Прыліўная сіла

і меншым спадарожнікам.]]
**Прыліўная сіла**, або **прыліваўтваральная сіла** — рознасць гравітацыйнага прыцягнення паміж рознымі пунктамі ў гравітацыйным полі, якая выклікае нераўнамернае прыцягненне цел і, як следства, іхняе выцягванне ў напрамку прыцягнення. Гэта *дыферэнцыяльная сіла* гравітацыі, выніковая розніца паміж гравітацыйнымі сіламі, вытворная ад гравітацыйнага патэнцыялу, градыент гравітацыйных палёў. Такім чынам, прыліўныя сілы з’яўляюцца *рэшткавай сілай*, другасным эфектам гравітацыі, які падкрэслівае яе прасторавыя аспекты, у выніку чаго бліжэйшы бок прыцягваецца мацней за больш аддалены.

Сіла прыводзіць да ўзнікнення шэрагу прыліўных з’яў, такіх як акіянскія прылівы. Прылівы на Зямлі ў асноўным выкліканыя адносна блізкім гравітацыйным полем Месяца і, у меншай ступені, мацнейшым, але больш аддаленым гравітацыйным полем Сонца. Акіян на баку Зямлі, звернутым да Месяца, адцягваецца гравітацыяй Месяца ад зямной кары, у той час як на другім баку Зямлі кара адштурхваецца ад акіяна, у выніку чаго Зямля расцягваецца, успушваецца абапал, выклікаючы процілеглыя высокія прылівы. Прыліўныя сілы пры назіранні з Зямлі, г. зн. з вярчальнай сістэмы адліку, выяўляюцца як цэнтраімклівыя і цэнтрабежныя, але не выкліканы вярчэннем.

Да іншых прыліўных з’яў адносяцца прылівы ў цвёрдай кары Зямлі, прыліўны захоп, разбурэнне нябесных цел і ўтварэнне сістэм кольцаў у межах мяжы Роша, а ў крайніх выпадках — спагеціфікацыя цел. Таксама было паказана, што прыліўныя сілы фундаментальна звязаны з гравітацыйнымі хвалямі.

У нябеснай механіцы выраз «прыліўная сіла» можа адносіцца да сітуацыі, у якой цела або матэрыял (напрыклад, прыліўная вада) знаходзіцца пераважна пад гравітацыйным уплывам другога цела (напрыклад, Зямлі), але таксама адчувае ўздзеянне гравітацыйных эфектаў трэцяга цела (напрыклад, Месяца). У такіх выпадках узбуральная сіла часам называецца прыліўнай сілай (напрыклад, узбуральная сіла на Месяцы): яна ўяўляе сабой рознасць паміж сілай, якую аказвае трэцяе цела на другое, і сілай, якую аказвае трэцяе цела на першае.

## Прырода дзеяння 
 (проста над галавой) або ў надзіры (на процілеглым баку Зямлі, «пад нагамі»).]]

Калі адно цела (цела 1) знаходзіцца пад дзеяннем гравітацыі іншага цела (цела 2), сіла гэтай гравітацыі можа значна адрознівацца на блізкім і далёкім баках цела 1. **Ілюстрацыя 1** наглядна дэманструе гэтую розніцу (дыферэнцыяльную сілу) гравітацыі, якая дзейнічае на сферычнае цела (Зямлю) з боку іншага цела (Месяца).

Менавіта гэтая нераўнамернасць прыцягнення і спараджае *прыліўныя сілы*. Яны выклікаюць дэфармацыю ў абодвух целах, могуць іх скажаць, а ў крайніх выпадках нават разарваць на часткі.

Разлік паказвае, што гравітацыйная перавага Зямлі перавешвае яе большы памер. Менавіта гэтае магутнае прыліўнае ўздзеянне з боку Зямлі стала галоўнай прычынай таго, што вярчэнне Месяца за мільярды гадоў запаволілася, і ён апынуўся ў прыліўным захопе. Таму Месяц заўсёды звернуты да Зямлі адным і тым жа бокам.

## Уплыў прыліўных сіл на нябесныя целы 
.]]

; Скажэнне формы і акіянскія прылівы
У ідэальным выпадку, калі ўзяць пругкую сферу, прыліўная сіла сказіць яе форму без змянення аб’ёму. Сфера ператворыцца ў *эліпсоід* з двума сіметрычнымі «гарбамі», накіраванымі да цела, якое прыцягвае, і ад яго. Больш буйныя і складаныя аб’екты, такія як планеты, скажаюцца ў *авоід* (крыху яйкападобную форму) і нязначна сціскаюцца. Горб, павернуты да крыніцы гравітацыі, аказваецца крыху больш выцягнутым. Менавіта гэта і адбываецца з акіянамі Зямлі пад дзеяннем Месяца. Гравітацыя Месяца дзейнічае на ўсю планету, але вада, будучы вадкай, пераразмяркоўваецца, утвараючы тыя самыя прыліўныя гарбы на блізкім і далёкім ад Месяца баках.

; Уплыў на клімат
Прыліўныя сілы робяць свой унёсак у фарміраванне акіянскіх цячэнняў, якія змякчаюць глабальны клімат, пераносячы цяпло да палюсоў. Былі выказаны меркаванні, што:
* Варыяцыі прыліўных сіл могуць карэляваць з перыядамі пахаладання ў глабальным клімаце з інтэрваламі ў 6-10 гадоў.
* Варыяцыі так званага «гарманічнага біцця» (складаныя цыклы, якія ўзнікаюць пры накладанні прыліўных сіл ад Месяца і Сонца) могуць уплываць на кліматычныя змены ў маштабах тысячагоддзяў.
Тым не менш, на сённяшні дзень пераканаўчых доказаў сувязі прыліўных сіл з тысячагадовымі зменамі клімату не знойдзена.

; Экстрэмальныя праявы
Прыліўныя эфекты становяцца асабліва магутнымі паблізу невялікіх, але звышмасіўных аб’ектаў, такіх як нейтронныя зоркі або чорныя дзіркі. Там яны адказныя за так званую «спагеціфікацыю» — працэс, пры якім цела, якое падае ў чорную дзірку, расцягваецца ў тонкую доўгую паласу, падобна да спагеці.

## Матэматычнае апісанне 
.]]

Для зададзенага знешняга гравітацыйнага поля *прыліўнае паскарэнне* ў пэўным пункце адносна цела вылічваецца шляхам вектарнага аднімання гравітацыйнага паскарэння ў цэнтры гэтага цела з гравітацыйнага паскарэння ў гэтым пункце. Адпаведна, тэрмін прыліўная сіла выкарыстоўваецца для апісання сіл, якія выклікаюць гэтае прыліўнае паскарэнне. Важна адзначыць, што для гэтых разлікаў разглядаецца толькі знешняе гравітацыйнае поле (напрыклад, поле Месяца, якое дзейнічае на Зямлю). Уласнае гравітацыйнае поле цела (Зямлі) не мае значэння для разліку прыліўных сіл, што ствараюцца іншым аб’ектам. Іншымі словамі, параўнанне праводзіцца з умовамі ў пэўным пункце, якія былі б, калі б не было знешняга поля, што нераўнамерна дзейнічае на розныя часткі цела.

Прыліўнае паскарэнне не патрабуе вярчэння або руху па арбіце. Напрыклад, цела можа знаходзіцца ў свабодным падзенні па прамой лініі пад дзеяннем гравітацыйнага поля і ўсё роўна адчуваць зменлівае прыліўнае паскарэнне.

; Вывад формулы
Згодна з законам сусветнага прыцягнення Ньютана, цела масай m на адлегласці R ад цэнтра сферы масай M адчувае сілу \vec{F}_g:

\vec{F}_g = - \hat{r} ~ G ~ \frac{M m}{R^2}

што эквівалентна паскарэнню \vec{a}_g

\vec{a}_g = - \hat{r} ~ G ~ \frac{M}{R^2}

дзе \hat{r} — адзінкавы вектар (орт), накіраваны ад цела M да цела m.

Цяпер разгледзім паскарэнне, якое ствараецца целам M, для часціцы, што знаходзіцца паблізу цела m. Няхай R — адлегласць паміж цэнтрамі мас M і m, а \Delta r — малое зрушэнне часціцы ад цэнтра цела m. Для прастаты спачатку разгледзім зрушэнне толькі ўздоўж восі, якая злучае цэнтры цел. Калі цела m само з’яўляецца сферай радыусам \Delta r, то часціца можа знаходзіцца на ягонай паверхні на адлегласці (R \pm \Delta r) ад цэнтра цела M. Не ўлічваючы ўласнае прыцягненне цела m, паскарэнне часціцы ў бок цела M будзе:

\vec{a}_g = - \hat{r} ~ G ~ \frac{M}{(R \pm \Delta r)^2}

Вынесем R^2 са знамена:

\vec{a}_g = -\hat{r} ~ G ~ \frac{M}{R^2} ~ \frac{1}{\left(1 \pm \frac{\Delta r}{R}\right)^2}

Выкарыстоўваючы раскладанне ў рад Тэйлара для выразу 1/(1 \pm x)^2 = 1 \mp 2x + 3x^2 \mp \cdots, атрымліваем:

\vec{a}_g = - \hat{r} ~ G ~ \frac{M}{R^2} \pm \hat{r} ~ G ~ \frac{2 M }{R^2} ~ \frac{\Delta r}{R} + \cdots 

Першы член у гэтым выразе — гэта гравітацыйнае паскарэнне, якое ствараецца целам M у цэнтры цела m. Гэты член апісвае паскарэнне цела m як адзінага цэлага і не ўплывае на адноснае становішча часціц на ягонай паверхні, паколькі ўсё цела знаходзіцца ў свабодным падзенні. Пры вылічэнні розніцы сіл паміж блізкім і далёкім пунктамі гэты член скарачаецца.

Астатнія (рэшткавыя) члены і ўяўляюць сабой прыліўнае паскарэнне. Паколькі \Delta r малое ў параўнанні з R, членамі больш высокага парадку можна занядбаць. Такім чынам, прыблізнае восевае прыліўнае паскарэнне \vec{a}_{t,\text{восевае}} для зрушэння \Delta r уздоўж восі, што злучае цэнтры m і M, роўнае:

\vec{a}_{t,\text{восевае}} \approx \pm \hat{r} ~ 2 \Delta r ~ G ~ \frac{M}{R^3} 

Гэты вектар накіраваны вонкі ад цэнтра цела m як на блізкім, так і на далёкім баку, што адпавядае сіле расцяжэння.

Прыліўныя паскарэнні можна разлічыць і для пунктаў, якія не ляжаць на восі, што злучае целы m і M. У плоскасці, перпендыкулярнай гэтай восі, прыліўнае паскарэнне накіравана ўнутр, да цэнтра цела m (сіла сціскання), і ягоная велічыня ў лінейным набліжэнні складае \frac{1}{2}\left|\vec{a}_{t,\text{восевае}} \right|.

; Прыклады ў Сонечнай сістэме
Прыліўныя паскарэнні на паверхнях планет у Сонечнай сістэме, як правіла, вельмі малыя. Напрыклад, месяцавае прыліўнае паскарэнне на паверхні Зямлі складае каля , тады як сонечнае прыліўнае паскарэнне на паверхні Зямлі складае каля .

Тут *g* — паскарэнне свабоднага падзення на паверхні Зямлі. Такім чынам, прыліваўтваральная сіла Сонца складае каля 45 % ад сілы Месяца. Сонечнае прыліўнае паскарэнне на паверхні Зямлі было ўпершыню разлічана Ньютанам у ягоных «Матэматычных пачатках натуральнай філасофіі».

## Заўвагі 
## Літаратура 
* 
* 
* 

## Спасылкі 
* Аналіз і прагназаванне прыліваў // GeoTide
* Audio: Cain/Gay – Astronomy Cast Tidal Forces – July 2007.
* 
* 
* 
* Myths about Gravity and Tides by Mikolaj Sawicki of John A. Logan College and the University of Colorado.
* 
* 

Катэгорыя:Акіяналогія
Катэгорыя:Астрафізіка
Катэгорыя:Нябесная механіка
Катэгорыя:Планеталогія
Катэгорыя:Гравітацыйныя з’явы
Катэгорыя:Гравітацыя
Катэгорыя:Сіла
Катэгорыя:Прыліўныя сілы