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Nous avons repris la théorie de Darwin (1) de la réflexion des rayons X par une lame cristalline en nous efforçant de conduire les calculs de façon aussi rigoureuse que possible. Après avoir établi les formules générales qui donnent les amplitudes des ondes au niveau de chaque plan réticulaire, nous en faisons l'application au cristal non absorbant Deux cas sont à distinguer, selon l'inclinaison des rayons X. 1er cas : les amplitudes des ondes décroissent régulièrement à mesure qu'on s'éloigne de la face d'entrée du cristal; si l'épaisseur de celui-ci croit au delà de toute limite, l'onde transmise finit par s'annuler complètement; toute l'énergie se retrouvant dans l'onde réfléchie, c'est le phénomène de réflexion totale dont les conditions ont été bien étudiées par Darwin. 2e cas : les intensités des ondes à l'intérieur du cristal sont fonctions périodiques de la profondeur à laquelle on les envisage; l'onde transmise et l'onde réfléchie par le cristal entier sont fonctions périodiques de l'épaisseur totale de ce dernier, et ne tendent pas vers une limite déterminée lorsque cette épaisseur croit indéfiniment.
Nous avons étudié le rayonnement diffusé à 120° par du plomb soumis au rayonnement gamma du radium et considéré la fraction de ce rayonn ement qui pourrait provenir d'une diffusion sans variation de longueur d'onde. Cette composante extra dure ne se manifeste que pour des filtres d'absorption d'épaisseur supérieure à 4 cm de plomb. Son intensité est environ 4,5 pour 100 de celle de la composante intense de 0,9 MVe, dans les radiateurs infiniment minces. Nous avons comparé ce résultat aux considérations théoriques de Franz. Le calcul inspiré de la théorie de cet auteur permet d'imputer 1/5 environ de cette valeur à une diffusion sans changement de longueur d'onde. Nous pensons que le reste doit être considéré comme le prolongement, du côté des grandes énergies, du spectre des rayons gamma d'impulsion produits dans le radiateur par les rayons bêta secondaires les plus rapides.
Nous avons étudié théoriquement la diffusion mutuelle des métaux. Dans le cas de la diffusion de deux métaux en contact nous admettons que le plan de séparation disparait et qu'il se forme à sa place une couche d'alliage des deux métaux. La diffusion se passe comme si les fronts de cette couche d'alliage avançaient dans chacun des deux métaux avec des vitesses proportionnelles à des constantes de diffusion d'un métal dans l'autre Le rapport de ces deux constantes de diffusion de Au en Pb et de Pb en Au est de l'ordre de 10 26 à la température T = 285° C. Appliquant les lois du calcul des probabilités nous avons obtenu une équation (7). qui permet de calculer les valeurs numériques de la constante de diffusion mutuelle des deux métaux ou de l'autodiffusion Nous avons exprimé à partir des constantes atomiques des métaux considérés les deux constantes A et b (9) et (10) de l'équation sémi-empirique (8). [FORMULE] Les valeurs de la constante de diffusion D calculées à l'aide de l'équation (7) et les valeurs observées sont données dans les tableaux (II, III et IV). Appliquant les mêmes raisonnements nous avons obtenu une formule (22) donnant la concentration ou le degré des défauts du réseau.
Dans ce travail sont étudiées certaines conséquences de la théorie générale de l'évolution d'un système physique dont les bases ont été fixées dans deux articles précédents; puis le principe de relativité et ceux qui y sont liés entrent en jeu de façon à transformer la théorie générale qui ne fait intervenir qu'un seul observateur en une théorie valable pour tout observateur en mouvement rectiligne et uniforme par rapport au trièdre de référence stellaire. Dans la première partie les développements sont conduits de manière à parvenir à une classification des systèmes. On en distingue trois sortes : 1° ceux dont les éléments sont indépendants; 2° ceux dont les éléments sont en interaction; 3° les systèmes fondus. Ces derniers sont d'un type nouveau. Les noyaux atomiques constitueraient de tels systèmes et le photon de Louis de Broglie serait le plus simple d'entre eux. Les principes introduits dans la seconde partie sont au nombre de trois : 1° principe de relativité fixant l'ensemble des observateurs pour lesquels les évolutions sont les mêmes; 2° principe d'échange de signaux entre les observateurs; 3° principe de symétrie relativiste fixant la forme de l'opérateur H d'un corpuscule isolé.
Les principales difficultés analytiques que rencontre la théorie des positons de Dirac sont dues à l'existence des solutions à énergie négative. Se basant sur l'exemple de l'équation "de Gordon, analysé par Pauli et Weisskopf, l'auteur essaie d'établir une théorie d'où ces difficultés soient exclues. Pour cela, il cherche d'abord une équation fondamentale qui présente à la fois les carartéristiques de cellede Gordon (énergie toujours positive, charge des deux signes) et de celle de Dirac (existence d'un spin et d'un moment électromagnétique). L'auteur pose à priori certaines conditions que devrait remplir la théorie et trouve les équations fondamentales. Il montre ensuite que la théorie a les caractéristiques suivantes : elle est invariante du point de vue de la relativité et présente également l'invariance de jauge; le passage au cas d'un champ se fait à la manière usuelle ; la fonction d'onde n'a que quatre composantes complexes (qui forment un vecteur d'univers); il est possible de définir un courant qui satisfait à une équation de conservation, et une charge qui peut être positive ou négative, de sorte que la théorie embrasse aussi bien le cas des électrons positifs que celui des électrons négatifs; on peut former un tenseur symétrique d'énergie-quantité de mouvement satisfaisant à une équation de continuité et tel que l'énergie soit toujours positive; et enfin on peut définir le moment magnétique de la particule ainsi que son spin.
L'auteur a fait l'étude, à la chambre d'ionisation, des radiations ionisantes très absorbables émises par les décharges électriques non condensées dans l'air (aigrettes, étincelles en tension alternative avec résistance électrique en série). Il est nécessaire de se mettre à l'abri des centres chargés qui diffusent au voisinage de la décharge; dans ce but, on peut interposer devant la chambre d'ionisation des pellicules très minces de celluloïd il est également possible, dans des conditions qui sont précisées, de faire des mesures correctes sans écran solide interposé. On a déterminé les coefficients d'absorption des « rayons de décharge » par l'air et divers solides : les valeurs obtenues semblent montrer que ces rayons se situent dans l'ultra-violet de Lyman.
L'auteur écrit les valeurs des principales grandeurs, énergie, moments, charge, etc..., attachées à une particule quelconque qui se meut dans le vide, en l'absence de champ exterieur, d'après les lois générales établies dans un article antérieur (Journal de Physique, 1936, 7, p. 347.). Les résultats sont appliqués au photon. On en déduit que ce dernier est une particule « composée » comme dans la théorie de de Broglie, mais que les particules composantes ne sont pas des neutrinos. La théorie de la lumière entre par cette voie dans le cadre d'une mécanique quantique générale qui englobe notamment les électrons négatifs et les positons. L'auteur insiste sur le nouveau type de parlicule ainsi introduit, la particule « charge pure », caractérisée par une masse au repos nulle et par une charge égals au quantum, d'électricité, éléments qui semblent devoir faciliter sa mise en évidence expérimentale.
Au moyen d'une grande chambre de Wilson de 50 cm de haut placée dans le champ magnétique de l'électro-aimant de l'Académie des Sciences à Bellevue (13 000 gauss dans toute l'étendue de la chambre), et dans laquelle étaient disposés deux écrans de plomb de 5 mm d'épaisseur chacun, les pertes d énergie de particules du rayonnement cosmique ont été étudiées. Les résultats, portant surune trentaine de mesures, indiquentpour les particules ayant entre 300 millions et 1 milliard d'électron-volts, une perte d'énergie par centimètre de plomb égale en moyenne à un peu moins de la moitié de l'énergie incidente pour les négatives, et notablement inférieure à cette valeur pour les positives. Ces valeurs relativement faibles sont à rapprocher du grand pouvoir pénétrant (14 cm de plomb) que nous avons observé (1) sur une proportion notable des particules de 1 à 3 milliards d'électron-volts. En outre des phénomènes divers ont été observés, parmi lesquels il faut signaler deux clichés intéressants de paires d'électrons, et un cas de désintégration nucléaire donnant deux particules lourdes, produite par une particule positive d'un milliard d'électron-volts.
En étudiant les phénomènes produits par l'action du champ électrique sur les corps semi-conducteurs au moyen de compteurs photoélectriques très sensibles, on observe une émission de radiation ultraviolettes. En utilisant des compteurs de sensibilités spectrales différentes (Cu I et Al), on vérifie que la longueur d'onde du rayonnement est approximativement comprise entre 2 600 Å et 2 000 Å.
Comme suite à l'article précédent, on montre l'importance de traces d'éléments étrangers (Cu, Ag) sur l'absorption d'oxygène par une feuille d'or. La diffraction des électrons permet de suivre d'une façon extrêmement nette l'apparition d'un composé nouveau qui se forme par chauffage dans l'air de l'or. Ce composé est instable et se détruit lentement à la température ordinaire et rapidement dans le vide, en redonnant le métal pur. On étudie ensuite l'influence des traitements thermiques sur la structure d'autres métaux (Ag, Pt, Cu, Al) ; on trouve que l'argent, dont la maille est très voisine de eelle de l'or, se comporte comme ce dernier lorsque le recuit est effectué dans le vide ou les gaz inertes (apparition d'une modification nouvelle). On montre enfin l'influence du passage prolongé d'un faisceau d'électrons intense à travers des films métalliques minces, ainsi que l'influence de la nature du support des échantillons.
Nous avons cherché à expliquer par une théorie simple les phénomènes qui se produisent dans une lame de quartz à épaisseur non uniforme lorsqu'elle vibre en résonance suivant son épaisseur. Cette théorie nous a permis d éliminer en grande partie les causes qui rendaient la courbe de résonance d'une telle lame, très irrégulière et d'obtenir des résultats qui semblent être susceptibles d'applications techniques, par exemple qu'aux filtres de bandes de haute fréquence, etc.
On a étudié au miroir tournant les éclairs lumineux produits par la décharge d'un condensateur dans un tube à gaz sous des pressions de quelques millimètres. Dans les gaz purs les éclairs ne présentent pas de « structure fine », non plus que dans les mélanges étudiés où ne peuvent pas se réaliser des chocs de seconde espèce ionisants; dans les mélanges où de telschocs sont possibles il apparaît une structure fine au début de la décharge, que celle-ci soit apériodique ou oscillante.
La désintégration du noyau d'un atome radioactif accompagnée de l'émission d'une particule chargée a pour effet de perturber l'état où cet atome se trouvait avant la désintégration. Cette perturbation aurait deux aspects limites; le premier correspond à une perturbation adiabatique en ce sens que le champ du noyau où se trouvent les électrons atomiques varie et le second se rapporte à la collision de la particule traversant l'atome contre'les électrons de celui-ci. Pour obtenir un ordre de grandeur des probabilités relatives aux éventualités qui règlent l'état où est laissé l'atome de recul après la désintégration on étudie ici les effets dus à la seule perturbation adiabatique déclanchée par la variation de charge du noyau. La discussion du critérium relatif au caractère lent ou rapide de la perturbation conduit à reconnaître que les électrons des couches extérieures de l'atome subissent surtout une perturbation rapide ce qui limite essentiellement à ces électrons la possibilité d'excitation ou d'ionisation avec une probabilité pas très réduite. On détermine approximativement ces probabilités dans des cas limites simples ce qui serait justifié vu que l'on se borne, dès le début, à une détermination de l'ordre de grandeur des probabilités considérées.
Le but des lignes suivantes est d'appliquer les théories concernant les valeurs extrêmes des distributions statistiques dans le domaine de la radioactivité. 1. La distribution initiale. 2. Théorie des mièmes intervalles. 3. Distribution finale des mièmes intervalles extrêmes. 4. Schéma des comparaisons entre la théorie et les observations.
On trouve dans cette note une première tentative pour obtenir le spectre optique de l'actinium. Avec un lanthane actinifère contenant un pour cent d'actinium on a pu observer dans la région spectrale de 5850 à 3850 Å, sept raies nouvelles dont l'attribution à l'actinium est certaine : 4 812, 25; 4413, 17; 14386, 37; 4359, 09; 4179, 93; 4 168, 40; 4 088, 37. En outre, il y a deux raies 4507, 20 et 4 061, 58 dont l'attribution à l'actinium est probable.
L'analyse de faisceaux corpusculaires en champ magnétique transversal nécessite, quand les intensités sont faibles, une focalisation sur le système récepteur des rayons divergents émis par la source. Les conditions de cette focalisation sont étudiées d'un point de vue purement géométrique. Il est donné une construction de l'image d'un objet pour la forme la plus générale du domaine de champ. On constate que le lieu des images correspondant aux diverses masses ou énergies séparées par le champ ne se réduit à une droite que dans certains cas particuliers. En spectrographie de masse on doit en outre focaliser les rayons d'énergies voisines, isolés au préalable par un champ électrique cylindrique. Le lieu de ces autres images est lui aussi compliqué et ne coupe généralement le premier qu'en un seul point pour lequel il y a double focalisation. Dans la seconde partie du travail on calcule de façon très générale la position du point d'impact d'un rayon sur la plaque photographique pour des valeurs quelconques de toutes les données et avec la seule condition que les limites du champ soient rectilignes (ou parfois circulaires). La formule trouvée permet en développant en série jusqu'au second ordre — ce qui est légitime — de répondre aux questions suivantes que pose toute recherche de précision : 1° suivant quelle orientation doit être placée la plaque pour être tangente à l'un ou à l'autre des deux lieux au point optimum; quelle forme de champ rend de plus les deux lieux tangents l'un à l'autre; 2° dans quelles conditions l'échelle spectrale est linéaire; 3° dans quelles conditions la dispersion est maxima, l'une et l'autre focalisation aussi parfaites que possible au point central du spectre, etc. Plusieurs types d'appareils sont proposés; ils présentent divers avantages sur les arrangements connus, dont le plus simple est la déviation à 180°, et ce aussi bien pour l'étude des énergies que pour celle des masses.
L'adaptation de la méthode des écoulements capillaires aux couches superficielles meten évidence une résistance propre des couches à l'écoulement. Cette sorte de viscosité superficielle des couches monomoléculaires est caractéristique de la nature et de l'état physique des couches et constitue un procédé d'investigation pour l'étude des films superficiels monomoléculaires. La série des triglycérides à chaîne normale a été étudiée par cette méthode.
Utilisant des formes analytiques approchées pour les fonctions de distribution stalistique de potentiel et de charge atomique — atome de Thomas-Fermi — on évalue l'énergie d'interaction de Coulomb de deux atomes neutres à l'approximation de ces formes analytiques, négligeant la polarisation mutuelle des deux atomes. Si dans le cas de deux atomes différents l'énergie d'interaction se présente sous une forme reiativement compliquée, dans le cas de deux atomes identiques, le rapport de l'énergie d'interaction à la puissance 7/3 du numéro ato nique est une fonction universelle simple de la variable statistique habituelle, proportionnelle ici à la distance des deux noyaux atomiques.
Alors que pour les aminés primaires ou secondaires et, les amides non substituées il existe dans le proche infrarouge on l'effet Raman des oscillations (NH) intenses, les amides mono-substituées RCONHR' ne présentent que des bandes très faibles cette observation a été rapprochée de l'existence des phénomènes dits de « chélation », obervés pour L'aldéhyde salicylique par exemple; L'interprétation donnée par Sidgwick de ces phénomènes a été comparée à une explication basée sur la présence de liaison, monoélectroniques : bien que moins générale, cette dernière semble mieux rendre compte des données expérimentales L'origine du phénomène de dissimulation (observé précédemment (3) pour les solutions aqueuses de substances où l'azote est tétracoordonné), est également discutée.
On a étudié d'une manière quantitative les spectres Raman des cristaux du béryl, de la topaze, et de la calcite pour différentes températures. Les mesures ont permis d'établir dans le cas de la calcite, la validité des théories donnant le déplacement des fréquences propres en fonction de la température et d'identifier sans ambiguité les fréquences ramaniennes avec les fréquences du spectre infrarouge.
Le générateur décrit ci-dessous est une machine à addition où les porteurs de charges sont des sphérules de verre de quelques microns de diamètre entrainées par un courant d'air en circuit fermé. Les poussières se chargent en parcourant un ioniseur multitubulaire dont les fils émettent des ions par effet couronne. Elles se déchargent dans un collecteur contrifuge intérieur à la sphère à charger. Le potentiel n'est limité que par la longueur des colonnes isolantes et le rayon de la sphère. Dans l'appareil d'essai réalisé, une sphère de 75 cm de diamètre est portée à 1200 kV. Pour une vitesse de courant d'air de l'ordre de 50 m/sec et des tubes de 10 cm de diamètre seulement, l'intervalle des étincelles sous la tension de 1 mégavolt est de 1,2 sec environ. L'ensemble des résultats est conforme aux prévisions qui résultent de la théorie de la charge des poussières, et qui ont entièrement déterminé la construction de l'appareil.
Si l'on admet que le neutron est composé d'un proton et d'un électron, on lui trouve, en appliquant l'équation relativiste de Schrôdinger, un seul état stable avec une durée de vie de 10-27 s. L'hypothèse de départ est donc inacceptable. On propose donc de considérer comme particules simples l'électron, le positon et le neutron. Le proton serait alors composé d'un neutron et d'un positon. Cette hypothèse permet de calculer la section efficace pour la désintégration photoélectrique d'un proton.
On étudie, à l'aide d'un compteur Geiger-Müller le rayonnement γ émis par l'or, lors de la capture des neutrons lents; on observe par absorption dans le plomb que la composition spectrale du rayonnement γ de capture de l'or change si l'on change, avec un filtre en bore, la composition spectrale des neutrons lents. A la lumière des nouvelles idées formulées par Bohr sur la capture des neutrons, on peut interpréter les résultats expérimentaux par des règles de sélection.
Le spectre d'absorption dans la région de 3 μ, de l'eau à l'état liquide, gazeux ou en solution dans le dioxane et d'autres liquides, à différentes températures et concentrations, permet de distinguer entre une bande d'origine principalement monomoléculaire à 3 520 - 3 700 cm-1 environ selon la nature du solvant et une large bande, d'origine polymoléculaire, dûe à des liaisons d'hydrogène, à environ 3 300 cm-1.
Le spectre de rayons X du radium n'était pas connu. L'auteur a recherché ses spectres d'émission et d'absorption L. Quelques centièmes de milligramme de Radium suffisent pour obtenir, par excitation cathodique, toutes les raies de dipôle et les principales raies de quadripôle. Pour enregistrer toutes les émissions les plus faibles, actuellement connues pour les atomes lourds, les temps de pose n'ont pas dépassé une heure; dans ces conditions, l'émission propre, ondulatoire et corpusculaire, de la très petite quantité de radium employée, n'est pas décelable sur les clichés. L'auteur donne la mesure de plus de quarante raies d'émission. L'absorption a été obtenue à l'aide d'un écran constitué par une couche mince homogène de 4 mg de chlorure de radium étalés sur une surface d'à peu près 0,5 cm2. Les trois discontinuités et deux raies blanches d'absorption (LIII et LII) ont été mesurées. A partir de la fréquence d'absorption LIII et des fréquences des raies d'émission du Radium, les énergies des différents niveaux électroniques de cet élément ont été déterminées pour la première fois.
L'auteur a étudié l'ensemble du spectre L d'émission et les discontinuités L d'absorption du rhénium, avec un spectrographe à focalisation par transmission. Cet article rapporte les conditions expérimentales et les résultats des mesures. Un grand nombre de raies faibles ont été observées. A l'aide des fréquences des raies fortes et de la fréquence d'absorption L III on a déterminé avec précision les niveaux caractéristiques de l'atome de rhénium.
La pénétration dans l'atmosphère terrestre des particules produisant les aurores montre que leur énergie doit être assez considérable Au contraire l'énergie des particules émises par le soleil est toujours faible, une dizaine d'électron-volts par exemple pour les électrons au lieu de 6 × 104 eV qui seraient suffisants pour produire l'aurore ou de 10^10eV qui seraient nécessaires dans la théorie de Dauvillier. On réconcilie les points de vue en admettant que la terre est chargée positivement de manière à donner aux électrons une vitesse suffisante. L'entretien de la charge terrestre est possible grâce à la charge apportée par les rayons cosmiques. La théorie proposée fait prévoir une variation de l'altitude de la base des aurores au cours d'un cycle solaire.
Par la comparaison des points de fusion et des réseaux cristallins de l'alliage métallique SnTe et du sel KCl, par exemple, on est amené à admettre dans les sels l'existence d'un réseau électronique orbital analogue à celui des éléments métallique et des alliages. La différence consiste en ce que dans les métaux un plan du réseau est occupé par une orbite et dans les ions par une paire d'orbites. Dans les sels les contacts se font en général entre les orbites des ions différents; exceptionnellement, quand les orbites des anions ont un diamètre relativement grand, il y a contact entre elles, Ceci résulte de la situation du point de fusion (LiCl, etc.), qui impose le nombre des contacts. Ont été étudiés dans cet article les réseaux électroniques orbitaux des sels monoionisés des types NaCl, CsCl et ZnS. On en conclut que la liaison réticulaire est la même dans les métaux et dans les sels.
Ce travail a pour objet de montrer les raisons soit théoriques soit expérimenlales, qui permettent de penser que les ondes transversales d'inertie et de viscosité jouent un rôle important dans l'agitation thermique des liquides. 1° Une théorie des chaleurs spécifiques des liquides monoatomiques analogue à celle donnée par P. Debye pour les solides, peut ètre développée en tenant compte à la fois des ondes longitudinales et de ces ondes transversales. Cette théorie semble plus satisfaisante que celle déjà connue qui ne lient compte que des ondes longitudinales. 2° De nouvelles actions thermo-mécaniques montrent par voie expérimentale que les transferts de chaleur par conductibilité thermique s'accompagnent, dans les liquides, de transferts de quantité de mouvement. L'expérience permet d'avoir une valeur approchée de la vitesse moyenne de phase des ondes qui véhiculent la chaleur. Cette vitesse, notablement plus grande que la vitesse des ondes longitudinales (vitesse du son), s'explique bien si l'on attribue, en majeure partie, les transferts d'énergie thermique aux ondes transversales d'inertie et de viscosité. 3° Pour les fréquences jouant le rôle principal dans l'agitation thermique, une discussion des ordres de grandeur montre que les ondes transversales ont une vitesse et un libre parcours notablement plus grands que la vitesse et le libre parcours moyen des ondes longitudinales L'évaluation approchée de la conductibilité thermique de l'eau pour les ondes des deux espèces montre que celle-ci serait presque uniquement due aux ondes transversales d'inertie et de viscosité.
Nous avons étudié la bande d'absorption ultraviolette du sulfure de carbone située vers 3200 Å, en vue d'essayer de mettre en évidence la structure complexe prévue par MM. Bruhat et Pauthenier. Nous avons employé pour cela une source lumineuse parliculièrementintense et nous avons étudié le sulfure de carbone sous faibles épaisseurs, en dilution dans l'hexane. Nous avons pu, dans ces conditions, observer la décomposition de la bande en six bandes élémentaires.
Un voltmètre rotatif Kirkpatrick, adapte à la mesure de très hautes tensions des générateurs Van-de-Graaf a été construit afin de comparer entre elles quelques méthodes récentes de mesure des hautes tensions. L'appareil donne de très bons résultats. Il est très maniable, donne une mesure continue sans prendre de l'énergie à la source de tension et suit promptement les variations de tension.
Les auteurs rappellent les résultats fondamentaux de la théorie de Debye et définissent un « coefficient de perte » indépendant de cette théorie. Ils décrivent une méthode de mesure thermique de l'absorption d'un diélectrique liquide, soumis à un champ de haute fréquence. Le liquide lui-même est contenu dans un thermomètre dont le réservoir est placé dans le champ. Divers perfectionnements expérimentaux, et notamment l'enregistrement photographique des variations de la colonne thermométrique, permettent des mesures rapides et relativement précises (environ 10 pour 100). Application de la méthode à l'étude de l'absorption de divers alcools primaires aliphatiques purs, pour lesquels on donne en valeur absolue les « coefficients de perte » et les conductibilités équivalentes. Pour une même fréquence, l'absorption des alcools purs cesse de croître lorsque la molécule contient plus de 4 atomes de carbone, ce que ne laisse pas prévoir la théorie de Debye, qui d'ailleurs ne s'applique en toute rigueur qu'aux solutions diluées dans un liquide non polaire.
L'un de nous ayant étudié récemment la structure des éclairs lumineux obtenus en déchargeant un condensateur à travers un tube à gaz, nous avons pensé atteindre la valeur maximum de l'intensité pendant la décharge en lui faisant traverser un fil rectiligne, en aimantant au voisinage de ce fil des aiguilles d'acier parallèlement au champ et en cherchant enfin le courant continu susceptible de communiquer à ces aiguilles le même moment permanent à la même distance. Les résultats n'ont pas permis d'atteindre cette intensité maximum mais nous ont conduit à préciser les points suivants : 1° L'aimantation d'éprouvettes d'acier de formes variées (couronnes, disques, aiguilles) par une décharge apériodique rapide de 3.10-5 sec parcourant un fil rectiligne présente les caractères généraux décrits en 1826 par Savary pour des décharges de nature imprécise: L'aimantation est inversée dans la région'avoisinant le fil, elle s'annule au point neutre, puis devient normale, passe par un maximum et décroît ensuite. L'inversion n'est donc pas liée au caractère périodique de la décharge. 2° L'aimantation est portée par la même droite que le champ et n'admet pas de composante transversale. 3° Le rôle des courants de Foucault semble négligeable dans les éprouvettes en tôle mince ou en fils. 4° Le point neutre est d'autant plus éloigné du conducteur rectiligne que le coefficient démagnétisant de l'éprouvette est plus faible. Sa position et celle du maximum ne dépendent pas du nombre de décharges pour un type donné d'éprouvettes mais l'intensité du maximum croît avec ce nombre 5° Le champ équivalent He, à la même distance d, varie en général suivant une loi complexe qui dépend de la nature et des traitements thermiques ou magnétiques de l'acier. Exceptionnellement on trouve une valeur constante pour le produit Hed. La valeur maximum 500 observée pour ce produit correspond à une intensité équivalente de 2500 A, valeur considérable de même ordre que l'intensité moyenne 2050 A.
L'objet de ce travail est surtout l'analyse de la bande λ = 2491, 13 Å du bioxyde d'azote. Cette bande est attribuée à une transition dans laquelle le moment électrique change dans le plan moléculaire, parallèlement à l'axe des noyaux d'oxygène. La dissymétrie de la molécule est faible et la bande a une structure voisine de celle des bandes du rotateur symétrique. La dispersion utilisée a permis une analyse satisfaisante. Les positions et les intensités des raies de rotation sont en bon accord avec la théorie, à l'exception des sous-bandes pour lesquelles la composante du moment angulaire suivant l'axe de symétrie de la molécule a son nombre quantique inférieur à trois. Au-dessus de cette valeur l'effet de la dissymétrie devient notable et des perturbations apparaissent. Les relations de combinaison ont pu être vérifiées dans quelques sous-bandes, et les moments d'inertie les plus grands déterminés. La discussion est suivie par quelques considérations sur le spectre de vibration.
Les composés de triéthylènediamine donnent des raies Raman caractéristiques des vibrations de l'ensemble des groupes qui forment l'ion complexe. Ces raies sont les plus nettes chez les complexes les plus robustes chimiquement. On étudie leur nombre, leur polarisation, et on compare les résultats de l'expérience aux prévisions de la théorie.
L'auteur développe la théorie de la méthode du « courant gazeux » pour le dosage du Thoron. Les formules sont ensuite vérifiées expérimentalement par la variation systématique des principaux facteurs, et l'auteur détermine l'influence de ceux-ci sur la précision des mesures.
On étudie les méthodes de production d'ondes périodiques à la surface de l'eau, puis de production d'un train d'ondes. Conditions dans lesquelles ces ondes se rapprochent le plus possible de la forme sinusoïdale. Les vitesses de phase mesurées sont comparées à celles que donne la formule de Lord Kelvin, en fonction de la longueur d'onde. On mesure une certaine « vitesse de signal » et on la compare à la vitesse de groupe de Lord Rayleigh-Gouy.
La méthode consiste à envoyer d'un point du sol un faisceau lumineux, peu incliné sur 1 horizontale et à divergence aussi faible que possible. Ce faisceau est photographié simultanément de plusieurs points du sol situés latéralement à quelques kilomètres de la projection verticale du faisceau. Les mesures sur les clichés font connaître en chaque point l'altitude du faisceau, d'où l'on déduit par un calcul de réfraction la température et la pression de l'air. En même temps on peut mesurer son pouvoir diffusant en fonction de l'altitude, ce qui permet en particulier de reconnaître la superposition de masses d'air d'origine différente Une première étude expérimentale montre que la mise en pratique de la méthode ne rencontre pas de difficultés sérieuses même lorsque l'atmosphère est très près du maximum de transparence.
L'appareil comporte deux cadres. tournant dans le même sens, placés en série, reliés par un fil de torsion, et solidaires de miroirs sur lesquels le faisceau lumineux indicateur se réfléchit successivement. Le premier, fortement amorti, a une période de 8 s ; le deuxième, peu amorti, a une période de 5 s en résonance avec le courant. L'emploi de cet appareil, dans les montages à résonance pour l'infrarouge, élimine la derive du galvanomètre primaire et certaines pertubations rapides.
Par la méthode du disque tournant on montre que lors de l'absorption d'un rayon gamma par effet Compton l'électron de recul et le quantum diffusé sont émis simultanément au moins à 10-7 seconde près. Pour l'effet photoélectrique il n'y a pas non plus de retard dans l'émission du photo-électron.
Après avoir brièvement indiqué les installations du laboratoire du froid à Goettingen, on décrit quelques appareils nouveaux utilisés pour la mesure des chaleurs spécifiques et d'autres propriétés thermodynamiques de l'hydrogène gazeux, liquide et solide. On résume ensuite les résultats obtenus pour la chaleur de rotation de H2, HD et D2. On expose finalement les propriétés caloriques et thermiques de H2 et D2 liquides et solides déterminées jusqu'à maintenant; on peut démontrer que les différences considérables des propriétés des deux isotopes s'expliquent par l'existence des vibrations au point zéro des molécules, qui sont relativement intenses et largement anharmoniques.
La théorie des filtres et des lignes électriques conduit tout naturellement à l'introduction de matrices à deux lignes et deux colonnes, dont le déterminant est égal à 1. On obtient ainsi une représentation physique très claire des propriétés du groupe linéaire C2. La propagation des ondes, le long d'une ligne de cellules de filtre, se ramène à la recherche des axes et des valeurs propres de la matrice. Lorsqu'on passe aux lignes continues, on doit introduire des matrices (ε) de propriétés différentes, et l'on forme une équation matricielle linéaire, qui est bien plus générale que les équations posées de manière usuelle dans les problèmes de propagation d'ondes. Comme exemples, l'auteur montre la généralisation des équations de Mathieu et Hill (lignes périodiques), le passage aux équations de Pauli et Dirac pour l'électron, la propagation sur des ligues polyphasées, et la propagation des rayons X dans les cristaux.
L'étude des triodes à gaz montre qu'il est possible d'utiliser ces lampes pour produire des oscillations de relaxation dont la période reste, dans un intervalle étendu, indépendante de la tension appliquée entre la plaque et la cathode. Il suffit de polariser la grille au moyen du courant de charge et d'ajouter à la polarisation ainsi obtenue une tension fixe déterminée par les caractéristiques de la lampe. Cette particularité est due au fait que la tension d'illumination est une fonction sensiblement linéaire de la polarisation grille. L'amplitude des oscillations augmente par contre avec la tension appliquée. La période de ces oscillations est influencée par les résistances de fuite des condensateurs utilisés. Les modifications qu'elle subit permettent d'ailleurs de mesurer ces résistances avec une approximation suffisante.
La théorie électronique des métaux a introduit, depuis quelques années, dans la Physique, des notions dont l'intérêt n'est pas limité au problème de la conductibilité métallique; d'un ensemble très complexe de faits d'observation d'origines diverses, se dégagent peu à peu, grâce à elles, des idées générales sur le comportement des électrons dans les corps solides. Depuis les travaux de Gudden et Pohl, on savait que la lumière visible ou ultra-violette est capable de libérer, au sein d'un cristal isolant, des électrons qui se comportent comme les électrons libres des métaux. Il était donc acquis, déjà, que l'on peut, momentanément, transformer un cristal isolant en conducteur électronique, en y amenant des électrons dans un certain état d'excitation qui ne leur permet pas d'echapper complètement au réseau, mais les enlève, au moins, à l'influence exclusive d'un élément déterminé du réseau. Il existe de nombreux cristaux qui possèdent une conductibilité électronique permanen te, liée à la température par une relation de Van't Hoff; cela prouve que l'agitation thermique peut, elle aussi, maintenir des électrons dans cet état, en equilibre statistique avec des atomes qui, d'ailleurs, ne sont pas nécessairement les atomes normaux du réseau, mais semblent bien, en général, être des atomes étrangers ou, tout au moins, des atomes perturbés par la présence d'irrégularités de nature quelconque. L'expérimentateur ne parvient pas à déterminer des constantes qui caractérisent les espèces chimiques étudiées; c'est ce que l'on observe toutes les fois que l'on étudie des propriétés qui dépendent essentiellement de traces infinitésimales de substances étrangères. La semi-conductibilité ionique et la semi-conductibilité électronique peuvent normalement coexister; mais souvent l'un des types de conductibilité se présente pratiquement seul.
Par enregistrement photographique sur tambour tournant, on montre que les phénomènes lumineux accompagnant la détonation d'un explosif d'amorçage sont très différents suivant qu'on produit la détonation dans le vide ou à l'air libre. Dans l'air la luminosité est très courte suivie ou non de la réinflammation des gaz de combustion. Dans le vide et dans une enceinte cylindrique, la détonation provoque la formation d'une condensation lumineuse qui se réfléchit aux deux extrémités du cylindre et se propage a une vitesse de 140 m par sec si l'explosif utilisé est de l'azoture de plomb, de 745 m avec l'azoture d'Ag, de 630 m avec l'azoture de mercure et de 1 000 m si on utilile le perchlorate de diazo de métanitraniline. Ces vitesses sont du même ordre de grandeur que celles calculées pour la vitesse du son dans les produits de la détonation portés à haute température.
Grâce à l'emploi de 7 g de radium on a pu étudier le rayonnement diffusé par des écrans minces de plomb, dans des conditions très favorables. La méthode d'absorption permet une analyse du rayonnement diffusé. On trouve une composante dure intense dont le coefficient d'absorption est voisin de 0,4/cm de Pb. La proportion de cette composante dans le rayonnement diffusé total varie en fonction de la composition du rayonnement primaire. En filtrant le rayonnement direct du radium avant qu'il atteigne les écrans diffusants, par des écrans de zéro; 1,35 et 3,0 cm de plomb, on a trouvé que la proportion de cette composante était respectivement égale à 6,6 ; 12,3 et 14,4 p. 100 du rayonnement diffusé total. Ces valeurs se rapportent à une composition du rayonnement diffusé non altéré par son absorption partielle dans l'écran diffusant lui-même. D'autre part le rayonnement de diffusion total présente un excès par rapport au rayonnement diffusé par effet Compton, qui est pour les mêmes filtres de 24, 48 et 53 pour 100 du Compton à 120°.
On a étudié par la méthode du miroir tournant les éclairs lumineux produits par la décharge d'un condensateur à travers un tube à gaz (argon-mercure, à froid ou à chaud; néon) avec ou sans éclateur en série. L'analyse des éclairs a pu être poussée jusqu'à 10-7 seconde. 1° Tubes argon (p = 4 mm), vapeur de mercure. La structure des éclairs avec éclateur en série, est analogue à froid oa à chaud : ces éclairs se composent d'un éclair primaire, présentant une ou plusieurs raies de structure fine, suivi d'éclairs secondaires et d'une traînée. Ces éclairs secondaires ne semblent pas devoir s'interpréter comme résultant d'oscillations, mais plutôt comme des fluctuations d'intensité. La suppression de l'éclateur en série modifie complètement la structure des éclairs, qui, relativement simple, à froid, devient à chaud, extrêmement complexe. 2° Tubes Néon. En l'absence d'éclateur et avec des capacités variant de 17 à 48 mf, chaque décharge donne lieu à un seul éclair, sans structure fine, dont la durée est une fonction linéaire croissante de la capacité. En présence d'un éclateur, la décharge qui donne lieu à un seul éclair sans structure fine pour les grandes capacités, devient oscillante pour des capacités plus faibles ; la période d'oscillation varie dans le même sens que la self et la capacité. En aucun cas, dans le néon, on n'a mis en évidence les éclairs très brefs de structure fine observés dans le cas de l'argon-mercure.
On a étudié les impressions laissées dans l'émulsion photographique par un faisceau de rayons α. On a mis au point les conditions de développement permettant de compter individuellement tous les corpuscules. La méthode a été appliquée à la détermination du rapport des rayons x du thorium Cet du thorium C'.
Les coïncidences entre des compteurs de Geiger-Muller, placés à des distances de plusieurs mètres ont pu être décelées et ont conduit à mettre en évidence l'existence de très grandes gerbes de rayons cosmiques dans l'atmosphère. Les caractères de ces gerbes sont étudiés dans des laboratoires de haute montagne et à Paris. Ils conduisent à voir dans ces gerbes des cascades de Bhabha-Heitler, produites par des électrons d'énergie très élevée atteignant 10^14 eV. Une composante pénétrante qui pourrait contenir des neutrons est également mise en évidence dans ces gerbes.
Etude de l'absorption des rayons γ durs de Ra C qui produisent l'effet photonucléaire dans le glucinium. Il s'agissait de mesurer l'activité excitée dans l'argent par les neutrons formés à la suite de la photo-dissociation du glucinium en fonction de l'épaisseur de l'absorbant en plomb, en cuivre et en aluminium. Les courbes d'absorption obtenues ont le caractère exponentiel, ce qui prouve que l'effet photonucléaire dans le glucinium n'est produit que par les composantes les plus dures du rayonnement γ du RaC. La longueur moyenne de l'onde des rayons γ actifs dans ce processus est de 6,3 U. X, leur énergie est donc 1,96. 10^6 eV. Le résultat différent de Gentner était dù à la réflection vers l'arrière des neutrons lents sur l'absorbant.
On étudie tout d'abord s'il est possible de parler sans contradiction de loi de Newton entre les particules élémentaires. Pour cela on discute de façon détaillée l' « expérience idéale » qui doit permettre de vérifier l'applicabilité de la loi de Newton dans le domaine considéré. On étudie ensuite les problèmes que pose la quantification du champ de gravitation et on discute enfin quelques conséquences de la théorie cosmologique présentée récemment par Dirac.
L'intérêt pratique des tourbillons thermoconvectifs de Bénard s'est accru, dès qu'on s'est aperçu qu'on pouvait expliquer par leur mécanisme différents phénomènes naturels. En particulier, on explique par la théorie des tourbillons cellulaires, soit polygonaux, soit en bandes, les formations nuageuses similaires qu'on observe fréquemment dans le ciel. Le mérite d'expliquer les nuages en bandes par les tourbillons en rouleaux revient incontestablement à Paul Idrac. Cette théorie a été adoptée sans réserve dans le domaine de la météorologie : ce sont surtout les météorologistes anglais qui ont le plus contribué à son développement. Tout de même, beaucoup de questions restent encore à expliquer. En France notamment, la Commission de Turbulence Atmosphérique, présidée par M. Ph. Wehrlé, directeur de l'Office National Météorologique, poursuit activement ces recherches. M. Bénard lui-même dirige la partie concernant la turbulence d'origine thermoconvective. Dans le présent article, il laisse à expliquer cette partie intéressante à l'un de ses collaborateurs M. D. Avsec, qui travaille sous sa direction personnelle depuis quelques années. M. Bénard s'est réservé d'aborder ici un autre phénomène, auquel la théorie des tourbillons thermoconvectifs s'applique aussi bien: à savoir l'existence des granulations de la photosphère solaire. Quelques travaux fragmentaires ont été déjà publiés. Tout dernièrement, une contribution importante à cette explication est venue de la part d'astrophysiciens anglais et allemands. En vue d'appuyer cette théorie plus solidement encore, l'auteur passe en revue les publications qui s'y rattachent. L'analyse précise des faits observés mène à la conclusion qu'on pourrait définitivement adopter la théorie des tourbillons cellulaires pour expliquer aussi bien les granulations solaires que pour interpréter les nuages en bandes.
L'appareil décrit ici consiste dans l'utilisation de la flexion d'une lame métallique à la mesure de la tension superficielle des liquides, par une méthode d'étirement. Ce dispositif possède, sur les autres appareils utilisés, l'avantage de réaliser l'équilibre des forces antagonistes, en évitant les oscillations du système suspendu à la lame. L'opérateur n'agit que par abaissement progressif de la cuve contenant le liquide. La force d'étirement du liquide fait fléchir la lame. Le repérage, à l'aide d'un microscope, d'un micromètre objectif fixé sur la lame, permet d'évaluer un déplacement de celle-ci, inférieur au 1 /100 mm. Cet appareil offre donc la possibilité d'une étude détaillée entre les forces d'étirement et la forme de la nappe liquide soulevée suivant le système adopté pour l'étirement. L'approximation des mesures, de l'ordre du 1 /100, est suffisante, en pratique.
Les mesures du pouvoir rotatoire magnétique de la mésitite (carbonate de fer et de magnésium) ont montré que ce minéral présente, aux très basses températures, des effets d'hystérèse et d'aimantation rémanente qui rappellent le ferromagnétisme. Cependant des différences frappantes avec les propriétés des corps ferromagnétiques se sont manifestées : même dans des champs dépassant 30000, et à 1°,5 K. il n'y a pas le moindre indice d'une approche à la saturation, et la rotation croît plus vite que l'intensité du champ ; le champ coercitif atteint 2000 ; enfin les effets d'hystérèse ne se constatent que si le champ dépasse quelques milliers de gauss. Un rapprochement est fait avec les résultats obtenus par de Haas et Schultz pour le chlorure de cobalt. Il n'est pas encore possible de dire s'il s'agit d'un aspect nouveau du ferromagnétisme ou d'un effet franchement différent. Dans un cas comme dans l'autre une détermination nouvelle paraît nécessaire, et nous proposons le mot " métamagnétisme ".
L'auteur analyse les résultats obtenus dans l'article cité en se plaçant systématiquement au point de vue de la théorie des spineurs. Cela permet de clarifier certains points obscurs et certains résultats inattendus, et précise le sens profond des méthodes proposées par M. Whittaker.
Nous avons réuni les spectres d'absorption infrarouges d'une centaine de dérivés benzéniques mono et disubstitués que nous avons mesurés entre les fréquences de 500 et 1400 cm-1 environ. Nos résultats permettent d étudier les modes de vibration de ces molécules et de les identifier avec des fréquences observées. C'est en adoptant une symétrie sénaire pour la molécule du benzène que s'obtient le meilleur accord entre les prévisions théoriques et les déterminations expérimentales.
Outre les vibrations longitudinale, tournante, radiale et circulaire, un cylindre creux de quartz peut encore fournir des vibrations transversales ou analogues à celles d'une cloche, et même une vibration caractérisée par une fréquence qui ne dépend que du rayon extérieur du cylindre. Les fréquences observées sont en assez bon accord avec celles calculées d'après les formules théoriques établies pour la matière isotrope. Les modes vibratoires sont illustrés par des figures de Chladni.
Les nombreuses diffictiltés que présentait l'interprétation des franges supplémentaires ont été levées. Ces franges s'expliquent par la considération des sinuosités que présentent nécessairement les courbes d'intensité lumineuse dans les pénomhres, et dont l'existence a été démontrée théoriquement dans un Mémoire précédent (1) Il faut en outre faire intervenir le phénomène physiologique dit « effet Mach ». L'expérience a vérifié cette manière de voir, et les hypothèses spéciales antérieurement proposées deviennent inutiles. Quelques possibilités d'application sont suggérées.
Les résultats principaux obtenus par les expériences faites par M. Keesom et l'auteur sur les chaleurs spécifiques et la viscosité de l'hélium gazeux aux températures de l'hélium liquide, sont discutés et mis en rapport avec la théorie des gaz aux basses températures. On en conclut qu'aux très basses températures il faut tenir compte des deux faits suivants : 1° Le fait que la longueur d'onde de de Broglie et le diamètre de l'atome d'hélium sont du même ordre de grandeur; 2° Le fait qu'on a affaire à la statistique de Bose-Einstein (états correspondant à l pair). Les résultats expérimentaux obtenus pour la viscosité sont en bon accord avec la théorie de Uehling, qui a tenu compte de ces corrections dans ses calculs. D'autre part on a pu vérifier, en étudiant comment la viscosité de l'hélium varie en fonction de la pression (région des basses pressions), l'existence de la loi de Maxwell pour la distribution des vitesses des molécules, considérées comme des particules.