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フェルマー＝カタラン予想 フェルマー＝カタラン予想 フェルマー＝カタラン予想 （フェルマー＝カタランよそう、 英 : Fermat–Catalan conjecture ）とは フェルマーの最終定理 と カタラン予想 を結びつけて提起された 数論 の 予想 である。この2つの予想は、 A x + B y = C z {\displaystyle A^{x}+B^{y}=C^{z}} という方程式の特殊なケースと見なすことができる。フェルマー＝カタラン予想は、この方程式の 一般的な解 をすべて記述しようとする試みであり、1993年にアンリ・ダベンポートによって提唱された。それぞれフェルマー＝カタラン予想は「 方程式 a m + b n = c k {\displaystyle a^{m}+b^{n}=c^{k}} と不等式 1 m + 1 n + 1 k < 1 {\displaystyle {\frac {1}{m}}+{\frac {1}{n}}+{\frac {1}{k}}<1} を同時に満たす 自然数 の組 ( a , b , c , m , n , k ) であって、 ( a , b , c ) が 互いに素 で、( a m , b n , c k )の値が異なるものは、 有限 個しか存在しない」 という 命題 である。不等式から m , n , k は全て 2 以上で、うち少なくとも2つは 2 より大きいものに限られることが分かる。 m , n , k のうち2つが 2 である場合は上の不等式を満たさないためフェルマー＝カタラン予想の対象外であるが、実際に解の無限系列が知られている。特に m = n = k = 2 の場合は a , b , c は ピタゴラス数 であって、方程式を満たす組 ( a , b , c ) は無数に存在することはよく知られる。 また m > 3 で m = n = k の場合は ( a , b , c ) はフェルマーの最終定理の方程式（のうち指数が 4 以上のもの）を満たす自然数解であるが、そのような ( a , b , c ) は存在しないことが ワイルズ によって 証明 されている。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ フェルミ フェルミ （Fermi） エンリコ・フェルミ - イタリア の核物理学者。 (8103) フェルミ - 小惑星帯に位置する 小惑星 。 フェルミ (単位) - 長さの単位。 フェルミガンマ線宇宙望遠鏡 - 宇宙望遠鏡 。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミのパラドックス フェルミのパラドックス フェルミのパラドックス （ 英 : Fermi paradox ）は、物理学者 エンリコ・フェルミ が最初に指摘した、 地球外文明 の存在の可能性の高さと、そのような文明との接触の証拠が皆無である事実の間にある矛盾のことである。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミの黄金律 フェルミの黄金律 フェルミの黄金律 （フェルミのおうごんりつ、 英 : Fermi's golden rule ）または フェルミの黄金則 （フェルミのおうごんぞく）とは、 量子系 のある エネルギー固有状態 から別のエネルギー固有状態への単位時間あたりの 遷移確率 を、 摂動法 の最低次数の近似によって計算する方法である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミウム フェルミウム アインスタイニウム ← フェルミウム → メンデレビウム Er ↑ Fm ↓ 不明 100 Fm 周期表 外見 不明 一般特性 名称 , 記号 , 番号 フェルミウム, Fm, 100 分類 アクチノイド 族 , 周期 , ブロック n/a , 7 , f 原子量 [257] 電子配置 [ Rn ] 5f 12 7s 2 電子殻 2, 8, 18, 32, 30, 8, 2（画像） 物理特性 相 固体 融点 1800 K , 1527 °C , 2781 °F 原子特性 酸化数 2, 3 電気陰性度 1.3（ポーリングの値） イオン化エネルギー 1st: 627 kJ/mol 共有結合半径 167 pm その他 CAS登録番号 7440-72-4 主な同位体 詳細は フェルミウムの同位体 を参照 同位体 NA 半減期 DM DE ( MeV ) DP 252 Fm syn 25.39 h SF - - α 7.153 248 Cf 253 Fm syn 3 d ε 0.333 253 Es α 7.197 249 Cf 255 Fm syn 20.07 h SF - - α 7.241 251 Cf 257 Fm syn 100.5 d α 6.864 253 Cf SF - - フェルミウム （ 英 : fermium [ˈfɜrmiəm] ）は、 元素記号 Fm 、 原子番号 100の 人工放射性元素 である。 アクチノイド の１つである。フェルミウムはより軽い元素への 中性子 照射で生成する最も重い元素であり、そのためマクロ量で生成しうる最後の元素である。しかし、純粋な 金属 としてのフェルミウムはまだ生成されていない。19個の 同位体 が知られており、その中でフェルミウム257が100.5日と最長の 半減期 を持つ。 フェルミウムは、1952年の最初の 水素爆発 の塵の中から発見された。化学的性質はアクチノイド後半の元素に典型的なもので、 原子価 は+3が優占的だが、+2も取り得る。半減期が短く生成量が少ないため、現在は基礎科学研究用途以外ではほとんど用いられていない。他の人工放射性元素が全てそうであるように、 フェルミウムの同位体 は全て放射性であり、高い毒性を持つと考えられている。 ^ ^ Choppin, G. R.; Harvey, B. G.; Thompson, S. G. (1956). “A new eluant for the separation of the actinide elements”. J. Inorg. Nucl. Chem. 2 (1): 66–68. doi : 10.1016/0022-1902(56)80105-X .   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミウムの同位体 フェルミウムの同位体 フェルミウム ( Fm )は 安定同位体 を持たない。そのため 標準原子量 を定めることはできない。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミエネルギー フェルミエネルギー 量子力学 や 物性物理学 において フェルミエネルギー (Fermi energy)あるいは フェルミ準位 （Fermi level）とは、相互作用のない フェルミ粒子 系（理想 フェルミ気体 ）の 絶対零度 T = 0 {\displaystyle T=0} での 化学ポテンシャル （または 電気化学ポテンシャル ） µ のことであり、通常 E F {\displaystyle E_{\mathrm {F} }} と表される。 E F ≡ μ ( T = 0 ) {\displaystyle E_{\mathrm {F} }\equiv \mu (T=0)} フェルミエネルギーは量子統計力学、物性物理学、半導体物理学 などの分野で用いられる。 フェルミエネルギーとフェルミ準位は通常区別される． ^ Kittel, Charles. Introduction to Solid State Physics, 7th Edition . Wiley   ^ 例: Electronics (fundamentals And Applications) by D. Chattopadhyay, Semiconductor Physics and Applications by Balkanski and Wallis. This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミエー・ジェネローの城壁 フェルミエー・ジェネローの城壁 フェルミエー・ジェネローの城壁 （ 仏 ：mur des Fermiers généraux）は、 1789年 のフランス革命直前に建設され、 パリ を取り囲んでいた壁のうちの一つである。 フェルミエー・ジェネロー（Fermiers généraux）とは、「徴税請負人」を意味する「Fermier général」の複数形で、この壁はその名が示す通りパリに入城する商人たちからの徴税を目的として建設された。 フランス革命 直前に建設が開始され、 ティエールの城壁 内の コミューン がパリに併合された 1860年 （「 パリ改造 」）に解体された。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミオン・ダブリング フェルミオン・ダブリング フェルミオン・ダブリング (fermion doubling)とは、 格子上の場の理論 において フェルミオン を記述する際に、本来の物理的な 粒子 （ 自由度 ）とは別の、非物理的な複数の自由度が生じる理論上の問題である。このとき現れる非物理的な自由度は ダブラー (doubler)と呼ばれ、d次元空間においては2 d 個のダブラーが現れる。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミガンマ線宇宙望遠鏡 フェルミガンマ線宇宙望遠鏡 フェルミガンマ線宇宙望遠鏡 基本情報 NSSDC ID 2008-029A 所属 NASA , アメリカ合衆国エネルギー省 とフランス、ドイツ、イタリア、日本とスウェーデンの政府機関 主製造業者 ジェネラル・ダイナミクス 打上げ日時 2008年6月11日 16:05 UTC 打上げ場所 第17-B打ち上げ施設 ケープカナベラル空軍基地 打上げ機 デルタ II 7920-H ミッション期間 経過: 17年8か月と15日 軌道高度 550 km (340 mi) 軌道周期 〜 95分 観測波長 ガンマ線 観測装置 LAT 広角望遠鏡 GBM ガンマ線バーストモニター 公式サイト fermi.gsfc.nasa.gov/ フェルミガンマ線宇宙望遠鏡 ( フェルミ望遠鏡 ) は、 ガンマ線 観測用の天文衛星である。以前は Gamma-ray Large Area Space Telescope ( GLAST ) と呼ばれていた。ガンマ線検出器として大面積望遠鏡 (LAT) とガンマ線バーストモニター (GBM) の2つを搭載する。2008年6月11日 16:05 GMT にデルタII7920-H ロケットで NASA によって打ち上げられ、2008年8月から運用が開始された。アメリカ、フランス、ドイツ、イタリア、日本、スウェーデンの政府機関、研究組織による共同研究である。2008年2月8日に NASA は GLAST に新名称をつける事を提案し、2008年8月26日に Fermi Gamma-ray Space Telescope と改名した。 フェルミ望遠鏡は、2013年8月11日に当初予定していた5年間の観測ミッションを終了し、2018年まで観測を続ける延長ミッションに移行した。この5年間で、1,200以上のガンマ線バースト、500回以上の太陽フレアを観測した 。 ^ “ An Astro-Particle Physics Partnership Exploring the High Energy Universe - List of funders ”. SLAC. 2007年8月9日閲覧。 ^ “ Name that Space Telescope! ”. NASA (2008年2月8日). 2008年8月27日閲覧。 ^ “NASA Renames Observatory for Fermi, Reveals Entire Gamma-Ray Sky” (Press release) . 2008年8月27日閲覧 . ^ “NASA's Fermi Celebrates Five Years in Space, Enters Extended Mission” . NASA. (2013年8月21日) . http://www.nasa.gov/press/2013/august/nasas-fermi-celebrates-five-years-in-space-enters-extended-mission/#.UhceBUCqM7N 2013年8月25日閲覧。   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media file
years-in-space-enters-extended-mission/#.UhceBUCqM7N 2013年8月25日閲覧。   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミニャーノ フェルミニャーノ フェルミニャーノ Fermignano 行政 国 イタリア 州 マルケ 県／大都市 ペーザロ・エ・ウルビーノ CAP （郵便番号） 61033 市外局番 0722 ISTAT コード 041014 識別コード D541 分離集落 #分離集落 参照 隣接 コムーネ #隣接コムーネ 参照 公式サイト リンク 人口 人口 8264 人 (2023-01-01 ) 人口密度 191 人/km 2 文化 住民の呼称 fermignanesi 守護聖人 Santa Veneranda 祝祭日 7月26日 地理 座標 北緯43度40分35.82秒 東経12度38分42.14秒 ﻿ / ﻿ 北緯43.6766167度 東経12.6450389度 ﻿ / 43.6766167; 12.6450389 座標 : 北緯43度40分35.82秒 東経12度38分42.14秒 ﻿ / ﻿ 北緯43.6766167度 東経12.6450389度 ﻿ / 43.6766167; 12.6450389 標高 200 (107 - 875) m 面積 43.27 km 2 フェルミニャーノの位置 ペーザロ・エ・ウルビーノ県におけるコムーネの領域 ポータル イタリア フェルミニャーノ （ 伊 : Fermignano ）は、 イタリア共和国 マルケ州 ペーザロ・エ・ウルビーノ県 にある、人口約8,300人の 基礎自治体 （ コムーネ ）。 ^ “ Popolazione residente per sesso, età e stato civile al 1° gennaio 2023 ” (イタリア語). 国立統計研究所（ISTAT） . 2024年3月16日閲覧。 メニューでVista per singola areaを選択。Anno:2023, Ripartizione:Centro, Regione:Marche, Provincia:Pesaro e Urbino, Comune:Fermignano を選択 ^ 国立統計研究所（ISTAT） . “ Tavola: Popolazione residente - Pesaro e Urbino (dettaglio loc. abitate) - Censimento 2001. ” (イタリア語). 2016年4月26日閲覧。 ^ 国立統計研究所（ISTAT） . “ Tavola: Superficie territoriale (Kmq) - Pesaro e Urbino (dettaglio comunale) - Censimento 2001. ” (イタリア語). 2016年4月26日閲覧。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミバブル フェルミバブル フェルミバブル （ 英語 : Fermi Bubble ）は、 2010年 に フェルミガンマ線宇宙望遠鏡 によって発見された巨大な泡状の構造。銀河面から上下に合計約5万光年の長さがあり、強烈な ガンマ線 を発射する。 銀河系 の中心にある巨大 ブラックホール から放出される多量のエネルギー（ 宇宙ジェット ）との関連性が推測されているが、超新星の爆発がフェルミバブル発生の原因とする説もある。 ^ a b デジタル大辞泉. “ フェルミバブル ”. コトバンク . 2018年12月19日閲覧。 ^ a b “ Fermi Bubbles ” (英語). アメリカ航空宇宙局 . 2018年12月19日閲覧。 ^ 山本睦徳 (2015年2月4日). “ 【宇宙】時速320万Kmで膨張する天の川の「巨大バブル」の正体！ ”. トカナ . 2018年12月19日閲覧。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミンIV フェルミンIV フェルミンIV Fermín IV 基本情報 出生名 フェルミンIVカバレロ・エリゾンド (Fermín IV Caballero Elizondo) 生誕 1974年12月 出身地 メキシコ モンテレイ ヌエボ・レオン州 ジャンル ヒップホップ 職業 ラッパー 活動期間 1996年 - レーベル Universal Music Group 、 Sony Music 共同作業者 Control Machete , Pato Machete , Artilleria Pesada, Cypress Hill , Delinquent Habits, Cartel de Santa , Babo, Dharius , Punto Demente, Kinto Sol, Akwid, Locura Terminal, KDC 公式サイト www .semillaonline .org フェルミンIV （ 1974年 12月 - ）は、 メキシコ の ラッパー 、 作家 、 活動家 である。コントロール・マチェーテ（Control Machete）の一員だった. ^ “ Fermin IV en Sony Music ”. Sony Music (2017年). 2018年7月8日閲覧。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミン・アルデゲル フェルミン・アルデゲル フェルミン・アルデゲル Fermin Aldeguer 2025年イタリアグランプリ にて 国籍 スペイン 生年月日 ( 2005-04-05 ) 2005年 4月5日 （20歳） スペイン ムルシア 現在のチーム グレシーニ・レーシング ゼッケン 54 ウェブサイト ferminaldeguer.es レースでの経歴 ロードレース世界選手権 MotoGP クラス 活動期間 2025年 – マニファクチャラー ドゥカティ チャンピオン 0 出走回数 勝利数 表彰台 PP FL 総ポイント 1 0 0 0 0 3 ロードレース世界選手権 Moto2クラス 活動期間 2021年 – マニファクチャラー ボスコスクーロ 2023年 順位 3位 (212 pts) 出走回数 勝利数 表彰台 PP FL 総ポイント 52 6 9 6 5 359 ロードレース世界選手権 MotoEクラス 活動期間 2021年 マニファクチャラー エネルジカ チャンピオン 0 2021年 順位 9位 (51 pts) 出走回数 勝利数 表彰台 PP FL 総ポイント 7 0 0 1 0 51 フェルミン・アルデゲル・メングアル （Fermin Aldeguer Mengual、 2005年 4月5日 - ）は、 スペイン の モーターサイクル ・ ロードレース ライダー。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミン・カチョ フェルミン・カチョ 獲得メダル フェルミン・カチョ スペイン 陸上競技 オリンピック 金 1992 バルセロナ 男子 1500 m 銀 1996 アトランタ 男子 1500 m フェルミン・カチョ （ Fermín Cacho Ruiz , 1969年 2月16日 - ）は、 スペイン の陸上競技選手。1990年代に活躍した中距離選手で、 1992年バルセロナオリンピック で金メダル、 1996年アトランタオリンピック で銀メダルを獲得した選手である。 カスティーリャ・イ・レオン州 ソリア県 アグレダ 出身。 1996年のアトランタ大会の1500mは、 アルジェリア の ヌールディン・モルセリ 、 モロッコ の ヒシャム・エルゲルージ との間で争われると見られたが、エルゲルージの転倒というアクシデントもあり、銀メダルを獲得している。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミン・トルエバ フェルミン・トルエバ フェルミン・トルエバ Fermín Trueba 基本情報 本名 Fermín Trueba Pérez フェルミーン・トルエバ・ペレス 生年月日 1914年 8月26日 没年月日 ( 2007-05-01 ) 2007年 5月1日 （92歳没） 国籍 スペイン 選手情報 分野 ロードレース 特徴 クライマー 主要レース勝利 ブエルタ・ア・エスパーニャ 山岳賞 1941 区間通算3勝 最終更新日 2012年12月23日 フェルミン・トルエバ （Fermin Trueba、 1914年 8月26日 - 2007年 5月1日 ）は、 スペイン 、 トレラベーガ 出身の 自転車競技 （ ロードレース ）選手。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミン・ベレス フェルミン・ベレス フェルミン・ベレス・メイヨ （Fermín Vélez Bisbe, 1959年 4月3日 - 2003年 3月31日 ）は、スペイン・ バルセロナ 出身の レーシングドライバー 。 セブリング12時間 レースで2回優勝し、 世界スポーツカー選手権 ・C2クラスチャンピオンを2度獲得した。 2003年に 癌 のため死去。43歳没。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミン・ムグルサ フェルミン・ムグルサ Fermin Muguruza 基本情報 出生名 Fermin Muguruza Ugarte 生誕 ( 1963-04-20 ) 1963年 4月20日 （62歳） スペイン ・ ギプスコア県 イルン ジャンル パンク・ロック , スカ , ロック 職業 ミュージシャン、作詞家、プロデューサー 担当楽器 ボーカル 活動期間 1983– フェルミン・ムグルサ・ウガルテ （Fermin Muguruza Ugarte, 1963年 4月20日 - ）は、 スペイン ・ ギプスコア県 イルン 出身の 歌手 ・ バスク独立運動 家。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミン・ロペス フェルミン・ロペス フェルミン・ロペス スペイン代表 でのフェルミン・ロペス（2025年） 名前 本名 フェルミン・ロペス・マリン Fermín López Marín 愛称 little Fermín（小さなフェルミン） ラテン文字 Fermín López 基本情報 国籍 スペイン 生年月日 ( 2003-05-11 ) 2003年 5月11日 （22歳） 出身地 エル・カンピージョ 身長 176cm 体重 73kg 選手情報 在籍チーム バルセロナ ポジション FW （ SS ） / MF （ CMF ） 背番号 16 利き足 右足 ユース 2010-2011 エル・カンピージョ 2011-2012 レクレアティーボ・ウェルバ 2012-2016 ベティス 2016-2022 バルセロナ クラブ 1 年 クラブ 出場 (得点) 2022-2023 バルセロナ・アトレティック 1 (0) 2022-2023 → リナレス (loan) 37 (12) 2023- バルセロナ 59 (14) 代表歴 2 2023-   スペイン U-21 6 (1) 2024-   スペイン U-23 6 (6) 2024- スペイン 5 (0) 獲得メダル 男子 サッカー スペイン オリンピック 金 2024 パリ 男子 1. 国内リーグ戦に限る。2025年6月13日現在。 2. 2025年11月19日現在。 ■テンプレート（■ノート ■解説）■サッカー選手pj フェルミン・ロペス・マリン （Fermín López Marín、 2003年 5月11日 - ）は、 スペイン ・ アンダルシア州 ウエルバ県 エル・カンピージョ 出身の サッカー選手 。 ラ・リーガ ・ バルセロナ 所属。 スペイン代表 。ポジションは FW 、 MF 。 ^ “ Fermín López explodes onto the Clásico stage ” (英語). FCバルセロナ 公式サイト (2023年7月30日). 2023年7月31日閲覧。 ^ a b “ EURO champions Baena and Lopez eyeing dream double ”. FIFA (2024年7月28日). 2024年8月7日閲覧。 ^ a b “Fermín López（2024/25）” . Playmakerstats . https://www.playmakerstats.com/player/fermin-lopez/1011504 2024年8月2日閲覧。   {{cite news}} : CS1メンテナンス: 先頭の0を省略したymd形式の日付 (カテゴリ) This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ・パスタ・ウラムの問題 フェルミ・パスタ・ウラムの問題 フェルミ・パスタ・ウラムの問題 （ふぇるみ・ぱすた・うらむのもんだい、 英 : Fermi–Pasta–Ulam problem ）とは、物理学における 非線形 な 相互作用 を有する格子模型における エネルギー 分配の問題。 FPU の問題 とも呼ばれる。 1950年代 に、 ロスアラモス研究所 で 電子計算機 を用いてこの問題に取り組んだ 3 人の数理物理学者 エンリコ・フェルミ 、 ジョン・パスタ 、 スタニスワフ・ウラム に名に因む。当初の予想では相互作用が 非線形 な系では エルゴード性 によって、長時間経過後に各モードに エネルギーが等分配 された 熱力学的平衡 状態に達するはずであったが、計算機実験の結果はそれに反し、初期状態のモードに戻る再帰現象が観測された。後に、この再帰現象は KdV方程式 の研究から 可積分系 における ソリトン と関連した現象であることが明らかにされた。なお、電子計算機が物理学の研究に活用された初期の事例としても有名である。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ凝縮 フェルミ凝縮 フェルミ凝縮 （フェルミぎょうしゅく、 英 : fermionic condensate ）は、 フェルミ粒子 によって 低温 で形成される 超流動 相 である。同様の条件下で ボース粒子 である原子によって形成される超流動相である ボース＝アインシュタイン凝縮 と密接に関係している。フェルミ凝縮はボース粒子ではなくフェルミ粒子によって形成される点が、ボース＝アインシュタイン凝縮とは異なっている。 最初に認識されたフェルミ凝縮は、 超伝導体 における 電子 の状態を記述するものであった。フェルミ原子（フェルミ粒子である 原子 ）のフェルミ凝縮に関する物理的性質も基本的には電子のフェルミ凝縮と類似するものである。初めての原子のフェルミ凝縮は、 デボラ・S・ジン によって2003年に作られた。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ分布関数 フェルミ分布関数 統計力学 熱力学   · 気体分子運動論 粒子統計 マクスウェル＝ボルツマン ボース＝アインシュタイン フェルミ＝ディラック パラ   · エニオン   · 組み紐 アンサンブル ミクロカノニカルアンサンブル カノニカルアンサンブル グランドカノニカルアンサンブル 等温定圧アンサンブル 等エンタルピー-定圧 熱力学 気体の法則   · カルノーサイクル 臨界現象 デュロン＝プティの法則 模型 デバイ   · アインシュタイン   · イジング 熱力学ポテンシャル 内部エネルギー エンタルピー ヘルムホルツの自由エネルギー ギブズの自由エネルギー グランドポテンシャル 科学者 マクスウェル   · ギブズ   · ボルツマン   · アインシュタイン   · オンサーガー   · ウィルソン   · 久保亮五   · カダノフ   · フィッシャー   · 川崎恭治   · パリージ   · エドワーズ   · ローレンツ   · 蔵本由紀   · ジャルジンスキー フェルミ分布関数 （フェルミぶんぷかんすう、 英 : Fermi distribution function ）とは、相互作用のない フェルミ粒子 の系において、一つの エネルギー準位 にある粒子の数（占有数）の分布を与える理論式である。 フェルミ・ディラック分布 とも呼ばれる。 ^ 東京大学 知の構造化センター「物性物理学入門 (進化する教科書 Wiki)」 [1] This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ国立加速器研究所 フェルミ国立加速器研究所 座標 : 北緯41度49分55秒 西経88度15分26秒 ﻿ / ﻿ 北緯41.83194度 西経88.25722度 ﻿ / 41.83194; -88.25722 フェルミ国立加速器研究所 （フェルミこくりつかそくきけんきゅうじょ、 英称 ：Fermi National Accelerator Laboratory、通称： フェルミ研究所 、 Fermilab 、 FNAL ）は、 アメリカ合衆国 イリノイ州 シカゴ 近郊バタヴィアにある 米国エネルギー省 の国立 高エネルギー物理学 研究所 。 超伝導 磁石を用いた大型（直径約2km、磁場の最大強さ2 テスラ ）の 陽子 ・ 反陽子 衝突型 加速器 テバトロン (Tevatron) を有し、 トップクォーク の検出に成功したことでも有名。 研究所の名前は、「 原子炉 の父」こと 原子物理学 者 エンリコ・フェルミ に由来する。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ年齢 フェルミ年齢 フェルミ年齢 （フェルミねんれい、 英 : Fermi age ）とは、 中性子 が空間内に存在する 原子核 と 散乱 を繰り返しながら エネルギー を失う過程において、その散乱の始まりから終わりまでに空間内を拡散移動した距離の2乗平均値の1/6を指す（点中性子源の場合）。フェルミ年齢の 2乗根 は、減速距離と呼ばれる。主に、 原子力工学 分野（特に 原子炉 理論）で使用される。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ接触相互作用 フェルミ接触相互作用 フェルミ接触相互作用 （フェルミせっしょくそうごさよう、 英 : Fermi contact interaction ）は、 電子 が 原子核 の内部にある場合の電子と原子核との間の 磁気 相互作用 である。 フェルミの接触相互作用 とも呼ばれる。 パラメータは通常記号Aで記述され、単位は通常メガヘルツである。Aの大きさは以下の関係によって与えられる。 A = − 8 3 π ⟨ μ n ⋅ μ e ⟩ | Ψ ( 0 ) | 2 (cgs) {\displaystyle A=-{\frac {8}{3}}\pi \left\langle {\boldsymbol {\mu }}_{n}\cdot {\boldsymbol {\mu }}_{e}\right\rangle |\Psi (0)|^{2}\qquad {\mbox{(cgs)}}} および A = − 2 3 μ 0 ⟨ μ n ⋅ μ e ⟩ | Ψ ( 0 ) | 2 (SI) {\displaystyle A=-{\frac {2}{3}}\mu _{0}\left\langle {\boldsymbol {\mu }}_{n}\cdot {\boldsymbol {\mu }}_{e}\right\rangle |\Psi (0)|^{2}\qquad {\mbox{(SI)}}} この時、Aは相互作用のエネルギー、 μ n は 核磁気モーメント 、 μ e は 電子磁気双極子モーメント 、Ψ(0) はその核における電子の 波動関数 である。 これについては標準公式が、核が常に持ってはいない磁気双極子モーメントを仮定しているため、不良定義（ill-defined）問題であると指摘されている。 ^ Bucher, M. (2000). “The electron inside the nucleus: An almost classical derivation of the isotropic hyperfine interaction”. Eur. J. Phys. 21 (1): 19. Bibcode :  2000EJPh...21...19B . doi : 10.1088/0143-0807/21/1/303 .   ^ Soliverez, C. E. (1980). “The contact hyperfine interaction: An ill-defined problem”. J. Phys. C 13 (34): L1017. Bibcode :  1980JPhC...13.1017S . doi : 10.1088/0022-3719/13/34/002 .   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ推定 フェルミ推定 フェルミ推定 （フェルミすいてい、 英 : Fermi estimate ）とは、実際に 調査 することが難しいような捉えどころのない量を、いくつかの手掛かりを元に論理的に 推論 し、短時間で概算することである。例えば「 東京都 内にある マンホール の総数はいくらか？」「地球上に 蟻 は何匹いるか？」など、一見見当もつかないような量に関して推定すること、またはこの種の問題を指す。 別称で フェルミの問題 （フェルミのもんだい、 英 : Fermi problem/question/quiz ）、オーダーエスティメーションや 封筒裏の計算 ともいわれる。 名前の由来は 物理学者 で ノーベル物理学賞 を受賞した エンリコ・フェルミ に由来する。フェルミはこの種の概算を得意としていた。 フェルミ推定はコンサルティング会社や外資系企業などの面接試験で用いられることがあるほか、欧米では学校教育で科学的な思考力を養成するために用いられることもある。 フェルミ推定という語句が日本に入ってきたのは、『広い宇宙に地球人しか見当たらない50の理由―フェルミのパラドックス』が最初だろうと 細谷功 は述べている。ただしこのような考え方自体は、理工系学部では講義などで教えられていたり、ビジネスシーンではきわめて当たり前のように用いられていた。 ^ クリフォード 2013 , p. 4. ^ 竹内 , p. 5. ^ 細谷 , p. 45. ^ ウェッブ . ^ 細谷 , p. 43. This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ気体 フェルミ気体 物性物理学 相 相転移 量子臨界点 物質の状態 固体 液体 気体 ボース＝アインシュタイン凝縮 ボース気体 フェルミ凝縮 フェルミ気体 フェルミ液体 超固体 超流動 朝永–ラッティンジャー液体 相現象 秩序変数 相転移 量子臨界点 電子相 バンド構造 プラズマ 絶縁体 モット絶縁体 トポロジカル絶縁体 半導体 スピンギャップレス半導体 半金属 電気伝導体 超伝導 熱電効果 圧電効果 強誘電体 電子現象 量子ホール効果 スピンホール効果 近藤効果 磁気相 反磁性 超反磁性 常磁性 超常磁性 強磁性 反強磁性 メタ磁性 スピングラス 準粒子 フォノン 励起子 プラズモン ポラリトン ポーラロン マグノン ソフトマター アモルファス コロイド 粒体 液晶 重合体 科学者 ファン・デル・ワールス オネス ラウエ ブラッグ デバイ ブロッホ オンサーガー モット パイエルス ランダウ ラッティンジャー アンダーソン ヴァン・ヴレック ジョン・ハバード ショックレー バーディーン クーパー シュリーファー ジョゼフソン ルイ・ネール 江崎 ジェーバー コーン カダノフ マイケル・フィッシャー ウィルソン フォン・クリッツィング ビーニッヒ ローラー ベドノルツ ミュラー ラフリン シュテルマー ツイ アブリコソフ ギンツブルク レゲット カテゴリ フェルミ気体 ( 英 : Fermi gas ) とは、数多くの フェルミ粒子 （名前は エンリコ・フェルミ に由来）の集まった 相 のこと。 フェルミ粒子は フェルミ＝ディラック統計 に従う 粒子 である。 これらの統計は 熱平衡 状態のフェルミ気体におけるフェルミ粒子のエネルギー分布を決め、その 数密度 、 温度 、可能なエネルギー状態の組によって特徴づけられる。 パウリの排他原理 により同じ 量子数 の組をもつ 量子状態 を２つ以上のフェルミ粒子がとることができない。 よって ボース気体 とは異なり、相互作用のないフェルミ気体は ボース＝アインシュタイン凝縮 を起こすことは禁じられるが、相互作用があるフェルミ気体では凝縮を起こす場合もある。 絶対零度 でのフェルミ気体の全エネルギーは１粒子 基底状態 の和よりも大きくなる。 なぜならパウリの排他原理は、ある種の相互作用や圧力によって互いのフェルミ粒子が同じ状態にならないように動くことを意味しているからである。 この理由のため、古典的な理想気体とは対照的に、温度０においてもフェルミ気体の 圧力 は０にはならない。 縮退圧 と呼ばれるこの圧力は、 中性子星 （中性子のフェルミ気体）や 白色矮星 （電子のフェルミ気体）を、表面上は星を崩壊させブラックホールにする内部へ向かう重力に対して安定化する。 星が十分に質量を持ち、縮退圧に打ち勝つときにのみ、崩壊して特異点となる。 その温度以下では気体は縮退すると言えるような温度が定義でき、 フェルミ温度 という（そのときの圧力はほぼパウリの原理のみに由来する）。 フェルミ温度はフェルミ粒子の質量とエネルギー 状態密度 に依存する。 金属では、電子気体のフェルミ温度は一般的に数千ケルビンであり、日常的な条件では縮退しているといえる。 温度ゼロでのフェルミ粒子のエネルギー最大値は フェルミエネルギー と呼ばれる。 運動量空間 におけるフェルミエネルギー面は、 フェルミ面 として知られる。 ^ http://www.conferences.uiuc.edu/bcs50/PDF/Jin.pdf This article is issued from Wikipedia . T
ェルミ温度はフェルミ粒子の質量とエネルギー 状態密度 に依存する。 金属では、電子気体のフェルミ温度は一般的に数千ケルビンであり、日常的な条件では縮退しているといえる。 温度ゼロでのフェルミ粒子のエネルギー最大値は フェルミエネルギー と呼ばれる。 運動量空間 におけるフェルミエネルギー面は、 フェルミ面 として知られる。 ^ http://www.conferences.uiuc.edu/bcs50/PDF/Jin.pdf This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ流体 フェルミ流体 フェルミ流体 とは、 フェルミ気体 、 フェルミ液体 の総称のことである。低温で気体または液体状態にある フェルミ粒子 の多体系において 量子統計 の効果が強く働く場合、それをフェルミ流体と呼ぶ。現実の物質は量子効果の効くような低温では密度の高い液体状態になるので、この語をフェルミ液体と同義に用いることも多い。 This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.
フェルミ液体論 フェルミ液体論 物性物理学 相 相転移 量子臨界点 物質の状態 固体 液体 気体 ボース＝アインシュタイン凝縮 ボース気体 フェルミ凝縮 フェルミ気体 フェルミ液体 超固体 超流動 朝永–ラッティンジャー液体 相現象 秩序変数 相転移 量子臨界点 電子相 バンド構造 プラズマ 絶縁体 モット絶縁体 トポロジカル絶縁体 半導体 スピンギャップレス半導体 半金属 電気伝導体 超伝導 熱電効果 圧電効果 強誘電体 電子現象 量子ホール効果 スピンホール効果 近藤効果 磁気相 反磁性 超反磁性 常磁性 超常磁性 強磁性 反強磁性 メタ磁性 スピングラス 準粒子 フォノン 励起子 プラズモン ポラリトン ポーラロン マグノン ソフトマター アモルファス コロイド 粒体 液晶 重合体 科学者 ファン・デル・ワールス オネス ラウエ ブラッグ デバイ ブロッホ オンサーガー モット パイエルス ランダウ ラッティンジャー アンダーソン ヴァン・ヴレック ジョン・ハバード ショックレー バーディーン クーパー シュリーファー ジョゼフソン ルイ・ネール 江崎 ジェーバー コーン カダノフ マイケル・フィッシャー ウィルソン フォン・クリッツィング ビーニッヒ ローラー ベドノルツ ミュラー ラフリン シュテルマー ツイ アブリコソフ ギンツブルク レゲット カテゴリ フェルミ液体論 （または ランダウ-フェルミ液体論 ）とは、 相互作用する フェルミ粒子 の理論的モデルであり、多くの 金属 における十分に低温での標準状態を記述する。 ここで多体系の粒子間の相互作用は小さい必要はない。 フェルミ液体の 現象論 は1956年にソビエトの物理学者 レフ・ランダウ によって導入され、後に アレクセイ・アブリコソフ とアイザック・カラトニコフが ファインマン・ダイアグラム を用いた 摂動論 によって発展させた。 フェルミ液体論は、なぜ相互作用するフェルミ粒子系のいくつかの性質が フェルミ気体 （相互作用しないフェルミ粒子）と非常に似ており、なぜその他の性質は異なっているのかを説明する。 フェルミ液体論が適用された重要な例として、金属中の電子や液体ヘリウム3が挙げられる。 液体 ヘリウム3 は、（ 超流動 にはならない程度の）低温ではフェルミ液体である。 ヘリウム3は ヘリウム の 同位体 であり、単位原子中に2つの 陽子 、1つの 中性子 、2つの電子を持つ。 よって原子核の中に奇数個のフェルミ粒子があるため、原子自身はフェルミ粒子である。 （ 超伝導体 ではない）通常の 金属 中の 電子 や、 原子核 中の 核子 （ 陽子 と 中性子 ）もフェルミ液体である。 ルテニウム酸ストロンチウムは、 強相関物質 であるがフェルミ液体のいくつかの性質を示し、 クプラート のような 高温超伝導体 と比較される。 ^ Phillips, Philip (2008). Advanced Solid State Physics . Perseus Books. pp. 224. ISBN  978-81-89938-16-1   ^ Cross, Michael. “ Fermi Liquid Theory: Principles ”. California Institute of Technology. 2015年2月2日閲覧。 ^ Schulz, H. J. (March 1995). “Fermi liquids and non–Fermi liquids”. arXiv : cond-mat/95031
eus Books. pp. 224. ISBN  978-81-89938-16-1   ^ Cross, Michael. “ Fermi Liquid Theory: Principles ”. California Institute of Technology. 2015年2月2日閲覧。 ^ Schulz, H. J. (March 1995). “Fermi liquids and non–Fermi liquids”. arXiv : cond-mat/9503150 . ^ Wysokiński, Carol (2003). “Spin triplet superconductivity in Sr2RuO4” . Physica Status Solidi 236 (2). arXiv : cond-mat/0211199 . Bibcode :  2003PSSBR.236..325W . doi : 10.1002/pssb.200301672 . http://www.phy.bris.ac.uk/people/annett_jf/papers/physicab.pdf 2012年4月8日閲覧。 .   This article is issued from Wikipedia . The text is available under Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 unless otherwise noted. Additional terms may apply for the media files.