natgillin/translations-raw huggingface dataset:
За оперативните нужди на изчисляването поглъщането на звука от дадена земна повърхност се представя от безразмерен коефициент G със стойност между 0 и 1.
Type
G не зависи от честотата.
(kPa · s/m2)
В таблица 2.5.а се дават стойностите на G за земна повърхност на открито.
G value
По принцип, средната стойност на коефициента G за даден път на разпространение приема стойности между 0 и 1.
Very soft (snow or moss-like)
Таблица 2.5.а
Soft forest floor (short, dense heather-like or thick moss)
Стойности на G за различни видове земна повърхност
Uncompacted, loose ground (turf, grass, loose soil)
Вид
Normal uncompacted ground (forest floors, pasture field)
(kPa·s/m2)
Compacted field and gravel (compacted lawns, park area)
Стойност на G
Compacted dense ground (gravel road, car park)
Много мека (сняг или мъхеста)
Hard surfaces (most normal asphalt, concrete)
Мека горска повърхност (къса, гъста растителна покривка подобна на пирен или дебел мъх)
hard and dense surfaces (dense asphalt, concrete, water)
Несбита, рохкава повърхност (торф, трева, ронлива почва)
is defined as the fraction of absorbent ground present over the entire path covered.
Нормална несбита повърхност (горска, пасище)
When the source and receiver are close-by so that dp ≤ 30(zs + zr), the distinction between the type of ground located near the source and the type of ground located near the receiver is negligible.
Сбита повърхност и насипана с дребен чакъл (утъпкани тревни площи, паркови площи)
To take this comment into account, the ground factor Gpath is therefore ultimately corrected as follows:
Сбита плътна повърхност (чакълест път, автомобилен паркинг)
if dp ≤ 30(zs + zr)
Твърди повърхности (в повечето случаи — обикновен асфалт, бетон)
where Gs is the ground factor of the source area.
твърди и плътни повърхности (плътен асфалт, бетон, вода)
Gs = 0 for road platforms [4], slab tracks.
се определя като дял на наличната поглъщаща повърхност за целия обхванат път на разпространение.
Gs = 1 for rail tracks on ballast.
Когато източникът и приемникът са наблизо, така че dp ≤ 30(zs + zr), може да се пренебрегне разликата по вид между земната повърхност в близост до източника и земната повърхност в близост до приемника.
There is no general answer in the case of industrial sources and plants.
Следователно за съобразяване с тази забележка коефициентът за земната повърхност Gpath се коригира накрая, както следва:
G may be linked to the flow resistivity.
if dp ≤ 30 (zs + zr)
Figure 2.5.b
където Gs е коефициентът за земната повърхност в района на източника.
Determination of the ground coefficient Gpath over a propagation path
Gs = 0 за пътни рампи [4] и релсов път върху бетонна плоча.
Road G=0
Gs = 1 за баластов релсов път.
Parking G=0
Няма общ отговор по въпроса за промишлени източници и инсталации.
Cultivated fields G=1
G може да е свързан със съпротивлението на потока.
Gardens G=1
Фигура 2.5.б
The following two subsections on calculations in homogeneous and favourable conditions introduce the generic Ḡw and Ḡm notations for the absorption of the ground.
Определяне на коефициента Gpath за земната повърхност по пътя на разпространение
Table 2.5.b gives the correspondence between these notations and the Gpath and G′path variables.
Път G=0
Table 2.5.b
Паркинг G=0
Correspondence between Ḡw and Ḡm and (Gpath, G′path)
Култивирани поля G=1
Homogeneous conditions
Градини G=1
Favourable conditions
В следващите два подраздела относно изчисленията при еднородни и благоприятни условия се въвеждат общите Ḡw и Ḡm означения за поглъщането от земната повърхност.
Calculations in homogeneous conditions
В таблица 2.5.б се дава съответствието между тези означения и променливите Gpath и G′path.
The attenuation due to the ground effect in homogeneous conditions is calculated according to the following equations:
Таблица 2.5.б
if Gpath ≠ 0
Съответствие между Ḡw и Ḡm и (Gpath, G′path)
fm is the nominal centre frequency of the frequency band considered, in Hz, c is the speed of the sound in the air, taken as equal to 340 m/s, and Cf is defined by:
Еднородни условия
where the values of w are given by the equation below:
Благоприятни условия
Ḡw may be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
Изчисления при еднородни условия
This is specified in the following subsections and summarised in Table 2.5.b.
Затихването поради влиянието на земната повърхност при еднородни условия се изчислява съгласно следните уравнения:
is the lower bound of Aground,H.
ако Gpath ≠ 0
For a path (Si,R) in homogeneous conditions without diffraction:
fm е обявената централна честота за разглежданата честотна лента, в Hz, c е скоростта на звука във въздуха, приета за равна на 340 m/s, а Cf се определя от:
With diffraction, refer to the section on diffraction for the definitions of Ḡw and Ḡm.
където стойностите на w се дават от уравнението по-долу:
if Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
Ḡw може да е равен на Gpath или G′path в зависимост от това дали влиянието на земната повърхност е изчислено със или без дифракцията и според естеството на земната повърхност под източника (реален източник или дифракционен).
The term – 3(1 – Ḡm) takes into account the fact that when the source and the receiver are far apart, the first reflection source side is no longer on the platform but on natural land.
Това е определено в следващите подраздели и обобщено в таблица 2.5.б.
Calculation in favourable conditions
долната граница на Aground,H.
The ground effect in favourable conditions is calculated with the equation of Aground,H, provided that the following modifications are made:
За даден път на разпространение (Si,R) при еднородни условия без дифракция:
If Gpath ≠ 0
С дифракция: от раздела относно дифракцията се вземат определенията за Ḡw и Ḡm.
In the equation of Aground,H, the heights zs and zr are replaced by zs + δ zs + δ zT and zr + δ zr + δ zT respectively where
ако Gpath = 0: Aground,H = – 3 dB
ao =2 × 10–4 m–1 is the reverse of the radius of curvature
С члена – 3(1 – Ḡm) се взема предвид фактът, че когато източникът и приемникът са на голямо разстояние един от друг, първият обект, от който се отразява източникът, вече не се намира върху рампата, а направо върху земната повърхност.
The lower bound of Aground,F depends on the geometry of the path:
Изчисления при благоприятни условия
If Gpath = 0
Влиянието на земната повърхност при благоприятни условия се изчислява съгласно уравнението за Aground,H, но със следните изменения:
Aground,F = Aground,F,min
ако Gpath ≠ 0
The height corrections δ zs and δ zr convey the effect of the sound ray bending. δ zT accounts for the effect of the turbulence.
В уравнението Aground,H, височините zs и zr се заменят съответно с zs + δ zs + δ zT и zr + δ zr + δ zT, където
Ḡm may also be equal to either Gpath or G′path depending on whether the ground effect is calculated with or without diffraction, and according to the nature of the ground under the source (real source or diffracted).
ao =2 × 10– 4 m– 1 е реципрочната стойност на радиуса на кривата
This is specified in the following subsections.
Долната граница на Aground,F зависи от геометрията на пътя на разпространение:
For a path (Si,R) in favourable conditions without diffraction:
ако Gpath = 0
Ḡw = Gpath in equation (2.5.17);
Aground,F, =Aground,F,min
With diffraction, refer to the next section for the definitions of Ḡw and Ḡm.
С корекциите за височината δ zs и δ zr се отчита изкривяването на линията на звука.
Diffraction
С δ zT се отчита влиянието на турбуленцията.
As a general rule, the diffraction shall be studied at the top of each obstacle located on the propagation path.
Ḡm може да е равен също така на Gpath или G′path в зависимост от това дали влиянието на земната повърхност е изчислено със или без дифракцията и според естеството на земната повърхност под източника (реален източник или дифракционен).
If the path passes ‘high enough’ over the diffraction edge, Adif = 0 can be set and a direct view calculated, in particular by evaluating Aground.
Това е определено в следващите подраздели.
In practice, for each frequency band centre frequency, the path difference δ is compared with the quantity – λ/20.
За даден път на разпространение (Si,R) при благоприятни условия без дифракция:
If an obstacle does not produce diffraction, this for instance being determined according to Rayleigh's criterion, there is no need to calculate Adif for the frequency band considered.
Ḡw = Gpath в уравнение (2.5.17);
In other words, Adif = 0 in this case.
С дифракция: от следващия раздел се вземат определенията за Ḡw и Ḡm.
Otherwise, Adif is calculated as described in the remainder of this part.
Дифракция
This rule applies in both homogeneous and favourable conditions, for both single and multiple diffraction.
Като общо правило, дифракцията се изследва в горната част на всяко препятствие, разположено по пътя на разпространение.
When, for a given frequency band, a calculation is made according to the procedure described in this section, Aground is set as equal to 0 dB when calculating the total attenuation.
Ако пътят преминава „достатъчно високо“ над причиняващия дифракция ръб, може да се зададе Adif = 0 и да се изчисли за пряка видимост, по-специално чрез оценка за Aground.
The ground effect is taken into account directly in the general diffraction calculation equation.
На практика, разликата в пътя δ се сравнява със стойността -λ/20 за всяка централна честота на честотна лента.
The equations proposed here are used to process the diffraction on thin screens, thick screens, buildings, earth berms (natural or artificial), and by the edges of embankments, cuttings and viaducts.
Ако дадено препятствие не причинява дифракция, като това се определя например по критерия на Рейли (Rayleigh), тогава не е необходимо да се изчислява Adif за разглежданата честотна лента.
When several diffracting obstacles are encountered on a propagation path, they are treated as a multiple diffraction by applying the procedure described in the following section on calculation of the path difference.
С други думи в този случай Adif = 0.
The procedures presented here are used to calculate the attenuations in both homogeneous conditions and favourable conditions.
В противен случай Adif се изчислява съгласно описанието в остатъка от настоящата част.
Ray bending is taken into account in the calculation of the path difference and to calculate the ground effects before and after diffraction.
Това правило се прилага както при еднородни, така и при благоприятни условия, както за единична, така и за многократна дифракция.
Figure 2.5.c illustrates the general method of calculation of the attenuation due to diffraction.
Когато за дадена честотна лента се прави изчисление съгласно процедурата, описана в настоящия раздел, Aground се задава като равно на 0 dB при изчисляването на общото затихване.
This method is based on breaking down the propagation path into two parts: the ‘source side’ path, located between the source and the diffraction point, and the ‘receiver side’ path, located between the diffraction point and the receiver.
Влиянието на земната повърхност се взема предвид пряко в общото уравнение за изчисляване на дифракцията.
The following are calculated:
Предложените тук уравнения се използват за изчисляване на дифракцията при тънки екраниращи съоръжения, дебели екраниращи съоръжения, сгради и земни насипи (естествени или изкуствени), както и от ръбовете на диги, изкопи и виадукти.
a ground effect, source side, Δground(S,O)
Когато по пътя на разпространение са налице няколко дифракционни препятствия, те се третират като многократна дифракция по процедурата, описана в следващия раздел относно изчисляването на разликата в пътя.
a ground effect, receiver side, Δground(O,R)
Процедурите, представени тук, се използват за изчисляване на затихванията както при еднородни, така и при благоприятни условия.
and three diffractions:
Изкривяването на линията на звука се взема предвид при изчисляването на разликата в пътя и за изчисляване на влиянието на земната повърхност преди и след дифракция.
between the source S and the receiver R: Δdif(S,R)
Фигура 2.5.в онагледява общия метод за изчисляване на затихването, дължащо се на дифракция.
between the image source S′ and R: Δdif(S′,R)
Този метод е основан на разделянето на пътя на разпространение на две части: път „от страната на източника“, т.е. между източника и точката на дифракция, и път „от страната на приемника“, т.е. между точката на дифракция и приемника.
between S and the image receiver R′: Δdif(S,R′).
Изчисляват се следните величини:
Figure 2.5.c
влиянието на земната повърхност от страната на източника, Δground(S,O)
Geometry of a calculation of the attenuation due to diffraction
влиянието на земната повърхност от страната на приемника, Δground(O,R)
1 Source side
и три дифракции:
2 Receiver side
между източника S и приемника R: Δdif(S,R)
S is the source;
между фиктивния източник S′ и R: Δdif(S′,R)
R is the receiver;
между S и фиктивния приемник R′: Δdif(S,R′).
S′ is the image source in relation to the mean ground plane source side;
Фигура 2.5.в
R′ is the image receiver in relation to the mean ground plane receiver side;
Геометрия за изчисляване на затихването, дължащо се на дифракция
O is the diffraction point;
1 от страната на източника
zs is the equivalent height of the source S in relation to the mean plane source side;
2 от страната на приемника
zo,s is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane source side;
S е източникът;
zr is the equivalent height of the receiver R in relation to the mean plane receiver side;
R е приемникът;
zo,r is the equivalent height of the diffraction point O in relation to the mean ground plane receiver side.
S′ е фиктивният източник спрямо средната равнина за земната повърхност от страната на източника;
The irregularity of the ground between the source and the diffraction point, and between the diffraction point and the receiver, is taken into account by means of equivalent heights calculated in relation to the mean ground plane, source side first and receiver side second (two mean ground planes), according to the method described in the subsection on significant heights above the ground.
R′ е фиктивният приемник спрямо средната равнина за земната повърхност;
Pure diffraction
O е точката на дифракция от страната на приемника;
For pure diffraction, with no ground effects, the attenuation is given by:
zs е еквивалентната височина на източника S спрямо средната равнина за земната повърхност от страната на източника;
λ is the wavelength at the nominal centre frequency of the frequency band considered;
zo,s е еквивалентната височина на точката на дифракция O спрямо средната равнина за земната повърхност от страната на източника;
δ is the path difference between the diffracted path and the direct path (see next subsection on calculation of the path difference);
zr е еквивалентната височина на приемника R спрямо средната равнина за земната повърхност от страната на приемника;
C″ is a coefficient used to take into account multiple diffractions:
zo,r е еквивалентната височина на точката на дифракция O спрямо средната равнина за земната повърхност от страната на приемника.
C″ = 1 for a single diffraction.
Неравността на земната повърхност между източника и точката на дифракция, както и между точката на дифракция и приемника, е взета предвид чрез еквивалентните височини, изчислени спрямо средната равнина за земната повърхност — най-напред от страната на източника и след това от страната на приемника (т.е. за две средни равнини за земната повърхност), съгласно метода, описан в подраздела относно значителните височини над земната повърхност.
For a multiple diffraction, if e is the total distance along the path, O1 to O2 + O2 to O3 + O3 to O4 from the ‘rubber band method’, (see Figures 2.5.d and 2.5.f) and if e exceeds 0,3 m (otherwise C″ = 1), this coefficient is defined by:
Чиста дифракция
The values of Δdif shall be bound:
Чистата дифракция, т.е. без влиянието на земната повърхност, се дава от:
if Δdif < 0: Δdif = 0 dB
λ е дължината на вълната при обявената централна честота на разглежданата честотна лента;
if Δdif > 25: Δdif = 25 dB for a diffraction on a horizontal edge and only on the term Δdif which figures in the calculation of Adif.
δ е разликата в пътя между пречупения път и прекия път (виж следващия подраздел относно изчисляването на разликата в пътя);
This upper bound shall not be applied in the Δdif terms that intervene in the calculation of Δground, or for a diffraction on a vertical edge (lateral diffraction) in the case of industrial noise mapping.
C″ е коефициент, който се използва, за да се вземат предвид многократни дифракции:
Calculation of the path difference
C″ = 1 за единична дифракция.
The path difference δ is calculated in a vertical plane containing the source and the receiver.
За многократна дифракция, ако e е общото разстояние по протежение на пътя на разпространение, O1 до O2 + O2 до O3 + O3 до O4 от „метода на гумената лента“ (виж фигури 2.5.г и 2.5.е) и ако e превишава 0,3 m (в противен случай C″ = 1), този коефициент се определя от:
This is an approximation in relation to the Fermat principle.
Стойностите на Δdif са ограничени:
The approximation remains applicable here (source lines).
ако Δdif < 0: Δdif = 0 dB
The path difference δ is calculated as in the following Figures, based on the situations encountered.
ако Δdif > 25: Δdif = 25 dB за дифракция от хоризонтален ръб и само по члена Δdif, който фигурира в изчислението за Adif.
Figure 2.5.d
Тази горна граница не се прилага в членовете Δdif, които участват в изчисляването на Δground, или за дифракция от вертикален ръб (странична дифракция) в случай на картографиране на шума от промишлени източници.
Calculation of the path difference in homogeneous conditions.
Изчисляване на разликата в пътя
O, O1, and O2 are the diffraction points
Разликата в пътя δ се изчислява във вертикална равнина, съдържаща източника и приемника.
Note: For each configuration, the expression of δ is given.
Това е приближение във връзка с принципа на Ферма.
Figure 2.5.e
Приближението остава приложимо тук (линейни източници).
Calculation of the path difference in favourable conditions (single diffraction)
Разликата в пътя δ се изчислява, както е показано в следващите фигури, в зависимост от конкретната ситуация.
3rd case
Фигура 2.5.г
2nd case
Изчисляване на разликата в пътя при еднородни условия O, O1 и O2 точките на дифракция
1st case
Забележка: За всяка конфигурация се дава израз за δ.
In favourable conditions, it is considered that the three curved sound rays SO, OR, and SR have an identical radius of curvature Γ defined by:
Фигура 2.5.д
The length of a sound ray curve MN is noted M̂N in favourable conditions.
Изчисляване на разликата в пътя при благоприятни условия (единична дифракция)
This length is equal to:
случай
In principle, three scenarios should be considered in the calculation of the path difference in favourable conditions δF (see Figure 2.5.e).
случай
In practice, two equations are sufficient:
случай
if the straight sound ray SR is masked by the obstacle (1st and 2nd case in Figure 2.5.e):
При благоприятни условия се счита, че трите изкривени линии на звука SO, OR и SR са с един същ радиус на кривината Γ, определен от:
if the straight sound ray SR is not masked by the obstacle (3rd case in Figure 2.5.e):
Дължината на кривата на линията на звука MN се означава с M̂N при благоприятни условия.
where A is the intersection of the straight sound ray SR and the extension of the diffracting obstacle.
Тази дължина е равна на:
For the multiple diffractions in favourable conditions:
По принцип, следва да се разгледат три сценария при изчисляването на разликата в пътя при благоприятни условия δF (виж фигура 2.5.д).
determine the convex hull defined by the various potential diffraction edges;
На практика са достатъчни две уравнения:
eliminate the diffraction edges which are not on the boundary of the convex hull;
Ако правата линия SR на звука е закрита от препятствие (1ви и 2ри случаи на фигура 2.5.д):
calculate δF based on the lengths of the curved sound ray, by breaking down the diffracted path into as many curved segments as necessary (see Figure 2.5.f)
Ако правата линия SR на звука не е закрита от препятствие (3ти случай на фигура 2.5.д):
Figure 2.5.f
където A е пресечната точка на правата линия SR на звука и удължението на дифракционното препятствие.
Example of calculation of the path difference in favourable conditions, in the case of multiple diffractions
За многократните дифракции при благоприятни условия:
In the scenario presented in Figure 2.5.f, the path difference is:
се определя изпъкналата обвивка, дефинирана от различните ръбове, които могат да причинят дифракция;
Calculation of the attenuation Adif
изключват се причиняващите дифракция ръбове, които не са на границата на изпъкналата обвивка;
The attenuation due to diffraction, taking the ground effects on the source side and receiver side into account, is calculated according to the following general equations:
изчислява се δF въз основа на дължината на изкривената линия на звука, като пречупеният път се разбива на множество извити сегменти, доколкото е необходимо (виж фигура 2.5.е)
Δdif (S,R) is the attenuation due to the diffraction between the source S and the receiver R
Фигура 2.5.е
Δground(S,O) is the attenuation due to the ground effect on the source side, weighted by the diffraction on the source side; where it is understood that O = O1 in case of multiple diffractions as in Figure 2.5.f
Пример за изчисляване на разликата в пътя при благоприятни условия в случай на многократни дифракции
Δground(O,R) is the attenuation due to the ground effect on the receiver side, weighted by the diffraction on the receiver side (see the following subsection on calculation of the term Δground(O,R)).
В сценария, представен на фигура 2.5.е, разликата в пътя е:
Calculation of the term Δground(S,O)
Изчисляване на затихването Adif
Aground(S,O) is the attenuation due to the ground effect between the source S and the diffraction point O. This term is calculated as indicated in the previous subsection on calculations in homogeneous conditions and in the previous subsection on calculation in favourable conditions, with the following hypotheses:
Дължащото се на дифракция затихване се изчислява съгласно следните общи уравнения, като се взема предвид влиянието на земната повърхност от страната на източника и от страната на приемника:
zr = zo,s,
Δdif (S,R) е дължащото се на дифракцията затихване между източника S и приемника R;
Gpath is calculated between S and O,
Δground(S,O) е затихването, дължащо се на влиянието на земната повърхност от страната на източника, претеглено с дифракцията от страната на източника; като се приема, че O=O1 в случай на многократни дифракции, както на фигура 2.5.е
In homogeneous conditions: Ḡw = G′path in equation (2.5.17), Ḡm = G′path in equation (2.5.18),
Δground(O,R) е затихването, дължащо се на влиянието на земната повърхност от страната на приемника, претеглено с дифракцията от страната на приемника (виж следващия подраздел относно изчисляването на члена Δground(O,R)).
In favourable conditions: Ḡw = Gpath in equation (2.5.17), Ḡm = G′path in equation (2.5.20),
Изчисляване на члена Δground(S,O)
Δdif(S′,R) is the attenuation due to the diffraction between the image source S′ and R, calculated as in the previous subsection on pure diffraction,
Aground(S,O) е затихването, дължащо се на влиянието на земната повърхност, между източника S и точката на дифракция O. Този член се изчислява, както е указано в предходните подраздели относно изчисления при еднородни и при благоприятни условия, със следните хипотези:
Δdif(S,R) is the attenuation due to the diffraction between S and R, calculated as in Subsection VI.4.4.b.
zr = zo,s;
Calculation of the term Δground(O,R)
Gpath се изчислява между S и O;
Aground (O,R) is the attenuation due to the ground effect between the diffraction point O and the receiver R. This term is calculated as indicated in the previous subsection on calculation in homogeneous conditions and in the previous subsection on calculation in favourable conditions, with the following hypotheses: