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加門亮

加門 亮（かもん りょう、1958年10月13日 - ）は、千葉県出身の演歌歌手。本名・梁瀬茂。血液型B型。調理師免許、ふぐ調理師免許を取得している。所属事務所はオーシャンパシフィック・ホリデー。レーベルはホリデージャパン。180cm。73kg 。B型。趣味はウォーキング、麻雀。特技はタップダンス。目標はミリオンセラー。既婚で、娘と息子がいる。 1988年9月、シングル「海峡物語」（作詞・吉田旺、作曲・中村泰士）でデビュー。横浜音楽祭優秀新人賞受賞。 1995年、「男の慕情」がヒット。第46回NHK紅白歌合戦に初出場。 1996年、「霧情のブルース」が日本有線大賞最多リクエスト曲賞受賞。 1997年、「麗子」が日本有線大賞最多リクエスト曲賞受賞。30万枚。 2001年3月、ソニーレコードから徳間ジャパンコミュニケーションズへ移籍。 2007年5月、徳間ジャパンコミュニケーションズからホリデージャパンへ移籍 。 海峡物語(作詞：吉田旺／作曲：中村泰士／編曲：馬飼野俊一 1988年9月) 身につまされて…(作詞・作曲：中村泰士／編曲：津村泰彦 1989年11月22日) 東京夜霧(作詞：たきのえいじ／作曲：杉本眞人／編曲：前田俊明 1990年10月21日) 男のグラス(作詞：吉田旺／作曲：徳久広司／編曲：南郷達也 1994年2月21日) 男の慕情(作詞：吉田旺／作曲：徳久広司／編曲：南郷達也 1995年5月1日) 霧情のブルース(作詞：吉田旺／作曲：徳久広司／編曲：南郷達也 1996年4月21日) 麗子(作詞：吉田旺／作曲：徳久広司／編曲：南郷達也 1997年3月1日) 東京もどり雨(作詞：ちあき哲也／作曲：杉本眞人／編曲：南郷達也 1998年3月1日) 黒のララバイ(作詞：ちあき哲也／作曲：杉本眞人／編曲：南郷達也 1999年3月20日) 泣いてもいいよ(作詞：仁井谷俊也／作曲：大谷明裕／編曲：伊戸のりお 2000年2月2日) 旅人(作詞：松井由利夫／作曲：水森英夫／編曲：伊戸のりお 2001年7月25日) 夜霧(作詞：吉田旺／作曲：徳久広司／編曲：南郷達也 2002年4月3日) 撫子〜なでしこ〜(作詞：仁井谷俊也／作曲：弦哲也／編曲：前田俊明 2003年1月1日) 夜更けのふたり(作詞：水木れいじ／作曲：弦哲也／編曲：南郷達也 2004年9月29日) いたわり(作詞：礼恭司／作曲：森川龍／編曲：伊戸のりお 2004年9月29日) 偲び逢い(作詞：麻こよみ／作曲：森川龍／編曲：前田俊明 2006年4月19日) 小樽でもう一度(作詞：礼恭司／作曲：森川龍／編曲：伊戸のりお 2007年5月23日) またの名は順子(作詞：ちあき哲也／作曲：徳久広司／編曲：南郷達也 2008年3月19日) 男のララバイ(作詞：百音（MONE）／作曲：森川龍／編曲：伊戸のりお 2009年3月19日) 北物語(作詞：百音（MONE）／作曲：森川龍／編曲：伊戸のりお 2010年3月17日) 東京25時(作詞：百音（MONE）／作曲：藤竜之介／編曲：丸山雅仁 2011年5月18日) カサブランカ（作詞：百音（MONE）／作曲：藤竜之介／編曲：猪股義周 2012年3月21日） 黒い花びら（作詞：永六輔／作曲：中村八大／編曲：猪股義周 2012年10月24日） アモーレ・ミオ（真紅ばら）（作詞：百音（MONE）／作曲：藤竜之介／編曲：猪股義周 2013年7月24日） ごめんね絵梨子（作詞：百音（MONE）／作曲：藤竜之介／編曲：猪股義周 2014年4月23日） 加門亮のパンドラの箱（ラジオ日本 金曜 23:30 - 23:45、2014年5月2日 - ） 注意点 出演順は「出演順/出場者数」で表す。 ホリデージャパン｜加門　亮 シャンテ加門｜加門亮オフィシャルファンクラブ
藤あや子

藤 あや子（ふじ あやこ、1961年5月10日 - ）は、日本の演歌歌手、作詞家、作曲家。バーニングプロダクション所属。 1961年（昭和36年）、秋田県仙北郡角館町（現在の仙北市）に生まれた。小学4年生の時から民謡を習い、高校卒業後には就職したものの、職を変えながら民謡歌手として地元で活動していた。また、秋田県が主催したミスコンテスト 『ミス花嫁コンテスト』で優勝した[いつ?]。 1985年（昭和60年）には、テレビ番組 『勝ち抜き歌謡天国』（NHK）に出演して優勝している。 1987年（昭和62年）6月21日、CBSソニーから村勢真奈美の芸名で、「ふたり川」（作詞: 石本美由起、作曲:船村徹）でテビューした。 1989年（平成元年）9月21日、藤あや子に芸名を変え、「おんな」（作詞: 荒川利夫、作曲: 叶弦大）で再デビュー。 1992年（平成4年）、「こころ酒」が大ヒットし、第25回日本有線大賞を受賞。また同年の第43回NHK紅白歌合戦に初出場を果たす。同曲から1994年（平成6年）発売の「女泣川（おなきがわ）」まで3作連続オリコンシングルチャートTOP10入りを記録した（女性演歌歌手として平成初の記録。その後、水森かおりが記録更新）。 1994年（平成6年）、「花のワルツ」で2度目の日本有線大賞を受賞。 2010年（平成22年）5月11日、秋田県から「食彩あきた応援大使」を委嘱された。同年6月から、突発性難聴のため4ヶ月の休養を経て、同年10月5日放送の「NHK歌謡コンサート」で復帰を果たした。 20歳であった1981年（昭和56年）、2歳年上の男性と結婚。同年に女児を出産。 娘は2007年（平成19年）1月15日に結婚したが、その際に提出した婚姻届の証人欄には王貞治と野田秀樹に署名をもらった。王とは行きつけの寿司店でよく顔を合わせる飲み仲間であり、その縁から証人となったという。長女は翌2008年（平成20年）5月に女児を出産。 交友関係では、同じく女性演歌歌手の伍代夏子・坂本冬美と公私共に仲が良く、坂本と過ごす時間が長いと述べていた。また、同じ二葉百合子門下生の坂本、原田悠里、島津亜矢、石原詢子とは「二葉組」を結成し、互いをあだ名で呼び合う仲であるという。ゴルフ仲間でもあり、坂本、石原、藤の3人でペンションを借りて合宿をしたこともある。 山梨県北杜市に自身の趣味である絵画や陶芸を展示する「ギャラリー彩」を運営している（営業時期はゴールデンウィークからクリスマスまで）。そこでは自身が製作している料理（コロッケカレーなど）が食べられる。 2017年4月9日、一部スポーツ紙に再婚を報じられる。同日、自身の公式ブログを通じ、2017年3月末に結婚したことを報告した。 女性演歌歌手としては珍しく、自ら作詞・作曲も行う。その際は、小野彩（このさい）というペンネームを使っており、自身の作詞・作曲の作品も多い。 かなりのロック好きで、ボン・ジョヴィやエアロスミスの日本公演では度々藤あや子の目撃情報が音楽雑誌等に寄せられることもあり、音楽評論家で元BURRN!誌編集長の酒井康との対談で「自分の葬式には是非スティーヴン・タイラーに『アヴェ・マリア』を歌ってほしい!」と発言したこともある。 また意外にも抜けている性格だという。仕事の移動で飛行機に乗った際に着陸した後、ベルトを外した時に誤って私服のズボンのベルトも外し、そのまま歩いて降りようとした事がある。その時に一緒に搭乗していた坂本冬美が慌てて、バッグで隠したというが、本人は全く気づかなかった。 着物メーカーのキャラクターをつとめることも多いが、プライベートでは専らジャージ姿で過ごしている事が多く、家用のジャージとお出かけ用のジャージがあるとのこと。 冠二郎 燎原の狼 〜若き日のジンギスカン〜（2007年9月19日） 流氷岬（2009年3月25日） 旅路の果て（2011年1月19日） お前のために（2011年8月10日） ここ一番 男花（2012年3月7日） 孤独の川（2013年3月13日） どうせこの世は成り行きまかせ（2014年8月20日） 酒ものがたり（2015年2月25日） 夢に賭けろ（2015年8月12日） 万里の嵐（2016年8月17日） 祭小春 演歌じゃないか（2012年3月21日） 涙の地平線（2013年5月22日） 1992年に「こころ酒」で初出場以来、2006年まで15年連続15回出場。2007年落選を挟み2008年に返り咲き、2年挟んで2011年から5年連続出演した（通算21回）。 対戦相手の歌手名の()内の数字はその歌手との対戦回数を表す。 前半トリとは1990年以降の紅白において、前半戦（ニュース中断まで）で両軍の締めくくりを務めたことを指す。 曲名の後の（○回目）は紅白で披露された回数を表す。 出演順は「（出演順）／（出場者数）」で表す。 2004年はコーナーの形を取り、藤→長山洋子→鳥羽一郎→細川たかしの順で歌唱したため、対戦相手がいない。 お玉・幸造夫婦です（1994年、読売テレビ）- 井上しのぶ 役 北条時宗（2001年、NHK） えなりかずきの一休さん（2004年、フジテレビ） - 伊予の局 役 水戸黄門 第36部 第5話「美人女医は暴れん坊・富山」（2006年、TBS） - 板垣綾 役 月曜ゴールデン「心研ぎます! 鷹宮光次郎の旅情事件簿」（2007年、TBS） - 鷹宮八千代 役 まれ（2015年） - 古川千佳子 役 コメディーお江戸でござる（NHK） - 準レギュラー コメディー道中でござる（NHK） - 準レギュラー 歌謡&スポーツ（1995年4月 - 1996年3月、文化放送） - 週替わりパーソナリティ 艶歌繚乱歌くらべ（1996年4月 - 9月、文化放送） 藤あや子 うたかたの恋語り（1997年 - 1998年、文化放送） 藤あや子 でも…今も好き（1998年 - 2002年、文化放送） 資生堂シャンプー tiara（ティアラ） ^ 食彩あきた応援大使の委嘱（秋田県 2010年6月4日） ^ 歌手生命の危機…藤あや子“突発性難聴”仕事すべてキャンセル 夕刊フジ 2010年6月15日 ^ NHK歌謡コンサート（NHKホール生放送） ^ 2007年9月21日放送、『ライオンのごきげんよう』（フジテレビ） ^ a b 2013年2月13日放送の『ミュージックナビ〜昨日と今日との交差点〜』より ^ “藤あや子が再婚　娘より若い30代前半一般男性と、交際数カ月で　先月末に届” (2017年4月9日). 2017年4月9日閲覧。 ^ “ご報告♪”. 藤あやこオフィシャルブログ「あや子日記」2017年4月9日付 (2017年4月9日). 2017年4月9日閲覧。 ^ 2008年12月9日放送、『ぴったんこカン・カン』で坂本冬美が発言。 ^ 村勢真奈美名義。 ^ 日本テレビ系テレビドラマ「お玉・幸造夫婦です」ED主題歌。 ^ 山口百恵の同名曲のカバー。 ^ 山口百恵の同名曲のカバー。 ^ 五木ひろしとのデュエット。 ^ NHK教育テレビアニメ「リトル・チャロ〜東北編〜」主題歌。 ^ 北島三郎とのデュエット。 ^ 島倉千代子の同名曲のカバー。 ^ 藤あや子feat. m.c.A・T名義。 藤あや子 | Sony Music - ソニー・ミュージックエンタテインメントによる公式サイト あや子日記 - 本人によるブログ CLUB藤オフィシャルブログ - スタッフによるブログ 藤あや子 (ayako_fuji_official) - Instagram ソニーミュージック特設サイト
田川寿美

田川 寿美（たがわ としみ、1975年11月22日 - ）は、日本の女性演歌歌手。和歌山県和歌山市出身。血液型はO型。堀越高等学校卒業。長良プロダクション所属。 作詞家・悠木圭子の勧めで中学校卒業と同時に上京。以来、作曲家・鈴木淳に師事する。 1989年、13歳の時にMBS毎日放送の推薦で出場した第13回長崎歌謡祭でグランプリ受賞。 1990年、「スターは君だ ヤング歌謡大賞チャンピオン大会」に出場、第6代目グランドチャンピオンに輝く。 1992年に『女…ひとり旅』でデビューし、その年の第11回メガロポリス歌謡祭、第25回日本有線大賞で最優秀新人賞獲得。1994年NHK新人歌謡コンテストでグランプリを獲得。その特典により同年『第45回紅白歌合戦』に初出場を果たす。『NHK紅白歌合戦』には計4回出場している（1994年、1995年、1998年、2002年）。 2002年発売の『女人高野』では着物とドレスが合体したような衣装で、エレキギターをかき鳴らしながら歌うという、従来の演歌とは一線を画した歌唱を披露したこともあったが、以後はそういった奇抜な内容は模索していない。 私生活では2011年10月に13歳年上の会社役員と結婚、翌2012年9月25日に和歌山県内の病院で長男を出産した。2015年6月6日、離婚したことを明らかにした。 女…ひとり旅(作詞: 悠木圭子/作曲: 鈴木淳/編曲: 前田俊明 1992年4月1日)デビュー曲 なみだの港（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 池多孝春 1993年3月21日） 風ぐるま・恋唄（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 前田俊明 1994年4月1日） みれん海峡（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 前田俊明 1995年5月10日） 風岬/放浪記（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 前田俊明 1996年3月6日） おきゃん（作詞：吉田旺／作曲：鈴木淳／編曲：竜崎孝路 1996年6月21日） 華観月（作詞: たきのえいじ／作曲: 鈴木淳／編曲: 前田俊明 1996年11月21日）京楽産業.のパチンコ『華観月』では、大当たりするとこの曲が流れる しゃくなげの雨（作詞：水木れいじ／作曲：徳久広司／編曲：南郷達也 1997年2月26日） 哀愁港（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 前田俊明 1998年2月25日） 北海岸（作詞: たきのえいじ／作曲: 鈴木淳／編曲: 前田俊明 1999年1月1日） 終電 何時?（作詞：秋元康／作曲：後藤次利／編曲：竜崎孝路 1999年6月30日）山川豊とのデュエット 海峡みなと駅（作詞：里村龍一／作曲：岡千秋／編曲：南郷達也 2000年1月1日） こぼれ月（作詞：坂口照幸／作曲：大谷明裕／編曲：前田俊明 2000年7月19日） ねんねんふるさと（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 竜崎孝路 2001年1月24日） 海鳴り（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 前田俊明 2001年5月23日） 雨の連絡船（作詞：さいとう大三／作曲：四方章人／編曲：前田俊明 2002年1月23日） 女人高野（作詞：五木寛之／作曲：幸耕平／編曲：若草恵 2002年10月23日） 雑草の泪（なみだ）（作詞：五木寛之／作曲：幸耕平／編曲：竜崎孝路 2003年9月25日） 花になれ-うめ さくら あやめ あじさい ひがんばな-/悲しい歌はきらいですか（作詞：阿久悠／作曲：堀内孝雄／編曲：若草恵 2004年4月21日） ここは港町（作詞：池田充男／作曲：伊藤雪彦／編曲：伊戸のりお 2005年2月23日） 雪が降る（作詞：たかたかし／作曲：徳久広司／編曲：前田俊明 2006年9月20日） 誰も泣きたい時代だね（作詞：ちあき哲也／作曲：幸耕平／編曲：池多孝春 2008年3月5日） 愛情行進曲（作詞：松井由利夫／作曲/マーク・HAMA／編曲：石倉重信 2008年11月19日） 北の港駅（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 前田俊明 2010年1月20日） 冬の日本海（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 竜崎孝路 2011年1月19日） 霧笛（作詞: 悠木圭子／作曲: 鈴木淳／編曲: 前田俊明 2012年1月25日） 花一輪（作詞：仁井谷俊也／作曲：幸耕平／編曲：丸山雅仁 2013年1月30日） 一期一会 / 相惚れしぐれ（作詞：いではく／作曲：幸耕平／編曲：竜崎孝路 2014年1月22日）- NHK『ラジオ深夜便』「深夜便のうた」 女の舟唄(作詩:石原信一/作曲:幸耕平/編曲:竜崎孝路 2015年2月25日) 倖せさがし(作詩:さいとう大三/曲:幸耕平/編曲:丸山雅仁 2016年1月20日) 第11回メガロポリス歌謡祭 最優秀新人賞 '92歌謡ゴールデン大賞新人グランプリ 服部良一特別賞 第25回新宿音楽祭 金賞 日本テレビ新人音楽祭'92 ベストアピール賞 第23回日本歌謡大賞 優秀放送音楽新人賞 第25回全日本有線放送大賞 新人賞 第25回日本有線大賞 最優秀新人賞 第34回日本レコード大賞 新人賞 第30回ゴールデン・アロー賞 音楽新人賞 第40回日本レコード大賞 優秀作品賞 第41回日本レコード大賞 優秀作品賞 第42回日本レコード大賞 優秀作品賞 第43回日本レコード大賞 金賞、最優秀歌唱賞 第44回日本レコード大賞 金賞 杉紀彦のラジオ村（ラジオ日本） - 火曜日「田川寿美 華のうた」 コメディーお江戸でござる（1996年、NHK総合テレビ） - 準レギュラー テレビドラマ・はぐれ刑事純情派 第13シリーズ 第26話「ずぶ濡れの女!? 遅すぎた再会! 」（2000年、テレビ朝日） ‐ 大谷千春 童謡の魅力に出会う旅〜山川・氷川・水森・田川・岩佐・はやぶさが行く（2014年2月8日、BSジャパン） キング醸造「日の出新味料・料理酒」（1994年 - ） ハウス食品「好きやねん」（1995年） 京楽産業. パチンコ『華観月』（1997年） タイアップ 携帯サイト・寿美の会・掲示板・他情報（ホームページ） ^ a b c “田川寿美プロフィール”. 日本コロムビア. 2018年3月1日閲覧。 ^ “長崎歌謡祭HISTORY『これまでのチャンピオン紹介』”. NBC長崎放送 (2000年10月1日). 2000年8月23日時点のオリジナルよりアーカイブ。2018年3月1日閲覧。 ^ “田川寿美が離婚、生活時間のすれ違いで”. デイリースポーツ online (2015年6月6日). 2015年6月6日閲覧。 長良プロダクション 公式ホームページ コロムビア 田川寿美オフィシャルブログ 田川寿美 (toshimi_tagawa) - Instagram
原田悠里

原田 悠里（はらだ ゆり、本名：原田 よしみ、1954年12月23日 - ）は、日本の演歌歌手。所属事務所は北島音楽事務所、レコード会社はキングレコード。熊本県本渡市（現：天草市）出身。鹿児島大学教育学部卒業。卒業後2年間、横浜市の公立小学校にて音楽の教師をしていた。 1982年6月、「俺に咲いた花」でレコードデビュー。1985年発売の「木曽路の女」がミリオンセラー（オリコンでは12万枚）、1999年発売の「津軽の花」が60万枚（オリコンでは16万枚）を売り上げる大ヒットになる。オリコン調べによると、リリースされたシングル曲の累計売り上げ枚数は100万枚を超える。 プライベートでは、同じ二葉百合子門下生の島津亜矢、坂本冬美、藤あや子、石原詢子と「二葉組」を結成している。彼女らとは定期的に食事会を開き、互いをあだ名で呼び合う仲である。 1999年 第50回NHK紅白歌合戦 「津軽の花」 ―対ー 吉幾三 2000年 第51回NHK紅白歌合戦 「夢ひとすじ」 ー対ー 鳥羽一郎 2001年 第52回NHK紅白歌合戦 「三年ぶりの人だから」 ー対ー 山川豊 1999年 第41回 優秀作品賞「津軽の花」 2000年 第42回 優秀作品賞「夢ひとすじ」 2001年 第43回 金賞「三年ぶりの人だから」那賀夜は。さらに進化 女坂* 2004年 第46回 金賞「氷見の雪」 2005年 第47回 金賞「沙の川」 ^ a b 【私の逆境時代】“デビューアルバム制作費”200万円!無心すると父親「勘当だ!」、ZAKZAK、2012年10月26日。 ^ 仲宗根美樹の同名曲のカバー。 ^ 弦哲也とのデュエット。 ^ 二葉百合子の「特攻の母」のカバー。 ^ 二葉百合子の同名曲のカバー。 所属事務所による公式ページ キングレコードアーティストページ（原田悠里） 原田悠里オフィシャルブログ 2009年5月19日より開始（2009年5月2日分はブログを開始する予告のため）
伍代夏子

伍代 夏子（ごだい なつこ、1961年12月18日 - ）は、日本の演歌歌手。本名、山田 輝美。旧姓、中川。東京都渋谷区出身。夫は、杉良太郎。鴎友学園女子高等学校卒業。 1982年7月7日、星ひろみとして「恋の家なき子」でデビュー。発売元センチュリーレコード 1985年4月21日、加川有希として「夜明けまでヨコハマ」（平松政次とのデュエット、発売元センチュリーレコード）。1986年7月21日、本名（当時）の中川輝美に改名、「夢きずな」発売。 1987年9月21日、伍代夏子として「戻り川」で再デビュー。芸名の由来は、憧れであった五木ひろしと八代亜紀から。 1990年、「忍ぶ雨」が大ヒット、「NHK紅白歌合戦」に初出場。 1999年、杉良太郎と結婚。 2010年8月にC型肝炎を患っていることを公表した。感染が判明したのは33歳の時で、感染ルートは不明とのこと（輸血の経験なども無いため、小学校あたりの予防注射ぐらいしか思い当たる節がないという）。2009年からインターフェロン投与による治療を行っており、感染を公表したのは同じC型肝炎患者への支援が主な目的とのこと。 2014年、ブログでの画像無断転載が発覚。謝罪し、当面、ブログを閉鎖することを発表する。 2015年4月、自伝『人生めぐり愛』を刊行。 魚屋の娘として生まれ育つ。実家は代々木八幡の井ノ頭通りの水道道路商店街で、道路拡張による区画整理まで鮮魚店を営んでいた。 所属レコード会社のソニー演歌部門は「美人演歌」を売りにしており、最も芸歴の長い伍代はその長姉的存在である(伍代のほかに藤あや子、石原詢子が所属)。 同じ女性演歌歌手の坂本冬美、藤あや子とは公私共に仲が良い。またレコード会社などの後輩演歌歌手に対しても非常に面倒見が良いという。 夫の杉良太郎は、伍代のことを、「性格は男性的」「江戸っ子らしく竹を割ったような性格」「情に厚い」「親孝行」「相手に細やかな神経が使える人」などと評している。 指輪や腕時計や貴金属には、全く興味が無い（2011年8月10日放送の『徹子の部屋』での杉良太郎の発言）。 藤あや子同様、漫画家の小林よしのりと面識があり、小林の作品『ゴーマニズム宣言』に何度か登場している。 V6の三宅健とは『第65回NHK紅白歌合戦』での共演がきっかけで交流が生まれた。 中学校の同級生にガンプラの商品対策に携わり、川口名人と通称される川口克己がいる。 コメディーお江戸でござる（NHK総合）準レギュラー コメディー道中でござる（NHK総合）準レギュラー それいけ!民謡うた祭り（2005年 - 2013年2月、NHK総合）司会 日本の名曲 人生、歌がある（2013年7月6日、BS朝日） - 五木ひろしとともに司会 誘って歌って2人旅〜親友 坂本冬美と伍代夏子が行く 世界遺産熊野&南紀絶景めぐり〜（2014年11月3日、BS朝日） 他多数 つか金フライデーDOUGA　フジテレビ無料動画サイト - 見参楽（みさんが！）（2011年6月17日 - 9月22日　配信） カトキチの冷凍食品 1988年 第21回全日本有線放送大賞：最優秀新人賞 第21回日本有線大賞：最優秀新人賞 1989年 第22回全日本有線放送大賞：特別賞 1990年 第9回メガロポリス歌謡祭：演歌大賞女性部門 第16回全日本歌謡音楽祭：金賞 第17回横浜音楽祭：横浜音楽祭賞 第16回日本演歌大賞：演歌スター賞 第21回日本歌謡大賞：放送音楽賞 第23回全日本有線放送大賞：優秀スター賞 第23回日本有線大賞：有線音楽優秀賞 1991年 第10回メガロポリス歌謡祭：演歌メガロポリス賞、年間ロングセラー賞 第18回横浜音楽祭：横浜音楽祭賞 第17回日本演歌大賞：演歌スター賞 第22回日本歌謡大賞：放送音楽賞 第24回全日本有線放送大賞：優秀スター賞 第24回日本有線大賞：有線音楽優秀賞 1992年 第13回松尾芸能賞：優秀賞 第23回日本歌謡大賞：放送音楽賞 第25回全日本有線放送大賞：優秀スター賞 1994年 第27回全日本有線放送大賞：優秀スター賞 1995年 第28回全日本有線放送大賞：吉田正賞 第37回日本レコード大賞：特別賞 2016年 日本作曲家協会音楽祭2016：特別選奨 ^ 『読売年鑑 2016年版』（読売新聞東京本社、2016年）p.509 ^ 当時注射器は使い捨てではなく、消毒した後の使い回しだった。 ^ 中日新聞・東京新聞『この道』第31回（2010年8月10日付夕刊）にて、夫の杉良太郎が語っている。 ^ 伍代夏子 C型肝炎を激白!! 「絶対治ると信じています」 Archived 2010年8月15日, at the Wayback Machine. - 中日スポーツ・2010年8月11日 ^ 伍代夏子C型肝炎…杉「一緒に闘う」 Archived 2010年12月8日, at the Wayback Machine. - デイリースポーツ・2010年8月11日 ^ 木村隆『この母ありて』 青蛙房 2010年 121頁 ^ 中日新聞・東京新聞『この道』第31回（2010年8月10日付夕刊）にて。 ^ 詳細は「第65回NHK紅白歌合戦」・「三宅健」を参照。 ^ 古舘伊知郎とのデュエット。 ^ テレビ愛知・開局十周年記念「名古屋の歌」当選楽曲。 ^ ソル・ウンドとのデュエット。 ^ “吉幾三と伍代夏子、歌謡界リード「特別選奨」受賞”. 日刊スポーツ. (2016年10月4日). http://www.nikkansports.com/entertainment/news/1719629.html 2016年10月4日閲覧。  Voice Music 伍代夏子公式サイト 伍代夏子オフィシャルブログ Powered by Ameba 伍代夏子｜SonyMusic SonyMusic特設サイト 【知って、肝炎】杉良太郎・伍代夏子「C型肝炎は治せる病気です」 - YouTube - 厚生労働省 【なくそう！肝炎】杉良太郎・伍代夏子「あなたと、大切な人のために、必ず検査を受けてください」【知って、肝炎プロジェクト】 - YouTube - 厚生労働省
川中美幸

川中 美幸（かわなか みゆき、1955年12月5日 - ）は日本の演歌歌手。本名：山田 岐味子、旧姓：川中。 鳥取県米子市出身、幼少の頃に大阪府吹田市に転居。1973年6月、「春日はるみ」の芸名でワーナー・パイオニアより「新宿天使」でデビューするも低迷。1977年4月、「川中美幸」と改名し、テイチク・レコードより「あなたに命がけ」で再デビュー。1980年、文化放送の深夜放送「走れ!歌謡曲」のパーソナリティーに局アナ以外で初めて抜擢され、現在でも歌い継がれている有名なヒット曲「ふたり酒」が生まれることになった。 2007年3月末に、世界で唯一レーザーディスクの製造を続けていたメモリーテックが製造を停止し、川中の｢金沢の雨｣が最後の作品となった。最後にプレスされた盤は記念プレートにされ、テイチクエンタテインメント社長を介して川中本人に贈られた。 1981年・第32回NHK紅白歌合戦で「ふたり酒」が大ヒットを果たし、念願の紅白初出場となった。その後1988・1989年と1993〜1997年は紅白落選となるも、1998年・第49回に「二輪草」がロングセラーを記録して9年振りに紅白復帰を果たし、2011年・第62回まで14年連続出場した。 川中美幸の紅白出場回数は通算24回で、紅組歌手の中では2011年当時で6位タイ（2017年・68回現在は7位タイ）の記録である。その内2006年・第57回は、「ふたり酒」で川中自身唯一の紅組トリを務めた。 対戦相手の歌手名の()内の数字はその歌手との対戦回数、備考のトリ等の次にある()はトリ等を務めた回数を表す。 前半トリとは1990年以降の紅白において、前半戦（ニュース直前まで）における両軍の最後。 曲名の後の（○回目）は紅白で披露された回数を表す。 出演順は「（出演順）／（出場者数）」で表す。 新春仕事人スペシャル 必殺忠臣蔵（1987年、朝日放送） - 瑤泉院 続続・三匹が斬る! 第15話「五木の里、つむじ風吹く女人屋敷」（1990年5月17日、テレビ朝日 / 東映）- お藤 名奉行 遠山の金さん 第3シリーズ 第20話「美人姉妹の七変化」（1991年、テレビ朝日 / 東映） - 若柳扇之丞 水戸黄門 （TBSテレビ） 第23部 第31話「格さんは夫の敵-丸亀-」（1995年） - お幸 第39部 第4話「天誅! 紫頭巾参上-近江八幡-」（2008年） - 嘉穂 はぐれ刑事純情派 第11シリーズ 第22話「幻の家族旅行! 望遠鏡の女」（1998年、テレビ朝日） 連続テレビ小説「てっぱん」（2010年〜2011年、NHK） - 松下小夜子（連続ドラマにおけるレギュラー出演は初） 花園オールドボーイ（2014年、NHK総合） - 早苗 家族の日 （2016年、花三） - 鈴木 みどり 役 アガサ・クリスティーの名探偵ポワロとマープル第4話「申し分のないメイド」（NHK総合、2004年8月1日） メアリー・ヒギンズ役として声優に初挑戦。 週末応援ナビ☆あほやねん!すきやねん!（NHK関西総合、2013年4月〜2015年3月）メインMC “コメディアン”としても活動し、NHKの『ごきげん歌謡笑劇団』などにも度々出演していたので2013年度改編に際しレギュラーとして起用された。情報番組の司会は初。 そば焼酎雲海（雲海酒造） つか金フライデーDOUGA　フジテレビ無料動画サイト - 見参楽（みさんが！）（2011年9月23日 - 12月29日　配信） 川中美幸 人・うた・心（文化放送） サンデーミュージックサロン ^ 雲海酒造「そば焼酎・雲海」CMソング。 ^ ハウス食品「うまいっしょ」CMソング。 ^ 吉幾三とのデュエット。 ^ 山本譲二とのデュエット。 ^ 松平健とのデュエット。 ^ 水谷千重子とのデュエット。 ^ ベイビー・ブーとのデュエット。 川中美幸オフィシャルサイト 春日はるみに関するカテゴリ: ワーナーミュージック・ジャパンのアーティスト
松村和子

松村 和子（まつむら かずこ、1962年3月23日 - ）は、日本の演歌歌手、ポップス歌手。 北海道天塩郡遠別町生まれ、苫小牧育ち。ヒット曲「帰ってこいよ」で知られる。 苫小牧市立緑小学校、和光中学校卒業。歌手で北海芸能プロダクション社長の松村一郎は実父。実母は民謡歌手で、民謡茶屋「じょんがら」を経営していた。3人兄弟の真ん中。O型。既婚。 1980年4月21日、ロングヘアー姿で津軽三味線をギターの様に操る、演歌歌手としては異色のスタイルでビクター音楽産業からデビュー。デビュー時のキャッチフレーズは、「帰ってきた男衆（やんしゅう）演歌」。デビュー曲の「帰ってこいよ」（作詞:平山忠夫、作曲:一代のぼる、編曲:斉藤恒夫）がヒットを記録し、この年の第22回日本レコード大賞新人賞を受賞した。翌1981年には『NHK紅白歌合戦』に出場を果たした。その後、シングル「お加代ちゃん」「菜の花咲いてた」「こんな男に惚れてみろ」「かえりの港」「天」などを発売。2008年発売の「風の津軽」では、久しぶりに三味線を弾きながらのスタイルを披露。 1997年ごろからフジテレビの『ものまね王座決定戦』にレギュラー出演。工藤兄弟と大石まどかとのユニットでも出演。出場2度目で優勝した。 2001年、入籍。 ザ・ベストテン（TBS） NHK歌謡コンサート（NHK） ライオンのごきげんよう（フジテレビ） 年忘れにっぽんの歌（テレビ東京） 水戸黄門 第34部 第11話「津軽馬鹿塗り 頑固比べ -弘前-」（2005年、TBS） - おたえ 注意点 出演順は「出演順/出場者数」で表す。 毎年8月第3土・日曜日に、千葉県市川市のニッケコルトンプラザにて「コルトン盆踊り」が開催される。ちなみに同イベントで使用されるオリジナル曲「えいやさコルトン」は、松村がボーカルを務めている。 ^ デビュー時、実際には三味線を弾く事は全くできず、「帰ってこいよ」のみ練習して弾けるようになった（『ライオンのごきげんよう』2010年10月28日放映分より）。 ^ 1981年オリコン年間シングルチャート第17位（出典：1981年の音楽）。 ^ 明日は、えいやさコルトン！ - 2013年8月17日、松村和子オフィシャルブログ ^ 5年振りコルトン！ - 2013年8月18日、松村和子オフィシャルブログ ^ News letter vol.88「第25回コルトン盆踊りを開催」 - 日本毛織（2013年9月11日） 公式HP オフィシャルブログ
大石まどか

大石 まどか（おおいし まどか、本名 大石 円、1972年9月8日 - ）は日本の演歌歌手。所属事務所はサンミュージックプロダクション。北海道函館市出身。函館白百合学園高等学校卒業。血液型はB型。 1992年に本名の「大石円」で演ドルとして東芝EMI（現在のEMIミュージック・ジャパン）からデビュー、1994年にはフジテレビで木曜深夜に放送されていた「天使のU・B・U・G（ウブゲ）」（今田耕司・東野幸治が司会を担当）に出演していたこともある。 2002年にコロムビアミュージックエンタテインメントに移籍、これを機に「大石まどか」に芸名を変更した。 文化放送「走れ!!歌謡曲」金曜日（木曜深夜）パーソナリティーを担当したこともあった。フジテレビ「ものまね王座決定戦」でも工藤兄弟や松村和子とユニットでレギュラー出演。 2008年3月3日、同い年の証券会社社員と交際1年の後、結婚。10月25日に、明治神宮で挙式後、都内のホテルで結婚披露宴を行った。2018年3月13日、離婚を報告。 『新・平成歌謡塾』の司会などを務める。 エンドル 北海道出身の人物一覧 ^ 『読売年鑑 2016年版』（読売新聞東京本社、2016年）p.501 ^ “演歌歌手・大石まどかが挙式・披露宴　お相手はゴルフの丸山茂樹似”. eltha (oricon ME). (2008年10月26日). https://beauty.oricon.co.jp/news/59385/full/ 2018年3月15日閲覧。  ^ “大石まどかが離婚　結婚から１０年で「これからは良き理解者、友人として…」”. デイリースポーツ online (株式会社デイリースポーツ). (2018年3月13日). https://www.daily.co.jp/gossip/2018/03/13/0011063988.shtml 2018年3月13日閲覧。  ^ “皆さまへご報告”. 大石まどかオフィシャルブログ Powered by Ameba. サイバーエージェント (2018年3月13日). 2018年3月13日閲覧。 公式サイト（サンミュージックプロダクション） 公式サイト（コロムビアミュージックエンタテインメント） 大石まどかオフィシャルブログ
対生成

対生成（ついせいせい、Pair production）とは、光と物質との相互作用に関する量子力学用語で、エネルギーから物質（粒子と反粒子）が生成する自然現象を指す。逆反応は対消滅。 1930年、ポール・ディラックが2年前に発表したディラック方程式の解として予言し、1932年、カール・デイヴィッド・アンダーソンの電子対生成発見により立証された。その後加速器実験により、各中間子やミュー粒子、陽子についても観測されている。 光と物質の相互作用には、エネルギーレベルにより光電効果、トムソン散乱、コンプトン散乱、対生成が知られており、対生成は最も高レベルで生じる現象となる。 対生成にかかわるエネルギーレベル（波長）の光子とはガンマ線を指す。これが原子核などに入射（衝突）すると相互作用により運動エネルギーを失うが、これは特殊相対性理論で言う静止エネルギーとなり、対生成を確率的に発生する。 γ → e−   + e+   電子対生成に必要なガンマ線のエネルギーは、電子と陽電子の静止質量の和に相当する1.02MeV以上だが、陽子対生成には1.88GeV以上が必要となる。高エネルギーのガンマ線を得るのは困難なので、現在陽子を20GeV程度に加速し、原子核中の同じ陽子に衝突させて静止エネルギーを得る手法（p + p → p + p + p + p）が取られている。 原子番号が173を超える超重原子のK殻（1s軌道）の電子の束縛エネルギーは、対生成に必要なエネルギーを超える。もし、1s軌道に電子がない場合は、ディラックの海にある負のエネルギー準位にある電子が、そのままのエネルギーで1s軌道に遷移し、対生成が起こる。この現象は真空の崩壊と呼ばれている）。ただし、このような超重原子は安定的に存在しないため、超ウラン原子核同士を加速して近接させ、瞬間的に形成される擬似的な超重原子が放出する陽電子を検出する試みが行われている。 ビッグバン理論によると初期宇宙では、誕生から10秒後まで種々の素粒子が対生成と対消滅を繰り返していたと考えられている。 対不安定型超新星では、末期の恒星中心で高エネルギーガンマ線による対生成と対消滅が高頻度で生じ、正のフィードバックによる高温が生じる。 ^ 反水素、低速反陽子の実験 理化学研究所 CERN 反陽子減速器 ^ 真空は崩壊するか日本物理學會誌 対消滅 仮想粒子 ホーキング輻射 ディラック方程式
重力場

重力場（じゅうりょくば、英語: gravitational field）とは、万有引力（重力）が作用する時空中に存在する場のこと。 重力を記述する手法としては、ニュートンの重力理論に基づく手法と、アインシュタインによる一般相対性理論に基づく手法がある。 位置 r にある質量 m の粒子に作用する重力 Fg は F g = m g ( r ) {\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{g}=m{\boldsymbol {g}}({\boldsymbol {r}})} と表される。この g が重力場である。重力場はベクトル場である。比例係数は重力質量と呼ばれる質量であるが、等価原理により慣性質量と等しい。 ニュートンの重力理論によれば、位置 x に生じる重力場 g は、位置 ri にある質量 mi による重力の重ね合わせであり、質量に比例し距離の 2 乗に反比例する。 g ( x ) = − G ∑ i m i ( x − r i ) | x − r i | 3 {\displaystyle {\boldsymbol {g}}({\boldsymbol {x}})=-G\sum _{i}{\frac {m_{i}({\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {r}}_{i})}{|{\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {r}}_{i}|^{3}}}} ここで、比例係数 G はニュートンの重力定数である。 重力場の回転を取ると、ゼロとなる。従って、重力場にはポテンシャルが存在する。 スカラー場 ϕ ( x ) = − G ∑ i m i | x − r i | {\displaystyle \phi ({\boldsymbol {x}})=-G\sum _{i}{\frac {m_{i}}{|{\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {r}}_{i}|}}} を考えると重力場は g ( x ) = − ∇ ϕ ( x ) {\displaystyle {\boldsymbol {g}}({\boldsymbol {x}})=-\nabla \phi ({\boldsymbol {x}})} と表される。この φ は重力ポテンシャルと呼ばれる。重力ポテンシャルを指して重力場と呼ぶ場合もある。 質量分布を ρ ( x ) = ∑ i m i δ 3 ( x − r i ) {\displaystyle \rho ({\boldsymbol {x}})=\sum _{i}m_{i}\delta ^{3}({\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {r}}_{i})} で定義すれば、重力ポテンシャル ϕ ( x ) = − G ∫ ρ ( r ) d 3 r | x − r | {\displaystyle \phi ({\boldsymbol {x}})=-G\int {\frac {\rho ({\boldsymbol {r}})\,d^{3}{\boldsymbol {r}}}{|{\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {r}}|}}} となる。重力ポテンシャルはポアソン方程式 △ ϕ ( x ) = 4 π G ρ ( x ) {\displaystyle \triangle \phi ({\boldsymbol {x}})=4\pi G\rho ({\boldsymbol {x}})} で決定される。 一般相対性理論においては、重力とは時空の歪みであると考える。平坦な時空の中で重力によって曲がるのではなく、歪んだ時空の中を進んでいると考える。 時空の歪みは時空の計量 g によって表される。重力場が弱いときには世界間隔は d s 2 = g μ ν d x μ d x ν = ( 1 + 2 ϕ c 2 ) c 2 d t 2 − ( 1 − 2 ϕ c 2 ) ( d x 2 + d y 2 + d z 2 ) {\displaystyle ds^{2}=g_{\mu \nu }dx^{\mu }dx^{\nu }=\left(1+{\frac {2\phi }{c^{2}}}\right)c^{2}dt^{2}-\left(1-{\frac {2\phi }{c^{2}}}\right)(dx^{2}+dy^{2}+dz^{2})} と表され、計量はニュートン的な極限で重力ポテンシャルと関係している。歪んだ時空の中での進み方は測地線の方程式 d 2 x μ d τ 2 + Γ ρ σ μ d x ρ d τ d x σ d τ = 0 {\displaystyle {\frac {d^{2}x^{\mu }}{d\tau ^{2}}}+\Gamma _{\rho \sigma }^{\mu }{\frac {dx^{\rho }}{d\tau }}{\frac {dx^{\sigma }}{d\tau }}=0} で記述される。Γ はクリストッフェル記号で、計量の微分によって書かれる。 時空の歪みはアインシュタイン方程式 G μ ν + Λ g μ ν = κ T μ ν {\displaystyle G_{\mu \nu }+\Lambda g_{\mu \nu }=\kappa T_{\mu \nu }} によって決定される。 ゆがんだ時空中では、物体の軌跡や光線が曲がる。これは質量やエネルギーや運動量のつくる重力によって軌跡や光線が曲げられたとみなされ、時空のゆがみが重力場と解釈できる。[要出典] ただし、一般相対性理論の基本原理である等価原理によると、加速する系における物体の運動と、重力場のなかでの物体の運動は（局所的には）区別できない。つまり、万有引力の源となる質量やエネルギーや運動量のない時空においても、座標変換によって重力場を作ることができることになる。[要出典] 質量やエネルギーや運動量によってゆがんだ時空のみを重力場とみなすか、それとも「ロケットが加速すると重力場が生じる」という言い方も許容するか（座標系の取り方によって計量テンソルがミンコフスキーの計量テンソルからずれた時空も重力場とみなすか）という立場の違いによって、一般相対性理論における重力場には解釈の余地があることになる（もちろん、立場のちがいによって軌跡や光線の計算結果に差はない）。[要出典] ^ 藤原 藤原邦男 『物理学序論としての力学』 東大出版会〈基礎物理学〉、1984年。ISBN 4-13-062071-1。 L.D.ランダウ, E.M.リフシッツ 『場の古典論』 東京図書〈理論物理学教程〉、1978年。ISBN 4-489-01161-X。 アインシュタイン方程式（重力場の方程式）
散乱振幅

散乱振幅（さんらんしんぷく、英語: scattering amplitude）は、量子力学の散乱理論において、定常状態の散乱過程での入射平面波に対する、外向き球面波の振幅である 。 散乱過程が定常的であると見なせる場合(弾性散乱など)を考える． 散乱状態の波動関数は、入射平面波と外向き球面波の重ね合わせであると考える。 ψ ( r ) = e i k z + f ( θ ) e i k r r {\displaystyle \psi (\mathbf {r} )=e^{ikz}+f(\theta ){\frac {e^{ikr}}{r}}} ここで、 r ≡ { x , y , z } {\displaystyle \mathbf {r} \equiv \{x,y,z\}} はベクトル座標、 r ≡ | r | {\displaystyle r\equiv |\mathbf {r} |} はベクトル r {\displaystyle \mathbf {r} } の長さ、 e i k z   {\displaystyle e^{ikz}\ } は z   {\displaystyle z\ } 軸方向に入射した波数ベクトル k   {\displaystyle k\ } の平面波、 e i k r / r   {\displaystyle e^{ikr}/r\ } は外向き球面波、 θ   {\displaystyle \theta \ } は散乱角、 f ( θ )   {\displaystyle f(\theta )\ } は散乱振幅である。 散乱振幅の次元は長さである。 微分散乱断面積は、以下で表される。 d σ d Ω = | f ( θ ) | 2 {\displaystyle {\frac {d\sigma }{d\Omega }}=|f(\theta )|^{2}} 低エネルギー領域では、散乱振幅は散乱長によって決定される。 部分波展開では、散乱振幅は、部分波の和として表される。 f ( θ ) = ∑ l = 0 ∞ ( 2 l + 1 ) f l ( k ) P l ( cos ⁡ ( θ ) ) {\displaystyle f(\theta )=\sum _{l=0}^{\infty }(2l+1)f_{l}(k)P_{l}(\cos(\theta ))} ここで P l ( cos ⁡ ( θ ) )   {\displaystyle P_{l}(\cos(\theta ))\ } はルジャンドル多項式、 f l ( k )   {\displaystyle f_{l}(k)\ } は部分振幅と呼ばれる。 部分振幅はS行列要素 S l = e 2 i δ l {\displaystyle S_{l}=e^{2i\delta _{l}}} と散乱による位相のずれ δ l   {\displaystyle \delta _{l}\ } を用いて、以下のように表現できる。 f l = S l − 1 2 i k = e 2 i δ l − 1 2 i k = e i δ l sin ⁡ δ l k = 1 k cot ⁡ δ l − i k {\displaystyle f_{l}={\frac {S_{l}-1}{2ik}}={\frac {e^{2i\delta _{l}}-1}{2ik}}={\frac {e^{i\delta _{l}}\sin \delta _{l}}{k}}={\frac {1}{k\cot \delta _{l}-ik}}} X線の散乱長は、トムソン散乱長もしくは古典電子半径 r 0 {\displaystyle r_{0}} である。 中性子散乱過程は、 b {\displaystyle b} で記述されるコヒーレント中性子散乱長を含んでいる。 量子力学的アプローチは、S行列形式で行う。 ^ 文部省、日本物理学会編 『学術用語集 物理学編』 培風館、1990年。ISBN 4-563-02195-4。[リンク切れ] ^ Quantum Mechanics: Concepts and Applications By Nouredine Zettili, 2nd editon, page 623. ISBN 978-0-470-02679-3 Paperback 688 pages January 2009, ©2008 ^ Michael Fowler/ 1/17/08 Plane Waves and Partial Waves 散乱理論
平均自由行程

平均自由行程（へいきんじゆうこうてい、英語: mean free path）または平均自由行路（へいきんじゆうこうろ）とは、物理学や化学のうち、気体分子運動論において、分子や電子などの粒子が、散乱源（同じ粒子の場合もあれば、異なる粒子の場合もある）による散乱（衝突）で妨害されること無く進むことのできる距離（これを自由行程という）の平均値のことを言う。粒子が平均自由行程だけ運動すると、平均として必ず他の粒子と１回衝突する。 平均自由行程は、その系の特性や粒子により異なってくる。そのため、一般的な場合、ランダムな速度を持った粒子が、散乱源に衝突するまでの距離として、次の式で表記される。 ℓ = ( n σ ) − 1 {\displaystyle \ell =(n\sigma )^{-1}} ただし、 ℓ {\displaystyle \ell } は平均自由行程（単位m）で、n は散乱源の数密度（m-3）、σは散乱時の有効断面積（m2）である。粒子の速度がマクスウェル分布に従うと仮定される場合、平均自由行程は次式で表せる。 ℓ = ( 2 n σ ) − 1 {\displaystyle \ell =({\sqrt {2}}\,n\sigma )^{-1}} 大気中では、大気を構成する分子がお互いに衝突しながら散乱している。平均自由行程は、この衝突から衝突までの間に分子が進む距離の平均となる。この大小は気体分子同士やその気体の入っている容器を構成する分子への衝突回数の大小も表しており、マクロ的には、気圧と言う形で観測される。気体の真空度（＝気圧）と、そのときの気体分子の個数と、平均自由行程の関係を示したものが以下の表である[要出典]。 半導体や金属中の電子は電界に加速されながら、電圧の低い側から高い側へ移動する。この時、材質を構成する原子が散乱源となる。電子の質量は原子の質量より遥かに小さいため、散乱のたびにほとんどの速度と運動量を失い、再度電界で加速される。この平均自由行程は、マクロ的には、材質の抵抗値と言う形で観測される。 散乱の際に、電子（もしくはホール）等のキャリアの速度が十分な速度（運動エネルギー）に達していた場合、電子は散乱により運動量を失うだけでなく、散乱源の原子を電離（イオン化）させる。これは、高電界をかけた場合に発生し、生じたキャリアが更なる衝突電離を発生させると、アヴァランシェ・ブレークダウンと呼ばれる正のフィードバックが働き、急激な電流の増加を生じさせる。 衝突電離の捕獲断面積は、電子と原子核間のクーロン力で決定される距離（デバイ長）で決定される。しかし、材質中に衝突電離で生じた電子が増えると、電子自体が散乱源の原子核を「見えにくく」してしまう。これを、スクリーニング効果もしくは単にスクリーニングと言う。このスクリーニング効果により、捕獲断面積が減少し、平均自由行程も増加する。 平均自由行程を考える際には、粒子がある領域を移動する際に、どの程度の粒子が散乱の影響を受けるか、その比率が必要となる。これは、以下に示す考え方で求めることができる。 一辺が L {\displaystyle L} の正方形を断面に持つ、厚さ d x {\displaystyle dx} の直方体を考える。この体積は、 L 2 d x {\displaystyle L^{2}dx} であり、この中に含まれる散乱源の個数は散乱源の数密度nより、 n L 2 d x {\displaystyle nL^{2}dx} となる。これらの散乱源はその中心から一定半径の距離内に入った粒子（衝突径数が一定値以下になる粒子）を散乱させる。これは、散乱源が一定の面積σを持っていると考えることができ、これを捕獲断面積（cross section）と言う。この捕獲断面積と散乱源の個数から、この直方体での総捕獲断面積 Scapture は、次の形で計算される。 S c a p t u r e = n L 2 σ d x {\displaystyle S_{\mathrm {capture} }=nL^{2}\sigma dx} この直方体の断面積は L 2 {\displaystyle L^{2}} であるため、この直方体で粒子が散乱される確率 Pcapture は、次の式で表される。 P c a p t u r e = S c a p t u r e S a l l = n L 2 σ d x L 2 = n σ d x {\displaystyle P_{\mathrm {capture} }={{S_{\mathrm {capture} }} \over {S_{\mathrm {all} }}}={{nL^{2}\sigma dx} \over {L^{2}}}=n\sigma dx} この確率から、粒子の個数 I {\displaystyle I} の減少量 d I {\displaystyle dI} は、厚さ d x {\displaystyle dx} に対して、次の式で表される。 d I = I n σ d x {\displaystyle dI=In\sigma dx} この微分方程式の解と、最初の粒子の入射数を I 0 {\displaystyle I_{0}} とすれば、 I = I 0 exp ⁡ ( − n σ x ) {\displaystyle I=I_{0}\exp(-n\sigma x)} となる。これが粒子の走行距離とその比率であるため、この平均が平均自由行程となる。したがって、平均自由行程 ℓ {\displaystyle \ell } は、次の式で表される。 ℓ = ( n σ ) − 1 {\displaystyle \ell =(n\sigma )^{-1}} 気体分子の熱運動は温度T 、圧力P および粘性μによって変わり、平均自由行程l のそれらへの依存性は次式のように表される。 l = l 0 ( T T 0 ) 1 2 ( P P 0 ) − 1 μ μ 0 = l 0 ( T T 0 ) 2 ( P P 0 ) − 1 T 0 + S T + S {\displaystyle l=l_{0}\left({\frac {T}{T_{0}}}\right)^{\frac {1}{2}}\left({\frac {P}{P_{0}}}\right)^{-1}{\frac {\mu }{\mu _{0}}}=l_{0}\left({\frac {T}{T_{0}}}\right)^{2}\left({\frac {P}{P_{0}}}\right)^{-1}{\frac {T_{0}+S}{T+S}}} ただし、添え字0付きの変数は基準状態での値、S はサザーランド定数と呼ばれる、物質に依存する定数である。 ^ 今井功 『流体力学（前編）』 裳華房、1997年、9頁。ISBN 4-7853-2314-0。  ^ 高橋幹二、日本エアロゾル学会編、 『エアロゾル学の基礎』 森北出版、2003年、16頁。ISBN 4-627-67251-9。  真空 電気抵抗 平均自由時間
反応断面積

原子核物理学における反応断面積（はんのうだんめんせき、英: reaction cross-section）または単に断面積とは、核反応を起こす割合を表す尺度を言う。 吸収に対する吸収断面積、散乱に対する散乱断面積とそれぞれの核反応に対してその断面積が定義される。 ボールをなにか標的に当てる場合、その命中率は標的のボールが向かってくる方向の面積に比例する。つまり、一方向から直線的に粒子が物体に対して飛んでくる場合、その衝突のしやすさは粒子が飛んでくる方角における標的の断面積（cross-section）によって決まる。 ここで、原子核物理学の話として、例として中性子線をなにか標的核（原子核）に衝突させる（核反応させる）ことを考えると、これは古典力学のモデルとしては上記のボールを直線的に投げて標的に当てる問題に他ならない。したがって、 直線的に飛んでくるボールが標的に当たる割合を決める標的の「断面積」 に対して、 中性子線が標的核に衝突（核反応）する割合を決める標的核の「断面積」 の概念を導きだすことができる。これを核反応断面積（nuclear reaction cross-section）と呼ぶ。なお、この例のように中性子による核反応の断面積は、とくに中性子断面積（neutron cross-section）と呼ばれる。 速さと運動方向、すなわち速度が揃っている中性子線の束の速さを v [ c m / s ] {\textstyle v\,[\mathrm {cm/s} ]} 、1cm2 あたりの中性子の個数を n [ c m − 2 ] {\displaystyle n\,[\mathrm {cm^{-2}} ]} であるとする。このとき、この積 ϕ = n v {\textstyle \phi =nv} を中性子束（neutron flux）と呼ぶ。これは1cm3中の全ての中性子の１秒間の走行距離の和を意味する。 この中性子束が、物質の原子核の数密度が N [ c m − 3 ] {\displaystyle N\,[\mathrm {cm^{-3}} ]} である厚さ D {\displaystyle D} の直方体形状の物質の面積 S {\displaystyle S} の面を垂直に通過するとき、ある特定の種類の核反応が単位体積あたり R {\displaystyle R} 回起こすとすると、物質におけるその反応の回数は D , S , ϕ , N {\displaystyle D,S,\phi ,N} に比例するはずである。そのため、その比例定数を σ {\displaystyle \sigma } とおけば、 R D S = σ N ϕ D S ⟺ R = σ N ϕ {\displaystyle RDS=\sigma N\phi DS\iff R=\sigma N\phi } が成り立つ。このとき中性子束 にかかる比例定数を（中性子による）核反応断面積または中性子断面積と呼ぶ。 さらに σ {\displaystyle \sigma } を微視的断面積（microscopic cross-section、ミクロ断面積）、 Σ = σ N {\displaystyle \Sigma =\sigma N} を巨視的断面積（macroscopic cross-section、マクロ断面積）と呼ぶ。上式は巨視的断面積 Σ {\displaystyle \Sigma } を用いて書き直すと、 R = Σ ϕ {\displaystyle R=\Sigma \phi } となり、これは原子炉の理論においては非常に重要である。 定義より、核反応断面積はそれぞれの核反応の種類ごとに定められる。よく用いられる微視的断面積としては、中性子による核反応の主たるものである吸収（absorption）と散乱（scattering）それぞれに対する吸収断面積 σ a {\displaystyle \sigma _{a}} と散乱断面積 σ b {\displaystyle \sigma _{b}} がある。 ある物質について全ての種類の核反応の断面積の和は全断面積（total cross-section）と呼ばれる。 ^ 核反応についての文脈であることが明らかな場合でのみ用いられる。 ^ 古典力学的なモデルで考えれば面積としての物理量次元を持つことから「断面積」という名称をつけられている。 ^ なお、すべての断面積の和は全断面積と呼ばれる。安(1980) p.7 ^ 用語辞典(1974) p.210 『中性子断面積』 ^ 安(1980) p.4 ^ 微視的断面積は、バーン（記号: b）の単位で表される。 ^ 安(1980) p.6 ^ 安(1980) p.7 安 成弘 『原子炉の理論と設計』 東京大学出版会〈原子力工学シリーズ〉、1980年。 S.グラストン, M. C. エドランド 『原子炉の理論』 伏見康治, 大塚 益比古(共訳)、1955年。 『図解 原子力用語辞典』 原子力用語研究会(編)、日刊工業新聞社、1974年、新版。 核データ バーン (単位) - 反応断面積を表すのに使われる面積の単位。
プラズマ振動

プラズマ振動（プラズマしんどう、英: plasma oscillation）は、プラズマ中に生ずる電荷密度の波動である。ラングミュア波 (Langmuir wave)、プラズマ波 (plasma wave) とも呼ばれる。1928年にアーヴィング・ラングミュアによって発見され、その機構が解明された。 プラズマは正の荷電をもつイオンと負の荷電をもつ電子との混合物であり、全体として電気的中性が保たれている。そこである場所の電子集団が局所的に動くとそこで電気的中性が破れて電荷密度を生じ、電子を引き戻す方向に電場を生ずる。イオンは電子より質量がはるかに大きいので、電場によって加速されるのは電子だけである。こうしてその電場により電子群が動いて、電気的中性を取り戻す。しかし、電子には慣性があるので、中性を取り戻した時点では止まらず、逆の方向に行き過ぎる。そこでまた中性が破れて電場が生じ、また電子群が引き戻される。このように電子群の往復運動、すなわち振動が起こる。これは巨視的には電荷密度の波動となる。これがプラズマ振動である。 プラズマ振動の振動数は、温度が 0、すなわち熱運動が無視できる冷たい電子集団の場合は ω p e = n e e 2 m e ε 0 {\displaystyle \omega _{\mathrm {pe} }={\sqrt {\frac {n_{\mathrm {e} }e^{2}}{m_{\mathrm {e} }\varepsilon _{0}}}}} となり、これを（電子の）プラズマ振動数（英: (electron) plasma frequency）という。ただし、ne は電子の密度、e は電子の電荷、me は電子の質量で、ε0 は 真空の誘電率であり、ne 以外は全て物理定数なので、その値を代入して ne を 6994100000000000000♠1 cm3 あたりの電子数とすると ν p e = ω p e 2 π = 8.98 × 10 3 n e Hz {\displaystyle \nu _{\mathrm {pe} }={\frac {\omega _{\mathrm {pe} }}{2\pi }}=8.98\times 10^{3}{\sqrt {n_{\mathrm {e} }}}\,{\mbox{Hz}}} となる。プラズマ振動数はプラズマに固有の振動数であり、空間スケールを定めるデバイ長と並んで現象の時間スケールを定めるもっとも基本的なパラメータの一つである。 一般の電子集団のプラズマ振動は電子の速度分布関数 f(r, v, t) と電場 E(r, t) とを定める次の連立方程式により支配される。これが1945年にブラソフ (Anatoly Vlasov) によって導入された方程式系で、第一式はブラソフ方程式の典型であり、第二式はポアソン方程式である。 { ∂ f ∂ t + v ⋅ ∂ f ∂ r − e m E ⋅ ∂ f ∂ v = 0 ε 0 ∇ ⋅ E = − e { ∫ f ( r , v , t ) d v − n 0 } {\displaystyle {\begin{cases}{\frac {\partial f}{\partial t}}+\mathbf {v} \cdot {\frac {\partial f}{\partial \mathbf {r} }}-{\frac {e}{m}}\mathbf {E} \cdot {\frac {\partial f}{\partial \mathbf {v} }}=0\\\varepsilon _{0}\nabla \cdot \mathbf {E} =-e\left\{\int f\left(\mathbf {r} ,\mathbf {v} ,t\right)d\mathbf {v} -n_{0}\right\}\end{cases}}} ここで 第2式の n0 はプラズマ振動がない場合の一様な電子分布の密度を表す。右辺は振動により生じた余分の電荷密度である。 有限温度の電子集団の場合はブラソフ方程式のブラソフによる扱いの結果、波数 k のプラズマ振動の固有振動数が ω 2 = ω p e 2 + 3 k 2 v e , t h 2 {\displaystyle \omega ^{2}=\omega _{\mathrm {pe} }^{2}+3k^{2}v_{\mathrm {e,th} }^{2}} となるが（ここで ve,th = √kBTe/me は電子の熱速度）、これはまた電子だけを考えたデバイの長さ λDe を用いて ω 2 = ω p e 2 ( 1 + 3 k 2 λ D e 2 ) {\displaystyle \omega ^{2}=\omega _{\mathrm {pe} }^{2}\left(1+3k^{2}\lambda _{\mathrm {De} }^{2}\right)} とも書ける。これからデバイの長さより充分長い波長のプラズマ振動では電子の熱運動の振動数への影響はごく小さいことが分かる。なお、第2項の係数3は、今は粒子間衝突が無視されて波の進行方向と他の方向との間でエネルギーのやり取りがないこと（自由度が1の断熱変化）の効果の現れであり、一般の断熱変化を仮定すればこの係数が γ（比熱比、粒子間衝突が頻繁ならば自由度が3で γ = 5/3）となることが示される。 上記のブラソフ方程式をラプラス変換を用いて解いたランダウの扱いによれば、長波長のプラズマ振動ではランダウ減衰（英語版）と呼ばれる減衰現象があることが示される。荷電粒子の速度分布がマクスウェル分布ならばプラズマ中の縦波は必ず減衰するというもので、初めは粒子間衝突のない系での散逸現象としてその物理的起源に注目を集めたが、今では波の位相速度とほぼ同じ速度で進む電子が波の一方向の電場と長時間にわたって相互作用し、平均では加速されることによって生じた現象であることが示されている。 ^ a b ブリタニカ百科事典 ^ Andreev, A. A.; Mak, A. A.; Solovyev, N. A. (2000). An Introduction to Hot Laser Plasma Physics. Horizons in World Physics. 233. Huntington, New York: Nova Science Publishers. ASIN 1560728035. ISBN 1-56072-803-5. NCID BA4999040X. OCLC 865117396.  ^ ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典『ランダウ減衰』 - コトバンク プラズモン 表面プラズモン共鳴 ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典『プラズマ振動』 - コトバンク
有効質量

有効質量（ゆうこうしつりょう、英: effective mass）とは、何らかの物理現象を、「古典力学における質量を含む物理法則（比較的簡単な現象の場合が多い）」の類比することで現象論的に理解しようとしたときに出てくる、質量相当の物理量の総称である。結晶中の電子の物性を用いる上で用いられる「有効質量」を指すことがほとんどだが、結晶中の電子の物性とは異なる物理現象にもこの概念を持ち込むことがある。 「結晶中の電子の有効質量」以外の「有効質量」としては、例えば、原子間力顕微鏡のカンチレバーの機械的な振動（古典力学の現象）を、よりやさしい（古典力学の）現象である、フックの法則に置き換えて考えるときに、フックの法則における質量に相当するパラメーターを有効質量と呼ぶことがある。 以下、本節では、「結晶中の電子の有効質量」について説明する。 真空中の自由電子の（静止）質量 m に対し、結晶中の電子は見かけ上、これと異なる質量を持っているように観測される場合がある。これを、半導体物性では有効質量という。3 次元の場合、有効質量はテンソルで表現される（→ 異方性が存在する場合がある）。これは系のもつ対称性に依存し、（完全に）等方的な系ではテンソルの対角部分のみが残る（かつ全ての対角要素が同じ値となる）。 電子を波束と考え、その加速度 a {\displaystyle \mathbf {a} } は群速度 v g {\displaystyle \mathbf {v} _{\text{g}}} の時間微分で与えられる。群速度の定義 v g = ∇ k ω ( k ) {\displaystyle \mathbf {v} _{\text{g}}=\nabla _{k}\omega (\mathbf {k} )} を用いると、加速度は次のように書ける。 a = d d ⁡ t v g = d d ⁡ t ( ∇ k ω ( k ) ) = ∇ k d ⁡ ω ( k ) d ⁡ t = ∇ k ( d ⁡ k d ⁡ t ⋅ ∇ k ω ( k ) ) {\displaystyle \mathbf {a} ={\frac {\operatorname {d} }{\operatorname {d} t}}\,\mathbf {v} _{\text{g}}={\frac {\operatorname {d} }{\operatorname {d} t}}\left(\nabla _{k}\,\omega \left(\mathbf {k} \right)\right)=\nabla _{k}{\frac {\operatorname {d} \omega \left(\mathbf {k} \right)}{\operatorname {d} t}}=\nabla _{k}\left({\frac {\operatorname {d} \mathbf {k} }{\operatorname {d} t}}\cdot \nabla _{k}\,\omega (\mathbf {k} )\right)} ここで運動方程式と結晶運動量の定義 p crystal = ℏ k {\displaystyle \mathbf {p} _{\text{crystal}}=\hbar \mathbf {k} } から、 F = d ⁡ p crystal d ⁡ t = ℏ d ⁡ k d ⁡ t {\displaystyle \mathbf {F} ={\frac {\operatorname {d} \mathbf {p} _{\text{crystal}}}{\operatorname {d} t}}=\hbar {\frac {\operatorname {d} \mathbf {k} }{\operatorname {d} t}}} であるため、 a = ∇ k ( F ℏ ⋅ ∇ k ω ( k ) ) = 1 ℏ 2 ∇ k ( ∇ k E ( k ) ) F {\displaystyle \mathbf {a} =\nabla _{k}\left({\frac {\mathbf {F} }{\hbar }}\cdot \nabla _{k}\,\omega (\mathbf {k} )\right)={\frac {1}{\hbar ^{2}}}\nabla _{k}\left(\nabla _{k}\,E(\mathbf {k} )\right)\mathbf {F} } と書ける。ここでド・ブロイの関係式 E = ℏ ω {\displaystyle E=\hbar \omega } を用いた。これを成分表示すると、 a i = ( 1 ℏ 2 ∂ 2 E ( k ) ∂ k i ∂ k j ) F j {\displaystyle a_{i}=\left({\frac {1}{\hbar ^{2}}}\,{\frac {\partial ^{2}E\left(\mathbf {k} \right)}{\partial k_{i}\partial k_{j}}}\right)\!F_{j}} ここでjについてはアインシュタインの縮約記法を用いた。これを運動方程式と比較すると、有効質量は次のように与えられる。 [ M − 1 ] i j = 1 ℏ 2 ∂ 2 E ∂ k i ∂ k j {\displaystyle \left[M^{-1}\right]_{ij}={\frac {1}{\hbar ^{2}}}{\frac {\partial ^{2}E}{\partial k_{i}\partial k_{j}}}} 有効質量の観測方法としては、ホール効果を用いたサイクロトロン運動がある。このホール効果やドハース・ファンアルフェン効果など、磁場を用いて観測される 電子の有効質量のことを、特に「サイクロトロン質量」という。サイクロトロン運動以外にも 電子の分散関係 プラズマ振動 電気伝導度 熱電能 電流磁気効果 に有効質量を見ることができる。 N型半導体では、添加した元素は電子を多く含むため、結晶構造に参加しない電子が自由電子のように結晶内を移動できる。しかし添加原子はわずかにプラスになるので、電子は弱く束縛されて電場への反応が鈍る。これをまるで電子が重くなったかのようにみなすのである。 半導体や絶縁体では有効質量 m*が自由電子の質量 m と大きく異なる場合がある。またランタノイドやアクチノイド元素の化合物の中にも、重い電子系と呼ばれる有効質量の比 (m*/m) が時に 1000 程度になるようなものがある。一方、アルカリ金属の価電子部分のように、ほぼ自由電子とみなせるような場合は有効質量の比も 1 に近い値となる。 物性物理学 ホール効果 ドハース・ファンアルフェン効果 ^ http://spin100.imr.tohoku.ac.jp/oomichiNOTE.pdf ^ http://www.sci.osaka-cu.ac.jp/~yoshino/basictxt.htm#section1 ^ B. L. アンダーソン (著), R. L. アンダーソン (著), 樺沢 宇紀 (翻訳)「半導体デバイスの基礎 (上)」シュプリンガー・ジャパン (2008/05) ^ アシュクロフト (著), マーミン (著), 松原 武生(訳), 町田 一成（訳） 「固体物理の基礎 上・1 固体電子論概論 (1) (物理学叢書 46)」吉岡書店 (1981/01)
コンプトン波長

コンプトン波長（コンプトンはちょう、英: Compton wavelength）とは、粒子の質量を長さとして表した物理定数である。名称はアメリカの実験物理学者アーサー・コンプトンに由来する。 質量 m の粒子のコンプトン波長 λ は、プランク定数 h と光速度 c を用いて λ = h m c {\displaystyle \lambda ={\frac {h}{mc}}} と表される。コンプトン波長は量子論を特徴づけるプランク定数と、特殊相対性理論を特徴づける光速度によって、質量を長さに換算した量であるといえる。 コンプトン波長は、元々は1922年にコンプトンが発見したコンプトン効果に登場する量である。X線を物質に照射したとき、散乱X線の波長が入射X線より長くなる。この波長の変化が元の波長や物質の種類には依存せず、散乱角にのみ依存する。散乱角が90度の時の波長の変化が元々のコンプトン波長である。波長の変化が最大となるのは散乱角が180度のときである。このコンプトン波長は電子と光子の非弾性散乱として解釈され、電子の質量を長さとして表したものである。このような歴史的経緯から単にコンプトン波長と言ったときは通常は電子のコンプトン波長を指すが、その他の粒子についても考えることができる。 電子のコンプトン波長の値は λe=6988242631023670000♠2.4263102367(11)×10−12 m である（2014CODATA推奨値）。 ^ a b CODATA Value “CODATA Value: electron Compton wavelength” (英語). NIST. 2015年3月6日閲覧。
マクデブルク

マクデブルク（Magdeburg、ドイツ語発音: [ˈmakdəˌbʊʁk] ( 音声ファイル)）はドイツ連邦共和国の都市。ザクセン＝アンハルト州の州都。主な宗教はルター派プロテスタント。人口は約24万人。 マクデブルクは、東方のスラヴ人と戦う際の要衝として重要な役割を果たした。 805年、カール大帝時代の文書に初めてこの名があらわれる。 神聖ローマ帝国初代皇帝オットー1世が即位前に過ごした街としても知られる。かつてその宮殿が在った場所には、ドイツ最初のゴシック建築と言われる聖マウリトス大聖堂が立っており、オットー大帝とその最初の妃エドギタの棺が安置されている。 968年に大帝によって司教座が置かれ、以後、大司教の保護の下で大いに栄えることになる。後にはハンザ同盟の一員となった。 1301年、ツンフト（同職ギルド）が市政参加を求めて蜂起したが失敗、首謀者が処刑された。 1524年、宗教改革に際しルター派に転じる。 マクデブルク大学は初めて創設されたルター派の大学である。 三十年戦争で打撃を受け（マクデブルクの戦い）、市長オットー・フォン・ゲーリケが復興に力を尽くした。 この市長は優れた物理学者でもあり、真空の実験（マクデブルクの半球）を行ったことで知られる。 第二次大戦前にはクルップ社の製鉄所が作られ工業が栄えたが、連合軍の空爆で破壊された。戦後ソ連の援助により製鉄所は復興されたが、東西統一後旧式となった製鉄所が閉鎖され、失業率が今も高い。 エルベ川の左岸に位置し、郊外でミッテルラント運河とエルベ・ハーフェル運河がエルベ川と合流する。そのため、街にも河港があり水上交通の要所となっている。辺りは平地。近隣の都市としては、約75キロ西にブラウンシュヴァイク、75キロ南にハレ、100キロ東にポツダムが位置する。 18世紀に活躍した作曲家ゲオルク・フィリップ・テレマンの出身地で、隔年でテレマン音楽祭が開催される。 ナッシュビル（アメリカ合衆国テネシー州） ブラウンシュヴァイク（ドイツ） サラエボ（ボスニア・ヘルツェゴビナ） ザポリージャ（ウクライナ） ラドム（ポーランド） ハルビン（中国） ル・アーヴル（フランス） オットー・フォン・ゲーリケ - 科学者 ゲオルク・フィリップ・テレマン - 作曲家 フリードリッヒ・ヴィルヘルム・フォン・シュトイベン - 軍人 ゲオルク・カイザー - 劇作家 リヒャルト・エルツェ - 画家 ヘニング・フォン・トレスコウ - 軍人 エーリッヒ・オレンハウアー - 政治家 クリスティアーネ・ニュスライン＝フォルハルト - 生物学者 トキオ・ホテル - ロックバンド ^ Statistisches Landesamt Sachsen-Anhalt, Bevölkerung der Gemeinden – Stand: 31. Dezember 2017 (PDF) ^ “ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典の解説”. コトバンク. 2018年5月13日閲覧。 マクデブルク法 Magdeburg.de（英語版）
失楽園

『失楽園』（しつらくえん、英語:Paradise Lost）とは、旧約聖書『創世記』第3章の挿話である。蛇に唆されたアダムとエバが、神の禁を破って「善悪の知識の実」を食べ、最終的にエデンの園を追放されるというもの。楽園喪失、楽園追放ともいう。 ユリウス暦1667年にイギリスの17世紀の詩人、ジョン・ミルトンによる旧約聖書の『創世記』をテーマにした壮大な初期近代英語の叙事詩。ヤハウェに叛逆して一敗地にまみれた堕天使のルシファーの再起と、ルシファーの人間に対する嫉妬、およびルシファーの謀略により楽園追放に至るも、その罪を自覚して甘受し楽園を去る人間の姿を描いている。『失楽園』に対応する作品として『復楽園』（楽園回復）もある。ダンテ・アリギエーリの『神曲』とともに、キリスト教文学の代表作として知られる。 ミルトンは悪魔学の専門家ではなかったが、その当時に見られた悪魔に対する様々な説を総合した独自の解釈を作中に盛り込んだ。ミルトンによる解釈はその後のキリスト教に影響し、殊にルシファーに関する逸話に大きな影響を与えた。ミルトンの詩の中では、ルシファーはヤハウェの偉大さを知りつつも、服従よりも自由に戦って敗北することを選ぶ、一種の英雄として描かれる。 ジョン・ミルトン 『失楽園』上、平井正穂訳、岩波書店〈岩波文庫赤206-2〉、1981年1月。ISBN 4-00-322062-5。 ジョン・ミルトン 『失楽園』下、平井正穂訳、岩波書店〈岩波文庫赤206-3〉、1981年2月。ISBN 4-00-322063-3。 ジョン・ミルトン 『楽園の喪失』 新井明訳、大修館書店、1979年。ISBN 4-469-24046-X。 ^ 本作は清教徒革命のあとで執筆された。ミルトンは共和派、すなわち自由のために絶対君主たる王と戦った側であった。 繁野天來述 失樂園物語 新潮社版 - 物語倶楽部のインターネットアーカイブ。 繁野天來述 失樂園物語 冨山房版 - 物語倶楽部のインターネットアーカイブ。
アラディア、あるいは魔女の福音

『アラディア、あるいは魔女の福音』（Aradia, or the Gospel of the Witches）はチャールズ・ゴッドフリー・リーランドの著書。1889年刊。 新異教主義（ネオ・ペイガニズム）の発展に大きな役割を果たした。同書に登場する女神アラディアはウイッカの信仰に取り込まれ、崇拝対象の一柱となっている。 リーランドによれば、1886年にイタリアのトスカーナでマッダレーナという魔女から古代魔術の秘伝を記した写本があると教えられた。民俗学者であるリーランドは、彼女に民俗学研究に役立つ素材を探すよう頼んでいるが、これに応えてマッダレーナが示したのが『魔女の福音』であった。 しかしながら本書が実際に古来からの伝承を収めたものかどうかは疑わしいとされる。リーランドは実際に写本を見たわけではなく、マッダレーナが述べる内容を記録しただけであり、見てはいてもそれは彼女が書いた原稿である。また、彼女リーランドに話して聞かせたという事実は記録に残されておらず、『魔女の福音』そのものが偽作である可能性すらある。 リーランドはジュール・ミシュレの、魔女が政治的に抑圧され封建主義に反乱した人々であるという説に強く影響されており、そうした考えは『魔女の福音』にもあらわれている。例えば、アラディアは母神ディアナにより圧制におかれた魔女達を救うために遣わされる。ジェフリー・バートン・ラッセルは自著『魔術の歴史』のなかでリーランドが、マッダレーナの話からミシュレ的要素を読み取ろうとしていたことを指摘している。問題はマッダレーナ側にもあった可能性がある。人類学において、地元の人が研究者に喜ばれようとして、研究者が求めている内容のものを提供する例はよく知られている。 『ウイッチクラフト(魔女術) 都市魔術の誕生』著者:鏡リュウジ 出版:柏書房 ISBN 978-4760107254 『魔術の歴史』著者：ジェフリー・バートン・ラッセル 出版:筑摩書房 ISBN 978-4480853912 Aradia or the Gospel of Witches （ Internet Sacred Text Archive）
オルス・アポロ (ノストラダムスの手稿)

本項目で扱う『オルス・アポロ (Orus Apollo)』は、ホラポロの『ヒエログリュピカ』を韻文訳したノストラダムスの手稿のことである。オルス・アポロ（ホルス・アポロと同じ）は、ホラポロの異称として16世紀にしばしば用いられたものである。当時、ノストラダムスの手稿以外でも『ヒエログリュピカ』の訳書の表題には「オルス・アポロ」の語はしばしば盛り込まれたが、現代ではそれらの訳書は『オルス・アポロ』と略称されることはない。ノストラダムスのこの手稿は、彼の生前に公刊されることはなく、20世紀に初めて公刊された。 正式名は『オシリスの息子にしてナイル・エジプトの王オルス・アポロ。ヒエログリフ注解。エピグラム（格言的短詩）による韻文での二巻本。信じられないほどすばらしき博識の古代文明の作品 Orvs Apollo fils de Osiris Roy de Aegipte Niliacqve. Des notes Hieroglyphiqves. Livres deus mis en rithme par Epigrames oevre de increedible et admirable ervoition et antiqvite.』という。ホラポロをオシリスの息子（つまりホルス）やファラオに同定するこの表題は、実証的には当然誤りである。しかし、16世紀にはそのような同定はしばしば見られるものであった。 この手稿は原書の構成に従って注釈を加えつつ訳出したものであるが、フランス語訳を韻文（1行十音綴の八行詩が多い）で綴っている点に特色がある。16世紀に数多く作成された『ヒエログリュピカ』の写本・刊本の中でも韻文訳を施したものは他にない。 また、古代のドルイドの手稿などに基づいたと称する加筆や校訂が行われているのも特徴的である（真偽は未詳であり、事実であるとしてもノストラダムスが用いたドルイドの手稿の正体は特定されていない）。 この手稿に関する同時代の記録は現存しないため、執筆年代は手稿そのものから判断する他はない。手稿からは次の事実が析出されている。 使われている用紙は、コンタ・ヴネッサンかプロヴァンスで1535年-1539年に作成されていたものである（この点はピエール・ロレが最初に提示し、後にピエール・ブランダムールが追認した）。故に執筆はこれ以降のことである。 序文の献辞がナバラの「王女」「マダム」ジャンヌ・ダルブレに捧げられている。ジャンヌが14歳で結婚したのは1541年のことであり、彼女は1555年には女王になっているため、「王女」「マダム（既婚女性の敬称）」を満たす時期は1541年-1555年となる。手稿はこの期間に執筆されていなければならない。 手稿では、署名の後に添えた町の名前がプロヴァンス州サン・レミ（現サン＝レミ＝ド＝プロヴァンス）となっている。彼は1547年にサロン・ド・クロー（現サロン＝ド＝プロヴァンス）に移住してからは、署名には一貫してサロンの名前しか挙げなくなるので、手稿は1547年以前の作成となる。 上記を全て考慮に入れると、執筆年代は1541年-1547年となる。更に年代を限定する上で重要な論点となっているのが、『ヒエログリュピカ』の最初のフランス語訳版（1543年）より前か後か、という点である。 オーロットは、手稿の訳語の中に1543年版と共通する表現が少なくないことを基に、ノストラダムスは1543年版を踏まえて訳しているとした。また、ブリュノンも、本来の『ヒエログリュピカ』に含まれていない1543年版で付け加えられた題材が手稿にも含まれていることや、手稿では1543年版の挿し絵を基に情景描写を加筆している箇所があることなどを基に、やはり1543年版を踏まえているとした。これらの立場では、執筆は1545年頃のこととされる。 他方でギナールは、手稿が序文通りジャンヌ・ダルブレに献上されていたのなら、ナバラの文学サロン内で回覧されていたはずだとし、むしろ逆に、1543年版の訳者がノストラダムスの手稿を参照して訳を作成したのではないか、としている。彼の仮説では手稿の執筆は1541年とされている。執筆時期は底本の問題とも密接に関連する重要な論点であり、今後も更に専門家による議論の深化が望まれるところである。 この手稿は、かつてはコルベールの蔵書に含まれていたことが分かっている。その後、王立図書館（現・フランス国立図書館）に入ったが、その存在は長らく忘れられていた。1967年にピエール・ロレが同図書館で再発見し、翌年彼が転記する形で初めて公刊した（これは1993年に復刻された）。なお、ギナールはその転記の正確性に疑問を呈し、ロレの誤写と思われる箇所の指摘や、彼が省略した箇所の復元などを行っている。 この手稿の意義は差し当たり次のようにまとめることができる。 ノストラダムスの実証的な研究にとっての意義として、（私信等と異なる）まとまった作品としての手稿で現存が確認できる唯一のものである点が挙げられる（厳密には、1966年を最後に所在不明となっている1562年向けの暦書の原稿も現存している可能性はある）。また、内容的にも、彼の最も初期の作品であることはほぼ疑いのないところであり、彼の思想形成を辿る上でも重要である。 また、『ヒエログリュピカ』の受容史を考察する上で、韻文訳を施している唯一のものである点には意義がある。これは単に表現形式の問題にとどまらない。注解を加えることによってテクストを明快に読み解こうとする姿勢が示されている一方で、それを韻文という形であえて分かりづらく表現している特異な例だからである。 『オルス・アポロ』のフランス語原文と英語訳 Pierre Rollet (éd.), Nostradamus : Interpretation des hieroglyphes de Horapollo, Raphele-les-Arles ; Marcel Petit, 1993 Robert Aulotte, "D'Égypte en France par l'Italie : Horapollon au XVIe siècle" , Mélanges à la mémoire de Franco Simone, Tome 1, Genève ; Slatkine, 1980, pp. 555-572 Claude-Françoise Brunon, "Lecture d’une lecture : Nostradamus et Horapollon", La littérature de la Renaissance, Genève ; Slatkine, 1984, pp.115-132 Jacqueline Allemand, "D’Horapollon à Galien : Nostradamus médecin, philosophe et traducteur", Nostradamus Traducteur traduit, Bruxelles ; Hazard, 2000, pp.35-64 Patrice Guinard, "Le système de codage de l'Orus Apollo (1541)", le Centre Universitaire de Recherche en Astrologie, 2005
天路歴程

『天路歴程』（てんろれきてい、英: The Pilgrim's Progress、 Part I （1678年）正篇、 Part II （1684年）続篇）は、イギリスのジョン・バニヤン（バンヤン、バニャンとも）による寓意物語。 プロテスタント世界で最も多く読まれた宗教書とされ、特にアメリカへ移住したピューリタンへ与えた影響は『若草物語』にも見える。 "City of Destruction"（「破滅の町」）に住んでいたChristian（クリスチャン、基督者）という男が、「虚栄の市」や破壊者アポルオンとの死闘など様々な困難な通り抜けて、「天の都」にたどり着くまでの旅の記録の体裁をとっている。 この旅はキリスト者が人生において経験する葛藤や苦難、そして理想的なキリスト者の姿へと近づいていくその過程を寓意したものであり、登場人物や場所の名前、性質などは、それらのキリスト教的な人生観・世界観に基づくものになっている。 「天路歴程」（訳：竹友藻風、岩波文庫全2巻） 「天路歴程」（訳：池谷敏雄、日本キリスト教書販売） 「天路歴程物語～危険な旅」（訳：中村妙子、新教出版社） 「天の都をさして」（訳：柳生直行、すぐ書房） などがある。 なお「天路歴程」の題名は、19世紀に先行した漢文訳を受け継いだもの。 ^ 略称である。フルネームは「The Pilgrim's Progress from This World to That Which Is to Come; Delivered under the Similitude of a Dream」。 松本雲舟訳 天路歴程 - 物語倶楽部のインターネットアーカイブ。
ペトロの黙示録

ペトロの黙示録（ペテロのもくしろく、聖ペテロ黙示録）とは、使徒のペトロ（ペテロ）による天国と地獄の旅についての新約聖書の外典である。原典はギリシャ語で、2世紀前半に成立したと考えられている。エジプトのアフミーム（英語版）の墳墓からエノク書のギリシャ語版と共に発見された。著作全体を含むものはエチオピア語とアラビア語で書かれているものしか残存していない。ナグ・ハマディ写本にその一部が含まれていた。 かつては非常に重要とされた文書で、2世紀末から3世紀末にかけて活躍したアレクサンドリアのクレメンスはこれを引用しており、5世紀のパレスチナ教会では復活祭直前の金曜日の礼拝に朗読された。また2世紀末から3世紀初頭に編まれたとされる『ムラトリ断片』にも正典の一つとして挙げられている。 使徒ペトロが他の弟子たちと共にキリストを囲んで座っていたときに乞うた願いに応じて、キリストが終末における彼の再臨、それに伴う死者の復活について啓示したことを伝える。キリストは終末の前兆として彼の名を騙って民衆を惑わす偽預言者の出現を指摘する。また、終末には死者となっているものは生き返らせて神の前に引き出されて、生前の所業を裁かれ、悪人と断罪された者は永遠の責めを受けるべく地獄へ送られる。悪人は罪状に応じていくつかの組に分けられ、それぞれ別の場所で、別々の刑罰を受ける。この文書ではこの様子が精密に描写されている。そしてキリストは、義人たちがどのような扱いを受けるかを対照的に啓示し、彼ら義人たちの住処として約束されている天国を見ることも弟子たちは許される。そこの住人としてモーセやエリヤが彼らの前に現われる。 中世においてペトロの黙示録の世界像は少なからずの影響を及ぼし、ダンテの『神曲』の地獄編は、これを参考に書かれている。 荒井献『新約聖書外典』講談社〔新版〕版（1997年）　ISBN 978-4061975972 レオンハルト・ロスト/ボーライケ（著）『旧約・新約聖書大事典』　教文館　（1989年）　ISBN 4-7642-4006-8　 日本聖書学研究所 （編集）『聖書外典偽典〈別巻 〔二〕〉補遺 』教文館　(1982年）ASIN: B000J7IJ52 黙示
エジプト秘儀論

『エジプト秘儀論』（-ひぎろん、古希: Περὶ τῶν αἰγυπτίων μυστηρίων; ラテン語訳 De Mysteriis Aegyptiorum）は、3世紀の新プラトン主義者イアンブリコスによって書かれたとされる書物。ラテン語訳表題は正式には『エジプト人、カルデア人、アッシリア人の秘儀について』 (De mysteriis Aegyptiorum, Chaldaeorum, Assyriorum)。タイトルは古代オリエントのみを対象とするかのようだが、デルポイの神託やギリシアの神秘主義も対象としている。 イアンブリコスはポルピュリオスの弟子であったが、テウルギア（神働術）の実践を巡って師弟間に意見の相違があった。この文献は主として、ポルピュリオスの批判に対するイアンブリコスの反論によって構成されている。 なお、本書をイアンブリコスの著とみなしたのは5世紀のアテナイ学派のプロクロスであったと思しいが、本書はイアンブリコスの他の著書と比べて文体が異なっており、学説にもいくつかの相違点がある。そのためイアンブリコスの真作であることが疑問視されることもあった。ともあれ本書が、当時の多神教的な儀式の実践を理論的に正当化しよう、という体系化された企図に基づいてイアンブリコスの学派から発されたものであることは確かである。 ルネサンス期にはネオプラトニズムに関わる文献として参照された。1497年にはマルシリオ・フィチーノによるラテン語訳が、彼によって纏められた古典古代に関するアンソロジーに収められ、ヴェネツィアの出版業者アルドゥス・マヌティウスの手で出版された。この版はその後、リヨンのジャン・ド・トゥルヌ親子らの手によって何度も再版された。 このラテン語訳はクリニトゥスの『栄えある学識について』（1504年）に引用されたほか、ハインリヒ・コルネリウス・アグリッパ、ノストラダムスらルネサンス期の神秘思想家たちにも直接・間接的に影響を及ぼした。 1497年アルドゥス・マヌティウス版（ガリカ） Online copy of De mysteriis Aegyptiorum, Venice: Aldus Manutius 1497. 日本語による紹介（慶應義塾大学図書館デジタルギャラリー） Online copy of On the Egyptian Mysteries (not public domain) De mysteriis Aegyptiorum liber - Google ブックス: 1552. Google-kirjat On the Mysteries of the Egyptians, Chaldeans, and Assyrians - Google ブックス: Kääntäjä Thomas Taylor. C. Whittingham, 1821
ジャーンの書

『ジャーンの書』（Book of Dzyan）とは、ブラヴァツキー夫人が実在を主張する「世界最古の写本」。日本語では「ドジアンの書」「ジャンの書」「ヅヤーンの書」とも表記される。 「ジャーン」の正確な欧文表記は Dzyān である。もともとセンザール語(Senzar)という忘れられた言語の象形暗号で書かれたといい、多くのスタンザからなる。彼女の主張によれば、「アトランティスの叡智を伝える世界最古の書物」であり、中央アジアのとある聖地に霊的熟達者たちによって太古から保存されてきたもので、彼女の所持していた写本はヤシの葉に書かれていたという。彼女の著書の一つ『シークレット・ドクトリン』（秘奥教義）は、世界の各聖典からの引用を含んでいるが、それだけでなく、この『ジャーンの書』に多くを拠っているとしている。 同時代のアメリカの学者・スピリチュアリストのウィリアム・エドワード・コールマンは、『シークレット・ドクトリン』における『ジャーンの書』の内容はさまざまな文献からの寄せ集めに過ぎないと批判した。Richard P Taylorは1999年に、ブラヴァッキーの仏教の再検討研究の結果として、『シークレット・ドクトリン』の記述は、当時の西欧の仏教に関する様々な文献・知識の引用で、オリジナルのチベット・タントラ文献に基づくものとはいえないとし、シュラーギントヴァイト（Emil Schlagintweit）の『The Buddhism of Tibet 』（チベットの仏教、1863）に最も多く依拠していると述べた。 『シークレット・ドクトリン』に記された『ジャーンの書』の内容が実際には何の資料を下敷きにしているかについてはさまざまな意見が唱えられてきた。コールマンはH・H・ウィルソン訳の『ヴィシュヌ・プラーナ』とアレクサンダー・ウィンチェルの『世界生命、あるいは現代地質学』が『シークレット・ドクトリン』の主な典拠であると論じている。H. J. Spierenburgは、1975に年に『シークレット・ドクトリン』のタネ本とされる『ジャーンの書』が、Kiu-te（rGyud-sde、ギューデ、「タントラ部」の意）というチベット仏教タントラであることを突きとめ、David ReigleとNancy Reigleの夫妻も1981年に同じ結論に達している。リーグル夫妻は、ジャーンの書は失われた『根本時輪タントラ（Mula Kalachakra Tantra）』であり、その最後の第五部に見られるサンスクリットのjnana（叡智）からきた言葉だとし、ブラヴァッキーが依拠したチベット文献はあったとした。 クトゥルフ神話にも登場している。ミスカトニック大学や「星の智慧派」教団が栄えたプロヴィデンスのフェデラル・ヒルの教会に一部ずつ所蔵されているという。ロバート・ターナーはジャーンの書が本物なら『ネクロノミコン』の原典であるかもしれない、としたが、コリン・ウィルソンは偽物であっても仮定は成り立つとしている。 ^ 吉永・松田 1996, p. 211. ^ 大田俊寛 『現代オカルトの根源 - 霊性進化論の光と闇』 筑摩書房、2013年 ^ a b 横山茂雄 『聖別された肉体 - オカルト人種論とナチズム』 書肆風の薔薇、1990年 ^ a b c 杉田 2015. ^ 青心社『暗黒神話体系シリーズ クトゥルー2』所収リン・カーター「クトゥルー神話の魔術書」 ^ 学研M文庫『魔道書ネクロノミコン』序文86頁 大田俊寛 『現代オカルトの根源 - 霊性進化論の光と闇』 筑摩書房〈ちくま新書〉、2013年。ISBN 978-4-480-06725-8。 杉本良男「闇戦争と隠秘主義 : マダム・ブラヴァツキーと不可視の聖地チベット (特集 マダム・ブラヴァツキーのチベット)」、『国立民族学博物館研究報告』第40巻、国立民族学博物館、2003年12月10日、 267-309頁、 NAID 120005727192。 吉永進一・松田和也 『神秘学の本』 学研、1996年。 神智学 教えの紹介（3-6）
蛙鼠合戦

蛙鼠合戦（あそがっせん、または蛙と鼠の合戦、ギリシャ語：Βατραχομυομαχία, バトラコミュオマキア）は喜劇的叙事詩で『イリアス』のパロディ。古代ローマ人たちはホメロスの作としたが、プルタルコスによると（『De Herodoti Malignitate』43）、クセルクセス1世の協力者で、カリア（en:Caria）の女王アルテミシア1世（en:Artemisia I of Caria, 活躍期：紀元前480年）の兄弟（または息子）のハリカルナッソス（現ボドルム）のピグレス（en:Pigres of Halicarnassus）の作だという。『スーダ辞典』でも、やはりホメロス作と言われてきた『マルギーテース』同様に作者はピグルスだとしている。しかし、現代の研究者の何人かは、アレクサンドロス3世（アレキサンダー大王）の時代の詩人の誰かが作ったと言っている（edition by A. Ludwich (1896)）。 題名は、βάτραχος（蛙）+μῦς（鼠）+μάχη（戦争）から成るが、英語題のbatrachomyomachiaという言葉は「愚かな口論」を意味するようになった。ドイツ語題のFroschmäusekriegは、たとえばプリンストン高等研究所での数学学校と社会科学学校で起こったような論争を表すのに用いられたことがある。 湖で水を飲んでいた1匹の鼠が蛙の王様に会いました。蛙の王様は鼠を城に招待しました。蛙の王様は湖を泳いで渡り、鼠はその背中に座って渡りました。2匹の前に恐ろしい水蛇が立ちはだかりました。蛙の王様は背中に鼠を乗せていることを忘れて、水の中に潜りました。鼠は溺れてしまいました。別の鼠が湖畔からそれを目撃していました。その鼠はそのことを伝えるため走って仲間のところに戻りました。鼠国は蛙の王様に復讐するため武装すると、蛙国に宣戦布告の使者を送りました。蛙国の蛙たちは王様を非難しましたが、王様は事件を否定しました。一方、ゼウスは戦争が起こりかけているのを知って、神々に双方の味方につくよう要請し、とくにアテーナーには鼠国を助けるように言いました。しかし、アテーナーはそれを断りました。鼠たちは昔アテーナーにさんざんいたずらをしでかしたからでした。結局、神々は戦争に関わるより観戦することにしようと決めました。戦争が始まり、鼠国が優勢でした。ゼウスは蛙国の完全な滅亡を防ぐため、蟹（かに）軍を召還しました。装甲した蟹たちの前に鼠軍は無力で撤退しました。そしてその1日戦争は日暮れとともに幕を閉じました。  この記事にはアメリカ合衆国内で著作権が消滅した次の百科事典本文を含む: Chisholm, Hugh, ed. (1911). "要記事名". Encyclopædia Britannica (英語) (11th ed.). Cambridge University Press.  An illustrated English translation in prose
トビト記

『トビト記』（Book of Tobit）は、捕囚の地に生きたトビトの物語。『トビト記』は教派によって扱いに違いがあり、ユダヤ教では外典として扱い、カトリック教会と正教会では旧約聖書続編（または第二正典）に加えている。また、プロテスタントでは聖書としてではなく、文学として扱っている。 物語は以下のようなものである。アッシリア捕囚で連れていかれ、ニネベに暮らすナフタリ族のトビトは善行を積んでおり、ある日、危険を顧みず殺されたユダヤ人の死体を埋葬した。穢れを嫌って庭で寝ているとすずめの糞が目におちて失明してしまう。さらにささいなことで妻をも疑ったことを恥じ、トビトは死を願う。同じころ、悪魔アスモダイのせいで夫たちが次々に初夜に死んでしまうことで悩む女性サラも死を願っていた。神はこれを聞いて天使ラファエルを差し向ける。その後、紆余曲折を経て、息子トビアの尽力でトビトの目はみえるようになり、トビアはサラについていた悪魔を追い出してサラと結婚した。 第二正典
教会のバビロニア捕囚

『教会のバビロニア捕囚』（きょうかいのバビロニアほしゅう, ドイツ語: Von der babylonischen Gefangenschaft der Kirche）または『教会のバビロニア捕囚についての序曲』（-についてのじょきょく、ラテン語: De capitivitate Babylonica ecclesiae praeludium）は、ドイツの宗教改革者マルティン・ルターによる著書。1520年に発表された彼の三大論考（本書、『ドイツのキリスト者貴族に与える書（英語版）』、『キリスト者の自由』）の1つ。 彼はこの論考において、教皇制のもとにある全てのキリスト者をバビロニアの支配下に置かれたエルサレムの人々になぞらえ、そこからの解放を訴えた。 この著書の中で、ルターは中世カトリック教会の七つの秘跡に聖書の光を当てた。 たとえば聖餐に関して、彼は一般信者も聖餐の葡萄酒に与ることができると主張し、そこにイエス・キリストの血と肉が真に現前するということは肯定する一方で、聖変化という考えを退けた。また聖餐が神へ捧げられた犠牲であるという教えを否定した。 洗礼についても、ルターは被洗礼者のうちで護持される信仰と結びついたときにだけ義認が起こると説いている（「信仰義認」）。だが、それでは後に堕落しうる人々さえも救済されるということになってしまうという意見もある。 また告解の本質は、信仰をもって聴許された上での約束（赦し）の言葉にあるのだとされた。神聖なる定めと神聖なる赦しの約束とに結びつけられた、「聖餐」・「洗礼」・「告解」の三つだけが秘蹟として扱われうる。しかも厳密には、「神から定められた物質的なしるし」を持った聖餐と洗礼だけがそうなのである。つまり、聖餐におけるパンと葡萄酒であり、洗礼における水である 。ルターは本書のなかで、他の四つの秘蹟（「婚姻」・「叙階」・「堅信」・「終油」）を認めていない。 この論考でルターは以下の三つが「捕囚」的だとみなしている。第一に「主の晩餐」での葡萄酒を一般信徒から取り上げていること、第二に「聖変化」の教え、第三にローマ・カトリック教会がミサをイエスとの霊的な交わりではなく、むしろ供儀だと説いていることである。 教皇制を攻撃する「教会のバビロニア捕囚」の語り口には怒気があった。しかしルターはためらいがちに「ドイツ貴族に与える書」を引き合いにだし、法王が反キリスト的であるとはっきりと非難したのはこれが初めてだとも述べている。明らかに本書を境にしてルターの考えは先鋭化した。ほんの一年前には秘蹟の正当性を擁護していたのだが、この頃にはもうそれを激しく攻撃している。 本書はラテン語で出版されたが、ストラスブールのフランシスコ会でルターを批判していたトーマス・マーナーによってすぐにドイツ語に翻訳された。ルターの思想の過激さを人々に知らしめることで、彼らはルターを支持することの愚かさを悟るだろうと考えたのである。しかし実際には正反対のことが起こった。マーナーの翻訳は、ルターの思想がドイツ中に広まることをたすけたのだった。だがルターの言葉遣いにある辛辣さに不愉快になる者もいた。有名な人文主義者であるエラスムスは、それまでルター派の運動を慎重な態度ながら支持していたが、教皇制への苛烈な弾劾を含んだこの著作の出版後にはルターの改革への呼びかけに手を貸すべきではないと確信するようになった。 「教会のバビロニア捕囚」という題は、「大シスマ」中の「アヴィニョン捕囚」という困難な時期をふまえたものでもある。1305年から1416年までの長期にわたる危機をローマ・カトリック教会は耐えなければならなかった。その間に、教会の権威が揺らぎ、一枚岩ではなくなり、公然と異議申し立てをされるようになった。「大シスマ」の終わり頃にはまだ教会の権威はまったく保たれているかにみえたが、後に広がる宗教改革の種は当時すでに蒔かれていたのである。 マルティン・ルター; 藤田孫太郎 訳、「教会のバビロン幽囚について, 四旬節の八つの説教, キリスト者の生活の総括」 『ルター選集』第3巻 新教出版社、1957年。  ^ Schaff-Herzog, "Luther, Martin," 71. ^ Schaff-Herzog, "Luther, Martin," 71. ^ Spitz, 338. Pelikan, Jaroslav and Lehmann, Helmut T, Luther’s Works, 55 vols, (Saint Louis, Philadelphia, 1955-76), Vol 36
第四エズラ書

『第四エズラ書』は、ユダヤ教・キリスト教において外典として扱われる書物のうちのひとつ。全16章で、3部構成の形をとっており、「エズラの黙示」と呼ばれる第2部が最も古い部分で紀元1世紀末頃に成立し、ほかの部分はあとからキリスト教徒によって加筆されたものとされている。旧約聖書にも登場するユダヤ教の祭司エズラが、「なぜ神はイスラエルを助けようとしてくださらないのか」「罪を犯さない人などいない。なぜ神は人間やこの世界をそのようにお造りになったのか」「なぜ一部の義人しか救われないのか。ごく一部の義人にしか希望がない（天国へ入れない）というのなら、最初から私は生まれなければ良かった」などの、根源的な問いを真摯に神に問いかけて議論を求め、それに対して天使や神が答え、また七つの幻をエズラに見せるというのが主な内容となっている。 エズラ記
化学の結婚

『化学の結婚』（かがくのけっこん、原題：Chymische Hochzeit,Christiani Rosencreütz、英題：Chymical Wedding of Christian Rosenkreutz）は、1616年に刊行されたドイツの著作家ヨハン・ヴァレンティン・アンドレーエによる小説である。化学の結婚は、薔薇十字団の開祖クリスチャン・ローゼンクロイツを主役とした小説であり、薔薇十字団の基本文書の一つである。 アンドレーエは、本作の著者はローゼンクロイツ本人であり、自分は単なる刊行者であるという体裁を装っている。本作が刊行される以前の1614年に刊行された『薔薇十字の伝説』によって、15世紀の伝説だった薔薇十字団が秘密結社として存続していることが暗示されていた。そうした背景から、伝説的な人物の書いた幻の書として耳目を引いた。 『化学の結婚』の化学とは錬金術を意味し、薔薇（東洋の叡知）と十字（キリスト教）を結びつけた薔薇十字団の教義に沿って、天地創造の7日間を模した章構成となっている。金属の再生に託して人間の復活と救済を説く錬金術の思想を織り込んだ、難解で象徴的な秘儀伝授的小説であり、後の隠秘学運動に影響を与えた。 ある日、ローゼンクロイツ（「私」）は、王の結婚式に招待される。道中で4つに分かれた道に遭遇するが、鳩と鴉の働きにより正しい道を選択し、城にたどり着く。招待客は、結婚式の客にふさわしいかどうかを試す試練を受ける。ほとんどの客は試練に合格できなかったが、「私」は簡単に合格した。 「私」が城内を探索していると、地下で偶然女神ウェヌスの裸を見てしまう。 祭壇での儀式により首を刎ねられた王達を蘇らせるため、「私」達はオリュンポスの塔で作業を行う。作業を終えて王と王妃を蘇らせると、「私」は黄金の石の騎士に選ばれる。 城に戻ると、ウェヌスの姿を見た者がいることを告げられる。「私」は自白し、門番に従事するという罰を受けることになる。にもかかわらず、私は故郷に帰ることができた（罰を逃れた理由については明かされていない）。 ^ a b c d 有田 1990, pp. 167-170. 有田忠朗、1990、「化学の結婚」、『世界の奇書 総解説』改訂版第1刷、 自由国民社 ISBN 4426624037 クリスチャン・ローゼンクロイツ 薔薇十字団 錬金術