МТВП, или Мерностная теория вещества и поля

Малеев Валерий Александрович г. Курган

МТВП, или Мерностная теория вещества и поля

Часть № 1— первая: «операторы»

1) Зачем нужна МТВП

Главным, глобальным и отправным постулатом в данном случае является положение о том, что все пространства квантованы по причине принадлежности любого из них к «относительной глобальной архитектуре», в которой заложен принцип масштабирования с двумя фиксированными предельными значениями, которые и ограничивают спектральный ряд масштабирования, то есть квантования. Вполне очевидной является элементарная непродуктивность попыток объяснения глубоко фундаментальных процессов посредством моделей, имеющих либо частный и потому ограниченный характер, либо применимых лишь для описания явлений макро-порядка. То есть в нашем случае исключается однобокость, ограниченность и я бы сказал, порочность самой утвердившейся системы познания: от частного к общему. Ну например, для описания какого-то одномерного объекта никому не придет в голову измерять его трехмерными блоками (кубическими метрами). Однако в реальной ситуации, когда не знаешь, что чем является, можно и перепутать верх с низом, правое с левым, и т. д. Чтобы устранить возможность подобной путаницы, нужен глобальный фундаментальный подход: от общего к частному. Что собственно данной работой и продемонстрировано, а именно: возможность абсолютно нового и в то же время простого и универсального подхода к проблеме создания Единой Теории Поля и Вещества на основе Мерностной Теории (МТВП) в представленном здесь ключе.

2) Декларация о мерностной архитектуре мироздания

Ну, начнем с того, что ни одна физическая модель микромира, будь то корпускулярная, волновая, струнная и т. д., вне зависимости от продвинутости их математического аппарата представления, не стала пока еще единой теорией поля и вещества. Т. е. назрела необходимость сделать своеобразный теоретический реверанс, смысл которого в изменении метода познания и описания. При физическом моделировании всегда крупное дробится на мелкое и потом анализируется. Выявляются закономерности, которые в дальнейшем используются для создания какой-то объединяющей системы описания. С одной стороны, подход внятный, опирающийся на опыт, с другой стороны, опыт становится все более дорогостоящим, энергоемким и в каком-то пределе недоступным. То есть идти от частного к общему становится все менее эффективным. Но тогда остается только альтернативный подход в виде способа познания — «от общего к частному». То есть стоит попытаться прийти к физической модели мира, опираясь изначально на не параметрические закономерности. Нужно проанализировать свойства абстрактных объектов — пространств различной мерности. Если обнаружится идентичность свойств квантов пространств различных мерностей и соответствующих физических объектов микромира, если операции, производимые с квантами пространств, удовлетворительно описывают известную статистику, то стоит и далее развивать данное направление или метод «от общего к частному», чтобы наконец-то увидеть всю архитектуру микромира.

При постулировании самых азов, естественно, начать придется с констатации факта, касающегося главного философского вопроса. 1) Материя — вторична! Первично то, что не требует изначальных условий, т. е. то что ни чем не обусловлено, что безотносительно и непараметрично. То есть по сути первично сознание, первичны все Духовные миры и сама изначальная Духовная Личность, из которой эти изначально сущие миры проистекают. Это сфера теософии, и ее мы касаться не будем. Следует лишь сказать о том, что и материальные миры тоже проистекают из Абсолютного, но не являются Его частью, т.к. возникают в границах сугубо относительного. И это уже есть продукт иллюзорной энергии Абсолютной Духовной Личности.

Ну, чтобы не быть голословным, давайте немного порассуждаем на тему двойственного иллюзорного характера реальности, которая, проявляясь из абстрактного, является по сути иллюзией, т. к. истинная реальность не параметрична, в силу своей абсолютности. И напротив, ни один из физических параметров даже количественно не может иметь абсолютное значение, т. к. при этом всякая параметричность автоматически утрачивается (теряет смысл). Ну например, 0-секунд и 0-метров, — это отсутствие протяженности во времени и в пространстве, в реальном мире не существует каких-либо объектов, которым можно было бы присвоить подобные количественные (и тем более качественные) характеристики, о которых мы имеем свои параметрические воззрения. То же самое касается и бесконечных величин. Точно так же, как нулевое количественное значение эквивалентно отсутствию параметра, так же и бесконечное количественное значение любого параметра теряет смысл в силу своей абсурдности или противоречивости относительно начальных условий возникновения параметричности. А этим условием была все же относительность (с ее очевидными возможностями масштабирования), а не абсолютность. Хотя источником относительного является Абсолютное.

А вот в нашем упрощенном случае в качестве непараметрической основы мира мы можем рассмотреть такое абстрактное понятие, которым оперировала бы физика, математика, и т. д. ... т. е. что-то общее для всех точных наук. Пифагор бы сказал — это число, и он прав. Но он более чем на 20 веков опередил свое время, и это при том, что он не мог опираться на какую-то опытную базу, сравнимую с современной. Наша задача — применительно к точным наукам определиться с тем: на что в первую очередь расщепляется абстрактное число. Но в начале мы должны получить абстрактную величину из параметрической. Как это сделать? Все просто, нужно возвести ее в нулевую степень. Любая параметрическая величина в нулевой степени превращается в абстрактную единицу: (1=ФЛ0). Как-то серьезно решить задачу выхода на абстрактную единицу или число: («1=1*1*...=1к) пока дело бессмысленное, это будет просто абстрактная арифметика. Хотя далее именно этим мы и займемся. Нас больше интересует правая часть. В частности, ноль, который мы можем представить пока только в виде суммы, т. к. при умножении или делении друг на друга параметрических «фигур» (Ф) со степенями, над этими степенями соответственно можно производить операции только сложения или вычитания: (0=М-М). Здесь (М) и (-М) — произвольные мерности, равные по модулю. Конечно, каждая из них тоже может быть различным образом расписана. Т. е. предела для разнообразия нет, кроме тех самых реалий мира, с которыми мы обязаны считаться. Здесь я говорю об тривиальном понятии массы, например. То есть конкретно для нашего мира степень мерности при массе всегда остается равной единице. Это же касается и степеней при любом другом типе заряда. И это соответственно накладывает какие-то свои условия, проще говоря, среднегеометрическое из произведения масс должно быть первой степени: (т1=(ш(а)*ш(й))1/2). По ходу этих и им подобных ограничений мы будем так или иначе касаться и строить в соответствии с этим мерностную модель. Итак, в общем философском (и не только) смысле «ход» с нулевой мерностью при появлении из абстрактной единицы параметрических величин и далее целых миров примерно понятен. То есть по схеме:

(0 = М - М) 1}

можно развернуть целую последовательность парных параметрических миров: а) в пространстве, б) во времени:

Пока в своем познании мы находимся в нулевой точке, и всякие предположения относительно параметрических миро, — это условное фигуральное выражение/ Причем пространственные объекты отрицательной мерности можно назвать пространственными концентраторами, так, например, объект (1/Ь1) — это линейный концентратор, (1/Ь2), (1/Ь3) — это соответственно поверхностный и объемный концентраторы. А вот концентраторы временные — это частотные объекты различной мерности:

(у);(у2У;(уъУ;...и _ т.д.

в) Кроме этих двух параметрических миров существует еще и последовательность из пар пространства вращения (угловых пространств):

р

Это пары фаз вращения, характерных для пространств различной мерности. Зависимость от мерности у них не степенная. Фаза линейного пространства: р(\м) = 0

Фазы двумерного, трехмерного, четырех-, пяти-... и т.д. будут соответственно: р(2 м) = 2ж

р(3м) = 4ж

р(4 м) = 6ж

р(5 м) = 8ж

(р(6 м) = 10^

р

То есть, эмпирически закономерность имеет следующий вид:

[р(м) = 2жх (м -\)]

Соответственно для получения трехмерного, 4-, 5-мерного и т. д. объема линию (1м) необходимо вращать соответственно: (4п, 6п, 8п, 10п, 12п) рад, или: (2,3,4,5 и 6)- оборотов.

Однако и в пространстве вращений мы получаем фигуры «М»-й мерности с пространственными параметрами (метр, метр в квадрате, метр в кубе и т. д.). То есть фазовая характеристика пространств вращения сама по себе стоит в ряду основополагающих элементов таких, как мерность пространства, хотя и имеет зависимость от нее. Эти основополагающие величины называются квантовыми числами. Кстати, в этой связи можно назвать еще одно квантовое число, как характеристику собственного вращения или момента количества движения. Этой характеристикой является спин частицы: а) как безразмерная количественная величина отношения фаз двух мерностей: (м/3м); б) или как отношение суммы

элементарных Планка квантов (Ь) для мерностей (от 0м... до...+-м) к удвоенной величине

элементарного спинового (Ь)-кванта, эквивалентной трехмерному. Эмпирическая фор-мула(ы) зависимости его от мерности так же проста:

5( м) =

2

+м (

4ж

5( м) = £

О м

. . ±м

м ( м) X -—-

\

\м\

+ м (

4.а)

У

О м

\ ± м

V— (м) х -—-2 \м\

V

Здесь:

4. б)

2м' — является элементарным

(1м;08) -$(2м;1/2s) -^(3м;18)...; или для (-м): (0м;-1/2s) -^(-1м;-1s) ^(-2м;-3/2s).

4.а) и 4.б) — это формулы величины спина кванта вращения «М»-й мерности.

5(\м) = 0

s(2 м) = 1/2 5(3м) = 1 5(4 м) = 3/2 5(5 м) = 2 5(6 м) = 5/2 5(7 м) = 3 ^

Мы видим, что для спинов нечетных мерностей характерно целое значение. А для спинов четных мерностей характерны полуцелые значения.

Спины отрицательных мерностей таковы:

5(0 м) = -1/2

s

Здесь примечателен тот факт, что спин нулевой мерности — отрицателен. В остальном все так же. То есть нечетные мерности имеют целый спин, характерный для бозонов, способных конденсироваться на одном более низком уровне энергии, в отличие от фермионов с полуцелым спином, которым это запрещено.

Итак, по большому счету выделить в отдельно взятые «самопроявленные» параметрические группы можно только две, т. е.:

а) пространственные пары типа Ь:(Ф2(м=0)=Ф(м)*Ф(-м)), где |Ь|~|Т|; и

б) временные пары типа Т:(Ф2(м=0)= Ф(м)*Ф(-м)), где |Т|~|Ь|.

7.а.б)

Т2 —Iм у Гм — Iм у Гм

т

. м Х .- м

7м

(м;у) = 7-м

1

7.в.г)

Где, принимая фигуру (м;у) (в пространственном классе квантов) за «объем» м-

мерного сфероида вращения, будем иметь для него эмпирическую (точнее, не здесь выводимую) формулу количества м-мерного пространства:

Ф = Iм = ^(

Ф

О)

м

Здесь: ^(м) 2хх (м 1) - фаза пространства; (м;у) — радиус м-мерного сфероида.

И действительно, для фигур вращения опыт нам констатирует следующие упрямые

а, Ф0м ——да; 1(м —— 0; ^2м = xR ;

факты из геометрии: 0м (м 2м

V*. = 4 ** 5.Ф(4,) = 3 ^4-

3 2 III

Здесь для ф-лы 7.а.б) вторая степень (Л2) при фигуре Ф(м=0) (которая, например, в угловой форме — есть абстрактный сфероид нулевой мерности), как раз и учитывает ту самую реальность параметрического мира, в котором масса любого пространственного кванта любой мерности — одномерна. У нас одномерным является массовое выражение корня квадратного из правой части. Кроме того, для варианта а) имеет место эквивалентность линейного параметра (как среднегеометрического из произведения Ф(м)*Ф(-м)) — параметру времени: [|Ь|~Ш], т.е. справедливо утверждение, что размерность результирующего (0м)-кванта (в линейной группе Ь) равна размерности времени. Парадоксально, но факт! И действительно, переписывая выражение: Ф(0м;-1/2«)=[Фм;(м-1)/2«*Ф-м;(-м-1)/2*)]1/2 с учетом квантовых спинов, мы будем всегда получать величину времени: |Ф(0м;-1/2з)|=|Т(0м;-

1/2s)j. А поэтому а) как пространственная протяженность L^-м) (в виде произведения (±м) -мерных компонентов) через механизм ф-лы 7) приводима к величине времени Т(м;-м), б) так и м-мерные компоненты временной группы имеют эквивалентное разложение через м-мерные пространственные компоненты! Так, что пространственную фигура (м)-эммой мерности Ф(м), согласно формуле 7.г), можно представить как произведение (м)-мерного времени на (м)-мерную скорость, получаемую из обратной линейной скорости в отрицательной степени: (-м). Тогда для всякой м-мерной фигуры Ф(м), см. ф-лы 7.г) и 8), будет существовать своя линейная характеристика (Я.(1:м)-линейный радиус м-мерного сфероида, см. ф-лу 9). А как просто корень (м)-эммой степени из данного выражения (без учета ф-лы 8) мы получим просто сторону (м)-мерного «кубоида» (как среднегеометрическое из (м)-мерной фигуры Ф(м), ортогональные ребра которой реально могут оказаться все разные: афЬфсфйф...фп(м)) см. ф-лу 9.а). Хотя не факт, что это есть характеристики сугубо инерционных частиц. Далее выяснится факт существования не менее чем трех качественных классов квантов...

1

R( Rs) =

м

.м м

, 7м^) X Ч-м;-я)

1/м

I

м

Ф

Л

1/м

X17 , X

9)

l

1/м

ім Y Гм '

7м^) X

I,

9.а)

Однако примечателен в этой связи тот факт, что всякому м-мерному кванту инерционного класса (или «П»-преонной группы) всегда соответствует масса: (тЛ1) только в первой степени! В связи с чем пару слов следует сказать так же и об одностепенной массе, присущей пространственным квантам, но в контексте некоторых оговорок. Так, некоторые бозоны могут не иметь массы покоя, как, например, фотон, т. к. им присуща волновая природа, но масса, эквивалентная энергии волнового кванта, им также присуща. Хотя можно привести и другой пример, скажем, двух важнейших классов без массовых объектов: а) Ф(м=0)=а*Ф(м)/Ь*Ф(м); б) Ф(м(1)=Ф(м(я))/Ф(м(Л)), у которых отсутствует масса (масса покоя, во всяком случае), хотя имеет место быть как количественная характеристика, так и качественная в форме квантового числа — номера мерности (М). (Кстати, в плане не комментируемой пока, но элементарнейшей констатации факта, кванты типа фотонов так же можно отнести к классу: б). Оба класса играют важнейшую роль и не только при переходе вселенной из ЦИФРОВОЙ (абстрактной) стадии к стадии ПАРАМЕТРИЧЕСКОЙ вселенной, что убедительнейшим образом и будет показано впоследствии.

Итак, одномерная (правильней будет сказать одностепенная) масса в инерционном виде присуща квантам всех мерностей, если она не является результатом отношения видов: а) и б). Хотя при этом следует признать, что существует некий оператор перевода «пространственной» (условно безмассовой, но не а) и б) видов) фазы материи в ее проявленное, т.е. зарядовое или «массовое» качество, но это будет уже отдельная тема.

Далее. Для простоты будем рассматривать правые части пар пространственных квантов в виде: (Ф(м) ~ как L(м)) и (Ф(-м) ~ как L(-м)). В «угловой» версии — это радиусы пространственных сфероидов вращения «М»-й или же «(-М)»-й мерности. В «неугловой форме» в роли сфероидов выступают статистически минимизированные геометрические объекты соответствующей мерности. Например: «М»=0, — это точка; для «М»=1 — это отрезок; для «М»=2 — это треугольник; для «М»=3 — это тетраэдр и т. д. Все систематические определения подобного рода будут даны позже, при подробном последовательном статистическом анализе таких объектов. А пока важно знать например, что 1) 1м-линия состоит из нульмерных точек, 2) 2м- плоскость состоит из одномерных линий, которые состоят из точек, 3) 3 м- объем состоит из двумерных плоскостей, условно образованных линиями, состоящими из точек. И так далее. Итак, точечный объект, т. е. 0м- нуль мерный объект, это наиболее фундаментальное образование, которое входит в состав пространственных квантов любой мерности. И для того чтобы каким-то образом объединить, скажем, все виды взаимодействия, необходимо выразить величины зарядов всех пространственных квантов, через этот наиболее фундаментальный зарядовый квант. Современная наука делает попытки объединения полей на основе гравитационного поля, и это правиль-

но. Но были и другие попытки (электрослабое объединение, скажем, и т. д.). Почему все-таки гравитационное поле? Чем же не нравится кому либо, скажем, хронополе? Забегая вперед, скажу, что квант хронополя, — это и есть квант нуль мерного объекта (Ф(м=0)). Казалось бы, куда еще фундаментальнее? Ан нет, есть и еще более..! Дело в том, что и нульмерному кванту хронополя тоже необходимо (хотя бы формально) из чего то «состоять». Да и современный теоретический материал (теории относительности А. Энштейна), и фактический материал (астрономические данные) говорят нам о зависимости шкалы времени от величины гравитационной составляющей. И если бы хронополе, как параметрическая величина, было наиболее просто и фундаментально по отношению к гравитационному полю (т. е. при 0м=хрон. и при 1м=грав.), то искривления времени вблизи гравитационных объектов с большими потенциалами [1] не наблюдалось бы при наличии пространственных искривлений все-таки (от 1м и выше). Значит, гравитационное поле все-таки являет собой (-1м) — минус одномерный зарядовый квант.

Таким образом, во-первых, функциональный ряд или спектр пространственных зарядовых квантов с центром симметрии в области Зм-трехмерного пространственного кванта должен быть следующим:

(-1м, 0м, 1м, 2м, 3м, 3*м, 4м, 5м, 6м, 7м). Итого: 10 мерностных объектов, первые пять из которых относятся к дальнодействующим полям (соответственно: гравитационное, хронополе, электрическое, магнитное, «волновое»), а правая пятерка — к близкодействующим (т. е. это сильные и еще более сильные поля, адаптивными квантами которых являются кварки: u,d-(3м); s-(4м); ^(5м); Ь-(6м); ^(7м)). Соответственно, для левой пятерки квантов впоследствии будет характерна «лептонная схема» адаптации к Зм- пространству, а для правой пятерки — «адронная схема». Опять же забегая вперед, следует заметить (повторяясь при этом), что спины преонных пространственных квантов составляют ряд: от s(-1м)=(-1) и є(0м)=(-1/2)... до ..^(7м)=3; см. ф. 5) и 6). В то же самое время спины тех же адронов, т. е. основных кварков: (Зм, 4м, 5м, 6м, 7м) у всех одинаковы и равны: s(2м)=1/2. Не являются исключением и лептоны. У них реальные адаптивные спины также равны: s(2м)=1/2. То есть не все так просто. Первичные, т. е. преонные зарядовые кванты должны пройти процедуру «адаптации», по своим схемам, чтобы в результате иметь тот самый привычный нам вид. Эти схемы подробно будут разобраны далее. Хотя и на данном этапе объяснений уже можно сделать это. Но в начале необходимо дать определение оператора (а точнее — операторов) приращения мерности, т. е. разобраться подробно в том, как происходит синтез каждой последующей мерности.

3) Операторы и их связь с архитектурой микромира

Упрощенный ликбез на тему преобразования мерностей можно представить из нескольких основополагающих моментов (далее они будут рассмотрены подробнее). А пока некоторые наблюдения на тему об «ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ БЕСКОНЕЧНО БОЛЬШОГО и БЕСКОНЕЧНО МАЛОГО».

«А»): При рассмотрении количественных отношений между объектами различных мерностей М(1/2/3/4/...) мы можем видеть, что: длина (1м) отрезка бесконечна относительно толщины точки (т.е. отрезок не составим ни из какого количества точек (0м)); поверх-ность(2м) бесконечна относительно толщины линии (1м) и не может быть составлена ни из какого их количества; объем (Зм) бесконечен относительно толщины поверхности (2м) и не может быть составлен ни из какого их количества. С другой стороны всякий(кую) отрезок, поверхность, объем и т.д. мы можем померить, что свидетельствует о том, что в действительности они:

а) не бесконечны и не «точечны»;

б) они одновременно и бесконечны и «точечны». Т.е. при том, что линия не вносит вклада в поверхность, а поверхность в объем и т.д. (т.е. фактически эволюция мерностей не идет далее точки (0м) и мы таки имеем лишь «идеализацию», виртуализацию (и даже «профанацию») мерностного ряда М(1/2/3/4/...), т.к. на самом деле получается, что он фиктивен и АБСТРАКТЕН, т.к. (Ом)-мерный объект и есть абстрактное число!). Одновременно с этим, если считать всякий (м)-мерный объект СОСТАВНОЙ ЧАСТЬЮ некоего БЕСКОНЕЧНОМЕРНОГО объекта (скажем, (Зм)-куб имеет (2м)-грани, (1м)-ребра и (0м)-вершины, которые не вносят вклада в его объем), то единственной объективной реальностью как раз и следует считать ЭТОТ БЕСКОНЕЧНОМЕРНЫЙ объект; а все составляю-

щие его части: (м)-мерные «периметрали» являются лишь «фигуральным обрамлением» ЕГО целостности, как АБСОЛЮТНОГО!!!

«Б»): При рассмотрении количественных отношений в случае «А».а), когда все мерност-ные объекты одновременно: 1) и не бесконечны и не «точечны», мы очевидным образом, кстати, приходим так же и к единственно возможному в данном контексте представлению, как ОБ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ БЕСКОНЕЧНОСТИ (ТОЧЕЧНОСТИ), так и о: 2) наличии «ТОЛЩИНЫ» (м)-мерного объекта в ортогональном ему (м+1)-мерном направлении (в виде ортогональных флуктуаций или приращений).

1.0) Аксиома первая: Всякий «М»-мерный пространственный объект: отрезок, плоскость, объем и т. д. производит виртуальные флуктуации в свободном ортогональном направлении относительно вектора основного поля (т.е. все они имеют ортогональные (М+1) приращения)!

Рисунок 1

На самом деле достаточно будет легкого, с философским уклоном, анализа свойств геометрических объектов, чтобы понять, что в основе естественных качеств (свойств) геометрических объектов, рассматриваемых в широком спектре (от относительных до абсолютных) величин лежит свойство «эманирования» или расширения своего начального состояния во все новые возможные «ортогональные» конструкции. Поэкспериментируем с «абстрактной реальностью»! Например, пусть у нас есть двумерная сфера: Б(2м;18), реализованная в трехмерном пространстве (3м), но только в качестве ФИГУРЫ ВРАЩЕНИЯ: 8=4РЖЛ2. ВОПРОС: имеет ли сфера толщину (если в качестве дополнительного нагрузочного условия считать НАШУ систему отсчета связанной с данной поверхностью)? То есть имеет ли она кроме орт: Я(х) и Я(у), скользящих (касательных в каждой точке сферы) по ее поверхности, еще и радиальные (по отношению к центру сферы) приращения (или флуктуации): Ж^)??? ОТВЕТ: положительный!!! И вот почему: 1.1) Лемма первая: Всякая бесконечная колич-я величина (М)-мерного объекта (например, радиус сферы Я^)) есть величина относительная (т.е. ОТНОСИТЕЛЬНАЯ БЕСКОНЕЧНОСТЬ, например: (1м)-длины, (2м)-ширины, (Зм)-высоты и т.д.). (Кроме того, эти величины, как уже выяснилось, всегда и бесконечны и всегда конечны одновременно.) И такая БЕСКОНЕЧНОСТЬ по сути является ОТНОСИТЕЛЬНОЙ БЕСКОНЕЧНОСТЬЮ, применимой только к рассматриваемому (М)-мерному объекту относительно его соседа Ф(м+1)! Так, например, для куба, составленного из поверхностей, величина двумерной поверхности 8:(2м) относительно ее толщины Ж(3м) есть величина бесконечная (хотя, померив ее, мы определили ее равной сотне квадратных сантиметров, скажем, т.е. 10*10)! 1.2) Лемма вторая: Всякий ОТНОСИТЕЛЬНО БЕСКОНЕЧНЫЙ в своем направлении (М)-мерный объект: (будь то линия, плоскость, объем, и т.д.) имеет КОНЕЧНУЮ толщину в ортогональном ему направлении следующего за ним измерения (м+1). Т.к. если БЫ этого не было, то невозможными БЫ стали и всякие гипотетические абстрактные (М)-мерные построения, как невозможным БЫ стало интегральное и дифференциальное исчисления. Так, нельзя было БЫ из линий составить поверхность, из поверхности — объем, и т.д. Как, собственно, справедливо и обратное 1.2а): при переводе бесконечностей в конечные объекты Ф(м): ((1м)-длины, (2м)-поверхности, (3м)-объемы, и т.д.), их толщины dR(м+1) (например, толщина двумерного листа), стремясь к бесконечно малой величине, не будет равняться ей в абсолютном смысле, т.к. в предшествующем состоянии «относительной бесконечности» (имеющей отношение только к данной мерности — (М)) она существовала (все-таки) как данность в виде конечной локальной величины: Ж(м+1)>>0!!!

ВЫВОД: Сфера 8(2м;1б), как фигура вращения 8=4Р1ЯЛ2 в пространстве (3м), реализована в нем не только как в пространстве вращений, но и как в Эвклидовом пространстве!!! А это значит, что наша вселенная может оказаться всего лишь двумерной 8(2м;1б), но реализована она как макро-объект в состоянии ОТНОСИТЕЛЬНОЙ БЕСКОНЕЧНОСТИ, ко-

гда данная сфера имеет конкретную конечную толщину в виде суммарного флуктуацион-ного приращения dR(z)>>0. Причем всякая локально выделенная окрестность такого (3м)-пространства имеет свойства изотропности (идентичность свойств по всем направлениям), т.е. оно - Эвклидово, или хотя бы имеет к этому предпосылки при R(x)=R(y)=R(z)!!! По-

добные выкладки справедливы не только в отношении пары:

1) БЕСКОНЕЧНОЕ-КОНЕЧНОЕ в двух состояниях: а) как макросистема, б) как микросистема; но и в отношении пары: 2) ТОЧЕЧНОЕ-КОНЕЧНОЕ. Хотя тут будут и отличия. Все дело в том, что точечный объект Ф(0м;-1/2б), имея отрицательный спин, испытывает «расширение» (или приращение своей мерности) в отрицательном направлении, т.е. в направлении Ф(-1м;-1б). То есть, если объект Ф(0м;-1/2б)~(м) считать ОТНОСИТЕЛЬНО ТОЧЕЧНЫМ, то возникающие флуктуации dФ(-1м;-1s)~(м-1) следует считать за КОНЕЧНОСТЬ. Т.е. такую картину мы будем наблюдать, находясь в системе отсчета: (м-1). Для нас параметр Ф(м-1) — конечен, но как только свою систему отсчета мы перенесем в точечный объект: Ф(м), теперь он для нас станет конечным, а объект dR(м-1) перейдет в статус ОТНОСИТЕЛЬНОЙ БЕСКОНЕЧНОСТИ. Но мы-то знаем, что подобно тому, как двумерный лист имеет конечную толщину, так и Ф(м=0) — нульмерные «листочки» так же имеют dR(м=-1)<(1/0), отличную от бесконечности «ТОЛЩИНУ»! Хотя при этом данная величина приращения будет очень огромной. И если банальному переносу нашей системы отсчета (как для случая 1), так и для случая 2)) с объектов мерностью (М) на их приращения (м+1) и (м-1) соответственно (и обратно) поставить в соответствие какую-то количественную операцию, приводящую к качественному скачку, то... мы таки И НАУЧИМСЯ однажды осуществлять ПЕРЕХОДЫ МЕЖДУ «С.О.» системами отсчета. Т.е. возможны будут путешествия И в МИКРОМИРЫ (например: (м-1)-отрицательной мерности.), и в МАКРОМИРЫ; возможными станут своего рода экстра феноменальные переходы и между этими мирами, что собственно открывает одну из возможностей сверх дальних космических перелетов...; а также, возможно, внутри микро пространств: Ф(м=0) — например, сформировать обширное пространство приращений:

dR(м=-1)<(1/0), т.н. внутриточечное пространство. И как далее выяснится, это «гравитационное пространство обратных ускорений». Однако спустимся с вершин нашей необузданной фантазии (весьма содержательной, кстати) на бренную землю еще не освоенных (и не усвоенных) элементарных понятий и базовых представлений о мире!

Далее. В результате чего в каком-то очень малом приближении создается поле мерностью (м+1) ортогонально вектору начального поля мерностью (м). Этот процесс в общем случае имеет следующий вид:

Для данного случая характерно то, что возникающее ортогональное поле мерностью (м+1) имеет спин, характерный для мерности (м). Это и очевидно, т. к. сумма спинов: ^(м)+^=0^(м)) равна первоначальному спину фигуры (заряда) мерностью (м). Чтобы устранить этот недочет и получить полноценный квант мерностью (м+1) со спином: ^(м+1)=((м+1)-1/2) необходимо, не изменяя мерности, увеличить спин на (1/2). Добиться этого можно путем «интенсификации генерации ортогональных флуктуаций во време-ни»(шутка). Это означает, что левую часть первоначальной формулы необходимо поделить на нульмерное время (или просто на нульмерный объект). В результате мы получаем формулу мерностного синтеза:

/Здесь дельта тау, т. Е. знаменатель, в общем случае следует рассматривать как линейное приращение в виде фигуры «Ф» мерностью (0м) со спином $=-1/2, т. е. не подразумевая под этим параметра времени — ф, а просто: Ф(0м;-1/2$). Хотя на самом деле ясно, что параметр времени и отражает вне пространственный смысл нулевой мерности: (Ф(0м)~ (0м))./ (Сравнивая эти две формулы, следует сказать, что первая 10) не учитывает степень при массе в левой и правой частях, т. к. тЛ2 не равно тЛ1 , а вторая 11) учитывает, т. к. шЧ = шЧ).

В свою очередь, изменение протяженности во времени есть не что иное, как обычная скорость. Итак, направленное перемещение заряда мерностью (м) во времени (ско-

11)

рость заряда) это и есть оператор приращения мерности К(1) — в параметрическом виде:

А/х=0 г

Т^пл — (1м) _ =1/2

К

А(0 м) J

Так например, кулоновский заряд, перемещающийся с определенной скоростью в одном направлении, создает вокруг себя магнитное поле, ортогональное вектору напряженности электрического поля. Истинная причина этому — действие оператора приращения мерностей «К(1)». То есть этого факта, связанного с приращением новой мерности (при описании возникновения магнитного поля у движущегося заряда), нигде и никем ранее отражено не было. Нигде и никем ранее отражено не было и другого факта в мерностном контексте. Речь идет об синтезе хронополя (0м), ортогонального движущемуся в пространстве гравитационному заряду (-1м). Теория относительности Энштейна, например, увязывает релятивистские эффекты: пространства (длины объекта в направлении перемещения) и времени со скоростями, близкими к скорости света. А также рел.- эффект массы при тех же скоростях. Допустим, хроноэффекты («К1») у гравитационного заряда проявляются при релятивистских скоростях, но так или иначе формула мерностного синтеза посредством оператора приращения мерности, имеет наиболее общий вид даже в сравнении с формулами релятивизма. Так, в частности, теория относительности не описывает появление любого иного поля (м+1) вокруг движущегося заряда произвольной мерности (м). А ведь из этого факта вытекают весьма и весьма грандиозные перспективы не только в чисто познавательном, но и в прикладном плане. Еще более невероятные перспективы открываются при рассмотрении других операторов хотя бы из числа основной («простейшей») четверки: К(0); К(1); К(-1); К(2).

Целесообразность введения их вскоре станет очевидной, т.к. посредством их выстраивается вся архитектура микромира и мироздание материальной вселенной в целом. Вначале мы разберем их все по порядку, а затем покажем их взаимозависимости и роли непосредственно в архитектуре, опирающейся на абстрактное.

Литература

1. Физика микромира. Маленькая энциклопедия / Гл. ред. Д.В. Ширков. М.: Советская энциклопедия, 1980.