Изотопи на ториумот

Ториумот (90Th) има седум природни изотопи, но ниту еден не е стабилен. Изотопот <sup>232</sup>Th е *релативно* стабилен, со време на полураспад од 1,405×1010 години, значително подолг од староста на Земјата, па дури и малку подолг од општоприфатената возраст на универзумот. Овој изотоп го сочинува речиси целиот природен ториум, така што ториумот се сметал за еднонуклиден. Меѓутоа, во 2013 година, Меѓународниот сојуз за чиста и применета хемија го рекласифицирал ториумот како бинуклиден, поради големите количини од 230Th во длабоката морска вода. Ториумот има особен земен изотопски состав и на тој начин може да се даде стандардна атомска тежина.

Определен е 31 радиоизотоп, од кои најстабилни се 232Th, 230Th со време на полураспад од 75.380 години, 229Th со време на полураспад од 7.917 години и 228Th со време на полураспад од 1,92 години. Сите преостанати радиоактивни изотопи имаат време на полураспад помало од триесет дена, а повеќето од нив имаат време на полураспад помало од десет минути. Еден изотоп, 229Th, има јадрен изомер (или метастабилна состојба) со извонредно ниска побудна енергија, неодамна измерена на  eV. Предложено е да се изврши ласерска спектроскопија на јадрото на 229Th и да се користи преод со ниска енергија за развој на јадрен часовник со исклучително висока точност.

Масените бројеви на познатите изотопи на ториумот се движат од 207 до 238.

## Список на изотопите

|-id=Ториум-207
| 207Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 117
| 
| 
| α
| 203Ra
| 
|
|
|-id=Ториум-208
| 208Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 118
| 208,017915(34)
| 2,4(12)&nbsp;мс
| α
| 204Ra
| 0+
|
|
|-id=Ториум-209
| 209Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 119
| 209,017998(27)
| 3,1(12)&nbsp;мс
| α
| 205Ra
| 13/2+
|
|
|-id=Ториум-210
| 210Th
| 
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 120
| 210,015094(20)
| 16,0(36)&nbsp;мс
| α
| 206Ra
| 0+
| 
| 
|-id=Ториум-211
| 211Th
| 
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 121
| 211,014897(92)
| 48(20)&nbsp;мс
| α
| 207Ra
| 5/2−#
| 
| 
|-id=Ториум-212
| 212Th
| 
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 122
| 212,013002(11)
| 31,7(13)&nbsp;мс
| α
| 208Ra
| 0+
| 
| 
|-id=Ториум-213
| 213Th
| 
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 123
| 213,0130115(99)
| 144(21)&nbsp;мс
| α
| 209Ra
| 5/2−
| 
| 
|-id=Ториум-213m
| style="text-indent:1em" | 213mTh
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1180,0(14)&nbsp;keV
| 1,4(4)&nbsp;μс
| IT
| 213Th
| (13/2)+
|
|
|-id=Ториум-214
| 214Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 124
| 214,011481(11)
| 87(10)&nbsp;мс
| α
| 210Ra
| 0+
|
|
|-id=Ториум-214m
| style="text-indent:1em" | 214mTh
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2181,0(27)&nbsp;keV
| 1,24(12)&nbsp;μс
| IT
| 214Th
| 8+#
|
|
|-id=Ториум-215
| 215Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 125
| 215,0117246(68)
| 1,35(14)&nbsp;с
| α
| 211Ra
| (1/2−)
|
|
|-id=Ториум-215m
| style="text-indent:1em" | 215mTh
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1471(50)#&nbsp;keV
| 770(60)&nbsp;нс
| IT
| 215Th
| 9/2+#
|
|
|-id=Ториум-216
| 216Th
| 
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 126
| 216,011056(12)
| 26,28(16)&nbsp;мс
| α
| 212Ra
| 0+
| 
| 
|-id=Ториум-216m1
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 216m1Th
| rowspan=2|
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 2041(8)&nbsp;keV
| rowspan=2|135,4(29)&nbsp;μс
| IT (97,2%)
| 216Th
| rowspan=2|8+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (2,8%)
| 212Ra
|-id=Ториум-216m2
| style="text-indent:1em" | 216m2Th
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2648(8)&nbsp;keV
| 580(26)&nbsp;нс
| IT
| 216Th
| (11−)
|
|
|-id=Ториум-216m3
| style="text-indent:1em" | 216m3Th
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 3682(8)&nbsp;keV
| 740(70)&nbsp;нс
| IT
| 216Th
| (14+)
|
|
|-id=Ториум-217
| 217Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 127
| 217,013103(11)
| 248(4)&nbsp;μс
| α
| 213Ra
| 9/2+#
|
|
|-id=Ториум-217m1
| style="text-indent:1em" | 217m1Th
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 673,3(1)&nbsp;keV
| 141(50)&nbsp;нс
| IT
| 217Th
| (15/2−)
|
|
|-id=Ториум-217m2
| style="text-indent:1em" | 217m2Th
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2307(32)&nbsp;keV
| 71(14)&nbsp;μс
| IT
| 217Th
| (25/2+)
|
|
|-id=Ториум-218
| 218Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 128
| 218,013276(11)
| 122(5)&nbsp;нс
| α
| 214Ra
| 0+
|
|
|-id=Ториум-219
| 219Th
| 
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 129
| 219,015526(61)
| 1,023(18)&nbsp;μс
| α
| 215Ra
| 9/2+#
| 
| 
|-id=Ториум-220
| 220Th
| 
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 130
| 220,015770(15)
| 10,2(3)&nbsp;μс
| α
| 216Ra
| 0+
| 
| 
|-id=Ториум-221
| 221Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 131
| 221,0181858(86)
| 1,75(2)&nbsp;мс
| α
| 217Ra
| 7/2+#
|
|
|-id=Ториум-222
| 222Th
| 
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 132
| 222,018468(11)
| 2,24(3)&nbsp;мс
| α
| 218Ra
| 0+
| 
| 
|-id=Ториум-223
| 223Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 133
| 223,0208111(85)
| 0,60(2)&nbsp;с
| α
| 219Ra
| (5/2)+
|
|
|-id=Ториум-224
| 224Th
| 
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 134
| 224,021466(10)
| 1,04(2)&nbsp;с
| α
| 220Ra
| 0+
| 
| 
|-id=Ториум-225
| rowspan=2|225Th
| rowspan=2|
| rowspan=2 style="text-align:right" | 90
| rowspan=2 style="text-align:right" | 135
| rowspan=2|225,0239510(55)
| rowspan=2|8,75(4)&nbsp;мин
| α (~90%)
| 221Ra
| rowspan=2|3/2+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| EC (~10%)
| 225Ac
|-id=Ториум-226
| rowspan=2|226Th
| rowspan=2|
| rowspan=2 style="text-align:right" | 90
| rowspan=2 style="text-align:right" | 136
| rowspan=2|226,0249037(48)
| rowspan=2|30,70(3)&nbsp;мин
| α
| 222Ra
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| CD (208Pb**<br>**18O**
|-id=Ториум-227
| <sup>227</sup>Th
| Radioactinium
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 137
| 227,0277025(22)
| 18,693(4)&nbsp;д
| α
| <sup>223</sup>Ra
| (1/2+)
| Трага
|
|-
| rowspan=2|<sup>228</sup>Th
| rowspan=2|RadioТориум
| rowspan=2 style="text-align:right" | 90
| rowspan=2 style="text-align:right" | 138
| rowspan=2|228,0287397(19)
| rowspan=2|1,9125(7)&nbsp;г
| α
| <sup>224</sup>Ra
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|Трага
| rowspan=2|
|-
| [[Гроздест распад|CD]] (1,13×10<sup>−11</sup>%)
| **208Pb**<br><sup>20</sup>O
|-
| <sup>229</sup>Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 139
| 229,0317614(26)
| 7916(17)&nbsp;г
| α
| <sup>225</sup>Ra
| 5/2+
| Трага
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>229m</sup>Th
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 8,355733554021(8) eV
| 7(1)&nbsp;μс
| IT
| <sup>229</sup>Th<sup>+</sup>
| 3/2+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>229m</sup>Th<sup>+</sup>
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 8,355733554021(8) eV
| 29(1)&nbsp;мин
| [[Gamma decay|γ]]
| <sup>229</sup>Th<sup>+</sup>
| 3/2+
|
|
|-
| rowspan=3|<sup>230</sup>Th
| rowspan=3|Ionium
| rowspan=3 style="text-align:right" | 90
| rowspan=3 style="text-align:right" | 140
| rowspan=3|230,0331323(13)
| rowspan=3|7,54(3)×10<sup>4</sup>&nbsp;г
| α
| <sup>226</sup>Ra
| rowspan=3|0+
| rowspan=3|0,0002(2)
| rowspan=3|
|-
| CD (5,8×10<sup>−11</sup>%)
| <sup>206</sup>Hg<br><sup>24</sup>Ne
|-
| [[Спонтано цепење|SF]] (<4×10<sup>−12</sup>%)
| (Разно)
|-
| <sup>231</sup>Th
| Ураниум Y
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 141
| 231,0363028(13)
| 25,52(1)&nbsp;ч
| β<sup>−</sup>
| <sup>231</sup>Pa
| 5/2+
| Трага
| 
|-
| rowspan=4|[[Ториум-232|<sup>232</sup>Th]]
| rowspan=4|Ториум
| rowspan=4 style="text-align:right" | 90
| rowspan=4 style="text-align:right" | 142
| rowspan=4|232,0380536(15)
| rowspan=4|**1,40(1)×1010&nbsp;г**
| α
| <sup>228</sup>Ra
| rowspan=4|0+
| rowspan=4|0,9998(2)
| rowspan=4|
|-
| SF (1,1×10<sup>−9</sup>%)
| (Разно)
|-
| CD (<2,78×10<sup>−10</sup>%)
| <sup>208</sup>Hg<br><sup>24</sup>Ne
|-
| CD (<2,78×10<sup>−10</sup>%)
| <sup>206</sup>Hg<br><sup>26</sup>Ne
|-
| <sup>233</sup>Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 143
| 233,0415801(15)
| 21,83(4)&nbsp;мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>233</sup>Pa
| 1/2+
| Трага
|
|-
| <sup>234</sup>Th
| Uranium X<sub>1</sub>
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 144
| 234,0435998(28)
| 24,107(24)&nbsp;д
| β<sup>−</sup>
| <sup>234m</sup>Pa
| 0+
| Трага
|
|-id=Ториум-235
| <sup>235</sup>Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 145
| 235,047255(14)
| 7,2(1)&nbsp;мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>235</sup>Pa
| 1/2+#
|
|
|-id=Ториум-236
| <sup>236</sup>Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 146
| 236,049657(15)
| 37,3(15)&nbsp;мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>236</sup>Pa
| 0+
|
|
|-id=Ториум-237
| <sup>237</sup>Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 147
| 237,053629(17)
| 4,8(5)&nbsp;мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>237</sup>Pa
| 5/2+#
|
|
|-id=Ториум-238
| <sup>238</sup>Th
|
| style="text-align:right" | 90
| style="text-align:right" | 148
| 238,05639(30)#
| 9,4(20)&nbsp;мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>238</sup>Pa
| 0+
|
|


== Употреба ==
Ториумот е предложен за употреба во [[Ториумова јадрена програма|ториумовата јадрена енергија]].

Во многу земји употребата на ториумот во производите за широка потрошувачка е забранета или обесхрабрена бидејќи е радиоактивен.

Денес се користи во [[катоди]]те на [[Вакуумска цевка|вакуумски цевки]], за постигнување на физичка стабилност при висока температура и ниска работна енергија потребна за отстранување на електрон од неговата површина.

Околу еден век се користи во обвивки од гасни и парни светилки, како што се гасни светла и фенери за кампување.

=== Леќи со ниска дисперзија ===
Ториумот се користел и во одредени стаклени елементи на леќите **Аеро-Ектар** направени од [[Кодак]] за време на Втората светска војна. Така тие се благо радиоактивни. Два од стаклените елементи во f/2.5 Аеро-Ектар  леќите тежински содржат 11% и 13% ториум. Очилата што содржат ториум се користени затоа што имаат висок [[показател на прекршување]] со мало [[Расејување (оптика)|расејување]] (варијација на показателот со брановата должина), што е многу пожелно својство. Многу преживеани леќи Аеро-Ектар имаат нијанса во боја на чај, веројатно поради радијационо оштетување на стаклото.

Овие леќи се користеле за воздушно извидување бидејќи нивото на радијација не е доволно високо за да го замагли филмот за кратко време. Ова покажува дека нивото на радијација е разумно безбедно. Меѓутоа, кога не се користат, би било разумно овие леќи да се чуваат колку што е можно подалеку од нормално населените области. Зрачењето се ублажува обратно сразмерно на квадратот на растојанието.

== Актиниди спроти фисиони производи ==


== Забележителни изотопи ==

=== Ториум-228 ===
**228Th** е [[изотоп]] на [[ториум]]от со 138 [[неутрон]]и. Некогаш бил именуван ''радиториум'', поради неговата појава во [[Распадна низа|распадната низа]] на ториумот-232. Има [[Период на полураспад|време на полураспад]] од 1,9116 години. Тој е подложен на [[алфа-распад]] до [[Изотопи на радиумот|<sup>224</sup>Ra]]. Повремено се распаѓа по невообичаниот пат на [[гроздест распад]], испуштајќи јадро од [[Изотопи на кислородот|<sup>20</sup>O]] и произведувајќи стабилен [[Изотопи на оловото|<sup>208</sup>Pb]]. Тој е ќерка изотоп на [[Ураниум-232|<sup>232</sup>U]] во ториумовата распадна низа.

<sup>228</sup>Th има [[атомска тежина]] од 228,0287411 грама/мол.

Заедно со неговиот [[распаден производ]] <sup>224</sup>Ra се користи за терапија со зрачење со [[Алфа-честичка|алфа-честички]].

=== Ториум-229 ===
**229Th** е [[Радиоактивност|радиоактивен]] [[изотоп]] на [[ториум]]от кој се распаѓа со [[Алфа-честичка|алфа]] емисија со [[Период на полураспад|време на полураспад]] од 7917 години.  <sup>229</sup>Th се добива со распаѓање на ураниум-233, а неговата главна употреба е за производство на [[Јадрена медицина|медицински изотопи]] [[актиниум-225]] и [[бизмут-213]].

==== Ториум-229m ====
<sup>229</sup>Th има [[јадрен изомер]], , со извонредно ниска побудна енергија од .

Животниот век на <sup>229m</sup>Th, поради оваа мала побудна енергија, многу зависи од електронската средина на јадрото. Во неутрален <sup>229</sup>Th, изомерот со [[внатрешна конверзија]] се распаѓа во рок од неколку микросекунди. Сепак, изомерната енергија не е доволна за да се отстрани вториот електрон (втората енергија на јонизација на ториумот е  eV), така што внатрешната конверзија е невозможна кај Th<sup>+</sup> јони. Радијативното распаѓање се јавува со подолго време на полураспад од 8,4 реда на големина, повеќе од 1000 секунди. Вградени во [[Соли|јонски кристали]], јонизацијата не е стопостотна, така што се јавува мала количина на внатрешна конверзија, што доведува до неодамна измерен животен век од ≈  с, што може да се екстраполира до цел животен век за изолирани јони од  с.

Оваа побудна енергија одговара на фотонска честота од  [[килохерц]]а (бранова должина  [[нм]]).  Иако во опсегот на многу висока [[Ултравиолетово зрачење|вакуумска ултравиолетова]] честота, можно е да се изгради [[Ултравиолетово зрачење|ласер кој работи на оваа честота]], давајќи ја единствената позната можност за непосредно ласерско побудување на јадрена состојба, which could have applications like a [[nuclear clock]] of very high accuracy или како [[кубит]] во [[квантно компјутерство|квантното компјутерство]].

Овие примени долго време биле попречени од непрецизни мерења на изомерната енергија, бидејќи исклучителната прецизност на ласерското побудување го отежнува користењето за пребарување на широк опсег на честоти. Имало многу истражувања, и теоретски и опитни, обидувајќи се прецизно да ја одредат преодната енергија и да ги определат другите својства на изомерната состојба на <sup>229</sup>Th (како што се животниот век и магнетниот момент) пред точно да се измери честотата во 2024 година.

===== Историја =====
Раните мерења биле вршени со [[Гама спектроскопија|спектроскопија со гама-зраци]], произведувајќи  keV побудена состојба на <sup>229</sup>Th, и мерење на разликата во емитираните енергии на гама-зраците додека се распаѓа до изомерни состојби или <sup>229m</sup>Th (90%) или <sup>229</sup>Th (10%). Во 1976 година, Крогер и Рајх се обиделе да ги разберат ефектите на [[Кориолисова сила|Кориолисовата сила]] во деформираните јадра и се обиделе да го усогласат спектарот на гама-зраците на ториумот со теоретските модели на јадрен облик. На нивно изненадување, познатите јадрени состојби не можеле разумно да се класифицираат на различни нивоа на квантизација на [[Вкупен аголен момент|вкупниот аголен момент]]. Тие заклучиле дека некои состојби претходно идентификувани како <sup>229</sup>Th всушност настанале од спинов- јадрен изомер <sup>229m</sup>Th, со извонредно ниска побудна енергија.

Во тоа време се заклучило дека енергијата е под 100 eV, чисто врз основа на што немало забележано (при набљудувањето) на непосредно распаѓање на изомерот. Меѓутоа, во 1990 година, понатамошните мерења довеле до заклучок дека енергијата е речиси сигурно под 10 eV, што ја прави една од најниските познати изомерни побудни енергии. Во следните години, енергијата била дополнително ограничена на  eV, што долго време била прифатена како енергетска вредност.

Со помош на напреден микрокалориметар на Х-зраци со висока резолуција, во 2007 година биле извршени подобрени мерења со спектроскопија на гама-зраци, при што се добила нова вредност за преодната енергија од  eV, во 2009 година поправена на  eV. Оваа повисока енергија имала две последици кои не биле земени предвид од претходните обиди да се набљудуваат емитирани фотони:

* Затоа што е над ториумовата прва јонизациска енергија од  eV, <sup>229m</sup>Th ќе се распадне радијативно со екстремно мала веројатност, и
* Затоа што е над вакуумсиот ултравиолетов прекин од 6,2 eV, произведените фотони не можат да патуваат низ воздухот.

Но, дури и знаејќи ја повисоката енергија, повеќето од истражувањата во 2010-тите за светлост емитирана од изомерниот распад не успеале да забележат никаков сигнал, насочувајќи кон потенцијално силен нерадијативен канал на распаѓање. Во 2012 година и повторно во 2018 година било побарано непосредно откривање на фотони емитирани при изомерниот распад. Овие два извештаи биле предмет на противречни расправи во заедницата.

Во 2016 година било постигнато непосредно откривање на електрони кои се емитуваат во распадниот канал за [[внатрешна конверзија]] на <sup>229m</sup>Th. Меѓутоа, во тоа време, преодната енергија на изомерот можела да биде само слабо ограничена помеѓу 6,3 и 18,3 eV. Конечно, во 2019 година, неоптичката електронска спектроскопија на електроните од внатрешна конверзија емитирани при изомерниот распад овозможила определување на изомерната побудна енергија на  eV. Сепак, оваа вредност била во спротивност со подготвителен труд од 2018 година што покажувал дека сличен сигнал како  eV VUV фотон на ксенон може да се прикаже, но со околу  eV помалку енергија и (ретроспективно точно) со животен век од  с. Во тој труд, <sup>229</sup>Th бил внедрен во [[Силициум диоксид|SiO<sub>2</sub>]], што веројатно резултирало со енергетско поместување и променет животен век, иако вклучените состојби се првенствено јадрени, што ги штити од електронски заемодејства.

Во друг опит од 2018 година, било можно да се изврши првата ласерско-спектроскопска карактеризација на јадрените својства на <sup>229m</sup>Th. Во овој опит, била спроведена [[Спектроскопија|ласерска спектроскопија]] на атомската обвивка на <sup>229</sup>Th со користење на јонски облак од <sup>229</sup>Th<sup>2+</sup> со 2% од јоните во јадрена побудена состојба. Ова овозможило сондирање за хиперфиното поместување предизвикано од различните состојби на јадрено вртење на основната и на изомерната состојба. На овој начин, може да се заклучи првата опитна  вредност за магнетниот дипол и електричниот четириполен момент на <sup>229m</sup>Th.

Во 2019 година, побудната енергија на изомерот била ограничена на  eV врз основа на непосредно откривање на електрони за внатрешна конверзија и сигурна популација од <sup>229m</sup>Th од основната јадрена состојба била постигната со побудување на  keV јадрена побудена состојба преку синхротронско зрачење. Дополнителните мерења од друга група во 2020 година довеле до бројка од  eV ( нм бранова должина). Со комбинирање на овие мерења, очекуваната преодна енергија е  eV.

Во септември 2022 година, спектроскопијата на распадните примероци определила дека побудната енергија е  eV.

Во април 2024 година, две одделни групи конечно пријавиле прецизни катјони со ласерско побудување Th4+ допирани во јонски кристали (на CaF2 и LiSrAlF6 со дополнителни интерстицијални F- анјони за компензација на полнеж), давајќи прецизно (~ 1 дел на милион) мерење на преодната енергија. Во јуни 2024 година следело мерење од еден дел на трилион (), и идните високопрецизни ласери ќе ја мерат честотата со точност на најдобрите атомски часовници од .

=== Ториум-230 ===
**230Th** е [[Радиоактивност|радиоактивен]] [[изотоп]] на [[ториум]]от кој може да се користи за датирање на [[корал]]и и одредување на проток на [[Морска струја|океанска струја]]. Името **јониум** му било дадено во почетокот на проучувањето на радиоактивните елементи на изотопот <sup>230</sup>Th добиен во [[Распадна низа|распадната низа]] од [[Ураниум-238|<sup>238</sup>U]] пред да се сфати дека јониумот и ториумот се хемиски идентични. За овој наводен елемент се користел симболот **Io.** (Името сè уште се користи при [[Јониум-ториумско датирање|јониум-ториумското датирање]].)

=== Ториум-231 ===
**231Th** има 141 [[неутрон]]. Тој е [[распаден производ]] на [[Ураниум-235|ураниумот-235]]. Се наоѓа во многу мали количини на [[Земја (планета)|земјата]] и има [[Период на полураспад|време на полураспад]] од 25,5 часа. Кога се распаѓа, испушта [[Бета-честичка|бета-зраци]] и образува [[Изотопи на протактиниумот|протактиниум-231]]. Има енергија на распаѓање од 0,39 MeV. Има маса од 231,0363043 [[Атомска единица за маса|u]].

=== Ториум-232 ===
**232Th** е единствениот [[првобитен нуклид]] на [[ториум]]от и ефективно го сочинува целиот природен ториум, а другите изотопи на ториумот се појавуваат само во трагови како релативно краткотрајни [[Распаден производ|распадни производи]] на [[ураниум]]от и ториумот. Изотопот се распаѓа со [[алфа-распад]] со [[Период на полураспад|време на полураспад]] од 1,405  години, повеќе од три пати поголема од [[Старост на Земјата|староста на Земјата]] и приближно [[Старост на вселената|староста на универзумот]]. Неговата [[распадна низа]] е [[Ториумова низа|ториумовата низа]], кој на крајот завршува со [[Изотопи на оловото|олово-208]]. Остатокот од низата е брз. Најдолгото време на полураспад во него е 5,75 години за [[Изотопи на радиумот|радиумот-228]] и 1,91 години за ториумот-228, со сите други време на полураспади кои се вкупно помалку од 15 дена.

<sup>232</sup> Th е [[плоден материјал]] способен да [[Неутронски зафат|апсорбира]] [[неутрон]]и и да претрпи [[Јадрена трансмутација|трансмутација]] во [[Фисилен материјал|фисилен]] [[нуклид]] [[ураниум-233]], што е основа на [[Циклус на ториумовото гориво|циклусот на ториумовото гориво]]. Во облик на Торотраст, [[суспензија]] од [[ториум диоксид]], се користел како [[контрастно средство]] во раната [[Рендгенски зраци|рендгенска]] дијагностика. Ториумот-232 сега е класифициран како [[канцероген]].

=== Ториум-233 ===
**233Th** е изотоп на [[ториум]]от што се распаѓа во [[Изотопи на протактиниумот|протактиниум-233]] преку бета-распад. Има време на полураспад од 21,83 минути. Траги се јавуваат во природата како резултат на природното [[неутронско активирање]] на <sup>232</sup>Th.

=== Ториум-234 ===
**234Th''' е изотоп на ториумот чии јадра содржат 144 неутрони. 234Th има време на полураспад од 24,1 дена, а кога се распаѓа, испушта бета-честичка и притоа се претвора во протактиниум-234. 234Th има маса од 234,0436 единици на атомска маса и има енергија на распаѓање од околу 270 keV. Ураниумот-238 обично се распаѓа во овој изотоп на ториумот (иако во ретки случаи може да претрпи спонтана фисија).

## Наводи

Ториум
Категорија:Ториум
Категорија:Изотопи на ториумот