Контроль концентрации отравляющих веществ лидаром дифференциального поглощения на основе СО2-лазера

УДК 535.361;551.501.7 П.П.Гейко

Контроль концентрации отравляющих веществ лидаром дифференциального поглощения на основе СО2-лазера

Проведен анализ возможностей дистанционного обнаружения отравляющих веществ методом дифференциального поглощения. Выбраны, с учетом мешающего поглощения водяным паром, пригодные для их зондирования линии излучения СО2-лазера. Рассчитана дальность зондирования отравляющих газов лидаром на базе СО2-лазера. Проанализированы факторы, влияющие на дальность зондирования.

Ключевые слова: метод дифференциального поглощения, лидар, СО2-лазер.

Наиболее эффективно задача разработки оперативных средств дистанционного обнаружения и идентификации источников заражения может решаться на основе лидарных технологий, зарекомендовавших себя в экологическом мониторинге.

К настоящему времени список отравляющих веществ содержит десятки наименований. Каждое из этих веществ обладает высокой токсичностью и способно вызвать летальный исход или нанести тяжкий вред здоровью человека. Наиболее распространенными из них являются: зарин, зоман, табун, циклозарин, VX, люизит.

Как известно, наибольшей чувствительностью обладают методы дистанционного контроля компонентов атмосферы, основанные на эффекте селективного поглощения оптического излучения. Лидарные отклики, обусловленные отражением лазерных импульсов, имеющих близкие длины волн и Х2 на атмосферных аэрозолях или топографических объектах, одинаково ослабляются в чистой атмосфере. Однако при попадании в облако примеси отклик на ослабляется сильнее, чем отклик на X2. Совместная обработка сигналов позволяет рассчитать концентрацию, если известны коэффициенты поглощения на указанных длинах волн.

В области 9-11 мкм имеются интенсивные колебательно-вращательные полосы поглощения ряда отравляющих газов [1]. Подходящий лазер, используемый для обнаружения этих веществ, должен обладать высокой пиковой мощностью, достаточно узкой спектральной шириной и короткой длительностью импульса при малой угловой расходимости излучения, а также сравнительно высокой частотой повторения импульсов. Этим требованиям вполне удовлетворяет ТЕА СО2-лазер [2].

Целью данной работы является исследование факторов, определяющих параметры и технические характеристики лидара дифференциального поглощения на базе СО2-лазера для зондирования отравляющих газов в ИК-области спектра.

Выбор линий для зондирования и физические принципы детектирования

В атмосфере, помимо самого отравляющего вещества, имеются другие фоновые газы (пары Н2О, CO2 и т.д.), поглощение которыми оказывает мешающее влияние на выбор оптимальных длин волн зондирования. Используя атлас спектральных линий [3], нами рассчитывалось мешающее поглощение фоновыми газами, прежде всего СО2 и Н2О, так как именно поглощение водяным паром в участке спектра 9-11 мкм вносит существенные коррективы при выборе пары линий для зондирования. Спектральная информация по отравляющим газам взята из [1]. На рис. 1 в качестве примера приведен рассчитанный спектр пропускания атмосферы на однокилометровой трассе и зарина с парой линий излучения, выбранных для зондирования. Подобные расчеты проведены и для других отравляющих газов.

Наложив спектр пропускания паров Н2О и СО2 на спектр пропускания отравляющего вещества, можно найти пару линий, одна из которых (Xj) приходится на максимум поглощения, а другая (X2) лежит в крыле полосы поглощения, при этом поглощение мешающими газами мало и примерно одинаково. Параметры атмосферы выбирались следующие: летняя модель средних широт Северного полушария, давление - 1 атм. температура - 296 К. Результаты расчетов приведены в табл. 1.

Мощность пришедшего на приемник обратно рассеянного лазерного излучения на двух длинах волн X (i =1,2) можно представить следующим выражением [4]:

Р(дЛ) = сЕК1К2вп(Ху)Г.А |С(Л)ехр2{-{[а§(Ху,7) + аа(Ху,7)]І},

где Л - расстояние; Е - энергия излучения лазера; с - скорость света; К1, К2 - оптические эффективности передатчика и приемника лидара; А - площадь апертуры приемника; Рп(Хг) - объемный коэффициент обратного рассеяния атмосферного аэрозоля, аг и аа - коэффициенты молекулярного и аэрозольного ослабления соответственно.

100 -

80-

60-

Т,%

40-

20-

Рис. 1. Спектр пропускания для паров Н2О (1) и зарина (2) с выбранной парой линий излучения С02-лазера

г

9,8 10,0

X, мкм

Таблица 1

Выбранные линии излучения СО2-лазера и сечения поглощения отравляющих газов

Отравляющее вещество Люизит Зарин Зоман Табун УХ Циклозарин

Тип перехода и длина 10Р

волны Х1, мкм 10,696 9,773 9,733 9,569 9,520 9,604

Тип перехода и длина 10Л

волны Х2, мкм 10,158 9,282 9,367 9,174 10,115 9,183

с1 X 10-22, м2 0,12 1,093 1,268 0,753 0,802 0,726

с2 х 10-22, м2 0,007 0,037 0,068 0,068 0,055 0,027

о12 х 10-22, м2 0,113 1,056 1,2 0,685 0,747 0,699

0

Кроме того, рассмотрим также режим измерений, в котором регистрируются эхосигналы, диффузно отраженные от различных топографических объектов. При этом возможно определение усредненных концентраций газов на длинных трассах по отдельным направлениям, соответствующим азимуту топомишеней. Частным случаем этого режима является использование в качестве мишени зеркального отражателя.

Мощность единичных эхосигналов, детектируемых приемной системой лидара при отражении от топографической цели, можно представить следующим выражением:

Р

где Я - расстояние; Р - пиковая мощность импульсов излучения лазера; К], К2 - оптические эффективности передатчика и приемника лидара соответственно; р - отражательная способность топо-мишени в единицу телесного угла; А - площадь апертуры приемника; Т = ехр{-|[аg (X, г) +

+аа (X, г)] ёг} - пропускание атмосферы на длине волны зондирования; аg и аа - коэффициенты ослабления излучения из-за поглощения молекулярными газами и атмосферного аэрозоля соответственно.

В ИК-области спектра основным ограничивающим фактором является дробовой шум детектора. При детектировании одиночных лидарных сигналов рассмотрим отношение сигнал/шум е, кото -рое записывается в виде [4]

в= , 1 ,

^2еБ

где 1ц - сигнальный ток; 1Ъ - ток, обусловленный фоновой засветкой; 1С - темновой ток; е - заряд электрона; Б - ширина полосы пропускания детектора. Выражение (3) можно переписать в единицах оптической мощности:

р

в= , д ------- ,

\/2 Б( р + /Ъ )Ьу + Бр2

+ БРПе

п

где Р$ - мощность принимаемого сигнала; РЪ - мощность фонового излучения атмосферы, падающая на площадку детектора; п - квантовая эффективность детектора; Рпе - эквивалентная мощность шума детектора; к\ - энергия кванта.

Эквивалентная мощность шума Рпе выражается через площадь приемной площадки детектора Лс и обнаружительную способность детектора О*:

Рпе = .

О

Обнаружительную способность можно записать как

О* = пееПГ.

2е1с1

Выражение для мощности фонового излучения атмосферы, падающего на площадку детектора, имеет вид

Ръ = К2 Ба

где Ба(А) - яркость фонового излучения; О - телесный угол зрения приемника; ДА, - спектральная ширина полосы пропускания приемника.

Результаты моделирования

Рассмотрим традиционную схему биаксиального С02-лидара. Для моделирования достижимой дальности зондирования принимались технические характеристики лидара, близкие к характеристикам, приведенным в работах [5, 6]. Так, для передатчика выбирались следующие параметры: энергия импульсов излучения Е = 1 Дж; пиковая мощность импульсов излучения Р = 100 МВт; оптическая эффективность формирователя пучка К1 = 0,7; выходной диаметр пучка 2а( = 100 мм; расходимость пучка 20 = 1 мрад. Выходная апертура зондирующих пучков 2аг выбрана таковой во избежание нелинейного поглощения излучения воздухом. Угол поля зрения приемника лидара 2ср превышает расходимость зондирующего пучка 20 в 1,5 раза. Приемник имеет следующие характеристики: диаметр апертуры телескопа 2аг = 300 мм; фокусное расстояние телескопа / = 1500 мм; угол зрения приемника 2р = 1,5 мрад; оптическая эффективность приемника К2 = 0,8; ширина полосы пропускания Б = 1 МГц; расстояние между осями передатчика и приемника Ъ0 = 400 мм; угол

схождения осей передатчика и приемника у = 0 мрад. Отражательная способность топомишеней

выбиралось равной 0,01 ср-1.

В качестве детектора в приемнике лидарной системы рассматривался фотодиод Ы§МпТе со следующими параметрами: обнаружительная способность О* = 2х10п см-Гц1/2-Вт-1; эквивалентная мощность шума Рпе = 2,2х10-13 Вт/Гц12; размер чувствительной площадки С = 0,5 мм; рабочая температура Т = 77 К; спектральная полоса пропускания ДА = 4 мкм.

Рассмотрим влияние различных факторов, определяющих дальность действия лидара в приземном слое атмосферы. Примем фоновые значения концентраций атмосферных газов, а также параметры приземного слоя стандартной атмосферы лета средних широт: коэффициенты ослабления аа = 0,03047 км 1 и обратного рассеяния атмосферного аэрозоля рп = 9,967'10-5 км_1'ср-1, яркость фонового излучения Ба(А) = 10-4 Вт/см2'-ср-мкм. Расчеты проводились для линий, приведенных в табл. 1. Концентрация отравляющих веществ принималась следующей: табун - 5,5; зарин - 1,2; зоман - 0,43; УХ - 0,84; люизит - 14,05; циклозарин - 1,2 ррт соответственно. Эти концентрации отвечают 10% от предельных концентраций, приводящих к получению летальной дозы при одноминутной экспозиции [1].

На рис. 2 представлены рассчитанные зависимости отношения сигнал/шум е от дальности для каждого из отравляющих газов. Кривые построены для случая регистрации одиночных лидарных эхосигналов.

Рис. 2. Зависимости отношения сигнал/шум от расстояния при регистрации единичного лидарного эхосигнала для табуна

0,1 1 я, км

Из рис. 2 можно определить предельные дальности зондровании при е = 1 для каждого из отравляющих веществ; так, для табуна ~ 0,4; люизита ~ 0,9; зарина ~ 1; циклозарина ~ 1,5; УХ ~ 1,8; и зомана ~ 2,1 км. С переходом в режим работы по топографическому отражателю значения предельных дальностей естественно возрастают и составляют для табуна ~ 0,8; люизита ~ 1,7; зарина ~ 2,2; циклозарина ~ 3,1; УХ ~ 3,9 и зомана ~ 4,7 км.

Поскольку диаметр приемного зеркала крайне важен для обеспечения мобильности лидара и влияет на его габаритные характеристики, рассматривалось влияние площади апертуры приемника на дальность зондирования. При увеличении площади приемного телескопа возрастают регистрируемые мощности как полезного сигнала, так и фоновой засветки. Расчеты показывают, что увеличение площади приемного телескопа от 0,1 до 1 м2 приведет к незначительному возрастанию дальности зондирования.

Исследовалось также влияние угла поля зрения приемника лидара на дальность зондирования. Использование больших углов зрения приводит к уменьшению ошибок измерения концентрации газовых примесей в атмосфере. При увеличении угла зрения приемника мощность эхосигналов не меняется, однако увеличивается мощность фонового излучения, падающая на детектор, что отражается на отношении сигнал/шум е и дальности зондирования. Полагали, что отношение между углом зрения приемника лидара и расходимостью зондирующего пучка ф/0 = 1,5 неизменно. Слабая зависимость от угла зрения приемника наблюдается в диапазоне от 1 до 2-3 мрад, затем при увеличении угла зрения дальность зондирования падает, это справедливо для всех исследуемых отравляющих веществ.

Рассмотрим влияние энергетических характеристик лазера на дальность зондирования. При увеличении энергии и пиковой мощности дальность зондирования возрастает, причем эта зависимость хорошо описывается эмпирическим уравнением

Я

где Я, - дальность зондирования при условии е = 1, і - тип отравляющего вещества. Значения числовых коэффициентов А, и В,, а также их среднеквадратичные отклонения о для каждого отравляющего вещества приведены в табл. 2.

Десятикратное увеличение энергии импульсов с 1 до 10 Дж приводит лишь к незначительному возрастанию дальности зондирования. Так, возрастание дальности зондирования при увеличении энергии импульсов с 1 до 10 Дж составляет для табуна ~ 17,3; люизита ~ 19,5; зарина ~ 20,1; циклозарина ~ 21,9; УХ ~ 22,5; зомана ~ 23,5% соответственно. При работе по топографическому отражателю при увеличении пиковой мощности импульсов со 100 до 1000 МВт составляет для табуна ~ 11,6; люизита ~ 12,9; зарина ~ 13,2; циклозарина ~ 13,8; УХ ~ 14,2; зомана ~ 14,5% соответственно.

Таблица 2

Коэффициенты уравнения (7) и значения среднеквадратичного отклонения

Отравляющее вещество Люизит Зарин Зоман Табун VX Циклозарин

А G,G89 G,113 G,259 G,G38 G,213 G, 167

В G,897 1^93 2,139 G,434 1,831 1,5G2

G G,G32 G,G26 G,G19

Поэтому увеличение энергетических параметров лазеров по сравнению с реализованными ранее в работах [5, 6] параметрами излучения для использования в мобильном или стационарном ли-даре нецелесообразно. Проведенные расчеты не учитывали нелинейное поглощение атмосферы, возможный пробой и образование плазмы при распространении такого мощного излучения. Учет этих эффектов привел бы к уменьшению предельной дальности зондирования, что является дополнительным фактором, указывающим на отсутствие необходимости использования сложных в эксплуатации, громоздких лазеров с энергиями в импульсе десятки джоулей.

Заключение

Таким образом, исходя из спектральной зависимости поглощения наиболее распространенных и опасных отравляющих газов перспективными для их обнаружения являются лидары на основе СО2-лазера, работающие по дифференциальной методике. Оценки относительной погрешности измерения концентрации показали, что возможно зондирование отравляющих газов при их концентрации, составляющей 10% от предельной с использованием обратного аэрозольного рассеяния в радиусе до ~ 2 км, в зависимости от типа отравляющего вещества, а с использованием диффузного отражения - от топомишеней на расстояниях до ~ 5 км.

Работа выполнена при финансовой поддержке Минобрнауки РФ, ГК № 16.518.11.7048.

Литература

1. Webber M.E. Optical detection of chemical warfare agents and toxic industrial chemicals: Simulation / Webber M.E., Pushkarsky M. Patel C.K // Journal of applied physics. - 2005. - Vol. 97. - P. 113-124.

2. Горобец В.А. Перестраиваемый по линиям обычных и нетрадиционных полос ТЕ СО2-лазер для лидарных систем / В.А. Горобец, В.О. Петухов, С.Я. Точицкий, В.В. Чураков // Квантовая электроника. - 1995. - Т. 22, № 5. - С. 514-518.

3. Rothman L.S. The HITRAN 2004 molecular spectroscopic database / L.S. Rothman, D. Jasquemart, A. Barbe // Journal of quantitative spectroscopy & radiative transfer. - 2005. - Vol. 96. - P. 139-204.

4. Межерис Р Лазерное дистанционное зондирование. - М.: Мир, - 1987. - C. 550.

5. Иващенко М.В. Дальность действия лидара дифференциального поглощения на основе CO2-лазера / М.В. Иващенко, И.В. Шерстов // Квантовая электроника. - 2000. - Т. 30, № 4. - С. 747-752.

6. Andreev Y.M. Development and testing of the lidar gas analyzing complex / Y.M. Andreev, P.P. Geiko, I.V. Sherstov // Proc. SPIE. - 1999. - Vol. 3983. - P. 386-394.

Гейко Павел Пантелеевич

Д-р физ.-мат. наук, вед. науч. сотрудник Института мониторинга климатических и экологических систем СО РАН, профессор каф. электронных приборов ТУСУРа Тел.: 8-(382-2)-41-38-87 Эл. почта: ppg@imces.ru

Geiko P.P.

The Remote Sensing of chemical warfare agent by CO2-differential absorption lidar

The possibilities of remote sensing of chemical warfare agent by differential absorption method were analyzed. The CO2-laser emission lines suitable for sounding of chemical warfare agent with provision for disturbing absorptions by water vapor were chosen. The echolocation range is simulated for detection of chemical warfare agent by lidar based on CO2-laser. The other factors which influence on echolocation range were analyzed. Keywords: differential absorption method, lidar, C02-laser.