Решение задач по теоретической механике

Вариант 4 



Задача 1



Дано:

Q=15 кН

G= 1,8кН

a=0,10м

b=0,40м

c=0,06м

f=0,25







Решение:

Рассмотрим по отдельности участки конструкции и приложенные к ним силы:



1)







а) ΣXS= XD –T=0

б) ΣYS= YD – Q=0

в) ΣmO( FS)= T*R – Q*R=0



Из уравнения «в» находим T и Q:



T=Q=15 кН

XD=T=15 кН

YD=15кН



2) а)ΣXO= XO +T+ FТР.max =0  







б)ΣYO= YO – N-G=0 

в)ΣmO( FS)= T*R – FТР.max*2R=0 FТР.max



Из уравнения «в» находим силу трения



FТР.max=T/2=7,5кН



После чего находим нормальную реакцию N



FТР.max=f*N откуда:

N= FТР.max / f = 7,5 / 0,25=30 кН

После чего находим  XO и YO :



XO= 30 - 7,5=22,5 кН

YO= 30 + 1,8= 31,8 кН







3) а) ΣXA= XA –FТР.max =0 

б) ΣYA= YA – Pmin +N=0

в) ΣmO( FS)= -N*B + Pmin(a+b) - FТР.max *c=0



Из уравнения «а»:  XA=FТР.max=7,5 кН

Из уравнения «в» находим минимальное значение силы P:



Pmin= (N * b + FТР.max * c) / (a + b)= ( 30 * 0,4 + 7,5 * 0,06) / 0,5 = 24,9 кН



После чего из уравнения «б» находим YA :



YA = 24,9 -30 = - 5,1 кН



Ответ: Pmin = 24,9 кН                XO= 22,5 кН

YA=  - 5,1 кН                 YO= 31,8 кН

XA=7,5 кН                     FТР.max=7,5 кН

N=30 кН



Задача 2

Даны уравнения движения точки в прямоугольных декартовых координатах.



x=4t+4

y=-4/(t+1)

t1=2







Траектория точки (рис.1) - часть параболы с вертикальной осью симметрии.

Определим положение точки на траектории в рассматриваемый момент времени.

При t = 1c x = 0м y = 4м (координата равна -4)

Определяем скорость и ускорение точки с помощью уравнений движения по их проекциям на оси декартовых координат:



Vx = x' = 2

Vy = y' = -8t

V=√(Vx2 + Vy2) = √(4 + 64t2) = 2√(1+16t2)

При t=1c: Vx=2 м/с

Vy = -8 м/с

V=8,246 м/с



Направляющие косинусы для скорости равны



Cos (V^x) = Vx/V = 2/8,246 = 0,2425

Cos (V^y) = Vy/v = -8/8,246 = 0,97

ax = x'' = 0

ay = -8 м/с2

a=√(ax2 + ay2)

a= |ay| = 8 м/с2

cos (a^x) = ax/a =0

cos (a^y) = ay/a =1



Вектор ускорения направлен параллельно оси oy (по оси oy) в отрицательную сторону.

Уравнения движения точки в полярных координатах



r=√(x2 + y2)

φ = arctg y/x

Получаем: r= √[(2t-2)2 + 16t4] = √[4t2 - 8t + 4 + 16t4 = 2√[t2 - 2t + 1 + 4t4

φ=arctg[-4t4/(2t-2)]



Вычислим величину радиальной составляющей скорости



Vr=dr/dr

Vr = (2t-2+16t3)/[√(t2 - 2t + 1 + 4t4]

При t=1 сек Vr=8 м/с


Знак плюс показывает, что радиальная составляющая скорости направлена по радиус-вектору точки М.

Вычислим величину трансверальной составляющей скорости.



Vp = rd(φ)/dt

dφ/dt = 1/[1 + 16t4/(2t-2)2] * [-8t(2t-2) + 4t22]/(2t-2)2 = (4t-2t)2/[(t-1)2 + 4t4]

Vp=[2(4t-2t2√(t2 - 2t + 1 + 4t4)]/[(t-1)2 + 4t4] = (8t-4t2)/√(t2 - 2t + 1 + 4t4)

При t=1 Vp = 2 м/с



Знак плюс показывает, что трансверальная составляющая скорости направлена в сторону увеличения угла φ.

Проверим правильность вычислений модуля скорости по формуле:



V = √(Vr2 + Vp2) = √(4+64) = 8,246 м/с



Определим величины касательного и нормального ускорений точки. При естественном способе задания движения величина касательного ускорения определяется по формуле



aт=dVt/dt = d[√(x'2 + y'2)] = (Vxax + Vyay)/V = 64t/[2√(1+16t2)]=32t/√(1+16t2)

При t=1 c aт=7,76 м/с2



Так как знаки скорости и касательного ускорения совпадают, точка движется ускоренно.

Нормальное ускорение:



an=√(a2 - a2т)

an = √(64-60,2176) = √3,7284 = 1,345 м/с2

Задача Д 8



Применение теоремы об изменении количества движения к исследованию движения механической системы.

Дано:  



Найти: Скорость .

Решение:







На механическую систему действуют внешние силы: - сила сухого трения в опоре А; - силы тяжести тел 1, 2 и 3; -сила нормальной реакции в точке А; -реактивный момент в опоре В.

Применим теорему об изменении количества движения механической системы в дифференциальной форме. В проекциях на оси координат



,  (1)

где - проекции вектора количества движения системы на оси координат; - суммы проекций внешних сил на соответствующие оси.

Количество движения системы тел 1, 2 и 3



   (2)



где 

.     (3)



Здесь - скорости центров масс тел 1, 2, 3; - соответственно переносные и относительные скорости центров масс.

Очевидно, что 



    (4)



Проецируя обе части векторного равенства (2) на координатные оси, получаем с учетом (3) и (4)



  (5)



где - проекция вектора   на ось ;





Проекция главного вектора внешних сил на координатные оси



  (6)



Знак « - » соответствует случаю, когда , а знак «+» - случаю, когда .

Подставляя (5) и (6) в (1), получим



  (7)



Выразим из второго уравнения системы (7) величину нормальной реакции и подставим ее в первое уравнение. В результате получим 



    при ;    (8)

    при .    (9)



где 







Рассмотрим промежуток времени , в течении которого тело 1 движется вправо . Из (8) следует, что



,



где С- постоянная интегрирования, определяемая из начального условия: при  

.



При  скорость тела 1 обращается в ноль, поэтому .

Найдем значения  и : 









Т.е. , . Значит, тело при   начинает двигаться в обратном направлении. Это движение описывается дифференциальным уравнением (9) при начальном условии: ;    (10)

Интегрируя (9) с учетом (10), получим, при  



   (11)



При  получим из (11) искомое значение скорости тела 1 в момент, когда 



   .



Точное решение задачи. Воспользовавшись методикой, изложенной выше, получим дифференциальное уравнение движения тела 1:



                     при          (12)

;                     при ,       (13) 



где 

Из (12) и учитывая, что получаем, при 







откуда       или  

Из (13) и учитывая, что  получаем, при 







При  находим  

Ответ:  .



Задача Д 3



Исследование колебательного движения материальной точки.

Дано:  

Найти: Уравнение движения

Решение:






Применим к решению задачи дифференциальное уравнение движения точки. Совместим начало координатной системы с положением покоя груза, соответствующим статической деформации пружины, при условии что точка В занимает свое среднее положение . Направим ось  вниз вдоль наклонной плоскости. Движение груза определяется по следующему дифференциальному уравнению:



,  



где -сумма проекций на ось  сил, действующих на груз.

Таким образом





Здесь 



,



где   - статическая деформация пружины под действием груза; 





Дифференциальное уравнение движения груза примет вид:







Введем обозначения:









Получаем, что    







при ,











Откуда  

Тогда уравнение движения груза примет вид:







Ответ: