Распространебие детонационных волн в электромагнитной среде

Разностная схема (2) позволяет моделировать тяговые характеристики для детонационных камер различных форм, задаваемых уравнением к{х) и найти оптимальную форму.

ЛИТЕРАТУРА

1. Бахвалов Н.С. Численные методы. Издательство «Наука». Москва, 1995г.

2. Самарский A.A., Попов Ю.П. Разностные методы решения задач газовой динамики. Москва, 1980.

Лысых A.B.

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ДЕТОНАЦИОННЫХ ВОЛН В ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ СРЕДЕ

В природе и человеческой практике экстремально большие мощности энерговыделения достигаются в различного рода импульсных процессах, из которых многие протекают в форме взрыва. Взрывом называется быстрое, термодинамически необратимое изменение состояния вещества, сопровождающееся нарушением механического равновесия с внешней средой, быстрым расширением (разлетом) вещества или резким повышением давления с возбуждением ударных или упругих волн в окружающей среде.

Возможность совершать с помощью взрыва большую механическую работу определила их разнообразное применение. Взрыв часто оказывается незаменим как простой источник большой импульсной мощности.

Наиболее быстрой формой протекания взрыва является детонация. Детонация есть гидродинамический волновой процесс распространения по веществу зоны экзотермической (т.е. с выделением тепла) реакции со сверхзвуковой скоростью. Зона основного энерговыделения и перестройки состояния вещества называется фронтом волны. Фронт волны вместе с примыкающей областью течения продуктов взрыва образует детонационную волну. Детонационная волна характеризуется высокими давлениями.

В детонационной волне, распространяющейся с минимальной скоростью, зона химической реакции перемещается относительно продуктов реакции со скоростью звука (но со сверхзвуковой скоростью относительно исходного вещества). Такая детонация, отвечающая указанным условиям, называется процессом Чепмена — Жуге.

Распространение детонационных волн является достаточно изученной областью, однако распространение детонационных волн в электрическом и магнитном полях остается на данный момент мало изученным направлением.

В данной работе рассматривается влияние электромагнитного поля на распространение плоской детонационной волны, которая распространяется между двумя бесконечными пластинами в скрещенном электрическом и магнитном полях. Наличие электромагнитного поля существенно меняет закон её распространения. В зависимости от величин приложенного магнитного и электрического полей возможны различные случаи поведения волны.

В проделанной работе для тех значений определяющих параметром, при которых возможно существование детонационной волны, получены аналитические выражения для распределения скорости, давления и плотности за волной. Оказалось, что имеется течение, примыкающее к детонационной волне, для которого получено аналитические выражения для распределения скорости, давления и плотности и найдены его предельные распределения параметров, соответственно, скорости, давления и плотности.

Найденное решение в данной работе поможет облегчить нахождения аналитических выражений для распределения скорости, давления и плотности за детонационной волной в зависимости от конкретного значения определяющего параметра, при условии, что этот параметр будет лежать в области существования решения, (т. е. теперь не нужно будет проделывать подобные выкладки для нахождения аналитических выражений скорости, давления и плотности для конкретного значения определяющего параметра, а достаточно этот параметр подставить в найденное решение) или опреде-

лить не возможность существования решения, удовлетворяющего условиям данной задачи на детонационной волне и простирающегося до бесконечности.

ЛИТЕРАТУРА

[1] Митрофанов В.В. Детонация гомогенных и гетерогенных систем. - Новосибирск: Изд-во Новосибирского института гидродинамики им. М.А. Лаврентьева СО РАН, 2003г. - 200с.

[2] Бай Ши-И Теория струй. - М: Издательство Физматлит, 1960г. - 326с.

[3] Седов Л.И. Механика сплошной среды: В 2 т. Т. 1. 6-е изд., стер. - СПб: Издательство "Лань", 2004г. - 528с.

[4] Седов Л.И. Механика сплошной среды: В 2 т. Т. 2. 6-е изд., стер. - СПб: Издательство "Лань", 2004г. - 560с.

[5] Григоренко В.Л., Левин В.А. Распространение детонационных волн в электрическом и магнитном полях, возникающих в результате концентрированного подвода энергии // Механика жидкости и газа, №5, 1975.

[6] Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теоретическая физика: Учебное пособие. В 10 т. Т. VI. Гидродинамика. 3-е изд., перераб. - М: Наука. Гл. ред. физ-мат. лит., 1986г. - 736с.

[7] Лойцянский Л.Г. Механика жидкости и газа. - М: Гос. изд. технико-теоретической литературы, 1950г.- 676с.

. Цыбульник Т.А

ПРОЧНОСТЬ ЛЕДОВОГО ПОКРОВА АМУРСКОГО ЗАЛИВА ПОД ВОЗДЕЙСТВИЕМ

ВЕТРОВЫХ НАГРУЗОК

Научный руководитель - д.т.н. профессор Е.М. Беловицкий

Объектом исследования является ледяной покров Амурского залива. Получены и обработаны гидрометеорологические данные со станций в Амурском заливе за пять лет 2001-2006 гг. в зимний период. Целями работы являются определение прочностных характеристик ледового покрова Амурского залива, определение разрушающих ветровых нагрузок на ледяной покров, а также определение размеров ледяного поля при его разрушении. Для достижения этих целей был поставлен ряд задач:

1. Экспериментальное определение пределов прочности на сжатие и изгиб ледового покрова Амурского залива поперек и вдоль поля путем испытания образцов льда в виде керна при сжатии специально сконструированным переносным прессом.

2. Определение ветровых нагрузок в районе Амурского залива по статистическим данным (50 лет, 25 лет, 1 год).

3. Определение расчетной толщины льда Амурского залива на основе многолетних данных по градусодням с 1951 по 1991 г. (данные ААНИИ).

4. Установление связи между температурой воздуха и температурой льда Амурского залива путем их измерение через 2-3 часа в течение зимнего периода.

5. Расчет усилий давления ветра на ледовую поверхность.

6. Определение разрушающей нагрузки.

7. Определение размеров льдин.

Основной вывод работы заключается в том, что сплошного льда в Амурском заливе не существует. Лед припайный около берега, а далее лед плавучий различной сплоченности. Оказалось, что лед толщиной 1 м. разрушается под действием ветра начиная с площади 9 км2. Учитывая, что наибольшее расстояние по ширине Амурского залива составляет до 15 км, разрушение льда в середине залива неизбежно, что подтверждается снимками из космоса.

Глушко Е.В.,. Лоцманенко В.В

ОГРАНКА ВИНТОВОЙ ПОВЕРХНОСТИ РЕЗЬБЫ И ВЫСОТА СТЫКА ГРАНЕЙ

Резьбовая поверхность, полученная фрезерованием червячной фрезой методом огибания, является граненой - составленной из отдельных граней, расположенных по винтовой поверхности и