Kristal panjara tebranishlari

## '''Kristal panjara.'''
Kristal panjaraning tebranishlari, qattiq jismning ichki harakatlarining asosiy turlaridan biri bo'lib, unda uning tarkibiy qismlari (atomlar yoki ionlar) muvozanat pozitsiyalari - kristall panjara tugunlari atrofida tebranadi. K.K.R. masalan, turgan yoki harakatlanuvchi tovush toʻlqinlari koʻrinishida, kristalga vaqt oʻtishi bilan oʻzgarib turuvchi tashqi kuch taʼsir qilganda paydo boʻladi. Biroq tashqi ta'sirlar bo'lmagan taqdirda ham, atrof-muhit bilan termal muvozanatda boʻlgan kristalda statsionar tebranish holati o'rnatiladi, xuddi atomlar yoki molekulalarning translatsiya harakati tezligiga qarab statsionar taqsimlanishi. Gaz.

  Ushbu tebranishlarning tabiati kristalning simmetriyasiga, uning birlik *hujayrasidagi atomlar soniga , kimyoviy bog'lanish* turiga *, kristallardagi nuqsonlarning* turi va kontsentratsiyasiga bog'liq *.* Harorat qanchalik yuqori bo'lsa, tebranish paytida atomlarning siljishi shunchalik ko'p bo'ladi, lekin ular qattiq jism suyuqlikka aylanganda erish nuqtasiga qadar panjara konstantasidan ancha past bo'ladi. Atomlarni muvozanat holatida ushlab turishga moyil boʻlgan kuchlar ularning nisbiy siljishlariga proportsionaldir, go'yo ular bir-biriga buloqlar orqali bog'langan . Kristalning ideal elastik kuchlar bilan bog'langan zarralar yig'indisi sifatida tasvirlanishi garmonik yaqinlashish deyiladi.

*Har birida *'n** ta atomdan iborat **N*** elementar hujayradan   tashkil topgan kristallda ***3nN - 6** turdagi oddiy (yoki tabiiy) tebranishlar yoki rejimlar deb ataladigan doimiy to'lqinlar'' ko'rinishidagi oddiy tebranishlar mavjud . Ularning soni kristall zarrachalari yig'indisining erkinlik darajalari soniga tengdir, minus uch darajali erkinlik darajasi translatsiyaga mos keladi va uchta butun kristalning aylanish harakatiga qarang. ''Erkinlik darajalari soni''  **6** raqamini e'tiborsiz qoldirish mumkin, chunki ***3nN* 1 *sm <sup>3</sup>*** kristall uchun **~ 10 22 -10 23** qiymatidir .

'' ''Kristaldagi elastik to'lqinlar har doim ***dispersiyaga*' ega .* Xususan, ularning faza tezligi, qoida tariqasida, tebranish energiyasi kristal orqali uzatiladigan guruh tezligidan farq qiladi. Uzluksiz muhitda tarqalayotgan elastik to'lqinlarning *'ω** chastotasi ***k*' ortishi bilan cheksiz ortib borsa,* kristallda atomlarning davriy joylashishi va ularni bog'lovchi kuchlarning chekli kattaligi tufayli ma'lum bir maksimal tebranish chastotasi *'ω *<sub>max</sub>* ( odatda ~10 13 *Hz* )** ''.'' Tabiiy chastotalar **ω*=* 0** dan **ω *= ω* max** gacha boʻlgan oraliqni to'liq to'ldirmasligi mumkin ; ikkita ketma-ket tarmoqni ajratib turadigan bo'sh bo'limlar (taqiqlangan zonalar) bo'lishi mumkin. Qo'shni filiallar o'rtasida taqiqlangan zona yo'q, agar filiallar bir-biriga yopishsa. Tarmoq bo'shliqlariga mos keladigan va **ω > ω max** chastotali tebranishlar kristalda tarqala olmaydi, ular tezda parchalanadi.

== **Akustik va optik tarmoqlar.** ==
**\Sigma** 1,2,3 boʻlgan tebranishlarning dastlabki uchta tarmog'i akustik deb ataladi. To'lqin uzunligi l fazoviy panjaraning eng katta davridan sezilarli darajada oshib ketgan taqdirda ( ''k'' kichik), ular chiziqli dispersiya qonuni bilan tavsiflanadi **ω = *c* · *k.*** Bu oddiy tovush to'lqinlari va ***c*** - tarqalish va qutblanish yo'nalishiga qarab ularning tarqalishining faza tezligi. Ular **s *=* 1, 2, 3** uchta qiymatga mos keladigan uchta o'zaro perpendikulyar yo'nalishlardan birida tekis polarizatsiyalangan va doimiy muhit sifatida kristallning tebranishlariga mos keladi. Anizotrop kristalda bu yo'nalishlarning hech biri odatda to'lqin tarqalish yo'nalishiga to'g'ri kelmaydi, ya'ni ***k*'.* Faqat elastik izotrop muhitda tovush to'lqinlari sof bo'ylama va sof ko'ndalang qutblanishlarga ega. Akustik tarmoqlar noldan *'~ *10 <sup>13</sup> Gts*** ''gacha boʻlgan chastota diapazonini qamrab oladi.'' Biroq to'lqin uzunligi kamayishi bilan dispersiya qonuni murakkablashadi.

==  **Fononlar.** ==
***K*** vektori va chastotasi w boʻlgan har bir harakatlanuvchi tekislik to'lqini impuls p = ''k'' va energiya ''E'' = w boʻlgan harakatlanuvchi ''kvazizarralar'' to'plami bilan bog'lanishi mumkin , bu yerda '' Plank doimiysiga'' qarang '': To'lqin-zarralar ikkiligi''  ''b''u kvazizarralar QR maydonining kvantlaridir va fotonlarga o'xshash ***fornonla*''' deb ataladi - elektromagnit maydon kvantlari.

## Foydalanilgan adabiyotlar.
www.booksite.ru