Campu magneticu (artìculu 'n calabbrisi)

### Dehiniziuna

U campu magneticu esta nu campu vetturiala duva 'a horza magnetica ava 'nu stranu carattara direziunala: intra ogni puntu d'o spaziu, u modulu e 'a direziuna d'a horza dipendanu d'a direziuna e motu d'a particella. 'A horza horma sempa, intra ogni istanta, n'angulu rettu ccu' vettura velucità. U campu magneticu indica quindi 'a direziuna d'a horza magnetica 'nto u spaziu e 'a costanta de proporziunalità rispettu a la velucità.

'A calamizzaziuna de nu materiala avvena 'ppe a rotaziona d'e l'elettruni d'o materiala, e 'a direziuna d'o campu magneticu de n'elettruna rotanta esta ligata a chiddha d'e soi assi e rotaziuna indicatu d'a regula d'a manu destra. I vetturi 'ppe cui 'a direziuna 'ntro u spaziu 'on dipenda d'a regula d'a manu destra, sunnu ditti **polari**; mentre 'ppe i vetturi, 'a cui direziuna dipenda d'a regula d'a manu destra, s'usa u termina **assiala**.

U campu elettricu, a differenza d'o campu elettricu, è dittu campu a **rotora assignatu** ( sta dehiniziuna esta valida sulu ppe 'a megnetustatica ) e **divergenza nuddha**.

### Linei d'o campu magneticu

Vistu ca i linei d'o u campu magneticu 'on si generanu d'e nuddhu e 'on hannu na hina (quindi 'ppe logica si chiudanu su iddhi stessi), si dicia ca nun diverganu mai, ca sunnu sempa a **divergenza nuddha**; 
 
: \vec \nabla \cdot \vec B = 0 \; \longrightarrow  'a ** terza hormula 'e Maxwell **
'ppe chissu motivu ci sunnu tri cunseguenzi:

**1)** vistu ca i linei d'o campu magneticu hannu nu motu circolara, se si pigghia na superficia chiusa, u flussu d'o campu magneticu ('nta **magnetustatica**) attraversu chiddha superficia esta nuddhu; 

:\Phi_S (\vec B_0) = \oint {\mathbf{\nabla} \cdot \vec {B_0}} \; {\hat{U_n}} \;{d{Area}} = 0 

**2)** siccomu u campu magneticu dipenda d'a traiettoria d'o spostamentu, u lavoru esta nuddhu e 'on si po parrara de potenziala  \Delta V  ;
: L = \int_1^2 \vec F \cdot d\vec s = \int_1^2 q \vec v \times \vec B \cdot d\vec s = q \int_{t_1}^{t_2} \left( \vec v \times \vec B \cdot \vec v \right) dt = 0
( duva \vec F = q \vec v \times \vec B esta 'a **horza de Lorenz** ) 

: L = E_{\operatorname{Cin fin}} - E_{\operatorname{Cin iniz}} = 0 

**3)** 'nta magnetustatica i correnti chi passanu attraversu 'na superficia chiusa sunnu cuncatinati;  

: \oint_{C}\mathbf{B}\cdot d \mathbf{s} = \mu_0 I_{\operatorname{conc}} \; \longrightarrow \; \vec \nabla \times \vec B_0 = \mu_0 I_{\operatorname{conc}} \; \longrightarrow   **teorema d' Ampere** 

duva 'a ** permeabilità magnetica 'ntro u vuotu **  \mu_0 = \frac{1}{\varepsilon_0 \cdot c_0^2} = 4 \pi \cdot 10^{-7}\ \mathrm{N / A^{2}}  e 

: \nabla \; \times \; {\vec B_0} \; = \; rotore \quad {\vec B_0} \; = \; \left( {\frac {\partial \;B_0} {\partial \;x}} \; + \;{\frac {\partial \;B_0} {\partial \;y}} \; + \; {\frac {\partial \;B_0} {\partial \;z}} \right) 

### Carculu d'o campu magneticu

* hilu rettilineu

Vistu ca  \oint_{C}\mathbf{B}\cdot d \mathbf{s} = \mu_0 I_{\operatorname{conc}}  e ca  \oint_{C}\mathbf{B}\cdot d \mathbf{s} = { | \vec B |}{2\pi r}  quindi
 
 { | \vec B |}{2\pi r} = \mu_0 I_{\operatorname{conc}}  duva  |\vec B| = \frac {\mu_0 I}{2\pi r} 

* spira quatrata 

 { | \vec B |} = \frac {\mu_0 \;I \;2 \;\sqrt 2} {\pi \;l} \quad \longrightarrow  'mbecia  { | \vec B_{\operatorname{centro}} |} = \frac {\mu_0 \;I } {l} 

* spira circulara

 { | \vec B |} = \frac {\mu_0 \;I \; r^2} {2 \; (x^2\; + \;r^2)^{3/2} } \quad \longrightarrow  'mbecia  { | \vec B_{\operatorname{centro}} |} = \frac {\mu_0 \;I } {2 \;r}  

* spira sinusuidala

 { | \vec B |} = \frac {\mu_0 \;N_{\operatorname{spire}} \; I} {l} 

### Vuci currelati
* Campu elettricu;
* vettura;

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Catigurìa:Calabbria
Catigurìa:Parrata calabbrisi