natgillin/translations-raw huggingface dataset:
Compacted dense ground (gravel road, car park)
Stanovenie koeficientu terénu Gpath na ceste šírenia zvuku
Hard surfaces (most normal asphalt, concrete)
Cesta G=0
hard and dense surfaces (dense asphalt, concrete, water)
Parkovisko G = 0
is defined as the fraction of absorbent ground present over the entire path covered.
Obrábané polia G = 1
When the source and receiver are close-by so that dp ≤ 30(zs + zr), the distinction between the type of ground located near the source and the type of ground located near the receiver is negligible.
Záhrady G = 1
To take this comment into account, the ground factor Gpath is therefore ultimately corrected as follows:
V nasledujúcich dvoch pododdieloch týkajúcich sa výpočtov pre homogénne a priaznivé podmienky, sa zavádzajú všeobecné označenia Ḡw a Ḡm pre absorpciu terénu.
if dp ≤ 30(zs + zr)
Tabuľka 2.5.b znázorňuje vzťah medzi týmito označeniami a premennými Gpath a G′path.
where Gs is the ground factor of the source area.
Tabuľka 2.5.b
Gs = 0 for road platforms [4], slab tracks.
Vzťah medzi Ḡw a Ḡm a premennými (Gpath, G′path)
Gs = 1 for rail tracks on ballast.
Homogénne podmienky
There is no general answer in the case of industrial sources and plants.
Priaznivé podmienky
G may be linked to the flow resistivity.
Výpočty pre homogénne podmienky
Figure 2.5.b
Útlm zvuku spôsobený vplyvom povrchu zeme za homogénnych podmienok sa vypočíta podľa nasledujúcich rovníc:
Determination of the ground coefficient Gpath over a propagation path
ak Gpath ≠ 0
Road G=0
fm je nominálna stredná frekvencia posudzovaného frekvenčného pásma v Hz, c je rýchlosť zvuku vo vzduchu, ktorá sa považuje za rovnajúcu sa 340 m/s, a Cf je definovaný ako:
Parking G=0
kde sú hodnoty w dané touto rovnicou:
Cultivated fields G=1
Ḡw sa môže rovnať Gpath alebo G′path, pričom závisí od toho, či sa pri výpočte vplyvu povrchu zeme zohľadní alebo nezohľadní difrakcia, a zodpovedá charakteru podložia, na ktorom sa nachádza zdroj (reálny zdroj alebo lomený).
Gardens G=1
Bližšia špecifikácia je uvedená v nasledujúcich pododdieloch a súhrn v tabuľke 2.5.b.
The following two subsections on calculations in homogeneous and favourable conditions introduce the generic Ḡw and Ḡm notations for the absorption of the ground.
Je spodná hranica Aground,H.
Table 2.5.b gives the correspondence between these notations and the Gpath and G′path variables.
Pre cestu šírenia (Si,R) v homogénnych podmienkach bez difrakcie:
Table 2.5.b
Pokiaľ ide o zohľadnenie difrakcie, odkazujeme na oddiel venovaný difrakcii, kde sú uvedené definície Ḡw a Ḡm.
Correspondence between Ḡw and Ḡm and (Gpath, G′path)
ak Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
Homogeneous conditions
Termín – 3(1 – Ḡm) zohľadňuje skutočnosť, že pri veľkej vzdialenosti medzi zdrojom a prijímačom sa strana zdroja s prvým odrazom nenachádza už na plošine, ale v prírodnom teréne.
Favourable conditions
Výpočet pre priaznivé podmienky
Calculations in homogeneous conditions
Vplyv povrchu zeme v priaznivých podmienkach sa vypočíta pomocou rovnice pre Aground,H, v ktorej sa uskutočnia nasledujúce úpravy:
The attenuation due to the ground effect in homogeneous conditions is calculated according to the following equations:
Ak Gpath ≠ 0
if Gpath ≠ 0
V rovnici Aground,H, sa výšky zs a zr nahradia zs + δ zs + δ zT a zr + δ zr + δ zT, kde
fm is the nominal centre frequency of the frequency band considered, in Hz, c is the speed of the sound in the air, taken as equal to 340 m/s, and Cf is defined by:
ao = 2 × 10– 4 m– 1 je opak polomeru zakrivenia
where the values of w are given by the equation below:
Spodná hranica Aground,F závisí od geometrie cesty:
Ḡw may be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
ak Gpath = 0
This is specified in the following subsections and summarised in Table 2.5.b.
Aground,F, = Aground,F,min
is the lower bound of Aground,H.
Výškové korekcie δ zs a δ zr zohľadňujú vplyv ohnutia zvukového lúča. δ zT zohľadňuje vplyv turbulencie.
For a path (Si,R) in homogeneous conditions without diffraction:
Ḡm sa môže rovnať Gpath alebo G′path, pričom závisí od toho, či sa pri výpočte vplyvu povrchu zeme zohľadní alebo nezohľadní difrakcia, a zodpovedá charakteru podložia, na ktorom sa nachádza zdroj (reálny zdroj alebo lomený).
With diffraction, refer to the section on diffraction for the definitions of Ḡw and Ḡm.
Bližšia špecifikácia je uvedená v nasledujúcich pododdieloch.
if Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
Pre cestu (Si,R) v priaznivých podmienkach bez difrakcie:
The term – 3(1 – Ḡm) takes into account the fact that when the source and the receiver are far apart, the first reflection source side is no longer on the platform but on natural land.
Ḡw = Gpath v rovnici (2.5.17);
Calculation in favourable conditions
Pokiaľ ide o zohľadnenie difrakcie, odkazujeme na oddiel, kde sú uvedené definície Ḡw a Ḡm.
The ground effect in favourable conditions is calculated with the equation of Aground,H, provided that the following modifications are made:
Difrakcia
If Gpath ≠ 0
Difrakcia sa zvyčajne skúma na hornej ploche všetkých prekážok nachádzajúcich sa na ceste šírenia zvuku.
In the equation of Aground,H, the heights zs and zr are replaced by zs + δ zs + δ zT and zr + δ zr + δ zT respectively where
Ak táto cesta šírenia vedie „dostatočne vysoko“ nad difrakčnou hranou, je možno stanoviť nulovú hodnotu premennej Adif (Adif = 0) a vypočítať priamy pohľad, najmä prostredníctvom evaluácie premennej Aground.
ao =2 × 10–4 m–1 is the reverse of the radius of curvature
V praxi to znamená, že sa pre každú strednú frekvenciu frekvenčných pásem uskutoční porovnanie rozdielu cesty δ s kvantitou –λ/20.
The lower bound of Aground,F depends on the geometry of the path:
Ak prekážka nespôsobuje difrakciu, čo sa dá napríklad stanoviť pomocou Rayleighovho kritéria, pre dané frekvenčné pásmo netreba vypočítať Adif.
If Gpath = 0
V takom prípade teda inými slovami platí, že Adif = 0.
Aground,F = Aground,F,min
V ostatných prípadoch sa Adif vypočíta spôsobom opísaným vo zvyšku tejto časti.
The height corrections δ zs and δ zr convey the effect of the sound ray bending. δ zT accounts for the effect of the turbulence.
Toto pravidlo sa uplatní tak pre homogénne, ako aj pre priaznivé podmienky, pre jednoduchú, aj pre viacnásobnú difrakciu.
Ḡm may also be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Ak sa pre dané frekvenčné pásmo uskutoční výpočet podľa postupu opísaného v tomto oddiele, pracuje sa pri výpočte celkového útlmu zvuku s hodnotou veličiny Aground = 0 dB.
This is specified in the following subsections.
Vplyv povrchu zeme je zohľadnený už priamo vo všeobecnej rovnici na výpočet difrakcie.
For a path (Si,R) in favourable conditions without diffraction:
Rovnice navrhnuté na tomto mieste sa použijú na výpočet difrakcie na tenkých clonách, hrubých clonách, budovách, bermách (prírodných či umelých) a na hranách násypov, výrezov a viaduktov.
Ḡw = Gpath in equation (2.5.17);
Ak stojí v ceste šírenia zvuku viacero prekážok spôsobujúcich jeho difrakciu, pracuje sa s nimi ako s viacnásobnou difrakciou a uplatní sa postup, ktorý je opísaný v nasledujúcom oddiele venovanom výpočtu rozdielu cesty.
With diffraction, refer to the next section for the definitions of Ḡw and Ḡm.
Predostreté postupy sa použijú na výpočet útlmov zvuku v homogénnych i priaznivých podmienkach.
Diffraction
Ohýbanie zvukového lúča sa zohľadní vo výpočte rozdielu cesty a na účely výpočtu vplyvu povrchu zeme pred difrakciou a po nej.
As a general rule, the diffraction shall be studied at the top of each obstacle located on the propagation path.
Na obrázku 2.5.c je znázornená všeobecná metóda výpočtu útlmu zvuku následkom difrakcie.
If the path passes ‘high enough’ over the diffraction edge, Adif = 0 can be set and a direct view calculated, in particular by evaluating Aground.
Táto metóda je založená na tom, že cesta šírenia zvuku sa rozdelí na dve časti: cestu „na strane zdroja“, ktorá sa nachádza medzi zdrojom a bodom difrakcie, a cestu „na strane prijímača“, ktorá sa nachádza medzi bodom difrakcie a prijímačom.
In practice, for each frequency band centre frequency, the path difference δ is compared with the quantity – λ/20.
Vypočítajú sa tieto hodnoty:
If an obstacle does not produce diffraction, this for instance being determined according to Rayleigh's criterion, there is no need to calculate Adif for the frequency band considered.
vplyv povrchu zeme na strane zdroja, Δground(S,O),
In other words, Adif = 0 in this case.
vplyv povrchu zeme na strane prijímača, Δground(O,R),
Otherwise, Adif is calculated as described in the remainder of this part.
a tri difrakcie:
This rule applies in both homogeneous and favourable conditions, for both single and multiple diffraction.
medzi zdrojom S a prijímačom R: Δdif(S,R),
When, for a given frequency band, a calculation is made according to the procedure described in this section, Aground is set as equal to 0 dB when calculating the total attenuation.
medzi zrkadlovým zdrojom S′ a prijímačom R: Δdif(S′,R),
The ground effect is taken into account directly in the general diffraction calculation equation.
medzi zdrojom S a zrkadlovým prijímačom R′: Δdif(S,R′).
The equations proposed here are used to process the diffraction on thin screens, thick screens, buildings, earth berms (natural or artificial), and by the edges of embankments, cuttings and viaducts.
Obrázok 2.5.c
When several diffracting obstacles are encountered on a propagation path, they are treated as a multiple diffraction by applying the procedure described in the following section on calculation of the path difference.
Geometria výpočtu útlmu zvuku následkom difrakcie
The procedures presented here are used to calculate the attenuations in both homogeneous conditions and favourable conditions.
1 Strana zdroja
Ray bending is taken into account in the calculation of the path difference and to calculate the ground effects before and after diffraction.
2 Strana prijímača
Figure 2.5.c illustrates the general method of calculation of the attenuation due to diffraction.
S je zdroj,
This method is based on breaking down the propagation path into two parts: the ‘source side’ path, located between the source and the diffraction point, and the ‘receiver side’ path, located between the diffraction point and the receiver.
R je prijímač,
The following are calculated:
S′ je zrkadlový zdroj vo vzťahu k strednej rovine terénu na strane zdroja,
a ground effect, source side, Δground(S,O)
R′ je zrkadlový prijímač vo vzťahu k strednej rovine terénu na strane prijímača,
a ground effect, receiver side, Δground(O,R)
O je bod difrakcie,
and three diffractions:
zs je ekvivalentná výška zdroja S vo vzťahu k strednej rovine na strane zdroja,
between the source S and the receiver R: Δdif(S,R)
zo,s je ekvivalentná výška bodu difrakcie O vo vzťahu k strednej rovine na strane zdroja,
between the image source S′ and R: Δdif(S′,R)
zr je ekvivalentná výška prijímača R vo vzťahu k strednej rovine na strane prijímača,
between S and the image receiver R′: Δdif(S,R′).
zo,r je ekvivalentná výška bodu difrakcie O vo vzťahu k strednej rovine na strane prijímača.
Figure 2.5.c
Nepravidelnosť terénu medzi zdrojom a bodom difrakcie a medzi bodom difrakcie a prijímačom sa zohľadní prostredníctvom ekvivalentných výšok vypočítaných vo vzťahu k strednej rovine terénu, najprv na strane zdroja, a potom na strane prijímača (dve stredné roviny terénu) použitím metódy opísanej v pododdiele o významných výškach nad úrovňou terénu.
Geometry of a calculation of the attenuation due to diffraction
Čistá difrakcia
1 Source side
Pre čistú difrakciu bez akéhokoľvek vplyvu povrchu zeme sa útlm zvuku určí vzťahom:
2 Receiver side
λ je vlnová dĺžka v nominálnej strednej frekvencii príslušného frekvenčného pásma,
S is the source;
δ je rozdiel cesty šírenia medzi cestou s difrakciou a priamou cestou (pozri nasledujúci pododdiel o výpočte rozdielu cesty šírenia),
R is the receiver;
C″ je koeficient, ktorý sa použije na zohľadnenie viacnásobných difrakcií:
S′ is the image source in relation to the mean ground plane source side;
C″ = 1 pre jednoduchú difrakciu.
R′ is the image receiver in relation to the mean ground plane receiver side;
Pre viacnásobnú difrakciu, kde e je celková vzdialenosť cesty šírenia, O1 až O2 + O2 až O3 + O3 až O4 z „gumičkovej“ metódy, (pozri obrázky 2.5.d a 2.5.f) a ak je hodnota e väčšia než 0,3 m (v opačnom prípade C″ = 1), je tento koeficient definovaný ako:
O is the diffraction point;
Hodnoty Δdif budú ohraničené takto:
zs is the equivalent height of the source S in relation to the mean plane source side;
ak Δdif < 0: Δdif = 0 dB,
zo,s is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane source side;
ak Δdif > 25: Δdif = 25 dB pre difrakciu na horizontálnej hrane a len vtedy, ak je premenná Δdif súčasťou výpočtu Adif.
zr is the equivalent height of the receiver R in relation to the mean plane receiver side;
Táto horná hranica sa nepoužije vtedy, ak premenné Δdif vstupujú do výpočtu Δground, alebo v prípade difrakcie na vertikálnej hrane (laterálna difrakcia) v prípade mapovania priemyselného hluku.
zo,r is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane receiver side.
Výpočet rozdielu cesty šírenia
The irregularity of the ground between the source and the diffraction point, and between the diffraction point and the receiver, is taken into account by means of equivalent heights calculated in relation to the mean ground plane, source side first and receiver side second (two mean ground planes), according to the method described in the subsection on significant heights above the ground.
Rozdiel cesty šírenia δ sa vypočíta na vertikálnej rovine obsahujúcej zdroj a prijímač.
Pure diffraction
Ide o aproximáciu vo vzťahu k Fermátovmu princípu.
For pure diffraction, with no ground effects, the attenuation is given by:
V tomto prípade (čiary pohybu zdroja) je aproximácia použiteľná.
λ is the wavelength at the nominal centre frequency of the frequency band considered;
Rozdiel cesty šírenia δ sa vypočíta spôsobom znázorneným na nasledujúcich obrázkoch s ohľadom na danú situáciu.
δ is the path difference between the diffracted path and the direct path (see next subsection on calculation of the path difference);
Obrázok 2.5.d
C″ = 1 for a single diffraction.
Obrázok 2.5.e
For a multiple diffraction, if e is the total distance along the path, O1 to O2 + O2 to O3 + O3 to O4 from the ‘rubber band method’, (see Figures 2.5.d and 2.5.f) and if e exceeds 0,3 m (otherwise C″ = 1), this coefficient is defined by:
Výpočet rozdielu cesty šírenia za priaznivých podmienok (jednoduchá difrakcia)
The values of Δdif shall be bound:
prípad
if Δdif < 0: Δdif = 0 dB
prípad
if Δdif > 25: Δdif = 25 dB for a diffraction on a horizontal edge and only on the term Δdif which figures in the calculation of Adif.
prípad
This upper bound shall not be applied in the Δdif terms that intervene in the calculation of Δground, or for a diffraction on a vertical edge (lateral diffraction) in the case of industrial noise mapping.
Za priaznivých podmienok sa vychádza z predpokladu, že tri zakrivené zvukové lúče SO, OR a SR majú rovnaký polomer zakrivenia Γ, ktorý je definovaný ako:
Calculation of the path difference
Dĺžka krivky zvukového lúča MN sa v priaznivých podmienkach označuje ako M̂N.
The path difference δ is calculated in a vertical plane containing the source and the receiver.
Táto dĺžka sa rovná:
This is an approximation in relation to the Fermat principle.
Pri výpočte rozdielu cesty šírenia za priaznivých podmienok δF môžu nastať v zásade tri scenáre (pozri obrázok 2.5.e).
The approximation remains applicable here (source lines).
V praxi však stačia dve rovnice:
The path difference δ is calculated as in the following Figures, based on the situations encountered.
ak je priamy zvukový lúč SR zakrytý prekážkou (prvý a druhý prípad na obrázku 2.5.e):
Figure 2.5.d
ak priamy zvukový lúč SR nie je zakrytý prekážkou (tretí prípad na obrázku 2.5.e):
Calculation of the path difference in homogeneous conditions.
kde A je priesečník priameho zvukového lúča SR a rozšírenie prekážky spôsobujúcej jeho difrakciu.
O, O1, and O2 are the diffraction points
V prípade viacnásobných difrakcií za priaznivých podmienok je potrebné:
Note: For each configuration, the expression of δ is given.
určiť konvexný tvar obálky šírenia definovaný rôznymi potenciálnymi hranami difrakcie,
Figure 2.5.e
vypustiť hrany difrakcie, ktoré nie sú na hranici konvexného tvaru obálky šírenia,
Calculation of the path difference in favourable conditions (single diffraction)
vypočítať δF na základe dĺžok zakriveného zvukového lúča rozdelením dráhy zakriveného lúča na potrebný počet zakrivených úsekov (viď obrázok 2.5.f)
3rd case
Obrázok 2.5.f
2nd case
Príklad na výpočet rozdielu cesty šírenia za priaznivých podmienok v prípade viacnásobných difrakcií
1st case
V scenári, ktorý je znázornený na obrázku 2.5.f, je rozdiel cesty šírenia:
In favourable conditions, it is considered that the three curved sound rays SO, OR, and SR have an identical radius of curvature Γ defined by:
Výpočet útlmu Adif
The length of a sound ray curve MN is noted M̂N in favourable conditions.
Útlm zvuku v dôsledku difrakcie sa pri zohľadnení vplyvov povrchu zeme na strane zdroja i na strane prijímača vypočíta podľa nasledujúcich všeobecných rovníc:
This length is equal to:
Δdif (S,R) je útlm zvuku v dôsledku difrakcie medzi zdrojom S a prijímačom R,
In principle, three scenarios should be considered in the calculation of the path difference in favourable conditions δF (see Figure 2.5.e).
Δground(S,O) je útlm zvuku v dôsledku vplyvu povrchu zeme na strane zdroja, ktorý je vážený difrakciou na strane zdroja; pričom sa predpokladá, že v prípade viacnásobných difrakcií, aké sú znázornené na obrázku 2.5.f, platí O = O1,
In practice, two equations are sufficient:
Δground(O,R) je útlm zvuku v dôsledku vplyvu povrchu zeme na strane prijímača, ktorý je vážený difrakciou na strane prijímača [pozri nasledujúci pododdiel o výpočte premennej Δground(O,R)].
if the straight sound ray SR is masked by the obstacle (1st and 2nd case in Figure 2.5.e):
Výpočet premennej Δground(S,O)
if the straight sound ray SR is not masked by the obstacle (3rd case in Figure 2.5.e):
Aground(S,O) je útlm zvuku v dôsledku vplyvu povrchu zeme medzi zdrojom S a bodom difrakcie O. Táto premenná sa vypočíta spôsobom uvedeným v predchádzajúcom pododdiele o výpočtoch pre homogénne podmienky a v predchádzajúcom pododdiele o výpočtoch pre priaznivé podmienky, pričom sa predpokladá:
where A is the intersection of the straight sound ray SR and the extension of the diffracting obstacle.
Gpath sa vypočíta medzi S a O;
determine the convex hull defined by the various potential diffraction edges;
za priaznivých podmienok: Ḡw = Gpath v rovnici (2.5.17), Ḡm = G′path v rovnici (2.5.20),
eliminate the diffraction edges which are not on the boundary of the convex hull;
Δdif(S′,R) je útlm zvuku v dôsledku difrakcie medzi zrkadlovým zdrojom S′ a prijímačom R, ktorý sa vypočíta spôsobom uvedeným v predchádzajúcom pododdiele o čistej difrakcii,
calculate δF based on the lengths of the curved sound ray, by breaking down the diffracted path into as many curved segments as necessary (see Figure 2.5.f)
Δdif(S,R) je útlm zvuku v dôsledku difrakcie medzi zdrojom S a prijímačom R, ktorý sa vypočíta spôsobom uvedeným v pododdiele VI.4.4.b.
Figure 2.5.f
Výpočet premennej Δground(O,R)
Example of calculation of the path difference in favourable conditions, in the case of multiple diffractions
Aground (O,R) je útlm zvuku v dôsledku vplyvu povrchu zeme medzi bodom difrakcie O a prijímačom R. Táto premenná sa vypočíta spôsobom uvedeným v predchádzajúcom pododdiele o výpočtoch pre homogénne podmienky a v predchádzajúcom pododdiele o výpočtoch pre priaznivé podmienky, pričom sa predpokladá:
In the scenario presented in Figure 2.5.f, the path difference is:
Gpath sa vypočíta medzi O a R.
Calculation of the attenuation Adif
Korekciu G′path netreba v tomto prípade zohľadňovať, pretože predmetným zdrojom je tu bod difrakcie.
The attenuation due to diffraction, taking the ground effects on the source side and receiver side into account, is calculated according to the following general equations:
Pri výpočte vplyvov povrchu zeme sa teda musí použiť Gpath, a to i pre spodnú hranicu hodnoty premennej tejto rovnice, ktorá je – 3(1– Gpath).
Δdif (S,R) is the attenuation due to the diffraction between the source S and the receiver R
Za homogénnych podmienok Ḡw = Gpath v rovnici (2.5.17) a Ḡm = Gpath v rovnici (2.5.18).
Δground(S,O) is the attenuation due to the ground effect on the source side, weighted by the diffraction on the source side; where it is understood that O = O1 in case of multiple diffractions as in Figure 2.5.f
Za priaznivých podmienok Ḡw = Gpath v rovnici (2.5.17) a Ḡm = Gpath v rovnici (2.5.20).
Δground(O,R) is the attenuation due to the ground effect on the receiver side, weighted by the diffraction on the receiver side (see the following subsection on calculation of the term Δground(O,R)).
Δdif(S,R′) je útlm zvuku v dôsledku difrakcie medzi zdrojom S a zrkadlovým prijímačom R, ktorý sa vypočíta spôsobom uvedeným v predchádzajúcom pododdiele o čistej difrakcii.
Calculation of the term Δground(S,O)
Δdif(S,R) je útlm zvuku v dôsledku difrakcie medzi zdrojom S a prijímačom R, ktorý sa vypočíta spôsobom uvedeným v predchádzajúcom pododdiele o čistej difrakcii.
Aground(S,O) is the attenuation due to the ground effect between the source S and the diffraction point O. This term is calculated as indicated in the previous subsection on calculations in homogeneous conditions and in the previous subsection on calculation in favourable conditions, with the following hypotheses:
Scenáre pre vertikálne hrany
zr = zo,s,
Rovnicu (2.5.21) možno použiť aj na výpočet difrakcií na vertikálnych hranách (laterálne difrakcie) v prípade priemyselného hluku.
Gpath is calculated between S and O,
V takom prípade platí Adif = Δdif(S,R) a premenná Aground zostane zachovaná.
In homogeneous conditions: Ḡw = G′path in equation (2.5.17), Ḡm = G′path in equation (2.5.18),
Premenné Aatm a Aground sa navyše vypočítajú na základe celkovej dĺžky cesty šírenia zvuku.
In favourable conditions: Ḡw = Gpath in equation (2.5.17), Ḡm = G′path in equation (2.5.20),
Adiv sa aj v tomto prípade vypočíta na základe priamej vzdialenosti d.
Δdif(S′,R) is the attenuation due to the diffraction between the image source S′ and R, calculated as in the previous subsection on pure diffraction,
Rovnice (2.5.8) a (2.5.6) budú mať potom takúto podobu:
Δdif(S,R) is the attenuation due to the diffraction between S and R, calculated as in Subsection VI.4.4.b.
V rovnici (2.5.34) musí byť pre homogénne podmienky použitá premenná Δdif.
Calculation of the term Δground(O,R)
Odrazy na vertikálnych prekážkach
Aground (O,R) is the attenuation due to the ground effect between the diffraction point O and the receiver R. This term is calculated as indicated in the previous subsection on calculation in homogeneous conditions and in the previous subsection on calculation in favourable conditions, with the following hypotheses:
Útlm zvuku prostredníctvom absorpcie
Gpath is calculated between O and R.
Odrazy na vertikálnych prekážkach sa riešia prostredníctvom zrkadlových zdrojov.
The G′path correction does not need to be taken into account here as the source considered is the diffraction point.
Týmto spôsobom sa teda pracuje s odrazmi na vonkajších stenách budov a na protihlukových bariérach.
Therefore, Gpath shall indeed be used in the calculation of ground effects, including for the lower bound term of the equation which becomes – 3(1 – Gpath).
Prekážka sa považuje za vertikálnu vtedy, ak je jej sklon voči vertikálnej osi menší než 15°.
In homogeneous conditions, Ḡw = Gpath in equation (2.5.17) and Ḡm = Gpath in equation (2.5.18);
V prípade odrazov na predmetoch, ktorých sklon voči vertikálnej osi je väčší alebo sa rovná 15°, sa na tieto predmety neberie ohľad.