Isotop teknesium

**[[Teknesium]]** (**<sub>43</sub>Tc**) adalah salah satu dari dua unsur dengan  yang tidak memiliki isotop stabil; unsur lainnya adalah prometium. Ia utamanya buatan, dengan hanya jumlah renik yang ada di alam dihasilkan oleh fisi spontan (diperkirakan ada  gram 99Tc per gram uraninit) atau penangkapan neutron oleh molibdenum. Isotop pertama yang disintesis adalah 97Tc dan <sup>99</sup>Tc pada tahun 1936, unsur buatan pertama yang diproduksi. Radioisotop yang paling stabil adalah 97Tc (waktu paruh: 4,21 juta tahun), 98Tc (waktu paruh: 4,2 juta tahun), dan 99Tc (waktu paruh: 211.100 tahun).

Tiga puluh tiga radioisotop lainnya telah dikarakterisasi dengan massa atom berkisar antara 85Tc hingga 120Tc. Sebagian besar memiliki waktu paruh yang kurang dari satu jam; pengecualiannya adalah 93Tc (waktu paruh: 2,75 jam), 94Tc (waktu paruh: 4,883 jam), 95Tc (waktu paruh: 20 jam), dan 96Tc (waktu paruh: 4,28 hari).

Teknesium juga memiliki banyak keadaan meta. 97mTc adalah yang paling stabil, dengan waktu paruh 91,0 hari (0,097 MeV). Ia diikuti oleh 95mTc (waktu paruh: 61 hari, 0,038 MeV) dan <sup>99m</sup>Tc (waktu paruh: 6,04 jam, 0,143 MeV). 99mTc hanya memancarkan sinar gama, kemudian meluruh menjadi 99Tc.

Untuk isotop yang lebih ringan dari 98Tc, mode peluruhan utamanya adalah penangkapan elektron menjadi isotop molibdenum. Untuk isotop yang lebih berat, mode utamanya adalah emisi beta menjadi isotop rutenium, dengan pengecualian bahwa 100Tc dapat meluruh baik dengan emisi beta maupun penangkapan elektron.

<sup>99m</sup>Tc adalah ciri khas isotop teknesium yang digunakan dalam industri kedokteran nuklir. Transisi isomerik berenergi rendah, yang menghasilkan sinar gama pada ~140.5 keV, sangat ideal untuk pencitraan menggunakan ''Single Photon Emission Computed Tomography'' (SPECT).  Beberapa isotop teknesium, seperti 94mTc, 95gTc, dan 96gTc, yang dihasilkan melalui reaksi (p,n) menggunakan siklotron pada target molibdenum, juga telah diidentifikasi sebagai agen ''Positron Emission Tomography'' (PET). 101Tc telah diproduksi menggunakan generator neutron berbasis fusi D-D dari reaksi 100Mo(n,γ)101Mo pada molibdenum alami dan peluruhan beta-minus berikutnya dari 101Mo menjadi 101Tc. Meskipun waktu paruhnya lebih pendek (14,22 menit), 101Tc menunjukkan karakteristik peluruhan unik yang cocok untuk prosedur diagnostik atau terapeutik radioisotop, di mana telah diusulkan bahwa penerapannya, sebagai suplemen untuk pencitraan dual-isotop atau pengganti  99mTc, dapat dilakukan oleh produksi di tempat dan pengeluaran pada titik perawatan pasien.

<sup>99</sup>Tc adalah isotop yang paling umum dan paling mudah tersedia, karena merupakan produk fisi utama dari fisi aktinida seperti uranium dan plutonium dengan hasil produk fisi 6% atau lebih, dan pada kenyataannya produk fisi berumur panjang yang paling signifikan. Isotop teknesium yang lebih ringan hampir tidak pernah diproduksi dalam fisi karena produk fisi awal biasanya memiliki rasio neutron/proton yang lebih tinggi daripada yang stabil untuk rentang massanya, dan oleh karena itu mengalami peluruhan beta hingga mencapai produk akhir. Peluruhan beta produk fisi massa 95-98 berhenti di isotop molibdenum yang stabil dari massa tersebut dan tidak mencapai teknesium. Untuk massa 100 dan lebih besar, isotop teknesium dari massa tersebut berumur sangat pendek dan cepat meluruh menjadi isotop rutenium. Oleh karena itu, teknesium dalam bahan bakar nuklir bekas hampir semuanya merupakan 99Tc. Dengan adanya neutron cepat, sejumlah kecil 98Tc akan dihasilkan oleh reaksi "*knockout*" (n,2n). Jika transmutasi nuklir dari teknesium yang diturunkan dari fisi atau limbah teknesium dari aplikasi medis diinginkan, neutron cepat menjadi tidak diinginkan karena 98Tc yang berumur panjang akan meningkat daripada mengurangi umur panjang radioaktivitas dalam material.

Satu gram 99Tc menghasilkan disintegrasi  per detik (0,62&nbsp;GBq/g).

Teknesium tidak memiliki isotop yang stabil atau hampir stabil, dan dengan demikian berat atom standarnya tidak dapat diberikan.

## Daftar isotop

|-
| rowspan=3|85Tc
| rowspan=3 style="text-align:right" | 43
| rowspan=3 style="text-align:right" | 42
| rowspan=3|84,94883(43)#
| rowspan=3|+]]
| 85Mo
| rowspan=3|1/2−#
| rowspan=3 |
|-
| p
| 84Mo
|-
| β+, p
| 84Nb
|-
| 86Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 43
| 85,94288(32)#
| 55(6)&nbsp;mdtk
| β+
| 86Mo
| (0+)
|
|-
| style="text-indent:1em" | 86mTc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1500(150)&nbsp;keV
| 1,11(21)&nbsp;µdtk
|
|
| (5+, 5−)
|
|-
| 87Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 44
| 86,93653(32)#
| 2,18(16)&nbsp;dtk
| β+
| 87Mo
| 1/2−#
|
|-
| style="text-indent:1em" | 87mTc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 20(60)#&nbsp;keV
| 2# dtk
|
|
| 9/2+#
|
|-
| 88Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 45
| 87,93268(22)#
| 5,8(2)&nbsp;dtk
| β+
| 88Mo
| (2, 3)
|
|-
| style="text-indent:1em" | 88mTc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 0(300)#&nbsp;keV
| 6,4(8)&nbsp;dtk
| β+
| 88Mo
| (6, 7, 8)
|
|-
| 89Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 46
| 88,92717(22)#
| 12,8(9)&nbsp;dtk
| β+
| 89Mo
| (9/2+)
|
|-
| style="text-indent:1em" | 89mTc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 62,6(5)&nbsp;keV
| 12,9(8)&nbsp;dtk
| β+
| 89Mo
| (1/2−)
|
|-
| 90Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 47
| 89,92356(26)
| 8,7(2)&nbsp;dtk
| β+
| 90Mo
| 1+
|
|-
| style="text-indent:1em" | 90mTc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 310(390)&nbsp;keV
| 49,2(4)&nbsp;dtk
| β+
| 90Mo
| (8+)
|
|-
| 91Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 48
| 90,91843(22)
| 3,14(2)&nbsp;mnt
| β+
| 91Mo
| (9/2)+
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 91mTc
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 139,3(3)&nbsp;keV
| rowspan=2|3,3(1)&nbsp;mnt
| β+ (99%)
| 91Mo
| rowspan=2|(1/2)−
| rowspan=2|
|-
| IT (1%)
| 91Tc
|-
| 92Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 49
| 91,915260(28)
| 4,25(15)&nbsp;mnt
| β+
| **<sup>92</sup>Mo**
| (8)+
|
|-
| style="text-indent:1em" | 92mTc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 270,15(11)&nbsp;keV
| 1,03(7)&nbsp;µdtk
|
|
| (4+)
|
|-
| 93Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 50
| 92,910249(4)
| 2,75(5)&nbsp;jam
| β+
| 93Mo
| 9/2+
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 93m1Tc
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 391,84(8)&nbsp;keV
| rowspan=2|43,5(10)&nbsp;mnt
| IT (76,6%)
| 93Tc
| rowspan=2|1/2−
| rowspan=2|
|-
| β+ (23,4%)
| 93Mo
|-
| style="text-indent:1em" | 93m2Tc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2185,16(15)&nbsp;keV
| 10,2(3)&nbsp;µdtk
|
|
| (17/2)−
|
|-
| 94Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 51
| 93,909657(5)
| 293(1)&nbsp;mnt
| β+
| **<sup>94</sup>Mo**
| 7+
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 94mTc
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 75,5(19)&nbsp;keV
| rowspan=2|52,0(10)&nbsp;mnt
| β+ (99,9%)
| **<sup>94</sup>Mo**
| rowspan=2|(2)+
| rowspan=2|
|-
| IT (0,1%)
| 94Tc
|-
| 95Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 52
| 94,907657(6)
| 20,0(1)&nbsp;jam
| β+
| **<sup>95</sup>Mo**
| 9/2+
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 95mTc
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 38,89(5)&nbsp;keV
| rowspan=2|61(2)&nbsp;hri
| β+ (96,12%)
| **<sup>95</sup>Mo**
| rowspan=2|1/2−
| rowspan=2|
|-
| IT (3,88%)
| 95Tc
|-
| 96Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 53
| 95,907871(6)
| 4,28(7)&nbsp;hri
| β+
| **<sup>96</sup>Mo**
| 7+
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 96mTc
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 34,28(7)&nbsp;keV
| rowspan=2|51,5(10)&nbsp;mnt
| IT (98%)
| 96Tc
| rowspan=2|4+
| rowspan=2|
|-
| β+ (2%)
| **<sup>96</sup>Mo**
|-
| 97Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 54
| 96,906365(5)
| 4,21 thn
| EC
| **<sup>97</sup>Mo**
| 9/2+
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 97mTc
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 96,56(6)&nbsp;keV
| rowspan=2|91,0(6)&nbsp;hri
| IT (99,66%)
| 97Tc
| rowspan=2|1/2−
| rowspan=2|
|-
| EC (0,34%)
| **<sup>97</sup>Mo**
|-
| 98Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 55
| 97,907216(4)
| 4,2 thn
| β−
| **<sup>98</sup>Ru**
| (6)+
|
|-
| style="text-indent:1em" | 98mTc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 90,76(16)&nbsp;keV
| 14,7(3)&nbsp;µdtk
|
|
| (2)−
|
|-
| <sup>99</sup>Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 56
| 98,9062547(21)
| 2,111(12) thn
| β−
| **<sup>99</sup>Ru**
| 9/2+
| renik
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | <sup>99m</sup>Tc
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 142,6832(11)&nbsp;keV
| rowspan=2|6,0067(5)&nbsp;jam
| IT (99,99%)
| 99Tc
| rowspan=2|1/2−
| rowspan=2|
|-
| β− (0,0037%)
| **<sup>99</sup>Ru**
|-
| rowspan=2|100Tc
| rowspan=2 style="text-align:right" | 43
| rowspan=2 style="text-align:right" | 57
| rowspan=2|99,9076578(24)
| rowspan=2|15,8(1)&nbsp;dtk
| β− (99,99%)
| **<sup>100</sup>Ru**
| rowspan=2|1+
| rowspan=2|
|-
| EC (0,0018%)
| ***<sup>100</sup>Mo***
|-
| style="text-indent:1em" | 100m1Tc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 200,67(4)&nbsp;keV
| 8,32(14)&nbsp;µdtk
|
|
| (4)+
|
|-
| style="text-indent:1em" | 100m2Tc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 243,96(4)&nbsp;keV
| 3,2(2)&nbsp;µdtk
|
|
| (6)+
|
|-
| 101Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 58
| 100,907315(26)
| 14,22(1)&nbsp;mnt
| β−
| **<sup>101</sup>Ru**
| 9/2+
|
|-
| style="text-indent:1em" | 101mTc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 207,53(4)&nbsp;keV
| 636(8)&nbsp;µdtk
|
|
| 1/2−
|
|-
| 102Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 59
| 101,909215(10)
| 5,28(15)&nbsp;dtk
| β−
| **<sup>102</sup>Ru**
| 1+
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 102mTc
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 20(10)&nbsp;keV
| rowspan=2|4,35(7)&nbsp;mnt
| β− (98%)
| **<sup>102</sup>Ru**
| rowspan=2|(4, 5)
| rowspan=2|
|-
| IT (2%)
| 102Tc
|-
| 103Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 60
| 102,909181(11)
| 54,2(8)&nbsp;dtk
| β−
| 103Ru
| 5/2+
|
|-
| 104Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 61
| 103,91145(5)
| 18,3(3)&nbsp;mnt
| β−
| **<sup>104</sup>Ru**
| (3+)#
|
|-
| style="text-indent:1em" | 104m1Tc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 69,7(2)&nbsp;keV
| 3,5(3)&nbsp;µdtk
|
|
| 2(+)
|
|-
| style="text-indent:1em" | 104m2Tc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 106,1(3)&nbsp;keV
| 0,40(2)&nbsp;µdtk
|
|
| (+)
|
|-
| 105Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 62
| 104,91166(6)
| 7,6(1)&nbsp;mnt
| β−
| 105Ru
| (3/2−)
|
|-
| 106Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 63
| 105,914358(14)
| 35,6(6)&nbsp;dtk
| β−
| 106Ru
| (1, 2)
|
|-
| 107Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 64
| 106,91508(16)
| 21,2(2)&nbsp;dtk
| β−
| 107Ru
| (3/2−)
|
|-
| style="text-indent:1em" | 107mTc
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 65,7(10)&nbsp;keV
| 184(3)&nbsp;ndtk
|
|
| (5/2−)
|
|-
| 108Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 65
| 107,91846(14)
| 5,17(7)&nbsp;dtk
| β−
| 108Ru
| (2)+
|
|-
| rowspan=2|109Tc
| rowspan=2 style="text-align:right" | 43
| rowspan=2 style="text-align:right" | 66
| rowspan=2|108,91998(10)
| rowspan=2|860(40)&nbsp;mdtk
| β− (99,92%)
| 109Ru
| rowspan=2|3/2−#
| rowspan=2|
|-
| β−, n (0,08%)
| 108Ru
|-
| rowspan=2|110Tc
| rowspan=2 style="text-align:right" | 43
| rowspan=2 style="text-align:right" | 67
| rowspan=2|109,92382(8)
| rowspan=2|0,92(3)&nbsp;dtk
| β− (99,96%)
| 110Ru
| rowspan=2|(2+)
| rowspan=2|
|-
| β−, n (0,04%)
| 109Ru
|-
| rowspan=2|111Tc
| rowspan=2 style="text-align:right" | 43
| rowspan=2 style="text-align:right" | 68
| rowspan=2|110,92569(12)
| rowspan=2|290(20)&nbsp;mdtk
| β− (99,15%)
| 111Ru
| rowspan=2|3/2−#
| rowspan=2|
|-
| β−, n (0,85%)
| 110Ru
|-
| rowspan=2|112Tc
| rowspan=2 style="text-align:right" | 43
| rowspan=2 style="text-align:right" | 69
| rowspan=2|111,92915(13)
| rowspan=2|290(20)&nbsp;mdtk
| β− (97,4%)
| 112Ru
| rowspan=2|2+#
| rowspan=2|
|-
| β−, n (2,6%)
| 111Ru
|-
| 113Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 70
| 112,93159(32)#
| 170(20)&nbsp;mdtk
| β−
| 113Ru
| 3/2−#
|
|-
| 114Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 71
| 113,93588(64)#
| 150(30)&nbsp;mdtk
| β−
| 114Ru
| 2+#
|
|-
| 115Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 72
| 114,93869(75)#
| 100#&nbsp;mdtk [>300&nbsp;ndtk]
| β−
| 115Ru
| 3/2−#
|
|-
| 116Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 73
| 115,94337(75)#
| 90#&nbsp;mdtk [>300&nbsp;ndtk]
|
|
| 2+#
|
|-
| 117Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 74
| 116,94648(75)#
| 40#&nbsp;mdtk [>300&nbsp;ndtk]
|
|
| 3/2−#
|
|-
| 118Tc
| style="text-align:right" | 43
| style="text-align:right" | 75
| 117,95148(97)#
| 30#&nbsp;mdtk [>300&nbsp;ndtk]
|
|
| 2+#
|

## Stabilitas isotop teknesium
Teknesium dan prometium adalah unsur ringan yang tidak biasa karena tidak memiliki isotop stabil. Dengan menggunakan model tetesan cair untuk inti atom, seseorang dapat memperoleh rumus semiempiris untuk energi pengikatan sebuah inti. Rumus ini memprediksi "lembah kestabilan beta" di mana nuklida tidak mengalami peluruhan beta. Nuklida yang terletak "di dinding" lembah cenderung meluruh dengan peluruhan beta menuju pusat (dengan memancarkan elektron, memancarkan positron, atau menangkap elektron). Untuk jumlah nukleon *A* yang tetap, energi pengikatan terletak pada satu atau lebih parabola, dengan nuklida paling stabil di bagian bawah. Nukleon dapat memiliki lebih dari satu parabola karena isotop dengan jumlah proton genap dan jumlah neutron genap lebih stabil daripada isotop dengan jumlah proton ganjil dan jumlah neutron ganjil. Peluruhan beta tunggal kemudian mengubah yang satu menjadi yang lain. Ketika hanya ada satu parabola, hanya ada satu isotop stabil yang terletak pada parabola itu. Ketika ada dua parabola, yaitu ketika jumlah nukleon genap, inti yang stabil dengan jumlah proton ganjil dan jumlah neutron ganjil dapat terjadi (walaupun ini hanya terjadi dalam empat kasus: <sup>2</sup>H, <sup>6</sup>Li, <sup>10</sup>B, dan <sup>14</sup>N). Namun, jika ini terjadi, tidak akan ada isotop stabil dengan jumlah proton genap dan jumlah neutron genap. (Lihat garis kestabilan beta).

Untuk teknesium (*Z* = 43), lembah kestabilan beta berpusat di sekitar 98 nukleon. Namun, untuk setiap jumlah nukleon dari 94 hingga 102, sudah ada setidaknya satu nuklida stabil baik molibdenum (*Z* = 42) atau rutenium (*Z* = 44), dan aturan isobar Mattauch menyatakan bahwa dua isobar yang berdekatan, tidak dapat untuk keduanya menjadi stabil. Untuk isotop dengan jumlah nukleon ganjil, aturan ini segera menyingkirkan isotop stabil teknesium, karena hanya ada satu nuklida stabil dengan jumlah nukleon ganjil tetap. Untuk isotop dengan jumlah nukleon genap, karena teknesium memiliki jumlah proton ganjil, setiap isotop juga harus memiliki jumlah neutron ganjil. Dalam kasus seperti ini, keberadaan nuklida stabil yang memiliki jumlah nukleon yang sama dan jumlah proton yang genap menyingkirkan kemungkinan adanya inti yang stabil.

## Referensi

* Massa isotop dari:
**
* Komposisi isotop dan massa atom standar dari:
**
**
* Data waktu paruh, spin, dan isomer dipilih dari sumber-sumber berikut.
**
**
**