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戸蔦別川

戸蔦別川（とったべつがわ）は、北海道十勝総合振興局管内を流れる十勝川水系札内川支流の一級河川である。川の名の由来は、アイヌ語の「Totta（大袋・箱）pet（川）」であり、上流部の切り立った峡谷を、箱にたとえたものである。 上流域は日高山脈襟裳国定公園に指定されている。 北海道帯広市西部に位置する日高山脈系の戸蔦別岳（標高1,959m）に源を発し、帯広市内を東へと流れる。岩内川を合わせ、北東に流れを変え札内川に合流する。 北海道 帯広市、河西郡中札内村 十ノ沢 八ノ沢 エサオマントッタベツ川 ピリカペタヌ沢川 オビリネップ川 岩内川 戸蔦別岳 - 源頭 エサオマントッタベツ岳 - エサオマントッタベツ川（支流）の源頭 札内岳 - ピリカペタヌ沢（支流）の源頭 戸蔦別ヒュッテ 十勝幌尻岳 - オビリネップ川（支流）の源頭 岩内岳 - 岩内川（支流）の源頭 日高山脈 日高山脈襟裳国定公園 びれい橋 戸蔦別川橋 幌後橋 拓成橋 戸蔦橋 戸蔦大橋 中島橋 - 北海道道55号清水大樹線 ^ 戸蔦別川 （北海道開発局 帯広建設管理部） ^ 北道邦彦『アイヌ語地名で旅する北海道』朝日新聞社、2008年、61頁
千歳川

千歳川（ちとせがわ）は、北海道の支笏湖を源として石狩低地帯を流れる石狩川水系石狩川支流の一級河川である。 北海道千歳市南西部の支笏湖に源を発し東に流れる。千歳の市街地で北に向きを変え、石狩振興局と空知総合振興局の各管轄地域の境界を流れ、江別市王子の王子特殊紙江別工場横で石狩川に合流する。 行政界は、江戸時代、支流の島松川を境に上流側が東蝦夷地（北海道太平洋側）、下流側が西蝦夷地（北海道日本海側）に分けられていた。松前藩が両蝦夷地を統治していた時代は、行政界を契機とした問題は特段生じなかったが、18世紀末に江戸幕府が東蝦夷地を事実上直轄地化した際には、支流の漁川にウラエ（簗）をかけていた石狩側のアイヌ（実態は勇払側のアイヌ）の漁業権が否定される（ウラエ訴願事件）事件も生じた。明治時代にも、島松川を境とした行政界区分は引き試みられ、上流側が胆振国、下流側が石狩国となり、その後成立した市町村界もこれに沿った。 地質、平野部の標高差がない地形や石狩川の高い水位の影響で洪水の発生が多い。支流ナイベツ川（内別川）の水は日本の名水百選に選ばれている。1937年までは「夕張川」と合流した後に「石狩川」にそそいでおり、その合流点から石狩川までの間は「江別川」という名称であった経緯から、下流の江別市では「江別川」と呼ばれる事もあるが、現在ではあまり一般的ではない。 上流の支笏湖から流れ出る地点に、1908年から1951年に運行し、現在は廃線である王子軽便鉄道の鉄橋（通称：山線鉄橋）が歩道橋として架かる。その北岸には支笏湖温泉がある。上流部の谷は深く、王子製紙が4つの水力発電所を置いている。 秋にはサケが遡上する。千歳市のサケのふるさと　千歳水族館ではインディアン水車を使用してのサケ漁が行われ、見学することができる。また、千歳サケのふるさと館は、千歳川の水中を展望できる部屋があり、サケの遡上時期では、窓一杯にサケが遡上するのを見られる。シーズンオフでも季節に応じた魚が見学できる。 アイヌ語では「シコッペッ」（大きい・窪み・川） と呼ばれ、それに字をあて、当初は支笏川と呼ばれた。1805年（文化2年）に当時のシコツ場所担当だった箱館奉行調役並山田鯉兵衛嘉充が、シコツは「死骨」に通じ縁起が悪いとして箱館奉行羽太正養に新しい川の名を依頼し、羽太はシコツの地に多くのタンチョウが生息していたことから「鶴は千年、亀は万年」の故事にちなんで「千歳川」と改名し、後に「千歳」の地名の由来となった。現在「支笏」の名は支笏湖に残っている。 千歳川放水路計画 1981年に発生した観測上最大の大洪水（流域被害総額267億円）を契機に、1982年、北海道開発庁（現国土交通省）により千歳川から太平洋に人工水路を作る「千歳川放水路計画」が発表された。しかし水路建設予定地にはウトナイ湖などがあり自然環境への影響が大きいとして自然保護団体等が反対。1999年に千歳川流域治水対策検討委員会による中止案がまとめられ、これにより計画中止が決定した。2004年現在は堤防強化と遊水地の併用による代替案による治水事業が検討されている。 北海道 千歳市、夕張郡長沼町、恵庭市、北広島市、空知郡南幌町、江別市 括弧内は流域の自治体 紋別川（恵庭市、千歳市） ユウナイ川（千歳市） 内別川（千歳市） - ナイベツ川湧水は名水百選に選定されている。 ママチ川（千歳市） 祝梅川（千歳市） 長都川（おさつがわ、恵庭市、千歳市） - ユカンボシ川- 勇舞川（ゆうまいがわ、千歳市） 嶮淵川（けぬふちがわ、千歳市、長沼町） 漁川（いざりがわ、恵庭市） 島松川（北広島市、恵庭市） 輪厚川（わっつがわ、北広島市） 旧夕張川（長沼町、南幌町） 早苗別川（江別市） ^ 苫小牧市史上巻p585（苫小牧市） ^ 美笛‐千歳鉱山専用軌道の一考察・注釈3 ^ アイヌ語ラテン翻字: si-kot-pet ^ a b c “歴史散歩ちとせ”. 千歳市. 2017年4月12日閲覧。 ^ “アイヌ語地名リスト ゴ～シブ　P51-60P”. アイヌ語地名リスト. 北海道 環境生活部 アイヌ政策推進室 (2007年). 2017年10月19日閲覧。 ^ “アイヌ語地名リスト セッ～ツキガ　P71”. アイヌ語地名リスト. 北海道 環境生活部 アイヌ政策推進室 (2007年). 2017年10月19日閲覧。 サケのふるさと　千歳水族館 ちとせ(護衛艦)‐海上自衛隊の護衛艦。ちくご型護衛艦の6番艦。艦名は当河川に由来する。 千歳川河川事務所
尻別川

尻別川（しりべつがわ）は、北海道胆振総合振興局管内および後志総合振興局管内を流れ日本海に注ぐ一級河川。尻別川水系の本流である。 国土交通省が公表している一級河川の水質現況において、1999年から2016年まで通算16回水質ランキング日本一となっている（2003年と2008年には選ばれていないものの、2009年以降は選ばれ続けている）。 北海道千歳市の伊達市との境界付近にあるフレ岳に源を発し西に流れる。羊蹄山麓の北側を回りこむように流れ磯谷郡蘭越町港町で日本海へ注ぐ。 羊蹄山を廻り、後志管内を貫流して日本海に注ぐ大河。内陸深くから来る川の意で、アイヌ語ではシリ・ペッ（Shir-pet　山の・川）と呼ぶ。 北海道 伊達市、虻田郡喜茂別町、京極町、倶知安町、ニセコ町、磯谷郡蘭越町 括弧内は流域の自治体 ソーケシオマベツ川（伊達市） オロウエンシリベツ川（伊達市、喜茂別町） 登延頃川（喜茂別町、留寿都村） 喜茂別川（喜茂別町） カシプニ川（京極町） オロッコ川（京極町） ワッカタサップ川（京極町） 白井川（京極町） トド川（京極町） ペーペナイ川（京極町） ガル川（京極町） ヌップリ寒別川（倶知安町、京極町） 砂利川（倶知安町） 倶登山川（倶知安町） ポンクトサン川（倶知安町） ソースケ川（倶知安町） 硫黄川（倶知安町） 真狩川（ニセコ町、真狩村） アカハラ川（真狩村） 知来別川（真狩村、留寿都村） ルベシベ川（ニセコ町） 名無川（ニセコ町） ニセコアンベツ川（蘭越町、ニセコ町） 昆布川（豊浦町、蘭越町、ニセコ町） 幌別川（蘭越町） 馬場川（蘭越町） 南部川（蘭越町） 小南部川（蘭越町） 茅部川（蘭越町） 逆川（蘭越町） 目名川（蘭越町） ツバメノ沢川（蘭越町） ペンケ目国内川（蘭越町） パンケ目国内川（蘭越町） オサンナイ川（蘭越町） 志根津川（蘭越町） 広島橋 - 国道276号 境橋 - 北海道道695号清原喜茂別線 上尻別橋 - 国道276号 相川橋 - 国道276号 留産橋 - 国道276号 更西橋 京留橋 - 北海道道97号豊浦京極線 目名橋 - 北海道道478号京極倶知安線 中野橋 寒別橋 羊蹄大橋 富士見橋 倶知安橋 - 国道5号 サンモリッツ大橋 - 北海道道631号ニセコ高原比羅夫線 尻別川橋りょう - 北海道新幹線（建設中） 芙蓉橋 ニセコ大橋 - 北海道道66号岩内洞爺線 湯山別橋 - 北海道道207号昆布停車場ニセコ線 豊国橋 - 北海道道229号北尻別蘭越停車場線 栄橋 宝橋 御成橋 長瀞橋 初田橋 磯谷橋 - 国道229号 ^ 国土交通省　水質ベスト５の変遷 小樽開発建設部 尻別川の概要
胆振幌別川

胆振幌別川（いぶりほろべつがわ）は、北海道胆振総合振興局管内を流れ太平洋に注ぐ二級河川。胆振幌別川水系の本流である。 北海道胆振総合振興局登別市鉱山町と有珠郡壮瞥町との境界にある三等三角点の幌別岳で源を発し、室蘭工業用水池の幌別ダムを経て幌別付近の河口で太平洋に注ぐ。流れの緩やかな下流域はハクチョウの越冬地になり、「白鳥テラス」と呼ばれるバードウォッチングの観察ポイントがある。 幌別郡の名の元になった川で、旧名はポロ・ペッ（Poro-pet 大きい・川）である。道内に数多ある幌別の中で一番有名な幌別と言われる。昔は幌別川をカニ・サシ・ペツ「金（カネ）が音を立てる川」という雅名で呼ばれていた。 河口の上流約2.5km地点にある室蘭工業用水池の水は、工業用水として室蘭地区の鉄鋼及び石油精製プラントへ向けて加圧・圧送される。 北海道 胆振総合振興局登別市 括弧内は流域の自治体 鷲別来馬川（登別市） 幌別来馬川（登別市） 新徳消川（登別市） 来馬川（登別市） 宮前川（登別市） 徳消川（登別市） 幌別ダム 三等三角点「幌別岳」 - 源頭 幌別鉱山 来馬岳- 幌別来馬川（支流）の源頭 鷲別岳（裏沢）- 鷲別来馬川（支流）の源頭 川又温泉- 鷲別来馬川（支流）の流域 登別市ネイチャーセンターふぉれすと鉱山 カムイヌプリ - 宮前川（支流）の源頭 登別市郷土資料館 北海道道327号弁景幌別線（並走路線） 室蘭建設管理部登別出張所 陸上自衛隊幌別駐屯地 幌別駅 - 河口付近にあるJR室蘭本線の駅 川上大橋 - 北海道道327号弁景幌別線 川上小橋 - 北海道道327号弁景幌別線 幌別川橋 - 道央自動車道 小平岸橋 桜新橋 - 北海道道782号上登別室蘭線 来福橋 - 北海道道144号登別室蘭インター線 幌別川橋梁 - JR室蘭本線 幌別橋 - 国道36号 北海道建設部土木局河川課 胆振総合振興局 室蘭建設管理部 胆振幌別川水系胆振幌別川　浸水想定区域図（登別市） 室蘭地区工業用水道 北海道庁 ^ 北海道登別市における洪水氾濫流解析および避難対策（室蘭工業大学） ^ 土木学会調査報告書：胆振地方（室蘭工業大学　中津川誠） ^ 地図閲覧サービス（ウォッちず）
常呂川

常呂川（ところがわ）は、北海道オホーツク総合振興局管内を流れオホーツク海へ注ぐ一級河川。常呂川水系の本流である。オホーツク海側では最大の河川であり、サケも遡上する。 北海道常呂郡置戸町西部付近にある三国山に源を発し北東に流れる。鹿ノ子ダムを経由し、北見市常呂町字常呂でオホーツク海に注ぐ。 上流は森林資源が豊富で、林業や木材加工業が盛んである。中流域の北見盆地には肥沃な土地を生みだし、米・小麦・テンサイ・タマネギなど多様な作物が作られている。下流の平野でも畑作が盛んである。 北海道 常呂郡置戸町、訓子府町、北見市 括弧内は流域の自治体 上ホロカトコロ川（置戸町） 仁居常呂川（置戸町） 林班界の沢川（置戸町） オンネアンズ川（置戸町） ポンオンネアンズ川（置戸町） 緑川（置戸町） 種川（置戸町） 愛の川（置戸町） ホロイッチャン川（置戸町、訓子府町） ケトナイ川（置戸町、訓子府町） ポンケトナイ川（訓子府町） シルコマベツ川（訓子府町） オシマ川（訓子府町） 第二オロムシ川（訓子府町） オロムシ川（訓子府町） 上常呂川（訓子府町、北見市） 別着の沢川（北見市） サラキシエナイ川（北見市） イワサキ川（北見市） 訓子府川（置戸町、訓子府町、北見市） 無加川（北見市） イトムカ川（北見市） 丸山沢川（北見市） 十八号沢川（北見市） ペンケビバウシ川（北見市） パンケビバウシ川（北見市） 奔無加川（北見市） 大久保川（北見市） 東無加川（北見市） 相内川（北見市） 屯田川（北見市） 小町川（北見市） シュブシュブナイ川（北見市） 小石川（北見市） 松下川（北見市） チャシポコマナイ川（北見市） トペンピラウシナイ川（北見市） 小幡川（北見市） キナチャウシナイ川（北見市） オンネシルクタウシナイ川（北見市） 仁頃川（北見市） 毛当別川（北見市） ポン毛当別川（北見市） ルクシニコロ川（北見市） 金尾内川（北見市） ポンニコロ川（北見市） 登位加川（北見市） ポン隈川（北見市） 隈川（北見市） 日吉川（北見市） 柴山沢川（北見市） 東亜川（北見市） トコロ幌内川（北見市） 福山川（北見市） イワケシュ川（北見市） 伊藤沢川（北見市） 勝山橋 - 北海道道211号春日置戸線 拓殖橋 - 国道242号 置戸橋 学友橋 境野四号橋 境野一号橋 清住橋 訓子府大橋 - 北海道道143号北見白糠線 叶橋 穂波橋 日の出橋 - 北海道道494号訓子府津別線 金比羅橋 - 北海道道986号置戸訓子府北見線 開成橋 - 北海道道27号北見津別線 蘭国橋 蘭栄橋 観月橋 若松大橋 - 北海道道122号北見端野美幌線 見晴橋 北見大橋 端野橋 - 北海道道1024号川向端野線 中央橋 端野大橋 - 国道39号 忠志橋 日吉橋 栄福橋 太幌橋 共立橋 常呂大橋 - 国道238号 常呂橋 - 北海道道1033号土佐東浜線
牛朱別川

牛朱別川（うしゅべつがわ）は、北海道上川郡当麻町および旭川市を流れる一級河川。石狩川水系の支流である。 北海道上川郡当麻町南東の上川町との境界付近に源を発し北西に流れる。JR当麻駅付近で南西に転じ、旭川市永山町で分水路の永山新川を分ける。旭川市街地の北側を流れ、国道40号の石狩川の橋梁である旭橋が架かる旭川市常盤通付近で石狩川に合流する。 旭川市の四大河川（他の3つは石狩川、忠別川、美瑛川）の中では唯一大雪山系を源流とせず、長さも一番短い。 アイヌ語で「蹄・川」を意味する「ウシㇱペッ（usis-pet）」に由来するとされる。これはかつて鹿の足跡が多かったことによるものである。 このほか、氾濫する様子から「憤る・川」を意味する「イシㇱペッ（isis-pet）」に由来するとする説もある。 旭川市街地を流れる牛朱別川は、市街地の川幅が狭いために氾濫の被害が多発していた。市街地内での小規模な流路変更などの対応では解決に至らず、旭川郊外で分流させ永山地区の西側を流れる石狩川に短絡させる分水路の建設を新たに着手し、2002年に併用を開始した。分流点には樋門が設置され、旭川市街地へ流れる水は増水時に流量を調整し、市街地の洪水被害を防いでいる。 源流付近には大沢ダムがある。 本流合流点から約3.6km上流にある日本製紙工業用水取水堰の水は製紙プラント用の工業用水として利水される。 旭川の都市化により流域の牛朱別川下流が汚濁するようになった。増加する都市排水に対して流量の少ない牛朱別川の自浄作用が不足していることが原因である。これを改善するために排水専用の導水管を牛朱別川沿いに地中に設置し、そこへ都市排水を集め、石狩川合流点よりさらに下流の水量が多く自浄作用の高い忠別川との合流点付近まで導き放水している。 ペーパン川 (米飯川) 倉沼川 当麻川 ポンウシベツ川 小股川 難波田川 基北川 愛宕新川 石狩川水系流域及び河川の概要（国土交通省 水管理・水質保全） 日本製紙旭川工場 ^ a b c “アイヌ語地名リスト イチャ～エリ　P11-20”. アイヌ語地名リスト. 北海道 環境生活部 アイヌ政策推進室 (2007年). 2017年10月19日閲覧。 ^ 北海道川地図(頭首工、床止、瀬、水門など)
運動の第3法則

運動の第3法則（うんどうのだいさんほうそく、英: Newton's third law）は、2物体が互いに力を及ぼし合うとき、それらの力は向きが反対で大きさが等しいと主張する経験則である。作用・反作用の法則（さよう・はんさようのほうそく）とも呼ばれる。 2個の質点 A と B があり、互いに力を及ぼしあっているとき、質点 A が質点 B から受ける力 F → A B {\displaystyle {\vec {F}}_{\mathrm {AB} }} （作用）と質点 B が質点 A から受ける力 F → B A {\displaystyle {\vec {F}}_{\mathrm {BA} }} （反作用）は、大きさが等しく向きが反対である。すなわち、 F → A B = − F → B A {\displaystyle {\vec {F}}_{\mathrm {AB} }=-{\vec {F}}_{\mathrm {BA} }} あるいは F → A B + F → B A = 0 {\displaystyle {\vec {F}}_{\mathrm {AB} }+{\vec {F}}_{\mathrm {BA} }=0} が成り立つ。 質点 A と B を一つの系（対象）として扱うとき、両質点が互いに及ぼし合う力を内力といい、内力以外の力を外力という。2つの質点 A B が外力の作用を受けずに運動するとき、A と B の重心 G の運動について、 d 2 r → G d t 2 = d v → G d t = 1 m A + m B ( m A d 2 r → A d t 2 + m B d 2 r → B d t 2 ) = F → A B + F → B A = 0 {\displaystyle {\frac {d^{2}{\vec {r}}_{\mathrm {G} }}{dt^{2}}}={\frac {d{\vec {v}}_{\mathrm {G} }}{dt}}={\frac {1}{m_{\mathrm {A} }+m_{\mathrm {B} }}}\left(m_{\mathrm {A} }{\frac {d^{2}{\vec {r}}_{\mathrm {A} }}{dt^{2}}}+m_{\mathrm {B} }{\frac {d^{2}{\vec {r}}_{\mathrm {B} }}{dt^{2}}}\right)={\vec {F}}_{\mathrm {AB} }+{\vec {F}}_{\mathrm {BA} }=0} ここで、 m A {\displaystyle m_{\mathrm {A} }} 、 m B {\displaystyle m_{\mathrm {B} }} は、A と B のそれぞれの質量である。したがって、外力がなければ、重心は時間によってその速度を変化させず、静止または一定の速度で運動する。 この法則は、物体内部で働く力（内力）を打ち消して解析を行うときに本質的な役割を果たす。もっとも代表的な例では、大きな物体の併進運動をその物体の重心にある質量が等しい質点の運動に置き換えて解析することが可能となる。 ^ Resnick, Robert; Halliday, David; Krane, Kenneth S. (1992) (英語). Physics. 1 (4th ed.). New York: John Wiley & Sons. p. 83. ASIN 0471804584. ISBN 978-0471804581. NCID BA20367770. LCCN 91035885. OCLC 316020833.  ^ A が受けている場合は F → A {\displaystyle {\vec {F}}_{\mathrm {A} }} 、B が受けている場合は F → B {\displaystyle {\vec {F}}_{\mathrm {B} }} と書くことが多い。 松田哲 『力学』 丸善〈パリティ物理学コース〉、1993年、22頁。ISBN 4621038494。 小出昭一郎 『力学』 岩波書店〈物理テキストシリーズ〉、1987年、新装版、22頁。ISBN 4-00-007741-4。 原康夫 『物理学通論 1』 学術図書出版社、1991年、35頁。ISBN 4-87361-023-0。 物理法則一覧 運動 (物理学) 運動の第1法則 運動の第2法則 ニュートン力学 応力 無反動砲
運動量保存の法則

運動量保存の法則（うんどうりょうほぞんのほうそく）とは、ある系に外部からの力が加わらないかぎり、その系の運動量の総和は不変であるという物理法則。運動量保存則ともいう。最初、デカルトが『哲学原理』の中で、質量と速さの積の総和を神から与えられた不変量として記述したが、ベクトルを用いて現在の形の運動量とその保存則を導いたのはホイヘンスである。 外部からの力が働かない問題の例としては、物体の衝突問題がある。二体の衝突問題は、エネルギー保存の法則と運動量保存の法則を考えることで解くことができる。完全弾性衝突のときのみ物体の運動エネルギーは保存される。 質量が m 1 {\displaystyle m_{1}} 、 m 2 {\displaystyle m_{2}} の二つの質点が、速度 v 1 {\displaystyle v_{1}} 、 v 2 {\displaystyle v_{2}} で衝突し、衝突後の速度がそれぞれ v 1 ′ {\displaystyle v_{1}^{\prime }} 、 v 2 ′ {\displaystyle v_{2}^{\prime }} となった場合。 m 1 v 1 + m 2 v 2 = m 1 v 1 ′ + m 2 v 2 ′ {\displaystyle m_{1}v_{1}+m_{2}v_{2}=m_{1}v_{1}^{\prime }+m_{2}v_{2}^{\prime }} （2質点間に作用する力が内力であり相殺されることより、ニュートンの運動方程式を時間積分することにより求まる。) 一般的にN個の質点があり、i番目の質点の運動量が p i {\displaystyle p_{i}} としたときの運動量保存則 ∑ i = 1 N p i = c o n s t . {\displaystyle \sum _{i=1}^{N}p_{i}={const.}} あるいは、 d d t ∑ i = 1 N p i = 0 {\displaystyle {\frac {d}{dt}}\sum _{i=1}^{N}p_{i}=0} はじめの式は、外力のない場合のニュートンの運動方程式を時間で積分することで得られる。外力のある場合は右辺に力積を導入することで運動方程式とまったく同値となる。二つ目の式ははじめの式の微分で、運動方程式そのものである。 解析力学によれば、ネーターの定理により空間並進の無限小変換に対する作用積分の不変性に対応する保存量として運動量が導かれる。 流体中の微小要素に運動量保存則を適用することができ、これによって得られる式を流体力学における運動量保存則とよぶ。また、特に非圧縮性流体の場合はナビエ-ストークス方程式と呼ばれ、これは流体の挙動を記述する上で重要な式である。 ^ R.J.フォーブス, E.J.ディクステルホイス, (広重徹ほか訳), "科学と技術の歴史 (1)", みすず書房(1963), pp.175-176, 194-195. 保存則 エネルギー保存の法則 質量保存の法則 角運動量保存の法則 加速度
運動の第1法則

運動の第1法則（うんどうのだい1ほうそく、英語: Newton's first law） は、慣性系における力を受けていない質点の運動を記述する経験則であり、慣性の法則とも呼ばれる。ガリレイやデカルトによってほぼ同じ形で提唱されていたものをニュートンが基本法則として整理した。 「すべての物体は、外部から力を加えられない限り、静止している物体は静止状態を続け、運動している物体は等速直線運動を続ける」 慣性の法則は、どのような座標系でも成立するわけではない。例えば加速中の電車内に固定された座標系では、力を受けていない空き缶がひとりでに動きだすことがある。慣性の法則が成立するような座標系を慣性系という。 松田哲 『力学』 丸善〈パリティ物理学コース〉、1993年、19頁。ISBN 4621038494。 小出昭一郎 『力学』 岩波書店〈物理テキストシリーズ〉、1997年、16頁。ISBN 4000077414。 原康夫 『物理学通論』I、学術図書出版社、2004年、30頁。全国書誌番号:92009400。 ニュートン力学 運動の第2法則 運動の第3法則 解析力学 加速度系 慣性 質量 プリンキピア 力学
ニュートンの冷却の法則

ニュートンの冷却の法則（ニュートンのれいきゃくのほうそく、英: Newton's law of cooling）は、液体や気体などの媒質中におかれた高温の固体が媒質によって冷却される様子を表した法則である。この法則は経験的に導かれた法則なので媒質と固体との温度差が極端に大きい場合には成り立たないこともあるが、日常的な範囲であれば近似的に成り立つ。 この法則によると媒質中の固体から媒質に熱が伝わる速度は、固体の表面積及び固体と媒質の温度差に比例する。すなわち固体の持つ熱量Q 、時刻t 、固体の表面積S 、固体の温度T 、媒質の温度Tm の間には次の関係が成り立つ。 − d Q d t = α S ( T − T m ) {\displaystyle -{\frac {\mathrm {d} Q}{\mathrm {d} t}}=\alpha S(T-T_{\mathrm {m} })} ここで比例定数αは固体境界面形状、媒質の性質および流れ方などによって決まる定数で、熱伝達率(heat transfer coefficient)または境膜係数(film coefficient)という。 この法則を利用すれば、媒質中におかれた固体の冷却中の温度を知ることができる。物体の熱容量をC とすれば、次の関係が成り立つ。 d Q d t = C d T d t {\displaystyle {\frac {\mathrm {d} Q}{\mathrm {d} t}}=C{\frac {\mathrm {d} T}{\mathrm {d} t}}} これを冷却の法則に適用すると次の方程式が得られる。 − C d T d t = α S ( T − T m ) {\displaystyle -C{\frac {\mathrm {d} T}{\mathrm {d} t}}=\alpha S(T-T_{\mathrm {m} })} これを物体の温度T について解けば次の解が得られ、物体の温度変化の様子が求められる。 T = ( T 0 − T m ) exp ⁡ ( − α S C t ) + T m {\displaystyle T=(T_{0}-T_{\mathrm {m} })\exp \left(-{\frac {\alpha S}{C}}t\right)+T_{\mathrm {m} }} ここでT0 は時刻t = 0における固体の温度である。すなわち、固体と媒質の温度差は指数的に減衰する。 また、時刻t までの熱量変化ΔQ 、すなわち固体に出入りした熱量は Δ Q = C ( T − T m ) = C ( T 0 − T m ) ( exp ⁡ ( − α S C t ) − 1 ) {\displaystyle \Delta Q=C(T-T_{m})=C(T_{0}-T_{m})\left(\exp \left(-{\frac {\alpha S}{C}}t\right)-1\right)} となる。 熱伝導 ニュートンの法則、ニュートンの粘性法則 - 冷却の法則とともに「ニュートンの法則」と略されることがあるが、別物である。
躍度

躍度（やくど）、加加速度（かかそくど）、 ジャーク (英: jerk) は、単位時間あたりの加速度の変化率である。 加速度はベクトル量であるので、躍度も同様にベクトル量となるが、その絶対値を指すこともある。 加速度を a とすれば、定義から躍度 j は a の時間に関する微分 j = d a d t {\displaystyle \mathbf {j} ={\frac {d\mathbf {a} }{dt}}} で与えられる。これは、変位を x、速度を v として j = d 2 v d t 2 = d 3 x d t 3 {\displaystyle \mathbf {j} ={\frac {d^{2}\mathbf {v} }{dt^{2}}}={\frac {d^{3}\mathbf {x} }{dt^{3}}}} と表すこともできる。 大きな躍度（加速度、力の急激な変化）は、生物に不快感を与えたり、機械装置に対して損傷を与えたりする。そのため、生体等の運動制御における逆モデルを考える場合、躍度を最小にすることを制御系の束縛条件として与え、不良設定問題に一意解をもたらす方法がある。 ^ 辺見信彦「ジャーク（加加速度，躍度）の測定法 (PDF) 」 、『精密工学会誌』第80巻第11号、2014年、 995–998。
ダランベールの原理

ダランベールの原理（英語：d'Alembert's principle）は、1743年にフランスの数学者ジャン・ル・ロン・ダランベールが著書「力学論」において発表した古典力学の原理。 簡単のために一つの質点を考え、その質量を m とする。それに外界から力 F が加わえられ、質点 m が加速度 d2r/dt2 で運動する場合を考える。このとき、質点の運動を記述するニュートンの運動方程式は、 r ¨ := d 2 r d t 2 {\displaystyle {\ddot {\mathbf {r} }}:={d^{2}\mathbf {r} \over {dt^{2}}}} m r ¨ = F {\displaystyle m{\ddot {\mathbf {r} }}=\mathbf {F} } となる。この式の左辺を右辺に移項すると、 F − m r ¨ = 0 {\displaystyle \mathbf {F} -m{\ddot {\mathbf {r} }}=0} となり、これは質点に作用する外力 F に対し、-md2r/dt2 なる力がかかって全体が力のつり合った（平衡した）状態であるとみなすことができる。このように見かけの力 (-md2r/dt2) を仮定することで、運動の問題を力のつり合い（平衡）の問題に帰着させることを、ダランベールの原理という。このとき、見かけの力 -md2r/dt2 を慣性力（慣性抵抗とも）と呼ぶ。 この原理は、n 個の質点系、質点だけでなく形のある物体（連続した物体）についても成り立つ。 ∑ i n F i − m i r i ¨ = 0 {\displaystyle \sum _{i}^{n}\mathbf {F} _{i}-m_{i}{\ddot {\mathbf {r} _{i}}}=0} 最小作用の原理 解析力学
運動方程式

運動方程式（うんどうほうていしき）とは、物理学において運動の従う法則を数式に表したもの。英語の equation of motion から EOM と表記されることもある。 以下のようなものがある。 ニュートンの運動方程式 ラグランジュの運動方程式、ハミルトンの正準方程式（解析力学） オイラー方程式、ナビエ-ストークス方程式（流体力学） ハイゼンベルクの運動方程式（量子力学） 狭義には、古典力学における1.および2.を指す。
慣性

慣性（かんせい、英語：inertia）とは、ある物体が外力を受けないとき、その物体の運動状態は慣性系に対して変わらないという性質を表す。惰性ともいう。 静止している物体に力が働かないとき、その物体は慣性系に対し静止を続ける。運動する物体に力が働かないとき、その物体は慣性系に対し運動状態を変えず、等速直線運動を続ける。これは慣性の法則（運動の第1法則）として知られている。 力が働いているときではニュートンの運動方程式より a → = F → m {\displaystyle {\vec {a}}={\frac {\vec {F}}{m}}} 慣性が大きければ、同じ力 F → {\displaystyle {\vec {F}}} を加えても加速度 a → {\displaystyle {\vec {a}}} は小さくなる。これは質量 m {\displaystyle {\boldsymbol {m}}} が大きいということである。この質量 m {\displaystyle {\boldsymbol {m}}} は、各物体の慣性の大小を表す量であり、慣性質量と呼ばれる。 物体の回転を考えるときにも、回転のしやすさの大小（慣性モーメント）として、広い意味での慣性を定義することが出来る。 アイザック・ニュートンは慣性を定式化することにより、鳥が何故、地球の表面から取り残されないのか、地球が何故止まらないで動き続けているのか、という地動説の疑問に答え、地動説の正しさを証明させた。 物体がニュートンの運動方程式に従って運動するのは、その物体を慣性系から見た場合だけである。観測者が非慣性系にいる場合、すなわち観測者が慣性系に対して加速もしくは回転もしくはこの両方をしている場合には、慣性系から観測した場合に見られる力の他に、観測者の運動に依存した見掛け上の力が働く。この見掛けの力（英: fictitious force）を慣性力（英: inertial force）という。慣性力を導入することによって、非慣性系においてもニュートンの運動方程式を用いて物体の運動を記述することができる。非慣性系での運動を慣性系と同じようにニュートンの運動方程式を用いて記述できることは、ダランベールの原理によって保証される。 慣性力とそれ以外の力を区別するには、運動量が保存する系を知っている必要がある。作用反作用の法則によれば、真の力には必ず反作用が伴うが、慣性力には反作用が加えられる物体が存在しないため、反作用の存在によって慣性力とそれ以外を区別することができる。 慣性力は、慣性系に対する観測者の座標系の並進的な加速によるものと、慣性系に対する観測者の座標系の回転によるものとに分類することができる。 観測者の座標系の並進的な加速によるもの 座標系の加速度と反対方向に、この加速度の大きさと各物体の質量との積の大きさの慣性力が観測される。 観測者の座標系の回転によるもの これはさらに3つに分類できる。 遠心力 座標の回転の中心から離れる向きに働く力として観測される。大きさは、物体の質量を m、座標系の回転の角速度を ω、物体と回転の中心との距離を r、観測者から見た物体の速さを v とすると、mrω2 もしくは mv2/r と表される。ベクトルでは回転中心からの回転座標系における位置を r とし、回転座標系の慣性系に対する角速度を ω とすれば F = − m ω × ( ω × r ) = m ω 2 r − m ω ( ω ⋅ r ) {\displaystyle {\boldsymbol {F}}=-m{\boldsymbol {\omega }}\times ({\boldsymbol {\omega }}\times {\boldsymbol {r}})=m\omega ^{2}{\boldsymbol {r}}-m{\boldsymbol {\omega }}({\boldsymbol {\omega }}\cdot {\boldsymbol {r}})} となる。 コリオリの力 観測者が観測する物体の運動と直角をなす方向（回転が反時計回りなら物体の速度ベクトルに対して右向き、時計回りなら左向き）に働く力として観測される。先ほどの文字に加え、回転中心からの回転座標系における速度を v として、 F C = − 2 m ω × v {\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{C}=-2m\,{\boldsymbol {\omega }}\times {\boldsymbol {v}}} と表される。 オイラー力（座標の回転の角速度の変化による慣性力） 回転の中心から見た物体の位置ベクトルと垂直な方向に働く力として観測される。反時計回りに加速すると中心から見て右向きに、時計回りに加速すると左向きに働く。角速度の変化が大きいほど大きい慣性力が観測される。同じ記号を用いて、 F E u l e r = − m d ω d t × r . {\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{\mathrm {Euler} }=-m{\frac {d{\boldsymbol {\omega }}}{dt}}\times {\boldsymbol {r}}.} と表される。 慣性系（ガリレイ系） 慣性質量 重力質量 運動の第1法則（慣性の法則） 運動の第2法則（運動の法則） 運動の第3法則（作用・反作用の法則） 慣性モーメント 慣性計測装置
ニュートンの運動方程式

ニュートンの運動方程式（ニュートンのうんどうほうていしき、英語：Newtonian Equation of motion）は、非相対論的古典力学における一質点の運動を記述する運動方程式のひとつであり、以下のような形の2階微分方程式である。 m a = m d 2 r d t 2 = F {\displaystyle m{\boldsymbol {a}}=m{\frac {\mathrm {d} ^{2}{\boldsymbol {r}}}{\mathrm {d} t^{2}}}={\boldsymbol {F}}} ここで、 m {\displaystyle m} は質点の質量、 r {\displaystyle {\boldsymbol {r}}} は質点の位置ベクトル、 a {\displaystyle {\boldsymbol {a}}} は質点の加速度、 F {\displaystyle {\boldsymbol {F}}} は質点にかかる力、 t {\displaystyle t} は時間である。 F {\displaystyle {\boldsymbol {F}}} , a {\displaystyle {\boldsymbol {a}}} はベクトル量、 m {\displaystyle m} はスカラー量。 この方程式では力が質量と加速度の積に等しいことを示している。しかし、後にこの方程式は近似的にしか成り立たない事が分かった。相対性理論によると、物体の速度は光速を越えることはないが、この方程式では一定の力をかけ続ければいつかは光速を越えることを意味する。したがってニュートンの運動方程式を適用できる範囲は物体の速度が光速に比べて十分に小さいときのみである。とはいっても、我々が日常で会う物体のほとんどは秒速100kmにも満たない速度で運動しているため、この式に数値を当てはめて計算しても全く問題がないほど小さな誤差しか生じない。いっぽう物体の速度が光速に近い場合には相対性理論の運動方程式を適用しなければならない。 古典的には、質点に加えられた力積が質点の運動量変化に等しいこと、及び質点に加えられた仕事が運動エネルギーの変化に等しいことがこの方程式から導かれる。 ニュートンの運動方程式から質量 m ≠ 0 {\displaystyle m\neq 0} で力 F = 0 {\displaystyle {\boldsymbol {F}}=0} ならば加速度 a = 0 {\displaystyle {\boldsymbol {a}}=0} が導けるが、これは運動の第1法則の意味を表しているようにも見えるため、運動の第1法則は運動の第2法則に含まれるといわれることもある。しかし、そもそも運動の第1法則（慣性の法則）が成立する系（慣性系）で無ければ運動の第2法則も成立しない事に注意しなくてはならない。そのため、運動の第1法則は、ニュートン力学を適用するための前提となる慣性系の存在を宣言していると現在では解釈されている。 運動方程式 運動の第1法則 運動の第2法則 運動の第3法則 物理学 力学 ニュートン力学 変分原理 力のモーメント ^ 光は秒速約30万km ^ 非慣性系をニュートン力学で取り扱う為には、その影響を「慣性力」として経験的に導入しなくてはならない ^ 相対性原理とガリレイ変換が成り立つ系
運動の第2法則

運動の第2法則（うんどうのだい2ほうそく、英: Newton's second law）は、ニュートン力学の基礎をなす三つの運動法則の一つ。第2法則は運動の第1法則が成り立つ座標系、すなわち慣性系における、物体の運動状態の時間変化と物体に作用する力の関係を示す法則である。ときに第2法則のみを指してニュートンの法則と呼ばれることもある。 運動の第2法則はアイザック・ニュートンによって発見され、1687年に出版した『自然哲学の数学的諸原理』において発表された。 運動の第2法則から、ニュートン力学における物体の運動方程式（ニュートンの方程式）が導かれる。ニュートン自身は運動方程式を明示的に用いてはおらず、ニュートンの方程式はレオンハルト・オイラーによって、1749年の «Recherches sur le mouvement des corps célestes en général»（『天体の運動一般に関する研究』）で初めて公表された。 ニュートンの運動の第2法則は、物体の運動状態の時間変化が、物体に作用する力に等しいことを主張する。『自然哲学の数学的諸原理』における第2法則は力の作用する時間が暗黙に含まれており、前述した「運動状態の変化」は運動量の変化、「力」は今日でいう力積に相当する概念になっている。現代的記法に則して第2法則を記述するなら、ある短い時間 Δt に生じた物体の運動量の変化 Δp は、（現代物理学における意味での）力 F に比例する。 Δ p = F Δ t . {\displaystyle \Delta {\boldsymbol {p}}={\boldsymbol {F}}\Delta t.} この両辺を時間 Δt で割り、運動量 p を時刻 t の関数と見なし Δt → 0 の極限をとれば、以下の微分方程式が得られる。 d p d t ( t ) = F ( t ) {\displaystyle {\frac {d{\boldsymbol {p}}}{dt}}(t)={\boldsymbol {F}}(t)} この方程式はニュートンの運動方程式と呼ばれる。 ニュートンはまた、（現代でいうところの）運動量 p を、（慣性）質量 m と速度 v の積として定義している。 p := m v . {\displaystyle {\boldsymbol {p}}:=m{\boldsymbol {v}}.} 従って、上述の運動方程式は速度と質量を用いて以下のように書き直すことができる。 d ( m v ) d t ( t ) = F ( t ) {\displaystyle {\frac {d(mv)}{dt}}(t)={\boldsymbol {F}}(t)} また初等的な運動学から、速度 v は位置 x の時間微分として表すことができるから、運動方程式を x に関する2階の常微分方程式に書き換えることができる。 m d 2 x d t 2 ( t ) = F ( t ) . {\displaystyle m{\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}(t)={\boldsymbol {F}}(t).} ここで質量 m は定数とした。 速度の時間微分、従って位置の2階の時間微分は加速度と呼ばれる。ニュートンの方程式によれば、物体の加速度はその物体が受ける正味の力に比例し、その比例係数は慣性質量となる。 m a ( t ) = F ( t ) . {\displaystyle ma(t)={\boldsymbol {F}}(t).} この形の方程式を運動方程式と呼ぶこともある。 加速度と力の関係から、ある（既知の）力が働く物体について、その加速度から物体の慣性質量を決定することができる。 ニュートン力学では、時間はあらゆる物体や空間について共通であると暗黙に仮定されていた。しかしながら、自然法則は相対性原理に従う（系によらず自然法則は不変）という考えの下では、もはや時間はすべてに共通する絶対的なものではなく、あらゆる系に固有のものとなる。 特殊相対性理論（特殊相対論）では、慣性系における自然法則の不変性が要請される。特殊相対論においては、ニュートンの方程式に現れる時間は絶対的なものではなく、その系の固有時と解釈される。すなわち基準時刻 t を固有時 τ に置き換えたものが（特殊）相対論的運動方程式となる。 d p d τ = G ( τ ) {\displaystyle {\frac {dp}{d\tau }}=G(\tau )} この運動量 p は速度 v := dx/dt ではなく、位置の固有時による微分に比例する。 p = m d x d τ . {\displaystyle p=m{\frac {dx}{d\tau }}.} 時刻 t は固有時 τ の関数として与えられ、運動量は連鎖律から p = m d x d t d t d τ = γ m v {\displaystyle p=m{\frac {dx}{dt}}{\frac {dt}{d\tau }}=\gamma mv} となる。ここで γ は以下のように定義される。 γ = d t d τ = 1 1 − v 2 / c 2 . {\displaystyle \gamma ={\frac {dt}{d\tau }}={\frac {1}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}.} 質点の速さが光速より十分小さければ γ → 1 となり、ニュートン力学とほぼ同じ意味を持つ式となる。 ^ 太字の変数はベクトル量を表す。 ^ Euler 1749, pp. 102–103. Euler, Leonhard (1749年). “Recherches sur le mouvement des corps célestes en général”. Mémoires de l'académie des sciences de Berlin 3: 93-143. http://eulerarchive.maa.org/pages/E112.html 2017年3月11日閲覧。.  松田哲 『力学』 丸善〈パリティ物理学コース〉、1993年、20頁。 小出昭一郎 『力学』 岩波書店〈物理テキストシリーズ〉、1997年、18頁。 原康夫 『物理学通論 I』 学術図書出版社、2004年、31頁。 ニュートン力学 運動の第3法則 ニュートンの運動方程式 加速度系 重力質量 等価原理
遠心力

遠心力（えんしんりょく、英: centrifugal force）は、慣性系に対して回転している回転座標系において作用する慣性力の一つである。 慣性系において回転運動をしている物体には、何らかの力が向心力として働いている。この物体と一緒に回転する回転座標系においては、物体が静止しているように見える。非慣性系において向心力として働く力が作用しているにもかかわらず、物体が静止しているということは、回転座標系においては向心力と釣り合う力が作用していることを意味する。向心力と釣り合うこの力が遠心力である。向心力は慣性系においても回転座標系においても作用するのに対し、遠心力は回転座標系においてのみ作用する。 回転座標系における慣性力は遠心力の他に、角速度変化に伴うオイラー力と物体の速度に比例するコリオリの力がある。 回転中心からの回転座標系における位置を r とし、回転座標系の慣性系に対する角速度を ω とするとき、遠心力は F = − m ω × ( ω × r ) = m ω 2 r − m ω ( ω ⋅ r ) {\displaystyle {\boldsymbol {F}}=-m{\boldsymbol {\omega }}\times ({\boldsymbol {\omega }}\times {\boldsymbol {r}})=m\omega ^{2}{\boldsymbol {r}}-m{\boldsymbol {\omega }}({\boldsymbol {\omega }}\cdot {\boldsymbol {r}})} と表される。角速度と平行な成分と直交する成分に分けたとき、平行成分は影響せず F = m ω 2 r ⊥ {\displaystyle {\boldsymbol {F}}=m\omega ^{2}{\boldsymbol {r}}_{\perp }} となる。 ^ 文部省、日本物理学会編 『学術用語集 物理学編』 培風館、1990年。ISBN 4-563-02195-4。 遠心加速度 遠心分離 ジャイロ効果
クッタ・ジュコーフスキーの定理

クッタ・ジュコーフスキーの定理（クッタ・ジュコーフスキーのていり、英: Kutta–Joukowski theorem）は、揚力について、飛行機の翼などと、変化球などのマグヌス効果を、統一的に説明する定理。 ドイツのマルティン・ヴィルヘルム・クッタ (Martin Wilhelm Kutta 1867-1944) が 1902年に、ロシアのニコライ・ジュコーフスキー (Nikolai Zhukovsky 1847-1921) (またはJoukowski) が 1906年に、それぞれ独自に導いた。 （人名間や長音符号に表記揺れが多く統一されていないので注意が必要である。） 流体中の物体が揚力を発生する原理は、その周囲に発生する循環流にあることによるとする。 揚力が上向きのとき、物体の上面側の流れが速くて時間が短く、下面側が遅くて時間が長いのを、上面側は流れの方向で下面側は逆方向で戻る、（仮想）回転流があると考える。 完全流体の一様な流れの中に任意の断面形の柱状物体を流れに直角に置くとき、揚力Lは、流体の密度ρ、流速U、物体周囲の循環Γの積で表され、L＝ρUΓ である。循環Γは流速Uに比例するので、揚力Lは流速Uの2乗に比例する。 この定理は、柱状物体を過ぎる二次元的な流れについてのものであるが、球のような物体を過ぎる三次元的な流れについても定性的に成り立つ。また、マグヌス効果の解析的な解である。 日本大百科全書(ニッポニカ)『クッタ‐ジュコフスキーの定理』 - コトバンク ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典『クッタ＝ジュコーフスキーの定理』 - コトバンク 法則の辞典『クッタ‐ジューコフスキの定理』 - コトバンク デジタル大辞泉『クッタジュコフスキーの定理』 - コトバンク
モーメント

力学において、原点 O から点 P へ向かう位置ベクトル r → {\displaystyle {\vec {r}}} と、点 P におけるベクトル量 A → {\displaystyle {\vec {A}}} との外積（ベクトル積） r → × A → {\displaystyle {\vec {r}}\times {\vec {A}}} を、O 点まわりの A → {\displaystyle {\vec {A}}} のモーメント（英語：moment）あるいは能率という。また、ある軸まわりのモーメントは、ある軸方向の単位ベクトルを λ → {\displaystyle {\vec {\lambda }}} とすると、混合3重積 λ → ⋅ ( r → × A → ) {\displaystyle {\vec {\lambda }}\cdot ({\vec {r}}\times {\vec {A}})} で表される。こちらはスカラー量である。モーメントは、しばしば物体の回転運動を記述する際に利用される。 例えば点 P にある質点が運動量 p → {\displaystyle {\vec {p}}} を持って運動しているとすると、運動量のモーメントは r → × p → {\displaystyle {\vec {r}}\times {\vec {p}}} と記述される。ここで、もし p → {\displaystyle {\vec {p}}} が r → {\displaystyle {\vec {r}}} に平行であるならば r → × p → {\displaystyle {\vec {r}}\times {\vec {p}}} は 0 となり、原点 O にいる観測者には、質点が r → {\displaystyle {\vec {r}}} 方向に沿って自分から遠ざかって行くか、あるいは自分に向かって近づいてくるように見えるだけである。しかし、 r → × p → {\displaystyle {\vec {r}}\times {\vec {p}}} が 0 でなければ、運動量 p → {\displaystyle {\vec {p}}} は r → {\displaystyle {\vec {r}}} に垂直な成分を持ち、原点 O にいる観測者には、質点が自分のまわりを回転するように見えるであろう。それゆえ、 r → × p → {\displaystyle {\vec {r}}\times {\vec {p}}} は質点の回転運動を表す一つの量と考えることができる。これは一般に角運動量と呼ばれる。 一方、 A → {\displaystyle {\vec {A}}} として質点に作用する力 F → {\displaystyle {\vec {F}}} を考えることもできる。この場合は、 r → × F → {\displaystyle {\vec {r}}\times {\vec {F}}} は力のモーメントと呼ばれ、角運動量の時間変化に関係する量となる。ある決まった回転軸のまわりの力のモーメントをトルクと呼ぶ。 偶力 慣性モーメント 断面二次モーメント
倉沢淳美

倉沢 淳美（くらさわ あつみ、1967年4月20日 - ）は、日本のタレント、歌手、女優。神奈川県相模原市出身。堀越高等学校→日本女子体育短期大学保育科卒業。 1982年、テレビ朝日の人気番組『欽ちゃんのどこまでやるの!?』で、『萩本家3人娘』が成長していったのをきっかけに登場するユニットわらべの「かなえ」役で芸能界にデビュー。その後、ソロのアイドル歌手として『プロフィール』、『ある愛の詩』、『卒業』、『六月の花嫁』ほか計10枚のシングルをリリースした。『卒業』は、1985年に倉沢と尾崎豊、斉藤由貴、菊池桃子の計4人が同名曲をシングルリリースし、大きな話題を呼んだ。卒業式シーズンになると、いわゆる“卒業ソング”が、毎年発売されるきっかけとなった。 デビュー曲『プロフィール』は、その名の通り倉沢の生年月日、身長、性格、身体的特徴などを歌詞に盛り込んでおり、16歳という年齢を盛り込んだ松本伊代のデビュー曲『センチメンタル・ジャーニー』と同様、歌手のプライバシーが盛り込まれた曲として一部で話題になった。その為NHKではセンチメンタル〜同様自己宣伝になるという理由で歌う事が出来ずB面の楽曲を歌った事もあった。 ソロデビュー直後の1984年4月8日午後3時45分頃、札幌市において開催されたサイン会の会場で、サイン会終了後に会場玄関にてファンの見送りと握手をしているところに、サイン会に参加していた男から突然、刃物で斬り付けられ右手首を約6cm切る傷を負った。犯人は26歳の会社員で警察の取調べに対し「生意気だから切った」と供述した。 学研発行の学習雑誌で、料理コーナーの連載を持っていたことがある。 その後、オーストラリア人男性と結婚して渡豪。専業主婦のかたわら、時折わらべの再結成でテレビ出演している。3児（長男、長女、次男）の母でもある。 2011年8月よりドバイのパーム・アイランドに在住し、その生活ぶりが2013年6月18日世界の日本人妻は見た!内で放送された。 欽ちゃんのどこまでやるの!?（1982年 - 1985年、テレビ朝日） まんがなるほど物語（1986年 - 1988年、TBSテレビ） NISSANミッドナイトステーション ザ・欽グルスショー（1984年4月 - 1985年9月、TBSラジオ） ドラゴンロード（1985年10月19日、フジテレビ・『ゴールデン洋画劇場』） 咬みつきたい（1991年、東宝） - 三和子 役 新春仕事人スペシャル 必殺忠臣蔵（1987年1月2日、朝日放送） さすらい刑事旅情編 第11話「九州縦断SL列車〝あそBOY〟号 火の国の女の殺意」（1988年12月28日、テレビ朝日） 長七郎江戸日記 第2シリーズ 第41話「妻たちの仇討」（1989年、日本テレビ） 水曜グランドロマン「私のピノッキオ」（1989年9月13日、日本テレビ） 名奉行 遠山の金さん 第3シリーズ 第15話「寛永寺炎上、危機一髪」（1990年、テレビ朝日） 銭形平次 第1シリーズ 第3話「花嫁の幽霊」（1991年、フジテレビ） ネオドラマ「子供のケンカ!」（1993年、テレビ朝日） 裸の大将放浪記 第63話「逃げろ逃げろ!子連れ清の子守歌」（1993年10月3日、関西テレビ） OGK ヘルメット（1986年） キリンレモン&キリンレモンオレンジ（1985年 - 1986年） 日本ガス協会 以下、ワーナー・パイオニア（リプリーズレーベル、現：ワーナーミュージック・ジャパン）より発売 プロフィール（1984年3月21日） 作詞：売野雅勇、作曲・編曲：井上大輔 ある愛の詩（1984年7月11日） 作詞：康珍化、作曲・編曲：馬飼野康二 危険な夢（1984年10月25日） 作詞：売野雅勇、作曲：和泉常寛、編曲：瀬尾一三 卒業（1985年2月14日） 作詞：売野雅勇、作曲：林哲司、編曲：萩田光雄 六月の花嫁（1985年5月29日） 作詞：森雪之丞、作曲：吉田拓郎、編曲：武部聡志 女の子・秋・色とりどり（1985年8月28日） 作詞：ありそのみ、作曲：いけたけし、編曲：瀬尾一三 優しくてもサヨナラ（1986年6月10日） 作詞：ありそのみ、作曲：いけたけし、編曲：寺田十三男 忍ぶれど（1986年9月10日） 作詞：芹沢類、作曲：羽田一郎、編曲：若草恵 元気ですか?（1987年4月25日） 作詞：田口俊、作曲：和泉常寛、編曲：戸塚修 センチメンタル・ミニ・ロマンス（1987年9月25日） 作詞：吉元由美、作曲：和泉常寛、編曲：新川博 以下、ワーナー・パイオニア（リプリーズレーベル）より発売 Message ATSUMI KURASAWA VOL.I Private ATSUMI KURASAWA VOL.II 卒業 ほほえみがえし Bonjour! Nice et Mallorca Velvety ATSUMI KURASAWA VOL.IV SWEET ANGEL（ベスト） 以下、VIVIDより復刻盤+αとして発売 シングル・コレクション〜スゥィート・エンジェル〜 ワーナー・パイオニアより発売 ATSUMI　01便　ほほえみがえし　［VHS］　（1985年） 高部知子 高橋真美
高橋真美

高橋 真美（たかはし まみ、1967年9月20日 - ）は、日本のタレント。本名、亀井 真美（かめい まみ）。東京都出身。佐藤企画所属。聖徳栄養短期大学卒業。 1982年、テレビ朝日の『欽ちゃんのどこまでやるの!?』で、萩本家3人娘の青年時代を演ずるために結成されたわらべのたまえ役でデビューを果たした。全体的にふくよかながら朗らかな人当たりが番組でうけていた。解散後の1985年にシングル「もう少しだけ/古いアルバム」でフォーライフ・レコードよりソロデビューを果たした後、主にテレビ番組のレポーターを中心にタレント活動をしており、TBS『ビッグモーニング』でお天気コーナーの解説、『ジャスト』の木曜日にレギュラー出演していた。 アイドル時代はふくよかだった体型も後に13kgのダイエットに成功し、著書『みんなに黙ってダイエット』を1995年に出版。2011年現在もスレンダーな体型を維持している。 2000年以降も音楽番組などで「わらべ」として倉沢淳美らと一緒に出演しヒット曲を披露している。2016年8月にはNHK「第48回思い出のメロディー」にわらべとして出演し司会だった萩本欽一、出演者だった細川たかし、初め当時の欽どこメンバーと共演し「もしも明日が…」を披露した。 欽ちゃんのどこまでやるの!?（テレビ朝日） 新・花の聖カトレア学園（テレビ東京） みんなのうた「古いアルバム」（1985年、NHK） 欽ちゃんファミリー時代劇スペシャル・俺たちの熱い風（日本テレビ） ビッグモーニング（TBS） ともちゃん家の5時（山梨放送） 女神のマルシェ（日本テレビ） 目覚ましかぼちゃモーニング（1995年4月 - 1998年3月、ニッポン放送） もう少しだけ/古いアルバム（1985年6月21日、フォーライフ） 片想いのX'mas（1985年11月1日、フォーライフ） 『みんなに黙ってダイエット : 40days/-13kg』 ワニブックス、1995年4月。ISBN 4-8470-3130-X。 わらべ 高部知子 倉沢淳美 見栄晴 高橋真美プロフィール
天馬ルミ子

天馬 ルミ子（てんま るみこ、1964年5月28日 - ）は、日本のアイドル歌手。本名は小林るみこ（こばやし るみこ、旧姓：天間舘（てんまだて））。神奈川県川崎市出身。品川高等学校卒業。　167センチ　O型[要追加記述]。ピンク・レディーの「妹分」としてデビューした。実妹はモデルの天間舘典子。そして娘の天馬桜子も活躍中。 徳間音楽工業、CBSソニー、ユーズミュージック 幼少期より日本舞踊、ピアノ、歌、劇団への所属などへて小学校4年生で平尾昌晃音楽学院へ入学し小学校6年生でデビューが決定する。 1977年、NHK総合テレビ「レッツゴーヤング」サンデーズでデビュー。 1978年1月25日レコードデビュー。デビュー曲は「教えてください、神様」 デビュー後は「ぎんざNOW！」など多くのレギュラー番組をもち活躍。T&Cミュージックの倒産に伴い、ミュージカル「春香伝」出演以外一時学業に専念。 1984年、CBSソニーより「ヨコハマフラリ」「裏窓」で活動を再開する。 もうひとつの夢であった喫茶店を経営し調理師免許を取得、「ひょうきん予備校」などバラエティーにもレギュラー出演。 1992年結婚。 2007年デビューから30年を記念して自作曲「化粧前」CDを発表。 夫の経営する有限会社小林硝子店を手伝いながら「RUMIKO美人塾」を主宰。 ボイストレーニングを中心に美しく生きるヒントをブログなどで紹介している。 1978年1月25日「教えてください、神様」 作詞　杉山政美　作曲　都倉俊一　編曲　田辺信一 1978年1月25日「待ちぼうけ」 作詞　杉山政美　作曲　都倉俊一　編曲　田辺信一 1978年5月「ありがとう青春」 作詞　杉山政美　作曲　都倉俊一　編曲　田辺信一 1978年5月「ノアの箱舟」 作詞　杉山政美　作曲　都倉俊一　編曲　田辺信一 1978年9月「その時わたしはTAXIを停めた」 作詞　伊藤アキラ　作曲・編曲　川口真 1978年9月「ふた月前のあなたなら」 作詞　伊藤アキラ　作曲・編曲　川口真 1979年5月「ミスター・シャドウ」 作詞　山川啓介　作曲　川口真　編曲　萩田光雄 1979年5月「アデュー」 作詞　山川啓介　作曲　川口真　編曲　萩田光雄 1984年　「ヨコハマフラリ」 作詞　おおばまさと・ほしのくにお　作曲　酒井俊雄　編曲　城賀勇 1984年　「裏窓」 作詞　山口あかり　作曲　三木たかし　編曲　馬飼野俊一 2007年「化粧前」 作詞　天馬良　作曲　RUMIKO　編曲　丸山雅仁 2007年「もいちど薔薇を」 作詞　NOMOSS　作曲　久保田衛　編曲　花岡優平 1977年　NHK「レッツゴーヤング」サンデーズ　レギュラー出演 1978年　TBSテレビ「ぎんざNOW！」アシスタントレギュラー出演 1979年　TBSテレビ「8時だよ!全員集合」 1979年　東京12Ch「ヤンヤン歌うスタジオ」 1979年　TBSテレビ「ロッテ歌のアルバム」 1979年　東京12Ch「ヤングタウン東京」 1986年　フジテレビ「ひょうきん予備校」レギュラー出演 他多数 天馬ルミ子　RUMIKO美人塾
橋本美加子

橋本 美加子（はしもと みかこ、1970年3月22日 - ）は、日本の歌手、アイドル、女優。1980年代中期から1990年代中期にかけて活動し、橋本実加子（読み同じ）名義でも活動歴がある。当時の本名は杉本亜由美（すぎもと あゆみ）。大阪府出身。堀越高等学校卒業。血液型はB型。 ワーナーパイオニア（現・ワーナーミュージック・ジャパン）主催のオーディション「ザ・スカウト83」で、中森明菜の「トワイライト -夕暮れ便り-」を歌い優勝し、芸能界入りする。事務所はサンミュージック、レコード会社はワーナーパイオニアという業界内大手同士の強力タッグにより、1985年3月22日、15歳の誕生日にシングル「メロウ・シーズン」でアイドル歌手デビューする。彫りの深い顔立ちで、愛称は「まつ毛ちゃん」。キャッチフレーズは「『まつ毛ちゃん』に逢ったらよろしくと。」と「君と逢いたい85」の2パターン。また、デビュー曲発表会を1985年3月21日に豊島園で行う。そのデビューの年は大々的にプッシュされ、新人賞レース、多くのテレビ、CM出演など、鳴り物入りのデビューであった。また、TBS系TVニュース番組「テレポートTBS6」では、彼女の特集が組まれプロモーション費用が２億円と公開された。なお、デビュー当時の親友は同期デビューの本田美奈子、石野陽子、岡本舞子だった。 2年目に橋本実加子に改名、歌手中心の活動から、ミュージカル、テレビドラマ、映画など女優中心の活動になる。なお、本人はデビュー前から女優志望であった。グラビアの仕事も増え、何冊かの写真集も発売された。 1994年、橋本美加子に芸名を戻す。海外女優デビューするため、ヘアヌード写真集を発売したが、これを最後に表舞台から姿を消し、デビュー時から所属していたサンミュージックを退社した。 2007年6月20日、VIVID SOUNDより全発売音源ベストCD『コンプリート ブラッサム』が発売された。 2014年5月17日、新宿のOSCARにてクラブイベント《IDOL 80's VOL4》にゲスト出演し、約20年ぶりに公の場に姿を現す。デビュー当時からのファンが殺到し、音楽関係者、テレビ関係者をはじめ、橋本の大ファンだったお笑い芸人の坂本ちゃんも客として姿を現す。大成功に終わった。 低音から中音がよく通る太い声質で声量豊かな高い歌唱力だった。 TUBEのボーカルの前田の大ファンであった。 まつ毛が非常に長く、マッチ棒も数本載せることが出来る。 ワーナーパイオニアから発売 メロウ・シーズン （1985年3月22日） （c/w）夕暮れボン・ボヤージュ 蒼いときめき （1985年6月12日） （c/w）エンジェル・サマー 個人生活（プライバシー） （1985年9月25日） （c/w）薔薇のロマンス ちょっと告白 （1985年12月10日） テレビ朝日系アニメ「昭和アホ草紙あかぬけ一番!」エンディング曲 （c/w）15のメランコリー ハート秒読み （1986年6月10日） （c/w）予感 TOUCH MY HEART （1987年11月28日） Danuta Latoのカバー ツインホリデー （1988年4月25日） 労働省・週休二日制普及キャンペーンソング ブラッサム （1985年7月25日） コンプリート ブラッサム （2007年6月20日） このこ誰の子? 第10話「名古屋の出来事」（1986年12月24日、大映テレビ・フジテレビ） - 高階友子 役 アリエスの乙女たち（1987年、大映テレビ・フジテレビ） 火曜スーパーワイド「研ナオコのうそつき娘物語」（1988年12月13日、テレビ朝日） 水戸黄門 第19部 第14話「恩讐越えた一刀彫 -米沢-」（1989年12月25日、TBS・C.A.L） - 弥生 役 勝手にしやがれヘイ!ブラザー 第19話（1990年3月2日、日本テレビ） ネオドラマ『フーライ嬢 日向子』（1992年10月26日-29日、テレビ朝日） 大空港'92 第9話「偽造パスポートの女!? OL疑惑の完全犯罪」（1992年12月10日、テレビ朝日） - 茅沼潤子 役 サウンド・オブ・ミュージック（1986年） サウンドオブミュージック（1991年） トラップ一家物語（1991年） ドラゴンクエスト（1992年） 女ギャンブラー・リベンジ香港 KDD 日本コカ・コーラ 『メローイエロー』 グリコ 『キティランド』 ライオン 『Banミシェル』 『ワールドコーヒー』 『動物クッキー』 あまんじゃく（1985年4月、旺文社） ISBN 4010099674 フレッシュスコラ12（1989年7月、スコラ） ISBN 4882754126 撮影：小沢忠恭 CASCADA（1989年12月、近代映画社） ISBN 476481630X 撮影：橋本雅司 Magical（1994年12月、スコラ） ISBN 4796202382 撮影：井ノ元浩二
ウンゼンツツジ

ウンゼンツツジ (雲仙躑躅) Rhododendron serpyllifolium は、ツツジ属の植物。ピンクの花を付けるが、花や葉がごく小さい。雲仙には産しない上、雲仙ではミヤマキリシマのことをこの名で呼び、また和歌山県ではこれをコメツツジと呼ぶので紛らわしい。 よく枝を出す半常緑性の低木。高さは0.8-1.5mになり、若枝や葉柄には伏した扁平な剛毛を密生する。この毛は次第に黒ずんで数年間は残存する。 葉柄は0.5-1mm。春の葉と夏の葉で多少の差があるが、顕著ではない。春の葉は長楕円形から狭楕円形で長さ5-10mm、幅2-4mm。先端は丸く、基部は細まる。これに対して夏に出る葉は長楕円形、倒披針形から倒卵形と先端側で幅広い形を取り、長さ3-8mm、幅2-3mmで、先端は丸いが腺状の突起は目立つ。葉の表や縁には長い毛をまばらに出し、裏面では主脈の上に伏した毛がまばらに生える。春の葉はよく伸びた枝の周りに間隔を置いて互生するのに対して、夏の葉は短い枝の先端に集中して付き、翌年まで残る。 花は4-5月に咲く。花芽は短い枝の先端に1つ付き、その中に花を1つだけ含む。萼は小さな皿状、縁は浅く5裂し、長い毛がある。花柄は長さ1mm、長い毛が多い。花冠は広い漏斗形で半ばまで5裂し、径1.3-1.5cm。色は淡紅紫色で、上面内側に濃い斑紋がある。雄蕊は5本、花糸の下半分に白い短い毛が多い。雄蕊は花冠より長く、前に突き出る。雌蕊は更に長く(17-20mm)、雄蘂より前に出る。果実は卵状長楕円形で長さ5mm、褐色の毛が多く生える。 本種の名は長崎県の雲仙岳に由来するとされる。この名が使われるようになったのは明治半ばである。それ以前、江戸末期にはコメツツジと呼ばれていたという。ところが、雲仙岳には本種は分布しない。他方、雲仙岳には美しいツツジがあり、これを島原藩はウンゼンツツジと呼んで保護してきた。この種はその後長崎県の県花に指定された。しかし、この種を牧野富太郎はミヤマキリシマ R. kiusianum の名で新種記載してしまった。これが標準和名となったため、現在では長崎県の県花は「ウンゼンツツジ（ミヤマキリシマ）」と表示されている。牧野はこの点について、雲仙岳に産しない点を指摘しながらも「古くから用いられた名なので改めない」としている。 更に厄介なことに、本種は和歌山県では今もコメツツジと呼ばれているのであるが、この和名はまた別の種である R. tsconoskii の標準和名として使われている。しかし本種を村の花に指定していた龍神村（現・田辺市）では本種の名をコメツツジと表示してきた。 基本変種に限れば本州では伊豆半島と紀伊半島、四国南部、九州の大隅半島にのみ分布する。後述の変種を含めればより北に広い分布域となる。 林縁や岩場に生える。繁殖力は強く、またパイオニア的な側面もあり、和歌山県では新しく作られた林道などでもすぐに本種が道脇や岩の上などに生えてくる。 白花品があり、シロウンゼン f. album Yamazaki と呼ばれる。 それとは別に、以下の変種が知られる。 var. albiflorum Makino　シロバナウンゼン 春の葉は長さ8-20mm、幅4-10mmと一回り大きく、長楕円形で先が尖る。花冠は白で上側の内面に紅色の斑紋がある。近畿地方、中国地方、四国北部にある。本種の薄片種とされることもあるが、形態的に異なり、花がなくても区別出来る。 古くから観賞用に栽培されてきた。明治頃には園芸品種として白雲仙、浅黄雲仙などの名があったとのこと。樹姿を愛でて盆栽としても栽培される。ブームとなって和歌山県で大量に採取され、全国に出回ったこともあるという。 ^ 以下、主として佐竹他(1989),p.134 ^ 北村・村田(1971),p.135 ^ 北村・村田(1971),p.135 ^ 北村・村田(1971),p.135 ^ 佐竹他(1989),p.134 ^ 高橋(1997),p.119 ^ 牧野(1961),p.457 ^ 佐竹他(1989),p.134 ^ 佐竹他(1989),p.134 ^ 熊野中辺路刊行会(1976),p.134 ^ 佐竹他(1989),p.134 ^ 大塔村史(2004),p.230-231 佐竹義輔・他（編著） 『日本の野生植物 木本II』新装版、(1999)、平凡社 北村四郎・村田源、『原色日本植物図鑑・木本編 I』、(1971)、保育社 牧野富太郎、『牧野　新日本植物圖鑑』、(1961)、図鑑の北隆館 高橋秀男、「サツキ」：『朝日 6』：p.119-120 熊野中辺路刊行会、『熊野中辺路 大塔山系の自然』、(1976) 『大塔村史 自然編』、(2004)、大塔村
ネジキ

ネジキ（捩木、別名：カシオシミ　学名：Lyonia ovalifolia ssp. neziki）とは、ツツジ科の落葉小高木。シノニム：Lyonia ovalifolia var. elliptica。 高さは5～9m。直立する幹は薄い灰色の樹皮に覆われ、樹皮は縦に細長く薄くはがれる。新しい枝は赤みを帯びる。葉のつく枝は往々にして水平に伸び、互生の葉は左右に広がる傾向がある。葉は黄緑色で薄いがやや堅く、卵形か長卵形、先端が少し突きだし(鋭尖頭)、縁はなめらか（全縁）。花期は5～6月で、前年の枝から横枝として総状花序を出す。花序の軸はほぼ水平に伸び、等間隔で下向きに白いつぼ形の花を咲かせる。 和名の由来は、幹がねじれることから。太い木では樹皮が白っぽい褐色で、縦に細長く剥がれるので、それを見ればねじれているのがわかる。材そのものもねじれているため、かつて燃料を薪に頼った頃には、斧の刃がまっすぐに入らず、割りにくい木として有名であったらしい。 本州、四国、九州の低山から山地にまで自生する。比較的日向に生じ、森林にギャップができたところなどに多い。西日本の酸性の強い地域では数多く見られる場合がある。 庭園樹として栽培されることがある。 近縁種であるアセビなどと同様有毒植物であり、テルペノイドのグラヤノトキシン(grayanotoxin)I～IIIなどを含む。かつて、島根県の三瓶地方では「霧酔病」といわれる牛や馬の原因不明の疾病が流行ったが、これはネジキを食べたことによる中毒であることが後に判明した。
ミズメ

ミズメ（Betula grossa）は、カバノキ科カバノキ属の落葉高木。ヨグソミネバリ（夜糞峰榛）、アズサ(梓)とも呼ばれる。樹皮や材観がサクラに似ていることから、ミズメザクラ（水目桜）とも呼ばれる。 古くは国内木材の中から最も高い弾力性を生かし梓弓を作るときに使用されていた。下記のサリチル酸メチル由来芳香もあり魔除けの意味もある。 サリチル酸メチルを多く含み、枝を折ると独特のにおいがする。「夜糞」という名もこのにおいによるらしい。実際にはサリチル酸メチルは悪臭よりも芳香であるため香料にも使われる。 なお、「梓（し）」は、本来この種を指す漢字ではなく、中国ではノウゼンカズラ科のキササゲのことである。 昔は湿布薬として使われていた。 ^ a b 米倉浩司; 梶田忠 (2003-). “BG Plants 和名-学名インデックス（YList） ミズメ”. 2015年10月10日閲覧。
ハチク

ハチク（淡竹）は中国原産の竹の一種。黄河流域以南に広く分布し、日本ではモウソウチク、マダケに次いで各地でよく植栽されている。北海道南部以南に分布し、モウソウチクよりも耐寒性を有するために特に日本海側に多い。山地では野生化しているものもある。別名アワダケ、呉竹（くれたけ）。 直径は3～10cm、高さは10～15m程だが高いものは20mになるものもある。節の輪は2個で節間は20～40cm。若い桿には白い粉があり、各節から枝が2本出る特徴を有する。 750年（勝宝3年）頃には日本にあったことが知られているが、起源は不明である。 細く割れるため茶筅などの茶道用具、花器に利用されるほか、枝が細かく分枝するため竹箒として利用される。 正倉院の呉竹笙、呉竹竿、彫刻尺八、天平宝物の筆などはハチク製と鑑定されている。 また、内側の薄皮は竹紙と呼ばれ、笛の響孔に張り音の響きを良くするほか、漢方薬としても使用される。 ハチクの筍（タケノコ）は食用で径が約3～10cmで、最盛期は3月半ばから5月上旬、皮は紫色で　まばらに毛がある。掘り出したばかりの筍はクセが無く、モウソウチクとは異なりあく抜き無しで生食が可能。だが時間の経過とともにえぐみが発生するため通常はぬかを入れて茹でるあく抜きが必要となる。 筍はマダケと非常に良く似ているが、生える時季が早いことやマダケでは皮にある黒い斑点がない事や皮の色で見分けがつく。 開花周期は、マダケなどと同様に約120年とされており、開花後は一斉に枯死することが知られている。 ^ 明治末期以来？周期120年、各地でハチク咲く読売新聞（2017年6月4日）2017年6月4日閲覧 石川の竹 - 八尾弥太郎著、北国出版社、1975年 図説　実用樹木学 (ISBN 4254470215) - 橋詰隼人、中田銀佐久、新里孝和、染郷正孝、滝川貞夫、内村悦三著、朝倉書店、1993年 竹細工 健康食品（竹粉）
モミジイチゴ

モミジイチゴ（紅葉苺、学名：Rubus palmatus var. coptophyllus）とは、バラ科キイチゴ属に分類される植物の一種。東日本に分布。葉がもみじに似ているためこの名がある。黄色い実をつけるため黄苺の別名がある。果実は食用になる。 ナガバモミジイチゴ Rubus palmatus の変種で基本変種 var. palmatus が近畿以西に分布するのに対して、本変種は東日本の型である。葉の形がやや幅広いものが多いことからこの名がある。 モミジイチゴの果実 果実は食用可能。 ナガバモミジイチゴ
ミズキ

ミズキ（水木、学名：Cornus controversa）はミズキ科ミズキ属の落葉高木。別名、クルマミズキ（車水木）。 樹高は10-15m。枝を扇状に四方に広げる。若枝は紫紅色で、はじめ細かい毛をもつが、のちに無毛になる。葉は長さ2-5cmの葉柄をもって互生し、広卵形から楕円形で縁は全縁、先はとがる。裏面は白く、弓形に曲がった5-9対の葉脈が隆起する。 花期は5-6月。新枝の先に多数の白色4弁の小白色花を散房花序につける。果実は核果、球形で紫黒色をしている。 和名は早春に芽をふく時、地中から多量の水を吸い上げることから。 葉は互生する  日本では、北海道、本州、四国、九州に分布し、各地で広く生育する。アジアでは、朝鮮、台湾、中国からヒマラヤの山地にまで分布する。 公園樹としてよく利用される。材としては白色で軟らかく緻密で、細工物、器具、下駄に利用される。 タカネミズキ（高嶺水木） Swida controversa (Hemsl. ex Prain) Soják var. alpina (Wangerin) H.Hara ex Noshiro 本州の日本海側に分布し、多雪地帯の山地に生育する。低木で葉は円形。 イシヅチミズキ（石鎚水木） Swida controversa (Hemsl. ex Prain) Soják var. shikokumontana (Hiyama) H.Hara ex Noshiro 四国に分布し、山地の高地に生育する。 クマノミズキ（熊野水木） Swida macrophylla (Wall.) Soják 本州、四国、九州の山地に生え、葉は対生し卵状楕円形。 木の一覧 佐竹義輔他編『日本の野生植物 木本Ⅰ』(1989)平凡社 植物和名ー学名インデックス YList ミズキ ミズキ：植物雑学事典
飽和攻撃

飽和攻撃（ほうわこうげき）は、攻撃側が攻撃を仕掛ける際に、攻撃目標のもつ防御のための処理能力の限界を超えた時間当たりの量で攻撃すること。 飽和攻撃は、防御側の時間当たりまたは1回当たりの防御能力がnとするなら、攻撃側はnより多い攻撃を一時に加えれば、必ず相手に打撃を与えることができる、という概念。このnの単位は、個数でもよいし、確率でもよい。 例えば、航空機が空対艦ミサイルを使い、艦船を攻撃する場合を考える。 攻撃側の使用する空対艦ミサイルの命中率は100%とする。 防御側の艦船は、飛来するミサイルを艦対空ミサイルで迎撃して防御し、その艦対空ミサイルの命中率を100%とする。 防御側の艦船は、飛来するミサイルを同時に5個まで迎撃可能。 このように仮定した場合、攻撃側が6発以上のミサイルを同時に打ちこめば、確実に少なくとも1発は命中することとなる。攻撃側が6発のミサイルを（防御側の体制が整う時間を隔てて）2度にわけてしまうと、3発-3発としても、5発-1発としても、すべて迎撃されることと対比されたい。 つまり、防御側が一時に対処できる量（防御能力）を上回る攻撃を一時に加えることによって、防御能力が飽和してしまった状態を作り出しつつ、防御側により抵抗されることなく攻撃を加える、というのが飽和攻撃の目的である。 敵より大量の兵士を動員し、人員の量で圧倒する人海戦術は、飽和攻撃の最も古典的なスタイルと言える。 陣形により乱戦を避け、敵を誘導・分断し多数対一の集団戦法にもちこみ個別撃破を目論むこと。艦隊戦では丁字戦法など。 第二次世界大戦の戦略爆撃において、一度の作戦に大量の爆撃機を動員したのも飽和攻撃の一種である。防御側の戦闘機は、弾薬を使い切れば（体当たり攻撃でもしない限り）必ず補給のために飛行場へ帰る必要がある。しかし、上昇に掛かる時間や持っていける弾薬の量、飛行場の処理能力と補給能力には自ずと限界があることから、それを上回る数の爆撃機を動員すれば、撃墜を免れた大量の爆撃機により、防御側の活動基盤を高い確率で破壊することができる。特に、補給基盤に損害がおよべば、ますます防御力が弱体化することから、さらに次回のミッションが有利になるという寸法である。 冷戦時代のソビエトは、アメリカの空母機動部隊に対する攻撃手段として、爆撃機や潜水艦から機動部隊のミサイル迎撃能力を超える大量のミサイルを放つことによって艦船を撃沈するという戦術を立てていた（一方アメリカは、これに対抗するためにより多数の目標に対処できるイージスシステムを開発することとなる）。 最も条件がシビアなのは、弾道ミサイル防衛システムである。仮に、攻撃側が核弾頭付きミサイルを使った場合は、防御側は防御率100%という原理的に不可能な目標を達成する必要がある。なぜなら、たった1発を迎撃し損ねただけで、ミサイル防衛システムに投じたコストを上回る被害を受けてしまう蓋然性が非常に高いためである。 ネットワークにおいては、システムの可用性を損ねることやクラッキングを目的としたDoS攻撃やDDoS攻撃などが飽和攻撃の一例としてあげることができる。 ランチェスターの法則 攻撃三倍の法則 サイバー戦争 波状攻撃 人海戦術
水上戦闘機

水上戦闘機（すいじょうせんとうき）とは、水上機の一種で戦闘機として用いられる航空機をいう。水上戦闘機として最初から設計されたものと、通常の航空機が水上機として再設計されたものがある。厳密には陸上機と同等の機体をフロートによってその重量を支持するフロート水上機と艇体（機体）そのもので重量を支持する飛行艇（戦闘飛行艇）に分かれる。 第一次世界大戦時は高揚力装置が未発達だったため、滑走距離に制限があり機体重量が増加する高出力化が行いにくい陸上機と比較して滑走距離に制限のない水上機は高出力化が行いやすく、イタリアのマッキL.1、オーストリア・ハンガリーのハンザ・ブランデンブルク CCなどの戦闘飛行艇が活躍した。 しかし、技術の発達により陸上機でも高出力化が行えるようになったため、機体が水上を離着陸するためのフロートの重量と空気抵抗による性能劣化が著しく目立つようになり衰退した。 第二次世界大戦時においては、日本海軍の二式水上戦闘機（零式艦上戦闘機の水上機型）が本格的に使用された数少ない例であると言って良い。日本軍の場合は占領した島嶼防衛のため、飛行場建設までのつなぎのためにこの種の機体が必要であったのだが（ちなみにこれらの機体が登場するまでは零式水上観測機が水上戦闘機として代用された）、対するアメリカ軍は建設能力に優れていたため必要とせず、それ以外の国では多数の島嶼を占領するという戦争をそもそも経験していないからである。ただし実戦投入の機会は無かったものの、アメリカ海軍はF4F を改造した試作機、イギリスはスーパーマリン スピットファイア改造の水上機をごく少数作成している。日本海軍も他に専用設計の水上戦闘機である強風を僅かながら生産している。 1940年代末においては、黎明期のジェット戦闘機では当時の空母への離着艦が困難であるという問題が生じた。その解決策のひとつとして、アメリカ海軍によってジェット水上戦闘機であるXF2Y-1が開発された。フロート形式ではなく水上スキー形式を用いているのが特色である。しかしながらその後の空母の発達のためジェット戦闘機の離着艦の問題は解決され、実用化はなされずに終わった。また、イギリスもジェット戦闘飛行艇サンダース・ロー SR.A/1を試作したが実用化はされなかった。
航空阻止

航空阻止（こうくうそし 英語: Air Interdiction, INT）は、航空機によって行われる阻止攻撃。後方連絡線上の敵部隊・物資の遅滞・妨害・撃破を目的とする航空作戦である。 最前線の背後で行われるものを、特に戦場航空阻止（英: Battlefield Air Interdiction, BAI）と称する場合があったが、機動戦が一般化し、戦線が流動化した現在では、これは事実上、計画的に行われる近接航空支援（CAS）と変わらないものと考えられている。 主に攻撃機によって、洋上においては敵艦艇を攻撃して敵を撃破し、また、着上陸した敵に対しては後方連絡線・資材集積所・橋・トンネルなどの交通拠点を攻撃して、侵攻部隊の後方支援を破壊することにより、前線の敵部隊の戦闘力を弱体化させる作戦をいう。狭義の戦術爆撃（近接航空支援と戦場航空阻止）が、戦線に配備された戦闘部隊・戦闘支援部隊（歩兵・戦車・砲兵部隊など）を直接的に攻撃して、陸戦における自軍の戦闘行動を援護するものであるのに対して、航空阻止は前線背後の連絡線を攻撃することによって、敵の戦闘力を弱体化させる企図を持った作戦である。 具体的な攻撃目標としては、武器弾薬や燃料の集積地・鉄道・道路・飛行場、また、前線へ行き来する増援部隊や輸送部隊である。 アメリカ空軍では、伝統的にこの分野が重視され、第二次世界大戦においてもドイツ軍の戦闘力を弱体化する事によって、戦闘を有利に運ぶ事が可能となった。「戦闘機」と範疇付けされた機体としては、初めて航空阻止のために開発されたのがF-105 サンダーチーフであり、この任務に特化する事を謳った例としてはトーネード IDS戦闘爆撃機が挙げられる。 宮本 勲「近接航空支援の今昔」、『航空ファン』第632号、文林堂、2005年8月、 65-68頁、 NAID 40006811857。 航空作戦 近接航空支援 - 火力支援目的に行われる航空作戦。 戦術爆撃 - 戦術目標に対する爆撃作戦の総称。戦場航空阻止を含む概念である。 間接アプローチ戦略
攻撃機

攻撃機（こうげきき）は、地上や洋上の目標の攻撃を主任務とする航空機である。主要搭載兵装は空対地、空対艦ミサイル、精密誘導爆弾、通常爆弾、ロケット弾で、多くの攻撃機が任務や目標に応じて搭載兵装を変更できる多用途性を有している。 似た軍用機として爆撃機があり、より多くの爆弾類を搭載し強力な破壊力を持たせた航空機は爆撃機として分類される。進化が進み、トーネード IDSが9トン以上、F/A-18Cは7トン以上の爆弾類を搭載でき、第二次世界大戦の爆撃機並みの搭載量だが、純粋な爆撃機も進化が進みB-52Hは27トン、B-1Bは34トン、ステルス性を優先し搭載量を若干犠牲にしたB-2Aでも22トンと、従来より飛躍的に増加している。 航空機のジェット化が進み、レーダー、電子技術、ミサイルなどの兵装の発達で従来の機種は整理され、特に戦闘機は空戦を専門とするタイプと大量の兵装を装備できる戦闘攻撃機タイプが主流になり、兵装の交換により対空、対地、対艦といった幅広い任務に対応するマルチロール機へと進化していった。攻撃機はマルチロール化した戦闘機に集約されて機種が減る一方、練習機などと基本設計が兼用の軽攻撃機も広く使われる。 航空自衛隊では「攻撃」という表現が避けられ、支援戦闘機と呼ばれていたが、マルチロール機の発展で通常の戦闘機に役割を統合され消滅した。 戦闘攻撃機 戦闘機用の兵装と攻撃機用の兵装の双方を搭載でき、また、状況に応じて戦闘機としても攻撃機としても活動できるのが戦闘攻撃機である。戦闘機にも爆弾などを搭載・運搬することはできるが、対地攻撃用システムを搭載していなければ精度に限界があるため、その場合は戦闘攻撃機とは呼ばない。あくまで、戦闘機としても攻撃機としても不足ない能力を兼ね備えた多用途機のことである。 似たものに戦闘機と爆撃機の能力を兼ね備えた戦闘爆撃機がある。攻撃機の搭載量が高まった面から見れば同じものである。 軽攻撃機 練習機を転用した軽攻撃機は破壊力も小さく、おもに限定された目標の攻撃や対ゲリラ戦などに利用される。しかし、アルファジェットやホークのような中上級訓練向けの高等ジェット練習機から発展したものは大型の対艦ミサイル（重量1000ポンド～2000ポンド程度）を携行できるため、必ずしも機体が小型あるいはベース機が練習機であるからといって軽攻撃機とは言いがたい。 近接支援機 航空攻撃によって連携を取り、地上部隊の支援する任務を近接航空支援（CAS）と呼び、この用途に使われる攻撃機を近接支援機と呼ぶ。対地攻撃用兵装の攻撃機や軽攻撃機がこの任務に当たり、専用機はほぼない。一方、ソビエト連邦では近接航空支援を主体とする攻撃機に対して、伝統的にシュトゥルモヴィーク(襲撃者)と呼ばれる独自の機種区分を与えており、現在のロシア連邦でも引き続き用いられている。日本陸軍ではシュトゥルモヴィークに相当する任務を行う攻撃機を襲撃機と呼称しており、「軽快な低空運動性・低搭載量・低常用高度・固定機関砲装備・装甲装備」が軽爆撃機との主な違いであった。 支援戦闘機 以前の航空自衛隊では平和憲法との兼ね合いから「専守防衛」を旨としていたため「攻撃」という表現を避け、諸外国の攻撃機に相当する機種を支援戦闘機と称していた。任務は対艦攻撃、対地攻撃、近接航空支援と幅広く、状況に応じて航空脅威の対処にも使用される。しかし、戦闘機のマルチロール化の趨勢にしたがい、そのような機種の区別が不要かつ実態に合わなくなりつつあったため、2005年からは要撃戦闘機と支援戦闘機の区別を廃止し、単に「戦闘機」と呼称するようになった。 日本海軍の攻撃機 日本海軍では、急降下爆撃を行える機体を爆撃機、水平爆撃および雷撃のみを行える機体を攻撃機（艦上攻撃機および陸上攻撃機）と呼んだ。これは日本海軍独特の機種であった。太平洋戦争末期の銀河は、機体強度を増して急降下爆撃が可能だったので、陸上爆撃機に分類されているものの、同様に急降下爆撃機を兼用する流星は攻撃機に分類されている。 第二次世界大戦 アメリカ合衆国 P-38 ライトニング P-47 サンダーボルト F4U コルセア TBD デヴァステーター TBF/TBM アベンジャー イギリス ホーカー ハリケーン ホーカー タイフーン フェアリー ソードフィッシュ 大日本帝国 九六式陸上攻撃機 一式陸上攻撃機 九七式艦上攻撃機 艦上攻撃機天山 艦上攻撃機流星 九七式軽爆撃機 九八式軽爆撃機 九九式襲撃機 二式複座戦闘機 ドイツ国 メッサーシュミット Bf110 ヘンシェル Hs 123 ヘンシェル Hs 129 ユンカース Ju 87G ソビエト連邦 イリューシン Il-2（シュトゥルモヴィーク） イリューシン Il-10（シュトゥルモヴィーク） 第二次世界大戦後 アメリカ合衆国 A-1 スカイレイダー A-3 スカイウォーリアー A-4 スカイホーク A-6 イントルーダー A-7 コルセア II A-10 サンダーボルト II AV-8B ハリアー II F-117 ナイトホーク イギリス スーパーマリン シミター ホーカー・シドレー ハリアー BAe シーハリアー ホーク100/200 BAe ハリアー II イギリス/ イタリア/ 西ドイツ トーネード IDS イギリス/ フランス SEPECAT ジャギュア イタリア G.91 アエルマッキ MB-339 アレーニア・アエルマッキ M-346 イタリア/ ブラジル AMX ソビエト連邦 MiG-23BN（戦闘爆撃機） MiG-27（戦闘爆撃機） Su-7（戦闘爆撃機） Su-17（戦闘爆撃機） Su-24（戦闘爆撃機） Su-25（シュトゥルモヴィーク） Yak-38（シュトゥルモヴィーク） ロシア PSSh（シュトゥルモヴィーク） Yak-130 中国 強撃5型 JH-7 日本 F-1（支援戦闘機） F-2（戦闘機） フランス ミラージュ 5/50 エタンダールIV シュペルエタンダール フランス/ 西ドイツ アルファジェット ユーゴスラビア /  ルーマニア SOKO J-22 オラオ/IAR.23 ^ a b c d 青木謙知『ミリタリー選書1現代軍用機入門（軍用機知識の基礎から応用まで）』イカロス出版12頁 ^ 青木謙知『ミリタリー選書1現代軍用機入門（軍用機知識の基礎から応用まで）』イカロス出版13-14頁 ^ おちあい熊一、野木恵一『最新&最強 世界の兵器』学研パブリッシング11頁 ^ 青木謙知『ミリタリー選書1現代軍用機入門（軍用機知識の基礎から応用まで）』イカロス出版12-13頁 ^ a b 青木謙知『ミリタリー選書1現代軍用機入門（軍用機知識の基礎から応用まで）』イカロス出版13頁 ^ 陸軍航空本部第三課 『陸軍航空兵器研究方針ノ件達』 1940年4月、アジア歴史資料センター、Ref:C01005534700 ^ 太平洋戦争研究会『日本海軍がよくわかる辞典』PHP文庫179頁 軍用機 - 戦闘機 - 爆撃機 - 戦略爆撃機 艦上攻撃機 - 陸上攻撃機 軍用機のコックピット COIN機 シュトゥルモヴィーク ガンシップ
コブラ (マニューバ)

コブラ（cobra）は、航空機のマニューバの1つであり、空戦機動の1つである。水平飛行中に進行方向と高度を変えずに機体姿勢を急激にピッチアップして迎角を90度近く取り、そのまま水平姿勢に戻る機動を指す。 1950年代、世界初のダブルデルタ形式の翼平面形を実用化したサーブ 35 ドラケンでこの機動を行うと、急な機首上げ機動に伴い容易に発生しうる「スーパーストール（縦スピン）」が問題化し、当時はフライ・バイ・ワイヤの補助がなかったため、姿勢回復目的でドラッグシュートが空中でも使用できるよう対策が施されていた。 1989年のパリ航空ショーでSu-27 フランカーテストパイロットのヴィクトル・プガチョフの手によって初めて公開されたため、「プガチョフ・コブラ（Pugachev's Cobra）」の名で呼ばれることもある。瞬間的な挙動と急減速に伴う操縦の困難さのため、パイロットに高い技量が要求されるほか、Su-27・F-22 ラプターなど強力なポストストール能力を有した一部の機種でないと行えない機動とされる。 ソ連崩壊前の1990年代に作成された一部の論評などで、パルス・ドップラー・レーダーに対する欺瞞効果を推測したものがあったが、実戦で用いるものではなく、安定を欠く大仰角を取りながらの空中失速、空気流量減少に伴う推力低下が重なる限界状態でも制御能力を失わない飛行特性の良さを訴えるデモンストレーションの意味合いが強い。 フック（Hook）は、水平旋回飛行中のコブラとされ、進行方向と高度を変えずに機体姿勢のみを90度近くピッチアップし、機首を旋回円中心方向に向けたあと、そのまま水平旋回に戻る機動を指す。「コブラ・ターン（Cobra Turn）」とも呼ばれる。 1993年のドバイ航空ショーでSu-35 フランカーE1によって初公開された。コブラと同じく非常に特殊な機動のため、失速下機動性（ポストストールマニューバビリティ）に優れた機種や、推力偏向ノズルを装備した機種でこそ可能なものと考えられている。 クルビット（Kulbit）は、水平飛行中のコブラから機首を前方に戻さず、後方に一回転させ水平姿勢に戻る機動を指す。外見上の挙動は、高度を変えないままの宙返りとなる。 Su-27 フランカーの発展向上型であるSu-37 フランカーE2によって初公開された。Su-30MKM フランカーF2が推力偏向を用いず動翼のみで成功した事例もあるが、推力偏向ノズルを持つ機種であれば難易度は下がる。 現在のところ、この機動を行えるのはSu-27・Su-35・Su-37・F-22などの高度な失速機動特性を持つ機種に限られている。 MiG-29OVT ファルクラムEによって初公開された、クルビットを2回連続で行うマニューバ。クルビットで失速状態の所を、推力偏向ノズルの効果でテールを振る事によって成功させているため、こちらは推力偏向ノズルが無いと不可能だと考えられる。 ^ Mike Spick (2002年8月5日). “The Illustrated Directory of Fighters” (English). Zenith Press. 2010年10月29日閲覧。 pp.442. Su-27 (航空機)#性能と特徴 ヴィクトル・プガチョフ マニューバ Interview with Victor Pugachev - Vayu Sena（英語） Supermaneuverability: Fighter Technology of the Future（英語）
艦上機

艦上機（かんじょうき）は、飛行甲板から自力滑走で発艦し、また、直接着艦が可能な航空機のこと。 水上機やヘリコプターを含む広義の艦載機に含まれるが、大日本帝国海軍では飛行甲板から直接発着艦できる航空機を特に艦上機と区別した。現在ではこの意味の艦上機のことを指してしばしば艦載機と呼ばれる。 航空母艦に搭載される機体は、他の機種に比べて厳しい条件に晒される為、比較的堅牢であることや狭い艦上での運用に対する柔軟性が求められる。特にカタパルトからの射出や着艦制動索をつかう着艦等の衝撃に対するものや、格納庫やエレベーターでの取り回しの為の翼の折り畳み機構等が挙げられる。また対空、対地、対潜、救難救助、輸送、偵察、観測、管制といった多種多様な用途の機体が存在する。 艦上機は他のCTOL機と比べ、何らかの構造上の違いがあり、カタパルト射出を行う機体については構造が強化された前脚にダブルタイヤが装着されており、その前輪にはカタパルトのシャトルと連結するフックが装着してあるか、主翼または胴体にシャトルと繋ぐためのブライドルケーブルを装着するフックがある。空母の艦上約100m程度の範囲で確実に停止できるよう、4本前後装備された着艦制動索に引っかける着艦フックが備え付けられている。また収容時の事情により、小さい翼面積でも低速時に高い揚力を発生させることが求められる。そして艦載機と同様に潮風に長期間晒される為、防錆塗装がされている。 大日本帝国 零式艦上戦闘機 九九式艦上爆撃機 九七式艦上攻撃機 艦上爆撃機 彗星 艦上攻撃機 天山 艦上攻撃機 流星 艦上偵察機 彩雲 アメリカ合衆国 TBD デヴァステイター F4F ワイルドキャット F4U コルセア SBD ドーントレス SB2C ヘルダイバー TBF アヴェンジャー F6F ヘルキャット イギリス フェアリー ソードフィッシュ スーパーマリン シーファイア フェアリー フルマー フェアリー ファイアフライ ブラックバーン ロック ホーカー シーハリケーン フランス ドヴォアチン D.373 ルバッスール PL 7 ロワール・ニューポール LN401（英語版） アメリカ合衆国 FH-1 ファントム F9F パンサー/クーガー FJ-1 フュリー F2H バンシー F3D スカイナイト F7U カットラス F3H デーモン F4D スカイレイ FJ-4 フューリー F-4 ファントム II F-8 クルセイダー F-14 トムキャット F/A-18A-D ホーネット F/A-18E/F スーパーホーネット F-35C ライトニング II（開発中） A-1（AD） スカイレイダー A-2（AJ） サヴェージ A-3（A3D） スカイウォーリアー A-4（A4D） スカイホーク A-5（A3J） ヴィジランティ A-6（A2F） イントルーダー A-7 コルセア II EA-6 プラウラー EA-18G グロウラー S-2 トラッカー S-3 ヴァイキング E-1 トレイサー E-2 ホークアイ C-1 トレーダー C-2 グレイハウンド T-45 ゴスホーク イギリス フェアリー ガネット スーパーマリン アタッカー デハビランド シーバンパイア デハビランド シーベノム ホーカー シーホーク デ・ハビランド シービクセン ブラックバーン バッカニア ホーカー・シドレー ハリアー BAe シーハリアー ハリアー GR.5/7/9 フランス アリゼ エタンダールIV シュペルエタンダール ラファールM ソビエト連邦 / ロシア Yak-38 Yak-141 MiG-29K Su-33 中国 J-15 インド テジャスN（開発中） ^ Fred T. Jane (2005). Jane's All the World's Aircraft. Jane's Information Group. ^ “F-35C, incremento superficie alare”. paginedidifesa.it.. Template:Cite webの呼び出しエラー：引数 accessdate は必須です。 軍用機 兵器一覧
空中戦闘機動

空中戦闘機動（Air Combat Manoeuvring、ACM、くうちゅうせんとうきどう）とは、戦闘機が空中戦の際に使用するマニューバ（空中動作、航空機動作）である。単機または複数機によるマニューバがある。航空戦術に含まれる。 初めて航空機が戦争の道具として実戦に用いられた第一次世界大戦の複葉機の時代から、敵対する敵機に対抗する戦術として発展した。第一次世界大戦当時のドイツの撃墜王マックス・インメルマンによるインメルマンターンなど現代戦でも通用するものから、現代的なジェット戦闘機の中でも特殊な機体にしか運用出来ないクルビットなど多岐に及ぶ。 この種の空中戦闘機動は第一次世界大戦中に端を発し、史上最大の大規模空中戦が行われた第二次世界大戦中に最も発展した。しかし航空機技術が進歩しジェット機が開発され高速化が進み、レーダーやミサイルが発達した現代においては既に時代遅れで使えなくなった機動もあり、またフライ・バイ・ワイヤによる運動能力向上機の登場により、かつて予想もし得なかった新しい機動が見出されるなど、未だに日進月歩の途中にある。 空中戦闘機動には敵戦闘機（以下敵機）と対峙した場合の攻撃法と爆撃機に対峙した際の攻撃法が含まれる。また、敵機に襲撃された際の回避法、動き方の概念も含まれる。このため機動と戦術は密接に関係している。 機動戦術は大まかに 単機で行う旋回率や操縦技術の差を利用した機動。 巴戦など。 自己の安全性を高く取った上で敵機への攻撃・離脱を前提とした機動・戦術。 一撃離脱戦法など。 複数機で少数機または単機に対し行う優位性を常に確保した連携戦術。 ロッテ戦術、サッチ・ウィーブ、フィンガー・フォー、シュヴァルム、ワゴン・ホイールなど。 爆撃機などが防御火力密集や爆撃火力集中のために行う密集編隊。 編隊飛行などの各種編隊隊形。 ループ (Loop) 宙返り。一般に上向きのものを指す。下向きのものは逆宙返り。上方、下方と名前の前に付けて方向を区別することもある。 エルロン・ロール (Aileron Roll) 水平飛行中にエルロンのみを使用して直進しながら左または右方向に360度ロールすることで、曲技飛行にも使われる初歩的な航空機の操作技法のひとつ。航空機には揚力があるため、機体の姿勢が変わると揚力の強さ・向き・誘導抵抗なども変わるので正確に高度・速度を維持する必要性が高い曲技飛行中にはパイロットは姿勢を微調整することが必要である。 また、エルロンロールから派生する曲技飛行の技として「(n)ポイントロール」と呼ばれる、ロール中に(n)回静止させつつ水平飛行に戻るものがある。 シャンデル (Chandelle) 水平飛行中から45度バンクし、そのまま斜めに上方宙返りし速度を高度に変える。開始時と終了時で方位が180度変わり、速度が減少する代わりに高度が上がる。 スライスバック (Slice back / Slice turn) シャンデルの逆で、水平飛行からマイナス45度（135度）バンクし、そのまま斜めに下方宙返りし高度を速度に変える。開始時と終了時で方位が180度変わり、高度が下がる代わりに速度が増大する。 インメルマンターン (Immelman turn) ループの頂点で背面姿勢からロールし水平飛行に移行する。斜めや垂直に上昇するより時間・エネルギー効率が良く、F-15 (戦闘機)のストリーク・イーグル計画（最速上昇記録挑戦）の際に連続で行われたことがある。 スプリットS (Sprit S) インメルマンターンの逆向きで、水平飛行中から180度ロールし背面になり、そのまま下方向への逆宙返りで水平に戻る。ある程度の高度を保った状態から行わないと、地上に激突する危険がある。 ハイ・ヨー・ヨー (High yo-yo) ヨー・ヨーのひとつで、目標機を追う際に自機の速度が優速である場合に余った速度を上昇することで高度に変換し一旦速度を落とし、そこから降下することで再び速度を得ながら追随する。 ロー・ヨー・ヨー (Low yo-yo) ハイ・ヨー・ヨーの逆で、目標機を追う際に自機の速度が劣速である場合に足りない速度を降下することで補い、そこから上昇することで再び高度を得ながら追随する。 エルロンロール 宙返り シャンデル インメルマンターン ハイ・ヨー・ヨー ブレイク 敵機を振り切るための急旋回。 シザーズ 左右に不規則に繰り返すブレイク。 ヴァーティカルローリングシザース 垂直の降下または上昇中のバレルロールとシザースを組み合わせたブレイク。 捻り込み 旋回戦中のショートカット機動で、ループの頂点直前で失速横滑りして斜め旋回に移行し旋回半径を大幅に縮める。坂井三郎の左捻り込みなど。ただし旋回半径の短縮についてはプロペラの寄与も大きいので（そのため機体によって右旋回ないし左旋回に限られる）、ジェット機では不可能である。 ベクタード・スラスト（推力偏向） 推力偏向が可能な機体（垂直離着陸機、第4世代ジェット戦闘機など）において、空中機動時にノズルの向きを変更し、急激な減速や方向転換を行う。 その他 一撃離脱戦法、マニューバ・キル ドッグファイト マニューバ 曲技飛行隊 戦技競技会 トップガン (映画) - 主人公マーベリックは空戦技術向上のためにアメリカ海軍戦闘機兵器学校（トップガン）で空戦技術を学ぶ。
急降下爆撃機

急降下爆撃機（きゅうこうかばくげきき）とは、急降下爆撃を行うために、特に開発された軍用機である。第二次世界大戦において多用されたが、誘導兵器の発達や、雷撃機との統合により、その役割は攻撃機に集約されていき、更にジェット化後戦闘爆撃機にその多くの機能が統合された。 なお、大日本帝国海軍では、急降下爆撃を行える機体を爆撃機、水平爆撃および雷撃のみを行える機体を攻撃機と分類・呼称していた。 急降下時及び爆弾投下後の機体引き起こしに際し、機体に大きな負荷がかかることから、十分な機体強度が必要であり、それ故に通常の爆撃機よりも搭載量が少なくなる傾向があった。また、この時期の技術水準では、爆撃照準器の能力の限界もあって、水平爆撃の精度は十分ではなく、急降下爆撃の方が精度が高かった。 急降下爆撃の戦法は、アメリカ陸軍航空隊によって実用段階にまで高められ、1919年、ハイチ、ドミニカに対するアメリカ海兵隊の作戦で海兵隊所属機によって世界で初めて実戦で実施された。この爆撃の発明を受けて各国は急降下爆撃の研究と専用機種の開発を始めた。これには、カーチスJN4練習機を改造した機体が用いられた。 対艦攻撃手段として、アメリカ海軍において先導的な研究が進み、1934年1月には、開発中の艦上戦闘機カーチスXF12Cは、艦上爆撃機SBCに変更され、1935年に急降下爆撃機として初飛行した。愛称のヘルダイバー（カイツブリの意）は、本機以降もアメリカで急降下爆撃機の代名詞として使われた。 日本海軍では、1931年に六試特殊爆撃機の試作を決めたことが急降下爆撃機の開発の始まりであり、六試特殊爆撃機、七試特殊爆撃機の失敗を経て、1934年に八試特殊爆撃機が完成した。これが日本初の急降下爆撃機である九四式艦上爆撃機である。 戦闘機を以てする急降下爆撃の研究に従事した横須賀海軍航空隊戦闘機分隊長源田実大尉はさらに、戦闘機隊は主として防御的作戦に使用されているが、戦闘の勝敗を決定する制空権を確保するためにもっと積極的に敵を攻撃する方に向けてはどうかと考えた。1933年から1935年にわたって、敵の航空母艦を先制制圧する為に、急降下爆撃機を善用すべきは勿論、航続距離の延伸、操縦性の軽快さ、戦闘機としての流用等を考慮し、「単座急降下爆撃機」の試作、採用を主張し続けたが、賛同は得られなかった。これは制空権獲得のため、敵空母の先制空襲を主任務とするが、この爆撃が終われば、単座戦闘機として流用し得る構想であった。1934年、空母「赤城」で実施された第一航空戦隊研究会で、源田は「単座急降下爆撃機」の導入を主張して、戦闘機と攻撃機の半数ずつをこれと入れ替える意見を出した。これに対して第一航空戦隊司令官山本五十六少将は、戦闘機を攻撃に使うという点には賛成したが、航法上の安全性からやはり複座になると却下した。 1933年に行われたアメリカにおける急降下爆撃のデモンストレーションを見学し、大きな影響を受けたエルンスト・ウーデットは、ドイツ空軍向けの急降下爆撃機の開発に尽力した。結果、ユンカースJu 87が開発され、スペイン内戦及び第二次世界大戦において、多大な戦果を挙げた。しかし、ドイツ空軍では、本来水平爆撃で事足りるはずの機種であるDo 217シリーズやJu 88シリーズ、大型爆撃機のHe 177にまで急降下爆撃能力を要求する事態となった。これらの中型・大型爆撃機に急降下爆撃能力を付与するという試みは、開発の妨げとなり、ことごとく失敗し、Do217の場合生産途中でエアブレーキを撤去している他、He177は結局急降下爆撃できなかった。また、Ju88は急降下爆撃が可能だったと言われているが、実際には緩やかな降下角度にて行う緩降下爆撃であった。 第二次世界大戦においては、急降下爆撃機による艦船への爆撃が、枢軸国・連合国双方で数多く行われた。雷撃や水平爆撃に比べ、急降下爆撃は命中率が高く、奇襲効果が大きく、艦上構造物の破壊も効果的に行えた。また重い魚雷を搭載する雷撃機は、急降下爆撃機に比べ運動性が低く、対空砲火や敵戦闘機の餌食になりやすかった。対して、急降下爆撃機は運動性が高く、対空砲火の回避能力では雷撃機を上回り、敵戦闘機に対してもある程度の自衛戦闘ができた。 反面、急降下爆撃機が投下する爆弾は、水平爆撃によって投下する爆弾や魚雷と比べて破壊力が小さいのが弱点で、防御力が高い艦船に対しては大きな効果が望めない、という問題を抱えていた。これに対し、雷撃は水面下に対しての攻撃であるため、敵艦を撃沈に至らせる効果が高い。そのため対艦攻撃に際しては、急降下爆撃機と雷撃機の相互の連携により、それぞれの長所を活かした運用をする事が必須であった。 一回の海戦における急降下爆撃機による最大の戦果は、ミッドウェー海戦におけるものである。アメリカ海軍のSBD ドーントレスは、日本海軍の空母を攻撃し2隻を撃沈、もう2隻を大破炎上させ自沈に追い込んだ。 第二次世界大戦の後半になると、アメリカ海軍及び日本海軍では、エンジン出力向上と機体強度の増加により、搭載量を増した急降下爆撃機と、運動性を高めた雷撃機として、両者を兼務する機体が開発された。 戦後、ジェット機の時代に入ると、急降下爆撃という戦法は事実上消滅している。爆撃照準システムの進歩によって、水平爆撃であっても十分な命中精度を確保できる上に、誘導爆弾やミサイルを用いれば、更なる命中率の向上が見込める。そのため現在では、急降下爆撃という戦法を採用するメリットが失われている。代わりに対艦ミサイルや巡航ミサイル等にホップアップ/ダイブモードを有するものがある。 日本 陸軍 三菱航空機 九七式軽爆撃機 川崎航空機 九八式軽爆撃機 川崎航空機 九九式双発軽爆撃機 三菱航空機 九九式襲撃機 海軍 愛知航空機 九四式艦上爆撃機 愛知航空機 九六式艦上爆撃機 愛知航空機 九九式艦上爆撃機 航空技術廠/愛知航空機 艦上爆撃機 彗星 航空技術廠/中島飛行機 陸上爆撃機 銀河 愛知航空機 水上偵察機 瑞雲 愛知航空機 艦上攻撃機 流星 愛知航空機 特殊攻撃機 晴嵐 アメリカ カーチス SBC ヘルダイバー ノースロップ BT ヴォート SB2U ヴィンディケイター ダグラス SBD ドーントレス カーチス SB2C ヘルダイバー ドイツ ハインケル He 50 ヘンシェル Hs 123 “スツーカ”ユンカース Ju 87 イギリス ブラックバーン スクア フェアリー バラクーダ フェアリー スピアフィッシュ ソ連 アルハーンゲリスキイ Ar-2 ペトリャコフ Pe-2 ツポレフ Tu-2 ルーマニア IAR IAR-81 ^ a b c d e f 急降下爆撃の黄金期,白石光,歴史群像,2016年10月号,P105-113,学習研究社 ^ 太平洋戦争研究会『日本海軍がよくわかる辞典』PHP文庫179頁 ^ a b 艦攻VS艦爆　徹底比較,林譲二,歴史群像,2002年10月号,P83-93,学習研究社 ^ 兵頭二十八、宗像 和弘『日本の海軍兵備再考』銀河出版119頁 ^ 第二次大戦米海軍機全集 航空ファン イラストレイテッドNo.73,P67,文林堂,1993年 ^ 森史郎『零戦の誕生』光人社57-58頁 ^ 源田実『海軍航空隊、発進』文春文庫204頁 戦闘爆撃機 シュトゥルモヴィーク