Круговые диаграммы

ИЗВЕСТИЯ

ТОМСКОГО ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ИНДУСТРИАЛЬНОГО* Том 59, II ИНСТИТУТА имени С. М. КИРОВА 1941

КРУГОВЫЕ ДИАГРАММЫ

Р. А. Воронов

Изменение режима работы электрической цепи, происходящее в связи* с изменением сопротивления нагрузки, или по каким-либо другим причинам, влечет за собой увеличение или уменьшение всех токов и напряжений, а также изменение углов сдвига фаз между ними. При изображении их векторами таковые будут изменяться как по величине, так и по направлению.

Получающиеся при этих изменениях геометрические места концов векторов носят название диаграмм токов и напряжений. Эти диаграммы, в общем случае, могут получать самые различные формы, начиная от прямой линии и кончая сложными кривыми высших порядков. Давая графическую зависимость между векторами токов и напряжений и позволяя находить еще мощности и ряд других величин, эти диаграммы сложны для использования и в общем виде почти не имеют применения.

Наиболее простой и чаще других встречающейся формой таких диаграмм будет окружность и, как частный случай ее, прямая линия. Эти диаграммы, называемые круговыми, очень просты для построения и обладают при этом многими ценными свойствами, легко используемыми для практических целей. Имея в электротехнике большое распространение, круговые диаграммы все же не используются везде, где это возможно и полезно, а если и используются, то очень неполно. Причиной ограниченного применения круговых диаграмм можно считать некоторые затруднения, встречающиеся при их построении, что объясняется неясными и неполными указаниями, даваемыми различными источниками, в которых изложены их свойства и способы построения.

Наибольшим распространением пользуется диаграмма для простой Т-образной схемы замещения однофазного или симметричного трехфазного токов. При этом обычно ограничиваются только нахождением тока, поступающего из сети в данную цепь, и мощностями полной и потребляемой нагрузки, т. е. полезной. Иногда добавляются еще ток и напряжение нагрузки и очень редко какие-либо другие величины. Круговые диаграммы для несимметричных многофазных цепей хотя и строятся (например, перемещение нулевой точки трехфазной цепи), но очень редко, и ставятся они как-то отдельно от остальных диаграмм, хотя и обладают совершенно теми же свойствами.

Тем не менее, при правильном и полном построении диаграмм, таковые могут быть применены в очень многих случаях (почти всегда, когда имеется одна изменяющаяся величина—параметр) и по ним могут быть получаемы все токи, напряжения, мощности, углы сдвигов фаз и т. д. Целью настоящей работы является обобщение имеющегося материала и приведение его в форму, дающую возможность легко применить эти построения в различных случаях. Рассматривается два различных случая: первый, когда дана схема и известны все включенные сопротивления, и второй, когда цепь осуществлена в натуре, но неизвестны включенные сопротивления, а иногда и сама схема соединения.

! .

Ряд приведенных в работе доказательств и способов построения являются новыми и ниоткуда незаимствованными, другие же взяты из различных источников. Диаграммы другой формы, чем круговые (бицирку--лярные, параболические и др.), в настоящую работу не включены.

I. ТЕОРИЯ КРУГОВЫХ ДИАГРАММ 1. УСЛОВИЯ ПОЛУЧЕНИЯ КРУГОВЫХ ДИАГРАММ

Если режим работы электрической цепи определяется значением переменной величины К (параметра), чаще всего сопротивления нагрузки, то

другая величина Ы9 для которой необходимо построить круговую диаграмму (обычно ток или напряжение), связана с ней уравнением вида

дг= А + В к+Ё К* + ... С + ОК+Р

где А; В\С\П)\Е\Р\.. .постоянные коэфициенты.

В общем виде эта диаграмма может получать самые различные формы только при определенных соотношениях между коэфициентами, будет иметь форму дуги окружности. Так как дугу окружности легче строить, чем какую-либо другую кривую, и так как при этом все свойства диаграммы легче и лучше используются, то желательно стремиться к созданию условий, необходимых для получения этой формы кривой.

Наиболее простой и чаще всего встречающейся диаграммой будет

• • • •

такая, для которой все коэфициенты, кроме Л, Б, С и О обращаются в нуль, т. е. зависимость между N и К имеет вид

ы=А+ёк.

с+6к

Диаграммы этого только вида и являются предметом распространения в «зстоящей работе.

Переменная величина К может в общем случае получать любые значения от + со до—ее, причем для построения всех диаграмм главную

роль имеют два из них: одно, когда д = + что соответствует

В

А/оо=—

б

м второе, когда К—О, что соответствует

йо = 4-

С

В случае, когда К представляет собой сопротивление или проводимость «агрузки, эти значения соответствуют холостому ходу цепи (¿н = оо или Т« = 0) и короткому замыканию (¿« = 0 или Ун — оо)т

Изобразив значения М» и в виде отрезков (векторов), возьмем там же еще один отрезок (вектор) для ¿V, соответствующий некоторо-

му значению К (рис. 1). Концы этих отрезков должны находиться на искомой дуге круговой диаграммы.

Соединяя полученные точки прямыми, находим треугольник abc. Сто

• • •

роны этого треугольника найдутся как разности отрезков N9 N0 и Neo.

cb = ob — ос =N(i —N

С

А + ВК AD —ВС

ас

ос

oa—N—Noо

C + D К _ À + BK В C+Ôk D Отношение полученных значений будет равно

ас _ Ñ—Ñoo_ 1 С _ . - ^

C + D А: ÀD— ВС C + DK

С D

cb

N. — N

D

Если представить комплексы в символической форме

А =А . е?а; В = Ве^; С=Се/т; К=Ке№,

то это отношение получает вид

ас = С

Угол р между направлениями отрезков ас и сЬ будет равен аргументу полученного выражения, т. е. равен

разности

о =

7

W.

Рис. 1.

Для того, чтобы при изменении значения К точка с перемещалась по дуге окружности, необходимо и достаточно, чтобы угол р-оставался все время постоянным

р -- 7 — 3 — W — const.

Так как выше было оговорено, что коэфициенты С и D постоянны, то постоянными же должны йыть и их аргументы у и 3, из чего следует, что и значение W не должно изменяться при изменении величины К*

Таким образЪм единственным и вполне достаточным условием получения круговой диаграммы является постоянство аргумента переменной величины уравнения

W = const.

В большинстве случаев, когда переменной величиной является сопротивление или проводимость нагрузки, это условие сводится к постоянству угла сдвига фаз или постоянству коэфициента мощности нагрузки.

2. ОСНОВНЫЕ СООТНОШЕНИЯ ДЛЯ КРУГОВЫХ ДИАГРАММ.

По свойству касательных и хорд окружностей угол р будет иметься также между хордой ab и касательными аа! и ЬЪ\ проведенными в ее концах, причем он будет измеряться половиной дуги acb. Из уравнения (7) следует, что этот угол будет зависеть только от значений аргументов переменной величины К и коэфициентов Си Д входящих в знаменатель уравнения (1), и совершенно не будет зависеть от коэфициентов À и В числителя того же уравнения.

Из этого следует, что для всех величин, у которых знаменатель будет одинаков, получаются диаграммы с равными углами р, а следовательно» и с подобными сегментами acba, отличающимися только размерами хорды. г)

Эта хорда может быть для каждой диаграммы найдена как разность

À В ÀÙ—BC /оч ab — ob — оа — N0— Neo = ~7Г--йг —----> Iй/

С D CD

а ее длина может быть вычислена из соотношения сторон треугольника рис. 1 ___

или, подставляя значения сторон из уравнений (2) и (3),

H* = N0* + Nl — 2N0Noo cos(cpo —?со

АВ

- 2 ~~c~DC0S

где // — длина хорды в том же масштабе, как и значения N0 и Neo, а углы <?о и сроо являются аргументами значений этих величин.

Угол cab определится, как аргумент отношения сторон ас и aby которое, принимая во внимание уравнения (5) и (8), будет равно

ас _ Ñ—Ñoo _ С

âb Ñ0—Ñoo C+ÙK*

Это отношение также не будет зависеть от коэфициентов А н В > т. е-угол cab для данного значения переменной величины К будет одинаков для всех диаграмм, имеющих одинаковые знаменатели в уравнениях (1). Из этого следует, что при любом значении К для всех таких диаграмм будут получаться подобные треугольники abc.

При отрицательных значениях К точка с будет находиться на пунктирной части окружности (рис. 1), причем, если угол р меньше 90°, то эта. часть окружности будет больше сплошной, а если больше 90°, то— наоборот. Для большинства диаграмм переменного тока величина К не может получать отрицательных значений (сопротивления), т. е. будет использовываться только часть диаграммы.

В случае, если угол р окажется равным 0° или 180°, окружность диаграммы получает форму прямой (радиус равен бесконечности). Б прямую же линию превращается диаграмма и в том случае, когда коэфициенты с

или D равны нулю, т. е. когда Ñ0 или Ñ0о обращаются в бесконечность.

Одинаковые углы р получаются не только пои одинаковых знаменателях ур. 1, но и при всех таких, для которых имеется условие у— о — const. Но такие диаграммы не будут иметь подобных треугольников abct следовательно, не смогут быть совмещены (см. ур. 9).

В этих случаях многие свойства диаграммы исчезают или не могут быть использованы.

3. СОВМЕЩЕНИЕ КРУГОВЫХ ДИАГРАММ

Если имеется несколько круговых диаграмм, построенных для величин, у которых знаменатели уравнения (1) одинаковы, т. е.

Ыг

А+АА

С + /Ж

л*

с+ок

рис. 2.

и так далее, то точки С3 и С2 (рис. 2), найденные для одного и того же

значения переменной К будут находиться в вершинах подобных треугольников ах сх Ьх и

а2 с2Ь2.

Чтобы для некоторого значения Л/ь определяемого отрезком оси найти соответствующее значение Ы2у необходимо построить на второй диаграмме треугольник сг а2 подобный треугольнику схах Ьх первой диаграммы (или, что все равно, с2 а2 Ь2, равный ^ сх ах Ьх). Это построение, особенно при большом количестве диаграмм или значительном числе различных Л^, для которых нужно произвести таковые, отнимают много времени и могут легко повести к ряду ошибок.

Гораздо удобнее изменить взаимное расположение диаграмм с таким рассчетом, чтобы их хорды совпали между собой по направлению, а точки #2, а3 совместились в одну; такие совмещенные диаграммы, соответствующие диаг раммам рис. 2, представлены на рис. 3.

При подобном расположении диаграмм совпадают по направлению все касательные ахах\а2 &} и стороны ах си а2с2 подобных треугольников. Для нахождения точки с2у соответствующей точке сх дугой диаграммы, достаточно будет провести прямую асх и найти место ее пересечения с дугой1 соответствующей окружности.

Численные значения отрезков, изображающих величины Л^ и Л/2, при этом не изменяются, но их взаимное расположение (углы сдвига) не будут равняться действительным, имеющимся в цепи. Если

56

Рис. 3.

для совмещения диаграмм первая была повернута на угол ть а вторая на угол т2> то действительный угол сдвига между и Ы2 будет равен

^ (М; м 2) = ^ (ЛЯ; М) - т2),

т. е. из угла, получающегося на рис. 3, необходимо вычесть разность углов поворота диаграмм.

Вместо совмещения точек ах\ а%\ аъ могут быть совмещены точки

Ь2\ Ьъ диаграмм. В этом случае совпадут касательные ЬХЬХ' \Ь2Ь2 и стороны сх и с2 Ь2 треугольников. Для нахождения точки с2 придется проводить прямую Ьси беря ее пересечение с дугой окружности. Это расположение диаграмм менее удобно, так как при нем труднее получать значения переменной величины К (см. ниже).

Во многих случаях оказывается удобным произвести дальнейшее совмещение диаграмм, добившись слияния всех окружностей в одну. Для этого необходимо так изменить масштабы отдельных величин, чтобы хорды всех диаграмм оказались равными друг другу. Подобные диаграммы приведены на рис. 4. В этом случае совсем нет надобности отыскивать точку съ так как она совместится с точкой си

Этот вид диаграмм хотя и очень удобен для построений и использования, но он может уменьшить наглядность, так как, вследствие изменения масштабов, меньшие по величине токи или напряжения могут оказаться больше по отрезкам, чем другие токи или напряжения, большие, чем они, по величине.

Ниже на рисунках 16, 17 и 18 построены для одной и той цепи диаграммы всех трех видов. Сравнивая их, легко видеть упрощения, получающиеся для совмещенных диаграмм, в особенности для последнего случая.

4. СЛОЖЕНИЕ КРУГОВЫХ ДИАГРАММ

Если необходимо построить круговую диаграмму для величины которая равна сумме двух других

для которых уже имеются построенные диаграммы, то такое построение удобнее производить графическим путем, а не вычислением.

Так как

с+ок с+ок с+бк

то эта диаграмма будет иметь тот же угол р, как слагаемые диаграммы. Легко видеть, что для А*=оо и К= О имеются соотношения

^300 = ^100 + ^200 ; ЛГ30==Л\0+ЛГа0.

Рис. 4.

Из этого следует, что для нахождения суммарной диаграммы достаточна графическим путем сложить отрезки, соответствующие этим значениям, и на их разности, как на хорде (рис. 5), построить дугу новой окружности, имеющей тот же угол р. Производить это построение можно, конечно, только не для совмещенных диаграмм, имеющих один и тот же масштаб.

Подобным же путем при вычислении

необходимо найти разности отрезков крайних значений и по ним построить дугу новой окружности. Удобнее при этом находить разность отрезков не по замыкающей, а как сумму, но с заменой вычитаемой величины на противоположную ей

Рис. 5.

Такое построение показано на рис. 5.

Если при сложении одна из слагаемых М постоянна:

то достаточно перенести начало координат из точки Ох в точку 02 на величину отрезка, соответствующего обратному значению — М* Правильность такого переноса видна из рис. 6. При вычитании

Лгз = йх — м

перенос должен быть совершен в точку 03 на величину — (—М) — = т. е. в конец отрезка, изо-

бражающего величину М (рис. 6). При обратном вычитании >

— М —

которое можно заменить таким

N.

МУ

Рис. б.

получаем предыдущий случай, но направление результирующего отрезка будет не от точки 03 к окружности, а наоборот, т. е. подвижным будет начало этого вектора, а конец всегда будет в точке 03.

Подобное расположение векторов удобно также тогда, когда их разности постоянны (напр. фазовые напряжения). В этом случае, повернув

все диаграммы на 180 градусов й беря отрицательные направления отрезков

получим прежние значения, но при другом расположении диаграмм. На рис. 7а показано обычное расположение трех векторов фазовых напряжений, когда на окружности находятся их концы, а на рис. 76 — перевернутая диаграмма, при которой концы векторов неподвижны.

5. ПЕРЕМЕННАЯ к НА ДИАГРАММЕ.

Переменная величина К, ог которой зависят все остальные изменяющиеся величины Nxy N2 и т. д., может быть на любой диаграмме представлена в виде отрезка, взятого по некоторому направлению в определенном масштабе. Для этого не- . обходимо из произвольной \а точки d, взятой на хорде ab любой -из диаграмм, провести прямую ddy параллельную касательной аа\ соответствующей значению К—оо (рис. 8). Отрезок de, получаемый при пересечении этой прямой стороной ас треугольника acb (или продолжением этой стороны), будет пропорционален значению К.

и

Us

а.

Рис. 7.

Из подобия треугольников aed и abc имеем

ed ad

cb

ас

или, подставляя значения из уравнений (4) и (5),

ed = ad.~.K.

Так как отрезок ad постоянен так же, как и коэфициенты Си Д то ed будет в определенном масштабе соответствовать искомому значению величины К.

Если из произвольной точки f хорды ab провести прямую ff, параллельную касательной bb\ соответствующей значению К = 0, и брать на ней

отрезок fg$ получаемый от пересечения со стороной Ьс треугольника abc (рис. 8), то этот отрезок будет пропорционален обратной величине К>

т. е. будет давать значения-j^.

Рис. 8.

Из подобия треугольников следует

У i

что и подтверждает сказаное выше,

6. УМНОЖЕНИЕ ВЕКТОРОВ ДВУХ ДИАГРАММ

Часто бывает необходимо иметь возможность графическим путем находить произведение двух величин, изображаемых двумя диаграммами с одинаковыми углами р, принадлежащими одной и той же цепи (например, мощность). В этом случае требуется на диаграммах найти такие отрезки, которые бы в некотором масштабе давали значения

PNt.N2.eos

или

P = N¡ .N'2 +Ni .N2,

где N'í и N2 — вещественные составляющие комплексов

ЛГ, = NÍ + у < ; JV2 = N2 +jN¡,

я Ni и N'í — множители» при мнимых составляющих тех же комплексов. В соответствии с уравнениями (1) ntk (6) имеем для первой величины

Ñ — A^+BiKej^ + V) Ce¿

или, переходя к тригонометрической форме,

At (cos «j + у sin а) + B¡К [cos (pj + V) + J sin (Pi +

Nx =

С (cos у +У sin T) + DK[cos (8 + ¥) + j sin (5+ ¥)]

Освобождаясь от мнимой единицы j в знаменателе и производя преобразования, получаем

N , = [A, cos a, + BtK cos (fo + W)]. [C. cosy + DK cos j (8 + Щ , 1 C* + D2K2 + 2CDKcos?

[A! sin a, 4- BjK sin (pi + ¥)]. [С sin у + DK sin (8 -f lF)] H~ ' C2D2К2 СDК cos p

„ _ [Ax sin «t + Bl К sin (pt 4- . [C. cos t -{-DK cos (8 + W)] __ Nl C2 D2K2 ~r 2 CD /(cos p

[A t cos «! 4- В, К cos (fr 4- W)]. [Ct. sin T 4- DK sin (8 -f W)] C2D2 K2 2 С DKcos p

где угол p. введен согласно уравнению (7).

Подобные же выражения получим и для N2 и N2, заменив индекс 1 на индекс 2 (вместо Ах, взяв Л2 и т. д.).

«О

Подставляя эти выражения в уравнение (11а) и производя преобразования и сокращения (выпущены, так как занимают очень много места)! получаем уравнение следующего вида

л К Й, В2 cos СР. - «1 + ЧГ) + А2 В, cos (Р, - «2 +-ЧГ)] ,

+

C2 + Z)2 K2~CDK cosp

К2 Bt Вг cos Oí — fe) + A i Л a cos (аг — a2) C2 + D2/C2 + 2 CDATcosp

(12>

Докажем, что это значение будет в некотором масштабе соответствовать отрезку ей (рис. 9), взятому из точки с диаграммы перпендикулярно к некоторой прямой тп.

Если дуга асЬ построена для данной цепи и имеет угол р между хордой и касательной, то из

уравнения (9) имеем

_ _

ас = аЬ.

C + DK

введя обозначения

ас — Ё\аЬ — Й, (13) г*» . к /

имеем 771

Е = Н

С

C + DK

или

Е = Н

C

П

Рис. 9.

С (cos т + J sin т) + DK [cos (8 + W) -f / sin (8 + W)]

Освобождаясь от мнимой единицы в знаменателе, получаем

• ° + CDKcos р + J CDK sin р в Е = Н o + D*K* + 2 CD К cosp

если ввести еще угол t¡ наклона хорды аЪ к прямой тп и взять

Й = Н($in T¡ — j cos

то вещественная часть Ё будет располагаться перпендикулярно прямой тп и будет равна

Е' — ct= Н ° + sin

C2 + D2/C2 + 2CD ATcosp *

Обозначив еще через F расстояние от точки а до прямой тп

ат — — Еу

найдем выражение для отрезка ей, который обозначим через <3,

Q — cd= cf+fd = H

С2 sin r¡ -f С DK sin (p + 7}) 0 + D*K2jr2CDK cosp

F.

После приведения к общему знаменателю получаем

= К[Н sin

О + D2/<2+2 CD^ eos р ~ ' ( '

Сравнивая полученные выражения (12) и (14), видим, что их знаменатели одинаковы, а числители имеют один и тот же характер. Для полного тождества обоих уравнений необходимо выбрать отрезок F и угол ч\ так, чтобы коэфициенты при К и К1 и свободный член в обоих уравнениях оказались одинаковыми.

Уравнение (12) дает значения Р в размерности произведения (например, для мощности в ваттах), уравнение же (14) дает для Q значения в том масштабе, в каком измерены отрезки Н и F (например, в масштабе токов или прямо в сантиметрах). Чтобы их приравнять, необходимо ввести множитель М так, чтобы

p = mq,

этот множитель будет равен отношению масштабов мр и mq\

мр

М

MQ

в случае же если f и н измерялись в сантиметрах или миллиметрах, то непосредственно получится масштаб произведения

М = Мр.

Сравнивая почленнсГуравнения, получаем условия их совпадения

MCD [Н sin (p + r1) + 2/7cosp]=:^152cos(p-> — ai-f + + а2вх Cos(p,-a2+4r) mf Dz = bxbz cos (p, — p2) m с2 (h sin T¡ + f) — al a2 CCS (a! — a2);

введя обозначения

n a{ b2 eos

5 = BsBtQOSjh-h)

D2

y_ axa2 eos

с*

получим, решая эти уравнения, значение искомого угла т]

, _ (Т— ¿>)5шр_____, +

gíi~ совр" ;

после чего легко найти масштаб М

t—s _

//sinv¡ //sin

м_ t—s =r — 2Scosp ^

а затем и отрезок f

F=±.

М

Все полученные уравнения дают возможность построить прямую тп и определить масштаб, в котором будут получаться отрезки произведения.

Если прямую cd проводить не перпендикулярно прямой тп9 а под некоторым углом Ь ф 90°, то это отразится только на масштабе, причем новый масштаб будет равен

М — М sin 6. é

Во многих случаях бывает удобным направлять эти отрезки параллельно или одной из касательных аа\ или bb\ или же параллельно хорде, так как при этом получаются наиболее удобные масштабы (см. ниже).

Если в уравнение (18) вместо масштаба М подставить этот новый масштаб, то полученное значение

Мх sin е

даст расстояние от точки а до прямой тп не по перпендикуляру, а по тому направлению, которое выбрано для отрезков cd.

Если необходимо найти отрезки, дающие не одно произведение, а сразу сумму нескольких произведений (например, мощность всех фаз многофазной цели), то найдя для каждого из них значения /?, s и т, надо в уравнения (16), (17) и (18) подставить их суммы I>Rf LS и В некоторых случаях требуется найти произведение

p = nxn2 sin

• . • .

отличающееся от уравнения (11) множителем sin (nx;n2) вместо eos (nx;n2) (например, реактивная мощность). Это произведение равносильно

p = nxn2 eos [(Ñu TV2) — 90o],

т. е. одинаково с уравнением (11), но одна из диаграмм должна быть повернута на угол 90°. Для этого случая можно воспользоваться всеми полученными выше соотношениями, но введя для одной из величин углы

ах2 — а2 — 90°; fo1 = Рг —90°. Уравнения

R

C.D

-

d2

J— Al sin («1 — CC2) — C2 •

Все остальные подсчеты остаются без изменения»

7. ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРОИЗВЕДЕНИЙ

Рассмотрим несколько случаев произведений отрезков, часто встречающихся в цепях переменного тока:

1. Положим, что требуется найти отрезки, соответствующие произведению

p = l (nty — lnx.nu

причем коэфициент В уравнения (1) равен нулю. В этом случае точка и совпадет с началом координат, т. к. n2 =0.Коэфициенты сомножителей будут равны

в1~в2 = 0; lat = a2; ах = а2,

что дает по уравнениям

LAX2

а

L№MX2,

где Н—длина хорды в сантиметрах, а Мх—масштаб, соответствующий величине Л^. По уравнениям (16) и (18) имеем

^ г] = — 71 = — Р; /=" = 0;

это показывает, что прямая тп будет проходить через точку а и совпадет с касательной аа1

м

HMi2 sin р

Знак минус на величине масштаба не отражается, но указывает, что прямая сс1 идет не по направлению к хорде, а от нее.

Если проводить прямую сйх не перпендикулярно к прямой тп, а параллельно хорде аЬ (в этом слу-Рис. Ю. чее 0 = р), то получим новый мас-

штаб по уравнению

М1 = — ШМх2.

2. Рассмотрим*второй случай, когда требуется найти такое же произведение

где равным нулю оказывается коэфициент А1. При этом точка Ь совпадет с началом координат, т. к. Л0 = 0. Коэфи-циенты сомножителей будут равны

Ах =Л2 = 0; ЬВХ = ВХ; р1 = р2,

что дает по уравнениям

/? = 0;Г

LBX2 _

D2 ~

— 0;

Из уравнений (16), (17) и (18) следует, что

tng7] = tngp;r¡ = p;

F =— Н sin р;

НМх2

Рис. 11.

M=—L

эт р

1) При а = 0 и в = 0 эта прямая будет полуполярой окружности, м может быть найдена графическим построением.

Из рис. 11 легко видеть, что прямая тп пройдет через точку Ь и совпадет с касательной ЬЬ1. Подобно предыдущему, если проводить прямую сйх параллельно хорде (б~р), получим масштаб

•М9 = — ШМХ\

В обоих рассмотренных случаях прямая проходит через начало координат и совпадает с касательной.

3. Найдем произведение Л^ и в случае, если имеется соотношение

Ыг^КЫх

причем В\ — О. В этом случае А2—О и В2 = Аи Из уравнений (15) имеем

Я

АхВг собУ С.О

- О; Т = 0.

Так как для Л/', начало координат совпадает с точкой а, а для Л/о — с точкой й, то хорда будет равна

НМХ

что дает для Н значение

Р у,с. 12.

А*

НМ<,

§2. О

Из уравнений (16) и (18) находим

\ngri -О; ц = .0; ^=0,

т. е. прямая тп совпадет с хордой аЬ (рис. 12).

Масштаб произведения определится из уравнения

М

Я

= нмхм2

Нет р со&ЧГ

вш р

Если же взять отрезки параллельно одной из касательных аах или ЬЬХ (отрезки сйх и сй2), то новый масштаб будет равен

т. к. при этом Ь — р.

5* Известия ТИИ, т. 59, вып. II.

М = НМХМ2 соб

(24 а) 65

4. Рассмотрим, наконец, тот случай, когда в произведении один из сомножителей (Л^2) постоянен. В этом случае, приведя его к знаменателю второго сомножителя

ы2с+ы26к

м

C + D/C

можно воспользоваться выведенными выше соотношениями. Если расположить диаграмму так, чтобы Ñ¿ направился по оси вещественных значений (рис. 13), то уравнения (15), (16), (17) и (18) после преобразований (выпущены, как занимающие много места) дают

А В

— cos

tng Y] - -д —--É -------------------

— sin

M = N%MX\ -cos

D »

Для выяснения значений полученных выражений рассмотрим этот слу-ай несколько иным путем. Расположив диаграмму как это сделано на еже 13, получим

что дает дл^ произведения

из этого уравнения получаем, что произведение определяется вещественной составляющей и. будет равно отрезку* cd до горизонтальной оси, взятому в масштабе M — N2MU Так как для крайних значений

В

оа = Nícо = —-; ^ /V2 оа = р — 8; д

то уравнения (25) полностью оправдываются. Из этого следует, что прямая тп должна быть проведена из начала координат перпендикулярно к

направлению отрезка iV2.

Если находить произведение по уравнению (20), то необходимо мысленно повернуть отрезок Ñ2 на 90°, т. е. провести прямую тп вдоль направления Ñ2 и брать отрезки cdt перпендикулярно таковому (рис, 13).

8. ОТНОШЕНИЕ ДВУХ ПРОИЗВЕДЕНИЙ

При использовании круговых диаграмм может быть необходимо знать значения отношений двух произведений как, например, при нахождении коэфициента полезного действия

V2/2 cos ср2

r¡ =--:---1—

Vi h COS cpx

или, угла сдвига фаз

_ VI sirj<p

tngcp

VI eos ср

;tng

/i/2sin

Л /2 соэ

Докажем, что отношение двух произведений может быть получено в виде отрезка, взятого по определенному направлению. Предположим, что для некоторой приведенной диаграммы (рис. 14) первое произведение Рх представляется отрезком сйи перпендикулярным к прямой тх пи а второе произведение Рг отрезком сйъ перпендикулярным к т%пг, и что необходимо найти отношение — .

Рх

Найдем точку к пересечения прямых тхпх и т2п2 и проведем из произвольной точки е, лежащей на т2пъ прямую е^ параллельную прямой тх пх. Соединив точки к и с и продолжив эту прямую до пересечения с прямой е/у получим отрезок egy который и будет пропорционален искомому отношению.

Для доказательства проведем прямую ек, перпендикулярную прямой кс. Из подобия треугольников

А egh оо А скй\ А екк со А сс12 к

получаем

ек _eg в сс12 _ кс_

сйх кс ек ке

перемножая почленно обе пропорции, найдем 4

ей.

Рнс. 14.

cdx

eg_ ке

Если масштабы произведений равны Мх и Мъ т. е.

Р^Мх.сй^;Р2 — М2.cdг, то отрезок eg будет давать искомое отношение

Р2 _ Ж^сд^^Щ Мх '

в масштабе

Рх Mx.cdx М2

ке

Ч

мх

\

ке

Ее; f отрезки произведений брать под углами щим щ. ли, то масштаб отношений будет равен

1 М2 sin Oj

ke Мх sin ©а

МУ

и 02 к соответствующей)

Взяв точку е на прямой тхп2 и проведя прямую е/ параллельно на-

Р

правлению 7я2я2) получим подобным же путем отношение — , обратное имев-

Р%

шемуся ранее.

Эти построения не могут быть выполнены, если прямые тхПх и т2п2 параллельны друг другу, или если точка их пересечения лежит далеко за пределами чертежа.

II. ПРИМЕРЫ ПОСТРОЕНИЯ КРУГОВЫХ ДИАГРАММ

1. Т-ОБРАЗНАЯ СХЕМА ЗАМЕЩЕНИЯ

В качестве первого примера по применению полученных выше уравнений рассмотрим простую Т-образную схему замещения, изображенную на рис. 15. Примем сопротивления, включенные в эту цепь, равными

/20

Напряжение сети возьмем равным 200 V, нагрузку же будем считать омической, т. е. имеющей угол сдвига фаз <р«='0; (сое?* — 1). I

Разрешая эту цепь, находим обычным путем уравнения, связывающие все токи и напряжения с сопротивлением нагрузки. Общий ток равен

/'—у + ^г). 1 1 ¿ + '

Рис. 15.

ток нагрузки /2=^1

с+огн '

ток в ответвлении

с+оги

напряжение на нагрузке

V* = V

C + DZ«

напряжение в месте ответвления

C + DZ„

и потери напряжения в сопротивлениях ¿г и ¿2 до и после разветвления

\/ —\/ 7 (¿0 + ^)4 ¿я . ;7 _ \т ¿о

* •

причем во всех этих уравнениях коэфициенты С и О знаменателей имеют выражения

С = Z2-\-Z\ £()-{- Z<¿ Zo; О =

Из полученных уравнений видим, что для всех токов и напряжений знаменатели оказались одинаковыми, т. е. все диаграммы будут иметь один и тот же угол р между хордой и касательной.

или

Вычисляем значения коэфициентов С и О.:

С = (1 +/ 2)2 + 2(1 2) (- / 20) = 77у 36 = 85 ^ - 25,0°, Ь = (1 + / 2) + (—У 20) = 1 —у 18 = 18,02 ^ — 86,8°,

С=85; И— 18,02; Т = —25,0°; 8 = — 86,8°. а

Рис. 16.

Для общего тока сети имеем из уравнений

А=Уг (¿о + ¿2) = 200 (1 +У 2 —у 20) = 200 — / 3600 3604 ^ — 86,8е

В= = 200 = 200^0 А = 3604; В = 200; « = — 86,8°; р = 0.

«ли

Так как переменной величиной является сопротивление нагрузки то крайние значения будут соответствовать холостому ходу и короткому

замыканию цепи. Обозначая соответствующие углы поворота векторов па

отношению вектора напряжения Vt через ухх и <ркз и располагая последний вектор по вертикальной оси, имеем из уравнений

В 200

= — — =11,1^; ухх = $ — о — 86,8°;

А 3604 , Л ^ Лп

Iq = IhZ = — = -—- = 42AA; ?ж8 = а —Т= —61,8°;

что указывает на то, что ток 1ХХ опережает напряжение, а ток 1кг отстает. По уравнению (8а) определяем длину хорды (в масштабе токов) №= 11,12 + 42,42 — 2.11,1. 42,4. cos [86,8° —( — 61,8°)] = 2724

или

Н = 52,2 А.

Произведя подобные же подсчеты для остальных токов и напряжений, сведем все полученные результаты в таблицу:

n a a в P чхх h

А 3604 -86,8 200 «•» 0 11,1 86,8 42,4 —61,8 52,2

h 4000 -90,0 0 — 0 — 47,0 —65,0 47,0

h 448 63,5 200 0 11,1 86,8 5,27 88,5 5,85

V0 8960 -26,5 4000 -90,0 222 -3,2 105,4 -1,5 117,0

v2 0 — 4000 -90,0 222 -3,2 0 — 222,0

Vm 8080 —23,3 448 . 63,5 24,8 150,3 95,0 1,7 116,8

v„2 8960 —26,5 0 — 0 — 105,4 -1,5 105,4

Выбрав масштаб токов Mi = 2—и напряжений Mv — 10—, строим все

см см

полученные значения Nxx и NK3 на чертеже в виде отрезков, расположенных под соответствующими углами ухх и <ржз к вертикальной оси. Такое построение приведено на рис. 16.

Для проведения дуг окружностей находим по уравнениям

р = ? — 8 — W — (— 25,0) — (— 86,8) — 0 = 61,8°.

На построенных диаграммах буквами а и Ъ отмечены точки, соответствующие холостому ходу и короткому замыканию, а точками с—положение концов векторов для сопротивления нагрузки ZH — 10 см. Согласно выведенным соотношениям, треугольники abc должны быть подобными.

Построение на рис. 16 диаграммы очень сложно для использования, так как, чтобы найти соответствующие друг другу точки с, необходимо построить ряд подобных треугольников или равных углов. Из рисунка видно, что такое построение при большом числе значений будет очень затруднительно.

Для упрощения поворачиваем все окружности так, чтобы хорды совпали по направлению, а точки а совместились в одну. Построение удобно производить засечками по значениям Nxx, NK3 и Я, а при малых разностях углов фдгх — ср^з или близких к 180°—переносом из нормальной диаграммы.

Такая совмещенная диаграмма приведена на рис. 17, на котором начала векторов обозначены теми же буквами, что и дуги окружностей. Точки с, построенные для сопротивления нагрузки в 10 ом, лежат теперь на одной прямой, так что для их нахождения достаточно провести таковую через одну из них и точку a. J >

Для еще большего упрощения, изменим масштабы так, чтобы окружности всех диаграмм слились в одну. Приняв длину хорды такой диаграммы равной 15 сантиметрам, найдем новый масштаб для общего тока

Мх

НА 15

52'2~ —3,48 — 15 см

a(uQ Ш

Рис. 17.

Этому масштабу соответствуют длины векторов холостого хода и короткого замыкания

/

ИЛ on ... ¡к 3

42,4

= ^ - = 3,2 см; Мх 3,48 Мх 3,48

— 12,2 см у

причем угол между ними равен

Чхх — <Р*з= 148,6°.

Произведя подобные же вычисления для остальных токов и напряжений, сводим полученные результаты в таблицу.

' По этим данным строим засечками новую диаграмму, приведенную на рис. 18. Легко видеть, что начала векторов для /2 и Ун2 совпадут с точкой а диаграммы, а для вектора У2 — с точкой Ь. Начала векторов и

n мы кхх щ мм чхх 9 КЗ

к 3,48 3,2 12,2 148,6

к 3,13 0 15,0 —

/о 0,39 28,5 13,5 -1,7

Ко 7,80 28,5 13,5 -1,7

у2 14,80 15,0 0 —

уп1 7,78 3,2 12,2 148,6

Уп2 7,03 0 15,0 —

Ун\ будут в одной точке, лежащей ниже хорды аЬ> а для векторов /0 и V© выше хорды (угол ухх — <р*3 отрицателен).

Выбрав на хорде отрезок ас1, равный 5 сантиметрам, проводим из точки сI прямую, параллельную касательной ааК Отрезок йе этой прямой, полученный от пересечения с прямой ас, даст сопротивление нагрузки в масштабе, определяемом по уравнению

85

В.аЛ 18,02.5

0,945

ом

см

Для сопротивления Z«=10 ом этот отрезок будет равен ¿е=10:0, 945 = = 10,6 см. Откладывая его и проводя прямую ае, найдем точку с> а следовательно, и все соответствующие этому сопротивлению токи и напряжения (построены на рис. 18).

Рис. 18.

Найдем мощности отдельных участков цепи, причем для удобства все построения вынесем на отдельный рис. 19. Общая мощность, поступающая из сети в данную цепь, будет равна

Р2 — VtIx cos ср!

и будет изображаться отрезком cdu проведенным параллельно вектору Vx до прямой, проведенной из начала векторов тока /г перпендикулярно вектору V\. Масштаб этой мощности будет равен по уравнению

w

Мг= 3,48, 200 = 696 —.

см

Мощность, потребляемая нагрузкой, будет равна

Р2 = V2 /2 cos ср2 •

Так как при этом У2 = 12ЕНу то эта мощность будет изображаться отрезком ей2 от точки с до хорды. Если этот отрезок взять перпендикулярно к хорде, то масштаб получится по уравнению (24) равным

1 Ш

М2 = 15,14,8. 3,13. —— = 791 — ;

0,88 см

если же выбрать направление параллельно касательной ааг9 то по уравнению

Ж21 = 15.14,8.3,13. —= 696 ™

0,88 см

Последний масштаб удобнее, так как он одинаков с масштабом для Рх* Мощносгь, теряемая в сопротивлении Zъ будет равна V

Так как уравнение для тока /2 имеет коэфициент В — 0, то эта мощность будет определяться отрезком cdz, взятым от точки с до касательной аа* и проведенным перпендикулярно ей. Масштаб найдем по уравнению

д,3 = , Ж.

0,88 см

Мощность в месте разветвления

1\ = Р2 + Р?~ V¿I2'+ V¿'.1.!>

определится отрезком cd0 до соответствующей прямой, найденной по общим уравнениям. Для данного случая имеем

А, = 4000; о, == — 90°; B¡ = 0;

Аг — 8960; а2 = - 26,5°; В2 = 4000; р2 = — 90°.

По уравнениям (15) получим

R = l?00-4000 . eos [(-- 90°) - (- 90°) — 01 = 10430, 85.18,02

S = 0,

Т = 4000 •8960 . eos [(— 90°j — (— 26,5°)] = 2220. 852

Из уравнения (1.6) получаем

tngY¡ =-------- 2220'0,88-------= 0,208; t¡ = И ,7o.

10430 — 2220.0,472

Если взять направление отрезков cd0 параллельно касательной аа1, то по уравнениям (17) и (19) находим масштаб

, 2220. sin (61,6o -f 11,7o) cnc W

М0 =-------—-------- - = 696 — ;

15. sin 11,7° см

т. е. опять одинаковый с масштабом для Рх.

Так как из уравнения (18) S:M0l = O, то прямая мощностей будет проходить через точку а под углом 11,7° к хорде ab, будучи сдвинута от нее по часовой стрелке.

Мощность, теряемая в сопротивлении Zu будет равна

Так как для данного случая — 1 omv, и

Ai = А3 — 3604; а1 = вз = - 86,80; В\ = В-2 — 200; р1 = р2 = 0, то из уравнений (15) получаем

R= 2. . eos (- 86,8°) = 52,8,

85.18,02

200.200 • 18,02»

Из уравнения (16) имеем

(1800—123) бш 61.8*

\ngyi

52,8 —(1800+123) соэ 61,8°

1,725; т]

60е,

т. е. прямая мощностей будет сдвинута по отношению хорды на угол 60' против часовой стрелки. Из уравнения (17) находим масштаб

Мл

1800 — 123 15. вШ 60°

129

№ см

а по уравнению (18)—расстояние от точки а до прямой мощности А

123

129

0,95 см.

Откладывая это расстояние и проводя прямую, получаем мощность Р4 в виде отрезка перпендикулярного этой прямой.1)

Для нахождения коэфициента полезного действия всей цепи, найдем точку & пересечения линий мощностей и Рг

Мг{ =

1

791_ 696

.100

%

22,7 — . см

Имея построенную на рисунках 18 и 19 диаграмму (обычно вычерчиваемую на одном рисунке), можно очень легко по любому из заданных значений одной из величин найти все значения остальных величин данной цепи.

2. ОПРОКИДЫВАНИЕ ФАЗ ТРЕХФАЗНОЙ ЦЕПИ

В качестве второго примера рассмотрим трехфазную цепь, изображенную на рис. 20, которая имеет в каждой из фаз по одинаковой индуктивной катушке. В одной из фаз вставлена дополнительная емкость. При определенных условиях получается изменение порядка чередования фазовых токов и напряжений на катушках или, так называемое, опрокидывание фаз.

Построим для данной цепи круговую диаг грамму, приняв за переменную величину сопротивление емкости. Фазовые напряжения источника тока примем равными 120 V, катушки же возьмем с индуктивностью 0,14 Н и омическим сопротивлением 20 ом каждая. Частота цепи 50 периодов.

Сопротивления фаз равны

Ш

= 20+у0,14.314 = 20+/44;

Ъ\ — ^ + Z.K)

Рис. 20.

1) Эта прямая будет полуполярой окружности. Графическое построение см. ниже.

где Zк— переменное сопротивление конденсатора (емкости). Симметричные сопротивления фаз цепи равны

1 •

Za — 2— , 1 •

Z¿^ === — —-- Zк о

Так как нулевого провода нет, то составляющая тока первой фазы для прямой последовательности будет иметь выражение

и—у га = V

Za*~ZbZe 3Z*-f2ZZ* ' а составляющая обратной последовательности

— ¿с -ZK

¡и— V—.-= К

Za^ — ZbZe 3Z2 + 2ZZ„

Для обеих составляющих знаменатель имеет одинаковые выражения, так что их диаграммы будут с одинаковыми углами р. Коэфициенты знаменателя будут равны

С = 3 ¿2 = 3 (204- J 44)2 = - 4608 + j 5280 = 7000 ^ 13Г,

D = 2Z = 2 (20+/44) = 40+/ 88 = 96,5^65,5°

или

С = 7000; D = 96,5; т= 131°; 8 = 65,5°. Коэфициенты числителя тока прямой последовательности равны

А =V.3Z = 120.3.(20+/44) *= 7200 +15800 = 17400 ^ 65,5°,

£ = 7=120 = 120^0

или

А = 17400; В^ 120; ос = 6,55°; р = 0, а для обратной последовательности

А! = О; В = — V — — 200 = 200^ 180D; В = 200; р = 180°.

Составляющие токов для крайних значений^ для прямой последовательности будут

/0 =  — = 2,49Л;/со = 1,245А\ <р. = а - т = — 65,5°; <рсо = р — 8 = 65,5° С D

и для обратной последовательности

// = —= 0;/'оо = —= 1.245Л; <р' оо = р' — 8 = 180 — 65,5 = 114,5°. С D

Л

Выбирая масштаб токов Мг = 0,5---, строим на рис. 21 эти токи, а так-

си

же соответствующие им для второй и третьей фаз (будут повернуты на углы 120° и 240°).

Для нахождения суммарных диаграмм достаточно сложить соответствующие векторы для крайних значений и на их разностях построить окружности диаграмм. Производя сложение, находим токи в фазах и соответствующие им хорды (в масштабе токов).

Фаза /о /оо И <рсо — сро

Первая • . 2,49 0 2,49 _

Вторая . . 2,49 2,16 1,245 +30°

Третья . . 2,49 2,16 1,245 —30°

Угол р между хордой и касательной определяется уравнением р = т _ § _ ф = 131 65,5 + 90 = 155,5°, так как для емкости

<1> = <р=. —90°.

Не проводя дуг окружностей, перенесем векторы сразу на совмещенную диаграмму, построенную на рисунке 22. Оставив для тока первой

фазы ^гот же масштаб ^ М/ — 0,5 —откладываем отрезок аЪ, равный

Н 2,49 . по

аЬ =----= —— — 4,98 си

М{ 0,5

и на нем, как на хорде, строим окружность с полученным выше углом.

Масштаб для токов 12 и /3 будет равен

аЬ 4,98 см

дз|ины же отрезков крайних значений токов, получатся равными

— 9,96 см;

_о_

ЛГ/

0,25

Mi'

0,25

8,64 еж.

Откладывая эти отрезки от соответствующих точек, хорды ab9 получим точки 03 и 03 начал векторов токов второй и третьей фаз. Начало векторов тока первой фазы совпадет с точкой а хорды.

Сравнивая диаграммы (рис. 21 и 22), легко заметить, что при совмещении хорд векторы второй ц третьей фаз оказались повернутыми на 180°

Рис. 22.

больше, чем векторы первой фазы. Если теперь изменить их направление на обратное, считая в точках 02 и 03 их концы, а не начала, то взаимное расположение векторов токов всех трех фаз на рис. 22 будет в точности соответствовать действительному.

Ц Таким образом, для некоторой точки с диаграммы токи трех фаз будут изображаться отрезками ас, сд2 и со3, причем первый из них имеет вдвое больший масштаб, чем остальные два.

Так как сопротивления катушек постоянны, то напряжения на них

будут _

V = 1г = / /202 442 —/.48,25;

^того следует, что-они будут определяться теми же отрезками, как и гоки, причем масштаб будет равен для первой фазы

Му — М/.Е — 0,5.48,25 = 24,125-

и для двух других

№„ = №£ = 0,25.48,25=12,06 -

V

см

V

см

Взаимное расположение векторов напряжений также будет правильным, но по отношению к векторам токов они в действительности повернуты на углы

44

ф = аг-----------65,5°.

20

Напряжение на емкости, как на переменном сопротивлении, будет определяться отрезком от точки Ь хорды до точки с окружности. Т. к. это напряжение имеет уравнение

Vk=hZ=V

3Z2 -j- 2ZZi

дающие при Zk— оо —значение Vu ——V— 180 и, то масштаб получится из

2

соотношения

Mvk

ab

180 4,98

36,19

V

см

Найдем прямую для получения значений переменной емкости. Так -как емкость равна = ——, необходимо провести из произвольной точки / хорды аЬ прямуюпараллельную касательной ЬЬЗадавшись масштабом •емкостей Мс= 10 ——, находим необходимое расстояние от точки Ь до

см

точки f по уравнению

bf

D

Mr.С. CD

Из полученной диаграммы видно, что максимальные значения напряжений на катушках и конденсаторе получаются при различных емкостях, Производя построения, находим

Максимум для Точка диаграммы ^тах I max Соответ. емкость ¡xF

1-ой фазы . . Ci 289 6,9 48

2-ой фазы • . С2 . 253 5,25 45

3-ей фазы . . С3 121 2,5 170

Емкости . . . Q • 434 —' 40

На участке Ьсхс± диаграммы для токов и напряжений катушек сохраняется'правильное чередование фаз (1—2—3), на участке же сАа чередование изменяется на обратное (3—2—1). Это хорошо видно из построенных векторов сплошными линиями для первого случая, и пунктиром

f 79

для второго. Полное опрокидывание, при котором токи и напряжения всех фаз будут равны, определится точкой С0 окружности с бесконечно большим радиусом, что возможно только при отсутствии омического сопротивления.

В заключение отметим, что напряжение первой фазы, беря вместе и катушку и емкость, определится отрезком СОх. Точка 0\ получится из условия, что расстояния 0102;0203 и 030i были одинаковы и равнялись линейным напряжениям сети. Масштаб всех этих напряжений будет одинаков с масштабом для векторов второй и третьей фазы. Максимум напряжения получится равным 238 вольт при емкости 32(точка С5).

III. ПОСТРОЕНИЕ ДИАГРАММ ПО ОПЫТНЫМ ДАННЫМ 1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УГЛА р ПРИ ДОСТУПНОМ СОПРОТИВЛЕНИИ НАГРУЗКИ

Если некоторая цепь осуществлена в натуре, но неизвестны включенные в нее сопротивления, а может быть даже и сама схема ее соединения, то круговую диаграмму можно построить на основании измерений, произведенных для этой цепи. При этом необходимо лишь быть уверенным, что для всех величин цепи будут иметься одинаковые углы р.

Если переменное сопротивление, играющее роль нагрузки, доступно для включения измерительных приборов (амперметра и вольтметра), то начинать построение етаграммы лучше всего с напряжения и тока этого сопротивления. Для построения этой диаграммы достаточно произвести измерение напряжения при разомкнутом^ сопротивлении (холостой ход), тока при замыкании на короткое зажимов этого сопротивления (короткое замыкание) и тока и напряжения для одного какого-либо значения включенного сопротивления (нагрузка). Все эти измерения должны быть произведены при том напряжении сети (или токе, поступающем из сети), для которого предположено построить диаграмму. Если измерения производились при других условиях, то необходимо произвести пересчет результатов пропорционально изменению величины, которая должна быть постоянной (см. пример).

Ток нагрузки на совмещенной диаграмме имеет начало векторов совмещенным с точкой а хорды, а напряжение нагрузки—с точкой Ь. Хорда диаграммы в соответствующих масштабах будет равна как напряжению холостого хода Vxx, так и току короткого замыкания hз, т. е.

ab

VXX

Mv Mi

Ток и напряжение нагрузки в тех же масштабах будут представляться отрезками ас и Ьс (рис. 8). Из треугольника abc находим

(ab)* = (асу + (Ьс)2 + 2 (ac)(cb) cosp

или

V Mv J v Mv I v Mj ) MvMi

Исключая из двух полученных уравнений масштабы, находим

VXX • /«3 VxxlH

VH

cosp

V H . IH Vbj К Ъ Vxx.IH

Это уравнение дает возможность вычислить значение угла р, причем лучшая точность получается в том случае, когда соэр не очень близок кеди-

нице, а отрезки ас и Ьс близки по размерам. Для большей точности можно произвести измерения не для одной, а для двух нагрузок различных сопротивлений.

Если измерения произведены для нагрузки, имеющей угол сдвига <pw, диаграмму же требуется построить для нагрузки с углом ср то, принимая во внимание уравнение (7), можем найти новый угол

р' = р + <р« —

Это соотношение дает возможность производить измерения не при той нагрузке, которая должна иметься на диаграмме, а следовательно, можно всегда подобрать значение вычисляемого cosp отличным от единицы. В случае сомнения в знаке угла р, это позволяет, произведя измерения для двух различных <р«, найти таковой из соотношения полученных углов.

Вместо вычисления угла, диаграмма может быть построена путем засечек по треугольнику abc.

Построив диаграмму, можно на ней сейчас же провести прямую для сопротивлений или проводимостей нагрузки так, как это указано было на рисунке 8. Масштаб определится из соотношения треугольников

= Ъс • _ -ad— Vh • —--

~м7 :

ad ас Мг М/

или, так как 1н^н=УЯу масштаб сопротивления равен

м

подобным же путем масштаб проводимостей равен

М/

Mi

Mv. bf

Масштабы мощностей нагрузки могут быть, в зависимости от выбранного направления отрезков, определены по одному из уравнений (24) или (24а).

2. СОПРОТИВЛЕНИЕ НАГРУЗКИ НЕДОСТУПНО

Если ток и напряжение переменного сопротивления (нагрузки) по тем или иным причинам недоступны для измерений (например, в асинхронных моторах), то построение диаграмм приходится начинать с одной из других величин. В этом случае необходимо по показаниям приборов вы-числить углы сдвига фаз одной из величин цепи при холостом ходе, нагрузке и коротком замыкании, по отношению постоянного вектора. При построении диаграммы для постоянного напряжения сети, за такую величину лучше всего выбирать ток, поступающий из сети в данную цепь. При постоянной величине поступающего тока (что бывает очень редко) удобно выбирать для построения напряжение на зажимах цепи. Измерение углов можно производить или по ваттметрам, или любым другим способом.

Рис. 2;

6* Известия ТИИ, т. 59, вып. II.

81

Определив ; для тока значения 1н и и соответствующие углы сдвига фаз уХХ9 и строим их (рис. 23) и через полученные

три точки а, Ь и с проводим окружность. При этом построении можно в отношении угла р указать все то, что*было сказано выше для тока и напряжения нагрузки. Так же, как и там, можно построить окружность для одной нагрузки, изменив потом угол в зависимости от изменения угла сдвига фаз нагрузки.

Аналитическое~ определение угла р, радиуса и центра окружности диаграммы очень сложны и обычно не нужны, почему здесь и не приводятся.

Для некоторых цепей значение угла р может быть найдено без измерения тока и угла при нагрузке, а только по опытам холостого хода и короткого замыкания. Так, для простой Т—образной схемы замещения угол находится по дополнительному опыту обратного короткого замыкания по уравнению г

Р = -

что видно из соотношения коэфициентов С и О' и значения тока / при ¿н='0 для приведенного выше примера, Если цепь при этом симметрична, т. е. Z1=Z2, то угол равен углу для нормального короткого замыкания. При этом обратного включения цепи производить не требуется совершенно.

3. ПОСТРОЕНИЕ ДИАГРАММ ДЛЯ ОСТАЛЬНЫХ ТОРСОВ И НАПРЯЖЕНИЙ

Для построения совмещенных диаграмм остальных токов и напряжений достаточно для каждого из них знать три значения, соответствующих холостому ходу цепи, короткому замыканию и той нагрузке, для которой была найдена на диаграмме промежуточная точка С. Задача сводится к

нахождению на чертеже такой точки, расстояния от которой до точек а, Ъ и с диаграммы пропорциональны имеющимся значениям ЫХХУ Мгсз и Ын

оа :оЬ • ос = Мхх : Якз: Ын.

Нахождение точки О (начало векторов) вычислением оказывается очень сложным и задача решается значи-' тельио проще графическим путем.

Из геометрии известно, что геометрическое место точек, отношение расстоянии которых до двух неподвижных точек постоянно, представляет собой ок-центром на прямой, соединяющей эти точки. Обозначив от-

Рис. 24.

ружность ношение

оа ~оЬ

А'З

находим на стороне ab треугольника abc (рис. 24) и на ее продолжении точки m и mподчиняющиеся условию

ат

ат

так как при этом

mb т'Ь

ат mb — ab; ат' -\-ab = mrby то, решая уравнения, получаем искомые расстояния

ат

ab

а

1+а

ат

ab

а

1

а

Если в последнем уравнении получится отрицательное значение для расстояния ат'у то это будет обозначать, что точка т/ лежит не за точкой а, я за точкой Ь, т. е. по другую сторону отрезка аЬ. При отношении

Мхх

равном единице, расстояние атг будет бесконечно велико.

а

№

кз

Подобным же путем находим точки п, /г', р и р( для сторон Ьс и са треугольника, производя вычисления по уравнениям

bn = cb

-„и Р

ср — ас

1+Р

Т

1 + Ï

bn' = cb

; ср'

ас

1 — Э"

т

1-т

представляют отношения Л/«з_. = Агн_

NH ' Т Л',,- '

Р =

Если теперь на полученных отрезках /я/гг', я/г' и рр\ как на диаметрах, построить окружности, то точка их пересечения будет искомым началом векторов для данной величины. Из рисунка видим, что таких точек будет иметься две. Если имеется сомнение в том, которая из точек Ох или 02 будет соответствовать началу векторов, то необходимо произвести дополнительное построение еще одной окружности для другой нагрузки, которая сразу же определит действительное начало векторор, пройдя через таковое.

Найдя точку начала векторов, легко определить и масштаб таковых из соотношения отрезков и самих значений

„ N«3 Ын

Мм —-= —— =-.

оа оЬ ас

Нахождение точек т, т\ п и т. д. может быть произведено не по вычислениям, а путем графического построения. Для этого через точку Ь проводим прямую под произвольным углом (рис. 25) и на ней в любом масштабе откладываем отрезок ЬА, соответствующий значению МК31 и отрезки й'/ и йе,, соответствующие значению Л/**. Проведя прямую йту параллельно еа, и прямую йт\ параллельно /а, найдем в местах пересечения их с прямой аЬ и ее продолжением искомые точки т и т\ Подобное же построение необходимо произвести и для второй стороны, при-

Рис. 25.

чем можно воспользоваться той же прямой Ье и отрезком bd, заменив только отрезки de и df на соответствующие значениям NH.

Для уменьшения построений надлежит помнить, что начала вектороа для тока некоторого постоянного сопротивления и напряжение на зажимах такового совпадают между собой.

4. ЛИНИИ МОЩНОСТЕЙ

Для построения линии мощностей какого-либо участка цепи необходимо знать значение этой мощности для трех различных нагрузок. Эти нагрузки лучше всего выбирать те же, по которым строилась диаграмма, т.е. холостой ход, короткое замыкание и одна промежуточная нагрузка.

Предположим, что линией мощностей является прямая тп (рис. 26). Проведя прямую ak, параллельную тпу и продолжив сторону cb треугольника abc до пересечения с ней в точке к, получим два подобных треугольника ckf и bkh, из которых найдем отношения

или

cb

ck— bk cf — bh

bk

bk

bh

am

cd—bg bg

Из этого отношения найдем отрезок Ьк от точки Ь до точки ^ пересечения прямых

bk = cb

bg

am

cd— bg

так как отрезки ату cd и bg должны в некотором масштабе давать значения мощностей Рхх, Рн и Ркзу то это уравнение получает вид

bk — cb

Ркя -Pi

Рн

КЗ

Рис. 26.

Из этих соотношений вытекает следующее правило построения линии мощностей. Зная три мощности, указанные выше, и измерив отрезок сЬ, вычисляем значение отрезка Ьк. Откладывая его на продолжении стороны сЬ, находим точку к. Через эту точку и точку а диаграммы проводим прямую Если значение для Ьк получается отрицательным, то отрезок надлежит откладывать от точки Ь в сторону точки с.

Выбрав направление для отрезков мощностей (перпендикулярно прямой тщ параллельно касательной или любое другое), находим длины отрезков с/ и Ьк и вычисляем по ним масштаб мощностей

Мх

Рн

с}

ркз pj bh

В этом масштаб? от точки а по выбранному направлению откладываем отрезок ату соответствующий мощности холостого хода, и через точку т проводим искомую линию мощностей тпу параллельно прямой ак.

Если при построении точка к оказывается за пределами чертежа, то такое же построение может быть проведено не для стороны сЬу а для

любой другой из сторон треугольника. Уравнение (32) остается того же вида, но мощности, входящие в него, меняются в круговом порядке.

Вместо вычисления по уравнению (32), точка к может быть найдена построением, аналогичным с построением, проведенным на рис. 25 для точки т'.

Для построения линии мощностей из опыта достаточно определить только одно значение мощности (например, для холостого хода), а остальные могут быть найдены из следующих соображений.

Если для холостого хода измерения дали ток 1ХХ, напряжение УХХ и мощность РХХ1 то угол сдвига фаз определится из соотношения

^^XX

соэ ухх = ———.

у XX'XX

Предположим, что на совмещенной диаграмме вектора тока 1ХХ и напря-

углов заключаем, что разность поворотов диаграмм при их совмещении была равна р = ухх — ахх. Измеряя теперь для любой точки диаграммы угол между током и напряжением, находим истинный угол сдвига фаз по уравнению <р = а-|-р. Если имеется сомнение в знаках углов, то лучше такое определение произвести для двух мощностей, а по ним уже определить третью мощность. По найденному углу мощность вычисляется по обычному уравнению Р= УУсозср.

В ряде случаев построение линий мощностей сильно упрощается, если принимать во внимание особенности, указанные выше для частных случаев произведения векторов. При постоянстве одного из них линия мощностей проходит перпендикулярно таковому через начало вторых векторов (полная ваттная мощность) или параллельно (реактивная мощность). Джоулевы потери (/2/? или при условии обращения вектора в нуль для одной

из нагрузок, определяются касательной к окружности диаграммы.

Если вектор не получает значения равного нулю, то линия джоулевых потерь совпадает с полуполярой окружности. Докажем это и найдем масштаб получающихся отрезков.

Если полюс О окружности диаграммы (начало векторов) лежит вне таковой (рис. 27), то полярой называется прямая, проведенная через

точки А и А" касания прямых ОАг и ОА\ Проведя прямую О^ через полюс и центр окружности, разделим получившийся отрезок ОА на две равных части. Прямая ВВ!, проведенная через точку В, получившуюся при этом делении, расположенная параллельно поляре, называется полуполярой.

Из подобия треугольников ОА'А и ОРАг имеем

па па'

(ОА')* = ОА.ОР.

ОАг ОР

В тоже время для касательных и секущих можем написать

(0Л')2 = <Х/.0//; приравнивая полученные выражения, находим,

00. ОН

ОА

ОР

обозначив радиус окружности через г и расстояние от полюса до центра окружности через й, находим расстояние от полюса О до поляры АА'

ОА

а а

и до полуполяры ВВ'

Если взять на окружности какую-либо точку с, имеющую координаты л: и у, то расстояние ее до полуполяры будет равно

= =

2 а К

расстояние той же точки до полюса (т. е. длина вектора) будет

ос = Ух'г-\-у2;

ч

из уравнения окружности имеем

у2 + (х — =

откуда

сравнивая уравнения (33) и (34), получаем

ы

т. е. отрезок СО пропорционален квадрату отрезка ОС.

Если диаграмма построена для тока /2 в масштабе М/ и требуется ч найти мощность, определяемую уравнением Р = /-/?, то, строя полуполяру, получаем искомую мощность в виде отрезков СО в масштабе

Мр — 2йМ^

Если диаграмма построена для напряжения, а мощность определяется уравнением то масштаб будет равен

Мр = 2аМ^.

Когда полюс лежит внутри окружности, то поляра будет проходить вне таковой. Для ее нахождения из полюса А (рис. 27) восстанавливаем перпендикуляр А'А' к прямой АР, соединяющей полюс с центром окружности. В получаемых точках А ФА проводим касательные и находим точку О их пересечения. Прямая 0 0проведенная через эту точку параллельно прямой АА\ будет полярой. Подобно предыдущему случаю находим полуполяру, как прямую, проходящую через середину отрезка ОА (прямая, проведенная - через полюс, и поляра будут взаимно сопряженными и меняются местами).

Вводя расстояние, (1{ от нового полюса А до центра окружности имеем из подобия треугольников ОА'Р и А АР

РА О/7 РА

, что дает на основании полученного выше

ОА —--=-—

й

или расстояние до полуполяры

г2 — йх2

АВ — ОВ

Ы

Перенося начало координат в полюс Л, имеем для отрезка СО выражение

СО = АВ + Хх =

1 2 ах

Так как уравнение окружности в новых координатах будет

+ — =

то квадрат длины отрезка АС получится равным

(АС)2 = х,2 + у* == 2х1а1 — ¿!2 4- г2 или, сравнивая полученные уравнения,

(АС)2

т. е. и в этом случае будут действительны масштабы, получаемые по уравнениям (35), но с заменой расстояния й на. •

При полюсе, лежащем на самой окружности, как поляра, так и полуполяра совпадут с касательной, проведенной через полюс. Это вполне соответствует указанному выше для случая обращения вектора в нуль. В этом случае й — г и масштаб будет равен

Мр^2гМ12Я;

так как диаметр окружности и хорда связаны уравнением

БШр

то по-лученйое выражение для масштаба сходно с выведенными ранее уравнениями (22) и (23).

Построение линий коэфициеита полезного действия и окружностей коэфициента мощности производится тем же путем, как это было указано для вычисленных диаграмм.

5. ПРИМЕР ПОСТРОЕНИЯ КРУГОВОЙ ДИАГРАММЫ ПО ОПЫТНЫМ ДАННЫМ

Для примера рассмотрим однофазную загрузку трехфазного трансформатора при соединении обеих обмоток звездой без нулевого провода в первичной цепи. Построим совмещенную диаграмму для всех токов и напряжений и найдем на ней линию общей мощности.

Опыт был произведен с трехфазным трансформатором с отношением числа витков, равным 20. Нормальные значения линейных напряжений 120/2400 V и токов 60/3 А.

При включении на холостой ход со стороны низкого напряжения и пересчета полученных результатов на напряжение 120 V, получены следующие значения:

ток в проводах и фазах...........4*15 Л,

общая мощность всех фаз..........505 УУ,

вторичное напряжение фазы......... 1380 V.

По уравнениям находим значения фазового напряжения 69,7 V и угла сдвига фаз 54°. Неравенством токов и углов сдвига в отдельных фазах, получающимся из-за несимметрии сердечника, пренебрегаем, так как различия их будут очень малы.

При коротком замыкании низкое напряжение было подведено к зажимам высокого напряжения, а затем произведен пересчет на правильное включение и напряжение 120 вольт. Измерения мощности^ производились в каждой из фаз по отношению к нулю сети.

Фазы 1-ая 2-ая 3 ья

Линейное напряжение..... 1201/ 120 V 1201-

Фазовое напряжение сети .... 70 v 70К 70 V

Фазовое напряжение трансформа-

тора ............. 23 v 1081/ 98 р

Ток . . ............ 270а 138/4 133 а

Мощность фазы сети..... 4750 ш 6200 ш '8900 Г

Угол сдвига тока по отношению

фазового напряжения сети . . 75° 130,5° 18,5°

Вторичный ток......... 18,5/1 0 0

Общая мощность всех трех фаз равна 7450 1У.

Включая во вторичную обмотку первой фазы омическую нагрузку и произведя снова пересчет на напряжение 120 вольт, получаем значения:

Фазовые напряжения трансформа-

тора ............. 55 v 981/ 65 v

Ток...... ...... 173 а 90/4 86Л

Мощность фазы сети...... 9200№ 800 ш 5800

Вторичное напряжение фазы . . 9251/ — —

Вторичный ток ........ 11,5Л 0 0

Общая мощность всех трех фаз равна 14200 IV.

По данным холостого хода и короткого замыкания строим векторную диаграмму, приведенную на рис. 28. Отрезки 01, 02 и 03 представляют собой фазовые напряжения сети и фазовые напряжения трансформатора при коротком замыкании первой фазы, отрезки Оа9 ОЪ и Ос—токи при холостом ходе и ОЛ5 ОВ и ОС—ток-и при коротком замыкании.

Вычисляем значение угла окружностей диаграмм по уравнению

1 / 1380.18,5 1380.11,5 925.18,5 '

2 \ 925.11,5 925.18,5" 1380.11,5,

С08р

0,2

или р —78,5°. Соединяя прямыми (пунктир) концы соответствующих векторов холостого ^ода и короткого замыкания, строим дуги окружностей диаграмм.

Изменяя масштабы и располагая хорду горизонтально, строим совмещенную диаграмму, изображенную на рис. 29. Масштабы для этой диаграммы оказались равными для пер-

' • 1 У вичных напряжении 1 — , для

мм

% V

вторичного напряжения 29——,

мм

А

для вторичного тока 0,385

мм

для первичных токов первой

Рис. 28.

фазы 5,55

А

А

, второй фазы 2,9— и третьей фазы 2,7 — мм мм ' мм

Начала соот-

ветствующих отрезков отмечены на диаграмме буквами.

Откладывая в масштабе ток нагрузки 11,5 ампера в виде отрезка ас, находим значения соответствующего напряжения, равного из диаграммы

930 V, первичных напряжений 55, 99 и 65 вольт и токов 175, 90 и 84 ампера. Сравнивая полученные результаты с приведенными выше данными опыта, видим, что они очень близки друг к другу.

Для нахождения линии общих мощностей измеряем отрезок сЬ — Ъ2 мм и вычисляем по уравнению (31) значение отрезка

Ыг = 32

7450—505 14200—7450

- 32,9 мм;

Рис. 29.

откладывая его на продолжении отрезка сЬу проводим прямую и находим отрезок г/=26,5 мм, взяв его по перпендикуляру к хорде аЬ.

По уравнению (32) вычисляем масштаб мощностей

Мт

14200—505 26,5

520

мм

и проводим, линию мощностей параллельно ак на расстоянии

505 Л от

-= 0,97 мм.

520

Мощность будет представляться отрезками сс1.

Подобным же путем можно найти и мощности для отдельных фаз.

Построение совмещенных диаграмм и использование их свойств возможно во всех случаях, когда уравнение (I) для всех токов и напряжений получается с одним .и тем же знаменателем или, вернее, с одним и тем же отношением коэфициентов СО. В каждом отдельном случае лучше в этом убедиться, прежде чем начинать построение.

При наличии в цепи только одного переменного сопротивления (нагрузки), такое условие соблюдается во всех случаях, какая бы сложная цепь ни имелась. Это будет действительно как для однофазной, так и для многофазных цепей. $

При наличии нескольких нагрузок вообще круговые диаграммы возможны только при изменении их сопротивлений одновременно по определенному соотношению между собой. Только при некоторых соотношениях возможны круговые диаграммы и только лишь при определенных условиях оци могут быть совмещаемы. В однофазных цепях достаточным условием является прямая пропорциональность между изменяющимися сопротивлениями (хотя бы и при различии их аргументов), для многофазных же цепей часто необходима еще симметрия отдельных фаз. Так при несимметрии проводов трехфазной цепи и равенстве сопротивлений нагрузок всех фаз, все же получается несколько различных диаграмм, которые не могут быть совмещены в одну.

В редакцию работа поступила в октябре 1937 т.

6. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1