natgillin/translations-raw huggingface dataset:
This method may replace the calculation of the Aboundary,H and Aboundary,F by an approximation of the total attenuation for the direct path and all reflections.
Ova metoda može zamijeniti izračun Aboundary,H i Aboundary,F aproksimacijom ukupnog prigušenja za izravni put i sve refleksije.
The calculation will be based on the average building density and the average height of all buildings in the area.
Izračun će se temeljiti na prosječnoj gustoći zgrada i na prosječnoj visini svih zgrada u prostoru.
Long-term sound level for a path (S,R)
Dugotrajna zvučna razina za put širenja (S,R)
The ‘long-term’ sound level along a path starting from a given point source is obtained from the logarithmic sum of the weighted sound energy in homogeneous conditions and the sound energy in favourable conditions.
„Dugotrajna” razina zvuka duž puta širenja iz zadanog točkastog izvora dobiva se iz logaritamskog zbroja vrednovane zvučne energije pod homogenim uvjetima i zvučne energije pod povoljnim uvjetima.
These sound levels are weighted by the mean occurrence p of favourable conditions in the direction of the path (S,R):
Te se razine zvuka vrednuju prema srednjem broju pojava p povoljnih uvjeta u smjeru puta širenja (S,R):
NB: The occurrence values for p are expressed in percentages.
Napomena: Vrijednosti pojava za p izražene su u postocima.
So for example, if the occurrence value is 82 %, equation (2.5.9) would have p = 0,82.
Na primjer, ako je vrijednost pojava 82 %, jednadžba (2.5.9.) bi imala p = 0,82.
Long-term sound level at point R for all paths
Dugotrajne zvučne razine u točki R za sve putove širenja
The total long-term sound level at the receiver for a frequency band is obtained by energy summing contributions from all N paths, all types included:
Ukupna dugotrajna zvučna razina na prijemniku za neki frekvencijski pojas dobiva se zbrajanjem energetskih doprinosa iz svih putova N, uključujući sve tipove:
n is the index of the paths between S and R.
n je indeks putova između S i R.
Taking reflections into account by means of image sources is described further.
U nastavku je opisano kako se pomoću zrcalnih izvora uzimaju u obzir refleksije.
The percentage of occurrences of favourable conditions in the case of a path reflected on a vertical obstacle is taken to be identical to the occurrence of the direct path.
Postotak pojava povoljnih uvjeta u slučaju puta koji se reflektira od vertikalne prepreke identičan je pojavama na izravnom putu.
If S′ is the image source of S, then the occurrence p′ of the path (S′,R) is taken to be equal to the occurrence p of the path (Si,R).
Ako je S′ zrcalni izvor S, tad se pojava p′ puta (S′,R) smatra jednakom pojavi p puta (Si,R).
Long-term sound level at point R in decibels A (dBA)
Dugotrajne zvučne razine na točki R u decibelima A (dBA)
The total sound level in decibels A (dBA) is obtained by summing levels in each frequency band:
Ukupna zvučna razina u decibelima A (dBA) dobiva se zbrajanjem razina u svakom frekvencijskom pojasu:
where i is the index of the frequency band.
pri čemu je i indeks frekvencijskog pojasa.
AWC is the A-weighting correction according to the international standard IEC 61672-1:2003.
AWC je A-vrednovana korekcija u skladu s međunarodnom normom IEC 61672-1:2003.
This level LAeq,LT constitutes the final result, i.e. the long-term A-weighted sound pressure level at the receiver point on a specific reference time interval (e.g. day or evening, or night or a shorter time during day, evening or night).
Ta razina LAeq,LT je konačni rezultat, to jest, dugotrajna A-vrednovana razina zvučnog tlaka na točki prijemnika u određenom referentnom vremenskom razdoblju (to jest, dan, večer, noć ili neko kraće razdoblje unutar dana, večeri ili noći).
Geometrical divergence
Geometrijska divergencija
The attenuation due to geometrical divergence, Adiv, corresponds to a reduction in the sound level due to the propagation distance.
Prigušenje zbog geometrijske divergencije Adiv odgovara smanjenju razine zvuka zbog udaljenosti širenja.
For a point sound source in free field, the attenuation in dB is given by:
Za točkasti izvor zvuka u slobodnom zvučnom polju prigušenje u dB dobiva se jednadžbom:
where d is the direct 3D slant distance between the source and the receiver.
pri čemu je d izravna trodimenzionalna udaljenost između izvora i prijemnika.
Atmospheric absorption
Atmosferska apsorpcija
The attenuation due to atmospheric absorption Aatm during propagation over a distance d is given in dB by the equation:
Prigušenje zbog apsorpcije u atmosferi Aatm tijekom širenja na udaljenosti d dobiva se u dB jednadžbom:
d is the direct 3D slant distance between the source and the receiver in m;
d je izravna trodimenzionalna udaljenost između izvora i prijemnika u m,
αatm is the atmospheric attenuation coefficient in dB/km at the nominal centre frequency for each frequency band, in accordance with ISO 9613-1.
αatm je koeficijent atmosferskog prigušenja u dB/km na nazivnoj središnjoj frekvenciji za svaki frekvencijski pojas u skladu s normom ISO 9613-1.
The values of the αatm coefficient are given for a temperature of 15 °C, a relative humidity of 70 % and an atmospheric pressure of 101325 Pa.
Vrijednosti koeficijenta αatm dane su za temperaturu 15 °C, relativnu vlažnost 70 % i atmosferski tlak 101325 Pa.
They are calculated with the exact centre frequencies of the frequency band.
Izračunavaju se s točnim središnjim frekvencijama frekvencijskog pojasa.
These values comply with ISO 9613-1.
Te su vrijednosti sukladne s normom ISO 9613-1.
Meteorological average over the long term shall be used if meteorological data is available.
Ako su meteorološki podaci dostupni, upotrebljava se dugoročni meteorološki prosjek.
Ground effect
Utjecaj tla
The attenuation due to the ground effect is mainly the result of the interference between the reflected sound and the sound that is propagated directly from the source to the receiver.
Prigušenje zbog utjecaja tla uglavnom je rezultat interferencije između reflektiranog zvuka i zvuka koji se širi izravno od izvora do prijemnika.
It is physically linked to the acoustic absorption of the ground above which the sound wave is propagated.
To je prigušenje fizički povezano s akustičkom apsorpcijom tla iznad kojeg se zvučni val širi.
However, it is also significantly dependent on atmospheric conditions during propagation, as ray bending modifies the height of the path above the ground and makes the ground effects and land located near the source more or less significant.
Međutim, ono je također znatno ovisno o atmosferskim uvjetima za vrijeme širenja jer lom zrake mijenja visinu puta iznad tla pa čini utjecaj tla i tlo blizu izvora više ili manje znatnim.
In case the propagation between the source and the receiver is affected by any obstacle in the propagation plane, the ground effect is calculated separately on the source and receiver side.
U slučaju da na širenje između izvora i prijemnika utječe prepreka na ravnini širenja, utjecaj tla izračunava se odvojeno na strani izvora i na strani prijemnika.
In this case, zs and zr refer to the equivalent source and/or receiver position as indicated further where the calculation of the diffraction Adif is presented.
U tom se slučaju zs i zr odnose na položaj ekvivalentnog izvora i/ili prijemnika prema kasnije navedenom na mjestu gdje je prikazana jednadžba za izračun difrakcije Adif.
Acoustic characterisation of ground
Akustičko opisivanje tla
The acoustic absorption properties of the ground are mainly linked to its porosity.
Svojstva akustičke apsorpcije tla uglavnom su povezana s njegovom poroznosti.
Compact ground is generally reflective and porous ground is absorbent.
Zbijeno je tlo u načelu reflektivnije, a porozno jače apsorbira.
For operational calculation requirements, the acoustic absorption of a ground is represented by a dimensionless coefficient G, between 0 and 1.
Za potrebe radnog izračuna akustička se apsorpcija tla predstavlja bezdimenzionalnim koeficijentom G čije su vrijednosti između 0 i 1.
G is independent of the frequency.
Koeficijent G nije ovisan o frekvenciji.
Table 2.5.a gives the G values for the ground outdoors.
U tablici 2.5.a dane su vrijednosti koeficijenta G za tlo u vanjskom prostoru.
In general, the average of the coefficient G over a path takes values between 0 and 1.
Općenito, prosječne vrijednosti koeficijenta G na putu širenja su između 0 i 1.
Table 2.5.a
Tablica 2.5.a
G values for different types of ground
Vrijednosti koeficijenta G za različite tipove tla
(kPa · s/m2)
(kPa·s/m2)
G value
Vrijednost koeficijenta G
Very soft (snow or moss-like)
Vrlo meko (snijeg ili nalik na mahovinu)
Soft forest floor (short, dense heather-like or thick moss)
Meko šumsko tlo (nisko, gusto raslinje nalik na vrijesak ili debelu mahovinu)
Uncompacted, loose ground (turf, grass, loose soil)
Nezbijeno, rahlo tlo (treset, trava, rahlo tlo)
Normal uncompacted ground (forest floors, pasture field)
Normalno nezbijeno tlo (šumsko tlo, pašnjaci)
Compacted field and gravel (compacted lawns, park area)
Zbijeno tlo i šljunak (zbijeni travnjaci, područja parkova)
Compacted dense ground (gravel road, car park)
Zbijeno gusto tlo (šljunčana cesta, parkiralište)
Hard surfaces (most normal asphalt, concrete)
Tvrde površine (uglavnom normalni asfalt, beton)
hard and dense surfaces (dense asphalt, concrete, water)
tvrde i guste površine (gusti asfalt, beton, voda)
is defined as the fraction of absorbent ground present over the entire path covered.
se definira kao udio apsorbirajućeg tla na cijelom putu širenja.
When the source and receiver are close-by so that dp ≤ 30(zs + zr), the distinction between the type of ground located near the source and the type of ground located near the receiver is negligible.
Kad su izvor i prijemnik toliko blizu da dp ≤ 30(zs + zr), razlika između tipa tla koje se nalazi blizu izvora i tipa tla koje se nalazi blizu prijemnika je zanemariva.
To take this comment into account, the ground factor Gpath is therefore ultimately corrected as follows:
Kako bi se ova napomena uzela u obzir, faktor tla Gpath se na kraju korigira na sljedeći način:
if dp ≤ 30(zs + zr)
ako dp ≤ 30(zs + zr)
where Gs is the ground factor of the source area.
pri čemu je Gs faktor tla na području izvora.
Gs = 0 for road platforms [4], slab tracks.
Gs = 0 za ravne plohe cesta [4] i kolosijeke na čvrstoj podlozi.
Gs = 1 for rail tracks on ballast.
Gs = 1 za željezničke kolosijeke na zastoru.
There is no general answer in the case of industrial sources and plants.
Za izvore buke industrijskih pogona i postrojenja ne postoji opći odgovor.
G may be linked to the flow resistivity.
G se može povezati s otporom toka zraka.
Figure 2.5.b
Slika 2.5.b
Determination of the ground coefficient Gpath over a propagation path
Određivanje koeficijenta tla Gpath na putu širenja
Road G=0
Cesta G=0
Parking G=0
Parkiralište G=0
Cultivated fields G=1
Obrađena polja G=1
Gardens G=1
Vrtovi G=1
The following two subsections on calculations in homogeneous and favourable conditions introduce the generic Ḡw and Ḡm notations for the absorption of the ground.
Sljedeća dva pododjeljka o izračunima pod homogenim i povoljnim uvjetima uvode opće zapise Ḡw i Ḡm za apsorpciju tla.
Table 2.5.b gives the correspondence between these notations and the Gpath and G′path variables.
U tablici 2.5.b navodi se slaganje između tih zapisa i varijabli Gpath i G′path.
Table 2.5.b
Tablica 2.5.b
Correspondence between Ḡw and Ḡm and (Gpath, G′path)
Slaganje između Ḡw i Ḡm i (Gpath, G′path)
Homogeneous conditions
Homogeni uvjeti
Favourable conditions
Povoljni uvjeti
Calculations in homogeneous conditions
Izračuni pod homogenim uvjetima
The attenuation due to the ground effect in homogeneous conditions is calculated according to the following equations:
Prigušenje zbog utjecaja tla pod homogenim uvjetima izračunava se sljedećim jednadžbama:
if Gpath ≠ 0
ako Gpath ≠ 0
fm is the nominal centre frequency of the frequency band considered, in Hz, c is the speed of the sound in the air, taken as equal to 340 m/s, and Cf is defined by:
fm je nazivna središnja frekvencija promatranog frekvencijskog pojasa u Hz, c je brzina zvuka u zraku za čiju se vrijednost uzima 340 m/s, a Cf se definira jednadžbom:
where the values of w are given by the equation below:
pri čemu se vrijednosti w dobivaju iz sljedeće jednadžbe:
Ḡw may be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Ḡw može biti jednak bilo Gpath bilo G′path, ovisno o tome izračunava li se utjecaj tla s ili bez difrakcije i ovisno o prirodi tla ispod izvora (stvarnog izvora ili izvora difrakcije).
This is specified in the following subsections and summarised in Table 2.5.b.
To je navedeno u sljedećim pododjeljcima i sažeto u tablici 2.5.b.
is the lower bound of Aground,H.
je donja međa od Aground,H.
For a path (Si,R) in homogeneous conditions without diffraction:
Za put (Si,R) pod homogenim uvjetima bez difrakcije:
With diffraction, refer to the section on diffraction for the definitions of Ḡw and Ḡm.
S difrakcijom, pogledajte odjeljak o difrakciji za definicije Ḡw i Ḡm.
if Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
ako Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
The term – 3(1 – Ḡm) takes into account the fact that when the source and the receiver are far apart, the first reflection source side is no longer on the platform but on natural land.
Član – 3(1 – Ḡm) uzima u obzir činjenicu da ploha ceste više nije prva refleksija u odnosu na izvor u slučaju da su izvor i prijemnik vrlo razdvojeni, nego je to tada prirodno tlo.
Calculation in favourable conditions
Izračuni pod povoljnim uvjetima
The ground effect in favourable conditions is calculated with the equation of Aground,H, provided that the following modifications are made:
Utjecaj tla pod povoljnim uvjetima izračunava se jednadžbom za Aground,H, ali ju je potrebno izmijeniti na sljedeći način:
If Gpath ≠ 0
Ako Gpath ≠ 0
In the equation of Aground,H, the heights zs and zr are replaced by zs + δ zs + δ zT and zr + δ zr + δ zT respectively where
u jednadžbi za Aground,H, visine zs i zr zamjenjuju se sa zs + δ zs + δ zT i zr + δ zr + δ zT, tim redom, pri čemu
ao =2 × 10–4 m–1 is the reverse of the radius of curvature
ao =2 × 10– 4 m– 1 je obrnuto od polumjera zakrivljenosti krivulje
The lower bound of Aground,F depends on the geometry of the path:
donja međa od Aground,F ovisi o geometriji puta širenja:
If Gpath = 0
ako Gpath = 0
Aground,F = Aground,F,min
Aground,F, = Aground,F,min
The height corrections δ zs and δ zr convey the effect of the sound ray bending. δ zT accounts for the effect of the turbulence.
Korekcije za visinu δ zs i δ zr prenose učinak loma zvučne zrake. δ zT uvrštava utjecaj turbulencije.
Ḡm may also be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Ḡm može također biti jednak bilo Gpath bilo G′path, ovisno o tome izračunava li se utjecaj tla s ili bez difrakcije i ovisno o prirodi tla ispod izvora (stvarnog izvora ili izvora difrakcije).
This is specified in the following subsections.
To je navedeno u sljedećim pododjeljcima.
For a path (Si,R) in favourable conditions without diffraction:
Za put (Si,R) pod povoljnim uvjetima bez difrakcije:
Ḡw = Gpath in equation (2.5.17);
Ḡw = Gpath u jednadžbi (2.5.17.),
With diffraction, refer to the next section for the definitions of Ḡw and Ḡm.
S difrakcijom, pogledajte sljedeći odjeljak za definicije Ḡw i Ḡm.
Diffraction
Difrakcija
As a general rule, the diffraction shall be studied at the top of each obstacle located on the propagation path.
Općenito, difrakciju treba proučavati na vrhu svake prepreke koja se nalazi na putu širenja.
If the path passes ‘high enough’ over the diffraction edge, Adif = 0 can be set and a direct view calculated, in particular by evaluating Aground.
Ako put širenja prolazi „dovoljno visoko” iznad brida difrakcije, može se zadati Adif = 0 i izračunati izravan pogled, posebno kad se procjenjuje Aground.
In practice, for each frequency band centre frequency, the path difference δ is compared with the quantity – λ/20.
U praksi se za središnju frekvenciju svakog frekvencijskog pojasa uspoređuje razlika puta δ s vrijednosti –λ/20.
If an obstacle does not produce diffraction, this for instance being determined according to Rayleigh's criterion, there is no need to calculate Adif for the frequency band considered.
Ako prepreka ne uzrokuje difrakciju, što se, na primjer, utvrdi na temelju Rayleighjeva kriterija, nije potrebno izračunati Adif za razmatrani frekvencijski pojas.
In other words, Adif = 0 in this case.
Drugim riječima, u tom slučaju Adif = 0.
Otherwise, Adif is calculated as described in the remainder of this part.
U suprotnom se Adif izračunava prema opisu u nastavku ovog dijela.
This rule applies in both homogeneous and favourable conditions, for both single and multiple diffraction.
Ovo se pravilo primjenjuje pod homogenim i pod povoljnim uvjetima, za jednu difrakciju i za višestruku difrakciju.
When, for a given frequency band, a calculation is made according to the procedure described in this section, Aground is set as equal to 0 dB when calculating the total attenuation.
Kad se za zadani frekvencijski pojas napravi izračun u skladu s postupkom opisanim u ovom odjeljku, Aground se određuje kao jednak 0 dB pri izračunu ukupnog prigušenja.
The ground effect is taken into account directly in the general diffraction calculation equation.
Utjecaj tla uzima se izravno u obzir u općoj jednadžbi za izračun difrakcije.
The equations proposed here are used to process the diffraction on thin screens, thick screens, buildings, earth berms (natural or artificial), and by the edges of embankments, cuttings and viaducts.
Ovdje predložene jednadžbe upotrebljavaju se za obradu difrakcija na tankim zaslonima, debelim zaslonima, zgradama, zemljanim uzvisinama (prirodnim ili umjetnim) i rubovima nasipa, usjeka i vijadukata.
When several diffracting obstacles are encountered on a propagation path, they are treated as a multiple diffraction by applying the procedure described in the following section on calculation of the path difference.
Ako se na putu širenja naiđe na više prepreka koje izazivaju difrakciju, te se prepreke uzimaju kao višestruka difrakcija primjenom postupka opisanog u sljedećem odjeljku za izračun razlike puta.
The procedures presented here are used to calculate the attenuations in both homogeneous conditions and favourable conditions.
Ovdje prikazani postupci koriste se za izračun prigušenja pod homogenim uvjetima i pod povoljnim uvjetima.
Ray bending is taken into account in the calculation of the path difference and to calculate the ground effects before and after diffraction.
Lom zrake uzima se u obzir u izračunu za razliku puta i za izračun utjecaja tla prije i poslije difrakcije.
Figure 2.5.c illustrates the general method of calculation of the attenuation due to diffraction.
Slika 2.5.c prikazuje opću metodu za izračun prigušenja zbog difrakcije.
This method is based on breaking down the propagation path into two parts: the ‘source side’ path, located between the source and the diffraction point, and the ‘receiver side’ path, located between the diffraction point and the receiver.
Ova se metoda temelji na razbijanju puta širenja u dva dijela: put „od izvora”, koji se proteže od izvora do točke difrakcije, i put „do prijemnika”, koji se proteže od točke difrakcije do prijemnika.
The following are calculated:
Izračunava se sljedeće:
a ground effect, source side, Δground(S,O)
utjecaj tla, od izvora, Δground(S,O),
a ground effect, receiver side, Δground(O,R)
utjecaj tla, do prijemnika, Δground(O,R),
and three diffractions:
i tri difrakcije:
between the source S and the receiver R: Δdif(S,R)
između izvora S i prijemnika R: Δdif(S,R),
between the image source S′ and R: Δdif(S′,R)
između zrcalnog izvora S′ i R: Δdif(S′,R),
between S and the image receiver R′: Δdif(S,R′).
između S i prijemnika vala iz zrcalnog izvora R′: Δdif(S,R′).
Figure 2.5.c
Slika 2.5.c
Geometry of a calculation of the attenuation due to diffraction
Geometrija izračuna prigušenja zbog difrakcije
1 Source side
1 Od izvora
2 Receiver side
2 Do prijemnika
S is the source;
S je izvor,
R is the receiver;
R je prijemnik,
S′ is the image source in relation to the mean ground plane source side;
S′ je zrcalni izvor u odnosu na središnju ravninu tla na dijelu od izvora,
R′ is the image receiver in relation to the mean ground plane receiver side;
R′ je prijemnik vala iz zrcalnog izvora u odnosu na središnju ravninu tla na dijelu do prijemnika,
O is the diffraction point;
O je točka difrakcije,
zs is the equivalent height of the source S in relation to the mean plane source side;
zs je ekvivalentna visina izvora S odnosu na središnju ravninu tla na dijelu od izvora,
zo,s is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane source side;
zo,s je ekvivalentna visina točke difrakcije O u odnosu na središnju ravninu tla na dijelu od izvora,
zr is the equivalent height of the receiver R in relation to the mean plane receiver side;
zr je ekvivalentna visina prijemnika R u odnosu na središnju ravninu na dijelu do prijemnika,
zo,r is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane receiver side.
zo,r je ekvivalentna visina točke difrakcije O u odnosu na središnju ravninu tla na dijelu do prijemnika.
The irregularity of the ground between the source and the diffraction point, and between the diffraction point and the receiver, is taken into account by means of equivalent heights calculated in relation to the mean ground plane, source side first and receiver side second (two mean ground planes), according to the method described in the subsection on significant heights above the ground.
Nepravilnost tla između izvora i točke difrakcije te između točke difrakcije i prijemnika uzima se u obzir korištenjem ekvivalentnih visina izračunanih u odnosu na središnju ravninu tla, prvo na strani od izvora, a onda na strani do prijemnika (dvije središnje ravnine tla), u skladu s metodom opisanom u pododjeljku o znatnim visinama iznad tla.
Pure diffraction
Čista difrakcija
For pure diffraction, with no ground effects, the attenuation is given by:
Za čistu difrakciju bez utjecaja tla prigušenje je zadano:
λ is the wavelength at the nominal centre frequency of the frequency band considered;
λ je valna duljina u nazivnoj središnjoj frekvenciji razmatranog frekvencijskog pojasa,
δ is the path difference between the diffracted path and the direct path (see next subsection on calculation of the path difference);
δ je razlika puta između puta difrakcije i izravnog puta (vidjeti sljedeći pododjeljak o izračunu razlike puta),
C″ is a coefficient used to take into account multiple diffractions:
C″ je koeficijent koji se upotrebljava kako bi se u obzir uzele višestruke difrakcije:
C″ = 1 for a single diffraction.
C″ = 1 za jednu difrakciju.
For a multiple diffraction, if e is the total distance along the path, O1 to O2 + O2 to O3 + O3 to O4 from the ‘rubber band method’, (see Figures 2.5.d and 2.5.f) and if e exceeds 0,3 m (otherwise C″ = 1), this coefficient is defined by:
U slučaju višestruke difrakcije, ako je e ukupna udaljenost puta, od O1 do O2 + od O2 do O3 + od O3 do O4 na temelju „metode elastičnog pojasa”, (vidjeti slike 2.5.d i 2.5.f) i ako je e veće od 0,3 m (inače je C″ = 1), taj se koeficijent definira izrazom:
The values of Δdif shall be bound:
Vrijednost Δdif se ograničava:
if Δdif < 0: Δdif = 0 dB
ako Δdif < 0: Δdif = 0 dB
if Δdif > 25: Δdif = 25 dB for a diffraction on a horizontal edge and only on the term Δdif which figures in the calculation of Adif.
ako Δdif > 25: Δdif = 25 dB za difrakciju na horizontalnom bridu i samo za član Δdif koji se nalazi u izračunu Adif.
This upper bound shall not be applied in the Δdif terms that intervene in the calculation of Δground, or for a diffraction on a vertical edge (lateral diffraction) in the case of industrial noise mapping.
Ova se gornja međa ne primjenjuje u članovima Δdif koji utječu na izračun Δground ili za difrakciju na vertikalnom bridu (lateralna difrakcija) u slučaju izrade karte industrijske buke.