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大内啓伍

大内 啓伍（おおうち けいご、1930年1月23日 - 2016年3月9日）は、日本の政治家。勲等は正三位勲一等。 厚生大臣（第76・77代）、民社党委員長（第7代）・書記長（第6代）・政策審議会長（第4代）、衆議院沖縄及び北方問題に関する特別委員長、自由連合総裁（初代）、衆議院議員（通算6期）等を歴任した。 東京都京橋区（現在の中央区）生まれ。生家は銀座の割烹旅館。早稲田大学第一法学部卒業後、アメリカ合衆国のイェール大学大学院に留学した。学生時代は当初司法試験受験を目指していたが、実家の割烹旅館を訪れていた衆議院議員の春日一幸に誘われ、政界入りした。1953年、右派社会党政策審議会事務局に就職。1960年の民主社会党（後に民社党に改称）結党に参加し、党政策審議会事務局長や、非議員ながら副会長も務める。1971年には民社党の理論誌『革新』を創刊し、同誌編集長を務めていた（ただし編集の実務は、党職員の寺井融が行っていた）。 1972年、民社党訪中団に参加して中華人民共和国に入国し、共同声明で日中国交正常化への支持が表明される。 1973年、アウグスト・ピノチェトによるチリ・クーデター後、民社党チリ調査団に参加してチリに入国。12月18日にピノチェトの取材を行い、チリ・クーデターへの支持を表明する。 1976年、第34回衆議院議員総選挙に民社党公認で旧東京2区（定数5）から立候補し、得票数3位で初当選した（同期当選に青山丘・中井洽・中野寛成・米沢隆らがいた）。旧東京2区は石原慎太郎（自由民主党）や上田哲（日本社会党）、鈴切康雄（公明党）らがしのぎを削る激戦区であり、大内も党幹部でありながら毎回苦戦を強いられた。初当選後間もない1977年11月、当選1回ながら佐々木良作委員長の下で民社党政策審議会長に起用され、1985年に塚本三郎書記長の委員長昇格に伴い、後任の書記長に就任した。1984年、沖縄及び北方問題に関する特別委員長に就任。1986年の第38回衆議院議員総選挙では、撚糸工連事件で贈収賄の疑惑が持たれ、民社党を離党した横手文雄の記者会見に同席した影響からか、旧東京2区では立候補者6人中6位で、最下位で当選した日本共産党の岡崎万寿秀に約3,500票及ばず、大内のみが唯一落選した（この総選挙は衆参同日選挙だったため、立候補者が少なかった）。落選後も党書記長に留まっていたが、1989年2月に塚本委員長がリクルート事件への関与を疑われ、辞任。塚本執行部の総退陣により、大内も書記長を辞任する。 1990年の第39回衆議院議員総選挙では、旧東京2区から民社党公認で立候補。4年ぶりに当選し、衆議院議員に返り咲いた（入れ替わる形で、前回最下位当選の岡崎が落選）。この総選挙で民社党は20議席を割り込む大敗を喫し、永末英一委員長が引責辞任。後任の民社党委員長には、大内が就任した。同年、鈴木尚之を秘書に採用。1992年の第16回参議院議員通常選挙では、民社党の獲得議席は4議席に留まり、同党は院内交渉会派から転落した。1993年7月の第40回衆議院議員総選挙では解散前微増の15議席を獲得する。この総選挙の結果を受け、民社党を含む非自民8党派は細川護熙を首班に、連立政権の発足で合意。細川内閣で大内は厚生大臣に任命され、初入閣した。 1994年2月、細川首相は突如、消費税を廃止し、税率7%の福祉目的税を創設する「国民福祉税構想」を発表したが、所管大臣の大内はこれをまったく知らされておらず、武村正義内閣官房長官や村山富市社会党委員長に歩調を合わせ、同構想に反対（連立与党内の反対を受け、細川はすぐに撤回）。同年4月の細川退陣を受け、5党で発足した羽田内閣でも厚生大臣に再任されたが、羽田内閣はわずか64日で総辞職に追い込まれた。同年6月、民社党委員長を退任。12月には、新進党に合流するため、民社党は解党を決定する。しかし、創価学会が支持母体である公明党の参加に大内・塚本の両元委員長は反対し、新進党への参加を見送った。公明党の参加に反発したのは、大内が立正佼成会、塚本が霊友会の支援を受けていたという選挙事情が背景の一つにあった。塚本はその後自民党に入党し、大内は一旦自由連合総裁を経て、村山内閣で与党に復帰した自民党に入党し、自民党東京都連最高顧問に就任。 1996年の第41回衆議院議員総選挙には東京4区から自民党公認で立候補したが、中選挙区時代も議席を争った無所属の新井将敬に3万票超の大差で敗れ、次点で落選。新井の死亡に伴う1998年の補欠選挙にも一旦は立候補を表明したが、加藤紘一幹事長から次期総選挙における比例名簿順位の優遇を確約され、立候補を見送る（補選には森田健作が立候補し、当選）。2000年の第42回衆議院議員総選挙では比例東京ブロックから自民党公認（名簿単独5位）で立候補したが、自民党の東京ブロックでの議席獲得数が4議席に留まったため、次点で落選。政界を引退した。 2016年3月9日、大田区の病院で肺炎により死去。86歳没。正三位に叙せられる。 『朝のこない夜はない：保革伯仲から連合時代へ』富士社会教育センター出版局、1975年 『われ、事に後悔せず』大和出版、1995年3月、ISBN 4804713417 ^ 連載「裏方物語」2 ^ “民社党訪中代表団と中日友好協会代表団の共同声明”. 東京大学東洋文化研究所. 2016年11月4日閲覧。 ^ 党公認としての獲得議席は4議席であったが、東京都選挙区で日本社会党・社会民主連合との共同推薦で無所属として当選した森田健作が民社党との院内統一会派を組んだ。その後、党公認で当選した愛知県選挙区の新間正次が経歴詐称による公職選挙法違反で当選無効となったため、最終的に党としての当選者数は3議席である。 ^ “大内啓伍・元民社党委員長が死去”. 読売新聞. (2016年3月10日). http://www.yomiuri.co.jp/politics/20160310-OYT1T50153.html 2016年3月13日閲覧。  ^ “旧民社党委員長の大内啓伍氏が死去　元厚相、86歳”. 日本経済新聞. (2016年3月10日). http://www.nikkei.com/article/DGXLASDG10H7R_Q6A310C1CZ8000/ 2016年3月13日閲覧。  ^ “訃報：大内啓伍さん86歳＝元民社党委員長、元厚相”. 毎日新聞. (2016年3月10日). http://mainichi.jp/articles/20160311/k00/00m/060/113000c 2016年3月13日閲覧。  ^ 故大内啓伍氏に正三位 -　時事ドットコム 2016年3月29日 細川内閣 羽田内閣
藤井富雄

藤井 富雄（ふじい とみお、1924年〈大正13年〉8月17日 - ）は、日本の政治家。 東京都議会議員（11期）、公明代表（初代）、公明党最高顧問、公明党東京都本部顧問などを歴任した。 旧制日本大学高等工学校（現：日本大学理工学部）卒業。 陸軍士官学校、第二次大戦終戦直後に創価学会に入会し、池田大作の側近として折伏大行進時代の学会を支えた。 1955年4月 - 第3回統一地方選挙の一つとして実施された東京都練馬区議会議員選挙に無所属で立候補、初当選。創価学会推薦で東京都区内の議会に当選した32人のうちの1人だった。 1963年4月 - 第5回東京都議会議員選挙に新宿区選挙区から公明政治連盟公認で立候補し、初当選（以後、連続11回当選）。 1967年 - 東京都議会公明党幹事長に就任する。 1989年7月 - 東京都議会選挙において、社会党の躍進に貢献し、東京都議団団長に就任する。 1994年12月 - 公明党が公明新党（衆議院議員52人、改選期の参議院議員13人）と公明（非改選期の参議院議員11人、地方議会議員3200人）に分党。公明代表に就任する。 1998年 1月 - 改選を迎える公明副代表の浜四津敏子に党代表を譲り、公明常任顧問に就任。参議院公明が結成される。 11月 - 衆参統一の公明党が再結成され、公明党常任顧問に就任する。 2004年 - 公明党大会において、公明党最高顧問に就任する。 2005年7月 - 第16回東京都議会議員選挙において、選挙地盤を新人候補の吉倉正美に譲り、政界を引退。公明党最高顧問として党発展に尽力する。公明党の定年制は、過去に重要ポストに就任した人間に関しては例外として扱っているとはいえ、80歳を過ぎるまで議員を務めたことは公明党では異例中の異例であった。 2006年9月 - 公明党最高顧問を退任し、公明党東京都本部顧問、公明文化協会理事に就任する。 副議長 最高顧問 東京都本部顧問 代表 常任顧問 幹事長 議員団長 理事 公明党 新進党 創価学会 野中広務 安井潤一郎 ^ 公明党の内規では、国会議員、地方議員問わず「議員在任中に66歳を迎えない」ことを選挙の公認条件としている。
太陽ニュートリノ

太陽ニュートリノ(Solar neutrino)は、核融合の結果、太陽で生成される電子ニュートリノである。 主に次の陽子-陽子連鎖反応で生成する。 p + p → d + e + + ν e   {\displaystyle p+p\to {\text{d}}+e^{+}+\nu _{e}\!\ } 2 陽子 → {\displaystyle \to } 重水素 + 陽電子 + 電子ニュートリノ この反応で、太陽ニュートリノ全体の86%が生成される。図のとおり、標準太陽モデルでの陽子-陽子連鎖反応では、重水素は他の陽子と融合し、ヘリウム3原子とガンマ線になる。この反応は以下のように表せる。 d + p → 3 H e + γ   {\displaystyle d+p\to {^{3}}He+\gamma \ } ヘリウム4は、前の反応で形成されたヘリウム3から以下のように作られる。 3 H e + 3 H e → 4 H e + 2 p {\displaystyle {^{3}}He+{^{3}}He\to {^{4}}He+2p} 系の中にヘリウム3とヘリウム4がどちらも存在すると、下記のように両ヘリウム原子が融合してベリリウムが形成される。 3 H e + 4 H e → 7 B e + γ   {\displaystyle {^{3}}He+{^{4}}He\to {^{7}}Be+\gamma \ } ベリリウム中には陽子が4つあるが中性子が3つしかないため、ここから2つの経路に分かれる。ベリリウムは電子を捕獲してリチウム7と電子ニュートリノを形成する。または、恒星中に豊富に存在する陽子を捕獲してホウ素8を形成する。両反応は、それぞれ以下のように表せる。 7 B e + e − → 7 L i + ν e   {\displaystyle {^{7}}Be+e^{-}\to {^{7}}Li+\nu _{e}\ } この反応で、太陽ニュートリノの14%が作られる。リチウム7は陽子と結合し、2つのヘリウム4を形成する。 7 B e + p → 8 B + γ   {\displaystyle {^{7}}Be+p\to {^{8}}B+\gamma \ } 過剰な陽子が存在するため、ホウ素8はベータ(+)崩壊し、以下のようにベリリウム8を形成する。 8 B → 8 B e + e + + ν e   {\displaystyle {^{8}}B\to {^{8}}Be+e^{+}+\nu _{e}\ } この反応で、太陽ニュートリノの約0.02%が作られる。これらの少数の太陽ニュートリノは、大きなエネルギーを持つ。 太陽ニュートリノの最大部分は陽子-陽子相互作用から直接生成し、せいぜい400 keVの低いエネルギーである。他に、最大エネルギーが18 MeVにもなるいくつかの別の生成機構が存在する。地球に注ぐニュートリノの流束の量は、粒子数で約7・1010個/cm2/sである。 ニュートリノの数は、標準太陽モデルで予測できる。検出される電子ニュートリノの数は予測される数の1/3に過ぎず、この現象は太陽ニュートリノ問題として知られる。ここからニュートリノ振動のアイデアが考えられ、実際にニュートリノのフレーバーは変化しうる。この現象は、サドベリー・ニュートリノ天文台で全ての種類の太陽ニュートリノの流束全体を測定し、それが従前に予測された電子ニュートリノの数と合致したことで確認され、同時にニュートリノが質量を持つことも確認された。 太陽ニュートリノのエネルギースペクトルも標準太陽モデルで予測できる。各々のニュートリノのエネルギー範囲によって感度の良いニュートリノ検出法が異なるため、ニュートリノのエネルギースペクトルを知ることは重要である。ホームステーク実験では塩素が用いられ、ベリリウム7の崩壊で生成する太陽ニュートリノに対して最も感度が高かった。サドベリー・ニュートリノ天文台はホウ素8由来の太陽ニュートリノに対して最も高感度である。ガリウムは、陽子-陽子連鎖反応で生成する太陽ニュートリノに対して最も感度が高い。2012年、Borexinoとして知られる共同実験は、太陽核に存在する重水素の1/400を生成するpep 反応由来の低いエネルギーのニュートリノを検出したと報告した。検出器は、100トンの液体を含み、この比較的珍しい熱核融合反応由来の衝突を平均で毎日3回の頻度で検出した。 ニュートリノ振動 太陽ニュートリノ問題 ニュートリノ検出器 太陽ニュートリノ単位 粒子反粒子振動 ^ Grupen, Claus (2006), Astroparticle Physics, Springer, ISBN 3-540-25312-2 [要ページ番号] ^ Bellerive, A. (2004), “Review of solar neutrino experiments”, Int. J. Mod. Phys. A19: 1167?1179, arXiv:hep-ex/0312045, Bibcode 2004IJMPA..19.1167B, doi:10.1142/S0217751X04019093  ^ Grupen 2006[要ページ番号] ^ Solar Neutrino Viewgraphs ^ Bellini, G.; et al (2012), “First Evidence of pep Solar Neutrinos by Direct Detection in Borexino”, Phys. Rev. Lett. 108 (5), arXiv:1110.3230, Bibcode 2012PhRvL.108e1302B, doi:10.1103/PhysRevLett.108.051302, 051302 . 6 pages; preprint on arXiv ^ Witze, Alexandra (March 10, 2012), “Elusive solar neutrinos spotted, detection reveals more about reaction that powers sun”, Science News 181 (5): 14, doi:10.1002/scin.5591810516  Haxton, W.C.; Hamish Robertson, R.G.; Serenelli, Aldo M. (2013年8月18日). “Solar Neutrinos: Status and Prospects”. Annual Review of Astronomy and Astrophysics 51 (1): 21–61. arXiv:1208.5723. Bibcode 2013ARA&A..51...21H. doi:10.1146/annurev-astro-081811-125539.
電子ニュートリノ

電子ニュートリノ（electron neutrino）は、素粒子標準模型における第一世代のニュートリノである。レプトンの三世代構造において、同じく第一世代の荷電レプトンである電子と対をなすため、電子ニュートリノと名付けられた。 ベータ崩壊の過程で運動量とエネルギーが喪失するという現象から、1930年にヴォルフガング・パウリによって予測され、1956年にフレデリック・ライネスとクライド・カワンによって最初に検出された。 1900年代初め、理論によりベータ崩壊によって特定のエネルギーを持った電子が放出されると予測された。しかし1914年、ジェームズ・チャドウィックは連続したスペクトルを持つことを示した。 1930年、ヴォルフガング・パウリは未発見の粒子がエネルギー、運動量、角運動量を持ち去っているという理論を提案した。 1930年12月4日、パウリはチューリヒのPhysical Institute of the Federal Institute of Technologyに宛てて有名な手紙を書き、その中でベータ崩壊における連続スペクトルの問題を解決するために電子ニュートリノの存在を提案した。この手紙の全文の翻訳はPhysics Today誌の1978年9月号で読むことができる。 β崩壊のニュートリノを検出する装置は、1942年に王淦昌によって初めて考案された。そして、電子ニュートリノは、1956年にフレデリック・ライネスとクライド・カワンによって初めて検出された。この業績により、フレデリック・ライネスは1995年のノーベル物理学賞を受賞した。 パウリは当初この粒子をニュートロン（neutron）と名づけた。しかしジェームズ・チャドウィックが1932年により重い核粒子を発見して中性子（neutron）と名付けると、2つの別の粒子が同じ名前で呼ばれることとなった。ベータ崩壊の理論を発展させたエンリコ・フェルミは1934年にニュートリノという新しい言葉を作り、この問題を解決した。この言葉はイタリア語でneutronと同じ意味である。 二つ目のニュートリノの存在が予測・発見されると、ニュートリノの種類を区別することが重要になった。現在では、パウリのニュートリノは電子ニュートリノと呼ばれ、二つ目のニュートリノはミューニュートリノと呼ばれている。しかし、歴史的な経緯から、単にニュートリノと言った場合には電子ニュートリノを指すことが多い。 ^ ベータ崩壊のこの解釈に反対した人物にはニールス・ボーアがいる。彼はエネルギー、運動量、角運動量は量的に保存される必要はないとした。 ^ a b c “The Reines-Cowan Experiments: Detecting the Poltergeist”. Los Alamos Science 25: 3. (1997年). http://library.lanl.gov/cgi-bin/getfile?25-02.pdf 2010年2月10日閲覧。.  ^ K. Riesselmann (2007年). “Logbook: Neutrino Invention”. Symmetry Magazine 4 (2). http://www.symmetrymagazine.org/cms/?pid=1000450.  ^ L.M. Brown (1978年). “The idea of the neutrino”. Physics Today 31 (9). doi:10.1063/1.2995181.  ^ K.-C. Wang (1942年). “A Suggestion on the Detection of the Neutrino”. Physical Review 61 (1–2): 97. doi:10.1103/PhysRev.61.97.  ^ F. Reines, C.L. Cowan, Jr. (1956年). “The Neutrino”. Nature 178: 446. doi:10.1038/178446a0.  ^ M.F. L'Annunziata (2007). Radioactivity. Elsevier. p. 100. ISBN 9780444527158. http://books.google.com/books?id=YpEiPPFlNAAC.  カムランド F. Reines, C.L. Cowan, Jr. (1956年). “The Neutrino”. Nature 178: 446. doi:10.1038/178446a0.  C.L. Cowan, Jr., F. Reines, F.B. Harrison, H.W. Kruse, A.D. McGuire (1956年). “Detection of the Free Neutrino: A Confirmation”. Science 124: 103. doi:10.1126/science.124.3212.103.
K中間子

K中間子（ケーちゅうかんし、英: Kaon、ケーオン）は、1947年にジョージ・ロチェスターとクリフォード・バトラーにより宇宙線の中から発見された中間子の一つ。霧箱の中でV字の飛跡を残す「奇妙な粒子」として発見された。1964年には中性K中間子の崩壊過程でCP対称性の破れが初めて観測され、この業績でジェイムズ・クローニンとヴァル・フィッチは1980年のノーベル物理学賞を受賞した。 K中間子は第一世代のクォークと第二世代のストレンジクォークからなる。種別はK−、K+、K0、 K 0 ¯ {\displaystyle {\overline {K^{0}}}} の4種類がある。 K−はストレンジクォークと反アップクォーク、K+は反ストレンジクォークとアップクォークからなる。 またK0は反ストレンジクォークとダウンクォーク、 K 0 ¯ {\displaystyle {\overline {K^{0}}}} はストレンジクォークと反ダウンクォークからなる。K−とK+は粒子・反粒子の関係となっている。K0と K 0 ¯ {\displaystyle {\overline {K^{0}}}} の関係も同様。 荷電K中間子（K−、K+）の質量は約494 MeV/c2、寿命が1.2 × 10−8 秒である。中性K中間子（K0、 K 0 ¯ {\displaystyle {\overline {K^{0}}}} ）の質量は約498 MeV/c2、寿命が5.2 × 10−8 秒の長寿命のものと、9.0 × 10−11 秒の短寿命のものがある。 K+とK-の寿命は0.1%の精度で一致しており、CPT対称性が良く成立していることを示している。 K+の崩壊パターンと分岐比は次のようになっている: μ + ν μ {\displaystyle \mu ^{+}\nu _{\mu }} (約63.4%); π + π 0 {\displaystyle \pi ^{+}\pi ^{0}} (約21.1%); π + π + π − {\displaystyle \pi ^{+}\pi ^{+}\pi ^{-}} (約5.6%); π + π 0 π 0 {\displaystyle \pi ^{+}\pi ^{0}\pi ^{0}} (約1.7%); π 0 e + ν e {\displaystyle \pi ^{0}e^{+}\nu _{e}} (約4.9%) 中間子 K中間子水素 STRANGE MESONS - パーティクル・データ・グループによるストレンジ中間子のデータ
ミュー粒子

ミュー粒子 (muon, μ) とは、素粒子標準模型における第二世代の荷電レプトンである。英語名でミューオン（時にはミュオン）と表記することもある。 ミュー粒子は、電気素量に等しい負の電荷と1/2のスピンを持つ。ミュー粒子の静止質量は105.6 MeV/C2（電子の約206.7倍の重さ）、平均寿命は2.2×10-6秒。ミュー粒子 (μ-) は電子、ミューニュートリノおよび反電子ニュートリノに、その反粒子である反ミュー粒子 (μ+) は陽電子、反ミューニュートリノおよび電子ニュートリノに崩壊する。この崩壊過程は不安定核のベータ崩壊と同じく弱い相互作用によるものであり、崩壊で放出される電子／陽電子はパリティの非保存によりもとのミュー粒子が持っていたスピンの向きに対して空間的に非対称な分布を持って放出される。同じレプトンとしてはこれよりさらに重いタウ粒子（タウオン、τ）があり、電子と合わせてレプトンの三世代構造として知られている。 ミュー粒子は、1936年にカール・アンダーソンとセス・ネッダーマイヤーによって宇宙線の中に観測された。粒子が霧箱の中で描く曲飛跡から、電子と同じ電荷だが電子より重い新粒子であると推定された。1937年には、理化学研究所の仁科芳雄のグループ（仁科芳雄、竹内柾、一宮虎雄）およびストリート（J.C. Street）とスティヴンソン（E.C. Stevenson）らが独立に、ウィルソン霧箱実験によって新粒子の飛跡を捉えた 。論文投稿の順番は、ネッダーマイヤーとアンダーソンが1937年3月30日、理研組が8月28日、そしてストリートとスティヴンソンが10月6日である。（理研組の論文の投稿は一度拒否され12月に掲載されたので、発表時期は三番目である。）翌年、仁科らは飛跡の曲率から、ミュー粒子の質量を電子の（180±20）倍という精度で決定した。これは現在知られているミュー粒子の質量と一致している。 発見当初はその質量が湯川秀樹によって提唱された核力を媒介する粒子である中間子と非常に近かったため、ミュー中間子と呼ばれていた。しかし、ミュー粒子は核力を媒介しないことが分かり、中間子の性質を持たないことが判明した。1942年、坂田昌一、谷川安孝および井上健は、中間子とミュー粒子は別種であり、中間子はミュー粒子より重く、中間子が自然崩壊してミュー粒子に変化するという二中間子説を提唱した。1947年、セシル・パウエルらによりパイ中間子が発見されたことで湯川の中間子説および二中間子説が正しいことが証明され（実際には、反パイ中間子がミュー粒子に崩壊する）、ミュー粒子は電子と類似した性質を持つレプトンの一種として分類された。このときに、核力による強い相互作用をしない素粒子としてレプトンという名称と概念が導入された。 ミュー中間子は1947年にミューオンと改名され[要出典]、現在ではミュー中間子という旧称はほとんど使用されない。 ミューオンは、イオンビーム(粒子線)として世界に数カ所ある中間子工場(Meson Factory)と呼ばれる陽子加速器施設で利用に供されており、素粒子・原子核物理学からミュオンスピン回転(μSR)による物性物理学、物理化学の研究に至るまで幅広く利用されている。また、ミューオンを用いたミューオン触媒核融合、μ-捕獲X線による非破壊元素分析など、学際的な応用研究も行われている。ミューオンを使った放射線治療も研究されている。 近年では、東京大学地震研究所により、宇宙線由来のミューオンを用いて火山の内部構造を画像化するミュオグラフィの研究が進められている。同様の手法で福島第一原子力発電所の炉心の現状を調査するためにも使用された。 ミュオンを用いて試料を拡大して細部の構造を可視化する。極小エネルギー分散の超低速ミュオンを再加速したミュオンマイクロビームは波として振る舞う。それを観察に利用する。 日本では、1978年に東京大学理学部附属中間子科学実験施設（現・高エネルギー加速器研究機構・ミュオン科学研究施設）が発足し、1980年に当時の高エネルギー物理学研究所ブースター利用施設の一角に設けられた実験施設で世界初のパルス状ミューオンビームを発生させることに成功した。これ以降、同施設は国内のミューオン利用研究の中心となるとともに世界的にもパルス状ミューオン利用の先導役も果たしていたが、2001年から日本原子力研究開発機構と高エネルギー加速器研究機構との協力の下で始まった大強度陽子加速器計画(J-PARC、茨城県東海村)による次世代施設の建設が本格化するのに従い、2006年3月をもってその運転を終了している。なお、J-PARCにおけるミューオン実験施設は2008年度に竣工、翌年度から供用を開始する予定である。 ^ K. Nakamura et al. (Particle Data Group), J. Phys. G 37, 075021 (2010), URL: http://pdg.lbl.gov ^ New Evidence for the Existence of a Particle Intermediate Between the Proton and Electron", Phys. Rev. 52, 1003 (1937). ^ S.H. Neddermeyer, C.D. Anderson (1937年). “Note on the Nature of Cosmic-Ray Particles”. Physical Review 51: 884–886. doi:10.1103/PhysRev.51.884.  ^ J.C. Street, E.C. Stevenson (1937年). “New Evidence for the Existence of a Particle of Mass Intermediate Between the Proton and Electron”. Physical Review 52: 1003–1004. doi:10.1103/PhysRev.52.1003.  ^ 「日本における中間子論の発展」（早川幸男　「自然」1980年10月号） ^ 「素粒子の世界を拓く」p．52 ^ 東大地震研：浅間山の 内部構造再現 素粒子使い立体的に 毎日新聞（2010年3月9日） ^ Muon scans confirm complete reactor meltdown at Fukushima ^ Muon scans confirm complete reactor meltdown at Fukushima Reactor #1 ^ Our Next Two Steps for Fukushima Daiichi Muon Tomography ^ a b “高輝度ミュオンマイクロビームによる透過型ミュオン顕微鏡イメージング”. 2019年1月2日閲覧。 ^ 再加速したミュオンが波であることの実証実験として、単結晶金薄膜試料を用いてミュオン回折像を取得することで量子可干渉性を直接証明する。 ミュオンスピン回転 ミューオニウム ミュオニック原子 ミューオン触媒核融合 中間子工場 Compact Muon Solenoid
特性X線

特性X線（とくせいえっくすせん）とは、ある原子の電子軌道や原子核において、高い電子準位から低い電子準位に遷移する過程で放射されるX線である。単一エネルギー、線スペクトルが特徴。 機器分析で使用される単一波長のX線はふつう特性X線を利用しており、発生源となる元素（ターゲット）と電子殻によって表記する。X線光電子分光ではMgKα線 (1253.6eV) やAlKα線 (1486.6eV)、X線回折ではCuKα線 (8.048keV) やMoKα線 (17.5keV) などを用いる。 内殻電子の励起源としてX線を用いたときに発生する特性X線は、蛍光X線（XRF）と呼ばれる。その他にも励起源に電子を用いて元素分析をする電子線マイクロアナライザ(EPMA)や、陽子やイオンを用いて元素分析をする粒子線励起X線分析(PIXE)がある。 蛍光X線 エネルギー分散型X線分析 モーズリーの法則
タウニュートリノ

タウニュートリノ (tauon neutrino) は、素粒子標準模型における第三世代のニュートリノである。レプトンの三世代構造において、同じく第三世代の荷電レプトンであるタウ粒子と対をなすため、タウニュートリノと名付けられた。 1974年から1977年にマーチン・パールらSLAC国立加速器研究所、ローレンス・バークレー国立研究所による一連の研究でタウ粒子が発見されるとすぐにその存在が理論的に予測され、2000年7月にDONUTによって初めて検出された。ニュートリノとしては、3番目に発見された。 タウニュートリノはレプトンとして最後に発見された。また標準理論に登場する素粒子で直近に発見されたものである。1990年代にはフェルミ研究所で、タウニュートリノの発見を目指したDONUT（Direct Observation of the Nu Tau）が開始され、2000年7月に初めての検出が報告された。 名古屋大学の丹羽公雄らが開発した「原子核乾板全自動走査機」によって、タウニュートリノ反応の結果つくられたタウ粒子を直接観測することが初めて可能となった。 この発見によって、ヒッグス粒子を除く標準理論に登場する全ての粒子が発見された。 ニュートリノ 電子ニュートリノ ミューニュートリノ PMNS行列 ヒッグス粒子 丹羽公雄 DONUT ^ M. L. Perl et al. (1975年). “Evidence for Anomalous Lepton Production in e+e- Annihilation”. Physical Review Letters 35 (22): 1489. doi:10.1103/PhysRevLett.35.1489. http://prola.aps.org/pdf/PRL/v35/i22/p1489_1.  ^ a b “Physicists Find First Direct Evidence for Tau Neutrino at Fermilab” (プレスリリース), Fermilab, (2000年7月20日), http://www.fnal.gov/pub/presspass/press_releases/donut.html  ^ a b c K. Kodama et al. DONUT Collaboration (2001年). “Observation of tau neutrino interactions”. Physics Letters B 504: 218. doi:10.1016/S0370-2693(01)00307-0.  ^ 梶田隆章 『ニュートリノで探る宇宙と素粒子』 平凡社、2015年、126-8頁。ISBN 978-4-582-50305-0。 ^ B.Lundberg, K.Niwa, and V.Paolone (2003年). “Observation of the tau neutrino”. Annual Review of Nuclear and Particle Science 53 (19): 199-218. doi:10.1146/annurev.nucl.53.041002.110555.
アルファ粒子

アルファ粒子（アルファりゅうし、α粒子、英: alpha particle）は、高い運動エネルギーを持つヘリウム4の原子核である。陽子2個と中性子2個からなる。放射線の一種のアルファ線（α線、英: alpha ray）は、アルファ粒子の流れである。 固有の粒子記号は持たず、ヘリウム4の2価陽イオンとして He2+（より厳密には 4He2+）と表される。 アルファ粒子は不安定核のアルファ崩壊にともなって放出される。+2の電荷を帯びており、ローレンツ力によって電場や磁場で屈曲される。 α線の速さは核種によって違うが、おおむね 7007150000000000000♠(1.5〜2.0)×107 m/s（秒速1万5000キロから2万キロ）程度である。真空中における光速 7008299792458000000♠2.99792458×108 m/s と比較すると、α線の速さは光速の数％程度にも達するということになる。 電離作用が強いので透過力は小さく、紙や数cmの空気層で止められる。しかし、その電離作用の強さのため、アルファ線を出す物質を体内に取り込んだ場合の内部被曝には十分注意しなければならない。 アルファ粒子を観測するには、電離作用が利用される場合が多く、古典的には帯電した箔検電器やガイガーカウンター、霧箱などが利用されたが、近年はシンチレーション検出器などが利用される場合が多い。ガイガーミュラー管の場合はマイカ窓式のもの、シンチレーション検出器の場合測定部位には硫化亜鉛がよく用いられる。 アルファ粒子は蛍光物質を励起するので、ごく微量のアルファ線源を添加した蛍光物質は夜光塗料として利用される場合もある。 20世紀の初めから夜光時計にアルファ粒子を放出するラジウム226が用いられたが、1960年頃からより安全なベータ粒子放出核種に置き換えられている。 また、アルファ粒子のイオン化作用を利用するために、分析化学機器の検出器にアルファ線源を利用するものも多い。キャンプ用のランタンに微量のトリウムを含有させて、イオン化により炎を安定化させる利用法もある。 住宅用火災警報器や自動火災報知設備のイオン化式煙感知器にアメリシウム241が放出するアルファ粒子が利用される。 1990年代以降、放射線治療の分野においてアルファ線の利用が模索されている。従来の非密封小線源治療では、「131I-Bexxar （ベキサール）®」、「89Sr-Metastron （メタストロン）®」、「153Sm-Quadramet （クアドラメット）®」、「90Y-Zevalin（ゼヴァリン）®」、「177Lu-DOTATATE ®」などのベータ線放出核種で標識した放射性医薬品が治療に用いられ、密封小線源治療においても125I、192Irなどベータ線放出核種を用いることが多い。ベータ線は同様に小線源治療に利用されるガンマ線や、外部放射線治療で使用される加速電圧4～12MVのX線やエネルギー4～8MeVの電子線よりは飛程が短いものの、数ミリメートルから数センチメートル程度の飛程を有しているため、腫瘍組織のみならず正常組織にも放射線が照射されてしまう。一方でアルファ線はベータ線と比較しても極めて飛程が短く、また電荷の絶対値がベータ線の2倍である事やアルファ崩壊による放出エネルギーがベータ崩壊と比較して大きい事から、線エネルギー付与 (LET)が非常に大きい。その為、ベータ線放出核種標識医薬品よりも更に局所的な放射線治療に利用できると期待されている。 2018年3月現在で、日本国の薬価収載を受けたアルファ線放出核種標識薬剤は「233Ra-Xofigo （ゾーフィゴ）®」のみである。放射線治療用アルファ線放出核種標識薬剤は現在、研究・開発の途上に有り、例えば149Tb、213Bi、211At、225Acなどを用いた薬剤で、第Ⅲ層以下の臨床試験が実施されている薬剤も多く存在する。 また、ホウ素10中性子捕捉療法 (BNCT) は、10B 原子核に中性子線が照射された際に、アルファ線と7Li 原子核が放射される事を治療効果に利用している。 放射線 ベータ粒子 ガンマ線→ガンマ粒子 原子核物理学 アルファ崩壊 ガイガー・ヌッタルの法則 ラザフォード散乱 硫化亜鉛→アルファ線の測定によく用いられる物質 ^ 渡辺久夫 (2003). 親切な物理　（下）. 復刊ドットコム. p. 378. ISBN 978-4-83-544069-9.  ^ α線検出器メーカーのサイト（英文） ^ a b 夜光時計、蛍光灯点灯管、煙感知器など日用品への放射性同位元素の利用 (08-04-02-07)原子力百科事典ATOMICA
反陽子

反陽子（はんようし）とは、陽子（プロトン）と質量とスピンが全く同じで、逆の電荷、すなわち−1の電荷を持つ反粒子である。 反陽子は1955年にセグレとチェンバレンによってカリフォルニア大学バークレー校の加速器ベバトロンを使った実験で最初に発見された。 反陽子は、陽子と衝突すると対消滅を起こして数個のパイ中間子などになる。 反陽子の電子質量比は、1836.1526736 ± 0.0000023（相対標準不確かさ 1.2 × 10−9）である。陽子の電子質量比は、1836.15267245(75)であり、陽子の電子質量比との有意の差は見いだされていない。 反陽子は反物質であり、自然には地球上に存在しない。高エネルギーの宇宙線が飛び交う宇宙空間や、加速器を用いた実験施設等で生成される。 加速器で生成した反陽子を用いた実験には以下のものがある。 陽子・反陽子衝突実験: テバトロン 反水素生成実験: 電子を反陽子で置き換えた原子の性質を調べる実験（例えば反陽子ヘリウム原子）: また、宇宙空間で生成された宇宙線反陽子の観測実験も行われている。 低エネルギー宇宙線反陽子観測実験 ^ Physical Measurement Laboratory. “Search Results” (英語). 2012年6月21日閲覧。 ^ 早野龍五 (2011年7月28日). “反物質に新たな光を当てる”. プレスリリース. 東京大学大学院理学系研究科・理学部. 2012年6月21日閲覧。 反物質 反粒子 陽子
中間子

中間子 (英:meson) とは、一つのクォークと一つの反クォークから構成される亜原子粒子である。素粒子物理学の標準模型では、ハドロンの一種である。別称としてメゾンまたはメソンが、旧称としてメソトロン、メゾトロンまたは湯川粒子がある。 中間子は、反対の色荷を持ったクォークと反クォークから構成され、バリオン数が0である。安定したものはなく、半減期はナノ秒単位である。最も軽い中間子（パイ中間子）は、およそ140MeV（約2.5×10−28 kg、電子の約270倍）の質量を持っている。 もっともエネルギーの低いメソンは擬スカラー粒子(スピン 0)である。 ここでクォークと反クォークは反対向きのスピンを持つ。 ベクター粒子(スピン 1)のメソンの場合はクォークと反クォークは同じ方向のスピンを持っている。 殆どのメソンの質量は、構成要素のクォークの質量からではなく、束縛エネルギーから生じている。 すべてのメソンは安定ではない（陽子のような長い寿命を持たない）。 中間子はもともと陽子と中性子を原子核中で束ねている力を伝達していると予想されていた。ミュー粒子が最初に発見されたとき、質量が近いことから中間子と考えられ、「ミュー中間子」と名付けられた。しかし、核子を強く引き付ける力がないことから、実はレプトンであったと判明した。後に、本当に力を伝達するパイ中間子（ミュー粒子に崩壊する）が発見された。 2003年11月14日、高エネルギー加速器研究機構の加速器「Bファクトリー」にてクォーク4個からできた新中間子「X(3872)」が発見された。この粒子はその質量などから D {\displaystyle \mathrm {D} } 中間子 D 0 {\displaystyle \mathrm {D^{0}} } と D 0 ¯ {\displaystyle \mathrm {\bar {D^{0}}} } の組み合わせでできていると見られている。しかしながら、これはクォーク2個と反クォーク2個からなる一つのハドロンではなく、二つのメソンからなる分子状態と考えられている。同機構は2007年11月9日にも、クォーク4個からできた新中間子「Z(4430)」を発見したと発表している。 中間子は、湯川秀樹によって理論的に予言され、これが彼のノーベル物理学賞の受賞理由となった。 一部の中間子についての一覧を以下に示す。 表中の各記号の意 ハドロンを構成するクォークについて u: アップクォーク d: ダウンクォーク s: ストレンジクォーク c: チャームクォーク b: ボトムクォーク t: トップクォーク アッパーバーは反粒子を表す。 K中間子の行にある ϵ {\displaystyle \epsilon } は、CPの破れを表すパラメター。 Review of Particle Physics, S.Eidelman, et al., Phys. Lett. B 592, 1 (2004). 素粒子物理学の基礎II, 長島順清, 朝倉書店
タウ粒子

タウ粒子 (tauon, τ) とは、素粒子標準模型の第三世代の荷電レプトンである。英語名でタウオンと表記することもある。 タウ粒子は、電気素量に等しい負の電荷と1/2のスピンを持ち、その反粒子である反タウ粒子は電気素量に等しい正の電荷と1/2のスピンを持つ。静止したタウ粒子の質量は1776.99MeV/C2（陽子の約1.89倍の重さ）、平均寿命は2.90×10-13秒である。タウ粒子は、弱い相互作用によってハドロンに崩壊しうる唯一のレプトンである。17.84%のタウ粒子はタウニュートリノ、電子と電子ニュートリノに、17.36%のタウ粒子は、タウニュートリノ、ミュー粒子とミューニュートリノに崩壊する。 τという記号は、ギリシア語のτριτον (triton, "third", "三番目") を意味する。これはタウ粒子が三番目に発見された荷電レプトンであったことに由来する。 1975年、Perl のグループから"Evidence for Anomalous Lepton Production in e+e- Annihilation(e+e-消滅事象における異常レプトン生成の証拠)"という題で スタンフォード線形加速器センター の SPEAR 電子陽電子衝突型加速器を用いた実験から 「電子(陽電子)、反μ粒子(μ粒子)と2個以上の測定にかからない粒子」 の生成事象が 64 事象報告された。 ^ L.B. Okun (1980). Quarks and Leptons. V.I. Kisin (trans.). North-Holland Publishing. p. 103. ISBN 0-444-86294-7.  ^ M. L. Perl et al. (1975年). “Evidence for Anomalous Lepton Production in pe−   Annihilation”. Physical Review Letters 35 (22): 1489. doi:10.1103/PhysRevLett.35.1489. http://prola.aps.org/pdf/PRL/v35/i22/p1489_1.  ^ a b J. Beringer et al. (Particle Data Group) (2012年). Leptons. “Review of Particle Physics”. Physical Review D 86 (1): 010001. Bibcode 2012PhRvD..86a0001B. doi:10.1103/PhysRevD.86.010001. http://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevD.86.010001.  ^ M.L. Perl (1977). “Evidence for, and properties of, the new charged heavy lepton”. In T. Thanh Van (ed.). Proceedings of the XII Rencontre de Moriond. SLAC-PUB-1923. http://slac.stanford.edu/pubs/slacpubs/1750/slac-pub-1923.pdf  M. L. Perl et al, "Evidence for Anomalous Lepton Production in e+-e- Annihilation" Phys. Rev. Lett., 35, 1489 (1975) 小出公式（荷電レプトンの質量公式） 小出義夫（荷電レプトンの質量公式の提唱者）
反ニュートリノ

反ニュートリノ（Antineutrino）は、ベータ崩壊の際に生成する中性の粒子で、ニュートリノに対する反粒子である。1930年にヴォルフガング・パウリによって理論的に予測され、1956年にフレデリック・ライネスとクライド・カワンによって最初に検出された。中性子が陽子に崩壊するベータ崩壊の過程で放出される。スピンは1/2で、レプトンファミリーの1つである。これまでに観測された反ニュートリノは全て右回りのヘリシティーを持つ。反ニュートリノは重力相互作用と弱い相互作用によってのみ、他の物質と反応するため、実験的に検出することは大変困難である。ニュートリノ振動の実験により、反ニュートリノは質量を持つことが示唆されたが、ベータ崩壊の実験により、その質量はかなり小さいことが分かっている。 反ニュートリノもニュートリノも中性であるため、これらは実は同一の粒子の可能性もある。このような性質を持つ粒子はマヨラナ粒子と呼ばれる。ニュートリノが真のマヨラナ粒子だった場合、ニュートリノを放出しない二重ベータ崩壊が許容される。いくつかの実験結果により、この過程の存在が示唆されている。 核不拡散の観点から、反ニュートリノを原子炉のモニターに利用する可能性の研究も行われている。 反ニュートリノは、制御可能な反ニュートリノ源としての原子炉の隣に取り付けられた水の大容量タンクの中で、カドミウム原子核との反応が最初に検出された。 ニュートリノ カムランド ^ LLNL/SNL Applied Antineutrino Physics Project. LLNL-WEB-204112 (2006): http://neutrinos.llnl.gov/ ^ Applied Antineutrino Physics 2007 workshop: “アーカイブされたコピー”. 2016年3月3日時点のオリジナル[リンク切れ]よりアーカイブ。2016年2月5日閲覧。 ^ DOE/Lawrence Livermore National Laboratory (2008, March 13). New Tool To Monitor Nuclear Reactors Developed. ScienceDaily. Retrieved March 16, 2008, from http://www.sciencedaily.com/releases/2008/03/080313091522.htm Search for neutrinoless double beta decay with enriched 76Ge in Gran Sasso 1990-2003
ミューニュートリノ

ミューニュートリノ（muon neutrino）は、素粒子標準模型における第二世代のニュートリノである。レプトンの三世代構造において、同じく第二世代の荷電レプトンであるミュー粒子と対をなすため、ミューニュートリノと名付けられた。 1940年代初頭に何人かの研究者によって理論的に予測され、1962年にレオン・レーダーマン、メルヴィン・シュワーツ、ジャック・シュタインバーガーらによって検出された。ニュートリノとしては、2番目に発見された。この発見によって彼らに1988年のノーベル物理学賞が授与された。 1962年、レオン・レーダーマン、メルヴィン・シュワーツ、ジャック・シュタインバーガーらはミューニュートリノの反応を検出し、複数の世代のニュートリノが存在することを初めて示した。（neutrettoという名前が付けられていた。）この発見により、彼らは1988年のノーベル物理学賞を受賞した。 ニュートリノ 電子ニュートリノ タウニュートリノ PMNS行列 ^ G. Danby, J.-M. Gaillard, K. Goulianos, L. M. Lederman, N. B. Mistry, M. Schwartz, J. Steinberger (1962年). “Observation of high-energy neutrino reactions and the existence of two kinds of neutrinos”. Physical Review Letters 9: 36. doi:10.1103/PhysRevLett.9.36. http://www.slac.stanford.edu/spires/find/hep/www?j=PRLTA,9,36.  ^ I.V. Anicin (2005年). “The Neutrino - Its Past, Present and Future”. arXiv:physics/0503172 [physics.hist-ph].  ^ “The Nobel Prize in Physics 1988”. The Nobel Foundation. 2010年2月11日閲覧。 Leon M. Lederman (1988年). “Observations in Particle Physics from Two Neutrinos to the Standard Model”. Nobel Lectures. The Nobel Foundation. 2010年2月11日閲覧。 Melvin Schwartz (1988年). “The First High Energy Neutrino Experiment”. Nobel Lectures. The Nobel Foundation. 2010年2月11日閲覧。 Jack Steinberger (1988年). “Experiments with High-Energy Neutrino Beams”. Nobel Lectures. The Nobel Foundation. 2010年2月11日閲覧。
宇宙線

宇宙線（うちゅうせん、英: Cosmic ray）は、宇宙空間を飛び交う高エネルギーの放射線のことである。主な成分は陽子であり、アルファ粒子、リチウム、ベリリウム、ホウ素、鉄などの原子核が含まれている。地球にも常時飛来している。 宇宙線には太陽宇宙線や銀河宇宙線等がある。宇宙線のほとんどは銀河系内を起源とする銀河宇宙線であり、超新星残骸などにより加速されていると考えられている。これらは、銀河磁場で銀河内に長時間閉じ込められるため、銀河内物質との衝突で破砕し、他の原子核に変化することがある。実際、Li、Be、B、Sc、Vなどの元素の存在比が、太陽系内のものと宇宙線中とで大きく異なることが知られている。このため、宇宙線の元素比や同位元素の存在比を測定することで、宇宙線の通過した物質量を推測することが出来る。 エネルギーの高い宇宙線の到来頻度は極端に低くなるが、そのエネルギースペクトルは冪関数 dI/dE∝E-α(α〜3)で近似できる。このため、宇宙線の加速は熱的なものではなく、星間磁気雲や衝撃波との衝突を繰り返すフェルミ加速のような機構が考えられる。 地球大気内に高エネルギーの宇宙線が入射した場合、空気シャワー現象が生じ、多くの二次粒子が発生する。寿命の短いものはすぐに崩壊するが、安定な粒子は地上で観測される。このとき、大気中に入射する宇宙線を一次宇宙線、そこから発生した粒子を二次宇宙線と呼ぶ。一次宇宙線の大部分は陽子をはじめとする荷電粒子である。それに対して、二次宇宙線は地上高度では大半がμ粒子である。 粒子加速器などで人間が作り出せるエネルギーは、重心系で最大1013 eVのオーダー（CERNで計画されているLHCが 1.4×1013 eV）であり、実験室系に換算しても、1017 eV程度である。 それに対し、宇宙線のエネルギーは実験室系で最大 1020 eVに達する。このため、宇宙線によって超高エネルギー領域での素粒子反応について重要な知見を得ることができる。 実際に、様々な新粒子が素粒子実験より先に宇宙線中から見つかった。 一般にはGZK限界を越えるエネルギーを持つ宇宙線（超高エネルギー宇宙線）は観測されないとされているが、その観測を目的とした実験計画（テレスコープアレイ実験）がある。 宇宙線は、集積回路中の素子のようなごく微小な電子装置の誤作動の原因ともなる。基本的なところは他の放射線等と同じだが、地上ではどこへでも降り注いでいる点など特異な点などもあり、理学的な研究としてだけではなく、実務的工学的な対策などが検討される対象でもある。 ビクター・フランツ・ヘスは、気球を用いた放射線の計測実験を1911年から1912年に行い、地球外から飛来する放射線を発見した。この業績により、彼は1936年にノーベル物理学賞を受賞している。 自然放射線#宇宙線によるものを参照のこと。 炭素14 (14C) n + 7 14 N → 6 14 C + p {\displaystyle n+\mathrm {^{14}_{7}N} \rightarrow \mathrm {^{14}_{6}C} +p} 三重水素 + 炭素12 14 N + 1 n → 3 H + 12 C {\displaystyle \mathrm {^{14}_{}N} +\mathrm {^{1}_{}n} \rightarrow \mathrm {^{3}_{}H} +\mathrm {^{12}_{}C} } 三重水素+ 窒素14 16 O + 1 n → 3 H + 14 N {\displaystyle \mathrm {^{16}_{}O} +\mathrm {^{1}_{}n} \rightarrow \mathrm {^{3}_{}H} +\mathrm {^{14}_{}N} } アルミニウム26 (26Al) S i + 1 n → 26 A l {\displaystyle \mathrm {{}Si} +\mathrm {^{1}_{}n} \rightarrow \mathrm {^{26}_{}Al} } ベリリウム10 (10Be) S i + 1 n → 10 B e {\displaystyle \mathrm {{}Si} +\mathrm {^{1}_{}n} \rightarrow \mathrm {^{10}_{}Be} } スーパーカミオカンデ カンガルー (物理学) テレスコープアレイ実験 GRAPES-3 など 住明正,平朝彦,鳥海光弘,松井孝典 『地球惑星科学2』 岩波書店、2010年。ISBN 978-4-00-006992-2。 名越智恵子,仲澤和馬,河合聡 『放射線とは何か』 丸善出版、2011年。ISBN 978-4-621-08421-2。 宇宙線陽子の生成源を特定 ―フェルミ・ガンマ線宇宙望遠鏡による成果を「サイエンス」誌に発表―(2013年2月15日 JAXAプレスリリース) JAXAなど、宇宙線陽子が超新星残骸から生成されることを確認(2013年2月15日 マイナビニュース) 宇宙線50のなぜ (PDF) 名古屋大学 宇宙地球環境研究所 宇宙線の発見　（原子力百科事典 ATOMICA） 宇宙放射線の起源　（原子力百科事典 ATOMICA） 宇宙放射線の種類　（原子力百科事典 ATOMICA） 宇宙放射線の計測　（原子力百科事典 ATOMICA） 宇宙放射線のによる年間被ばく （原子力百科事典 ATOMICA） 宇宙放射線の影響研究と意義　（原子力百科事典 ATOMICA） 宇宙放射線の影響研究の現状　（原子力百科事典 ATOMICA） 宇宙線を目で見る装置「スパークチェンバー」　（原子力百科事典 ATOMICA） ^ ATOMICA「宇宙線」 ^ 名越 2011 p.3 ^ 住 2010 p.177 ^ “乗鞍岳におけるミューオン強度の精密測定”. 東京大学. 2016年7月2日閲覧。 ^ “宇宙放射線”. JAXA. 2016年7月2日閲覧。 ^ “宇宙船搭乗員の放射線防護”. ATOMICA (2002年). 2016年7月2日閲覧。 高エネルギー荷電粒子 銀河宇宙線 太陽エネルギー粒子線 ニュートリノ天文学 空気シャワー 霧箱 スベンスマルク効果 宇宙線とは 東京大学宇宙線研究所 宇宙線とは？ 名古屋大学宇宙地球環境研究所
陽電子

陽電子（ようでんし、ポジトロン、英語：positron）は、電子の反粒子。絶対量が電子と等しいプラスの電荷を持ち、その他の電子と等しいあらゆる特徴（質量やスピン角運動量 (1/2)）を持つ。 陽電子は陽子過多により不安定な原子核のβ+崩壊により生成される。もしくは、1.022 MeV以上のエネルギーの電磁波と電磁場の相互作用により対生成される。 陽電子は物質内に侵入すると、物質内の原子の核外電子（特に価電子、伝導電子）と対消滅し、数本のγ線となる。また、対消滅が起こる前に準安定状態の電子-陽電子対（ポジトロニウム）を作る場合がある。これは一種の水素様原子（元素記号はPs）である。電子と陽電子のスピンが反平行な一重項状態をパラポジトロニウム (p-Ps) といい、スピンが平行な三重項状態をオルソポジトロニウム (o-Ps) という。 電子と陽電子の対消滅により放出されたγ線のエネルギー分布の観測から、単結晶中の電子の運動量密度分布を求めることができる。これは二光子消滅のγ線が本来511.0 keVであるところ、ドップラー効果によりエネルギーが増減するためである。また、物質中に陽電子が入射してから電子と対消滅するまでの時間スペクトルの時定数を陽電子寿命と呼び、これを調べることにより物質中の空孔型欠陥等を極めて高感度に調べることができる。これは陽電子の消滅率が電子密度に依存するためである。 1928年、ポール・ディラックがディラックの海という空間にできる穴の形で、初めて正電荷を持つ電子、いわゆる反電子の存在の仮説を立てた。 1932年にカール・デイヴィッド・アンダーソンが、鉛板を入れた霧箱を用いてそのような性質を持つ粒子の観測に成功し、プラスの電荷を持っていることから「陽電子」(positron) と命名した。アンダーソンは、ポジトロンと対にするため、電子の正式な名称をエレクトロンからネガトロン (negatron) に変更する運動を起こしたが、失敗に終わっている。 医療分野として、ポジトロン断層法を用いたがんの発見などに利用される。これは陽電子放出核種でラベルされた生体分子の分布や代謝を、放射能の空間分布やその時間変化を通してイメージングする手法である。日本ではがん診療への利用のみならず、がん検診としても利用されているが、これには賛否両論がある。 材料分野においては、半導体の空孔型欠陥の検知（密度や種類の測定）や、ポリマーの自由体積の測定などにも利用できることが知られているが、主に研究室レベルで用いられており、産業利用の裾野が十分に開拓されていない。これはデータの解釈に専門的な知識が必要であることや、容易に入手できる市販装置が存在しないことなどが原因である。 物理学 物性物理学 日本陽電子科学会
ウィークボソン

ウィークボソン (weak boson) は素粒子物理学において、弱い相互作用を媒介する素粒子である。弱ボソンとも言う。 ウィークボソンはスピン1のベクトルボソンで、WボソンとZボソンの二種類が存在する。Wボソンは陽子の約80倍、Zボソンは約90倍と他の素粒子に比べて大きな質量をもち、ごく短時間のうちに別の粒子に崩壊してしまうという特徴を持つ。 Wボソンは電荷 ±1 （W+,W−）をもち、両者は互いに反粒子の関係にある。 Zボソンは電荷 0 で、反粒子は自分自身である。 1968年に理論で存在が予言され、1983年に欧州合同原子核研究所にてその存在が確認された。 弱い相互作用はベータ崩壊に代表される、粒子の種類を変える相互作用である。 n → p + + e − + ν ¯ e {\displaystyle n\to p^{+}+e^{-}+{\bar {\nu }}_{e}} ベータ崩壊では4つのフェルミオンが関わっており、フェルミ相互作用と呼ばれる。 湯川はこの反応を n → p + + W − ,   W − → e − + ν ¯ e {\displaystyle n\to p^{+}+W^{-},~W^{-}\to e^{-}+{\bar {\nu }}_{e}} のように2段階で起きているとした。それぞれの反応では2つのフェルミオンと1つのボソンが関わっており、湯川相互作用と呼ばれる。 シュウィンガーは弱い相互作用と電磁相互作用の共通性から両者には関係があると考え、Wボソンと光子を合わせて SU(2) の三重項（随伴表現）とする模型を考えた。 この模型には、光子は質量をもたないがWボソンが質量をもつ理由や、Wボソンが質量をもつ故に相互作用のくりこみが不可能であるなどの困難があった。 グラショウは対称性を SU(2)×U(1) に拡張する必要性に気付いた。 ワインバーグとサラムはヒッグス機構により対称性が自発的に破れて質量を与える理論を考えた。 この理論によりZボソンの存在と、Zボソンが関わる中性カレントというそれまでに無かった相互作用が予言された。 この予言によりグラショウ、サラム、およびワインバーグは1979年にノーベル物理学賞を受賞した。 WボソンとZボソンは1983年にCERNのスーパー陽子シンクロトロン（SPS）によって発見された。 ウィークボソンの質量程度のエネルギースケール（100GeV程度）は通常ウィークスケールと呼ばれる。 WボソンとZボソンの質量はCERNの大型電子反電子衝突型加速器（Large Electron–Positron Collider, LEP）により精度良く測定されている。 特に、ヒッグス機構によって破れた電弱対称性がウィークスケールにおいてどの程度の量子補正を受けられるかはLEPによる精密測定から厳しい制限がつけられており素粒子模型の構築の指針となっている。 ^ Particle Data Group ^ Particle Data Group ^ 中村 (1988) 297頁 ^ Glashow (1961) ^ Weinberg (1967) ^ 1979年ノーベル物理学賞 論文 S. L. Glashow (1961年). “Partial Symmetries of Weak Interactions”. Nucl. Phys. 22: 579. doi:10.1016/0029-5582(61)90469-2.  S. Weinberg (1967年). “A Model of Leptons”. Phys. Rev. Lett. 19: 1264. doi:10.1103/PhysRevLett.19.1264.  書籍 中村誠太郎 『現代物理学の世界』 講談社〈講談社学術文庫〉、1988年。ISBN 978-4-06-158849-3。 南部陽一郎、他 『大学院素粒子物理１』 講談社、1997年。ISBN 4-06-153224-3。 ワインバーグ＝サラム理論 ベータ崩壊 ニュートリノ 弱い相互作用 ゲージ粒子 素粒子物理学 Particle Data Group “pdgLive （Wボソン）”. 2013年8月3日閲覧。 “pdgLive （Zボソン）”. 2013年8月3日閲覧。 “The Nobel Prize in Physics 1979”. 2014年7月12日閲覧。
火山作用

火山作用（かざんさよう、英語: volcanism, volcanic activity）は、火成作用（かせいさよう、英語: igneous activity）のうちマグマが地表面・海底面・地殻表層部で引き起こす現象の総称である。 火山活動、火山現象ともよばれる。マグマや火山ガスの上昇、噴火・噴気、火山噴出物の放出・堆積、溶岩の噴出・堆積、火山体や火山島の形成、火成岩の生成、火山性地震などが含まれる。 ^ a b c 『火山作用』 - コトバンク ^ a b c 『火山活動』 - コトバンク ^ 『火成作用』 - コトバンク ウィキメディア・コモンズには、火山作用に関するカテゴリがあります。
火山噴出物

火山噴出物（かざんふんしゅつぶつ、英: volcanic product）とは、火山活動の際に、地表に噴出した物質全ての呼び名である。 マントルや雲仙岳下部で形成されたマグマの上昇から始まって噴火に至るまでの現象（火山活動）で、マグマやその通り道となった地層に由来する様々な物質の大半は、溶岩や火山砕屑物の形で噴火時に放出される。しかし、火山噴出物の地表への放出は、必ずしも噴火することを必要としない。火山ガスや温泉など噴火を伴わない噴出物もある。 火山ガスの噴出状態の変化や温泉の水温変化は、噴火と関連性があり、その観測データが実際に噴火予知に生かされている。 火山から噴出する物質には以下のものがある。 気体状態で噴出するもの 火山ガス 火砕流 液体状態で噴出するもの 溶岩 熱水泉/温泉（火山性のものに限る） 固体状態で噴出するもの 火山砕屑物（「火砕物」と略されることが多い。火山灰、火山礫、火山岩塊、軽石など） 火山 噴火 火山ガス 溶岩 火山砕屑物 ペレーの毛、ペレーの涙 間欠泉 『火山噴出物』 - コトバンク
火山湖

火山湖（かざんこ、英語：volcanic lake）は、火山の活動によってできた湖の総称。火口に水が溜まってできた火口湖（英語：crater lake）やカルデラ湖（英語：caldera lake）、火山体の崩壊や溶岩流などによる堰止湖などがある。 クレーター湖（アメリカ合衆国オレゴン州） タール湖（フィリピン） トバ湖（インドネシア） アメリカ、オレゴン州のマザマ火山のクレーターレイク クレーターレイクと、湖内に浮かぶウィザード島（パノラマ） 屈斜路湖（北海道） 摩周湖（北海道） 洞爺湖（北海道） 支笏湖（北海道） 倶多楽湖（北海道） 宇曽利湖（青森県） 十和田湖（青森県・秋田県） 蔵王の御釜（山形県・宮城県） 沼沢湖（福島県） 雄国沼（福島県） 大沼（群馬県） 榛名湖（群馬県） 草津白根山の湯釜（群馬県） 芦ノ湖（神奈川県） 猫越峠火山湖（静岡県） 一碧湖（静岡県） 風吹大池（長野県） ミクリガ池（富山県） 鷲羽池（長野県・富山県） 御池（宮崎県） 藺牟田池（鹿児島県） 住吉池（鹿児島県） 大浪池（鹿児島県） 鰻池（鹿児島県） 池田湖（鹿児島県） 美幌峠から見た屈斜路湖 洞爺湖衛星写真 十和田湖衛星写真 榛名山山頂のカルデラ湖榛名湖 火口 カルデラ
スコリア丘

スコリア丘（スコリアきゅう、英語: scoria cone ）は、玄武岩質から安山岩質のマグマによる噴火活動により地表面にスコリア（岩滓。マグマが吹き上げられて飛散冷却してできる岩塊で、多孔質で黒っぽいもの）が放出され、火口の周りに積もって崖錐斜面をつくり、円錐台形の山を成したものを指す。小規模な火山の一種である。「噴石丘」とも言う。 スコリア丘を形成する火山活動は、主に玄武岩から安山岩によるもので、そのほとんどは一度の活動によってできた単成火山であり、規模は小さい。形成される場所は、複成火山の側火山や独立単成火山群の一部であることが多いが、まれに単独のものもある。また、複成火山の山頂火口内に一度の噴火で形成され、その後の噴火や陥没により、非常に短期間で消滅することもある（例えば、伊豆大島の三原山の三原新山など）。 スコリア丘の形成中に大量のマグマが地下から溶岩となって噴出すると、多孔質の噴石が積み重なって空洞部分が多いスコリア丘より溶岩の密度が大きいので、スコリア丘と基盤の間から染み出るように流出する。そうすると、溶岩流は上に乗っているスコリア丘を破壊しながら流下する。これによりスコリア丘は馬蹄形（U字型）の形状となる。溶岩流の上にはスコリアの残骸がのっていて、これをスコリアラフトという。 また、形成される期間によっても形が変わってくる。短期間で形成されたスコリア丘は、溶結して鏡餅のようになったり（数時間以内に形成されたものに限る）、不規則な形をしていることが多い。長期間（数か月単位）かけて形成されたものは、活動を続ける間にスコリアが均等に飛散・堆積して不規則な形状をならしてしまうが、流動性のない岩塊が積み上がってできるため、非常に安定した斜角（安息角）をしており、成層火山に見られるような裾を引かず、円錐台形になる（cone という名称はこれに由来する）。 大室山スコリア丘（独立単成火山群の伊豆東部火山群） 大室山スコリア丘（富士山の側火山） 阿蘇山の杵島岳スコリア丘 パリクティン火山のスコリア丘の噴火 Lava Butte（英語版） サンセット・クレーター（英語版） サリチェフ火山のスコリア丘の噴火 ^ 文部省編 『学術用語集 地学編』 日本学術振興会、1984年、142頁。ISBN 4-8181-8401-2。[リンク切れ] ^ ふんせききゅう。英語でシンダーコーン（cinder cone）とも呼ばれる。 ^ 出典 : フィールド火山学 ストロンボリ式噴火とスコリア丘 - 群馬大学教育学部 早川由紀夫、2016年10月閲覧 中村一明　『火山の話』　岩波新書　1979年第3刷 火山 火砕丘 フィールド火山学 ストロンボリ式噴火とスコリア丘 - 群馬大学教育学部 早川由紀夫
火砕丘

火砕丘（かさいきゅう、英語: pyroclastic cone）は、火山活動で噴出した火山砕屑物が火口の周囲に積もり、丘を形成したものの総称。火山砕屑丘ともいう。 通常は単成火山であり、大きくても直径2-3km程度である。 火砕丘はいくつかの種類に分けられる。 スコリア丘 玄武岩質のマグマからできたスコリアが積もったもの。多くがストロンボリ式噴火で形成される。 溶岩流はスコリアは密度が低いため、密度の大きな溶岩が火口に溜まって火口縁から溢れ出すようなことはなく、スコリア丘と大地の境界面から流れ出す。この溶岩流はしばしばスコリア丘を削り、馬蹄形（U字型）の火口を持つスコリア丘になる。スコリア丘の例としては阿蘇山米塚、大室山、などがある。 タフリング、タフコーン（凝灰岩丘） マグマ水蒸気爆発で形成される。マグマ水蒸気爆発は、マグマの成分とは無関係に、マグマが地下水や湖水などの冷たい水と接触すると起こる。爆発力が大きいため、火口が大きく高さは低い。マグマと水の量比によって爆発力や噴出物量が異なり、爆発力が比較的強く高さの低いものをタフリング、爆発力が比較的弱く高めのものをタフコーンと呼ぶ。屈斜路カルデラの中島、ハワイ・オアフ島のダイヤモンドヘッドはタフリングである。 軽石丘（英語版） 安山岩〜流紋岩質のマグマからできた軽石が積もったもの。このようなマグマは、ガス成分が多く、玄武岩質マグマよりも爆発的な噴火を起こしやすいので、一般にスコリア丘よりも大きな火口をもつ。阿蘇山の草千里などが有名。 火砕丘の形成される場所は大きく分けて3種類ある。 複成火山の一部 成層火山・楯状火山・カルデラなど長期にわたる火山活動の一環として、火砕丘が形成されることがある。主要な火口から離れた場所に側火山としてできることも多い。たとえば、富士山は側火山として大室山など多数のスコリア丘を形成している。 単成火山群 複成火山の存在しない場所で、火砕丘や溶岩ドームが集まった単成火山群を形成することがある。単成火山群は地殻が引っ張られている場所にできると考えられている。日本では伊豆東部火山群や阿武火山群などがある。 単独の火砕丘 他に火山の全くないところにポツリと火砕丘ができることもある。 ^ a b 文部省編 『学術用語集 地学編』 日本学術振興会、1984年、63・382頁。ISBN 4-8181-8401-2。 ^ 出典 : 風景に書き込まれた歴史を読み解く - 群馬大学 早川由紀夫、2016年10月閲覧 ^ 出典 : ストロンボリ式噴火とスコリア丘 -群馬大学 早川由紀夫、2016年10月閲覧 ^ a b 出典 : ストロンボリ式噴火とスコリア丘 - 群馬大学 早川由紀夫、2016年10月閲覧 下鶴大輔・荒牧重雄・井田喜明編 『火山の事典』 朝倉書店、1995年。ISBN 4-254-16023-2。 火山砕屑物 丘 噴火 火山 フィールド火山学 ストロンボリ式噴火とスコリア丘 -群馬大学 教育学部 早川由紀夫
側火山

側火山（そくかざん・そっかざん、flank volcano、lateral volcano）は、複成火山の主火口以外の場所での噴火活動で形成された火山性地形を示す。寄生火山とも呼ぶが、側火山と呼ぶのがより適切とされる。 玄武岩質火山の場合、側火山の形成時には地下のマグマは主火口直下の主火道から板状に側方に向け火山体の中に貫入し、地表に達したとき、板状の割れ目に沿って直線状に火口が配列することが多い。 側火山は大抵、一度の噴火で形成される単成火山で、大きな山体を伴わない。山体を伴わない爆裂火口や割れ目火口なども側火山という。 北海道 有珠山 - ドンコロ山、昭和新山、金比羅山火口群、西山西麓火口群 本州 富士山 - 宝永山、大室山、長尾山（貞観大噴火）、宝永火口、双子山 浅間山 - 離山、小浅間山 九州 桜島 - 湯之平、春田山、権現山、鍋山、引ノ平 ^ a b 文部省 『学術用語集 地学編』 日本学術振興会、1984年、ISBN 4-8181-8401-2。（オンライン学術用語集[リンク切れ]） 火砕丘 スコリア丘 マール (火山) 溶岩ドーム 火口
楯状火山

楯状火山あるいは盾状火山（たてじょうかざん、英: shield volcano）は、緩やかに傾斜する斜面を持ち、底面積の広い火山である。粘性の低い（流れやすい）玄武岩質溶岩の噴出・流動・堆積によって形成される。 地球上の大型火山の多くは楯状火山である。アスピーテと呼ぶこともあるが、現在ではこの呼称は推奨されない（火山を参照）。 多量の玄武岩質溶岩の噴出によって形成されることから、ハワイ諸島やアイスランドなどホットスポットや海嶺上に主に分布する。ハワイ諸島の火山はほとんどが楯状火山であり、世界最大のものはハワイ島にあるマウナ・ロア山である。レユニオン島のピトン・ドゥ・ラ・フルネーズは地球上で最も活発な楯状火山の1つで、平均して年一度のペースで噴火している。 一般的に楯状火山は複成火山であり、長期間に及ぶ活動で形成される。特殊な例として、アイスランドのスキャルドブレイズゥル（英語版）は1度の噴火でできた直径10km，比高550m，体積16km3の，9500年前の一回の噴火でできた単成火山の楯状火山である。 ^ 文部省編 『学術用語集 地学編』 日本学術振興会、1984年。ISBN 4-8181-8401-2。 ^ a b c d 出典: 火山のかたち -群馬大学教育学部 早川由紀夫、2016年11月閲覧 ^ 出典: Prestahnukur - Smithsonian Institution: Global Volcanism Program、2016年11月閲覧 火山 火山のかたち -群馬大学教育学部 早川由紀夫
成層火山

成層火山（せいそうかざん 英: stratovolcano）とは、ほぼ同一の火口からの複数回の噴火により、溶岩や火山砕屑物などが積み重なり形成された円錐状の火山のこと。地形と内部構造によって類別された火山形状の一つである。 複成火山であり、その火山体の形成までには複数回の噴火を必要とする。ほぼ同一の火口から噴火を繰り返すことにより、火口の周囲に溶岩および火山砕屑物・火砕流堆積物が積み重なり、火山体が形成されていく。火山体は溶岩および火山砕屑物・火砕流堆積物などの互層であり、それが層を成していることから、「成層」の名が付いた。なお、山体構成物は上記のほか、泥流堆積物も含まれる場合がある。 噴出口が同一であることから、火山体の形状は円錐状となる。円錐状であるために、しばしば広大な裾野を持つ。山体の傾斜は、火口に近いほど急であり、離れるほど緩やかなものとなる。中心部は噴出物の供給が多く、供給速度も大きいので、溶結したアグルチネートや溶岩が卓越し、離れるに従って非溶結火砕物の割合が大きくなる。マグマの性質としては、玄武岩から安山岩、デイサイトなど多様である。爆発的な噴火による火砕物の生成が必要であり、揮発性成分が多い島弧や沈み込み帯の火山に多く見られる。 活動期のものは、噴火により山体構成物が供給されるため円錐状をなすが、噴火が休止すると特に火口部周辺は傾斜が急なことと一部に火山砕屑物・火砕流堆積物を中心とした崩れやすい地質もあり、比較的早い速度で侵食が進み、山体形状が変化する。 火山学者の守屋以智雄によれば、日本の成層火山の活動は4期に大別され寿命は約50万年であるとしている。活動期間中に溶岩の性質、活動様式を変化させ一定の変化を辿る。 活動の経過 第1期：粘性の低いマグマ由来の噴出物で急速に成長、急峻な円錐形の山体を形成。（例：富士山、クリュチェフスカヤ山） 第2期：マグマの粘性が高くなり、ガスと共に爆発性の噴火を起こす。 第3期：更にマグマの粘性が上がり、爆発性の噴火に移行する。 第4期：カルデラの形成、軽石、火砕流の噴出、溶岩ドームの形成などが数回。 富士山 羊蹄山 岩手山 鳥海山 磐梯山 浅間山 御嶽山 桜島 オーガスティン アメリカ レーニア アメリカ セント・ヘレンズ（1980） アメリカ セント・ヘレンズ （1982） アメリカ アダムス アメリカ マイポ アルゼンチン コリマ メキシコ ポポカテペトル メキシコ オリサバ メキシコ チンボラソ エクアドル アレナル コスタリカ シナブン インドネシア マヨン フィリピン エトナ イタリア ヴェスヴィオ イタリア テイデ スペイン キリマンジャロ タンザニア オルドイニョ・レンガイ タンザニア ^ 守屋以智雄論文 教えてゲンさん 火山 守屋以智雄(1994)：火山層序学的調査に基く噴火の長期予測 名古屋大学加速器質量分析計業績報告書. v.5, 1994, p.121-133
火口

火口（かこう、英: crater）とは、地下のマグマや、火山ガスに運ばれた岩塊など、固体〜液体が地表に噴出する（または過去に噴出した）穴。噴出するものが泥や湯であっても規模によっては火口と呼ばれることがある。噴火口（英: eruptive crater）ともいう。 ガス（気体）のみを噴出する穴は噴気口と呼ぶことが多いが、実際のところサイズによって大まかに区別され、ガスのみであっても直径数メートルともなると火口と呼ばれることが多い。過去現在の噴火の有無は問われない（大分県伽藍岳の泥火口の例など）。 火口はマグマや熱泥や温泉水が、地下深部から上昇してきて地表を突き破ることで形成される。 火口に水が溜まったものを火口湖という。 火口は直線上に並んで火口列をなすこともよくある。 割れ目噴火の場合 マグマが細い柱状ではなく板状の形で上昇してきた場合は割れ目噴火を起こすが、地表では連続した割れ目ではなく楕円形の火口が直線上に並んだ火口列となる。 広域応力場に影響されている場合 地殻はプレートの動きによって応力を受けているため、最大圧縮主応力軸と並行（最小圧縮主応力軸と直交）する方向が割れやすく、火口もこれに従って割れやすい方向に並ぶ傾向がある。この場合、火口どうしの間隔は割れ目噴火の火口列よりもかなり遠い。 地震活動などで近々噴火や火砕流発生の危険性があったり、硫黄由来の火山性ガスの噴出で中毒死する恐れがあるので立ち入り制限をしている自治体もある。 蔵王の御釜 高空より見る吾妻小富士の火口と火口湖五色沼 (福島市) 一切経山からの五色沼 安達太良山・沼の平火口 榛名山の火口湖榛名湖と中央火口丘榛名富士 草津白根山の湯釜 富士山の火口 ラキ火山の火口(中央）。奥に向かって火口列を成している。 アフリカ東部・ニーラゴンゴ山の火口 火山 噴火 カルデラ マール (火山)
岩頸

岩頸（がんけい）あるいは岩栓（がんせん）、突岩（とつがん）とは、火道内のマグマが硬化してできた形成物である。火山が侵食によって削られて、火道内の岩栓が地表に現れた地形を岩頸または突岩と呼ぶ。活火山においてはこれらの下にマグマ溜まりが存在することがあり、その圧力によって火山爆発が起こることがある。 孀婦岩（伊豆諸島） 筆島（伊豆諸島） 雪彦山（兵庫県） 縫道石山（青森県） 城山（静岡県） 烏帽子山（静岡県） デビルズタワー（アメリカ） シップロック（アメリカ） アガスラピーク （アメリカ） スタインズ・ピラー（アメリカ） ストロンボリッキオ島（イタリア） エディンバラ城（イギリス） カン・グランデ峰（サントメ・プリンシペ） サン・ミシェル・デギュイユ岩峰（フランス） ポリニャック城（フランス） ジェルビエ・ド・ジョン（フランス） シーギリヤロック（スリランカ） ^ “大辞林 第三版の解説”. コトバンク. 2018年6月30日閲覧。 ビュート (地形) 火山 『楢ノ木大学士の野宿』宮沢賢治の童話
溶岩流

溶岩流（ようがんりゅう、英: lava flow）とは、火山の噴火に伴って、地下のマグマが液体の溶岩として地表に噴出し、流下する現象、およびその結果、地表に残された地形のこと。 溶岩流が生成する噴火の条件として、下記3項目が挙げられる。 マグマの粘度が低いこと。 マグマの揮発性成分が失われていること。 マグマの噴出量が多いこと。 溶岩の粘度は、その温度や成分、結晶の含有量によって著しく異なる。 溶岩の主成分は二酸化ケイ素（SiO2）だが、その比率が増えるに従って粘度が上昇する。 二酸化ケイ素の少ない玄武岩を噴出する噴火では、火口から噴出した溶岩は十分に粘度が低く、長い距離を流れ下り、典型的な溶岩流となる（ハワイ諸島や伊豆大島など）。 逆に、二酸化ケイ素を多く含むデイサイトや流紋岩質の溶岩は粘度が非常に高く、マグマが地上に出た場合、溶岩ドームをつくるのが普通で、溶岩流にならないことが多い。そのため、溶岩流を発生させた場合は、厚さが100mを超えるような溶岩流ができることもある（雲仙普賢岳新焼溶岩流の末端など）。 溶岩流の厚さは流紋岩が一番厚く、デイサイト・安山岩・玄武岩の順に薄くなる。 マグマが上昇の過程で揮発性成分を失うと、激しい爆発を伴わずに静かに地表へ流出する。逆に、揮発性成分が多いと爆発が起こってテフラが生産される。急激な減圧のためにマグマ中に含まれる揮発性成分が激しく発泡して体積が膨張するからである。 溶岩堤防 lava levee - 溶岩流の両岸に堤防のように高まりできたもの。 溶岩洞 lava tube - 溶岩流の内部にトンネルができたもの。 溶岩じわ lava wave - 溶岩流が押されてできた大きなしわ状のうねり。 縄状溶岩 ropy lava - 溶岩流の表面が押されてできた小さなしわ。 溶岩末端崖 - 粘度の低い溶岩流の先端部にできる崖。 溶岩塚、チュムラス tumulus、lava tumulus - 溶岩流の表面が後から来た溶岩に内部から押されて上げられて小さな丘状の高まり。頂上に割れ目があることが多く、そこから溶岩が二次流出することもある。 プレッシャーリッジ pressure ridge - 溶岩塚と同じシステムだが、尾根状に長く続いたものをいう。 ホルニト hornito - 溶岩洞の天井が破れ、溶岩を二次流出させてできた塚。 熔岩樹型 lava tree, lava tree mold - 溶岩流が樹木を巻き込んで固結した時にできる円筒形の空洞。 節理 joint - 冷却する過程においてできる割目。ただし溶岩流以外でもできる。 偽クレーター pseudocrater - 溶岩流が湿地や湖沼を覆って水を閉じ込めると水蒸気爆発が起きてできることがある。 キプカ kipuka - 溶岩流に囲まれて島のように残った場所。 マグマが水中に噴出した場合は、急冷されて枕状溶岩やハイアロクラスタイトとなる。 溶岩堤防、溶岩じわ 溶岩堤防 溶岩洞 溶岩じわ（右） 縄状溶岩 縄状溶岩 溶岩末端崖 溶岩塚 ホルニト 節理（画像は柱状節理） 熔岩樹型（富士山） 熔岩樹型（ハワイ島） 偽クレーター キプカ ハイアロクラスタイト 枕状溶岩 バルダルブンガ山 キラウエア山 エトナ山 ストロンボリ山 ガレロイ山 ニューベリー火山（英語版） 岩手山の焼走り熔岩流 浅間山の鬼押し出し溶岩 伊豆大島の三原山 大陸地域で非常に膨大な量の玄武岩質溶岩が噴出しできたと考えられている玄武岩の巨大な岩体のこと。 デカン高原、シベリア・トラップ、コロンビア川台地などがある。 人が溶岩を踏み抜いて、真っ赤な溶岩の中に落ちたことがあるが、すぐにすくいあげられて、両足に大やけどだけで済んでいる。このようにすぐには炭化や融けることがないのは人体に水が多く含まれているからである。 防災面では、溶岩流の流下速度は緩やかであり人の避難は容易である。しかし、溶岩が流れていく先に人の財産がある場合はしばしば人との間で攻防が起こる。たとえば、1973年、アイスランドのエルトフェットルの噴火では、港の入口に迫る溶岩流にポンプ車で海水を大量にかけ、溶岩を冷やして固め、港の閉鎖を防ぎ島の重要な産業であった漁業を守ることに成功している。 アメリカのハワイ島のマウナロアやキラウエア、イタリアのエトナでもしばしば溶岩流との攻防が起きている。日本では、三宅島の1983年の噴火、伊豆大島の1986年噴火で、溶岩流の進行を抑えるために散水が試みられている。 一方、人と溶岩流の相性は悪いものだけでなく、先述のハワイ島では、溶岩流が観光の資源の一つとなっており、溶岩流を観察したり、溶岩をすくったりするツアーが行われるなど、人と溶岩流が共存している場所もある。また、溶岩流が冷え固まった後でも、その地形は希少であるため観光資源となる。 ^ 文部省編 『学術用語集 地学編』 日本学術振興会、1984年、174頁。ISBN 4-8181-8401-2。 ^ a b c d 出典: 溶岩流 (PDF) - 群馬大学 早川由紀夫、2016年10月閲覧 ^ a b 出典: 群馬大学 早川由紀夫 2016年10月4日のツイート、2016年10月閲覧 ^ a b 出典: 溶岩流の制御と防災 - 山梨県富士山科学研究所、2016年10月閲覧 溶岩 溶岩流 (PDF) - 群馬大学 早川由紀夫
爆裂火口

爆裂火口（ばくれつかこう、英: explosion crater）は火砕丘を持たない火口地形。爆発火口ともいう。 火砕丘を持たないため、地面がえぐられたような形状をしている。火山噴出物の少ない水蒸気爆発などで形成され、まわりに火山礫が堆積・成長すると火砕丘になり、逆に噴火で火口底が地下水面より低くなり水が溜まるとマールになる。 ^ 地学団体研究会地学事典編集委員会 『地学事典』 平凡社、1981年、増補改訂版。ISBN 4-582-11501-2。 ^ 文部省編 『学術用語集 地学編』 日本学術振興会、1984年。ISBN 4-8181-8401-2。 火口 噴火 火砕丘 マール (火山) 水蒸気爆発
山体崩壊

山体崩壊（さんたいほうかい、sector collapse）とは、火山などに代表される脆弱な地質条件の山体の一部が地震動や噴火、深層風化などが引き金となって大規模な崩壊を起こす現象である。 火山活動によって火山が成長をするに従って、急峻で不安定な地形が生み出されることになる。また火山の成立から時間が経過する中で、風化作用や火山体内部での熱水作用などの結果、火山そのものがもろく崩れやすくなっていく。そのような中、強い地震動や噴火が引き金となって火山体の一部が大規模に崩壊する山体崩壊が発生する。 山体崩壊時には崩壊した火山体がふもとに向かって一気になだれ落ちる岩屑なだれ（がんせつなだれ、debris avalanche）という現象が発生し、その結果、火山そのものは大きく崩壊し、岩屑なだれが堆積した場所には、崩落した火山体の中でばらばらになりきらなかった部分が多数の小さな丘を作る。これを流れ山と呼ぶ。崩壊した山体があった場所にはU字状の大きな窪地が生じ、これを馬蹄形カルデラと呼ぶ。 山体崩壊は噴火と比べると発生回数が少なく、比較的稀な現象ではあるが、これまで多くの火山で発生しており、一つの火山で複数回発生することも稀ではない。またかつては火山の一生の末期に発生すると考えられていたが、紀元前500〜800年頃に発生したと見られる富士山の御殿場岩なだれなどのように、必ずしもそうとは限らない。 変成岩や火山噴出物などで形成された山体、破砕帯に位置する山体などは深層風化が生じやすく、集中豪雨や地震または何らきっかけがないまま突発的に大規模な山体崩壊を生じさせる。形態的に、巨大な地すべり性崩壊、深層崩壊、転倒型の崩壊（トップリング）が知られている。 2900年前 富士山東斜面の崩壊（御殿場泥流、富士山の噴火史も参照） 紀元前466年 鳥海山の噴火による崩壊（象潟も参照） 887年 仁和地震による八ヶ岳の山麓が崩壊 1586年 天正地震による帰雲山の崩壊（これにより内ヶ島氏が滅亡した） 1640年 北海道駒ケ岳の噴火に伴う崩壊 1707年 宝永地震による大谷崩れおよび五剣山の崩壊 1741年 渡島大島の噴火に伴う崩壊 1751年 宝暦高田地震による名立崩れ 1792年 島原半島眉山の崩壊（後述、島原大変肥後迷惑も参照） 1815年 タンボラ山の噴火に伴う崩壊（インドネシア・スンバワ島） 1847年 善光寺地震による岩倉山の崩壊 1858年 飛越地震による鳶山崩れ（大鳶崩れ） 1883年 クラカタウの噴火に伴う崩壊（インドネシア・スンダ海峡） 1888年 磐梯山噴火に伴う崩壊（後述） 1911年 稗田山崩れ（長野県小谷村） 1961年 昭和36年梅雨前線豪雨による大西山の崩壊 1980年 セント・ヘレンズ山の噴火に伴う崩壊（アメリカ合衆国・ワシントン州） 1984年 長野県西部地震による御嶽山の崩壊 2008年 岩手・宮城内陸地震による栗駒山などの崩壊 2018年 アナク・クラカタウの噴火に伴う崩壊（インドネシア・スンダ海峡） 大谷崩れ、鳶山崩れ、稗田山崩れを「日本三大崩れ」と称することがある。 1792年、雲仙岳の眉山の山体崩壊が発生。大規模な岩屑なだれが発生し、有明海に流れ込んで大きな津波を引き起こした。眉山の崩壊の原因はまだはっきりしていない点が多いが、地震動によるものとの説が有力である。この崩壊は、対岸の熊本県側に津波を生じさせ、死者15,000人を越える災害となった。 1888年、水蒸気爆発が引き金となって磐梯火山で大規模な崩壊が発生。岩屑なだれによって長瀬川がせき止められ、桧原湖、小野川湖、秋元湖、五色沼などの湖沼ができた。磐梯山の場合、山から湧いていた温泉により岩石の風化が進んでいたことが崩壊の要因となった。 20世紀末以降の研究によれば、ハワイ諸島やカナリア諸島の巨大盾状火山で、桁違いに巨大な山体崩壊が度々発生してきたことが明らかになった。この崩壊の結果、北太平洋または北大西洋一帯に波高数十メートルの津波が押し寄せたと見られている。 近い将来に噴火するとされる富士山でも、大規模な山体崩壊が起きるのではないかと懸念されている。 山体崩壊はしばしば河道閉塞とその決壊による洪水・土石流をもたらす。大谷崩れの安倍川、鳶山崩れの常願寺川のように、源流部に大量の土砂が堆積し、長年にわたって大雨の度に土砂が流出するようになることもある。 その反面、磐梯山の山体崩壊によって誕生した檜原湖や、北海道駒ケ岳の山体崩壊で生まれた大沼、小沼などの湖沼群のように、堰き止め湖が形成されて後世の観光名所となることもある。紀元前1,000年頃の箱根火山の神山で発生した山体崩壊では芦ノ湖が誕生し、また紀元前466年に発生した鳥海山の山体崩壊は、かつて松尾芭蕉もその美しさを称えた松島と並び称される名勝、象潟を生み出した。 ^ 宮地直道：富士山の大規模噴火と山体崩壊日本火山学会第11回公開講座 ^ 「象潟」の成り立ち（象潟町郷土資料館） 土砂災害 天然ダム 吉田英嗣：土砂供給源としてみた日本の第四紀火山における巨大山体崩壊地学雑誌 2010年 119巻 3号 p.568-578, doi:10.5026/jgeography.119.568 西本晴男：火山地域における火山泥流，泥流，土石流の表現方法に関する考察 砂防学会誌 2010年 63巻 2号 p.26-37, doi:10.11475/sabo.63.2_26
マール (火山)

マール（英: maar）とは、マグマ水蒸気爆発による火山地形のひとつ。 水が豊富にある場所でマグマ水蒸気爆発が起こって火砕サージを発生し、爆発によって生じた円形の火口の周囲に、少量の火砕サージ堆積物からなる低い環状の丘を形成する。火口底が地下水面より低い場合は、中に水が溜まることが多い。その場合、火口は湖となり、沿岸部では湾入する。通常は1回だけの噴火で形成され（単成火山）、この点で成層火山頂上の火口（湖）とは異なる。 「マール」は、もともとドイツ西部のアイフェル地方の方言で「湖」を意味する。アイフェル地方にはこのようにして生じた湖沼が70か所以上に点在していて、俗に「アイフェルの目」とも呼ばれる。19世紀からドイツの地理学者によってこの種の地形を表す語として用いられるようになり、その後国際的に定着した。 一ノ目潟・二ノ目潟・三ノ目潟（総称して「目潟」）（秋田県男鹿市） 三宅島の新澪池（東京都三宅村） 伊豆大島の波浮港（東京都大島町） 草津白根山の弓池（群馬県草津町） 御池（宮崎県都城市・高原町） 米丸（鹿児島県姶良市） 住吉池（鹿児島県姶良市） 鰻池（鹿児島県指宿市） 山川湾（鹿児島県指宿市） 伊豆の一碧湖（静岡県伊東市） アイフェル地方のマール群（ドイツ） ヴァインフェルダー・マール（トーテンマールとも） シャルケンメーレナー・マール ゲミュンデナー・マール パヴァン湖（フランス） イサルレ湖（フランス） デビル・マウンテン・レイクス（アメリカ合衆国、アラスカ州） - 世界最大のマール ウキンレク・マール群（アメリカ合衆国、アラスカ州） ホール・イン・ザ・グラウンド（アメリカ合衆国、オレゴン州） ニオス湖 （カメルーン） 小山真人 『ヨーロッパ火山紀行』 筑摩書房〈ちくま新書〉、1997年。ISBN 4-480-05730-7。 火砕サージ タフリング 火口 火口湖 水蒸気爆発 火山 火山の一覧 (日本) サージがつくるマールとタフリング（早川由起夫「フィールド火山学」） 火山学者に聞いてみよう -トピック編-（NPO法人 日本火山学会） 群馬大学インターネット火山博物館 アイフェル国立公園 火山がつくった伊東の大地と自然
軍艦巻

軍艦巻、軍艦巻き（ぐんかんまき）は、酢飯を海苔で巻き、その上に寿司種を乗せた寿司。その姿が軍艦に似ていることから名づけられた。イクラ、ウニ、シラウオ、ネギトロ、とびこなど小さく、形の崩れやすい物、和え物を提供できることが特徴。 全形の焼き海苔を横方向に均等に三等分した内の1枚を、ネタを乗せた握った寿司飯に巻き付けて作る。 1941年（昭和16年）、東京銀座の寿司店「久兵衛」において、当時の主人今田寿治が客の注文を受けて考案、それまで、寿司ネタとしてなじみがなかったイクラやウニを、握らずに飯で固定する方法で完成させた。だが、当時の保守的な業界にあっては非難を浴び、NHKのラジオ番組では「ゲテモノみたい」と言われたという。 古い江戸前を語る寿司屋ではイクラを扱わなかったり、ウニを握り寿司にして出したりする店もある。また、軍艦巻という鮨がせいぜい数十分しか形を保っていられないため、出前メニューに限って入れない店もある。 その一方で回転寿司屋では多種多様なものを創作して軍艦巻きにする。例えば、ねぎマグロ、マグロユッケ、カツオユッケ、イカオクラ、トロたくあん（とろたく）、エビのマヨネーズ和え（えびマヨ）、タラ白子、カニ、かにみそとキュウリ、小柱、甘海老、サラダ、ツナサラダ、シーフードサラダ、エビサラダ、納豆、コーン、ハンバーグ、味付け卵などがある。 海外の寿司店、日本料理店ではキャビアを使うところもある。 ネギトロ軍艦巻 シラウオ軍艦巻 シロエビ軍艦巻 蟹の身と蟹みその軍艦巻 かにみそとキュウリの軍艦巻 たら白子軍艦巻 コーン軍艦巻 納豆オクラ軍艦巻 ^ 菊地武顕「あのメニューが生まれた店」80頁　平凡社 寿司 巻き寿司
煮穴子

煮穴子（になあご）は穴子（主にマアナゴ）使った料理。主に関東地方で用いられる製法。 ウナギと同様に穴子を開いて捌く。 醤油、味醂、砂糖、日本酒を煮詰めたタレで煮る。 更にタレを煮詰めてとろみを付け、刷毛で穴子に塗る。 ウナギの蒲焼きと同様に、そのまま食べたり、ごはんの上に乗せて丼（重）にしたり、牛蒡で巻いた八幡巻きやうざくと同様に胡瓜と和えた酢の物など多数ある。 広島県のあなご飯は一般的に「焼き穴子」が中心だが、煮穴子で提供する店舗もある。また、煮穴子を炙った「炙り」で提供する店舗もある。 特に江戸前穴子の寿司種は有名。
ちゃんちゃん焼き

ちゃんちゃん焼き（ちゃんちゃんやき）は鮭などの魚と野菜を焼いて味噌などで調味した日本の郷土料理。北海道の漁師町の名物料理である。 ちゃんちゃん焼きは、2007年に農林水産省の主催で選定された農山漁村の郷土料理百選において、ジンギスカン、石狩鍋と共に、北海道を代表する郷土料理として選出されている。 一般的には、鮭をメインの食材にすることがほとんどだが、ニジマスなど他の魚を使うこともある。その他の具材としては、玉葱や長葱、キャベツ、モヤシ、ピーマン、人参などの野菜を用いる。 またカラフトマスやサクラマスは小型の鉄板のみならずホットプレートでも調理しやすい手ごろなサイズであり、食味や食感がこの料理に合うために特に漁業の盛んな沿岸部等で古くから好んで利用されてきた。 鮭のちゃんちゃん焼きは、おおよそ以下のようにして作る。 野菜をあらかじめ適当な大きさに切っておく。 一尾分の鮭の半身を用意し、塩、コショウをしておく。 バーベキュー用のような大きな鉄板を用意し、熱してバターを敷く。 あらかじめ適当な大きさに切っておいた野菜を鉄板の中央を空けて置き、真ん中に鮭を皮の方を下に向けて乗せる。 白味噌を酒で溶き、みりん、または砂糖を少量混ぜたものを、鮭の身に塗るか、鉄板の周りに流してから、アルミホイルなどをかぶせて蒸し焼きにする。 火が通ったら鮭の身を大きめにほぐし、野菜と混ぜ合わせる。 このようにして作った料理を、鉄板から直接取って食べる。 鮭漁が盛んな沿岸等の一部地域での調理法は都市部と若干異なり、以下のように作られる。 材料としては地元産のカラフトマスや鮭が利用されることが多いが海生の鮭鱒類全般が利用可能である。　一尾を三枚におろし半身ずつを利用する。鮮度が良い魚を選び下味はつけない。　野菜ではキャベツ、玉ねぎ、長葱などが用いられるが、もやし、人参、ブナシメジなども人気の食材となっている。 味噌に日本酒、砂糖、みりん等を合わせたものが基本の味付けである。これにすりおろしたニンニクや一味唐辛子が加えられることもある。　稀にあらかじめ長ネギを加えておく場合もある。　使用されるみそは主に米味噌である北海道味噌のうち淡色味噌の利用が多い。また同じく米味噌の津軽味噌のうちでは、東北で人気の高い辛口の赤の津軽味噌ではなく、甘味噌で淡色味噌の津軽味噌が好んで用いられる。 熱した鉄板には通常サラダ油を用いる。バターを用いることは稀である。 海産魚である半身の鮭鱒は必ず最初は身の方から（皮を上にして）強火で焼く。 ある程度火が通ったら焦げる前に魚の身を慎重にかえす。（皮を下にする） 2.の味噌を身を中心に塗る。周りにキャベツや玉ねぎなどの野菜を多めに入れ、野菜の上にも、味噌をかける。火力が弱い屋内での調理の場合はこの段階でふたをする場合もある。 各人の箸を用い加熱の加減に応じて身をほぐし、野菜と混ぜ合わせながら食べる。もしくは調理担当者がコテなどを用いて全体を程よく混ぜてから給する。この段階で小骨と皮を取り除く必要があるが、ほどよく火が通っていれば容易である。 味噌が焦げ全体が香ばしくなってくる終盤には火力を弱め、溶き卵を加えて飯と共に締めとするのもよい。 何故この名称で呼ばれるのか、その由来は定かではない。説としては、「お父ちゃんが焼いて調理するから」、「ちゃっちゃと（＝素早く）作れるから」、「鮭を焼くときに、鉄板がチャンチャンという音が立てるから」、「仕事中の漁師が親方の目を盗み、浜でスコップを使い鮭を焼いて食べたときにちゃんちゃんこで身を隠していたから」、「焚き火を起こすときの火打石の音から」、「できあがるのが待ちきれなくて、おはしで食器などを叩いた音がチャンチャン！と鳴っていたことから（札幌市民[誰?]より）」、「鮭定置網は土俵と呼ばれる重しで固定されている。古い時代には土俵の作成に大きな鋤簾（じょれん）が使われていた。当時浜では鋤簾の事をチャンチャンとよんでいた。そのチャンチャンを鉄板代わりに利用して調理した事から命名された」、などがある。 ^ “北海道・東北の選定料理一覧”. 農山漁村の郷土料理百選. 財団法人農村開発企画委員会 (2007年). 2010年5月26日閲覧。 ^ a b “ちゃんちゃん焼のレシピ”. 農山漁村の郷土料理百選. 財団法人農村開発企画委員会. 2010年7月10日閲覧。 ^ 秋サケ定置網の土俵入れのようす 昭和３０年頃 標津町　標津百科事典 ^ 桑名市の漁業-桑名市 桑名市ホームページ ちゃんちゃん焼のレシピ - 農山漁村の郷土料理百選
焼き干し

焼き干し（やきぼし）は古より日本で作られてきた素焼きにした魚などを乾燥させた保存食である。 四方を海に囲まれ、また河川における漁労も盛んであった日本では、古くから干物や煮干しなど、漁獲物の様々な保存法が発展してきた。焼き干しもまた、その一種である。特に山間部においては川魚の焼き干しを貴重な蛋白源として利用してきた。 焼き干しに利用される漁獲物は、アユ、イワナなどの淡水魚からイワシ、トビウオ、ハゼなどの海水魚まで多岐に渡る。 魚の内臓を取り除き、炭火でじっくりと焼く。そののち陰干しや天日干しなどで乾燥させる。イワナなどは串焼きにして藁つとに刺し、囲炉裏の上で燻すように乾燥させるのが伝統的な製法の一つである。 そのまま炙って酒の肴や惣菜として利用する他、味噌汁や雑煮など汁物の出汁として広く利用できる。最近ではラーメンのスープ原料としても人気がある。また佃煮や甘露煮にしたり、身をほぐして炊き込みご飯の具とする事もある。その他にも燗酒の風味付けとしても利用される。 乾物 干物
ざざむしの佃煮

ざざむしの佃煮（ざざむしのつくだに）は、河川の中流域に生息するざざむしと総称される水生昆虫を、醤油・砂糖で煮た料理。長野県伊那市などの郷土料理である。 伊那市は長野県南部の内陸にあり、市内を天竜川が流れ、低地は伊那谷と呼ばれている。佃煮の材料とする昆虫は、本来、天竜川やその支流の川底に生息するカワゲラ、トビケラが主であるが、最近は数が取れなくなってきたこともあり、他の水生昆虫も採取するようになっている。 現在、伊那市には高速道路も鉄道も通っているが、江戸時代の主要街道である中山道からは外れていた。比較的寒冷な土地でもあるため、交通機関が発達する以前は貴重なタンパク源として摂取されていたと考えられる。 また、伊那地方では、昆虫食として蜂の子や蚕のさなぎなども佃煮として食べる風習がある。 近年では、長寿の効果があるとして、高級珍味として高値で取引されている。また、お土産用に瓶詰めや缶詰として販売されており、周辺の飯田市などでもよく売られている。 郷土料理 昆虫食 日本の珍味一覧
鮭とば

鮭とば（さけとば）とは、秋鮭を半身におろして皮付きのまま縦に細く切り、海水で洗って潮風に当てて干したものである。「とば」は漢字で冬葉と書き、冬の北海道・東北地方の風物詩となっている。また、「とば」がアイヌ語の tupa トゥパ「鮭を身おろししたものを更に縦に細かく切って乾かしたもの」に由来する可能性もある。よく似たものに、新潟県村上市の「鮭の酒びたし（さかびたし）」があるが、これは村上市の伝統的な発酵食品「塩引き鮭」を半年～1年干してスライスしたものであり、こちらは酒で戻して食べる。 塩気が強いため、一度に大量に食べられるものではない。また、スルメ程ではないが硬さがあるため、歯の弱い人・差し歯の人は気を付けなければならない。皮は特に硬い。最近では薄くスライスした柔らかい鮭とばや、皮を取り除いた一口サイズも存在する。 細かく切ってそのまま食べたり、スルメのように炙って食べたりする。炙ると柔らかくなる。 ジャーキー
酢蛸

酢蛸（すだこ）は、酢にタコを浸けた日本料理。膾あるいは漬物のひとつ。 ミズダコやマダコが用いられる。関東では正月に食べる風習があり、市販の酢漬けにした酢蛸がでまわる。大きいものはバケツに入れて売られる。 酢蛸とキュウリの酢の物 タコの内臓、目や口を取り除き、大根おろしまたは糠でもみ洗いをし、ぬめりを取り除く。 沸騰した湯にタコを入れ、再び沸騰したら火を止めて5分ほど置く。塩ゆで以外に蒸す方法もある。 タコを取り出し冷ます。吊るして冷ますと、足が丸まらない。ここまでが茹で蛸（蒸し蛸）。 タコを一口大に薄くそぎ切りにする。 キュウリは板ずりして蛇腹に切り、酢洗いをして軽く絞る。 器にキュウリとタコを盛り付け、三杯酢をかけて、ショウガを天盛りにする。 ^ 広辞苑第5版 ^ a b 『四季日本の料理 夏』講談社 ISBN 4-06-267452-1 ^ [1]プレジデント社 ^ 『旬の食材 春の魚』講談社 ISBN 4-06-270131-6 マリネ
パスカル定期券

パスカルとは、西日本旅客鉄道（JR西日本）が発売する、特急・急行列車の自由席が利用できる定期乗車券である。 特急定期券の設定区間内の、特急列車自由席を利用できる。有効期間の設定は、通勤・通学共1箇月・3箇月・6箇月とある、（通学に関しては高等学校・中学校・小学校といった学校区分はない）。別にパスカル用回数指定席券（北陸地方・近畿地方エリアと、鳥取駅 - 米子駅間のみの設定）を買い求めれば、指定席も利用できる。また、特急停車駅以外からも利用できる（特急利用区間は最初の特急停車駅相互間となる）。 下記駅の範囲内で相互利用することができる。A特急料金適用区間とB特急料金適用区間をまたぐ場合は、A特急料金を適用する。 北陸本線（琵琶湖線の一部を含む）：全線 七尾線：全線（全線でB特急料金適用区間） 湖西線：全線 東海道本線（琵琶湖線の一部・JR京都線・JR神戸線の一部・JR宝塚線の一部を含む）：山科駅 - 尼崎駅間 京都駅 - 尼崎駅間はB特急料金適用区間 山陰本線（嵯峨野線を含む）：京都駅 - 城崎温泉駅間（この区間はB特急料金適用区間） 福知山線（JR宝塚線の一部を含む）：全線（全線でB特急料金適用区間） 舞鶴線：全線（全線でB特急料金適用区間） 大阪環状線：大阪駅 - 西九条駅 - 天王寺駅間（全線でB特急料金適用区間） 阪和線：全線（全線でB特急料金適用区間） 関西空港線：全線 紀勢本線：新宮駅 - 和歌山駅間（きのくに線という愛称がある区間） きのくに線全線でB特急料金適用区間 四国旅客鉄道（JR四国）のうち児島駅から200km以内の駅を含む。 山陰本線：鳥取駅 - 益田駅間 山陽本線：岡山駅 - 倉敷駅間 伯備線：全線 宇野線：岡山駅 - 茶屋町駅間（瀬戸大橋線という愛称がある区間） 本四備讃線（瀬戸大橋線）：全線 予讃線：宇多津駅 - 伊予市駅間 土讃線：多度津駅 - 安和駅間 定期券に自由席特急券が組み込まれており乗車してから車内で指定席へ変更した場合は、自由席特急券と指定席特急券との差額（指定席料金）通常期：510円、繁忙期：710円、閑散期：310円を支払えば変更できる。 列車が運休または、2時間以上遅延した場合や車内設備の故障でも特急料金等の払戻しは取扱わない（但し、引き続き5日間以上運休した場合に限り別途、詮議の上、有効期間の延長等の取扱いをする）。 任意による払い戻しは、通常の定期券と同様に計算されるが、拾得や盗難された定期券を不正払戻し防止の観点から本人確認ができる公的な身分証明書（健康保険証・運転免許書など）を窓口係員に提示しなければならない 有効期間を失効した定期券を使用し不正乗車を行なった場合は定期券は無効として回収され、券面にある全区間に対する超過日数の往復分の運賃・料金に加え、2倍の増運賃・料金を支払わなければならない。 ^ 鉄道のご案内｜トクトクきっぷ：JRおでかけネット - パスカル用回数指定席券 - 西日本旅客鉄道 かよエール - 北海道旅客鉄道（JR北海道）が発売する特急用定期券の名称 快て〜き - 四国旅客鉄道（JR四国）が発売する特急用定期券の名称 エクセルパス - 九州旅客鉄道（JR九州）が発売する特急用定期券の名称 特急用定期券パスカルのおねだん：JRおでかけネット - 西日本旅客鉄道
エキスポトレインわしゅう

エキスポトレインわしゅうとは、かつて西日本旅客鉄道（JR西日本）が岡山駅 - 児島駅間を宇野線・本四備讃線（瀬戸大橋線）経由で運行していた臨時寝台列車である。 1988年に岡山県倉敷市児島で開催された、瀬戸大橋博'88・岡山への、来場者に対するアクセス・宿泊施設提供の目的で、博覧会開催期中で夏休み期間の繁忙期の臨時列車として、1988年の夏に運転された。 岡山駅を22時8分に出発、途中茶屋町駅に停車、児島駅に22時36分に到着し、翌日0時30分にドアを施錠してそのまま停車し、5時頃ドアを開けて7時7分に児島駅を発車して茶屋町駅に停車し、岡山駅に7時41分に戻るダイヤになっていた。 一夜を明かす寝台列車ではあったが、列車を利用した宿泊施設を提供する「列車ホテル」として岡山周辺の宿泊施設不足を補う性格も持っていた。 運転日は出発日基準で1988年7月15・16・19・20・26・27日、8月2・3日の8日間であった。 使用車両は583系寝台電車8両編成で、うち1両はA寝台、B寝台が6両でうち1両は女性専用車両であった。1両はグリーン車で談話室として使用された。 なお乗車には、寝台券（A寝台が5,500円、B寝台が3,000円、大人・小人同額）と実際に乗車する区間に有効の乗車券（岡山・茶屋町から児島まで片道か往復）を購入しなければならなかった。 車内販売はなかったが、児島駅では、停車中のホームで夜24時頃までジュースなどの販売、朝は6時頃から朝食・ジュースなどの販売があった。 ^ 茶屋町・児島の両駅のホームが9両分しかないため、本来の10両編成からモハ1ユニットを抜いた。 ^ 『鉄道ファン』1988年9月号、交友社。 つくば科学万博の交通 - 本列車と同じように運転されていた臨時列車「エキスポドリーム」について記述。