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尿道舟状窩 尿道舟状窩 尿道舟状窩 男性尿道を前面（上面）から見た図。尿道舟状窩の Lacuna magna が示されている。 概要 ラテン語 fossa navicularis urethrae グレイ解剖学 p.1235 解剖学用語 [ ウィキデータを表示 ] 尿道舟状窩 （にょうどうしゅうじょうか、 英 : Navicular fossa ）は、 陰茎亀頭 部の 外尿道口 直近に位置する男性 尿道 海綿体部の短い拡張部分である。窩の天井部は特に拡張して空洞を形成しているので、男性尿道に医療器具を挿入する際に引っ掛かる可能性がある 。これは男性尿道の3つの拡張部（尿道凹窩；にょうどうおうか）の一つであり、他の2つは 前立腺 と 尿道球 部に存在する 。 尿道舟状窩の壁は、尿道の中で唯一（尿路に典型的な 移行上皮 ではなく） 重層扁平上皮 で覆われている 。 陰茎の亀頭は発達初期には充実性であるが、管状化して舟状窩を形成する。 ^ a b c Sinnatamby, Chummy S.『Last's Anatomy』（12th）、2011年、320頁。 ISBN  978-0-7295-3752-0。   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
尿酸 尿酸 尿酸 物質名 IUPAC名 7,9-dihydro-1H-purine- 2,6,8(3H)-trione 別名 2,6,8 Trioxypurine 識別情報 CAS登録番号 69-93-2   3D model ( JSmol ) Interactive image ChEMBL ChEMBL792 ChemSpider 1142   ECHA InfoCard 100.000.655 EC番号 200-720-7 KEGG C00366   PubChem CID 1175 UNII 268B43MJ25   CompTox Dashboard ( EPA ) DTXSID3042508 InChI InChI=1S/C5H4N4O3/c10-3-1-2（7-4（11）6-1）8-5（12）9-3/h（H4,6,7,8,9,10,11,12）   Key: LEHOTFFKMJEONL-UHFFFAOYSA-N   InChI=1/C5H4N4O3/c10-3-1-2（7-4（11）6-1）8-5（12）9-3/h（H4,6,7,8,9,10,11,12）/f/h6-9H InChI=1/C5H4N4O3/c10-3-1-2（7-4（11）6-1）8-5（12）9-3/h（H4,6,7,8,9,10,11,12） Key: LEHOTFFKMJEONL-UHFFFAOYAN SMILES O=C1\C2=C（/NC（=O）N1）NC（=O）N2 性質 化学式 C 5 H 4 N 4 O 3 モル質量 168g/mol 外観 白色結晶 密度 1.87 融点 熱すると分解 沸点 N/A 水への溶解度 僅か 酸解離定数 p K a 5.8 特記無き場合、データは 標準状態 (25 °C [77 °F], 100 kPa) におけるものである。   verify  ( what is   N  ?) 尿酸 （にょうさん、 英 : uric acid ）は、 分子式 C 5 H 4 N 4 O 3 、 分子量 168 の 有機化合物 である。 ^ "Uric Acid." Biological Magnetic Resonance Data Bank. Indicator Information Archived 2008年3月5日, at the Wayback Machine . Retrieved on 18 February 2008. This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
尿酸オキシダーゼ 尿酸オキシダーゼ 尿酸オキシダーゼ Uricase tetramer, Aspergillus flavus 識別子 略号 UOX Entrez 7377 HUGO 12575 OMIM 191540 他のデータ EC番号 (KEGG) 1.7.3.3 遺伝子座 Chr. 1 p22 尿酸オキシダーゼ (urate oxidase)または 尿酸酸化酵素 （にょうさんさんかこうそ）は、次の 化学反応 を 触媒 する 酸化還元酵素 である。 尿酸 + }}}"> O 2 + H 2 O ⟶ {\displaystyle {\ce {O2 + H2O ->}}} 5-ヒドロキシイソ尿酸 + H 2 O 2 （ プリン代謝 ） 1,3,7-トリメチル尿酸 + }}}"> O 2 + 2 H 2 O ⟶ {\displaystyle {\ce {O2 + 2H2O ->}}} 3,6,8-トリメチルアラントイン + CO 2 + H 2 O 2 {\displaystyle {\ce {CO2 + H2O2}}} （ カフェイン 代謝） これらのうち5-ヒドロキシイソ尿酸は比較的不安定な物質であり、非酵素的に脱炭酸して アラントイン となる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
尿酸排泄促進薬 尿酸排泄促進薬 尿酸排泄促進薬 （にょうさんはいせつそくしんやく）とは、血中の 尿酸 濃度低下を目的として投与される薬物の一群のこと。 高尿酸血症 の治療薬のひとつで、特に 痛風 の 予防薬 として用いられる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
尿閉 尿閉 尿閉 (にょうへい、英:urinary retention)とは、 腎臓 で 尿 は作られるものの、排泄機序・機能に問題があるため、体外に尿が排泄されないこと。 乏尿 や 無尿 とは意義が異なる。 ^ “ 尿がまったく出ない ”. 2016年4月21日閲覧。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局 局 局 （きょく、つぼね） This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局アナバトルROUND3 局アナバトルROUND3 『 局アナバトルROUND3 』（きょくアナバトル ラウンド スリー）は、 2004年 4月9日 - 2006年 6月30日 に放送された 中国 ・ 四国地方 の JFN系列 の民間 FM放送 局8社共同制作・ネットの ラジオ番組 である。共同制作の形ではあるが、 広島エフエム放送 を 発局（キー・ステーション） としており、各局のパーソナリティがそれぞれの局から出演していた。 この番組は 同時ネット 生放送 で ウェブ との連動で放送された。毎月テーマ（大半は食べ物関係）を決めて、 中四国 から2つの放送局がウェブの 動画 と番組のオンエアーでバトルするという内容だった。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局ヶ岳 局ヶ岳 局ヶ岳 倶留尊山 から望む局ヶ岳（中央奥の尖った山） 標高 1,028.7 m 所在地 日本 三重県 松阪市 位置 北緯34度27分38秒 東経136度19分37秒 ﻿ / ﻿ 北緯34.46056度 東経136.32694度 ﻿ / 34.46056; 136.32694 座標 : 北緯34度27分38秒 東経136度19分37秒 ﻿ / ﻿ 北緯34.46056度 東経136.32694度 ﻿ / 34.46056; 136.32694 山系 高見山地 局ヶ岳 (日本) 日本の地図を表示 局ヶ岳 (三重県) 三重県の地図を表示 OpenStreetMap プロジェクト 山 局ヶ岳 （つぼねがだけ）は、 三重県 松阪市 にある山である。 標高 は1,029 m 。ピラミッド型の姿から「南伊勢の 槍ヶ岳 」と呼ばれている。山頂では、東に 伊勢湾 、西に 高見山 を望むことができる。 堀坂山 、 白猪山 とともに「 伊勢三山 」または「伊勢の三つ星」と呼ばれる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局名告知 局名告知 局名告知 （きょくめいこくち）とは、 放送局 が 放送 において、自らの局名を 視聴者 ・ 聴取者 に告知する映像・音声を流すことである。 ジャンクション とも呼ばれる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局哲平 局哲平 局 哲平 （つぼね てっぺい、 1911年 3月20日 - 2012年 1月4日 ）は、 日本 の 実業家 。元 井筒屋 社長。元 九州百貨店協会 会長。 ^ 日本の経営者: 1部上場全企業・社長の経営戦略と人物像 ^ This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局在化分子軌道 局在化分子軌道 局在化分子軌道 （きょくざいかぶんしきどう、 英 : localized molecular orbital ）は、 分子 の限定された空間領域に集中した 分子軌道 である。例としては、 結合 あるいは 孤立電子対 がある。局在化分子軌道は、 分子軌道計算 と単純な結合理論を関連付けるために使用することができ、 電子相関 の局所的性質をうまく利用することによって ポスト-ハートリー-フォック 電子構造計算を迅速化することもできる。 周期的境界条件 を持つ系における局在化軌道は ワニエ関数 として知られている。 標準的な ab initio量子化学法 では、一般的に分子全体に拡がり、 分子の対称性 を有する非局在化軌道が得られる。局在化軌道は次に非局在化軌道の 線形結合 として見出すことができ、これは適切な ユニタリ変換 で与えられる。 例として 水 分子を挙げると、 ab initio 計算では結合の特性は主に2つの分子軌道で示される。それぞれは2つのO-H結合間で等しく分布した電子密度を有している。一方のO-H結合に対応する局在化軌道はこれら2つの非局在化軌道の和であり、もう一方のO-H結合に対応する局在化軌道はこれらの差である。 多重結合と孤立電子対に対して、異なる局在化手法は異なるオービタルを与える。Boysの局在化法とEdmiston-Ruedenberg局在化法はこれらのオービタルを混合し、エチレンでは等価な 曲がった結合 、水では「ウサギの耳」に似た孤立電子対を与えるのに対して、Pipek-Mezey法はそれぞれのσおよびπ対称性を維持する。 ^ IUPAC , Compendium of Chemical Terminology , 2nd ed. (the "Gold Book") (1997). オンライン版:  (2006-) " localized molecular orbitals (LMO) ". This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局在基底 局在基底 局在基底 （きょくざいきてい Local basis, Localized basis）は、ある 実空間 領域に局在した 基底 を指す。特に、 原子核 を中心とした領域に局在する動径関数と 球面調和関数 の積を 原子軌道 と呼ぶ。原子軌道の 線形結合 で 波動関数 を表す方法は LCAO法 と呼ばれる。局在基底関数にはスレーター型、ガウス型、数値型などがある。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局在表面プラズモン 局在表面プラズモン 局在表面プラズモン  (localized surface plasmon、LSP) は プラズモン 励起に使用される光の波長と同じくらいもしくは小さい ナノ粒子 中の 表面プラズモン 閉じ込めの結果である。LSPには2つの重要な効果がある。粒子表面近くの 電場 が大きく強められ、粒子の光吸収が プラズモン 共鳴 周波数で最大値をとる。この増強は表面からの距離が離れるにつれて非常に早く減少し、 貴金属 のナノ粒子の場合可視光波長で共鳴が起こる。半導体ナノ粒子の場合、最大光吸収は近赤外および中赤外領域で起こることが多い。 ^ Rycenga, Matthew; Cobley, Claire M.; Zeng, Jie; Li, Weiyang; Moran, Christine H.; Zhang, Qiang; Qin, Dong; Xia, Younan (2011). “Controlling the Synthesis and Assembly of Silver Nanostructures for Plasmonic Applications” . Chem. Rev . 111 : 3669– 3712. doi : 10.1021/cr100275d . PMC   3110991 . ^ Liu, Xin; Swihart, Mark T. (2014). “Heavily-doped colloidal semiconductor and metal oxide nanocrystals: an emerging new class of plasmonic nanomaterials”. Chem. Soc. Rev . 43 : 3908– 3920. doi : 10.1039/c3cs60417a . ^ Zhou, Shu; Pi, Xiaodong; Ni, Zhenyi; Ding, Yi; Jiang, Yingying; Jin, Chuanhong; Delerue, Christophe; Yang, Deren; Nozaki, Tomohiro (2015). “Comparative study on the localized surface plasmon resonance of boron- and phosphorus-doped silicon nanocrystals”. ACS Nano . 9 : 378– 386. doi : 10.1021/nn505416r . This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局地現象 局地現象 気象学 において 局地現象 （きょくちげんしょう）とは、ごく狭い範囲で起こる局地的な 気象現象 のことを指し、水平方向に直径数 キロメートル から100キロメートル、垂直方向に数 メートル から数キロメートルの範囲で起こり、数分から半日程度で収束する現象をいう。 特定の地域に集中して深刻な被害を及ぼすのが特徴で、起こる地域と時間帯の予想が困難なため、 災害 対策への課題ともいえる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局地風 局地風 局地風 （きょくちふう、 英語 : local wind ）とは、特定の 地域 に限って吹く 風 で、大抵は 地形 の影響を受けている。地方風（ちほうふう）、局所風という場合もある。 局地風の多くは、ある 季節 に吹きやすく、 風向 や 風の強さ に特徴がある。 気温 や 湿度 の急な変化、 降水 （ 雨 ・ 雪 ）や乾燥地からの 砂塵 を伴う風も多い。そして、それぞれの地域で名前が付けられているものが多い。別の言い方をすれば、特定の地域に吹く強い風、暖かい、冷たい、乾いた風などには名前が付けられ注意が払われてきた。 ^ a b c 真木 2022a , p. 52. ^ a b c d e 気象科学事典 1998 , pp. 164–166「局地風」（著者:斉藤和雄） ^ 天然社気象辞典編集部 編「ちほう-ふう［地方風, Local winds］」『気象辞典 増補版』天然社、1957年、221頁。 全国書誌番号 : 57007822 、 NDLJP : 1376407 。   ^ 斉藤錬一 ほか 編「風＞〔局地風〕」『日本の気候』東京堂、1958年、12頁。 全国書誌番号 : 58012212 、 NDLJP : 1377113 。   ^ 吉野正敏 ほか 編「局地風」『気候学・気象学辞典』二宮書店、1985年10月、143頁。 ISBN  4-8176-0064-0。 NDLJP : 9585674 。   ^ 福井英一郎 ほか 編「局地風」『日本・世界の気候図』東京堂出版、1985年7月、123頁。 全国書誌番号 : 85062714 、 NDLJP : 9672735 。   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局契約 局契約 局契約 （きょくけいやく）は、放送局所属 アナウンサー ・ キャスター ・ 記者 （主に NHK 出身者。稀に民放局出身者のケースもある）が所属局退職後に放送局と単位で出演契約すること 。 フリーに転身すると 芸能人 となるため、番組契約するのが原則であるが、局契約した場合は他局の番組には原則出演できないというリスクを背負いつつも、契約局の番組出演が確約されるという利点がある。事実上、 契約社員 や 嘱託社員 と同義と言える。 フリー転身直後は放送局と局契約を結び、軌道に乗ったら完全フリーに、というパターンが多い。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所コンパクトアーベル群 局所コンパクトアーベル群 局所コンパクトアーベル群 （きょくしょコンパクトアーベルぐん、英: locally compact abelian group ）は、 調和解析 、 位相空間論 、 数論 など複数の分野に現れる、特に便利な位相構造をもつ アーベル群 である。例えば、 離散位相 を備えた整数全体の加法群や、通常の位相を備えた 実数 全体、 円周 （1次元トーラス）などが局所コンパクトアーベル群の例である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所コンパクト空間 局所コンパクト空間 数学 において、 位相空間 X が 局所コンパクト （きょくしょコンパクト、 英 : locally compact ）というのは、雑に言って、 X の各点の 近傍 では コンパクト であるという性質をもつことである。位相空間がコンパクトであるための条件は非常に厳しく、コンパクトな空間が数学において特殊な位置を占めているのに対して、数学で扱う重要な位相空間の多くが局所コンパクトである。特に局所コンパクトな ハウスドルフ空間 は数学の中で重要な位置を占める。 ^ 文部省 編『 学術用語集 数学編 』大日本図書、1954年。 ISBN  4-477-00170-3 。 http://sciterm.nii.ac.jp/cgi-bin/reference.cgi 。   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所コンパクト群 局所コンパクト群 数学 において、 局所コンパクト群 (きょくしょコンパクトぐん、 英 : locally compact group ) とは、 位相空間 として 局所コンパクト かつ ハウスドルフ な 位相群 G である。数学で現れる群の多くの例は局所コンパクトでありそのような群は ハール測度 と呼ばれる自然な 測度 を持っているから局所コンパクト群は重要である。これによって G 上の ボレル可測 関数の 積分 を定義することができ フーリエ変換 や L p {\displaystyle L^{p}} 空間 といった標準的な解析学の概念を一般化することができる。 有限群 の 表現論 の結果の多くは群上平均化することによって証明される。コンパクト群に対しては、これらの証明の修正は正規化された ハール積分 に関して平均を取ることによって類似の結果をもたらす。一般の局所コンパクト群では、そのような技術が使えるとは限らない。得られる理論は 調和解析 の中心的な部分である。局所コンパクト アーベル群 の表現論は ポントリャーギン双対 によって記述される。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所コンパクト群における格子 局所コンパクト群における格子 リー理論 およびその周辺分野において、 局所コンパクト 位相群 における 格子 （こうし、 英 : lattice ）とは、 離散部分群 であって、それによる 商位相空間 が有限な 不変測度 を持つようなものをいう。特別な場合として、局所コンパクト群 R n の場合を考えると、通常の幾何学的な概念としての 格子 が得られ、このときの格子の代数的構造や全ての格子全体における幾何はどちらも比較的よく知られている。1950年代から1970年代に掛けて得られた、 ボレル 、ハリシュ＝チャンドラ、 ジョージ・モストウ 、玉川、M.S.ラグナータン、 マーグリス 、ジマーらによる格子に関する深い結果は、理論の例を与えるとともに 冪零 リー群 や 局所体 上の半単純代数群に対する理論への大きな一般化を与えた。1990年代には、ハイマン・バスやルボツキーによって 樹状格子 ( tree lattices ) の研究が始められ、今もなお活発に研究されている。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所上昇法 局所上昇法 局所上昇法 （きょくしょじょうしょうほう、 英語 : Local Elevation ）は、 計算化学 や 計算物理学 において主に分子シミュレーション（ 分子動力学法 ( MD ) および モンテカルロ法 ( MC ) など）に用いられる手法である。1994年に分子動力学法において 配座空間 上における探索を加速するために Huber, Torda, van Gunsteren により開発され、分子動力学シミュレーション用ソフトウェア GROMOS 96以降で利用可能である。この手法は、配座フラッディング法と共に、分子シミュレーションに履歴依存性を導入した初めての例である。Engkvist–Karlström法、適応バイアス力法、 ワン・ランダウ法 、 メタダイナミクス法 、適応バイアス分子動力学法、適応反応座標力法、局所上昇 アンブレラサンプリング法 などの多くの新規手法が同様の原理に基いて開発された。この手法の基礎原理は、シミュレーション中に履歴に依存するポテンシャルエネルギー項を導入し、既にサンプリング済みの配座の再実現を阻害することで新しい配座の発見確率を上げるというものである。この手法は タブーサーチ 法の 連続 版と見做すことができる。 ^ ^ ^ ^ ^ ^ ^ This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所体 局所体 局所体 (きょくしょたい、 英 : local field )とは、 離散付値 に対して 完備 であり、 剰余体 が 有限体 である 付値体 のことである。 局所体の定義としては、上に挙げたもの以外にもいくつかあり、そのうちの代表的なものを挙げる。これらは互いに同値な定義である。 局所体とは、 非アルキメデス付値 に対して完備であり、 付値環 が コンパクト である付値体のことである。 局所体とは、 自明 ではない乗法付値に対して 連結 ではない 局所コンパクト な付値体のことである。 局所体とは、 p 進体 もしくは有限体係数の1変数 ベキ級数 体の 有限次代数拡大体 と付値体として同型な付値体のことである。 応用上、局所体を p 進体もしくは有限体係数の1変数ベキ級数体の有限次代数拡大体に限定することも多い。 その場合、局所体を 大域体 ( 代数体 もしくは有限体上の1変数代数関数体)の離散付値による完備化 と定義されることもある。このとき、大域体から局所体を得ることを 局所化 という。 上記の定義の他に、 実数 体や 複素数 体も局所体に含めることもある。これらが アルキメデス付値 に対して完備である。 連結である局所コンパクトな付値体である。 代数体のアルキメデス付値による完備化である。 と、上記局所体の定義とよく似た性質を持っているからである。 この場合、非アルキメデス付値による局所体を 非アルキメデス的局所体 、アルキメデス付値による局所体を アルキメデス的局所体 という。 しかし実数体(複素数体)と p 進体または1変数ベキ級数体とでは性質の異なる部分が多いので、ここでは当初の定義通り、特に断らない限り局所体といった場合、実数体や複素数体は含まれないとする。しかし、局所体との類似点や相違点を知るために、局所体の性質に対応する実数体や複素数体の結果も記述することにする。 なお、この項では局所体としての性質を記述し、 p 進体もしくはベキ級数体固有の性質については述べない。それらに対する詳細は個々の記事を参照のこと。 ^ 付値体 ( K 1 , | ⋅ | 1 ) ,   ( K 2 , | ⋅ | 2 ) {\displaystyle \scriptstyle (K_{1},|\cdot |_{1}),\ (K_{2},|\cdot |_{2})} が付値体として同型であるとは、 K 1 {\displaystyle K_{1}} と K 2 {\displaystyle K_{2}} は体として同型で、 | ⋅ | 1 {\displaystyle |\cdot |_{1}} と | ⋅ | 2 {\displaystyle |\cdot |_{2}} が 同値 であるときである。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所凸位相ベクトル空間 局所凸位相ベクトル空間 関数解析学 および関連する 数学 の分野において、 局所凸位相ベクトル空間 （きょくしょとついそうベクトルくうかん、 英 : locally convex topological vector space ）あるいは 局所凸空間 （locally convex space）は、 ノルム空間 を一般化する 位相ベクトル空間 （TVS）の例である。それらは、 均衡 かつ 併呑 な 凸集合 の平行移動によって位相が 生成される ような 位相 ベクトル空間として定義される。または代わりに、それらは 半ノルム の 族 を伴う ベクトル空間 として定義され、その族に関して位相を定義することが出来る。一般にこのような空間は必ずしも ノルム化可能 ではないが、 零ベクトル に対する凸 局所基 の存在は ハーン＝バナッハの定理 の成立を保証する上で十分に強く、その結果として連続 線型汎函数 に関する豊富な理論がもたらされた。 フレシェ空間 は、 距離化可能 かつその 距離 に関して 完備 であるような局所凸空間である。それらは、 ノルム に関する完備ベクトル空間であるような バナッハ空間 の一般化である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所単連結空間 局所単連結空間 数学 において、 局所単連結空間 (locally simply connected space) は 単連結 集合の 基底 をもつ 位相空間 である。すべての局所単連結空間はまた 局所弧状連結 (locally path-connected) かつ 局所連結 (locally connected) でもある。 円 は単連結でない局所単連結空間の例である。 Hawaiian earring は局所単連結でも単連結でもない空間である。Hawaiian earring 上の 錐 は 可縮 であるので単連結であるがなお局所単連結ではない。 すべての 位相多様体 と CW複体 は局所単連結である。実は、これらは 局所可縮 (locally contractible) というはるかに強い性質を満たす。 真に弱い条件は 半局所単連結 (semi-locally simply connected) の条件である。局所単連結な空間と単連結な空間はどちらも半局所単連結であるが、逆はどちらも成り立たない。 ^ Munkres, James R. (2000). Topology (2nd ed.). Prentice Hall. ISBN  0-13-181629-2   ^ Hatcher, Allen (2002). Algebraic Topology . Cambridge University Press . ISBN  0-521-79540-0 . http://www.math.cornell.edu/~hatcher/AT/ATpage.html   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所収束性 局所収束性 局所収束性 （きょくしょしゅうそくせい、 英語 : locally convergent 、 局所的収束性 ）は、 数値解析 において 反復法 の初期点が最適解に十分に近いときにその最適解に 収束 することが保証されていることを表す。 ニュートン法 に挙げられるように 非線形方程式 あるいは非線形方程式系に対する反復法では一般的に局所収束性を満たす。 任意の初期点から大域的最適解への収束性を有する反復法は 大域収束性 、 大域的収束性 に分類される。 線型方程式 系に対する反復法では一般的に大域収束性を満たす。 ^ 小島 & 進藤 1986 , p. 354. This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所可積分函数 局所可積分函数 数学 において 局所可積分函数 （きょくしょかせきぶんかんすう、 英 : Locally integrable function ）とは、その 定義域 に含まれる任意の コンパクト部分集合 上で可積分（したがって積分が有限）であるような函数のことを言う。しばしば 局所総和可能函数 （locally summable function）とも呼ばれる。そのような函数は、 Lp空間 と似ているがその元の無限大での振舞いについて制限を要さないような 函数空間 に属するという点において、重要となる。言い換えると、局所可積分函数は、無限大において任意に早く増大することも許されるが、通常の可積分函数とある意味似た方法によって依然として扱うことが出来るものとなっている。 ^ Gel'fand & Shilov (1964 , p. 3) による。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所同相写像 局所同相写像 数学 、具体的には 位相幾何学 において、 局所同相写像 (local homeomorphism) は直感的には 位相空間 の間の局所的な構造を保つ 関数 f である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所回帰 局所回帰 局所回帰 （きょくしょかいき、 英語 : local regression ）または 局所多項式回帰 （きょくしょたこうしきかいい、 英語 : local polynomial regression ）は、 移動回帰 （いどうかいき、 英語 : moving regression ）とも呼ばれ、 移動平均 や 多項式回帰 を一般化したものである。 ^ Fox & Weisberg 2018 , Appendix. This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所外れ値因子法 局所外れ値因子法 機械学習 および データマイニング 問題 分類 クラスタリング 回帰 異常検知 相関ルール 強化学習 構造化予測 特徴量設計 表現学習 オンライン学習 半教師あり学習 教師なし学習 ランキング学習 文法獲得 教師あり学習 （ 分類  • 回帰 ） 決定木 アンサンブル （ バギング 、 ブースティング 、 ランダムフォレスト ） k -NN 線形回帰 単純ベイズ ニューラルネットワーク ロジスティック回帰 パーセプトロン 関連ベクトルマシン (RVM) サポートベクトルマシン (SVM) クラスタリング BIRCH 階層的 k 平均法 期待値最大化法 (EM) DBSCAN OPTICS 平均値シフト 次元削減 因子分析 CCA ICA LDA NMF PCA t-SNE 構造化予測 グラフィカルモデル ベイジアンネットワーク CRF HMM 異常検知 k -NN 局所外れ値因子法 ニューラルネットワーク オートエンコーダ ディープラーニング DeepDream 多層パーセプトロン RNN LSTM GRU 制約ボルツマンマシン SOM CNN 強化学習 TD学習 Q学習 SARSA 理論 偏りと分散 のトレードオフ 計算論的学習理論 経験損失最小化 オッカム学習 PAC学習 統計的学習 VC理論 学会・論文誌等 NIPS ICML ML JMLR ArXiv:cs.LG 応用 学習物理学 全般 統計学および機械学習の評価指標 Category:機械学習 Category:データマイニング 異常検知 における 局所外れ値因子法 （きょくしょはずれちいんしほう、 英 : local outlier factor, LOF ）は Markus M. Breunig、 Hans-Peter Kriegel 、Raymond T. Ng、Jörg Sander によって2000年に提案されたアルゴリズムで、任意のデータ点での、近傍点に対する局所的な変動を測ることによって異常を発見するものである。 局所外れ値因子法は、コア距離 （core distance）や到達可能性距離 （reachability distance）等の概念を DBSCAN や OPTICS といったアルゴリズムと共有しており、これらは局所密度の推定に用いられる。 ^ Breunig, M. M.; Kriegel, H.-P.; Ng, R. T.; Sander, J. (2000). LOF: Identifying Density-based Local Outliers (PDF) . Proceedings of the 2000 ACM SIGMOD International Conference on Management of Data . SIGMOD . pp.  93– 104. doi : 10.1145/335191.335388 . ISBN   1-58113-217-4 . ^ Breunig, M. M.; Kriegel, H.-P.; Ng, R. T.; Sander, J. R. (1999). “OPTICS-OF: Identifying Local Outliers” . Principles of Data Mining and Knowledge Discovery . Lecture Notes in Computer Science. 1704 . pp. 262. doi : 10.1007/978-3-540-4824
13-217-4 . ^ Breunig, M. M.; Kriegel, H.-P.; Ng, R. T.; Sander, J. R. (1999). “OPTICS-OF: Identifying Local Outliers” . Principles of Data Mining and Knowledge Discovery . Lecture Notes in Computer Science. 1704 . pp. 262. doi : 10.1007/978-3-540-48247-5_28 . ISBN  978-3-540-66490-1 . http://www.dbs.ifi.lmu.de/Publikationen/Papers/PKDD99-Outlier.pdf   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所大域原理 局所大域原理 局所大域原理 (きょくしょたいいきげんり、 英 : local-global principle ) とは、 不定方程式 が解を持つかどうかを考察する際に用いられる 数学 の用語である。より詳しくは、ある不定方程式が 有理数 の範囲で解を持つことと、 実数 および全ての素数 p に対する p -進数 の範囲で解を持つことが 同値 である、という 命題 もしくはそのような現象を指す。 ヘルムート・ハッセ にちなみ、 ハッセの原理 ( 英 : Hasse principle ) ともいう。 同様のことは、有理数 体 のみならず、一般の 代数体 上で考えることもできる。この場合、素数の代わりに 素イデアル を考えることになる。本稿では、主として有理数体の場合について記述する。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所定数関数 局所定数関数 数学 において、 位相空間 A から 集合 B への 写像 f が 局所定数 （きょくしょていすう、 英 : locally constant ）とは、すべての a ∈ A に対して、 a のある 近傍 U が存在して、 f が U 上定数となることである。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所実在論 局所実在論 物理学において、 局所実在論 （きょくしょじつざいろん）とは、 素朴実在論 と 局所性 を仮定して記述された物理理論のことである。 局所実在論の例としては、 古典力学 、 古典電磁気学 、古典計算機の理論などがある。 局所実在であれば ベルの不等式 が満たされる。 一方の 量子論 は、これを破る。 実験によりベルの不等式は破れていることが観測されている。 よって局所実在論に該当する物理理論は適用範囲について注意が必要である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
局所密度近似 局所密度近似 局所密度近似 （きょくしょみつどきんじ、 英 : Local Density Approximation 、略称 LDA ）は、 密度汎関数理論 （DFT）における理論に現れる 交換相関 （XC）エネルギー 汎関数 に対する近似の一部類である。空間中の各点での 電子密度 の値だけに依っている（密度の導関数や コーン–シャム軌道 には依存しない）。多くのアプローチによってXCエネルギーに対する局所近似を得ることができる。しかしながら、圧倒的に成功を収めている局所近似は 均一電子ガス （HEG）モデルから導かれたものである。この点に関しては、LDAはHEG近似に基づく汎関数と一般的に同義である。 一般に、スピン非偏極系について、交換相関エネルギーに対する局所密度近似は次のような関数系を仮定する。 E x c L D A [ ρ ] = ∫ ρ ( r ) ϵ x c ( ρ ( r ) )   d r   {\displaystyle E_{\mathrm {xc} }^{\mathrm {LDA} }[\rho ]=\int \rho ({\boldsymbol {r}})\epsilon _{\mathrm {xc} }(\rho ({\boldsymbol {r}}))\ \mathrm {d} {\boldsymbol {r}}\ } 上式において、 ρ は 電子密度 、 ε xc は電荷密度 ρ を持つ均一電子ガスの粒子毎の交換相関エネルギーである。この仮定では空間の各点で（つまり局所的に）電子の 交換・相関エネルギー密度 ϵ x c {\displaystyle \epsilon _{\rm {xc}}} が決まっており、 ϵ x c {\displaystyle \epsilon _{\rm {xc}}} はその場所の電子密度 n ( r ) {\displaystyle n({\boldsymbol {r}})} だけの関数になっている。この交換相関エネルギーは交換項と相関項に線形に分解される。 E x c = E x + E c {\displaystyle E_{\mathrm {xc} }=E_{\mathrm {x} }+E_{\mathrm {c} }} こうすることで、 E x と E c について別々の式を探すことができる。交換項はHEGに対して単純な解析形を取る。相関密度については限定的な式しか厳密に知られておらず、 ε c に対する膨大な数の異なる近似が生み出された。 ホーヘンベルグ・コーンの定理 によれば、この E x c {\displaystyle E_{\rm {xc}}} は取り扱う系に依存しない普遍的な関数である。よって、もし局所密度近似が妥当であれば、 ϵ x c {\displaystyle \epsilon _{\rm {xc}}} は（計算しやすい）一様電子系について求めた値でも、実際に計算したい系の値でも同じはずである。このようにして、一様電子系についてもとめた ϵ x c {\displaystyle \epsilon _{\rm {xc}}} を用いることが正当化され、実際の計算に用いることができる。 実際に用いられる ϵ x c {\displaystyle \epsilon _{\rm {xc}}} の関数形は、厳密に求められる低密度、高密度の極限からの 外挿 によるものや、 モンテカルロ法 を使ったものなどがある。 局所密度近似は、 一般化勾配近似 （GGA）や 混成汎関数 といった交換相関エネルギーに対する
る。このようにして、一様電子系についてもとめた ϵ x c {\displaystyle \epsilon _{\rm {xc}}} を用いることが正当化され、実際の計算に用いることができる。 実際に用いられる ϵ x c {\displaystyle \epsilon _{\rm {xc}}} の関数形は、厳密に求められる低密度、高密度の極限からの 外挿 によるものや、 モンテカルロ法 を使ったものなどがある。 局所密度近似は、 一般化勾配近似 （GGA）や 混成汎関数 といった交換相関エネルギーに対するより洗練された近似の構築において重要である。これは、いかなる近似交換相関汎関数も均一電子ガスの厳密な結果を再現することが望まれるためである。こういったものとして、LDAはこういった汎関数の陽な混成要素としてしばしば取り入れられている。 ^ ^ ^ Janak, J. F.; Moruzzi, V. L.; Williams, A. R. (1975). “Ground-state thermomechanical properties of some cubic elements in the local-density formalism”. Physical Review B 12 (4): 1257–1261. doi : 10.1103/PhysRevB.12.1257 .   ^ Gunnarsson, O.; Lundqvist, B. I. (1976). “Exchange and correlation in atoms, molecules, and solids by the spin-density-functional formalism”. Physical Review B 13 (10): 4274–4298. doi : 10.1103/PhysRevB.13.4274 .   ^ MacDonald, A H; Vosko, S H (1979). “A relativistic density functional formalism”. Journal of Physics C: Solid State Physics 12 (15): 2977–2990. doi : 10.1088/0022-3719/12/15/007 .   ^ Ceperley, D. (1978). “Ground state of the fermion one-component plasma: A Monte Carlo study in two and three dimensions”. Physical Review B 18 (7): 3126–3138. doi : 10.1103/PhysRevB.18.3126 .   ^ Ceperley, D. M.; Alder, B. J. (1980). “Ground State of the Electron Gas by a Stochastic Method”. Physical Review Letters 45 (7): 566–569. doi : 10.1103/PhysRevLett.45.566 .   ^ Perdew, J. P.; Zunger, Alex (1981). “Self-interaction correction to density-functional approximations for many-electron systems”. P
e Electron Gas by a Stochastic Method”. Physical Review Letters 45 (7): 566–569. doi : 10.1103/PhysRevLett.45.566 .   ^ Perdew, J. P.; Zunger, Alex (1981). “Self-interaction correction to density-functional approximations for many-electron systems”. Physical Review B 23 (10): 5048–5079. doi : 10.1103/PhysRevB.23.5048 .   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.