СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛЕВЫХ И ТЕМПЕРАТУРНЫХ ЗАВИСИМОСТЕЙ ВЕЛИЧИНЫ АДИАБАТИЧЕСКОГО ИЗМЕНЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ С ПОМОЩЬЮ УНИВЕРСАЛЬНОЙ КРИВОЙ

1. Способ определения температурной и полевой зависимостей величины адиабатического изменения температуры магнитных материалов, обнаруживающих в точке магнитного фазового перехода из неупорядоченного в магнитоупорядоченное состояние переход второго рода, отличающийся тем, что определяемая величина вычисляется для произвольного значения температуры и магнитного поля, лежащего в диапазоне от нуля до максимального значения поля, с помощью универсальной кривой, построенной в нормированных осях температуры и адаиабатического изменения температуры на основе экспериментальных измерений полевых зависимостей адиабатического изменения температуры, проведенных при ограниченном числе дискретных температур и в интервале полей от нуля до максимального значения поля.
2. Способ определения температурной и полевой зависимостей величины адиабатического изменения температуры магнитных материалов по п.1, отличающийся тем, что нормировка осей температуры и адиабатического изменения температуры производится в соответствии с формулами
r1
2
C
max
где Θ - новая (перенормированная) температура, Т - температура образца, T и Tr - температуры вспомогательных точек, выбранных на зависимости ΔT(T) выше и ниже температуры Кюри (температуры фазового перехода из неупорядоченного в магнитоупорядоенное состояние) или температуры, соответствующей максимуму на кривой ΔT(T), T - температура Кюри или температура, соответствующая максимуму на кривой ΔT(T), ΔT' - новая (перенормированная) ось адиабатического изменения температуры, ΔT - исходная ось адиабатического изменения температуры, ΔT - максимальное значение адиабатического изменения температуры на соответствующей кривой ΔT(Т).
3. Способ определения температурной и полевой зависимостей величины адиабатического изменения температуры магнитных материалов по п.1, отличающийся тем, что универсальная кривая ΔT'(Θ) строится следующим образом:
на основе экспериментально измеренных зависимостей ΔT(H) строится несколько температурных зависимостей ΔT для различных постоянных полей, которые перенормируются по оси ΔT в соответствии с формулой (2),
на каждой такой зависимости выбираются две вспомогательные температуры выше и ниже температуры Кюри, соответствующие одной величине ΔT', после чего ось температур перенормируется в соответствии с формулой (1) и определяются нормированные координаты вспомогательных точек на нормированной оси температур,
выбирается следующая пара вспомогательных температур, соответствующая другой величине ΔT', для которой повторяются все вышеописанные действия, в результате чего получатся следующие две точки для универсальной кривой. Процесс определения точек для универсальной кривой продолжается до достижения требуемой для дальнейшего использования кривой точности ее построения,
по определенным по описанной выше процедуре точкам строится универсальная кривая ΔT'(Θ).
4. Способ определения температурной и полевой зависимостей величины адиабатического изменения температуры магнитных материалов по п.1, отличающийся тем, что для вычисления адиабатического изменения температуры при произвольном поле и температуре универсальная кривая ΔT'(Θ) численно аппроксимируется полностью или участками с помощью регрессивного анализа с использованием полиномных, пиковых, сигмоидальных, экспоненциальных, гиперболических, логарифмических и других регрессивных уравнений.
5. Способ определения температурной и полевой зависимостей величины адиабатического изменения температуры магнитных материалов по п.1, отличающийся тем, что универсальная кривая используется для серии образцов одинаковой природы, причем универсальная кривая определяется экспериментально лишь для одного образца серии.