natgillin/translations-raw huggingface dataset:
is defined as the fraction of absorbent ground present over the entire path covered.
fm on vaadeldava sagedusriba nimikesksagedus hertsides (Hz), c on heli liikumiskiirus õhus, mis loetakse võrdseks 340 m/s, ja Cf leitakse valemiga
When the source and receiver are close-by so that dp ≤ 30(zs + zr), the distinction between the type of ground located near the source and the type of ground located near the receiver is negligible.
kus w väärtused saadakse järgmise valemiga:
To take this comment into account, the ground factor Gpath is therefore ultimately corrected as follows:
Ḡw võib võrduda kas suurusega Gpath või G′path olenevalt sellest, kas maapinna mõju arvutatakse koos difraktsiooniga või ilma selleta, ja vastavalt allika (tegelik või difraktsioonile vastav allikas) all oleva maapinna laadile.
if dp ≤ 30(zs + zr)
Seda on kirjeldatud järgmistes alapunktides ja kokkuvõtlikult esitatud tabelis 2.5.b.
where Gs is the ground factor of the source area.
on näitaja Aground,H alumine tõke.
Gs = 0 for road platforms [4], slab tracks.
Ilma difraktsioonita homogeensetes tingimustes tee (Si,R) korral:
Gs = 1 for rail tracks on ballast.
Andmed difraktsiooniga tee kohta on esitatud muutujate Ḡw ja Ḡm definitsiooni käsitlevas punktis.
There is no general answer in the case of industrial sources and plants.
kui Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
G may be linked to the flow resistivity.
Valemi liikmega – 3(1 – Ḡm) võetakse arvesse asjaolu, et allika ja vastuvõtja vahelise suure kauguse korral ei asu allika poole esimene peegelduskoht enam platvormil, vaid looduslikul maapinnal.
Figure 2.5.b
Arvutus soodsate tingimuste korral
Determination of the ground coefficient Gpath over a propagation path
Maapinna mõju soodsate tingimuste korral arvutatakse suuruse Aground,H valemiga, milles tehakse järgmised muudatused:
Road G=0
kui Gpath ≠ 0
Parking G=0
Aground,H valemis asendatakse kõrgused zs ja zr vastavalt avaldistega zs + δ zs + δ zT ja zr + δ zr + δ zT, kus
Cultivated fields G=1
ao = 2 × 10– 4 m– 1 on kõverusraadiuse pöördväärtus
Gardens G=1
Aground,F alumine tõke sõltub levikutee geomeetriast:
The following two subsections on calculations in homogeneous and favourable conditions introduce the generic Ḡw and Ḡm notations for the absorption of the ground.
Kui Gpath = 0
Table 2.5.b gives the correspondence between these notations and the Gpath and G′path variables.
Aground,F, =Aground,F,min
Table 2.5.b
Kõrgusparandustega δ zs ja δ zr antakse edasi helikiire paindumise mõju. δ zT tähistab turbulentsi mõju.
Correspondence between Ḡw and Ḡm and (Gpath, G′path)
Ḡm võib samuti võrduda muutujaga Gpath või G′path olenevalt sellest, kas maapinna mõju arvutatakse koos difraktsiooniga või ilma selleta, ja vastavalt allika (tegelik või difraktsioonile vastav allikas) all oleva maapinna laadile.
Homogeneous conditions
Seda on kirjeldatud järgmistes alapunktides.
Favourable conditions
Ilma difraktsioonita soodsates tingimustes tee (Si,R) korral:
Calculations in homogeneous conditions
Ḡw = Gpath valemis (2.5.17);
The attenuation due to the ground effect in homogeneous conditions is calculated according to the following equations:
Andmed difraktsiooni kohta on esitatud suuruste Ḡw ja Ḡm definitsiooni käsitlevas järgmises punktis.
if Gpath ≠ 0
Difraktsioon
fm is the nominal centre frequency of the frequency band considered, in Hz, c is the speed of the sound in the air, taken as equal to 340 m/s, and Cf is defined by:
Üldreeglina uuritakse difraktsiooni iga levikuteel asuva takistuse tipus.
where the values of w are given by the equation below:
Kui tee kulgeb piisavalt kõrgel difraktsiooniserva kohal, võib eeldada, et Adif = 0, ja arvutada väärtused otsenähtavuse korral, eelkõige indikaatori Aground hindamise abil.
Ḡw may be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Praktikas võrreldakse teede vahet δ iga sagedusriba kesksagedusel arvväärtusega – λ/20.
This is specified in the following subsections and summarised in Table 2.5.b.
Kui näiteks Rayleigh′ kriteeriumi või muu tunnuse alusel järeldatakse, et takistus ei põhjusta difraktsiooni, ei ole vaja vastava sagedusriba kohta väärtust Adif arvutada.
is the lower bound of Aground,H.
Ehk sel juhul Adif = 0.
For a path (Si,R) in homogeneous conditions without diffraction:
Muul juhul arvutatakse Adif vastavalt käesoleva punkti ülejäänud osas esitatud kirjeldusele.
With diffraction, refer to the section on diffraction for the definitions of Ḡw and Ḡm.
Nimetatud reegel kehtib nii homogeensete kui ka soodsate tingimuste ja nii ühe- kui ka mitmekordse difraktsiooni korral.
if Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
Kui kindlas sagedusribas tehakse käesolevas punktis kirjeldatud arvutus, võetakse indikaatori Aground väärtuseks kogusumbumise arvutamisel 0 dB.
The term – 3(1 – Ḡm) takes into account the fact that when the source and the receiver are far apart, the first reflection source side is no longer on the platform but on natural land.
Maapinna mõju võetakse arvesse otse üldises difraktsiooni arvutamise valemis.
Calculation in favourable conditions
Käesolevas osas soovitatud valemitega arvutatakse õhukestel ekraanidel, paksudel ekraanidel, hoonetel, kõrgendikel (looduslikud või tehislikud) ning vallide, kaevandite ja viaduktide servadel tekkivat difraktsiooni.
The ground effect in favourable conditions is calculated with the equation of Aground,H, provided that the following modifications are made:
Kui levikuteel asub mitu difraktsiooni tekitavat takistust, käsitletakse seda mitmekordse difraktsioonina ja kasutatakse järgmises teede vahe arvutamist käsitlevas alaosas kirjeldatud menetlust.
If Gpath ≠ 0
Käesolevas osas esitatud menetlusi kasutatakse sumbumise arvutamiseks nii homogeensete kui ka soodsate tingimuste korral.
In the equation of Aground,H, the heights zs and zr are replaced by zs + δ zs + δ zT and zr + δ zr + δ zT respectively where
Kiirte murdumine võetakse arvesse teede vahe arvutuses ning selleks, et arvutada maapinna mõju enne ja pärast difraktsiooni.
ao =2 × 10–4 m–1 is the reverse of the radius of curvature
Joonisel 2.5.c on kujutatud difraktsioonist tingitud sumbumise arvutamise üldmeetod.
The lower bound of Aground,F depends on the geometry of the path:
Meetodi kohaselt jagatakse heli levikutee kaheks osaks: allika ja difraktsioonipunkti vahel asuv allikapoolne teeosa ning difraktsioonipunkti ja vastuvõtja vahel asuv vastuvõtjapoolne teeosa.
If Gpath = 0
Arvutatakse järgmised näitajad.
Aground,F = Aground,F,min
maapinna mõju, allika pool, Δground(S,O)
The height corrections δ zs and δ zr convey the effect of the sound ray bending. δ zT accounts for the effect of the turbulence.
maapinna mõju, vastuvõtja pool, Δground(O,R)
Ḡm may also be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
ja kolm difraktsiooni:
This is specified in the following subsections.
allika S ja vastuvõtja R vahel: Δdif(S,R)
For a path (Si,R) in favourable conditions without diffraction:
näivallika S′ ja vastuvõtja R vahel: Δdif(S′,R)
Ḡw = Gpath in equation (2.5.17);
allika S ja näivvastuvõtja R′ vahel: Δdif(S,R′).
With diffraction, refer to the next section for the definitions of Ḡw and Ḡm.
Joonis 2.5.c
Diffraction
Difraktsioonist tingitud sumbumise arvutuse geomeetria
As a general rule, the diffraction shall be studied at the top of each obstacle located on the propagation path.
1 allika pool
If the path passes ‘high enough’ over the diffraction edge, Adif = 0 can be set and a direct view calculated, in particular by evaluating Aground.
2 vastuvõtja pool
In practice, for each frequency band centre frequency, the path difference δ is compared with the quantity – λ/20.
S on allikas;
If an obstacle does not produce diffraction, this for instance being determined according to Rayleigh's criterion, there is no need to calculate Adif for the frequency band considered.
R on vastuvõtja;
In other words, Adif = 0 in this case.
S′ on allika poolel läbi keskmise maatasapinna projitseeritud näivallikas;
Otherwise, Adif is calculated as described in the remainder of this part.
R′ on vastuvõtja poolel läbi keskmise maatasapinna projitseeritud näivvastuvõtja;
This rule applies in both homogeneous and favourable conditions, for both single and multiple diffraction.
O on difraktsioonipunkt;
When, for a given frequency band, a calculation is made according to the procedure described in this section, Aground is set as equal to 0 dB when calculating the total attenuation.
zs on allika S ekvivalentkõrgus allika poole keskmisest maatasapinnast;
The ground effect is taken into account directly in the general diffraction calculation equation.
zo,s on difraktsioonipunkti O ekvivalentkõrgus allika poole keskmisest maatasapinnast;
The equations proposed here are used to process the diffraction on thin screens, thick screens, buildings, earth berms (natural or artificial), and by the edges of embankments, cuttings and viaducts.
zr on vastuvõtja R ekvivalentkõrgus vastuvõtja poole keskmisest maatasapinnast;
When several diffracting obstacles are encountered on a propagation path, they are treated as a multiple diffraction by applying the procedure described in the following section on calculation of the path difference.
zo,r on difraktsioonipunkti O ekvivalentkõrgus vastuvõtja poole keskmisest maatasapinnast.
The procedures presented here are used to calculate the attenuations in both homogeneous conditions and favourable conditions.
Allika ja difraktsioonipunkti ning difraktsioonipunkti ja vastuvõtja vahel asuva maapinna ebatasasuse arvesse võtmiseks kasutatakse ekvivalentkõrgusi, mis arvutatakse keskmise maatasapinna suhtes esmalt allika poolel ja siis vastuvõtja poolel (kaks keskmist maatasapinda) vastavalt maapinna kohal asuvaid olulisi kõrgusi käsitlevas punktis kirjeldatud meetodile.
Ray bending is taken into account in the calculation of the path difference and to calculate the ground effects before and after diffraction.
Puhas difraktsioon
Figure 2.5.c illustrates the general method of calculation of the attenuation due to diffraction.
Puhta difraktsiooni korral, kui maapinna mõju ei arvestata, arvutatakse sumbumine valemiga
This method is based on breaking down the propagation path into two parts: the ‘source side’ path, located between the source and the diffraction point, and the ‘receiver side’ path, located between the diffraction point and the receiver.
λ on lainepikkus vaadeldava sagedusriba nimikesksagedusel;
The following are calculated:
δ on difraktsioonitee ja otsetee vahe (teede vahe arvutamise kohta vt järgmine alaosa);
a ground effect, source side, Δground(S,O)
C″ on mitmekordse difraktsiooni arvessevõtmiseks kasutatav tegur:
a ground effect, receiver side, Δground(O,R)
C″ = 1 tähistab ühekordset difraktsiooni.
and three diffractions:
Mitmekordse difraktsiooni korral: kui e on levikutee kogupikkus trajektooril O1 kuni O2 + O2 kuni O3 + O3 kuni O4 vastavalt nn kummipaela meetodile (vt joonis 2.5.d ja 2.5.f) ja kui e on pikem kui 0,3 m (vastasel korral C″ = 1), leitakse kõnealune tegur valemiga
between the source S and the receiver R: Δdif(S,R)
Δdif väärtused on tõkestatud:
between the image source S′ and R: Δdif(S′,R)
kui Δdif < 0: Δdif = 0 dB
between S and the image receiver R′: Δdif(S,R′).
kui Δdif > 25: Δdif = 25 dB horisontaalserval toimuva difraktsiooni korral ja ainult suuruses Δdif, mida kasutatakse näitaja Adif arvutuses.
Figure 2.5.c
Nimetatud ülemist tõket ei kasutata suuruse Δdif väärtuste puhul, mis on seotud suuruse Δground arvutamisega, ega tööstusmüra kaardistamise korral vertikaalserval toimuva difraktsiooni korral (külgdifraktsioon).
Geometry of a calculation of the attenuation due to diffraction
Teede vahe arvutamine
1 Source side
Teede vahe δ arvutatakse allikat ja vastuvõtjat sisaldaval vertikaaltasapinnal.
2 Receiver side
See on vastavalt Fermat' printsiibile.
S is the source;
Nimetatud lähendit saab kasutada ka käesoleval juhul (joonallikad).
R is the receiver;
Teede vahe δ arvutatakse vastavalt järgmistele joonistele, võttes aluseks tegelikku olukorda.
S′ is the image source in relation to the mean ground plane source side;
Joonis 2.5.d
R′ is the image receiver in relation to the mean ground plane receiver side;
Märkus: iga konfiguratsiooni kohta on antud δ avaldis.
O is the diffraction point;
Joonis 2.5.e
zs is the equivalent height of the source S in relation to the mean plane source side;
Teede vahe arvutamine soodsates tingimustes (ühekordne difraktsioon)
zo,s is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane source side;
juht
zr is the equivalent height of the receiver R in relation to the mean plane receiver side;
juht
zo,r is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane receiver side.
juht
The irregularity of the ground between the source and the diffraction point, and between the diffraction point and the receiver, is taken into account by means of equivalent heights calculated in relation to the mean ground plane, source side first and receiver side second (two mean ground planes), according to the method described in the subsection on significant heights above the ground.
Soodsates tingimustes eeldatakse, et kolmel kõveral helikiirel SO, OR ja SR on võrdne kõverusraadius Γ, mis defineeritakse valemiga
Pure diffraction
Helikiire kõvera MN pikkuse tähis soodsate tingimuste korral on M̂N.
For pure diffraction, with no ground effects, the attenuation is given by:
Nimetatud pikkus on
λ is the wavelength at the nominal centre frequency of the frequency band considered;
Põhimõtteliselt tuleks soodsatele tingimustele vastava teede vahe δF arvutuses arvesse võtta kolme juhtu (vt joonis 2.5.e).
δ is the path difference between the diffracted path and the direct path (see next subsection on calculation of the path difference);
Praktikas piisab kahest valemist:
C″ = 1 for a single diffraction.
kui sirge helikiire SR teel ei ole takistust (joonisel 2.5.e juht 3):
For a multiple diffraction, if e is the total distance along the path, O1 to O2 + O2 to O3 + O3 to O4 from the ‘rubber band method’, (see Figures 2.5.d and 2.5.f) and if e exceeds 0,3 m (otherwise C″ = 1), this coefficient is defined by:
kus A on sirge helikiire SR ja difraktsiooni tekitava takistuse pikenduse lõikepunkt.
The values of Δdif shall be bound:
Soodsates tingimustes esineva mitmekordse difraktsiooni korral:
if Δdif < 0: Δdif = 0 dB
määrata kumer „kate”, mille moodustavad potentsiaalsed difraktsiooniservad;
if Δdif > 25: Δdif = 25 dB for a diffraction on a horizontal edge and only on the term Δdif which figures in the calculation of Adif.
kõrvaldada difraktsiooniservad, mis ei asu kumera katte rajajoonel;
This upper bound shall not be applied in the Δdif terms that intervene in the calculation of Δground, or for a diffraction on a vertical edge (lateral diffraction) in the case of industrial noise mapping.
arvutada δF kõvera helikiire pikkuste põhjal, jaotades difraktsiooniga seotud tee nii mitmeks kõveraks lõiguks kui vaja (vt joonis 2.5.f)
Calculation of the path difference
Joonis 2.5.f
The path difference δ is calculated in a vertical plane containing the source and the receiver.
Näide teede vahe arvutamise kohta soodsates tingimustes tekkiva mitmekordse difraktsiooni korral
This is an approximation in relation to the Fermat principle.
Joonisel 2.5.f kujutatud juhu korral on teede vahe:
The approximation remains applicable here (source lines).
Sumbumise Adif arvutamine
The path difference δ is calculated as in the following Figures, based on the situations encountered.
Difraktsioonist tingitud sumbumine koos allika ja vastuvõtja poole maapinna mõju arvessevõtmisega arvutatakse vastavalt järgmistele üldvalemitele:
Figure 2.5.d
Δdif (S,R) on difraktsioonist tingitud sumbumine allika S ja vastuvõtja R vahel;
Calculation of the path difference in homogeneous conditions.
Δground(S,O) on allika poole maapinna mõjust tingitud sumbumine, mida on kaalutud allika poole difraktsiooniga, kusjuures joonisel 2.5.f kujutatuga sarnaneva mitmekordse difraktsiooni korral eeldatakse, et O = O1;
O, O1, and O2 are the diffraction points
Δground(O,R) on vastuvõtja poole maapinna mõjust tingitud sumbumine, mida on kaalutud vastuvõtja poole difraktsiooniga (suuruse Δground(O,R) arvutamist on käsitletud järgmises alapunktis).
Note: For each configuration, the expression of δ is given.
Suuruse Δground(S,O) arvutamine
Figure 2.5.e
Aground(S,O) on maapinna mõjust tingitud sumbumine allika S ja difraktsioonipunkti O vahel.
Calculation of the path difference in favourable conditions (single diffraction)
See arvutatakse vastavalt homogeensete tingimuste ja soodsate tingimuste korral tehtavaid arvutusi käsitlevates eelmistes alapunkides esitatud kirjeldusele, võttes aluseks järgmised eeldused:
3rd case
zr = zo,s;
2nd case
Gpath arvutatakse S ja O vahel;
1st case
homogeensetes tingimustes: Ḡw = G′path valemis (2.5.17), Ḡm = G′path valemis (2.5.18);
In favourable conditions, it is considered that the three curved sound rays SO, OR, and SR have an identical radius of curvature Γ defined by:
soodsates tingimustes: Ḡw = Gpath valemis (2.5.17), Ḡm = G′path valemis (2.5.20);
The length of a sound ray curve MN is noted M̂N in favourable conditions.
Δdif(S′,R) on difraktsioonist tingitud sumbumine näivallika S′ ja vastuvõtja R vahel, mis arvutatakse eelmises jaotises esitatud puhta difraktsiooni arvutuskäigu kohaselt;
This length is equal to:
Δdif(S,R) on difraktsioonist tingitud sumbumine S ja R vahel, mis arvutatakse vastavalt punktis VI.4.4.b esitatud arvutuskäigule.
In principle, three scenarios should be considered in the calculation of the path difference in favourable conditions δF (see Figure 2.5.e).
Suuruse Δground(O,R) arvutamine
In practice, two equations are sufficient:
Aground (O,R) on maapinna mõjust tingitud sumbumine allika difraktsioonipunkti O ja vastuvõtja R vahel.
if the straight sound ray SR is masked by the obstacle (1st and 2nd case in Figure 2.5.e):
Väärtus arvutatakse vastavalt homogeensete tingimuste ja soodsate tingimuste korral tehtavaid arvutusi käsitlevates eelmistes alapunkides esitatud kirjeldusele, võttes aluseks järgmised eeldused:
if the straight sound ray SR is not masked by the obstacle (3rd case in Figure 2.5.e):
Gpath arvutatakse O ja R vahel.
where A is the intersection of the straight sound ray SR and the extension of the diffracting obstacle.
Parandit G′path ei ole vaja antud juhul arvesse võtta, sest vaadeldavaks allikaks on difraktsioonipunkt.
For the multiple diffractions in favourable conditions:
Seetõttu kasutatakse tegurit Gpath maapinna mõju arvutuses, kaasa arvatud alumist tõket kujutavas liikmes, mille kuju on – 3(1 – Gpath);
determine the convex hull defined by the various potential diffraction edges;
homogeensetes tingimustes Ḡw =Gpath valemis (2.5.17) ja Ḡm =Gpath valemis (2.5.18);
eliminate the diffraction edges which are not on the boundary of the convex hull;
soodsates tingimustes Ḡw =Gpath valemis (2.5.17) ja Ḡm =Gpath valemis (2.5.20);
calculate δF based on the lengths of the curved sound ray, by breaking down the diffracted path into as many curved segments as necessary (see Figure 2.5.f)
Δdif(S,R′) on difraktsioonist tingitud sumbumine allika S ja näivvastuvõtja R′ vahel, mis arvutatakse eelmises jaotises esitatud puhta difraktsiooni arvutuskäigu kohaselt;
Figure 2.5.f
Δdif(S,R) on difraktsioonist tingitud sumbumine S ja R vahel, mis arvutatakse eelmises jaotises esitatud puhta difraktsiooni arvutuskäigu kohaselt.
Example of calculation of the path difference in favourable conditions, in the case of multiple diffractions
Arvutuskäigud vertikaalkülgede korral
In the scenario presented in Figure 2.5.f, the path difference is:
Valemit (2.5.21) võib tööstusmüra hindamisel kasutada vertikaalsetel külgedel tekkiva difraktsiooni (külgdifraktsioon) arvutamiseks.
Calculation of the attenuation Adif
Sellisel juhul eeldatakse, et Adif = Δ dif(S,R), ja liige Aground jääb alles.
The attenuation due to diffraction, taking the ground effects on the source side and receiver side into account, is calculated according to the following general equations:
Lisaks arvutatakse Aatm ja Aground levikutee kogupikkuse põhjal.
Δdif (S,R) is the attenuation due to the diffraction between the source S and the receiver R
Adiv arvutatakse kauguse d põhjal.
Δground(S,O) is the attenuation due to the ground effect on the source side, weighted by the diffraction on the source side; where it is understood that O = O1 in case of multiple diffractions as in Figure 2.5.f
Valemid (2.5.8) ja (2.5.6) omandavad vastavalt kuju:
Δground(O,R) is the attenuation due to the ground effect on the receiver side, weighted by the diffraction on the receiver side (see the following subsection on calculation of the term Δground(O,R)).
Δdif kasutatakse valemis (2.5.34) homogeensete tingimuste korral.
Calculation of the term Δground(S,O)
Vertikaalsetel takistustel tekkivad peegeldused
Aground(S,O) is the attenuation due to the ground effect between the source S and the diffraction point O. This term is calculated as indicated in the previous subsection on calculations in homogeneous conditions and in the previous subsection on calculation in favourable conditions, with the following hypotheses:
Neeldumisest tingitud sumbumine
zr = zo,s,
Vertikaalsetel takistustel tekkivaid peegeldusi hinnatakse näivallikate abil.
Gpath is calculated between S and O,
Selliselt käsitletakse hoonefassaadidel ja müratõketel tekkivaid peegeldusi.
In homogeneous conditions: Ḡw = G′path in equation (2.5.17), Ḡm = G′path in equation (2.5.18),
Takistus loetakse vertikaalseks, kui selle kõrvalekalle vertikaaljoonest on väiksem kui 15°.
In favourable conditions: Ḡw = Gpath in equation (2.5.17), Ḡm = G′path in equation (2.5.20),
Objekte, mille kõrvalekalle vertikaaljoonest on 15° või rohkem, arvesse ei võeta.
Δdif(S′,R) is the attenuation due to the diffraction between the image source S′ and R, calculated as in the previous subsection on pure diffraction,
Peegelduse arvutustes ei arvestata takistusi, millel vähemalt üks külg on alla 0,5 m, välja arvatud erikonfiguratsioonide korral [5].
Δdif(S,R) is the attenuation due to the diffraction between S and R, calculated as in Subsection VI.4.4.b.
Käsitletavas arvutuskäigus ei tegeleta peegeldustega maapinnalt.
Calculation of the term Δground(O,R)
Need võetakse arvesse ääreobjektidest (maapind, difraktsioon) tingitud sumbumise arvutustes.
Aground (O,R) is the attenuation due to the ground effect between the diffraction point O and the receiver R. This term is calculated as indicated in the previous subsection on calculation in homogeneous conditions and in the previous subsection on calculation in favourable conditions, with the following hypotheses:
Kui LWS on allika S helivõimsuse tase ja αr on takistuse pinna neelduvustegur vastavalt standardile EN 1793-1:2013, on näivallika S′ helivõimsuse tase:
Gpath is calculated between O and R.
kus 0 ≤ αr < 1
The G′path correction does not need to be taken into account here as the source considered is the diffraction point.
Seejärel kasutatakse eespool kirjeldatud heli leviku sumbumise väärtusi selliselt leitud tee puhul (näivallikast vastuvõtjani), nagu otsetee korral.
Therefore, Gpath shall indeed be used in the calculation of ground effects, including for the lower bound term of the equation which becomes – 3(1 – Gpath).
Joonis 2.5.g
In homogeneous conditions, Ḡw = Gpath in equation (2.5.17) and Ḡm = Gpath in equation (2.5.18);
Takistusel tekkiva peegelduse käsitlemine näivallika meetodil (S: allikas, S′: näivallikas, R: vastuvõtja)
In favourable conditions, Ḡw = Gpath in equation (2.5.17) and Ḡm = Gpath in equation (2.5.20);
Retrodifraktsioonist tingitud sumbumine
Δdif(S,R′) is the attenuation due to the diffraction between S and the image receiver R′, calculated as in the previous section on pure diffraction;
Heliteede geomeetrilisel uurimisel on leitud, et vertikaalsel takistusel (müratõke, sein, hoone) tekkiva peegelduse korral sõltub tegelikult tagasi peegelduva energia osa suuremal või vähemal määral sellest, kus asub kiire ja takistuse kokkupuutepunkt takistuse ülemise serva suhtes.