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不均化

不均化（ふきんか）とは、同一種類の化学種（多くの場合は分子）が2個以上互いに反応して2種類以上の異なる種類の生成物を与える化学反応のこと。不均化の逆反応は均等化である。 化学反応式で記述するとnを2以上として n A ⟶ B + C + ⋯ {\displaystyle {\rm {nA\longrightarrow B+C+\cdots }}} で表される反応のことである。場合によっては他の物質が関与することもある。 まず、A のうちある分子が酸化剤、別の分子が還元剤として反応し、酸化された B と還元された C を与えるタイプの反応がある。 例えば塩素酸カリウムは 400 ℃ 以上で過塩素酸カリウムと塩化カリウムに不均化する。 4 K C l O 3 ⟶ 3 K C l O 4 + K C l {\displaystyle {\rm {4KClO_{3}\longrightarrow 3KClO_{4}+KCl}}} この反応では 3分子の塩素酸イオンが還元剤として働いて+V価から+VII価へ酸化され、1分子の塩素酸イオンは酸化剤として働いて+V価から−I価へ還元されている。 カニッツァロ反応では2分子のアルデヒドから酸化されたカルボン酸塩と還元されたアルコールそれぞれ1分子が生成する。 2 R C H O + N a O H ⟶ R C H 2 O H + R C O O N a {\displaystyle {\rm {2RCHO+NaOH\longrightarrow RCH_{2}OH+RCOONa}}} アルコキシドを触媒とすると、エステル化まで進む。これをティシチェンコ反応と呼び、酢酸エチルや安息香酸ベンジルの製法となっている。 2 R C H O + R O N a ⟶ R C O O C H 2 R + R O N a {\displaystyle {\rm {2RCHO+RONa\longrightarrow RCOOCH_{2}R+RONa}}} ラジカル連鎖反応の終止反応として1分子のラジカルがもう1分子のラジカルから原子団(通常は水素原子)を引き抜いてそれぞれ飽和化合物と不飽和化合物となりラジカルが消滅する反応がある。 2 R C H 2 C H 2 ⋅ ⟶ R C H 2 C H 3 + R C H = C H 2 {\displaystyle {\rm {2RCH_{2}CH_{2}\cdot \longrightarrow RCH_{2}CH_{3}+RCH=CH_{2}}}} 一方のラジカルは水素を失って、もう一方のラジカルは水素を得ているので、この反応も酸化還元反応である。 スーパーオキシドジスムターゼは生体内で発生する活性酸素の一つであるスーパーオキシドアニオンラジカルを不均化させて過酸化水素と酸素に変換している。 2 O 2 − + 2 H + ⟶ H 2 O 2 + O 2 {\displaystyle {\rm {2O_{2}^{-}+2H^{+}\longrightarrow H_{2}O_{2}+O_{2}}}} また、同一種類の2分子の間で原子団を交換した結果、異なる2つの生成物となり不均化することもある。 例えば非対称なジスルフィドは塩基触媒により対称なジスルフィドへと不均化する。 2 R 1 S S R 2 ⟶ R 1 S S R 1 + R 2 S S R 2 {\displaystyle {\rm {2R^{1}SSR^{2}\longrightarrow R^{1}SSR^{1}+R^{2}SSR^{2}}}} 生体内にはトランスフェラーゼと呼ばれるある原子団をある基質から別の基質に転移させる酵素が存在するが、転移元と転移先が同一の物質であるならこの反応は不均化反応となる。 このような反応を行う酵素としては、デキストリン間で糖鎖の転移を行うデキストリングリコシルトランスフェラーゼが知られている。 ラチマー図
異性化

異性化(Isomerization)は、ある分子が原子の組成は全くそのままに、原子の配列が変化して別の分子に変換することである。これらの関連する分子のことは異性体と呼ぶ。ある条件下で自発的に異性化する分子もある。多くの異性体は、等しいかほぼ等しい結合エネルギーを持ち、そのためほぼ等量が存在する。これらは比較的自由に相互変換でき、即ち2つの異性体間のエネルギー障壁は高くはない。分子間で異性化が起きると、転位反応とみなせる。 有機金属化合物の異性化の例には、結合異性からのデカフェニルフェロセン[(η5-C5Ph5)2Fe]の生成がある。 炭化水素の接触分解中の異性化は、有機化学においてよく用いられる。燃料中では、ペンタンのような直鎖状の異性体は白金触媒の存在下で加熱される。得られた直鎖と分岐の異性体の混合物は、その後に分離される。工業プロセスでは、n-ブタンからイソブタンへの異性化も行われる。 “Trans-cis異性化”では、特定の化合物が幾何異性体同士で相互に変換する。例えば、マレイン酸やアゾベンゼンは、しばしば光異性化する。他の例には、レスベラトロールのトランス体からシス体への光化学変換がある。 その他の事例には、シクロヘキサンの2つの立体配座のように実際の転位が起こらない配座異性体間の異性化、生化学におけるアルドース-ケトース異性化、ブルバレンのように異性体間の急速な相互変換が起こる流変分子、単結合と二重結合の位置が変わるだけの異性化等がある。2つの異性体間のダイナミックな平衡が確立された状態を互変異性と呼ぶ。 環化異性化では、環式化合物が形成される。 2つの異性体間のエネルギーの差は、異性化エネルギーと呼ばれる。実験的にも計算的にも低いエネルギー差の異性化には、2-ブタンの吸熱的トランス-シス異性化(2.6 (1.2) kcal/mol)、イソペンタンからn-ペンタンへの接触分解(3.6 (4.0) kcal/mol)、trans-2-ブテンから1-ブテンへの変換(2.6 (2.4) kcal/mol)等がある。 ラセミ化 エピマー ^ IUPAC, Compendium of Chemical Terminology, 2nd ed. (the "Gold Book") (1997). オンライン版:  (2006-) "isomerization". ^ Brown, K. N.; Field, L. D.; Lay, P. A.; Lindall, C. M.; Masters, A. F. (1990年). “(η5-Pentaphenylcyclopentadienyl){1-(η6-phenyl)-2,3,4,5-tetraphenylcyclopentadienyl}iron(II), [Fe(η5-C5Ph5){(η6-C6H5)C5Ph4}], a linkage isomer of decaphenylferrocene”. J. Chem. Soc., Chem. Commun. (5): 408–410. doi:10.1039/C39900000408.  ^ Field, L. D.; Hambley, T. W.; Humphrey, P. A.; Lindall, C. M.; Gainsford, G. J.; Masters, A. F.; Stpierre, T. G.; Webb, J. (1995年). “Decaphenylferrocene”. Aust. J. Chem. 48 (4): 851–860. doi:10.1071/CH9950851.  ^ Resveratrol Photoisomerization: An Integrative Guided-Inquiry Experiment Elyse Bernard, Philip Britz-McKibbin, Nicholas Gernigon Vol. 84 No. 7 July 2007 Journal of Chemical Education 1159. ^ Common Definitions and Terms in Organic Chemistry (from the website of Cartage.org.lb) ^ How to Compute Isomerization Energies of Organic Molecules with Quantum Chemical Methods Stefan Grimme, Marc Steinmetz, and Martin Korth J. Org. Chem.; 2007; 72(6) pp 2118 - 2126; (Article) doi:10.1021/jo062446p
化学分解

化学分解（かがくぶんかい、Chemical decomposition）は、化合物が2種以上の簡単な物質に変化する化学反応である。単に分解〈ぶんかい、decomposition〉という場合も多い。反応様式で分解の逆の構成となる化学反応は化学合成（化合）または合成と呼ばれる。 具体的には高温による熱分解や、光や放射線による光分解や放射線分解が代表的な分解である。 水の例を以下に示す。水は、電気分解によって水素分子と酸素分子に分解することができる。 2 H 2 O ⟶ 2 H 2 + O 2 {\displaystyle {\ce {2H2O -> {2H2}+ O2}}} 過酸化水素は放置すると水と酸素に分解する。 2 H 2 O 2 ⟶ 2 H 2 O + O 2 {\displaystyle {\ce {2H2O2 -> {2H2O}+ O2}}} 反応様式で分解と逆反応とが可逆的に起こる状態は解離と呼ばれる。また、化合物が順次低分子量の物質に順次分解してゆく過程は日本語では減成〈げんせい、decomposition〉と呼ばれる。 長倉三郎、他(編)、「分解」、『岩波理化学辞典』、第5版 CD-ROM版、岩波書店、1998年。 化合 化学反応 複分解 熱分解 電気分解
カルボン酸無水物

カルボン酸無水物（カルボンさんむすいぶつ、carboxylic anhydride）とは、2分子のカルボン酸を脱水縮合させた化合物 (R-CO-O-CO-R') のことである。酸無水物（さんむすいぶつ；英　Acid anhydride）の一種。単に酸無水物といった場合にはこのカルボン酸無水物を指すことが多い。 IUPAC命名法では、カルボン酸の名称から「acid」を除いて「anhydride」と付けて命名する。 無水酢酸は工業的にはアセトアルデヒドから酢酸を作る際、条件を調節すると酸無水物が得られることを利用する。酢酸を熱分解して生成するケテンに酢酸を付加させても無水酢酸は得られる。また、DCCと反応させても酸無水物が生成するが、ジシクロヘキシル尿素を分離するのが困難な為、in situ で酸無水物を生成する場合に利用される。 塩基存在下アミノ基あるいはヒドロキシ基と反応させて、 アミド エステル を生成する。上記各項目の合成法の節も参照いただきたい。 無水酢酸 無水プロピオン酸 無水シュウ酸 無水コハク酸 無水マレイン酸 無水フタル酸 無水安息香酸 縮合反応 カルボン酸ハロゲン化物
カルボン酸ハロゲン化物

カルボン酸ハロゲン化物（カルボンさんハロゲンかぶつ、carboxylic halide）とは、有機化合物の分類の一つで、示性式がR−COX（X = F, Cl, Br, I）で表されるカルボン酸のハロゲン化物のことである。カルボン酸ハライド（carboxylic acid halide）とも言う。アシルハライド (acyl halide)の一種。 種々のカルボン酸誘導体やアシル誘導体を合成する際に用いられる。ハロゲンの種類により、カルボン酸フッ化物、カルボン酸塩化物、カルボン酸臭化物、カルボン酸ヨウ化物に分けられる。 カルボン酸塩化物を命名する場合、母体となるカルボン酸名の語尾 "—oic acid"、"—ic acid"、または "—carboxylic acid" を、それぞれ "—oyl chloride"、"—yl chloride"、または "—carbonyl chloride" に置き換える。フッ化物 "fluoride"、臭化物 "bromide"、ヨウ化物 "iodide" も同様である。日本語では「○○化」を前に置き、その後に "—yl" の部分を字訳する。 例 CH 3 CO 2 H {\displaystyle {{\ce {CH3CO2H}}}} （酢酸：acetic acid、エタン酸：ethanoic acid） ⟶ CH 3 COCl {\displaystyle {\ce {-> CH3COCl}}} （塩化アセチル：acetyl chloride、塩化エタノイル：ethanoyl chloride） カルボン酸塩化物を合成する場合は一般に、母体となるカルボン酸に対して、塩化チオニルや塩化オキサリル、塩化ホスホリル、塩化スルフリル、三塩化リン、五塩化リンなどの求電子的ハロゲン化剤を反応させる。減圧蒸留により過剰分を除去しやすい塩化チオニルや塩化スルフリルが第一選択となる。 塩化ホスホリルや五塩化リンなどのリン化合物を用いると、生成するリン酸成分の除去が困難となる場合もある。また、塩化ホスホリルや五塩化リンは法規制のため入手しにくいという問題もある。 カルボン酸ブロミドは三臭化リンなどを用いて合成する。 塩基（ピリジンなど）の存在下、種々の求核剤と反応させるとそれぞれのカルボン酸誘導体となる。 アルコールと反応させると対応するエステルを与える。 アンモニアおよびアミンと反応させると対応するアミドを与える。 水と反応させると母体となったカルボン酸とハロゲン化水素へと加水分解される。 カルボキシラートイオンと反応させるとカルボン酸無水物を与える。 ギルマン試薬と反応させると対応するケトンを与える。 R − C ( = O ) − Cl + R ′ 2 CuLi ⟶ R − C ( = O ) − R ′ {\displaystyle {\ce {{R-C(=O)-Cl}+ R'2CuLi -> R-C(=O)-R'}}} 塩化アルミニウムなどのルイス酸の作用により、芳香族化合物に対し求電子置換反応を行う。（フリーデル・クラフツ反応） ほか、ローゼムント還元により、アルデヒドの原料となる。アーント・アイシュタート合成により、メチレン基が1個増えたカルボン酸に変換される。 臭化アセチル
比熱容量

比熱容量（ひねつようりょう、英語：specific heat capacity）とは、圧力または体積一定の条件で、単位質量の物質を単位温度上げるのに必要な熱量のこと。単位は J kg−1 K−1 もしくは J g−1 K−1 が用いられる。水の比熱容量（18℃）は、1 cal g−1 K−1 = 4.184×103 J kg−1 K−1 である。 熱力学では1モルの物質の熱容量、モル熱容量（単位はJ mol−1 K−1）を用いることが多い。モル熱容量は分子熱とも呼ばれる。単位質量あたりの熱容量（比熱容量）にモル質量（単位はkg mol−1）を掛ければ、モル熱容量になる。たとえば25℃の水 (液体)ではcp = 75.291 J mol−1 K−1である。 圧力一定の条件下で測定した場合は定圧比熱、体積一定の条件下で測定した場合は定積比熱と呼ばれる。 定圧比熱（ていあつひねつ）とは、圧力一定の条件下で単位量あたりの物質を単位温度変化させるのに必要な熱量。 一般的記号は、cp で表し、単位量あたりのエンタルピーの変化量の傾きを表す。 c p = ( ∂ h ∂ T ) p {\displaystyle c_{p}=\left({\frac {\partial h}{\partial T}}\right)_{p}} 定積比熱（ていせきひねつ）とは、体積一定の条件下で単位量あたりの物質を単位温度変化させるのに必要な熱量。 一般的記号は、 cV で、単位量あたりの内部エネルギーの変化量の傾きを表す。 c V = ( ∂ u ∂ T ) V {\displaystyle c_{V}=\left({\frac {\partial u}{\partial T}}\right)_{V}} 通常、液体、固体における比熱は、温度により極端に変化しないが、気体においてはエンタルピーの変化量や体積変化が大きく、状態量として定圧比熱や定積比熱を考えなければならない。 理想気体においてはR を気体定数として c p − c V = R {\displaystyle c_{p}-c_{V}=R\,} 　(マイヤーの関係式) の関係がある（記事比熱比に詳しい）。このことは次のように説明される。エネルギーの出入りについて定積の場合と定圧の場合を考えてみると、定積の場合、変化に際して系は仕事をしないから系に入ってきたエネルギーはすべて温度上昇に使える。ところが、定圧の場合には系の温度を上げた上で、さらに体積変化分の仕事をしなければならない。この仕事に内部エネルギーは使えない（理想気体の場合温度は内部エネルギーの関数である）から、結局この分のエネルギーも余分に外から与えてやらなければならないのである。 固体・液体の熱膨張は物質の混合等によるものも含め相により正にも負にもなるので両者の大小関係は不定である。 気体の混合物については、一般的には、モル分圧比が成り立つ。 ある温度以上の単体の固体では定積モル熱容量cV が一定になるというデュロン＝プティの法則がある。 金属中の自由電子系の比熱（電子比熱）は低温では絶対温度に比例する。 熱容量を考慮するときに、質量単位でなく体積単位の方が便利な場合があり、その場合は、容積比熱もしくは体積比熱が用いられる。単位は例えば、J/(m3·K)である。 使われる分野としては以下がある。 建築分野での壁材の断熱特性。用語として容積比熱がよく用いられる。 土壌分野での土の熱特性。用語として体積比熱がよく用いられる。 ^ calという単位は、現在、標準単位系ではなく、栄養学などの分野で歴史的遺物として取り扱われるものであり、J を用いることが推奨される。 ^ 和達三樹; 十河清; 出口哲生 『ゼロからの熱力学と統計力学』 岩波書店、2005年、170頁。ISBN 4-00-006700-1。  熱容量 定積モル熱容量 定圧モル熱容量 比熱容量の比較 デバイの比熱式、アインシュタイン模型 比熱容量比 - 比熱比 エンタルピー エネルギー等配分の法則 熱伝導
混合比 (気象用語)

混合比（こんごうひ、英語: mixing ratio、humidity ratio）とは、大気中に含まれる水蒸気量の表現の1つで、湿潤空気を含む空気塊における、乾燥空気に対する水蒸気の質量の比のこと。単位体積とすれば密度の比に等しい。 混合比は、空気塊の圧力（気圧）や温度（気温）が変化しても、周りの空気と混合せず、かつ水の出入りや凝結・蒸発がなければ、保存される量である。実際の大気では、時間経過に従って空気が混合してしまうが、短時間であれば混合比が保存されるとみなせる。これを利用し、天気図上に混合比の分布をプロットしてその（短時間での）時間経過を見ると、混合比の値がいわばマーカーの役割をして、大気の移動を把握することができる。 乾燥空気の質量をmd 、水蒸気の質量をmv 、湿潤空気の圧力をp 、水蒸気分圧をeとするとき、混合比mは m = m v m d = ε e p − e = 0.622 e p − e {\displaystyle m={\frac {m_{\mathrm {v} }}{m_{\mathrm {d} }}}=\varepsilon {\frac {e}{p-e}}=0.622{\frac {e}{p-e}}} [g/g] と書ける。この値は非常に小さくなるので分子を1000倍して単位を変え、 m = 622 e p − e {\displaystyle m=622{\frac {e}{p-e}}} [g/kg] と表現することもある。 密度比を用いて表すこともできる。 m = ρ v ρ d {\displaystyle m={\frac {\rho _{\mathrm {v} }}{\rho _{\mathrm {d} }}}} 比湿 sと混合比 mの関係は、以下のようになる。 m = s 1 − s {\displaystyle m={\frac {s}{1-s}}} 水蒸気分圧が飽和水蒸気圧に達して、水蒸気が飽和したときの混合比を飽和混合比という。水蒸気分圧をes とすると、飽和混合比ms は以下の式で表される。 m s = ε e s p − e s = 0.622 e s p − e s {\displaystyle m_{\mathrm {s} }=\varepsilon {\frac {e_{\mathrm {s} }}{p-e_{\mathrm {s} }}}=0.622{\frac {e_{\mathrm {s} }}{p-e_{\mathrm {s} }}}} 混合比 気象用語集 mixing ratio AMS glossary
放射率

放射率（ほうしゃりつ、英: emissivity）は、物体が熱放射で放出する光のエネルギー（放射輝度）を、同温の黒体が放出する光（黒体放射）のエネルギーを 1 としたときの比である。0 以上 1 以下の値（無次元量）であり、物質により、また、光の波長により異なる。 キルヒホッフの法則によると、放射率εと吸収率αは等しい： ε = α また、エネルギー保存則から、ある波長の光が物体に当たった時、反射率ρ、透過率τ、吸収率αの和は 1 になる： ρ + τ + α = 1 もしも、物体が十分に厚ければ、透過率τは 0 になる。すると ρ + α = 1 となる。この式に上記のキルヒホッフの法則を使うと ρ = 1 - ε となる。すなわち、放射率εが大きければ反射率は小さく、逆に小さければ反射率は大きい。このことから、光をなるべく反射するには、放射率の小さな素材で物体表面を覆えばよいということがわかる。 例えば、消防士の着る耐熱服の表面が金属でコーティングされているのは、金属の放射率が広範囲の波長において低い（反射率が高い）ためである。高温な物体から照射される熱放射を反射することにより、消防士の体を高温から守るのである。 各物質について、放射率εは以下の程度の値をとる。 アルミニウム　　0.02－0.1 鉄（酸化面）　　0.5-0.9 ゴム　　　　　　0.95 セラミック　　　0.95
キュリー温度

キュリー温度（―おんど、英: Curie temperature、記号 T c {\displaystyle T_{\mathrm {c} }} ）とは物理学や物質科学において、強磁性体が常磁性体に変化する転移温度、もしくは強誘電体が常誘電体に変化する転移温度である。キュリー点（―てん、Curie point）とも呼ばれる。ピエール・キュリーより名づけられた。 強磁性体におけるキュリー温度は、その温度以上では強磁性の性質が失われる温度（例えば鉄では750℃）である。キュリー温度よりも低い温度では磁気モーメントは磁区の内部で部分的に整列している。温度がキュリー温度へと上昇するに伴い、それぞれの磁区内での磁気モーメントの整列（即ち磁化）は減少する。キュリー温度以上では、物質は純粋な常磁性として振る舞い、磁気モーメントが整列した磁区は消失する（消磁）。 キュリー温度以上の温度領域では、磁場を印加すると磁化に常磁性的な反応が現れる。しかし強磁性と常磁性の交じり合った物質では、磁化には印加磁場の強さに応じたヒステリシス曲線が表れる。キュリー温度での磁化の消失は二次相転移であり、理論的に磁化率が無限大に発散する。この困難を解決するためには、臨界指数を用いることができる。 この効果の応用例は記録メディアの一種である光磁気ディスク (MO) である。光磁気ディスクのデータの消去や書き込みにこの磁性体の特性が用いられている。MO以外にも、ソニーのミニディスクや、一般には普及しなかったCD-MOなどにも応用がされている。 他の使用例としては温度制御があり、Weller社のWTCPTのようにはんだごてや、より一般には温度制御が求められる一部の分野で用いられている。 強磁性体との類推により、キュリー温度は強誘電体（圧電物質）が自発分極や圧電特性を失う温度にも用いられる。チタン酸ジルコン酸鉛 (PZT)においては、 T c {\displaystyle T_{\mathrm {c} }} 以下では正方晶であり、単位格子の中心には変位した陽イオンがあるため電気双極子をもつ。 T c {\displaystyle T_{\mathrm {c} }} 以上では立方晶となり、中心の変位陽イオンはちょうど中心に位置するようになる。よって電気双極子モーメントと自発分極がなくなる。 磁性体においては、キュリー温度以上では、磁化率（帯磁率）をχ、絶対温度をT、キュリー定数をCとしたとき、 χ = C T − θ p {\displaystyle \chi ={\frac {C}{T-\theta _{p}}}} という関係が成り立つ。これを、キュリー・ワイスの法則と呼ぶ。ここで θ p {\displaystyle \theta _{p}} は常磁性キュリー温度などとよばれる。 誘電体でも同様に、誘電率をε、絶対温度をTとしたとき、 ϵ = C T − θ p {\displaystyle \epsilon ={\frac {C}{T-\theta _{p}}}} が成り立つ。このときの θ p {\displaystyle \theta _{p}} は常誘電性キュリー温度とよばれる。 強磁性体 強誘電体 ピエール・キュリー キュリーエンジン ネール温度 強磁性のキュリー温度 - M.I.T.のウォルター・ルーウィンによるビデオ
吸収係数

吸収係数（きゅうしゅうけいすう、英: absorption coefficient）または吸光係数（きゅうこうけいすう）とは光がある媒質に入射したとき、その媒質がどれくらいの光を吸収するのかを示す定数。長さの逆数の次元を持つ。ランベルト・ベールの法則に従えば、媒質をある距離通過した光の強度と入射した光の強度の比の対数（吸光度）は、通過距離と比例関係にあり、その比例係数を吸収係数と呼ぶ。 記号としては自然対数の形式ではα、常用対数の形式ではβを用いる場合が多い。また、溶液などの吸収を観測する場合、αまたはβを溶液の単位モル濃度で規格化したモル吸光係数εが用いられる。 音波についても同様に、音波吸収係数などの概念が用いられる。 媒質に入射する前の光の強度をI0 としたとき、入射後の光の強度I はランベルト・ベールの法則から吸収係数α、βおよびεを用いて以下の式で示される。 I = I 0 e − α x = I 0 10 − β x = I 0 10 − ϵ c x {\displaystyle I=I_{0}e^{-\alpha x}=I_{0}10^{-\beta x}=I_{0}10^{-\epsilon cx}} ここでxは媒質の距離、c は溶液のモル濃度である。したがって、 α = − 1 x ln ⁡ I I 0 , β = − 1 x log 10 ⁡ I I 0 , ϵ = − 1 c x log 10 ⁡ I I 0 {\displaystyle \alpha =-{\frac {1}{x}}\ln {\frac {I}{I_{0}}},\quad \beta =-{\frac {1}{x}}\log _{10}{\frac {I}{I_{0}}},\quad \epsilon =-{\frac {1}{cx}}\log _{10}{\frac {I}{I_{0}}}} となる。 吸光度A = -log10(I /I0 ) をこれらの式を用いて表すと、 A = 0.434 α x = β x = ϵ c x {\displaystyle A=0.434\alpha x=\beta x=\epsilon cx} となる。ここで、0.434 = log10e である。 ^ 菊池年晃、高橋純夫、中西俊之「ゴム状物質の音波吸収係数測定に関する一方法」、『海洋音響研究会報』第12巻第3号、1985年、 118-124頁。 NAID 130004101319 吸収率 吸光度 ランベルト・ベールの法則 指数関数的減衰
熱容量

熱容量（ねつようりょう、英語: heat capacity）とは、系に対して熱の出入りがあったとき、系の温度がどの程度変化するかを表す状態量である。 単位はジュール毎ケルビン（J/K）が用いられる。 系がある準静的な過程で d'Q の熱を得たときの温度の変化を dT とすると、熱容量は C = d ′ Q d T {\displaystyle C={\frac {d'Q}{dT}}} で定義される。 エントロピー S(T) を用いれば C ( T ) = T d S d T {\displaystyle C(T)=T{\frac {dS}{dT}}} と表される。 体積が一定の条件下での熱容量を定積熱容量といい、内部エネルギー U により C V ( T , V ) = ( d ′ Q d T ) V = T ( ∂ S ∂ T ) V = ( ∂ U ∂ T ) V {\displaystyle C_{V}(T,V)=\left({\frac {d'Q}{dT}}\right)_{V}=T\left({\frac {\partial S}{\partial T}}\right)_{V}=\left({\frac {\partial U}{\partial T}}\right)_{V}} で表される。括弧に付く添え字は微分を行う温度 T の他に体積 V を変数に持つことを表している。 圧力が一定の条件下での熱容量を定圧熱容量といい、エンタルピー H により C p ( T , p ) = ( d ′ Q d T ) p = T ( ∂ S ∂ T ) p = ( ∂ H ∂ T ) p {\displaystyle C_{p}(T,p)=\left({\frac {d'Q}{dT}}\right)_{p}=T\left({\frac {\partial S}{\partial T}}\right)_{p}=\left({\frac {\partial H}{\partial T}}\right)_{p}} で表される。 平衡状態の安定性から、等積熱容量は CV > 0 である。 定圧熱容量と定積熱容量の差は、熱膨張係数 α、等温圧縮率 κT と C p − C V = T ( ∂ p ∂ T ) V ( ∂ V ∂ T ) p = − T [ ( ∂ V ∂ T ) p ] 2 / ( ∂ V ∂ p ) T = T V κ T α 2 {\displaystyle {\begin{aligned}C_{p}-C_{V}&=T\left({\frac {\partial p}{\partial T}}\right)_{V}\left({\frac {\partial V}{\partial T}}\right)_{p}\\&=-T\left[\left({\frac {\partial V}{\partial T}}\right)_{p}\right]^{2}{\bigg /}\left({\frac {\partial V}{\partial p}}\right)_{T}\\&={\frac {TV}{\kappa _{T}}}\alpha ^{2}\end{aligned}}} で関係付けられる。特に、理想気体の場合には C p − C V = N R {\displaystyle C_{p}-C_{V}=NR} となる。N は物質量、R はモル気体定数である。TV/κT > 0 なので Cp > CV の関係がある。 これは体積の変化により系が外部にした仕事の分だけ余計に外部から熱を得ていることを表している。 定圧熱容量と定積熱容量の比は比熱比と呼ばれ、断熱圧縮率 κS、等温圧縮率 κT と γ = C p C V = κ T κ S {\displaystyle \gamma ={\frac {C_{p}}{C_{V}}}={\frac {\kappa _{T}}{\kappa _{S}}}} で関係付けられる。Cp > CV > 0 なので γ > 1 である。 統計力学においては分配関数によって熱容量は C ( β ) = k β 2 ∂ 2 ∂ β 2 ln ⁡ Z ( β ) {\displaystyle C(\beta )=k\beta ^{2}{\frac {\partial ^{2}}{\partial \beta ^{2}}}\ln Z(\beta )} で表されており、エネルギーのゆらぎと関係付けられている。 C ( β ) = k β 2 ⟨ E ( ω ) 2 − ⟨ E ( ω ) ⟩ 2 ⟩ {\displaystyle C(\beta )=k\beta ^{2}\left\langle E(\omega )^{2}-\left\langle E(\omega )\right\rangle ^{2}\right\rangle } 田崎晴明 『統計力学Ⅰ』 培風館〈新物理学シリーズ〉、2008年。ISBN 978-4-563-02437-6。 比熱容量 - 比熱、モル熱容量などの詳細はこちら。 熱 比熱容量の比較 エンタルピー 熱伝導
磁化率

磁化率（じかりつ、英語：magnetic susceptibility）とは、磁気分極の起こりやすさを示す物性値である。帯磁率、磁気感受率などとも言う。 外部から磁界Hを掛けられると一般の磁性体には磁気分極Pm が生ずるが、このHとPm は比例する。その関係を P m = χ m μ 0 H {\displaystyle {\boldsymbol {P}}_{m}=\chi _{m}\mu _{0}{\boldsymbol {H}}} のように書き表した時の比例係数 χ m   {\displaystyle \chi _{m}\ } が(静的な)磁化率である（μ0は真空の透磁率）。ギリシア文字のχで表現するが、電気感受率にも同じ文字を使う場合があるので区別のためχmとしている。μ0HとPm は共に磁束密度の次元を持つので、χは無次元量であり単位系に依らない（ただしPm=χmHのように透磁率を介さず、直接にPmとHを結ぶ係数を磁化率χmと定義する流派も存在し、この場合のχmは透磁率と同じ次元を持つことになる）。 物質中における磁束密度、磁界、磁気分極の間には B − P m = μ 0 H {\displaystyle {\boldsymbol {B}}-{\boldsymbol {P}}_{m}=\mu _{0}{\boldsymbol {H}}} の関係があるので、上記したPmの定義 Pm=χmμ0H を代入すれば以下のように整理できる。 B = μ 0 ( 1 + χ m ) H {\displaystyle {\boldsymbol {B}}=\mu _{0}(1+\chi _{m}){\boldsymbol {H}}} そして透磁率μ1の物質中における磁束密度と磁界の関係は、一般にB=μ1Hと書き表される。よって二式を比較すると μ 1 = μ 0 ( 1 + χ m ) {\displaystyle \mu _{1}=\mu _{0}(1+\chi _{m})} である。即ち、物質の透磁率とは、換言すれば真空の透磁率を (1+χm) 倍したものであることが分かる。また比透磁率μr（その定義はμr=μ1/μ0である）を用いて表せば μ 1 = μ 0 ( 1 + χ m ) = μ 0 μ r {\displaystyle \mu _{1}=\mu _{0}(1+\chi _{m})=\mu _{0}\mu _{r}} なので(1+χm)=μrとなる。 磁化 磁性体 電気感受率
分圧

多成分からなる混合気体において、ある1つの成分が混合気体と同じ体積を単独で占めたときの圧力を、その成分の分圧 (英語: partial pressure）という。たとえば酸素の分圧は酸素分圧と呼ばれる。 ドルトンの分圧の法則によれば、混合気体の圧力（全圧）は各成分の分圧の和に等しい。よって、分圧の法則が成り立つ混合気体であれば、ある成分 i の分圧 Pi は P i = X i P {\displaystyle P_{i}=X_{i}P} のように全圧 P に係数としてモル分率 Xi を使って簡単に表すことができる。混合気体が理想気体の状態方程式 PV = nRT に従うなら、この混合気体では分圧の法則が成り立つ。すなわち、理想混合気体の成分 i の分圧は Pi = XiP で表すことができる。それに対して混合気体が PV = nRT に従わないときには、ふつうは分圧の法則が成り立たないので Pi ≠ XiP である。 混合気体中の2つの成分が化学平衡の状態にあるときには、これらの成分は混合気体と同じ体積を単独では占めることができない。よって、上述の方法ではこれらの成分の分圧を定義することはできない。たとえば二酸化窒素は四酸化二窒素と 2 N O 2 ⇌ N 2 O 4 {\displaystyle 2\mathrm {NO_{2}} \rightleftharpoons \mathrm {N_{2}O_{4}} } で表される平衡状態にある。そのため、NO2 と N2O4 の混合気体から NO2 または N2O4 の一方のみを取り出すことは不可能である。 このような場合でも各成分の分圧が定義できるように、専門的には成分 i の分圧 Pi を次式で定義する。 P i = X i P {\displaystyle P_{i}=X_{i}P} ここで P は混合気体の全圧で、Xi は成分 i のモル分率である。この式を定義式とすることで、混合気体と同じ体積を単独では占めることができない成分についても分圧を定義することができる。また、分圧の法則が成り立たない混合気体についても Pi = XiP がすべての成分について成り立つ。すなわち、理想気体であれ実在気体であれ任意の混合気体について分圧が定義できる。 分圧を Pi = XiP で定義すると、各成分の分圧の和はいつでも全圧に等しい。ドルトンの法則が成り立たないような混合気体においても、各成分の分圧の和が全圧に等しくなる。したがって、この定義のもとでドルトンの法則について述べるときは 混合気体の全圧は、各成分気体が混合気体と同温・同容積において示す圧力の和に等しい — デジタル大辞泉『ドルトンの法則』 というように、分圧という言葉を使わずに述べなければならない。 ^ ムーア物理化学 p.28 ^ IUPAC. Compendium of Chemical Terminology, 2nd ed. (the "Gold Book"). Compiled by A. D. McNaught and A. Wilkinson. Blackwell Scientific Publications, Oxford (1997). XML on-line corrected version: http://goldbook.iupac.org (2006-) created by M. Nic, J. Jirat, B. Kosata; updates compiled by A. Jenkins. doi:10.1351/goldbook.P04819 ^ アトキンス第8版 p. 13 W. J. ムーア 『ムーア物理化学』上、藤代亮一 訳、東京化学同人、1974年、第4版。ISBN 4-8079-0002-1。 Peter Atkins、Julio de Paula 『アトキンス物理化学』上、千原秀昭、中村亘男 訳、東京化学同人、2009年、第8版。ISBN 978-4-8079-0695-6。 蒸気圧 ヘンリーの法則 平衡定数
反射率

ある面に入射する光束を Φ {\displaystyle {\Phi }} 、この面で反射する光束を Φ r {\displaystyle {\Phi }_{r}} とすると反射率Rは下の式で示される。 R = Φ r Φ {\displaystyle R={\frac {{\Phi }_{r}}{\Phi }}} また、媒質の屈折率を n 0 {\displaystyle n_{0}} 、反射する面の屈折率を n 1 {\displaystyle n_{1}} とすると、光がその面に対して垂直に入射 するときの反射率Rは下の式で示される。 R = ( n 0 − n 1 ) 2 ( n 0 + n 1 ) 2 {\displaystyle R={\frac {(n_{0}-n_{1})^{2}}{(n_{0}+n_{1})^{2}}}} 透過率 (光学) 吸収率 フレネルの式
圧縮率

圧縮率(あっしゅくりつ、Compressibility)とは、系にかかる圧力に対して、系の体積がどの程度変化するかを表す状態量である。 圧力は一様（等方的）として圧縮率 κ は以下の式で定義される。 κ = − 1 V ∂ V ∂ p {\displaystyle \kappa =-{\frac {1}{V}}{\frac {\partial V}{\partial p}}} V は系の体積、p は圧力である。 温度が一定の条件下での圧縮率を等温圧縮率といい、以下で定義される。 κ T = − 1 V ( ∂ V ( T , p ) ∂ p ) T {\displaystyle \kappa _{T}=-{\frac {1}{V}}\left({\frac {\partial V(T,p)}{\partial p}}\right)_{T}} 断熱条件下での圧縮率を断熱圧縮率といい、以下で定義される。 κ S = − 1 V ( ∂ V ( S , p ) ∂ p ) S {\displaystyle \kappa _{S}=-{\frac {1}{V}}\left({\frac {\partial V(S,p)}{\partial p}}\right)_{S}} 圧縮率の逆数を体積弾性率（Bulk modulus、または体積弾性係数）といい、 K = 1 κ = − V ∂ p ∂ V {\displaystyle K={\frac {1}{\kappa }}=-V{\frac {\partial p}{\partial V}}} で定義される。 体積弾性率の記号は、K や B で表されることが多い。 等温体積弾性率は、ヘルムホルツエネルギー F(T,V) を用いると、 K T = V ( ∂ 2 F ( T , V ) ∂ V 2 ) T {\displaystyle K_{T}=V\left({\frac {\partial ^{2}F(T,V)}{\partial V^{2}}}\right)_{T}} と表すことができる。 断熱体積弾性率は、内部エネルギー U(S,V) を用いると、 K S = V ( ∂ 2 U ( S , V ) ∂ V 2 ) S {\displaystyle K_{S}=V\left({\frac {\partial ^{2}U(S,V)}{\partial V^{2}}}\right)_{S}} と表すことができる。 体積弾性率と硬さには相関があり、体積弾性率が大きい場合、その物質は硬い場合が多い。窒化炭素（立方晶窒化炭素やβ-C3N4など）は、ダイヤモンドより大きな体積弾性率を持つことが理論計算から予測されており、ダイヤモンドより硬い可能性が指摘されている（2004年現在、まだ実験で検証されていない）。単層カーボンナノチューブを常温加圧した物質（超硬度ナノチューブ相、SP-SWCNT）がダイヤモンドより大きい体積弾性率を持つことが確認されている。 等方均質弾性体では、ヤング率E、ポアソン比ν、体積弾性率Kの間に次の関係がある。 K = E 3 ( 1 − 2 ν ) {\displaystyle K={\dfrac {E}{3(1-2\nu )}}} 同様にヤング率、ポアソン比、体積弾性率、剛性率、ラメの第一定数の五つの弾性率はそれぞれ、二つを用いて残りの三つを表すことができる。 ^ 産業技術総合研究所　ナノチューブを利用して新超硬度相カーボンプレートの合成に成功 物性物理学 圧縮率因子 非圧縮性 圧縮性流れ
温位

圧力 Pのときの空気塊の温位（おんい、英: potential temperature）とは、その気塊を標準的な参照圧力 P0（通常1000hPa）へ断熱的に変化させたときの温度である。温位はθで表され、大気の場合、しばしば以下の式で与えられる。 θ = T ( P 0 P ) R c p {\displaystyle \theta =T\left({\frac {P_{0}}{P}}\right)^{\frac {R}{c_{p}}}} このときTは現在の気塊の絶対温度（単位 K）、Rは大気の気体定数、そしてcpは一定圧力での比熱容量である。 温位の概念はあらゆる成層流体に適用される。特に大気科学と海洋学で使用される。 ^ TAMU 大気熱力学 [1] [2]
比熱比

比熱比（ひねつひ、英: heat capacity ratio）は定圧熱容量と定積熱容量の比である。熱力学の解析に用いるのは、それぞれ1モルあたりの定圧熱容量（定圧比熱）、定積熱容量（定積比熱）の比であり、通常 γ {\displaystyle \gamma } または κ {\displaystyle \kappa } と表示される。 γ := C p C V {\displaystyle \gamma :={\frac {C_{p}}{C_{V}}}} ただし工業的には、MKS系に単位換算された値を用いるのが一般的である。モルと kg の換算には、炭素12を基準とした炭素スケールが用いられる。 断熱圧縮膨張時の圧力P と体積V の関係は、比熱比を用いて次のように表される（ポアソンの法則）。 P V γ = c o n s t . {\displaystyle PV^{\gamma }=\mathrm {const.} } 下表に示すように、気体の比熱容量、比熱比は、分子の構造によって決まる（エントロピーにおける分子の運動エネルギーには回転運動も含むためその差が比熱比の差になり現れる）。 カルノーサイクル マイヤーの法則 - 理想気体における、CP - CV = R という関係。
ヤング率

ヤング率（ヤングりつ、英語: Young's modulus）は、フックの法則が成立する弾性範囲における、同軸方向のひずみと応力の比例定数である。この名称はトマス・ヤングに由来する。縦弾性係数（たてだんせいけいすう、英語: modulus of longitudinal elasticity）とも呼ばれる。 ヤング率は、線形弾性体ではフックの法則 ε = σ E {\displaystyle \varepsilon ={\frac {\sigma }{E}}} ε：ひずみ，σ：応力，E：ヤング率 より、 E = σ ε {\displaystyle E={\frac {\sigma }{\varepsilon }}} である。 一般の材料では、一方向の引張りまたは圧縮応力の方向に対するひずみ量の関係から求める。ヤング率は、縦軸に応力、横軸にひずみをとった応力-ひずみ曲線の直線部の傾きに相当する。 たとえば、ヤング率が約10tf/mm2(=98GPa)である銅では、断面積1mm2、長さ1mのワイヤに10kgのオモリをぶら下げると、0.1%のひずみが生じ、約1mm伸びることになる。 ヤング率は結晶の原子間距離の変化に対する抵抗と考えることができ、原子間の凝集力が弾性的性質を決める。したがって応力と変形の機構が同じ種類の材質間では、融点と弾性係数の間にはある程度の相関がある[要出典]。応力がある大きさ（比例限度）を超えると、結晶の不完全な部分が不可逆的に動くことによって変形することになるので、応力とひずみの関係はリニア（線形）ではなくなり、応力を取り除いても元の寸法に戻らなくなる。この現象を降伏という。 金属のヤング率は数十〜数百GPaである。この値は100%の弾性ひずみを生じる応力の値であるが、実際の材料は1%以下のひずみで降伏するものが多いので、ヤング率は通常引張強さの数百倍の大きさである。 弾性的性質は温度によって変化するので解析時には注意が必要である。変化の近似式は E = E 0 − B T exp ⁡ ( − T c T ) {\displaystyle E=E_{0}-BT\exp \left(-{\frac {T_{c}}{T}}\right)} ここで E0 は0[K]でのヤング率、B, Tc は材料によって異なる定数である。一例として、1000℃における鋼のヤング率は常温の2/3程度に減少する。 樹脂のように応力-ひずみ曲線にリニアの領域がほとんど存在しない材料では、ヤング率としてセカント係数（応力-ひずみ曲線上の点と原点を結ぶ直線の傾き）などを用いる。 注：以下に載せる値は目安であり、必ずしも保証されるものではない。 等方均質弾性体では、ヤング率 E、ポアソン比 ν、剛性率 G の間に次の関係がある。 E = 2 G ( 1 + ν ) {\displaystyle E=2G(1+\nu )} 同様にヤング率、ポアソン比、体積弾性率、剛性率、ラメの第一定数の五つの弾性率はそれぞれ、二つを用いて残りの三つを表すことができる。 ^ a b 「機械工学辞典」p.804 ^ a b c d e f g h “The Engineering ToolBox - Modulus of Elasticity - Young Modulus for some common Materials”. 2014年1月2日閲覧。 ^ a b c d e 国立天文台 『理科年表 平成22年（机上版）』 丸善出版、2009年、379頁。ISBN 978-4-621-08191-4。 ^ a b c d 高野菊雄 『トラブルを防ぐプラスチック材料の選び方・使い方』 工業調査会、2005年6月15日、第1版、61頁。ISBN 4-7693-4190-3。 ^ a b c d e 「機械材料学」p.154 ^ a b c d e f g 「物理学」p.89 ^ a b c 「機械材料学」p.195 『機械工学辞典』 日本機械学会、丸善、2007年1月20日、第2版。ISBN 978-4-88898-083-8。 小出昭一郎 『物理学』 裳華房、2003年、3。ISBN 4-7853-2074-5。 平川賢爾、大谷泰夫、遠藤正浩、坂本東男 『機械材料学』 朝倉書店、2004年12月5日、第1版。ISBN 978-4-254-23702-3。 弾性 剛性 フックの法則 動的弾性率
流束

流束（りゅうそく、英: flux）とは、流れの場、あるいはベクトル場の強さを表す量である。 英語のままフラックスとも呼ばれる。 様々なベクトル場に対応した流束が用いられる。流束は流体の理論からの類推であるが、何らかの実体が流れているとは限らない。 なお、単位面積あたりの流束である流束密度（flux density）を指して単に流束と呼ばれることも多い。 速度分布 v(t, x)、質量分布 ρ(t, x) の流体に対して、曲面 S を時間あたりに通り抜ける質量は M S ( t ) = ∫ S ( ρ v ⋅ n ) d S {\displaystyle M_{\mathrm {S} }(t)=\int _{\mathrm {S} }(\rho {\boldsymbol {v}}\cdot {\boldsymbol {n}})\,\mathrm {d} S} となる。これは流体の質量流量（mass flux）と呼ばれる。 流量を様々な流れの場、あるいはベクトル場で置き換えたものが流束である。 ベクトル場 A(t, x) に対して、曲面 S に対する流束は Φ S ( t ) = ∫ S ( A ⋅ n ) d S {\displaystyle \Phi _{\mathrm {S} }(t)=\int _{\mathrm {S} }({\boldsymbol {A}}\cdot {\boldsymbol {n}})\,\mathrm {d} S} で定義される。 このベクトル場 A は面積あたりの流束であり、流束密度と呼ばれるが、流束密度を指して流束と呼ばれることも多い。 ^ 巽『連続体の力学』 ^ 浅野『物質移動の基礎と応用』 p.11 巽友正 『連続体の力学』 岩波書店〈岩波基礎物理シリーズ〉、1995年。ISBN 4-00-007922-0。 浅野康一 『物質移動の基礎と応用』 丸善、2004年。ISBN 4-621-07356-7。
ナリチク

ナリチク（ロシア語: Нальчик, ラテン文字転写：Nalchik）はロシア連邦に属するカバルダ・バルカル共和国の首都。人口は300,700人（2004年）。 エルブルス山への玄関口として観光業も盛ん。療養施設なども多い。 大コーカサス山脈の北麓に位置し、ナリチク川に臨む。 北緯 43,50° 東経 43,62° 標高 432m ナリチクはロシア帝国のカフカス進出の拠点として1818年に建設された。ソビエト連邦成立後の1921年に都市として登録され、ロシア・ソビエト連邦社会主義共和国内のカバルダ・バルカル自治州の州都となった。同自治州は1936年にカバルダ・バルカル自治共和国となり、ナリチクは引き続き同地域の行政中心地となった。第二次世界大戦（独ソ戦）中の1942年10月28日にはナチス・ドイツのブラウ作戦によりドイツ国防軍とルーマニア軍によって占領されたが、翌1943年1月3日にソ連軍（赤軍）により奪回された。 1991年にソビエト連邦が崩壊すると、ナリチクはロシア連邦の構成単位であるカバルダ・バルカル共和国の首都となった。1990年代のチェチェン紛争の結果、多くのチェチェン人難民が流入した。2005年1月末にはナリチク市内の住宅に立てこもったイスラム武装勢力が治安部隊によって殺害された。 ロシアサッカー・プレミアリーグ所属のサッカークラブ、スパルタク・ナリチクが本拠地を置いている。 カイセリ、トルコ アンマン、ヨルダン リノ、アメリカ合衆国 ウラジカフカス、ロシア 座標: 北緯43度30分 東経43度37分﻿ / ﻿北緯43.50度 東経43.62度﻿ / 43.50; 43.62
クズル

クズル（トゥバ語・ロシア語: Кызы́л クィズィール）は、ロシア連邦の都市の1つで、トゥヴァ共和国の首都である。クズルとは、他の多くのテュルク諸語同様にトゥバ語で「赤」という意味である。 クズルはちょうどアジアの地理的中央 (51°44'N 94°26'E) に位置していると自称している。クズルにはロシア語、トゥバ語、英語でそれぞれ「Центр Азии、Азиянын төвү、THE CENTER OF ASIA」（いずれも「アジアの中心」の意）と刻まれたモニュメントが建っている。 クズルではエニセイ川が横切るようにして流れている。発展しているのはエニセイ川の南側の川沿いであり、エニセイ川の2つの源流であるビー＝ヘム川（ロシア語版）（トゥヴァ語: Бий-Хем、Bii-Khem、露: Большой Енисей ボルショイ・エニセイ川/大エニセイ川）とカー＝ヘム川（ロシア語版）（トゥヴァ語: Каа-Хем、Kaa-Khem、露: Малый Енисей マールイ・エニセイ川/小エニセイ川）が出会う場所が最も発展している。ここの堤防の上には1964年に建てられたモニュメントがある。 クズルは1914年にベロツァルスク(Belotsarsk, Белоца́рск)として誕生した。1918年にはヘム・ベルディリ(Khem-Beldiri, Хем-Белдири)と改称され、1926年に現在のクズルとなった。 2004年9月には市制90周年およびトゥバ共和国のソビエト連邦加盟60周年が祝われた。 晩年のアメリカの物理学者 リチャード・P・ファインマンは、一風変わった地名であるこの地に行こうと何年にもわたって交渉を重ねていた。このエピソードは『ファインマンさん最後の冒険』に記されている。 クズル空港（キジル空港、Kyzyl Airport） クズルの写真集 詳細地図 the Centre of Asia Markerの歴史
ダルハン市

ダルハン市（モンゴル語：Дархан、英語：Darkhan）は、モンゴル国北部、 ダルハン・オール県の中心市で、モンゴル第3の都市。 人口約12万。モンゴル縦貫鉄道が市内を通り、工業都市と位置付けられる。 市内には、ナラン総合学校という日本語教育を行う私立学校が存在する。読売テレビの『グッと！地球便』にて、ナラン総合学校とそこで働く日本人女性が紹介された ^ ダルハン・オール県はセレンゲ県のほぼ中央に位置するが、セレンゲ県からは独立している。 ^ “#243モンゴル／ダルハン 6月9日（日）午前10：25～”. 読売テレビ. 2015年6月27日閲覧。
ザミンウード

ザミンウード（モンゴル語: Замын-Үүд、ᠵᠠᠮ ᠤᠨ ᠡᠭᠦᠳᠡ ラテン文字：Zamyn-Üüd、道の門、国境を意味する）は、モンゴル国ドルノゴビ県にある都市である。ザミンウードはモンゴル国と中国・内モンゴル自治区との国境付近に位置する。2008年時点において、ザミンウードの人口は11,527人となっている。ザミーンウード、ザーミンウードと表記されることもある。 ザミンウードという都市名は現代のザミンウードの位置（北緯44度30分 東経111度15分﻿ / ﻿北緯44.500度 東経111.250度﻿ / 44.500; 111.250）から北西に101kmの地点に存在したDzamiin Üüde集落の名前から取られている。 ザミンウードは北京とウランバートルを結ぶ古の交易路の中継地点であり、現代でもエレンホトを経由して中国とモンゴル国を越境する際の重要な国境地点となっている。国境警備隊によれば、2004年には95万人以上の人間が越境している。2014年7月に中国総領事館が開設された。 中国とモンゴル、ロシアを結ぶ鉄道路線であるモンゴル縦貫鉄道のザミンウード駅があり、エレン駅に接続している。 2007年4月、チョイルからサインシャンドを経由してザミンウードまで続く全長432kmの舗装道路の建設が開始された。当初は2007年10月に完成を予定していたが、道路の完成は2013年まで延期され、サインシャンドからチョイルまでの区間が2013年9月に完成した。中国からモンゴル国への移動遅延をなくすため新越境道路整備計画も2013年に完成した。 ザミンウード自由経済地域（FEZ）が2004年に公式に設立された。総面積は約900haであり、ザミンウード中心部と中国との国境の間に位置している。 ザミンウードはケッペンの気候区分において寒冷な砂漠気候（BWk）に属し、暖かい夏と極めて寒冷な冬がある。一年の降水量のほとんどが夏に雨として降り、この他に4～5月や9～10月に降雪がある。冬季は極めて乾燥している。 ^ “/ Soviet era topographic map with former Dzamiin Üüde ruins location.”. Topomapper.com. 2014年6月30日閲覧。 ^ “モンゴル・ザミンウドに総領事館開設”. Sankei Biz (2014年7月10日). 2015年6月27日閲覧。 ^ “Открытый Мир Азия”. Owasia.ru. 2014年2月20日閲覧。 ^ “MCC Official at Choir-Sainshand Road Project Ceremony in Mongolia | IIP Digital”. Iipdigital.usembassy.gov (2013年9月5日). 2014年2月20日閲覧。 ^ “33 billion MNT for road construction in Zamiin-Uud”. English.news.mn (2013年4月1日). 2014年2月20日閲覧。 ^ “Zamiin-Uud Climate Normals 1961-1990”. アメリカ海洋大気庁. 2014年6月30日閲覧。 自由経済地域 - Zamyn-Uud Free Economic Zone FIFTA
スフバートル市

スフバートル（モンゴル語: Сүхбаатар、ᠰᠤᠻᠪᠠᠠᠲᠠᠷ、ラテン文字転写：Sükhbaatar）は、オルホン川流域に位置するモンゴル国セレンゲ県の県庁所在地である。1940年に建設され、都市名は独立運動の指導者であるダムディン・スフバートルに由来する。人口は19,626人（2008年）。 ロシア国境の町であり、中国とロシアを結ぶモンゴル縦貫鉄道のスフバートル駅がある。 スフバートル広場 - 首都ウランバートルにある広場。 鶴竜力三郎（本名：マンガルジャラビーン・アナンド） - 日本で大相撲力士として活動中。生まれ育ったところは首都のウランバートル市だが、取組前の場内アナウンスなどでは父親の故郷であるスフバートル市を自身の出身地としている。
アルタイ (モンゴル)

アルタイ（モンゴル語: Алтай）は、モンゴル国西部の都市。ゴビ・アルタイ県の県都ならびにエスンブラグ郡（ソム）の中心都市である。人口は1万5800人（2008年推計）。県南部のアルタイ郡と混同されやすい。 アルタイ空港からアルバイヘールとウランバートルに定期便が就航している。 ケッペンの気候区分ではステップ気候 (BSk) に分類される。短く涼しい夏と長い乾燥した極寒の冬が特徴。 ^ a b Annual Report 2008. Govi-Altai Statistical Office. ^ “Climatological Normals of Altai”. Hong Kong SAR Government. 2011年1月5日閲覧。
ゴルノ＝アルタイスク

ゴルノ=アルタイスク (ロシア語: Го́рно-Алта́йск)は、ロシアにあるアルタイ共和国の首都である。この町は、モスクワの3,641 km東に所在し、人口は、2002年国勢調査で53,538人である。 このアルタイ共和国唯一の町は、アルタイ山脈の麓の丘にある細いメイマ谷に位置する。1830年に谷にたどり着いたロシア正教の宣教師は、当時、原住民19家族とロシア人3家族で構成されていたウララの集落を偶然見つけた。翌年、ウララはアルタイで最初のロシア正教の布教所の設置場所として選ばれ、ロシアの入植者がこの村に移住し始めた。 1922年にオイロート自治州がつくられたとき、ウララはその首都となった。1928年に村が町になり、1932年に名前がオイラト=トゥーラに変更された。しかしながら、1948年に当局は、ついにこの地の原住民が実際には自らのことをオイラトと呼ばないことを知り、自治体の名前はゴルノ・アルタイ自治州（すなわち山地アルタイ自治州）に変更され、それが首都の名前となった。 ゴルノ=アルタイスクには、近代産業が散在し、ゴルノ=アルタイスク空港、劇場、大学そして地方博物館がある。この町は、最も近いビイスクの鉄道駅から96 km離れている。 座標: 北緯51度57分 東経85度57分﻿ / ﻿北緯51.950度 東経85.950度﻿ / 51.950; 85.950
ツェツェルレグ市

ツェツェルレグ（モンゴル語: Цэцэрлэг; ᠴᠡᠴᠡᠷᠯᠢᠭ、英語: Tsetserleg、庭を意味する）はモンゴル国アルハンガイ県の県庁所在地である。 ハンガイ山脈の北東側ふもと、ウランバートルの南西600キロメートル (370 mi)に位置する。人口は16,553人（2000年国勢調査、エルデネブルガン郡地方の人口は18,519）、16,618人（2003年推定）、16,300人（2006年推定）である。ツェツェルレグは地理的にはアルハンガイ県南部のブルガン郡（モンゴル語版、英語版）に位置し、同県北部にあるツェツェルレグ郡（モンゴル語版、英語版）とは異なる。1992年、ツェツェルレグはエルデネブルガン郡 (ソム)として設計された。面積は536km2 (207 sq mi)である。 ツェツェルレグは古くから文化と商業の中心となっている。 かつて、初代ハルハ ザヤ パンディタ（Khalkh Zaya Pandita）のルブサンペレンレイ（Luvsanperenlei、1642-1715）（ザヤ パンディタ（英語版）のナムカイジャンツァン（Namkhaijantsan、1599-1662）とは別人）によって建設された修道院があった。 中央のグデンサム（Guden Süm）、右（夏）セムチン（Semchin）寺、左（冬）セムチン寺があり、すべては1680年代はじめに建てられた。 ザヤ パンディタ6世のジャムバツェレン（Jambatseren）は共産主義者たちによって1932年に殺害され、中心のグデン寺は博物館になった。 ザヤ パンディタ7世はいるが、ほとんどをウランバートルで過ごしており、時々訪れる程度である。 ツェツェルレグにはウランバートルとの定期便が運航されている空港、劇場、病院、農業大学がある。主な産業は食品加工である。 バーバル（英語版）（バット-エルデニン バットバヤル）歴史家 ラドナアスムベレリン・ゴンチグドルジ（英語版） ゲレグジャムチン・ウスクバヤル（英語版） 格闘家 マイダルジャヴィン・ガンゾリグ、宇宙飛行士・科学者 ツェツェルレグの気候は乾燥した冬のある亜寒帯気候（Dwc）である。微気候の一部で、モンゴル内の他の地域と比べ夏は涼しく冬は暖かい。風速も平均と比べ穏やかである。冬で最も寒い月は1月で、国内で最も暖かい場所となることがよくあり、-30℃を下回ることは滅多にない。通常夜は-15℃から-25℃、日中は5℃から15℃程度である。2014年と2015年の1月における最低気温は-26℃（瞬間最低値）、平均最低気温は-16℃であった。これはウランバートルの平均最低気温-28.5℃（同年月）よりも12℃暖かく、フフホト市の平均最低気温-16℃（同年月）と同じである。 2015年1月の平均最高気温は0℃、平均気温は-9℃でいずれもフフホトと同じである。2015年1月で最高気温が0℃を超えた日が10日あり、その中で最も暖かかった日の最高気温は7℃であった。これはフフホトよりも暖かかった（同年月で最高気温が0℃を超えた日が8日あり、その中で最も暖かかった日の最高気温は6℃であった）。モンゴル内では他にダランザドガドとアルバイヘールで穏やかな気候がみられる。瞬間的には同じ気温となったが、平均最低気温と最高気温は少し暖かく-15℃、8℃であった。ツェツェルレグはUSDAの植物生育可能地域（英語版）5に属する。 ^ Rural Poverty Reduction Programme[リンク切れ] ^ # Jan 2015 Climate History for Tsetserleg, Mongolia. Weather Underground. ^ Arkhangai Meteorological Department. ^ # Climate History for Tsetserleg, Mongolia. Weather Underground. ^ “Tsetserleg Climate Normals 1961-1990”. National Oceanic and Atmospheric Administration. 2013年1月13日閲覧。 ^ “Our Sister Cities”. Bellingham Sister Cities Association. 2015年1月20日閲覧。 ^ “Interactive City Directory”. Sister Cities International. 2015年1月20日閲覧。 Don Croner's World Wide Wanders: Tsetserleg "Tsetserleg" Encyclopædia Britannica Mongolia City Development Strategies for Secondary Cities
ドゥシャンベ

ドゥシャンベ（Душанбе）は、タジキスタン共和国の首都。2008年の人口は679,400人。都市名はタジク語で「月曜日」という意味である（元々はペルシア語に由来し「土曜日の二日後」の意味）。月曜に市場が開かれた村から急成長したためである。1961年までは、「スターリンの町」を意味するスターリナバード（Stalinabad）という市名であった。 ドゥシャンベの地は紀元前5世紀の遺跡も残る古くからの定住地であるが、19世紀まで町というより村という程度の規模でしかなかった。ロシア革命後、ボリシェヴィキの影響が中央アジアに及んでくると、タジク人・ウズベク人反革命軍の拠点となる。ブハラ・アミール国(マンギト朝)の最後のアミール、アーリム・ハーンはこの地に逃げ込んだ。（その後、カーブルに亡命)。1922年、ドゥシャンベは赤軍の手に落ちた。1925年には村から町へ行政上、昇格し、タジク自治ソビエト社会主義共和国の行政府が置かれた。 中央アジアのソビエト連邦領が民族境界によって各共和国に区分されると、1929年にドゥシャンベの一帯はタジク・ソビエト社会主義共和国となり、その首都に指定され、スターリンにちなんで「スターリナバード」となった。1961年、ニキータ・フルシチョフのスターリン批判で、ドゥシャンベの名に戻される。 ソ連時代、この地方は綿花や絹の大生産地に変えられ、ソ連中から人々が移住させられた。タジク人も地方から流入、人口が急速に増える。 アゼルバイジャンで起きた反アルメニア暴動(スムガイトポグロム)から逃れた亡命アルメニア人がタジキスタンに移住する、という噂から、1990年、住宅難のタジク人の間で、ドゥシャンベ暴動が起こった。ミハイル・ゴルバチョフのペレストロイカと時期を同じくしたため、南コーカサスや中央アジアでの民族主義増大に繋がった。1992年からのタジキスタン内戦で、市は甚大な被害を受けるが、今日ではタジキスタンの首都として近代化が急速に進んでいる。 内戦以前はロシア人が人口の多数を占めていた。1959年には107,263人（47.83%）がロシア人と半数を占め、タジク人は41,933人（18.70%）に過ぎなかった。その後、1989年にはロシア人194,691人（32.37%）、タジク人235,392人（39.13%）と割合が逆転し、内戦を経てロシア人は激減し2010年には19,061人と最盛期の10分の1の規模となりわずかに2.63%を占めるのみになった。タジク人の割合は（89.50%）にまでなり、人口構成のタジク人化が進んだ。ウズベク人も48.661人（6.71%）とタジク人に次ぐ規模となっている。かつてはロシア人が半数を占めていたためにロシア語が共通語であったが、エモマリ・ラフモン大統領によるタジク民族主義の影響でタジク語に一本化されつつある。 地中海性気候（Csa）。 他の中央アジアの都市に較べると雨量が多い。しかし、夏は暑く乾燥する。冬は周囲の山脈の影響でシベリアからの寒気をさえぎり、寒さを多少緩和している。 近郊に石炭、鉛、ヒ素の鉱脈がある。綿織物で有名なドゥシャンベはシルク、機械、電気製品、衣料品、革製品、トラクター部品、食糧も生産する。 市内交通はトロリーバスが中心である。市内交通はバスやトロリーバス等ではプリペイド式のICカードによる乗車システムが導入されている。 ドゥシャンベ空港がある。近年、近代化工事が行われている。タジキスタン航空のハブ空港。 ハジ・ヤコブ・モスク（Haji Yakoub Mosque） 考古民族博物館（Museum of Ethnography） 国立タジキスタン総合博物館（Tajikistan unified museum） ルサカ（ザンビア） サナア（イエメン） モナスティル（チュニジア） クラーゲンフルト（オーストリア） ラホール（パキスタン） ボルダー（アメリカ合衆国） マザーリシャリーフ（アフガニスタン） ロイトリンゲン（ドイツ） サンクトペテルブルク（ロシア） シーラーズ（イラン） ミンスク（ベラルーシ） ウルムチ（中国） テヘラン（イラン） アンカラ（トルコ） ブハラ（ウズベキスタン） ^ Том 3. Национальный состав и владение языками, гражданство населения Республики Таджикистан (2010) アーカイブ 2013年10月14日 - ウェイバックマシン // Агентство по статистике при Президенте Республики Таджикистан ^ “TAJIKISTAN - DUSHANBE”. Centro de Investigaciones Fitosociológicas. 2011年11月10日閲覧。 ^ “Climatological Normals of Dushanbe”. Hong Kong Observatory. 2014年2月13日閲覧。 ドゥシャンベ（wikimapia）
エルデネト

エルデネト（モンゴル語: Эрдэнэт、「富とともに」の意、エルデネットとも）は、モンゴル北部の都市。オルホン県の県都で、国内第2位の人口を有する。 ウランバートルの北西240km、セレンガ川とオルホン川にはさまれた盆地に位置する。首都との道路距離は371kmある。 アジアで最大、世界でも4番目に大きい銅鉱の開発のため、1975年に建設された。モンゴルとロシアの合弁企業「エルデネト鉱業株式会社」は、モンゴルの国家財政におけるハードカレンシー収入に一役も二役も買っている。 市内では年間2223万トンの鉱石が採掘され、12万6700トンの銅と1954トンのモリブデンが精製される。この鉱山だけでGDPの13.5%、国税収入の7%がまかなわれる。 人口の推移 フェアバンクス（アメリカ合衆国） ウラン・ウデ（ロシア） セーケシュフェヘールヴァール（ハンガリー） 「友愛のモニュメント」 中心市街地 ^ Montsame News Agency. Mongolia. 2006, Foreign Service Office of Montsame News Agency, ISBN 9992906278, p. 80 ^ Montsame News Agency. Mongolia. 2006, Foreign Service Office of Montsame News Agency, ISBN 9992906278, p. 83 ^ National Statistical Office ^ National Economy of the Mongolian People's Republic (1921 - 1981), Ulaanbaatar 1981 ^ , GeoHive: Global Statistics ^ Population Statistics: historical demography ^ Mongolia City Development Strategies for Secondary Cities ^ Statistical Report 2008 ^ Chris Freiberg (2008年3月30日). “Sister-city program brings Mongolian delegation to Fairbanks”. newsminer.com. 2010年1月9日閲覧。
チョイル

チョイル（モンゴル語: Чойр）は、モンゴル国の都市。ゴビスンベル県の県都、ならびにスンベル郡の中心地である。 2002年の市の総人口は7588人（ほか郊外に9207人）で、1979年の4500人に比べ増加している。2006年末の推計では7998人であった。 チョイルは全長150km、幅10 - 20km のチョイル低地に位置し、周辺地域よりも500mほど標高が低い。市内の標高は1269mである。 モンゴル縦貫鉄道の駅があり、ウランバートル南東250km地点に位置する。 アジア開発銀行がモンゴル南北縦貫道の総仕上げとして、ここから中国国境までの430kmの舗装路を計画している。 ソビエト連邦時代、チョイルは軍事基地であった。1989年にソ連の対空ミサイル部隊が撤退。市街の北25kmに位置するモンゴル最長の滑走路も閉鎖され、当時の遺物と化している。1992年の憲法で、軍営は県の支配権のおよぶ所となった。モンゴル人初の宇宙飛行士・ジェクテルデミット・グラグチャを記念する像が駅の近くにある。 チョイルは企業誘致地区を宣言しており、ダルハン・エルデネトと並ぶ国内の三自治都市のひとつである 。460名を収容する刑務所がある。 ^ Gobisümber aimag official site Archived 2007年9月24日, at the Wayback Machine. ^ “Mongolia”. citypopulation.de. 2007年7月24日閲覧。 ^ Govisümber Aimag official site[リンク切れ] ^ Denison Mines (2006年12月). “Annual Information Form (pdf)”. p. 62. 2007年9月28日時点のオリジナルよりアーカイブ。2007年7月24日閲覧。 ^ “Paving the Way for Road Development in Mongolia's Southern Gobi”. Asian Development Bank. 2007年7月2日時点のオリジナルよりアーカイブ。2007年7月24日閲覧。 ^ Alan J. K. Sanders, "Mongolia in 1989: Year of Adjustment," Asian Survey 30:1 (January 1990), p. 62. ^ a b “Mongolia, Multimedia Memories, and Me”. Technos Quarterly (Winter 2001). 2007年9月28日時点のオリジナルよりアーカイブ。2007年7月24日閲覧。 ^ Alan J. K. Sanders, "Mongolia's New Constitution: Blueprint for Democracy," Asian Survey 32:6 (June 1992), p. 507. ^ Hari D. Goyal, "A Development Perspective on Mongolia," Asian Survey 39:4 (July/August 1999), p. 634. ^ “Siberian Team blesses Mongolia's prisoners”. Asian Outreach International. 2007年9月14日時点のオリジナルよりアーカイブ。2007年7月24日閲覧。
クルガン・テッパ

クルガン・テッパ(Qurghonteppa又はKurganteppa。タジク語: Қурғонтеппа)は、タジキスタン共和国の南西部の都市。ハトロン州の州都。人口は85000人(2006年)で、同国で3位である。人口はロシアへの出稼ぎをするタジク人が多いため季節によって大きく変わる。かつては、クルガン・テュベ(ロシア語:Курган-Тюбе)やクルガン・テペ（ペルシア語:قرغان‌تپه）と呼ばれた。首都のドゥシャンベから100km。クルガン・テッパの北をヴァフシュ川が流れる。北西約8kmにアジナ・テパ遺跡がある。 ソ連時代、開拓のための運河の造成・灌漑事業で、多くの労働者が流れ込んでできた町。そのため民族構成も、タジク人、ウズベク人、ロシア人、タタール人、ウクライナ人、カザフ人、ギリシア人など多岐にわたる。かつてはこうして出来た開墾地に多くのロシア人がいたが、1992年から1997年のタジキスタン内戦で85%のロシア人が去った。内戦ではこれら入植した人々が反政府勢力となったため、最大の激戦地の1つとなり、クルガン・テッパに深刻な打撃を与えた。現在もタジキスタンの反政府勢力の最大の地盤である。 市の経済はwhite goldと呼ばれる良質の綿花に依存しているが、2000年以降はロシアへの出稼ぎも極めて大きい。 タジキスタンの都市の一覧 座標: 北緯37度50分11秒 東経68度46分49秒﻿ / ﻿北緯37.83639度 東経68.78028度﻿ / 37.83639; 68.78028
オスケメン

オスケメン（カザフ語: Өскемен） はカザフスタン共和国の都市。東カザフスタン州の州都。人口は300,000人。 かつて（ソビエト連邦時代）にはウスチ・カメノゴルスク（Усть-Каменогорск, Ust-Kamenogorsk）と呼ばれ、ロシア語表記として残されている（紋章参照）。 1720年にエルティシ川とウルバ川の合流地点に、要塞・交易地として建設された。ソビエト連邦時代に採鉱や冶金の中心地として発展した。 住民の多くはロシア人で、カザフ人は30%以下である。 バブルイスク、ベラルーシ 江陵市、大韓民国 2011年 ブルサ、トルコ 2011年 ヨクネアム、イスラエル 2012年 バルナウル、ロシア 2012年 エフゲニー・パラディエフ Official website
ゾーンモド

ゾーンモド（モンゴル語: Зуунмод、ズーンモドとも）は、モンゴル中央部の都市。首都ウランバートルの南30kmに位置するトゥブ県の県都である。市域は19.18平方キロ、人口は1万4660人（2006年）。ウランバートルから43kmのところにあるボグド・ハーン山の南麓にあたる。 市は1942年に県の中心地として設立された。これ以前はウランバートルがトゥブ県の県都であった。 2004年の統計によると、市内には約2万4000頭の家畜がいる。内訳はヤギが8500頭、ヒツジが1万2000頭、ウシが2000頭、ウマが若干数で、ラクダはいない。 ^ "Төв аймгийн төв Зуунмод хот нь 1918 га газартай": Töv aimag official site[リンク切れ] ^ National Statistical Office: Livestock count 2004 (in Mongolian), p.109 Archived 2007年6月15日, at the Wayback Machine.
サインシャンド

サインシャンド（モンゴル語: Сайншанд, ᠰᠠᠢᠢᠨᠱᠠᠩᠳᠠ）はモンゴル国南部の都市。ドルノゴビ県の県都である。ゴビ砂漠の東部にあたり、モンゴル縦貫鉄道が通る。人口は1万9548人（2006年推計）、2万5210人（2000年国勢調査）。 市内にはハマリーン・ヒードという僧院や、19世紀のチベット仏教ニンマ派の指導者ダンザンラブジャーを記念した博物館がある。 サインシャンド郡（ソム）は5つの区（バグ）からなる。一区から三区は市の南部、四区は北部にあたり、五区は市街から46km南に位置する。北部の人口は4822人（2008年末）、4944人（2006年末）で、モンゴル縦貫鉄道の駅がある。西には旧ソ連時代の軍事施設の廃墟が広がる。南部は1万3463人（2008年末）、1万2687人（2006年末）で、役所が置かれている。南北は丘陵でへだてられている。 郡南部の第五区は、石油採掘のために建設された開拓地である。人口は1606人（2008年末）、1917人（2006年末）。 ケッペンの気候区分で、この地は砂漠気候 (BWk) に分類される。乾燥した極寒の長い冬と暑く短い夏が特徴。 ^ a b c d Dorngovi aimag statistic service annual report 2006 ^ a b c Dorngovi aimag statistic service annual report 2008 ^ “Climatological Normals of Sainshand”. Hong Kong SAR Government. 2011年1月5日閲覧。 モンゴル国の鉄道
ハサヴユルト

ハサヴユルト（ロシア語: Хасавю́рт）は、ロシア・ダゲスタン共和国の都市。人口は2009年時点で12万8381人。チェチェン共和国に近い西部に位置し、首都マハチカラとは82kmの距離がある。ハサビユルト、ハサビュルト、ハサヴュルトとも表記される。 1846年、ロシア帝国陸軍はチェチェン人などカフカース諸民族からの攻撃に備え、この地に砦を築いた。元々の地名はダゲスタンのクリク語で「ハサヴァの集落」という意味の“Chassaw-Jurt”だった。後に鉄道が敷設されると、砦を中心に商いの町として栄えた。都市権が与えられた1931年に現在の地名に改称された。 1989年からの20年間、第一次チェチェン紛争難民の流入などでハサヴユルトの人口は7万人から12万8000人にまで増えた。 基幹産業は農業、農産品加工業、食品加工業、繊維業。教育機関もいくつか置かれている。 ナーブルス、パレスチナ イブラギム・ガサンベコフ - サッカー選手 アダム・アラウディノヴィッチ・バティロフ - レスリング選手 マウレット・アラウディノヴィッチ・バティロフ - レスリング選手 アルトゥル・アシルベコヴィッチ・ベテルビェフ - ボクサー マハチ・ダルガトヴィッチ・ムルタザリェフ - レスリング選手 ブヴァイサール・ハミドヴィッチ・サイティエフ - レスリング選手 アルツール・ベテルビエフ - ボクシング選手 ^ mojgorod.ruサイトより mojgorod.ru内のハサヴユルトのページ （ロシア語） 公式サイト （ロシア語）
タラズ

タラズ（カザフ語: Тараз）は、カザフスタン共和国のジャンブール州の州都。 かつてはタラス(Talas)やジャンブール(Jambyl、 Dzhambul、Zhambyl)、アウリエ・アタ(Aulie-Ata)、ミルゾヤン(Mirzoyan)などと呼ばれた。 カザフスタン南部に位置し、キルギス共和国の国境に近い。人口は330,100人(1999年)であるが、人口増加率はカザフスタンで最も高い都市の1つとなっている。タラス川の扇状地にあるオアシス都市。 トランスオクシアナでも最古の町の1つで、紀元前1世紀、匈奴によってこの地に短期間ではあるが砦が作られた。紀元前36年、タラス河畔で郅支単于は漢に敗れた。2001年に町の創立2000年を祝った。6世紀以降は突厥(その後、西突厥）の領地となり、当時、南カザフスタンを通っていたシルクロードの主要な交易拠点の1つとなる。751年には、唐とアッバース朝の間でタラス河畔の戦いが、タラス川(現在のキルギス領内)で闘われた。(キルギスの都市・タラスを参照のこと)。 11世紀にはカラハン朝の都となり繁栄を迎える。 19世紀初頭にコーカンド・ハン国の支配下に入り、町が拡大、春には大きな市がたち家畜や農産物の売買の中心地となる。1856年にはアウリエ・アタ(「聖なる父」の意)と呼ばれるようになる。 1864年、ロシア帝国軍に包囲されると陥落、シムケントと結んでロシアの重要な軍事戦略拠点となる。ロシア風の新市街地が建設される。ロシア人、ウクライナ人、サルト人が住む家畜の飼育が盛んな町となる。この頃はカザフ人は、ほとんどいなかった。その後、カザフスタン共産党の一等書記の名を取って「ミルゾヤン」、カザフスタンの民族詩人の名をとって「ジャンブール」、と改名するなど頻繁に市名を変える。1930年代以降は、ドイツ人、チェチェン人、クラーク（自営農民、富農）などスターリンに「人民の敵」とされた人々の追放先となる。1960年代以降は、化学工業を中心に工業化が急速に進む。独立後、ヴォルガ・ドイツ人やユダヤ人だけでなくロシア人の多くも町を離れ、代わりにカザフ人の流入が続いている。1997年、タラズの名に戻った。 フレズノ、アメリカ合衆国
ウラジカフカス

ウラジカフカス（ヴラジカフカースなどとも；ロシア語: Владикавказヴラヂカフカース；ラテン文字転写の例:Vladikavkaz）は、ロシア連邦の北カフカス地方に位置する北オセチア共和国の首都。人口は約30万人。 グルジア軍用道路と呼ばれる観光ルートでトビリシと結ばれている。 テレク川の河畔に位置し、南北にカフカスの北のヴォルガ川・ドン川方面と南カフカスのグルジアのトビリシとを繋ぎ、東に出ればチェチェン・イングーシ・ダゲスタン方面に至る北カフカスの要にあたる。 1784年にロシア帝国のカフカス支配の中心都市として建設された都市で、都市名に含まれるウラジはウラジオストクのウラジと同様に「領有する」という意味の動詞の派生語である。ソビエト連邦時代の1931年からはこの地方で活動したボリシェヴィキの革命家セルゴ・オルジョニキーゼの名をとってオルジョニキーゼ (Орджоникидзе) と呼ばれていた。また、1944年から1954年の間はオセット語で「ザーウガ（ジャーウガ）の集落」を意味するジャウジカウ (Дзæуджыхъæу) と呼ばれた。その後、ソ連末期の1990年に旧名のウラジカフカスに戻された。 大相撲元力士、露鵬・白露山兄弟、若ノ鵬・阿覧の出身地である。 西岸海洋性気候であり、比較的冬の寒さは厳しくない。標高が高いため夏も冷涼であるが稀に異常高温となることもある。春から夏を中心に降水量が多くなる。 ヤルタ、ウクライナ ウラジオストク、ロシア ナリチク、ロシア マハチカラ、ロシア クルジャリ、ブルガリア ヴラツァ、ブルガリア アシュビル、アメリカ合衆国 ^ “Pogoda.ru.net” (Russian). 2012年5月16日時点のオリジナルよりアーカイブ。2007年9月8日閲覧。 ^ “World Weather Information Service – Wladikavkaz”. United Nations. 2009年11月25日時点のオリジナルよりアーカイブ。2010年12月31日閲覧。
フィンガルの洞窟 (メンデルスゾーン)

『フィンガルの洞窟』（フィンガルのどうくつ）作品26は、フェリックス・メンデルスゾーンが1830年に作曲した演奏会用序曲である。原題は『ヘブリディーズ諸島』（ドイツ語: Die Hebriden ）であるが、日本語では通称の『フィンガルの洞窟』の方が多く用いられる。ロ短調の序奏なしのソナタ形式で作曲されている。現在に至るまで、オーケストラの標準的なレパートリーとして盛んに演奏されている。 メンデルスゾーンが初めてイングランドを訪れたのは、20歳の誕生日を祝ってドイツ人貴族の招待にあずかった時だった。イングランド旅行に続いて、メンデルスゾーンはスコットランドに進み、その地で交響曲『スコットランド』を着想する。だがスコットランド旅行中にメンデルスゾーンは、嵐の夜のヘブリディーズ諸島を訪ねてスタファ島に辿り着き、観光客に人気のフィンガルの洞窟で霊感を受けたのである。当時フィンガルの洞窟は35フィートの高さと200フィートの水深があり、玄武岩の色とりどりの石柱からなっていた。メンデルスゾーンはその後直ちに序曲の開始主題を書き下ろし、それを姉ファニーに書き送って次のように書き添えた。「僕がヘブリディーズ諸島にどんなにひどく感銘を受けたか分かってもらえるように、頭に思い浮かんだものを姉さんに届けようと思います」 メンデルスゾーンを嫌っていたリヒャルト・ワーグナーさえもこの作品を「一流の風景画のような作品」として絶賛していた。 作品は1830年12月16日に完成され、当初は『孤島』（独語：Die einsame Insel ）と題されていた。しかしながらメンデルスゾーンは後に譜面に手を入れ、1832年6月20日に改訂作業を終えると、『ヘブリディーズ諸島』と改名したのである。にもかかわらず、『フィンガルの洞窟』という通称も使われた。パート譜には『ヘブリディーズ諸島』と題されていたが、総譜には作曲者自身によって『フィンガルの洞窟』と題されていたためである。初演は1832年5月14日にロンドンで行われ、演奏会用序曲『夏の夜の夢』も併せて上演された。 自筆譜はオックスフォード大学ボドリー図書館に保存されている。 この作品は、序曲と題されているが、単独で完結した作品として意図されている。物語性はなく、標題音楽に分類することはできない。この作品ではむしろ、気分やいくつかの光景を描き出しており、いわば描写的な標題音楽の先駆けに位置付けることはできよう。 作品は2つの主題で構成されている。冒頭の主題は、メンデルスゾーンが洞窟を訪れた後に書き付けた主題で、主にヴィオラ、チェロ、ファゴットによって呈示される。この情緒的な主題は、洞窟の力強さと心打つ美景を想起させつつ、侘しさや孤独感を表出することが意図されている。一方の第2主題は、海の動きや「逆巻く波」が描写されている。標準的なソナタ形式で作曲されており、コーダにおいて最初の主題が戻ってきて結びとなる。 演奏時間は9分程度である。 フルート2、オーボエ2、クラリネット2、ファゴット2、ホルン2、トランペット2、ティンパニ、弦五部 ^ a b c d David R. Glerum (2006年9月30日). “Orlando Philharmonic Orchestra Program Notes (PDF)”. pp. 4-5. 2007年9月27日時点のオリジナルよりアーカイブ。2006年11月8日閲覧。 ^ a b c Geoff Kuenning. “Program Notes: Mendelssohn: "Hebrides" Overture”. 2006年11月3日閲覧。 ^ a b Galveston Symphony Program Notes: Mendelssohn Archived 2006年5月19日, at the Wayback Machine. ^ Dr. Richard E. Rodda. “Program Notes: Overture, "The Hebrides" ("Fingal's Cave"), Op. 26”. Hartford Symphony Orchestra. 2006年11月3日閲覧。 ^ a b “Overture to "Fingal's Cave"”. Music With Ease. 2006年11月3日閲覧。 フィンガルの洞窟 作品26の楽譜 - 国際楽譜ライブラリープロジェクト。PDFとして無料で入手可能。
ローマの謝肉祭 (序曲)

序曲『ローマの謝肉祭』（ローマのしゃにくさい、フランス語：Le Carnaval Romain）作品9は、フランスの作曲家エクトル・ベルリオーズが1844年に作曲した管弦楽曲である。ベルリオーズの序曲の中では今日最も頻繁に演奏されている。 なお、この作品は単独の演奏会用序曲であり、「ローマの謝肉祭」というオペラは存在しないし、その序曲ではもちろんない。 1838年に初演されたオペラ『ベンヴェヌート・チェッリーニ』は失敗に終わったが、ベルリオーズは自身の作品に対する愛着から、このオペラより主要な旋律を引用して単独の管弦楽曲へと編集するアイディアが浮かんだ。 オペラからはアリアの主題と「ローマの謝肉祭」の主題が引用された。新たな管弦楽曲の名前は後者の旋律の名前から「ローマの謝肉祭」に決定した。 1844年に行われた初演は成功し、それ以降ベルリオーズの代表的な管弦楽曲の1つとして知られている。日本初演は「幻想交響曲」のそれに先立つこと13年、1916年5月27日に行われた。グスタフ・クローン指揮、東京音楽学校の管弦楽団による。 フルート　2 オーボエ　2（コーラングレ持ち替え1） クラリネット　2 ファゴット　4（2パート倍管指定） ホルン　4 トランペット　2 コルネット　2 トロンボーン　3 打楽器 大太鼓 タンブリン トライアングル ティンパニ 弦五部 第1ヴァイオリン 第2ヴァイオリン ヴィオラ チェロ コントラバス 「謝肉祭」の主題による序奏ののち、コーラングレがアリアの主題を穏やかに演奏する。アリアの主題が変奏されたあと、舞台は「謝肉祭」に転じる。その後、再びアリアの主題が顔をのぞかせながら、クライマックスに達する。 『作曲家別名曲解説ライブラリー19 ベルリオーズ』（音楽之友社）（ISBN-10: 4276010594） ローマの謝肉祭の楽譜 - 国際楽譜ライブラリープロジェクト。PDFとして無料で入手可能。
死と変容

『死と変容』（しとへんよう、ドイツ語: Tod und Verklärung）作品24は、リヒャルト・シュトラウスが作曲した3作目の交響詩。『死と浄化』とも訳される。 作曲家、指揮者として注目され始めていた頃の1888年にミュンヘンで作曲を開始し、1889年11月18日にヴァイマルで完成した。初演は翌年の1890年6月21日にアイゼナハ音楽祭に於いて、シュトラウス自身の指揮により行われた。 シュトラウスは生来病身で、20歳を過ぎた頃には重病を患い、たびたび死の危機に直面したこともあった。この交響詩はシュトラウス当時の心境を音化したものであるといわれており、交響詩が作曲された時点では標題は持っていなかったが、完成後にこの交響詩に感激した詩人で旧知のアレクサンダー・リッターに作品の内容を伝えてそれを詩にすることを依頼した。完成された詩は詩人の名を伏せて総譜の冒頭に掲げられることとなった。 詩の大要は以下の通り。 小さな貧しい部屋の中で、病人は死との戦いに疲れ果て眠っている。柱時計が不気味に時を刻み、死が近いことを予感させる。病人は子供のとき夢を見るかのように力なくほほえむ。死は容赦なく襲いかかり、病人を揺り起こし、再び恐ろしい戦いが始まる。しかしこの戦いの勝利は決せられず、静寂が来る。病人は彼の生涯のことを順を追って思い起こす。無邪気な幼い頃の日々。力の鍛錬に終始する少年時代。自己の理想を実現するための闘争。心から憧れた全てのものを彼は死の床にもまた求め続ける。ついに死は最後の宣告を下し、死の一撃が響き、肉体を引き裂く。しかし死の恐怖は安らぎへと変わり、天界から彼の求めた世界の浄化（変容）が美しい余韻と共に響いて閉じられる。 1949年9月8日、シュトラウスは満85歳で世を去った。彼の妻子によれば、この48時間前にシュトラウスはいったん昏睡状態から意識を回復し、こう語ったという。 1890年6月21日、アイゼナハの市立劇場で作曲者自身の指揮によって初演された。日本初演は1929年12月22日、日本青年館にて山本直忠指揮、新交響楽団による。 フルート3、オーボエ2、コーラングレ、クラリネット2、バスクラリネット、ファゴット2、コントラファゴット、ホルン4、トランペット3、トロンボーン3、チューバ、ティンパニ、タムタム、ハープ2、弦五部 ハ短調→ハ長調、序奏のあるソナタ形式を基本として作曲されている。演奏時間は約24分。 ゆるやかな葬送行進曲風のラルゴで開始される。弱音器をつけた弦による序奏が暗い病室に横たわる瀕死の病人を描き出す。ティンパニの弱奏が病人の心臓の鼓動を表す。つづいて木管の明るいメロディーが表れ、独奏ヴァイオリンも加わって病人の幸せだった日々が回想される。 突如、ティンパニの一撃でテンポがアレグロ・モルト・エ・アジタートに変わり、生と死の壮絶な戦いが始まる。襲い来る死の恐怖が低弦で、病人の生きようとする強い意志がヴァイオリンの激しいメロディーで表現される。 生と死の戦いが最高潮に達したところで、いったんテンポが緩やかになる。序奏部でも表れた回想のテーマで、再び病人の幼少の日々、青春の日々が回想される。その折にも死のテーマが回帰し、生と死の戦いが続く。その最中に突如として新しいテーマが金管の強奏で表れるが、これが変容（浄化）のテーマで、死による変容が暗示される。 やがてテンポが緩やかになり序奏のテーマが戻ってくる。そして生と死の最後の戦いが始まるが、タムタムの弱音で病人が命を終えたことが表される。変容のテーマが静かに表れ、次第に音量を増して病人が来世で変容を遂げたことが表され、曲が終わる。 ^ a b ベーム(1970) p.141 カール・ベーム著、高辻知義訳『回想のロンド』（白水社、1970年5月13日） 死と変容 作品24の楽譜 - 国際楽譜ライブラリープロジェクト。PDFとして無料で入手可能。 Tod und Verklärung Op.24 - Musopenより Strauss, Richard／DEATH AND TRANSFIGURATION (TOD UND VERKLARUNG), Op.24 - Score - ニューヨーク・フィルハーモニックWebサイトより《バーンスタイン刻銘入》
コリオラン

序曲『コリオラン』（Ouvertüre zu "Coriolan"）作品62は、ルートヴィヒ・ヴァン・ベートーヴェンが1807年に作曲した演奏会用序曲。 この序曲は1807年の初め頃に作曲された演奏会用序曲で、恐らくごく短期間で完成したとされる。ベートーヴェンの友人で、ウィーンの宮廷秘書官を務め、また法律家で詩人でもあったハインリッヒ・ヨーゼフ・フォン・コリン（en:Heinrich Joseph von Collin）による、古代ローマの英雄コリオラヌスを主人公にした戯曲『コリオラン』を見たときの感動が、作曲の動機となったという。物語は、古代ローマで大きな勢力を持っていたが政治上の意見の相違で追放されたコリオランが、隣国の将軍となり大軍とともにローマへの進攻に参加するものの、妻と母の献身的な忠告で再び祖国側についたので殺されてしまうというものである。献身的な妻が出てくるという点で、ベートーヴェン唯一の歌劇『フィデリオ』との類似が見られる。 この曲が書かれた1807年にベートーヴェンは、交響曲第4番、第5番、第6番の3つの交響曲やピアノ協奏曲第4番、ヴァイオリン協奏曲などを作曲したが、こうした多忙な中でこの序曲が一気に書かれたという。特に第5交響曲の第1楽章とは同じハ短調、アレグロ・コン・ブリオである他、動機の執拗な展開など類似点が多く見出せる。曲はコリンに献呈された。 木管楽器:フルート2、オーボエ2、クラリネット2、ファゴット2 金管楽器:ホルン2、トランペット2 その他:ティンパニ、弦五部 アレグロ・コン・ブリオ、ハ短調、4分の4拍子。ソナタ形式。 ベートーヴェンらしい打撃的な激しい冒頭部で始まる。すぐに暗いが行動的な感じの第1主題が続く。この主題は傲慢かつ情熱的な主人公の性格を表現しているといわれている。（この主題はハイドンの交響曲第39番ト短調の第1楽章第1主題に似ている）第2主題は主人公を憂える妻とも比せられる柔らかいものだが、緊張は持続されたままで、再び第1主題をベースに悲劇的な色を濃くしていく。第1主題の動機が伴奏に回っている中そのまま展開部に移行する。展開部は提示部のコデッタと類似したもので、ベートーヴェンの交響曲のそれよりは変化に乏しいものの力強く劇的である。冒頭の打撃を迎えて再現部に入る。再現部はほぼ型どおりに進むが、突然切れてコーダとなる。コーダは第2主題で始まり、提示部と同じ展開で悲劇色を強めたのち、冒頭の打撃が堰き止めるように三たび立ち現れ、そのあと息も絶え絶えとなった第1主題で曲は終わる。 序曲『コリオラン』作品62の楽譜 - 国際楽譜ライブラリープロジェクト。PDFとして無料で入手可能。
ラーコーツィ行進曲

ラーコーツィ行進曲（一般にはラコッツィ行進曲。英語：Rákóczi March, ハンガリー語：Rákóczi-induló）とはハンガリーの民謡である。 17世紀末期に作曲されたと見られている。作曲者は不詳であるが、無名のロマ音楽家によるとも言われている。トランシルバニアのラーコーツィ・フェレンツ2世がこの曲を大変に気に入っていたと伝えられている。19世紀初めころにはロマのビハリ・ヤーノシュ（Jánoš Bihari）が作曲者ではないかと考えられていたが、異論もある。 エクトル・ベルリオーズは彼の代表作『ファウストの劫罰』にてこの行進曲を引用したことで知られ、一般的にはこちらのほうが有名になっている。 そのほか、フランツ・リストも『ハンガリー狂詩曲』の第15番でこの曲を引用している。 その他ヨハネス・ブラームス『ハンガリー舞曲』など、19世紀に流行した古典音楽の少なからぬ場所でこの旋律の引用が見られる。ハンガリーの伝統性のある民俗音楽にもこの旋律の引用が見られる。
ハーリ・ヤーノシュ

『ハーリ・ヤーノシュ』（Háry János ）作品15は、ハンガリーの作曲家コダーイ・ゾルターンによる歌劇、またこれに基づく管弦楽組曲。 タイトルの「ハーリ・ヤーノシュ」はハンガリーの詩人ガライ・ヤーノシュ（Garay János, 1812年 - 1853年）の” Az obsitos ”に登場する、ハンガリー版「ほら吹き男爵」とも言うべき人物である。彼は周囲に、"七つの頭のドラゴンを退治した"、"ナポレオンに打ち勝って捕虜とした"、"オーストリア皇帝フランツの娘（マリー・ルイーズ）から求婚されたが断った" などの荒唐無稽な冒険談を語って聞かせる初老の農民である。 この物語をもとに、パウリニ・ベーラ（Paulini Béla）とハルシャーニ・ジョルト（Harsányi Zsolt）が台本、コダーイが音楽を担当し、プロローグとエピローグを持つ4幕のジングシュピール『五つの冒険』が作られた。 『五つの冒険』は1926年秋にブダペスト王立歌劇場で上演され、その後、コダーイはこの劇音楽から6曲を抜粋して演奏会用の組曲『ハーリ・ヤーノシュ』とした。この組曲は各地で好評を博し、コダーイの代表的な管弦楽作品として今日に至っている。 作曲年代は、1927年１〜3月 初演は、1927年3月24日。バルセロナ、リセウ劇場にて。 アンタル・フライシャー指揮、バルセロナ・パブロ・カザルス管弦楽団 第3曲と第5曲にハンガリーの民族楽器ツィンバロム（ツィンバロン）が使用されていることが特徴的である。 大変に贅沢なオーケストレーションで、曲ごとに使用する楽器が全く異なる。弦楽器を全く使わない曲が2曲あり、3本のコルネット、銅鑼、シロフォン、チェレスタなどは出番が1曲のみである。 以下、各曲ごとに使用される楽器（管楽器は人数）を記載する。 E♭管のソプラニーノクラリネットは1番クラリネット奏者が持ち替える。 アルトサクソフォーンは2番クラリネット奏者が持ち替えるが、専門の奏者を用意することもある。 ツィンバロムがない場合はハープシコードで代用、それもない場合はピアノで代用する（スコアの注意書き）。 1.　「前奏曲、おとぎ話は始まる」（ Előjáték, Kezdődik a történet ） Con moto 3/4拍子　 音楽は壮大な「くしゃみ」の表現から始まる。これは「聞いている者がくしゃみをすれば、その話は本当のことである」というハンガリーの慣用表現からきている。 この後テンポを落とし、Tranquillo, molto moderato の主部となる。音楽は次第にテンポを速めつつ盛り上がり appassionato のクライマックスに到達する。 2.　「ウィーンの音楽時計」（ A bécsi harangjáték ） Allegretto 4/4拍子　変ホ長調 「音楽時計」と訳されているが、オルゴールのような、ぜんまい仕掛けの機械のことである。バスーン、トロンボーン、テューバを除く管楽器と打楽器、鍵盤楽器で演奏される。 3.　「歌」（ Dal ） Andante, poco rubato 4/4拍子 無伴奏のヴィオラソロがハンガリー民謡を奏でる。この節がオーボエ、ホルンへと受け継がれ、これらにツィンバロムが装飾的に絡み合う。 4.　「戦争とナポレオンの敗北」（ A csata és Napóleon veresége ） All Marcia 2/4拍子 poco meno mosso 4/4拍子　 Tempo di Marchia funebre 4/4拍子　ニ短調 3本のピッコロ、アルトサクソフォーン、トランペット、トロンボーン、テューバ、打楽器だけで演奏される。3つの部分からなっており、戦闘の様子が描かれるが、金管のグリッサンドや木管のトリル、唐突なffff のシンバルの一撃など、冗談音楽的な要素が強い。第2の部分でトロンボーンとチューバによって奏される主題は、「ラ・マルセイエーズ」のパロディである。第3の部分（「葬送行進曲のテンポで」）ではトロンボーンのグリッサンドに伴奏され、アルトサクソフォーンが装飾音やトリルを伴う、うらぶれた旋律を奏でる。 5　「間奏曲」（ Intermezzo ） Andante Maestoso, ma con fuoco 4/4拍子　ニ短調－ニ長調 この曲でもハンガリー民謡が用いられ、ツィンバロムが使用される。中間部ではホルンや各種木管楽器のソロが活躍する。 6　「皇帝と廷臣たちの入場」（ A császári udvar bevonulása ） Alla Marcia 2/4拍子　変ホ長調 組曲中、最も多彩なオーケストレーションがなされており、絢爛豪華なオーストリア帝国宮廷の様子が描き出される。トランペット、コルネット、トロンボーン各3によるmaricatissimo のファンファーレの後、テンポを速め、最後はバスドラムのfff の一発で曲をしめる。ただし、劇音楽のフィナーレは「間奏曲」の素材に基づいたもので、この曲は劇の途中に出てくる1曲に過ぎない。 かつて日本テレビの天気予報のテーマ音楽として、第2楽章「ウィーンの音楽時計」の主題が用いられていた。 「最新名曲解説全集6 管弦楽曲III」（柴田南雄執筆、音楽之友社） フィルハーモニア社のスコア序文（Dr.Geza Molnar） ^ a b 属啓成『音楽事典』音楽之友社、1971年 ハンガリーの作曲家、コダーイの歌劇『ハーリ・ヤーノシュ』初演（1926） - 『おんがく日めくり』（ヤマハWebサイト）より