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磁気インピーダンス素子 磁気インピーダンス素子 磁気インピーダンス素子 （じきインピーダンスそし、 英語 : Magneto-Impedance element ）は、 アモルファス合金 ワイヤや磁性体薄膜などの高透磁率合金磁性体の磁気インピーダンス効果（ 1993年 発見）を基礎に、パルス通電磁気インピーダンス効果を CMOS 電子回路で実現した新原理の高感度マイクロ 磁気センサ （ 1997年 発明、MIセンサと称する）のことである。 ^ L.V. Panina, K. Mohri, Magneto-Impedance Effect in Amorphous Wires, Appl. Phys. Lett.,Vol.65, No.9, pp.1189-1191 (1994). ^ T. Kanno, K. Mohri, T. Yagi, T. Uchiyama, L.P. Shen, Amorphous Wire MI Micro Sensor Using C-MOS IC Multi-vibrator,IEEE Trans. Magn., Vol.33, No.5, pp.3353-3355 (199 Magn., Vol.33, No.5, pp.3353-3355 (1997). This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気カードシステム 磁気カードシステム 磁気カードシステム （じきカードシステム）とは、携帯に便利で任意情報の記録・再生機能を有する 磁気カード を用いて、利用者への各種サービスを提供する システム の総称。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気キャパシタンス効果 磁気キャパシタンス効果 磁気キャパシタンス効果 (TMC効果)とは磁性体の物理現象。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気コアメモリ 磁気コアメモリ 磁気コアメモリ （じきコアメモリ）は、小さな ドーナツ 状の フェライトコア を 磁化 させることにより情報を記憶させる 主記憶装置 のことで、コンピュータの黎明期にあたる1955年から1975年頃に多用された。原理的に破壊読み出しで、読み出すと必ずデータが消えるため、再度データを書き戻す必要がある。破壊読み出しだが、 磁気 で記憶させるため、 不揮発性 という特徴がある。 縦方向、横方向、さらに斜め方向の三つの線の交点にコアを配置する。縦横方向でアドレッシングを行ない、斜め方向の線でデータを読み出す。 ^ This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気コンパス 磁気コンパス 磁気コンパス （じきこんぱす）とは、地磁気を利用して、 方位 を示す計器。 航海計器 、 航空計器 のひとつ。開発において ウィリアム・トムソン が最大の貢献をした（詳細は 方位磁針 の項を参照）。 故障と誤差がつきまとったので、振動や摩擦を減らす必要があった。そこで1862年、液体へ漬けた湿式が エドワード・サミュエル・リッチー により完成された。湿式は米海軍が早くから採用したが、英海軍はトムソン式をとり、湿式採用は1906年と遅かった。 磁気コンパスは偏差（地球規模でいう 磁界 の地域差）の影響を受けるが、 ジャイロコンパス は受けない。ナビゲーションの現場ではどちらのタイプのコンパスなのかを明示する必要があるため、「磁気コンパス」という用語が用いられる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気スキルミオン 磁気スキルミオン 物理学 において、 磁気スキルミオン （じきスキルミオン、 英 : magnetic skyrmions 、単に スキルミオン とも）は、 磁性体 中の 渦 状 スピン 配向を 準粒子 として モデル化 したものである。 イギリス人 物理学者 トニー・スカーム の考案したモデルを援用して理論的に予言されたためこの名がある。その後、実験的な観測例も多数報告されている。磁気スキルミオンの定義の大筋は事実上確立されているが、細部では様々に異なる解釈が存在する。 シリコマンガン のような バルク 磁性体や、磁性 薄膜 上に生じることが知られている。これらは アキラル （図1a）となることも キラル （図1b）となることもあり、動的励起状態として現われることも、 安定 もしくは 準安定状態 として現われることもある。 ^ 『 電子スピンの渦「スキルミオン」を微小電流で駆動―従来の10万分の1の低電流密度での磁気情報操作技術の実現に大きく前進― 』（プレスリリース）理化学研究所、2012年8月8日 。 http://www.riken.jp/pr/press/2012/20120808_2/digest/ 。 2016年10月3日閲覧 。   ^ 『 電場によるスキルミオンの生成・消滅に成功－超省電力メモリに道筋－ 』（プレスリリース）理化学研究所、2016年9月1日 。 http://www.riken.jp/pr/press/2016/20160901_3/digest/ 。 2016年10月3日閲覧 。   ^ a b c ^ a b ^ a b ^ ^ ^ a b ^ a b ^ This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気ストライプカード 磁気ストライプカード 磁気ストライプカード （じきストライプカード、 英 : magnetic stripe card ）は、磁性体の帯があるカードで、その中の鉄をベースとした小さな磁性粒子の 磁性 を変化させることで データ を格納できるもの。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気センサ 磁気センサ 磁気センサ （じきセンサ）は、 磁場 （ 磁界 ）の大きさ・方向を 計測 することを目的とした センサ 。 測定対象磁場の強さ、交流・直流の別や測定環境等、目的に応じて多種多様な磁気センサが存在する。用途は、純粋な磁場計測のみならず、電流センサ、磁気ヘッド、移動体探知器等、電気・電子系をはじめとして、ありとあらゆる工学分野に亘っており、各種のセンサの中でも極めて多彩な部類といえる。 なお、 磁界センサ 、 磁力計 等、多くの同義語が存在する。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気テープ 磁気テープ 磁気テープ （じきテープ、英:magnetic tape）は、 磁気記録 媒体 の一種であり、 テープ 状の フィルム の表面に 粉末 状の 磁性体 をバインダーと呼ばれる 接着剤 で塗布、または 蒸着 したものである。電気信号の変化を 磁化 の変化により記録できる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気ディスク 磁気ディスク 磁気記録  > 磁気媒体  > 磁気ディスク 磁気ディスク （じきディスク、 英 : Magnetic disk ）とは、データ記録に 磁性体 を塗布した円盤を回転させて行う 記録媒体 （ ディスクメディア ・ 電子媒体 → 磁気記録 ）の名称である。本稿ではハードディスクドライブに加えて着脱可能な磁気ディスク（ リムーバブルメディア ）についても記述する。 →装置全体については「 ハードディスクドライブ 」を参照 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気ディスク装置 磁気ディスク装置 磁気ディスク装置 とは、 ハードディスクドライブ を内蔵または、磁気ディスクパックを扱う 補助記憶装置 を指す。 装置内には、制御ボード、電源装置、 インタフェース などが組み込まれている。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気トルカ 磁気トルカ 磁気トルカ （じきトルカ）とは、 電磁石 と 地球 磁場 との作用を利用して、主として小型の 人工衛星 の 姿勢制御 を行う装置である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気ドラムメモリ 磁気ドラムメモリ 磁気記録  > 磁気媒体  > 磁気ドラムメモリ 磁気ドラムメモリ （じきドラムメモリ、Magnetic Drum Memory）は、 1932年 、 オーストリア ・ ウィーン 出身のドイツの技術者 グスタフ・タウシェク が発明した 記憶装置 である。 ^ The History of Computing Project：1927-1937 の1932年参照 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気バブル 磁気バブル 磁気バブル （じきバブル、 英 : Magnetic bubble ）とは、 磁性体 単結晶 を特定の結晶方位で切り出した 薄膜 に存在する、膜面に対し垂直な 円柱 状 磁区 (magnetic domain) のことをいう。1960年代に ベル研究所 のボーベック (Andrew Bobeck) 等が研究・開発を推進した。 この薄膜の磁化は 外部磁界 をかけていないとき、上向き磁区と下向き磁区が迷路状に入り乱れた ストリップ（ストライプ） 磁区を構成している。このストリップ磁区構造に対し垂直上向きの外部磁界を印加すると、上向き磁区の成長が促され帯の幅が広がり、逆に下向き磁区の帯の幅は狭くなっていく。さらに、外部磁界を強めると下向きの帯は連続が断たれ、その長さもそれぞれ短くなり最後には円柱状の1つの磁区となる。この後も外部磁界を強めるに従い、円柱磁区は次第に小さくなるが、ある印加磁界以上となると下向き円柱磁区は突然消滅する（磁区の反転が起こる）。この様子があたかも泡が突然つぶれたようなので、このような円柱磁区を磁気バブルと呼ぶ。 ^ a b c 石川憲二『メモリ技術が一番わかる』 技術評論社 〈しくみ図解シリーズ〉、2012年8月25日、70 - 71頁。 ISBN  978-4-7741-5182-3。   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気ヘリシティ 磁気ヘリシティ 磁気ヘリシティ （じきへりしてぃ、 英 : magnetic helicity ）とは、閉空間内に存在する 磁場 の正味のねじれ具合を定量的に示した物理量である。 一般化されたねじれ具合を示す物理量、あるいは 螺旋 に関する現象は、 ヘリシティ と呼ばれる。 一般化されたヘリシティの数式は、ガウスの 絡み数 に由来する。 ^ Berger 1999 , §1. This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気ポーラロン 磁気ポーラロン 磁気ポーラロン （じきポーラロン）とは、 自由電子 が 磁性 のある 半導体 の中で局在スピン系を 交換相互作用 で変形させ、その偏極を身に着けて運動すること。この状態になった電子の質量は通常の電子の質量より大きくなる。2019年、C. Grossらは、量子気体顕微鏡を用いて個別の磁気ポーラロンを観測することに成功した。 ^ 梅原 雅捷 (1995年1月). “[ https://mdr.nims.go.jp/downloads/z603qz15t?locale=en 磁性半導体の伝導電子状態と物性 一磁気ボーラロン:概念と物性との関わり一]”. 物質・材料研究機構 . 無機材研ニュース第153号 . 2022年9月6日閲覧。 ^ “ Cover Story：磁気モーメント：二次元格子に形成された個々のポーラロンの画像化 ”. Nature 572 (2019年8月15日). 2022年9月6日閲覧。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気ミラー型 磁気ミラー型 磁気ミラー型 （じきミラーがた、Magnetic Mirror）とは、直線磁場型の高温プラズマ閉じ込めの技術の一つ。 核融合炉 に向けた研究がなされている。 ミラー型とは、強い磁場の対によってその間にプラズマを閉じ込める型である。もっとも単純な型では同方向に電流を流した環状のコイルの対の間に閉じ込めると言うものだが、この場合磁場が不安定になり、損失粒子が多く発生するため、極小ミラー磁場を組み合わせることで損失粒子の抑制を図られている。発展系として、 タンデムミラー型 があり、ミラー磁場によるプラズマ閉じ込めに加えて、端部の電位を高くし、電位による閉じ込めを組み合わせ端損失粒子の抑制をはかったものである。 利点としては、炉の配置が直線のため、整備や保守が トカマク型 と比べて容易、 D - 3 He 核融合反応で開放端から出る荷電粒子を使い、直接発電が可能、 推進装置 への応用が期待出来る等である。 欠点としては、トカマク型等系が閉じた 磁場閉じ込め装置 であるのに対し、両端に開放端を持つため、端損失粒子が発生すること等である。 装置として、 筑波大学 のGAMMA 10/PDXがある。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気モーメント 磁気モーメント 磁気モーメント magnetic moment 量記号 m 次元 T 0 L 2 M 0 I 種類 ベクトル SI単位 A m 2 = J T -1 磁気モーメント （じきモーメント、 英 : magnetic moment ）あるいは 磁気能率 とは、 磁石 の強さ（ 磁力 の大きさ）とその向きを表すベクトル 量 である。外部にある 磁場 からもたらされる磁石にかかるねじる方向に働く力のベクトル量を指す。ループ状の 電流 や 磁石 、 電子 、 分子 、 惑星 などもそれぞれ磁気モーメントを持っている。 磁気モーメントは強さと方向を持ったベクトルと考えることができる。磁気モーメントの方向は磁石のS極からN極へ向いている。磁石がつくる磁場は磁気モーメントに比例する。正確には「磁気モーメント」とは一般的な磁場を 多重極展開 したときの1次項が生成する 磁気双極子 モーメントの系を言う。物体の磁場の双極子成分は磁気双極子モーメントの方向について対称であり、物体からの距離の −3 乗に比例して減少していく。 磁気モーメントは周囲に磁束を作る。 対になる磁極の強さを ± m = q m / μ 0 とし、負極から正極を指すベクトルを d とする。磁気モーメント m は モーメント の名のとおり、 m と d の積である。 m = m d . {\displaystyle {\boldsymbol {m}}=m{\boldsymbol {d}}.} 磁力は 電荷 が移動することで発生する。回転する電荷は中心に位置する磁気モーメントと等価であり、その磁気モーメントは電荷のもつ 角運動量 と比例関係にある。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気リコネクション 磁気リコネクション 磁気リコネクション （じきリコネクション、 英 : Magnetic reconnection）（磁気再結合）は高い伝導性を持つ プラズマ 中で磁場の トポロジー が再配置され、磁場のエネルギーが 運動エネルギー や 熱エネルギー に変換される物理過程である。 磁気リコネクションが起こる時間スケールは磁気拡散の時間とアルヴェーン波の伝搬時間の間である。 磁力線は異なる磁区により区切られているが、磁力線の繋ぎ変えが起こり様式が変わる。これが磁気リコネクションの定量的記述である。 太陽フレア は 太陽系 のなかで最も大きな爆発現象であり、太陽の磁束が起こす数分の磁気リコネクションで数時間から数日の間に蓄積された磁場エネルギーが開放される。 地球磁気圏の磁気リコネクションは オーロラ を発生させる。 実験室では 核融合 を制御するために重要な物理過程であり、磁気リコネクションは核燃料の磁気閉じ込めを妨げる。 電気伝導プラズマでは 磁力線 は束で場所から別の場所へと繋がっている磁区に分けられる。 電流や外部の磁場により強い変動を受けてもこのトポロジーは近似的に保存される。 渦電流 を生じるため磁力線のトポロジーの変化を打ち消すためである。 2次元の磁気リコネクションでは磁区が右の図のように分かれた separator reconnection が典型的である。 右の図では4つの磁区に分かれている。磁力線は画面外の磁極から磁極まで伸びている。 別の磁区ではおのおの別の磁極に繋がっている。 separator reconnectionでは二つの磁区から磁力線が入り、他の二つの磁区へ磁力線が出ていく。 抵抗 磁気流体力学 (resistive MHD) の理論によると、磁気リコネクションは磁場を支えている電流シート近傍のプラズマ電気抵抗のため起こる。 その電流は マックスウェル方程式 から与えられる。 ∇ × B = μ J + μ ϵ ∂ E ∂ t . {\displaystyle \nabla \times \mathbf {B} =\mu \mathbf {J} +\mu \epsilon {\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}.} 電流シートの電気抵抗が磁束をシート層で散逸することができる。 二つの境界の磁場を相殺することで。 これが起こるとプラズマは磁気圧力により押し出される。 磁気圧が小さくなるため中心の領域から引き出され、磁束が中心領域に入る。 現在のプラズマ物理の問題は、観測された高 ランキスト数 (Lundquist number) のリコネクションが起こる速度がMHD理論が与える時間と比べて非常に早いことである。 磁気リコネクションが起こる時間が、13～14桁も計算と異なる。 また、乱流や運動学的効果を含めた計算でも時間スケールの数桁違いが見られる。 この矛盾点を説明する競い合う2つの磁気リコネクション理論がある。 一つの仮定として考えられているのは、境界面の電磁乱流が電子を強く散乱しプラズマの局所抵抗が大きくする。そのため磁束の散逸が早くなるというものである。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files
の仮定として考えられているのは、境界面の電磁乱流が電子を強く散乱しプラズマの局所抵抗が大きくする。そのため磁束の散逸が早くなるというものである。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気偏角 磁気偏角 磁気偏角 （ 英 : magnetic declination または magnetic variation ）は、 真北 （ 北極点 ）と 方位磁針 が指す磁北（ 北磁極 、 地磁気 が示す 北 ）とのずれのことである。単に 偏角 とも呼ばれる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気光学カー効果 磁気光学カー効果 物理学 ウィキポータル 物理学 執筆依頼・加筆依頼 ウィキプロジェクト 物理学 カテゴリ 物理学 磁気光学カー効果 ( じきこうがくかあこうか 、 Magneto-optical Kerr effect ) とは 1876年 、 スコットランド の 物理学者 である ジョン・カー が発見した 磁気光学効果 のことである。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気光学効果 磁気光学効果 物理学 ウィキポータル 物理学 執筆依頼・加筆依頼 ウィキプロジェクト 物理学 カテゴリ 物理学 磁気光学効果 （じきこうがくこうか、 英 : Magneto-optical effect ）は、 磁場 をかけた物質の透過光や反射光の 偏光 状態が変化する現象のことである。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気光学空間光変調器 磁気光学空間光変調器 磁気光学空間光変調器 （じきこうがくくうかんひかりへんちょうき）とは、 磁気光学効果 である ファラデー回転 を用いて、光の 偏光 方向を変える磁気-光変換を行うデバイスのことである。MOSLM (magneto optic spatial light modulator) と略称される。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気共鳴力顕微鏡 磁気共鳴力顕微鏡 磁気共鳴力顕微鏡 （じききょうめいりょくけんびきょう、Magnetic resonance force microscopy :MRFM）とは 高周波 を試料に印加して 核磁気共鳴 信号を検出して画像を得る 顕微鏡 。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気共鳴血管画像 磁気共鳴血管画像 磁気共鳴血管画像 （Magnetic Resonance Angiography, MRA）は、 磁気共鳴画像法 （MRI）の発展によって実現した血管評価のための非侵襲的技術である。 放射線被ばく を伴う従来のX線血管造影やCT血管造影とは異なり、MRAは体への負担が少なく、繰り返し検査が可能という利点を持つ。 近年では、3T MRI装置や高分解能撮像技術の普及により、脳血管疾患から末梢動脈疾患まで幅広い領域での診断精度が向上している。さらに4DフローMRIなどの新技術の登場により、単なる形態評価にとどまらず、血流動態の解析や術前計画支援といった臨床的役割も拡大している。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気処理水 磁気処理水 磁気処理水 （じきしょりすい、magnetic water）とは、 磁気 により 磁化 されたと称する 水 のことである。 磁気活性水 、 活性水 、 磁気水 、 磁化水 などとも呼ばれる。 根拠のない効用をうたう磁気処理装置の販売業者があり、 疑似科学 との批判が存在する。2005年には取扱業者に対して 公正取引委員会 による排除命令が出されている。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気力顕微鏡 磁気力顕微鏡 磁気力顕微鏡 （じきりょくけんびきょう、Magnetic Force Microscopy;MFM）とは、 磁気双極子相互作用 を利用する 走査型プローブ顕微鏡 の一種であり、表面の微小磁区を測定する事ができる 顕微鏡 である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気化学 磁気化学 磁気化学 （じきかがく、 英語 : Magnetochemistry ）は、 化合物 の 磁気 的性質を扱う分野である。 磁気的性質は、化合物に含まれる 電子スピン および 軌道角運動量 に起因する。化合物は、 不対電子 を含まない場合、 反磁性 を示す。1つ以上の不対電子を含む分子化合物は、 常磁性 を示す。常磁性の大きさは、有効磁気モーメントμ eff として表される。第一 遷移金属 では、μ eff の大きさは、第一近似として、不対電子の数の単純な関数であり、スピンのみの式で表される。一般に、 スピン軌道相互作用 は、μ eff をスピンのみの式からずらす。より重い遷移金属、 ランタニド 、 アクチニド では、スピン軌道相互作用を無視することはできない。 交換相互作用 は、 クラスター および無限格子中で起こり、個々のスピンの相対的な方向に応じて、 強磁性 、 反強磁性 、または フェリ磁性 を生じさせる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気単極子 磁気単極子 磁気単極子 、 磁気モノポール （ 英 : magnetic monopole ）とは単一の 磁荷 のみを持つもののことである。一般的には、省略して モノポール と呼ばれることが多い。 2025年現在に至るまで、素粒子としては発見されていない。 宇宙のインフレーション の名残として生み出されたと仮定されるものの一つであり、 スーパーカミオカンデ などで磁気単極子を観測する試みが続けられている。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気双極子 磁気双極子 磁気モーメント magnetic moment 量記号 m 次元 T 0 L 2 M 0 I 種類 ベクトル SI単位 A m 2 磁気双極子モーメント magnetic dipole moment 量記号 p m 次元 T -2 L 3 M I -1 種類 ベクトル SI単位 Wb m 磁気双極子 （じきそうきょくし、 英語 ：magnetic dipole）は、無限小の円周上を流れる 電流 、またはそれと同じ 磁場 をつくる系をいう。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気双極子相互作用 磁気双極子相互作用 磁気双極子相互作用 または 双極子カップリング は、2つの 磁気双極子 間の直接相互作用のことである。 古典的な磁気双極子相互作用の例としては、2つ磁石の間に働く引力・斥力がある。2つの磁石の位置・向きによって引力が働いたり斥力が働いたりする。相互作用は2つの磁石が近いほど強くなる。相互作用の ポテンシャルエネルギー は、 E = − μ 0 4 π r j k 3 ( 3 ( m j ⋅ e j k ) ( m k ⋅ e j k ) − m j ⋅ m k ) {\displaystyle E=-{\frac {\mu _{0}}{4\pi r_{jk}^{3}}}\left(3(\mathbf {m} _{j}\cdot \mathbf {e} _{jk})(\mathbf {m} _{k}\cdot \mathbf {e} _{jk})-\mathbf {m} _{j}\cdot \mathbf {m} _{k}\right)} ここで、 e jk は２つの双極子 m k と m j の中心を結ぶ直線に平行な単位ベクトルである。 r jk は2つの磁気双極子の間の距離である。 量子力学における スピン は、磁気双極子モーメントを持っている。よってスピンは磁気双極子として見なせるため、スピンの間には磁気双極子相互作用が働く。 核スピン間の相互作用は、以下のように表せる。 H = − μ 0 4 π r j k 3 ( 3 ( γ j ℏ I j ⋅ e j k ) ( γ k ℏ I k ⋅ e j k ) − γ j ℏ I j ⋅ γ k ℏ I k ) {\displaystyle \mathbf {H} =-{\frac {\mu _{0}}{4\pi r_{jk}^{3}}}\left(3(\gamma _{j}\hbar \mathbf {I} _{j}\cdot \mathbf {e} _{jk})(\gamma _{k}\hbar \mathbf {I} _{k}\cdot \mathbf {e} _{jk})-\gamma _{j}\hbar \mathbf {I} _{j}\cdot \gamma _{k}\hbar \mathbf {I} _{k}\right)} γ j {\displaystyle \gamma _{j}} 、 γ k {\displaystyle \gamma _{k}} はそれぞれのスピンの 磁気回転比 である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気双極子遷移 磁気双極子遷移 磁気双極子遷移 （じきそうきょくしせんい）は、 電磁波 の 磁気 的部分との カップリング が支配的な効果を記述する。電磁波と、 原子 や 分子 中の束縛された電子との 相互作用 は 時間 依存した 摂動論 で記述できる。 観測されるときの振動数によって2つのグループに分けられる。 光学磁気双極子遷移 は赤外光、可視光、紫外光によって、2つの異なる電子準位の副準位間で起こる。 磁気共鳴遷移 はマイクロ波やラジオ波によって、1電子準位の中の角運動量の副準位間で起こる。 磁気共鳴遷移は、原子や分子中の電子の角運動量によるものである場合は 電子スピン共鳴 （EPR）と呼ばれ、原子核の角運動量によるものである場合は 核磁気共鳴 （NMR）と呼ばれる。 ^ C.Cohen Tannoudji; B.Diu;F.Laloe (1999). Quantum mechanics . Wiley. ISBN  978-0-471-56952-7   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気回路 磁気回路 磁気回路 （ じきかいろ ） は、 磁束 を含む1つ以上の閉回路で構成される。磁束は普通、 永久磁石 もしくは 電磁石 により生成され、鉄といった 強磁性 材料からなる磁心により経路に閉じ込められるが、その経路には空隙もしくは他の材料があるときがある。磁気回路は電動機、発電機、変圧器、継電器、リフティング 電磁石 、 SQUIDs 、 検流計 、磁気記録ヘッドなど多くの装置で磁場を効率良く通すために使われている。 「磁気回路」の概念は不飽和強磁性材料における磁場の方程式と 電気回路 の方程式の間の1対1の対応関係を利用している。この概念を使用して 変圧器 のような複雑な装置の磁場を電気回路のために発展した方法と技術を利用して素早く解決することができる。 磁気回路のいくつかの例は以下の通り。 鉄の保磁子付きの 蹄鉄 磁石 （ 磁気抵抗 の低い回路） 保磁子なしの蹄鉄磁石（磁気抵抗の高い回路） 電動機 （可変抵抗の回路） ピックアップカートリッジのいくつか（可変抵抗の回路） This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気回転効果 磁気回転効果 物理学における 磁気回転効果 （ 英 : gyromagnetic effect ）とは、 強磁性体 を高速度で 回転 させるとその軸の方向に 磁化 される現象、およびその逆の、自由に回転できる強磁性体についてその軸の方向に磁化を変化させると回転 モーメント が発生する現象を言う。 前者を バーネット効果 と呼び、1914年に バーネット によって発見された。後者を アインシュタイン-ド・ハース効果 と呼び、1915年に アインシュタイン と ド・ハース によって発見された。 磁気回転効果の発見から、強磁性体の磁化の原因は 電子 の回転であるという理論が提唱されることとなり、電子に スピン と呼ばれる物理量が存在することが認められるようになった。 ^ リチャードソン効果とも呼ばれる ^ このように回転運動と同質の 角運動量 をもたらすこともあり、質点状であり自転を定義できないとされる素粒子についても「スピン」という言葉が使われ続けている。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気回転比 磁気回転比 磁気回転比 （じきかいてんひ、 英語 : gyromagnetic ratio ）とは、 物理学 において、 角運動量 に対する 磁気双極子モーメント の割合である。 磁気回転比は一般に γ で表記される。 国際単位系 での 単位 は、 s −1 · T -1 、もしくは C · kg −1 である。 磁気回転比は、 g 因子 と同じ意味で使われることがある 。しかし、 g 因子は磁気回転比とは異なり、 無次元量 である。 ^ For example, see: D.C. Giancoli, Physics for Scientists and Engineers , 3rd ed., page 1017. Or see: P.A. Tipler and R.A. Llewellyn, Modern Physics , 4th ed., page 309. This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気圏 磁気圏 磁気圏 （じきけん、 英 : magnetosphere ）は、 天体 の層の一つ。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気圏シース 磁気圏シース 磁気圏シース （Magnetosheath）は、磁気圏界面と 惑星 の 磁気圏 の バウショック との間の領域である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気増幅器 磁気増幅器 磁気増幅器 （じきぞうふくき、 英 : magnetic amplifier ）は、電気信号を 増幅 するための 電磁気 を応用した装置のひとつである。略して「 マグ・アンプ （ 英 : mag amp ）」とも呼ばれる。磁気増幅器は20世紀の初めに発明され、堅牢さや大容量の電流が要求される用途で、 真空管 増幅器 の代りに使用された。 第二次世界大戦 時、 ドイツ はこのタイプの 増幅器 を完成させ、 V2ロケット などに使用した。 半導体 とは異なり、 放射線 による誤動作が無いので、現在では、安全上重大で高い信頼性が必要なものや、極端に要求の厳しい用途にわずかに使用されるのみで、大部分が トランジスタ を使用した増幅器に置き換えられている。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気定数 磁気定数 磁気定数 magnetic constant 値 1.256 637 061 27 (20) × 10 −6  N⋅A −2 相対標準不確かさ 1.6 × 10 −10 磁気定数 （じきていすう、 英語 : magnetic constant ）とは、基礎的な 物理定数 のひとつである。 磁気 的な外的作用と応答とを関係付ける 構成方程式 の 係数 として表れる。量記号はもっぱら μ 0 とされる。 磁気定数は、物質の 磁性 を表す 透磁率 の基準であり 真空の透磁率 （ permeability in vacuum, permeability in freespace ）とも呼ばれ、磁気定数と透磁率の比を 比透磁率 という。 なお、 真空 には磁性がみとめられておらず、磁気定数は透磁率とは根本的に異なる量ではあるものの、文脈によっては区別せずに扱われる。 ^ This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気嵐 磁気嵐 磁気嵐 （じきあらし、 英 : Magnetic-storm ）とは、 地磁気 が通常の状態から変化し、乱れが生じること。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気抵抗 磁気抵抗 磁気抵抗 magnetic reluctance トロイダルコイル 量記号 R m {\displaystyle {\mathcal {R}}_{m}} 次元 M −1 L −2 T 2 I 2 種類 スカラ SI単位 A/Wb 磁気抵抗 （じきていこう、 英 : magnetic reluctance, magnetic resistance ）は、 磁気回路 における 磁束 の流れにくさを表す度合いで、 起磁力 を 磁束 で割った値で表される。 リラクタンス （reluctance）と呼ばれることも多いが、 学術用語集 （ 物理学 編・ 計測工学 編・ 地震学 編）では「磁気抵抗」となっている。 磁気抵抗は、 電気回路 における 電流 の流れにくさを表す 電気抵抗 （electrical resistance）に対応するもの（ アナロジー ）である。 まぎらわしいが、 磁気抵抗効果 （magnetoresistance）とはまったく別のものである。 リラクタンス（reluctance）の概念は 1888年 に オリヴァー・ヘヴィサイド （Oliver Heaviside）によって導入された。これは ジェームズ・ジュール （James Joule）によって磁気抵抗（magnetic resistance）として最初に言及されていたものであった。 起磁力は、 ロバート・ホルフォード・マクドウォール・ボサンケット が命名し、磁束の式は ヘンリー・ローランド （H.A.Rowland）が オームの法則 の類推から導いたものである。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気抵抗メモリ 磁気抵抗メモリ 磁気抵抗メモリ （じきていこうメモリ、 英 : Magnetoresistive Random Access Memory 、 MRAM 、エムラム）は、 磁気トンネル接合 （Magnetic tunnel junction、MTJ）を構成要素とする 不揮発性メモリ である。 SRAM や DRAM などの電荷を情報記憶に用いるメモリと異なり、MRAMは MTJ の磁化の状態（平行/反平行）によって情報記憶を行うため電源を切ってもデータが保たれる。 MTJの磁化反転方式の違いにより MRAM 、 Toggle MRAM 、 STT-MRAM （Spin Transfer Torque MRAM）、 SOT-MRAM （Spin Orbit Torque MRAM）などの種類がある。 ^ “ TOGGLE MRAM: FIRST GENERATION MRAM ”. エバースピン・テクノロジーズ. 2014年10月1日閲覧。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気抵抗効果 磁気抵抗効果 磁気抵抗効果 （じきていこうこうか、magnetoresistance）とは、外部 磁場 によって 電気抵抗 が変化する現象である。まぎらわしいが、 磁気抵抗 （magnetic resistance）とはまったく異なる現象である。 この現象は、 1856年 に ウィリアム・トムソン によって最初に発見された。この効果によってわずか5％変化するだけだった。後に普通の磁気抵抗効果と呼ばれる。今日では 巨大磁気抵抗効果 や トンネル磁気抵抗効果 が発見されている。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気抵抗効果素子 磁気抵抗効果素子 磁気抵抗効果素子 （じきていこうこうかそし、 英語 : Magneto Resistive Sensor ）または MRセンサー は、固体の電気抵抗が磁界によって変化する 磁気抵抗効果 を利用して 磁場 の大きさを 計測 することを目的とした 磁気センサ 。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気探査 磁気探査 磁気探査 （じきたんさ）または 磁力探査 とは、 物理探査 の一環で地磁気の強弱を 測定 し、これを 解析 することによって、地下構造を把握するための 地質調査 の手法。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気探知機 磁気探知機 磁気探知機 （じきたんちき、 magnetic anomaly detector （ MAD ））は、 地表の磁場 の僅かな乱れを探知する装置であり、特に 潜水艦 （大量の 強磁性 材料の塊である潜水艦は、少なからぬ 磁場 の乱れを生み出す）を探知するための 軍 用の 磁気センサ を指す。軍用の磁気探知機は、地磁気の乱れによって 鉱物 を捜すのに用いられる 地質調査 器具の転用である。 ^ 正確には「磁気 異常 探知機」である This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気構造 磁気構造 磁気構造 （じきこうぞう、 英 : Magnetic structure ）という用語は、ある 物質 の、典型的には秩序をもった 結晶格子 上で、磁気 スピン が秩序をもって配列する構造を指す。 固体物理学 の一分野として研究されている。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
磁気治療器 磁気治療器 磁気治療器 （じきちりょうき）は、 磁力線 を使用した 医療機器 。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.