גל סברדרופ

במכניקת הזורמים, ובפרט באוקיינוגרפיה פיזיקלית, **גלי סברדרופ**, הם גלים הנובעים מאיזון של כוח הכבידה עם כוח קוריוליס. גלים אלה מתקיימים באוקיינוסים, מאחר שאורך הגל צריך להיות מסדר גודל של עשרות קילומטרים כדי שמספר רוסבי יהיה קטן מספיק וכוח קוריוליס יהיה משמעותי. הגלים נקראים גלי סברדרופ על שם האוקיינוגרף הנורווגי הרלד סברדרופ שאישר תצפיתית את קיומם בשנות העשרים של המאה ה-20. לעיתים נקראים הגלים **גלי פואנקרה** על שמו של אנרי פואנקרה שתיאר אותם מתמטית בסוף המאה ה-19.

## תיאור מתמטי
### משוואות התנועה
פיתוח משוואות התנועה של גלי סברדרופ זהה לפיתוח משוואות התנועה השולטים בגלי קלווין. ראשית, מניחים שהזרימה לא צמיגה ולא דחיסה. כדי שלכוח קוריוליס יהיה השפעה על תנועת המערכת, מספר רוסבי ומספר אקמן של המערכת צריכים להיות קטנים. דבר זה מחייב שהאורך האופייני במערכת יהיה גדול, ובפרט מהירות ההתקדמות של הגלים חייבת להיות נמוכה ואורך הגל של הגלים צריך להיות מסדר גודל של מספר קילומטרים, ולכן הזרימה יכולה להיות מטופלת כזרימה במים רדודים. עבור זרימה כזו איברים ריבועיים במשוואות התנועה יכולים להיות מוזנחים, ומשוואות התנועה מקבלות את הצורה הבאה:

משוואת הרצף:

: \frac{\partial u_x}{\partial x} +\frac{\partial u_y}{\partial y} = -\frac{1}{H} \frac{\partial \eta}{\partial t}

כאשר H הוא העומק הממוצע, ו-\eta הוא העומק הרגעי בנקודה.

משוואת התנע בכיוון x:

: \frac{\partial u_x}{\partial t} = -g \frac{\partial \eta}{\partial x} +f u_y

כאשר g היא הגרוויטציה, ו-f=2\Omega\sin\phi הוא פרמטר קוריוליס המקומי.

משוואת התנע בכיוון y:

: \frac{\partial u_y}{\partial t} = -g \frac{\partial \eta}{\partial y} - f u_x

### יחס הנפיצה ומהירות התקדמות הגל
כעת ניתן לפתח את u_x,u_y  ו-\eta לאופני פורייה שלהם e^{i\left(\ell x+m y- \omega t\right)} ולקבל את המשוואות:

-i\omega \eta =- H\left( i\ell u_x + i m u_y \right)


-i\omega u_x - f u_y = - ig \ell \eta


-i\omega u_y + f u_x = - ig m \eta


כדי לקבל פתרון לא טריוויאלי נדרש שהדטרמיננטה של מערכת המשוואות תתאפס ולכן \omega \left( \omega^2 - f^2 - gH \left(\ell^2 + m^2 \right)\right)=0. נסמן k^2 = \ell^2+m^2 ונקבל את יחס הנפיצה \omega(k) = \pm \sqrt{f^2+gHk^2}. זהו יחס נפיצה דומה ליחס הנפיצה המתקבל ממשוואת קליין-גורדון, והוא מלמד על תופעה דומה, לפיה אפילו הכנסה של גל בעל מספר גל נמוך עולה אנרגיה למערכת, בדומה לתופעה לפיה הכנסה של חלקיק מסיבי בעל תנע נמוך עולה אנרגיה למערכת.

מהירות הפאזה היא: c_p = \frac{\omega}{k} = \sqrt{\frac{f^2}{k^2}+gH} ומהירות החבורה היא: c_g = \frac{\partial \omega}{\partial k} = \frac{gHk}{\sqrt{f^2+gHk^2}}.

## מקרי קצה
### גלים קצרים
הגבול gHk^2\gg f^2 הוא הגבול בו הגלים מתנהגים כגלים קצרים. בגבול זה, יחס הנפיצה המתקבל הוא \omega(k) = \sqrt{gH} k ותדירות קוריוליס מצטמצמת. גלים אלה מתנהגים כגלים עליהם אין השפעה כתוצאה מכוח קוריוליס, וניתן לראות זאת על ידי כך שבגבול זה האורך האופייני של המערכת קטן ולכן מספר רוסבי של המערכת גדול.

### גלים ארוכים
הגבול ההפוך בו gHk^2\ll f^2 מוביל לכך ש-\omega(k) = \pm f. כלומר התדירות של הגלים היא כתדירות קוריוליס ומהירות החבורה של הגלים מתאפסת. התנועה המתוארת על ידי גלים אלו לא כוללת שינוי בעומק כתלות במיקום, אלא רק מהירות התלויה בזמן: u_x = U \sin(ft+\varphi);u_y = U \cos(ft+\varphi). חלקיקים הנכללים בתנועה כזו מסתובבים במעגל שרדיוסו R=\frac{U}{f} ותדירות הסיבוב שלו היא f.

### גלים חד כיווניים
סוג מיוחד של גלים הוא גלים עבורם m=0 (או באופן דומה \ell=0). גלים אלו מקיימים:

u_x = \frac{\sqrt{f^2+gH\ell^2}}{\ell H}H_0 \cos(\ell x - \omega t)

u_y = \frac{f}{\ell H} H_0 \sin(\ell x - \omega t)

\eta = H_0 \cos(\ell x - \omega t)

האפיון המיוחד של גל זה הוא שהגל מתקדם רק בכיוון x מייצר זרימה בכיוון y.

## ראו גם
* כוח קוריוליס
* גל אינרציאלי
* מספר רוסבי
* גל רוסבי
* גל קלווין
* גל (מים)

## הערות שוליים

קטגוריה:גלים