力学的エネルギー

力学的エネルギー（りきがくてきエネルギー、）とは、運動エネルギーと位置エネルギー（ポテンシャル）の和のことを指す原康夫『物理学通論 I』　学術図書出版、2004年、p58。機械的エネルギー（きかいてきエネルギー）とも言う。

保存力の場での質点の運動では力学的エネルギー（運動エネルギーと位置エネルギー〈ポテンシャル〉の和）が一定となる。これを、力学的エネルギー保存の法則（力学的エネルギー保存則）と言う原康夫『物理学通論 I』　学術図書出版、2004年、pp92-93。

これを式で書くと次のようになる。ただし、運動エネルギーを K、ポテンシャルを U、力学的エネルギーを E とする。

一般にこれが保存するとき(即ち、保存力のみが仕事をし、非保存力が仕事をしないとき)によく使われる概念である。エネルギーが保存する場合、エネルギーの総和は初期条件で決まる。運動エネルギー K は、

なので、

となり、ポテンシャルの範囲が決まってしまう。ポテンシャルは位置に依存する量なので、これは運動の領域が決まることになる。ポテンシャルの概形が分かれば運動の様子がある程度推測できる。例えば、調和振動のポテンシャルは、

である。 (x0 は振動中心の位置ベクトル)これは変位の二乗の形になっている。これを知っているならば、ポテンシャルの底が x2 の形になっている場合は単振動をすることが分かる。単振り子のポテンシャルは三角関数で書ける。

十分に振幅が小さいときには単振動で近似できることが分かる。

力学的エネルギーは、熱力学での内部エネルギー（摩擦などを通してやりとりされる）や他のエネルギーに変わりうる。この場合、力学的エネルギーの保存は成立しなくなるが、エネルギー全体としては保存している。つまりこの場合は、より広義の意味でエネルギーは保存している（→エネルギー保存の法則）。

 力学的エネルギーの散逸 
保存力でない力を非保存力という。非保存力が仕事をする場合、力学的エネルギーは保存しない。
具体的な非保存力の例は、

動摩擦力

粘性抵抗力

慣性抵抗力

ただし、、である。

一般に非保存力fはとして、

と表される。

運動方程式

である。
この式の両辺に速度をかけると、

力学的エネルギーの時間変化率は、である。非保存力が仕事をすると、力学的エネルギーは必ず減少する。
非保存力により力学的エネルギーが減少することを散逸という。

 脚注 

関連項目
力学
ポテンシャル

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