フロケ理論
数学のフロケ理論（フロケりろん、）とは、次の形の線型微分方程式の解のクラスに関する常微分方程式理論の一分野である。
ここで formula_2 は区分的連続な周期 formula_3 の周期関数である。
フロケ理論における主定理であるフロケの定理（Floquet's theorem）は、 によるもので、この共通の線型系の各基本解行列に対するを与えるものである。それはまた、formula_4 を満たすような座標変換 formula_5 を与え、これは周期系を典型的な実係数の線型系へと変換する。
固体物理学において、（3次元へと一般化された）同様の結果はブロッホの定理として知られている。
線型微分方程式の解はベクトル空間を構成することに注意されたい。ある行列 formula_6 が基本解行列（fundamental matrix solution）であるとは、その全ての列が線型独立な解であることを言う。ある行列 formula_7 が主基本解行列（principal funcamental matrix solution）であるとは、その全ての列が線型独立な解で、formula_8 が単位行列となるようなある formula_9 が存在することを言う。主基本行列は、formula_10 を使うことで基本行列から構成することが出来る。初期条件が formula_11 であるような線型微分方程式の解は、formula_12 である。ここで formula_13 は任意の基本行列である。
formula_14 を一階の線型微分方程式とし、formula_15 は長さ formula_16 の列ベクトルとし、formula_17 は周期 formula_3 の formula_19 周期行列とする（すなわち、すべての実数値 formula_20 に対して formula_21 が成立する）。formula_22 をこの微分方程式のある基本解行列とする。このとき、全ての formula_23 に対して
が成立する。ここで
はモノドロミー行列として知られるものである。さらに（複素数値でもあり得る）各行列 formula_26 で
を満たすようなものに対し、周期 formula_3 の周期行列関数 formula_29 で
を満たすようなものが存在する。また、ある実行列 formula_31 と実周期（formula_32-周期）行列函数 formula_33 で
を満たすようなものが存在する。以上の議論において、formula_26、formula_36、formula_37 および formula_31 は formula_19 行列である。
写像 formula_40 は時間依存の座標変換（formula_41）を導き、その変換の下で元の方程式系は実定数を係数とする線型系 formula_42 になる。formula_43 は連続かつ周期的であるため、有界である。したがって formula_44 および formula_15 に対するゼロ解の安定性は formula_31 の固有値によって決定される。
表現 formula_47 は、基本行列 formula_48 に対する「フロケ正規形（Floquet normal form）」と呼ばれる。
formula_49 の固有値は、その方程式系の特性乗数と呼ばれる。それらはまた（線型の）ポアンカレ写像 formula_50 の固有値でもある。フロケ指数（Floquet exponent、しばしば特性指数とも呼ばれる）とは、formula_51 がその方程式系の特性乗数となるような複素数 formula_52 のことを言う。ここで、整数 formula_53 に対して formula_54 が成立することより、フロケ指数は一意的ではないことに注意されたい。フロケ指数の実部は、リアプノフ指数（Lyapunov exponents）と呼ばれる。すべてのリアプノフ指数が負であればゼロ解は漸近安定となり、非正であればリアプノフ安定となり、それ以外の場合では不安定となる。マシュー方程式とは、楕円柱に対する波動方程式に関連するものである。
与えられた formula_55 に対するマシュー方程式とは、次のようなものである。
マシュー方程式は、周期係数を持つ二階の線型微分方程式である。
マシュー函数に関する最も有用な結果は、フロケの定理 [1, 2] である。その定理によれば、任意のペア ("a", "q") に対するマシュー方程式の解は次の形式で表現される。
ここで formula_59 は "a" および "q" に依存する定数であり、"P"(.) は "w" について formula_60-周期的である。
この定数 formula_59 は特性指数（characteristic exponent）と呼ばれる。
formula_59 が整数であるなら、formula_63 および formula_64 は線型独立な解である。さらに、
がそれぞれ解 formula_63 or formula_64 に対して成立する。
ペア ("a", "q") は formula_68 を満たすようなもので、したがって解 formula_69 は実軸上で有界であるものと仮定する。マシュー方程式の一般解は、（formula_70 および formula_59 は非整数）次のような形式で記述される。
ここで formula_73 および formula_74 は任意定数である。
分数次あるいは整数次のすべての有界な解は、振動数が増加するにつれて振幅が減少するような調和振動の無限級数として表現される。
マシュー方程式の、他の非常に重要な性質として、直交性（orthogonality）が挙げられる [3]：
formula_75 および formula_76 が
の単根であるなら、
が成立する。すなわち、
が成立する。ここで  は 0 から "π" に対して定義される内積である。