????????
????????????
????????????

𝑭𝒎
𝟏𝟎𝟎
𝟐𝟒𝟖
𝑭𝒎
𝟏𝟎𝟎
𝟐𝟓𝟎
эксп
расч
теор
эксп
расч
теор
2
+
46.0
45.8
46.0
45.0
44.4
44.5
4
+
152.0
151.7
152.4
147.0
147.2
147.4
6
+
317.2
316.2
317.3
304.9
306.4
306.6
8
+
538.6
536.8
538.3
516.9
519.2
519.3
10
+
813.3
810.5
812.2
780.2
782.6
782.5
12
+
1137.3
1134.0
1135.9
1092.0
1093.0
1092.8
14
+
1507.7
1505.0
1506.5
1448.6
1448.0
1447.2
16
+
1921.0
1921.0
1920.9
1846.2
1844.0
1842.8
18
+
2372.0
2378.0
2376.4
2281.2
2278.0
2276.8
2
3
0
1
(
1)
( )
( )
rot
rot
I I
I
I
2
4
0
1
1
3
( )
( )
( )
2
4
rot
rot
rot
E
I
I
I
Namangan Institute of Engineering and Technology
nammti.uz
10.25.2023
Pg.137
20
+
2749.8
2749.0
2747.0
22
+
3248.8
3253.0
3251.1
24
+
-
-
-
Литература
1. Kondev F. G., Dracoulis G.D., Kibedi T. // At. Data Nucl. Data Tables. 2015. V. 103-104. P. 50;
V. 105-106. Р. 105.
2. National Nuclear Data Center, Brookhaven National Laboratory; http://www.nndc.bni.gov.
3. Ефимов А.Д., Изосимов И.Н. // Ядерная физика, 2021, T. 84(4), с. 298-307.
4. Ефимов А.Д., Изосимов И.Н. // Ядерная физика, 2021, T. 84 (5), с. 421-435.
5. Izosimov I. N., Kalinnikov V.G., Solnyshkin A.A. // Phys. Part. Nucl. 2011, V. 42. P. 963;
doi:10.1134/S1063779611060049.
6.Ефимов А.Д., Изосимов И.Н. // Письма в ЭЧАЯ. 2021. Т. 18( 6) (238),с. 551–559.
7.HarriesS.M. // Phys. Rev.1965,138, 509-513.
8.Okhunov A.A., Kassim H.A., Usmanov P.N. // Sains Malaysiana, 2011,V. 40(1)p.
1-3.
9.UsmanovP.N., SalikhbaevU.S., GoibovaN.Z // Uzbek Journal of Physics, 2007, V. 9(4), p.
217-
222.
10.Usmanov P.N., Adam I., Salikhbaev U.S., SolnyshkinA.A. // Phys. Atom. Nucl. 2010, V.
73,1990.
11.Usmanov P.N., Vdovin A.I.,Yusupov E.K. // Bull. Russ. Acad. Sci. Phys., 2021,V.85 (10),
p.1102.
ВЫСОКОСПИНОВЫЕ ИРАСТ СОСТОЯНИЯ ИЗОТОПОВ
242,246,248
Cm
П. Н. Усманов
1
, И.Н.Изосимов
2
, C.Б.Бокиев
1
.
1
Наманганский инженерно-технологический институт, 160115 Наманган, Узбекистан
2
Объединенныйинститутядерныхисследований,Дубна,Россия
*
E-mail: usmanov1956.56@mail.ru
В области ядер А< 180
𝛽
-распад высокоспиновых изомеров достаточно неплохо изучен
[1, 2], чего нельзя сказать относительно ядер с А > 220. Поскольку при
𝛽
-распаде спин ядра
меняется незначительно, то высокоспиновые изомерные состояния заселяются в дочернем
четно-четном ядре после соответствующего
𝛽
-распада высокоспиновых изомеров в нечетно-
нечетных ядрах [1-5]. Затем после одного или двух
𝛾
-переходов из этого изомера
соответствующие состояния ираст-полосы заселяются в дочернем четно-четном ядре.
Спектроскопия на пучках тяжелых ионов позволила идентифицировать длинные
ротационные полосы для области трансурановых ядер. Анализ динамических моментов
инерции от частоты, проведенный для ряда таких ядер, показывает, что вплоть до предельно
измеренных спинов не наблю- дается обратного загиба [1]. Отсутствие бэкбендинга означает,
что не происходит пересечения основной полосы коллективных состояний с состо- яниями,
содержащими высокоспиновые квазичастичные пары.
Для ряда изотопов Pu, Cm, Fm, No известны экспериментальные значения энергии
состояний ираст-полос вплоть до спина 32
+
, как в случае с
248
Сm. Уникальным является то, что
все состояния очень длинных полос в рассмотренных ядрах остаются чисто коллективными.
Коллективность полос проявляется в том, что энергии полос воспроизводятся с высокой
степенью точности в рамках феноменологии МВБ1[6].Энергии уровней ираст-полосы часто
известны из экспериментов, а в четно-четных ядрах были рассчитаны А.Д.Ефимовым и
|