II Bob.2.1 Lazerli nurlanish modulyatsiyasining fizik asoslari

|
II Bob.2.1 Lazerli nurlanish modulyatsiyasining fizik asoslari
|
bet | 4/8 | Sana | 08.12.2023 | Hajmi | 1,13 Mb. | | #113908 |
Bog'liq Kurs ishi. Lazer modulyatsiya qilish. SevaraII Bob.2.1 Lazerli nurlanish modulyatsiyasining fizik asoslari
Izchil optoelektronikning modulyatsiya qurilmalar elektr – optikal, magneto-optik va fotoeffektda ishlatiladi. Elektro-optika ta’siri tashqi elektr maydon ta’sirida bir moddaning optik anizatropi paydo bo’lishi bilan ifodalanadi. Natijada bu dielektrik doimiy va modda o’zgarishi sinishi indeksiga ajraladi. Elektro-optik effektlar ikki sinish hodisasi, ya’ni uzatiladigan yorug’likning ikki nurga bo’linishi bilan birga keladi. Bu nurlar, oddiy va tasodifiy deb nomlangan, turli xil tezlik bilan sayohat va turli xil yo’llar bilan polarize qilingan. Agar kristallda ikkita o’zaro perpendikulyar X va Y yo’nalishlarini ajratsak, keyin ularning har biri bo’ylab yorug’likning sinishi indekslari har xil bo’lshi mumkin. Bunday kristallar biaksiyal kristallar deyiladi. Kristallar bu yo’nalishda sinish indeksi bir xil bo’lgan bir eksenli kristallar deyiladi. Bir o’qli kristallda yorug’lik Z o’qi bo’ylab tarqalsa, yorug’lik tezligi qutblanish tabiatiga bog’liq bo’lmay qoladi. Agar kristallga elektr maydoni qo’llanilsa, u holda sinish indekslarining tengligi buziladi va kristall ikki eksenli bo’ladi. Z o’qi bo’ylab oddiy to’lqinning sinishi ko’rsatkichi elektr maydon kuchiga qarab doimiy ravishda o’zgaradi:
Bu yerda r0-elektro–optik Pockels doimiysi, n0-maydon yo’qligidagi sinish indeksi, E – elektr maydon kuchi. Ushbu hodisa chiziqli elektro – optik effekti yoki Pockels effekti deb ataladi. Tashqi maydon ta’siri ostida, bir o’qli Kristal biaxial xossalarini oladi va yorug’lik to’lqini ma’lum masofani bosib o’tganda unda va favqulotda nurlar o’rtasida fazalar farqi paydo bo’ladi: Du=2pn3rnEl/l
Natijada, kirish va chiqish signallarining polarizatsiyasi boshqacha bo’ladi. Elektronikada va optoelektronik Kerr ilovalarni topadi va unga ko’ra sinish indeksi elektr maydon kuchining kvadratiga proporsionaldir: n0(E)=n0+rkE2
bu yerda rk– elektro-optik Kerr doimiysi.
Kerr doimiysi l masofadagi optic signaler orasidagi faza almashinuvi bilan tavsiflanadi va ifoda Du=2pr dan E2l gacha davom etadi. Magnit optik effekti – bu magnit maydon ta’sirida moddaning optic xususiyatlarining o’zgarishi. Lineer polirizatsiyalangan to’lqin turli xil polarizatsion ikki to’lqinning yig’indisi sifatida ifodalanishi mumkin. Magnit maydonda bu ikki to’lqinning sinishi ko’rsatkichlari bir – biridan farq qiladi, shuning uchun ma’lum masofani bosib o’tgandan so’ng, tolqinlarning fazalar farqi paydo bo’ladi. Bu to’lqinlarning fazalar farqi quyidagi formula orqali topiladi: Dǒ(n1–n2). Sinish indeksining farqi induksiyaga proporsionaldir. Magnit maydon orasida fotoeffektlar natijasida optik o’zgartirish hosil qilish uchun moddaning xususiyatlari kerak bo’ladi. Bu Fotokramik ta’sirida ta’kidlash mumkin bo’lgan o’zgarishlar ya’ni rangli yoki nur ta’siri ostida moddaning oshkorolik o’zgarishlarni bilib olamiz. “Pho – tokristallichesky” ta’siri ya’ni yorug’lik ta’siri ostida amorf materiallar kristallanishning ta’siri “photoconductivity” ta’siri deb ham nomlanadi.
|
| |