Плотности континуального электрона в гравитационных и электромагнитных полях

УДК 530.122

ПЛОТНОСТИ КОНТИНУАЛЬНОГО ЭЛЕКТРОНА В ГРАВИТАЦИОННЫХ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЯХ

И. Э. Булыжснков

Рассмотрена релятивистская динамика распределенных плотностей массы и за,ряда протяженной классической частицы с учетом гравитационных и электромагнитных полей. И геодезические, и полевые уравнения, выводятся, варьированием, одной и той же л,агра,нжевой плотности в действии для, нелокальной частицы, распределенной по всему ее радиальному полю. Векторные уравнения, движения, плотностей материального пространства, совпадают со сверткой тензорных гравитационных уравнений для, полей от непрерывных элементарных источников. Классическое движение энергетических потоков в распределенной частице зависит, как и в квантовой механике, от четырех электромагнитных потенциалов. Они приводят помимо силы, Лоренца еще к двум, ускоряющим факторам,, исчезающим при равновесных внутренних напряжениях в непрерывной частице.

Ключевые слова: протяженный заряд, непустое пространство, релятивистская жидкость. гравитация нелокальных масс.

В настоящее время только квантовый (но никак не классический) электрон принято рассматривать как распределенный автокогерентный носитель элементарных материальных плотностей. В то же время, квантовая механика вынуждена подстраиваться под якобы наблюдаемую на практике "пустоту" космического пространства путем допуска в ней вероятностных состояний элементарной массы и ее электрического заряда. Будучи свободной от вероятностей, классическая теория поля в принципе не может обойтись без парадигмы непустого пространства для удовлетворительного описания распределенной массы у протяженной элементарной частицы. Эта парадигма позво-

ФИАН, 119991 Россия, Москва, Ленинский пр-т, 53; e-mail: ibw@sci.lebedev.ru. МФТИ, 141700 Россия, Московская обл., г. Долгопрудный, Институтский пер., 9.

ляет раскрыть физический смысл скалярной кривизны Риччи в терминах массовых плотностей распределенного носителя с непрерывным полем механической инерции и эквивалентным полем тяготения [1. 2]. При этом непрерывные плотности массы и заряда радиально распределенного электрона могут в аналитических функциях удовлетворять известным уравнениям классической теории поля. Данный математический факт подсказывает путь недуального объединения источников и полей при поиске концептуальных возможностей конвергенции классического и квантового описания локальных потоков элементарной материи. Один из возникающих вопросов на какие характеристики полей следует опираться при такой конвергенции: на четыре электромагнитных потенциала Л^, как в квантовой динамике, или на шесть напряженностей Е^ и В^ того же поля, как подсказывает сила Лоренца для классического движения?

Непустое (материальное) пространство открывает возможность совместной геометризации непрерывных инерционных и гравитационных масс. Такая геометризация вещества в статике, для простоты, приводит к полевому уравнению (2Я0 — Я)с3/8пС = 0 для пассивной (инерционная частица) плюс активной (гравитируютцее поле) плотности массы-энергии, которая и определяет кривизну Риччи в непустом пространстве энергетических потоков. Более конкретно, скалярную плотность Риччи Я = =

8пС(шр + ша)п/с2 следует интерпретировать через сумму массовых плотностей непрерывной частицы шрп и ее поля тяготения шащ причем шр = ша согласно эйнштейновскому Принципу Эквивалентности. В парадигме непустого пространства энергетический четырехпоток (с4Яио/8пО)си^ пропорционален скалярной кривизне Риччи и четы-рехскорости и = ¿х^/¿в полной (пассивной + активной) плотности энергии с4Яио/8пС материального носителя. При этом плотность тока массы описывается четьтрехвекто-ром (с2Я/8пО)си^ = п(шр + ша)си^ на базе того же скаляра Риччи Я.

Скалярные инерциальная (пассивная, шр) и гравитационная (активная, ша) массы или, точнее, их парные плотности внутри материального пространства каждого протяженного носителя непрерывных масс-энергий являются единственными инвариантами Общей Теории Относительности (ОТО), свойства которых математически соответствуют инвариантным свойствам скалярной кривизны Риччи. Это соответствие возникает не случайно. Оно и есть метрическая суть классического поля протяженных непрерывных частиц в общем материальном пространстве, где геометризация через кривизну Риччи одной элементарной массовой плотности допускает линейную суперпозицию для мирового пространственного перекрытия всех элементарных плотностей, к(шкр + шка)пк = с2Я8ига/8пС. Такие перекрывающиеся элементарные пространства с

суммирующимися плотностями локальной массы-энергии и формируют единое материальное пространство с результирующим гравитационным потенциалом и суперпозицией обратноквадратичньтх [2] сил притяжения, наблюдаемой на практике.

Последовательное применение идеи материального пространства к наблюдаемой физической реальности требует заново прорешать все классические уравнения поля в аналитических функциях с непрерывной плотностью частицы п(х, а), а не в неаналитических приближениях с дельта-операторной плотностью частицы ¿(х — а). Претендуя н& локшшзовшшость лишь в одной пространственной точке з. при непосредственных замерах ее энергетических обменов, скалярная масса каждой элементарной частицы т0 = Е/с2 является по своей природе нелокальным, хотя и запредельно спадающим радиальным распределением т0п(г — а) = т0г0/4п(г — а)2(|г — а| + т0)2 = т05(т — а). Для бесконечно распределенного электрона масштаб радиального охвата его полумассы г0 = Ст0/с2 = 7 х 10"58 м просто неразрешим для лабораторных измерений неоднородности пространства, промеренного лишь до 10"18 м. Поэтому-то дельта-плотность Дирака и оказывается очень практичной (несмотря на концептуальную некорректность) моделью для непрерывно распределенного в пространстве элементарного источника (т.е. вещества). Пространственное перекрытие автокогерентньтх, сверхтекучих элементарных плотностей непрерывных электронов может демонстрировать идеальное суммарное движение, которое, тем не менее, не является сверхтекучей разновидностью движения в отсутствие коллективных когерентных свойств (необходимых для усредненного квантования коллективного материального состояния). Но по отдельности каждый непрерывно распределенный радиальный электрон сохраняет свою когерентную пространственную структуру при отсутствии вязких взаимодействий или энергетических обменов. Таким образом, элементарный поток плотности энергии каждого непрерывного электрона удовлетворяет законам сверхтекучего движения и правилам квантования Бора Зоммерфельда, если в общем непустом пространстве не происходит передач энергии материальным потокам других непрерывных частиц [3].

Цель данной работы состоит в нахождении полевых и геодезических уравнений ОТО для движущихся плотностей материального пространства в присутствии локальных электромагнитных потенциалов Л^. Последние не используются для геометризации инерциальньтх и гравитационных полей и поэтому должны возмущать геодезическое движение пробных инертных масс, точнее их плотностей. Соответственно, для действия непустого пространства непрерывного электрона будет введена нелокальная модификация классического действия точечного электрона в пустом пространстве.

— / ¿х^[шсии + (е/с)АиВ этой модификации действия для поля распределенной элементарной материи все вариационные плотности будут рассматриваться не в неподвижном (относительно наблюдателя) четырехобъеме \]—дд^х = лу^ё3^^/дОООйх0, как изначально было предложено Гильбертом в 1915 году для математического вывода уравнения Эинтптеина. а в движущемся конфигурационном 4Б-объеме хНв с 4-интервалом ¿8 = ) вместо временной координаты. Другими словами, для

движущейся плотности материи мы будем использовать в качестве собственного времени ее физический инвариант й8, а не собственное время ^/дОООйх0 независимых от движения локальных наблюдателей. В нашем подходе материальное пространство неотделимо от формирующей его материи и поэтому локально "течет" вместе с ней. А это означает, что нет логического смысла в статистических конфигурационных объемах для лагранжевой задачи по выводу общих динамических уравнений. Вариационная техника Гильберта может считаться корректной, строго говоря, только для гравитационных полей от статических источников, как и соответствующее уравнение Эйнштейна. При этом в дальнейшем для метрики реального пространства будет использоваться плоское ЗБ-сечение (л/^й3х = ¿3 х координатах) искривленного пространства-времени,

Здесь и далее классическая плотность канонического четырехимпульса Пм = д^ + епес-1д^иАи зависит от плотности четырехтока массы = шптси^ = шптсд^и¿хи/¿8 =

Iй и импульсной нагрузки зарядовой плотности епе в локальном электромагнитном потенциале А", причем пт = пе для одного и того же элементарного носителя. Массовые плотности частицы формируют непрерывное непустое пространство или бесконечную материальную среду с конечным пространственным интегралом элементарной массы-энергии. Неоднородное внутреннее давление "р" в распределенном электроне (или тензорное напряжение среды Р^) может, вообще говоря, сопровождать лагранжеву плотность Ь = —сП^й8/л/дООООйхо = —с4д^Я^л/(др\йхрйхх)/16п^л/дООйхо в нелокальном действии (1) элементарного материального пространства.

Сначала мы рассмотрим в (1) электрически нейтральные (или ненагруженньте) метрические потоки энергии, когда у распределенной частицы отсутствует электрический заряд (е = 0 и Пмим = шптс = Яс3/16пС. Это будет чисто механическое движение плотностей массы в сопровождении ее гравитационного поля, причем метрический

5 = — д^[шси? + (е/с)Аи^ —

= — И!= — Щ¡Ьу/ (—д)й4х/с.

тензор g^v и плотности кривизны Риччи R^v должны полностью описать локальные потоки материального пространства. Метрические вариации 8g^v действия (1) сразу же приводят к десятикомпонентному аналогу уравнения Эйнштейна.

с4 1

Rv — 2Ruu) = '

Здесь, следуя известной гипотезе Пуанкаре о внутреннем давлении для поддержания пространственной структуры неточечной частицы, мы феноменологически уравновешиваем плотность тензора энергии-импульса в левой, вариационной части уравнения (2) пока еще неопределенным тензором внутренних напряжений P^v (который и призван стабилизировать пространственное распределение неоднородной частицы^. Этот тензор может быть в общем случае дополнен напряжениями не только от механического давления, но и от других параметров материальной среды. Идеальный реляти-вистскии поток сопровождается в простейшем случае общеизвестным в ОТО тензором = puцuv — pg^v со скалярным давлением "p". У сверхтекучих потоков нейтрального гелия это внутреннее давление принято трактовать через введение химического потенциала [4].

Левая сторона (2) в статике соответствует полевой части гравитационного уравнения Эйнштейна, найденной Гильбертом из метрических вариаций действия для статических. как выше обсуждалось, масс. В парадигме непустого пространства масса-энергия непрерывной геометризованной частицы описывается также, как и ее геометризованное поле, левой частью (2). что ранее было показано на примере статических метрических систем [1. 2]. Согласно качественному анализу Эйнштейна. Инфельда. и Хофмана [5] корректное тензорное уравнение ОТО для гравитации должно содержать в себе геодезические уравнения движения инерционных масс в виде математического следствия. И действительно, повышая один индекс {у, например) в гравитационном тензорном уравнении (2) и применяя ковариантный набла-оператор Vv вместе с укороченными уравнениями Бианки VvR^ = V^R/2 к полученному результату, можно напрямую из (2) получить четырехвекторное уравнение движения для плотности массы (Ro2/16nG = mnm) непустого пространства. Это геодезическое уравнение,

с4

J6~G [Vv

удобно переписать в терминах скалярной функции w = mnmc2 + p при введении внутреннего давления Пуанкаре "p" по градиентному соответствию VvPv = Vv(pu^uv — pb^).

w

бой аналог химического потенциала у многочастичной среды, поскольку релятивистская однородность V= 0, включая (и^ии — б1^т = 0, означает в (3) отсутствие четырехускорений тииV»и^ = тВи^/Вв = 0. Ниже будет показано, что для физической четырехметрики с евклидовым трехпространством всегда выполняется VVии = 0, и. следовательно, для равновесных локальных плотностей элементарной материи выполняется энергетическое сохранение Vv(тии) = 0.

Гидродинамические аналоги четьтрехвекторного уравнения (3) уже неоднократно обсуждались для изоэнтропийньтх релятивистских жидкостей, например [6]. Мы исследуем этот класс физических уравнений относительно математических свойств субметрики трехмерных пространственных сечении в искривленных пространственно-временных мно^кеств&х. Проекция обоих четырехвекторов из (3) на нормаль к и {VV(ти^иУ) — (тии)} = {V— V»ш}, показывает что V= VVт +

(ииим) — (и\ии)] = ииV»(ти^), вследствие ихи\ = 1 и и\ = 0. По-

лученное уравнение V= ииVV(ти^) эквивалентно (3), так как оно выведено через тождественные преобразования. Поэтому всегда справедливо ииVV(ти^) = VV (ти^ии) для четьтрехвекторного закона геодезического движения (3). Таким образом, следует заключить из векторного соотношения (3) и его проекции на нормальную ось. что VVии = [ди ^ ^/д00(Лхи/Лв)] / ^ ^/д00 = 0. Действительно, дивергенция локальной скорости движущегося материального пространства это релятивистский инвариант, который может быть вычислен в любой системе координат. В неподвижной системе координат (где ¿х° = 0 Ахг = 0 Лв = у/дОО^х0 и VVии = (д0^/у) / ^/у^/дОО), можно сразу же найти VVии = 0 для евклидовою пространственного 3-сечения (^/7 = 1), характерного для релятивистской материи в парадигме непустого пространства [1, 2].

Общеизвестные решения для потенциального потока [6] ти^ = —д^ф могут быть применены, как известно, к квантованию вихря в сверхтекучем гелии. Эта среда, автокогерентная благодаря евклидовости 3-пространства, приводит к однозначным фейнма-новским интегралам по траекториям [3]. Потенциальные решения с 8иу = 8и8^ могут быть напрямую найдены из (3) при его эквивалентном представлении ииVV (ти^) = ииV^(тии), основанном на инвариантных сохранениях VVии = 0 и ииV= 0.

Вышеупомянутое эквивалентное представление геодезики (3), ии VV (ти^) = ииV/1(тии), можно вывести и лагранжевым методом, варьируя действие (1) относительно локальных смещений 8х^ материальных плотностей,

6Б = — П ! + ¿х^хидиПм) =

d3xdsX

Принимая во внимание, что dvПм — = VvПм — V^^ и VvPv = uvVv(pu— VVp для движущегося материального пространства, вариации (4) для электрически заряженных плотностей массы дают четыре динамических уравнения Лагранжа,

uv [Vv

Это общее динамическое уравнение в точности переходит при eneAv = 0 (и Vvuv = 0 для Y = const) в геодезическое уравнение (3), полученное из свертки тензорного уравнения для совместно распределенных активных ^гр^вит^ционных^ и пассивных (инерциаль-ных) масс.

Векторное соотношение (5) применимо в общем случае откликов заряженной плотности массы на внешнее электромагнитное поле. Следует отметить его частное тензорное условие VWv — VvWv = д VWv — dvWV = 0 для движения материальных плотностей с потенциальной функцией Ф, градиент которой соответствует каноническому четырех-импульсу плотности заряженной среды с внутренним давлением

WV =

причем dVdvФ = dvд^Ф. Такой потенциальный поток заряженных материальных плотностей соответствует лондоновскому трехвекторному течению зарядов в регулярных сверхпроводниках. Напомним, что Ф. Лондон был первым, кто предположил в 1935 г., что физическое соотношение v ж A в статических магнитных полях не только совместимо со сверхпроводящим движением, но и характеризует сверхпроводящие отклики на приложенные магнитные поля [4].

Общие четьтрехвекторньте соотношения (5) могут быть разделены на пространственные, ц = i (1, 2, 3), и времениые, ц = 0, компоненты,

uo

ui

для того чтобы убедиться через свертку (7а) с

ui

прямое следствие первых трех, т.к. u0 = 0 для любого движения. Если взять роторные производные от трехвекторного баланса сила-ускорение в (7а). то можно найти еще одно динамическое уравнение для идеальных потоков материального пространства,

v х curlW

doCurl(u0W) + (дWo) х (дu0) = curl

C\J

которое поддерживают тождества векторной алгебры curl grad = 0 для ротора трех-вектора {curlW} = e%kl(dkWl — diWk)/2 в евклидовом трехмерном сечении искривленного пространства-времени.

Релятивистское уравнение (8) может быть упрощено в отсутствие полей тяготения для медленного движения (uo — 1 ~ v2c-2 ^ 1) заряженных сверхтекучих плотностей, которыми управляет нерелятивистский химический потенциал ^ (используемый для скалярной интерпретации внутреннего напряжения или давления [4], p ^ mnm^) и приложенные магнитные потенциалы A = {A1,A2,A3},

д _ — {curl [mnm(1 + ¡ic-2)v + enec-1A } =

= curl {v x curl [nmm

Нерелятивистское уравнение (9) хорошо проверено [4] на лабораторных сверхпроводниках {ц/c2 ^ 1) с однородными суммарными плотностями перекрывающихся сверхтекучих носителей, dnm = dne = 0. Поэтому общие геодезические уравнения (3) и (5) применимы не только к идеальным (между неупругими столкновениями) потокам массы-энергии, но и к сверхтекучим, автокогерентным плотностям потока одного непрерывного электрона в бесконечных пределах всего материального пространства.

Разложим в уравнении (5) электромагнитный четырехпотенциал A^ = gjvAv на два ортогонэльных сл&гшзмых Aj_i — uju Av и A^ = Aj u^u A^y направленных cootbgt-ственно параллельно и ортогонально четырехскорости u^ рассматриваемой плотности материи. Тогда эквивалентная запись релятивистского движения (5),

(w + eneux A\)uv Vv u^ = (5^ — u^uv )Vv (w + eneuxA\)+

.v /V7 A -L V7 Л-U Л-L,.^

+uvene

позволяет связать четырехускорение uvVvu^ = Du^/Ds заряженной материи с градиентом ее электрохимического потенциала Vv(w+eneuxA\), с силой Лоренца uvene(V^A^ — VvAj¡) для электрической плотности pe = ene и с инвариантным темпом изменения этой плотности uvVv(ene) = D(ene)/Ds в потенциале A™. Такое уравнение гидродинамического типа для заряженных релятивистских потоков массы-энергии может быть формально сравнено для равновесных случаев движения радиального электрона, когда Vv(w + eneuxA\) = 0 и D(ene)/Ds = 0, с релятивистским уравнением Минковского для модельной точечной частицы с зарядом e и массой ш,

mc2uv Vv uц = euv ,

где = VцАи — АЗаметим, что в приближении точечной частицы электромагнитные силы определяются лишь напряженностью поля тогда как физика протяженного классического заряда раскрывает в качестве первопричины электромагнитных взаимодействий движение заряженных плотностей в электромагнитных четьтрех-потенциалах = Аи и А^ = А^ — Аи вдоль и поперек четырех скорости и Как и в квантовой теории, в электродинамике непустого пространства перекрывающихся непрерывных частиц потенциал А^ является более фундаментальным понятием, чем шесть классических напряженностей в теории пустого пространства с дистанционно разнесенными точечными зарядами.

Знаменитый феномен Ааронова Бома [7] уже давно доказал на практике приоритет электромагнитных потенциалов над напряженностями полей. И этот экспериментальный факт можно отнести не только к квантовой механике, но также и к классическому описанию непрерывного электрона в общей материальной среде без пустых областей. В прошлом столетии протяженный классический электрон обсуждался Ми [8], Гильбертом [9], Эйнштейном [10], Швингером [11] и многими другими выдающимися теоретиками. Радиально распределенные заряд и масса каждой элементарной частицы привносят новый смысл в физику нелокальных свойств материи, включая ее плазменные образования. Парадигма непустого пространства может в конечном счете привести к конвергенции квантового и классического подходов к элементарной частице, бесконечно распределенной в мировой пространственной суперпозиции плотностей энергий от всех других непрерывных зарядов и масс.

.HHTEPATYPA

[1] I. E. Bulyzhenkov, Int. J. Tkeor. Phys. 47, 1261 (2008).

[2] I. E. Bulyzhenkov, J. Supercond. Nov. Magn. 22, 723 (2009).

[3] I. E. Bulyzhenkov, J. Supercond. Nov. Magn. 22, 627 (2009).

[4] S. J. Patter-man, Superfulid Hydrodynamics (Elsevier, New York, 1974), Chap. 9.

[5] A. Einstein, I. Infeld, B. Hoffmann, Ann. Math. 39, 65 (1938).

[6] L. D. Landau, E. M. Lifshitz, Fluid Mechanics (Pergamon, Oxford, 1987), Chap. 15.

[7] D. Bohrn, Phys. Rev. 85, 166 (1952); D. Bohm, B. J. Hiley, The Undivided Universe (Routledge, London, 1993).

[8] G. Mie, Ann. Phys. (Berlin) 37, 511 (1912); Ann. Phys. (Berlin) 39, 1 (1912); Ann. Phys. (Berlin) 40, 1 (1913).

D. Hilbert, Nachrichten К. Gesellschaft Wiss. G0ttingen, Math-Phys. Klasse, Heft 3, 395 (1915).

[10] M.-A. Tonnelat, Les Principles Theorie Electromagnetique et B.clativitc (Masson, Paris, 1959).

[11] J. Schwinger, in Quantum, Space and Time The Quest Continues. Ed. А. О. Barut, A. Van der Merwe, and J.-P. Vigier (Cambridge Univ. Press, Cambridge, 1984), p. 620.

Поступила в редакцию 12 декабря 2012 г.