ベンチュリ
ベンチュリ（）は、流体の流れを絞ることによって、流速を増加させて、低速部にくらべて低い圧力を発生させる機構である。イタリアの物理学者にちなむ。ベンチュリ効果を応用した管を<b data-parsoid='{"dsr":[350,362,3,3]}'>ベンチュリ管（Transclusion error: {{En}} is only for use in File namespace. Use {{lang-en}} or {{en icon}} instead.）、計測器を<b data-parsoid='{"dsr":[388,400,3,3]}'>ベンチュリ計（Transclusion error: {{En}} is only for use in File namespace. Use {{lang-en}} or {{en icon}} instead.）という。
連続の式から、流量が一定のとき流れの断面積を狭くすると流速は増加する。流体が非圧縮性であるとき、すなわち密度が一定であるとき、右の図で
v 2 = A 1 A 2 v 1 {\displaystyle v_{2}={\frac {A_{1}}{A_{2}}}v_{1}}
ベルヌーイの定理から流速が高くなると圧力は低くなる。液体を扱う場合として、ガソリンを吸入するエンジンのキャブレター、霧吹き、エアブラシ等に使われている。
ベンチュリ管は流量の計測にも用いられる（ベンチュリ計）。流量の計測では絞る前の部分（図の点"1"）と絞り部（図の点"2"）の圧力を測定し、各断面の断面積が既知であるなら、連続の式とベルヌーイの定理から理論的に流量が求められる。
ここで、流体は非圧縮性で密度は ρ = 一定とし、定常流とする。絞る前の管の断面積・流速・圧力・水頭をそれぞれ A1 , v1 , p1 , z1 、絞り部の管の断面積・流速・圧力・水頭をそれぞれ A2 , v2 , p2 , z2 、流量をQ 、重力加速度をg とすると、ベルヌーイの定理より次の式が成り立つ。
p 1 ρ + v 1 2 2 + g z 1 = p 2 ρ + v 2 2 2 + g z 2 {\displaystyle {\frac {p_{1}}{\rho }}+{\frac {{v_{1}}^{2}}{2}}+gz_{1}={\frac {p_{2}}{\rho }}+{\frac {{v_{2}}^{2}}{2}}+gz_{2}}
連続の式より成り立つ
Q = A 1 v 1 = A 2 v 2 ⇒ v 1 = Q A 1 , v 2 = Q A 2 {\displaystyle Q=A_{1}v_{1}=A_{2}v_{2}\quad \Rightarrow \quad v_{1}={\frac {Q}{A_{1}}},v_{2}={\frac {Q}{A_{2}}}}
を代入し、また管路が水平とすればz1 = z2 であり、点1と点2での差圧を
h = p 1 − p 2 ρ g {\displaystyle h={\frac {p_{1}-p_{2}}{\rho g}}}
と置けば、理論的な流量Q は次のようになる。
Q = A 2 1 − ( A 2 A 1 ) 2 2 g h {\displaystyle Q={\frac {A_{2}}{\sqrt {1-{({\frac {A_{2}}{A_{1}}})}^{2}}}}{\sqrt {2gh}}}
実用上は、慣性力や粘性によるエネルギー損失が起こるので、実用的な流量を求める式として次のようになる。
Q = C A 2 1 − ( A 2 A 1 ) 2 2 g h {\displaystyle Q=C{\frac {A_{2}}{\sqrt {1-{({\frac {A_{2}}{A_{1}}})}^{2}}}}{\sqrt {2gh}}}
ここで、C は流量係数と呼ばれ、一般的には C = 0.96～0.99 となる[1]。流量係数には計算の便宜上から
Q = K h {\displaystyle Q=K{\sqrt {h}}} ただし K = A 2 1 − ( A 2 A 1 ) 2 2 g {\displaystyle K={\frac {A_{2}}{\sqrt {1-({\frac {A_{2}}{A_{1}}})^{2}}}}{\sqrt {2g}}}
となるK も用いられることがある。
アスピレーター ベルヌーイの定理 オリフィス板 ブンゼンバーナー チョーク流れ ピトー管 ノズル - ラバール・ノズル