natgillin/translations-raw huggingface dataset:
Útlum zvuku způsobený sférickou divergencí Adiv odpovídá snížení hladiny akustického tlaku vlivem vzdálenosti jeho šíření.
The ‘long-term’ sound level along a path starting from a given point source is obtained from the logarithmic sum of the weighted sound energy in homogeneous conditions and the sound energy in favourable conditions.
Pro bodový zdroj zvuku ve volném poli je útlum zvuku vyjádřený v dB určen tímto vztahem:
These sound levels are weighted by the mean occurrence p of favourable conditions in the direction of the path (S,R):
kde d je přímá trojrozměrná šikmá vzdálenost mezi zdrojem a bodem příjmu.
NB: The occurrence values for p are expressed in percentages.
Pohlcování zvuku ve vzduchu
So for example, if the occurrence value is 82 %, equation (2.5.9) would have p = 0,82.
Útlum zvuku způsobený pohlcováním zvuku ve vzduchu Aatm během jeho šíření do určité vzdálenosti d a vyjádřený v dB je dán touto rovnicí:
Long-term sound level at point R for all paths
d je přímá trojrozměrná šikmá vzdálenost mezi zdrojem a bodem příjmu udávaná v m;
The total long-term sound level at the receiver for a frequency band is obtained by energy summing contributions from all N paths, all types included:
αatm je koeficient atmosférického útlumu vyjádřený v dB/km při jmenovitém středním kmitočtu pro všechna jednotlivá kmitočtová pásma v souladu s normou ISO 9613-1.
n is the index of the paths between S and R.
Hodnoty koeficientu αatm se udávají pro teplotu 15 °C, 70 % relativní vlhkost a atmosférický tlak 101325 Pa.
Taking reflections into account by means of image sources is described further.
Při jejich výpočtu se použijí přesné středové kmitočty daného kmitočtového pásma.
The percentage of occurrences of favourable conditions in the case of a path reflected on a vertical obstacle is taken to be identical to the occurrence of the direct path.
Tyto hodnoty jsou v souladu s normou ISO 9613-1.
If S′ is the image source of S, then the occurrence p′ of the path (S′,R) is taken to be equal to the occurrence p of the path (Si,R).
Jsou-li dostupné meteorologické údaje, použije se dlouhodobý meteorologický průměr.
Long-term sound level at point R in decibels A (dBA)
Účinek povrchu země
The total sound level in decibels A (dBA) is obtained by summing levels in each frequency band:
Útlum zvuku způsobený účinkem povrchu země je hlavně důsledkem interferencí mezi odraženým zvukem a zvukem, který se šíří k bodu příjmu přímo ze zdroje.
where i is the index of the frequency band.
Fyzikálně souvisí se zvukovou pohltivostí terénu, nad jehož povrchem se zvuková vlna šíří.
AWC is the A-weighting correction according to the international standard IEC 61672-1:2003.
Zároveň je však také do značné míry závislý na atmosférických podmínkách v době šíření zvuku, protože s ohybem paprsků se mění výška dráhy nad povrchem a spolu s tím i význam účinku povrchu země a terénu v blízkosti zdroje.
This level LAeq,LT constitutes the final result, i.e. the long-term A-weighted sound pressure level at the receiver point on a specific reference time interval (e.g. day or evening, or night or a shorter time during day, evening or night).
V případě, že na šíření zvuku mezi zdrojem a bodem příjmu má vliv jakákoli překážka nacházející se v rovině šíření, účinek povrchu země se vypočítá zvlášť pro stranu zdroje a stranu bodu příjmu.
Geometrical divergence
V takovém případě označují zs a zr ekvivalentní polohu zdroje a/nebo bodu příjmu, jak je uvedeno níže, kde je vyložen postup výpočtu ohybu zvuku Adif.
The attenuation due to geometrical divergence, Adiv, corresponds to a reduction in the sound level due to the propagation distance.
Akustické vlastnosti terénu
For a point sound source in free field, the attenuation in dB is given by:
Schopnost terénu pohlcovat zvuk souvisí hlavně s jeho pórovitostí.
where d is the direct 3D slant distance between the source and the receiver.
Nepropustné podloží je obecně reflexivní, pórovité je absorpční.
Atmospheric absorption
Co se týče požadavků na provozní výpočty, zvuková pohltivost terénu je reprezentována bezrozměrným koeficientem G, který nabývá hodnot mezi 0 a 1.
The attenuation due to atmospheric absorption Aatm during propagation over a distance d is given in dB by the equation:
Koeficient G je nezávislý na kmitočtu.
d is the direct 3D slant distance between the source and the receiver in m;
V tabulce 2.5 jsou uvedeny hodnoty koeficientu G pro různé typy venkovního terénu.
αatm is the atmospheric attenuation coefficient in dB/km at the nominal centre frequency for each frequency band, in accordance with ISO 9613-1.
Obecně platí, že průměr koeficientu G nad určitou dráhou nabývá hodnot mezi 0 a 1.
The values of the αatm coefficient are given for a temperature of 15 °C, a relative humidity of 70 % and an atmospheric pressure of 101325 Pa.
Tabulka 2.5.a
They are calculated with the exact centre frequencies of the frequency band.
Hodnoty koeficientu G pro různé typy terénu
These values comply with ISO 9613-1.
Typ
Meteorological average over the long term shall be used if meteorological data is available.
(kPa·s/m2)
Ground effect
Hodnota G
The attenuation due to the ground effect is mainly the result of the interference between the reflected sound and the sound that is propagated directly from the source to the receiver.
Velmi měkký (sníh nebo mechovitá půda)
It is physically linked to the acoustic absorption of the ground above which the sound wave is propagated.
Měkká lesní půda (nízký hustý vřesovitý porost nebo hustý mech)
However, it is also significantly dependent on atmospheric conditions during propagation, as ray bending modifies the height of the path above the ground and makes the ground effects and land located near the source more or less significant.
Nekompaktní, prostupný podklad (drny, trávník, nesoudržná půda)
In case the propagation between the source and the receiver is affected by any obstacle in the propagation plane, the ground effect is calculated separately on the source and receiver side.
Normální nekompaktní půda (lesní půdy, pastviny)
In this case, zs and zr refer to the equivalent source and/or receiver position as indicated further where the calculation of the diffraction Adif is presented.
Ztvrdlá půda a štěrkopísek (pěstěné trávníky, parky)
Acoustic characterisation of ground
Ztvrdlá zhuštěná půda (štěrková cesta, parkoviště)
The acoustic absorption properties of the ground are mainly linked to its porosity.
Tvrdé povrchy (nejobvyklejší asfalt, beton)
Compact ground is generally reflective and porous ground is absorbent.
tvrdé zhuštěné povrchy (hustý asfalt, beton, voda)
For operational calculation requirements, the acoustic absorption of a ground is represented by a dimensionless coefficient G, between 0 and 1.
je definován jako podíl absorbujícího podloží po celé dotčené dráze.
G is independent of the frequency.
Jsou-li zdroj a bod příjmu blízko sebe, takže dp ≤ 30(zs + zr), je rozdíl mezi typem podloží, které se nachází v blízkosti zdroje, a typem podloží, které se nachází v blízkosti bodu příjmu, zanedbatelný.
Table 2.5.a gives the G values for the ground outdoors.
S ohledem na tuto okolnost se pak následujícím způsobem provede závěrečná korekce indexu povrchu země (if = jestliže, otherwise = jinak) Gpath:
In general, the average of the coefficient G over a path takes values between 0 and 1.
kde Gs je indexem povrchu země v oblasti zdroje.
Table 2.5.a
Pro vozovková podloží [4] a koleje s pevnou jízdní dráhou Gs = 0.
G values for different types of ground
Pro železniční koleje uložené do štěrkového podloží Gs = 1.
Type
G může souviset s měrným odporem proti proudění vzduchu.
G value
Obrázek 2.5.b
Very soft (snow or moss-like)
Vozovka G=0
Soft forest floor (short, dense heather-like or thick moss)
Parkoviště G=0
Uncompacted, loose ground (turf, grass, loose soil)
Obdělávaná pole G=1
Normal uncompacted ground (forest floors, pasture field)
Zahrady G=1
Compacted field and gravel (compacted lawns, park area)
Tabulka 2.5.b znázorňuje vztah mezi těmito označeními a proměnnými Gpath a G′path.
Hard surfaces (most normal asphalt, concrete)
Tabulka 2.5.b
hard and dense surfaces (dense asphalt, concrete, water)
Vztah mezi Ḡw a Ḡm a proměnnými (Gpath, G′path)
is defined as the fraction of absorbent ground present over the entire path covered.
Homogenní podmínky
When the source and receiver are close-by so that dp ≤ 30(zs + zr), the distinction between the type of ground located near the source and the type of ground located near the receiver is negligible.
Příznivé podmínky
To take this comment into account, the ground factor Gpath is therefore ultimately corrected as follows:
Výpočty pro homogenní podmínky
if dp ≤ 30(zs + zr)
Útlum zvuku způsobený účinkem povrchu země za homogenních podmínek se vypočítá podle následujících rovnic:
where Gs is the ground factor of the source area.
jestliže Gpath ≠ 0
Gs = 0 for road platforms [4], slab tracks.
fm je jmenovitá střední kmitočet posuzovaného kmitočtového pásma v Hz, c je rychlost zvuku ve vzduchu, považovaná za rovnu 340 m/s, a Cf je definován jako:
Gs = 1 for rail tracks on ballast.
kde hodnoty w jsou určeny touto rovnicí:
There is no general answer in the case of industrial sources and plants.
Ḡw může být rovno Gpath nebo G′path, přičemž závisí na tom, zda se při výpočtu účinku povrchu země zohlední nebo nezohlední ohyb zvuku, a odpovídá charakteru podloží, na němž se nachází zdroj (reálný zdroj nebo lomený).
G may be linked to the flow resistivity.
Bližší specifikace je uvedena v následujících pododdílech, souhrn pak v tabulce 2.5.b.
Figure 2.5.b
je spodní hranice Aground,H.
Determination of the ground coefficient Gpath over a propagation path
Pro dráhu (Si,R) v homogenních podmínkách bez ohybu zvuku:
Road G=0
Pokud jde o zohlednění ohybu zvuku, odkazujeme na oddíl o ohybu zvuku, kde jsou uvedeny definice Ḡw a Ḡm.
Parking G=0
jestliže Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
Cultivated fields G=1
Výraz – 3(1 – Ḡm) zohledňuje skutečnost, že při velké vzdálenosti mezi zdrojem a bodem příjmu se první strana odrazového zdroje nenachází již na plošině, nýbrž v přírodním terénu.
Gardens G=1
Výpočet pro příznivé podmínky
The following two subsections on calculations in homogeneous and favourable conditions introduce the generic Ḡw and Ḡm notations for the absorption of the ground.
Účinek povrchu země za příznivých podmínek se počítá za pomoci rovnice pro Aground,H, v níž se provedou následující úpravy:
Table 2.5.b gives the correspondence between these notations and the Gpath and G′path variables.
jestliže Gpath ≠ 0
Table 2.5.b
V rovnici Aground,H, se výšky zs a zr nahradí zs + δ zs + δ zT a zr + δ zr + δ zT , kde
Correspondence between Ḡw and Ḡm and (Gpath, G′path)
ao = 2 × 10– 4 m– 1 je převrácená hodnota poloměru křivky
Homogeneous conditions
spodní hranice Aground,F závisí na geometrii dráhy (if = jestliže, otherwise = jinak):
Favourable conditions
jestliže Gpath = 0
Calculations in homogeneous conditions
Aground,F, = Aground,F,min
The attenuation due to the ground effect in homogeneous conditions is calculated according to the following equations:
Výškové korekce δ zs a δ zr zohledňují účinek ohýbání zvukového paprsku. δ zT odráží účinek turbulence.
if Gpath ≠ 0
Ḡm může být také rovno Gpath nebo G′path, přičemž závisí na tom, zda se při výpočtu účinku povrchu země zohlední nebo nezohlední ohyb zvuku, a odpovídá charakteru podloží, na němž se nachází zdroj (reálný zdroj nebo lomený).
fm is the nominal centre frequency of the frequency band considered, in Hz, c is the speed of the sound in the air, taken as equal to 340 m/s, and Cf is defined by:
Bližší specifikace je uvedena v následujících pododdílech.
where the values of w are given by the equation below:
Pro dráhu (Si,R) v příznivých podmínkách bez ohybu zvuku:
Ḡw may be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Ḡm = Gpath v rovnici (2.5.17);
This is specified in the following subsections and summarised in Table 2.5.b.
Pokud jde o zohlednění ohybu zvuku, odkazujeme na další oddíl, kde jsou uvedeny definice Ḡw a Ḡm.
is the lower bound of Aground,H.
Ohyb zvuku
For a path (Si,R) in homogeneous conditions without diffraction:
Ohyb zvuku se zpravidla zkoumá na horní ploše všech překážek nacházejících se na dráze šíření zvuku.
With diffraction, refer to the section on diffraction for the definitions of Ḡw and Ḡm.
Vede-li tato dráha „dostatečně vysoko“ nad ohybovou hranou, lze pracovat s nulovou hodnotou proměnné Adif (Adif = 0) a vypočítat přímý pohled, zejména prostřednictvím evaluace proměnné Aground.
if Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
V praxi to znamená, že se pro každý střední kmitočet kmitočtových pásem provede srovnání rozdílu dráhy δ s kvantitou – λ/20.
The term – 3(1 – Ḡm) takes into account the fact that when the source and the receiver are far apart, the first reflection source side is no longer on the platform but on natural land.
Pokud překážka žádný ohyb zvuku nezpůsobuje, což lze například stanovit za pomoci Rayleighova kritéria, není pro dané kmitočtové pásmo třeba počítat Adif.
Calculation in favourable conditions
V takovém případě jinak řečeno platí, že Adif = 0.
The ground effect in favourable conditions is calculated with the equation of Aground,H, provided that the following modifications are made:
V ostatních případech se Adif spočítá způsobem popsaným ve zbytku této části.
If Gpath ≠ 0
Toto pravidlo se uplatní jak pro homogenní, tak pro příznivé podmínky, a to jak pro jednoduchý, tak pro vícečetný ohyb zvuku.
In the equation of Aground,H, the heights zs and zr are replaced by zs + δ zs + δ zT and zr + δ zr + δ zT respectively where
Pokud se pro dané kmitočtové pásmo provádí výpočet za použití postupu popsaného v tomto oddíle, pracuje se při výpočtu celkového útlumu zvuku s hodnotou veličiny Aground = 0 dB.
ao =2 × 10–4 m–1 is the reverse of the radius of curvature
Účinek povrchu země je zohledněn již přímo v obecné rovnici pro výpočet ohybu světla.
The lower bound of Aground,F depends on the geometry of the path:
Zde navržené rovnice se použijí k výpočtu ohybu zvuku, k němuž dochází na tenkých clonách, silných clonách, budovách, bermách (přírodních či umělých) a na hranách náspů, zářezů a viaduktů.
If Gpath = 0
Stojí-li v dráze šíření zvuku více překážek způsobujících jeho ohyb, pracuje se s nimi jako s vícečetným ohybem a uplatní se postup, který je popsaný v následujícím oddíle o výpočtu rozdílu dráhy.
Aground,F = Aground,F,min
Předestřené postupy se použijí pro výpočet útlumů zvuku v homogenních i příznivých podmínkách.
The height corrections δ zs and δ zr convey the effect of the sound ray bending. δ zT accounts for the effect of the turbulence.
Ohýbání zvukového paprsku se zohlední ve výpočtu rozdílu dráhy a za účelem výpočtu účinku povrchu země před ohybem zvuku a po něm.
Ḡm may also be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Na obrázku 2.5.c je znázorněna obecná metoda výpočtu útlumu zvuku následkem jeho ohybu.
This is specified in the following subsections.
Tato metoda je založena na tom, že dráha šíření zvuku se rozdělí na dvě části: dráhu „na straně zdroje“, která se nachází mezi zdrojem a bodem ohybu, a dráhu „na straně bodu příjmu“, která se nachází mezi bodem ohybu a bodem příjmu.
For a path (Si,R) in favourable conditions without diffraction:
Vypočítají se tyto hodnoty:
Ḡw = Gpath in equation (2.5.17);
účinek povrchu země na straně zdroje, Δground(S,O)
With diffraction, refer to the next section for the definitions of Ḡw and Ḡm.
účinek povrchu země na straně bodu příjmu, Δground(O,R)
Diffraction
a tři ohyby zvuku:
As a general rule, the diffraction shall be studied at the top of each obstacle located on the propagation path.
mezi zdrojem S a bodem příjmu R: Δdif(S,R)
If the path passes ‘high enough’ over the diffraction edge, Adif = 0 can be set and a direct view calculated, in particular by evaluating Aground.
mezi zrcadlovým zdrojem S′ a bodem příjmu R: Δdif(S′,R)
In practice, for each frequency band centre frequency, the path difference δ is compared with the quantity – λ/20.
mezi S a zrcadlovým bodem příjmu R′: Δdif(S,R′).
If an obstacle does not produce diffraction, this for instance being determined according to Rayleigh's criterion, there is no need to calculate Adif for the frequency band considered.
Obrázek 2.5.c
In other words, Adif = 0 in this case.
Geometrie výpočtu útlumu zvuku následkem jeho ohybu
Otherwise, Adif is calculated as described in the remainder of this part.
1 Strana zdroje
This rule applies in both homogeneous and favourable conditions, for both single and multiple diffraction.
2 Strana bodu příjmu
When, for a given frequency band, a calculation is made according to the procedure described in this section, Aground is set as equal to 0 dB when calculating the total attenuation.
S je zdroj;
The ground effect is taken into account directly in the general diffraction calculation equation.
R je bod příjmu;
The equations proposed here are used to process the diffraction on thin screens, thick screens, buildings, earth berms (natural or artificial), and by the edges of embankments, cuttings and viaducts.
S′ je zrcadlový zdroj ve vztahu ke střední oblasti na straně zdroje;
When several diffracting obstacles are encountered on a propagation path, they are treated as a multiple diffraction by applying the procedure described in the following section on calculation of the path difference.
R′ je zrcadlový bod příjmu ve vztahu ke střední oblasti na straně bodu příjmu;
The procedures presented here are used to calculate the attenuations in both homogeneous conditions and favourable conditions.
O je bod ohybu;
Ray bending is taken into account in the calculation of the path difference and to calculate the ground effects before and after diffraction.
zs je ekvivalentní výška zdroje S ve vztahu ke střední rovině na straně zdroje;
Figure 2.5.c illustrates the general method of calculation of the attenuation due to diffraction.
zo,s je ekvivalentní výška bodu ohybu O ve vztahu ke střední oblasti na straně zdroje;
This method is based on breaking down the propagation path into two parts: the ‘source side’ path, located between the source and the diffraction point, and the ‘receiver side’ path, located between the diffraction point and the receiver.
zr je ekvivalentní výška bodu příjmu R ve vztahu ke střední rovině na straně bodu příjmu;
The following are calculated:
zo,r je ekvivalentní výška bodu ohybu O ve vztahu ke střední oblasti na straně bodu příjmu.
a ground effect, source side, Δground(S,O)
Nepravidelnost terénu mezi zdrojem a bodem ohybu a mezi bodem ohybu a bodem příjmu se zohlední prostřednictvím ekvivalentních výšek vypočítaných ve vztahu ke střední oblasti, nejprve na straně zdroje, následně na straně bodu příjmu (dvě střední oblasti) za použití metody popsané v pododdíle o významných výškách nad úrovní terénu.
a ground effect, receiver side, Δground(O,R)
Čistý ohyb zvuku
and three diffractions:
Pro čistý ohyb zvuku bez jakéhokoli účinku povrchu země se útlum zvuku určí takto (if = jestliže, otherwise = jinak):
between the source S and the receiver R: Δdif(S,R)
λ je vlnová délka o jmenovitém středním kmitočtu v příslušném kmitočtovém pásmu;
between the image source S′ and R: Δdif(S′,R)
δ je rozdíl dráhy mezi dráhou s ohybem zvuku a přímou dráhou (viz následující pododdíl o výpočtu rozdílu dráhy);
between S and the image receiver R′: Δdif(S,R′).
C″ je koeficient, který se použije k zohlednění vícečetných ohybů zvuku:
Figure 2.5.c
C″ = 1 pro jednoduchý ohyb zvuku.
Geometry of a calculation of the attenuation due to diffraction
Pro vícečetný ohyb zvuku, kdy e je celková vzdálenost dráhy, O1 až O2 + O2 až O3 + O3 až O4 z „gumičkové“ metody, (viz obrázky 2.5.d a 2.5.f) a je-li hodnota e větší než 0,3 m (v opačném případě C″ = 1), je tento koeficient definován jako:
1 Source side
Hodnoty Δdif budou omezeny:
2 Receiver side
je-li Δdif < 0: Δdif = 0 dB
S is the source;
je-li Δdif > 25: Δdif = 25 dB pro ohyb zvuku na vodorovné hraně a pouze tehdy, je-li proměnná Δdif součástí výpočtu Adif.
R is the receiver;
Tato horní hranice se nepoužije tehdy, když proměnné Δdif vstupují do výpočtu Δground, nebo v případě ohybu zvuku na svislé hraně (laterální ohyb zvuku) v případě mapování průmyslového hluku.
S′ is the image source in relation to the mean ground plane source side;
Výpočet rozdílu dráhy
R′ is the image receiver in relation to the mean ground plane receiver side;
Rozdíl dráhy δ se vypočítá na svislé rovině obsahující zdroj a bod příjmu.
O is the diffraction point;
Jedná se o aproximaci k Fermatovu principu.
zs is the equivalent height of the source S in relation to the mean plane source side;
V tomto případě (liniové zdroje) je aproximace použitelná.
zo,s is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane source side;
Rozdíl dráhy δ se vypočítá způsobem znázorněným na následujících obrázcích s ohledem na danou situaci.
zr is the equivalent height of the receiver R in relation to the mean plane receiver side;
Obrázek 2.5.d
zo,r is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane receiver side.
Poznámka: Pro každou konfiguraci je dáno vyjádření δ.
The irregularity of the ground between the source and the diffraction point, and between the diffraction point and the receiver, is taken into account by means of equivalent heights calculated in relation to the mean ground plane, source side first and receiver side second (two mean ground planes), according to the method described in the subsection on significant heights above the ground.
Obrázek 2.5.e
Pure diffraction
Výpočet rozdílu dráhy za příznivých podmínek (jednoduchý ohyb zvuku)
For pure diffraction, with no ground effects, the attenuation is given by:
případ
λ is the wavelength at the nominal centre frequency of the frequency band considered;
případ
δ is the path difference between the diffracted path and the direct path (see next subsection on calculation of the path difference);
Za příznivých podmínek se vychází z předpokladu, že tři zakřivené zvukové paprsky SO, OR, a SR mají shodný poloměr zakřivení Γ, který je definován takto:
C″ = 1 for a single diffraction.
Délka křivky zvukového paprsku MN se v případě příznivých podmínek značí jako M̂N.
For a multiple diffraction, if e is the total distance along the path, O1 to O2 + O2 to O3 + O3 to O4 from the ‘rubber band method’, (see Figures 2.5.d and 2.5.f) and if e exceeds 0,3 m (otherwise C″ = 1), this coefficient is defined by:
Tato délka se rovná:
The values of Δdif shall be bound:
Při výpočtu rozdílu dráhy za příznivých podmínek δF mohou nastat v zásadě tři scénáře (viz obrázek 2.5.e).
if Δdif < 0: Δdif = 0 dB
V praxi však stačí dvě rovnice:
if Δdif > 25: Δdif = 25 dB for a diffraction on a horizontal edge and only on the term Δdif which figures in the calculation of Adif.
má-li přímý zvukový paprsek SR v cestě překážku (první a druhý případ na obrázku 2.5.e):
This upper bound shall not be applied in the Δdif terms that intervene in the calculation of Δground, or for a diffraction on a vertical edge (lateral diffraction) in the case of industrial noise mapping.
nemá-li přímý zvukový paprsek SR v cestě překážku (třetí případ na obrázku 2.5.e):
Calculation of the path difference
kde A je průsečík přímého zvukového paprsku SR a rozšíření překážky způsobující jeho ohyb.
The path difference δ is calculated in a vertical plane containing the source and the receiver.
V případě vícečetných ohybů za příznivých podmínek je třeba:
This is an approximation in relation to the Fermat principle.
určit konvexní plášť vymezený různými potenciálními ohybovými hranami,
The approximation remains applicable here (source lines).
vypustit ohybové hrany, které nejsou na hranici konvexního pláště,
The path difference δ is calculated as in the following Figures, based on the situations encountered.
vypočítat δF na základě délek zakřiveného zvukového paprsku rozdělením dráhy ohnutého paprsku na nezbytný počet zakřivených úseků (viz obrázek 2.5.f).
Figure 2.5.d
Obrázek 2.5.f
Calculation of the path difference in homogeneous conditions.