Tensión mecánica

miniatura|dereita|Figure 1&nbsp; Tensor de tensións	
En física e enxeñaría, denomínase **tensión mecánica** ao valor da distribución de forzas por unidade de área no contorno dun punto material dentro dun corpo ou medio continuo.

Un caso particular é o da *tensión uniaxial*, que se define nunha situación en que se aplica forza *F* uniformemente distribuída sobre unha área *A*. Nese caso a tensión mecánica uniaxial represéntase por un escalar designado coa letra grega σ (sigma) e vén dada por:
:\sigma=\frac {F} {A}

Sendo as unidades [Pa] (pascal = [N/m²]), [MPa] = 106 [Pa] (e tamén [kp/cm²]).

A situación anterior pode estenderse a situacións máis complicadas con forzas non distribuídas uniformemente no interior dun corpo de xeometría máis ou menos complexa. Nese caso a tensión mecánica non pode ser representada por un escalar.

Se se considera un corpo sometido a tensión e imaxina un corte mediante un plano imaxinario π que o divida en dous, sobre cada punto do plano de corte pódese definir un *vector tensión* *t*π que depende do estado tensional interno do corpo, das coordenadas do punto escolleito e do vector unitario normal *n*π ao plano π. Nese caso pódese probar que *t*π e *n*π están relacionados por unha aplicación lineal *T* ou campo tensorial chamado tensor tensión:

:
{t_\pi} = {T(n_\pi)} \,

## Tensión uniaxial (problemas unidimensionais) 
A idea orixinal de tensión orixinouse en dúas simples observacións sobre o comportamento de fíos de aceiro:

# Cando un cable se estira baixo a acción dunha forza *F*, para valores debaixo de certo límite *F*  *s*.

## Tensión normal e tensión tanxencial 
Se nos fixamos nun punto concreto dun corpo sometido a tensión e imaxinamos un corte mediante un plano imaxinario π que o divida en dous, queda definido un *'vector tensión *t***π que depende do estado tensional interno do corpo, das coordenadas do punto escolleito e do vector unitario normal ***n***π ao plano π definida mediante o tensor tensión:

:
{\mathbf{t}_\pi} = {T(\mathbf{n}_\pi)} \,

Usualmente ese vector pode descomporse en dous compoñentes que fisicamente producen efectos diferentes segundo o material sexa máis dúctil ou máis fráxil. Eses dous compoñentes chámanse compoñentes intrínsecos do vector tensión respecto ao plano π e chámanse **tensión normal** ou perpendicular ao plano e **tensión tanxencial** ou rasante ao plano. Estes compoñentes veñen dados por:

:\begin{cases} \sigma_\pi = \mathbf{t}_\pi \cdot \mathbf{n}_\pi \\
\tau_\pi = ||\mathbf{t}_\pi \times \mathbf{n}_\pi|| \end{cases} \Rightarrow \qquad
||\mathbf{t}_\pi||^2 = \sigma_\pi^2 + \tau_\pi^2
	

Analogamente cando existen dous **sólidos en contacto'* e examínanse as tensións entre dous puntos dos dous sólidos, pódese facer a descomposición anterior da tensión de contacto segundo o plano tanxente ás superficies de ambos os sólidos, nese caso a tensión normal ten que ver coa presión perpendicular á superficie e a tensión tanxencial ten que ver coas forzas de fricción entre ambos.

## Bibliografía 
* Luis Ortiz Berrocal: *Resistencia de materiales*, Ed. McGraw-Hill/Interamericana de España, Madrid, 1990.
* Dietrich Braess: *Finite Element*, pp.&nbsp;250–251, Cambridge University Press, Cambridge UK, 1997.

## Véxase tamén 
### Outros artigos 
* Tensor tensión
* Tensor deformación
* Deformación

### Ligazóns externas 
* Artigos sobre tensión en inglés por Andrés Melo e Geraint Wiggins, *formato .PDF''