Yorugʻlikning suyuqliklardagi sochilishi Abduraufov Muhammadqodir

|
Yorugʻlikning suyuqliklardagi sochilishi Abduraufov Muhammadqodir
|
Sana | 16.12.2023 | Hajmi | 90,2 Kb. | | #120172 |
Bog'liq lazer 2
Yorugʻlikning suyuqliklardagi sochilishi
Abduraufov Muhammadqodir
Yorugʻlikning tarqalishi
Nazariy asoslari
SLS texnikasi
Xulosa
Reja
Yorug'lik - bu elektr va magnit maydonlari sinusoidal ravishda vaqt (chastota ō 0 ) va masofa (to'lqin uzunligi l 0 ) bo'yicha o'zgarib turadigan elektromagnit to'lqin . Molekula (yoki atom) yoritilganda, elektronlar elektr maydon tomonidan almashtirilib, dipol momentlarini hosil qiladi; dipollar barcha yo'nalishlarda maydonni taratadi, bu tarqalgan yorug'likni tashkil qiladi. Dipol momentlari lo l2 ga teskari proportsionaldir, shuning uchun tarqoq intensivlik lo l4 ga teskari proportsionaldir : shuning uchun ko'k yorug'lik quyoshning oq nurining boshqa spektral komponentlariga qaraganda ancha tarqalgan. Bu haqiqat nafaqat osmon nima uchun moviy, balki tunda qora emasligini ham tushuntiradi: faqat yulduzlar mavjud bo'lib, sezilarli darajada tarqalish uchun juda kam yorug'lik chiqaradi.
Yorugʻlikning suyuqliklardagi sochilishi
Suyuqlikda molekulalar orasidagi masofa l 0 dan ancha kichik , shuning uchun turli molekulalar tomonidan tarqalgan maydonlar halokatli tarzda aralashadi va tarqalgan yorug'lik intensivligi nolga teng bo'lishi kerak. Darhaqiqat, bu zichlik kichik, ammo nolga teng emas, chunki molekulalarning Broun harakati tufayli zichlikning bir xilligi uchun javobgardir. Induktsiyalangan dipol momentlari tarqaladigan jismlarning hajmiga proportsionaldir, shuning uchun zarrachalarning dispersiyasi kichik molekulalarning suyuqliklariga qaraganda ko'proq yorug'likni sochadi. Shuning uchun suvda mikron o'lchamdagi yog' tomchilarining emulsiyasi bo'lgan sut yorug'likni kuchli tarqatadi va shaffof emas.
Yorugʻlikning suyuqliklardagi sochilishi
Yorug'likning tarqalishi zarrachalar hajmini turli xil tijorat asboblarida, masalan, granulometrlarda o'lchash uchun ishlatiladi, bunda o'lcham tarqalgan intensivlikning burchak o'zgarishidan aniqlanadi. Bu zarrachalar etarlicha katta bo'lganda mumkin (o'lchamlari bir necha o'n nm dan katta). Kichikroq zarralar uchun zetasizerlar kabi boshqa asboblardan foydalanish mumkin. Braun harakati tufayli tarqalgan yorug'lik chastotasi Doppler effekti bilan o'zgaradi. Tarqalgan yorug'lik spektri hali ham ō 0 chastotasida markazlashtirilgan , lekin u kengaytirilgan, kengligi zarrachalarning diffuziya koeffitsientiga proportsionaldir, bu zarracha hajmi va shakliga bog'liq. Ushbu asboblar ba'zan tarqalgan signallarning Laplas transformatsiyasidan keyin zarrachalar hajmining taqsimlanishini o'lchash uchun ishlatiladi.
Birinchi sirt nurining tarqalishi (SLS) tajribalari o'tgan asrning boshlarida amalga oshirildi. Qisqacha tarixiy tavsifni [4] da topish mumkin. O'sha paytda faqat intensivlik o'lchovlari amalga oshirildi, chunki yorug'lik manbalarining kengligi tarqalgan yorug'likning kichik chastotali o'zgarishlarini aniqlash uchun juda katta edi.
1960-yillarda lazer kogerent manbalari paydo bo'lgandan keyingina yorug'likning ommaviy va sirtda tarqalishi mavzusi rivojlana boshladi. Birinchi SLS tajribasi 1967 yilda Katyl va Ingard tomonidan bildirilgan bo'lib, ular metanol va izopropanol yuzasida tarqaladigan termal qo'zg'aluvchan to'lqinlarni aniqladilar [5].
Ular chastota cho'qqilarini hal qila olmadilar, chunki ular dastlab past o'lchamdagi Fabry-Perot interferometridan foydalanganlar. Bu muammo keyingi yili ular geterodin spektroskopiyasidan foydalanganda hal qilindi
Mustaqil ravishda va taxminan bir vaqtning o'zida, Bouchiat va boshqalar etil efir va glitserin yuzasi uchun natijalar haqida xabar berishdi: birinchi holatda ular yorug'lik chastotasiga nisbatan chastota o'zgarishini kuzatdilar ō 0 , chunki sirt to'lqinlari tarqaladi; ikkinchisida yorug'lik spektri shunchaki kengayadi, chunki to'lqinlar haddan tashqari pasayib ketgan
E'tiboringiz uchun raxmat
|
| |