보편 파동함수

보편 파동함수() 또는 우주의 파동함수는 우주 전체의 파동함수 또는 양자 상태이다.Everett [1956]1973, "Theory of the Universal Wavefunction", introduction, pg 8–9 이는 양자역학의 다세계 해석에서 기본적인 물리적 실체로 여겨지며Everett 1957, section 3, 2nd paragraph, 1st sentence.Hugh Everett, Relative State Formulation of Quantum Mechanics, Reviews of Modern Physics vol 29, (1957) pp 454–462. An abridged summary of The Theory of the Universal WavefunctionJohn Archibald Wheeler, Assessment of Everett's "Relative State Formulation of Quantum Theory", Reviews of Modern Physics, vol 29, (1957) pp 463–465Bryce Seligman DeWitt, Quantum Mechanics and Reality, Physics Today,23(9) pp 30–40 (1970) also April 1971 letters followupBryce Seligman DeWitt, The Many-Universes Interpretation of Quantum Mechanics, Proceedings of the International School of Physics "Enrico Fermi" Coursu IL: Foundations of Quantum Mechanics, Academic Press (1972) 양자 우주론에서 응용된다. 파동방정식에 따라 결정론적으로 발전한다.Everett [1956]1973, "Theory of the Universal Wavefunction", chapter 6 (e)

보편적 파동함수의 개념은 휴 에버렛 3세가 1956년 박사 학위 논문 초안인 보편 파동 함수 이론(The Theory of the Universal Wave Function)에서 소개했다. 나중에 빅뱅 우주론의 초기 조건을 설명하는 휠러-디윗 방정식에 대한 하틀-호킹 해를 도출한 제임스 하틀과 스티븐 호킹이 이 논문을 연구했다.Stephen W Hawking, James B Hartle "The Wave Function of the Universe," Physical Review D, vol 28, (1983) pp 2960–2975

 관찰자의 역할 
휴 에버렛의 보편 파동함수는 관찰자와 관찰자가 모두 혼합되어 있다는 생각을 뒷받침한다.

유진 위그너와 존 아치볼트 휠러는 이러한 입장에 문제를 제기한다. 위그너는 다음과 같이 썼다.

휠러는 이렇게 말한다.

 같이 보기 
 하이젠베르크 컷

 각주 

분류:양자 측정