СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ЭНЕРГИИ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО РЕАЛИЗАЦИИ

1. Способ получения энергии, основанный на том, что образуют на некотором промежутке пространства L насыщающее магнитное поле для ферромагнитного вещества, которое продвигают в указанном промежутке пространства с некоторой скоростью V, величину которой согласуют с постоянной времени релаксации τ магнитной вязкости ферромагнитного вещества, в результате чего получают механическую энергию в форме возникающего дополнительного импульса силы, приложенного к ферромагнитному веществу со стороны насыщающего магнитного поля, отличающийся тем, что ферромагнитное вещество предварительно намагничивают в продольном к направлению продвижения ферромагнитного вещества магнитном поле до достижения в нем максимальной магнитной восприимчивости, а затем вводят в локализованный в пространстве длиной L магнитный зазор, который составляют из двух косонамагниченных параллелепипедов, одноименные магнитные полюсы которых обращают друг к другу, а наклон векторов намагниченности косонамагниченных параллелепипедов выбирают совпадающим с вектором скорости протяжки ферромагнитного вещества в указанном магнитном зазоре, а также обеспечивают приток тепловой энергии из внешней среды к ферромагнитному веществу, которым компенсируют потери внутренней тепловой энергии ферромагнитного вещества при его размагничивании в процессе магнитокалорического эффекта.
O
O
O
2. Устройство, реализующее заявляемый способ, содержащее рабочий постоянный магнит и взаимодействующее с ним ферромагнитное вещество, выполненное в форме диска (кольца) радиуса R, связанного с осью вращения, кромка диска (кольца) помещена в локализованное в пространстве длиной L по касательной к диску (кольцу) насыщающее магнитное поле рабочего постоянного магнита, отличающееся тем, что в него введен перед рабочим постоянным магнитом дополнительный цилиндрический магнит, внутри которого размещена кромка ферромагнитного диска (кольца), непосредственно за которым по ходу вращения расположен рабочий постоянный магнит, состоящий из двух косонамагниченных параллелепипедов, векторы намагниченности которых наклонены в направлении движения ферромагнитного диска (кольца) в образованном магнитном зазоре длиной L, причем указанные косонамагниченные параллелепипеды обращены друг к другу их одноименными магнитными полюсами, постоянная релаксации τ магнитной вязкости ферромагнитного вещества и угловая скорость ω вращения диска (кольца) радиуса R выбраны по условию ω=0,82R/τR, где ω определяет максимум возникающего в ферромагнитном диске (кольце) вращательного момента, а напряженность насыщающего магнитного поля в рабочем постоянном магните выбрана не менее, чем на порядок выше напряженности продольного магнитного поля в дополнительном цилиндрическом магните.