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Si on utilise un interféromètre Fabry-Perot pour examiner un spectre d'absorption, on ne peut tolérer aucune superposition d'ordres. Donc, pour un interféromètre donné, le pouvoir de résolution accessible dépend des possibilités du monochromateur primaire. Les meilleurs monochromateurs à réseaux pour la région 1-3 μ ont leur pouvoir de résolution limité par les défauts du réseau, mais non par l'énergie. En utilisant un Fabry-Perot combiné avec un très bon instrument à réseau, on a pu atteindre une résolution probablement très voisine de la limite utile pour l'étude des spectres d'absorption moléculaire. On a utilisé une méthode pour enregistrer une région spectrale étendue. L'essentiel de cette méthode (DUDE) consiste à explorer continuement le spectre en pompant l'air entre les lames et à mouvoir le monochromateur en synchronisme, de façon à rester toujours dans le même ordre. Le balayage par pompage de gaz a maints avantages sur les autres méthodes, mais a aussi l'inconvénient de ne permettre qu'une faible variation de différence de marche si l'on se maintient dans un domaine de pression restreint. On propose une modification à la méthode, qui permettrait d'obtenir un balayage linéaire sur une grande étendue, en utilisant certains gaz au voisinage de leur pression critique.
Étude de la mise en oeuvre de la méthode de spectrométrie par transformation de Fourier. On montre que lorsque l'interféromètre à deux ondes utilisé est un interféromètre de Michelson associé à un diaphragme d'ouverture finie (ce qui est le cas réel) la fonction d'appareil est le produit de composition d'une fonction rectangulaire par une fonction en sin x/x ; le pouvoir de résolution théorique est proportionnel à la différence de marche maximum. On examine ensuite les domaines de longueurs d'onde et les valeurs du pouvoir de résolution qui paraissent accessibles à cette méthode. On donne également les résultats d'une application de la méthode à un cas particulièrement simple : la mesure de l'écart de deux raies isolées,; il a été possible d'obtenir la distance des deux raies D du sodium à 1/200 000 près, et à 1/1 000 près celle de deux composantes Zeeman dans un champ de 800 gauss.
Dans le cas de certaines mesures à haute résolution, en absorption par exemple, la méthode habituelle développée par P. Jacquinot et autres qui utilise la partie centrale de la figure de Fabry-Perot peut occasionner une perte de lumière en raison de la géométrie du système. Par exemple avec un réseau f/10 à fente de sortie de 1 cm de haut, un Fabry-Perot de 50 mm de diamètre et une résolution désirée de 5.105, en absorption, la perte de lumière due à des raisons géométriques est de l'ordre de 4/5. On montre que la situation peut, dans certains cas, être beaucoup améliorée par l'emploi de fentes courbes pour s'adapter à la courbure des anneaux d'interférence de Fabry-Perot.
Dans les méthodes d'interférométrie par enregistrement direct, on faisait, jusqu'ici, varier le chemin optique entre les lames de l'étalon linéairement avec le temps, en faisant varier uniformément soit la pression, soit l'épaisseur. On utilisait un enregistreur à plume pour tracer le signal électrique provenant du photomultiplicateur en fonction d'une base de temps. Nous avons imaginé une méthode différente dans laquelle le signal est enregistré en fonction de la pression de l'air directement et ne dépend pas de l'uniformité de la variation de pression. A cet effet, on emploie un pinceau lumineux qui peut se déplacer dans deux dimensions et produit un enregistrement photographique. Le mouvement suivant l'axe des y est produit par la déviation d'un galvanomètre à miroir, et suivant l'axe des x, par un miroir monté sur un type spécial de manomètre à soufflet qui donne une réponse linéaire dans un large domaine de pression.
Description de tests effectués sur un dispositif d'enregistrement photoélectrique direct de spectres stellaires, utilisant la combinaison d'un étalon Fabry-Perot et d'un monochromateur à prisme. L'addition de l'étalon permet, pour une résolution donnée, d'élargir la fente d'entrée du monochromateur, ce qui se traduit, non seulement par un gain de lumière, mais encore par une réduction des fluctuations produites par le mouvement de l'image stellaire sous l'influence de la turbulence atmosphérique.
Description d'un spectromètre à bande passante unique destiné à l'étude à haute résolution des spectres d'absorption infra-rouges. Constitué par l'association d'un monochromateur à réseau et de deux F.-P. il permet l'exploration d'un intervalle spectral étendu ; sa bande passante a pour largeur 0,01 cm-1 environ.
Des diagrammes des énergies totales de désintégration des émetteurs β en fonction du nombre de neutrons ou du nombre de protons de ces émetteurs, montrent des discontinuités communes à ces deux nucléons, pour des nombres magiques et semi-magiques. On distingue toutefois des anomalies qui ne sont pas communes aux deux nucléons, ce qui constitue une preuve de plus que les neutrons et les protons occupent les couches nucléaires, très souvent, suivant un ordre différent.
On montre que le procédé de comparaison des longueurs d'onde avec l'interféromètre à miroirs trièdres fournit le nombre d'ondes moyen d'une distribution spectrale avec une grande précision, pourvu que l'ordre d'interférence ne soit pas trop grand. Estimation de la limite supérieure de l'erreur.
Les observations interférométriques déjà publiées permettent de mesurer l'effet Doppler-Fizeau des nébuleuses galactiques les plus faibles jusqu'à un diamètre apparent de 3', avec le télescope de 125 cm. La largeur de fente équivalente, sur le ciel, peut être de 0,5" avec un télescope de 195 cm. Avec le même instrument, un nouveau système optique, utilisant un petit trou de sortie, permet d'atteindre des nébuleuses de 20" de diamètre apparent, avec une précision de 3 km/s. On décrit un sélecteur de radiations permettant de photographier les nébuleuses en lumière monochromatique, par exemple en lumière Hα ou [N II], avec la possibilité d'obtenir directement une image de la nébuleuse pour une vitesse radiale donnée. On décrit une méthode pour contrôler l'uniformité des couches multiples utilisées.
Description d'une méthode de comparaison de longueurs d'onde utilisant un interféromètre à miroirs trièdres. Discussions des sources d'erreurs, et résultats préliminaires pour des raies du proche infra-rouge de Hg, Cd et He.
Étude mathématique des variations dans le temps et l'espace des tensions élastiques, des champs électrique et magnétique, de la polarisation dans un milieu piézoélectrique très général, mais homogène, lorsqu'on introduit les équations de Maxwell qui apportent un couplage. Étude des vibrations planes, dont la superposition donne l'état vibratoire le plus général. Calcul des 6 vitesses de propagation, elles ne dépendent que de la direction choisie et non des conditions aux limites. On constate que le couplage piézoélectrique a un effet du second ordre sur la valeur des vitesses, et que pour des coefficients piézoélectriques petits, on peut étudier séparément les oscillations mécaniques et électriques.
Cet interféromètre est caractérisé par une finesse et un contraste rapidement variables dans la région spectrale de la bande de transparence ; à l'intérieur de cette bande le contraste et la finesse sont petits, à l'extérieur ils sont plus grands. Lorsque l'appareil analyse une raie accompagnée d'une raie parasite importante située dans la bande de transparence, cette raie parasite affaiblit le contraste de l'enregistrement sans altérer la finesse d'analyse de la raie principale. Dans ces conditions on peut ouvrir davantage les fentes du monochromateur et obtenir ainsi plus de lumière.
On décrit des observations du profil de la raie verte de OI dans le ciel nocturne et les aurores boréales, faites à l'aide d'un interféromètre de Fabry-Perot photoélectrique. La température de la région d'émission du ciel nocturne semble être comprise entre 180 et 220 °K, la valeur la plus probable étant 190 °K. Les régions des aurores émettant la raie verte semblent avoir une température de 255 à 540 °K. On décrit une méthode pour évaluer les largeurs de raies à partir de franges superposées à un fond lumineux.
Il est possible d'établir, dans un gaz absorbant; des conditions de température et de pression, telles que ses raies d'absorption aient des longueurs d'ondes invariables, tandis que les raies d'émission sont sujettes à des variations de longueur d'onde dépendant des conditions d'excitation. Des limitations expérimentales ont, toutefois, restreint les travaux sur l'étalon primaire de longueurs aux raies d'émission. Cet article décrit le développement de techniques qui permettent des mesures de précision comparable avec des raies d'absorption de la vapeur d'iode, sous une pression de 0,2 microns, à 250 °K. Une source à Hg198, est observée dans la direction d'un champ variable. Une lame quart d'onde et un analyseur isolent une des composantes de Hg 5461, qui éclaire un interféromètre-monochromateur de Fabry-Perot à grande différence de marche, balayé par variation de pression. Quand la cuve à absorption est placée sur le faisceau, on ajuste le champ jusqu'à ce qu'une des raies d'absorption de I2 recouvre la raie de Hg. La forme de la raie d'absorption a été mesurée photoélectriquement par balayage de l'interféromètre. Des photographies des anneaux de Fabry-Perot en absorption ont été également obtenues. On a trouvé, pour la largeur des deux raies qui ont été étudiées particulièrement, 0,030 cm-1, soit environ 2,5 fois la largeur Doppler, vraisemblablement à cause de l'effet de spin nucléaire de I 127. Malgré la largeur des raies, leur invariance absolue en longueur d'onde semble les rendre au moins comparables aux raies d'émission étalons actuellement proposées. Toutefois, la présence de l'effet de spin nucléaire exclut la possibilité d'affiner les raies par utilisation de jets moléculaires. Un travail est en cours pour appliquer des techniques analogues aux raies d'absorption de Hg provenant de l'état fondamental.
L'effet de température des compteurs à scintillations peut être analysé suivant trois groupes : 1) L'effet de température du scintillateur. Nous l'avons étudié pour le NaI : Tl. A basse température on observe l'émission fondamentale du NaI. La bande d'émission du centre T1 apparaît à température plus élevée et se transforme à 20°C et à 100 °C. 2) L'effet de température dans la sensibilité de la photocathode se présente comme un glissement de la courbe de réponse spectrale vers le rouge quand la température est abaissée. 3) La multiplication électronique aux dynodes semble être augmentée par un refroidissement de celles-ci. Les résultats expérimentaux existants sont revus et comparés à ceux de l'auteur ; l'interprétation des différents effets est indiquée.
Le dispositif proposé peut comprendre un ou plusieurs réseaux et un ou plusieurs Fabry-Perot. L'exploration du spectre est obtenue par variation de pression. Un synchronisme rigoureux entre les explorations pour les différents éléments (réseaux ou Fabry-Perot) est assuré simplement en les enfermant dans la même enceinte où l'on effectue la variation de pression.
Discussion générale de la « Méthode des ordres exacts ». L'attention est portée sur la correction qu'impose la longueur finie de la fente de sortie et sur son influence dans l'application de la méthode. Le problème de la dispersion de phase dans les films diélectriques est discuté. La précision des mesures de longueurs d'ondes est illustrée par l'exemple d'un nombre relativement élevé de longueurs d'onde qui ont été déterminées en utilisant les méthodes mentionnées ci-dessus.
Après avoir rappelé la définition du traînage magnétique, l'auteur en précise les limites. Il interprète tous les aspects bien connus de cette question à partir de deux mécanismes seulement : d'une part le traînage de fluctuations thermiques de la direction de l'aimantation spontanée; d'autre part le traînage de diffusion de défauts ponctuels dans le réseau ferromagné-tique. Les caractères spécifiques de chacun de ces traînages doivent permettre dans la plupart des cas de les distinguer sans aucune ambiguïté.
On peut escompter un progrès sensible des études de structure hyperfine dans l'ultra-violet par l'utilisation de couches multi-diélectriques, analogues à celles utilisées dans le visible, donnant à la fois une résolution et une transparence élevées. Dans la région entre 3 000 et 4 000 Å, PbCl2 remplit les conditions de haut indice et de faible absorption. Un système de 9 couches alternées de PbCl2 et MgF2 a, dans cette région, un pouvoir réflecteur de 97 % et une absorption de seulement 1,9 %. Au-dessous de 3 000 Å, l'absorption de PbCl2 devient gênante. Entre 2 500 et 3 000 Å, toutefois, CsI est convenable comme substance de haut indice. Un système de 13 couches CsI-MgF 2 donne un pouvoir réflecteur de 92 % et une absorption de 3 % ; on atteint 95 % avec 15 couches. Les couches multi-diélectriques réfléchissantes dans l'ultra-violet sont presque complètement transparentes dans le visible. L'addition de deux touches λ/2 alternées, bas indice-haut indice, fournit un maximum de réflexion supplémentaire dans le visible, permettant le réglage visuel de l'interféromètre. On compare les propriétés des couches multi-diélectriques et des miroirs d'aluminium. A 3 200 Å, la résolution est environ 6 fois supérieure avec les couches diélectriques, pour des miroirs donnant la même transparence.
On a développé une méthode pour la détermination précise des raies d'émission dans la région de 1 à 2 μ, par comparaison interférométrique avec les longueurs d'onde étalons adoptées internationalement. La caractéristique essentielle de la méthode consiste à balayer la figure d'interférence par rotation uniforme d'un interféromètre de Fabry-Perot, de sorte que la section diamétrale du système de franges se déplace le long de la fente d'un spectromètre infrarouge à haute résolution. Les résultats sont obtenus sous formes d'enregistrements des positions des franges. On utilise pour la réduction la machine à calculer numérique du laboratoire. Des couches réflectrices d'aluminium ont donné satisfaction. Des séparations de l'interféromètre allant jusqu'à 17 mm ont été utilisées, et nous utilisons maintenant en outre des cales de 20, 25 et 30 mm. Les longueurs d'ondes étudiées se répartissent comme suit : argon, 19 raies ; potassium, 15 raies ; mercure naturel, 10 raies ; mercure 198, 8 raies ; cadmium, 4 raies ; et hélium, 1 raie : la raie 20 581 Å. La précision absolue atteinte maintenant est du dix-millionième dans les cas favorables.
Les mesures photométriques faites sur le spectre émis dans l'argon, après le passage d'une décharge électrique, à l'aide d'un spectrographe à miroir tournant, ont permis de déterminer : 1° le taux global de disparition des électrons, 2° le coefficient de recombinaison radiative de quelques raies métalliques. La comparaison entre les résultats obtenus jusqu'ici permet de confronter les diverses interprétations proposées pour expliquer les valeurs très élevées des coefficients de recombinaison pour la capture des électrons par les ions moléculaires.
Afin de mettre en évidence l'effet Delbrück, nous avons poursuivi notre étude [1] de la diffusion élastique des rayons γ de 2,62 MeV du Th C" par les atomes de plomb, de bismuth et d'uranium [2]. Nous avons pu déterminer les sections efficaces de ce phénomène avec une précision de 15 à 20 %.
On donne des équations de la résonance quadrupolaire analogues aux équations de Bloch pour la résonance magnétique, et qui permettent d'étudier les phénomènes d'induction et d'écho en résonance quadrupolaire. On discute le degré d'approximation des équations de Bloom, Hahn et Herzog.
Les caractéristiques essentielles des gaz rares en tant que scintillateurs sont : une durée de luminescence très brève inférieure à 10-8 s en général ; une réponse linéaire en fonction de l'énergie perdue par la particule nucléaire dans le gaz, même dans le cas de particules fortement ionisantes. A l'état gazeux ou condensé, ils présentent donc un grand intérêt en physique nucléaire.
On calcule les sections efficaces correspondant à l'éjection d'un neutron (faiblement lié) du 9Be par un neutron incident de 0 à 10 MeV, les deux particules étant soumises au potentiel moyen du noyau.
La distribution angulaire des protons diffusés inélastiquement a été calculée en supposant pour la réaction un mécanisme d'interaction directe a) en approximation de Born, b) en tenant compte de l'influence du potentiel complexe sur les ondes des protons incidents et diffusés.
On examine divers perfectionnements susceptibles d'apporter des améliorations concernant la précision et la sécurité de fonctionnement des sélecteurs en temps. Les difficultés relatives aux sélecteurs rapides à grand nombre de canaux sont ensuite examinées.
On décrit un circuit de coïncidence rapide avec un sélecteur de temps, destiné à des mesures de temps de vol de neutrons rapides. Le temps zéro est déterminé par la méthode des particules associées aux neutrons de la réaction d-t.
On fait le point des propriétés du composé semi-conducteur InSb en mettant en lumière l'incertitude qui existe sur deux points importants : la valeur exacte de la masse efficace des électrons d'une part, et leur mode de dispersion d'autre part. On expose la théorie des effets thermoélectriques et thermomagnétiques dans InSb et on donne des résultats expérimentaux qui tendent à prouver que le mécanisme prédominant de dispersion est la dispersion par les vibrations optiques du réseau.
L'étude au moyen d'un compteur proportionnel de la probabilité de création d'une double lacune dans la couche K au cours de la capture K de 71Ge donne la valeur P(2)=(1,33 ±0,15) 10-4 la probabilité partielle d'autoionisation étant P(éject.)=(0,78 ±0,07)10 -4. Ces valeurs sont en accord avec la théorie de Primakoff et Porter.
Des déterminations théoriques récentes de la courbe de diffusion de la lumière par les sphères diélectriques, ont montré qu'elle présente, superposée aux ondulations principales, une série d'indentations secondaires dont l'origine n'a pas été élucidée. Dans ce qui suit, nous établissons que cette structure est due aux résonances des termes multipolaires constituant le rayonnement diffusé et nous interprétons chaque maximum secondaire. Nous avons dû pour cela formuler un théorème nouveau permettant de déterminer aisément l'intensité d'excitation des modes, nous en déduisons les positions et les intensités des maxima de la structure détaillée. Enfin, nous montrons que la courbe de diffusion actuellement connue est imparfaite et nous indiquons de quelle manière on doit la modifier.
On étudie l'influence de différents effets de surface sur la mesure de la longueur de diffusion par la méthode de la fente lumineuse (Méthode Valdès) sur le silicium. L'étude théorique et expérimentale montre l'importance que peuvent prendre les courants dans la couche d'inversion à la surface pour l'interprétation des résultats expérimentaux.
Nous mesurons la diffusion multiple de 40 mésons π qui s'arrêtent dans une émulsion nucléaire G5 au moyen de la méthode de la tangente. La direction d'une cellule double est déterminée par la direction moyenne des deux cellules simples consécutives qui la constituent. Nous pouvons ainsi éliminer le bruit de fond entre cellule double et cellule simple. Les formules proposées pour l'élimination sont vérifiées par cette étude. La constante de la diffusion multiple déduite de l'étude des mésons Π dont l'énergie est comprise entre 6 et 12 MeV est en bon accord avec la valeur théorique, dans la limite des erreurs expérimentales. La distribution des angles de diffusion multiple est gaussienne pour les angles inférieurs à 4 fois l'angle moyen, mais pour les angles supérieurs, il existe un écart significatif. Le rapport entre la différence seconde et l'angle de diffusion multiple est du même ordre de grandeur que celui trouvé par la méthode de la flèche.
L'agitation thermique développe des forces de rappel qui n'obéissent pas à la loi de Hooke. Elle n'est pas analysable en oscillations harmoniques indépendantes, au nombre de 3M dans un cristal formé de M atomes. Néanmoins, elle peut être résolue en composantes harmoniques qui comprennent des oscillations fondamentales, au nombre de 3M, et des oscillations secondaires qui sont au sens large les harmoniques des oscillations fondamentales. Les oscillations fondamentales et secondaires développent des forces sensiblement constantes au cours du temps qui constituent les tensions thermiques.
Les auteurs étudient un développement général de la fonction de distribution électronique en fonctions sphériques, en vue d'établir une solution de l'équation de transfert relative à un plasma faiblement ionisé, hétérogène (existence d'un gradient de densité) et anisotrope (présence de champs électromagnétiques). On établit ainsi un système d'équations permettant de calculer les deux premières approximations de cette fonction de distribution.
Des expériences sont réalisées au cours desquelles des échos de spin nucléaire en précession libre d'un système (A) sont observées à une fréquence donnée pendant qu'une autre fréquence d'excitation est appliquée à une autre espèce de spins nucléaires (B) présents dans le même échantillon. Les spins (B) sont liés par couplage dipôle-dipôle aux spins (A ) et l'excitation de résonance des (B) est détectée grâce à l'observation du changement qu'elle produit dans le temps de relaxation des (A) qu'on observe. On arrive à distinguer différents mécanismes assurant le couplage induit (A)-(B).
On étudie magnétiquement la texture des précipités de cobalt dans le Cu. Le tréfilage morcelle toujours les précipités. Une trempe brutale (par un très fort courant de H2) permet la précipitation en grains de 40 Å qu'un recuit ultérieur ne fait guère grossir.
La mesure de la conductibilité électrique a permis de déterminer les points de Curie ferromagnétique Tf et paramagnétique T p de couches minces de nickel en fonction de leur épaisseur. La différence Tp — Tf, très importante aux faibles épaisseurs, diminue progressivement quand le nombre de couches atomiques augmente et n'est plus que 26 °C vers 1 030 Å. Les valeurs de l'aimantation spontanée, calculées par la formule de Cabrera, rejoignent pour les fortes épaisseurs celles de Weiss pour le nickel massif et baissent rapidement au-dessous de 220 Å à la température ambiante. Il y a encore ferromagnétisme à 23 Å. Ces différentes courbes s'écartent assez nettement des courbes théoriques de Klein et Smith même adaptées suivant Drigo à « aimantation constante ». Une étude d'effet Hall a permis de déterminer les valeurs de l'orientation de l'aimantation pour différentes épaisseurs de couche.
On étudie l'influence des ions Al3+, Ga3+ et Cr 3+ substitués aux ions Fe3+ sur les propriétés magnétiques des grenats d'yttrium, de gadolinium, de dysprosium et d'erbium. Une interprétation des résultats obtenus est donnée.
L'étude des effets de dispersion et d'absorption dits classiques ou encore de translation, puisqu'ils affectent ces degrés de liberté moléculaire, est utile pour séparer, des effets globaux seuls accessibles à l'expérience, ceux qui sont dus à la relaxation intramoléculaire. Comme cette dernière ne peut affecter le comportement des monoatomiques, le contrôle expérimental est facilité si on se restreint à ces gaz. La viscosité et la conduction sont les effets classiques les plus importants, mais le rayonnement conduit à des équations de dispersion et d'absorption identiques à celles que l'on trouve pour la relaxation. L'irréversibilité ne diffère donc pas essentiellement suivant son origine inter ou intramoléculaire. On peut donc conclure que la théorie des effets d'absorption et de dispersion de translation est actuellement vérifiée : nous traiterons de la relaxation intramoléculaire dite aussi structurale dans un prochain article.
Après avoir montré l'existence de surstructures d'orientation créées par un recuit dans un alliage Fe-Ni, soumis à des tensions mécaniques, on étudie l'influence de la tension de traitement sur la variation de l'énergie d'aimantation de l'échantillon. On peut, grâce à la théorie de L. Néel, donner une interprétation qualitative satisfaisante des faits expérimentaux.
Le diagramme des alliages manganèse-or comprend à dilution croissante du manganèse une série de composés dont on a étudié les propriétés magnétiques : Mn3Au est paramagnétique constant, MnAu et MnAu 3 sont antiferromagnétiques, MnAu2 est métamagnétique, MnAu 4 est ferromagnétique. L'interprétation des états magnétiques en fonction des structures et distances interatomiques selon le schéma des interactions directes n'est pas satisfaisante.
Par différentes méthodes, de nombreux auteurs ont mis en évidence d'une manière éclatante l'existence de lignes de dislocation dans les cristaux ioniques. La théorie des dislocations permet d'expliquer et d'interpréter correctement les phénomènes se rattachant à la déformation plastique des cristaux ioniques. La propagation du glissement plastique équivaut à un mouvement des dislocations dans le plan de glissement. Les calculs théoriques relatifs aux énergies de dislocations confirment pleinement les résultats expérimentaux selon lesquels la déformation plastique des composés ioniques s'effectue toujours suivant le plan (110). L'influence prépondérante du milieu extérieur sur la déformation plastique peut s'expliquer par une interaction des lignes de dislocation avec ce milieu. Enfin, la variation des propriétés physiques des cristaux ioniques soumis à une contrainte peut s'interpréter aisément en considérant les lacunes créées lors du mouvement des lignes de dislocation dans ces cristaux.
On indique une méthode qui permet d'étudier le déplacement de la fréquence de résonance dû à l'amplitude finie du champ radiofréquence, ou à la présence d'un autre champ de fréquence différente, à partir des équations macroscopiques. Cette méthode est utilisée pour calculer ces déplacements dans le cas de la résonance quadrupolaire de noyaux de spin 1, 3/2 et 5/2.
La structure électronique des métaux de transition (Fe, Co; Ni, Pd, Pt, etc...) dissous à l'état d'impuretés dans d'autres métaux (Cu, Al, etc...) est assez bien comprise actuellement. Elle permet d'aborder les problèmes qui se posent dans les alliages concentrés et les métaux de . transition purs, ainsi que dans les métaux des terres rares (Ce, etc...) et les métaux lourds (U, Pu, etc...).
On se propose de calculer l'énergie de rotation du 4e ordre des molécules linéaires en utilisant l'hamiltonien deux fois transformé h4†. Dans ce premier article, on calcule le coefficient He du terme hcHe [J(J + 1) -l2] 3.
On a étudié les spectres des rayons γ produits par la réaction (n, n') dans les noyaux suivants : Fe, 27Al, 19F, 55Mn, Cu, 59Co, 31P, 75As, avec des neutrons de 2,7 MeV. Les transitions mises en évidence permettent de compléter les schémas de désexcitation de ces noyaux.
Étude des variations de l'aimantation à saturation et de la résistance électrique des alliages binaires fer-nickel avec 38 et 45 % de nickel sous l'action d'une pression créée par congélation d'eau dans une bombe en bronze de béryllium. Les mesures sont effectuées dans un intervalle de températures allant de 1,7° à 77 °K et dans des champs jusqu'à 7 000 œrsteds. Les valeurs limites de l'aimantation à saturation et de la résistance électrique quand T tend vers 0 varient sous l'effet d'une compression isotrope, et les signes de ces variations sont opposées. Les valeurs limites indiquées varient également avec l'augmentation ou la diminution du champ dans les champs magnétiques élevés, et la susceptibilité magnétique différentielle dans le domaine d'aimantation à saturation ne s'annule pas quand T tend vers 0. Les rapports entre les variations des valeurs limites de l'aimantation à saturation et de la résistance électrique sous l'effet d'une pression et sous l'effet d'un champ sont voisins.
On étudie par diffusion des neutrons la cinétique des fluctuations d'aimantation dans le fer au voisinage du point de Curie. Les résultats confirment la validité de l'application du modèle de Heisenberg au fer.
On présente une méthode de détermination simple des conditions de résonance d'un ferrite à deux sous-réseaux magnétiques, en négligeant les termes d'anisotropie et de relaxation. On l'applique à l'étude des variations du champ de résonance des ferrites à température de compensation, au voisinage de celle-ci, en particulier dans le cas des ferrites de lithium-chrome et des grenats de gadolinium et d'erbium.
L'aimantation à saturation absolue, les paramètres de la maille et les intensités des raies Debye-Scherrer ont été étudiés dans les composés BaO, (6-x) Fe2O3, xM2O3 où M = Al, Ga, Cr. On en déduit la répartition préférentielle des atomes M sur les sites cristallographiques 2a, 2b, 4f1, 4f2 et 12k du groupe P6/mmc. La diffraction aux neutrons montre que la direction d'anisotropie est selon c et confirme parmi les trois arrangements possibles de spin celui proposé par Gorter.
On donne une discussion générale des avantages de la méthode ENDOR (résonance double électronique et nucléaire) pour la mesure des structures hyperfines dans les sels paramagnétiques, et on mentionne quelques-unes des anomalies rencontrées. On rend compte brièvement des résultats obtenus dans cette voie par Halford, Hutchinson et Llewellyn (Chicago) qui ont fait des mesures sur des ions Nd3+ dans des cristaux de LaCl3.
1. Les auteurs rendent compte des résultats de mesures aux basses températures de l'aimantation à saturation des alliages NiCu. La loi en T 3/2 est bien vérifiée et on en déduit la valeur de l'intégrale d'échange. 2. Les auteurs ont étudié les propriétés magnétiques des alliages du système Mn-B. Le porteur du ferromagnétisme est précisément la combinaison MnB. 3. Résultats de recherches sur la variation avec la température (jusqu'à 1 600 °K) de la susceptibilité paramagnétique des substances ferromagnétiques. 4. Dans les métaux ferromagnétiques, l'auteur a mis en évidence par voie optique et essaie d'interpréter des résonances qui se situent dans l'infra-rouge.
On a mesuré l'anisotropie magnétique d'un échantillon de fer-cobalt qui a subi différents traitements thermiques dans un champ magnétique. Les résultats montrent que l'apparition d'une surstructure ordinaire diminue la valeur de l'anisotropie magnétique uniaxiale induite, en accord avec les prévisions théoriques.
Dans cet article sont exposés les résultats des observations de la structure magnétique à l'aide des figures de Bitter. On a montré sur les cristaux de fer-silicium que les germes d'aimantation inverse ne sont constitués que par certains domaines secondaires, et jamais par des sous-domaines. On a établi que la diminution d'épaisseur d'une plaquette monocristalline de fer-silicium, au-dessous d'une certaine valeur, en modifie considérablement la structure magnétique. On a obtenu des particules de MnBi de 5 à 30 microns ayant une structure magnétique monodomaine. En étudiant des états magnétiques métastables on a trouvé que : a) dans l'état d'aiman tation rémanente la structure magnétique peut contenir des domaines principaux, des domaines-secondaires et des domaines principaux « inverses »; b) les phénomènes d'hystérésis se manifestent par la disparition et l'apparition des domaines secondaires ; c) après l'application et la suppression d'une tension élastique la structure magnétique ne reprend pas le même aspect ; d) une variation de température entraîne une modification de structure magnétique qui peut être également irréversible.
L'article décrit un système permettant l'observation de transitions Δ mJ = 0 à l'aide d'un appareil à jet atomique de faibles dimensions. Le jet traverse successivement trois boucles de radiofréquence. Cet appareil permet de mesurer les moments magnétiques nucléaires. Les premières mesures ont été effectuées sur du potassium 39.
Depuis 1950, on admet que la vitesse de propagation des ondes électromagnétiques dans le vide est aux environs de 299 793,1 km/s, l'erreur étant inférieure à 1 km/s. Les expériences en cours doivent permettre d'atteindre des précisions bien supérieures (0,01 km/s). Dans cet article, le classement des méthodes de mesures est fait en fonction de la nature de la vitesse mesurée : mesures directes (dans l'air, vitesse de groupe ou de signal ; dans le vide, vitesse de phase), mesures indirectes (mesures généralement interférentielles, vitesse de phase). L'auteur ne pense pas qu'il y ait intérêt à faire une moyenne pondérée, comme dans la plupart des études bibliographiques récentes. L'ensemble des résultats peut poser le problème du changement des unités fondamentales des systèmes.
On a examiné, dans le cas des scintillateurs liquides, la variation de la proportion de lumière atteignant la cathode du photo multiplicateur avec la forme et les dimensions du scintillateur, ainsi qu'avec la nature du revêtement qui l'entoure. On a dans ce but déterminé, soit la variation de la hauteur d'impulsion, soit celle du courant d'anode du photomultiplicateur. Un certain nombre d'indications pratiques sur les meilleures conditions à réaliser pour la détection des rayonnements nucléaires, peuvent être déduites de ces expériences.
Une méthode indirecte nous a permis la mesure des largeurs de raies dans le spectre moléculaire de vibration-rotation, avec un spectrographe Perkin-Elmer 12 C à prisme de LiF dont la faible dispersion ne conviendrait pas à des mesures directes. Après une vérification de la validité des formules de calcul et des mesures à pression variable, nous avons effectué : 1) une étude de la variation, en fonction du nombre quantique de rotation, de la largeur de raies, pour la bande fondamentale de l'acide chlorhydrique. Cette variation s'avère en accord avec la théorie ; 2) la mesure de la largeur des raies + 9 et + 10 de la bande ν3 du méthane.
Cet article reproduit une conférence donnée à Paris, le 17 avril 1958, dans le cadre de l'exposition de la Société française de Physique. Il expose les principes fondamentaux sur lesquels repose la possibilité de produire de l'énergie par fusion et développe plus en détail les perspectives offertes par l'utilisation du phénomène de striction.
Un plasma complètement ionisé est en équilibre thermodynamique. On tente une mise au point du calcul des corrélations de position dans ce plasma. On utilise les équations de récurrence et le principe de superposition. On expose d'abord l'approximation linéaire. Dans le cas d'un plasma neutre homogène et isotrope l'étude est poursuivie à l'approximation suivante.
Emploi de la méthode thermo-acoustique pour déterminer l'amplitude des vibrations de très haute fréquence d'un quartz plongé dans un liquide. Cette amplitude varie en raison inverse de l'impédance acoustique du liquide. Les résultats expérimentaux confirment les prévisions théoriques.
Cet article contient le calcul des premières valeurs propres de l'opérateur de collision élastique d'un gaz de Lorentz pour différents types d'interaction. On développe, en particulier, les procédés numériques qui ont permis d'obtenir ces valeurs propres.
L'augmentation de la polarisation nucléaire obtenue en saturant la résonance de spins électroniques couplés à des spins nucléaires se traduit par la possibilité d'observer des signaux de résonance nucléaire considérablement augmentés et - dans certaines conditions — de réaliser des oscillateurs du type « Maser ». Des interactions du type dipôle-dipôle ou du type scalaire entre spins électroniques et spins nucléaires ont été envisagées et expérimentées: cas d'un radical libre dissous et de noyaux contenus dans le solvant et cas d'électrons de conduction et des noyaux de 29 Si d'un ëchantillon de silicium. Les résultats expérimentaux obtenus à champ moyen (70 gauss) et à champ plus élevé (3 000 gauss) seront décrits.
Les mesures de l'aimantation au voisinage de la saturation du fer et du nickel purs polycristallins, peuvent s'interpréter à l'aide du terme de susceptibilité paramagnétique superposée calculépar Holstein et Primakoff et du terme classique des rotations, sans qu'il soit nécessaire de prendre en considération un terme en a/H dans la loi d'approche à la saturation. Les expériences de Polley et celles de Kneller sur le nickel sont discutées et interprétées dans le même sens.
On étudie les transitions dipolaires électriques entre les états magnétiques des niveaux 4S1/2 et 4P1/2 de l'hélium ionisé He+ en vue de mesurer le déplacement LAMB de ces niveaux. Les ions excités sont produits dans une décharge à basse pression. Les résonances sont détectées par le changement d'intensité qu'elles produisent sur l'émission de la raie 4 686 Å qui correspond à la transition spectrale n = 4 → n = 3. On utilise une cavité résonnante accordée sur 2 000 Mc/s. On traverse les résonances par balayage de champ magnétique à fréquence constante.
La résonance magnétique de MnAu2 polycristallin a été étudiée à 9 300 MHz et 35 630 MHz entre — 100 °C et + 140 °C. Les résultats expérimentauxrelatifs au domaine antiferromagnétique s'interprètent convenablement par la théorie de la résonance antiferromagnétique appliquée au modèle proposé par L. Néel pour l'interprétation des propriétés magnétiques de MnAu2.
Au-dessous de Tλ, la direction d'antiferromagnétisme est normale à l'axe du cristal dans le cas de CoCl2 et de C OBr2, parallèle à cet axe dans le cas de CoI2. La susceptibilité χ〉 de CoI2 croît lorsque la température s'abaisse au-dessous de Tλ.
On a mesuré la diffusion élastique des rayons gamma de 1,12;1,17 et 1,33 MeV, et comparé les résultats à de nouveaux calculs théoriques. On ne décèle aucune contribution de l'effet Delbrück, mais on met en évidence un effet de diffusion inélastique jusqu'ici négligé.
Une photopile en circuit ouvert se charge progressivement lorsqu'on la refroidit : la différence de potentiel peut dépasser 2,5 volts à 100 °K. Le mécanisme de ce phénomène est étudié en détail ainsi que les processus de décharge obtenue de trois manières différentes ; par court-circuit, par éclairement et par réchauffement. On conclut enfin à l'existence de deux formes de la couche d'arrêt, stables l'une (C) à chaud (T > 210 °K), l'autre (F) à froid (T < 210 °K). Le passage d'une forme à une autre se ferait par migration d'électrons d'un niveau à un autre.
J. Friedel a suggéré que pour décrire un niveau d'impureté, une équation du type Wannier mais renfermant la masse ordinaire de l'électron libre peut donner dans certains cas une meilleure approximation que l'équation usuelle renfermant la masse effective des électrons de conductibilité. Ceci semble le cas pour les pièges à électrons dans certains cristaux luminescents, et en particulier dans les ZnS phosphorescents. Il faut pour cela que le développement en fonctions de Bloch de la fonction d'onde du niveau d'impureté ne renferme que des termes correspondant à des énergies suffisamment élevées dans la bande de conductibilité (électrons sensiblement libres) ; ceci peut être réalisé dans certains cas pour des niveaux profonds. Par contre dans le cas de niveaux peu profonds (donneurs dans Ge et Si), le développement ne renferme que des termes voisins du bas de la bande : on a alors l'équation de Wannier avec la masse effective. Application (à défaut du réseau ZnS réel) au réseau de Kronig et Penney à une dimension.
Traités thermiquement dans un champ magnétique faible, les substances magnétiques du type Perminvar présentent des cycles d'hystérésis anormaux. La forme de ces cycles qui est asymétrique, si le traitement thermique a lieu dans un champ statique, s'explique par la stabilisation des parois de Bloch dans la position que celles-ci occupent sous l'action du champ appliqué pendant le traitement thermique.
On étudie la dégénérescence des états de deux particules isobares et de leurs antiparticules, en l'absence de champ électromagnétique : 1. Lorsque ces particules sont des Fermions (nucléons). 2. Lorsque ce sont des Bosons (mésons K). La quantification des champs associés résultant de règles de commutation différentes, la dégénérescence est d'ordre plus élevé pour les Bosons ; elle porte sur les quatre états de particules et antiparticules. Les transformations possibles entre ces 4 états comprennent un sous-groupe homomorphe des rotations dans un espace à 4 dimensions ayant la métrique de Minkowski. 3. On compare enfin ces dégénérescences à celle qui résulte de l'ignorance de l'état de « charge » pour la paire neutrino-antineutrino à quatre états.
L'étude du refroidissement d'un gaz de particules chargées au sein d'un plasma totalement ionisé est entreprise dans le cadre des hypothèses de Rosenbluth, MacDonald et Judd en supposant en outre la concentration du gaz faible vis-à-vis de celle des particules du plasma. Dans ces conditions le phénomène est régi par une certaine équation aux dérivées partielles. Cette équation est linéaire ; on peut appliquer la méthode des fonctions propres et valeurs propres et définir ainsi des temps de relaxation. Dans un cas particulier important on peut expliciter les écarts caractéristiques et les temps de relaxation de ces écarts. On compare avec les résultats de Spitzer.
Le rayonnement α du Ra E est déterminé par spectrographie magnétique. On observe deux raies dont les énergies et les intensités sont : 4,686 MeV, 0,5.10-6 et 4,649 MeV, 0,75.10-6. On discute l'interprétation possible au point de vue de structure du 206Tl et du 210Bi.
Utilisant 2 compteurs proportionnels en coïncidence, on trouve pour la raie X-L d'autoionisation du prometheum 147 l'intensité (3,2 ± 0,2) 10-4. Le spectre des électrons émis simultanément avec le rayonnement β est un spectre décroissant avec l'énergie, en fort désaccord avec la théorie de l'autoionisation, et d'intensité 160.10-4 entre 1 et 5 keV et 50.10-4 entre 5 et 20 keV.
Après avoir apporté à l'appareil quelques modifications d'ordre mécanique, on a précisé dans le détail les conditions de mesures les plus favorables en étudiant, sur l'air assez sec, la variation du courant d'ionisation des deux signes, en fonction de l'azimut de l'électrode collectrice. On a tracé les courbes de variation du courant, d'une part à différence de potentiel constante U entre les cylindres fixes, pour diverses valeurs de la vitesse de rotation du tambour médian, d'autre part, à vitesse constante pour diverses valeurs de U. Ces courbes présentent un maximum d'autant plus aigu que la vitesse de rotation est plus faible. L'abscisse de ce maximum correspond d'après la théorie de l'appareil, à une valeur de la mobilité dont on a essayé d'interpréter la signification au point de vue, encore controversé, de l'unicité des formes stables d'ions présents dans le gaz.
Examen des conditions générales conduisant à une théorie fonctionnelle non relativiste des systèmes de corpuscules. Représentation de chaque corpuscule d'un système par une fonction uj(P, T) de l'espace et du temps. Ordination formelle des corpuscules d'un système tenant compte à la fois de l'indiscernabilité des corpuscules de même espèce et de la nécessité d'exprimer le principe d'exclusion pour les fermions. Utilisation de la théorie générale des prévisions ; détermination des arguments de la fonctionnelle des prévisions, introduction de l'espace fonctionnel de configuration, détermination de la forme générale de l'équation prévisionnelle, étude des conditions de raccordement avec la mécanique ondulatoire usuelle des systèmes et avec le cas d'un corpuscule unique en théorie fonctionnelle. Énoncé du principe fondamental des équations des corpuscules : chaque fonction uj (P, T) représentant un corpuscule du système considéré obéit à une équation non linéaire dépendant des autres fonctions uk( P, T) du système. Étude sommaire des conditions de raccordement avec la mécanique classique.
On a mesuré avec une chambre d'ionisation absolue la dose de rayonnement provenant d'une anticathode en étain dans un tube fonctionnant sous 100 kV. Dans des conditions d'absorption spécialement étudiées, on a pu déterminer la valeur du rendement radiochimique d'oxydation du sulfate ferreux en solution acide. Pour un rayonnement X d'énergie moyenne 23 keV, on trouve 15,1 ± 0,5 ions oxydés par 100 eV, valeur légèrement inférieure à celle des rayons γ du radiocobalt. On discute les variations de ce rendement en fonction de l'énergie des électrons.
Une mesure de concentration de l'air en poussières radioactives β d'origine artificielle a été effectuée jusqu'à 12 000 mètres d'altitude dans la région parisienne, dans la matinée du 20 novembre 1958. La teneur moyenne mesurée en émetteurs β portés par des poussières est 220 fois plus élevée par unité de poids d'air que la teneur mesurée au sol le même jour.
En s'appuyant sur les résultats de la 1re partie (1), on donne explicitement le système d'équations permettant de calculer les termes d'ordre zéro et d'ordre un du développement de la fonction de distribution. Ces résultats sont étendus au cas d'un champ électrique extérieur oscillant, en cherchant des solutions stationnaires par un développement en série de Fourier, superposé au développement en fonctions sphériques. Enfin, on indique les problèmes physiques relevant de ces méthodes de calcul.
Dans un solide, l'approximation de Bloch cesse d'être valable lorsque les répulsions coulombiennes entre électrons deviennent importantes par rapport aux largeurs de bandes. On peut montrer sur un modèle simple qu'il y a passage de l'état métallique à l'état isolant. Ce résultat s'obtient grâce à une transformation adéquate qui revient à effectuer une ségrégation des électrons de spins opposés sur deux sous-réseaux. Dans le cas ordonné, il y a antiferromagnétisme partiel, mais la théorie s'applique aussi au cas désordonné. La largeur de la bande interdite ainsi que les pseudo-niveaux électroniques varient avec la température.
La première partie de cet article est consacrée à l'étude théorique des variations de densité électronique produites par un potentiel perturbateur central dans un gaz d'électrons libres. Elle met en évidence le fait que, même si la portée du potentiel est courte, les variations de densité peuvent permettre des interactions à distance assez grande dans un métal, car leur amplitude décroît seulement comme l'inverse du carré de la distance au centre diffuseur. La charge d'écran est presque toute concentrée dans la région où le potentiel est notable ; à l'extérieur de cette région, les variations locales de densité peuvent être importantes même si leur intégrale dans l'espace est petite. On justifie enfin, en dégageant sa signification, l'emploi d'un potentiel en puits carré pour représenter un atome dissous dans un métal, sous réserve de satisfaire à la règle des déphasages. Ces résultats sont appliqués dans la seconde partie pour expliquer les variations du déplacement de Knight de la matrice dans un alliage dilué. La théorie développée rend compte de façon quantitative de la proportionnalité de ces variations aux concentrations d'alliage, ainsi que de l'élargissement des raies de résonance.
On étudie les caractéristiques d'un spectrographe β utilisant un champ magnétique inhomogène à rH constant. Une méthode d'approximation appliquée à l'ordinateur I. B. M. 650 permet de construire les trajectoires gauches des particules chargées et de déterminer la forme des aberrations de sphéricité axiales.
Par une méthode d'approximations successives [1], on a poursuivi le calcul de l'intensité des franges de diffraction, en supposant que la figure de diffraction ne contient qu'un nombre limité de franges. Les résultats sont identiques à ceux que donnent d'autre méthodes plus pénibles. Celle-ci a l'avantage de pouvoir être aisément généralisée, la précision s'accroissant par substitution en retour. On voit que, lorsque l'angle d'incidence varie l'intensité d'une frange de diffraction particulière atteint son maximum maximorum pour l'angle de réflexion de Bragg, et ses maximums secondaires pour les angles de Bragg correspondant aux autres ordres.
Une étude radiocristallographique (Méthode de Paterson à - 150 °C) et la détermination de la fréquence des macles de recuit ont permis de sélectionner quelques alliages c. f. c. du nickel dont l'énergie de défaut pouvait être nettement inférieure à celle du nickel pur. D'après le rayon de courbure des partielles des nœuds élargis mesuré au microscope électronique, on trouve une énergie de défaut intrinsèque de 80 erg/cm2 environ pour Ni-39 % Cr ou Ni-17 % Mo-5 % Fe, alors que cette énergie n'est que de 20 erg/cm2 pour un acier inoxydable. Cette étude souligne l'importance du choix et du nombre des nœuds (isolés ou en réseau), de la formule et des constantes élastiques utilisées, et surtout du traitement mécanique et thermique qui a formé les nœuds dissociés.