natgillin/translations-raw huggingface dataset:
αatm er den atmosfæriske dæmpningskoefficient i dB/km ved den nominale centerfrekvens for hvert frekvensbånd i overensstemmelse med ISO 9613-1.
For a given path and frequency band, the following two scenarios are possible:
Værdierne for αatm-koefficienten beregnes ved en temperatur på 15 °C, en relativ luftfugtighed på 70 % og et atmosfærisk tryk på 101325 Pa.
either Aground,F is calculated with no diffraction (Adif,F = 0 dB) and Aboundary,F = Aground,F;
De beregnes med frekvensbåndets nøjagtige centerfrekvenser.
or Adif,F is calculated.
Disse værdier er i overensstemmelse med ISO 9613-1.
The ground effect is taken into account in the Adif,F equation itself (Aground,F = 0 dB).
Det meteorologiske gennemsnit på lang sigt skal anvendes, hvis meteorologiske data er tilgængelige.
This therefore gives Aboundary,F = Adif,F.
Terrænvirkning
Sound level in homogeneous conditions (LH) for a path (S,R)
Dæmpningen på grund af terrænvirkningen er primært resultatet af interferensen mellem den reflekterede lyd og den lyd, som udbredes direkte fra kilden til modtageren.
The procedure is strictly identical to the case of favourable conditions presented in the previous section.
Den er fysisk forbundet med den akustiske absorption fra det terræn, hvorover lydbølgen udbredes.
The term AH represents the total attenuation along the propagation path in homogeneous conditions and is broken down as follows:
Den afhænger imidlertid i høj grad af de atmosfæriske forhold under udbredelsen, da stråleafbøjning ændrer højden på vejen over jorden og gør terrænvirkningerne og overflader i nærheden af kilden mere eller mindre væsentlige.
Αatm is the attenuation due to atmospheric absorption;
Hvis udbredelsen mellem kilden og modtageren påvirkes af en barriere i udbredelsesplanet, beregnes terrænvirkningen særskilt for kilde- og modtagersiden.
Aboundary,H is the attenuation due to the boundary of the propagation medium in homogeneous conditions.
I så fald referer zs og zr til den ækvivalente kilde- og/eller modtagerplacering, hvilket beskrives nærmere i præsentation af beregningen af diffraktionen Adif.
Αground,H which is the attenuation due to the ground in homogeneous conditions;
Terrænets akustiske egenskaber
Adif,H which is the attenuation due to diffraction in homogeneous conditions.
Terrænets akustiske absorptionsegenskaber afhænger hovedsageligt af dets porøsitet.
either Αground,H (Adif,H = 0 dB) is calculated with no diffraction and Aboundary,H = Αground,H;
Kompakt terræn er som regel reflekterende, og porøst terræn er absorberende.
or Adif,H (Αground,H = 0 dB) is calculated.
På grund af operationelle beregningskrav repræsenteres terrænets akustiske absorption ved en dimensionsløs koefficient G mellem 0 og 1.
The ground effect is taken into account in the Adif,H equation itself.
G er uafhængig af frekvensen.
This therefore gives Aboundary,H = Adif,H
Tabel 2.5 viser G-værdierne for udendørs terræntyper.
Statistical approach inside urban areas for a path (S,R)
Generelt ligger gennemsnittet for koefficienten G langs en vej mellem 0 og 1.
Inside urban areas, a statistical approach to the calculation of the sound propagation behind the first line of buildings is also allowed, provided that such a method is duly documented, including relevant information on the quality of the method.
Tabel 2.5.a
This method may replace the calculation of the Aboundary,H and Aboundary,F by an approximation of the total attenuation for the direct path and all reflections.
G-værdier for forskellige terræntyper
The calculation will be based on the average building density and the average height of all buildings in the area.
(kPa · s/m2)
Long-term sound level for a path (S,R)
G-værdi
The ‘long-term’ sound level along a path starting from a given point source is obtained from the logarithmic sum of the weighted sound energy in homogeneous conditions and the sound energy in favourable conditions.
Meget blød (sne eller mos)
These sound levels are weighted by the mean occurrence p of favourable conditions in the direction of the path (S,R):
Blød skovbund (kort, tæt lyngagtigt eller tykt mos)
NB: The occurrence values for p are expressed in percentages.
Løs ikke-komprimeret jord (græstørv, græs, løs jord)
So for example, if the occurrence value is 82 %, equation (2.5.9) would have p = 0,82.
Normal ikke-komprimeret jord (skovbund, græsmark)
Long-term sound level at point R for all paths
Komprimeret mark og grus (komprimeret græsplæne, parkanlæg)
The total long-term sound level at the receiver for a frequency band is obtained by energy summing contributions from all N paths, all types included:
Komprimeret tæt jord (grusvej, parkeringsplads)
n is the index of the paths between S and R.
Hårde overflader (normal asfalt, beton)
Taking reflections into account by means of image sources is described further.
hårde og tætte overflader (tæt asfalt, beton, vand)
The percentage of occurrences of favourable conditions in the case of a path reflected on a vertical obstacle is taken to be identical to the occurrence of the direct path.
er defineret som den andel af absorberende terræn, som er til stede på hele den tilbagelagte strækning.
If S′ is the image source of S, then the occurrence p′ of the path (S′,R) is taken to be equal to the occurrence p of the path (Si,R).
Når kilden og modtageren er tæt på hinanden, således at dp ≤ 30(zs + zr), er det af mindre betydning at skelne mellem den type terræn, der er i nærheden af kilden, og den type terræn, der er i nærheden af modtageren.
Long-term sound level at point R in decibels A (dBA)
For at tage højde for denne bemærkning korrigeres terrænfaktoren Gvej derfor i sidste ende som følger:
The total sound level in decibels A (dBA) is obtained by summing levels in each frequency band:
hvis dp ≤ 30(zs + zr)
where i is the index of the frequency band.
hvor Gs er kildeområdets terrænfaktor.
AWC is the A-weighting correction according to the international standard IEC 61672-1:2003.
Gs = 0 for vejplatforme [4], faste sporbefæstelser.
This level LAeq,LT constitutes the final result, i.e. the long-term A-weighted sound pressure level at the receiver point on a specific reference time interval (e.g. day or evening, or night or a shorter time during day, evening or night).
Gs = 1 for jernbaneskinner på ballast.
Geometrical divergence
Der er ikke nogen generel løsning for industrielle kilder og anlæg.
The attenuation due to geometrical divergence, Adiv, corresponds to a reduction in the sound level due to the propagation distance.
G kan være forbundet med strømningsmodstanden.
For a point sound source in free field, the attenuation in dB is given by:
Figur 2.5.b
where d is the direct 3D slant distance between the source and the receiver.
Bestemmelse af terrænkoefficienten Gvej langs en udbredelsesvej
Atmospheric absorption
Vej G=0
The attenuation due to atmospheric absorption Aatm during propagation over a distance d is given in dB by the equation:
Parkering G=0
d is the direct 3D slant distance between the source and the receiver in m;
Landbrugsmarker G=1
αatm is the atmospheric attenuation coefficient in dB/km at the nominal centre frequency for each frequency band, in accordance with ISO 9613-1.
Haver G=1
The values of the αatm coefficient are given for a temperature of 15 °C, a relative humidity of 70 % and an atmospheric pressure of 101325 Pa.
I de følgende to underafsnit om beregninger under homogene og gunstige forhold præsenteres de generiske notationer Ḡw og Ḡm for terrænets absorption.
They are calculated with the exact centre frequencies of the frequency band.
I tabel 2.5.b vises det indbyrdes forhold mellem disse notationer og variablerne Gvej og G′vej.
These values comply with ISO 9613-1.
Tabel 2.5.b
Meteorological average over the long term shall be used if meteorological data is available.
Det indbyrdes forhold mellem Ḡw og Ḡm og (Gvej, G′vej)
Ground effect
Homogene forhold
The attenuation due to the ground effect is mainly the result of the interference between the reflected sound and the sound that is propagated directly from the source to the receiver.
Beregninger under homogene forhold
However, it is also significantly dependent on atmospheric conditions during propagation, as ray bending modifies the height of the path above the ground and makes the ground effects and land located near the source more or less significant.
Dæmpningen på grund af terrænvirkningen under homogene forhold beregnes ved hjælp af følgende ligninger:
In case the propagation between the source and the receiver is affected by any obstacle in the propagation plane, the ground effect is calculated separately on the source and receiver side.
hvis Gvej ≠ 0
In this case, zs and zr refer to the equivalent source and/or receiver position as indicated further where the calculation of the diffraction Adif is presented.
fm er den nominelle centerfrekvens for det pågældende frekvensbånd i Hz, c er lydens hastighed i luften, som antages at være lig med 340 m/s, og Cf bestemmes ved:
Acoustic characterisation of ground
hvor værdierne af w beregnes ved hjælp af ligningen nedenfor:
The acoustic absorption properties of the ground are mainly linked to its porosity.
Ḡw kan være lig med enten Gvej eller G′vej afhængigt af, om terrænvirkningen beregnes med eller uden diffraktion, og i forhold til den type terræn, der befinder sig under kilden (reel eller diffrakteret kilde).
Compact ground is generally reflective and porous ground is absorbent.
Dette uddybes i de følgende underafsnit og opsummeres i tabel 2.5.b.
For operational calculation requirements, the acoustic absorption of a ground is represented by a dimensionless coefficient G, between 0 and 1.
er den nedre grænse for Aterræn,H.
G is independent of the frequency.
For en vej (Si,R) under homogene forhold uden diffraktion:
Table 2.5.a gives the G values for the ground outdoors.
Med diffraktion: se afsnittet om diffraktion for definitionerne af Ḡw og Ḡm.
In general, the average of the coefficient G over a path takes values between 0 and 1.
hvis Gvej = 0: Aterræn,H = – 3 dB
Table 2.5.a
Faktoren – 3(1 – Ḡm) tager højde for, når kilden og modtageren er langt fra hinanden, hvor den første refleksionskilde ikke længere er på platformen, men derimod i naturligt terræn.
G values for different types of ground
Beregninger under gunstige forhold
Type
Terrænvirkningen under gunstige forhold beregnes med ligningen for Aterræn,H, såfremt følgende ændringer medtages:
(kPa · s/m2)
Hvis Gvej ≠ 0
G value
I ligningen for Aterræn,H erstattes højderne zs og zr med zs + δ zs + δ zT og zr + δ zr + δ zT, henholdsvis, hvor
Very soft (snow or moss-like)
ao = 2 × 10– 4 m– 1 er det modsatte af krumningsradiussen
Soft forest floor (short, dense heather-like or thick moss)
Den nedre grænse for Aterræn,F afhænger af vejens geometri:
Uncompacted, loose ground (turf, grass, loose soil)
Hvis Gvej = 0
Normal uncompacted ground (forest floors, pasture field)
Aterræn,F, = Aterræn,F,min
Compacted field and gravel (compacted lawns, park area)
Højdekorrektionerne δ zs og δ zr afspejler virkningen af, at lydstrålen afbøjes. δ zT tager højde for virkningen af turbulens.
Compacted dense ground (gravel road, car park)
Ḡm kan også være lig enten Gvej eller G′vej afhængigt af, om terrænvirkningen beregnes med eller uden diffraktion, og i forhold til den type terræn, der befinder sig under kilden (reel eller diffrakteret kilde).
Hard surfaces (most normal asphalt, concrete)
Dette uddybes i de følgende underafsnit.
hard and dense surfaces (dense asphalt, concrete, water)
For en vej (Si,R) under gunstige forhold uden diffraktion:
is defined as the fraction of absorbent ground present over the entire path covered.
Ḡw = Gvej i ligning (2.5.17)
When the source and receiver are close-by so that dp ≤ 30(zs + zr), the distinction between the type of ground located near the source and the type of ground located near the receiver is negligible.
Med diffraktion: se det næste afsnit for definitionerne af Ḡw og Ḡm.
To take this comment into account, the ground factor Gpath is therefore ultimately corrected as follows:
Diffraktion
if dp ≤ 30(zs + zr)
Som hovedregel skal diffraktion undersøges på toppen af hver barriere, der befinder sig på udbredelsesvejen.
where Gs is the ground factor of the source area.
Hvis vejen passerer »højt nok« over den diffrakterende kant, kan Adif = 0 bestemmes, og et direkte sigte kan beregnes, navnlig ved at evaluere Aterræn.
Gs = 0 for road platforms [4], slab tracks.
I praksis sammenlignes forskellen i lydvej δ for hvert frekvensbånds centerfrekvens med størrelsen – λ/20.
Gs = 1 for rail tracks on ballast.
Hvis en barriere ikke medfører diffraktion, hvilket f.eks. kan fastlægges i henhold til Rayleighs kriterium, er det ikke nødvendigt at beregne Adif for det pågældende frekvensbånd.
There is no general answer in the case of industrial sources and plants.
Med andre ord er Adif = 0 i dette tilfælde.
G may be linked to the flow resistivity.
Ellers beregnes Adif som beskrevet i resten af dette afsnit.
Figure 2.5.b
Denne regel gør sig gældende under både homogene og gunstige forhold for både enkelte og flerdobbelte diffraktioner.
Determination of the ground coefficient Gpath over a propagation path
Når en beregning for et frekvensbånd er foretaget i henhold til proceduren, som er beskrevet i dette afsnit, fastsættes Aterræn som lig med 0 dB ved beregning af den totale dæmpning.
Road G=0
Der tages direkte højde for terrænvirkningen i den generelle ligning til beregning af diffraktion.
Parking G=0
De ligninger, der foreslås her, anvendes til at behandle diffraktioner på tynde skærme, tykke skærme, bygninger, jordvolde (naturlige eller kunstige) samt ved kanterne af skråninger, overskæringer og viadukter.
Cultivated fields G=1
Når man støder på adskillige diffrakterende barrierer på en udbredelsesvej, behandles de som en flerdobbelt diffraktion ved at anvende den procedure, der beskrives i det følgende afsnit om beregning af forskellen i lydvej.
Gardens G=1
Procedurerne, der beskrives her, anvendes til at beregne dæmpningerne under både homogene og gunstige forhold.
The following two subsections on calculations in homogeneous and favourable conditions introduce the generic Ḡw and Ḡm notations for the absorption of the ground.
Der tages højde for stråleafbøjning i beregningen af forskellen i lydvej og i beregningen af terrænvirkningen før og efter diffraktion.
Table 2.5.b gives the correspondence between these notations and the Gpath and G′path variables.
Figur 2.5.c viser den generelle metode til beregning af den dæmpning, der skyldes diffraktion.
Table 2.5.b
Ved denne metode splittes udbredelsesvejen op i to dele: »kildesiden«, som befinder sig mellem kilden og diffraktionspunktet, og »modtagersiden«, som befinder sig mellem diffraktionspunktet og modtageren.
Correspondence between Ḡw and Ḡm and (Gpath, G′path)
Følgende beregnes:
Homogeneous conditions
terrænvirkningen på kildesiden, Δterræn(S,O)
Favourable conditions
terrænvirkningen på modtagersiden, Δterræn(O,R)
Calculations in homogeneous conditions
samt tre diffraktioner:
The attenuation due to the ground effect in homogeneous conditions is calculated according to the following equations:
mellem kilden S og modtageren R: Δdif(S,R)
if Gpath ≠ 0
Mellem den spejlede kilde S′ og R: Δdif(S′,R)
fm is the nominal centre frequency of the frequency band considered, in Hz, c is the speed of the sound in the air, taken as equal to 340 m/s, and Cf is defined by:
mellem S og den spejlede modtager R′: Δ
where the values of w are given by the equation below:
Figur 2.5.c
Ḡw may be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Geometrisk gengivelse af beregningen af dæmpning på grund af diffraktion
This is specified in the following subsections and summarised in Table 2.5.b.
1 Kildesiden
is the lower bound of Aground,H.
2 Modtagersiden
For a path (Si,R) in homogeneous conditions without diffraction:
S er kilden
With diffraction, refer to the section on diffraction for the definitions of Ḡw and Ḡm.
R er modtageren
if Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
S′ er den spejlede kilde i forhold til jordens middeloverflade på kildesiden
The term – 3(1 – Ḡm) takes into account the fact that when the source and the receiver are far apart, the first reflection source side is no longer on the platform but on natural land.
R′ er den spejlede modtager i forhold til jordens middeloverflade på modtagersiden
Calculation in favourable conditions
O er diffraktionspunktet
The ground effect in favourable conditions is calculated with the equation of Aground,H, provided that the following modifications are made:
zs er den ækvivalente højde af kilden S i forhold til terrænets middeloverflade på kildesiden
If Gpath ≠ 0
zo,s er den ækvivalente højde af diffraktionspunktet O i forhold til jordens middeloverflade på kildesiden
In the equation of Aground,H, the heights zs and zr are replaced by zs + δ zs + δ zT and zr + δ zr + δ zT respectively where
zr er den ækvivalente højde af modtageren R i forhold til terrænets middeloverflade på modtagersiden
ao =2 × 10–4 m–1 is the reverse of the radius of curvature
zo,r er den ækvivalente højde af diffraktionspunktet O i forhold til jordens middeloverflade på modtagersiden.
The lower bound of Aground,F depends on the geometry of the path:
Der tages højde for terrænets uregelmæssighed mellem kilden og diffraktionspunktet samt mellem diffraktionspunktet og modtageren ved hjælp af ækvivalente højder beregnet i forhold til jordens middeloverflade, først på kildesiden og dernæst på modtagersiden (to middeloverflader for terrænet), i henhold til de metoder, som er beskrevet i underafsnittet om væsentlige højder over jordoverfladen.
If Gpath = 0
Ren diffraktion
Aground,F = Aground,F,min
For ren diffraktion med ingen terrænvirkning beregnes dæmpningen ved:
The height corrections δ zs and δ zr convey the effect of the sound ray bending. δ zT accounts for the effect of the turbulence.
λ er bølgelængden ved den nominelle centerfrekvens for det pågældende frekvensbånd
Ḡm may also be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
δ er forskellen i lydvej mellem den diffrakterede vej og den direkte vej (se næste underafsnit om beregning af forskel i lydvej)
This is specified in the following subsections.
C″ er en koefficient, der anvendes for at tage højde for flerdobbelte diffraktioner:
For a path (Si,R) in favourable conditions without diffraction:
C″ = 1 for en enkelt diffraktion
Ḡw = Gpath in equation (2.5.17);
For en flerdobbelt diffraktion: hvis e er den samlede afstand langs vejen O1 til O2 + O2 til O3 + O3 til O4 fra »elastikmetoden« (se figur 2.5.d og 2.5.f), og hvis e er større end 0,3 m (ellers er C″ = 1), beregnes denne koefficient ved:
With diffraction, refer to the next section for the definitions of Ḡw and Ḡm.
Værdierne af Δdif er lagt fast:
Diffraction
hvis Δdif < 0: Δdif = 0 dB
As a general rule, the diffraction shall be studied at the top of each obstacle located on the propagation path.
hvis Δdif > 25: Δdif = 25 dB for en diffraktion på en horisontal kant og kun for størrelsen Δdif, som indgår i beregningen af Adif.
If the path passes ‘high enough’ over the diffraction edge, Adif = 0 can be set and a direct view calculated, in particular by evaluating Aground.
Denne øvre grænse gør sig ikke gældende for Δdif-størrelser, som indgår i beregningen af Δterræn, eller for en diffraktion langs en vertikal kant (lateral diffraktion) i forbindelse med kortlægning af støj fra virksomheder.
In practice, for each frequency band centre frequency, the path difference δ is compared with the quantity – λ/20.
Beregning af forskellen i lydvej
If an obstacle does not produce diffraction, this for instance being determined according to Rayleigh's criterion, there is no need to calculate Adif for the frequency band considered.
Forskellen i lydvej δ beregnes på et vertikalt plan, der omfatter kilden og modtageren.
In other words, Adif = 0 in this case.
Dette er en approksimation i forhold til Fermats princip.
Otherwise, Adif is calculated as described in the remainder of this part.
Approksimationen finder anvendelse her (kildelinjer).
This rule applies in both homogeneous and favourable conditions, for both single and multiple diffraction.
Forskellen i lydvej δ beregnes som i de følgende figurer på grundlag af de situationer, der opstår.
When, for a given frequency band, a calculation is made according to the procedure described in this section, Aground is set as equal to 0 dB when calculating the total attenuation.
Figur 2.5.d
The ground effect is taken into account directly in the general diffraction calculation equation.
Note: For hver konfiguration beregnes udtrykket for δ.
The equations proposed here are used to process the diffraction on thin screens, thick screens, buildings, earth berms (natural or artificial), and by the edges of embankments, cuttings and viaducts.
Figur 2.5.e
When several diffracting obstacles are encountered on a propagation path, they are treated as a multiple diffraction by applying the procedure described in the following section on calculation of the path difference.
Beregning af forskellen i lydvej under gunstige forhold (enkelt diffraktion)
The procedures presented here are used to calculate the attenuations in both homogeneous conditions and favourable conditions.
eksempel
Ray bending is taken into account in the calculation of the path difference and to calculate the ground effects before and after diffraction.
eksempel
Figure 2.5.c illustrates the general method of calculation of the attenuation due to diffraction.
eksempel
This method is based on breaking down the propagation path into two parts: the ‘source side’ path, located between the source and the diffraction point, and the ‘receiver side’ path, located between the diffraction point and the receiver.
Under gunstige forhold antages det, at de tre krumme lydstråler SO, OR, og SR har identisk krumningsradius Γ defineret ved:
The following are calculated:
Længden af en lydstråles krumning MN noteres som M̂N under gunstige forhold.
a ground effect, source side, Δground(S,O)
Denne længde er lig med:
a ground effect, receiver side, Δground(O,R)
I princippet bør der tages højde for tre scenarier i beregningen af forskellen i lydvej under gunstige forhold δF (se figur 2.5.e).
and three diffractions:
I praksis er to ligninger tilstrækkeligt:
between the source S and the receiver R: Δdif(S,R)
hvis den direkte lydstråle SR er dækket af barrieren (1. og 2. eksempel i figur 2.5.e):
between the image source S′ and R: Δdif(S′,R)
hvis den direkte lydstråle SR ikke er dækket af barrieren (3. eksempel i figur 2.5.e):
between S and the image receiver R′: Δdif(S,R′).
hvor A er skæringspunktet for den direkte lydstråle SR og fortsættelsen af den diffrakterende barriere.
Figure 2.5.c
For flerdobbelte diffraktioner under gunstige forhold:
Geometry of a calculation of the attenuation due to diffraction
bestem det konvekse hylster, som defineres af de forskellige mulige diffraktionskanter
1 Source side
fjern de diffraktionskanter, som ikke befinder sig på grænsen til det konvekse hylster.
2 Receiver side
beregn δF ud fra den krumme lydstråles længder ved at splitte den diffrakterede vej op i så mange krumme segmenter som muligt (se figur 2.5.f)
S is the source;
Figur 2.5.f
R is the receiver;
Eksempel på beregning af forskellen i lydvej under gunstige forhold ved flerdobbelte diffraktioner
S′ is the image source in relation to the mean ground plane source side;
I scenariet i figur 2.5.f er forskellen i lydvej:
R′ is the image receiver in relation to the mean ground plane receiver side;
Beregning af dæmpningen Adif
O is the diffraction point;
Dæmpningen på grund af diffraktion, som tager højde for terrænvirkningen på kilde- og modtagersiden, beregnes ved hjælp af følgende generelle ligninger:
zs is the equivalent height of the source S in relation to the mean plane source side;
Δdif (S,R) er dæmpningen på grund af diffraktionen mellem kilden S og modtageren R
zo,s is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane source side;