Устройство для обнаружения взрывчатых, отравляющих и делящихся веществ на морском дне

Полезная модель относится к области исследования или анализа материалов радиационными методами с измерением ядерных излучений, возникающих под действием нейтронов, и может быть использовано для обнаружения опасных (взрывчатых, отравляющих и делящихся) веществ на морском дне с помощью нейтронного анализа.
Для контроля опасных веществ на морском дне могут быть использованы косвенные (визуальные, электромагнитные, химические) и прямые ядерно-физические методы. Косвенные методы обнаруживают опасные вещества по их физическим свойствам (цвету, плотности, диэлектрической проницаемости и т.д.). Прямые методы определяют ключевые химические соединения или элементный состав взрывчатых веществ. По мнению экспертов, только прямые методы нейтронного анализа, основанные на регистрации продуктов ядерных реакций в опасных веществах при их зондировании нейтронным излучением, способны обеспечить достоверный контроль опасных веществ на морском дне [Sudac D., Matika D. and Valcovic V. Detection of Explosives in Objects on the Bottom of the Sea // Application of Accelerators in Research and Industry, AIP Conf. Proceedings, Vol. 1099, 2009, pp. 574-577].
Устройство для обнаружения опасных веществ размещается на субмарине, оболочка которой предотвращает контакт устройства с морской водой. Особенностями использования методов нейтронного анализа в данных условиях являются:
- сложность приближения устройства обнаружения к объекту исследования на малые расстояния из-за различных факторов (морские течения, динамика движения субмарины и т.д.), из-за этого толщина слоя воды между устройством обнаружения и объектом исследования может составлять до 0,3 м [Лайкин А.И., Гришин Д.С., Кызьюров В.С. и др. Опыт разработки погружного комплекса для идентификации взрывчатых, отравляющих и радиоактивных веществ в подводных потенциально-опасных объектах – «Варяг-ЧС» // Сборник докладов международной научно-технической конференции «Портативные генераторы нейтронов и технологии на их основе». – М.: ВНИИА, 2012. – С. 525–534]. Это приводит к сильному ослаблению как зондирующего нейтронного излучения, так и ответного нейтронного и гамма-излучения;
- большая глубина (>10 м), на которой находится объект исследования. Вследствие этого практически отсутствует нейтронный и гамма-фон, обусловленный космическим излучением;
- малый полезный объем субмарины для размещения аппаратуры;
- ограниченное время проведения измерений.
Известно устройство для обнаружения взрывчатых веществ под водой с помощью метода меченых нейтронов [Алексахин В.Ю., Быстрицкий В.М., Замятин Н.И. и др. Применение метода меченых нейтронов для обнаружения опасных веществ под водой// Сборник докладов международной научно-технической конференции «Портативные генераторы нейтронов и технологии на их основе». – М.: ВНИИА, 2012. – С. 555–567]. Устройство размещено в герметичном контейнере для подводных работ и содержит нейтронный генератор − источник монохроматических 14 МэВ нейтронов со встроенным детектором альфа-частиц, детектор гамма-излучения и регистрирующую электронику. При прохождении «меченых» нейтронов в объекте исследования измеряется спектр гамма-излучения. Из анализа спектра определяется количество гамма-квантов, возникающих при неупругом рассеянии «меченых» нейтронов на ядрах углерода, азота и кислорода, входящих в состав взрывчатых веществ, и определяется относительная концентрация углерода, азота и кислорода в объекте исследования. Признаком наличия взрывчатых веществ в объекте исследования является нахождение относительной концентрации углерода, азота и кислорода в определенном диапазоне значений. Недостатком данного устройства является то, что с его помощью можно обнаруживать только взрывчатые вещества, но нельзя обнаруживать отравляющие и делящиеся вещества.
Известно принятое за прототип устройство для обнаружения взрывчатых, отравляющих и делящихся веществ на морском дне [Лайкин А.И., Гришин Д.С., Кызьюров В.С. и др. Опыт разработки погружного комплекса для идентификации взрывчатых, отравляющих и радиоактивных веществ в подводных потенциально-опасных объектах – «Варяг-ЧС» // Сборник докладов международной научно-технической конференции «Портативные генераторы нейтронов и технологии на их основе». – М.: ВНИИА, 2012. – С. 525–534], содержащее импульсный нейтронный дейтерий-дейтериевый генератор, сцинтилляционные гамма-детекторы и амплитудный анализатор с временным окном. Нейтронный дейтерий-дейтериевый генератор создает импульсные потоки зондирующих нейтронов с энергией 2,5 МэВ, которые замедляются в воде до тепловых энергий. Сцинтилляционные гамма-детекторы регистрируют гамма-кванты, возникающие при радиационном захвате тепловых нейтронов в объекте исследования. Идентификация взрывчатых веществ производится путем измерения гамма-квантов с энергией 10,83 МэВ, испускаемых ядрами азота. Это обусловлено тем, что все промышленные взрывчатые вещества имеют высокое (от 15% до 40%) массовое содержание азота. Идентификация отравляющих веществ производится путем измерения гамма-квантов с энергией 5,42 МэВ и 3,22 МэВ, испускаемых ядрами серы. Сера в большой концентрации содержится в ипритоподобных отравляющих веществах, которые массово захоранивали под водой. Амплитудный анализатор позволяет при импульсном режиме работы нейтронного генератора получить спектр гамма-квантов в заданном временном окне, соответствующему максимальному отношению сигнал-шум для измеряемых гамма-квантов радиационного захвата нейтронов. Обнаружение делящихся веществ устройством-прототипом производится пассивным методом регистрации гамма-квантов спонтанного радиоактивного распада.
Недостатком данного устройства является низкая вероятность обнаружения сильноэкранированного оружейного урана в объекте исследования, находящегося на морском дне. Это обусловлено тем, что обнаружение делящихся веществ устройством-прототипом производится пассивным методом регистрации гамма-квантов спонтанного радиоактивного распада в условиях наличия фона гамма-излучения, испускаемого радиоактивными изотопами, содержащимися в морской воде и морском дне. Рассмотрим гипотетическую модель ядерного боезаряда, содержащего 12 кг оружейного урана с вольфрамовым поршнем, представленную в [Fetter S., Frolov A.V., Miller M. Detecting Nuclear Warheads // Science and Global security, Vol. 1, 1990, pp. 225 – 302]. Данная модель, представляющая ядерный боезаряд в виде набора концентрических сфер, предложена для оценки радиоактивного излучения от ядерных боеприпасов для задач их контроля. По приведенным там расчетам, интенсивность гамма-излучения, выходящего из боезаряда, составляет J=30 1/с. Плотность потока гамма-излучения вблизи гамма-детектора можно оценить как
(1)
W
γ
-3
2
-4
3
где L – пробег гамма-квантов в воде. На расстоянии до детектора r=30 см φ=1,0·10 1/(смс). Естественная радиоактивность морской воды составляет около q=1,5·10 Бк/см и обусловлена, в основном, спонтанным распадом калия-40, а также изотопов урана и тория [Сапожников Ю.А., Алиев Р.А., Калмыков С.Н. Радиоактивность окружающей среды. – М: БИНОМ, 2006. – 286 С.]. Плотность потока гамма-излучения из радиоактивных изотопов, равномерно растворенных в воде, равна [Гусев Н.Г., Машкович В.П., Суворов А.П. Физические основы защиты от излучений. – М.: Атомиздат, 1980. – 461 С.]
(2)
-3
2
где µ − линейный коэффициент ослабления гамма-квантов в воде, равный 0,03 1/см для энергии гамма-излучения 1,46 МэВ (спонтанный распад калия-40). Отсюда b=2,5·10 1/(смс). При приближении к морскому дну фон может возрастать почти в 10 раз, поскольку в нем радиоактивные изотопы содержаться в большей концентрации, чем в воде [Сапожников Ю.А., Алиев Р.А., Калмыков С.Н. Радиоактивность окружающей среды. – М: БИНОМ, 2006. – 286 С.]. Таким образом, эффект φγ много меньше фона b, кроме того значение фона может флуктуировать в зависимости от положения объекта исследования на морском дне. Поэтому можно сделать вывод, что пассивная регистрация гамма-квантов спонтанного радиоактивного распада не позволяет с помощью устройства-прототипа надежно обнаруживать некоторые типы сильноэкранированных делящихся веществ, например, сильноэкранированного оружейного урана. Некоторые типы делящихся веществ, например, на основе плутониевого боезаряда, могут быть обнаружены путем пассивной регистрации гамма-излучения спонтанного радиоактивного распада, поскольку имеют относительно малый период полураспада [Fetter S., Frolov A.V., Miller M. Detecting Nuclear Warheads // Science and Global security, Vol. 1, 1990, pp. 225 – 302].
Техническим результатом заявленного предложения является увеличение вероятности обнаружения сильноэкранированного оружейного урана в объекте исследования, находящегося на морском дне. При этом полезная модель, также как и прототип, позволяет обнаруживать находящиеся на морском дне взрывчатые вещества, отравляющие вещества, а также сильноизлучающие делящиеся вещества (например, плутоний в составе ядерного боезаряда) пассивным методом.
Технический результат достигается тем, что устройство для обнаружения взрывчатых, отравляющих и делящихся веществ на морском дне, содержащее импульсный нейтронный дейтерий-дейтериевый генератор, сцинтилляционные гамма-детекторы и амплитудный анализатор с временным окном для измерения гамма-квантов радиационного захвата нейтронов, сцинтилляционные гамма-детекторы и импульсный нейтронный дейтерий-дейтериевый генератор присоединены к амплитудному анализатору,
сцинтилляционные гамма-детекторы размещены во фторсодержащем веществе, окружающем сцинтилляционные гамма-детекторы,
16
амплитудный анализатор имеет временное окно для измерения гамма-квантов изотопа N, образующихся при взаимодействии нейтронов деления, испускаемых при облучении нейтронами объекта исследования, содержащего делящееся вещество, с фторсодержащим веществом,
16
0
0
причем объем и расположение фторосодержащего вещества, а также объем и расположение сцинтилляционных гамма-детекторов должны быть такими, чтобы произведение скорости наработки изотопа N во фторсодержащем веществе нейтронами деления и вероятности регистрации гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ, выходящих из фторсодержащего вещества, сцинтилляционными гамма-детекторами было не менее 6,25/T, где T – время обнаружения.
Сущность предлагаемого устройства и его работы поясняется чертежами.
На фиг. 1 приведен эскиз заявляемого устройства.
На фиг. 2 приведена временная диаграмма функционирования устройства при работе нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора в импульсном режиме.
На фиг. 3 приведен пример реализации заявляемого устройства.
На фиг. 4 приведена модель ядерного боезаряда в виде набора концентрических сфер из различных материалов, где указаны для каждой сферы материал, внутренний и внешний радиусы.
Позициями на иллюстрациях обозначены:
1 − субмарина,
2 – импульсный нейтронный дейтерий-дейтериевый генератор,
3 − сцинтилляционные гамма-детекторы,
4 − фторсодержащее вещество,
5 – амплитудный анализатор,
6 − объект исследования,
7 – морское дно,
8 − морская вода,
9 – временное окно для измерения гамма-квантов радиационного захвата нейтронов,
16
10 – временное окно для измерения гамма-квантов изотопа N.
16
Устройство содержит импульсный нейтронный дейтерий-дейтериевый генератор 2, сцинтилляционные гамма-детекторы 3, размещенные во фторсодержащем веществе 4, окружающем сцинтилляционные гамма-детекторы 3, и амплитудный анализатор 5 с временным окном 9 для измерения гамма-квантов радиационного захвата нейтронов и временным окном 10 для измерения гамма-квантов изотопа N. Сцинтилляционные гамма-детекторы 3 и импульсный нейтронный дейтерий-дейтериевый генератор 2 присоединены к амплитудному анализатору 5. На морском дне 7 находится объект 6 исследования, который может содержать взрывчатые, отравляющие или делящиеся вещества. Устройство размещено на субмарине 1. Субмарина 1 и объект 6 исследования разделены слоем морской воды 8.
Устройство работает следующим образом.
16
Субмарина 1 с размещенным на ней устройством подходит к объекту 6. С помощью сцинтилляционных гамма-детекторов 3 производится измерение гамма- излучения от объекта 6 с целью обнаружения делящихся веществ до включения нейтронного генератора 2 (пассивным методом). После завершения измерения пассивным методом производится измерение активным методом с использованием импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2. Импульсный нейтронный дейтерий-дейтериевый генератор 2 испускает быстрые нейтроны с энергией 2,5 МэВ в направлении объекта 6 исследования. В момент начала испускания импульса нейтронов с импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2 на амплитудный анализатор 5 поступает сигнал синхронизации, который служит для формирования временного окна 9 для измерения гамма-квантов радиационного захвата нейтронов и временного окна 10 для измерения гамма-квантов изотопа N. Проходя через морскую воду 8, нейтроны замедляются до тепловых энергий, и объект 6 исследования облучается тепловыми нейтронами. Взрывчатое вещество характеризуется повышенной концентрацией ядер азота, отравляющее вещество − повышенной концентрации ядер серы. При радиационном захвате тепловых нейтронов ядрами азота испускаются гамма-кванты с энергией 10,83 МэВ, при радиационном захвате тепловых нейтронов ядрами серы испускаются гамма-кванты с энергией 5,42 МэВ и 3,22 МэВ.
Часть испущенных гамма-квантов проходит через толщу морской воды 8 до субмарины 1 и попадает на сцинтилляционные гамма-детекторы 3. Сигналы со сцинтилляционных гамма-детекторов 3 поступают на амплитудный анализатор 5, который их регистрирует во временном окне 9 для измерения гамма-квантов радиационного захвата нейтронов, начало и окончание которого соответствует максимальному отношению сигнал-шум для измеряемых гамма-квантов (ориентировочно, начало − 20 мкс после импульса, окончание − 200 мкс после импульса нейтронов). Амплитудный анализатор 5 измеряет спектр гамма-квантов, по которому можно вычислить скорость счета гамма-квантов с энергиями 10,83, 5,42 МэВ и 3,22 МэВ, на основании чего можно определить наличие в объекте 6 исследования, лежащем на морском дне 7, взрывчатых или отравляющих веществ.
19
16
16
Если в объекте 6 исследования присутствуют делящиеся вещества, то при захвате нейтронов происходит их вынужденное деление и испускаются мгновенные нейтроны деления. Часть мгновенных нейтронов проходит через толщу воды до фторсодержащего вещества 4, окружающего сцинтилляционные гамма-детекторы 3. При взаимодействии нейтронов деления с энергией больше 4,2 МэВ с фторсодержащим веществом 4 в результате F(n,α)N реакции производится короткоживущий (7,14 с) изотоп N, испускающий высокоэнергетичные гамма-кванты с энергией 6,13 МэВ.
16
35
16
6
8
8
6
16
Для достижения максимальной вероятности обнаружения делящихся веществ регистрацию гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ, испускаемых изотопом N, необходимо производить при отсутствие фонового излучении. На большой глубине (>10 м), где находится объект 6 исследования, практически отсутствует гамма-фон, обусловленный космическим излучением. Энергия гамма-излучения изотопов, нарабатываемых при облучении веществ зондирующими нейтронами меньше 3 МэВ, поэтому их можно дискриминировать от гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ. Источником фона при регистрации гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ могут быть гамма-кванты, испускаемые при радиационном захвате тепловых нейтронов ядрами некоторых элементов (например, ядро Cl, содержащемся в морской воде 8, при захвате теплового нейтрона испускает гамма-квант с энергией 6,11 МэВ). Поэтому регистрация гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ должна производиться в отсутствие нейтронного потока спустя определенную задержку после выключения импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2 (фиг. 2). Длительность задержки выбирается из условия, чтобы вероятность регистрации фона была существенно меньше вероятности регистрации продуктов распада N при наличии делящихся веществ в объекте 6 исследования. Время жизни теплового нейтрона в чистой воде около 0,2 мс (в соленой воде еще меньше из-за дополнительного поглощения нейтронов ядрами хлора). При длительности задержки 3 мс количество тепловых нейтронов уменьшится в 3,5•10 раз, а при длительности задержки 4 мс − в 5•10 раз. Необходимая задержка определяется количеством нейтронов, испускаемых за 1 импульс импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2. Например, при периоде повторения импульсов 20 мс и интенсивности 2•10 1/с импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2 за импульс испускается 4•10 нейтронов. Спустя 3 мс после импульса нейтронов практически все нейтроны термализуются и поглотятся ядрами хлора, и гамма-фон будет отсутствовать. Окончание временного окна 10 для измерения гамма-квантов изотопа N должно произойти раньше следующего импульса импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2.
i
d1
m1
d2
d1
m1
d2
d1
m1
d2
m2
d1
m1
d2
m2
16
16
8
Временная диаграмма функционирования устройства при работе импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2 в импульсном режиме приведена на фиг. 2. Длительность излучения нейтронов τ меньше времени жизни теплового нейтрона. Гамма-кванты радиационного захвата нейтронов регистрируются во временном окне 9 для измерения гамма-квантов радиационного захвата нейтронов, начало которого равно τ , а окончание − τ после импульса нейтронов. Гамма-кванты распада N регистрируются во временном окне 10 для измерения гамма-квантов изотопа N, начало которого равно τ, а окончание τm2 должно быть меньше периода повторения импульсов импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2. Значения τ, τ и τ определяются по максимальному отношению сигнал-шум для измеряемых гамма-квантов. При периоде повторения импульсов 20 мс и интенсивности 2•10 1/с импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2 ориентировочные значения τ, τ, τ и τ после импульса нейтронов равны: τ = 20 мкс, τ = 200 мкс, τ = 3 мс, τ = 19,5 мс.
i
i
i
d2
i
0
i
N
16
Из анализа уравнения для циклического активационного анализа [Тустановский В.Т. Оценка точности и чувствительности активационного анализа. – М.: Атомиздат, 1976. – 192 С.] следует, что, поскольку длительность нейтронного импульса τi много меньше периода повторения импульсов T (τ << T), задержка τ << T, время обнаружения T>> T, можно считать, что количество N зарегистрированных гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ от изотопа N равно
(3)
N
16
где ε – вероятность регистрации гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ, выходящих из фторсодержащего вещества 4, сцинтилляционными гамма-детекторами 3, Q – скорость наработки изотопа N во фторсодержащем веществе 4. Расчеты зависимости величины ε и количества зарегистрированных гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ от объема сцинтилляционных гамма-детекторов 3, находящихся на одинаковом расстоянии от нейтронного генератора и друг друга, приведены в Таблице.
Для обнаружения с надежностью 99 % необходимо, чтобы
(4)
где B – количество фоновых отсчетов. Поскольку фоновое излучение, которое может создавать сигнал в сцинтилляционных детекторах 3, интерферирующий с сигналом от гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ, отсутствует (B=0), поэтому условие (4) может быть записано как
(5)
16
N
0
0
Таким образом, из выражений (3) и (5) следует, что объем и расположение фторосодержащего вещества, а также объем и расположение сцинтилляционных гамма-детекторов должны быть такими, чтобы произведение скорости наработки изотопа N во фторсодержащем веществе нейтронами деления Q и вероятности регистрации гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ, выходящих из фторсодержащего вещества 4, сцинтилляционными гамма-детекторами 3 было не менее 6,25/T , где T – время обнаружения.
i
i
0
3
3
На фиг. 3 представлен эскиз модели для осуществления заявляемого устройства. Импульсный нейтронный дейтерий-дейтериевый генератор 2 типа ИНГ-031 производства ВНИИ автоматики им. Н.Л. Духова обеспечивает нейтронный поток 2•108 1/с, длительность импульса τ= 1 мкс, период повторения импульсов T= 20 мс, время облучения T=400 c. Сцинтилляционные гамма-детекторы 3 созданы на основе кристаллов BGO диаметром 76 мм и высотой 76 мм. Каждый сцинтилляционный гамма-детектор 3 находится во фторсодержащем веществе 4 (фторопласте) объемом 2,1•10 см в форме полого цилиндра, расположенного коаксиально относительно сцинтилляционным гамма-детектором 3 и имеющего с ним одинаковую высоту. Торцевые поверхности сцинтилляционного гамма-детектора 3, фторсодержащего вещества 4 и импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2 расположены в одной плоскости.
16
N
0
0
Могут быть использованы другие значения размеров сцинтилляционных гамма-детекторов 3, объема фторсодержащего вещества 4 и геометрии его расположения относительно сцинтилляционных гамма-детекторов 3, например, фторсодержащее вещество 4 может окружать боковые поверхности и/или торцевые поверхности сцинтилляционных гамма-детекторов 3. Также может быть другое расположение нейтронного генератора 2 относительно сцинтилляционных гамма-детекторов 3, показанных на Фиг.1. При этом необходимо, чтобы выполнялось условие (5) - произведение скорости наработки изотопа N во фторсодержащем веществе нейтронами деления Q и вероятности регистрации гамма-квантов с энергией 6,13 МэВ, выходящих из фторсодержащего вещества 4, сцинтилляционными гамма-детекторами 3 должно быть не менее 6,25/T, где T – время обнаружения.
d1
m1
После каждого импульса нейтронов импульсного нейтронного дейтерий-дейтериевого генератора 2 амплитудный анализатор 5 измеряет спектр гамма-квантов во временном окне 9 для измерения гамма-квантов радиационного захвата нейтронов, начало которого τ =20 мкс, а окончание τ =200 мкс после импульса нейтронов, и определяет скорость счета гамма-квантов с энергиями 10,83, 5,42 МэВ и 3,22 МэВ для поиска в объекте 6 исследования взрывчатых или отравляющих веществ.
16
16
d2
m2
Гамма-кванты распада N регистрируются во временном окне 10 для измерения гамма-квантов изотопа N, начало которого равно τ =3 мс, а окончание τ =20 мс (до прихода следующего синхроимпульса). Объектом 6 исследования, лежащем на морском дне 7, является ядерный боезаряд на основе оружейного урана массой 12 кг с вольфрамовым поршнем [Fetter S., Frolov A.V., Miller M. Detecting Nuclear Warheads // Science and Global security, Vol. 1, 1990, pp. 225 – 302]. Модель данного ядерного боезаряда представлена на фиг. 4. Расстояние между импульсным нейтронным генератором 2 и объектом 6 исследования равно 30 см. Поскольку пробег нейтронов в бериллии, уране, вольфраме, тринитротолуоле и алюминии гораздо больше толщины сфер из этих материалов, можно считать, что ослабление нейтронов в этих материалах не происходит, а объект 6 исследования можно представить сферой внешним диаметром 7 см и внутренним диаметром 5,77 см (фиг. 4).
16
16
С помощью программы GEANT было проведено численное моделирование процессов транспортировки нейтронов, испускаемых импульсным нейтронным дейтерий-дейтериевым генератором 2 до объекта 6 исследования, вынужденного деления урановой сферы в объекте 6 исследования под действием нейтронов, прохождения нейтронов деления до фторсодержащего вещества 4, наработки изотопов N, выхода гамма-квантов изотопа N и регистрацию их сцинтилляционными гамма-детекторами 3.
3
N
При объеме сцинтилляционных гамма-детекторов 3, равном 1400 см, N=6,7, и условие (5) выполняется. В случае использования сцинтилляционных гамма-детекторов 3 на основе кристаллов BGO диаметром 76 мм и высотой 76 мм для этого потребуется четыре гамма-детектора. Следовательно, предлагаемое устройство по сравнению с прототипом имеет большую вероятность обнаружения в объекте 6 исследования ядерного боезаряда, содержащего 12 кг оружейного урана в вольфрамовом поршне, и, таким образом, достигается заявленный результат - является увеличение вероятности обнаружения сильноэкранированного оружейного урана в объекте исследования, находящегося на морском дне.
Источники информации
1. Sudac D., Matika D. and Valcovic V. Detection of Explosives in Objects on the Bottom of the Sea // Application of Accelerators in Research and Industry, AIP Conf. Proceedings, Vol. 1099, 2009, pp. 574-577.
2. Алексахин В.Ю., Быстрицкий В.М., Замятин Н.И. и др. Применение метода меченых нейтронов для обнаружения опасных веществ под водой// Сборник докладов международной научно-технической конференции «Портативные генераторы нейтронов и технологии на их основе». – М.: ВНИИА, 2012. – С. 555–567.
3. Лайкин А.И., Гришин Д.С., Кызьюров В.С. и др. Опыт разработки погружного комплекса для идентификации взрывчатых, отравляющих и радиоактивных веществ в подводных потенциально-опасных объектах – «Варяг-ЧС» // Сборник докладов международной научно-технической конференции «Портативные генераторы нейтронов и технологии на их основе». – М.: ВНИИА, 2012. – С. 525–534.
4. Fetter S., Frolov A.V., Miller M. Detecting Nuclear Warheads // Science and Global security, Vol. 1, 1990, pp. 225 – 302.
5. Сапожников Ю.А., Алиев Р.А., Калмыков С.Н. Радиоактивность окружающей среды. – М.: БИНОМ, 2006. – 286 С.
6. Гусев Н.Г., Машкович В.П., Суворов А.П. Физические основы защиты от излучений. – М.: Атомиздат, 1980. – 461 С.
7. Тустановский В.Т. Оценка точности и чувствительности активационного анализа. – М.: Атомиздат, 1976. – 192 С.