payamvha/North_RAG huggingface dataset:
یا جمشید پادشاه اسطورهٔ ایران و کان که همان قید مکان است سرجمع می‌شود این نام را به جایگاه شاهزادگان یا جایگاه جمشید پادشاه معنا کرد. بناهای تاریخی. وجود بناهای تاریخی حکایت از پیشینه دراز این شهر دارد که به ۶۰۰۰ سال می‌رسد. آثار و بناهای زیادی نیز مربوط به دوران‌های ساسانیان، صفویه، زندیه و قاجاریه در منطقه میمند وجود دارد که هر کدام نیازمند تحقیق و بررسی بیشتر و کشف تاریخ این دیار است.در میمند قدیم خانه‌ها با سنگ، ساروج، چوب و کاه گل معمولاً دارای اتاق‌هایی در دوطبقه بر گرداگرد یک حیاط ساخته می‌شد. در
در دوطبقه بر گرداگرد یک حیاط ساخته می‌شد. در محله‌های قدیمی کوچه‌های پیچ در پیچ وجود داشت که گاه به صورت دالانی از زیر طبقه بالایی خانه‌ها عبور می‌کرد.متأسفانه چندین بنای ارزشمند و تاریخی منطقه طی سال‌های اخیر به بهانه توسعه شهری و در سایه بی‌توجهی مسؤولان از میان برده شده‌است.درحال حاضر 12 اثر تاریخی ثبت شده درمنطقه میمند وجود دارد که عبارتند از:امامزاده اسماعیل-کاروان سرای زنجیران-مسجد جامع میمند-تل گاوی-حمام تاریخی جنب مسجد-تل قصر عاصم-تل دشت موگ-تل آرامگاه-خرفخانه های ابراهیم آباد-بقایای قلعه زنجیران و
های ابراهیم آباد-بقایای قلعه زنجیران و قبرستان قصر عاصم. جشنواره گل و گلاب. مهم‌ترین رویداد هر سال میمند جشنواره گل و گلاب است که با استقبال گسترده مردم از تمام نقاط کشور انجام می‌شود و در اردیبهشت‌ماه هر سال به مدت یک تا دو هفته برگزار می‌گردد. این جشنواره کمشتاقان زیادی را به خود جذب می‌کند با آغاز برداشت گل محمدی در میمند و عرق‌گیری در کارگاه‌های سنتی و صنعتی عرق‌گیری که مهم‌ترین صنعت این شهر می‌باشد شروع می‌شود. میمند یکی از قطب‌های تولیدی گل محمدی و گلاب با ظرفیت سالانه ۲۱ هزار تن گلاب و عرقیات در
گلاب با ظرفیت سالانه ۲۱ هزار تن گلاب و عرقیات در کشور می‌باشد. اقتصاد میمند. کشاورزی. از مهم‌ترین محصولات کشاورزی میمند محصولات باغی و در وهله دوم صیفی‌جات و غلات را می‌توان مثال زد. از مهم‌ترین محصولات باغی فیروزآباد میتوان به بیش از ۳۰۰۰ هکتار تاکستان‌های انگور و باغات بادام اشاره کرد. میمند به گلستان فارس شهره است و با داشتن هزار و ۵۵۰ هکتار باغ گل، از هر هکتار چهار تن گل محمدی برداشت می‌کند و کارگاه‌های عرق‌گیری میمند سالانه بیش از ۱۰ هزار تن گلاب تولید می‌کنند که این بخش را به‌عنوان اولین تولیدکننده
می‌کنند که این بخش را به‌عنوان اولین تولیدکننده بزرگ گلاب در ایر ساخته‌اند، برداشت گل، از اوایل اردیبهشت‌ماه آغاز می‌شود. و نکته مهم این است که برداشت گل محمدی روزانه در میمند قبل از طلوع آفتاب شروع می‌شود و قبل از گرم شدن هوا در بامداد پایان می‌پذیرد. همچنین میمند بزرگترین و تنها تولیدکننده گل و عرق نسترن در کشور است.برداشت و عرق‌گیری نسترن اردیبهشت هر سال انجام می‌شود. در میمند بیش از ۲۰ هکتار باغ بیدمشک وجود دارد درخت بیدمشک دارد، بیدمشک جز اولین گیاهانی است که در ابتدای بهار به شکوفه می‌نشیند و نوید
است که در ابتدای بهار به شکوفه می‌نشیند و نوید بخش فرارسیدن بهار است. همچنین در میمند سالانه ۵ تا ۶ تن عرق بیدمشک از بیدمشک‌های میمند تولید می‌شود. صنایع. میمند دارای یک شهرک صنعتی است که تا زمستان ۱۳۹۹ هشت واحد فعال داشته و سرمایه‌گذارانی را نیز به سمت خود جذب کرده است. از آنجاکه میمند از باغ‌ها و مزارع بزرگ گل‌های محمدی و رز برخوردار است، این شهر به گلخانه فارس شهرت دارد. در بخش میمند ۶۰ کارگاه عرقیات‌ گیری وجود دارد که از این تعداد ۴۰ کارگاه فعال بوده و هفت واحد صنعتی نیز در این رابطه فعالیت
بوده و هفت واحد صنعتی نیز در این رابطه فعالیت می‌کنند.سالانه بیش از ۷۰ نوع عرقیات در میمند تولید می‌شود که شروع آن با عرق بیدمشک است و بعد از آن شاطره ، بهار نارنج ،گلاب ، خارشتر وارد چرخه تولید کارگاه‌ها می‌شود و تا مهر با عرق کیالک ادامه می یابد و عرقیات خشک وارد چرخه تولید گارگاه‌های میمند می‌شود. تولید سالانه ده هزار تن گلاب و ۵۰ هزار تن انواع عرقیات در هفت کارگاه صنعتی و ۶۰ کارگاه سنتی و نیمه سنتی میمند که از این میزان ۴۰ درصد گلاب تولیدی و ۱۰ درصد عرقیات تولیدی به خارج از کشور صادر می‌شود باعث
عرقیات تولیدی به خارج از کشور صادر می‌شود باعث ارزآوری این صنعت برای کشور توسط بخش میمند شده است. با تشکیل خوشه صنعتی گل و گلاب میمند از سال ۱۳۸۶ گلابگیران میمند با تشکیل یک کنسرسیوم مشترک موفق شدند به عنوان برترین خوشه صنعتی کشور دست یابند. از آنجایی که میمند از دیرباز تاکنون یکی از قطب‌های مهم صادرات گلاب و عرقیات بوده است یکی از مهم‌ترین و قدیمی‌ترین صنایع میمند از گذشته تاکنون صنعت شیشه گری است که به دلیل صنعتی شدن و تولید و جایگزینی بطری‌های پلاستیکی به جای ظروف شیشه‌ای به فراموشی سپرده شده بود و در
به جای ظروف شیشه‌ای به فراموشی سپرده شده بود و در سنوات اخیر دوباره احیا شده است. دامپروری. در میمند، پرورش گاو و گوسفند از دیرباز رواج داشته‌است. در حوزه تحت پوشش این شهرستان علاوه بر اکثر روستاییان، جامعه عشایری سیار و نیمه سیار نیز اقدام به پرورش و نگهداری دام می‌کنند که اکثراً به صورت سنتی است. با توجه به وضعیت مراتع که اغلب کوهستانی بوده و همچنین وجود پسچرای زراعت به مقدار زیاد، این منطقه در پرورش گوسفند مساعد به‌شمار می‌رود. در این منطقه به جز پرورش گوسفند نسبت به پرورش گاو و گوساله، زنبور عسل نیز
گوسفند نسبت به پرورش گاو و گوساله، زنبور عسل نیز اقدام می‌شود. تعداد دام موجود در شهرستان به ۵۰۰۰۰۰ راس بالغ می‌شود و حدود ۶۰۰۰ کلنی زنبور عسل وجود دارد که تولید عسل هر کلنی به‌طور میانگین ۳۵ کیلوگرم است. مضافاً تولیدات فراورده‌های دامی نظیر پوست، پشم، شیر، ماست، پنیر، دوغ، کره محلی، خامه و … نیز فراوان است. همچنین اخیراً پرورش ماهی قزل‌آلا نیز در رودخانه زیبای آتشگاه انجام می‌گیرد. هیئات مذهبی. از جمله هیئات مذهبی این شهر می‌توان به هیئت فرهنگی مذهبی فاطمیون، هیئت منتظران مهدی واقع در بقعه متبرک امامزاده
هیئت منتظران مهدی واقع در بقعه متبرک امامزاده سید حسین، هیئت جان نثاران قمر بنی هاشم، عاشقان ثارالله، و همچنین هیئت‌های مذهبی مساجد (امیرالمؤمنین، چهارده معصوم، مسجد جامع علیا، مسجد رسول اکرم هیئت قمر بنی هاشم میمند علیا و مهدیه علیا اشاره کرد. سدها و طرح‌های آبخیزداری. دو سد خاکی در این بخش وجود دارد که آب‌های رودخانه‌ای فصلی را مهار می‌کند این سدها عبارتند از:۱- سد خاکی مراد آباد در غرب میمند و در ۱۰ کیلومتری جاده میمند به شیراز روبروی شهرک صنعتی میمند۲- سد خاکی میمند در ابتدای جاده قدیم میمند به شیراز و
خاکی میمند در ابتدای جاده قدیم میمند به شیراز و فیروزآباد.چند طرح آبخیزداری نیز به صورت حوضچه‌ای در میمند اجرا شده که مهم‌ترین آن‌ها پرزیتون در شرق حد فاصل روستای عزیز آباد و مراد آباد در غرب و شبانکاره در شمال شهر میمند است.
نودان شهری در بخش کوهمره، شهرستان کوه‌چنار در استان فارس در جنوب ایران است. این شهر مرکز بخش کوهمره است. جمعیت. جمعیت شهرنودان در سال ۱۳۹۵ برابر با ۲٬۸۹۲ تن بوده‌است. مناطق گردشگری. از نقاط دیدنی نودان چشمه آب غنی، چشمه مرواک و چشمه رنجان است که در مسیر جاده کازرون به شیراز واقع شده‌است. در دامنه کوه، چشمه‌ای جوشان دارد که آب آن بسیار گواراست. این چشمه که سرچشمه اصلی آن از نودان است به چشمه «پیر سبز» و از آنجا به رودخانه شاپور می‌پیوندد. در فصل زمستان نیز به هنگام بارندگی حجم آب آن بسیار زیاد می‌شود. همچنین
هنگام بارندگی حجم آب آن بسیار زیاد می‌شود. همچنین دشت برم بزرگترین دشت بلوط ایران در این بخش واقع شده‌است. از جمله امکانات این شهر زمین چمن مجموعه ورزشی شهدا سالن های ورزشی چند منظوره دانشگاه پیام نور واحد نودان واستخر سر پوشیده انقلاب می باشد. پیشینه. شهر نودان تا سال ۱۳۹۸ از توابع شهرستان کازرون بوده است که با تشکیل شهرستان کوه چنار هم اکنون در تابعیت این شهرستان قرار دارد. بزرگان. غلامحسین نوذری، وزیر نفت ایران اهل نودان بوده است. وی از سال ۷۰ تا ۷۸ نماینده دوره چهارم و پنجم مجلس شورای اسلامی بوده و در
دوره چهارم و پنجم مجلس شورای اسلامی بوده و در آبادانی این شهر بسیار تلاش کردند.
"برای مبانی ریاضی نظریه، نظریه اختلال را ببینید" در مکانیک کوانتومی، نظریهٔ اختلال ، مجموعه‌ای از طرح‌های تقریبی است که مستقیماً مربوط به اختلال وابسته به ریاضی است که برای توصیف یک مجموعهٔ کوانتمی پیچیده بر حسب یک مجموعهٔ ساده‌تر بکار می‌رود. ایدهٔ ما این است که با یک سیستم ساده شروع نمائیم که در آن یک روش ریاضی شناخته شده است و افزودن هامیلتون، آشفته، نشان دهندهٔ اختلال ضعیف در سیستم خواهد بود. اگر اختلال زیاد نباشد، کمیت‌های مختلف فیزیکی توأم با سیستم آشفته (برای مثال سطح انرژی و حالت انرژی)، طبق الزامات
(برای مثال سطح انرژی و حالت انرژی)، طبق الزامات پیوستگی، به صورت اصطلاحات سیستم ساده تعریف می‌شوند. این اصطلاحات، اگرچه در مقایسه با مقدار کمیت‌ها کوچک هستند، می‌توانند با استفاده از روش‌های تقربی مانند مجموعه‌های مجانب محاسبه شوند؛ بنابراین سیستم پیچیده را می‌توان بر مبنای دانش سیستم ساده‌تر مورد مطالعه قرار داد. کاربردهای نظریهٔ اختلال. نظریهٔ اختلال ابزار مناسبی برای توصیف سیستم‌های کوانتومی است، زیرا یافتن روش دقیقی در معادلات شرودینگر در هامیلتون‌هایی با پیچیدگی متوسط دشوار است. حرکت‌های هامیلتونی که
با پیچیدگی متوسط دشوار است. حرکت‌های هامیلتونی که ما برای آن‌ها روش دقیقی داریم مانند اتم هیدروژن، نوسانگر هماهنگ کوانتوم و ذرات داخل جعبه، برای توصیف اغلب سیستم‌ها بسیار ایدئال هستند. با استفاده از نظریهٔ اختلال، می‌توانیم از روش‌های شناخته شده‌ای از این هامیلتون ساده برای ارائهٔ روش‌هایی برای دامنه‌ای از سیستم‌های پیچیده استفاده کنیم. برای مثال، با افزودن پتانسیل الکتریکی اختلالی به مدل مکانیکی کوانتوم اتم هیدروژن، می‌توان تغییرات کوچک موجود در خطوط طیفی هیدروژن را که حاصل از وجود میدان الکتریکی (اثر
هیدروژن را که حاصل از وجود میدان الکتریکی (اثر استارک) است محاسبه کرد. این محاسبه تقریبی است، زیرا جمع پتانسیل کولن با پتانسیل خطی غیر ثابت می‌باشد، اگر زمان تونل‌زنی بسیار طولانی است. این امر به صورت بسط انرژی خطوط طیفی نشان داده شده است، چیزی که نظریهٔ اختلال نتوانست به‌طور کامل آن را عملی نماید. مقادیر بدست آمده حاصل از نظریهٔ اختلال دقیق نمی‌باشند، ولی نتایج دقیقی را مانند پارامترهای بسط دهنده در اختیارمان قرار می‌دهند. در تئوری الکترودینامیک کوانتوم که در آن تعامل فوتون الکترون به صورت آشفته می‌باشد،
در آن تعامل فوتون الکترون به صورت آشفته می‌باشد، محاسبهٔ گشتاور مغناطیسی الکترون با ۱۱ اعشار سازگار خواهد بود. تحت برخی از شرایط، تئوری اختلال رویکرد نامعتبری محسوب می‌گردد. این امر زمانی بروز می‌کند که نتوانیم سیستم را با اختلال تحمیلی اندک در سیستم‌های ساده توصیف کنیم. برای مثال در دینامیک رنگی کوانتوم‌ها، تعامل کولاک با گلون در سطوح کم انرژی آشفتگی ایجاد نمی‌کند، زیرا ثابت‌های جفت (پارامترهای توسعه‌ای) بسیار بزرگ می‌شوند. تئوری اختلال همچنین نمی‌تواند حالاتی که به صورت آدیاباتیک از «مدل آزاد» به وجود
حالاتی که به صورت آدیاباتیک از «مدل آزاد» به وجود آمده‌اند را توصیف نماید، مانند حالات مرزی و پدیده‌های جمعی مختلف مانند سالیتون. برای مثال، تصور کنید که ما دارای سیستمی با ذرات آزاد هستیم که در آن یک تعامل جالبی وجود دارد. بسته به نوع تعامل این امر ممکن است موجب ایجاد مجموعه پدیدی از حالات انرژی مرتبط با گروهی از ذرات گردد که به یکدیگر متصل هستند. یک نمونه از این پدیده در فوق هدایت قراردادی مشاهده شده است که در آن جاذبهٔ فونون بین الکترون‌های رسانا موجب تشکیل جفت‌های الکترونی هسته می‌شود که جفت‌های کوپر
جفت‌های الکترونی هسته می‌شود که جفت‌های کوپر نامیده می‌شوند. حین مواجهه با چنین سیستم‌هایی اغلب یکی به نمای تقریبی دیگری تبدیل می‌شوند مانند متدهای تغییر و تقریب WKB. این امر بدین دلیل است که هیچگونه شباهتی از ذرات پیوسته در مدل آشفته و انرژی سولیتون وجود ندارد که عکس پارامترهای انبساطی می‌باشد. به هر حال اگر ما پدیدهٔ سولیتون را یکپارچه نمائیم، اصطلاحات غیر مختل در این‌جا بسیار اندک خواهد بود. نظریهٔ اختلال تنها می‌تواند محصول‌هایی را مورد بررسی قرار دهد که رابطهٔ نزدیکی با محصول‌های غیرآشفته دارند، حتی
که رابطهٔ نزدیکی با محصول‌های غیرآشفته دارند، حتی اگر محصول‌های دیگری نیز وجود داشته باشد (که به عنوان پارامتر انبساطی است که به سمت صفر سوق می‌یابد). مسئلهٔ سیستم‌های غیرآشفته تا حدودی با کامپیوترهای مدرن حل شد. بدست آوردن چندین روش غیر اختلالی عددی در برخی مسائل خاص عملی گردید که در آن‌ها از متدهایی مانند نظریهٔ کاربردی چگالی استفاده می‌نمودند. این پیشرفت‌ها در زمینهٔ شیمی کوانتوم بسیار مؤثر بوده است. از کامپیوترها هم‌چنین برای محاسبات نظریهٔ اختلال استفاده فراوانی شده است که در فیزیک ذرات اهمیت فراوانی
فراوانی شده است که در فیزیک ذرات اهمیت فراوانی دارد و با استفاده از آن‌ها می‌توان نتایج تئوریکی را تولید نمود که قابل قیاس با آزمایش‌های می‌باشد. نظریهٔ اختلال مستقل از زمان. این نظریه یکی از مقوله‌های نظریهٔ اختلال است و مقولهٔ دیگر آن وابسته به زمان می‌باشد. در نظریهٔ مستقل از زمان هامیلتون اختلالی ایستا می‌باشد (یعنی هیچگونه وابستگی زمانی ندارد). نظریهٔ وابسته به زمان در مقاله ۱۹۲۶ آروین شرودینگر ارائه گردید که اندکی پس از ارائهٔ نظریات او در مکانیک امواج بود. در این مقاله شرودینگر به آثار اولیهٔ لرد
بود. در این مقاله شرودینگر به آثار اولیهٔ لرد رایلی اشاره نمود که در ارتعاشات هارمونیک لایه‌های آشفته شده بواسطهٔ ناهماهنگی اندک را بررسی نموده بود. به همین دلیل است که نظریهٔ اختلال رایلی- شرودینگر نیز نامیده می‌شود. برای مطالعه مسایل حالتهای مانا، روی سه روش متمرکز می‌شویم: نظریه اختلال، روش وردشی، و روش WKB. نظریه اختلال بر این فرض استوار است که مسایلی که می‌خواهیم حل کنیم تنها اندکی با مسئله‌ای که می‌توان آن را به‌طور دقیق حل کرد، اختلاف دارند. در مواردی که اختلاف دو مسئله کوچک است، نظریه اختلال برای
که اختلاف دو مسئله کوچک است، نظریه اختلال برای محاسبه سهم مربوط به این اختلال مناسب است؛ سپس این سهم به عنوان یک تصحیح به انرژی و تابع موجی هامیلتونی که به‌طور دقیق قابل حل است، اضافه می‌شود؛ بنابراین نظریه اختلال، برای بدست آوردن جواب‌های تقریبی، به جواب‌های دقیق شناخته شده جملاتی اضافه می‌کند. در مورد سیستم‌هایی که هامیلتونی آن‌ها را نمی‌توان به یک قسمت قابل حل دقیق و یک تصحیح کوچک تقسیم کرد، چه می‌توان گفت؟ برای این‌گونه سیستم‌ها می‌توانیم روش وردشی یا تقریب WKB را به کار گیریم. روش وردشی مخصوصاً در
تقریب WKB را به کار گیریم. روش وردشی مخصوصاً در تقریب ویژه مقادیر انرژی حالت زمینه و چند حالت برانگیخته اول سیستم که فقط یک ایده کیفی در مورد شکل تابع موج داریم، مفید است. روش WKB برای یافتن ویژه مقادیر انرژی و تابع موج‌های سیستم‌هایی که حد کلاسیکی معتبر است، مفید است. بر خلاف نظریه اختلال، روش‌های وردشی و WKB نیاز به وجود هامیلتونی بسیار نزدیک که بتوان به‌طور دقیق حل کرد، ندارند. کاربرد روش‌های تقریبی برای مطالعه حالت‌های مانا شامل پیدا کردن ویژه مقادیر انرژی و ویژه توابع هامیلتونی مستقل از زمان است که
انرژی و ویژه توابع هامیلتونی مستقل از زمان است که جواب‌های دقیقی ندارند. بسته به ساختار H، می‌توانیم از هر سه روش اشاره شده در بالا برای پیدا کردن جواب‌های تقریبی برای این مسئله ویژه مقداری استفاده کنیم. با هامیلتونی مختل نشده "H"0، که اغلب فرض می‌شود هیچ وابستگی به زمان ندارد شروع می‌کنیم. سطوح انرژی شناخته شده و ویژه حالت‌هایی دارد، ناشی از معادله شرودینگر مستقل از زمان: برای سادگی فرض می‌کنیم، انرژی‌ها گسسته هستند.formula_2 اندیس بالا دلالت بر این دارد که کمیت‌ها با سیستم مختل نشده همبسته هستند. (به
که کمیت‌ها با سیستم مختل نشده همبسته هستند. (به استفاده از نشان‌گذاری برا-کت توجه کنید) هم‌اکنون هامیلتونی مختل شده را بررسی می‌کنیم. اجازه بدهید"V"را هامیلتونی نشان دهنده یک اختلال ضعیف فیزیکی بگیریم، به عنوان مثال انرژی پتانسیل تولید شده توسط میدان خارجی. (به این ترتیب، "V" رسماً اپراتور تفکیک‌پذیراست) اجازه بدهیدformula_3 پارامتر بدون بعدی باشد که مقادیر پیوسته‌ای از ۰ (بدون اختلال) تا ۱ (اختلال کامل) می‌گیرد. هامیلتونی مختل شده به صورت زیر است: سطوح انرژی و ویژه حالت‌ها از هامیلتونی مختل شده دوباره با
و ویژه حالت‌ها از هامیلتونی مختل شده دوباره با معادله شرودینگر داده می‌شود: هدف ما بیان formula_6 و formula_7 در جمله‌هایی از سطوح انرژی و ویژه حالت‌ها از هامیلتونی قدیمی است. اگر اختلال به اندازه کافی ضعیف باشد، می‌توانیم آن‌ها را به صورت مجموعه‌های توان در "λ" بنویسیم: از آنجایی که و وقتی λ" = ۰" است، این‌ها مقادیر مختل شده را کاهش می‌دهند، که هر کدام اولین جمله هر سری هستند. از آنجایی که اختلال ضعیف است، سطوح انرژی و ویژه حالت‌ها نباید بیش از مقادیر مختل شده‌شان منحرف شوند؛ و این جمله‌ها باید به سرعت از
شده‌شان منحرف شوند؛ و این جمله‌ها باید به سرعت از آن چیزی که وقتی به مراتب بالاتری می‌رویم کوچکتر شوند. حال اتصال سری توانی را در معادلهٔ شرودینگر بدست می‌آوریم: گسترش این معادله و مقایسه ضریب‌ها از هر توان از"λ"نتایج در یک سری نامتناهی از معادلات همزمان است. معادله مرتبه صفر به سادگی معادله شرودینگر برای سیستم مختل نشده است. معادلات مرتبه صفر به صورت زیر است: اگرformula_14را در طرفین معادله بالا ضرب کنیم، جمله اول از سمت چپ با جمله اول از سمت راست ساده می‌شوند. (توجه کنید که هامیلتونی مختل نشده هرمیتی
می‌شوند. (توجه کنید که هامیلتونی مختل نشده هرمیتی است). این امر منجر به تغییر مرتبه اول انرژی می‌شود: به وضوح این مقدار انتظاری هامیلتونی مختل شده است. در حالیکه سیستم در حالت مختل نشده است. این نتیجه را می‌توان به این صورت تفسیر کرد: فرض کنید اختلال را اعمال کنیم، اما سیستم را در حالت کوانتومی formula_16 نگه داریم، هر کدام، یک مقدار حالت کوانتومی است، اگر چه یک ویژه حالت انرژی بزرگ نیست. اختلال باعث می‌شود که انرژی متوسط از این حالت با formula_17 افزایش یابد. هر چند تغییر انرژی درست کمی متفاوت است، چرا که
هر چند تغییر انرژی درست کمی متفاوت است، چرا که ویژه حالت مختل شده دقیقاً شبیه به ویژه حالت "formula_16" نیست. این تغییرات بیشتر با تصحیحات انرژی مرتبه دوم و بالاتر داده می‌شوند. قبل از اینکه تصحیحات ویژه حالت انرژی را محاسبه کنیم، نیاز به روشی برای نرمالیزه کردن مسئله داریم. ممکن است فرض کنیم، "formula_19"، اما در نظریه اختلال فرض می‌شود که "formula_20" راداریم. نظریه اختلال از اینکه مرتبه اول در "λ" است، پیروی می‌کند، پس باید داشته باشیم: "formula_21" از آنجایی که مرحله کلی است، در مکانیک کوانتومی بدون از
که مرحله کلی است، در مکانیک کوانتومی بدون از دست دادن کلیت مشخص نیست، ممکن است فر ض کنیم "formula_22" کاملاً واقعی است؛ بنابراین، "formula_23" و استنباط می‌کنیم که: بدست آوردن تصحیح مرتبه اول ویژه حالت انرژی: برای توضیح تصحیح مرتبه اول انرژی به نتیجه نشان داده شده در بالا از تساوی ضریب مرتبه اول "λ" بر می‌گردیم. سپس از تفکیک عینییت استفاده می‌کنیم. از آنجایی که formula_27 در مکمل متعامد از formula_28 است. نتیجه به صورت زیر می‌شود: برای لحظه‌ای، فرض می‌کنیم که انرژی مرتبه صفر تبهگن نیست، یعنی هیچ ویژه حالتی
انرژی مرتبه صفر تبهگن نیست، یعنی هیچ ویژه حالتی از formula_30 در مکمل متعامد از formula_28 با انرژی formula_32 وجود ندارد. اگر formula_33 را به طرفین معادله اخیر اثر بدهیم، نتیجه زیر را می‌دهد: و از این رو بخشی از تصحیح مرتبه اول انرژی همراه formula_35 می‌شود؛ بنابراین فرض می‌کنیم،formula_36 است. در کل عبارت زیر بدست می‌آید: تغییر مرتبه اول در "n"امین ویژه کت انرژی یک سهم از هر ویژه حالت‌های انرژی "k" ≠ "n" دارد. هر اصطلاح عنصر ماتریس تناسبی formula_38 است، هر کدام یک اندازه‌گیری از مقدار مخلوط ویژه حالت
هر کدام یک اندازه‌گیری از مقدار مخلوط ویژه حالت اختلال "n" با ویژه حالت "k"; همچنین معکوسا متناسب است با تفاوت انرژی بین ویژه حالت "k" و "n"، به این معنی که اختلال ویژه حالت را به یک موجود بزرگتر تغییر شکل می‌دهد، اگر ویژه حالت‌های بیشتر در نزدیکی انرژی وجود داشته باشند. همچنین می‌بینیم که توضیح منحصر بفرد است اگر هر یک از این حالت‌ها همان انرژی داشته باشند که حالت "n" دارد، به همین دلیل است که فرض می‌کنیم هیچ واگنی وجود ندارد. تصحیحات مرتبه دوم و بالاتر. می‌توانیم انحرافات مرتبه بالاتر را با یک روش مشابه
انحرافات مرتبه بالاتر را با یک روش مشابه پیدا کنیم، هر چند محاسبات با فرمول فعلی ما بسیار خسته‌کننده می‌شود. فرمول نرمالیزه عبارت formula_39 را می‌دهد. مرتبه‌های بالاتر از دو عبارت‌هایی که برای انرژی‌ها (نرمالیزه شده) و ویژه حالت‌ها داریم به صورت زیر است: گسترش بیشتر این روند، تصحیح مرتبه سوم انرژی را می‌توانیم به صورت زیر نشان دهیم. &lt;/math&gt; و حالت‌های مرتبهٔ چهار می‌توانند به صورت زیر نوشته شوند: All terms involved formula_62 should be summed over formula_62 such that the denominator does not
formula_62 such that the denominator does not vanish. اصطلاحات مرتبه اول. ما با هامیلتون غیر آشفتهٔ formula_64 آغاز می‌نماییم که مفروض است هیچ‌گونه وابستگی زمانی ندارد. دارای سطوح و حالات انرژی شناخته شده است که حاصل از معادلهٔ مستقل از زمان شرودینگر می‌باشد: به منظور وضوح بیشتر فرض می‌نماییم که انرژی‌ها گسسته می‌باشند. بالاوند (۰) نشان می‌دهد که این کیمت‌ها همراه با سیستم آشفته می‌باشند. به استفاده براکت توجه نمائید. حال ما یک اختلال در هامیلتون ایجاد می‌نماییم. فرض می‌کنیم V هامیلتونی باشد که نشان دهندهٔ
فرض می‌کنیم V هامیلتونی باشد که نشان دهندهٔ اختلال فیزیکی ضعیف است، مانند انرژی پتانسیل ایجاد شده توسط میدان خارجی (بنابراین V یک عامل هرمیتی است). هامیلتون آشفته به این صورت می‌باشد: سطوح انرژی و حالات انرژی هامیلتون آشفته با معادلهٔ شرودینگر ارائه شده است: هدف ما بیان formula_6 و formula_7 بر حسب سطوح و حالات انرژی هامیلتون پیشین می‌باشد. اگر آشفتگی ضعیف باشد، می‌توان آن‌ها را به صورت زنجیره‌های نیرو و بدین صورت نوشت: زمانیکه λ" = ۰ "باشد، این مقدار غیرآشفته کاهش می‌یابد که اولین مقدار در هر مجموعه تلقی
کاهش می‌یابد که اولین مقدار در هر مجموعه تلقی می‌شوند. از آنجا که آشفتگی ضعیف می‌باشد، سطوح و حالات انرژی از مقادیر غیرآشفته‌شان منحرف شوند و با سوق به سمت مراتب بالاتر این مقادیر کوچکتر می‌شوند. با اتصال مجموعه‌های نیرو به معادلهٔ شرودینگر، خواهیم داشت: بسط این معادله و مقایسهٔ ضرایب هر یک از توان‌های "λ" موجب بدست آمدن مجموعه‌های نامحدود از معادلات هم‌زمان می‌گردد. معادلهٔ مرتبهٔ صفر معادلهٔ شرودینگر در سیستم آشفته می‌باشد. معادلهٔ مرتبه اول بدین صورت می‌باشد: اولین عبارت در سمت چپ با عبارت موجود در سمت
اولین عبارت در سمت چپ با عبارت موجود در سمت راست حذف می‌شود. (به یاد داشته باشید که هامیلتون غیرآشفته هرمیتی می‌باشد). این امر منجر به تغییر انرژی مرتبه اول می‌گردد: این امر پیش‌بینی مقدار هامیلتون اختلالی است که سیستم در حالت غیرآشفته می‌باشد.
سروش کتیبه یکی از کشته شدگان برون مرزی ایران بود. سروش کتیبه (۱۳۳۷ – ۱۵ مرداد ۱۳۷۰) منشی مخصوص دکتر شاپور بختیار و از اعضای نهضت مقاومت ملی ایران بود که در تاریخ ۱۵ مرداد ۱۳۷۰ برابر ۶ اوت ۱۹۹۱، به همراه دکتر شاپور بختیار در خانه مسکونی اش در سورن در حومه پاریس توسط سه تروریست تبهکار به قتل رسید. در تاریخ ۱۷ مرداد ۱۳۷۰ برابر با ۸ اوت ۱۹۹۱، حوالی ۱۱:۵۰ صبح، اجساد شاپور بختیار و سروش کتیبه در ویلایی واقع در شمارهٔ ۳۷ کوچهٔ کلوزره در سورن که نامبردگان در آن اقامت داشتند کشف گردید. مرگ اشخاص مقتول که ۴۸ ساعت پیش
داشتند کشف گردید. مرگ اشخاص مقتول که ۴۸ ساعت پیش ازکشف اجساد ایشان به وقوع پیوسته بود دراثر اختناق حاصله از گرفتگی نفس در ناحیه صورت و خفقان توأم با شکستگی حنجره و ضربات بی‌شمار کارد که خونریزیهای زیادی را سبب گشته بود صورت گرفته بود. شاپور بختیار و سروش کتیبه در گورستان مون‌پارناس پاریس دفن شده‌اند. منابع. سروش کتیبه - بنیاد برومند سروش کتیبه - نهضت مقاومت ملی ایران
کتاب منصوری. کتاب منصوری کتابی از محمد زکریای رازی در زمینه پزشکی است. معرفی. زکریای رازی، پزشک و دانشمند بزرگ ایرانی، این کتاب را برای یکی از حاکمان ری به نام منصور بن اسحق تألیف کرده است. نام این کتاب در فهرست ابن الندیم آمده و بیرونی آن را «کناش» یا مجموعه طبی خوانده است. کتاب منصوری از منابع مهم درسی اروپا در قرون وسطی بوده و حاوی مطالب علمی از دوران پزشکان یونانی و اسلامی تا زمان رازی است. این کتاب مشتمل بر ده مقاله است که هر یک به موضوعی خاص در علم پزشکی می‌پردازد. ساختار و محتوای کتاب. کتاب منصوری
می‌پردازد. ساختار و محتوای کتاب. کتاب منصوری شامل ده مقاله اصلی است که هر کدام به جنبه‌های مختلف پزشکی می‌پردازد. مقاله اول: تشریح. مقالهٔ اول دربارهٔ تشریح قسمت‌های مختلف بدن است که شامل بیست و شش فصل می‌باشد. این بخش به تفصیل ساختار اندام‌های داخلی و خارجی بدن انسان را توضیح می‌دهد. مقاله دوم: مزاج‌ها. مقالهٔ دوم در مورد مزاج‌های بدن انسان و مختصری در باب فیزیولوژی است و شامل پنجاه و هشت فصل می‌باشد. این مقاله به بررسی حالت‌های مختلف مزاجی و تأثیر آن‌ها بر سلامت بدن می‌پردازد. مقاله سوم: داروها. مقالهٔ
بر سلامت بدن می‌پردازد. مقاله سوم: داروها. مقالهٔ سوم در باب نیروهای داروها و خواص شیر، ماهی و مشروبات است و شامل بیست و پنج فصل می‌باشد. این مقاله توضیحات دقیقی دربارهٔ تأثیرات درمانی و خواص غذایی مواد مختلف ارائه می‌دهد. مقاله چهارم: بهداشت. مقالهٔ چهارم دربارهٔ بهداشت بدن و اعضای بدن است و شامل سی و یک فصل می‌باشد. این بخش شامل دستورالعمل‌هایی برای حفظ سلامتی و پیشگیری از بیماری‌ها است. مقاله پنجم: بیماری‌های ظاهری. مقالهٔ پنجم در مورد بیماری‌های مو، رنگ صورت، چشم، گوش و دندان‌ها و طرز کشیدن و
مو، رنگ صورت، چشم، گوش و دندان‌ها و طرز کشیدن و بیماری‌های ظاهری بدن است و مشتمل بر هفتاد و هفت فصل می‌باشد. این مقاله به بررسی و درمان مشکلات ظاهری و بیماری‌های پوست و مو می‌پردازد. مقاله ششم: دستورهای مسافران. مقالهٔ ششم دستورهایی برای مسافران و مراقبت از شکستن دست و اعضای بدن و دستور غذایی است و شامل هفده فصل می‌باشد. این مقاله راهنمایی‌های عملی برای حفظ سلامت در سفرهای طولانی ارائه می‌دهد. مقاله هفتم: جراحی. مقالهٔ هفتم یک دورهٔ کامل جراحی است و مشتمل بر هفده فصل می‌باشد. این بخش تکنیک‌های جراحی و
بر هفده فصل می‌باشد. این بخش تکنیک‌های جراحی و روش‌های درمان جراحات را شرح می‌دهد. مقاله هشتم: درمان زهرها. مقالهٔ هشتم دربارهٔ درمان زهرها، پرهیز از حشرات موذی و سم آن‌ها و غذاهای فاسد است و شامل پنجاه و چهار فصل می‌باشد. این مقاله به شناسایی و درمان مسمومیت‌ها و نحوهٔ پیشگیری از آن‌ها می‌پردازد. مقاله نهم: بیماری‌شناسی. مقالهٔ نهم یک دورهٔ کامل بیماری‌شناسی و درمان آن‌ها است. این مقاله نود و چهار فصل دارد و به تفصیل بیماری‌های مختلف و روش‌های درمان آن‌ها را شرح می‌دهد. مقاله دهم: درمان‌شناسی. مقالهٔ دهم
را شرح می‌دهد. مقاله دهم: درمان‌شناسی. مقالهٔ دهم یک دورهٔ درمان‌شناسی بیماری‌ها است و مشتمل بر سی و سه فصل می‌باشد. این بخش روش‌های درمان بیماری‌های مختلف را بیان می‌کند. اهمیت تاریخی و علمی. کتاب منصوری به عنوان یکی از منابع اصلی درسی در قرون وسطی در اروپا مورد استفاده قرار می‌گرفت. این کتاب نه تنها در حوزه پزشکی بلکه در زمینه‌های مختلف علمی نیز تأثیرگذار بوده است. رازی با تألیف این کتاب نشان داد که علم پزشکی اسلامی نه تنها ادامه‌دهنده میراث یونان باستان بوده بلکه به طور قابل توجهی آن را توسعه داده است.
بوده بلکه به طور قابل توجهی آن را توسعه داده است. تأثیر در دنیای پزشکی. این کتاب به عنوان یکی از مهم‌ترین آثار رازی در حوزه پزشکی، تأثیر زیادی بر پیشرفت علم پزشکی در دوران خود داشت. بسیاری از اکتشافات و نوآوری‌های پزشکی رازی از طریق کتاب منصوری به دیگر دانشمندان منتقل شد و پایه‌گذار روش‌های جدید در تشخیص و درمان بیماری‌ها شد. تصحیح و چاپ. این کتاب در سال ۱۳۸۷ با ترجمه و تصحیح دکتر محمدابراهیم ذاکر و همت مرکز تحقیقات اخلاق و تاریخ پزشکی دانشگاه علوم پزشکی تهران توسط انتشارات دانشگاه علوم پزشکی تهران چاپ و