natgillin/translations-raw huggingface dataset:
is defined as the fraction of absorbent ground present over the entire path covered.
Det finns inget generellt svar i fråga om industriella källor och anläggningar.
When the source and receiver are close-by so that dp ≤ 30(zs + zr), the distinction between the type of ground located near the source and the type of ground located near the receiver is negligible.
G kan kopplas till flödesresistiviteten.
To take this comment into account, the ground factor Gpath is therefore ultimately corrected as follows:
Figur 2.5.b
if dp ≤ 30(zs + zr)
Bestämning av markkoefficienten Gpath över en utbredningsväg
where Gs is the ground factor of the source area.
Väg G=0
Gs = 0 for road platforms [4], slab tracks.
Parkering G=0
Gs = 1 for rail tracks on ballast.
Odlingsfält G=1
There is no general answer in the case of industrial sources and plants.
Trädgårdar G=1
G may be linked to the flow resistivity.
I de två följande underavsnitten om beräkningar för homogena och gynnsamma förhållanden introduceras de allmänna beteckningarna Ḡw och Ḡm för markens absorption.
Figure 2.5.b
Tabell 2.5.b ger sambandet mellan dessa beteckningar och variablerna Gpath och G′path.
Determination of the ground coefficient Gpath over a propagation path
Tabell 2.5.b
Road G=0
Samband mellan Ḡw och Ḡm och (Gpath, G′path)
Parking G=0
Homogena förhållanden
Cultivated fields G=1
Gynnsamma förhållanden
Gardens G=1
Beräkningar för homogena förhållanden
The following two subsections on calculations in homogeneous and favourable conditions introduce the generic Ḡw and Ḡm notations for the absorption of the ground.
Dämpningen på grund av marken under homogena förhållanden beräknas enligt följande formler:
Table 2.5.b gives the correspondence between these notations and the Gpath and G′path variables.
om Gpath ≠ 0
Table 2.5.b
fm är den nominella centrumfrekvensen för frekvensbandet i fråga (angett i Hz), c är ljudets hastighet i luft, som är lika med 340 m/s och Cf definieras av
Correspondence between Ḡw and Ḡm and (Gpath, G′path)
där värdena för w ges av följande formel:
Homogeneous conditions
Ḡw kan vara lika med antingen Gpath eller G′path, beroende på om markeffekten beräknas med eller utan diffraktion och enligt markens egenskaper under källan (verklig eller diffrakterad källa).
Favourable conditions
Detta anges i följande underavsnitt och sammanfattas i tabell 2.5.b.
Calculations in homogeneous conditions
är den lägre gränsen för Aground,H.
The attenuation due to the ground effect in homogeneous conditions is calculated according to the following equations:
För en utbredningsväg (Si,R) under homogena förhållanden utan diffraktion:
if Gpath ≠ 0
Med diffraktion, se avsnittet om diffraktion för att få definitionerna av Ḡw och Ḡm.
fm is the nominal centre frequency of the frequency band considered, in Hz, c is the speed of the sound in the air, taken as equal to 340 m/s, and Cf is defined by:
om Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
where the values of w are given by the equation below:
Termen – 3(1 – Ḡm) inbegriper det faktum att den första reflektionen på källsidan inte sker på den hårda ytan utan på naturlig mark, om det är långt avstånd mellan källan och mottagaren.
Ḡw may be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Beräkning för gynnsamma förhållanden
This is specified in the following subsections and summarised in Table 2.5.b.
Markens effekt under gynnsamma förhållanden beräknas med formeln för Aground,H, förutsatt att följande modifieringar görs:
is the lower bound of Aground,H.
Om Gpath ≠ 0
For a path (Si,R) in homogeneous conditions without diffraction:
I formeln för Aground,H, byts höjderna zs och zr ut mot zs + δ zs + δ zT respektive zr + δ zr + δ zT där
With diffraction, refer to the section on diffraction for the definitions of Ḡw and Ḡm.
ao = 2 × 10– 4 m– 1 är den omvända krökningsradien
if Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
Den lägre gränsen för Aground,F beror på utbredningsvägens geometri:
The term – 3(1 – Ḡm) takes into account the fact that when the source and the receiver are far apart, the first reflection source side is no longer on the platform but on natural land.
Om Gpath = 0
Calculation in favourable conditions
Aground,F, = Aground,F,min
The ground effect in favourable conditions is calculated with the equation of Aground,H, provided that the following modifications are made:
Höjdkorrigeringarna δ zs och δ zr förmedlar effekten av ljudstrålens avböjning. δ zT står för effekten av turbulens.
If Gpath ≠ 0
Ḡm kan också vara lika med antingen Gpath eller G′path beroende på om markeffekten beräknas med eller utan diffraktion och enligt markens egenskaper under källan (verklig eller diffrakterad källa).
In the equation of Aground,H, the heights zs and zr are replaced by zs + δ zs + δ zT and zr + δ zr + δ zT respectively where
Detta anges i följande underavsnitt.
ao =2 × 10–4 m–1 is the reverse of the radius of curvature
För en utbredningsväg (Si,R) under gynnsamma förhållanden utan diffraktion:
The lower bound of Aground,F depends on the geometry of the path:
Ḡw = Gpath i formel (2.5.17);
If Gpath = 0
Med diffraktion, se nästa avsnitt för att få definitionerna av Ḡw och Ḡm.
Aground,F = Aground,F,min
Diffraktion
The height corrections δ zs and δ zr convey the effect of the sound ray bending. δ zT accounts for the effect of the turbulence.
I regel gäller att diffraktionen ska undersökas högst upp på varje hinder i utbredningsvägen.
Ḡm may also be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Om utbredningen passerar ”tillräckligt högt” ovanför diffraktionskanten kan Adif = 0 användas och en direkt vy kan beräknas, särskilt genom att skatta Aground.
This is specified in the following subsections.
I praktiken jämförs vägskillnaden δ för varje frekvensbands centrumfrekvens med kvantiteten – λ/20.
For a path (Si,R) in favourable conditions without diffraction:
Om ett hinder inte ger upphov till diffraktion, och detta har fastställs exempelvis utifrån Rayleighs kriterium, behöver man inte beräkna Adif för frekvensbandet i fråga.
Ḡw = Gpath in equation (2.5.17);
I en sådan situation är alltså Adif = 0.
With diffraction, refer to the next section for the definitions of Ḡw and Ḡm.
I annat fall beräknas Adif enligt beskrivningen i återstoden av denna del.
Diffraction
Denna regel gäller för både homogena och gynnsamma villkor, för både enkel och flerfaldig diffraktion.
As a general rule, the diffraction shall be studied at the top of each obstacle located on the propagation path.
När det görs en beräkning för ett givet frekvensband enligt beskrivningen i detta avsnitt, sätts Aground till 0 dB vid beräkning av den totala dämpningen.
If the path passes ‘high enough’ over the diffraction edge, Adif = 0 can be set and a direct view calculated, in particular by evaluating Aground.
Markeffekten beaktas direkt i den generella diffraktionsberäkningen.
In practice, for each frequency band centre frequency, the path difference δ is compared with the quantity – λ/20.
De beräkningar som föreslås här används för att hantera diffraktionen vid tunna skärmar, tjocka skärmar, byggnader, jordvallar (naturliga eller artificiella) och vid kanter på bankar, skärningar och viadukter.
If an obstacle does not produce diffraction, this for instance being determined according to Rayleigh's criterion, there is no need to calculate Adif for the frequency band considered.
Om utbredningsvägen innehåller flera hinder som genererar diffraktion, antas att dessa hinder genererar flerfaldig diffraktion.
In other words, Adif = 0 in this case.
I en sådan situation används det förfarande som beskrivs i följande avsnitt om beräkning av vägskillnad.
Otherwise, Adif is calculated as described in the remainder of this part.
De förfaranden som beskrivs här används för att beräkna dämpningen under både homogena och gynnsamma förhållanden.
This rule applies in both homogeneous and favourable conditions, for both single and multiple diffraction.
Strålens avböjning beaktas när vägskillnaden beräknas och för att beräkna markeffekterna före och efter diffraktionen.
When, for a given frequency band, a calculation is made according to the procedure described in this section, Aground is set as equal to 0 dB when calculating the total attenuation.
Figur 2.5.c visar den allmänna metoden för beräkning av dämpning på grund av diffraktion.
The ground effect is taken into account directly in the general diffraction calculation equation.
I metoden delas utbredningsvägen upp i två delar: dels ”källsidans väg”, som finns mellan källan och diffraktionspunkten, och dels ”mottagarsidans väg”, som finns mellan diffraktionspunkten och mottagaren.
The equations proposed here are used to process the diffraction on thin screens, thick screens, buildings, earth berms (natural or artificial), and by the edges of embankments, cuttings and viaducts.
Följande beräknas:
When several diffracting obstacles are encountered on a propagation path, they are treated as a multiple diffraction by applying the procedure described in the following section on calculation of the path difference.
En markeffekt, källsidan, Δground(S,O).
The procedures presented here are used to calculate the attenuations in both homogeneous conditions and favourable conditions.
En markeffekt, mottagarsidan, Δground(O,R).
Ray bending is taken into account in the calculation of the path difference and to calculate the ground effects before and after diffraction.
Tre diffraktioner:
Figure 2.5.c illustrates the general method of calculation of the attenuation due to diffraction.
Mellan källan S och mottagaren R: Δdif(S,R).
This method is based on breaking down the propagation path into two parts: the ‘source side’ path, located between the source and the diffraction point, and the ‘receiver side’ path, located between the diffraction point and the receiver.
Mellan spegelkällan S′ och R: Δdif(S′,R).
The following are calculated:
Mellan S och spegelmottagaren R′: Δdif(S,R′).
a ground effect, source side, Δground(S,O)
Figur 2.5.c
a ground effect, receiver side, Δground(O,R)
Geometri för beräkning av dämpning på grund av diffraktion
and three diffractions:
1 Källsida
between the source S and the receiver R: Δdif(S,R)
2 Mottagarsida
between the image source S′ and R: Δdif(S′,R)
S är källan,
between S and the image receiver R′: Δdif(S,R′).
R är mottagaren,
Figure 2.5.c
S′ är spegelkällan relativt det genomsnittliga jordplanet på källsidan,
Geometry of a calculation of the attenuation due to diffraction
R′ är spegelmottagaren relativt det genomsnittliga jordplanet på mottagarsidan,
1 Source side
O är diffraktionspunkten,
2 Receiver side
zs är den ekvivalenta höjden för källan S relativt det genomsnittliga jordplanet på källsidan,
S is the source;
zo,s är den ekvivalenta höjden för diffraktionspunkten O relativt det genomsnittliga jordplanet på källsidan,
R is the receiver;
zr är den ekvivalenta höjden för mottagaren R relativt det genomsnittliga jordplanet på mottagarsidan,
S′ is the image source in relation to the mean ground plane source side;
zo,r är den ekvivalenta höjden för diffraktionspunkten O relativt det genomsnittliga jordplanet på mottagarsidan.
R′ is the image receiver in relation to the mean ground plane receiver side;
Markens ojämnheter mellan källan och diffraktionspunkten, och mellan diffraktionspunkten och mottagaren, beaktas med hjälp av ekvivalenta höjder.
O is the diffraction point;
Dessa beräknas relativt det genomsnittliga jordplanet, först för källsidan och sedan för mottagarsidan (dvs. två genomsnittliga jordplan), enligt den metod som beskrivs i underavsnittet om signifikanta höjder ovan mark.
zs is the equivalent height of the source S in relation to the mean plane source side;
Ren diffraktion
zo,s is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane source side;
För ren diffraktion, utan effekter från marken, ges dämpningen av
zr is the equivalent height of the receiver R in relation to the mean plane receiver side;
λ är våglängden vid den nominella centrumfrekvensen för frekvensbandet i fråga,
zo,r is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane receiver side.
δ är vägskillnaden mellan den diffrakterade vägen och den direkta vägen (se nästa underavsnitt om beräkning av vägskillnad),
The irregularity of the ground between the source and the diffraction point, and between the diffraction point and the receiver, is taken into account by means of equivalent heights calculated in relation to the mean ground plane, source side first and receiver side second (two mean ground planes), according to the method described in the subsection on significant heights above the ground.
C″ är en koefficient som används för att beakta flera diffraktioner:
λ is the wavelength at the nominal centre frequency of the frequency band considered;
Värdena för Δdif är fasta:
δ is the path difference between the diffracted path and the direct path (see next subsection on calculation of the path difference);
Om Δdif < 0: Δdif = 0 dB.
C″ = 1 for a single diffraction.
Denna övre gräns ska inte användas i Δdif-termer som förkommer i beräkningen av Δground, och inte för en diffraktion vid en vertikal kant (lateral diffraktion) vid kartläggning av industribuller.
For a multiple diffraction, if e is the total distance along the path, O1 to O2 + O2 to O3 + O3 to O4 from the ‘rubber band method’, (see Figures 2.5.d and 2.5.f) and if e exceeds 0,3 m (otherwise C″ = 1), this coefficient is defined by:
Beräkning av vägskillnaden
The values of Δdif shall be bound:
Vägskillnaden δ beräknas i ett vertikalt plan som innehåller källan och mottagaren.
if Δdif < 0: Δdif = 0 dB
Vägskillnaden δ beräknas enligt följande figurer, beroende på situationen i fråga.
if Δdif > 25: Δdif = 25 dB for a diffraction on a horizontal edge and only on the term Δdif which figures in the calculation of Adif.
Figur 2.5.d
This upper bound shall not be applied in the Δdif terms that intervene in the calculation of Δground, or for a diffraction on a vertical edge (lateral diffraction) in the case of industrial noise mapping.
Anmärkning: Uttrycket δ ges för varje konfiguration.
Calculation of the path difference
Figur 2.5.e
The path difference δ is calculated in a vertical plane containing the source and the receiver.
Beräkning av vägskillnaden under gynnsamma förhållanden (enkel diffraktion)
This is an approximation in relation to the Fermat principle.
3:e situationen
The approximation remains applicable here (source lines).
2:a situationen
The path difference δ is calculated as in the following Figures, based on the situations encountered.
1:a situationen
Figure 2.5.d
Under gynnsamma förhållanden antas att de tre krökta ljudstrålarna SO, OR och SR har den identiska krökningsradien Γ, som definieras av
Calculation of the path difference in homogeneous conditions.
Längden för ljudstrålens krökning MN betecknas M̂N under gynnsamma förhållanden.
O, O1, and O2 are the diffraction points
Denna längd är lika med
Note: For each configuration, the expression of δ is given.
I princip ska tre scenarier beaktas vid beräkning av vägskillnaden under gynnsamma förhållanden δF (se figur 2.5.e).
Figure 2.5.e
I praktiken räcker det med två ekvationer:
Calculation of the path difference in favourable conditions (single diffraction)
Om den räta ljustrålen SR blockeras av hindret (1:a och 2:a situationen i figur 2.5.e):
3rd case
Om den räta ljudstrålen SR inte blockeras av hindret (3:e situationen i figur 2.5.e):
2nd case
där A är skärningspunkten mellan den räta ljudstrålen SR och hindrets förlängning.
1st case
För flera diffraktioner under gynnsamma förhållanden:
In favourable conditions, it is considered that the three curved sound rays SO, OR, and SR have an identical radius of curvature Γ defined by:
Bestäm det konvexa ”hölje” som definieras av de olika möjliga diffraktionskanterna.
The length of a sound ray curve MN is noted M̂N in favourable conditions.
Eliminera diffraktionskanter som inte ligger på kanten av det konvexa höljet.
This length is equal to:
Beräkna δF baserat på den krökta ljudstrålens längder, genom att bryta ned den diffrakterade vägen till så många segment som behövs (se figur 2.5.f)
In principle, three scenarios should be considered in the calculation of the path difference in favourable conditions δF (see Figure 2.5.e).
Figur 2.5.f
In practice, two equations are sufficient:
Exempel på beräkning av vägskillnaden under gynnsamma förhållanden när flera diffraktioner förekommer
if the straight sound ray SR is masked by the obstacle (1st and 2nd case in Figure 2.5.e):
I det scenario som illustreras av figur 2.5.f är vägskillnaden
if the straight sound ray SR is not masked by the obstacle (3rd case in Figure 2.5.e):
Beräkning av dämpningen Adif
where A is the intersection of the straight sound ray SR and the extension of the diffracting obstacle.
Dämpningen på grund av diffraktion, med hänsyn till markeffekterna på källsidan och mottagarsidan, beräknas enligt följande allmänna formler:
For the multiple diffractions in favourable conditions:
Δdif (S,R) är dämpningen på grund av diffraktion mellan källan S och mottagaren R,
determine the convex hull defined by the various potential diffraction edges;
Δground(S,O) är dämpningen på grund av markeffekten på källsidan, viktad utifrån diffraktionen på källsidan, där det förutsätts att O = O1 i situationer med flera diffraktioner, som i figur 2.5.f.
eliminate the diffraction edges which are not on the boundary of the convex hull;
Δground(O,R) är dämpningen på grund av markeffekten på mottagarsidan, viktad utifrån diffraktionen på mottagarsidan (se nästa underavsnitt om beräkning av termen Δground(O,R)).
calculate δF based on the lengths of the curved sound ray, by breaking down the diffracted path into as many curved segments as necessary (see Figure 2.5.f)
Beräkning av termen Δground(S,O)
Figure 2.5.f
Aground(S,O) är dämpningen på grund av markeffekten mellan källan S och diffraktionspunkten O. Termen beräknas enligt beskrivningen i ett tidigare underavsnitt om beräkningar för homogena förhållanden, och i ett tidigare underavsnitt om beräkning för gynnsamma förhållanden, med följande hypoteser:
Example of calculation of the path difference in favourable conditions, in the case of multiple diffractions
zr = zo,s.
In the scenario presented in Figure 2.5.f, the path difference is:
Gpath beräknas mellan S och O.
Calculation of the attenuation Adif
Under homogena förhållanden: Ḡw = G′path i ekvation (2.5.17), Ḡm = G′path i ekvation (2.5.18).
The attenuation due to diffraction, taking the ground effects on the source side and receiver side into account, is calculated according to the following general equations:
Under gynnsamma förhållanden: Ḡw = Gpath i ekvation (2.5.17), Ḡm = G′path i ekvation (2.5.20).
Δdif (S,R) is the attenuation due to the diffraction between the source S and the receiver R
Δdif(S′,R) är dämpningen på grund av diffraktion mellan spegelkällan S′ och R, beräknat som i ett tidigare underavsnitt om ren diffraktion.
Δground(S,O) is the attenuation due to the ground effect on the source side, weighted by the diffraction on the source side; where it is understood that O = O1 in case of multiple diffractions as in Figure 2.5.f
Δdif(S,R) är dämpningen på grund av diffraktionen mellan S och R, beräknat enligt beskrivningen i underavsnitt VI.4.4.b.
Δground(O,R) is the attenuation due to the ground effect on the receiver side, weighted by the diffraction on the receiver side (see the following subsection on calculation of the term Δground(O,R)).
Beräkning av termen Δground(O,R)
Calculation of the term Δground(S,O)
Aground (O,R) är dämpningen på grund av markeffekten mellan diffraktionspunkten O och mottagaren R. Denna term beräknas så som beskrivs i ett tidigare underavsnitt om beräkning för homogena förhållanden och i ett tidigare underavsnitt om beräkningar för gynnsamma förhållanden, med följande hypoteser:
Aground(S,O) is the attenuation due to the ground effect between the source S and the diffraction point O. This term is calculated as indicated in the previous subsection on calculations in homogeneous conditions and in the previous subsection on calculation in favourable conditions, with the following hypotheses:
Gpath beräknas mellan O och R.
zr = zo,s,
Korrigeringen G′path behöver inte beaktas här, eftersom källan i fråga är diffraktionspunkten.
Gpath is calculated between S and O,
Därför måste Gpath användas i beräkningen av markeffekterna, och även för beräkning av den lägre gränsen, som blir – 3(1 – Gpath).
In homogeneous conditions: Ḡw = G′path in equation (2.5.17), Ḡm = G′path in equation (2.5.18),
För homogena förhållanden är Ḡw = Gpath i ekvation (2.5.17) och Ḡm = Gpath i ekvation (2.5.18).
In favourable conditions: Ḡw = Gpath in equation (2.5.17), Ḡm = G′path in equation (2.5.20),
För gynnsamma förhållanden är Ḡw = Gpath i ekvation (2.5.17) och Ḡm = Gpath i ekvation (2.5.20).
Δdif(S′,R) is the attenuation due to the diffraction between the image source S′ and R, calculated as in the previous subsection on pure diffraction,
Δdif(S,R′) är dämpningen på grund av diffraktionen mellan S och spegelmottagaren R′, beräknat enligt beskrivningen i det tidigare avsnittet om ren diffraktion.
Δdif(S,R) is the attenuation due to the diffraction between S and R, calculated as in Subsection VI.4.4.b.
Δdif(S,R) är dämpningen på grund av diffraktionen mellan S och R, beräknat enligt beskrivningen i ett tidigare underavsnitt om ren diffraktion.
Calculation of the term Δground(O,R)
Scenarier med vertikala kanter
Aground (O,R) is the attenuation due to the ground effect between the diffraction point O and the receiver R. This term is calculated as indicated in the previous subsection on calculation in homogeneous conditions and in the previous subsection on calculation in favourable conditions, with the following hypotheses:
Ekvation (2.5.21) kan användas för att beräkna diffraktionerna vid vertikala kanter (laterala diffraktioner) i fråga om industribuller.
Gpath is calculated between O and R.
I en sådan situation antas att Adif = Δ dif(S,R) och termen Aground behålls.
The G′path correction does not need to be taken into account here as the source considered is the diffraction point.
Dessutom ska Aatm och Aground beräknas utifrån utbredningsvägens totala längd.
Therefore, Gpath shall indeed be used in the calculation of ground effects, including for the lower bound term of the equation which becomes – 3(1 – Gpath).
Adiv beräknas fortfarande utifrån avståndet d.
In homogeneous conditions, Ḡw = Gpath in equation (2.5.17) and Ḡm = Gpath in equation (2.5.18);
Ekvationerna (2.5.8) och (2.5.6) blir
In favourable conditions, Ḡw = Gpath in equation (2.5.17) and Ḡm = Gpath in equation (2.5.20);
Δdif används för homogena förhållanden i ekvation (2.5.34).
Δdif(S,R′) is the attenuation due to the diffraction between S and the image receiver R′, calculated as in the previous section on pure diffraction;
Reflektioner mot vertikala hinder
Δdif(S,R) is the attenuation due to the diffraction between S and R, calculated as in the previous subsection on pure diffraction.
Dämpning genom absorption
Vertical edge scenarios
Reflektioner mot vertikala hinder hanteras med hjälp av spegelkällor.
Equation (2.5.21) may be used to calculate the diffractions on vertical edges (lateral diffractions) in case of industrial noise.
Reflektioner mot byggnadsfasader och bullerskydd behandlas därmed på detta sätt.
If this is the case, Adif = Δdif(S,R) is taken and the term Aground is kept.
Ett hinder anses vara vertikalt om dess lutning relativt vertikalplanet är mindre än 15°.
In addition, Aatm and Aground shall be calculated from the total length of the propagation path.
Föremål som lutar mer än 15° relativt vertikalplanet beaktas inte.
Adiv is still calculated from the direct distance d.
Hinder där minst ett mått är mindre än 0,5 m ska förbises vid reflektionsberäkning, utom i vissa specialkonfigurationer [5].
Equations (2.5.8) and (2.5.6) respectively become:
Observera att reflektionerna mot marken inte behandlas här.