Adijabatski proces

U termodinamici, **adijabatski proces** ili **izokalorični proces** je proces u kojem nema prijenosa toplote prema ili iz fluida. Naziv "adijabatski" doslovno označava odsutnost prijenosa toplote. Na primjer, **adijabatska granica** je granica koja je nepropusna za prijenos toplote, te se za sistem kaže da je adijabatski (ili toplotno) izolovan - izolacijski zid aproksimira adijabatsku granicu. Drugi je primjer temperatura adijabatskog plamena, koja predstavlja temperaturu koju bi dostigao plamen u odsutnosti gubitka toplote prema okolini. Adijabatski proces, koji je povratni, se također zove izentropskim procesom.

Suprotni ekstrem - maksimalnog prijenosa toplote s okolinom, uzrokujući konstantno održavanje temperature - je poznat kao izotermni proces. Budući da je temperatura termodinamički konjugat entropije, izotermni proces je konjugat adijabatskom procesu za povratne transformacije.

Transformacija termodinamičkog sistema se može smatrati adijabatskom kada je dovoljno brza da značajna količina toplote nije izmjenjena između sistema i okoline. Adijabatski proces se, također, može zvati kvazistatičkim. Kao suprotnost, transformacija termodinamičkog sistema se može smatrati izotermnom ako je dovoljno spora da temperatura sistema ostane konstantnom izmjenom toplote s okolinom.

## Adijabatsko zagrijavanje i hlađenje 
Adijabatske promjene temperature dešavaju se zbog promjene  pritska plina, pri čemu se ne dodaje niti oduzima ikakva toplota. U suprotnosti, slobodno širenje je izotermni proces za idealan plin.

**Adijabatsko zagrijavanje** dešava se kada se pritisak plina poveća od izvršenog rada od strane sredine koja ga okružuje, npr. klip. Dieselov motor se oslanja na adijabatsko zagrijavanje tokom kompresionog zamaha kako bi povisio temperaturu dovoljno da zapali gorivo.

Adijabatsko zagrijavanje, takođerm se dešava u Zemljinoj atmosferi kada se zračna masa spušta, naprimjer, katabatički vjetar ili fen koji struji nizbrdo.

**Adijabatsko hlađenje** dešava se kada se pritisak substance smanji u toku vršenja rada na njenu okolicu. Adijabatsko hlađenje ne mora uključivati fluid. Jedna tehnika, kojom se dostižu veoma niske temperature (hiljaditi ili čak milioniti dijelovi stepena iznad apsolutne nule), je adijabatska demagnetizacija, gdje se promjena u magnetnom polju magnetičnog materijala koristi kako bi se ostvarilo adijabatsko hlađenje. Adijabatsko hlađenje se, također, dešava u Zemljinoj atmosferi sa orografskim uzdizanjem i zavjetrinskim talasima, što može dovesti do formiranja pileusa ili lentikularnog oblaka ako se zrak ohladi ispod tačke rošenja.

Nadolazeća magma, također, prolazi kroz adijabatsko hlađenje prije erupcije.

Takve temperaturne promjene mogu se kvatifikovati koristeći zakon idealnog plina, ili hidrostatičku jednačinu za atmosferske procese.

Ni jedan proces nije idealno adijabatski. Mnogi procesi su blizu adijabatskog, te se mogu lahko aproksimirati korištenjem adijabatske pretpostavke, ali uvijek postoji neki gubitak toplote; pošto ne postoji savršeni izolator.

## Idealni plin (povratni proces) 
[mini|266x266px|Za jednostavnu supstancu, tokom adijabatskog procesa u kojem se zapremina povećava, [unutrašnja energija radne substance se mora smanjiti|lijevo]]
Matematička jednačina za idealni fluid koji se podvrgava povratnom (bez generacije entropije) adijabatskom procesu je
:  P V^{\gamma} = \operatorname{konstanta} \qquad 
gdje je *P* pritisak, *V* specifična ili molarna zapremina, i
:  \gamma = {C_{P} \over C_{V}} = \frac{\alpha + 1}{\alpha}, 
 C_{P}  je specifična toplota ua konstantni pritisak,
 C_{V}  je specifična toplota za konstantnu zapreminu, γ je adijabatski indeks, i  \alpha  je broj stepeni slobode podijeljen sa 2 (3/2 za jednoatomne plinove, 5/2 za dvoatomne plinove).

Za jednoatomne plinove,  \gamma = 5/3 \,, i za dvoatomne plinove (kao što je dušik i kiseonik, glavne komponente zraka)  \gamma = 7/5 \,. Uočite da su gornje formule primjenljive samo za klasične idealne plinove, a ne za Bose-Einsteinovu ili fermionične plinove.

Za povratne adijabatske procese, također vrijedi da je

:  P^{1-\gamma}T^{\gamma}= \operatorname{konstanta}

:  VT^\alpha = \operatorname{konstanta} 

gdje je *T* apsolutna temperatura.

Ovo se, također, može napisati kao

:  TV^{\gamma - 1} = \operatorname{konstanta} 

### Derivacija neprekidne formule 
Definicija adijabatskog procesa je da je prijenos toplote ka sistemu jednak nuli, \delta Q=0 . Tada, prema prvom zakonu termodinamike,

: \text{(1)} \qquad d U + \delta W = \delta Q = 0, 

gdje je *dU* promjena unutrašnje energije sistema, a *δW* je isvršeni rad
*od strane* sistema. Svaki izvršeni rad (*δW*) mora biti izvršen na račun unutrašnje energije *U*, jer se toplota *δQ* nije dovodila iz okoline. Rad pritisak-zapremina *δW* vršen *od strane* sistema definisan je kao

: \text{(2)} \qquad \delta W = P \, dV. 

Međutim, *P* ne ostaje konstanta tokom adijabatskog procesa, nego se mijenja zajedno sa *V*.

Poželjno je poznavati kako su vrijednosti *dP* i *dV* povezane jedna s drugom tokom odvijanja adijabatskog procesa. Za idealan plin, unutrašnja energija je data kao

: \text{(3)} \qquad U = \alpha n R T, 

gdje je *R* univerzalna plinska konstanta, a *n* je broj molova u sistemu (konstanta).

Diferenciranjem jednačine (3) i upotrebom zakona idealnog plina, P V = n R T, dobijamo

: \text{(4)} \qquad d U = \alpha n R \, dT
                  = \alpha \, d (P V)
                  = \alpha (P \, dV + V \, dP). 

Jednačina (4) se često izražava kao  d U = n C_{V} \, d T , jer je  C_{V} = \alpha R .

Sada možemo jednačine (2) i (4) uvrstit u jednačinu (1), da bi dobili

:  -P \, dV = \alpha P \, dV + \alpha V \, dP,

jednostavnije:

:  - (\alpha + 1) P \, dV = \alpha V \, dP,

te podijeliti obe strane sa *PV*:

:  -(\alpha + 1) {d V \over V} = \alpha {d P \over P}. 

Nakon integrisanja lijeve i desne strane od V_0 do V, te od P_0 do P, i zamjenom strana, respektivno,

:  \ln \left( {P \over P_0} \right)
= {-{\alpha + 1 \over \alpha}} \ln \left( {V \over V_0} \right). 

Eksponentovanjem obe strane,

:  \left( {P \over P_0} \right)
=
\left( {V \over V_0} \right)^{-{\alpha + 1 \over \alpha}},  

i eliminisanjem znaka minus, dobijamo

:  \left( {P \over P_0} \right)
=
\left( {V_0 \over V} \right)^{\alpha + 1 \over \alpha}.  

Na kraju,

:  \left( {P \over P_0} \right) \left( {V \over V_0} \right)^{\alpha+1 \over \alpha} = 1

i

:  P V^{\alpha+1 \over \alpha} = P_0 V_0^{\alpha+1 \over \alpha} = P V^\gamma = \operatorname{konstanta}. 

### Derivacija diskretne formule 
Promjena u unutrašnjoj energiji sistema, mjerena od stanja 1 do stanja 2, jednaka je

: \text{(1)} \qquad \Delta U = \alpha R n_2T_2 - \alpha R n_1T_1 = \alpha R (n_2T_2 - n_1T_1) 

U isto vrijeme, izvršeni rad zbog promjena u P-V odnosima, kao rezultat ovog procesa, jednak je

: \text{(2)} \qquad W = \int_{V_1}^{V_2}P\, dV 

Pošto nama treba adijabatski proces, sljedeća jednačina mora da vrijedi

: \text{(3)} \qquad \Delta U + W = 0 

Prema prethodnoj derivaciji,

: \text{(4)} \qquad P V^\gamma = \text{konstanta} = P_1 V_1^\gamma 

Preraspodjela jednačine (4) daje

: P = P_1 \left(\frac{V_1}{V} \right)^\gamma 

Zamjenom u (2) daje

: W = \int_{V_1}^{V_2}P_1 \left(\frac{V_1}{V} \right)^\gamma\, dV 

Integrisanjem,

: W = P_1 V_1^\gamma \frac{V_2^{1-\gamma}-V_1^{1-\gamma}}{1-\gamma} 

Zamjenom  \gamma = \frac{\alpha+1}{\alpha} ,

: W = - \alpha P_1 V_1^{\gamma} \left( V_2^{1-\gamma} - V_1^{1-\gamma} \right) 

Preraspodjelom,

: W = - \alpha P_1 V_1 \left( \left( \frac{V_2}{V_1} \right)^{1-\gamma} - 1 \right) 

Korištenjem zakona o idealnom plinu i pretpostavke da imamo konstantan molarni kvantitet (što se često dešava određenim slučajevima),

: W = - \alpha n R T_1 \left( \left( \frac{V_2}{V_1} \right)^{1-\gamma} - 1 \right) 

Prema neprekidnoj formuli,

: \frac{P_2}{P_1}=\left(\frac{V_2}{V_1}\right)^{-\gamma} 

Ili,

: \left(\frac{P_2}{P_1}\right)^{-1 \over \gamma}=\frac{V_2}{V_1} 

Zamjenom u prethodni izraz za  W ,

: W = - \alpha n R T_1 \left( \left( \frac{P_2}{P_1} \right)^{\frac{\gamma-1}{\gamma}} - 1 \right) 

Zamjenom ovog izraza zajedno sa (1) u (3) daje

: \alpha n R (T_2 - T_1) = \alpha n R T_1 \left( \left( \frac{P_2}{P_1} \right)^{\frac{\gamma-1}{\gamma}} - 1 \right) 

Pojednostavljeno,

: T_2 - T_1 =  T_1 \left( \left( \frac{P_2}{P_1} \right)^{\frac{\gamma-1}{\gamma}} - 1 \right) 

Pojednostavljeno,

: \frac{T_2}{T_1}-1 =  \left( \frac{P_2}{P_1} \right)^{\frac{\gamma-1}{\gamma}} - 1 

Pojednostavljeno,

: T_2 = T_1 \left( \frac{P_2}{P_1} \right)^{\frac{\gamma-1}{\gamma}} 

## Grafici adijabata 
Adijabata je kriva konstantne entropije na P-V dijagramu. Osobine adijabata na P-V dijagramu su:

# Svaka adijabata asimptotski se približava i osi V i osi P (kao i izoterma).
# Svaka adijabata presjeca svaku izotermu tačno jednom.
# Adijabata izgleda slično kao izoterma, osim što tokom ekspanzije, adijabata gubi više pritiska od izoterme, tako da ima strmiji uspun (više je vertikalna).
# Ako su izoterme konkavne prema pravcu "sjeveroistoka" (45°), tada su adijabate konkavne prema pravcu "istok-sjeveroistok" (31°).
# Ako su adijabate i izoterme predstavljene grafički pojedinačno prema tačno određenoj promjeni entropije i temperature, respektivno (kao visina na konturnoj karti), tada kako se oko kreće prema osama (prema "jugozapadu"), vidjet će se da gustoća izotermi ostaje konstantna, ali gustina adijabata se povećava. Izuzetak je neposredna blizina apsolutne nule, gdje gustoća adijabata naglo opada, te one postaju rijetke (pogledajte članak Nernstov teorem).

Sljedeći dijagram je P-V dijagram sa superpozicijama adijabata i izotermi:

centar|mini|382x382piksel

Izoterme su crvene krive, a adijabate su crne krive.

Adijabate su izentropske.

Zapremina je horizontalna osa, a pritisak je vertikalna osa.

## Također pogledajte 
* Kružni proces
* Prvi zakon termodinamike
* Toplotni nalet
* Izobarni proces
* Izentalpijski proces
* Izentropski proces
* Izohorski proces
* Izotermni proces
* Politropski proces
* Termodinamička entropija
* Kvazistatička ravnoteža
* Ukupna temperatura zraka
* Adijabatski motor
* Magnetno rashlađivanje

## Reference 
*  Robert J. Silbey et al. (2004). Physical chemistry. p.&nbsp;55. .
## Vanjski linkovi 
*Article in HyperPhysics Encyclopaedia
*http://daphne.palomar.edu/jthorngren/adiabatic_processes.htm 
*http://neo-classical-physics.info/uploads/3/0/6/5/3065888/caratheodory_-_thermodynamics.pdf
## Literatura 
Kategorija:Termodinamički procesi
Kategorija:Atmosferska termodinamika