銣的同位素

銣（，原子質量單位：85.4678(3)）共有45個同位素，不包括核同质异能素共有32種，其中有2個天然存在，但只有一種同位素是穩定的，除了和之外，還有24種人工合成的放射性同位素。它們的半衰期都在3個月以內，因此幾乎沒有應用價值。

天然的銣元素中，含有兩種銣的同位素，其中佔72.2％，佔27.8％。具有微弱的放射性，其半衰期超過1010年，但這樣的放射強度足以在30至60天使相機底片霧化或曝光並留下影像。

在銣的同位素中，質量數少於的多半進行质子发射衰變、至則進行正電子發射，其中有少數的會進行α衰變，更重的同位素則都進行貝他衰變，但有少部分會伴隨中子發射衰變。

 銣-76 
銣-76是銣的同位素中一種人造的放射性同位素，半衰期約為36.5秒。大部分的會進行正電子發射，一種貝他衰變，衰變成，但有極少數的（約3亿分之一）會再進行阿伐衰變，而變成。有一種核同质异能素，，激發能量約為30萬電子伏特，但其半衰期比少很多，只有約3奈秒。

 銣-82 
銣-82是銣的同位素中一種人造的放射性同位素，可經鍶-82的電子捕獲衰變過程產生，反應半生期約為25.36天。銣-82會再經正電子發射衰變為穩定的，半衰期為76秒。有一種核同质异能素，，激發能量約為69 千電子伏特，半衰期較長，約六個半小時，但有超過九成的會跟一樣進行正電子發射衰變為，只有少數的會經核異構轉變變回。銣-82可用於正電子發射電腦斷層掃描，但由於的半衰期只有76秒，所以必須從靠近病人的鍶-82衰變而得。

 銣-85 

銣-85是銣的同位素中唯一穩定的同位素，存在於天然的銣礦中，豐度約佔72%，其餘為銣-87，因此天然銣礦中有微弱的放射性。銣-85是核裂變產物之一。

 銣-87 
銣-87是銣的同位素之一，其存在於天然的銣礦中銣-87，結合能高達757853 keV，豐度約佔兩成，但其具有微弱的放射性，半衰期為年，比宇宙年齡年還要長約三倍，因此可以視為近似穩定或天然放射性同位素。且是一種，在地球形成時便已存在。會進行β衰變，在放射一個電子（β粒子）和微中子後會衰變成穩定的，在地質學與礦物學中，這個特性可以用來分析一些岩石的年齡，此種定年方發稱為銣-鍶定年法。此外，是激光冷卻和玻色–愛因斯坦凝聚應用上最常用的一種原子。也可以連同其他鹼金屬，來開發無自旋交換弛豫原子磁強計。

也是核裂變產物之一。

圖表

|-
| 71Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 34
| 70.96532(54)#
|
| 
| 70Kr
| 5/2−#
|
|
|-
| 72Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 35
| 71.95908(54)#
| <1.5 µs
| 
| 71Kr
| 3+#
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | 72mRb
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 100(100)# keV
| 1# µs
| 
| 71Kr
| 1−#
|
|
|-
| 73Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 36
| 72.95056(16)#
| <30 ns
| 
| 72Kr
| 3/2−#
|
|
|-
| 74Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 37
| 73.944265(4)
| 64.76(3) ms
| 
| 74Kr
| (0+)
|
|
|-
| 75Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 38
| 74.938570(8)
| 19.0(12) s
| 
| 75Kr
| (3/2−)
|
|
|-
| rowspan=2|76Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 39
| rowspan=2|75.9350722(20)
| rowspan=2|36.5(6) s
| 
| 76Kr
| rowspan=2|1(−)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ,  (3.8×10−7%)
| 72Se
|-
| style="text-indent:1em" | 76mRb
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 316.93(8) keV
| 3.050(7) µs
|
|
| (4+)
|
|
|-
| 77Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 40
| 76.930408(8)
| 3.77(4) min
| 
| 77Kr
| 3/2−
|
|
|-
| 78Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 41
| 77.928141(8)
| 17.66(8) min
| 
| 78Kr
| 0(+)
|
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 78mRb
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 111.20(10) keV
| rowspan=2|5.74(5) min
|  (90%)
| 78Kr
| rowspan=2|4(−)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| IT (10%)
| 78Rb
|-
| 79Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 42
| 78.923989(6)
| 22.9(5) min
| 
| 79Kr
| 5/2+
|
|
|-
| 80Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 43
| 79.922519(7)
| 33.4(7) s
| 
| 80Kr
| 1+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | 80mRb
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 494.4(5) keV
| 1.6(2) µs
|
|
| 6+
|
|
|-
| 81Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 44
| 80.918996(6)
| 4.570(4) h
| 
| 81Kr
| 3/2−
|
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 81mRb
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 86.31(7) keV
| rowspan=2|30.5(3) min
| IT (97.6%)
| 81Rb
| rowspan=2|9/2+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
|  (2.4%)
| 81Kr
|-
| 82Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 45
| 81.9182086(30)
| 1.273(2) min
| 
| 82Kr
| 1+
|
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 82mRb
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 69.0(15) keV
| rowspan=2|6.472(5) h
|  (99.67%)
| 82Kr
| rowspan=2|5−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| IT (.33%)
| 82Rb
|-
| 83Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 46
| 82.915110(6)
| 86.2(1) d
| 
| 83Kr
| 5/2−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | 83mRb
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 42.11(4) keV
| 7.8(7) ms
| IT
| 83Rb
| 9/2+
|
|
|-
| rowspan=2|84Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 47
| rowspan=2|83.914385(3)
| rowspan=2|33.1(1) d
|  (96.2%)
| 84Kr
| rowspan=2|2−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
|  (3.8%)
| 84Sr
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 84mRb
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 463.62(9) keV
| rowspan=2|20.26(4) min
| IT (>99.9%)
| 84Rb
| rowspan=2|6−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
|  (<.1%)
| 84Kr
|-
| 核裂变产物
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 48
| 84.911789738(12)
| colspan=3 align=center|
| 5/2−
| 0.7217(2)
|
|-
| rowspan=2|86Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 49
| rowspan=2|85.91116742(21)
| rowspan=2|18.642(18) d
|  (99.9948%)
| 86Sr
| rowspan=2|2−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
|  (.0052%)
| 86Kr
|-
| style="text-indent:1em" | 86mRb
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 556.05(18) keV
| 1.017(3) min
| IT
| 86Rb
| 6−
|
|
|-
| 87Rb放射性同位素用於
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 50
| 86.909180527(13)
| 4.923(22)×1010 y
| 
| 87Sr
| 3/2−
| 0.2783(2)
|
|-
| 88Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 51
| 87.91131559(17)
| 17.773(11) min
| 
| 88Sr
| 2−
|
|
|-
| 89Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 52
| 88.912278(6)
| 15.15(12) min
| 
| 89Sr
| 3/2−
|
|
|-
| 90Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 53
| 89.914802(7)
| 158(5) s
| 
| 90Sr
| 0−
|
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | 90mRb
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 106.90(3) keV
| rowspan=2|258(4) s
|  (97.4%)
| 90Sr
| rowspan=2|3−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| IT (2.6%)
| 90Rb
|-
| 91Rb
| style="text-align:right" | 37
| style="text-align:right" | 54
| 90.916537(9)
| 58.4(4) s
| 
| 91Sr
| 3/2(−)
|
|
|-
| rowspan=2|92Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 55
| rowspan=2|91.919729(7)
| rowspan=2|4.492(20) s
|  (99.98%)
| 92Sr
| rowspan=2|0−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ,  (.0107%)
| 91Sr
|-
| rowspan=2|93Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 56
| rowspan=2|92.922042(8)
| rowspan=2|5.84(2) s
|  (98.65%)
| 93Sr
| rowspan=2|5/2−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ,  (1.35%)
| 92Sr
|-
| style="text-indent:1em" | 93mRb
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 253.38(3) keV
| 57(15) µs
|
|
| (3/2−,5/2−)
|
|
|-
| rowspan=2|94Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 57
| rowspan=2|93.926405(9)
| rowspan=2|2.702(5) s
|  (89.99%)
| 94Sr
| rowspan=2|3(−)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ,  (10.01%)
| 93Sr
|-
| rowspan=2|95Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 58
| rowspan=2|94.929303(23)
| rowspan=2|377.5(8) ms
|  (91.27%)
| 95Sr
| rowspan=2|5/2−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| , n (8.73%)
| 94Sr
|-
| rowspan=2|96Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 59
| rowspan=2|95.93427(3)
| rowspan=2|202.8(33) ms
|  (86.6%)
| 96Sr
| rowspan=2|2+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ,  (13.4%)
| 95Sr
|-
| rowspan=3 style="text-indent:1em" | 96mRb
| rowspan=3 colspan="3" style="text-indent:2em" | 0(200)# keV
| rowspan=3|200# ms [>1 ms]
| 
| 96Sr
| rowspan=3|1(−#)
| rowspan=3|
| rowspan=3|
|-
| IT
| 96Rb
|-
| , 
| 95Sr
|-
| rowspan=2|97Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 60
| rowspan=2|96.93735(3)
| rowspan=2|169.9(7) ms
|  (74.3%)
| 97Sr
| rowspan=2|3/2+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ,  (25.7%)
| 96Sr
|-
| rowspan=3|98Rb
| rowspan=3 style="text-align:right" | 37
| rowspan=3 style="text-align:right" | 61
| rowspan=3|97.94179(5)
| rowspan=3|114(5) ms
| (86.14%)
| 98Sr 
| rowspan=3|(0,1)(−#)
| rowspan=3|
| rowspan=3|
|-
| ,  (13.8%)
| 97Sr
|-
| , 2 (.051%)
| 96Sr
|-
| style="text-indent:1em" | 98mRb
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 290(130) keV
| 96(3) ms
| 
| 97Sr
| (3,4)(+#)
|
|
|-
| rowspan=2|99Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 62
| rowspan=2|98.94538(13)
| rowspan=2|50.3(7) ms
|  (84.1%)
| 99Sr
| rowspan=2|(5/2+)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ,  (15.9%)
| 98Sr
|-
| rowspan=3|100Rb
| rowspan=3 style="text-align:right" | 37
| rowspan=3 style="text-align:right" | 63
| rowspan=3|99.94987(32)#
| rowspan=3|51(8) ms
|  (94.25%)
| 100Sr
| rowspan=3|(3+)
| rowspan=3|
| rowspan=3|
|-
| ,  (5.6%)
| 99Sr
|-
| , 2 (.15%)
| 98Sr
|-
| rowspan=2|101Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 64
| rowspan=2|100.95320(18)
| rowspan=2|32(5) ms
|  (69%)
| 101Sr
| rowspan=2|(3/2+)#
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ,  (31%)
| 100Sr
|-
| rowspan=2|102Rb
| rowspan=2 style="text-align:right" | 37
| rowspan=2 style="text-align:right" | 65
| rowspan=2|101.95887(54)#
| rowspan=2|37(5) ms
|  (82%)
| 102Sr
| rowspan=2|
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ,  (18%)
| 101Sr
|}

参考文獻
 Isotope masses from Ame2003 Atomic Mass Evaluation by G. Audi, A.H. Wapstra, C. Thibault, J. Blachot and O. Bersillon in Nuclear Physics A729 (2003).
 Isotopic compositions and standard atomic masses from Atomic weights of the elements. Review 2000 (IUPAC Technical Report) . Pure Appl. Chem. Vol. 75, No. 6, pp. 683-800, (2003) and Atomic Weights Revised (2005) .
 Half-life, spin, and isomer data selected from these sources. Editing notes on this article's talk page.
 Audi, Bersillon, Blachot, Wapstra. The Nubase2003 evaluation of nuclear and decay properties , Nuc. Phys. A 729, pp. 3-128 (2003).
 National Nuclear Data Center, Brookhaven National Laboratory. Information extracted from the NuDat 2.1 database  (retrieved Sept. 2005).
 David R. Lide (ed.), Norman E. Holden in CRC Handbook of Chemistry and Physics, 85th Edition, online version. CRC Press. Boca Raton, Florida (2005). Section 11, Table of the Isotopes.

Rb
Category:铷