극분해

선형대수학과 함수해석학에서 극분해(極分解, )는 복소수 정사각 행렬 또는 두 복소수 힐베르트 공간 사이의 유계 작용소를, “절댓값”과 “편각”으로 분해하는 과정이다. 여기서, “절댓값” 성분은 항상 음이 아닌 고윳값을 가지는 자기 수반 작용소이며, “편각” 성분은 그 핵의 직교 여공간과 치역 사이의 유니터리 변환을 정의한다.

 정의 
복소수 힐베르트 공간  위의 유계 작용소

가 주어졌다고 하자. 그렇다면, 의 극분해는 다음과 같은 조건들을 만족시키는 순서쌍 이다.
 는 유계 작용소이다.
 이다.
 의 경우, 는 등거리 변환이다. (그러나 단사 함수일 필요도, 전사 함수일 필요도 없다.)
 는 유계 자기 수반 작용소이며, 임의의 에 대하여 이다.
 이다. (여기서 은 폐포이다.)

사실, 항상

임을 보일 수 있다.

 성질 
복소수 힐베르트 공간  위의 유계 작용소 의 극분해 는 항상 존재하며, 항상 유일하다.

 폰 노이만 대수의 경우 
는 로 생성되는 C* 대수의 원소이다. 는 로 생성되는 폰 노이만 대수의 원소이다. 만약 가 의 가역원이라면 (즉, 전단사 함수이며 유계 역함수를 갖는다면), 는 로 생성되는 C* 대수의 원소이다.

이에 따라, 임의의 폰 노이만 대수의 원소의 극분해를 마찬가지로 정의할 수 있다. 또한, C* 대수의 가역원의 경우 마찬가지로 극분해를 정의할 수 있다.

 유한 차원의 경우 
만약 가 유한 차원이며 가 가역 행렬이라면, 의 극분해 에서 는 유니터리 작용소가 된다. 그러나 만약 가 무한 차원이라면 그럴 필요는 없다.

또한, 가 유한 차원일 때,

이므로

이다.

 예 
 유한 차원 
임의의 복소수 를 유계 작용소 로 간주할 때, 그 극분해는 절댓값과 편각으로의 분해와 같다.

보다 일반적으로,  위의 대각 행렬

의 극분해는 다음과 같다.

 무한 차원 
르베그 공간

을 생각하자. 그 위의 시프트 연산자

를 생각하자. 이 경우,

이므로 극분해 는

이다. 특히, 는 유니터리 작용소가 되지 못한다.

 같이 보기 
 카르탕 대합
 행렬 분해

 외부 링크 




분류:함수해석학
분류:행렬 분해
분류:행렬론