Marruskadura-indar

thumb|**Marruskadura indarra** ulertzeko bideoa.
Fisikan, **marruskadura-indarra** —edo, besterik gabe, **marruskadura**— elkar ukitzen duten bi azalen arteko labainketari edo errodadurari kontra egiten dion indarra da. Marruskadura-indarra bi gorputzen ukipen-gainazaletan agertzen da, gainazalarekiko norabide perpendikularra du eta gorputzen elkarrekiko higidura tangentziala oztopatzen du ukipena galtzen ez den bitartean. Bi gorputzetan indar bana agertzen da aldi berean, bietan norabide berekoa, baina alderantziko noranzkoekin; alegia, gorputz bakoitzean indar batek eragiten du, eta bi indar horiek *akzio-erreakzio*ko printzipioa betetzen dute.

Izatez, bi gorputzen gainazalek dituzten inperfekzio eta laztasunen ondorioz agertzen da marruskadura. Bi gorputzak elkarrekiko geldi daudenean (*marruskadura estatikoa* dagoenean), ez da energiarik xahutzen; bata bestearekiko higitzen ari direnean (*marruskadura dinamikoa edo zinetikoa*), ordea, energia xahutzen da marruskaduraren kausaz, eta prozesu horretan bi gorputzen *energia zinetikoa*ren parte bat *bero* bihurtzen da.

## Solido zurrunen arteko marruskadura 
Izatez, gorputzen arteko 'ukipena' *kontzeptu makroskopikoa* da. Izan ere, atomoen artean ez da ukipen kontzepturik erabiltzen; aitzitik, *distantziarako indar*rak kontsideratzen dira, 'kontakturik' gabeak. Baina gizakien zentzumenen mailara pasatzean, gorputzek elkar 'ukitu' egiten dutela ikusi edo sumatzen dugu.

### Solido zurrunen arteko marruskadura aztertzeko eredu estandarra 
Elkar ukitzen eta elkarrekiko tangentzialki higitzen ari diren bi solido zurrunen arteko indarra aztertzeko, lehenengo hurbilketa batean, *marruskaduraren eredu estandarra* erabiltzen da. Eredu sinpleena den honetan, bi solidoek elkarri egiten dizkioten ukipen-indarrak aztertzean, bi osagai kontsideratzen dira: osagai normala, \boldsymbol F_\text {n} , eta osagai tangentziala, \boldsymbol F_\text {f}. Baina, izatez, indar horiek gorputz desberdinetan eragiten dute, eta akzio-erreakzioko indarrak dira, alboko eskeman zoru horizontalean higitzen ari den solido baten arteko marruskadura-indarren kasuan modu grafikoan adierazita dagoen bezala.

#### Osagai normala 
thumb|330x330px|Zoru gainean irristatzen ari den solido batean sorturiko indarrak.
Osagai normalak bi solidoen arteko presioa adierazten du, hau da, ukipenean daudela elkarri egiten dioten presioa eragiten duena. Hain zuzen ere, gorputz bakoitzak jasaten duen indarraren osagai normalaren norabidea gainazalaren perpendikularra da eta gorputzaren barrualderako noranzkoa du; hau da, alboko irudiko kasuan, zoruak gorputzari egina, gorantz, \boldsymbol F_\text {n}, eta gorputzak zoruari egina, beherantz, -\boldsymbol F_\text {n} .

#### Osagai tangentziala 
Bestalde, osagai tangentzialak bi gorputzen higidura erlatiboa eragozteko edo frenatzeko ahaleginean dihardu (solido batean zein bestean). Hortaz, gainazalaren norabide ukitzailea duena izanik, zoruak gorputzari egindako osagai tangentzialak gorputzaren abiaduraren aurkako noranzkoa du, gorputza balaztatzekoa, eta azelerazio negatiboa sorrarazten du gorputzean (*dezelerazioa* ere esaten zaio). Alderantziz, gorputzak zoruari egindakoak zorua bera herrestan eramateko noranzkoa du, gorputzaren abiaduraren noranzkoan, zorua mugiarazteko gai izan zein ez. Izatez, ukipen-indarraren osagai tangentzial hori da marruskadura-indarra, \boldsymbol F_\text {f} sinboloaz adieraziko duguna, horrela egiten delako nazioartean (azpi-indizeko \text {f} horrek *frikzio/friction* hitza islatzen baitu).

### Lehenengo hurbiletan marruskadura aztertzeko erabiltzen den eredua 
Historikoki, marruskadura aztertzeko lehenengo ikerketak XVII. mendean egin ziren, bereziki Guillaume Amontons-en eskutik. Berak lorturiko emaitzen ondorioz, marruskaduraren lehenengo bi "lege klasikoak" proposatu zituen:

* Lehenengo legeak zioen marruskadura-indarra gorputzak jasaten duen indarraren osagai normalaren proportzionala dela.
* Bigarren legeak zioen, horrez gain, marruskadura-indarrak ez zeukala ukipen-azaleraren tamainaren menpekotasunik.
* Geroago, XVIII. mendearen bukaera aldean, bere esperimentuetan eginiko behaketetan oinarriturik, Charles-Augustin de Coulomb-ek hirugarren lege bat adierazi zuen, esanez ezen, behin higidura hasi ondoren, marruskadura dinamikoaren balioak ez duela abiaduraren menpekotasunik (zenbait liburutan, lege honi Coulomb eta Morin-en legea deritzo).

Egia esanda, marruskadura fenomenoa hiru lege horietan azaltzen dena baino korapilatsuagoa da, baina lehenengo hurbilketa batean, eredu teoriko hori nahikoa egokia dela esan dezakegu, fenomeno honen ezaugarri batzuk aztertzeko behintzat; hortaz, eredu horretaz baliotuko gara hurrengo azalpenetan.

#### Marruskadura-koefizientea 
Aurreko paragrafoan aipaturiko lehenengo legearen arabera, marruskadura-indarraren modulua eta ukipen-indarraren osagai normalaren balioa elkarren proportzionalak dira. Proportzionaltasun hori proportzionaltasun-konstante batez adieraz dezakegu, honelaxe:
F_\text {f} = \mu F_\text {n}.
Konstante horri *marruskadura-koefizientea* deritzo. Zehatz hitz eginda, erlazio hori bi gorputzak elkarrekiko higitzen ari diren kasuan aplikatzen da eredu teoriko honetan, eta ez elkerrekiko geldi dauden kasuan. Horregatik, marruskadura-indarraren neurria zehazki zein den adierazteko, bereizi egiten dira egoera estatikoa (bi gorputzak elkarrekiko mugitzen ari ez diren kasua) eta egoera dinamikoa (elkarrekiko higitzen ari direnean).

#### Marruskadura estatikoa 
alt=|thumb|270x270px|Marruskadura-koefiziente estatikoa neurtzeko etxean egiteko moduko esperimentu sinplea.
Demagun gorputz solido bat geldi dagoela zoluaren gainean, eta irristarazteko norabidean indar bat egiten zaiola kanpotik. Indarra ezartzean, marruskadura-indar bat sortzen da ukipen-gainazalean, kanpoko indarraren aurkako noranzkoan, gorputza geldi iraunarazteko ahaleginean. Kanpoko indarraren modulua txikia bada, marruskadura-indarra aski handia izango da kanpoko indarra anulatzeko, eta bi gorputzek geldi iraungo dute elkarrekiko. Baina kanpoko indarra mugako neurri bat baino handiagoa bada, marruskadura-indarra ez da gai izango kanpokoa anulatzeko. Mugako indar horren modulua era honetan dago erlazionaturik ukipen-indarraren osagai normalarekin: F_ \text {fs}= \mu_\text {s} F_\text {n}. Hain zuzen ere, \mu_\text {s} proportzionaltasun-konstanteari *marruskadura-koefiziente estatikoa* deritzo (nazioarteko sinboloaren \text {s} azpi-indizea *static* hitzari dagokio). Beraz, kontuan izanik mugako indarra baino txikiagoa aplikatzean gorputzak egoera estatikoan irauten duela, honelaxe adierazten da marruskadura-indar estatikoaren balioa:
ezkerrera|thumb|330x330px|Marruskadura-koefiziente estatikoaren eta plano inklinatuaren angeluaren arteko erlazioaren azalpena.|alt=
F_\text {fs} \leq \mu_\text {s} F_\text {n}.
Kanpotik eginiko indarra hori baino handiagoa denean, gorputza higitzen hasten da, eta hortik aurrera egoera dinamikoa eduki beharko da kontuan. Agerikoa denez, marruskadura-indar estatikoaren adierazpen matematikoan desberdintza-sinboloa ageri da: \leq. Horrek esan nahi du ezen, marruskadura-indarra gorputza higitzen ez hasteko adina handi izango dela, harik eta mugako balio bateraino iristen den arte.

Gauzak horrela, portaera horrek bide ematen digu marruskadura-koefiziente estatikoaren balio maximoa zein den neurtzeko, Hain zuzen ere, angelu aldakorreko plano inklinatu batean egindako zeharkako neurketa batez kalkula dezakegu balio hori, ezkerraldeko irudian eskematikoki azalduta dagoen bezala. Planoaren aldapa poliki-poliki handiagotzen hasiz gero, \alpha angelu txikietarako gorputzak geldi iraungo du, marruskadura-indarra aski izango da beheranzko higidura eragozteko. Baina angelua mugako balio batera iristean, doi-doi hasiko da irristatzen aldapan behera. *Muga-angelu* hori \alpha_\text {L}sinboloaz adieraziko dugu (\text {L} azpi-indizea *limite* hitzetik hartua). Zehazki, angelu horri dagokion tangente trigonometrikoa da marruskadura-koefiziente estatikoaren balioa: \mu_\text {s} = \tan \alpha_\text {L}.

#### Marruskadura dinamikoa 
Ukipenean dauden gorputzak elkarrekiko higitzen ari direnean, marruskadura-indarra antzera kalkulatzen da, baina *marruskadura-koefiziente zinetikoa* (*dinamikoa* ere esaten zaio) kontuan izanik. Alegia, marruskadura-indarra ukipen-indarraren osagai normalaren proportzionala izango da, gainazalaren paraleloa eta gorputzaren abiaduraren aurkako noranzkoa izango du. Honelaxe adieraz daiteke kasu honetako marruskadura-indarra, era bektorialean idatzita:
\boldsymbol F_\text {fk}= -\mu_\text {k} F_\text {n} \boldsymbol u_v.
Adierazpen honetan \mu_\text {k} *marruskadura-koefiziente zinetikoa* da (sinboloko \text {k} hori *kinetic* hitzari dagokio) eta \boldsymbol u_v gorputzaren abiaduraren norabideko bektore unitarioa); bestalde, marruskadura-indarrak abiaduraren aurkako noranzkoa duela esan nahi du minus zeinuak.

Orain arte egindako esperimentuetan egindako neurketen arabera, koefiziente zinetikoa beti da koefiziente estatikoa baino txikiagoa edo, gehien jota, berdina: \mu_\text {k} \leq \mu_\text {s}. Horrek adierazten du ezen indar handiagoa egin behar dela ukipenean dauden gorputzak elkarrekiko higiarazten jartzeko, jadanik higitzen ari direnak higitzen iraunarazteko baino.

#### Zenbait material-bikoteren arteko marruskadura-koefizienteak 
Ondoko taulan gorputz solidoen arteko ukipen-gainazaletan neurturiko marruskadura-koefizienteen balioak erakusten dira, materialak bikoteka antolaturik eta bikote bakoitzaren kasuan koefiziente estatikoaren eta koefiziente zinetikoaren balioak emanik. Ikus daitekeenez, kasu guztietan betetzen da aurreko paragrafoan emaniko desberdintza.

## Marruskadura fluidoetan 
Gorputz solido bat fluido baten barruan higitzen denean, marruskadura aztertzeko eredu sinpleenak ere bestelako kontzeptuak eduki behar izaten ditu kontuan. Fluidoaren barnean abiadura txikiz (edo ez oso handiz) higitzen diren solidoen kasuan esperimentuek erakutsi dutenez, hurbilketa ona da kontsideratzea ezen higidura oztopatzeko fluidoan sortzen den marruskadura-indarraren modulua abiaduraren proportzionala dela, abiaduraren norabide berekoa baina aurkako noranzkoduna. Hurbilketa horretan erabili ohi den eredu estandar sinplean, proportzionaltasun-konstantea bi koefizienteren bidez adierazi ohi da, honelaxe:\boldsymbol F_\text {f} = -k\eta \boldsymbol v.Bi koefiziente horiek esangura berezia dute: lehenengoa erlazionaturik dago gorputz solidoaren forma geometrikoarekin eta abiadurak forma horrekiko duen norabidearekin; bigarrena, fluidoaren izaera fisikoarekin dago erlazionaturik, edo zehatzago esateko, fluidoaren biskositatearekin. Banaka aztertuko ditugu bi koefizienteok.

#### Forma-koefizientea 
Batetik, kkoefizientea fluidoen barneko marruskadurari dagokion *forma-koefizientea* da (*eite-koefizientea* ere esaten zaio). Koefiziente honek gorputzaren formaren menpekotasuna du, eta baita gorputzaren abiadurak forma horrekiko duen norabide erlatiboarena ere. Gorputzak esfera forma badu (alegia, formarik sinpleena, norabide guztietan berbera), koefiziente horren balioa k = 6 \pi R da. Balio horri *Stokes-en legea* deritzo, eta beraren dimentsio-ekuazioak erakusten duen bezala, luzera-dimentsioa du:[k] =[6\pi R]= [R]= \text {L}.Forna geometriko bakoitzak bere forma-koefizientea du; oro har, higidurarekiko perpendikularra den gorputzaren zabalerak eragina du horretan. Forma-koefizienteak marruskadura-indarrean duen eragina moteltzeko, gorputzari ahalik eta formarik aerodinamikoena ematen saiatzen dira diseinatzaileak.

#### Biskositate-koefizientea 
Bigarren koefizienteak fluidoaren barne-marruskadura adierazten du eta *biskositate-koefizientea* deritzo. Hauxe da beraren dimentsio-ekuazioa:

[\eta] = \left [ \frac {F_\text {f}} {kv} \right ]= \frac {\text {M·LT}^{-2}} {\text {L·LT}^{-1}} =
\text {ML}^{-1} \text {T}^{-1}.
thumb|Fluidoaren barnean grabitatez erortzen ari den gorputz solidoak jasaten dituen indarren eskema.
Biskositatea fluidoen ezaugarri karakteristiko bat da, bertan higitzen diren gorputzei egiten dien erresistentziaren neurria adierazten duena. Fluido guztiek dute biskositatea; esate baterako, eztiak urak baino biskositate handiagoa du, eta horregatik zailagoa da koilara eztian higiaraztea uretan baino.

Fluidoaren barneko marruskaduraren efektuak nolakoak diren ulertzeko, adibide gisa, fluido batean (uretan edo airean, kasu) grabitatearen eraginpean erortzen ari den esfera baten higidura aztertuko dugu. Alboko irudian eskematikoko adierazita dagoen bezala, hiru indar

ari dira eragiten esfera horretan: grabitatearen ondoriozko pisua, m \boldsymbol g, Arkimedesen goranzko bultzada, \boldsymbol F_\text {A}, eta fluidoaren marruskadura-indarra, \boldsymbol F_\text {f}. Esferaren higidura aztertzeko, Newtonen bigarren legea erabiliz, honelaxe idatz dezakegu higidura horri dagokion ekuazioa:m \boldsymbol a = m \boldsymbol g + \boldsymbol F_\text {A} + \boldsymbol F_\text {f}.Ekuazio horretako m \boldsymbol g eta \boldsymbol F_\text {A} indarrek balio konstantea dute, baina marruskadura-indarra abiaduraren menpekoa da: \boldsymbol F_\text {f}= - k \eta \boldsymbol v. Abiadura zenbat eta handiagoa izan, are handiagoa izango da marruskadura-indarrak gorputza balaztatzeko izango duen gaitasuna eta horrek eragina izango du solidoaren dezelerazioaren neurrian. Dezelerazio horren kausaz gorputzak ezin ahalko du gainditu abiadura jakin bat, *muga-abiadura* deituko duguna.

#### Fluidoaren barneko muga-abiadura 
alt=|thumb|Fluidoaren barnean bertikalki erotzen ari den solidoaren gaineko indarrak.
Fluidoan beherantz erortzen ari den solidoa muga-abiadurara nola iristen den ulertzeko, kasu sinple bat aztertuko dugu, fluido batean grabitatearen eraginpean bertikalki erortzen ari den solidoarena, hain zuzen. Indar guztiek norabide bertikala dutenez, honelaxe idatzi ahalko dugu aldi bakoitzean azelerazioaren moduluari dagokion ekuazioa:
ma = (mg - F_\text {A}) -k \eta v.Adierazpen honetan azelerazio positibotzat hartu dugu beheranzkoa (grabitatearena, alegia). Bestalde, Arkimedesen bultzadaren balioa solidoak desplazaturiko fluidoaren m_\text {A} g pisuari dagokiona dela kontuan izanik, honelaxe idatz dezakegu ekuazio hori:ma = (mg - m_\text {A}g) -k \eta v \rightarrow a = \frac {m-m_\text {A}} {m} g - \frac {k \eta}{m} v.Ekuazio horretako lehenengo terminoa konstantea da, \frac {m-m_\text {A}} {m} g  baliokoa; bigarrenak abiaduraren menpekotasuna du, -\frac {k \eta } {m} v. Ikus dezagun zer eragina duten azelerazioarn balioan.

* Lehenengo terminoak adierazten du solidoak fluidoan flotatzeko gai den ala ez. Grabitate-indarra Arkimedesen bultzada baino handiagoa bada, mg > m_\text {A}g , solidoa hondoratu egingo da azkenean; bestela, lehenago edo geroago flotatu egingo du. Muga-abiadura flotatzen ez duten eta beheranzko abiadura duten solidoen kasuan azalduko da; alegia, lehenengo termino hori beheranzkoa dela kontsideratuko dugu.
* Hortaz, abiadura beheranzkoa izanik, bigarren terminoa goranzkoa izango da, -\frac {k \eta } {m} v. Horrek esan nahi du beheranzko azelerazioa gero eta txikiagoa izango dela. Noiz arte? Ba, zehazki, esanik, azelerazioa nulua izan arte. Une horretatik aurrera, azelerazioa nulua izanik, abiadura konstantea izango da. Horixe da, hain zuzen, muga-abiadura, balio hau izango duena: 0 = \frac {m-m_\text {A}} {m} g - \frac {k \eta}{m} v_\text {L} \rightarrow

v_\text {L} = \frac {m-m_\text {A}} {k \eta} g.alt=|thumb|270x270px|Gorputz solidoaren abiaduraren eboluzioa muga-abiadurara iritsteko bidean. a) hasierako abiadura muga-abiadura baino txikiagoa denean; b) handiagoa denean.Denboraren arabera abiadurak daukan eboluzioa aztertzeko, bi kasu berezi aztertuko ditugu:

* Lehengoan, hasierako abiadura nulua izan dela kontsideratuko dugu, v_0 =0.Hortaz, hasierako unean azelerazioak balio hau izango du, a = \frac {m-m_\text {A}} {m} g. Eta hortik aurrera abiadura handituz joango denez, azelerazioa txikiagotuz joango da. Noiz arte? Muga-abiadura modu asintotikoan lortu arte.
* Bigarrenean, solidoaren hasierako abiadura muga-abiadura baino handiagoa denean gertatuko da, v_0 > v_\text {L}denean, hain zuzen. Gauzak horrela, azelerazioa negatiboa izango da: a  Horrek esan nahi du fluidoak balaztatu egiten duela solidoa, hasieratik bertatik. Noiz arte? Muga-abiadura lortu arte. Hortik aurrera, azelerazioa nulua izango da, eta abiadura, konstantea; muga-abiadura, alegia. Alboko irudian irudikatu dira modu grafikoan bi kasu horiek. Batean zein bestean ikusten denez, muga-abiadurarekiko hurbilketa modu asintotikoan gertatzen da.

#### Paraxutisten bilera erorketa librean 
alt=|ezkerrera|thumb|270x270px|Une desberdinetan jauzi egindako lau paratxutista elkartu dira airean erorketa librean.
Ziurrenik, noizbait ikusi duzu bideo harrigarriren bat, zeinean aldiune desberdinetan ondoz ondo hegazkinetik jauzi egidako paraxutistek elkartu egiten diren airean handik gutxira, elkarrekin egitura geometriko harrigarriak osaturik tarte batean. Hori guztia paraxutak ireki aurretik egiten dute, noski, gero banandu egiten baitira era bizkorrean, zeinek bere paraxuta irekitzeko eta gozo-gozo lurreratzeko.

Fisikako terminoetan oso azalpen argia dauka ariketa horrek. Paraxutista bakoitzak badaki kontrolatzen erorketa libreko muga-abiadura. Horretarako, gorago aipaturiko bere gorputzaren forma-koefizienteaz baliatzen da. Beso-hanken eta gorputzaren uzkurduren bidez forma desberdinak gauzatuz eta horrela forma-koefizientea handiagotu edo txikiagotuz, aldatu egin ditzake marruskadura-indarra, higiduraren norabidea eta erorketako muga-abiadura. Modu horretan, taldeko paraxutistek elkarren albora bil daitezke, eta guztiok abiadura berean jaitsi denbora-tartetxo batean. Zer esanik ez, horretarako hainbat entrenamendu egin behar dituzte... eta gero paraxuta garaiz ireki.

## left|24px Ariketak 

Fitxategi:Marruskadura indarra Ariketa 1.webm|thumbtime=3|**Marruskadura-indarra** lantzeko ariketa.

## Erreferentziak 
## Bibliografia 
* Etxebarria Bilbao, Jose Ramon (2003-12-31) *Fisika orokorra (2. argitalpena)* UEU ISBN 9788484380450. Noiz kontsultatua: 2018-12-07
* Osa, Jon Igor Urresti; Bilbao, Jose Ramon Etxebarria; Aldamiz, Josu Mirena Igartua (2000-05-12) *Forma eta fluxua: Arrastearen fluido-dinamika* (itzulpena) UEU .
* M., Fishbane, Paul (2008) *Fisika zientzialari eta ingeniarientzat. 1. bolumena, (1.etik-21.era Gaiak)* Universidad del País Vasco/Euskal Herriko Unibertsitatea ISBN 9788490820308 PMC932800438. Noiz kontsultatua: 2018-12-07.

## Ikus, gainera 
* aerodinamika
* biskositate
* Arkimedesen printzipioa

## Kanpo estekak