R대칭

이론물리학에서 R대칭(R對稱, )은 서로 다른 초대칭 생성원(초전하)들을 섞는 (보손) 대칭이다. 가장 간단한 () 초대칭에서는 U(1)이지만, 확장 초대칭의 경우 아벨 군이 아닐 수 있다.

 정의 
시공간 대칭 이 주어졌다고 하자. 예를 들어, 부호수 의 민코프스키 공간에서, 이는 푸앵카레 대칭 이며, 반 더 시터르 공간이나 등각 장론에서는 이는 의 꼴이다.

이 위에 초대칭 이론을 정의한다고 하자. 그렇다면, 초대칭의 리 초대수 의 보손 성분 를 생각하자. 콜먼-맨듈라 정리 및 하크-워푸샨스키-조니우스 정리 등에 따라서, 이는 일반적으로

의 꼴이다. 즉, 시공간 대칭과 가환하는 대칭의 리 대수 가 존재한다. 이 리 대수에 대응하는 대칭을 R대칭이라고 한다.

스피너 표현이 실수 또는 복소수 또는 사원수 표현인지 여부에 따라서, R대칭군은 각각 직교군 또는 유니터리 군 또는 심플렉틱 군이 된다. 구체적으로, 시공간 부호수  에서, 초대칭의 R대칭은 다음과 같다.

   스피너 종류  R대칭 0  마요라나-바일   ±1  마요라나   ±2  마요라나, 바일   ±3  디랙   4  (심플렉틱-마요라나) 바일  

물론, 이 가운데 일부는 상호 작용에 의하여 깨지거나 게이지 대칭이 될 수 있다.

 성질 
일반적인 초대칭 양자장론에서, R대칭은 (이름과 달리) 실제 이론의 대칭이 아닐 수 있다. 즉, 해밀토니언 연산자와 가환하지 않을 수 있다. 이 깨짐은 직접적으로 (R대칭을 따르지 않는 라그랑지언 항), 또는 변칙적으로 일어날 수 있다. 그러나 등각 장론의 경우, 등각 대수가 닫히기 위해서 R대칭이 꼭 필요하며, 따라서 R대칭이 깨질 수 없다.

4차원에서, 중심 전하()가 없는  초대칭 이론의 경우 R대칭은 이다 (일 경우, ). 만약 중심 전하 가 주어질 경우, R대칭은 중심 전하를 보존하는 부분군인 심플렉틱 군 으로 깨지게 된다.

 예 
민코프스키 공간 위의 초대칭 이론 (특히 양-밀스 이론)의 R대칭군은 다음과 같다.

 시공간 차원  초대칭 수(𝒩)   R대칭군  주석 (1,1)  (2,2)  U(1)A×U(1)V   물질에 따라서 U(1)A 또는 U(1)V 둘 다 변칙을 겪을 수 있음 (2,1)  4  SO(4) = SU(2)×SU(2) (3,1)  1  U(1) (3,1)  2  SU(2)  U(1) 성분은 변칙적으로 로 깨짐, 게이지 군  (3,1)  4  SU(4) (5,1)  (1,0)  USp(2) = SU(2) (5,1)  (1,1)  USp(2)×USp(2) = SU(2)×SU(2) (5,1)  (2,0)  USp(4) = Spin(5)
이들 가운데 일부는 다음과 같이 기하학적으로 해석할 수 있다.
 4차원  양-밀스 이론의 SU(4)=Spin(6) R대칭군은 AdS/CFT 대응성을 통해, 반 더 시터르 공간의 등거리군으로 설명할 수 있다. 또한, 4차원 는 10차원  양-밀스 이론에서 6개의 차원을 축소화하여 얻으며, 이에 따라 Spin(6)=SU(4)를 얻는다.
 6차원  이론의 경우, 10차원  양-밀스 이론에서 4개의 차원을 축소화하여 얻을 수 있다. 이에 따라 R대칭군은 Spin(4)=USp(2)×USp(2)이다.
 6차원  이론의 경우, M5-막 위에 존재한다. 따라서, 11차원 M이론을 사용하여, M5-막에 수직인 5개의 차원으로부터 R대칭 Spin(5)=USp(4)를 얻는다.
 3차원  이론은 6차원  이론에서 세 개의 차원을 축소화하여 얻을 수 있다. 이 경우, 6차원  이론은 USp(2) R대칭을 가지며, 축소화한 3개의 차원으로부터 Spin(3)=SU(2) R대칭이 추가로 발생한다. 따라서 총 R대칭은 Spin(4)=SU(2)×SU(2)이다.

 등각 대칭 / (반) 더 시터르 
실수 단순 리 초대수 가운데, 그 보손 부분 대수가
 [콤팩트 리 대수]
의 꼴인 것들은 다음이 있다.

 리 대수  시공간 부호수  R대칭 리 대수  시공간 부호수  R대칭   (4,2)     (4,2)     (6,0)     (6,0)     (3,0)     (3,0)     (2,1)     (2,1)     (3,2)     (2,1)     (2,1)     (2,1)     (3,0)          (2,1)  

이들은 초등각 장론 또는 이에 대응하는 반 더 시터르 공간이나 더 시터르 공간 위의 초대칭 이론에서 사용된다.

 각주 

 같이 보기 
 R 반전성

분류:초대칭