Anormal manyetik dipol moment

Kuantum elektrodinamiğinde bir parçacığın anormal manyetik momenti, döngülerle beraber Feynman diyagramları ile ifade edilen kuantum mekaniğinin, o parçanın manyetik momentine etkilerinin bir katkısıdır (manyetik dipol momenti olarak da adlandırılan manyetik moment, manyetik kaynağın gücünün bir ölçüsüdür).

Ağaç düzeyinde Feynman diyagramlarına (klasik sonuç olarak düşünülebilecek) karşılık gelen "Dirac" manyetik momenti Dirac denkleminden hesaplanabilir. Genellikle f faktörü ile ifade edilir. Dirac denklemi, g = 2'yi tahmin eder. Elektron gibi parçacıklar için bu klasik sonuç, gözlenen değerden yüzde küçük bir payla ayrılır. Fark, a olarak adlandırılan ve

olarak tanımlanan anormal manyetik momenttir.

 Elektron 
küçükresim|sağ|Fermiyonun manyetik dipol momentine bir döngü düzeltmesi.

Elektronun ilk ve en büyük kuantum mekanik düzeltmesine tekabül eden anormal manyetik momentin bir döngülü katkısı, bitişik diyagramda gösterilen tepe fonksiyonunu hesaplayarak bulunur. Hesaplama nispeten basittir ve aşağıdaki döngü sonucundaki α, ince yapı sabitidir.

Bu sonuç, ilk olarak 1948 yılında Julian Schwinger tarafından bulunmuştur. Bu sonuç, onun mezar taşına oyulmuştur. 2016 yılı itibarıyla, QED formülünün, elektronun anormal manyetik momenti için katsayıları, analitik olarak a3e kadar bilinir ve α5e kadar hesaplanır:

QED tahmini, deneysel olarak ölçülen değeri 10'dan fazla anlamlı rakamla kabul eder ve elektronun manyetik momentini fizik tarihindeki en doğru şekilde doğrulanmış tahmin hâline getirir.

Mevcut deneysel değer ve belirsizlik aşağıdaki gibidir:

Bu değere göre, aenin 1 milyar (109) civarında 1 parçanın doğruluğu olduğu bilinmektedir. 1 trilyon (1012) civarında 1 parçanın doğruluğu için g ölçümü gereklidir.

 Müon 
küçükresim|upright=1.36|Tek döngülü MSSM, sırasıyla bir nötralino, bir smuon, bir chargino ve bir müon snötrino içeren müon g-2 düzeltmeleridir.

Müonun anormal manyetik momenti, elektrona benzer bir şekilde hesaplanır. Müon anormal manyetik momentin değerinin tahmini üç bölümden oluşur:

İlk iki bileşen, foton ve lepton halkalarını ve sırasıyla W boson, Higgs boson ve Z boson halkalarını temsil eder ve tam olarak ilk prensiplerden hesaplanabilir. Üçüncü terim hadron döngülerini temsil eder ve tek başına teoride doğru olarak hesaplanamaz. Elektron-pozitron (e−e+) çarpışmalarında hadron oranının müon kesitlerine oranının (R) deneysel ölçümlerinden tahmin edilmektedir. Temmuz 2017 itibarıyla, 3,5 standart sapmalarla Standart Model ölçümü uyuşmamaktadır.Giusti, D., et al. "Strange and charm HVP contributions to the muon ($g-2)$ including QED corrections with twisted-mass fermions." arXiv:1707.03019 (2017). Standart modelin ötesindeki fiziği önermek bir etki oluşturabilir. Bu, Standart Model ile deney arasındaki uzun süren tutarsızlıklardan biridir.

Brookhaven Ulusal Laboratuvarındaki (BNL) E821 deneyinde sınırlandırıcı bir depolama halkasında dolaştırıldıkları hâlde, sabit bir dış manyetik alanda müon ve antimüonun çalışması incelenmiştir. E821 deneyinde aşağıdaki değer bildirilmiştir:Particle Data Group, and C. Collaboration. "Patrignani et al.,“Review of Particle Physics,”." Chinese Physics C 40 (2016)., page 32

Fermilab'da "Müon g-2" adlı E821 mıknatısını kullanan yeni bir deney, bu değerin doğruluğunu artıracaktır. 2017 yılında başlayan veri alımı üç yıl boyunca devam edecektir.Muon Magnet's Moment Has arrived , Fermilab press release

 Tau 
Tau'nun anormal manyetik dipol momenti için Standart Model tahmini aşağıdaki gibidir:

aτ için ölçülen en iyi sınır ise aşağıdaki gibidir:

 Bileşik parçacıklar 
Bileşik parçacıklar genellikle çok büyük bir anormal manyetik momente sahiptir. Bu, yüklü kuarklardan oluşan proton ve elektriksel olarak nötr olmasına rağmen manyetik bir momenti olan nötron için geçerlidir.

 Kaynakça 

 Konuyla ilgili yayınlar 


 Dış bağlantılar 
 G-2 deneyinin genel bakışı 


Kategori:Kuantum alan teorisi
Kategori:Kuantum elektrodinamiği