فیزیکی مواد، هندسه سازه، هندسه ترک، توزیع بار، میزان بارگیری، بزرگی بار، شرایط محیطی، اثرات زمانی (مانند ویسکوالاستیک یا ویسکوپلاستیسیته)، و ریزساختار. در این بخش، ترک‌هایی را که مستقیماً از کاربرد یک بار در نتیجه یک حالت شکست رشد می‌کنند، در نظر گرفته می‌شود. شروع مسیر
شکست رشد می‌کنند، در نظر گرفته می‌شود. شروع مسیر ترک. با بزرگ شدن ترک‌ها، انرژی با formula_24، به نوک ترک منتقل می‌شود که تابعی از بار اعمال شده، طول ترک (یا منطقه) و هندسه است. علاوه بر این، تمام مواد جامد دارای سرعت ذاتی انتشار انرژی formula_25 هستند، که در آن formula_25 به «انرژی شکست» یا «چقرمگی شکست» مواد گفته می‌شود. اگر شرط زیر برقرار شود، یک ترک رشد خواهد کرد: formula_27 formula_25 به تعداد بیشماری از فاکتورها، مانند درجه حرارت (به‌طور مستقیم متناسب، یعنی هرچه مواد سردتر باشد، مقاومت در برابر شکست
یعنی هرچه مواد سردتر باشد، مقاومت در برابر شکست پایین‌تر است و برعکس) به وجود یک یا حالت بارگذاری استرس سطحی، ویژگی‌های ، سرعت بارگذاری، ریزساختار، ‌ها (خصوصاً حفره‌ها)، تاریخچه عملیات حرارتی و جهت رشد ترک. ثبات رشد ترک. علاوه بر این، با رشد ترک در بدنه مواد، مقاومت مواد در برابر شکست افزایش می‌یابد (یا ثابت می‌ماند). مقاومت در برابر شکست می‌تواند با ضریب آزادسازی انرژی مورد نیاز برای انتشار یک ترک ، formula_29 که تابعی از طول ترک است formula_29 به هندسه و ریزساختار مواد وابسته باشد. طرح formula_29 در
و ریزساختار مواد وابسته باشد. طرح formula_29 در مقابل formula_32 به عنوان نامیده می‌شود. برای مواد شکننده ، formula_33 یک مقدار ثابت برابر با formula_34. برای سایر مواد ، formula_33 با افزایش formula_32 افزایش می‌یابد، و ممکن است به یک مقدار برسد. شرط زیر باید به منظور ایجاد یک شکاف با طول formula_37 برای پیشبرد یک طول ترک کوچک رعایت شود: formula_38 سپس شرط رشد ترک پایدار عبارت است از: formula_39 در مقابل، شرط رشد ترک ناپایدار به صورت زیر است: formula_40 پیش‌بینی مسیر ترک. در قسمت قبل، فقط رشد ترک در مسیر
مسیر ترک. در قسمت قبل، فقط رشد ترک در مسیر مستقیم در اثر اعمال بار در یک حالت واحد شکستگی مورد بررسی قرار گرفت. به وضوح آن یک حالت کاملاً ایده‌آل بود؛ در سیستم‌های دنیای واقعی، بارگذاری حالت مختلط (مقداری از بارگذاری حالت I، حالت II و حالت III) اعمال می شود. در بارگذاری با حالت مختلط، ترک ها به طور مستقیم پیش نمی روند. چندین تئوری برای توضیح ایجاد و انتشار ترک در بارگذاری حالت مختلط ارائه شده است، که دو مورد در زیر آورده شده است: نظریه تنش ماکزیمم هوپ یا حلقه. ترک با طول formula_41 را در نظر بگیرید که از
ترک با طول formula_41 را در نظر بگیرید که از طریق کشش یکنواخت formula_42 در یک صفحه نامتناهی که در معرض بارهای مختلط Mode-I و Mode-II قرار دارد، به طوریکه formula_43 زاویه بین صفحه ترک اصلی و جهت تنش اعمال شده و formula_44 زاویه بین صفحه ترک اصلی و جهت رشد ترک است. سیه، پاریس و اردوغان نشان دادند كه به دور از نوک ترک در این هندسه بارگذاری مسطح صرفاً formula_45 و formula_46 هستند. علاوه بر این، اردوغان و سیه اصول زیر را برای این سیستم مطرح کردند: این فرضیه حاکی از آن است که شکاف از نوک آن در جهت formula_50
از آن است که شکاف از نوک آن در جهت formula_50 شروع می شود که formula_51 حداکثر است. به عبارت دیگر، ترک از نوک آن در جهت formula_44 شروع می شود و شرایط زیر را برآورده می کند: formula_53 و formula_54 تنش هوپ یا حلقه بدین صورت نوشته می شود: formula_55 جایی که formula_56 و formula_57 با توجه به یک سیستم مختصات قطبی که در نوک ترک اصلی قرار دارد، تعیین می شوند. جهت گسترش ترک formula_58 و پوشش شکست (طرح formula_59) با رعایت معیارهای تعیین شده تعیین می شوند. برای بارگذاری خالص حالت دوم (mode-II) formula_58 به صورت
خالص حالت دوم (mode-II) formula_58 به صورت formula_61 محاسبه شده است. نظریه حداکثر تنش هوپ، زاویه گسترش ترک را در نتایج تجربی کاملاً دقیق پیش بینی می کند و را برای پوشش شکست فراهم می کند. معیار حداکثر میزان آزاد سازی انرژی. ترک با طول formula_41 را در نظر بگیرید که در یک بدنه مسطح بی نهایت در معرض حالت های ثابت mode-I و mode-II که در فاصله بی نهایت اعمال می شوند، قرار دارد. تحت این بارگذاری، ترک با یک طول لرز formula_63 در یک زاویه formula_64 با توجه به ترک اصلی منحرف می شود. وو (Wu) فرض كرد كه ترک های
ترک اصلی منحرف می شود. وو (Wu) فرض كرد كه ترک های فرعی با زاويه حساس formula_65 انتشار مي يابند که میزان آزادسازی انرژی را در زیر تعریف شده است. وو (Wu) formula_66 و formula_67 را به عنوان ذخیره شده در نمونه های حاوی ترک مستقیم و ترک فرعی یا منحرف شده (یا شکاف Z شکل) تعریف می کند. میزان انرژی آزاد شده که توسط نوک ترک مستقیم هنگام تشکیل ترک فرعی، ایجاد می شود بدین صورت است: formula_68 بنابراین، ترک منحرف خواهد شد و با زاویه بحرانی formula_69 لرزیده و پخش می شود که معیار حداکثر میزان آزاد سازی انرژی زیر را
شود که معیار حداکثر میزان آزاد سازی انرژی زیر را برآورده می کند: formula_70 formula_71 formula_72 formula_73 نمی تواند به عنوان یک تابع شکل بسته بیان شود، اما می تواند شبیه سازی عددی را به خوبی تقریب بزند. برای شکستگی در بارگزاری خالص mode-II، formula_74 محاسبه می شود formula_75، که به خوبی با حداکثر نظریه تنش حلقه قابل قیاس است. ناهمسانگردی (Anisotropy). عوامل دیگر نیز می توانند در جهت رشد ترک اثر بگذارند، مانند تغییر شکل مواد در نواحی دور (مانند گردنی شدن necking)، وجود میکرو جداسازی حاصل از نواقص، فشرده
necking)، وجود میکرو جداسازی حاصل از نواقص، فشرده سازی، وجود رابط بین دو ماده یا فاز مواد و ناهمسانگردی مواد. در مواد ناهمسانگرد، چقرمگی شکست با در داخل مواد، تغییر می کند. چقرمگی شکست یک ماده ناهمسانگرد را می توان به عنوان formula_76 تعریف کرد. جایی که formula_77 معیاری از جهت گیری است. بنابراین ، هنگامی که شرایط زیر برآورده شود، یک ترک با زاویه جهت گیری formula_78 رشد می کند: formula_79 و formula_80 موارد فوق می تواند بیانیه ای از معیار حداکثر میزان آزاد سازی انرژی برای مواد ناهمسانگرد باشد. مکانیک شکست
سازی انرژی برای مواد ناهمسانگرد باشد. مکانیک شکست الاستیک - پلاستیک. بیشتر مواد مهندسی در شرایط عملیاتی که شامل بارهای زیادی هستند، برخی از رفتارهای کششی (elastic) و غیر کششی (inelastic) غیرخطی را نشان می دهند. در چنین موادی ممکن است مفروضات مکانیکی شکست کششی خطی وجود نداشته باشد و به جای آن ها، شرایط زیر حکم فرما باشد: ناحیه پلاستیکی در نوک ترک ممکن است اندازه ای به همان مقدار اندازه ترک داشته باشد. بنابراین ، برای مواد الاستیک - پلاستیک، تئوری کلی تری در مورد رشد ترک مورد نیاز است. آن تئوری ها عبارتند
مورد رشد ترک مورد نیاز است. آن تئوری ها عبارتند از: (Crack tip opening displacement CTOD). CTOD فاصله بین چهره های مخالف نوک ترک در موقعیت رهگیری 90 درجه است. موقعیت پشت نوک ترک که در آن فاصله اندازه گیری می شود خودسرانه است اما معمولاً جایی استفاده می شود که دو خط 45 درجه ای که از نوک ترک شروع می شود، صفحات ترک را قطع می کند. این پارامتر در مکانیک شکست برای مشخص کردن بارگذاری در یک ترک استفاده می شود و می تواند مربوط به سایر پارامترهای بارگذاری نوک ترک نیز باشد. از نظر تاریخی، اولین پارامتر برای تعیین
نیز باشد. از نظر تاریخی، اولین پارامتر برای تعیین مقاومت در برابر شکستگی در ناحیه الاستو-پلاستیک، جابجایی باز شدن نوک ترک (CTOD) یا "باز شدن در راس ترک" بود. این پارامتر توسط ولز (Wells) در طول مطالعات فولادهای ساختاری تعیین شد، که به دلیل مقاومت بالا نمی توان با مدل مکانیکی شکست الاستیک خطی، آن را مشخص نمود. وی خاطرنشان کرد که قبل از وقوع شکستگی ، دیواره های ترک در حال حرکت بودند و آن نوک ترک، پس از شکستگی، به دلیل تغییر شکل پلاستیک، رنجی میان حاد تا گرد شدن داشت. علاوه بر این، گرد شدن نوک ترک در