보어-판레이우언 정리

보어-판레이우언 정리()는 통계 역학 분야의 한 정리이다. 이 정리에 의하면, 고전 역학과 통계 역학을 동시에 적용하였을 때, 자화 정도의 열 평균은 항상 0이 된다.존 판블렉(John Hasbrouck van Vleck)은 보어-판레이우언 정리에 대해 다음과 같이 적었다. "어떤 유한한 온도와 유한한 전자기장 하에서, 전자 집합의 알짜 자화는 열 평형 상태에서 동등하게 사라진다". (van Vleck, 1932) 따라서, 고전 역학으로는 반자성, 상자성, 강자성과 같은 고체의 자성을 설명할 수 없고, 양자 역학으로만 설명할 수 있다.

 역사 
현재 "보어-판레이우언 정리"로 알려진 이 정리는 1911년 닐스 보어(Niels Bohr)가 박사 학위 논문에서 처음으로 언급하였다. 이후 1919년 헨드리카 판레이우언()가 자신의 박사 학위 논문을 집필하는 과정에서 재발견하였다. 1932년에는 물리학자 존 판블렉(John Hasbrouck van Vleck)이 이 정리를 공식화하였으며, 보어가 작성한 전기 감수율과 자화율에 대한 책에 등장한 초기 정리를 토대로 정리를 확장하였다. 이 정리는 고전 역학으로는 반자성, 상자성, 강자성과 같은 일련의 자기 현상을 설명할 수 없다는 것을 밝혀내었고, 이를 설명하기 위해서는 양자 역학과 상대성 이론이 필요하다는 점을 밝혀냈다는 점에서 중요한 정리이다. 이 정리의 결과는 보어가 1913년 수소 원자의 보어 모형을 고안하는데 영향을 주었을 것으로 추정된다.

 증명 
직관적인 증명
보어-판레이우언 정리는 회전 불가능한 고립계에 적용된다. (회전이 가능한 경우는 해당하지 않는다. 예를 들어, 고립된 별의 경우 자기장의 영향을 받아 회전할 수 있다.) 여기에 덧붙여, 만약 어떤 장과 주어진 온도에서 열 평형 상태가 오직 하나만 존재하고, 장이 걸어진 이후에 평형 상태까지 도달할 만큼 충분한 시간이 주어진다고 하면, 그 계는 결국 자화되지 않은 상태가 될 것이다.

계가 어떤 특정한 운동 상태에 있을 확률은 맥스웰-볼츠만 통계로 예측할 수 있는데, 맥스웰-볼츠만 통계에 의하면 이 확률은

에 비례한다. 여기서 는 계의 에너지이고, 는 볼츠만 상수, 는 온도에 해당한다. 여기서 에너지는 운동에너지(가 입자의 질량이고, 가 속력일 때, 입자의  값)와 위치 에너지이다.

하지만 자기장은 위치 에너지에 전혀 기여하지 않는다. 전하 의 속도가 인 입자에 가해지는 로런츠 힘은

으로 나타난다. 여기서 는 전기장이고, 는 자기장이다. 이 식에서 일률을 구해보면 가 되는데, 이 식에서 일률은 자기장 와 무관하다는 것을 알 수 있다. 그러므로 에너지는 자기장에 영향을 받지 않고, 따라서 입자 운동의 분포 역시 자기장에 영향을 받지 않는다.

회전할 수 없다는 가정으로 인하여, 장의 세기가 0인 경우에는 입자들의 알짜 운동이 0이 된다. 따라서 평균 자기 모멘트 역시 0이 될 것이다. 운동의 분포가 자기장에 전혀 영향을 받지 않으므로, 결국 자기장에 관계없이 열평형 상태에서의 자기 모멘트는 0이 된다.

수식을 이용한 증명
간결함을 위해 개의 전자가 존재하는 계를 생각해보자. (고체에서 나타나는 대부분의 자기 효과는 전자로 인해 발생되는 것이고, 또 원한다면 전자를 다른 대전 입자로 치환해 일반화시킬 수도 있으므로, 이 가정은 충분히 일반적이다.) 각 전자들은 질량 와 음의 전하 를 갖는다. 전자의 위치를 라고 하고, 그 속도를 라고 한다면, 각 전자는 전류 와

의 자기 모멘트를 갖게 된다. 위 식은 자기 모멘트가 전자의 위치에 대해 선형적이라는 것을 보여준다. 따라서 계 전체 자기 모멘트의 특정 방향 성분은 다음과 같이 선형 함수로 나타나게 된다.

여기서  위의 점 표시는 위치의 시간에 대한 미분을 나타낸 것이고, 는 위치 에 의존적인 벡터 계수이다.

한편 맥스웰-볼츠만 통계에 의하면 n번째 입자가 운동량 을 갖고, 위치 을 가질 확률을 다음과 같이 나타낼 수 있다.

여기서 는 해밀토니언으로, 계의 전체 에너지와 같다.

이를 이용하여 어떤 일반화 좌표에 대한 함수 의 열 평균을 구하면 다음과 같이 나타낼 수 있다.

자기장의 존재 하에 해밀토니언은

으로 나타난다. 여기서 는 자기 벡터 퍼텐셜이고, 는 전기 스칼라 퍼텐셜이다. 각각의 입자의 운동량 성분 와 위치 성분 는 해밀턴 역학에 의하면 다음과 같은 관계를 갖는다:

열 평균 

의 각 항은

에 비례한다고 할 수 있다. (여기서 는 일반화 운동량 가운데 하나다.) 그런데 여기서 피적분함수는 의 기함수이므로, 적분값이 0이 된다. 따라서 자기 쌍극자 모멘트의 열 평균 이 된다.

 보어-판레이우언 정리의 응용 
보어-판레이우언 정리는 플라스마 물리, 전기기계기술, 전자전기 공항 등 여러 응용 분야에서 유용하게 사용된다.

 각주 

 참고 문헌 

 외부 링크 
 The early 20th century: Relativity and quantum mechanics bring understanding at last

분류:고전역학
분류:전자기학
분류:물리학 이론
분류:통계역학
분류:통계역학 정리
분류:물리학 정리